Electricidad-Harry Mileaf.

_.,,,L.,.UI . ~-·~ -- ElECTRiCiDAD HARRY MILEAF r • \. ' EDITORIAL LIMUSA MÉXICO • ESPAl'ÍA • COLOMBIA • VENEZUELA • PUERTO RICO ARGENTINA 1 Título de la obra en inglés ELECTRICITY ONE-SEVEN © Hay den Book Company, Inc. Versión española: lng. LIONEL DIGNOWITY Catedrático de la Escuela Militar de Ingenieros y Excatedrático de la Escuela Militar de Transmisiones Revisión técnica: Ing. DANIEL BARRIOS MORALES FRIAS Profesor Titular de Electrónica en la Facultad de Ingeniería de la Universidad Nacional Autónoma de Me'xico. Jefe de la Oficina de Normalización y Automatización del Departamento de Laboratorio de la Comisión Federal de Electricidad. Ing. CAND IDO PEREZ VEGA Profesor de Teoría de los Circuitos en la Escuela Superior de Ingeniéría Mecánica y Eléctrica.del Instituto Politécnico Nacional de México y en la Universidad Anáhuac. La presentación y disposición en conjunto de ELECTRICIDAD SERIE 1- 7 son propiedad del editor. Ninguna parte de esta obra puede ser reproducida o traitsmitida, mediante ningún sistema o método electrónico o mecdnico (incluyendo el fotocopiado, la grabación o cualquier sistema de recuperación y almacenamientc de información), sin consentimiento por escrito del editor. Derechos reservados: © 1985, EDITORIAL LIMOSA, S. A. de C. V. Balderas 95, Primer piso, 06040 México 1, D. F. Miembro de la Cámara Nacional de la Industria Editorial. Registro Níun. 121 Primera edición: 1979 Primera reimpresión: 1981 Segunda reimpresión: 1983 Tercera reimpresión: 1985 Impreso en México (4927) ISBN 968...: 18 - 0973 - 4 prólogo Este es un volumen de siete partes, escrito especialmente para itnpartir un curso de electricidad. El libro está organizado de tal forma que sigue una secuen· cia que facilita el aprendizaje: cada parte abarca determinada área de conocimientos y. además, prepara al lector para el estudio de las partes subsecuentes. Los temas expuestos se desarrollan progresivamente y cada uno sirve de base para el siguiente. Cada nuevo concepto o idea se presenta por separado, dedicán~ dose una página entera al texto correspondiente y a la gráfica que lo ilustra. Con esta presentación, ni los textos ni los dibujos por sí solos son autosuficientes como medio de enseñanza. Para cada tema se proporcionan ambos, de modo que las ilustraciones no sólo corrtplementan el texto, sino que· lo refuerzan. Además, las leyendas de las gráficas ayudan al estudiante a retener lo que ha aprendido, ya que le proporcionan una especie de resumen de los puntos más importantes. Por su fonna especial de presentar la información, esta obra es muy adecuada para usarse corno libro de consulta. De acuerdo con las buenas prácticas pedagógicas, todos los ténninos técnicos se definen en el mo1nento en que se usan por primera vez, a fin de que los estudiantes prosigan el curso con confianza. Un recurso que facilita las cosas tanto al maestro corno al estudiante consiste en usar cursiva,s para destacar las palabras clave de cada terna. Los principales puntos de las secciones anteriores, a menudo, se repiten más adelante para fijarlos bien en la memoria del alumno. Este método no sólo pennite vincular un tema con otro, sino que proporciona el reforzamiento necesario, cuando ya se comienza a olvidar lo apenas aprendido. Después de cada grupo de temas que constituyen la Hlección diaria", el alumno encontrará un resumen de los datos estudiados y una sección con preguntas de repaso respecto a los n1ismos. Gran parte del trabajo requerido para preparar este volumen, la realizaron los miembros del excelente equipo de autores, redactores y asesores técnicos organizado por la casa editora. A ellos les corresponde el mayor elogio. Asimismo, debo reconocer la ayuda que nos brindaron las siguientes personas: Frank T. Egan, Jack Greenfield y Warren W. Yates, nuestros principales colaboradores; Peter J. Zurita, Steven Barbash, Solomon Flam y A. Víctor Schwarz de nuestro equipo editorial; Paul J. Barotta, Director del Union Technical Institute; Albert J. Marcarelli, Director Técnico de la Connecticut School of Electronics; Howard V 1 1 VI Prólogo Biennan, Editor de Electronic Design; E. E. Grazda, Director del Departamento Editorial de la misma revista, e lrving Lopatin, Director del Departamento Editorial de la empresa Hayden Book Companies. Coordinador del Proyecto HARRY MILEAF contenido PARTE UNO Introdu4'ción ·---------------------------------·--Importancia de la electricidad la electricidad? D Historia O 1-1 ¿ Qué es Estructura de la materiª----------------~M------ 1-4 ¿ Qué es la materia? D Los elementos D Compuestos D La molécula D El átomo Teorí1t atón1ica --------------·-·-----·~-------- 1-9 Estructura del átomo D El núcleo D El protón D El electrón 1-14 Cargas eléctricas Ley de las cargas eléctricas D Cargas atómicas D Materiales eléctricamente cargados O Carga por contacto -D Carga por inducción D Neutralización de una carga O Atracción y repulsión D Ca1npos electrostáticos (6v,l . Teoría electrónica ------------------------------·-Orbitas electrónicas D Capas o bandas orbitales D Elementos y sus capas atómicas O Capacidad de las bandas D Banda exterior (de valencia) D Energía del electrón D Cuándo se produce la electricidad O ConVil 1-23 VIII C1mtenido ductores O Aisladores O Compuestos aislantes O Semiconductores O Comparación de los conductores O ComN paración de los conductores, aisladores y semiconductores Cómo se produce la electricidad --------------------- 1-37 Métodos para producir electricidad O Electricidad producida por fricción O Electricidad producida por reacN ciones quhnicas O Electricidad producida por presión O Electricidad producida por calor O Electricidad producida por luz O Electricidad producida por el ml'tgnetismo Corriente eléctrica -------------------------------- 1-45 ¿ Qué es la corriente eléctrica? D Electrones libres O Movimiento de los electrones O .Flujo de corriente O El impulso de corriente O Velocidad de la corriente eléctrica D El circuito completo (cerrado) D Circuito abierto D Fuente de energía eléctrica D Usos práctiN cos de la electricidad D Unidades eléctricas de 111edida O Fuerza electromotriz (tensión) D Cantidad de corriente Efectos de la electricidad -------------------------- 1-59 Efectos de la electricidad O La electricidad produce actividad química O La electricidad produce presión O La electricidad produce calor D La electricidad produce luz D La electricidad produce magnetismo Magnetismo ------------------------------------- 1-66 Magnetismo O Magnetismo y el electrón O La molécula magnética D Materiales magnéticos O Magnetización del hierro O Cómo se desmagnetiza un imán O Campo magnético terrestre O Polaridades magnéticas O La brújula magnética O Atracción y repulsión D Campo magnético O Líneas de fuerza D Interacción de los campos n1agnéticos O Blindaje magnético Electromagn.etismo ----------------------·--------- ¿ Qué es electromagnetismo? O Electromagnetismo en un conductor D Intensidad de campo O Interacción de los campos electromagnéticos O El electromagnetismo 1-81 Contenido en una espira O Electromagnetismo en una bobina El núcleo magnético O Fuerza magnetomotriz IX D Aplicaciones de la electricidad y el magnetismo --------- 1-90 La electricidad y el magnetismo como fuentes de energía D La luz incandescente D El calentador eléctrico ,D El timbre electromagnético O Interruptor electromagnético O Aparato telegráfico básico D Moto.r eléctrico O Instrumento de medicifui D El generador básico PARTE DOS \ El circuito eléct1·ico ------------------------------- 2-1 o· Uso de la electricidad El circuito eléctrico D El interruptor D La carga D Fuente de energía D Circuito de corriente directa O ¿ Qué es lo que controla el flujo de corriente? O Conductancia Resistencia 2-10 Resistencia D Resistencia de los diferentes ·conductores D Cómo puede reducir;a;é la ·resistencia D Cómo puede aumentarse la resistencia O Cómo se controla la resistencia D Efecto de la temperatura D Unidad de resistencia D La resistencia de los alambres D ¿ Cuánta corriente puede conducir un alambre? O Resistencia de la carga y de la fuente de energía O Resistencia total del circuito Resistores --------------------------------------- 2-23 Resistores O Uso de los resistores O ToleTancia O Dosificación de corriente D Tipos de resistores O Resistores de composición O Resistores devanados O Resistores de película O Resistores fijos O Resistores ajustables D Resistores variables O C6digo de color de resistores O Código de color de resistores estándar Ley de Ohm ------------------------------------- 2-37 Ley ele Ohm O Ecuaciones D Cálculo de la corrient• O Cálculo de Ja· resistencia O Cálculo de la tensión 11 X Contenido 2-44 Potencia Potencia D La unidad de potencia D Ecuaciones D Ecuaciones de resistencia O Pérdidas de potencia O Clasificación de resistores ·por potencia D Clasificación de potencia de las lámpar;¡s incandescentes D Clasificaciones típicas de consu.mo D El kilowatt-hora 2-54 Cir:~uitos en serie o· i Unidades eléctricas básicas Circuitos en serie D Cargas en serie D Forma en qtie las cargas en serie afectan la corriente D Fuentes de energía e.n serie O Forma en que .las fuentes de energía en serie afectan la corriente O Fuentes de energía en oposición conectadas en serie D Consumo de potencia D Caída de tensión D Cálculo de la caída de tensión D Polaridad D Polaridad y tensión de un punto O Circuito de potención1etro ,O Circuitos abiertos D Corto circuito D El fusible D Problemas resueltos I' Circuitos en paralelo ------------------------------ 1 t0i Circuitos en paralelo O Cargas en paralelo O Caída de tensión en cárgas en paralelo O Efecto de cargas en pa:ralelo sobre la corriente O Cálculo de las corrientes dé ra1n'a· O Cálculo de la corriente total O Có1no calcular la resistencia total D Resistencias iguales en paralelo D Dos resistencias desiguales en paralelo D Tres o más resistencias desiguales en paralelo D Córilo calcu~ lar la resistencia total a partir de la corriente y la tensíón Fuentes de energia, en paralelo D Efecto de fuentes de energía en paralelo sobre la corriente O Consumo de potencia D Circuitos abiertos O Cortos circuitos O Problen1as resueltos l 1 ; y ' ) 1 .. r i (; • 2-75 Comparación de circuitos en serie y en paralelo .• ------,--- 2-97 Circuitos en serie-paralelo ___ ---------------------- 2-99 e--- --Circuitos en serie-paralelo O Análisis de circuitos en serie-paralelo D Diagramas de circuitos en serie-paralelo D Reducción de circuitos en serie-paralelo D Corriente D Tensión D Cómo calcular la tensión y la corriente D Proble1nas resueltos Contenido XI Leyes de Kirchhoff ------------------------------- 2-114 Leyes de Kirchhoff O Ley de Kirchhoff de tensi6n O Aplicaci6n de la ley de Kirchhoff de tensi6n O Ley de Kirchhoff de corriente O Aplicaci6n de las leyes de Kirchhoff Principio de superposición ------------------------- 2-119 Resistencia interna de las fuentes de energía ----------- 2-120 Fallas en los circuitos de e.e. -----~----------------- 2-121 Fallas en circuitos de e.e. D Fallas en fuentes de energia O Fallas en resistores O Falla en otras cargas O Fallas en dispositivos auxiliares PARTE TRES !]orriente alterna ------'---------------------------- 3-1 ¿ Qué es corriente alterna? D ¿ Es útil la corriente alter.na? O ¿ Por· qué se utiliza la corriente alterna? O Transmisión de energía eléctrica D Pérdidas de potencia por transmisión D Transmisión de potencia de C. A. D Otras características de la C. A. O La fuente de energía de C. A. O Un generador elemental de C, A. Formas de onda de C. A. -------------------------- 3-11 Movimiento angular O Formas de onda de e. A. O Formas de onda de C. A. y de O La onda sinusoidal O Cómo se genera una onda sinusoidal O Sirnetria en las formas de onda O Ondas cuadradas O Cómo se genera una onda cuadrada D Ondas "diente de sierra" O C. C. fluctuante O Componente de C. A. e. e. Características de e. A. ---------------------------- , Frecuencia O Longitud de onda O Fase O Diferencia de fase D Otros términos relativos a la C. A. O Valores de tensión y corriente altern~ O Valores medios ,O Valores efectivos D Valores de conversión 3-23 XII Contenido Circuitos resistivos de C. A. ------------------------ 3-33 Circuitos resistivos de C. A. O Corriente y tensión O Relaciones de fase O Potencia O Corrientes circulantes y efecto superficial O Problemas resueltos Circuitos no resistivos de C. A. ---------------------- 3-42 Efectos del electromagnetismo -,--------------------'- 3-43 Campo magnético alrededor de un conductor D Fem inducida ,O Factores que determinan la fem inducida O Campo magnético originado por una corriente alterna O Autoinducción O Magnitud de la fem autoinducida O Polaridad de la fem autoinducida O Autoinducción con respecto ·a energía D Efecto- que tiene la forma del conductor sobre la autoinducción Inductancia ------------------------------------- 3-54 Inductancia D Inductores D Factores que determinan la inductancia D Valores de inductancia y fcem Circuitos inductivos de C. C. ------------------------ ', 3-58 Circuitos inductivos de C. C. O Constante de tiempo O Corrientes en aumento y en descenso O Aumento y disminución de la inductancia y sus efectos Circuitos inductivos de C. A. -----------------------,Circuitos ind-uctivos de C. A. 3-62 D Relaciones de tensi6n y corriente alterna O Reactancia indllctiva D Inductores en serie y paralelo D Problemas resueltos Inductancia mutua ------------------------------Inducción mutua O 3-71 Inductancia mutua Transformadores --------------------------------El transformador O C6mo funciona un transformador con secunda-ria abierto D Tensi6n y corriente O C6mo funciona un transformador con secundario cargado D 3-73 i í Conterudo XIII Tensión y corriente D Efecto que tiene Ja carga sobre las fases D Potencia primaria y. secundaria O Relación existente entre espiras, tensión y corriente D Transfor111adores de secundario 1núltiple Tipos de transformadores ------------··-------------( 3-85 Tipos de transformadores D Transformadores de núcleo de hierro y de núcleo de aire D El autotransformador O El transformador ajustable Pérdidas en transformadores ---------------------- 3-90 Pérdidas en un transformador D Pérdidas en el cobre O Pérdidas por histéresis O Ciclo de histéresis D Pérdidas por corrientes parásitas O Pérdidas por ~aturación y fugas i,," Circuitos RL 3-97 ,,:; Capacitancia y capacítores -------------------------- 3-98 Capacitancia y el capacitor O Carga de un capacitar D El campo eléctrico O Cómo se carga un capacitar en un circuito de C. C. O Descarga de un capacitor D DescaTga de un capacitar en un circuito de C. C. D Unidad de capacitancia D Constante capacitiva de tiempo Capacitancia y capacitores --------------------~----- 3-109 ¡ 1 ¡ Factores que influyen en los valores de capacitancia O Efecto del área de las placas O Efecto de la separación entre las placas O Efecto del dieléctrico O Constante dieléctrica y resistencia dieléctrica Circnitos capacitivos de C. C. ----------------------- 3-ll5 Circuit.;s capacilivos de C. A. ---------------------- 3-117 / l Circuitos capacitivos de C. A. D Relaciones entre tensión y carga O Relaciones entre tensión y corriente D Efecto que tiene la frecuencia en la corriente del capacitor D Efecto que tiene la capacitancia en la ca- XIV Contenido 1-riente del capacitar O l{eactancia capacitiva D Re-· sistancia de fuga O Capacitares en serie D Capacitares en paralelo O Problemas resueltos Circuitos capacitivos de C. C. fluctuante -------------- 3-131 3-134 Factor de potencia Tipos de capacitores ------------------------------ Tipos de capacitares O 3-135 Capacitar electrolítico Código de color para capacitores -------------------- 3-.139 Circuitos RC ------------------------------------ 3-141 i ,. L .~ f' 1 , 1 1 PARTE CUATRO Vectores -------------------·--------------------- 4-1 Introducción D Repaso de los ángulos de fase LCR D ¿ Qué es un vector? :O Representación .gráfica D Operaciones con vectores O Suma de vectores que ·tienen la misma dirección O Suma de vectores can direcciones opuestas D Suma de vectores por el método .del ·paralelogramo D Surna de vectores por el método del triángulo ,O Suma de vectores defasados 90 grados ,O Propiedades del triángulo rectángulo O Resta de vectores Separación de vectores en sus componentes D Suma de vectores por componentes O Vectores asociados con án .. gulos de fase de ondas sintisoidales D Representación gráfica de vectores rotatorios O Vectores y ondas sinuN soidales D Vectores de circuitos puramente resistivos, inductivos y capacitivos D Problemas· resueltos ,, Circuitos RL -----------------------------------Circuitos_ RL O Impedancia 4-25 ¡ Contenido Cireuitos en serie RL ------------------------------ XV 4-27 Circuitos en serie RL D Tensión O Formas de onda de tensión O Impedancia y corriente D Potencia '0 Q de una bobina D Efecto de la frecuencia D Problemas resueltos Circuitos en paralelo RL -----------------'---------- 4-42 Circuitos en paralelo RL D Tensi6n D Corrientes de rama O Corriente de línea ·D Formas de onda de corriente O Impedancia D Potencia O Efecto de la frecuencia D Problemas resueltos Comparaci6n de circuitos RL en serie y en paralelo ------ 4-53 Circuitos RC ------------------------------------- 4-55 Circuitos en serie RC ------------------------------ 4-56 Circuitos en serie RC O 'fensión D Ondas de tensión Impedancia O Corriente O Efecto de la frecuencia Problemas resueltos D D Circuitos en paralelo RC --------------------------- 4-66 Circuitos en paralelo RO O Tensión O Corriente de rama D Corriente de línea O Ondas de corriente D Impedancia O Efecto de la frecuencia O Proble1nas resueltos Comparación de circuitos R(; en serie y en paralelo 4-75 Circuitos LCR ----------------------------------- 4-77 Circuitos en serie LC ------------------------------ 4-78 Circuitos en serie LC O Tensión O Ondas de tensi6n O Impedancia O Corriente O Potencia O Efecto ,.,.. de la frecuencia O Problenas resueltos ·- Circuitos en serie LCR ---------------------------Circuitos en serie LCR O Tensión O Ondas de ten- 4-89 XVI Contenido sión O I1npedancia O Corriente D Potenci;i de la frecupncia D Problemas resueltos D Efecto 4-101 Resonancia en serie Resonancia en serie D Factores que determinan la resonancia D Impedancia en resonancia y .fuera de resonancia ,O Corriente en resonancia y fuera de resonancia D Banda de resonancia O Efecto que tiene la resistencia en. la banda de resonancia ·D Calidad D Aplicaciones prácticas O Problemas resueltos Circuitos en paralelo ------------------------------ 4-114 Circuitos en paralelo LC D Tensión O Corriente D Ondas de corriente D Impedancia D Efecto de la frecuencia O Problemas resueltos Circuito, en paralelo LCR ------------------------- 4-123 Circuitos en paralelo LCR D Tensión D Corriente D Ondas de corriente D Impedancia D Efecto de la frecuencia D Problemas resueltos Resonanda en paralelo --------------------------- 4-132 l{esonancia en paralelo D Circuito tanque O Corriente e impedancia en resonancia D Corriente e im·pedancia fuera de resonancia D Circuitos resonantes e.n paralelo reales D Banda de resonancia D Q de un circuito re-sonante en paralelo O Problemas resueltos Comparación de circuitos resonantes en serie y en paralelo 4-144 Circuitos sintonizados ----------·------------------- 4-147 Circuitos en serie y paralelo, RL, RC y LCR ----------- 4-146 4-148 Circuitos de filtro Circuitos de filtro D Tipos básicos Contenido XVII Vectores de transformadores _______________ __: _______ 4-150 Vectores de transformadores madores resonantes O Vectores de transfor- Acoplamiento de impedancia ----------------------- 4-15.3 PARTE CINCO Introducción ------------------------------------ 5-1 Necesidad de equipo de prueba O El medidor básico O El medidor de corriente D Repaso de electromagnetismo Atracción D Repulsión D Forma en que las corrientes afectan a un campo magnético. o· Mecanismos del medidor ------------------------- 5-9 Tipos de medidores de corriente electromagnéticos D Mecanismo del medidor de bobina móvil O Mecanismo del medidor de hierro móvil O Mecanismo del medidor de álabes concéntricos D Mecanismo del medidor de émbolo móvil D Amperímetro térm:co D Medidor de termopar. Estructura del medidor ---------------·------------- 5-17 Partes del mecanismo de un medidor D Mecanismo del medidor de bobina móvil ( d' Arsonval) D Imanes permanentes D lv[edidores de hierro móvil O Paletas y álabes de hierro ,O Bobinas D Agujas O Resortes O A juste en cero. Pivotes, cojinetes y pernos de retención D Escalas para medidores de bobina móvil D Escalas para medidores de hierro móvil D Amortiguamientos O Amortiguamiento en un medidor de bobina móvil D Amortiguarniento en un medidor de hierro móvil D Escalas para medidores de termopar D Estructura de termopares. Características del medidor ----------------------~ l{P<::istencia interna y sensibilidad n1edidor. O Precisión df'I 5-38 XVIII Contenido Medidores de e-e y e-a ----------------------------·- . 5-40 ¿ Qué medidores sirven para e-e y para c-:-4_?) Medidores con rectificador ------------------------- 5-41 Repaso de c-a D Valores RCM y medio de una onda sinusoidal O Rectificadores D Medidor con rectificador de media onda D Medidor con rectificador de onda completa, Calibración y preeisión de los medidores -------------- 5-47 Calibración de medidores de e-e y e-a O Precisión de los medidores de c-c y e-a D Respuesta de frecuencia, Rangos de los amperímetros ------------------------ 5-51 Derivados D Flujo de corriente en circuitos en paralelo O Caídas de voltaje en circuitos en paralelo O Ecuación del derivador O Cálculo de la resistencia en derivación D Lectura de un medidor con derivador O Problemas resueltos. Amperí111etros de alcance múltiple ------------------- 5-60 Medidores de corriente de alcance n1últiple D Cálculo de la resistencia de derivadores de alcance múltiple D Problemas resueltos D Derivadores en anillo D Ecuación del derivador en anillo D Cálculo de la resistencia de un derivador en anillo O Problemas re~ sueltos. Medición de corriente ----------------------------- 5-72 Conexión de un medidor de corriente en un circuito O Conexión en paralelo de un medidor de corriente D Amperímetro de abrazadera cala D Parte útil de la escala. D Lectura de la es- Voltímetros ------------------------------------Uso de un medidor de corriente para medir voltaje Resistores multiplicadores D Problemas resueltos D 5-79 Contenido XIX u Voltímetros de alcance múltiple O Cálculo de la resistencia de multiplicadores de alcance múltiple O Clasificación "ohms por volt" O Clasificaci.ón baja de "ohms por volt" D Conexión de un voltímetro a un circuito ,O Lectura de la escala de un voltímetro. Ohmímelros --·----------------------------------- 5-93 El ohmimetro D El ohmímetro en serie D El ohmímetro con derivador D ()hmímetro en serie de alcance ml1ltiple D Usos del oh1nímetro. Puente de Wheatstone -------·---------------------- 5-103 Megohmímetro ------------------------------~--- 5-104 Medidores de potencia ----------------------------- 5-106 Cálculo de la potencia D Watimetro D El watimetro básico O Comprobación de las pérdidas de potencia del watímetro. Multímetros -------------------------------------- 5-110 El multímetro básico O Escalas y rangos. Voltímetro de tuho al vacío ------------------------ 5-112 El voltímetro básico de tubo al vado D Medición de voltaje y resistencia de e-a. PARTE SEIS --·--- Fuentes de energía 6-l Fuentes de energía D Tipos O ·La batería O Tipos de baterías O l)atos históricos. Celda húmeda -------------·---------------------Celda húmeda prirr1aria básica O Córno se produce un \'Oltnj(' n Su1ninistro de corriente [] . \cti\'idad 6-6 rr I! XX Contenido interna ~ Polarización dos D I,irnitaciones. Pila 1 t O El <'lectrólito O Electro~ :-,e(•a La celda seca primaria básica D Celda sera básica de rinr-carbón D Polarización y actividad interna O Estructura de la celda de l.,erlanrhé O Gl'ldas secas a prueba de fugas O ()tros tipos de celdas secas O Ij111itacionf'S. Batería i'.ie<'unóaria ( a<·umulador) (:t'lda d,· plomo-ácido --------------------------.---- 6-2,1, l~elda básica de plo1no-ácido D (~arga ·o Electrólisis O El electrodo negativo O El electrodo positivo O El electrólito Sohrecarga. l'.elda de plo1no-ácido cargada O Cónio S<' produrt· un potencial nf'gnti\·o '=1 ('.órno se produce un po~ tencíal positivo .O Reducción del electrólito O ])escarga de la celda de plomo-ácido O Densidad O Métodos de c~rga D Estructura D l)esventajas. n La celcla alcalina--------------------------------- 6-4,4 Celda alcalina secundaria O Carga D Córno s~ produce una fern O Ciclo de descarga O Celdas alcalinas típicas. C~racterísticas de ·una hatería ------·----------------- 6-;)l Baterías de celdas múltiples D 'Tipos de baterías D Voltajes nominales O Resistencia interna D (~orrientes nominales. Otras celdas voltaicas ----------------------------- 6-57 Otras celdas voltaicas O Celdas fotovoltaicas y terrnoeléctricas O Celdas solares. Generado re!'\ 6-61 Gmermlor de e-e· -------------------------------- '6-63 El generador básico dc e-e O Producrión d<' vol- Contenido XXI taje D Polaridades D Producción de una onda 'sinusoidal O Funcionamiento del conn1utador D Au1nento del número de espiras O Elevación del \'oltaje de salida D Producción del canipo map:nético. El devanado de campo ---------------------------- 6--75 I)evanado d(' carnpo D l)eYaf!ados de C'a1npo rnúltiµles O Excitación del devanado de ca1nµo D (;eneradores en serie c;eneradores con deri\'ación O Generadores con1binados D .A.rranque de generadores autoexcitados. o Devanado de arn1adura ---------------------------- O l)evanado de armadura l)t,,·anados ondulados. l)cvanados in1brir8dos 6-86 D Plano neutro ------------------------·------------ 6-91 ~!ano neutro O Reaclión de anuadura D :\utoinducrión de las bobinas de arrr1adura O Interpolas O l)evanados co,npensadores. He¡;uladón del voltaje del generador ----------------- · 6-96 6-98. E:-,tru(•tura del generador de c..c Estructura D Armadura D l)evanado de arrnadura O El conmutador O Escobillas O Devanado de campo D Cubierta y montaje D Otras características estrurturales. Reµ:nlación del ¡;ene!'ador de <'·C - - - - - - - - - - - - - - - - - - · 6--107 Regulación de un generador de velocidad variable Regulación de voltaje D R. l'gulación de corriente Relcvador de corte de corriente inversa D R.egulación con1binada. D O Gent"radore~ de e-a _____________________________ _: 6-] 15 ( ;eneradores ele e-a (alternadores) O (;enerador básico de e-a O .-\nillos rozantes D (;encración de una salida de onda sinusoidal O :\urnento· del ni'unrro dr. polos O Producción del can1po magnético. '1 XXII Contenido (;eneradores de cma eon armadura estacionaria -------- 6-121 Fa,t'o de salida -----------------------··----------- 6-12,3 ( ;eneradores de ,·-a nionofásicos O (;eneraclores de e-a bifásicos D c;eneraclores de e-a trifásicos O Conexiones delta e Y O Características eléctricas de la.~ conl'xion("'s delta e Y. llt>gula('iÓn del gent"rador de (~-a -------------------- 6--130 (:lal'iifi<·a<·ión de Jot,; generadores de cma -----------·--- 6-13] Estr11,•t111·a de los gmeradore, de <'·a ----------------- 6-132 Comparación de generadores ---------------------- 6-133 Alternador de automóvil ------··---~--------------- 6-134 .El alternádor de auto1nóvil alternador de auton1óvil. O Funcionamiento del Ret,;Ístencia interna ,lel generador -------------------- 6-136 El motogenerador -------------------------------- 6-137 El dinamotor ------··------------------------··--- 6-138 , PARTE SIETE Motores eléctricos ---------------------------------- 7-1 El motor eléctrico ·D Movimiento producido por electricidad D El motor de Faraday. Motores de e-e __ ----------------------·---------Principios del funcionamiento de los motores ,O Reglas del funcionamiento de los motores ·D Par y movimiento rotatorio D Cómo. se produce una rota~ 7-4 Contenido ción continua de e-e. XXIII O Conmutador D l\1otor elemental Motore¡,¡ prácticos de e-e. ------------------------- 7-12 Elementos y funcionamiento de un motor de e-e O Limitaciones del 1notor elemental de e-e 10 Motor de e-e con armadura de dos espiras D Cómo aumentar la eficiencia de la armadura O Motor de e-e, con armadura de cuatro espiras D Funcionaniiento O Conrnutación O Conmutación en la armadura de cuatro espiras D Plano neutro O Reacción de armadura D Interpolos. Parles del 1notor de e-e 7-24 Estructura .O Núcleo de armadura y eje O Devanado anular de Gramme O Armadura devanada en tambor D Devanados irnbricados D Devanados ondulados O El conrnutador D Conjunto de escobillas O D{~vanado de can1po O Cubierta y montaje O Chumaceras y enfriamícnto. Motores y generadores ----------------------------' 7-39 Comparación entre motores y generadores O Regla de la mano izquierda para generadores y regla de la mano derecha para motores O Reacción de armadura ,D Devanado de interpolas. Fuerza contraelectromotriz ------------------------ 7-43 Fuerza contraelectromotriz .O H.epaso de la ley de Lenz D fcem y contrapar D Efectos de la fcem O fcem y la velocidad de un motor O Carga y la velocidad de un motor O lhtesidad de campo y la velocidad de un motor. Claisificación de los motores de e-e 7-51 Potencia nominal de motores ------------------·----- 7-52 ' de derivación Motor 7-54 Motor de derivación D Control de velocidad D Sensibilidad a fluctuaciones de corriente. XXN Contenido 1 ¡; 7-57 r\-lotor de seriP ! Motor de serie O Sensibilidad a carga nula D Capacidad dC' arranque. Sentido de 1•otación ------------------------------- 7...:61 R. otación en n1otores de e-e ·D l{otación en el rnotor df' serie O Rotación rn el motor de derivación. Motores con,pound ___________________________ :..____ 7-64, El n1otor con1pound D Motor conipound acu1nulativo D Motor compound diferencial. Tabla comparativa de motores de 'r l'•(' Arrancmlore, y controles ----------~--------------- 1 7-68 7-70 ,1\rranradores y dispositivos de control O Clasifica" rión. 7-72 Arrancadores .i\rrancadores de contacto triple para motores de derivación y compound :O Arrancadores de contacto triple para motores de serie D Arrancadores de contacto doble para motores de serie D Arrancadores de contacto cuádruple para motores de derivación y compound. 1 Controles -------------------------------------Dispositivos de control para motores· ·D Arranque a velocidad mayor que la normal :O Control para velo- 7-78 cidad mayor que la normal D Control de velocidades superior e inferior a la normal ·D Controles de tambor ,D Control de tambor accionado mecánicamente D Control de tambor accionado eléctricamente D Operación en reversa del control de tambor O Dispositivos de control automático. Motores de c•a ----------------------------------El motor de c-a ,O Funcionamiento O· Rotación del campo de estator O Rotación del campo magnético D Principio& de rotación del campo magnético D 7-89 l ·.-·-t ~ i 'L ¡ r Introducción - Estructura de la materia - Teoría atómica - Cargas eléctricas - Teoría electrónica - Cómo se pro· duce la electricidad - Corriente eléctrica - Efectos de la electricidad - Magnetismo - Electromagnetismo - Apli~ caciones de la electricidad y el magnetismo. INTRODUCCIÓ~ 1-1 \~ importancia de la electricidad La electricidad es una de las principales formas de energía usadas en. el mundo actual. Sin ella, ·no exiStiría iluminaci6n conveniente, ni comunicaciones de radio y televisión, -ni servicio telefónico:,· y las p.ers9n_~s tendrían que prescindir de aparatos eléctricos que ya llegaron a cónstituir parte integrante del hogar. Además, sin la electricidad el carhpo ··del transporte no sería lo que es en lq ·aciúalidad. De hecho, puede! decirse que la electricidad se usa en todas partes. ' 1-2 INTRODUCCIÓN historia Aunque sólo en los tien1pos modernos la electricidad empezó a ser útil, los griegos ya la habían descubierto desde hace 2,000 años. Observaron que un material que nosotros conocemos como ámbar. Se cargaba con una fuerza misteriosa, después de frotarlo contra ciertos materiales. El ámbar cargado atraía a cuerpos livianos tales como hojas secas y viruta de madera. Los griegos llamaban al árnbar elektron, de donde se ha derivado el nombre de e-lectricidad. Alrededor del año 1600, William Gilbert clasificaba los materiales en eléctricos y no eléctricos, según se comportaban co~o ámbar o no. En 1733, un francés, Charles DuFay, observó que un trozo de vidrio eléctricamente cargado atraía algunos objetos también cargados, pero que. repelía a otros objetos cargados. Concluyó entonces que existían dos tipos de electricidad. Hacia la mitad del sigJo XVIII, Benja1nin Franklin Jlamó a estas dos clases de electricidad positiva y negativa. 1-3 INTRODUCCIÓN ·····¿qué es la electricidad? º · En la época de Franklin, los hombres de ciencia consideraban que la electricidad era un "fluido" que podía tener .cargas positivas y negativas; pero actualmente, la ciencia considera que J.ª---eJ~c1tÁGi9~~9-...se J~ro~'.h-!C.:.~, _p«:,)t, .PJt~t!G1Ü.e.§,,,.Ull;!Y..J?..~.91:!c~-~e-~~.}L~~!\~!J~..--Jtliu;:.t.rQJi§J MY. ... P.tC!ff?.11Et· -~~!as par_!is:t-t}.~s---. demas_i.~do _peq~eñ.as . P:~ra v~rla~,----pei:~. existe~ en t?dos .l<?s l11ate_~iales .. Pára que el. Ieé:tor lo· cCnriprenda, debemos explicar, ante todo, la estructura de la materia. ~.°-~ los electrones y los protones son demasiado pequefios para ser visibles; pero existen en lodos los materiales La electricidad proviene de: 1-4 \ \,, ¿qué es la materia? . "---... . _.-- Todo._lo_que se puede ver, _sentir_ 9_,~Jar es materia. En realidad, la !llJ\t.e~.~.~ .,.~-~P.ll:.~~o_.,i ~ue~- .-.<;;~ªlill~r-~~·~?~~--~~q~~~t~~g~.:.P~~~-~--,.·y~~q~~~:~i~P~:. encontr¿µ-...[e_ de un sólido, un ____ líquido <--. -----· ',, -~n ___la ,, ___forn1a " ________ -··-·-····-···•'-,,-,,, ____ "' .... ,__ ,, ________o, , < .un ,•.,. gas. La roca, la ------· -~ IP~_dera y el ·m~tal__ S()Il for:ni~s_.9-e. m.atéiii (só~idos_), co1no lo soñ-ela"gua, .eL.ili:ohol, ó bien la gasolina (liquidoo ), y no lo son menos doxigeno, ~l _hidr§g~no y el bi6xido de carbono (gases). ESTRUCTURA DE LA. MATERIA 1-5 --lo§!, el,eme11:tos . . Elem.ent_os _ _son,, los .lTlateriales ~ásicos que c.onstituren _toda . la materi.~." El OxígeiiO. y-· ~I --hldrogell~ Soll elerrientOs,"'Téi'·' i'ciSñ{ó- q~-~ .e1·~·a1~:rniñIO;' .er . cobre, plata, oro y mercurio. En efecto,-.- e,xiste11' _ P()~_o _más_ . de 1_00 ~le~ mentos ..~o~ocidos, 92 ~~. los cuales son -natura.Ies-~_y-· fé;>~_" Chfl_es;~."J!.~~!J.os. pgr .:.~!_ 'h.Omb!~--_,- En los últimos años, se han obtenidó ,_ variOS' de estóS elementos IlUéVos y se espera que el hombre los irá pro~ duciendo en númeEo _aÚ!l _.mayor. ------- · · -.. · · - · · ,.---TOclo--lQcille'..ño:S····r~~ea:· eStá· !Drmado .~e _elem_entos pero ~1105 mis1-11os no .ser- -.prod~c:.t9~s po_r 1a ··simpie-··c·o_Írl?i~-~Clón _·-é]~ímica-:ní-pOr--fa· - _.. · .... - - .. --- - -- . - . ----- . - sepáraCióri ·ae otiO's". elementos. 4e~·~:-_son:~~ard"rl~· _puede~~ 1-6 ESTllUCTURA DE LA MATERIA compuestos Desde luego, hay mucho más materiales que elementos. Esto se debe a que 12.~ ~ eleme.nto~ .J!Ue~en . . combinar~!? .. p_~ra_c_p~odu~i~. ;nat~Fi,~le_~ "~f~~Xf!.S .s~rªf!_~:~Jsticas "~?Il to\alrnen!~.- -~}s_~i~~§l.:§ ...c!'c. J~- _ q:µ~,- tien_en _. _los_ .. ele~--e:?!I?~ ~':.?.ns.titµ_{iv~~· "-,.,~]-, agl.l·a·~--- "P?~.,. ~j~rpplo, es_ .lJ.l! ._V,9!U:PJ/eJ:{.9.,.,.[Q_ipj_'gt,9Q.:_'j?o~ . jo~-_ ~le~-~~-t?_~ ;__ ~i~róge,11?_. y, ·.?~~g-~_~o_;_ la sal de mesa ordinaria está formada po·r los elementos sodio y cloro. Cabe notar que el hidrógeno y el oxígeno, aunque son gases, pueden producir el agua que es un líquido. 1 ! LOS COMPUESTOS SE PUEDEN PRODUCIR COMBINANDO: f i f 1 Dos gases (l (o dos liquidos, o dos sólidos) Un sólido y un gas (o un gas y un liquido, o sólido y liquido) Dos compuestos (o un compuesto y un sólido, liquido o gas) ....... + Hidrógeno Agua Oxígeno - ....... + Sal común Cloro + Compuesto A Compuesto B -Compuesto e ESTRUCTURA DE LA MATERIA 1-7 La moléc11lª'",~J¡¡,,p,:¡x.tícu)a más. pequeña__ a lf!.JlUe,.p!!ede.. J:eQ\tCirJl~-l!!l ?~s·;¿~po-;;ga·-~e~ _de q.ue se ·;u.s _el_~~e.n~os ..R2t__~J~rPP!º1 .. ~ __í!~--w.~~-~~-:~~E.. ....gt~-~?. :~:~ s~l. __-i:i_t_ ..mesa.. .y._:,,se._.t~-- _4}v_i_diera¡sucesivam.en te é~E~_tjg,§,_ hasta obtener t.r<?.~-~.t12_ !11-ªS· P~91J.~0c_> . r?sibl~_I ..5.~~}~~--~-~end_o, ~c+J. .. y el trocito sería una molécula de sal.. Si nuevamente se lograra dividirlo· '· é!l 'dOs, la sal se déscompondfía en sus elementos. f~~~{es-1:0~ ·~ante~ --~.L_ Puede ,educirse a Una molécula de sal Sodio Cloro "s../ 1-8 ESTRUCTURA DE LA MATERIA el áJQmo ,,,,....-·~· [, li i~ ~l ~tomg __ es __la _par_t_ícula,_ JD"ás p~q_u~fí~ a la. qu~... se___ p,µ~.4~.--X~dµcir ....u.n. elé."ment.o y que conserva_ 1~~- propi,~~a,c;l~&-"de ese_ ~le_mentQ. Si una gota de =agua~se· ·reduce a: su fal11año mínimo, se producirá una molécula de agua. Pero si la molécula se redujera aún más, aparecerían átomos de hidrógeno y oxígeno. 1~ I·1 Una molécula de agua ,.,! Se convierte en Dos átomos de hidrógeno Un átomo de oxígeno Por esto, la fórmula Química del agua es H2 0 1-9 TEORÍA ATÓMICA El ATOMO DE CARBONO 0 0 0 El núcleo contiene seis protones(+) y seis neutrones. Seis electrones(-) en órbita alrededor del núcleo ' estructurá del átomo Ahora bien, si el átomo de un elemento se divide aún más, este eleM mento deja de existir ·entre las partículas que quedan. Estas partículas ·más pequeñas, que el átomo se encuentran presentes en todos los átomos de los diferentes elementos. El átomo de un elemento difiere del átomo de otro elemento sólo en virtud de que los dos contienen números dÍfe~ rentes de estas partículas subatómicas. ~~~!.~~~~~!~--c,Y}t-.~~9}J1Q.,,a!§táe-i2t1Jlfr,92=1,<:,._!!~~., ..tiP.gs,..,,de....par.J.!S..\:~1~.!,.,~JJ.P~ atómicas que son de interés_ en el estudio de -Ja electricidad: electronej¿___ l!!~':f~]X~iY.,~!Lf!~tf:.~.ig11~ij ·-1,Q$.. proton~§.~. Y.. .~.~~~-~E9.~-~Li~cfil1Zan...en~e~~.) o núcleo del átomo y lós electrones giran en órbitas alrededor del núcleo. ---, • • ,.~,,.~,.' _.,.,• ,-<-• .•. • •-'.·• •, "' •- •• •' •• ,, ·-'•'-"• -,•<s,,Ó,'~--,,,.,.,,..<f,o;,,ss~o,,S~,,~.,~-.,,~;C,7;r,r,<.S~~·--~•..."'P""'"'"-.,,-,r-J 1-10 TEORÍA ATÓMICA el núcleo / ~l. 1LÚ[:.le9 . _es la. parte c:nt~al -~-e un ~t~rnº'.. Conti_e11e. los_ pro_tones y 1:~{útro-ñ;s· del itOiñO:-~'Ef~ ri{i~e~ro· ~~·-·pr_O~Oíles· -en~--~-_-nuc1e?_· detefrnin·a la .f9iP1~.:--~n··-·que "'ei-·-{rtofuO··-éfe··1u-r··e1erri~ntc;., 'éllfíere dC' Ci[l'O';' "POr --"éJemp10, el núcleo· ·¿e--\Iñ'-á10ñíC5'""'Cl'e·-ríiclrOgeñ"O"Cóñlléñe'~'tdi'·'f5!8fCii~-~el oxígeno contiene 8, el cobre 29, la plata 47 y el oro 79. De hecho, ésta es la forma en que se identifican los diferentes elementos, es decir, por sus números atómicos, como lo muestra la tabla de la página 1-5. El número atómico es el número de protones que contiene cada átomo en su núcleo. Aunque un neutrón, en realidad, es una partícula en sí, generalmente se la considera como la combinación de un electrón y un protón y es eléctricamente neutro. Puesto que los neutrones son eléctricamente neutros, no son muy importantes en el estudio de la naturaleza eléctrica de los átomos. 1-11 TEORiA ATÓMICA Puesto que el núcleo de un átomo contiene neutrones, que son neutros y protones, que son positivos, el núcleo de cualquier átomo es siempre positivo las líneas de fuerza positivas de un protón parten radialmente en todas direcciones ~~~~j:1~J;:~:~~rí;íicf~~iit:;¡{:J~;t_~~"':si:~;~:~F~-~~f~~!2t . . l?~_1:?.,.:i~B.~---'"~~i:,.1!i0.~~~l~~~"{~~el~ti=.ón.; '~s ·a_ •.::,'.:, ~1L·a~~~t~'!-,e!.,s:,ás_1_.2¿i±9.j ~::·~ ."!q.s }.'!,ª.1?, ... '.l_ -~~---.__ .SL:~~s_tl;:~ll~ m~Y~-,,J..11ftel .. .,_,_~~atoJar el proton ael nucleo de 1!.ft'"' ª'!Q,:r:nQ!~¡a:i Por o tanto, la teoría elé--;;'fíiC:',i;-""SC"'"C'óli'St'ctera·u)'ii{té~"'T~S"""Pf~tÓnes son partes permaM ·e·~ nentes del núcleo. Los protones no tornan parte activa en el flujo o transferencia de energía eléctrica, El protón Ji,(;;.fi~~~}J}1,~ carga elé9JriGl1. positiyJ{,,. Las líneas de fuerza de cst~·-carga·1;:;adian deséf~'-·e1~"fitó'f6Il en t~d~i""-éiirección. i I! 1-12 TEOlliA ATÓMICA 11 el electrón 1 Según se ha explicado anteriormente, ._~1,--.. ~l~f:.tf'?~. ,tiene __ un __ c:liámetr~ .Ji:es Yt.c~~ _N!=\YQ.:t . ~q~e. . ~.1_.d_el...p,::Qt_ó.n,. _ g.,_J.~-ª'·:~'.p_rq~t~A~i~ñi~,~:.5:.!f$~[ '!fi1lo- · ..~és~QJ.~.~,._d~_}t,t_ilí~-~t_f_ó_;,, pJ~X:9 ~ ~s. . J ,.84:9 _v~~-~s _m,_~_s· ·lig~-~9._.,ill,~.J~_l __ pr9t§_ti:_'."~-~L~O.it'~ electrones son más fácile·s · de mover. Son las partículas que participan activamente en el flujo o transferencia de energía eléctrica. -~QS_~ ele-ctron_~s _ gi_ral'\. -~-1_1;,,, §rJ:>itª~ _a!rededor . d_el___núcleo __ d~-- un ___ átomo _y ."tienen ;·argas-·-~1é~J~fcas··negativas..J Las líneas' eSiaS' Cargas· Víenen deSde tod~s pfl.rtes, en forma radial, directamente hacia el electrón. ae r~erza ·ae· 1 1 :1 11 !I i i( Ir Los electrones, que son negativos, giran en órbitas alrededor del núcleo Las lineas de fuerza negativas de un electrón llegan radi"almenfe de todas partes. RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO 1-13 resumen D D La electrJcidad es producida por partículas diminutas llamadas ~lectrones y protones. La materia es cualquier cosa que tenga peso y ocupe espacio. Puede tener le, forma de un sólido, líquido o gas. D Los materiales básicos que constituyen la materia son los elementos. O Existen 92 elementos noturales; los demás son artificiales. O Los elementos se pueden combinar para formqr compuestas, cuyos c:oracterísticos son completamente diferentes a las características de los elementos que !os forman. O Lo molécula es la partícula más pequeño a que puede reducirse un compuesto antes de que se descomponga en sus elementos coostitutivos. D El átomo· es l·a partícula más pequeña a que puede reducirse un elemento, y que aún conserva las propiedades características ~e ese demento, O El átomo de un· elemento difiere del átomoi de otro elemento sólo en virtud de que contiene números diferentes de partículas subatómicas. O Los tres tipos básicos de partículas subatómicas que son de interés para el estudio de la electricidad son: los electrones, los protones y los neutrones. D El núcleo es la parte central del átomo. D El número de protones en el núcleo determina la formo· en que los elementos difieren entre sí. Los diferentes elementos se identific:~n según su número a.tómico. E: número atómico representa el número de protones en el núcleo. O El protón tiene ~na carga positiva, es más pequeño pero l ,840 veces más pesado que el electrón, y estó en el núcleo del átomo. Es difícil desaío¡arlo de-l núcleo. D El electrón tiene uno carga negativo y es mayor, pero 1,840 veces más ligero que el protón. Gira alrededor del núcleo en órbitas y es fácil de desalojar. O El neutrón es eléctricamente neutro· y se encuentra dentro del núcleo del átomo. preguntas de repaso l. ¿ Qué partículas producen la electricidad? 2. ¿ Cuántos elementos naturales existen? 3. Definir el número at6mico de un elemento. 4-. El protón tiene una carga ____ y el electrón tiene una carga - - - · 5. ¿ Cuáles son las partículas que se encuentran en el núcleo de un átomo? ¿ Cuáles se encuentran en las órbitas? 6. ¿ Cuál es la partícula más pequeña que conserva las características del compuesto? ¿ Y la del elemento? 7, La sal, ¿ es un elemento o un compuesto? ¿ El oxígeno? ¿ El agua? 8. ¿ Cuál de los dos es más pesado y cuán(as veces: . un protón o un electrón? '," 9. ¿Cuál tiene un diámetro. mayor: veces es 1nayor? un p'rotón o ün electrón? l O. ¿ Cuál es la carga eléctrica de un neutrón? Cuántas ! 1 r l'-14, CARGAS ELÉCTRICAS ley de las ··cargas eléctricas La carga negativa de un electrón es igual, pero opuesta, a la carga positiva de un protón. I~as cargas de un electrón y un protón se llaman cargas .electrostáticas. Las líneas de fuerza asociadas con cada partícula producen campos electrostáticos. Debido a la form.a en que interactúan estos campos, las· partículas cargadas pueden atraerse o repelerse entre sí. La ley de las cargas elé~tricas dice que las partículas que tienen cargas del mismo tipo se repelen y las que tienen cargas difertntes, se atraen; Un protón ( +) repele a otro protón ( +). Un electrón ( - ) repele a otro electrón ( - ) . Un protón ( +) atrae a un electrón ( -- ) . Debido a que los protones son relativamente pesados, tiene poco efecto la fuerza de repulsión que ejercen entre sí dentro del núcleo de un átomo. Los protones se repelen Los electrones se repelen Los electrones y los protones se atraen 1-15 CARGAS ELÉCTRICAS Un io~ neutro un ion positivo Un ion negativo cargas atómicas Normalmente, un átomo contiene el mismo número de electrones y protones, de manera que las cargas iguales y opuestas,, es decir las negativas y postivas, se equilibran entre sí y hacen que el átomo sea eléctricamente neutro'. Ahora bien, según ya se explicó, lo que le da al átomo de un elemento sus propiedades características, es 'el nún1ero de los protones que tiene en el núcleo; pero el número de electrones puede variar. Si un átomo contiene menos electrones que protones, tendrá una carga positiva. Si tiene más electrones que protones tendrá una carga negativa. Los átomos cargados reciben el nombre de iones. 1-16 CARGAS ELÉCTRICAS Después de frotar una varilla de vidrio con seda, ambos materiales se cargan con electricidad ' 1 1 f 1t materiales eléctricamente cargados Cuando en uu trozo de material eléctricamente neutro muchos átomos pierden o ganan electrones, el 1naterial quedará carga 1.o. Hay muchas maneras. de producir estos cámbios en los átomos, según se ·explicará más adelante. El método que descubrieron los antiguos griegos fue el de la fricción. Por -=jernplo, si se frota una varilla de vidrio con un trozo de seda, la varilla de vidrio le donará algunos electrones a la seda. La varilla de vidrio se ·.cargará positivarnente y la seda quedará cargada negativamente. CARGAS ELÉCTRlCAS 1-17 carga por contacto Se puede cargar negativan1ente una varilla de caucho frotándola con piel. Mediante esta vari-Ila de caucho cargada, ahora se pueden ca_rgar otros materiales, por ejemplo cobre, con sólo tocarlos, Este método recibe el nombre de carga. por contacto, y se basa en el hecho de que la carga negativa de 1a varil1a_ tiende a repeler electrones de la superficie de la varilla. Los electrones en la superficif' de la varilla de caucho pasarán a la superficie de la varilla de cobre suspendida para ·darle una carga negativa. Si en lugar de una varilia de caucho negativa se usa una varilla de vidrio positiva, los ·electrones de la superficie de la varilla de cobre a1 ser atraídos le darán una carga positiva. 1-18 CARGAS EI~ÉCTRICAS carga por inducción Debido a que los electrones y los protones tienen fuerzas de atracción y repulsión, un objeto se puede cargar sin que lo toque el cuerpo cargado, por ejemplo, si la varilJa de caucho cargada negativamente se acerca a una pieza de alurninio, la fuerza negativa de la varilla de caucho repelerá a los electrones ele la Varilla del aluminio hacia el otro extremo. Un extremo de la vari11a será entonces negativo y el otro positivo. Cuando se aleja la varilla de caucho, los electrones en la varilla de aluminio se redistribuirán para neutralizar la carga de la varilla. Si se desea que el aluminio permanezca cargado, hay que acertar nuevamente la varilla de caucho y luego tocar con el dedo e.l extremo negativo. Entonces, los Cordel de suspensión Varilla de aluminio + + + + + + + + Cuando se acerca una varilla de hule carJ?:ada neR:ativamenle a una varilla de aluminio nr.utra, los electrones son repíl/idos al otro extremo de donde pueden extraerse. Cuando se retiran el dedo y la varilla de hule, el aluminio tendrá una carga positiva. ~ · ~ ' + + + + + electrones saldrán de la varilla a través del cuerpo del operario. (Las cargas son sumamente pequeñas, de manera que no se_ siente nada.) Después, si se retira el dedo antes de alejar la varilla de caucho, la _varilla de aluminio permanecerá cargada. Este rnétodo se Jlarna el de carga por inducción. 1-19 CARGAS ELÉCTRICAS neutralización de una carga Después de frotar el vidrio con la seda, ambos se cargan con electricidad. · Pero, si la varilla de vidrio y la seda se juntan nuevamente entonces por la atracción de los iones positivos en la varilla los electrones salen de la seda, hasta que ambos 1nateriales queden de nuevo eléctricamente neutros. Cargas desiguales Electrm1es que salvan la separación 1-· --- ----1 / _+_+_+~+-+-++- El arco se debe a la fuerza de atracción + + + + + El rayo es una descarga de arco + ++ + + Los cuerpos cargados también pueden conectarse con un alambre para descargarlos. Pero, si las cargas en ambos materiales son suficientemente grandes, pueden descargarse a través de un arco, como sucede en el caso del r?Yº· 1-20 CARGAS ELÉCTRICAS atracción y repulsión .Suponga que se tienen dos varillas: una de vidrio que está cargada positivarnent~, después de frotarla con seda, y una varilla de ·caucho que sé frotó .con· piel para darle cargá negativa. A continuación, se experimenta con el vidrio, caucho, seda y piel, pero sin que se toquen, y se observará que : Cargas similares se rep,elen. Cargas~, difer8cntes se_.,;atraen. ¡. (D) CARGAS ELÉCTRICAS 1-21 campos electrostáticos Las fuerzas de atracción y repulsión entre los cuerpos cargados se deben a las líneas de fuerza electrostática que existen alrededor de los mismos. En un objeto cargado negativamente, las líneas de fuerza de los electrones que hay en exceso, se suman para producir un campo electrostático, el cual consta de líneas de fuerza que llegan al objeto desde todas direcciones. En un objeto cargado positivaniente faltan electrones y esto Ocasiona que las líneas de fuerza de los protones que quedaron en exceso, se sumen para producir un campo_ electrostático cuyas · líneas de fuerza salen del objeto, hacia todas direcciones. Estos campos electrostáticos pueden ayudarse o bien oponerse para atraer o ·repeler. Cargas iguales se repelen La intensidad de la fuerza de atracción o repulsión de~nde de dos factores: 1) la cantidad de carga que está en cada objeto, y 2) la distancia entre los objetos. Cuanto mayores sean las cargas ·eléctricas en los objetos, mayor será la fuerza electrostática. Y cuanto más próximos estén entre sí los objetos cargados, mayor será la fuerza electrostática. La fuerza de atracción o repulsión se debilita si disminuye alguna de las cargas o bien los objetos se alejan uno del otro. Durante el siglo XVIII, un. hombre de ciencia llamado Coulomb experimentó con cargas electrostáticas, gracias a lo cual pudo fo.rmular la ley de atracción electrostátic_a, que se conoce comúnmente como Ley de las cargas electrost(Í,ticas de Coulomb. La ley postula que la fuerza de atracción o repulsión electrostática es directamente proporcional al producto de las dos cargas e inversamerite proporcional al cuadrado de la distancia que _las separa. Por supuesto, mientras más electrones en exceso tenga un objeto cargado, mayor será su .carga negativa; y mie1Jtr.1s más electrones le falten, mayor será su carga positiva. Esto se explica n1á:-. adelante en la página 1-56. 1-22 RESUMEN Y PREGUNTAS -DE REPASO resumen O Lo carga electrostática negativa de un electrón es igual y opuesto a la carga positiva de un protón. O Los campos electrostáticos se producen debido a Jas líneas de fuerza asociadas con las cargas. O Cargas iguales se repelen, Un protón ( + ! repele a otro protón (+). Un electrón {-} repele a otro electrón [-). •O Las cargos dife·rentes se atraen, Un protón ( +) atrae a un electrón ( -). D Si un átomo contiene menos electrones que protones, tiene carga positiva. D SI un contiene más electrones que protones, tiene cargo negativa. D Los átomos que carga positiva o bien negativa, reciben el nombre de iones. ,O Los objetos se pueden por fricción, contacto o inducción. O La neutralización de un ob¡eto cargado se efectuar poniéndolo, en contacto con un objeto de carga opuesta. O átomo tienen cargar puede Un átomo es neutro si contiene el mismo número de protones y electrones. O Por convención, las líneas de fuerza entran a un objeto cargado positivamente. Por convención, las líneas de fuerza salen de un objeto cargado negativamente. Los campos electrostáticos creados por las Iíneas de fuerza se suman o se oponen mutuamente, por lo que existe \a atracción o bien la repulsión. O La Intensidad da la fue_rza de atracción o repulsión depende de la cantidad da cargo en cada ob¡eto y de la distancia entre tos ob¡etos. O La ley de las cargás electrostáticas de Coulomb relaciona las fuerzas de atracción y repulsión: la fuerza es directamente proporcional al producto de las dos cargas e inversamente proporcional al cuadrado de la distancia que las separa. O O preguntas de repaso L Si un electrón se aproxima a un protón ¿ repelería o atraería el protón n.l electrón? '.!. ¿ Por qué no se repelen mutuamente los protones de un núcleo con la fuerza suficiente como para desintegrarlo? 3. ¿ Se repelen uno al otro los protones que están en un núcleo? 4. ¿Cuál es la polaridad de la carga-de un objeto que tiene menos electrones que protones? 5. ¿ Cuáles son los tres métodos usados para cargar un material? 6. Si una varilla de caucho se frota con un pedazo de piel, ¿ qué polaridad tiene el caucho?, ¿ cuál es la polaridad de la piel? 7. ¿Cbmo se puede neutralizar un objeto cargado? 8. ¿ Entran a un electrón las líneas de fuerza o salen de él? 9. ¿Aumenta o disminuye según la distancia la fµerza de repulsión que hay entre dos electrones. Si se duplica la distancia, ¿ cuál es la magnitud de la nueva fuer.za en comparación con la anterior? 1-0. Enunciar- la Ley de Coulorrib. 1-23 TEORiA ELECTRÓNICA órbitas electrónicas Según se ha visto, la electricidad se produce cuando los electrones salen de sus átomos. Para entender los distintos métodos usados para lograrlo, se necesita saber algo más acerca de la naturaleza de las diferentes órbitas electrónicas que rodean el -núcle-o de un átomo. Fuerza centrífuga la atracción positiva del núcleo contrarresta la fuerza centrífuga en el electrón para mantenerlo en órbita ..., o I' A C E R V , ., " Una fueaa exterior puede 'jliberar" al electrón Los electrones giran en sus órbitas a gran velocidad alrededor del núcleo del átomo. Debido a la gran velocidad del electrón, la fuerza centrífuga tiende a sacar al electrón de su órbita. Para otra parte, la atracción positiva del núcleo impide que se escape el electrón. Sin embargo, si se aplica suficiente fuerza externa para ayudar a la fuerza centrífuga, puede ¡¡libPrarse,' el electrón. 1-24 TEORÍA ELECTRÓNICA· El carbono tiene dos capas CD El cobre· tie'ne cuatro capas El hidrógeno tiene una capa Esta figura muestra que los electrones. que están en fa misma ,órbita, no siguen exactamente la misma trayecto-ria · orbital. Sin embargo, se·. mantienen a- la misma distancia del núcleo, de manera que se e_ncuentran en la misma .capa. capas orbitales Los electrones que giran cerca del núcleo son difíciles de liberar debido a su proximidad a la fuerza positiva que los sujeta. Cuanto más lejos se encuentren los electrones del núcleo, más débil será la fuerza positiva. Corno ya lo habrá notado-. el lector; en algunos diagramas anteri()res, mientras más eleCtrones tie"Je un· átomo, mayor será· el número de ·sus órbitas. Las trayectorias orbitales cornúnmente ·se llarnan capas. I,os átomos de todos los elementos ·conocidos· pueden tener hasta· siete capas.; La tabla de la página· 1-25 ~ontiene 103 elernentos, indicando el ·nllm·ero de electrones en cada capa, para cada átomo.. TEORÍA' ELECTRÓNICA los elementos y sus capas atómicas 1-25 1-26 TEORÍA ELECTRÓNICA capacidad de las capas f 1 Si se estudia. brevemente la tabla de la pagina 1-25, se notará que cada capa únicamente puede. alojar cierto número de electrones. La capa más cercana al núcleo (primera capa) no puede contener más de dos electrones; la segunda no más de 8 electrones; la tercera no más de 18; la cuarta, no .más de 32; etcétera. Si nuevamente se ·observa la tabla de Iá página 1-25, se verá que hasta el número atómico 10 el número de electrones en la segunda capa va aumentando hasta 8. Puesto que éste es el límite de la segunda banda, tiene que iniciarse una tercera. Desde el número atómico 11 hasta el 18, la tercera capa se forma hasta 8 Y luego se inicia una cuarta capa. Luego, para los números del 19 al 29, la tercera capa llega a su ,náximo de 18. la primera capa no puede tener más de dos · electrones la segunda capa no puede tener más de ocho electrones la cuarta cilpa no puede tener más de treinta y dos electrones, etc.. TEORiA ELECTRÓNICA 1-27 Capa de valencia (exterior) La capa exterior recibe el nombre de capa de valencia y los elec- trones en esa capa se llaman electrones de valencia capa exterior de 1Jalencia Según se advierte en la tabla de la página 1M25; la tercera capa puede contener hasta 18 electrones, pero apenas llega a tener 8 elecM trones cuando se inicia la cuarta capa. Esto también ocurre en la cuarta capa, pues apenas tiene 8 electrones, cuando ya se inicia la quinta capa, a pesar de que la cuarta puede contener hasta 32 electrones. Esto h1M dica que existe alguna otra regla. La capa exterior de un átomo no tendrá más de 8 electrones. La capa exterior de. un átomo recibe el nombre de capa de valencia y sus electrones reciben el nombre de elecM trones de valencia. El número de electrones en la capa de valencia de un átomo es importante en la electricidad, corno se verá más tarde. 1-28 TEORÍA ELECTRÓNICA Los electrones interiores están más estrechamente unidos al núcleo y contienen menos energla que los de las capas exteriores 11 11 1' I I ' Si se agrega suficiente energia a un electrón de valencia, éste se fugará del átomo Por sencillez, no se muestran todos los electrones de capas interiores energía del electrón Aunque todo electrón tiene la misma carga negativa, no todos los electrones tienen el mismo nivel de energía. Los electrones cuya órbita está próxima al núcleo contienen .menos energía que los que se encuentran en órbitas externas. Cuanto rnás lejanas estén las órbitas electrónicas del núcleo, mayor será su energía. Si se añade. suficiente energía a un electrón, saldrá fuera de· su órbita) hacia la. órbita de orden inrnediato superior. Y, si se aplica suficiente energía- a· un electrón de valencia, el electrón- se· desligará de su- átomo, ya que no existe :una órbita inmediata superior. TEORfA ELECTRÓNICA 1-29 cuándo se produce la electricidad La electricidad se produce cuando los electrones se liberan de sus átomos. Puesto que los electrones de valencia son los más. alejados de la fuerza atractiva del núcleo y además tienen el 'nivel de _·energía más alto, son los que pueden liberarse más fácilmente. Cuando se aplica suficiente fuerza o energía a un átomo, los electrones de valencia se liberan. Sin embargo, la energía suministrada a una capa de valeücia se distribuye entre los electrones en dicha capa. Por lo tanto, para determinada cantidad de energía mientras más electrones de valencia haya, menor será la energía que tendrá cada electrón. La energía se aplica a la c3pa de valencia y se distribuye entre los electrones de valencia. Dos electrones comparten igualmente la energia Cuatro electrones comparten igualmente la energía, pero cada uno gana menos energía que cualquier electrón del diagrama superior. 1-30 TEORÍ'A EI.. ECTRÓNICA ,! 'i I !! !!:¡ ,, 1 ¡ ¡ t :I Los átomos con sólo un electrón de valencia hacen buenos conductores (por sencillez, sólo se muestran) los electrones de valencia conductores La capa de valencia puede contener hasta ocho electrones y cualquier energía que se aplique a uno de ellos se reparte entre todos los electrones de valencia. Por lo tanto, los átomos que tienen menos electrones de valencia, les dejarán liberarse más fáciln1entC', Los materiales cuyos electrones se liberan fácilmente se llaman conductores. Los átomos de los conductores tienen sólo 1 ó 2 electrones de valencia. Los que sólo tienen 1 electrón de valencia, son los mejores conductores eléctricos. Si se examina la tabla de los elementos en la página 1-25, pueden determinarse los buenos conductores. Todos tienen un electrón en su capa exterior. La mayor parte de los metales son buenos conductores. Los más conocidos son: cobre (núm. 29) 1 plata (nún1. 47) y oro (núm 79). 1-31 TEORÍA ELECTRÓNICA Un átomo que está saturado más de la mitad, pero que tiene menos de ocho electrones, trata de estabilizar~e llenando su capa de valencia. o - - - - Capa de valencia \'.': 81,,i',»,,,,1.,e;,c;§' Estos átomos forman buenos aisladores debid~ a que es muy difícil liberar un electrón de su capa de valencia aislantes Los aisladores son rr1ateriales que no dejan que sus electrones se liberen fácilmente. Los átomos de los aisladores tienen capas de valencia que están llenas con 8 electrones o bien llenas a más de la mitad. Cualquier energía que se aplique uno de estos átomos se distribuirá entre un número de electrones relativarnente grande. Además, estos átomos se resisten a desprenderse de sus electrones debido a un fenórneno que se conoce como estabilidad química. Un átomo es completarr1ente estable cuando su capa ext,erior está con1pletamente saturada o cuando tiene ocho electrones de valencia. Un átomo estable resiste cualquier tipo de actividad. En efecto 1 no se combinará con ningún otro átomo para formar compuestos. Existen seis elementos que son naturalmente estables: helio, neón, argón, kriptón, xenón y radón . .,\ éstos se les conoce como gases inertes. Todos los átomos que tienen menos de 8 electrones de valencia. tienden a alcanzar el estado estable. Los que están llenos a n1enos de la m.itad (los conductores), tienden a liberar los electrones para vaciar la capa inestable. Pero los que están llenos a más de la mitad (los aisladores) tienden a recoger electrones para llenar la capa de valencia. Así pues, no solamente es difícil liberar a sus electrones, sino que los átomos de aisladores también se opondrán a la producción de electricidad debido a su tendencia a atrapar a cualesquiera electrones que puedan ser liberados. Los átomos con siete electrones de valencia, son los que tratan más activamente de llenar la capa de valencia y constituyen excelentes aisladores eléctricos. 1-32 TEORiA ELECTRÓNICA compuestos como aislantes La tendencia de los átomos a volverse estables es un factor fundamental para determinar cómo se combinan los átomos de los elementos para formar las moléculas ·de un compuesto. Los átomos tienderi a combinarse de manera q\le la molécula contenga 8 electrones de·· valencia. Por ejemplo, considérese el agua: su fórmula es H 2 0. Esto significa que, en una molécula de agua hay dos átomos de hidrógeno y uno de oxígeno. Si se observan los elementos i'. y 8 de la página 1-25,- se verá que cada uno de los dos átomos de hidrógeno tiene un electrón de valencia y el átomo de oxígeno tiene 6, lo cual da un total de 8 electrones de valencia. Cada átomo de hidrógeno comparte su electrón de valencia con el átomo de oxígeno, Los electrones compartidos unen a los átomos para formar la molécula I-I 2 0. Este tipo de unión se llama covalent,e. El agua pura, por lo tanto, es un buen aislante. En otros compuestos, por ejemplo el cloruro de sodio (NaCl), un átomo entrega un electrón para volverse ion positivo y el otro toma este electrón para convertirse en ion negativo; entonces los dos iones quedan ligados por atracción. Este tipo de unión se conoce como unión iónica o electrovalente. La molécula completa tiene 8 electrones de valencia lo que la hace estable. Debido a la tendencia hacia la estabilidad que tienen los átomos, cuando se combinan, la mayor parte de los compuestos, por ejemplo, vidrio, madera, caucho, plástico, mica, etc., constituyen buenos aislantes. Sin embargo, cabe notar que no existe tal cosa como un aislador perfecto. Simplemente es muy difícil liberar electrones de tales materiales. CQbre Ox.lgeno Cobre ,.,x-S-'' >·-s.:, -·:\t,~ '\·· o • o El cobre es un buen conrluctor debido a (]Ue ~'tilo tiene un electrón de valencia, pero cuando dos l'ltomos de cobre se combinan con un átomo de ox.igeno, producen una molécula de Oxido de cobre (Cu 1 0); ahora, con ocho electrones de valencia, la molécula es estable. Por consiguiente, el óxido de cobre 1 en su forma pura, es un buen aislante. -(Sln embargo, la temperatura puede cambiar esto, según se explica en la página 1-33.) ' TEORiA ELECTRÓNICA l-33 semiconductores Puesto que ]os conductores tienen sus capas de valencia llenas a menos de la mitad, y los aisladores tienen las suyas llenas a más de, la mitad, las substancias que tienen átomos coÍl cuatro electrones de va. lencia reciben el nqmbre de semiconductores. ·Estos conducen mejor que los aisladores, pero no tan bien como los conductores. Algunos ejemplos· son: el germanio, el silicio y el selenio. Sin embargo, cuando se combinan los átomos de los semiconductores, comparten sus electrones de tal manera que se llenan las capas de valencia. Por lo tanto, los materiales semiconductores, puros, también tienden a ser buenos aisladores. Pero eso sólo ocurre a la temperatura del ceró absoluto, porque a t~mperaturas a1tas y aun a la temperatura ambiente normal, la energía ocasiona la liberación de numerosos electrones de valencia de manera que el material se comporta como semiconductor. Buenos conductores •••••• Buenos aislantes Buenos semiconductores •• Por otra parte, muchos compuestos que tienden a ser estables, generaln1cnte contienen impurezas que facilitan la conducción eléctrica. Por lo tanto, si el agua y el 'óxido de cobre oontienen impurezas, no son ya aisladores, sino -ren1iconductores. De hecho, el 6xido de cobre se fabrica con cantidades controladas de impurezas, de manera que se pueda usarlo corno rectificador semiconductor de circuitos de potencia. Los compuestos que conservan las características de buenos aisladores, son los que están menos afectados por la tempt:ratura y s6Io contienen pequeñas cantidades de impurezas. 1 1-34 i TEORfA ELECTRÓNICA ¡ comparación de los conductores Algunos metales son mejores conductores que otros. Por ejemplo, aun cuando los átomos de cobre, plata y oro tienen, cada. uno, un solo electrón de valencia qµe puede liberarse fácilmente, la plata es el mejor conductor. Le sigue el cobre y luego el oro. Esto se debe al hecho de que en una cantidad dada de material la plata tiene más átomos que los demás metales y por consiguiente, se dispone de un mayor número de electrones libres. Plata Cobre Oro La plata es el mejor conduc- tor debido a que tiene más átomos con electrones que pueden ser liberados. Pero el cobre se usa con más fre. cuencia en electricidad debi· do a que la plata es más costosa TEORÍA ELECTRÓNICA 1-35 comparación de los conductores, aisladores y semiconductores Los conductores son materiales que tienen electron~s cuya liberación es fácil. La mayor parte de los metales que son buenos conductores eléctricos, generalmente se describen como materi.ales con muchos electrones "libres". Los aisladores más usados son el vidrio, hule, plástico, madera, cerániica y madera. Es muy difícil liberar los electrones. en estos materiales. Por ello se dice que contienen muy pocos electrones libres. I...os sem.iconductores son materiales con mayor número de electrones libres que los aisladores pero menor que los conductores. 1-36 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen O Los electrones giran a gran velocidad en sus órbitas alrededor del núcleo del átomo. Esta alta velocidad da lugar a una fueriza centrífuga .que tiende a sacar de 6rbita a los electrones. La atracción positiva del núcleo evita esto. Una fuerza exterior grande puede liberar al electrón del .átomo. O La fuerza_ de atracci6n positiva que eierce el núcleo sobre los electrones en órbita es mayor mientras más próximos estén al nócleo; por lo tanto, es. más difícil que liberen. O los electrones giran en órbita, en ¡:ualquler<:1 de las siete bandas posibles. O LQ banda -interior puede contener un máximo de 2 electrones; la segunda, 8; la tercera, 18; la cuarta, 32; etc, O La banda exterior de un átomo es la banda de valencia. O Todos los electrones en es.ta banda exterior se llaman electrones de valencia. O la bando de valencia nunca contiene más de 8 electrones. O El átomo con una banda de valencia completamente llena, es muy estable y químicamente inactivo. O los electrones que están en la órbita más ale¡ada del núcleo tienen mayor energla que 10$ demás. Si se. agrega suficiente énergía o un electrón, éste pasará a la órbita Inmediata exterior; si se aplico suficiente energía a un electrón de valencia, éste quedará liberado. O El flujo de electrones libres constituye una corriente eléctrico, O Los conductores son materiales que contienen uno o dos electrones de valencia, los cuales son fáciles de liberar. O Los aisladores son materiale:s que tienen 5 o más electrones de valencia, diffciles de liberar .. O los semiconductores son inoteriales que tienen más electrones libres- que los aisladores, pero menos que los conductores. Las impurezas pueden convertirlos- en mejores conductores. O La unión es la fuerzg que mantiene ¡untos o los elementos para far.mar compuestos. Los electrones en los compuestos ·form.an octetbs estab1Els. preguntas de repaso 1. ¿ Qué fuerza evita que un electrón se libere debido a su fuerza cen tr1fuga? 8 2. ¿ Qué es- una b_anda o capa y cuántas hay? 3, ¿ Qué es un electrón de "valencia"? 4, ¿ Cuál es el número máximo de electrones de valencia que puede tener un átomo? 5. ¿ Qué es un electrón "libre"? 6. ¿ Por qué son buenos aisladores los compuestos? Mencione dos buenos aisladores. 7, Mencione dos semiconductores y dos conductores. 8. ¿ Cuáles son las caracteristicas de los semiconductores? 9. ¿ Por qué se agregan impurezas a los compuestos? 10. ¿Es buen conductor un elemento que contiene seis electrones de valencia? ¿·:L,o es un elemento con dos electrones de valencia? 1-37 CÓMO SE PRODUCE LA ELECTRICIDAD cómo se produce la electricidad Hasta ahora, s6lo se ha tratado en forma general de la idea de aplicar una fuerza o energía a los electrones para desalojarlos de sus órbitas; pero todavia no se ha dicho nada acerca de cómo lograrlo. Se puede hacer esto de diversas maneras, que suelen agruparse en seis grandes categorías. reacciones quimicas calor 1...38 CÓMO SE PRODUCE LA ELECTRICIDAD electricidad producida por fricción E_ste es el -méto,do que fu~ (ie_s<3ubierto p_or_ los g_riegos, y que ya ha sido desérífuen--este -misino--IihrO. Jln_ª___c.é!_!g~:_ eié"Ctrica se -·próduce cuando se frotan uno con otro dos pedazos de ciertos ~ateriáieS ;" J)Oi--Cjempfo, seda y·-llna·-·yaiillá_ de ·viCl~o;·_,-o~-~~ua-ndo-··un-o ~sC"-pein_a- el ·"cabe1IO:-L¡f1'f"~~, ,'.c,!i¡t'l'i"in,ml!)o"'el •· lecto,:c.sno¡,!ic¡u9a .. alfo/i\)?rfio,;;¡Bll<l<J,.i;\:!g¡¡¡j,.fa¡,g9~,unac,"'1il~-.,. ¿l~ctt.íea~ :·á1::. t'ó6ar ;_unaT, -pefilla-imet-álj¡5if":ÍS:is-,·:.~l!~1~f "de_:"-·las,; _·z·a~atoK ~r;;_e__,};~ar~"!lªn' a:J;:ltb!itr) os .sobre •la·,álfom h,;w,Y:. rs:ta ...cargc<t •se,ctFán'sfiéfü~a,,;per:;W)lS'•, 'c;:qJf~;.:~Jü:~gq;:,:~§~.:.:.d~~car;g~~~-erfrd>a•~w.tltla. ~cargas re<:t~-~-n _el_nombre., de .. 'º·~f~c_t_ri_c(J,ff·d ___est4tit:a,____ la cual se produce cuandoun material transfúiiir= sus -e'lCctrones a otro. -- -,~---~ ,.,..~.--.._.,_ . .,,,... .,~~---'~"~- TRIBOELECTRICIDAO + ,, \,,,, \,, "i, + + + \ 11,,, '\,, ,, + + \ ", + ''\,, \ \\ ~d ,,,,,,,,,,,,,,., •"''''''"'''' \, ...../' \,¡,,1""'''"'" V Después de que se han frotado la varilla de hule y la pieL se cargan con electricidad Esto __ ei ..ª.lgo... qu_e aún no se entiende perfcctamen_~e. __,,_J)ero_ 1::1na teoria-. dice qlle·-en la superficie d·e· un 111a~e-rial :existe·n ~-uchos - it:Offios que no pue~·en. Combl~irse. .C.ón OifO:S en la misma f~rnia en __qlle. lo__ hacen,_ cuando_ "está_~·-_aeiitio_ del _. µiaterial¡ _por__ )9 _tanto, los áfumos súIJerficiáfes Col1iie1-i'en··· al~-~-~9~--- e!_~C_tr()_!l~~ __l_i_b_res_,. é§ii_~,,e~_ Ja, _ _ r~zón .P?r la cual los _<Üsladore·s, 'flor ~ ejemplo vidrio y--cauchoi ·-·pueden _prod_µcü.~_}'.;flr_gas_ de __e_lectrlc.idá.Jl:...~~~t}cá.. La energía calorífica producida por la fricción del frotamiento se imJiiirte-au··ro"s"---it"óñiOS. suPeI'fiCiáles· ·quEeri'tónCe's' liberan:. li:JS . electrones. Esto·-, Se conoce como efecto triboeléctrico. CÓMO SE PRODUCE LA ELECTRICIDAD 1-39 ELECTROQUIMICA Cobre Zinc La plla "húmeda" La solución que se conoce como electrolito, atrae a los iones positivos de la barra de zinc y libera electrones de la barra de cobre. La baterla "seca" de lámpara de mano ordinaria usa una pasta electrolltlca en lugar de una solución flúlda. electricidad producida por . ' . reacciones quimzcas Las substancias químicas pueden combinarse con ciertos metales para iniciar una actividad quíniica en la cual habrá transferencia de electrones, produciéndose cargas eléctricas. Esta es la forma en que funciona una batería ordinaria. El proceso se basa en el principio de la electroquímica. Un ejemplo es la pila húmeda básica. Cuando en un recipiente de cristal se mezcla ácido sulfúrico con agua (para formar un electroilito) el ácido sulfúrico se separa en cnmponentcs quimicos de hidrógeno (H) y sulfato (SO,), pero debido a la naturaleza de la acción química, los átomos de hidrógeno son iones positivos (H+) y los átomos de sulfato son iones negativos (SO.i- 2 ). El número de cargas positivas y negativas son iguales, de manera que toda la solución tiene una carga neta nula. L_uego, cuando se introducen en la solución barras de cobre y cinc, éstas rea:ccionan con ella. El cinc se combina con los átomos de sulfato; y puesto que esos áto~ mos son negativos, la barra de cinc transmite iones de cinc positivos (Zn+) ; los electrones procedentes de los iones 'de cinc quedan en la masa de cinc, de manera que la barra de cinc tiene un exceso de electrones, o sea, una carga negp:tiva.. Los iones de cinc se combinan con los iones de sulfato y los neutralizan, de manera que ahora la soluci6n tiene más cargas posit.ivas. Los iones positivos de hidr6geno atraen a electrones libres de la barra de cobre para neutralizar nuevamente la solución. Pero ahora la barra de cobre tiene una deficiencia de electrones, por lo que presenta una carga p·ositiva. Las baterías y las pilas se estudian más detalladamente en el volumen seis. l-40 CÓMO SE PRODUCE LA ELECTRICIDAD electricidad producida por presión ¡ 1 '' Cuando se aplica presi6n a algunos materiales, la fuerza de la presi6n pasa a través del material a sus átomos, desalojando los electrones de sus 6rbitas y empujándolos en la misma dirección que tiene la fuerza. Estos huyen de un lado del material y se acumulan en el lado opuesto. Así pues, se originan cargas positivas y negativas en los lados opuestos. Cuando cesa la presión, los electrones regresan :a sus órbitas. Los materiales se cortan en determinadas· formas para facilitar el control de las Superficies que habrán de cargarse; algunos materiales reaccionarán· a una presión de flexión en tanto que otros responderán a una presión de torsión. Piezoelectricidad es el nombre que se da a las cargas eléctricas pi'o~ <lucidas por el efecto de la presi6n. Pieto es un término que se ~eriva de la palabra griega 11ue significa presión. El efecto es más notable en los cristales, por ejemplo sales de Rochelle, y en ciertas cerámicas como el titanato de bario. Los cristales piezoeléctricos se usan en algunos mi~ cr6fonos y en pastillas de fonógrafo. 1 1 t ¡' PIEZOELECTRICIDAD 1 ' Presión 1 +-+-+-+-+¡ +-+-+-+-+ La presión sobre algunos cristales produce una carga eléctrica 11 Pastilla de fonógrafo 1-41 CÓMO SE PRODUCE LA ELECTRICIDAD electricidad producida por calor Debido a que algunos materiales liberan fácilmente sus electron~s y otros materiales los aceptan, puede haber transferencia de electrones, cuando se ponen en contacto dos metales distintos, por ejemplo: Con metales particularmente activos, la energía calorífica del ambiente a temperatura normal es suficiente para que estos metales liberen electrones. Por ejemplo, el cobre y el cinc se comportan de esta manera. Los electrones saldrán de los átomos de cobre Y pasarán al átomo de cinc. Así pues, el cinc ·adquiere un exceso de electrones, por lo que se carga negativamente. El cobre, después de perder electrones, tiene una carga positiva. Sin embargo, las cargas originadas a la temperatura ambiente son pequeñas, debido a que no hay suficiente energía calorífica para liberar más que unos ctiantos electrones. Pero, si se aplica calor a la unión de los dos metales para suministrar más energía, se liberarán más electrones. Este método es llamado termoelectricidad. Mientras mayor sea el calor que se aplique, mayor será la carga que se forme. Cuando se retira la fuente de calor, los metales se enfriarán y las cargas se disiparán. El dispositivo descrito recibe el nombre de termopar. CUando se unen entre sí varios termopares, se forma una termopila, TERMOELECTRICIDAD Cobre La energia calorifica hace que el cobre libere electrones hacia el zinc 41 ACERVO" 1-42 CÓMO SE PRODUCE LA ELECTRICIDAD :f ,, 11 !l. ¡ ¡¡ il 1 ,¡ r 1 ,¡ '¡ Fotovoltaica ::~:·~- :~Fotoconducción electricidad producida por luz I...a luz en sí misma es. una forma de energía y muchos científicos la consideran formada de pequeños "paquete:/' de energía llamados, fotones. Cuando los fotones de un rayo lumirioso inciden sobre un material, liberan su energía. En algunos materiales, la energía procedente de los fotones puede ocasionar la liberación de algunos electrones de los átomos. Materiales tales como potasio, sodio, cesio, litio, selenio, gerrn.anio, cadmio y sulfuro de plomo, reaccionan a la luz en esta forma. El efecto fotoeléctrico se. puede usar de tres maneras: 1. F oto1emisión: La energía fotónica de un rayo de luz puede causar la liberación de electrones de la superficie de un cuerpo que se encuentra en un tubo al vacío. Entonces una placa recoge estos electrones. 2. Fotovoltaica: La energía luminosa que se aplica sobre una de dos placas unidas, produce la transmisión de electrones de una placa a. la otra. Entonces las placas adquieren cargas opuestas, en la misma forma que una batería. 3. Fotoconducción: La energía luminosa, aplicada a algunos. materiales que normalmente son malos conductores, causa la liberación de electrones en los n1ateriales, de manera que éstos se vuelven mejores conductores. CÓMO SE PRODUCE LA ELECTRICIDAD 1-43 electricidad producida por magnetismo Todos conocen los imanes, y los han manejado alguna que otra vez. Por lo tanto, podrán haber observado que, en algunos casos, los imanes se atraen y en otros casos se repelen. La riazón es que los imanes tienen campos de fuerza qlle :actúan uno sobre otro recíprocamente. (Esto se explica más adelante, con mayor detalle en este mismo tomo.) ELECTROMAGNETISMO Cuando un alambre de cobre se mueve dentro de un campo magnético, los electrones en el alambre se liberan y fluyen a través de él. La fuerza de un campo magnético también se puede usar para desu plazar electrones. Este fenómeno recibe el nombre de magnetoelectricidad; a base de éste un generador produce electricidad. Cuando un buen conductor, por ejerr1plo, el cobre, se hace pasar a través de un campo magnético, la fuerza del campo suministrará la energía necesaria para que los ~tomos. de cobre liberen sus electrones de valencia. Todos los electrones se moverán en cierta dirección, dependiendo de la forma en que el conductor cruce el campo magnético; el mismo efecto se obtendrá si se hace pasar el campo a lo largo del conductor. El único requisito es que haya un movimiento relativo ·entre cualquier conductor y un campo n1agnético. (I,a magnetoelectricidad se examina más detenidamente al final del libro.) 11 1' 1, 1-44 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO 1 1. 1· r¡ 1 resumen Se puede lograr que los electrones salgan de sus órbitas aplicándoles una fuerza o energía. Los seis métodos usados para hacer esto son: .¡ 'i Efecto trlboeléctrko, la electroquímica, piezoeleotrlcidad, termoelectricidad, efecto fotoeléctrico y magnetoelectricidad. O El efecto triboeléctrico es aquel en que los electrones superficiales de un material se liberan por el frotamiento. La energía procede de la ·fricció.n y el calor. O La electroquí- mlca consi5;te en combinar e.lamentos químicos eón ciertos metales, originándose una actividad químico en la que habrá transferencia de electrones que producirán cargas. O El efecto piezoeléctrico es aquel en que aparecen cargas. eléctricas en las caras de ciertos cuerpos, cuando se los somete a presión. Es más notable en algunos cristales. D La. termoeléctrlcldad es el término que se da ai efecto de· aplicar ca'lor a dos metales distintos, con el objeto de producir cargos opuestas en los dos metales. O El efecto fotoeléctrico es aquel en que los átomos de ciertos materiales liberen el"ectrones cuando la energla luminosa en forma de fotones Incide sobre estos materiales. O Fotoemisión: la energía de los fotones libera electrones de una superficie en un tubo al vacío. Otra superficie en el tubo recoge los eleotrones. ,O Fotovoltaica: la ener• gía luminosa que incide en una de dos placas unidas hace que sus electrones sean liberados y pasen a la otra. Entonces las placas se comportan como una batería. D Fotoconducción: la energía luminosa se aplico a ciertos materiales- para convertirlo~ en mejores conductores. 1D La ma~netoelectricldod es el efecto de aplicar la fuerza de un campo magnético a un conductor para desplazar sus electrones. preguntas de repaso l. ¿ Cómo se logra que los electrones se escapen de sus 6rbitas? 2. ¿ Qué efecto se obtiene si se aplica presión a un cristal de sal de Rochelle? 3. ¿ En qué consiste el efecto triboeléctrico? 4. En termoelectricidad, el calor se aplica a la unión de dos metales 5. ¿ Cuál es la diferencia entre un termopar y una tennopila? 6. ¿ Qué son los fotones? 7. Indique y describa tres formas en que se pueda usar el efecto fotoeléctrico. 8. Si se quiere liberar electrones en un conductor por medio de una fuerza magnética, ¿ es indispensable mover el conductor? 9. Describa la pila húmeda básica. Trabaja con base en el principiO de ________ 10. El gener~dor eléctrico trabaja con base en el principio de CORRIENTE ELÉCTRICA 1-45 ¿qué es la corriente eléctrica? En el material presentado hasta ahora, se explicó lo que es la electricidad y c6mo se producen las cargas eléctricas. En particular, se estudiaron temas relativos a la electricidad estática., es decir, a la carga eléctric(IJ en r,eposo .. Pero, por lo general, una carga eléctrica estática no puede desempeñar una función útil. Si se quiere usar energía eléctrica para realizar algún trabajo, es preciso que la electricidad se "pqnga en Corrienmarcha". Esto -sucede cuando se tiene una corriente eléctrica. La ---- --te se produce, cuando en un conductor hay muchos electrones libres que se mueven en la misma dirección. Alambre Los electrones Ubres que se mueven en la misma dirección producen una corriente eléctrica Como se verá más ·adelante, todo electrón tiene cierta energía que puede producir determinados efectos. Los electrones suelen moverse en diversas direcciones, de manera que tales efectos se anulan. Pero C_!J.ft_ndo se_ hace __c¡ue los electrones se muevan en la -~isma. di~cción., as -~l_~f_ix, .. hay una corriente -que fluyé, entonces ___sus efectos .se. Súinan y 1a:··energía que liberan puede ··aproVéchárse -para reali~r ~)g4_n t_r~baj_o.¡1 Además, mientras rnay.or-.se_ª-el . número· ·e1ectrones que se mueven en la misma fllljó~: :de :cotti~nte .y .. ~e___ dispondrá de mayor dirección, mayor se;¡ ' .energía para efectuar alg-ún t_rftbaj.o .. __ Por lo tanto, las corrientes" mayorés 'o menOre·s, las pr-óduce" Un . llúmero mayor o menor, respectivamente, de electrones "puestos en marcha", en la misma dirección. er-- ae '¡ 1-46 CORRIENTE ELÉCTRICA !! Los ·electrones libres en un conductor de cobre cambian de órbita al azar. Todos los átomos, al compartir sus l ;I ¡l 1 !f 1 r 1 ¡i ! 1 j 1 ¡ ¡-- electrones, quedan unidos. A esto se le llama unión metálica. electrones libres Para comprender cómo pueden los electrones producir corriente eléctrica, será útil ilustrar la forma en que los átomos de un buen conductor, por ejemplo el cobre, están unidos en un trozo del metal en estado sólido. Todos los materiales deben tener sus átomos ( o moléculas) unidas en alguna forma, pues de lo contrario se desintegrarían. Existen diferentes tipos y formas de uniones; por eso, unos elementos son gases, algunos son líquidos y .otros sólidos. A-demás, existen varias forrr1as en que los átomos de los sólidos están unidos, y por esta razón :algunos metales son suaves y otros duros. El tipo de unión que nos interesa para el estudio de 1a electricidad básica es la unión metálica. En un conductor de cobre cada uno de los átomos tienen· un electrón de valencia, que apenas se mantiene en órbita. Ade1nás, los átomos están tan próximos, uno del otro, que las órbitas exteriores se sobreponen. Al girar el electrón de un áton10, puede ser atraído por otro átomo e incorporarse a la órbita de éste. Aproximadamente al mismo tie1npo, un electrón en el segundo áton10 se desprende y pasa a la órbita de otro átorr10. La mayor parte de los electrones exteriores continuamente ca1nbian de órbita en esta forma, de manera que los electrones de valencia en realidad no están asociadós con ningún áton10 particular. Más bien, todos los átomos comparten a todos los electrones de valencia y así se unen entre sí. Los electrones están "libres" para -moverse al azar. La acción es continua, de manera que todo áto1no siempre tiene un electrón 1 cada electrón siempre está en. un átomo. Por lo tanto 1 no hay carga eléctrica, pero el conductor tiene un gran n{une-ro de electrones libres. CORRIENTE ELÉCTRICA 1-47 movimiento de los electrones ._Pa,ra e_~odu~r__ l]_na corriente eléctrica, los electrones libres en .~~ _c;.011.ductor de CO,bie debe-n moverse- en· la -misma direcció_p, _y no al azár. Esto ·s_e puede hacer aplicando cargas eléct~icas en cada extremo der·;alatnun extremo, y una carga positiva bre de cobre; una carga negativa en el otro. en· El electrón libre es repelido por la carga negativa y atraldo por la carga posítiva. Cambia de órbita y deriva hacia la carga positiv¡1: Puesto que estos electrones ·son negativos, la carga negativa los repele y los atrae la positiva. Debido a ello, no pueden pasar a aquellas órbitas que los harían moverse contra las cargas eléctricas. En cambio-, se desplazan de órbita en órbita hacia la carga positiva, haciendo que se produzca una corriente eléctrica. en esta dirección. Se puede ver en el diagrama que la densidad de los átomos. en el alambre de cobre es tal que las órbitas de valencia de. cada átomo se superponen de manera que los· electrones -pasan fácilmente de un átomo a otro. La trayectoria que recorre el electrón depende de la dirección de_ las órbitas que el electrón encuentra en el camino que I-o lleva hacia la carga positiva. Puede verse que no siguen una línea recta. P·ero en los extren1os del conductor, donde las cargas son rr1ás intensas 1 éstas ejercen mayor control sobre cada electrón, de modo que sigue una trayectoria más próxima a la recta y se mueve con mayor rapidez a travési del conductor. 1-48 CORRIENTE ELÉCTRICA Si un electrón libre tuviese que vialar a través de un conductor de 32.2 km, le lle\laría máS de 30 días. Sin embargo 1 un·a corriente eléctrica recorre esa distancia en una fracción de segundo. flujo de corriente Aunque a veces es más fácil considerar que los electrones que se mueven libremente constituyen la corriente eléctrica, es importante recordar que esto no es exacto. El moyimiento del electrón libre produce la corriente. Esto se entiende mejor, si se compara la velocidad de un electrón con la de la corriente. La velocidad. del electrón puede variar, según el material conductor y el número de cargas eléctricas usadas. Pero la velocidad de la corriente siempre será la misma. El electrón libre que se mueve al azar, lo hace con rapidez relativa debido a que está únicamente bajo la influencia de las fuerzas atómicas orbitales; su velocidad puede ser de unos cuantos cientos de' kilómetros por segundo. El electrón libre que se encuentra bajo la influencia de las cargas electrostáticas tiene que oponerse a alguna de las fuerzas Orbitales atómicas de manera que su velocidad disminuye considerablemente. En cier~os casos avanza velocidades que pueden medirse en centímetros por segundo. Esto es su1narnente lento, en co1nparación con la velocidad de la corriente eléctrica., que es igual a la de la luz: 300,000 kilómetros por segundo. CORRIENTE ELÉCTRICA 1-49 el impulso de corriente La corriente eléctrica, en realidad es ,el impulso de energía eléctrica que transmite un electrón a otro, al cambiar de órbita, Cuando se aplica energía a un electrón y éste se desprende de su órbita, al salir de ella, tiene que toparse con alguna órbita de otro átomo, ya que todas las órbitas exteriores se superponen y obstruyen el paso libre del electrón. Cuando el electrón liberado entra a la nueva_ órbita, su carga negativa Al salir un electrón de su órbita y entrar a otra, repele un electrón y lo expulsa de ésta, repitiéndose el proceso de átomo a átomo a lo largo del conductor. El impulso transferido de un electrón al siguiente en la línea, constituye la corriente eléctrica reacciona con la carga negativa del electrón que se encontraba en la órbita antes de él. El ¡¡rimer electrón repele al otro, expulsándolo de la órbita y, a la vez, trasmitiéndole su energía. El segundo electrón, al encontrarse en la órbita siguiente, repite lo que hizo el primero. Este proceso oontinúa en todo el alarnbre. El impulso de energía, transferido de un electrón al siguiente, constituye la corriente eléctrica. 1-50 CORRIENTE ELÉC'l'RICA velocidad de la corriente eléctrica Puesto que los átomos están muy próximos uno de otro y las órbitas se superponen, el electrón liberado no tiene que ir muy lejos para encontrar una órbita nueva. El momento -en que entra a la nueva órbita, transfiere su energía al siguiente electrón, liberándolo. La acción es casi instantánea. Lo mismo ocurre con todos los electrones en movimiento, de manera que aunque cada electrón se mueve con relativa lentitud, el impulso de la energía eléctrica se transfiere a través_ de la línea de átomos a una velocidad muy grande: 300,000 kilómetros por segundo. Se considera que los electrones libres son portadores de corriente. El impulso de energía es transferido de un electrón al siguiente casi instantáneamente, de manera que aún cuando los electrones se mueven con relativa lentitud, la corriente eléctrica viaja 300 000 km por segundo ..._.. Fuerza de • Cuando la primera bola de una hilera de muchas bolas de billar es golpeada, 13 fuerza del choque se transmite de una bola a la siguiente, hasta que la última es expulsada. (_~ Una buena analogía de esta transferencia de, impulso sería una larga hilera de bolas de billar. Cuando la bola que juega choca con la que está en el extremo de la fila, su fuerza se transmite de una bola a la siguiente hasta que salga disparada la bola eri el otro extremo. La última bola se separa de la fila casi en el mismo instante en que es tocada la primera. 1-51 CO·RRIENTE ELÉCTRICA C) - 1) 00 G 0 00°~0 11111111111 Una carga negativa colocada en un extremo de un conductor repelerá a los electrones al extremo hasta que se desarrolle una carga igual para detener el flujo de electrones. Pero, si una fuente de potencia aplica cargas opuestas a ambos extremos del conductor, los electrones continuarán viajando Un electrón abandona el lado negativo de la bateria por cada electrón que entra al lado positivo UN CIRCUITO COMPLETO O CERRADO el circuito completo ( cerrado) Si se aplicara una carga negativa en un extremo del alambre, esta carga repelería a los electrones libres del otro extremo del alambre. La corriente fluiría sólo por un instante hasta que se acumularan suficientes electrones en el- otro extremo para producir una carga. negativa igual que evitaría que ingresaran electrones. Esta sería electricidad estática debido a que todo qucdaríai en reposo. Para tener una corriente eléctrica, los electrones libres deben mantenerse en n1ovimiento. Esto se logra fácilmente, si se usa una fuente de energía para aplicar cargas opuestas a los dos extremos del alambre. Entonces, la carga negativa repelerá los electrones en todo el alambre. En el lado positivo, los electrones serán atraídos a la fuente; pero por cada electrón que entre en la fuente, habrá otro electrón que ésta suministrará al alambre por el lado negativo. Por consiguiente, la corriente seguirá fluyendo a través del alambre en tanto se continúe aplicando las cargas eléctricas de 1a fuente de energía, A esto se llama circuito completo o cerrado. Una batería es una típica fuente de energía eléctrica. El circuito debe ser completo o cerrado para que fluya la corriente. 1-52 CORRIENTE ELÉCTRICA circuito abierto Si el alambre se rompiera en cualquier punto, enton.::es, en la parte conectada al lado negativo de la batería, los electrones se acumularían en el extremo en que se rompió el alambre, mientras que, en la otra parte, el lado positivo de la batería atraería los electrones hacia sí. Así se establecería una carga en la apertura,. ssupendiéndose el movimiento de los electrones. La Corriente cesaría de fluir. Un circuito abierto no conducirá corriente. UN CIRCUITO ABIERTO e e e 8 -e - Corriente nula Una carga se establece en la apertura, anulándose la tensión de la batería. + Cuando el filamento de una lámpara se rompe, el circuito se abre y la lámpara no enciende 11 + 1-53 CORRIENTE ELÉCTRICA fuente de energía eléctrica Circuito fotoeléctrico + · Circuito electromagnético o de generador Fuerza + ,¡ 11 ' '' i·' Cualquiera <le los cinco tipos de fuentes descritos en las páginas 1-39 a 1-43, se pueden usar para hacer que una corriente pase a través de un alambre. La batería y el generador son los más comunes. La fuente para los enchufes eléctricos de su casa es un generador distante. 1-54 CORRIENTE ELÉCTRICA + Fusible Circuito corto ll!lilllll 111111111 11111111 J. - llllll!lll ..,j usos prácticos de la electricidad En realidad, cuando un alambre que es buen conductor se pone en contacto con las dos terminales de una batería o generador, se produce un corto circuito, porque así circula mucha más corriente ~ de la que puede suministrar la batería o generador. La batería o generador puede quemarse y el alambre se calentará excesivamente. Por. esta razón se utilizan fusibles protectores. Cuando fluye dcn1asiada corriente, éstos se funden y "abren" el' circuito. El alambre sirve para llevar corriente a otros elen1entos que van a realizar algún trabajo. Por ejernplo, conduce corriente quC' calienta p} file.unen to de un foco eléctrico, para que emita luz; surninistra energía eléctrica para hacer girar un 1notor, sonar una catnpana~ calentar un toStador, etc. Algunas de estas aplicaciones se cxplican al final de ('Si<' libro. 1-55 CORRIENTE ELÉCTRICA unidades eléctricas de ,nedida Ahora puede verse que existen dos condiciones para que haya flujo de corriente: 1) cargas eléctricas para mover a los electrones libres, y 2) un circuito completo por el que pueda fluir la corriente eléctrica. Se pueden usar diferentes cantidades de carga eléctrica y pueden producirse diferentes cantidades de corriente. Para medir todos estos valores} ('xisten unidades apropiadas. Bajo Bajo Bajo Alto Alto Alto La corriente eléctrica fluye de un potencial bajo a un potencial alto, o entre cualquier diferencia de potencial La carga eléctrica que adquiere un objeto se llama potencial eléctrico, debido. a que los electrones desplazados acumulan energía potencial que se puede utilizar para mover a otros electrones. Puesto que se necesitan do.s cargas para completar un circuito, la diferencia de potencial entre estas dos cargas es lo que proporciona la fuer.,:.a eléctrica. Se considera que el negativo es un potencial bajo y el positivo un potencial alto. La corriente eléctrica en un alambre siernpre ya d,el po,tencial bajo al alto. E·sto también significa que la corriente fluirá de un potencial positivo bajo a un potenéial positivo alto, así como entre dos potenciales negativos. 1-56 CORRIENTE ELÉCTRICA· fuerza electromotriz ( tensión, voltaje) La carga eléctrica que adquiere un objeto está determinada por el número de ele·ctrones que pierde o gana. Puesto que el número de electrones que se mueven así es sumámente grande, se usa una unidad llamada coulomb· para indicar la carga. Si un objeto tiene una carga negativa de 1 coulomb, esto indica que ha ganado 6.28 X 1018 (trillones) de electrones extras. Esto es 6.280,000.000,000.000,000 electrones. Cuando dos cargas tienen una diferencia de potencial, la fuerza eléctrica resultaf!.te se llama fuerza ele,ctrQmotriz ( fem).. L.i. unidftd que se usa pái:a indicar la inte·nsidad de la fem es el uolt. Cuando uha diferencia de potencial c::l.usa el paso de 1 coulomb de corriente para producir 1 joute de trabajo, la fem es un volt. Algunas tensiones típicas que probablemente conoce· el lector son: 1.5 volts para una pHa de batería de mano; 6 volts para las baterías de automóviles antiguos; 12 volts para las más modernas; 115 volts en el hogar; 220 volts para potencial industrial, etc. De hecho, los voltajes varían desde microvolts (millonésimas de volt) a megavolts {millones de volts). Los términos potencial, fuerza electromotriz (fem) y tensión o voltaje con frecuencia se usan indistintamen-te. /. _'\ "• "•.-.•-:· •' l ". ._ ;· <-J:_ -~ ' O :••;. :: • '.:-" ,. • ;. ! ",. C' _·• . :. ". ,i ...•. , !<>._.,, · ·. ·Una_~cll·r~-ª __-d:e·'. f·_.c_oulOmb\= '.6.:28:-.>< _·10 1_~<é;lectrc,n_es ~·r_ ._q-:~~ · . ' Úna: ·fe,m '. cJ.e-- { -~~lt_- ¡~¡ __ :_c9.ufOmb' ·_ef~·ctúO: un ··.trab9io):_' . 1_ ry'1í~}?~ótt lµ.~Í. ~ 1- / _1.00Q,ÓO_O vqlt'i' . _1 .njili_\'.olt··_ll)'l'(). ~ _l / i_;OO_?.-_.YOlts 1 kilovolt (kvr:::::: .l ,000 -volts meQéiv~1t:_:_ {megov! = 1.ooo;oo"o- vo_lts = milivolts volts (','.) X. T,000 volts ¡v) X 1.000,000 = milivolts (mv) X 1,000 = volts (v) + 1,000 = volts (v) + l .000,000 ·= me·gavolts (megav) 1,000 = milivolts (mv) + 1,000 = microvolts lµ.v) + 1.000,000 =microv~lts fµ.v) + 1,qqo = kilovolts (k_v) X 1 ;ooo megavolts X· l .o·oo~OOO ,= 'kilóvolfs,+_:_1,"000 = = (mv) microvolts lµ.v) mkrovolts {µ.vl kilovolts (kv} megavolts (megay) _kilovol.ts (kv) volts (v) vqlts. (~) milivolts _{mv) volts {v) volts _(v) l'Tleg'ovo,lts de. - ·.1 ¡1~~re , CORlUENTE ELÉCTRICA 1-57 En un punto de medición = 6,280,000,000,000,000,000 electrones por segundo cantidad de corriente ( ampere) La cantidad de corriente que fluye en un alambre está determinada por el número de electrones que pasan por un punto dado, en un segundo. Según se ha mencionado antes, 1 coulomb es 6.28 X 1018 . electrones. Si un coulomb pasa en un punto en un segundo, se tend!'á una. corriente de 1 a-niper. El término de la unidad, amper, se deriva del nombre de otro hombre de ciencia del siglo XVIII, A. M. Ampere. La corriente se mide también en micr'oamperes (millonésimas de amper) y miliamperes ( milésimas de amper) . UNIDADES DE CORRIENTE J amper{aJ miliamper ·(ma). microamper [µa) = 1 coulom.b/seg = l/l,000 · amper = 1 /.1.000,000 amper CONVERSIÓN DE CANTIDADES amperes (a) X .1,000 = miliampj:lres {mi:t) amperes {aj X l.000,000 = microamperes (µ.o) miliamperes ·¡ma) X 1;ooo micrOamperes (.µ.al = = = miliamperes (ma) + 1,000 amperes (a) micraomperes !µ.al + 1 .000,000 amperes (al microam¡:;,eres {µ.al + 1,000 = m·iliamperes (ma) 0.5 a = 500 ma = 500,000 µ.a \ 11 I' 1,-58 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO ¡/ resumen ¡\ 1 // ¡J. :¡ ;¡ :¡ 1, 1, 11 ¡¡ O Las uniones metólicos son importantes en el estudio de la electricidad. ,O Los electrones de un metal se desprénden fácilmente de sús órbitas. Cuando a un electrón se le aplica un poco de fuerza, éste pasa a la órbita de otro átomo. Los átomos están tan cerca uno de otro que sus órbitas se sobreponen. D Los electrones de valencia pueden pasar fácilmente de un átomo a otro.· O Cuando una fuerza hace que los electrones se muevan en una dirección espedfica, se origina una corriente eléctrica. O la fuerza que mueve a los electrones es una fuerza electromotriz, fem. También se la llama tensión o voltaje y potencial. O La velocidad de un electrón libre que se desplaza al azar puede ser de unos cuantos cientos de kilómetros por segundo. Bajo la influencia de una fem, su velocidad será mucho menor. D Aunque la velocidad de un electrón que se mueve ba¡o la influencia de una fem es baja, el impulso de energía que se transfie·re de un electrón a otro es a 300,000 kilómetros por segundo. Ésta es la velocidad de la corriente eléctrica. O Una corriente no fluirá en un circuito a menos que pueda seguir una trayectoria ininterrumpida, es decir, completa. De otra suerte, se dice que el circuitO está abierto. Cuando el circuito estó cerrado, hay uno trayectoria completa . .O La bater!a y el generador son \as fuentes de fuerza (fem) comúnmente usadas para transferir electrones. O Para evitar el excesivo flujo de corriente, se usan fusibles para abrir el circuito y protegerlo. O La corriente electrónica en un alambre siempre va del potencial bajo al alto. ·D La unidad básica dE! fem es el volt; otras unidades son el microv·olt {µ.vl, el milivolt (mvl, el kilovolt (kv) y el megavolt (megav). D La cantidad de 6.28 X 10 18 electrones constituye el coulomb. O La unidad básica de corriente eléctrica es el amper (al que es un coulomb por segundo; otras unidades son el microamper (µa) y el rniliamper (ma). 1 ,! i 1 ¡¡ ¡1 preguntas de repaso 1. ¿ Qué es la corriente eléctrica y en qué unidades se mide? 2. ¿ Qué es una unión metálica? 3. ¿ Se sobreponen una a otra las órbitas de los átomos de un conductor? 4. ¿ Es de 300 1000 kilómetros por segundo la velocidad de los electrones que se desplazan de átomo a áton10, quedando bajo la influencia de una fem? 5. ¿ Con qué veloc;idad huye la corriente eléctrica? (. Por qué es diferente de la velocidad del electrón? 6. ¿ Qué significa un coulomb de carga? ¿ µn amper? 7. ¿ Qué significa la diferencia de potencial, tensión o voltaje y fem? 8. ¿Cuántos volts hay en 2·,500 megavolts? 9. ¿Qué es un microamper? 10. ¿En 2,500 milivolts? ¿Un miliamper? ¿ Cómo evita un fusible que pase demasiada corriente en un circuito? EFECTOS DE LA 1-59 ELECTRICIDAD efectos de la electricidad Sálvo lo que respecta a la fricción, la electricidad se usa para producir los mismos fenómenos que se describire6n en la página 1-37 y que, también, se usan para producir electricidad.· Actividad quimica Presión Luz Magnetismo Calor 1-60 EFECTOS DE LA ELECTRICIDAD Manufactura de gases Galvanoplastia (electrodeposlclón) ,-~~ + ,-~•, '1 11 1' ¡i ,1 11 11 11,, il !,¡ 11 i/ 1 if ir ¡¡ !1 El potencial eléctrico y la ~orrlente descomponen a los electrolitos en iones ta electricidad produce actividad quimica Puesto que la carg~ eléctrica es la principal fuerza de un1on a la que se debe la unión química de los compuestos, Se puede· usar un potencial o corriente eléctricos para alterar los procesos químicos normales, En electroquímica, esto se llama .electrólisis. Por ejemplo, si se hace pasar corriente eléctrica a través de agua (H 2 0) que contiene una pequeña cantidad de ácido sulfúrico, las n1oléculas de agua se .separarán en átomos de hidrógeno y oxígeno. Sin embargo, 'los átomos, de oxígeno no liberan a los electrones de los átomos de hidrógeno que previamente compartían. Por lo tanto, los átomos de hidrógeno se convierten en iones positivos (H+) y los átomos de oxígeno en iones negativos (0-2 ). Los iones son atraídos hacia los electrodos cargados con sig~o opuesto. En el electrodo negativo, los iones positiVos de hidrógeno recogen electrones, se vuelven neutros y escapan del agua com.o gas. En el electrodo positivo, los iones negativos de oxígeno entregan electrones, se vuelven neutros y también escapan del agua como gas. Entonces, los dos gases se pueden ·envasar. Puesto que un electrón entra al electrodo negativo para substituir a cada electrón recogido por un ion de hidrógeno y que un electrón sale del electrodo positivo por cada electrón que entrega un átomo de oxígeno, la corriente continúa fluyendo hasta que to~a el agua se convierte en hidrógeno y oxígeno gaseosos. Otra aplicación de la electrólisis es la galvanoplastia. Si el agua· se mezcla con sulfato de cobre CuS0 4 ), el sulfato ·de cobre se dividiría en iones positivos de cobre (Cu'') y iones n~ativos de sulfato (SO,'). Los iones de cobre· irían. al electrodo negativo y recogerían electrones. Pero como el cobre es un metal, se adhiere al electrodo. Después_ de algún tiempo, el electrodo se encuentra totalmente cubierto de cobre. En la misma forma puede sóbreponerse a un objeto una· capa de plata O de oro. EFECTOS DE LA ELECTlllCIDAD 1--61 Diafragma ~ r--11-~ Tensiones 1 O das son ras de sonido t--- : 1111 ( Cuando se aplican tensiones de sonido a un audífono de cristal, el cristal se deforma y hace vibrar a un diafragma, que causa ondas de sonido audibles en el oído '---"rCristal la electricidad produce presión Tal como una fuerza o presión que flexiona o tuerce ciertos cristales produce en ellos una carga piezoeléctrica, así la aplicación de un voltaje hará que el cristal se flexione o se tuerza. Si se aplica un potencial eléctrico sobre una pastilla de cristal de sal de Rochelle, la fuerza del campo eléctrico ejercerá una. presión piezoeléctrica sqbre la estructura atómica del cristal y modificará la forma del mismo. ·En este principio se basa el funcionamiento de un audífono de cristal, así como el método usado para grabar discos fonográficos. La cabeza cortadora de cristal se doblará o torcerá cuando se aplica tensióri de sonido. El cristal se dobla de manera que el buril de corte se mueve en la ranura, siguiendo la variación de sonido 11 1:...62 EFECTOS DE LA ELECTRICIDAD 1 :1 ![ 1, I\ Q 11 'r ¡) 1 la electricidad produce calo1 La corriente eléctrica, al fluir a través de un conductor, siempre produce algo de calor. Esto se debe a que cierta parte de energía se gasta en hacer que fluya la corriente y se libera en forn1a de calor. Puesto que se necesita menor energía para hacer fluir la corriente en los buenos conductores, en ellos se produce menos calor. Un rnal conductor, por ejernplo el nicrórr1el, cuando conduce la corriente se calienta mucho. El cobre es aproXirnadamente 60 veces mejor conductor que el nicrómel. Los ·efectos caloríficos de la· electricidad se usan en muchos aparatos: corno tostadores, planchas, secadores eléctricos, cobertores eléctricos, calentadores, etcétera. Sin embargo, cabe notar que aun los buenos conductores producen algo de calor. EFECTOS DE LA ELECTRICIDAD 1-63 la electricidad produce luz Muchos malos conductores, cuando conducen la corriente, se calientan al rojo vivo y hasta al rojo blanco. Debido a esta incandescen, cia, emiten luz además de calor. Este es el principio que se aplica en la lámpara incandescente ordinaria. La energía eléctrica también puede aprovecharse para producir luz sin mucho calor, usando métodos tales como fluorescencia, fosforescencia y electroluminiscencia. La electroluminiscencia la producen algunas substancias sólidas cuanw do conducen corriente. Sin embargo, la cantidad de luz que emiten es poca y se usan principalmente_ para efectos publicitarios y decorativos. Muchos gases, cuando conducen corriente, se ionizan y producen radiaw ciones luminosas. El, neón, el argón y el vapor de mercurio constituyen algunos ejemplos. Se usan en los anuncios de "neón" que se observan en las avenidas importantes de la ciudad. La fosforescencia ocurre cuando un haz de electrones incide en algunos fósforos y otros materiales especiales. El cinescopio ele televisión se basa en este principio. La fluorescencia combina la electroluminiscencia y la fosforescencia. Un. gas, por ejemplo, el vapor de mercurio, al conducir la corriente eléctrica, se ioniza y emite radiación ultravioleta. La radiación incide en una capa fosforescente y en1ite luz "blanca". 1-64 EFECTOS DE LA ELECTRICIDAD La electricidad produce magnetismo Un conductor con una corriente eléctrica actuará como un imán. Recogerá limaduras de hierro la electricidad produce magnetismo Tal como el magnetismo puede producirse mediante la electricidad, así la electricidad es producida por magnetismo. Cualquier conductor en que fluye la corriénte eléctrica, se_ comportará como un imán. A esto se le llama electromagnetismo. El magne.tis1no y el electromagnetismo se explican más detalladamente en la página siguiente. Cuando se desconecta el conductor de la baterla no hay paso de corrien. te, por lo que deja de comportarse como un imán. Las limaduras de hierro se caerán del alambre. 1-65 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen O La electricidad puede producir actividad qu1m1ca, así como efectos piezoeléctricos, termoeléctricos, fotoeléctricos y magn'éticos, O En electroquímica, la descomposición de las substancias químicas por medio de la corriente eléctrica, da lugar a electrólisis y o galvanoplastia. O La electrólisis es, la descomposición de un compuesto químico que se produce cuando una corriente pasa a través de una solución de este compuesto. O La ga!vanopfastia es una aplicación del la electrólisis. O Si se aplica un voltaje a ciertos cristales, se produe una fuerza piezoeléctrica y la presión ejercida por ella será tal que se deformará el cristal. O Cuando la electricidad fluye o través de un ma.1 conductor, se produce calor. O Este efecto térmico se usa en tostadores, planchas, secadores eléctricos, etc. D Lo corriente eléctrica, puede aprove• chorse para producir luz. Esto se puede hcicer produci'endo mucho calor, como en la lámpara ihcaridescente común, o bien poco calor, como en fas aplicaciones de fluorescencia, fosforescencia y e!ectrolumin!scencia. O La electro!uminiscenda la producen gases y algunos materiales sólidos, cuando conducen corriente. En los anuncios de, "neón" se usan gases corno conductores. D La ·fosforescencia aparece cuando la radiación o un haz de_ electrones incide sobre algunos fósforos o bien otros materiales especiales. El cinesco):lio de un televisor troboja o base de este principio. O En la fluorescencia se aplican lo electroluminiscencia y la fosforescencia. O Un gos, al ionizarse, emite radiación ultravioleta. La radiación Incide sobre una capa fosforescente que emite luz "blanca". D Cualquier conductor con corriente eléctrico se comporta como un imán. Esto se llama electroma~ne-,tismo. preguntas de repaso 1. ¿ Cuáles son los cinco efectos producidos por la corriente eléctrica que se estudiaron en esta secci6n? 2. ¿ Qué es galvanoplastia? ¿ Cómo puede descomponerse en gases un liquido ·por medio de uria corriente eléctrica ?1 ¿ cómo se llama el fenómeno? 3. ¿ Qué produce más calor, ·un conductor malo o uno bueno? Indique un metal en que se produzca mucho calor. 4. ¿ Qué es incandescencia? 5. ¿ Qué son electroluminiscencia y fosforescencia? 6. ¿En qué proceso se combinan electroluminiscencia y fosforescencia? 7. En los anuncios de "neón" se utilizan conductor. como 8. ¿ En qué difiere la incandescencia de otros ·efectos fotoeléctricos? 9. ¿ Cuál es el principio "en que se basa el f\.lnCionamiento de "'un a:udifono de cristal?, ¿ en qué otro dispositivo· se· aplica el mismo principio? 10. ¿ Cuál es tismo? la diferencia entre magrietoelectricidad y electroniagne- 1-66 MAGNETISMO La piedra imán es un imán natural descubierto por los griegos en Asia Menor, hace más de 2,000 años. magnetismo El magnetisn10 fue descubierto hace más de 2,000 años por los griegos, cuando observaron que el hierro atraía cierto tipo de piedras. Puesto que esta piedra se encontró por primera vez en la ciudad de Magnesia, en el Asia Menor, se le dio el nombre de rnagnetita. Más tarde, cuando se descubrió que esta piedra se alineaba espontáneamente en la dirección Norte a Sur al suspenderla de un cordel, se le llamó piedra de guía o irnán. l.a n1agnctita constituye un imán n:atural que atrae a los materiali!.S rnagnéticos. 1-67 MAGNETISMO el magnetismo y el electrón Aunque hay una relación estrecha entre las fuerzas eléctricas y magnéticas, las dos son totalmente diferentes. Las fuerzas magnéticas y las fuerzas electrostáticas no tienen ningún efecto una sobre otra en tanto no haya movimiento. Pero, si el· campo de fuerza de cualquiera de ellas se pone en rnovimiento, entonces sucede algo que origina la inter.: acción de ambas fuerzas. Puesto que el electrón es la partícula más pequeña de la rr1ateria, se partió de ello para forn1ular una teoría que explique la relación existente entre la electricidad y el 1:1agnetismo. Se trata de la teoría electrónica del 1nagnetismo. o CAMPO ELECTROSTATICO CAMPO MAGNETICO Se sabe que el electrón tiene una carga negativa y que esta carga produce un campo de fuerza que está dirigido desde todas partes hacia el electrón. Por otra parte, según se estudia en f.ísica, una carga en rotación produce un cainpo magnético. Por consiguiente, debido a su rotación orbital, el electrón también tiene un campo m.agnético. Este campo se extiende en círculos concéntricos alrededor del electrón. Así pues, la líneas electrostáticas de fuerza y las líneas magnéticas de fuerza, al encontrarse en cualquier punto, son perpendiculares entre sí. I,os dos campos combinados constituyen un canij)o e,elctromagnética. 1-68 MAG~ETISMO la molécula magnética En l,"ealidad, los únicos metales naturalmente magnéticos son el hierro, el níquel y el cobalto. Por otra parte, puesto que todos los materiales contienen electrones, se podría preguntar por qué no todas las cosas tienen propiedades magnéticas. La respuesta es que. en los átomos, los electrones orbitales que tienen un spin opuesto tienden a formar pare~ jas, de modo que sus campos magnéticos se oponen, anulándose mutuamente. Lo anterior no quiere decir que los elementos que tienen un número impar de electrones sean magnéticos. Esto podría ·suceder, si se lograra aislar los átomos; pero, por lo general) los átomos, al combinarse para formar moléculas, se disponen de la manera más apropiada para tener, en total, 8 electrones de valencia y al hacerlo,. en la mayor parte de los materiales, los spines de los electrones orbitales anulan los carr1pos eléctricos. Sin embargo, en el hierro, níquel y cobalto, este proceso no se realiza de una manera tan ordenada. Cuando los átomos de dichos metales se combinan, se convierten en iones y comparten sus electrones ele valencia de tal modo que rnllchas de las órbitas de los electrones no se anulan, sino que se suman .. Esto produce en el metal regiones llamadas dominios magnéticos, o moléculas magnéticas. Estas moléculas magnéticas se comportan como pequeños imanes. Aunque el hierro, el níquel y el cobalto son los únicos materiales naturalmente magnéticos, existen procesos controlados de fabricación para obtener compuestos con buenas propiedades magnéticas. ATOMO NO MAGNETICO Los spines Opuestos de esta pareja de electrones>lanulan sus efectos magnéticos. -'---·E'n una molécula magnética los spines de los electrones que forman la pareja no son opuestos y la molécula tiene propiedades magnéticas. 1-69 MAGNETISMO materiales magnéticos Los materiales naturalrnente magnéticos reciben el nombre de ferromagnéticos, debido a que todos se Comportan con10 el hierro, por lo que se refiere al magnetismo. Moléculas en un metal no magnetizado Moléculas en un metal magnetizado Puesto que :vs materiales magnéticos contienen moléculas magnéticas, podría pensarse que siempre se comportan como imanes. Sin- embargo, no es el caso, ¡Jorque en circunstancias _normales, las moléculas 111agnéticas están dispersas y orientadas al azar, de. manera que los campos rnagnéticos de las inoléculas se anulan mutuamente. Se considera entonces que el 1nctal está desmagnetizado. Si todas las rnoléculas estuvieran dispuestas d~ manera tal que apuntaran en la misma dirección, los campos de fuerza .re sumarían. El metal entonces se consideraría magnetizado. Si absolutamente todas las moléculas estuviesen alineadas, se produciría un campo magnético intenso. Pero si sólo algunas de las moléculas estuviesen alineadas, se produciría un carnpo rnagnótico débil. Así pues, un rnatcrial magnético puede ser magnetizado parcialrnente. 1-70 MAGNETISMO magnetización del hierro Puesto que un material magnético se puede magnetizar alineando sus moléculas, la mejor forma de hacerlo es aplicando una fuer.ta magnética. La fuerza actuaría contra el campo magnético de cada .. 1noléc'ula forzándola a alinearse. Esto se puede hacer de dos maneras: 1) por frotamiento magnético, y 2) por medio de una corriente eléctrica. Cuando se pasa un imán por la superficie de una pieza de hierro no magnetizada, los campos del imán hacen que se alineen las moléculas, magnetizando al trozo de hierro. Friccionar para hacer un imán Uso de una corriente eléctrica para hacer un imán Cuando se coloca un trozo de hierro desmagnetizado dentro de una bobina de alambre y se conecta el alambre de la bobina a una batería, la corriente eléctrica produce un ca1upo magnético que magnetiza al hierro. Esto se explica más adelante. Cuando un material magnetizado conserva su campo xnagnético por largo tiempo, se dice que es un imán perriianente_. Si pierde rápidamente su n1agnetismo, se .le llama imán te'rnporal. Con el hierro- duro o el acero se hacen buenos imanes per1nanentcs. El hierro ·dulce se usa para imanes temporales. MAGNETISMO 1-71 cómo se desmagnetiza un imán Para desmagnetizar un imán, las moléculas nuevainente deben quedar en desorden de manera que sus campos se anulen. Si se golpea fuertemente. el imán, la fuerza de la .sacudida hará que las moléculas se rcacomoden. A vecesi se necesita. dar varios golpes. Si el imán se calienta, la energía calorífica hará que las moléculas vibren lo suficiente como para acomodarse en otra forma. Si el imán se coloca en un carnpo rnagnético, que alterna rápidamente, las moléculas pierden su orden, al tratar de seguir las variaciones de campo. Un campo rápidamente alternante se puede producir con corriente alterna. Este tema se .trata en el volumen 3. DESMAGNHIZACION DE UN IMAN Gqlpe Campo rápidamente alternante Calentamiento 1-72 MAGNETISMO campo magnético terrestre Puesto. que- la misma Tierra es una enorme masa giratoria, también produce un campo magnético. La Tierra se comporta como si tuviera un imán de barra que -pasa por su centro, con un extremo cerca del polo geográfico norte y el otro cerca del polo sur. 1-73 MAG~'ETISMO polaridades "'1agnéticas Para establecer reglas acerca de la forma en que un imán actúa sobre ,el otro se asignan polaridades a loo extremos de los imanes. Las polaridades reciben el nombre de nO'rte (N) y sur (S), El extremo norte de un imán se. determina suspendiendo el imán de un cordel para que El extremo de un imán que señala al polo magnético norte de la tierra es el polo N Al polo sur gire Jibrcrnente. Entonces el imán se alineará por sí mismo con el campo magnético terrestre. El extremo del imán que señale hacia el polo n1agM nético norte de la Tierra es el polo N del imán. El otro extremo del imán recibe el nombre de polo S. El imán .siempre se alineará en esta forma. La razón de esto se da más adelante. 1-74 MAGNETISMO Polo norte geográfico Polo norte magnético \ \ N w t E s La brújula señala hacia el polo norte magnético la brújula magnética Puesto que un in1áil se alineará con el polo · N hacia el "norte, lo podemos usar para determinar direcciones. Una brújula consta de un pequeñó in1án ligero, que gira libremente y sin dificultad alguna se mantiene alineado con el polo norte r~1agnético de la Tierra. Independientemente de cón10· se haga girar la brújula, la aguja siempre señalará al Norte. 1-75 MAGNETISMO atracción y repulsión Puesto que un imán siempre se alinea con el polo norte magnético de la Tierra, se supone que existen ciertas leyes específicas que rigen los efectos magnéticos; éstas son las leyes de atracción y repulsión. Las leyes de atracción y repulsión que se aplican en el magnetismo son las mismas que las de las cargas eléctricas, excepto que se usan los conceptos de polaridades N y S en lugar de negativo y positivo. Las leyes son: polos semejantes se rep elen, polos distintos se atraen. 1 Polos semejantes se repelen Polos diferentes se atraen 1-76 MAGNETISMO campo magnético Como· puede verse por la atracción y repulsión de los polos magnéticos, existen fuerzas que se originan en los polos magnéticos y producen esos efectos, pero éstos no se producen solamente en los polos. La fuerza magnética, de hecho, rodea al imán, en un campo. Esto se puede comprobar cuando se hace mover una brújula alrededor de un imán de barra. En cualquier posición con respecto a la barra, un extremo de la aguja indicará hacia el polo opuesto de la barra. 0 (S) 0 La brújula muestra la ful?rza magnética que rodea a un imán Se puede usar la brújula para verificar la distancia a que se extiende el campo magnético del in1án. Retirando lenta:mente la brújula, se llegará a un punto en el cual la aguja de la brújula ya no está sujeta a la influencia del can1po magnético del imán, sino que nuevamente la atraerá al polo magnético norte de la Tierra. MAGNETISMO 1-77 Diagrama de lineas de fuerza magnéticas líneas de fuerza El campo magnético de un imán está formado por líneas de fuerza que se extienden en el espacio partiendo del polo N del imán y dirigiéndose al polo S. Esta'io líneas de fuerza no se cruzan y se van apartando al alejarse del imán. Cuanto más cercanas sean las líneas de fuerza y sea mayor el número de ellas, m~s intenso será el campo magnético. La existencia de las líneas de fuerza se puede demostrar rociando limaduras de hierro sobre una superficie plana y luego colocando un imán de barra sobre ellas. Las limaduras de hierro se orientarán siguiendo las líneas de fuerza y dan una imagen del can1po magnético o espectro rr1agnético. A las líneas de fuerza se les llama tambiénn líneas de flujo. Las limaduras finas de hierro muestran las lineas de fuena de una barra magnetizada 1-78 MAGNETISMO interacción de los campos magnéticos Cuando dos imanes se aproximan, sus campos actúan recíprocamente. Las líneas magnéticas de fuerza no se cruzan. Este hecho determina la forma en que habrán de actuar los ca1npos entre sí. Si Jas líneas de fuerza van haé.ia -la mi...rmai· dir.ección, se atra:erán y se unirán al aproximarse. Por eso l~s polos diferentes se atraen. Si las líneas de fuerza van hacia direcciones opu,estas, no se pueden combinar. Y, puesto que no se pueden cruzar, ejercen una fuerza opuesta entre sí. Por eso los polos semejantes se repelen. La interacción de las líneas de flujo también se puede demostrar mediante limaduras de hierro. Polos diferentes se atraen Polos semejantes se repelen Las limaduras muestran las líneas de flujo MAGNETISMO 1-79 blindaje magnético Las líneas de flujo rr1agnético pueden pasar a través de todos los ma ... teriales, aun de los que no tienen propiedades magnéticas. N·o obstante, algunos ·materiales ofrecen cierta resistencia al paso de las líneas de fuerza. A esta propiedad se le llama reluctancia. l~os. 1nateriales rnagnéticos tienen muy poca reluctancia a las líneas de flujo. Por consiguiente, las líneas de flujo tienden a pasar a través de un ,material magnético, aun cuando su trayectoria resulte 1nás larga. Gracias a esta característica, los rnateriales magnéticos son útiles como blindaje para proteger los objetos encerrados en ellos contra las líneas de fuerza magnéticas. Por ello se utilizan en la fabricación de los relojes antin1agnéticos. 1 1 1 1 1' 1 1 -~-----~ 1 6 11 1' 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 r-----.L 1 1 1 Vista lateral Mecanismo de reloj Los materiales magnéticos se usan como blindaje para proteger un reloj de los campos magnéticos. El blindaje se magnetiza sólo temporalmente. Las lineas de flujo no pueden llegar a este mecanismo de reloj. 1-80 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resurnen O La interacci6n de la electricidad y el magnetismo para formar un campo el~ctromagnético se expllca por 1a teoría electr6nice del magnetismo. O Los átomos de ciertos metales, al combinarse, tienden a compartir sus electrones de valencia de tal manera qve forman moléculas o dominios magnéticos. Dichos metales son ejemplos de materiales magnéticos. O Se dice de un material que tiene, sus dominios o moléculas magnéticos alineados que está magnetizado. D Un material magnético se puede magnetizar aplicando una fuerzo magnética ya sea por frotamiento magnético o por medio de una corriente eléctrica. ,D Un material magnético puede ser desmagnetizado aplicándole calor, golpeándolo o colOCándolo en vn campo magnético rápidamente alternado. O La Tierra produce un campo magnético. O A los imanes se les asignan polaridades norte !N) y sur {S). O El polo N de un imán que puede girar libremente es aquel que señala hacia el polo norte de la Tierra. El otro pofo es el polo S. La brújula es una aplicación de este principio. ·O Las le.yes de atracción y repulsión para imanes son: los polos seme¡antes se repelen, los polos distintos se atraen. O La fuerza magnética forma un camp? magnético alrededor del imán. ,O E! campo magnético está constituido por líneas de fuerza que se extienden en el espacio, partiendo del polo N del imán y' volviendo al polo S. O Las líneas de fuerza también se llaman líneas de flujo ..O Las líneciS de fuer:za no se cruzan. O Cuanto más pr6x!mas estén las líneas de fuerza y mayor sea .su número, más intenso serán el campo magnético. O Las líneas de fuerza que tienen la misma dir ... cclón se atraen y juntan; esta es la razón por la qve los polos diferentes se atraen. O Las líneas de fuerzo que van en direcciones opuestas se repelen· y no se pueden combinar; por consiguiente los polos semejantes se repelen. preguntas de repaso 1. ¿ Qué son dominios magnéticos o moléculas magnéticas? 2. ¿ Cómo se puede desmagnetizar un imán? 3. ¿ Qué es un material ferromagnético? 4. ¿ Qué significa la reluctancia de un material? ¿ Por qué Ja reluctancia de un blindaje debe ser menor que la del material blindado? 5. ¿ Qué es un campo electromagnético? 6. ¿ C6mo puede magnetizarse un metal ferromagnético? 7. ¿Cuáles son las leyes de atracción y- repulsión para lbs polos magnéticos? 8. ¿ Qué son las líneas de flujo? 9. ¿Cuál es el polo de una brújula que señala hacia el polo norte terrestre? 10. ¿En qué consiste la diferencia entre· los imanes permanentes y temporales? ELECTROMAGNETISMO 1-81 Una brújula se alineará perpendicularmente al ·conductor que lleva corriente. Cuando se hace girar el alambre, también girará la brújula ¿qué es electromagnetismo? Puesto que un electrón produce su propio. campo magnético, debido al· spin que tiene, se podría pensar que, al haber exceso de electrones en un obJeto, se produciría un campo magnético. ·sin embargo, también en el caso de cargas estáticas, los electrones con spines opuestos forman parejas, anulándose en este proceso sus efectos magnéticos. Por éonsiguiente, la electricidad estática no produce un campo magnético. Por otra parte, los electrones que se mueven a lo largo de un conductor, sujetos a la fuerza que origina el flujo de corriente, no pueden formar parejas con los de spin opuesto. Por el contrario, como todos fluyen ien la misma dirección, sus campos rnagnéticos tienden a sumarse. En 1819, Hans Christian Oersted, al observar la forma en que un conductor con corriente influía en una brújula, descubri6 que la corriente eléctrica produce un campo magnético. ELECTROMAGNETISMO electromagnetismo en un conductor Puesto que el campo magnético de un electrón forma una trayectoria cerrada a su alrededor, los campos de los electrones se combinan para formar una serie de tales trayectorias alrededor del alambre. La dirección del campo magnético depende de la dirección del flujo de corriente. Al mover una brújula alrededor del alan1bre, ésta se alineará con las lineas de flujo. Se puede usar la regla de la mano izquierda para determinar la dirección del campo magnético. Si se cierran los dedos alrededor del conductor y el pulgar señala la dirección del flujo de la corriente eléctrica, entonces los dedos indicarán la dirección del campo magnético. Direccióri del fli.1jo de corriente Sección transversal del conductor y campo magnético que mues. tra la corriente alejándose del lector Conductor CAMPO MAGNETICO ALREDEDOR OE UN CONOUCTOR Sección transversal del conductor y campo magnético; la corriente huye hacia el lector. Dirección del campo magnético + REGLA OE LA MANO IZQUIERDA t líneas de fuerza Flujo de electrones 1-113 ELECTROMAGNETISMO intensidad de campo Cuanta más corriente pase por un conductor, más intenso será el campo rr1agnético. Así como el campo magnético, las líneas de flujo son más densas cerca del del alambre y se apartan una de la otra al alejarse de éste. El campo, pues, es más intenso cerca del conductor y es más débil al aumentar la distancia. Conductor con c.orriente El doble de líneas de fuerza por unidad de área El número de líneas de· fuerza por unidad de área disminuye en proporción inversa a la distancia al conductor. Por ejemplo, a un centímetro del conductor, la densidad de fuerza es la mitad de lo que sería a medio centímetro de distancia. 1-84 ELECTR.OMAGNETISMO interacción de los campos magnéticos Las corrientes opuestas producen campos opuestos que se repelen Corrientes en la misma dirección, causan campos que se suman y atraen Pueden producirsetampos más intensos combinando unos cuantos conductores Si se aproximan dos conductores en los cuales la corriente fluye en direcciones opuestas sus campos magnéticos tenderán a oponerse entre sí, ya·que las líneas de flujo van en direcciones opuestas. Las líneas de flujo no se pueden cruzar y los campos tienden a separar los conductores uno del otro. Cuando se aproximan dos conductores recorridos por corrientes que fluyen en la misma direcci6n, los campos magnéticos se suman, ya que las líneas de flujo llevan la misma dirección. Las líneas de flujo se unen y forman trayectorias cerradas alrededor de ambos conductores y los campos tienden. a acercarlos. Las líneas de flujo de ambos conductores se suman para originar· un campo magnético más intenso. Tres o cuatro conductores juntos en esta fo!'1na, originatían µn campo rnagn~tico aún más intenso. ELECTROMAGNETISMO 1-85 el electromagnetismo en una espira Si el alambre se tuerce para formar una espira, los campos magnéticos producidos alrededor del conductor se orientarán de tal manera que todos entrarán en la espira por un lado y· saldrán por el otro. En el centro de la espira las líneas de flujo se comprimen para crear _un campo más denso y, por consiguiente, más .intenso, Esto determina los polos magnéticos: el norte se encuentra en el lado del que salen las líneas de flujo y el sur en el lado por el que entran. Cuando se forma una espira con un conductor, todos los campos circulares entran en un lado de la espira y sálen del otro lado Las lineas de flujo se comprimen en el centro de la espira para crear un campo intenso. El polo N se produce en el lado del que salen las lineas de flujo 1-86 ELECTROMAGNETISMO electromagnetismo en una bobina Si se devanan numerosas espiras en la misma dirección para formar una bobina, habrá más campos y las líneas de flujo en la bobina serán mucho más densas. El campo magnético en la boQina se vuelve muy .intenso. Cuantas más espiras se tengan, más intenso será el campo mag~ nético. Si la bobina se comprime ligeramente, los campos se juntarán aún más para formar un electroimán fortísimo. Un solenoide estrechamente devanado creará un campo magnético más intenso Dirección de la corriente Una barra de hierro será atraída hacia adentro de una bobina solenoide. + ..,¡..Comente ------~ 1 1i-------REGLA DE LA MANO IZQUIERDA Solenoide El pulgar señala hacia el polo norte del solenoide Para producir un campo magnético intenso se utiliza una bobina devanada helicoidalmente que recibe ·el nombre de solenoide. La~ líneas de flujo en un solenoide actúan en la misma forma que un .imán. Salen del polo N, y dan la vuelta para entrar al polo S.· Cuando un solenoide 1 atrae a una barra de hierro, tiende a introducir la barra dentro de la bobina. La regla de la m.ano izquierda, también se aplica a los solenoides. Si los dedos se cierran sobre las espiras del solenoide, apuntando en la dirección del flujo de la corriente electrónica, el pulgar señalará hacia el polo N. ELEC'FROM.AGNETISMO 1-87 el núcleo magnético El campo magnético en una bobina que se puede hacer más intenso aún si se introduce un núcleo de hierro dentro del einbobinado. Puesto que el hierro dulce es magnético y su reluctancia es baja, ht,\.brá mayor Con un núcleo de hierro aumenta la densidad del campo magnético, N s La secciún transversal de la bobina muestra el campo magnético alrededor del conductor concentración de líneas de flujo en él que en el aire. Cuantas más líneas de flujo haya, más intenso será el campo magnético. El -hierro dulce es el apropiado para el núcleo de un electroimán, pues el hierro duro se magnetizaría en forn1a permanente. 1-88 ELECTROMAGNETISMO fuerza magnetomotriz La fuerza magnetizante originada por la corriente que pasa por un conductor recibe el nombre de fuerza magnetomotriz ( fm111) . I..,a frnm depende de la corriente que pase por la bobina y del número de espiras en la bobina. Si la corriente se duplica, taxnbién se duplicará la fmm. Además, si se aumenta el número de espiras en la bobina, también au1nentará la fmm. Por tanto, para medir la fmm se usa la unidad llamada amper-vuelta que es la corriente eléctrica multiplicada por el número de vueltas de la bobina. La magnitud de la frnm determina el número de líneas de flujo que existirá en el campo o la intensidad de ese campo. Al aumentar la fmm, también aumenta el número de líneas de flujo. Pero se llegará a un punto en el cual la fmm, al aumentar, ya no producirá más líneas de flujo. A este punto se le conoce como punto de saturaci6n. RESUMEN Y PREGUNTAS- DE REPASO 1-89 resumen D Los electrones producen campos magnéticos así como e!ectrostáticoll, sin embargo, por lo general, unos electroneS anulan los efectos magnéticos de otros. D Los electrones que se mueven a través de un conductor pcr efecto del flujo de una corriente, producen un campo magnético debido a que se agregan los campos de los electrones. O La dirección del campo magnético depende de la dirección_ del flu¡o de corriente, según la. regla de !a mano izquierda: si se cierran los dedos sobte el conductor y el pulgar seiíala !a dirección del flujo de la corriente eléctrica, entonces los dedos indicarán la dirección del campo magnélico. O Cuanto más intensa sea la corriente eléctrica, más intensa será el campo mcignético. O E·I campo es más intenso cerca del conductor y se deb!llta al aumentar la distancia. O Los campos de dos conductores que llevan corriente, interactúán, uno· con el otro. Si las corrientes son de la mlsma dirección, los conductoi-és se-atr.aen entre si; si son de direcciones opuestos se repelen. D Una espira de alambre con corrient~ tiene un campo concentrado en su centro, ,D Muchas espiras se pü_eden· ·devanar líelicoidqlmente para formar un, electroimán. Ese electroimán recibe e1 ·riombre ·de bobina o sot'~noide. O La regla de !a mano izquie!'da para un sole·noide· da lo dirección ·de los polos; si se cierran los dedos sobre el coriductor, apuntando en Id direJ:ciÓn del-,ftujo de la co~rlente eléctrica, e! pulgar sElñalaró al polo N. D O Los núcleos de hierro dulce se usan para concentrar e intensificar :ltis lineas de flujo. D la fuerzo magnetlzante originada por la corriente que fluye en un alambre recibe el nombre de fuerza magnetomotriz, o •fmm. D El amper-vuelta es la unidad de fmm. Es igual al número de espiras o vueltas del alambre multiplicado por la corriente con amperes. D Cuando uno fmm al creciente llega al punto en que ya no aumenta d número de líneas de flujo, se dice que la bobina está saturada. preguntas de repaso 1. ¿ Con qué regla puede determinarse la dirección del campo magnético alrededor de un conductor con. corriente? 2. ¿ Cómo influye en la magnitud del campo la magnitud de la corriente? 3. ¿Cómo varía el número de Jíneas de fuerza según la distancia? 4. ¿ Qué sucede cuatido se aproxin1an dos conductores con corriente? 5. ¿ Qué es 'una .bobina o solenoide? magnético? ¿ Qué efecto tiene en el campo 6. Enunciar la regla de· la mano izquierda para los solenoides. 7. ¿ Por qué se insertan núcleos en los electroimanes? los núcleos de acero? ¿ A veces se usan 8. Comparar el comportilmiento de los electroimanes con el de los ililanés ordinarios. 9. ¿ Qué es fuerza magnetomotriz y cómo se mide? 10. ¿Qué se entiende por punto de saturación? 1-90 1 [! 11 !I 1 li' 111 1 !1 ¡r ELECTRICIDAD Y MAGNETISMO la electricidad y el magnetismo como fuentes de energía Debido a los diversos efectos que tiene la electricidad, así como la forma en que se relaciona con el magnetismo, cst@s dos tipos de· energía se pueden aplicar de muchas formas., para realizar un trabajo útil. 1-91 ELECTRICIDAD Y MAGNETISMO Vacío Filamento (generalmente alambre de túngsteno) f<é-----1-.-soporte de alambre 1..----f---Soporte de cristal - Contacto de la base Vísta de la base en corte Interruptor Contacto de resorte + la luz incandescente COmo se ha. explicado antes, la lámpara incandescendente emite luz, porque la electricidad que pasa por un mal conductor 10 calienta hasta que éste adquiera un brillo rojo o rojo blanco. Este mal conductor cuando está dentro del bulbo se llama fi'lam,e1nto y generalmente está hecho de alambre de tungsteno. El ·filamento está sostenido por dos soportes de alambre que pasan a través de un pedestal de vidrio a la base. Un alambre pasa al casquillo de latón roscado y el otro va de un botón metálico que está debajo. El casquillo roscado y el botón sor. buenos conductores y se encuentran separados por un aislante. Cuando se cierra el interruptor el circuito está completo. La corriente <le electrones va del lado neg.;1.tivo de la batería a través del interruptor y el ,contacto de la base y llega hasta un soporte del alambre. La corriente pasa entonces a través del filamento y a través del otro soporte al botón, y, luego, a través del contacto del resorte al lado positivo de la batería. No hay aire en el bulbo para evitar que el filamento se queme. ~ i I' 11 I',1 1-92 ELECTRICIDAD Y MAGNETISMO el calentador eléctrico :1 il a ;¡ 1 :¡ 'I !1 :¡ 'I il ,¡ !¡- Aislador ,· Elemento calefactor (generalmente alambre nicrómel) + Interruptor El calentador eléctrico está construido en forma similar al bulbo de luz incandescente, excepto que el material usado para el cemento calefactor no necesita brillar con la misma intensidad. Cuando se cierra el interruptor, la corriente de la baterla pasa a través del elernento calefactor, aumentando su temperatura. Generalmente se puede observar un brillo rojo suave y se siente que se calienta al aire circundante. El elemento calefactor, que generalmentf; es alambre nicrómel, está sostenido por piezas aislantes. Las secadoras eléctricas de ropa, calentadores de agua, estufas, planchas, tostadores, parrillas, etc., funcionan en forma similar. 1-93 ELECTRICIDAD Y MAGNETISMO el timbre electromagnético En el timbre electromagnético, se aprovecha la acc1on de un campo magnético para hacer vibrar una armadura de manera que el martinete del timbre golpea repetidamente la carr1pana, Cuando se cierra el interruptor, la batería envía corriente eléctrica a través de un contacto de tornillo a un resorte. Luego, la córriente pasa a través de un conductor y a través de dos bobinas electromagné... ticas antes de pasar al lado positivo de la batería. Cuando los electroimanes se magnetizan, atraen la armadura hacia abajo para que el martinete golpee la campana. Armadura de hierro dulce Interruptor + o Sin embargo, cuando la armadura golpea, el resorte se aleja del contacto del tornillo. Esto abre el circuito. La corriente cesa, y los electroimanes se desenergizan. Ya no a,traen la armadura y el resorte tira de la armadura para colocarla de nuevo en su lugar. Pero esto hace que el contacto del resorte y el tornillo cierren nuevamente el circuito, de modo que se repite el proceso. Los electroimanes se energizan y se desenergi7.an en rápida secuencia, hacienqo que la armadura vibre hacia arriba y hacia abajo. El martinete también vibra y golpea repetidamente a la campana, El zumbador electromagnético funciona de n1anera sin1ilar. Sin embargo, no tiene martinete ni campana. En lugar de éstos tiene una armadura que vibra contra los electroimanes, produciendo zumbidos. ¡;..94 ELECTRICIDAD Y MAGNETISMO el interruptor electromagnético El interruptor electromagnético se usa para proteger los circuitos contra cortos o sobrecargas, tal como lo hace un fusible. Sólo que el fusible se quema, en tanto que el interruptor se dispara, y, por consiguiente, uno puede reponerlo y usarlo nuevan1ente. En condiciones nor1nales, el flujo de corriente de la batería pasa a través de contactos que se mantienen cerrados mediante la acción de una armadura. Entonces la corriente· pasa a través de un electroimán al motor y regresa a la batería. En tanto que la corriente que pasa no sea excesiva, el campo originado por el imán no tiene suficiente! intensidad como para a.traer la armadura. INTERRUPTOR DE CIRCUITO Resortes '-----1- 111--+-----~ Pero cuando fluye demasi·ada corriente, por ejemplo, si el motor se pega o está' en corto, el campo magnético ~erá muy intenso y tirará de la armadura. Debido a esto, el resorte acciona la barra de contacto, abriéndose los contactos. Así se abre el circuito. El imán se desmagnetiza y suelta la armadura; pero la barra de contacto queda retirada ya por el resorte. Después de corregir la falla, puede restablecerse la posición del interruptor para usarlo nuevamente. Un electroimán que acciona una armadura para abrir o cerrar contactos, también se conoce corno revielador o relé. 1-95 ELECTRICIDAD Y MAGNETISMO el aparato telegráñco básico El diagrama que aparece más adelante muestra la forma en que trabaja un sistema telegráfico básico. Los rnanipuladóres o llaves de los aparatos funcionan como interruptores que abren y cierran el circuito para transmitir puntos y raya o guión. Si la estación "oriente" desea recibir de la estación '(poniente" debe mantener cerrada su llave. I,uego, cuando el telegrafista de la estación poniente opera su llave, la corriente pasará a través de los relevadores y los magnetizará. Los relevadores cerrarán los contactos de sus armaduras para conectar las baterías a los releva.dores correspondientes. Las armaduras de los reveladores vibrarán cuando sean energizados de igual forma que el zumbador descrito previamente. Si la llave de la estación poniente se oprime por un tiempo breve, envía un punto; pero si dicha llave está cerrada más tiempo, envía un guión. Pero los. relevadores trabajan juntos, de manera que la estación poniente también puede oír lo que transmite. Cuando la estación oriente desea enviar un mensaje, abre su llave para abrir todo el circuito. Luego, cuando la estación poniente nota que no se oye el zumbido, sabe que la estación oriente desea transmitir; la estación poniente entonces cierra su llave y escucha. Estación Oeste Estación Este . Batería de sonador Llave Conductor de retorno 1-96 ELECTRICIDAD Y MAGNETISMO el motor eléctrico El motor eléctrico trabaja debidO al efecto que tiene un campo magnético sobre un conductor con corrienté eléctrica. La corriente que fluye en el conductor produce un campo magnético propio alrededor del conductor. , Este campo distorsionará las líneas de flujo que existen entre dos. polos magnéticos. En la regi6n donde las líneas de flujo tienen la misma dirección que las líneas de fuerza, las pri1neras tienden a desplazarse hacia un lado del conductor. Pero las líneas distorsiona.das de flujo tienden a enderezarse, de modo que ejercen una fuerza de repulsión sobre el conductor. Por lo tanto, ·en la región donde las líneas de flujo son más débiles, empujan el cónductor hacia afuera del campo. En este principio se basa el funcionamiento del rnotbr eléctrico. Para encontrar la dirección en que se moverá el conductor, se puede usar· la regla de la mano derecha. Si se conecta una espira de alambre a través de un conmutador a una batería, la corriente en el alambre producirá campos n1agnéticos que serán repelidos por las líneas de flujo magnético, Debido a esto, la espira de alambre gira, con lo que produce un par. Cuando la espira toma la posición n1ostrada en B en la página 1-97, la fuerza de repulsión cesa, pero la inercia hace que el alambre siga 1noviéndose a la posición C, donde la repulsión del campo la hace girar nuevamente. El conmutador es, necesario para evitar que la espira cuando llegue a la posición B y la pase, sea repelida de nuevo a la posición A. Pero los segmentos del conmutador están partidos en ese punto de manera que la corr~ente a través de ese alambre se invierte y el alambre es repelido en la dirección anterior.. El rotor (o armadura) en este tipo de 1notor tiene 1nuchas espiras de alambre y muchos segmentos de conmutador. Los 1notores se estudian en el volumen 7. 1-97 ELECTRICIDAD Y MAGNETISMO motor eléctrico ( cont.) REGLA DE LA MANO DERECHA Flujo magnético Para determinar la dirección en la que se moverá un conductor con corriente dentro de un campo magnético, úsese la regla, del motor, o de la mano derecha. Apuntar el dedo índice en la dirección del campo magnético y el dedo medio en la dirección del flujo de la corriente. El pulgar indicará la dirección del movimiento Corriente (8) (A) + Fuente de potencia e-e La corriente en un conductor produce un campo que repele a la espira, con un par + Fuente de potencia c-c En este punto, cesa la repulsión del cam- po, pero la inercia lleva la espira hacia el diagrama (C) · (D) (C) Par nulo ' A Fuente de potencia e-e Al continuar girando la espira, el conmutador invierte la dirección de la corriente de manera que el campo magnético repele al conductor en la misma dirección ' Fuente de potencia e e En este punto, cesa la repulsión nuevamente, pero la inercia lleva la espira ha· cia la posición A, para repetir el ciclo + ' 1-98 ELECTRICIDAD Y MAGNETISMO el instrumento de medición Un i~strumento de medición básico es el que tiene una bobina solenoide y un núcleo n1óvil y se usa para medir el flujo de corriente. Siempre que fluye corriente a través de una bobina, se establece un campo magnético que atrae aJ núcleo hacia afuera. Sin embargo, en el otro extremo del núcleo hay un pivote con un resorte que tiende a rnante- Escala B0bir1a Aguia Pivote A Terminal de la bobina Terminal de la bobina La corriente en la bobina produce un campo magnético que atrae al micleo y hace moverse a la aguja. Mientras mayor sea la corriente en la bobina, más Intenso será el campo magnetico, y mayor será IJ atracción del núcleo a la bobina_, para hacer desplazarse mas la aguja. nerlo en su lllgar. La distancia que se mueve el núcleo depende de la intensidad del campo magnético; y la intensidad del cari:1po está determinada por la corriente que fluye a través de la bobina. Por lo tanto, el núcleo se interna más en la bobina cuanto mayor sea la corriente. Además, el pivote del núcleo tiene una aguja que gira sobre una escala para indicar la corriente que se desea medil'. Los instrurncntos de medición se examinan en el volumen 5. ---!.._.- - - - · - - - - 1-99 ELECTRICIDAD Y MAGNETISMO el generador básico El funcionamiento del generador es parecido pero contrario al del motor. En lugar de introducir una corriente en los devanados del rotor para producir un campo magnético, el rotor se hace girar mecánicamente, generalmente mediante un motor. Entonces, cuando los devanados del rotor pasan a través de las líneas de flujo, la energía magnética origina corriente en el alambre. Cuando el alambre pasa por el campo, la corriente fluye en una dirección; pero cuando el alambre tiene la dirección opuesta, la corriente fluirá también en direccióÍ1 opuesta. Sin embargo, el con1nutador hace el cambio de conductores fuera del generador en tanto gira el rotor, para asegurar que el flujo de corriente a través del instrumento tenga la misma dirección en todo rnomcnto. Por lo tanto, un generador de este tipo se llama de corriente continua (c. c.), o corriente directa. Si el conrr1utador no se usa, la corriente saliente del generador cambiará de dirección al girar la espira. A esto se le llama corriente alterna ( c. a.) . Esta se estudia en el volu1nen 3. Se induce corriente en un conductor que se mueve a través de un campo magnético. La dirección del flujo de corriente depende de la dirección en que se mueva un conductor · Conductor en movimiento descendente El conmutador mantiene la corriente que sale del generador, en la misma dirección en todo momento Conmutador Conductor en movimiento ascendente Movimiento del .:',(, .M.,ovimieot·.·ºt· ·. del , coilductor -D!rncci·ón>de la ·corriente REGlA DE LA MANOIZQUIERDA Se puede usar la regla de la mano izquierda para generadores, con ibjeto de determinar la direcci6n que tendrá el flujo de corriente, cuando 1n conductor se mueve a través de un carnpo magnético. T ,.,.., ,..,,,....,.,...,..,.:r,..,,."" ,,_ -~--~:-~- ,1 _ _,._n_.1_ 1 1-100 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen O Algunos aplicaciones de la energía eléotrlca son: la lámpara incandescente y el calentador eléctrico. O La lámpara incandescente emite luz cuando pasa una corriente a través de un mal conductor. El conductor o filomento generalmente está hecho de tungsteno. O El calentado!' eléctrico funciona de acuerdo con el mismo principio que la lámpara incandescente; pero el elemento calefactor no brilla con la misma intensidad. El elemento calefactor generalmente el nlcr6mel. O Otros dispositivos que usan elementos calefactores sonz planchas, tostadores, parrillas, etcétera. O Algunas aplícadones de la energía magnética son: el timbre electromagnético, el relevador, el sistema te'legráfico básico y el motor eléctrico. O El timbre electromagnético aprovecha la acdón de un campo magnético para hacer vibrar una armadura de manera que un martinete golpee sobre una campana. D Un relevador es un electroimán que abre o cierra contactos. D Un sistema telegráfico básico consiste de llaves que funcionan como interruptores pues, por medio del relevador, abren y cierran el circuito para transmitir puntos y rayas. D El motor eléctrico opera debido al efecto de un campo magnético sobre un alambre que lleva corriente. la Interacción causa la rotación de una armt1dura. La regla de la mano derecha para motor da la dirección que habrá de seguir la rotación del rotor. O El_ móvil ración Indica instrumento básico de medición tiene una bobina solenoide para atraer un núcleo y así medir la corriente. D El generador básico produce electricidad. Su ope· es opue5ta a la del motor. la regla de 1a mano Izquierda para el generador, la dirección de la corriente qenerocln. preguntas de repaso 1. ¿En qué forma difiere una lámpara incandescente de un calentador eléctrico? 2. Enuncie la regla de la mano derecha para el motor. 3. ¿ Qué presentan en común el timbre electromagnético y el zumbador? 4. ¿ Por qué se usa un conmutador en ciertos motores? 5. ¿ Es siempre necesario un conmutador para que un generador trabaje? 6. Enuncie la regla de la mano izquierda para el generador. 1. ¿ Cómo puede medir corriente un instrumento? 8. ¿ Qué diferencia hay entre corriente continua y corriente alterna? 9, Describa un conjunto telegráfico I:; i.sico. 10. ¿ Qué diferencia hay entre un interruptor magnético y un fusible? ji -¡¡ 11 ¡i 11 El circuito eléctrico - Resistencia - Resistores - Ley de Ohlil - Potencia - Circuitos en serie - Circuitos" en paralelo - Comparación de circuitos en serie y en paralelo Circuitos en serie-paralelo - Leyes de Kirchhoff - Principio de superposición - Resistencia interna de las fuentes de energía - Fallas en los circuitos de e.e. ¡: 1 2-1 EL CIRCUITO ELÉCTRICO usos de la electricidad Por sí misma, la electricidad no es más que un fenómeno interesante. Para aprovecharla en algún uso práctico, debe hacérsele que desempeñe algún trabajo o función. Generalmente, esto requiere controlar la electricidad y, con frecuencia, convertirla en otras formas de energía, El medio físico para lograr esta transición de fenómeno a aplicación práctica es el circuito eléctrico. + CIRCUITOS EL CIRCUITO ELÉCTRICO Son necesarios tres elementos para tener un circuito eléctrico Alambres de Alam~~es d e \ /conexión conex1on ·--"------Circuitocerrado [ÉJ Circuito __J abierto Carga _ Es necesaria una trayectoria completa para que pueda circular corriente el circuito eléctrico Básicamente, un circuito eléctrico consta de 1) una fuente de energía; 2) alambres o conductores de conexión, y 3) un dispositivo que aproveche la energía eléctrica de la fuente para logra~ algún objetivo. Este dispositivo que hace aprovechable a la energía recibe el nombre de carga. Para que la corriente fluya en un circuito eléctrico, debe haber un conducto completo, es decir, ininterrumpido, que salga de la terminal negativa de la fuente de energía, pase por los alambres de conexión y la carga, y que luego regrese a la terminal positiva de la fuente. Si no hay tal conducto, la corriente no fluirá y, entonces, el circuito se llama 1 circuito abierto, La carga es un dispositivo que usa energía éléctrica Fuente Fuente Circuito cerrado· Circuito abierto · Es necesaria una trayecto.ria completa para que pueda circular corriente EL CIRCUITO ELÉCTRICO el interruptor Un circuito eléctrico debe constar de un conducto completo para que la corriente fluya solamente cuando se necesita energía eléctrica en la carga. En cualquier otro caso, el circuito se mantiene "abierto", y enton· ces no hay flujo de corriente. Interruptor Todos los interruptores desarrollan la misma funcióQ básica de abrir y ~errar Carga circuitos eléctricos La apertura y cierre de un circuito eléctrico normalmente se efectúa por medio de un interruptor (switch). En su forma más sencilla, un interruptor consta de dos piezas de metal conductor que se conectan a los coriductores del circuito, Estas dos piezas de metal están dispuestas de manera qUe sea fácil hacer que se toquen o se separen. Cuando se tocan, se establece un conducto completo para el flujo de la corriente y se tiene un circuito cerrado. Cuando se separan, no puede fluir corriente y el circuito queda abierto. I· CONTROL REMOTO ·I Oprimir @ Conexión 10, fuera~Dentro5- para hablar rr!}, >:ji Free. ~5 Fuera ~20~ ~ 5 Dentro Muchos tipos de interruptores eléctricos se usan actualmente. Cada tipo tiene su propia presentación esquemática, de manera que puede observarse un diagrama de circuito y saber qué tipo de interruptor se usa Interruptor 1 ____¡_ o Interruptor de navaja o palanca o Interruptor de botón Interruptor de pastillas :¡ ¡ 2-8 EL CIRCUITO ELÉCTRICO 1.08 Condu.ctancias relativas de diferentes metales 1.00 Cúahdo se conectan mefales :diferentes a una fuen- te de en_ergía dad.a, aquéllos que tienen conduc.tan- 0.)25 cia mayor conducirán más _corriente _ 0.625 0.312 0.275 0.127 0.1/2 O149 . .0.129··º ' 121 .o•1·16 0.081 0.018 0.0166 Plata Oro Cobre T_ungsteno Alurriini'o Zinc . Latón . Hierro ·-Platino · Nlquel Plomo· Estaño ACerb . ~icrómel MercUrio conductancia No todos los materiales .conducen la corriente con la misma eficacia. Si el lector recuerda algo de la teoría eléctrica básica que se presentó en el volumen 1, sabrá que existen dos clases básicas de material que interesan en materia de electricidad. Estos son los condu.ctor'es y los aisladores. Los conductores facilitan el flujó de la corriente Y los aisladores se oponen a este flujo. La razón de esto es que los conductores tienen muchos electrones libr,es. La mayor parte de los metales son buenos conductores. Sin embargo, algnnos son mejores que otros debido a que no todos tienen el mismo número de electrones libres. L.La facilidad con que un metal deja fluir la corriente se describe con el término conduct.anci<:.:., Si se la misma fuente de tensión con metales diferentes, por los metales con alta conductancia fluirá una corriente mayor. La gráfica de barras da la conductancia comparada de algunos metales similares. La plata tiene la conductancia más elevada; pero como el cobre se usa con mayor frecuencia que la plata porque cuesta menos; al cobre se le da una clasificación de conductancia de 1 y a los otros metales se les dan valores en con1paración con el del cobre. Por ejemplo, el tungsteno que se usa en los focos, sólo tiene 0.312 de la conductancia del cobre. Por lo tanto, el cobre dejará fluir más de 3 veces la cantidad de corriente que el tungsteno si ambos se conectan a la misma fuente de energía eléctrica. usa RESUMEN Y ·PREGUNTAS DE REPASO 2-9 resumen D El circuito eléctrico es el medio físico para lograr que !a electricidad se transforme de fen6meno en uso práctito. D El circuito eléctrico consta de 1) una fuente de energía; 2) alambres o ·conductores de conexi6n, y 3) un dispositivo que aproveche la energía eléctrica de la fuente. D El dispositivo que. aprovecha la energfa eléctrica es la carga. D Para que exista flujo de corriente, debe tenerse un conducto completo desde la te.rminaf negativa de la fuente de energía a través de los conductores de conexión y la carga, regresando a la terminal positiva de la fuente: D Se usa un interruptor para abrir y cerrar el conducto entre la fuente y la carga. Cuando un interruptor está abierto no hay una trayectoria continua a través del circuito que, por lo tanto, está abierto. Cuando un interruptor está cerrado si hay una trayectoria continua y entonces se dice que el circuito está 'cerrado. D La fuente de potencia produce energía eléctrica por medios químicos, magnéticos o de otro tipo. D La fuente de energía que se estudia en esíe volumen es una fuente de corr1ente continua: una batería, un generador c-c o una fuente c:1e electrones. La teoría de operación de circuitos es la misma, independientemente del tipo de- fuente· usada. D Generalmente el circuito está diseñado para operar con un fluio de corriente específico. Un valor demasiado ba¡o puede .ser la cciusa que no funcione la carga; un valor demasiado alto puede dañar la fuente de tensi6n o la carga. D Hay dos factores que determinan cómo será el flujo de· la corriente en un circuito c-c 1) la cantidad de tensión a!imen~ toda, y 2) el grado de eficacia con que la carga y los conduc1·ores conducen la corriente. =:J Dos materiales importantes 0n electricidad son los conductores y los aisladores. Los conductores permiten el flujo de corriente;- los aisladores se oponen a él. D La facilidad con la que fluye una r::orriente por un metal se conoce como conductancia. D Todos los metales tienen una clasificaci6n de conductancia, que indica la eficacia con que conducen la electricidad, en comparación con el cobre-. O El mejor conductor es la plata, pero el cobre se usa más frecuentemente a causa de su menor precio. preguntas de repaso l. ¿ Cuáles son los tres elementos básicos de un circuito eléctrico? 2. ¿ Qué sighifica circuito abierto? 3. ¿ Con qué se controla un circuito para abrirlo o cerrarlo? 4. ¿ Qué significa la palabra carga? 5. ¿Existe algún caso en que pueda considerarse como carga a una batería? Explíquelo. 6. ¿ Que tienen en común una ba-fería, un generador de c~c y una fuente de electrones? 7. ¿ Qué es lo que controla el flujo de corriente en un circuito? 8. ¿ Qué significa la expresión clasificación de conductancia? 9. ¿ En qué metal se basan las clasificaciones- de conductancia? 10. ¿ Qué puede suceder si la corriente de un circuito es exc~siva? 1 2-10 RESISTENCIA DOS LADOS DE LA MISMA MONEDA Los materiales de alta conductancia son los mejores conductores Los materiales de baja resistencia son los mejores conductores resistencia El término condwctancia se usa para describir el grado de eficacia con que un material permite el flujo de la corriente. Cuanto más alta sea la clasificación de conductancia de un metal, mayor cantidad de corriente conducirá. De la misma manera, cuanto más baja sea la clasificaci6n de '~onductancia de un metal, menor será la corriente que conduzca. · Otra·. forma en que se puede expresar esto es diciendo que los materiales de baj"a conductancia se oponen o resisten al flujo de la corriente eléctrica. Algunos materiales, pues, ofrecen mayor resistencia al flujo de los electrones que otros. ~n realidad ésta es la forma en que se clasifican los materiales en el campo de la electricidad. Los buenos conductores tienen ha ja resistencia y los buenos aisladores, tienen alta resistenci~ Resistencia El metal Aes él mejor conductor de los dos. Es un material de alta conductancia. En otras palabras, tiene baja resistencia. El metal B es un material de baja conductancia. En otras palabras, tiene alta resistencia. 2-11 RESISTENCIA resistencia de los diferentes conductores Puesto que los diferentes metales tienen diferentes clasificaciones de conductancia, también deben tener diferentes clasificaciones de resistencia. Las clasificaciones de resistencia ~e los diferentes metales ,se pueden determinar experimentando con un trozo estándar de cada metal en un circuito eléctric~ Si de cada uno de los metales más comunes se corta una pieza de tamaño estándar o normal y luego se conectan una por una a una batería, se püdrá observar que fluirán diferentes cantidades de corriente. Cada metal ofrece una resistencia diferente al movimiento· de los electrones. Resistencias relativa_s de diferentes metales, comparadas con el cobre 54.6 60 2030 12.76 8.2 Mientras más resistencia tenga un material, menor corriente conducirá. Los buenos aisladores, como vidrio, hule, mica, poliestireno, etc., tienen considerablerilente más de un millón de veces la resistencia de cualquier buen conductor 3.2 8.62 7.73 6.67 5.8 4.4 3.62 1.38 1.59 0.92 1.00 1 1 1 Plata Oro Cobre Tungsteno Alumlnm Zinc Latón Estaño _ Hierro Platmo N1quel Acero Plomo Nicróm_el Mercuno Carbono El tamaño normal que generalmente se utiliza para probar la resistencia de los metales es un cubo de un centímetro por lado. La gráfica de barr~s muestra la resistencia de algunos metales comunes en comparación con el cobre. La plata es mejor conductor que el cobre debido a que tiene menor resistencia. El nicrómel tiene 60 veces más resistencia que el cobre, por lo que el cobre conducirá 60 veces más corriente que el nicrómel en caso de conectarlos a la misma batería, prin1ero uno y lue1m Pl otrn 2-12 RESISTENCIA Punto de medición de corriente 1 T[ruiT 1,m Los conductores con mayor área transversal ten· drán más electrones libres disponibles y, en consecuencia, menos resistencia e-'- J_ ~1 I Cuando un conductor es más grueso, conducirti más corriente y tendrá menos resistencia cómo puede reducirse la resistencia En realidad, la resistencia de todo material depende del número de electrones libres que tenga. Si se tiene presente lo explicado en el volumen 1, se recordará que la corriente eléctrica se mide en amperes; un ampere es 6.280,000.000,000.000,000 electrones libres por segundo que pasan por determinádo puntÜ d~ un cohductor. Por lo tanto, un buen conductor debe tener el número suficiente de electrones libres para permitir el flujo de varios amperes. Puesto que la corriente es una medida de los electrones que pasan por un punto en un conductor, se puede hacer que haya más electrones disponibles, mediante una pieza de metal más gruesa de manera que fluya más corriente. Un trozo de cobre de 2 centímetros de altura y 1 centímetro de anchura tendrá el doble de electrones libres disponibles a lo largo del punto en que se mide la corriente que un trozo de cobre de sólo 1 centímetro de altura y 1 centímetro de anchura. El cobre que tiene dos veces la altura del otro conducirá el doble de la corriente. Si se usa cobre de 2 centímetros de anchura, se duplicará la corriente y nuevamente la resistencia se reducirá a la mitad. Cuando se aumenta la anchura o la altura de una pieza de metal, se aumenta su área transversal. Cuanto mayor sea 0 Pl ATJP.n trnt1<:11P.rrnl rh~ nn rnnilnctnr rr1Ar hn.in. 5:Pr~ s11. t'e.ci.rt"enoia. 2-13 RESISTENCIA Resistencia Resistencia Area transversal del conductor Longitud del conductor El aumento del árna transversal de un cond.uctor disminuye su resistencia El aumento de la longitud de un conductor aumenta su resistencia cómo puede aumentarse la. resistencia Al aumentar ~1 área transversal de un conductor, habrá un mayor número de electrones libres para corriente disminuyendo la resistencia del conductor. De ahí se podría suponer que al cambiar la longitud de un trozo de cObre, sucedería lo mismo. Sin embargo, esto no ocurre así. Aunque un trozo de cobre más largo tenga más electrones libres en toda su extensión, los electrones libres adicionales no están a lo largo de la línea de medición de corriente. ~n realidad, cada longitud de conductor tiene cierta cantidad de resistencia y cuando se agrega una longitud adiciona/, de cobre, se está aumentando la resistencia¿ Cuanto más largo sea un alambre, mayor resistencia tiene. • r r•-,-... • i ... Esta pieza de metal tiene el doble de la res1stenc1a de Esta ~,eza 1 •--~... • 1 1 ' ... e-Je-,-.... 1 2-14 RESISTENCIA cómo se controla la resistencia Ahora puede verse é¡ue la resistencia de un alambre será mayor mientras más largo sea éste, y menor mientras más corto. También se puede reducir la resistencia. aumentando su sección transversal o elevarla disminuyendo su sección transversal. Si se duplica la longitud, se duplicará la resistencia. Debido a esta relación, se dice que la resistencia de un alambre es directamente proporcional a su longitud. I cm 2 El alambre de la izquierda tiene la mitad de la resistencia del de la derecha ~ lcm 2 ~ 2 crn 2 ~ El alambre de la izquierda tiene el doble de la resistencia que el de la derecha 2 cm' El alambre de la izquierda tiene la misma resistencia que el de la derecha Si se duplica el área transversal del alambre, se reducirá la resistencia a la mitad. En consecuencia, se dice que la resistencia de un alambre es inversamente proporcional a su sección transversal. Así pues, eligiendo el material apropiado para un conductor y haciénw dolo de cierta sección transversal y determinada longitud, se puede producir cualquier clase de efecto de resistencia que se desee. 2-15 RESISTENCIA efecto de la temperatura En realidad, los valores relativos de resistencia que se han da~o _con anterioridad se aplican a los metales cuando se encuentran aproximadamente a la temperatura ambiente. Las resistencias de todos los materiales cambian a temperaturas más altas o más bajas. En la mayor parte de los casos, cuando la temperatura de un material aumenta, su resistencia también ~umenta. Pero, ton algunos otros materiales, el' aumento de Coeficiente de temperatura positivo La resistencia aumenta con la temperatura Temperatura Coeficiente de temperatura negativo La resistencia disminuy con la temperatura Temperatura calor hace que la resistencia se reduzca. La cantidad en que se modifica la resistencia por cada grado de cambio de temperatura se llama coeficiente de temperatura. Y las palabras "positivo" y "negativo" se usan para indicar si la resistencia aum·enta o disminuye al variar la temperatura. Cuando la resistencia de un rnaterial asciende al aumentar la ten1peratura, tiene un coeficiente de temperatura positivo. Cuando la resistencia de un material disminuye al aumentar la ten1peratura, tiene un coeficiente de temperatura negativo. 2-16 RESISTENCIA unidad de resistencia A principios del siglo XIX, el físico alemán Georg Simon Ohm efectuó numerosos experimentos con electricidad e hizo algunos de los primeros descubrirriientos importantes acerca de la naturaleza de la resistencia eléctrica. En su honor, la unidad de resistencia se ha llamado ohm. Se dice que un conductor tiene una resistencia de 1 ohm cuando una fem de 1 volt produce el flujo de una corriente de 1 ampere a través de ese co~ductor. Naturalmente, si 1 volt produce solamente :1f2 ampere de corriente, entonces el conductor tiene 2 veces la resistencia o sea 2 ohrns. Gracias a esta relación, es posible determinar la resistencia exacta de todos los tipos, tamaños y formas de conductores. La resistencia puede variar desde fracciones de 1 ohm hasta kilohms ( 1,000 ohms) y rnegohms ( 1.000;000 ohms) . Suele usarse la letra griega omega ( n) como símbolo del ohm. RESISTENCIA 2-17 resistencia de los alambres Puesto que la resistencia· de, un alambre ·tiene un efecto definido sobre la cantidad de corriente que fluye en un circuito eléctrico, conviene saber cuánta resistencia se tiene en lon"gitudes diferentes de calibres diferentes de alam~ La tabla de la página 2~18 ofrece esta información respecto al alambre de cobre ·disponible comercialmente. q dij 8 Km Un tendido de 8 km de alambre calibre No. 6 tendrá aproximadamente 10.6 ohms de resistencia para temR peraturas normales debido a que: 1) El alambre No. 6 tiene 1.32 n/1000m 2) 8Km = 8000m 3) Por lo tanto, 8000 m x 1.32 o/1000 m = 10.57 n Originalmente, la tabla se llamó Calibre de Alambre Brown and Sharpe, aunque en la actualidad se conoce como Calibre de .Alambre Estándar Americano ( American Standard Wire Gauge) . ios diferentes diámetros de alamb~e de cobre se identifican por números de calibre. Se incluyen 40 calibres, desde el 0000 hasta el 36. Cuanto mayor sea el número de calibre, más pequeño será el diámetro y el área ~ransversal del alambre. Por lo tanto, los calibres de alambre de número mayo'r tienen más resist.enc.ia. La tabla indica el diámetro de cada calibre y la resistencia típica de 1,000 pies de alambre. Las resistencias aparecen tanto para la temperatura normal de 21 grados centígrados ( 70 grados F) y una temperatura alta de 75 grados centígrados ( 167 grados F). 2-18 RESISTEN<;IA Resistencia de los alambres ( conl.) 2-19 RESISTENCIA ¿cuánta corriente puede conducir un alambre? La resistencia de un alambre determina cuánta corriente fluirá a través del _alambre cuando se conecta a una fuente de .tensión. Pero existen otros dos factores que también deben tomarse en ·cuenta en relación con el flujo de corriénte. Uno de ellos es que, aunque la resistencia del alambre ,permita el flujo de ciertá cantidad de corriente, no puede fluir más corriente de la que la fuente puede emitir. Esta es la razón por la que rara vez se conecta un conductor directamente a las terminales de una fuente. Las fuentes tienen un límite de .seguridad de corriente máxima que pueden alimentar antes de quemarse. Esto se exp1ica detalladamente en el volun1en 6. Debido a que la corriente eléctrica calienta un alambre, se usa la corriente como fuente de calor en una manta eléctrica Si el flujo de corriente en un alam bre es excesivo, el calor creado por la corriente puede causar que el aislamiento se queme El segundo factor que debe considerarse es la cantidad de corriente que el alambre puede transmitir sin peligro. Debe recordarse que en el volumen 1 se explicó que la corriente eléctrica calienta al alambre. Si el alambre se calienta demasiado, su cubierta aislante se quemará y el alambre se puede deteriorar. Esta es la razón por la que la tabla AWG de la página 2-18 da el tango máximo de corriente que puede transmitir sin peligro con alambre de determinado calibre. Como lo ilustra la tabla, si se usa otro material de aislamiento mejor que el hule, el alambre puede transmitir más. corriente. :1 2-20 RESISTENCIA il 11 !i ¡ !¡ 1 11 i resistencia de la carga y de la fuente de energía llasta este punto, se ha estudiado la resistencia de alilmbres comunes y la forma en que afectan el flujo de corriente. Pero los circuitos deben tener una carga para que desempeñen una función con la electricidad. En la mayor parte de los casos, la resistencia de la carga es mucho mayor que la resistencia del alambrado del circuito. Por ejemplo, un motor usa un grafl nún1ero de espiras de alambre, de manera que el alambrado del motor en realidad es muy largo. Y un calentador, tostador o plancha eléctrica usan conductores de alta resistencia para producir calor. Por lo tanto, en la cantidad flujo de corriente influye más la resistencia de la carga que la resistencia de los alambres del circuito. Taladro eléctrico Resistencia del devanado en motor de 60 Ohms Plancha eléctrica Elemento de resistencia de 9 Ohms Tostador Radiador eléctrico Elemento de resistencia de 16.6 Ohms Elemento de resistencia de 9 Ohms Generalmente, la resistencia de la carga es mucho mayor que la resistencia del alambrado del circu'ito. El alambrado que se usa para estas piezas de equipo eléctrico tendrá una pequeña resistencia de sólo una fracción de ohm. Toda fuente de energ1a tiene alguna resistencia interna. Fuente de en~rgia. _] Existe cierta cantidad de resistencia en todo lo que conduce corriente. ·cuando fluye corriente en un circuito, los electrones salen de la terminal negativa de la fuente de energía circulan por los alambres y a través de 1~ carga, entrando nuevan1ente a la fuente· de energía por_· la terminal positiva. La fuente de energía no suministra una corriente continua de electrones, de la terminal negativa, a menos que pueda ré~bastecer. su contenido de éstos. La corriente que entra a la terminal po~itiva de. la fuente debe pasar a través de ésta para con1pletar el circuito. Por lo tarito, la corriente dentro· de la fuente fluye de positivo a negativo. ,Además, toda fuente tiene alguna resisten.c"ia interna que también se opone 'ál flujo de corriente._ Generalmente, esta re'sistencia interna es ,muy bája en corri~ paración con la de la carga. · 2-21 RESISTENCIA RESISTENCIA TOTAL = 2.6 D Resistencia interna 0.6 () + RESISTENCIA TOTAL= IOK Resistencia interna 0.6 (! + Si la resistencia interna de la fuente de ener~ía es mucho más pequeña que la resistencia de e;arga, la resistencia total del circuito será de la carga. Sin embargo, debe considerarse la resistencia de !as líneas de transmisión largas. resistencia total del circuito La resistencia total de un circuito es la suma de las resistencias individuales de la fuente de energía, el alambrado del circuito y la carg;:j Como ya se sabe, la resistencia de la carga suele ser mucho n1ás alta que la resistencia de la fuente o de los conductores. En estos casos, se puede hacer caso omiso de las resistencias más pequeñas y considerar la resistencia de carga corno la resistencia total. Pero si también la resistencia de carga es pequeña, entonces deben agregarse aquellas resistencias para obtener la resistencia total verdadera, Muy raras veces los conductores del circuito tienen una: resistencia suficiente para tomarla en cuenta. Pero con líneas largas de potencia eléctrica, telefónicas o telegráficas, la resistencia es ,suficientemente elevada, de manera que debe considerarse. 2-22 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen D En electricidad, los materiales se dosifican por S!.!S resistencias al fluio de electrones. O Los buenos conductores llenen baja resistencia y los buenos aisladores tienen alta resistencia. D La resistencia de un alambre se determina por medio del tipo de material y las dimensiones del alambre. Cuanto mayor sea el órea transversal del alambre, menor será su resistencia. Cuanto más largo sea, mayor será su resistencia. En otras paJabras, la resistencia de un alambre es inversamerue propordonal a su área transversal y directamente proporcional o su longitud. O El coeficiente de temperatura de un material indica qué efecto tiene la temperatura en la resistencia del material. Un coeflé:iente de temperatura positiva significa que la resistencia aumenta si asciende la temperatura; un coeficiente negativo significa que la resistencia disminuye si aumenta la temperatura. O la unidad de resistencia es el ohm. Existe un ohm cuando. una fem de 1 volt causa el fluJo de una corriente de 1 amper. O El callbre de alambre estóndar americano indica la resistencia y características de capacidad de corriente de diferentes calibres de alambre de cobre. Cuanto más alto sea el número CAEA, más pequeño será el diámetro del olambre y, por lo tanto, su resistencia será mayor, D Aunque un olambre de determinado callbre puede permitir el flujo de una alta corriente, la corriente efectiva en un circuito estará determinada por: 1) el límite de seguridad con que la fuente puede transmitir sin quemarse, y 2) el limite de seguridad con que el conductor puede transmitir. O lo resistencia total de un circuito es la suma de las resistencias de la fuente de energía, el alambrado ·del circuitoy la carga. O Generalmente, la resistencia de carga es tan superior a la de la fuente o la del alombrado, que se puede considerar como la resistencia total. pregunla• de repaso 1. ¿ Sería un metal con clasificación de conductancia de 0.99 un aislador bueno o m:ilo? 2. Cierto material tiene una resistencia de 15 ohms. Si s.e triplicara su área transv.ersal, ¿cuál seria su resistencia? 3. De{ina coeficiente de temperatura. 4, ¿°Influye la,,. J_~ngitud de un alambre en su coeficiente de temperatura? 5. Defina resistencia,·.i}1J_er.na de una fuente de energía (eléctrica). 6, -· ¿Tiene el cobre un coeficiente de temperatura positivo o negativo? 7, ¿ Qué debe considerarse al calcular la resistencia total de un circuito? 8. ¿ Cuál es la unidad y el símbolo de la resistencia? 9. ¿ Qué es el caHbre de alambre estándar americano? 1O. .Si se calienta un alambre de cobre, ¿ qué ocurre con su resistencia? 2-23 RESISTORES r--- ~::_~ R alambre 1 1 fuente 1 1 Dos métodos posibles para reducir el valor de la corriente en un c:ircuito con una fuente de tensión fija: 11 ~-- : RfUENTE RcARGA 1 L---(2) Agregar resistencias al circuito (1) Aumentar la resistencia de los conductores de conexión ,----1 1 ~ I fuente ~ .~ 1 1 RcARGA I RruENTE L ___ _ 1 .J RRESISTOR resistores Con frecuencia ocurre que, si se conecta una carga a una fuente de tensión dada, puede fluir demasiada corriente en el circuito. Esto podría suceder si la resistencia de la ,carga fa ese muy. baja o la tensi6n de salida de la fuente, muy alta. La corriente puede reducirse, bajando la tensión de la fuente; sin embargo, esto es generalmerite. imposible, o por lo menos impráctico. Como ya se sabe, la única otra forma que existe para disminuir la corriente, es agregar resistencia ál cifcuito, lo cual se puede hacer aumentando la resistencia de la fuente de tensión, de la carga o de los conductores de conexión. Sin embargo, las resistencias de la fuente y la , carga son intrínsecas a los dispositivos y no se pueden cambiar. S6lo quedan los conductores; pero su resistencia es tan baja que se necesitarían muchos kilómetros de alambre para agregar unos cuantos cientos de ohms a un circuito. Naturalmente, se pueden usar conductores de mayor resistencia y, de hecho, a esto se recurri6 en el pasado para ciertas aplicaciones. Sin embargo, si siempre se hiciera esto, aumentaría grandemente el número de tipos diferentes de conductores usados para interconectar circuitos eléctricos. Así pues, lo que se necesita es un método para sumar fácilmente varias cantidades de resistencia a un circuito sin cambiar drásticamente su tamaño físico ni los materiales usados para construirlo. Los resistores son los componentes del circuito eléctrico que se usan para lograrlo. 2-24 RESISTORES uso de los resistores 1 1 i í !¡ 'i, ,,1 ,¡1 r, 1 f '! Los resistores se usan para aumentar resistencia a un circuito eléctrico. Básicamente, son materiales que ofrecen una alta resistencia al flujo de la corriente. I,os materiales que más se usan en los resistores son el carbón y a.Ze·aciones especiales de m.etal tales como nicromo, constantano y manganana. Un resistor se conecta a un circuito de tal manera que la corriente de circuito pase a través de él y también a través de la carga de la fuente. Entonces, la resistencia total del circuito es la suma de las resistencias individuales de la carga,. la fuente·, los conductores de conexión y el resistor. De lo anterior, es posible concluir que, con sólo agregar el resistor apropiado a un circuito, puede cambiarse la resistencia de éste, casi a cualquier valor. e 2-25 RESISTORES tolerancia La característica básica de cualquier resistor es el número de ohms de resistencia que tiene. A esto se le llama valor del resistor y norrnal~ mente está marcado sobre el resistor, de alguna manera. Pero, en realidad, el valor marcado en un resistor es sólo un valor "nominal". El valor real puede ser un poco más alto o más bajo. La razón es que los resistores por lo general se fabrican en serie y, como todos los producto& de este tipo, puede haber variaciones durante su manufactura, Para tomar en cuenta estas variaciones, los resistores ·se marcan con una tolerarncia. La tolerancia de un resistor indica qué tinto puede estar su valor arriba o abajo del valor nominal. Los valores ti picos de tolerancia son 20, 10, 5 y' l % 100 !l ±20% El valor real del resistor puede v~riar de 80 a 120 f! El valor real del resistor puede variar de 90 a llü n El valor real del resistor puede variar de 95 a 105 n El valor real del resistor puede variar de 99 a 101 n La tolerancia de un resistor generalmente se representa por un porcentaje que indica cuánto puede variar la resistencia efectiva en relación con el valor -nominal de resistencia. Así pues, como a un resistor marcado con 100 ohms y una tolerancia de 10%, en realidad podría tener un valor de resistencia en algún punto entre 90 y 110 ohms. Las tolerancias más con1unes son 20, 10, 5 y 1%- Como puede deducirse de lo anterior,, cuanto menor sea la tolerancia, más caro será el resistor. 2-26 RESISTORES dosificación de corriente Como ya se sabe, una corriente que fluye en un· alambre genera calor en. éste. La causa· de esto es la resistencia del alambre. Cuanto ma}'or sea esta resistencia, mayor cantidad de calor se produce, En. un resistor, la resistencia está concentrada en un área pequeña, de modo que el calor generado por el paso de la corriente también se concentra en un área pequeña. Como resultado, un resistor puede calentarse mucho cuando se conecta a un circuito. Esto significa .que debe tener capacidad para resistir el calor generado o bien de expulsá.rlo hacia el ambiente exterior. Si no puede hacerse ninguna de estas dos cosas, a la larga puede dañarse o destruirse. Aun en el caso de que el calor no sea tan intenso como para dañar el resistor, puede causar un cambio considerable en la resistencia ya que, si el lector recuerda, cuando la temperatura cambia, la resistencia de todos los materiales -también cambia. Cada resistor tiene su clasificación de corriente· máxima y no debe usarse en un circuito que lleve más de esta corriente máxima. En caso contrario, el resistor puede quemarse. La Clasificación de corriente de un resistor normalmente equivale a la clasificación en watts del propio resistor. Esto se explicará más adelante. + + Todos los resistores están diseílados para una cierta corriente máxima. Si se excede esta corriente, el calor generado en el resistor causará un cambio en la resistencia y posiblemente llegue a destruir el resistor. La clasificación de potencia determina la corriente máxima que puede llevar un resistor 2-27 RESISTORES tipos de resistores Con base en lo que ya se sabe de resistores, podría pensarse qlle la selecci6n de un resistor para un circuito es una cuestión sencilla; sólo se trataría de escoger aquel que tuviera la resistencia y la tolerancia adecuadas y que también pudiera conducir la· corriente del circuito sin quemarse, Aunque estas consideraciones son importantes, no son las únicas que deben hacerse. Existen tnuchas más, tales como costo del resistor, su solidez, c6mo está montado en un circuito y la consideración de si el tiempo o el uso prolongado habrán de causar cambios en el valor de su resistencia. Así pues, deben considerarse muchos puntos cuando se selecciona un resistor. Sin embargo, no todos esos puntos son importaptes en todos los casos. RESISTOR DE APLICACION GENERAL No existe un resistor estrictamen, te de aplicación general, aún si se fabricara uno, su uso seria im· práctico b o Por ejemplo, el costo de los resistores para un pequeño radio de mesa puede ser muy importante para el fabricante, pero no sus tolerancias. Si se fabricara un solo tipo de resistor que pudiera usarse ·en todos los circuitos y en toda circunstancia, sería muy costoso y tendría muchas características que frecuentemente serían innecesarias. · En lugar de ello, se fabrican diferentes tipos de resistoresi cada uno de ellos adecuado para ciertos usos, Resistor de Resistor ~ Resistor de película La mayor parte de los resistores que se usan actualmente son de uno de dos tipos básicos: resistOf'les de composición o resistores devanados. Sin embargo, cada vez se usa más un tercer tipo, llamado resistores de Ju,Tfruln. 2-28 RESISTORES resistores de composición En ]a mayor parte de los casos en que se emplea un resistor, los requisitos no son difíciles de satisfacer y Jo que se necesita es un resistor que cumpla su función en la forma más econórnica posible. El tipo de resistor que se usa con más frecuencia en estos casos es el resistor de composici6n. El tipo más común de resistor de composición consta esencialmente de un elemento de resistencia de carbón pulverizado, una caja plástica para sellar y proteger al elemento de resistencia y terminales para conectar el resistor en el circuito.. Según puede apreciarse en ]a gráfica de barras de la página 2-11 el carbón tiene una resistencia de 2,030 veces superior a la del cobre. Por lo tanto, sólo se necesitan pequeñas cantidades de carbón para obtener una alta resistencia. El carbón pulverizado se mezcla con un material aislante, y el valor del resistor depende de las cantidades relativas de carbón y material aglutinante que se usen. Cubierta fonólica Siempre debe tenerse cuidado cuando se soldan resistores de composición. El calor del cautín puede ser conducldo a lo largo de las terminales al elemento de resistencia y causar un cambio sigmficafivo en el valor del resistor. Terminales de alambre Sólido Se sobrecalienta con altas corrientes Alto coeficiente de temperatura Bajo costo Amplio rango de tolerancia Pequeño Los resistores de compos1c1on se hacen con valores de resistencia que varían desde menos de 10 ohms hasta más de 20 millones de ohms (20 rnohms) y con tolerancias de 20, 10 y 5%. No pueden transmitir altas corrientes sin sobrecalentarse y tienen elevados coeficientes de temperaM tura. Sin ernbargo, tienen ventajas por su tamaño reducido, solidez, y bajo costo. En general, los resistores de composición se usan en aplicaM Ciones en las que no se manejan corrientes elevadas ni se requieren tole~ rancias estrechas. RESISTORES 2-29 Terminales Alambre de aleación devanado alrededor del núcleo aislante ~ especial Capa aislante Los resistores devanados de alambre de tipo de precisión tienen tolerancias. muy peque· ñas y se mantienen dentro de estas tolerancias durante su uso. Esta propiedad de mante· ner una tolerancia pequeña bajo todas las condiciones de operación recibe el nombre de ESTABILIDAD de un resistor Los resistores de potencia y devanados de alambre pueden soportar altas corrientes y disipar grandes cantidades de calor. resistores devanados Las dos desventajas principales de los resistores de composición son su limitada capacidad de conducción de corriente y la dificultad de construirlos con tolerancias bajas. Sin embargo, ambas limitaciones se pueden superar aunque con un au1nento en costo, utilizando alambre especial de resistencia, en lugar de carbón pulverizado. Generalmente se n~cesitan tramos largos de alambre para obtener los valores de resistencia necesarios; para mantener al resistor en el valor mínimo posible, el alambre se devana sobre un núcleo. Los resistores así elaborados, reciben el nornbre de resistores devanados (de alambre). Existen dos tipos básicos de reSistores devanados: el de potencia y el de p·r:el·isión. El de potencia se usa para circuitos que tienen grandes corrientes, en tanto que el de precisión se usa cuando se requieren resistencias con tolerancias rr1uy pequeñas. Esencialmente, an1bos tipos se construyen devanando alanlbre de. aleación especial sobre un núcleo aislante aplicando después un recubrimiento de cerárr1ica plástica u otro tipo de material aislamte. Los extremos del devanado están unidos a casquillos metálicos en ambos extrerno.s del núcleo. Los casquillos tienen alguna forma d~ terminal para conectar el resistor a un circuito. Las altas corrientes que se usan con resistores de potencia generan gran cantidad de calor, el cual debe ser transferido al ambiente circundante, o disipado. Por consiguiente, estos resistores son grandes, ya que rriientras mayor superficie externa tenga un cuerpo, 1nayor cantidad de calor puede trans(erir. Los resistores devanados de potencia se hacen para valores de resistencia que varían desde unos cuantos hasta miles (K) de ohms, con tolerancias de 10 ó 20%, I~os resistores devanados de precisión se hacen para valores bajcis de resistencia, desde 0.1 ohm y con tolerancias tan pequeñas como 0.1 %. Para obtener tolerancias tan pequeñas, se usan materiales y métodos de construcción caros y, como resultado, los resistores de precisión tarnbién son caros. 2-30 RESISTORES resistores de película Los ·resistores de película se pueden considerar como intermedios entre los resistores de composición y los resistores devanados de precisión. Tie~ nen algo de la precisión y la estabilidad del tipo 'devanado, pero son más pequeños, s6lidos y baratos. Primeramente se usa un tubo luego se agrega una pelicula Elemento de resistencia de película delgada Después, alambres terminales Finalmente el revestimiento Cubierta moldeada Terminales de alambre Tlrbo de cerámica o vidrio Los resistores de película se denominan según el material de película usado. Así pues, se tienen resisto(es de película de carbón, resisitores de película de boro-car- borlo, resistores de película metálica y resistores de película de óxido metálico Los resistores de película generalmente se fabrican depositando, mediante un proceso especial; una película delgada de material de resistencia sobre un tubo de vidrio o cerámica. Las terminales para, conectar el resistor al circuito se conectan a casquillos en los extremos del tubo. Luego se moldea una capa aislante alrededor de la unidad, para protegerla. La resistencia de un resistor de película está determinada por el material usado para la película y el espesor de é.sta. En general, los espesores varian desde 0.00025 hasta 0.00000025 miHmetros. Por tal motivo, a estos resistores se les llama frecuentemente resistores de película delgada. 2-31 RESISTORES Este es el simbolo de un resistor fijo Este es un resistor fijo El valor de un resistor fijo está establecido y no se puede variar Este es el simbolo de un resistor con derivación Puede obtenerse más--de un valor de resistencia de un resistor con derivación. Sin embargo, cada uno de los valores parciales es fijo i. ¡¡ Ji resistores ñjos Hasta ahora se ha hablado de la forma en que se clasifican los resistores según los materiales usados para sus elementos de resistencia. Pero existe otra fo;rna de clasificarlos, dependiendo de que el valÚr de resistencia sea fijo e invariable, o bien V1ariable. Los tipos de resistores que acabarnos de describir tienen dos puntas, conectadas cada una de ellas a un extremo del elemento de resistencia; cuando estos resistores se conectan en un circuito, todo su valor de resistencia se agrega al del circuito. Puede concluirse, pues, que un resistor fijo sólo tiene un valor de resistencia. Sin embargo, existe un tipo especial de resistor fijo que tiene más de un valor. Este tipo, además de las terminales en los extremos del elemento de resistencia, tiene una o más tem1inales adicionales en puntos intermedios entre los extremos del eleménto. Conectando diferentes terminales a un circuito, se pueden obtener diferentes valores de resistencia. Sin embargo, cada una de estas resistencias diferentes sigue siendo por sí 1nisma una resistencia fija. Este tipo de .resistor recibe el nombre de resistor con derivación. Los resistores fijos pueden ser del tipo de composición, devanados o de película. 2-32 RESISTORES resistores ajustables Según se dijo en las páginas anteriores, puede concluirse que un resis-tor fijo no tiene flexibilidad por lo que respecta a su valor de resistencia. Tiene un valor, que no puede ser cambiado o variado. El resistor con derivación ofrece cierta flexibilidad, ya que se puede obtener más de un valor- de resistencia de él. Sin embargo, el número de valores de resistencia que se pueden obtener de un resistor con derivación generalmente está limitado a tres o cuatro. En muchas aplicaciones, lo conveniente es un resistor del cual se pueda obtener un rango de val,or,es de· resistencia, desde O hasta algún máximo; por ejemplo, un resistor qu.e puede ajustarse a cualquier valor de O a 100 ohms, o quizá de O a 25 K. Un tipo de resi~tor que ofrece esta flexibilidad es el resistor ajustable. Un resistor ajustable es similar a un resistor fijo, devanado con derivación, excepto que todo el devanado o parte de él está expuesto. Un cursor m6vil, con una terminal hace contacto con el devanado y se puede mover a cualquier posición a lo largo del devanado. La resistencia entre la terminal móvil y cualquiera de los extremos depende entonces de la posición del cursor móvil. Estos resistores no se construyen para ser ajustados frecuentemente. Normalmente se ajustan al valor de resistencia necesario cuando se instalan en un circuito, dejándolos en ese valor. Este es el símbolo de un resistor ajustable Este es un resistor ajustable Con un resistor ajustable, se puede obtener cualquier valor de resistencia dentro del rango del resistor RESISTORES Este es un resistor variable Generalmente, la resistencia de un resistor variable puede va· riarse de Oohms al valor marcado en la cubierta. La resistencia real dependerá de la posición del brazo móvil y de tas terminales empleadas 50 n 50 o 2-33 razo móvil Elemento de resistencia On Este es el símbolo de un resistor variable 100 n 100 n resistores variables En muchos dispositivos eléctricos frecuentemente se necesita cambiar un valor de resistencia. Por ejemplo, se tiene el control de volumen del radio común, el control de brillantez del aparato de televisión o un atenuador de luces, o bien, un control de velocidad de un motor. Eisto no se puede hacer mediante un resistor ajustable, ya que sería difícil y tardaría demasiado tiernpo. Los resistores utilizados deben tener capacidad para variar continuamente dentro de cierto rango de resistencias, lo mismo que los resistores ajustables; pero también debe ser muy fácil hacerlos variar, y ~star construidos para resistir ajustes frecuentes. Los resistores con estas características se llaman resistores variables. Generalmente, un resistor variable consta de un elemento de resistencia circular contenido en una cubierta o caja. El elemento puede ser devanado, de composición o de película. Se puede deslizar un contacto móvil sobre el elemento, manteniendo contacto eléctrico con .él. Se hace girar el contacto m6vil por medio de un eje. Por lo tanto, la resistencia entre el contacto móvil y los extremos del elemento dependen de la posición del eje. Ambos extremos del elemento de resistencia y el contacto móvil están conectados a terminales externas. Cuando las tres terminales están conectadas al circuito, ·al resistor se le llama potenció~ metro. Cuando sólo se usan en el circuito la terminal central y una de las terminales, el resistor recibe el nombre de reóstato. Algunas veces, se hacen reóstatos sin la terminal extrema, que no habrá de usarse. Así pues, tenga presente que los potenciómetros y los reóstatos son, ambos, resistores variables. La única diferencia es su forma de aplicación en un circuito. 2-34 RESISTORES código de color de resistores Este método probablemente escondería Este método los números seria costoso El método de código de color es el más práctico No siempre es práctico e.nmarcar el valor de resistencia usando números en resiS· tores de composición fijos, en una guía 8xi'al. En lugar de ello se emplean bandas coloreadas. La relación de estas bandas con el valor de resistencia, recibe e\ nom· bre de código de resistencia de resistores Todos los resistores tienen su valor de resistencia marcado en algunq forma. Primeramente, podría suponerse que esto se haría siempre por medio de números; por ejemplo, 50 ohms o 1,000 ohms. Los resistores de potencia más grandes, los resistores de Precisión y los resistores va~ ria-bles se marcan en esta forma; pero esto es impráctico para resistores fijos y de composición, de tamaño pequeño. Estos resistores a menudo son demasiado pequeños para marcarlos. Además, su forma es tubular y tienen terminales axiales, por lo que pueden .montarse en un circuito Prácticamente en cualquier posición. Si sus valo'res de resist~ncia se marcaran en números, con frecuencia éstos estarían ocultos una vez que los resistores estuvieran conectados en el circuito. Naturalmente, los números se podrían marcar alrededor del resistor; pero esto sería difícil y costoso, desde el punto de vista de manufactura. Este probleÍna se ha resuelto mediante una serie de bandas de color alrededor de los resistores para indicar sus valores de resistencia. Las posiciones de las bandas y su color, que constituyen lo que se llama ,código de color, indican- los \¡'alares de resistencia. Se ha adoptado un solo código estándar de colores en los Estados Unidos, tanto en las Fuerzas Armadas como en la Asociación de Industrias Electrónicas (EIA) para resistores de con1posición fija y terminales .axiales.* * El mismo código ha sido aceptado en México (N. del T.). RESISTORES 2-35 códico de color de resistores estándar Primera cifra slgnificatlva1 El color de la primera banda indico el primer dígito del valor del resistor. Por ejemplo, usando la tabla de código de color, si esta banda es amarilla, el primer dígito es 4. Valor mullipllcador: El color de la tercera banda indica por cuá~to deben multiplicarse los primeros dos dígitos para obtener el valor de la resistencia. Por ejemplo, mediante la tabla de código de color, si esta banda es verde, los primeros dos dígitos se multiplican por 100,000, También se puede considerar que esta banda indica el número de ·ceros que deben agregarse a partir del segundo díg1'to. Usado en esto forma, el número de ceros que aparecen en la columna de cifras significativas de la tablo de código de color Eis- el número de ceros que debe agregarse, Por eiemplo, si esta banda es de color naranja, se agregarán tres céros después del Segundo dígito. Pero si 1a banda es negro, no se agregan ceros. Si la tercera banda es dorada o plateada, deberá usarse el factor de multiplicadón. Segunda cifra 1,Jgnlficativa: El color segunda banda indica el segundo del valor del resistor, Por ejemplo, la tablo de código de color, si esta es negra, el segundo dígito es cero. de la dígito según banda l, 11 1 ,1 l! 11 'I 1, 1 1 I; ' 1 ,1 Tolerancia: El color de lo cuarta banda indica la tolerando del resistor,· Por ejem• plo, si esto bando es dorada, lo tolerancia del resistor es ±5 "lo. Si no hay banda de tolerancia en un resistor, automáticamente se considero que la tolerancia es ±20 %. ¡ 1 ¡! 2-36 RESUMEN-Y PREGUNTAS DE REPASO resumen O Los resistores se Instalan en un circuito poro disminuir el flujo de corriente, aumentando la resistencia. O Existen dos tipos b6sicos de resistores: de composición y devanados en alambre. los resistores de peHculo, un tercer tipo, actualmente se están volviendo coda mós populares. O Los resistores de composición generalmente se hacen co:1 un elemento de resistencia de carbón pulver:zado. Tienen altos coeficientes de temperatura, bojo capacidad de corriente y tolerancias elevados. Entre sus ventajas figuran la solidez, el tamaño pequeño y el bojo costo. 0 D los resistores devanados generalmente se hacen con olambre especial de resistencia, devanado. sobre un núcleo. Tienen alta capacidad de corriente y pueden ser del tipo de potencia o de precis16n. Los de potencia tienen alta capacidad de corriente; los de precisión tienen pequeñas toleranclas, D Los resistores de película generalmente se hacen, depositando una · pelfcula delgada de matertal de resistencia sobre un tubo de vidrio o cerómico. Tienen algunas de las ventaías, tonto de los resistores de composición como de los devanados. O Los resistores ajustablfls t:enen un cursor móvil que se ajustCl al valor de resistencia que se requiera al instalarlos en un circuito. No eStán diseñados para ajustarse frecuentemante. O Los resistores variables son similores a los resistores ajustables, excepto que son continuamente variables, sobre un rango de resistencias. D Si las tres terminales de un resistor variable están conectadas en un circuito, el resistor recibe el nombre de potenciómetro. O Si sólo los terminales centra! y una de las extremas están conectadas, el resistor se cono::e como reóstato. D El C6digo de Color de Resistores para los de composición fi¡o y el de terminales axiales, indica tanto el valor nominal como la tolerancia del resistor~ Los primeras dos bandas de color Indican los cifras significativas; la tercero es el multiplicador y la cúarta es la tolerancia·, preguntas de repaso 1. Describa la estructura de los tres tipos de resistores fijos. 2. Señale las ventajas y desventajas de los resistores de composición. 3. Señale las ventájas y desventajas de los resistores devanados. 4. ¿ Cuáles son las ventajas de los resistores de pelicula? 5. Defina valor nominal de un resistor. 6. Defina tolerancia de un resistor. 7. · ¿Cuál es la diferencia entre un reóstato y un potenciómetro? 8. ¿ Cuáles son ]as diferencias que hay entre los resistores con derivación, variables y aju.5tables? 9. Describir el código de color de resistores. 10. ¿ Qué se entiende por cifras significativas, de acuerdo con el código de color? . 2-37 LEY DE OHM ley de ohm Según ya se ha indicado, puesto que la tensión produce el flujo de corriente en un circuito cerrado y la resistencia se opone al flujo de ella, existe una relación entre tensión, corriente y resistencia. Esta relación fue determinada primeramente en una serie de experimentos efectuados por Georg Simon Ohm quien, según se recordará de la página 2-16 es el científico en cuyo honor se ha dado nombre a la unidad de resistencia. 1: E 1 Es práctica com1ín el abreviar R la corriente como 1, el voltaje ¡¡ como E y la resistencia como R. ,j,,i !! 11 1 George Simon Ohm probó que la corfiente 1, en un circuito G-C, es directamente proporcional a la tensión E, e inversame.nte proporcional a la resistencia R \\/·?/E-~tl'si~~ificil':_ :·:. .. _____ ·. :.': _ :_.__:-:~>;; ,.;IJ.SL se,eleva E; aúmé~tarácl ·;, • .· ·. >2) $i.S! J¡duceEtdis111i.nuirf '('::/ J)" ,:SiJé_;a.U_ílJe_nta:Rr di_~fllin_uirá,_ l·)) r•·) ·,<4) Si. ¡é,'reducé R; aumé.btaJá 1· 1 I¡ ji ,,1,, ,1 11 1 Ohm encontró que si la resistencia en un circuito se mantenía constante y aumentaba la tensión de la fuente, se produciría un aumento correspondiente en la corriente. Asimismo; una disminución en tensión produciría una disminución en la corriente. Expresado_ de otra manera, Ohm observó que en un circuitó de e-e, la corriente es directarrlente proporcional a la tensión. Ohm también descubrió que si la tensión de la fuente se mantenía consta'.nte, en tanto que la resistencia del circuito aumentaba, la corriente disminuía. En forma similar, una disminución en la resistencia tendría por resultado un aumento en la corriente. En otras palabras, la corriente es inversamente proporcional a la resistencia. Esta relación entre corriente, tensión y resistencia en un circuito ele c-c. se conoce como ley d~ Ohm y se puede resumir como sigue: en un circuit,o de e-e, la. corriente es directanz.eti,te proporcional a la tensión e inversamente proporcional a la resistencia. 2-38 LEY DE OHM • ecuaciones Hablando estrictamente, la ley de Ohm es un enunciado de proporción y no una ecuación matemática. Sin embargo, si se da la corriente en amperes, la tensión en volts y la resistencia en ohms, entonces la ley de Ohm se puede expresar según la ecuación I = E/R que indica que la corriente (1) es igual a la tensión (E) dividida entre la resistencia ( R). Hay dos formas de esta ecuación que son muy útiles para analizar circuitos de e-e. R = E/1 que indica que la resistencia ( R) es igual a la tensión (E) diviclida entre la corriente (I) y E= IR que establece que la tensión (E) es igual a la corriente ( I) multiplicada por la resistencia (R) . Gracias a estas tres ecuaciones, cµando se conocen dos de los tres elementos del circuito, el tercero se puede encon.trar fácilmente. Es muy importante memorizar estas tres ecuaciones. Se usarán repetidas veces al estudiar y trabajar con circuitos. 2-39 LEY DE OIIM cálculo de la corriente Probablemente en deterrpinado ~omento sea necesario calcular la corriente que fluye en un circuito. Se sabe que esto se puede hkcer mediante la ley de Ohm, de manera que lo primero es decidir cuál de las ecuaciones de la ley de Ohm puede usarse. Una buena prácfica que conviene establecer en este punto, es pensar en función de cantidades conocidas e incógnitas. En toda ecuación, la incógnita es ftl_· término cuyo valor se quiere encontrar. Siempre es el término que está a la iz~ quierda del signo igual. Las ¿antidades conocidas son todos los demás términos de la ecuación. Estos se encuentran a la derecha del signo tle igualdad. (l. 5 Ohms 10 Volts I Supóngase que se desea encontrar la corriente en el circuito. El primer paso es estudiar el diagrama del circuito y luego establecer en la mente la interrogante en la forma más simple posible, quizás en la forma siguiente: ¿Cuánta corriente producirla un voltaje aplicado de 10 volts a través de una resistencia de 5 ohms? Puesto que la corriente (1) es la incógnita, se-usaría la ecuación E/R !O Volts/5 Ohms = 2 Amperes 0 0 En el problema indicado, se trata de encontrar el valor de la corrien~ te y, por lo tanto, I es la incógnita. Como lo muestra la página 2-38, la ecuación de la ley de Ohm en la cual I es la incógnita es I = E/R Por lo tanto, ésta es· la ecuación que debe usarse cuando se calcula la corriente en un circuito mediante la ley de Ohm. 1! 2-40 LEY DE OHM cálculo de la corriente ( cont.) El diagrama del circuito de la izquierda muestra un resistor de 20 ohms usado como carga en un circuito \:on una batería de 100 volts, como fuente de tensión. Si el resistor tiene una capacidad de corriente máxima nominal de 8 amperes, ¿ se excederá su capacidad al cerrar el interruptor? Después de leer la pregunta anterior y estudiar el diagran1a, puede concluirse que en realidad son dos preguntas: 1) ¿ Qué cantidad de corriente se prod{iciría al aplicar una tensión de 100 volts a través de una resistencia de 20 ohms?, y 2) ¿Es esta corriente desconocida mayor de 8 amperes? Para contes'tar la primera pregunta, la incógnita es la corriente, por lo que se usa la ecuación I = E/R I = E/R = 100 volts/20 ohms = 5 amperes La segunda pregunta se puede contestar entonces con u:ria simple comparación. Puesto que sólo fluye una corriente de 5 amperes, no se excede la capacidad de 8 an1peres en el resistor. ¿ Qué pasará ahora si se usa un resistor de 10 ohms, también con capacidad n1áxima de 8 amperes? Se usa nuevamente la ecuación I = E/R. I = E/R = 100 volts/10 ohms = 10 amperes La corriente resultante de 10 amperes excede al límite de 8 amperes. El resistor probablemente se .quemará. LEY DE OIIM 2-41 cálculo de la resistencia Según la ley de Ohm, la , resistencia se calcula por medio de la ecuación: R = E/I Debe aplicarse esta ecuación a fin de seleccionar el resistor de tan1año adeQuado para conectar en un circuito o detenninar la resistencia de un resistor u otra carga ya en el circuito. 3_ Amperes En el circuito del diagran1a fluye una corriente de 3 amperes cuando el reóstato se ajusta a la nlÍtad de su_ rango. ¿A cuánto debe ascender la resistencia del circuito? Lo que en realidad se pregunta aquí es lo siguiente: ¿ Cuál es la resistencia qu~, si se le aplica una tensión de 60 volts, produciría una corriente de 3 amperes? Puesto que la resistencia es la incógnita, se en1plea la ecuaci6n R = E/ I. R = E/I = 60 volts/3 amperes = 20 ohms 60 Volts-= 6_Amperes_ l En el circuito anterior, ¿ cuánta resistencia tendría que añadir el reóstato al circuito para au1nentar la corriente a 6 amperes? rfarnbién en este casn, la resistencia es la incógnita y st.· usa la ecuación R = E/1. R = E/I = 60 volts/6 amperes = 10 ohms i\.sí pues, para duplicar el valor de la corriente, el de la resistencia rlPhP rPrl11rir~P !'"! In 1nit!'lcl 2-42 LEY DE OHM cálculo de la tensión La tensión se calcula por medio de la ley de Ohm, mediante la ecuación: E= IR Si el foco del circuito del diagrama tiene una resistencia de 100 ohms y una corriente de 1 ampere en el circuito cuando se cierra el interruptor, ¿ cuál es la tensión de salida de la batería? 100 Ohms E + 1 Ampere Después de estudiar el diagrama del circuito se puede ver que, en realidad, la pregunta es la siguiente: ¿ Cuál será la tensión producida por el flujo de una corriente de 1 ampere a través de una resistencia de 100 ohms? La ten,sión es la incógnita, de manera que se aplica la ecua~ ción E= IR. E = IR = 1 ampere X 100' ohms = 100 volts 100 Oi11ns E + ¡, Si la batería ilustrada en el circuito se desgasta de manera que sólo se tienen 0.5 amperes en el circuito, ¿ cuál es la tensión de salida de la batería? Nuevamente se aplica la ecuaci6n de tensi6n, E = IR. E = IR = 0.5 ampere X 100 ohms = 50 volts De esto se puede concluir que, cuando la tensi6n de la fuente dis~ rnin1n,fa !:I l!:! rnÍt!:!Ñ t.,,.....,hi~n 1.,, i'n1'1';&onf<, <'<> .... .-1,,:~ n Tn ....,,:.¡.,..-1 2--43 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen O Lo ley de Ohm expreso la relación que existe entre tensión corriente y resistencia en un circuito de c-c. Dicha ley establece que, en un circuito de c-c, la corriente es directamente proporcional a la tensión e inversamente proporcional a la resistencia. = O La ley de Ohm se puede expresar matemáticamente mediante tres ecuaciones: 1 E/R; que se aplica cuando la cantldad desconocida es 1, en el circuito. O R E/ I; que se apllco cuando la resistencia R es la cantidad desconocida en el circuito. ·D E IR1 que se aplica cuando la tensión 'E es la cantidad desconocida en el circuito. = = O Un diagrama de "conjunto" es útil para rE.cordar cualquiera de las tres ecuaciones de lo ley de Ohm. Cuando se cubre cualquiera de los símbolos, los dos slmbolos restan· tes representan el miembro de la derecha de lo ecuoci6n !cantidades cono:::idas). El sfmbolo cubierto es el miembro de la ·izquierda de lo ecuación (lo cantidad incógnita). preguntas de repaso l. Enuncie la ley de Ohm y de las tres ecuaciones correspondientes'. 2. Dibuje un circuito con una fuente de energia proporcionada por una batería de 15 volts y una carga resistiva de 5 ohms. ¿Cuál es la corriente que fluye a lo largo del circuito? · 3. ¿ Cuáles son las dos maneras en que puede duplicarse la corriente de la pregunta 2? 4, Si la resistencia de un circuito se aumenta a 4 veces su valor original, ¿ qué tendría que hacerse con la tensi6n de la fuente· para conservar el valor original de la corriente? 5. Un resistor de pellcula de 100 ohm& tiene una capacidad máxima de corriente nominal de 2 amperes. ¿ Cuál es el valor máximo de la tensi6n de la fuente que se puede aplicar al circuito? 6. En la pregunta 5, ¿ qué efecto tendría e] aplicar una tensi6n de 50 volts al circuito? 7. ¿ Qué es un diagrama de 1'conjunto"? Dé un ejemplo de c6mo usarlo. 8. Si la resistencia de un circuito se reduce a ~ de su valor original, ¿ qué sucede a la corriente si la tensi6n de la fuente no cambia? 9. Si la resistencia de un circuito reduce hasta %. de su valor original, ¿ qué cambio -puede hacerse al circuito para conservar la corriente original? · 1O. Si se :mantiene constante la tensi6n de la fuente, ¿ qué efecto tiene en el circuito el duplicar la resistencia del mismo? Y si se mantiene constante la resistencia, ¿ qué efecto tiene en la corriente el reducir Já. tensi6n de la fuente a la mitad? ¿ Qué efecto tiene en la corriente el duplicar tarito la tensi6n de la fuente como la resistencia? POTENCIA potencia Como ya se sabe, el objeto de la fuente de energía en un circuito eléctrico es suministrar energía eléctrica a la carga. La carga aprovecha esta energía para desempeñar alguna función útil. P.ero otra forma en que se puede expresar esto es decir que la carga aprovecha lá energía de la fuente para efectuar trabajo. Al hacer trabajo, la carga consume energía. Esta es la raz6n por la que las baterías "se desgastan" y se tiene que cargarlas de nuevo o substituirlas. La cantidad. de trabajo efectuado por una carga depende de la cantidad de energía alimentada a la carga y de 1a: rapidez con que la carga utiliza esa energía alimentada a la carga y de la rapidez con que la carga utiliza esa energía. En otras palabras, usando cantidades iguales de energía, algunas cargas pueden efectuar más traba jo que otras en el mismo tiempo. Así pues, unas cargas trabajan más rápidamente que otras. 1 1 Se necesita muy poca potencia para hacer girar el pequeño motor de un reloj eléctrico Se requiere una potencia considerable para calentar !os elementos de una estufa eléctrica · La potencia es el ritmo con que se efectíia el trabajo. Mientras más rápidamente se efectúe el trabajo, mayor potencia se.consume El término J;otencia se usa para referirse a la rapidez con que una carga puede efectuar un trabajo. Se puede definir como sigue: la potencia es la cantidad de trabajo que una carga puede llevarr a cabo en cierta cantidad estándar de tiempo, generalmente un segundo. Un punto importante que debe tenerse presentB es que el trabajo efectuado en un circuito eléctrico puede ser trabajo útil o. deJperdiciado. En ambos casos, la rapidez con que se efectúa el trabajo se mide en potencia. La operación de un rnotor eléctrico es trabajo útil, como lo es el calentamiento del elemento en una estufa eléctrica. P0r otra parte, el calentamiento de los conductores de conexión o resistores en un circuito es trabajo desperdÍciado, ya que el calor no dcsernpeña ninguna función útil. Cuando se en1plea potencia para un trabajo desperdiciado se dice que la potencia se disipa. 2-45 POTENCIA 1 Ohm 1 Volt-=1 Ampere 1 watt de potencia se consume cuando pasa un amper a través de una diferencia de potenical de 1 volt. Por lo tanto, en el circuito, se está consumiendo 1 watt de potencia. la unidad de potencia Puesto que la potencia es la rapidez con que se efectúa un trabajo, debe expresarse en unidades de trabajo y tiempo. Indudablemente que la unidad básica de tiempo es el segundo; sin embargo, puede no conocerse la unidad de trabajo. Para ·este curso, sólo se necesitará definir unidad de trabajo. En muchos libros de física se puede encontrar uqa descripción de cómo se despeja esta unidad. La unidad de traba jo eléctrico es el joule, que representa la cantidad de trabajo efectuada por un coulomb por medio de una diferencia de potencial de 1 volt. Así pues, si se tiene un flujo de 5 coulombs por medio de una diferencia de potencial de 1 volt, se efectúan 5 joules de trabajo. Puede verse que el tiempo que tardan esos coulornbs en fluir por niedio de la diferencia de potencial no tiene influencia sobre la cantidad de trabajo efectuada. Si esto se hace en un segundo o en un año, el trabajo efectuado .será de 5 joules. Cuando se trabaja con circuitos es más conveniente operar con a~peres en lugar de coulombs; y, según se ~ijo en el volumen 1, un ampere es igual a 1 coulomb que pasa por un punto en 1 segundo. Por lo tanto, usando amperes se tendrá que 1 joule de trabajo se efectúa en 1 segundo cuando un ampere pasa a través de una diferencia de potencial de 1 volt. Esta rapidez de 1 joule de trabajo en 1 segundo es la unidad básica de potencia y recibe el non1bre de watt. Por lo tanto, un watt es la potencia consumida cu.ando un ampere de corriente fluye a través de una diferencia de potencial de un volt. La potencia mecánica generalmente se mide en unidades ele caballos de fuerza o horsepower, y se abrevia hp. Algunas veces es necesario efectuar la conversión de watts a' caballos de fuerza, y viceversa. Para con~ vertir de caballos de fuerza a watts, hay que multiplicar el número de caballos de fuerza por 74·6. Y para convertir de watts a caballos, dividir el número de watts entre 746. 2-46 POTENCIA • ecuaciones De la definición de watt, se sabe que 1 watt es la potencia que se emplea cuando 1 ampere fluye a través de una diferencia de potencial de 1 volt. Así pues, cuando fluyen 2 amperes a través de una diferen~ cia de potencial de 1 volt, se emplea una potencia de 2 watts. En otras palabras el número de watts empleados es igual al número de amperes de la corriente, multiplicado por la diferencia de potencial. En forma de ecuación, esto se expre&a como sigue: P = El donde P es la potencia consumida, en watts; E es la· diferencia de potencial en volts e I es la corriente en amperes. Algunas veces la ecuación recibe el nombre de ley de Ohm para potencia, debido a que es similar a la ley de Ohm. Con esta ecuáción se puede encontrar la potencia empleada en un circuito o carga cuando se conocen los valores de corriente y tensión. Otras dos formas útiles de la ecuación, son E= P/l que se usa cuando se conocen la potenci~ y la corriente y se desea encontra·r la tensión; y l = P/E que se aplica para determinar la corriente cuando .se conocen la potencia y la tensión. Así, se concluye que gracias a estas tres ecuaciones se pueden calcular la potencía, la tensión o la corriente en un circuito, en tanto se conozcan los valores de las otras dos eníidades. 9 Volts 30hms -=- [7 17 Volts 3 Amperes 27 Ohms 1 Ampere Puesto que la ecuac1on de la potencia es P = El, ambos circuitos emplean la misma potencia: P = ~1 = 9 volts X3 amperes = 27 watts P = El = 27 volts X 1 ampere = 27 watts POTENCIA 2-47 ecuaciones de resistencia Habrá ocasiones en que se deberá encontrar la potencia en un circuito y todo lo que se conoce es la tensión y la resistencia. Ante todo, se apli- caría la ley de Ohm para encontrar la corriente del circuito, pero esto es muy laborioso. Es más fácil aplicar una ecuación que detemúne la potencia en función de tensión y r.esistencia. Püesto que las ecuaciones de potencia y la ley de Ohm son similares, se puede encontrar fácilmente la ecuación adecuada. Se sabe que P = EI y que I = E/R. De manera que en la ecuación de potencia se substituye a la I por su equivalente de la ley de Ohm, E/R, se tiene: P = E X (E/R) = E'/R Gracia$ a esta ecuación, para calcular la potencia todo lo que se necesita conocer son la resistencia y la tensión. El término E 2 se lee ~'E cuadrada" y significa la multiplicación de E por sí misma. De la misma manera que se encontró la ecuación P = E 2 /R, se puede obtener una ecuación dando la potencia en función de corriente y resistencia. Esta ecuación se aplica cuando se conoce la corriente y la resistencia y se quiere encontrar la potencia. Para hallar esta ecuación, se usa E = IR. Cuando se combinan, se tiene: · P=IRXI=PR Se necesitan dos pasos para determinar la potencia que se emplea en el primer circuito de abajo, mediante las ecuaciones de la página 2-46. ¿ Cómo se podría hacer ahora en sólo un paso? Puest9 que potencia es la incógnita y las variables conocidas son la tensión y la resistencia, debe usarse la ecuación que relaciona la potencia con la tensión y la resistencia, Dicha ecuación es la siguiente: P = E'/R = (100)'/10 = (100 X 100)/10 = 1,000 watts E' P=R 100 Volts-= 10 Ohms 2 Dhms ¿Cuál es la potencia empleada en el segundo circuito? Ahora se apli~ caría la ecuación P = I 2 R, ya que se conocen la corriente y la resistencia: P = PR = 8 X 8 X 2 = 128 watts 2-48 POTENCIA pérdidas de potencia La potencia empleada en un circuito indica la cantidad de trabajo efectuado en ese circuito. Pero se recordará que este trabajo no siempre es útil porque gran parte de él es desperdiciado o perdido. La potencia que se emplea para alimentar trabajo no utilizado, por lo tanto, es potencia perdida o disipada.. En función de la fuente de potencia, la potencia perdida representa energía eléctrica que no se aprovecha productivamente. Y, como ya se sabe, la producción de energía eléctrica, ya sea por medio de una batería o por un generador eléctrico, cuesta dinero. Por lo tanto, conviene que las pérdidas de potencia en cualquier circuito eléctrico se mantengan en su valor mínimo posible. Las pérdidas rnás comunes de potencia en un circuito eléctrico son las que ocurren en forma de calor cuando una corriente fluye a través de una resistencia. La relación exacta entre las· tre::i cantidades: calor, corI'iente y resistencia, la representa la siguiente ecuación de potencia: p = I"R donde P es la rapidez con que se produce calor. Se puede ver de la ecuación, que puede reducirs'e la cantidad de calor producida, reduciendo ya sea la corriente o la resistencia. Este calentamieneto r 2R -como se le llama con frecuencia- ocurre tanto en los conductores del circuito, como en los resistores. Suele ser muy pequeño en los conductores, ya que tanto los materiales corno los calibres de los conductores se usan ele manera que tengan valores de resistencia pequeños. En un resistor, es poco lo que puede hacerse en relación con el Calentamiento I 2R, ya que la corriente del circuito, así como el valor de resistencia del resistor, generalmente no se pueden cambiar sin afectar la operación del circuito. En algunos aparatos eléctricos, como tostadores y planchas, se r:equiere calentamiento J 2 R, por lo que éste no representa una pérdida de potencia. P = 12 R = 4 x 10 = 40 watts De potencia desper~e potencia útil 10 Ohms,"""' ,,.-.,,,~ 10 Dhms E-=- 2 Amperes ~-"-P_'_"•~~...J El calentamiento l2 R se representa generalmente en potencia desperdiciada. Algunas veces, sin embargo, efectúa trabajo útil ~I 2-49 POTENCIA ~Watt Con frecuencia, las clasificaciones de. potencia no están marcadas en los resistores sino indicadas en su tamaño ffsico. Sirt embargo los tamaños usados para potertcias particulares no sólo varían entre diferentes tipos de resistores, sino también entre fabricantes, de manera que puede ser difícil juzgar la clasificación de potencia. Debe consultarse la lista de caracter!sticas del fabricante. 1 clasificación de los resistores por potencia En la página 2-26 se vio que si fluye demasiada corriente a través de un resistor, el calor causado por esta corriente dañará o destruirá al resistor, El calor lo causa el calentamiento I 2R, que, como se sabe, son pérdidas de potencia expresadas en watts. Por lo ta.nto, todo resistor tiene una clasificación de wattaje o potencia, para indicar la cantidad de calor I 2R que puede resistir sin quemarse. Esto significa que un resistor con una clasificación de potencia de 1 watt se quemará si se emplea en un circuito en el cual la corriente lo haga disipar un calor superior al de 1 watt. Sj se conoce la capacidad de potenCia de un resistor y se desea .saber, cuál es lél; corriente máxima que puede tolerar, puede aplicarse una ecuación que i-:e obtiene a partir de P = l 2 R: P = I 2R se puede convertir en 12 = P /R que se puede convertir en I = .../ P /R. Gracias a esta ecuación es posible encontrar la corriente máxima que puede tolerar un resistor de 1 ohm con una clasificación de potencia de 4 watts: I - vP/R - y4/1- ,i4 - 2 amperes Si este resistor conduce más de 2 amperes, disipará más de su potencia nominal y, por lo tanto, se quemará. Las potencias nominales asignadas por los fabricantes de resistores suelen basarse en resistores montados en un local abierto, con circulación libre de aire y en donde la temperatura nó sea superior a 40 grados C. Por lo tanto, si un resistor está montado en un espacio cerrado; aglomerado, o donde la temperatura sea superior a 40 ·grados C, es muy probable que se queme· aun sin exceder su clasificación de potencia. Aden1ás, algunos resistores están diseñados para instalarse a una caja o marco, que sirve como disipador térmico, y que elimina el calor producido. Si estos tipos de resistores se rr1ontan al aire libre, su calor no será eliminado y, por ende, se calentará demasiado. 2-50 POTEN'CIA ir !I,¡ 161 !l la potencia de una lámpara indica qué tan brillante será esta lámpara cuando se 'l usa en un circuito. En realidad, cor1stituye una medida del calentamiento l2 R del 1 filamento de la !ámpara que depenóe de la resistencia del filamento 1 clasificación de potencia de las lámparas incandescentes Según se dijo en el volumen 1, una lámpara incandescente está for~ macla por un elemento de resistencia, llamado filamento, encerrado en una Cápsula de vidrio. Cuando la lámpara se conecta a un circuito la corriertte fluye a través del filamento, y ocurre un calentamiento en la forma I 2 R. El calOr ·es tan fuerte que el filamento se calienta al rojo blanco, irradiando luz. Cuanto más se caliente un filamento, más luz dará la lámpara. Puede verse que una forma conveniente de clasificación. de focos eléctricos· es de acuerdo con el calentamiento o consumo I 2 R que produce. Esto es lo que se hace en las fábricas comercia1es de focos eléctricos. Sobre cada foco se graba el valor de calentan1Íento 1'2 R expresado en watts, que se producirá cuando el foco se conecte a una fuente estándar de potencia. Luego, cuando se compra un foco eléctrico según su clasificación de consumo, en realidad se está se}eccionando según la cantidad de luz que produce. Cabrla preguntarse cuál es la diferencia física que hay entre un foco de 40 watts y otro de 100 watts. Puede apreciarse en la ecuación P - El que por el foco de :mayor potencia fluye una mayor cantidad. de corriente a través de su filamento, o bien está conectado a una fuente de tensión más alta, o quizás arribas cosas. Sin embargo, se sabe que en la mayor parte de los casos, en el hogar por ejemplo, la fuente de tensión está determinada por las compañías de electricidad y no se puede cambiar. Esto significa que el foco de 100 watts debe conducir mayor corriente. Para ello, debe tener una resistencia más baja que el de 40 watts. Así pues, el consumo ( en watts) y, por lo tanto, la intensidad d~ luz que produce una lámpara eléctrica depende de la resistencia del filamento de la lámpara. Mientras más alta sea la resister¡,cia, más baja ferá la P·ot.encia nominal y cuanto más !?aja sea la resistencia, más alta será la potencia nominal. ' 2-51 POTENCIA clasificaciones típicas de consumo Según se ha visto, las clasificaciones de consumo de potencia usadas para resistores y focos eléctricos son expresiones del calentamiento l 2 R que tiene lugar. Aunque la clasificación de potencia siempre significa calentamiento I 2R, su significado práctico es diferente de acuerdo con los aparatos de que se trate. Muchos otros dispositivos eléctricos se seleccionan sobre la base de sus clasificaciones de potencia de consumo, especialmente aquellOs que usan calor para funcionar. Estos pueden ser planchas, tostadores, cale'ntadores, estufas, etc. Para la mayor parte de estos aparatos, cuanto mayor .sea· su consumo de potencia, mayor cantidad de calor se produce. Esto significa que, por ejemplo, un calentador eléctrico de 1,500 watts emite más·calor. que un calentador de 1,000 watts y, por lo tanto, calienta un área mayor. Sin embargo, no siempre son mejores l~s aparatos que tienen más alta clasificaci6n de consumo de potencia. Se podrían fabricar tos~ tadores con · clasificación de 10,000 watts o más, pero no tostarían el pan, sino lo quemarían casi instantáneamente. La clasificación de potencia de equipo de trabajo -por ejemplo motores- no se basa en las pérdidas I 2R. Estos se basan principalmente en la potenci.a que pueden aprovechar para efectuar trabajo mecánico. un motor de 1 caballo de fuerza usa 746 watts de potencia eléctrica, más la potencia necesarja para disipación debido a pérdidas l'R. Un motor de Y. hp necesita por. lo menos 186.5 watts de potencia eléctrica. Clasificaciones de potencia tipicas de 6000-9000 Watts 600-1300 Watts aparatos eléctricos 1300 Watts IOOÓ Watts 950 Watts 650 Watts 400 Watts Manta 450 Watts Secador Parrilla de pelo Secador caliente radiante "Estufa de Secadora cocina de ropa 2-52 POTENCIA el kilowatt-hora Prácticamente toda Ja electricidad que se consume es producida o generada por grandes compañías eléctricas. A partir de las estaciones generadoras, la electricidad se distribuye a los usuarios por medio de complicadas redes de alambre, cables y otros aparatos. Este siStema de distribución termina en las fábricas, tiendas o casas particulares donde la electricidad debe consumirse. Puesto que las compañías eléctricas venden elecfricidad, deben tener alguna forma de saber .cuánta electricidad consume cada uno de sus clientes. ·De otra manera, no tendrían forma de saber cómo facturar. Esto lo hacen por medio de un medidor d~ energía para cada consumidor. El medidor suele ubicarse en el punto de entrada de la electricidad al hogar, apartamento o fábrica, y mide la energía eléctrica que se consume. En sí misma, la electricidad no se puede medir ya que, como se sabe, es sólo un fenómeno. La corriente y la tensión se pueden medir; pero, como se verá más tarde, hacer la factura para un usuario sobre la base de corriente o tensión solos, es impráctico. Más bien, a cada cliente se le carga sobre la base de cuánto trabajo efectúa la energía eléctrica que consun1e. Se recordará que la rapidez con que se hace traba jb se mide en watts, Así pues, para determinar el trabajo total efectuado, que es lo mismo que la potencia total consumida, se multiplica la rapidez de ejecución del trabajo (watts) por el tiempo total durante el cual se efectúa .trabajo. Así pues, si una· lámpara de 100 watts está encendida una hora, el trabajo total es 100 watts multiplicado por una hora, o 100 wattshora. Esta es, pues, la forma en que las compañías eléctricas rniden y fac(uran el consumo de energía eléctrica. El wattRhora es una unidad muy pequeña. Si se usara para indicar Ia potencia total consumida, resultarían cifras muy elevadas. En lugar de ello se utilizan unidades de kilowattRhora. Cada kilowattRhora es igual a mil wattsRhora. 2-53 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen O Lo potencio indica la rapidez con ~ue una carga puede hacer trabaio; es decir, la cantidad de trabaje, que puede efectuar~'! en 'qno cantidad estándar de tiempo. O La unidad de trabajo eléctricO es el joule, qut, es·· lo cantidad de trabajo efectuada por un coulomb que· fluye a través de uno diferenda de potencial de l volt. La unidad de tiempo usado es el segundo. O Una unidad eléárico bósica de ·potencia es l joule de·energía consumido por· segundo. A esto se le llama watt. El watt se puede expresar tam'blén como· potencia uSada cuando fluye una corriente de 1 ampere a través de una diferencia de potencial de 1 volt. O La unidad de potencia mecánica es el caballo de fuerza (hp). ,O Un caballo es igual o 746 watts. O La potencia se puede calcular en función de la tensión, lo corriente y la resistencia, mediante tres ecuaciones: P = El, P = 12R, y .P = E2/R. O Estas tres ecuaciones se pueden reordenar paro despejar tensión, corriente y resistencia: E = = = P/l 6 E= ...fi,R7 1 = P/E ó 1 = VP/R; y R E2/p ó R P/12', O El traba¡o efectuado en un circuito eléctrico puede ser trabajo útil o desperdiciado. Cuando se emplea potencia para trabajo desperdiciado se dice que la potencia se disipa. O Las pérdidas de potencia (potencia disipada) generalmente llenen la forma de calor y se le llama calentamlento 12R. O Las clasificaciones. de potencia o de consumo de los resistores generalmente se entienden a 40 .grados C y en espacio abierto. Estas condiciones· deben tenerse presentes cuando se monta un resistor. O Las clO!i.ificaciones de consumo de las lámparas incandescentes están determinadas por la resistencia del filamento. Cuanto mós alta seo la clasificación de potencia, menor seró la resistencia. O Lo cantidad de luz que una lámpara incandescente emite depende de Sll clasificación de potencio, Cuanto mós alta sea la clasificación de potencia, mayor cantidad de luz producirá. D Las unidades de trabajo eléctrico o energía son las que usan los compañías de electricidad para medir y facturar electricidad. La unidad básica es el watt-hora; pero os más conveniente el ki!owatt-hora (mil veces mayor). preguntas de re paso 1. Defina: joule, watt, watt-hora y kilowattnhora. 2. ¿ Cuántos joules hay en 1 kilowatt-hora? 3. Dibujar, un diagrama de ''conjunto'' para P, E e I. 4. Cierto motor consume 1,492 watts. ¿ cuáles en kw? ¿Cuál es su clasificación en hp? 5. Si se desea tener más luz en una habitación, ¿ deberá usarse un foco con un consumo menor o mayor? ¿ Por qué? 6. ¿ Qué significa la expresión pérdida /2R? 7. ¿ Cuál es la ecuación utilizada para encontrar P, si se dan E e I? 8. ¿ Cuál es la ecuación para determinar E, si ·se conocen P y R? 9. ¿ Cuál es la ecuación para determinar I, si se co_nocen R y P? 10. ¿Cuál es la ecuación para detenninar R, ,si ~,e conocen P y E? 2-54 CIRCUITOS EN SERIE ¡; 1,,, ¡¡ VOLT (V) OHM AMPERE WATT (n) (a) (w) Con frecuencia, las unidades básicas de volt, ohm, ampere y watt son, o bien demasiado grandes, o demasiado pequeñas para su uso práctico. Se usan entonces, valores fraccionales o múltiplos de las unidades: mega = 1,000,000; kilo = 1000; Mili = 1/1000; Y micro= 1/1,000,000 unidades eléctricas básicas Según lo aprendido hasta ahora, se concluye que en todo circuito de e-e existen cuatro cantidades eléctricas con las cuales se trabajará con mayor frecuencia. Estas son: 1) la tensión de la fuente aplicada al circuito; 2) la resistencia que hay en el circuito; 3) la corriente que fluye en el circuito, y 4) la potencia consumida en el circuito. Las Unidades en que normalmente se expresan estas cantidades constituyen lo que se llama sistema práctico de unidades. Son las siguientes: Cantidad Unidad Tensión Resistencia Corriente Potencia Volt Ohm Ampere Watt El oolt se define en función del trabajo eléctrico como sigue: cuando una fem hace pasar un coulomb de electrones (6.28 billones de electrones) para producir un joule de trabajo la fem tiene una diferencia de potencial de 1 volt. El ampere se define en función de la carga, expresada en coulombs. Una corriente de 1 ampere fluye cuando una carga de 1 coulomb pasa por un punto dado en un segundo. Es decir, el ampere es una medida de rapidez de flujo. El ohm se define en función del volt y del ampere. Un material tiene una resistencia de 1 ohm cuando una fem 1 volt causa el flujo de corriente de 1 ampere a través de él. El watt se define también en función del volt · y del ampere. Es la potencia que se consume cuando fluye una corrienete de 1 ampere a través de una diferencia de potencial de 1 volt. CIRCUITOS EN SERIE Hasta ahora se ha visto que los. elementos básicos del circuito eléctrico son la fuente de potencia, la carga y los conductores de conexión. Se sabe que la fuente de potencia produce energía en la forma de tensión y que esta tensión causa el flujo de corriente en el circuito. También se sabe que la resistencia en el circuito, ya sea la resistencia de la carga o de los .conductores, se opone al flujo de corriente. Además., se ha visto que la carga consume energía eléctrica para efectuar alguna función útil. Esta es la Íbrma en que se ha presentado el circuito básico, sus partes y su finalidad. Una vez· que se ·comprende el circuito básico, se han explicado las relaciones que existen entre tensión, corriente, resistencia y potencia. A lo largo de la presentación de este material, todos los circuitos descritos han tenido una cosa en común. Es decir, había una y sólo una traryectoria que podía seguir la corriente de la terminal negativa de la fuente de potencia, a través del citcuito, regresando a la terminal positiva de la fuente. Nunca se observó ningún punto en un circuito donde la corriente pudiera dividirse para seguir más de una traye<::toria. En consecuencia, por todas las partes o dispositivos del cir~uito siempre fluía la misma corriente. A este tipo de circuito de una sola trayectoria se le llama circuito en serie. lámpara Generador de ce. + En un circuito en serie se tiene la misma corriente en todas sus partes, no importa cuántas partes o aparatos haya. En tanto pase corriente idéntica a través de todos ellos, se trata de un circuito en serie. Interruptor Batería l -==- Resistor CIRCUITOS EN SERIE • carga en serie 1 1 1 Hasta ahora, se han estuc¡Iiado circuitos con una sola carga, por ejemplo un resistor o -un foco eléctrico. La resistencia de esta carga única ha sido la resistencia total del circuito y la potencia ,consumida en el circuito era la potencia que esa carga consumía.. Sin e1nbargo, en la práctica se encontrará frecuentemente que. un circuito tiene ·más de. una carga. Puede tener dos resistores, o un resistor y una lámpara, o qúizás cinco resistores y dos himparas. De hecho, prácticarn~nte no hay límite para el número de cargas que puede tener un circuito. Lámpara Batería Previamente, se han examinado circuitos C·Jn una sola carga. La resistencia _total del circuito era la potencia usada por la carga Lámpara 1 Lámpara 2 R3 Lámpara 3 Lámpara 5 Lámpara 4 Puede usarse más de una carga en _un circuito. Si la corriente total (1) fluye en. cada una de ellas, se trata de cargas en serie. Si las cargas se conectan en el circuito de manera ,que por cada una de ellas pasa la corriente total del circuito, están conectadas en serie y se llaman cargas en serie. CIRCUITOS EN SERIE 2-57 forma en que las cargas en serie afectan la corriente l,a corriente que fluye en un circuito depende da. la tensión de la fuente y de la resistencia' total del circuito. Cuando sólo hay una carga etÍ: el circuito, ésta suministra generalmente toda la resi~_tencia del circuito. Sin embargo, cuando se usan varias cargas en serie, la resistencia total ,del circuito es la suma de las resistencias de cada una de las car~ gas. Así pues, si un circuito tiene 5 cargas conectadas en serie y cada carga es un resistor de 10 ohms, la resistencia total del circuito es de 5 por 1O, ·o sea 50 ohms. Para determinar la corriente en un cir.cuito que contiene cargas en serie, primero se obtiene la resistencia total del circuito, sumando la resistencia de cada una de las cargas; luego, se usa la ley de Ohm (I = E/R) para detenninar la cantidad de corriente. Puesto que el flujo de corriente de:pende de la resistencia total del circuito y para un circuito serie la resistencia total se obtiene sumando las resistencias de las cargas individuales, para este circuito: R,OT = R, + R, + R, + R, + R, + 8 + 20 10 + 5 + 2 = 45 ohms = Una vez que se conoce la resistencia total, se puede usar la. ley de Olun para determinar la cantidad de corriente del circuito: I = E/RTOT = 90 volts/45 ohms = 2 runperes 2-58 CIRCUITOS EN SERIE fuentes de energía en serie Frecuentemente, la tensión requerida para la operación de un aparato o circuito es mllyor que el de cualquier fuente de potencia disponible. En estos casos, las fuentes de potencia se pueden usar en serie para dar la tensión necesaria. Un ejemplo de esto es la lámpara de mano de baterías común Probablemente, el lector ha comprado alguna vez baterías para el automóvil, la lámpara de mano, el radio portátil o el foco para su cámara (flash). Por lo tanto, sabe que hay baterías con salidas de 1% volts, 6 volts, 9 volts y 12 vOlts, para mencionar sólo algunas. Pero, p,robablemente, nunca ha visto una batería de 3 volts, 15 volts o 29 volts; esto obedece a que los fabricantes no les costea hacer una producción masiva de baterías con todas las salidas posibles. En lugar de ello, fabrican ciertos tamaños estándar que se pueden combinar para dar la mayor parte de las tensiones necesarias. · R A Cuando se 'usan dos o más baterías en un circuito para producir una .tensión mayor que la de una sola batería, se dice que las baterías están conectad~.s en serie. Esto produce fuentes de energía ·en serie. Cuandó sé conectan dos baterías en serie, la terminal negativa de una se conecta a la terminal positiva de ·la otra~ Y las otras dos terminales Se conectan al circuito. Como se muestra, la corriente sale de' la terminal negativa de la batería A, recorre el circuito y entra por la terminal positiva de la batería B. ·Luego, sale de la terminal negativa de B, y regresa a la terminal positiva de A. 2-59 CIRCUITOS EN SERIE 4-~·~----·6 Volts~·------ 1-1/2 Volts Erar H/2 Volts E¡ + Ez 1-1/2 Volts J.1/2 Volts r· E3 , E4 1-!12 + 1-1/1 1-1/2 + 1-1!1 6 Volts Para fuentes de potencia conectadas en serie, en la misma dirección la salida de tensióri total es la suma de las tensiones de las fuerltes individuales forma en 1/)[U!B l@B fu12nt12tJ de lel!iiffrtl{Jia en serie af1Ectan l(ffj, corriente Cuando se conectan en serie las fuentes de energía, la tensión total es igual a la suma de las tensiones de las fuentes individuales.' Para de~ terminar la cantidad de corriente en un circuito que contenga fuentes de potencia conectadas en serie, debe, por lo tanto, obtenerse antes la tensión total de la fuente. Luego se aplica la ley de Ohm (I = E/R) para calcular la corriente. E1 6VoltsI 2 Ohms E1 6 Volt:;--==- Para el circuito anterior con fuentes de energía en serie, la tensión total de la fuente es la siguiente: ETO'l' = E1 + E2 =6+6 = 12 volts Para calcular la corriente, I = ETOT/R = 12 volts/2 ohms = 6 amperes 2--60 ~ CIRCUITOS EN SERIE 1 Al circuito E1 L / t: ~ - I~+ '1 ~ ~+ -----E2 l R ¡___. Si las polaridades de la bateria no están conectadas en oposición serie y se restarán, por lo tanto, e11 la misma dirección, estarán EtOT " E1 - Ez fuentes de energía en oposición serie Si las fuentes de energía se conectan de manera que sus polaridades no se encuentran en ]a misma dirección, estarán en oposición. Cuando las fuentes de energía están conectadas en esta forma, se dice que están en oposición y conectadas en serie. La tensión total de fuentes en oposición conectadas en serie es igual a la diferencia de las tensiones particu}ares. La polaridad de la tensión total de la fuente será la misma que la · de la batería mayor pero si ambas baterías tienen la misma tensión, entonces J~'l'O'l' será cero, y no habrá flujo de corriente. l· 1/2 Volts (1 l· 112 Volts (1 SERIE ADITIVA (Voltaje total, 3 volts) 1· 1/2 Volts SERIE EN OPOSICION (Voltaje lotal, Ovolts) 111!11 1111 2-61 CIRCUITOS EN SERIE consumo de potencia La potencia es la rapidez con que una carga efectúa trabajo. Cuando sólo hay una carga en el circuito, la potencia que consume. esa carga es la potencia total consumida en el circuito. Cuando un circuito tiene varias cargras conectadas en serie, cada una de las cargas consume cierta poten.cia. Por lo tanto, la potencia total consumida en el circuito es la suma de los consurnos de cada carga. La potencia total de un circuito en serie se. puede encontrar de dos maneras. Una consiste en calcular la potencia que consume cada carga y luego sumar todas las potencias consumidas por las cargas. La segµnda es. más sencilla y consiste en encontrar la resistencia total del circuito y luego calcular la potencia que consume la resistencia total. 1 1 Para encontrar la cantidad de potencia que consurne cada una de las cargas del circuito, primero debe conocerse la cantidad de corriente que pasa a través del circuito. Sin embargo, para detemiinar la cantidad de corriente, primero debe obtenerse la resistencia total. Cálculo de la resistencia total del circuito: RTm· = R 1 + R, + R,. = 1 +2+ 3 = 6 ohms Cálculo de la corriente del circuito: I = E/RTo'r = 12 volts/6 ohms = 2 amperes Cálculo de la potencia consumida por cada carga: ¡ J ] 1 1 P = I'R P, = 2 X 2 X 1 = 4· watts P, = 2 X 2 X 2 = 8 watts P,. = 2 X 2 X 3 = 12 watts 1 Cálculo de la potencia total del circuito: P0 , 0 ,, = P1 + P, + P" = 4 + 8 + 12 = 24 watts La potencia total del circuito también se podría haber deterrninado más simplemente, rnediante la siguicnle ecuación: P,.roT = El = 12 volts X 2 amperes = 24 watts 2-62 CIRCUITOS EN SERIE --T R¡ E,1 _ _j_ E La terisión total "suministrada por una fuen- te se elimina en la resistencia de circuito. Puede considerarse la caída de voltaje ya sea como una pérdida de energía del flujo de electrones o como trabajo efectuado por la corriente cuando fluye a través de la resis'tencia. la energía perdida generalmente se entrega en forma de calor. La caída total de voltaje es igual al voltaje de la fuente: E FUENTE "' E Rl + ER2 caida de ten,":§ión Como se dijo en el volumen 1, en una batería se establece una diN ferencia de potencial entre las 'terminales positiva y negativa. Esto sucede cuando químicamente se produce un exceso de electrones en la terminal negativa y la correspondiente falta o exceso de cargas positivas -en la terminal positiva-. Cuando un alambre o cualquier material conductor se conecta a las terminales, la diferencia de potencial origina un campo de fuerza --que en esta obra se llamará fuerza- el cual pasa por el alambre a la velocidad de la luz. Entonces, los electrones fluyen y salen de la terrninal negativa, pasan a través del alambre y regfesan a la terminal positiva siendo impulsados por la presión de la fuerza, Debido a la acción química por cada electrón que sale de la terminal negativa, en la batería hay uno nuevo que lo reemplaza. Así, aunque haya flujo de electrones, la batería mantiene constante su diferencia de potencial. Cada electrón de la terminal negativa de la batería recibe energía de ésta. Cuando el electrón recorre el circuito, transmite la ener~ gía, de manera que, cuando llega a la terminal positiva, ha perdido toda la energía que la batería le había dado. El electrón pierde su energía cediéndola a la .resistencia del circuito, generalmente en forma de calor. Puesto que la diferencia de potencial entre las terminales de la batería normalmente se indica en volts, la energía perdida por los electrones en la resistencia del circuito también se expresa en volts. Por lo tanto, si un resistor se conectara a una batería de 10 volts, se perderían 10 volts, o constituiría una caída, debido a la corriente que fluye por el resistor. Si se conectan dos o más resistores en la batería, parte de la tensión tiene una caída en c·ada resistor; pero la caída de tensión total seguiría siendo de sólo 1O volts, Por lo tanto, 1a caída de tensión total siempre es igual. a la tensión de la fuente. 2-63 CIRCUITOS EN. SERIE cálculo de la caída de tensión En un circuito en serie, la caída de tensión total de todas las cargas es igual a la tensión de la fuente. Esto ocurre independientemente de que se tengan una o cincuenta cargas. Por lo tanto, para una tensión fija de la fuente, cuantas más cargas haya, menor será la caída, de ten~ si6n en cada una de ellas. Puesto· que la caída di.e- tensión en· cualquier carga es la energía suministrada 'a la carga,, la caída de tensión depende de la corriente· que fluye a través de la carga y de la t1esistencia, mayor será la caída de tensión. Y, mientras menor sea la corriente o más baja la resistencia, menor será la caída de tensión. Lo anterior se representa por la ecuación E = IR. Se recordará que ésta es una de las ecuaciones de la ley de Ohm y que indica las relaciones que hay entre la CC["riente, la tensión y la resistencia de cada uno de los componentes del circuito, así" como de circuitos completos. R¡=2n 20 Volts -=- R¡=5íl 50 Volts -=- R2 =2 D (/l;) R2 =20íl (B) ;i ;¡ 1: 1: Para el circuito A, la caída de tensión en R 1 es Ea, == IR, == 5 amperes X 2 ohms = 10 volts Como se sabe que la caída de tensión ei:i R 1 es de 1O volts y que la caída total debe ser igual a la tensión de la fuente, entonces la tensión restante debe encontrarse en Rz. Esto se determina por rnedio de la siguiente ecuación: J¡ li 1 1 1 ' 1 Ea, == EToT - E., = 20 - 1O == 10 volts Por lo tanto las caídas de ~ensión en R 1 y R:i son iguales: 10 volt~ para cada una. Esto es lógico, ya que ambas tienen la misma resistencia y la corriente que fluye a través de ellas es la misma. Como lo n1uestra el circuito B, algunas veces se puede conocer la re~ sistencia de una carga, así como la caída de tensión en ella y se pide encontrar la corriente. Esto se haría mediante la ecuación I =- E/R. Por lo tanto, la corriente en R 1 es I == E.,/R, == 10 volts/5 ohms = 2 amperes Ji 1'I 1! 11 1: Ji 11 i 2-64 CIRCUITOS EN SERIE polaridad Se recordará que todas las tensiones y corrientes tienen polarid~d y magnitud. En un circuito en serie sólo hay una corriente y su polaridad es de la terminal negativa de la batería, a través del circuito, a la terminal positiva de la batería. Las caídas de tensión en las cargas también tienen polaridades. La manera más sencilla para encontrar estas polaridades, es tornar como base la dirección de la corriente electrónica. Luego, cuando la corriente de electrones entra a la carga, la tensi6n es negativa; y cuando sale, la tensión es positiva. Esto ocurre independientemente de cuántas cargas existan en el circuito o cuál sea su tipo. Las caidas de tensión se oponen a la tensión de la fuente la corriente entra al lado negativo de una carga y sale por el positivo. El flujo de corriente es de negativo a positivq dentro de las cargas y de positivo a negativo dentro de las fuentes de poder. Esto se puede explicar por la energía de las cargas que fluyen. Dentro de la fuente, si1 energía es aumentada en tanto que dentro de las cargas disminuye su energia La caída en la carga es opuesta a la de la fuente. Las ·caídas de tensión se oponen a la tensión de la fuente y la reducen para las otras cargas. Esto se debe a que cada carga consume energía, dejando menos . energía para las demás cargas. CIRCUITOS EN SERIE 2-65 polaridad y tensión de un punto Fuera de la fuente de energia, la corriente fluye siempre de negativo a positivo. Al estudiar la ilustración de la página 2-64, cabe pveguntarse si esto es siempre igual, ya que las polaridades parecen indicar que entre las cargas la corriente fluye de positivo a negativo. En realidad, cada par de polaridades se· aplica sólo a la carga a la que corresponden. Los signos más y menos en una carga no tienen relación con los de cualquiera otra carga. Si se observa la ilustración, esto resultará claro. Al 10 Volts + 30 Volts + ·+ 10 Volts + e 10 Volts 20 Volts Existe una tensión entre dos puntos. Estos puntos deben ser especificados antes de poder determinar dicha tensión 30 Volts Un punto es positivo o negativo sólo en relación con otro punto. Con mucha frecuencia, un punto es positivo ·Con respecto a un segundo punto Y, al mismo tiempo, negativo con respecto a un tercero ,1, ·11 + D 11 ! El punto B tiene un signo más y un signo menos debido a que es positivo con respecto al punto A, pero negativo con .respecto al punto C. En realidad, decir que· un punto es positivo o que es negativo, no tiene significado alguno. Un punto tiene que ser positivo o negativo con respecto a algún otro punto. De la misma manera, no existe una tensión en un punto, La tensión es una diferencia d.e potencial entre dos puntos. Esto se puede apreciar en la ilustración. Si se tiene una caída de 10 volts en cada resistor, la tensión entre los puntos A y B, B y C y C y D son de 10 volts cada una. Pero la tensión entre A y C es la suma de las caídas de tensión entre A y B y B y C, o sea 20 volts. Análogamente, la tensión entre los puntos A y D es 30 volts. Se puede apreciar que al especificar la tensión, deben especificarse dos puntos. 2--66 CIRCUITOS EN SERIE circuito del potenciómetro En la ilustración de la página 2-65 puede advertirse que en un circuito con cargas en serie existen diferentes tensiones entre distintos puntos del circuito. Más tard.P se comprenderá que esto es muy útil, ya que hace posible obtener diferentes valores de tensión de una fuente. Es obvio que cuanto más cargas en serie se tengan, más valores de tensión existirán en el circuito. Pero para tener muchas tensiones en esta forma, se requiere un número muy grande de cargas en serie. UN POTENCIOMETRO tiene el mismo efecto que DOS RESISTORES EN SERIE Cambiando el ajuste de un potenciómetro, se puede dividir su resistencia total en dos resistencias en serie de cualquier valor para obtener diferentes caldas de voltaje. Una forrna de obtener muchas tensiones :manteniendo el número mínimo de cargas, ·consiste en usar un potenciómetro como carga. Se recordará que en la página 2-33 se dijo que un potenciómetro tiene tres tenninales y las tres están conectadas en un circuito. Por lo tanto, la ter~ minal conectada al brazo móvil del potenciómetro de hecho divide la resistencia total en dos resistencias en serie y cada resistencia · tiene su propia caída de tensión. Al variar la resistencia del potenciómetro, puede obtenerse cualquier valor de resistencia así corno cualquier valor de tensión. 2-67 CIRCUITOS EN SER·IE circuitos abiertos En un circuito debe haber un recorrido comp/e.to de la terminal negativa de la fuente de potencia a la terminal positiva, para que la corriente pueda fluir. Un cifcuito en serie sólo tiene un recorrido y, si se interrumpe, no hay pa.5o de corriente y se convierte en un circuito abierto, 1 •Jj !I¡11 j¡ En un circuito en serie toda la corriente fluye a través de todos los puntos del circuito. Por lo tanto, si el circuito se abre en cualquier punto, todo el flujo de corriente cesa .. Interruptor abierto Fusible quemado Resistencia quemada 1 -=- E T 1 1 INTERRUPTOR Los circuitos pueden ser abiertos por inte· rrnptores y fusibles, así como por partes dafiadas o rotas o bien conexiones abiertas. Puesto que toda la corriente deja de fluir cuando se abre un circuito en serie, todo lo que está conectado en un circuito del que depende la corriente, también será afectado. Se puede abrir un circuito deliberadamente -mediante interruptores, por ejemplo- o se puede abrir como resultado de algún defecto o falla, por ejemplo, un alambre roto o un resistor quemado. Puesto que una corriente demasiado grande en un circuito puede dañar a la fuente de energia y a la carga, por lo general se usan fusibles para proteger al circuito contra daños. La · función de un fusible se cumple abriendo el circuito antes de que las corrientes altas puedan ocasionar algún perjuicio, En tanto no haya flujo de corrien~e en un· circuito en serie abierto, no hay caída de tensión en las cargas. Las cargas tampoco consumen potencia, de manera que la potencia total consumida en el circuito, es cero. CIRCUITOS EN SERIE SI F.STO SUCEDIESE E~;_ E-=- ESTE CIRCUITO SE CONVERTIRIA EN ESTE CIRCUITO Un circuito corto existe cuando puede fluír corriente de la terminal ·negativa de la fuente de potencia a través de los conectores, regresando a la terminal positiva de la fuente de potencia sin pasar por carga alguna corto circuitos En un circuito de .e-e, la resistencia es lo único que se opone al flujo de corriente. Por lo tanto, si no hubiese resistencia en un circuito, o si la resistencia súbitamente tuviera un valor de cero, se tendrla un flujo de corriente muy grande. Esta condición de no resistencia y de muy alta corriente, recibe el nombre de corto circuito-. Desde un punto de vista práctico, la resistencia de un circuito no puede reducirse completamente a cero. Aun un tramo de alambre de plata que tuviera área transversal muy amplia, al conectarlo directamente a las terminales de salida de una fuente de tensión, habría alguna resistencia en el circuito. Esta sería la resistencia del alambre y la resistencia interna de la fuente de potencia. Sin embargo, tales resistencias serían tan bajas, que no limitarían mucho flujo de la corriente. Por ejemplo, si la resistencia combinada del alambre y I:a fuente de energía fuera de 0.5 ohms y la tensión de la fuente fuera de 100 volts, según la ley de Ohm, la corriente sería la siguiente: I = E/R = 100 volts/0.5 ohm = 200 amperes. Por lo tanto, hay un corto circuito, siempre que la resistencia de un circuito sea tan baja que la corriente del circuito aumente al punto en que pueda dañar a las componentes del circuito. La corriente de los corto circuitos puede dañar a las fuentes de energía, quemar el aislante de los alambres e iniciar incendios debido al intenso calor que produce en los conductores. Los fusibles y otros tipos de interruptores constituyen los principales inedios de protección contra los peligros de los corto circuitos. 2-69 CIRCUITOS EN SERIE Este es el símbolo de un ~ fusible Estos son fusibles Los fusibles abren circuitos antes de que las altas corrientes causadas por cortos circuitos puedan hacer daño alguno. La corriente máxima que puede soportar un fusible antes que se funda y abra el circuito, se llama capacidad del fusible. Los fusibles normalmente están clasificados en amperes; por ejemplo, fusible de 1 amper o fusible de 5 amperes. La clasificación generalmente está marcada en el fusible. el fusible Se sabe que los fusibles abren los circuitos para evitar que las corrien-tes altas causadas pe>r los corto circuitos causen daño. Por lo tanto, un fusible debe hacer tres cosas: 1) "saber", o sentir, cuando existe un corto circuito; 2) abrir el circuito antes de que haya sufrido daño, y 3) no debe tener efecto en el circuito durante la operaci6n normal; es decir, cuando no existe la condición de corto circuito. Básicamente, la mayor parte de los fusibles son tramos de conductores o elementos de metal suave, contenidos dentro de algún recipiente. El fusible está conectado a un circuito de manera que el fusible está en serie con las cargas y la fuente de energía. Esto significa que toda la corriente del circuito fluye a través del fusible; éste presenta muy poca resistencia de :trianera que prácticamente no tiene efecto sobre el circuito, en condiciones normales. Cuando ocurre un corto circuito, la corriente que pasa a través del fusible aumenta grandemente, lo cual produce un aumento de calenta-· miento I 2 R en dicho fusible; éste tiene un punto de fusi6n bajo, lo cual significa que se funde a una temperatura más baja que los conductores comunes de alambre, Cuando el calor causado por la corriente del corto circuito llega al punto de fusión del fusible, éste se funde y abre el circuito. La corriente que puede sopcrtar un fusible antes de fundirse depende del material que se use para el elemento y de su área transversal. Cuando un fusible se funde, queda inutilizado y debe ser substituido. Existe otro tipo de dispositivo de protecci6n que se usa con mucha fre~ cuencia, es el interruptor. Estos_ dispositivos no se queman, simplemente se disparan, pero pueden reconectarse. En el volumen 1 s.e describió un interruptor magnético simple. l 1 1.·¡. l 1 íi 11 I, 1 :1 11 2-70 I CIRCUITOS EN SERIE problemas resueltos Rz = zn R3 = 3 n Problema 1. ¿ Cuál es la corriente y la potencia total consumida en el circuito? Puesto que en un circuito .en serie, I = E/R.,, 0 T, debe encontrarse la resistencia total antes de que se pueda calcular la co.rtiente del circuito. R,,oT = R, + R, + R, = 5 +2+3 = 10 ohms Conociendo la resistencia total, se encuentra la corriente por medio de la ley de Ohm,: I = E/RToT = 100 volts/10 ohms = 10 amperes Hay diferentes maneras de determinar la potencia que consume un circuito. Una de ellas consiste en calcular la potencia empleada por cada resistor y luego sumarlas todas. Otra forma es calcular directamente la potencia usada por la resistencia total del circuito, que vale 10 ohms. Y otra más consiste simplemente en emplear la tensión de la fuente y la corriente del circuito. Cualquiera que sea el método usado, el primer paso es decidir cuáles son las ecuaciones de cálculo de potencia que hábrán de usarse. Se recordará que son las siguientes: P = El P = l'R P = E'/R Si se decide· encontrar: la potencia total buscando primero la potencia conSumida por cada resistor, ·deberá usarse la ecuación P = l 2 R. La razón es que ya se conoce la corriente en cada resistor y el valor del resistor. Por lo tanto, PTOT = l'R, = + l'R, + I'R, + (100 X 2) + (100 X 3) (100 X 5) = 1,000 watts Para encontrar la potencia total mediante la resistencia total del circuito de 10 ohms, también se podría u~ar la ecuaci(>n P = l 2 R, ya que se conocen la corriente I y la resistencia RTOT, ProT ':" l'RToT = 100 X 10 = 1,000 watts Puesto que se conocen tanto la corriente del circuito como la tensión de la fuente, la potencia consumida en el circuito .se puede encontrar también mediante la ecuación P = El. P = El = 100 volts X 10 amperes = 1,000 watts 2-71 CIRCUITOS EN SERIE prtoblernas resueltos ( cont.) R¡ = 3 Kilohms 20 Kilovolts Problen11a 2. Rz = --=- 1 Kilohm ¿ Cuánta corrien1te hay en este circuito? Es evidente que los valores de la tensión de la fuente y las resistencias están dadas en múltiplos de unidades básicas. Siempre que esto suceda, debe convertirse a las unidades· básicas antes de iniciar la soluci6n del problema. De acuerdo con lo estudiado en la página 2-54, 1 ki!ovolt es igual a 1,000 volts. Por lo tanto, la tensión de la fuente del circuito es de 20 por 1,000 6 20,000 volts. Se recordará también que 1 kilohm es igual a 1,000 ohms. Así pues, el valor del resistor R 1 es 3 por 1,000 6 3,000 ohms; y el valor del resistor R, es 1 por 1,000 6 1,000 ohms. En cuanto se han ·convertido los valores dados a. unida.des básicas, se usa la ley de Ohm para determinar la corriente: I E/RTOT 20,000 volts/ (3,000 ohm~ = E/ (R, + R,) = = + 1,000 ohms) = 5 amperes R¡ = 10 Meg 30 Kilovolts ~ Rz = 5 Meg Problerna 3. Convierta las unidades que se dan en el circuito a las unidades básicas. \ Se sabe que 1 kilovolt es igual a 1,000 volts. Por lo tanto, 30 kilovolts es 30 por 1,000 ó 30,000 volts. 1 MQ es igual a un millón de ohms. Por lo tanto, 10 Mn es 10 por 1.000,000 ó 10.000,000 de ohms. Y 5 MQ es 5 por 1.000,000 ó 5.000,000 de ohms. Un miliarnpere es igual a 1/1,000 ampere. Por lo tanto, 2 miliamperes igual a 2 por 1/1,000 ó 2/ 1,000, igual a 0.002 ampere. \ 2-72 CIRCUITOS EN SERIE problemas resueltos ( cont.) Rz R¡ = 8o 50 Volts R3 E =1 n Problema 4. ¿Cuál es la tensi6n de la fuente de este circuito? Se sabe que, según la ley de Ohm, la ecuación de la tensión es E = IR. Por lo tanto, después de examinar el diagrama del circuito, puede verse que una forma para determinar la tensi6n de la fuente es obtener antes la corriente del circuito y. luego el valor de resistencia de R 1 • Entonces se puede usar E = IRTOT para calcular la tensión de la fuente. Esto requeriría los siguientes pasos: 1. Mediante la ecuación I = Ea/Ra, para determinar la corriente en R 3 , que es también la corriente total del circuito, ya que se trata de un circuito en serie. I = E,/R, = 10 volts/2 ohms = 5 amperes 2. Usar la ecuación R 1 = E 1 /I para determinar la resistencia de R 1 • R 1 = E,/I = 50 volts/5 amperes =·10 ohms 3. Usar la ecuación E = IRToT para calcular la tensión de la fuente. E,OT = IR1,01' = I(R, + R, + R,) = 5(10 + 8+ 2) = 100 volts Otra forma un poco más sencilla de resolver este problema es primero obtener la corriente del circuito y luego calcular la caída de tensión en R 2 • Entonces se sabría cuál es la caída de tensión en cada una de las cargas del circuito. Y se recordará que una de las leyes. básicas de los circuitos en serie es que la suma de las caídas individuales de tensión es igual a la tensión aplicada de la fuente. Así pues, para determinar la corriente del circuito se podría aplicar la ecuación I = E/R al resistor R 3 • I = E,/R, = 10 volls/2 ohms = 5 amperes Como se trata de un circuito en serie, la misma corriente fluye en el resistor R 2 • Por lo tanto, para encontrar la caída de tensión en R 2 , se usará la ecuación E2 = IR2 : E 2 = IR, = 5 amperes X 8 ohms = 40 volts Ahora que se conocen las caídas de tensión en IZ1 , R 2 y R.s, la tensión de la fuente es simplemente la suma de las tres caídas de tensión: EFuENTE = ERl + En, + En, = 50 + 40 + 1O = 100 volts 2-73 CIRCUITOS EN SERIE problemas resueltos ( cont.) Problema 5. c"Cuánta potencia es consumida en el circuito, por el resistor R cuando se abre el interruptor? Es obvio que no se utiliza potencia, ya que para emplear potencia, debe haber flujo de corriente; y cuando se abre el interruptor no hay flujo de corriente en ninguna parte del circuito. Problema 6. Si 5 amperes es la máxima corriente que pu..ede tolerar url fusible aintes de fundirse y abrir el circuito, (.°cuál es el valor mínimo que puede tener R? El valor mínimo de R es el que permite el paso de 5 amperes o: R = E/I = 200 volts/5 ampéres = 40 ohms Para cualquier valor menor de la resistencia, la corriente será rnayor que 5 amperes y el fusible se "quemará". Fusible de 5 amperes R 200 Volts 1 !i j! 1! ¡i ¡1 Problema: 7. Si el fusible se "qµema" y abre el circuito, (.°Cuál será la caída de tensión en R? No habrá caída de tensión en R después de "quérnarse" el fusible, ya que no habrá corriente en el circuito. Problema 8. Si R es un resistor de .l ,000 watts y si se ajusta para 20 ohms, habrá una corriente de 1O arnpieres. Esto causará que R disipe 2:,000 watts de ft'Otencia. (.'Se _quemará R.? No. De hecho, la corriente en el circuito no llegará a lns 10 amperes, ya que el fusible se quemará a los 5 amperes y abrirá el circuito. 1 11 ! 2-74 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen D Un circuito en serie tiene sólo una trayectoria para la corriente. O Si se interrumpe un circu-ito en serie éste se abre y no hoy flujo de corriente. O Las cargas en serie se conectan de tal manera que la corriente total Faso por cada una de ellas. D La resistencia total del circuito para cargas en serie e:; la suma de 'las resistencias lndi· vlduoles. D Las fuentes de energía en serie constan de dos o más batérías conectadas entre sí para producir una tens1ótl mayor qve la de una sola batería, O la tensión total de fuentes de energía en serie es la suma de las tensiones correspondientes a cada una de las fuentes. ,O Para fuentes de energía en serie aditiva, las polaridades de las baterías se encuentran en la misma dirección, sum6ndose las tensiones. D Las polaridades de las baterías en oposici6n, conectadas en serie, están en dir'ecdones opuestas y los tensiones se restan. D La potencia total consumido en un circuito en serie es la suma de. las potencias que consumen las cargas indiv!duales. D La caída total de tensión en· todas las cargas de un drcuito en serie es igual o la tensión de la fuente. O Lo polaridad de una caída de tensión en uno carga es opuesto a la de la fuente. O La polaridad de la caída de tensi6n está determinada por la dirección de la corriente. El extremo de una carga por el que entra la corriente es negativo; aquél por donde sale- de la carga, es positivo. O La polaridad siempre se da con respecto a un punto de referencia. preguntas de re paso_ l. n,efina ,circuito en .serie y carga en serie. 2. La potencia total consumida en un circuito en serie es de 100 watts. Si hay dos cargas y una consume 35 watts, ¿cuánto consunie la otra? 3. En el circuito de la pregunta 2, ¿ cuál es la carga que tiene la corriente más grande? 4. Muestre cómo se pueden obtener tensiones de fuente de 10.5, 7 .5, -10.5 y -1.5 volts con dos baterías de 9 volts y 1.5 volts. Para las preguntas 5 a 10, considere un circuito qtte. conste de 5 resistores, cuyos valores so~: 5, 4, 3, 2 y 1 ohms, en serie con una batería de 30 volts. 5. ¿Cuál es la resistencia total del circuito? 6. ¿Cuál es la corriente del circuito~ 7. ¿Cuál es la caída de tensión en el resistor de 3 ohms? 8. ¿Cuál es lá potencia total consumida en el circuito? 9. ¿Cuál es la potencia consumida por el resistor de 4 ohms? 10. Responder las preguntas 6 a 9 para el circuito abierto. 2-75 CIRCUITOS EN PARALELO circuitos en paralelo 1..odos los circuitos que se han estudiado hasta ahora, han sido circuitos en serie. La corriente ha sido la misma en cualquier punto de esos circuitos. Así pues, una vez detennínada la corriente en cualquier punto, ésta se conocía en cualquier otro punto del circuito. El análisis de los circuitos de c-c se simplificaría grandemente si todos los circuitos tuvieran esta característica, péro esto no es así. Este es un circuito en paralelo. V este es un circuito en paralelo. En un circuito en paralelo, la corriente se divide en algún punto y sigue más de una trayectoria. Estas diferentes trayectorias con frecuencia se llaman derivaciones. Este NO ES un circuito en paralelo. Hay un gran número de circuitos en los cuales la corriente no es igual en todos los puntos. En estos circuitos, se puede tener un número cualquiera de corrientes diferentes. Todas las corrientes tienen la n1isma polaridad, ya que son circuitos de c-c; pero sus magnitudes pueden variar grandemente. A estos circuitos se les llama circuitos en paralelo y se pueden definir como sigue: CI n circuito .en paralelo es aquél en el que existen uno o más puntos donde la corriente se divide y sigue tra~ ,yectorias dif,erentes. Cuando se conectan las componentes de los circuitos de tal manera que se tengan trayectorias diferentes de corriente, se dice que las com~ .........~~-"--- __ ,.f __ _______ _. __ , __ 2-76 CIRCUITOS EN PARALELO EL~ Circuito Lám1rnras en serie Si una se quema, todas se apagan Circuito Lámparas en paralelo Si una se quema, el resto permanece encendido Si el lector tiene focos para árbol de Navidild, está familiarizado con una de las características básicas de las cargas en paralelo. Esto es, a diferencia de las cargas en serie, si una carga o derh.ración se abre, la corriente sigue pasando por todas las otras cargas ~as en parale!g_~ ----- ------------------ En un circuito en serie, toda carga tiene igual corriente a través de ella; y ésta es la misma corriente que simultáneamente sale de la fuente de potencia y entra a ella. Muy a menudo; sin embargo, las cargas están conectadas en un circuito de manera que la corriente de la fuente de energía se divide entre las cargas, en tal forma que sólo una 'parte de la corriente pasa por cada carga. Entonces se dice que las cargas están conectadas en paralelo y que es un circuito en paralelo. En el circuito en paralelo, cada carga constituye un recorrido aparte para el flujo de. la corriente, Los recorridos aparte se llaman ramas y la corriente que pasa en cada rama recibe el nombre de corriente de rama. Puesto que la corriente que sale de la fuente de energia se divide entre las ramas, es obvio que la corriente en cualquier rama es inferior a la corriente de la fuente. Si una rama de un circuito paralelo es interrumpida o abierta, seguirá fluyendo corriente en el circuito, ya que siguen existiendo una o más. trayectoria.e; completas para el flujo de la corriente a lo largo de 2-75 CIRCUITOS EN PARALELO circuitos en paralelo 1..odos los circuitos que se han estudiado hasta ahora, han sido circuitos en serie. La corriente ha sido la misma en cualquier punto de esos circuitos. Así pues, una vez detennínada la corriente en cualquier punto, ésta se conocía en cualquier otro punto del circuito. El análisis de los circuitos de c-c se simplificaría grandemente si todos los circuitos tuvieran esta característica, péro esto no es así. Este es un circuito en paralelo. V este es un circuito en paralelo. En un circuito en paralelo, la corriente se divide en algún punto y sigue más de una trayectoria. Estas diferentes trayectorias con frecuencia se llaman derivaciones. Este NO ES un circuito en paralelo. Hay un gran número de circuitos en los cuales la corriente no es igual en todos los puntos. En estos circuitos, se puede tener un número cualquiera de corrientes diferentes. Todas las corrientes tienen la n1isma polaridad, ya que son circuitos de c-c; pero sus magnitudes pueden variar grandemente. A estos circuitos se les llama circuitos en paralelo y se pueden definir como sigue: CI n circuito .en paralelo es aquél en el que existen uno o más puntos donde la corriente se divide y sigue tra~ ,yectorias dif,erentes. Cuando se conectan las componentes de los circuitos de tal manera que se tengan trayectorias diferentes de corriente, se dice que las com~ .........~~-"--- __ ,.f __ _______ _. __ , __ 2-76 CIRCUITOS EN PARALELO EL~ Circuito Lám1rnras en serie Si una se quema, todas se apagan Circuito Lámparas en paralelo Si una se quema, el resto permanece encendido Si el lector tiene focos para árbol de Navidild, está familiarizado con una de las características básicas de las cargas en paralelo. Esto es, a diferencia de las cargas en serie, si una carga o derh.ración se abre, la corriente sigue pasando por todas las otras cargas ~as en parale!g_~ ----- ------------------ En un circuito en serie, toda carga tiene igual corriente a través de ella; y ésta es la misma corriente que simultáneamente sale de la fuente de potencia y entra a ella. Muy a menudo; sin embargo, las cargas están conectadas en un circuito de manera que la corriente de la fuente de energía se divide entre las cargas, en tal forma que sólo una 'parte de la corriente pasa por cada carga. Entonces se dice que las cargas están conectadas en paralelo y que es un circuito en paralelo. En el circuito en paralelo, cada carga constituye un recorrido aparte para el flujo de. la corriente, Los recorridos aparte se llaman ramas y la corriente que pasa en cada rama recibe el nombre de corriente de rama. Puesto que la corriente que sale de la fuente de energia se divide entre las ramas, es obvio que la corriente en cualquier rama es inferior a la corriente de la fuente. Si una rama de un circuito paralelo es interrumpida o abierta, seguirá fluyendo corriente en el circuito, ya que siguen existiendo una o más. trayectoria.e; completas para el flujo de la corriente a lo largo de 2-77 CIRCUITOS EN PARALELO caída de tensión en cargas en paralelo De lo que se estudió de circuitos en serie, se recordará que una parte de la tensión de la fuente constituye la caída de cada carga en serie. Y la suma de cada una de estas caídas de tensión es igual a la tensión de la fuente. Cuando se conectan cargas en paralelo, también se tienen caídas de tensión en cada carga. En lugar de que se tenga una caída de la tensión de la fuente en cada carga, como en un circuito en serie; sin embargo, se tiene la caída de tensión total de la fuente en ella. La razón es que todas las cargas conectadas en paralelo están también conectadas directamente a las terminales de la fuente de energía. R3 5 T R¡ T- T J < '°'" l_5_Vº_t_s-~~----R=z=,---5-¡°lts 7s E FUENTE ± E RI (A) = E R2 = E R3 Línea B -(B) Si se examina el diagrama del circuito (A), se puede apreciar que la tensión de la fuente es la misma en cada rama, si se consideran las líneas que representan los conductores de conexión corno líneas de igual potencial. En otras palabras, las líneas que conectan la carga con la fuente de energía tienen el rriismo potencial en toda su extensión. Esto se ilustra en el diagrama (B) . La línea A es el potencial de la terminal negativa de la batería en toda su longitud. I~a linea B tiene el potencial de la terminal positiva de la batetia en toda su longitud. La diferencia de potencial entre las terminales de la batería es de 5 volts, de rnanera que la diferencia de potencial en cada carga también debe ser de 5 volts. 2-78 CIRCUITOS EN PARALELO efecto de las cargQ,S en paralelo sobre la corriente En un circuito en paralelo, la corriente que sale de la fuente de energía se divide en algún punto, y pasa a través de las ramas recombinándose luego y regresando a 1,, fuente de energía. Existen, pues dos tipos de corriente en un circuito paralelo: la corriente que sale de la fuente de energía y regresa a ella y que es a.l mismo tiempo la corriente total y las corrientes de rama. Puesto que la corriente total se divide para formar las corrientes de rama, la suma de las corrientes de rama debe ser igual a la corriente total. ITOT E-=- = I, + I¡ I, + I, I¡ 13 lror=l1+l2+1, La corriente total en un circuito en paralelo es igual a la suma de las corrientes de las ramas. Las corrientes de rama se determinan de acuerdo con la resistencia de la rama y la tensión aplicada a ella. Puesto que todas las ramas tienen la rriisma tensión en sus extremos, cuanto mayor sea la resistencia en una rama, menor corriente tendrá.. Igualmente, cuanto menor sea la resistencia, mayor será la corriente. La corriente total en un circuito paralelo depende de la tensión de la fuente y la resistencia total del circuito. Como se verá luego, al agregar cargas en paralelo a un circuito se disminuye la resistencia total del circuito, aumentando por ello la corriente total. 2-79 CIRCUITOS EN PARALELO cálculo de las corrientes de rama Cada rama en un circuito paralelo lleva una corriente separada. Sin embargo, dentro de cada rama la corriente es la misma en todos sus puntos. Pór lo tanto, la tensión que hay en los extremos de cada ran1a es igual a la tensi6n de la fuente; asimismo~ la resistencia y la corriente es igual en todos los puntos. Esta condición es semejante a un circuito en serie. En efecto, ésta es la forn1a en qlle se calculan las corrientes en las ramas de circuitos en paralelo. Se considera una rama a la vez, considerándola como circuito en serie y se aplican las ecuaciones de la ley de Ohm. -i ~ · 60 Volts-=- R¡ !Dn 12 Rz= 1 5n. 1 13 R3= 20n '-~~~.:.._+-~~~~~ Para calcular las corrientes de las derivaciones en un circuito en paraleló, considérese cada derivación como un circuito en serie separada, aplicándos._e entonces la ley de Ohm. As/ pues,. el circuito de la figura deberá ·manejarse como tres circuitos separados. R¡ = 10 n i 1 "ACERVO" I¡ = E!R¡ R3 =20 D 12 E/Rz 13 E/R3 2-80 CIRCUITOS EN PARALELO La corriente total en un R¡ E Rz circuito en paralelo se puede encontrar calculando todas las corrientes parciales y sumándolas. lror=l,+12 cálculo de la corriente total Puesto que la corriente total en un circuito en paralelo es igual a la suma de las corrientes parciales, una forma de determinar la corriente total es calcular todas las corrientes parciales y sumar luego sus valores. Por ejemplo, en la ilustración de la página 2-79, la corriente total del circuito es igual a la suma de las corrientes en las tres ramas, o sea 6 arnperes más 12 amperes más 3 amperes, lo que' da un total de 21 amperes. Con frecuencia, para determinar la corriente total de un circuito en paralelo, es más fácil calcular la resistencia total en el circuito y usar luego la ecuación de la ley de Ohm: IToT = E/RToT Con lo que ya se sabe acerca de circuitos en serie, podría pensarse que éste es e.l método que se puede aplicar más fácilmente, Sin embargo, esto no sucéde ásí porque, a veces, calcular la resistencia total de un circuito en paralelo es tan laborioso, o más, que calcular la de todas las ccirriéntes de rama. ~ - - - - ~ El equivalente de este circuito R¡ Es este circuito Rz .. O puede encontrarse la corriente total calculando la resistencia total del circuito y encontrando luego la corriente total, tal como se haría para circuitos en serie. CIRCUITOS EN PARALELO 2--81 cómo calcular la resistencia total En un circuito en serie, la resistencia total es simplemente la sun1a de todas las resistencias particulares. Cuantas más resistencias se' tengan, mayor será la resis_tencia total. ~':'r lo tanto, es obvio que la resistencia total es mayor que cualquiera de las resistencias particulares. ¿Cuál es el valor total de las resistencias en paralelo más pequeño que el de las resistencias por separado? Esto se aclarará si se recuerda que la resistencia de un material puede reduc·1rse aumentando su área transversal. Yesto es efectivamente lo que se hace cuan· do so conectan resistencias en oarale!o. Cada trayectoria de resistencia permite el flujo de mayor cantidad de corriente En un circuito en paralelo, la relación entre la resistencia total y las resistencias particulares es comp1etamente diferente y, de hecho, casi opuesta. Para circuitos en paralelo, la resistencia total n,o es la suma de las resistencias particulares. Cuantas más resistencias se tengan,- menor será la resistencia total y la resistencia total es menor que cualquiera de ]as resistencias particulares. La raz6n es que cada resistor en una nueva rama toma más corriente de la fuente para aum.entar la corriente total. Y un aumento en la corriente total s61o puede ocurrir a causa de una disminuci6n en la resistencia total. Por lo tanto, el cálculo de la resistencia total para un circuito en paralelo es bastante diferente que la de un circuito en serie. Existen varias maneras para detenilinar la resistencia total de resistencias en paralelo. El mejor método en cualquier caso particular depevde generalmente de cuántas resistencias se tengan y de si sus valores son iguales o no. 2-82 CIRCUITOS EN PARALELO resistencias iguales en paralelo La disposición más simple de resistencias en paralelo es cuando dos de ellas están en p~ralelo y sus valores son iguales. Si se consideran las dos resistencias como piezas del mismo material y de las mismas dimensiones, se sabe que las dos juntas tendrán el doble del área transversal de una sola de ·ellas. Por lo tanto, podrían substituirse en el circuito con una sola pieza del mismo material y la misma longitud pero con el doble del área transversal. Si se revisa la página 2-14, se recordará que si se duplica el área transversal de una pieza de material y no se cambia su longitud, la resistencia se reduce a la mitad. Por lo tanto, la resistencia total de dos resistencias iguales en paralelo es igual a la mitad del valor de una sola de las resistencias. De la misma manera, la resistencia total de tres resistencias igu~les en paralelo es igual a la tercera parte del valor de cualquiera de las resistencias. En consecuencia, Se -puede formular una regla general para resistencias iguales en paralelo: La resistencia total de un númer.o determinado de resistenci'.as en paralelo, si todas tienen .el mismo ualor., es igual al, valor de una de las resisten,cias dividida entre el número de las mismas. E Resistencia total = 6/2 = 3 Ohms Resistencia total :.:: 30/3 = 10 Ohms Resistencia total E = 20 / 4 = 5 Ohms 2-83 CIRCUITOS EN PARALELO ( "resi;tencias iguales ----~ \__ en paralelo ( cont.) -··-·~·---.. Generalmente, si las resistencias en paralelo no son iguales, esta regla de resistencia igual no se puede aplicar. Sin embargo, si los diferentes valores de resistencia son múltiplos uno de otro, se puede usar una varia~ ción de la regla de resistencias igualeS debido a que toda resistencia se puede considerar como si fueran dos o más resistores. en paralelo. Por ejemplo, un resistor de 4 ohms se puede considerar como dos resistores de 8 ohms en paralelo; o tres de 12 ohms en paralelo, o diez de 40 ohms en paralelo. Por lo tanto, cuando los resistores en paralelo tienen valores que son rnliltiplos unos de otros, los resistores de menor valor se consideran como combinaciones con las que se obtiene un circuito equivalente que tiene igual resistencia, y por lo tanto, se puede aplicar la regla de resistencias iguales. Este método también se usa cuando los valores de los resistores no son múltiplos uno de otro, pero puede separarse a los resistores en otros que tengan un valor múltiple común. Por ejemw plo, resistores de 10 y 15 ohms pueden cambiarse ambos, a equivalentes de 30 ohms. Este resistor de 3 ohms se puede con· siderar como dos resistores de 6 ohms para producir este circuito equivalente = 2 Ohms Resistencia total = Resistencia total = 30/5 = 6 6/3 E-=- Ambos resistores mostrados se pueden considerar como resistores de 30 ohms, para producir este circuito equivaJente Ohms 2-84 CIRCUITOS EN PARALELO dos resistencias desiguales .en paralelo Cuando se tienen dos resistencias en paralelo, pero sus valores no son iguales ni se pueden convertir a múltiplo común, la resistencia total no se puede determinar mediante la regla de resistencias iguales. En cam~ bio, debe aplicarse lo que se llama método de producto/ suma, o producto sobre la suma. Para aplicar este método, primero se multiplican los valores de las dos resistencias para obtener su producto. Luego se suman los valores de las dos resistencias para obtener su suma. Final~ mente, se divide el producto entre la suma y el resultado es la resistencia total. Por ejemplo, si se usa un conjunto de valores de resistores como el usado en la página 2-83, se podrá mostrar cómo este método produce los mismos resultados. Si los valores de dos resistencias en paralelo fuesen de 6 ohms y 3 ohms, primero se multiplican sus valores (6 X 3 = 18) para obtener un producto de 18. Luego se agregan sus valores (6 + 3 = 9) para obteri.er una suma de 9. Finalmente, se divide el producto entre la suma ( 18/9 = 2) para obtener la resistencia total de 2 ohms. En forma de ecuación, este método se puede expresar de la rnanera sigl.Uente: R·roT producto R, X R, = ---- = --- suma R1 + R2 El método del producto/suma se puede seguir también para dos resistencias en paralelo cuyos valores sean los 1nismos o tengan el mismo múltiplo. Pero con frecuencia esto representaría una labor innecesaria. E-=- (8 Resistencia total = X 15)/(8 + 15) = 5 120/23 = 5 23 Ohms E-=- Resistencia total de R1 (12 x 4)/(12 + R2 = + 4) = 3 Ohms Resistencia total (3 x 6)/(3 + 6) = = 18/9 = 2 Ohms 2-85 CIRCUITOS EN PARALELO R TOT:::: 1 fi"1 + 1 1 R2 1 + -¡¡3 Se puede usar el método reciproco para calcular la resistencia total de cualquier combinación de re· sistencias en' paralelo. En este circuito, tres o más resistencias desiguales en paralelo El método producto/suma que se acaba de aprender es un caso esm pecial de un método mucho más general para calcular la resistencia total de un circuito paralelo; el método general se puede seguir para cualquier número de resistencias y funciona independientemente de que las resistencias sean iguales o desiguales. De hecho, este método se deriva de las ecuaciones que representan la ley de Ohm. Este método general recibe el nombre de método reciproco. El recíN proco de un número es la unidad dividida por ese número. Así pues, el recíproco de 2 es Y,,, ó 0.5; el recíproco de 4 es Y. ó 0.25; y el reciproco de 10 es 'hii ó O. l. Según el método recíproco, se calcula primeramente la recíproca del valor de cada resistencia. Luego se suman estos valores para tener el recíproco total. Y finalmente, se determina el recíproco del recíproco total. Este método se expresa mediante la ecuación: 1 RTOT=l 1 1 -R, + -R, + -R, + •· · + etc. 2-86 CIRCUITOS EN PARALELO cómo calcular la resistencia total a partir de la co"iente y la tensión Los diversos métodos que se conocen para calcular la resistencia efec~ tiva de circuitos en paralelo, tratan solamente de valores de resistencia. Sin embargo, se puede aplicar también la ley de Ohm para determinar la resistencia efectiva de circuitos en paralelo. Si se conocen la corriente total del circuito y la tensi6n, puede obtenerse fácilme'nte la resistencia total por medio de la ley de Ohm en su forma siguiente: RTOT = E/IroT donde E es la tensi6n de la fuente e ITOT es la corriente total. Si s6lo se conoce la tensi6n de la fuente, se puede obtener la corriente total calculando ·en primer lugar la corriente de cada una de las ramas y luego sumándolas. La ley de Ohm se usa entonces para detenninar la resistencia total. Aun cuando no se conozcan la tensión de la fuente ni la corriente del circtÚto, se puede usar la ley de Ohm para determinar la resistencia efectiva de un circuito paralelo, Suponiendo cualquier tensión de fuente que se desee, se calculan potencias hipotéticas en las ramas con esta tensión. Sumando estas corrientes en las ramas, se obtiene la corriente hipotética total. A partir de la tensión supuesta y la corriente total que se ha determinado, se usa ,la ecuación Rtro-r = E/IsuPuESTA para determinar la resistencia total. I¡ ! Rz=6 o Para este circuito se supondrá que la tensión de la fuente es de 12 volts. Por lo tanto, también se supone que la tensión de cada rama es de 12 volts. Por consiguiente: ITOT = E/R, + E/R, + E/R, = 3 +2+4 = 9 amperes Entonces se puede obtener la resistencia total según la siguiente fórmula: RroT = EsuPUESTA/ITOT = 12 volts/9 amperes = 1.33 amperes Debe obtenerse· el mismo resultado mediante el método recíproco. RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO 2-87 resumen O Un circuito paralelo es aquel en que existen uno o más puntos en donde la corriente se divide, para seguir trayectorias dlferentes. D Las cargas en paralelo están conectadas de tal manera que la corriente total se divide entre los cargas. O Toda lo tensl6n de fa fuente se vuelve caído en coda carga en paralelo. O Las trayectorias diferentes en un circuito en paralelo se llaman ramas, O La corriente que posa en cada roma se llama corriente de ramo. O La corriente total de un circuito en paralelo es igual a la suma de las corrientes de ramo. O La odici6n de cargas en paralelo al circuito hace disminuir lo resistencia total de-1 circuito, aumentando, por consecuencia, la corriente total. O La resistencia total de cualquier número de resistencias en paralelo, todas con el mismo valor, es igual al valor de una resistencia dividido entre el número dei res'iste.ncias. la resistencia total de dos resistencias en para·lelo se puede determinar mediante el método producto/suma: RToT (R1 X Ril/{R1 X Ral, = O Se puede seguir el método reciproco para determinar la resistencia total de cualquier número de resistendas, Iguales o desiguales: RTOT = 1 ~~~~~~~-e~~~~- ]IR, + 1/R, + 1/R, + · · · + O Cuando no se conocen la tensión de la fuente ni la corriente/ total, ~e puede deter• minar la resistencia total suponiendo una tensión conveniente en la fuente, obteniendo la corriente supuesto total y luego determinando la resistencia total según la siguiente ecuación: RToT EsuPumsTA + IToT, = preguntas de repaso 1. ¿ Qué e:s un circuito en paralelo? 2. Determine R.roT para seis resistores de 1O ohms en paralelo. 3. Determine R.raT para seis resistores de 10 ohms en serie. 4. ¿ Qué efecto tiene en las corrientes de rama el duplicar la tensión de la fuente? Lo anterior, ¿qué efecto tiene en la resistencia total del circuito? 5. ¿ Cuál es la ecuación del método recípro·co para obtener RroT? 6. ¿ Cuál es la ecuación producto/ suma para la resistencia total? 7. ¿ Cuál ecuación debe aplicarse para obtener la resistencia equivalente a dos resistores iguales en paralelo? ¿ Cuál para los dos resistores des• iguales? 8. ¿ Cuándo se puede seguir el método teCiproco para determinar Ri'OT? 9. Un circuito en paralelo de cuatro ramas tiene: corrientes ramales de 2, 3, 5 y 10 amperes, ¿ Cuál es la corriente total? 10. Si la resistencia de la rama de 2 amperes en la pregunta 9 es de 10 ohms, ¿ cuáles son los valores de las otras resistencias y la resis.tencia total? i 1 ,, ·¡!i "l. ] 2-88 CIRCUITOS EN PARALELO ( CONT,) fuentes de energía en paralelo Téngase presente que un circuito en paralelo tiene más de una trayectoria para el flujo de corriente. Hasta ahora, los únicos tipos de circuitos en paralelo que se han estudiado son los que tienen cargas e"n paralelo, En estos circuitos, la corriente que sale de la fuente de potencia es la corriente total del circuito, la cual se divide entre las ramas del circuito. Otro tipo de circuito en paralelo es el que tiene fuentes de energía en paralelo. En este tipo de circuito, cada fuente de energía suministra parte de la corriente que fluye en la carga. Por lo tanto, la corriente en la carga es la corriente total del circuito y la corriente en cada fuente de energía es corriente de ra1na. Toda la corriente de cada fuente de potencia fluye a través de la carga Forma incorrecta de conectar fuentes de potencia en paralelo Las fuentes de potencia forman circuito completo por sí mis·mas y no hay corriente por la carga Ufl t ~ _J__ E¡T'---+ E2-- - Forma correcta de conectar fuentes de potencia en paralelo Cada fllente de potencia conectada en paralelo alimenta parle de la corriente total del circuito. Esta corriente puede ser suministrada sólo a una carga o se puede dividir entre cargas en paralelo Los circuitos que tienen fuentes de energía en paralelo ta1nbién pueden tener cargas en paralelo. En esto5 circuitos, la corriente total es la suma de las corrientes en ·Ias distintas ramas. Sólo las fuentes de energía que tengan la misma tensión de salida, deben conectarse en paralelo. Si se conectan en paralel~ fuentes con tensiones diferentes, habrá alguna corriente que fluya de la fuente de tensión más alta a la de tensión más baja. Esta corriente sería desperdiciada, ya que no iría a la carga. 1 CIRCUITOS EN PARALELO ( CONT,) 2-89 efecto de fuentes de energía en paralelo sobre la corriente Cuando dos fuentes de energía con la misma tensión de salida se conectan en paralelo, la tensión de salida de la combinación en paralelo es la misma que la de cada una de las fuentes. No hay aumento ni disminución en la tensión. Por lo tanto, la corriente en las cargas, inde~ pendientemente de que sea una o más de ellas, es la misma que si sólo se usara una fuente de energía. Entonces, ¿ por qué usar fuentes de energía en paralelo? Una respuesta es que las fuentes de energía no suelen suministrar la corriente total necesaria en eJ circuito, pero si se conectan dos fuentes en paralelo, cada una suministrará solamente una parte' de la corriente del circuito, Por ejemplo, considere una carga de 2 ohrns que necesita una corriente de 10 amperes para operar correctamente. Según la ley de Ohm, la tensión que se necesita es la siguiente: E = IR = 10 amperes X 5 ohms = 50 volts Pero suponga que las únicas fuentes de energía de 50 volts de que se dispone, sólo pueden dar 8 amperes. En este caso, habrán de conectarse dos fuentes de potencia de 50 volts, en paralelo. · Con frecuencia las baterías se conectan en paralelo para alargar su vida. Cuando se toma corriente de una batería, ésta se descarga. Cuanta más corriente se tome, .más rápidamente se descarga la batería. Cuando se conectan baterías en paralelo, cada una suministra solan1ente una por• ción de la corriente del circuito. En consecuencia, se descargan más lentamente y duran más. Las fuentes de energía y sus lirpitaciones de corriente se estudian en el volu1nen 6. E¡ 1-T -=-- 5 Volts Ez 1 -=----i5 Volts T-_1_ T_J_ r~1 Las fuentes en paralelo se usan: 1) Cuando una fuente no pueEz-::::- 5 Volts de suministrar toda la corriente requerida 2) Para aumentar la vida de las baterías y-1 E¡-=- 5 Amperes 1 Cada fuente en paralelo alimenta parte de la corriente a la carga. Si existen dos fuentes, cada una suministra "la mitad de !a corriente; si tres, la tercera parte de la corriente; etc. I! 11 5n l 1: 1 " 2-90 CIRCUITOS EN PARALELO ( CONT,) consumo de potencia Ya se ha visto que en un circuito en serie, la potencia total consumida es igual a la suma de las potencias que utilizan las cargas. Tam., bién se sabe que la potencia total se puede calcular directamente a partir de los valores de la corriente total del circuito, la resistencia total del circuito y la tensión de la fuente, si se conocen cualesquiera de estos dos valores. Las mismas relaciones son aplicables a la potencia en un circuito paralelo. La potencia total se puede calcular directamente a partir de la corriente total, de la resistencia total y de la tensión de la fuente; o se puede determinar indirecta'm.ente, haciendo la suma de los consumos de potencia de cada carga. lror= 15 Amperes 30 Volts --=- I¡ = R¡ = 6D 5 Amperes lz= J Rz= 3D 10 Amperes 6, 3 6+ 3 18 :: 2 Dhms La potencia total consumida en el circuito en paralelo se puede calcular directamente por medio de cualquiera de las tres ecuaciones siguientes: P P = EITOT = 30 volts X 15 amperes = 450 watts = I;0 T RToT = (15 amperes)' X 2 ohms = 450 watts P = E' /RToT = (30 volts)' /2 ohms = 450 watts La potencia total taqibién se puede ohtener calculando la potencia usada en cada rama y luego sumándolas: • P1t, = I,'R 1 = (5 amperes) 2 X 6 ohms = 150 watts PR, = I,'R, = (10 amperes)' X 3 ohms = 300 watts PTO'r = PR1 + Pa, = 150 + 300 = 450 watts CIRCUITOS EN PARALELO (CONT,) 2-91 1,, ' 1 1 11 1 Interrupción de un circuito paralelo, en donde la corriente total abre todo el circuito, cesando el flujo de corriente. Sin coniente, no hay energla consumida en el circuito ni caída de tensión en la¡:, cargas ¡ '[! ~ :¡ 1, I' Interrupción de un circuito parn\elo en donde el flujo de corriente del ramal abre sólo ese ramal. lz La corriente total y la corriente en los otros siguen fluyendo. los valores de las corrientes tolales, sin embargo, cambiarán. l.a razón es que cuando se abre una rama, su resistencia ya no es parte del circuito y la resistencia total aumenta + circuitos abiertos Si un circuito en serie se rompe en cualquier punto, no hay paso de corriente. Esto se debe a que sólo hay una trayectoria de corriente en un circuito en serie y si esta trayectoria no está con1pleta, el circuito estará abierto. Sin embargo, un circuito en paralelo tiene más de una trayectoria para la corriente. Por lo tanto, aun cuando una de las trayectorias esté .abierta, Huirá corriente en el circuito en tanto una o 1nás de las otras trayectorias constituya un circuito completo desde la terminal negativa de la fuente de energía hasta la tenninal positiva. Sin en1bargo, esto no significa que no se pueda hacer ese flujo de corriente en un circuito paralelo abriéndolo en un punto. Lo que en realidad significa. es que el comportamiento de uri. circuito en paralelo abierto en algún punto depende de dónde esté la apertura o n1ptura. Si el circuito se abre en un punto a través del cual íluye la corriente total del circuito; todo q·ueda abierto y toda corriente cesa. Sin embargo, si se abre en un punto en que sólo fluye una corriente de ra.ma) entonces sólo esta rama se abre y la corriente continúa circulando en el resto del circuito. Se ~Uede concluir de esto que para que un fusible desarroHe su función en un circuito en paralelo, debe estar conectado en un lugar por donde fluya toda la con·iente del circuito o, en su defecto, cada rama debe tener su propio fusible, 2-92 CIRCUITOS EN PARALELO (CONT.) cortos circuitos Cuando un circuito en paralelo se conecta en corto,. se presentan los mismos fenómenos que cuando un circuito en serie queda en corto. Se recordará que estos efectos incluyen un aumento súbito y muy grande en la corriente del circuito, calentamiento en los alambres de conexión y, tal vez, que se queme el aislamiento o la fuente de potencia. Si cualquier carga en. un circuito en paralelo se conecta en co~to, la resistencia del circuito desciende prácticamente a cero. La razon es que cada carga está conectada a las terminales de J¿r fuente de energía. Esto se puede demostrar por ta ecuación: Rror"-~¡_ ______,11,____ _~ ~~-+~~-+--1R RELOJ RRAl)IO RLAMP Si el circuito corto es en el reloj: 00 + - ! - + __ !_ RRADIO RLAMP e _)__e Q ro Los circuitos en paralelo generalmente presentan mayores probabili~ dades de corto circuitos dañinos que los circuitos en serie. La razón es que cada carga en paralelo está conectada directamente a las terminales de la fuente de energía. De manera que si cualquiera de las cargas sufre un corto, su resistencia entre las terminales de la fuentef'de energía se reduce prácticam.ente hasta cero. Pero si una carga ci/' un circuito en serie sufre un corto circuito, la resistencia de las otras cargas en serie con ella, mantiene arriba de cero a la resisteneia del circuito. CIRCUITOS EN PARALELO ( CONT.) 2-93 problemas resueltos Problem1a 9. ¿Cuál es la corriente total en este circuito? Una manera de encontrar Ja corriente total sería calcular las tres corrientes ramales y luego sumar sus valores. Sin embargo, puesto que las tres resistencias son iguales, en este caso es más fácil determinar la resistencia total y Juego calcular la corriente total a partir de ella. La resistencia total de resistencias iguales en paralelo se obtiene por la siguiente ecuaci6n: valor de una resistencia RTOT = --------· número de resistencias 9 = - = 3 ohms 3 La corriente total se puede obtener mediante la ley de Ohm: ITOT = E/RrOT = 30 volts/3 ohms = 10 amperes Problema JO. ¿Qué cantidad de corriente pasa a través de R,? R2 es una de las ramas del circuito, ya que da una trayectoria separada para la corriente. Además, se sabe que Ia corriente de una rama depende de su resistencia, y de la tensión que le sea aplicada. Así pues, según la ley de Ohm: I, = E/R, = 30 volts/9 ohms = 3.33 amperes Este problema también se podría haber resuelto simplemente observando el circuito. Puesto que las tres resistencias de rama son iguales, la corriente ~ debe dividir en partes iguales entre ellas. Esto significa que por cada rama pasará Ia tercera parte de la corriente total. Cuando la corriente total es de 10 amperes, la corriente de rama en ~ es la tercera parte de 10, o sea 3.33 amperes. .,i l. 2-94 CIRCUITOS EN PARALELO (CONT,) problemas resueltos ( cont.) 24 Volts -=- L_ . Problema 11. lCuál es la resistencia total del circuito? Puesto que ambas resistencias de rama son desconocidas, no se puede seguir el .método recíproco ni el método producto/suma para determinar la resistencia total. Pero la tensión aplicada y la corriente total se conocen, de manera que se puede aplicar la ley de Ohm para calcular la resistencia total. Rro, = E/I,o'r = 24 volts/2 amperes = 12 ohms Problema 12. Sí se ajust,ara .R1 a un valor de 60 ohms, ¿cuál sería entonces la corriente total? J)eberá obtenerse la resistencia total de la combinaci6n en paralelo antes <le calcular la corriente total. Existen dos resistencias desiguales, de manera que se puede seguir el rnétodo pToducto/suma. RToT = (R1 X R,) / (R, + R,) = (60 X 30) / (60 X 30) = 1,800/90 = 20 ohms Conocidas la resistencia total y la tensión aplicada se puede calcular la corriente total según la ley de 0-hm: !Tos• = E/R,o, = 24 volts/20 ohms = 1.2 amperes Problema 13. ¿Qué prop,orción de esta corriente total de 1.2 amperes fluye a travfs de R,? #1 La tensión en Il 2 es de 24 volts y su resistencia es de 30 oluns. Por lo tanto, la corriente en R 2 se obtiene gracias a la siguiente ecuación: I = E/R, = 24· volts/30 ohms = 0.8 amperes 2-95 CIRCUITOS EN PARALELO (CONT,) problemas resueltos ( cont.) Problema 14 i', ¡;' E E""= n ]! Rz ª R3 ª 16 íl 16 n R4 ª 16n R1 ª E -=e- Rz ª 15 n sn 11 J; ¡{,:? Prnblema 15 S Problema 16 5 i: V' 1 ¡: Problema 14. ¿Cuál es la resistencia total. del circuito? .tlay más de dos resistencias en esta combinación en paralelo, de rna~ nera que se optará por el n1étodo recíproco. 1: 1 1 1 1 1 1 - +R,- +Rs- +R.R, 1 20 5 1 1 1 1 -+-+-+-2 8 10 5 1 4 = 37 = 40/37 = 1-3/37 ohms 8 -+-+-+40 40 40 40 40 Problem.a 15. r::Cuál es la resistencia total del circuito? Se podría seguir el método recíproco para este circuito, pero con10 todas las resistencias tienen el 1nismo valor, es mucho más fácil seguir el método de resistencia igual. Por lo tanto, RToT= valor de una resistencia 16 =-=4ohms número de resistencias 4 Problema 16. {Cuál es la resistencia total del circuito? Se puede seguir el método producto/suma ya que se tienen dos resi.s~ tencias con valores diferentes. R,,OT = (R, X R,)/(R 1 + R,) = (5 X 15)/(5 + 15) = 3.75 ohms También se1'puede resolver este problerr1a por la regla de igual resistencia si se convierte ll1. en ttes resistores de 15 ohms. Entonces., se tendría un total de 4 resistores de 15 o.hms en el cjrcuito, de 1nanera que 15/4 es ~gual a 3.75 ohms. .,i' ¡, ¡, ¡ 1 l 1 I! ' 2-96 CIRCUITOS EN PARALELO ( CONT.) problemas resueltos ( cont.) E¡ e 10 Volts - Ez e 10 Volts - R¡ e !Oíl Rz e 10n Problema 17. ¿Cuál es la corriente totCll del circuito? Ahora ya debe ser posible observar simplemente estas dos resistencias en paralelo y calcular mentalmente su valor total. Son iguales, de ma~ nera que su valor total es la mitad del valor de cada una de ellas, o sea 5 ohrns. U na vez que se conoce la resistencia total, todo lo que se necesita conocer es la tensi6n de la fuente y entonces, se puede calcular la corriente total mediante de la ley de Ohm. 'féngase presente que si se conectan fuentes de energía iguales en paralelo, la tensi6n combinada de salida es la misma que las tensiones individuales. Por lo tanto, la tensión de la fuente para este circuito, es de 1O volts. La corriente total del circuito es, entonces, IwT = E/RToT = 10 volts/5 ohrns = 2 amperes Y puesto que cada una de las fuentes de energía en paralelo suministra sólo una parte de la corriente total del circuito, cada batería de este circuito está suministrando 1 ampere. E¡"=- Ez-=- R¡ Rz Problema 18. ¿C6mo tendría que conectarse un fusible en el circuito anterior para abrir todo el circuito en caso de quemarse? El fusible hubiera tenido que conectarse en algún punto en que fluyera la corriente total del circuito. La trayectoria de la corriente total está ilustrada por las líneas coloreadas en el circuito. CIRCUITOS EN PARALELO ( CONT.) comparación de circuitos en serie y en paralelo 2-98 RESUMEN Y PREGUN"TAS DE REPASO resumen O Cuando se· conectan fuentes de energía en paralelo, cada fuente suministra parte de la corriente del circuito. O Sólo fuentes de energía con ta misma tensión de salida de.ben conectarse en paralelo. D Cucmdo se1 conectan en paralelo dos fuentes de po• tondo con la misma hmsión de salida, lo salida de tensi6n de la combinación en paralelo es ta misn,a que la de cacda una de las fuentes. O El consumo total de potencia en un circuito en paralelo se· determina de la m1sma = = = P,roT E;IW'l'' 12 TO'.t'/RWT, y PTOT Ell/RTO'l'' lt1 potencia total es igual o lo suma de los potencias que se coniumen en los cin;uJtos de roma, P,J'or = P1 -+· P~ + Pa + , .. + etcétera. manera que en un circ:uito en serie: O O En un circuito en paralelo, aun cuando 1Jna de k:1$ trayectorias de corriente esté obler" to, la corriente segv!r6 fluyendo en ei drcuito eo tanto una o m6s de las otras trayectoria,;. formen un drcuito comple·to. [] Si un drcuito en paralelo se abre en un punto a través del cual fluye lo corriente toto! det circuito, todo el drcvito se abre y tocio flujo de corriente oi·1;a, O Pato que un fusible proteja a un circuito en paralelo, debe instalar:;e en ~n p:unto donde fll1ya la corriente tota!, o bien instalar un fusible en cado reuno. pregu.ntw, de repa,o 1. ¿ Por. qué no deben conectarse en paralelo fuentes de energías cuyrui tenm sienes de salida sean diferente&? 2. Si se conectan en pa:ra.lelo tres bateria! dt' 1. O volts, ¿ cuál es la tensión total de saJida? Para- las preguntas 3 a 8, ,considci·e un circuito que conste de tres resistores en paralelo tuyos valores sean de 20~ 50 y 80 ohms, ,:onectados tn una batería de 150 valts. 3. ¿ Cuál es la r-esfatencia total del circuito? 4'. ¿ Cuál es la corriente total y cuál 1~. de las corrientes de rama? 5. ¿ Cuál es la notencia total suministrada por la batería y cuál es la po~ tencia consumida por cada resistor? 6. ¿ 1)6nde debe colocarse, un fu,;ible para proteger el circuito? 7, ¿ Protegería un fusible de· 2 amperes a la batería contra un corto? 8. Si el resistor de 20 ohms se abrierai ¿ cuál sería el valor de la corriente total del circuito? 9. lTn circuito consta de 10 resistores de igual valor en paralelo, Si la potencia total disipada. por el circuito es de 40 watts y si el circuito está. aJimeutado por una batería de 10 volts, ¿ cuál es el valor de cada re~ sistor? 10. Para el circuito de la pregunta 9, si 1a salida de. Ja batería baj'a a 5 volts, cuál es la potencia total disipada en el circuito? cmcm·ros EN SERIE-PARALELO .. 2-99 ·-·- ----.... A partir del material que se ha dado hasta ahora, debe ser fácil distinguir los circuitos tanto en serie como en paralelo. Pero existe otro tipo de circuito que tiene ramas, como circuitos en paralelo, y cargas o componentes en serie, como los circuitos en serie. A esto se Je Barna l T Este es un circuito en serie-paralelo. Los circuitos en serie-paralelo son una combinación de circuitos en serie y circuitos en paralelo. Pueden ser comparativamente simples y tJJner sólo unas cuantas componentes; pero también pueden tener muc·has componentes y ser bastante complicados. Y este es un circuito en serie-paralelo. circuitos- en serie-paralelo-, puesto que es una combinación de los otros. Lo5 métodos que se usarán para analizar circuitos etJ. serieuparalelo son principalmente co1nQinaciones de los que ya se conocen para· circuitoo en serie y circuitos en paralelo. 2-100 CIRCUITOS EN SERIE•PARALE.LO análisis de circuitos en serie~paralelo En cualquier circuito de c~c existen ciertos factores básicos de inw terés. Según lo que se ha' aprendido acerca de circuitos en serie y en paralelo, se sabe que estos factores son: 1) la corriente total de la fuente de energía y la corriente en cada parte del circuito; 2) la tensión de la fuente y de las caídas de tensión en cada parte del circuito, y 3) la resistencia total y la resistencia de cada parte del circuito. Una vez que se conocen estos factores del circuito, será fácil calcular los demás, tales como potencia total o potencia consumida en alguna parte del circuito. 1(, _____.,.. R ... i\fV\¡ E-=- ... l ) 1 R 1 __J R R Cada rama y cada carga en un circuito en serie-paralelo tiene corriente, voltaje y resistencia. El circuito también tiene corriente total, voltaje total y resistencia total. Para ericontrar cualquiera de estos valores, deben usarse las reglas para los circuitos en serie, así como las correspondientes a los circuitos en paralelo. Es relativamente fácil detenninar las cantidades de corriente, tensión y resistencia de circuitos en serie y en paralelo. Se conocen las resistencias de los circuitos en serie y en paralelo asimismo, cuando se trabaja con cualquiera de los dos tipos de circuito, sólo se siguen las reglas que se aplican a ese tipo. Por otra parte, en un circuito en serie-paralelo, algunas partes del circuito están conectadas en serie y algunas partes están conectadas en paralelo. Por lo tanto, en algunas partes del circuito en serie~paralelo se seguirán las reglas para circuitos en serie y en otras partes las reglas para circuitos en paralelo. Se puede apreciar que antes de que se pueda analizar o resolver un problema en que figuren circuitos en serie-paralelo, deben identificarse las partes d~l circuito que estén conectadas en serie y las que estén conectadas en paralelo. Algunas veces, esto es obvio_ si el circuito es simple. Sin embargo, muchas veces será necesario volver a dibujar el circuito, poniéndolo en una forma que sea más fácil tal identificación, I 2-101 CIRCUITOS EN SERIE•PARALELO diagramas de circuitos en serie~paralelo En un circuito en serie; la corriente es la misma en todos los puntos. A lo largo de un circuito paralelo existen uno o más puntos en que la corriente se divide y fluye en ramas separadas. Y en un circuito en ·serieparalelo, ·se tienen tanto ramas separadas como cargas en serie. Por lo tanto, es fácil comprender que la forma más fácil de determinar si un circuito está en serie, en paralelo o en serie..paralelo, es comenzar en la terminal negativa de la fuente de energía y rastrear la trayectoria de la corriente en el circuito hasta regresar a la terminal positiva de la fuen .. te de energía. Si la corriente no se divide en ningún punto, se trata de un circuito en serie. Si la corriente se divide en ramas separadas, pero no hay cargas en serie, se trata de un circuito en paralelo. Y si la corriente se divide en ramas separadas y también hay cargas en serie, se trata de un circuito en serie~paralelo. Cuando se sigue el circuito de esta manera, téngase presente que existen dos tipos de carga en serie. Uno de ellos consta de dos o más resistencias en una rama del circuito. El otro es cualquier resistencia a través de la cual fluya la corriente total del circuito. Se pueden apreciar estos dos tipos de carga en la ilustraci6n. R2 R¡ R¡ R3 E - R2 R3 R4 ESTE CIRCUITO R4 E-=- se puede trazar en otra forma de manera que se convierte en ESTE CIRCUITO El análisls de un circuito en serie-paralelo, con frecuencia se puede simplificar si se vuelve a trazar el circuito, de manera que las ramas y las cargas en serie se puedan identificar fácilmente Con frecuencia, después de determinar que un circuito está en seriem paralelo, resultará útil trazar nuevamente el circuito de manera que las ramas y las cargas en serie se puedan identificar más fácilmente. Esto será especialmente útil cuando se tenga que determinar la resistencia total del circuito. En esta página y la siguiente, aparecen ejemplos de c6mo pueden dibujarse los circuitos. 2-102 CIRCUITOS EN SERIE•PARALELO diagrammJ de circuitos en serie~paralelo (cont.) E r R¡ R¡ -=- Rz Rz R5 R3 R3 se puede trazar en otra forma ESTE CIRCUITO ESTE CIRCUITO _d6 manera que s~ convierte en R¡ Rz R¡ E-=- Rz se puede trazar en otra forma ESTE CIRCUITO ESTE CIRCUITO de manera que se convierte en R¡ R¡ Rz E-=- E-=- R3 Rz R¡ ESTE CIRCUITO se puede trazar en otra forma de manera quo se convierte en ESTE CIRCUITO R3 CIRCUITOS EN SERIE-PARALELO 2-103 reducción de circuitos en serie-paralelo Con frecuencia, todo lo que se sabe de un circuito en serie-paralelo es la tensión aplicada al mismo y los valores de las resistencias individuales. Para encontrar la caida de tensión en cualquiera de las cai:gas o la corriente en cualquiera de las ramas, generalmente hay que saber la corriente total del circuito; pero, para encontrar la corriente total, es necesario conocer, antes que nada, la resistencia total del circuito. ·Para 1 ."1 ,! 1 R¡ 0 E-=- ~ 5 RG l 1' R¡ i) TE 1 11 RG '----__/\/\r------~ l. Si es necesario, puede trazarse el circuito de manera que todas las combinaciones en paralelo de resistencias v resistencias en serie se identifiquen fácilmente. .. 11 ' 1ii 2. Para cada combinación en paralelo de resistencias, calcular su resistencia efectiva. I! i¡ l 1 :11 j :: :1 ¡, EL_-"Jv--___ . 3. Substituir cada una de las combinaciones en paralelo con una resistencia cuyo valor sea igual a la resistencia efectiva de esa combinaciión. Esto da un circuito con todas las cargas en serie. 1l. 4. Encontrar la resistencia total de este circuito sumando las resistencias de las cargas en serie. li ,1 il :¡¡ : 1 '; encontrar la resistencia total, se reduce "el circuito a su forma más simpleJ que generalrnente es una resistencia que forma un circuito en serie con la fu.ente de· tensi6n. Este circuito en serie simple tiene la resistencia equi~ valente del circuito en serie-paralelo a partir del cual se obtuvo, de n1a• nera que también tiene la misma corriente total. Existen cuatro pasos básicos para reducir un circuito en serie-paralelo. 11 11 1 ,, 1 2-104 CIRCUITOS EN SERIE•PARALELO reducción de circuitos en serie-paralelo ( cont.) R3 = 1D R6=6 D ' ¿ Cuál es el circuito en serie equivalente más simple. de este circuito en serie-paralelo? El primer paso es trazar de nuevo el circuito de manera que puedan apreciarse fácilmente las partes en paralelo y las partes en serie. (Las referencias de figuras que siguen, corresponden a los diagramas de la página 2-105.) Una vez hecho esto, se puede ver que existen tres ramas principales: una es Rs, la segunda es R4 y .la tercera es R 6 y la combinación en paralelo de Re y R 1 • Tienen que reducirse las tres ramas de manera que tengan una resistencia cada una. (Véase la fig. A.) Se comienza por determinar la resistencia efectiva de R 6 y R 7 y poner este valor en el circuito en lugar de R, y R 7 • (Véase la fig. B.) R,,. 1 = (Ro X R,)./(R. +R.,)= (6 X 3)/(6 • + 3) = 18/9 = 2ohms Ahora se tienen dos resistencias en serie en la tercera rama. De manera que esta rama se reduce a una resistencia, sumando las dos resistencias en serie y substituyéndolas con una sola resistencia cuyo valor sea igual a su suma. (Véase la Fig. C.) Ahora, cada una de las ramas tiene una sola resistencia. Estas tres resistencias en paralelo se pueden substituir con una resistencia cuyo valor se puede obtener gracias al método recíproco. (Véase la Fig. D.) 1 Ra-4-~-e-1 = · l l l -+-+-Ra R4 Rs-a-1 1 ------ = 3 2 1 -+-+6 6 6 ~ 6 1 1 1 1 -+-+2 3 6 = 1 ohm 6 El circuito se ha reducido ahora a:· un circuito en serie con tres resis~ tencias en serie. Sumando los valores de las tres resistencias en serie, se puede reducir aún más hasta sólo tener una resistencia. CIRCUITOS EN SERIE..PARAL_ELO reducción de circuítos en serie-paralelo ( cont.) R1 ° 10 íl [ R5 ° 4 n R4 e 3n R¡ R6 ° 6 n 0 3n R2 • 8 n (A) R¡ 0 10 n Rs R3 ° 2 íl e 4n R4°3íl RVi O 2n R2 ° 8 n (B) R1 " 10.íl R3 ° 2 n R5·6·7" 6D (C) R1 ° !On R3·4·5·6· 7 " líl· E-=- TOT " 19 íl R2 ° 8 n (D) (E) 2-106 CIRCUITOS EN SERIE•PARAI..ELO Circuito en serie. Cil'Cuito en paralelo. Circuito en serie-paralelo. [ lroT "'- EFUENTE lror =- EFlJENTE - RTOT IPARC "' EPARC R PARC RTOT 1RAMA ;e; EFU~ RRAMA lroT ;c; EfUENTE RTOT 1 PARC, RAMA º EPMC, RAMA RpARC, RAMA corriente En todo circuito de e-e la corriente total es igual a la tensión de la fuente de energía dividida entre la resistencia total. En circuitos en serie, ésta es la única corriente. Por lo tru1to, si se conoce la corriente total, taxnbién se conoce la corriente en cada parte del circuito. En circuitos paralelos, la corriente se divide y sigue más de una trayectoria. Por lo tanto, si sólo se conoce la corriente total del circuito, no se cono,ce la corriente en cada parte del circuito. Las corrientes de rama generalmente se calculan aplicando la ley de ()hm a la tensi6n y a la resistencia de la rama. En circuitos en serieparalelo, la corriente también se divide, siguiendo más de una trayectoria. Por lo tanto, co.mo en los circuitos en paralelo, las corrientes de rama deben encontrarse mediante la ley de Ohm. Sin embargo, hay una diferencia in1portante: en arribos casos se apllca la ley de Ohn1 en la forma: I = E/R. Pero para circuitos en paralelo, la tensión en cada rarna del circuito es la misma y es igual a la tensión de la fuente. Por lo tanto, si la tensión de la fuente y la resistencia de rama Se conocen, se pueden determinar todas las corrientes en las rarnas. En circuitos en serie~paralelo, la tensión en cada rama generalmente no es la :a1isnia. De manera que, muy a menudo, antes de que se determine la corriente de rama, primero debe calcularse la tensión. De esto podría pensatse que si en primer lugar se calcularan todas las tensiones del circuito, se podrían usar para determinar todas las corrientes; sin ernbargo, no es así. El método que se usa generalmente consiste en calcular primero la corriente total del circuito. Luego, a partir de la corriente, se ··calculará la tensión en alguna parte o rama del circuito. Con esta tensión se calculará la corriente en esa parte o rarna. Entonces se usará la corriente para calcular la tensión en alguna otra parte o rama. Me~ diante este método se determinarán finalmente todas las corrientes y tensiones en el circuito. 2-108 CIRCUITOS EN SERlE•PARALELO cómo calcular la tensión y la corriente En el circuito en serie-paralelo, calcular la corriente a través de las resistencias y las caídalJ de tensi6n en ellas. En primer lugar, se reduce el circuito a su forma más simple, comenzando por reducir la combinación en paralelo de R 3 y R 4 a una resistencia equivalente, según el método producto/suma. R,-, = (R, X R,) / (R.. + R,) = (30 X 20) / (30 = 600/50 = 12 ohrns + 20) Ahora el circuito original se ha reducido a un circuito en serie con tres resistencias: 8, 10 y 12 ohms. Por Jo tanto, el circuito completamente reducido tiene una resistencia de 30 ohms. Para determinar la corriente total en este circuito se puede aplicar la ley de Ohm: I = E/R = 30 volts/30 ohms = 1 ampere Volviendo nuevamente al circuito original, puede apreciarse que esta corriente de 1 ampere fluye a través de las resistencias R 1 y R 2 y luego se separa hacia R, y ~- Puesto que se conoce la corriente en R1 y R2, se calcularán las caídas de tensión en ellas mediante la ley de Ohm: En1 = IR, = 1 ampere X 8 ohms = 8 volts Ea, = IR, = 1 ampere X 10 ohms = 10 volts Si hay una caída de 8 volts en R, y 10 volts en R,, quedan 12 volts en la cornbinación de 1{ 3 y R 4 • Se puede determinar la corriente en cada una de ellas de la siguiente manera: In, = E/R, = 12 volts/30 ohms = 0.4 ampere la, = E/R., = 12 volts/20 ohms = 0.6 ampere Ahora se sabe que, al sumarse estas corriente de rama, deben totalizar la corriente de 1 ampere, de manera que se pueden comprobar los resultados, suniándolos. CIRCUITOS EN SERIE ..PAB.ALELO 2-107 tensión En un circuito en serie, la suma de las caídas de tensión en el circuito es igual a la tensión que se le aplica. En un circuito en paralelo, la tensión en cada rama es igual a la tensión aplicada al misrno. No existe una relación tan sencilla con10 ésta para un circuito en serie-paralelo entre la tensión aplicada y las tensiones del circuito. Sin embargo, se sabe que las caidas de tensión en cualquier resistencia o grupo de resistencias es igual a la corriente en la resistencia rnultiplicada por el valor de J.a resistencia. Esta relación es válida para todo circuito de c-c, independienternente de que esté en serie, paralelo, o serie-paralelo. En general, éste es el método que se sigue para determjnar tensiones en un circuito serie-paralelo. .r-Circuito serie 1 ¡FUENTE " ,2' LJ 1TOTRTOT ¡FUENTE = Suma de las caídas IR EPARC " lrorRPARC Circuito paralelo EFUENTE = lrnrRTOT ¡RAMA " ¡FUENTE Circuito serie.paralelo ¡FUENTE " ITQTRTOT EPARC , RAMA 1 PARC, RAMA X RPARC, RAMA 0 Recuérdese que por lo general no se pueden calcular todas las corrientes o todas las tensiones de un circuito en serie-paralelo usando sólo ]~ co~riente total y la tensión aplicada. Esto debe hacerse a lo largo del c1rcutto carga por carga y rama por rama, deter1ninando la corriente de cada carga o ran1a y la tensión aplicada a la rnisma, antes de continuar a la siguiente. Naturalmente, al adquirir n1ás experiencia y práctica, se desarrollarán simplificaciones en los rnétodos que permitirán eliminar parte del trabajo. 2-109 CIRCUITOS EN SERIE..PARALELO proble,nas resueltos Problema 19. Retrasar el circuito de rnanera que las partes en serieparalelo aparezcan más claramente. © ~ ® ® la corriente sale de la terminal negativa de la batería, y esta corriente total pasa a través de Rr al punto A T la corriente se divide en el punto A, y sigue cuatro trayectorias separadas. Una de estás trayectorias es a travé_s de R1 al punto D y de ahl a la terminal positiva de la batería R¡ Una segunda trayectoria del. punto A es a través de R, al punto C y a través de Rj al punto Dy de ahí a la terminal positiva de la batería El circuito se simplifica aún más en· 1a página 2-11 O. 2-110 CIRCUITOS EN SERJE ..PARALELO problemas resueltos ( cont.) El circuito de la página 2-109 se simplifica aún más, como sigue: Una tercera traYectoria del punto A es a través de R1 al punto B, y luego al punto C, donde se une a la trayectoria a través de R, Una cuarta trayectoria del punto A es a través de Rs y Ro al punto B, en donde se une a la trayectoria a través de R4 y a la trayectoria a tra· vés de R, Estos dos circuitos son equivalentes R¡ R5 R¡ E-=- R4 R6 R3 L R2 6 2-111 CIRCUITOS EN SERIE•PAllALELO problemas resueltos ( cont.) Problema 20. c:Cuál es la corriente total que fluye en el circuito'/ Para hacer esto, se reduce el circuito a s61o una resistencia que sea equivalente al valor total de todas las resistencias en serie y en paralelo del circuito, Se puede apreciar que hay tres ramas en el circuito. Una de ellas atravie~a ·R-2 y Ra; la segunda R 4 , y la tercera R 5 y R 6 • Cada una de estas rafias deberá reducirse primero. R 2 y Ra están en serie, de manera que su resistencia total es 4 + 2 = 6 ohms. R 5 y R6 también están en serie y su resistencia total es 1 + 2 = 3 ohms. Entonces, las resistencias de las tres ramas son 6 ohms, 1 ohm y 3 ohrns y Ja resistencia efectiva de las tres ramas se puede obtener mediante el método recíproco para calcular resistencias en paralelo: REFF = _1___1 1 -+-+6 1 9 = -- = 1 3 1 6 2 -+-+6 6 6 0.667 ohms 6 Ahora se substituirán las resistencias en paralelo por la resistencia equivalente de 0.667 ohms y el resultado es un circuito en serie con cuatro resistencias. Puesto que se trata de un circuito en serie, la resistencia total es 6.667 ohms. Esto reduce el circuito original a otro más simple con 40 volts .!l)licados a 6.667 ohms. Entonces, la corriente total se determina según la ley de Ohm : I = E/R = 40 volts/6.667 ohms = 6 amperes 2-112 CIRCUITOS EN SERIE"PARALELO problemas resueltos ( cont.) R3. 20n · Rz. 40n R¡ ~ 20n 100 Volts-=R4. 60n Problema 21. ¿ Cuál es la caída de tensión en R 9 en el circuito? Para encontrar ·la caída de tensión en R 3 , debe conocerse la corriente que pasa por ella. No se da la corriente, de modo que primero deberá calcularse la corriente total del circuito y luego determinar qué parte de la corriente total pasa a través de R 3 • Se comenzará por reducir el circuito a una resistencia equivalente única, I-Iay dos ramas en paralelo: una es R 2 y Ra y la otra es R4. Se conoce la resistencia total de la rama Ri y se encontrará el total de la rama R2 R"1 sumando las resistencias; 40 + 20 = 60 ohms. La resistencia total de cada rama es de 60 ohms, de manera que la resistencia. efectiva de la combinación para]elo es la mitad del valor de una sola, o sea. 30 ohµis. La resistencia de todo el circuito es de 30 ohms más los 20 ohms de R 1 , o sea, 50 ohms. La corriente total del circuito se puede deter~ minar rn~diante la ley de Ohm: ITOT = E/RTOT = 100 volts/50 ohms = 2 amperes Esta corriente total fluye a través de R 1 y tiene una caída de tensión en esa resistencia: Ea, = IR 1 = 2 amperes X 20 ohms = 40 volts Esto significa que la diferencia entre 40 volts y la tensión de la fuente, o sea 60 volts, debe aplicarse a las dos ramas en paralelo. Con 60 volts en cada rama, puede dete;r:-minarse la corriente en la rama que contiene a R 2 y Rs, de la siguiente manera: I = E/R,_, = 60 volts/60 ohms = 1 ampere Esta corriente fluye a través de R 2 y R 3 , ya que están en serie. Se conoce la corriente en R 3 y, por lo tanto, se puede calcular la caida de tensión ahi por medio de la ley de Ohm : Ea, "" IR, = 1 ampere X 20 ohms = 20 volts RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO 2-113 resumen O Se puede identificar un circuito en serie-paralelo, rastreando la trayectoria de la corriente. Si la corriente se divide en ramas separadas y también hay cargas en serle, se trata de un circuito en serie-paralelo. Toda resistencia a través de la cual fluye la corriente total estará en la parte en serle del circuito. D Todo resistencia a través de la cual sólo fluya parte de la corriente total, está en la parte del circuito conectada en paralelo. O En un circuito en serie-paralelo, se aplican todas las leyes de los clrcuitos en serie y en paralelo. D Con frecuencia los circuitos en serie-paralelo se r1;,ducen a su forma mós simple para resolver las cantidades eléctricas. O Generolmente la forma mós simple es una resJstencia que un circuito en serie con la fuente de tens!6n . .O Cuatro pasos básicos en la reducción de circuitos en serie-paralelo son= dibujar de nuevo el circuito, si es necesario de manera que todas las combinacionés de resistencias en paralelo y resistencias en serie se puedan Identificar fácilmente. ,D Calcular la resistencia efectiva de cada. combinación de resistencias en paralelo. O Substituir coda combinaci6n en paralelo con una resis• tencia igual a la resistencia efectiva de la combinaci6n, que teng<;:1 como resultado un circuito en serie. .O De-terminar la resistencia total del circuito s:vmando las resistencias de todas las cargas <"n serie. D La caída total de tensi6n en un circuito en serle·paralelo es igual a la tens16n de la fuente. O Las corrientes de rama en una parte en paralelo de un circuito se puedei;:i de.terminar calculando la caído de tensi6n en la parte en paralelo y luego apl!cando la ley d& Ohm. Esto caída de tensi6n es Igual a la corriente total multiplicada por lo resis~ tanela en serie equivalente de la parte en paralelo. D Lo potencia dlsipada por cada carga de un circuito en serie-paralelo se obtiene mediante las ecuaciones comunes de potencia. D La potencia total es igual a la potencia desarrollada por la resisteMcia total equ!valente del circuito o a la suma de los potencias consumid1;1s en cada carga. preguntas de repaso l. Definir circuitos en serie, paralel(}! y serie-par.alelo, Para las preguntas .2 a 1O, básese el circuito de la página 2MI 04 considerando todos los resistores como de 4 ohms .Y una fuente de energla de 100 volts. 2. 3. 4. 5. 6. 7. 8. 9. 10. ¿ Cuál es la resistencia total del circuito? ¿ Cuál es la ·Corriente total del circuito? ¿ Qué cantidad de corriente hay en R 2 ? ¿ Cuánta es la tensión en R 1 ? ¿ Cuánta es la tensión en R 3 y en R 1 ? ¿ Cuánta es la corriente en R 4 ? ¿ Cuánta es la corriente en R 6 ? ¿ Cuánta es la potencia consumida por R 5 ? ¿ Cuál es la potencia total consumida en el circuito? 2-114 LEYES DE KIRCIIHOFF LoS voltajes de corrientes en este circuito no se pueden encontrar aplicando la ley, de Ohm. Existen demasiadas ramas y demasiadas fuentes de energía. Sin embargo, empleando !as leyes cie Kirchhoff, pueden calcularse to.dos _los voltajes y corrientes. leyes de kirchhoff En todos los circuitos que se han examinado hasta ahora, la ley de Ohm ha descrito las relaciones existentes entre corriente, tensión y resistencja, Sin err1bargo, todos los circuitos estudiados han sido relativamente sirnples. Sin e1nb2i.rgo, existen circuitos que son tan com.plejos que no pueden resolverse rrtediante la ley de ()h1n, f:stos circuitos· tienen rnuchas rámas o mÚchas fu.entes de potencia, y la ley de Ohm sería o imprráctica o bien imposible de aplicar. P'or lo tanto, se necesitan otros métodos para resolver circuitos co1nplejos. Sin embargo, cualquier método que se use, no debe violar la ley de Ohm, ya que ésta es la base rr1isma de la teoría de los circuitos de c-c. Se han desarrollado métodos para resolver circuitos con1plejos, basados en los experin1entos de un físico alen1án llamado (}ustav Kirchhoff. Alrededor de 1857, I(irchhoff lleg6 a dos conclusiones corr10 resultado de sus expe~mentos. :Estas conclusiones 1 conocidas corno leyes de l{irchhoff, se pueden enuneiar como sigue: Ley de' Kirchhoff d:e tensión: La suma de las caídas de tensión en cualquier trayectoria cetrada es igual a ia suma de las fuerzas electromotrices en esa tra toria. J.,ey de Kirchhoff de corrtente: I.. a. corriente que llega a determinado punto de unión, o nodo, en un circuito es igual a la corriente que abandona ese punto. Al aplicar las leyes de Kirchhoff, no importa a cuál de ellas se le llame primera y a cuál segunda, Puesto qúe, en. la práctica, la ley de Kirchhoff de teusión generahnente se aplica primero, se le lla1nará primera ley de I(írchhoff. La ley de Kirchhoff de corriente en consecu.encia, será mencionada coxno segunda ley. De acuerdo con In que ya se sabe acerca de la teoría de los circuitos, estas dos leyes pueden parecer obvias. A pesar de su aparente sencillez, constituyen herramientas muy eficaces cuando se trata de resolver circuitos difíciles y complejos. Aunque estas leyes son sencillas en sí, las n1atemáticas que se necesitan para aplicarlas se van co1nplicando conforme los circuitos se hacen 1n.ás complejos. Debido a esto, en la presente exposición, tales leyes sólo se usarán para resolver circuitos de relativamente poca co1nplejidad. LEYES DE KIRCHHOFF 2-115 ley de kirchhoff de tensión Con frecuencia, la ley de Kirchhoff de tensión se escribe en muchas formas diferentes; pero, independientemente de la forrna que tenga, ex~ presa un misrno hecho. Indica la relación entre las caídas de tensión en cualquier trayectoria cerrada de un circuito y las fuentes de tensión en esa trayectoria. I~os totales de estas dos cantidades siempre son iguales. Esto se puede expresar en forma de ecuación como: ~ EFuEl'.'TE = ~ IR, en donde el símbolo ~' que es la letra griega sigma significa "suma de". Estos circuitos SON mallas ¡' La Ley de Voltaje de Kirchhoff sólo se puede .aplicar a mallas cerradas. Una malla cerrada debe satisfacer dos condiciones: 1) Debe tener una o más fuentes de voltaje 2) Debe tener una trayectoria completa para que !a corriente fluya de cual· quier punto en la malla, regres,111do al mismo Estos circuitos NO SON mallas Tengan1os presente que en un circuito en serie sin1ple, la suma de las caídas de tensión es igual a la tensión aplicada al circuito. Esta es en realidad la ley de Kirchhoff de tensión aplicada al caso más simple posi~ ble; es decir, .cuando sólo hay una trayectoria y una fuente de tensi6n en esa trayectoria. 2-116 LEYES DE KIRCHHOFI<~ 20n Ir l 1 i' liOVolts r" 10n I 1 ' ' r 11 :1 11 !1 ! (A) (B) ~----~ aplicaci6n de la ley de kirchhoff de tensi6n En el caso de circwtos en serie simples la ley de Kirchhoff de tensión corresponde a la ley de Ohm. Para determinar la cantidad de corriente en el circuito (A) mediante la ley de Kirchhoff de tensión, simplemente se usa la ecuación: EFuENTE = IR. Sólo hay una fuente de tensión o fem en la trayectoria y dos caídas de tensión o IR. Por lo tanto, la ecuación se convierte en: 60 = 201 + 101 60 = 30I I = 60/30 = 2 amperes En el problema anterior, se conocia la dirección en que fluía la co~ rriente antes de resolver el problema. Cuando existe más de una fuente de tensión, puede suceder que no se conozca la dirección de la corriente. En este caso, se supone una dirección arbitraria al comenzar el problema. Todas las fuentes que facilitan la circulación de la corriente en la direcci6n presupuesta.· son positivas y las que se oponen a la corriente en esta dirección, son negativas. La respuesta al problema será positiva si la dirección que se supuso originalmente para la corriente fue la correcta, y negativa si se supuso erróneamente. En cualquier caso, se obtendrá la magnitud correcta de la corriente. Por ejemplo, ¿ cuál es la corriente en el circuito (B) ? Si se supone que la corriente fluye en la direcc~ón mostrada, la ecuación para la ley de Kirchhoff de tensión es: 2-: EFUENTE = ~ IR 60 - 75 = 201 + 10! 15 = 301 I = -15/30 = -0.5 amperes El resultad0i es negativo, de manera que, en realidad, la corriente es de 0.5 amperes en la dirección opuesta a la que se supuso. 2-117 LEYES DE KJRCHHOFF ley de kirchhoff de corriente La ley de corriente, igual que la ley de tensión, con frecuencia se enuncia de diferentes formas. Indepen'dientemente de la forma de su enunciado, su significado no cambia. Y la ley es: en cualquier punto de unión o nodo de un circuito, la corriente que llega es igual a la corriente que sale. Esto debe ser obvio para el que ha estudiado en el volumen l. La corriente no puede acumularse u originarse en un punto o nodo. Por cada electrón que llega a un punto, debe salir otro. De no ser así, se originaría un potencial y la corriente finalmente cesarla cuando el po~ tencial fuese igual al de la fuente de energía. Por lo tanto, si llega una corriente de 1O amperes a un punto que tiene dos trayectorias que salen de él, los 10 amperes se dividirán entre las· dos trayectorias; pero el total de 10 amperes deberá salir del punto. Ya el lector estará familiarizado con la aplicación más obvia de la ley de Kirchhoff de corriente, a partir de circuitos paralelos. Es decir, la suma de las corrientes de las ramas es igual a la corriente total que entra a las ramas y también a la corriente total que sale de las ramas. lrnr= lsAL 1+ lsAL2 lrn11 +lrnr2 + lrn13 = lsAL La tey de corriente de Kirchhoff.establece que la corriente no puede acumularse en un punto. La corriente que sale de un punto debe ser igual a la corriente que entra al mismo. Por lo tanto, si se asigna una polaridad positiva a la corriente que entra a un punto Y . polaridad negativa .a la corriente que sale de él, la suma algebraica de las corrientes en cualquier punto, es igual a cero: ¡¡ [N[ - ll SAL o = O ~I rnr = ¡¡ SAL La ley de Kirchhoff de corriente no suele aplicarse sola, sino junto con la ley de tensión al resolver un problema. Esto se demuestra en las páginas que siguei:i, 2-118 LEYES DE KJRCHHOFF r( A lror I¡ ¡ 6 Volts-=- ~- 3o 60 H D F E aplicación de las leyes de kirchhoff Encontrar la corriente que fluye a través de la resistencia de 3 ohms en el circuito, xnediante las leyes de Kirchhoff. Existen dos trayectorias en este circuito: una es ABCDEF A y la otra es ABGHEFA. Primero se aplicará la ley de l(irchhoff de tensión a ambas trayectorias: 2IwT 21= + 61, = 6 + 31, = 6 + 12 , si se substituye ( 1) (2) Ahora bien, puesto que IToT = 11 (1 1 + 12 ) en lugar de lroT en la, ecuaciones ( 1) y ( 2) y se simplifica, se obtendrá lo siguiente: 81, + 21, = 6 21, + 51, = 6 (3) (4) Ahora se tienen dos ecuaciones y dos incógnitas, y debe eliminarse 11 para encontrar 12 • U na forma para hacer esto es multiplicar la ecuación (4) por 4 y restar la ecuación (3) del resultado: 81, + 201, = 24 - (8I, + 21, = 6) 181, = 18 Se tiene ahora una ecuac1on con sólo 12, la corriente que se busca. De manera que la corriente 12 a través del resistor de 3 ohms es: I, = 18/18 = 1 ampere 181, = 18 Podría haberse resuelto este problen1a simplen1ente mediante la ley de Ohm; pero se resolvió según las leyes de Kirchhoff, a fin de que el lector aprenda las técnicas que se aplican para resolver circuitos complejos cuando no se pueda usar la ley de Ohm. PRINCIPIO DE SUPERPOSICIÓN 2-119 principio de superposición Cuando hay rnás de una fuente de energía en un circuito o trayectoria (malla), la corriente será afectada por cada ·una de las fuent€s. Se han examinado dos maneras de encontrar la corriente en estos casos. Una de ellas es determinar la tensión combinada de las fuentes y luego usar la ley de Ohm para determinar la cantidad de corriente. La otra consiste en usar la ley de Kirchhoff de tensión en la malla. Un terce'f' rri.étodo que puede usarse se basa en el hecho de que la corriente en cualquier punto es la suma de las corrientes producidas por cada una de 'las fuentes de energía, Por lo tanto, se puede calcular la corriente que existiría si sólo se tuviera una fuente de energía y se hace esto para cada una de las fuentes, la suma de éstas será.. la corriente total que se tendrá si todas las fuentes actúan simultáneamente en el circuito. A esto se le llama principio de superp'Osición. Deben darse cuatro pasos para aplicar el princ1p10: 1. Sustituir todas l~s fuentes de energía excepto una, con un corto circuito y suponer una dirección de flujo de ·corriente. 2. Calcular la corriente que se desea con esa fuente en el circuito, 3. Hacer lo mismo para cada una de las demás fuentes de energía en el circuito. 4. Sumar las corrientes que se han determinado. Las corrientes en la dirección de la corriente supuesta originalmente son positivas. Las de dirección opuesta son negativas. Si la corriente total resulta negativa, la dirección supuesta era la errónea. 2¡¡ Para el circuito mostrado) se supondrá una dirección para la corrien~ te total. Así pues, I, = E,/R = - 10 volts/2 ohms = - 5 amperes I, = E,/R = 20 volts/2 ohms = 10 amperes I=r = I, + I, = - 5 + 10 = 5 amperes 2-120 RESISTENCIA INTERNA DE LAS FUENTES DE ENERGiA resistencia interna de las fuentes de energía Se recordará de la página 2-20 que toda fuente de energia tiene alguna redste·ricia interna que se· opone al flujo de la corriente. Normalmente, esta resistencia es muy pequeña, y casi no tiene efecto en la operación del circuito, Por esta razón, la resistencia interna de la fuente de energía ha sido ignorada en todos los circuitos de este volumen. Cuando la resistencia interna de una fuente debe ser considerada en el circuito} generalmente se representa en serie con la fuente. Y, en su mayor parte, el efecto que tiene en un circuito es. el de una resistencia adicional en la misma conectada en serie con la fuente de energía. Toda resistencia en un circuito sufre una caída de tensión cuando hay flujo de corriente. Puesto que la resistencia interna de la fuente está dentro de ella, su caída de tensión también es interna,, Esta caída interna se resta de la tensión de salida de la fuente. Y puesto que la cantidad de cualquier caída de tensión se resuelve por la ecuación E = IR, cuanto más alta sea la resistencia interna de una fuente, o sea mayor la cantidad de corriente que conduzca, mayor será su caída interna de tensión y más baja su tensión de salida. Para algunas fuentes de energía, la salida de corriente está limitada por la caída interna de tensión. Si se trata de tomar más de cierta cantidad de corriente de estas fuentes, el aumento de corriente causa un aumento en la caída interna de tensión; que reduce la · tensión de salida y, en consecuencia, hace bajar la corriente. Cuando las fuentes de energía se conectan en paralelo, sus resistencias internas también están en paralelo. Por lo tanto, la resistencia in. terna efectiva es inferior a la de cualquiera de las fuentes. la resistencia interna de una fuente de energía generalmente está indicada en un diagrama del circuito por una pe· queña resistencia en serie con la fuente Resistencia interna de la fuente -~ La resistencia de la fuente se opone al flujo de corriente como cualquier otra resistencia en el circuito. Ta.mbién reduce el voltaje de salida de la fuente debido a la caída de voltaje interno que causa cuando circula la corriente Instrumento Baleria 1-1/2 Volts {, 2-122 FALLAS EN LOS CIRCUITOS DE C-.C fallas en fuentes de energía \¡ Una falla común en circuitos de C··C es la que ocurre en la fuente de energ.ía. Las fuentes pueden fallar de forma que pierdan totaltnente su salida, o de manera que su tensión de salida disrninuya a un valor inferior al que se considere nom1al. En materia de electricidad, las dos fuentes de energía rnás. con1unes en e-e son el generador de e-e y la batrit'ía. Los generadores de e-e pueden fallar debido a algún defecto mecan1co dentro del generador o debido a dificultades eléctricas de constn1cción, por ejemplo, conducto:res abiertos o en corto. El tipo más común de falla de una batería es una disminución en la tensión de salida, causada por la descarga de la batería. Toda batería se descarga gradualmente al salir corriente de ella durante cierto tiempo. Cuando es ha descargado hasta el punto en que su tensión de salida es inferior a ]a necesaria para que el circuito opere, deberá cargarse o bien substituirse. Las baterías también pueden sufrir corto circuitos internos y en este caso deben substituirse. Sin embargo, esto no sucede con frecuencia. Los generadores de c-c y las baterías se describen detalladamente en el volun1en 6. Los generadores de c·C y baterías fallan ya sea por pérdida de sus salidas completamente o porque sus tensiones de salida disminuyen considerablemente r '' FALLAS EN LOS CIRCUITOS DE e-e 2-121 fallas en los circuitos de c-c Para que un circuito opere correctamente, cada una de sus partes debe funcionar en la forma prevista. La fuente de energía tiene que suministrar la tensión requerida; los cone-ctores deben constitqir conexiones de baja resistencia entre las partes del circuito sin sobrecalentamiento ni corto circuitos y las cargas deben funcionar sin tomar demasiada corriente de la fuente. Los dispositivos auxiliares, son interruptores, por ejemplo, también deben operar correctamente. Puede concluirse pues, que si cualquier partrl fal{a o bien opera mal, todo el circuito falla, ya que no puede operar en la forma para la que ha sido diseñado. Cuando se abre una parte eléctrica, esto no significa nece5ariamente que el circuito esté El electo exacto que una parte con falla tiene SO· b~e un circuito depende de cuál es esa parte y c_om~. fa/la 1 así como el tipo de circuito y la loca. abierto. Igualmente, cuando una parte está en corto, no siempre significa que el corto llzac1on de esa parte en el circuito es en todo el circuito ,, Cuando falla una parte, la manera como afecta al circuito depende del tipo de parte de que se trate, de la forma en que falle, del tipo de circuito en que se use y del lugar en que esté cone~tada al circuito. Por lo tanto, el mismo tipo de parte, fallando en la .rrnisma forma, puede causar efectos diferentes en circuitos diferentes. Por ejemplo, si un resistor se abre en ,un circuito en serie, abriría a todo el circuito, pe.ro si el mismo resistor· se abriera en una rama de un circuito paralelo, sólo abriría esa ra.tna, La corfiente total del circuito seguiría fluyendo, aunque disminuida. FALLAS EN LOS CIRCUITOS DE C-C 2-123 fallas en resistores Los resistores so1) una de las causas más comunes de falla en un circuito. Esto no se debe a que sean excepcionalrnente delicados o que tiendan a sufrir daños, sino más bien a causa de que se usan mucho. En los circuitos eléctricos 1 los resistores fallan de dos 1naneras princi~ palrnente: 1) .se queman y se abren, y 2) su valor de resistencia cambia. l,os resistores pueden variar de valor en tal forma que su re.sistencia aumente o disminuya. Si el valor aumenta mucho, actuará como un resistor abierto. Si el valor disminuye mucho, actuará co1r.10 un resistor en corto. Generalmente, estas fallas son el resultado de calor generado pot' la corriente en el resistor. Si el calor no es intenso, pero se genera durante un largo periodo, el valor del resistor puede carnbiar; en tanto que si el calor es muy intenso, el resistor probablemente se quemará en poco tiempo. Con frecuencia, la falla de un resistor es causada por alguna otra fialla en el circuito, que resulta en un aurnento en la corriente del circuito, entonces el aumento de corriente hace que el resisto,r se sobrecaliente y, en consecuencia, falle. La mayor parte de las fallas en resistores resultan del calor generado en el resistor por el flujo de la corriente. Este calor puede causar cambios en el valor de los resistores así como que se quemen y abran. Puesto que la mayor parte de las fallas en resistores son a causa de un exceso de cal~r, un resistor defectuoso con frecuencia se puede detectar por su aspecto dañado o decolorado. Esto es especialmente cierto Pª\ª resistores de composición. Los resistores ajustables y variables están sujetos a los misn1os proble1nas· que los resistores fijos; pero, adcrnás, pueden fallar al perder su capacidad para ser ajustados o variados. Esto. puede ocurrir a causa de algún.defecto mecánico; por ejemplo, un cursor deslizante roto o debido__ a una dificultad eléctrica, por ejemplo, un contacto sucio. 2-124 FALLAS EN LOS CIRCUITOS DE e-e falla en otras cargas lios resistores no son el único tipo de carga que puede fallar en un circuito. En realidad, cualquier dispositivo usado. como carga puede tener problemas y causar la falla en un circuito. Las cargas que usan algún tipo de elem.ento calefactor para. efectuar su función frecuentemente constituyen una causa. de falla. Los ejemplos de este tipo de carga son: tostadores, lanchas, calentadores eléctricos y lámparas. Durante su operación normal estas cargas sufren calentan1iento intenso, el cual causa que el material del elemento se dilate, Cuando se corta la corriente el elemento se enfría y se contrae hasta su tamaño original. La cantidad de dilatación y contracci6n no es grande, pero ocurre cada vez que se hace funcionar al dispositivo. Esta expansión y contracción alternadas fatiga al material y, a la larga, el elemento se rompe abriendo el circuito. Las cargas que usan un elemento calefactor, generalmente fallan debido a! calentamiento y enfriamiento alternados del elemento al ser conectado y dseconectado el circuito. El calentamiento y e! enfriamiento causan di_latación y contracción del material del elemento y eventualmente el elemento se rompe. FALLAS EN LOS CIRCUITOS DE c-c 2-125 falla en dispositivos auxiliares Los dos dispositivos auxiliares de circuitos con que el lector se ha familiariazdo son el interruptor y el fusible. Ambos pueden fallar y afectar la operación de un circuito. Puesto que el objeto de un interruptor es abrir y cerrar un circuito, cualquier interruptor debe tener dos posiciones: una de ellas que permita el paso de la corriente y otra que no lo permita. El interruptor es operado mecánicamente hacia una u otra posici6n. Si el interruptor se pega en una posición o se rompe, de manera que quede fijo en una posición, se pierde su acción básica de interrupcién. Entonces, siempre mantendrá cerrado al circuito o bien, abierto en todo momento. Otro tipo de falla en un interruptor ocurre cuando los contactos del interruptor se ensucian. Téngase presente que un interruptor no debe tener efecto en un circuito cuando está cerrado. Por lo tanto, su resistencia debe ser cac;i nula. Pero si los contactos están sucios, la suciedad puede actuar como una resistencia adicional en el circuito y causar una disminución en la corriente del circuito. i 1 ¡; 1 Las fallas de fusibles pueden constituir una catástrofe Los fusibles no fallan con gran frecuencia; pero cuando lo hacen los resultados pueden ser catastróficos. Si, debido a imperfecciones en el material del fusible, éste se quema a un nivel de corriente inferior al normal, el circuito se abrirá innecesariament.e. Esto es inconveniente, pero no grave. En cambio, si un fusible no se quema cuando debiera, en el circuito fluirán las altas corrientes dañinas que se supone debe evitar. Estas corrientes pueden quemar la fuente de energía o la carga y, hasta causar un incendio. t 2-126 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen O !.a ley de Kirchhoff de tensión es a saber: la suma de !as caídas de tensión en cualquier malla cerrada es igual a la suma algebraica de las frecuencias electromotrices en esa malla. Matemáticamente, .kEFmlN'l'J! :ce:: ~IR, O La !ey de Kirchhoff de corrionte es: la corriente que llega a cualquier punto en un circuito, es igual a la corriente que sale de él. Matemáticamente, 2:IEN"l' = ZlsAL· D Al aplicar la ley de Kirchhoff de tensión, se supone una dirección arbitraria para la corriente en la malla y se recorre la malla en la dirección de la corriente supuesta, regresando al punto inicial. D Las frecuencias electromotrices del circuito son positivas si tienden a facilitar la corriente en la dirección supuesta, y negativas si tienden a oponerse. D Si el valor de la corriente determinado mediante las leyes de Kirchhoff es negat:vo, la dirección de la corriente era en sentido contrario a la supuesta. O El principio de 5uperposición se usa para resolver la corriente cuando existe más de una fuente de energía. La cOrriente en determinada carga se encuentra sumando las corrien1es debidas a cada fuente. La corriente producida por coda fuente se calcula substituyendo a las otras fuentes por su resistencia interna o por un corto circuito si la resistencia, interna es despreciable. D Las fuentes de ene,rgía fallan por pérdida o disminución de la tensión de salida. O Los resistores pueden fallar por quemarse y abrirse, o por cambiar de valar. O Las conductores pueden fallar por rotura. O Los interruptores pueden fallar por atorarse en una posición o por tener conl'actos sucios. O Los fusibles pueden fallar por abrirse prematuramente o por no hacerl.o, preguntas de re paso Para las preguntas 1 a 5, considere el circuito de la página 2~119. l. Determine la cantidad de corriente rnediante el principio de superpo~ sición. 2. ¿Cuál extremo del r_esistor de 20 ohms es negativo? 3. ¿ Cuál es la caída de tensión en cada resistor!' 4. ,! Cuál es la potencia total que suministran las dos baterías? 5. llesponda a las preguntas l a 3 considerando las terminales de la batería de 75 volts estén invertidas. Para las preguntas 6 a 10, considere el circuito de la página 2-116. 6. Determine la cantidad de corriente mediante la ley de Kirchhoff de tensión. 7. ¿ Cuál es la polaridad de la caída de tensión en el resistor? B. ¿ Cuál es el valor de la caída de tensión en el resistor? 9. ¿ Cuál es la potencia consumida por el resistor? 1O. ¿ Responder las preguntas 6 a 9 con las terminales de la batería de 20 volts invertidas. Corriente alterna - Formas de onda de C. A. - Características de C. A. - Circuitos resistivos de C. A. - Circuitos no resistivos de C. A. - Efectos del electromagnetismo Inductancia - Circuitos inductivos de C. C. - Circuitos inductivos de C. A. - Inductancia mutua - Transforma· dores - Tipos de transformadores - Pérdidas en transformadores - Circuitos RL -- Capacitancia y capacitares Circuitos capacitivos de C. C. - Circuitos capacitivos de C. A. - Circuitos capacitivos de C. C. fluctuante - Factor de potencia - Tipos de capacitares - Código de color para capacitares - Circuitos R. C. 3-1 CORRIENTE ALTERNA ¿qué es corriente alterna? En el volumen 1 se describió a la corriente --como el mov1m1ento de electrones libres a lo largo de un conductor conectado a un circuito en el que hay una diferencia de potencial. La corriente fluye en tanto exista una diferencia de potencial. Si la polaridad de la diferencia de potencial no varía, la corriente siempre fluirá en una dirección y se llama corriente directa o continua, o simplemente-c~c. 1,a corriente continua y los circuitos de c-é se han descrito detalladan1ente en el volumen 2. Existe un tipo dé corriente eléctrica que no siempre fluye en la misma, dirección,. sino que alterna y fluye primero hacia una dirección y luego se invierte y fluye hacia la otra. A este tipo· de corriente se le llama corriente alterna o c-a. A diferencia de la corrlente continua que siempre fluye en la misma dirección la corriente alterna periódicamente cambia su dirección CIRCUJTO DE C-C La corriente alterna (e-a) fluye en Se invierte y fluye en la .otr-a dirección una dirección¡ luego ••• Fuente de Fuente energía de e-a energfa de e-a + CIRCUITO DE C"A En todo circuito la corriente fluye de la terminal negativa de la fuente hacia la terminal positiva, por tanto es obvio que para haber flujo de corriente alterna la polaridad de la fuente debe alternar o cambiar de direcci6n. Las fuentes que pueden hacer esto se llaman fuentes de potenn cia de cMa. Los circuitos alimentados por fuentes de energía de cMa y que, por lo tanto, tienen corriente alterna, se llaman circuitos de c:.a. En forma similar, la potencia consumida en un circuito de cMa es pot.encia de c-a. 3-2 CORRIENTE ALTERNA La corriente fluye a través del resistor, siempre de A a B + La corriente fluye a través del resistor, siempre de B a A La corriente fluye primeramente a través del resistor de A E B, luego de B a A, etc. El calor se desarrolla en este resistor independientemente de la dirección en que fluya la corriente. La corriente alterna, por lo tanto, tiene el mismo efecto sobre el resistor, que la corriente directa ¿es útil la corriente alterna? Cuando se inicia el estudio de la corriente alterna, cabe preguntarse si tiene alguna aplicación práctica. Puesto que invierte su dirección, pudiera parecer que cuanto hiciera al fluir en una dirección, lo desharía al invertirse y fluir en la dirección opuesta. Sin embargo, esto no sucede. En un circuito, los electrones mismos no efectúan trabajo útil. Lo que importa es el efecto que producen las cargas a través de las cuales fluyen. Este efecto es el mismo, independientemente de Ia dirección que tenga la corriente. Por ejemplo, cuando fluye corriente a través de una resistencia, sie·mpre se produce calor, sin importar q~e la corriente fluya siempre en una dirección o -siempre en la dirección contraria, o bien, por momentos en una dirección y por momentos en la otra. CORRIENTE ALTERNA 3-3 ¿por qué se utiliza la corriente alterna Las primeras fuentes de energía eléctrica que usaron ampliamente proporcionaban corriente directa. Pero, mientras mejor se conocían las características de la corriente alterna, ésta fue sustituyendo a la Corriente di.:. recta como la forma de energía n1ás usada en el .mundo. Actualmente, de toda la energía que se consume en el mundo, cerca del 90% es de corriente alterna. En Estados Unidos est<t porcentaje es aún mayor. Es cierto que aun allí hay colonias en las ciudades más antiguas e.n donde todavía se usa energía eléctrica de c-c; sin embargo, también en estas colonias se está cambiando gradualmente a e-a. ¿Cuáles son las razones de este cambio? ¿Por qué es nueve veces mayor el consumo de energía de c-a que de c-c? Básicamente, hay dos razones para esto. U na de ellas es que, por lo general, la e-a sirve para las mismas aplicaciones que la c-c y, además, es más fácil y barato transmitir c-a desde el punto donde se produce hasta el punto donde se consumirá. La segunda razón para el amplio uso de la c-a es que con ella se pueden hacer ciertas cosas y siive para ciertas aplicaciones en las cuales la C·"C no es adecuada. No debe pensarse que se dejará de usar la c-c y que toda la electrici_dad utilizada será de e-a. Hay muchas aplicaciones en donde sólo la c-c puede efectuar la función deseada, especialmente en el interior de equipo eléctrico. 3-4 CORRIENTE ALTERNA Las estaciones o plantas generadoras no se pueden construir cerca de cada hogar, fá- brica o granja, generalmente, deben loca· !izarse cerca de las fuentes disponibles de energía natural, por ejemplo, grandes rios La potencia eléctrica que producen las plantas generadoras será enviada a través de largas distancias, a los usuarios. las pérdidas de potencia son grandes si se- envia e-e a largas _distancias. En el caso de e-a, estas pérdidas se reducen grandemente transmisión de potencia eléctrica En un circuito eléctrico ideal, toda la energía producida por la fuente, la carga la convertirá en alguna forma útil, por ejemplo luz o calor. Sin embargo, en la práctica, es in1posible construir un circuito ideal. Parte de la energía que procede de la fuente se consume en los. conductores de interconexión del circuito y parte se consume dentro de la misma fuente de potencia. Este consumo de energía fuera de la carga es energía desperdiciada o potencia desperdiciada, por lo que su valor debe mantenerse al mínimo posible. La mayor parte de estas pérdidas de potencia son _en forma de calor generado cuando la corriente del circuito fluye a través de la resistencia en el alambrado y la resistencia interna de la fuente. Segl,n lo estudiado en el volurnen 2, se recordará que estas resistencias generalmente sOn n1uy bajas y que, en consecuencia, las pérdidas de potenfia serán n1uy pequeñas. No obstante, L i excepción importante a eslo ocurre cuando el alambrado entre la fuente y la carga es muy largo, como en el caso de la transmisión de potencia eléctrica desde las estaciones generadoras hasta los usuarios. Estas líneas de fuerza eléctrica con las que el lector seguramente está familiarizado, pueden tener longitudes de cientos de kilómetros. Aun un alambre de cobre de gran diárnetro, cuya resistencia es muy baja, tiene una resistencia total considerable cuando se trata de cientos de kilómetros. Podría usarse el alarnbre de plata, que tiene la resistencia más baja de todas, pero esto no reduciría sustancialmente la resi'stencia total y su costo sería excesivo. ¿ Cómo pueden entonces, transmitirse grandes cantidades de potencia eléctrica a través de grandes distancias sin grandes pérdidas en las líneas de transn1isi6n? Esto no se puede hacer con c-c. Sin embargo, es relativamente fácil lograrlo. con c-a, 3-5 CORRIENTE ALTERNA pérdidas de potencia por transmisión Al transmitirse energía eléctrica, una parte de ésta se convierte en calor a lo largo de la ·línea de transmisión. De lo estudiado en el volumen 2 se recordará que esta pérdida en forma de calor es directa'mente proporcional a la resistencia y al cuadrado de la corriente. Esto se puede apreciar en la siguiente fórmula para pérdida de potencia: P - !'R Así, las pérdidas en forma de calor o de potencia ( P) se pueden reducir si se baja la corriente (I) que lleve la línea de transmisión o la resistencia (R) del conductor, o bien, ambas. Sin embargo, la resistencia tiene mucho menos efecto en la pérdida de potencia que la coriente, ya que la corriente está elevada al cuadrado. En la transmisi.ón de potencia de e-a, la corriente que lleva la linea de transmisión es relativamente pequeña Mediante conductores, la energía se distribuye a hogares, fábricas, etc. Linea de transm sión Estación generadora Extremo de la linea de transimisión En el extremo de la línea de transmisión, la pequeiia .corriente que llega se convierte a grandes corrientes requeridas por los usuarios de potencia eléctrica. Esto so hace así para que las pérdidas 12R (potencia) sean bajas en las lineas de transmisión Si se duplicara la resistencia, las pérdidas de potencia serían el doble, pero si se duplica la corriente, las pérdidas de potencia se cuadruplican. Así que la mejor manera de reducir las pérdidas de po~encias es reducir la corriente. Sin embargo, los usuarios de energía eléctrica necesitan tener, grandes corrientes al final de la línea de transmisión. Por lo tanto, lo más conveniente es un método por el cual se transmitan bajas corrientes por las líneas de transmisión, pero se pueden obtener altas corrientes al final de la Hnea. Esto es posible con potencia producida por e-a. En las líneas se envian corrientes relativamente bajas y, cuando llegan al punto donde debe consumirse, se convierteh en corrientes elevadas. 3-6 CORRIENTE ALTERNA transmisión de potencia de e-a Tal vez parezca raro que se pueda transmitir potencia eléctrica con baja corriente en la línea de transmisión y, en cambio, obtener potencia con alta corriente al final de la línea. Par-a comprender esto debe tenerse presente la relación que hay entre potencia eléctrica, tensión y corriente, según la siguiente ecuación: P - El Se concluye de esta ecuac1on que puede producirse la misma potencia eléctrica (P) con muchas combinaciones de corriente (I) y tensión (E). Por ejemplo, puede obtenerse una potencia de 1,000 watts con una tensión de 100 volts y una corriente de 10 amperes, o con una tensión de 200 volts, y una corriente de 5 amperes, o bien, con una tensión de 1,000 volts y una corriente de un ampere. 1 Volt-100 Amperes 50 Volts-2 Amperes 100} Watts 10 Volts-10 Amperes . Transformador . . . ' 20 Vo\ts-5 Amperes 100 Vo!ts· l Ampere . 100 Watts . . La potencia en c-a sl! puede convertir a varias combinaciones de voltaje y corriente. El valor de la potencia después de la conversión es el mismo que su valor antes de la conversión, consider~ndose la relación P ::= El Por lo tanto, hay rnuchas maneras de obtener una potencia de un millón de watts en una línea de transmisión; por ejemplo, puede obtenerse con una tensión de 1,000 volts y, en este casO, la corriente sería de 1,000 amperes y 1nuy grandes las pérdidas de potencia en la línea. T'ambién puede obtenerse esa misma potencia con una tensión de 100,000 volts y una corriente de sólo 10 an1peres y las pérdidas de potencia serían rnucho menores. Al final de la línea de transmisión, la combinación de tensión y corriente se. puede convertir a cualquier otra combinación de tensión y corriente ·que produzca un total de un millón de watts. Los dispositivos que se utilizan para convertir potencia de c-a de una combinación de valores de tensión y corriente a otra se llaman transformadores y se estudiarán más adelante en este mismo volurr1en. CORRIENTE ALTERNA 3-7 otras características de la e-a El hecho de que pueda transm1st1rse a través de largas líneas de transmisión en forma barata y fácil, no constituye la única ventaja que tiene la c-a sobre la c-c. La c-a tiene otras características con que no cuenta la c-c y que la hacen muy adecuada para ciertos usos. Una de estas características es el hecho de que varía en valor o rnagnitud. No se .eleva inmediatamente a un valor máximo ni permanece en ese valor hasta que el circuito se abre, como ocurre con la e-e. Este cambio de nivel es similar a la forma en que cambia el nivel de las ondas sonoras en el aire. Así pues, en el campo de las comunicaciones eléctricas, se usa e-a para reproducir y transmitir sonidos eléctrica1nente. · Otra característica importante de la c-a, es el hecho de que la energía eléctrica radia desde cualquier circuito donde fluya corriente ~léctrica. Esta característica constituye la base de las comunicaciones de radio y se usa mucho en el campo de la electrónica. 1, 1, 1 I! 1'; CORRIENTE ALTERNA la fuente de energía de e-a El objeto de cualquier fuente de potencia es producir uria tensión o diferencia de potencial entre sus terminales de salida y mantener esta tensión cuando el circuito se cierra y fluye corriente. En fuentes de potencia de e-e, la polaridad de la tensión de salida nunca cambia. Una terminal es siempre· negativa y la otra; es siempre positiva. Por lo tanto, la. corriente del circuito siempre tiene la misma dirección; sale de la terminal negativa de la fuente y regresa al polo positivo de la misma, después de haber pasado por la carga. Por otra parte, las fuentes de e-a cambian de polaridad constantemente. En determinado momento, una · terminal es negativa y la otra positiva. Un instante más tarde, la terminal negativa se vuelve positiva y la positiva se vuelve negativa. Estas inversiones de polaridad son continuas y r:ada vez que suceden, la corriente del circuito cambia de dirección, ya que debe fluir siempre de la terminal negativa hacia la positiva. Las fuentes de energía de e-a se llaman generadores de e-a o alternadores. 8 8 Instante 1 lnsta11te 3 8 8 instante 2 Instante 4 la polaridad de las fuentes de potencia en e-a cambia continuamente. Cada vez que se invierte la polaridad 1 la corriente del circuito cambia también de dirección 3-9 CORRIENTE Al.TERNA un generador elemental de e-a Los generadores de c-a combinan el movimiento físico y el magnetismo para producir una tensión de e-a. En el volumen 1 se vio que si se mueve un conductor a través de un cam¡. magnético, de tal manera que atraviese las líneas de flujo se ejerce una fuerza sobre los electrones libres y los hace· moverse. Puesto . que dicha fuerza produce flujo de corriente, puede considerarse corno Una fern o cómo una tensión. Este es el principio básico según el cual funcionan los generadores de c-a. El tipo más sencillo de generador c-a se ilustra en la figura. Consta de una sola espira de alambre que se coloca entre los polos de un imán permanente y se le hace girar. Al hacerlo, atraviesa las líneas de fuerza magnéticas; entonces se dice que las corta y se origina una tensión. En la práctica, la espira realmente está formada por una serie de espira¡¡ dentro de un rotor o una armadura. ,_____ Imán permanente Escobillas ~Espira de alambre Al girar la bobina de un generador de c-a, se genera un voltaje que aparece en los extremos de la bobina. Este voltaje se transfiere a un circuito externo por medio de anillos deslizantes y escobillas Anillo deslizante La tensión se 011g1na entre los dos extremos de la espira y se usan anillos deslizantes y carbones para aplicar la tensión a un circuito externo. Los anillos deslizantes están pulidos y hechos de material conductor. Se conecta un anillo a cada uno de los extremos de la espira y ambos anillos giran al mismo tiempo que la espira. Así la tensión de salida del generador se produce entre los dos anillos deslizantes. I,as escobillas o carbones están en contacto con los anillos. deslizantes, una con cada uno de ·ellos. Los carbones no se mueven sino que permanecen en contacto con los anillos deslizante~ y frotan su superficie al girar éstos. De esta manera, la tensión de salida del generador ocurre entre los carbones y se puede aplicar fácilmente a un circuito. Se puede apreciar, de acuerdo con la descripción, que debe contarse con algo que haga girar la espira para que el generador funcione. Este "ªlgo", pued~ ser agua corriente, un motor de gasolina, vapor originado por combustión de carbón o aun vapor producido por un reactor nuclear. En el volumen 6 se estudian en detalle los generadores de e-a. 3-10 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen O La corriente alterna fluye prímeramente en una dirección y luego se invierte y fluye en la otra. O Las fuentes de potencia O Los circuitos alimentados por fuentes y !a potencia que consumen es potencia potencia eléctrica consumida en el mundo de de de es e-a producen el flujo de corriente alterna. potencia de e-a se llaman circuitos de e-a e-a. O El noventa por ciento de toda la producida por e-a. D Existen dos razones básicas por las que ·se emplea e-a: Se puéde transmitir más fácilmente y a menor costo que la e-e; además con ello se pueden hacer ciertas cosas y sirve para ciertas ap,licaciones para las que no es adecuada la e-e. D El calor generado en las líneas de transmisión es potencia desperdiciada, ,O La transmisión de potencia de c-a con un valor relotivan1ente bajo de corriente, mantiene las pérdidas de potencia al mínimo. D Se puede producir el mismo nivel de potencia con muchas combinaciones de tensión y corriente. D Cualquier circuito donde fluya corri~nfe alterna rcidía energía eléctrica. Esta es la base de las radiocomunicaciones. D las fuentes de potencia de e-a se llaman generadores de c-a o dJternadores. O El tipo más sencillo de generador de c-a consta de una sola espira de alambre colocada entre los polos de un imán y a la cual se le hace girar. El corte de las líneas de fuerza magnéticas origina una tensión. D Una serie de espiras rotatorias recibe el nombre de rotor o armadura. O Los anillos deslizantes y los carbones se 1.1san para aplicar la tensión de salida de un generador a un circuito externo. pteguntas de repaso 1. ¿ Qué es corriente alterna? ¿ Qué es corriente continua? 2, ¿Se emplea aún energía eléctrica de c-c? 3. ¿Qué significa pérdida de potencia? 4. ¿ C6mo pueden mantenerse al rnínimo las pérdidas de potencia? 5. ¿ Cuál es el efecto que tiene t;n las pérdidas de potencia el duplicar la resistencia de una línea de transmisión? 6. ¿ Cuál es el efecto que tiene en las pérdidas de potencia el duplicar el valur de la corriente en una línea de transnlisi6n? 7, ¿ Qué dispositivo sirve para convertir potencia de cMa, de una combinafi ción de tensión y corriente a otra? ¿ Por qué se usa? 8. ¿ C6mo se les llama a las fuentes de potencia de e-a? 9. ¿ Qué son anillos deslizantes y cqrbones? 10. ¿Qué produciría mayores pérdidas de potencia: la transmisi6n de poM tencia a 100 volt.5 y una corriente de 10 amperes o de 200 volts y 5 amperes? e FORMAS DE ONDA DE ' G }.".,;!6~!'~;,~,:1. circunfel¡ T Un grado es el ángulo 3-11 e-a abarcado por un 360avo de la circunferencia del En un circulo completo, por lo tanto, se tienen 360 grados circulo revolución = 90º revolución 180º revolución = 270º = 360' Si sigue girando hasta este punto, ha girado 270 grados Y si luego continúa nue· vamente al punto de referencia, ha girado 360 grados movimiento angular La espira de alambre en el generador sencillo que se describió en la página 3-9 giraba con el campo magnético. Y, como se sabe, la rotación es movimiento en círculo, tal como la rotación de la hélice de un aeroplano. Más tarde se encontrará que con frecuencia es necesario hablar acerca de la tensión que resulta de cada posición de la espira de alambre al girar. Para esto, es preciso comprender lo que significa movitniento ángular y la forma en que se expresa. El movimiento angular es un 1novimiento en círculo y generahnente se describe dividiendo la circunferencia de un círculo en 360 partes iguales. Si de los extremos de cualquiera de estas partes se trazan líneas al centro del círculo, a la distancia entre dichas líneas se le lla1na grado. Puesto que esto se puede hacer en cada una de las 360 longitudes iguales existen 360 grados en el círci,[o. lJna línea de la circunferencia al centro del círculo se llama radio. De m[•nera que la distancia entre dos radios cualesquiera de un círculo se mide en grados. Esta distancia se mide sie1npre en sentido inverso a la rotación de las manecillas del reloj, de un radio al otro. En la práctica, un radio corresponde al cuerpo u objeto que está girando. El otro radio es un punto de referencia, a partir del cual se mide la posición del prirnero. 3-12 FORMAS DE ONDA DE c•a formas de onda de e-a A menudo es muy útil saber cómo canibian la corriente y la tensión al transcurrir el tiempo. La forma más fácil de hacer esto consi:;te en graficar una forma de onda en papel milimétrico, con lo cual se obtiene una representación gráfica de la corriente y la tensión. Una forma de onda muestra la magnitud y dirección de la corriente o la tensión en cualquier instante. Para graficar uila forma de onda, se definen los dos ejes como se ilustra en la figura. Un eje, generalmente el vertical, es el de corriente o de tensión y se grafita con el número· adecuado de divisiones de corriente o tensión. Generalmente, el otro eje es el eje de tiempo, y se divide en unidades adecuadas de tiempo, por ejemplo, segundos. Con los ejes identificados, se puede grafíCar la corriente o tensión en cada unidad de tiempo, como un punto en la gráfica. Y cuando todos los pun~ tos se unen con una línea continua, la figura resultante es la forma de onda. ·"i 2 > e, ~ o 6 -~ .¡ B " ·2 las formas de onda pueden trazarse ya sea para corriente o voltaje. Estas muestran en qué forma varía la corriente o el voltaje, con respecto al tiempo .3 A veces, cuando se estudian fuentes de potencia de Cwa, se desea conocer cómo varía la tensión de un generador al cambiar la posición de la armadura durante su rotación. En este caso, en lugar de marcar el eje horizontal en unidades de tiempo, se dividiría en grados de _rotación. Entonces, la forma de onda indicará la magnitud y polaridad de la tensión para cada posición de la annadu~a. Para fuentes de potencia de c-a, también las formas de o~da pueden mostrar cómo varia el voltaje de salida con la posición de la armadura de generador ·! => Q e, ~ m .,·~ 45" 90° 135° .¡ ·2 .3 Grado de rotación 60, ,¡, 3-13 FORMAS DE ONDA DE e-a formas de onda de c~a y de e-e La polaridad y magnitud de una corriente o una tensión continuas nunca caml;>ian. Por lo tanto, la forma de onda de una tensión continua de 2 volts sería una línea recta. Una corriente o una tensión alternas cambian tanto en magnitud como en polaridad, Esto puede apreciarse por la forma de onda de una corriente alterna. Cuando la onda está arriba de la línea de corriente cero, la corriente fluye en una dirección, a la que se le llama dirección positiva, en este caso. Cuando la onda está abajo de la línea de corriente 3 21~~~~~~~~~~~~~-~~~~~- 3 4 5 7 8 Tiempo (segundos) -2 -3 cero, como se muestra en color, la corriente ha invertido su sentido y fluye en la dirección opuesta. Obsérvese que la corriente representada por la onda, fluye primero en una dirección; luego se invierte y fluye en la otra dirección, repitiéndose las inversiones nuevamente; las dos pri~ meras inversiones se realizan en un tiempo de 8 segundos. 3 Tiempo (segundos) .3 La distancia de cualquier punto de la onda al CJe de tiempo es la rnagnitud de la corriente en ese instante. :\sí, en un segundo, la corriente tiene un valor de llh ainperes, co1no lo indica el punto de la onda. En for1na similar, a 8 segundos no hay distancia entre la onda y el eje de tiempo, de manera que la corriente es nula. 3-14 FORMAS DE ONDA DE e-a la onda sinusoidal La tensión producida por el generador siinple de e-a descrito anteriormente, tiene una forma de onda característica que es importante en el estudio de toda la teoría de circuitos de e-a. Esta forma de onda repres.enta la tensión de salida del generador durante una revolución completa de la armadura. La tensión comienza en cero cuando la arrnadura no corta líneas magnéticas de fuerza. Al girar la arn1adura, la tensión aumenta desde cero hasta un valor máximo en una dirección. Luego disminuye otra vez hasta cero. En este punto la tensión cambia de ·polaridad y aumenta hasta que llega a un máximo con esta polaridad opuesta. Luego disminuye nuevamente hasta cero. Ehtonces, la armadura del generador ha completado una revolución. En cada revolución que realice la armadura, la tensión variará en esta misma forma. La onda que representa esta variación de tensión en una revolución completa de la armadura, recibe el nornbre de onda sinusoidal. Recibe este norr1bre del hecho de que la tensión generada en cualquier punto del recorrido de la armadura es proporcional al seno del ángulo entre el campo magnético y la dirección de movimiento de la armadura. FORMAS DE ONDA DE 3-15 c~a cómo se genera una onda sinusoidal 125° 170º 315' Grado de rotación Al girar la armadura de generador, la, n11,1gnitud de polaridad del voltaje producido sigue ia forma de una onda sinusoidal. 3-16 FORMAS DE ONDA DE c .. a Las ondas de e-a son simétricas con respecto al eje horizontal Esta es una onda sinusoidal de e-a Esta es una forma de onda de e-a que varia continuamente en magnihld pero en una forma diferente a una onda sinusoidal + E ~ o ~ o ~ ! Esta es una forma de onda de e-a que no varía continuamente en magnitud. la magnitud no cambia cuando la forma de onda es una línea recta horizontal simetría en las formas de onda Quizás el lector haya notado en la pagina anterior que la parte de la onda sinusoidal que queda abajo del eje horizontal tiene la misma forma que la parte de arriba del eje, ambas tienen la misma altura y varían de la mis1na manera. En otras palabras, si la parte negativa de la onda se hiciese girar con respecto al eje y se híciera coincidir con la parte positiva, ambas mitades de la onda serían idénticas. Esta simetría entre las partes ·positiva y negativa de las ondas es característica de las tensiones y corrientes alternas. Cuando la onda no es simétrica con respecto al eje horizontal no se trata de c-a pura. Por lo tanto, la corriente o tensión alternas se pueden definir como aquellas que cambian periódicamente de dirección y que, en ambas direcciones varían exaclamente en la misma forma. Al trabajar con c-a, el lector conocerá bien otras ondas además de la sinusoidal. Dos de las más comunes, con las cuales habrá de familiarizarse, son la onda cuadrada y la onda diente de sierra. FORMAS DE ONDA DE e-a 3-17 ondas cuadradas Un tipo muy común de onda en la cual la magnitud de la corriente o la tensión no varía continuamente, se llama onda cuadrada. En una onda cuadrada, la corriente o tensión aumenta instantáne·amente de cero a un valor rnáxtmo. Luego, no varía, sino que se mantiene a este Valor máximo durante un período, después del cual la corriente o la tensión hacen instantáneament,e tres cosas: 1) disminuye a cero; 2) invie,rte su dirección, y 3) aumenta hasta su valor máximo en esta dirección opuesta. Se mantiene en este valor máximo negativo durante un tiempo y luego disminuye instantáneamente a cero. Por lo tanto, la onda está formada de una serie de líneas rectas, según se ilustra. ONDA CUADRADA ,--------, Las Hneas verticales de una onda cuadrada corresponden a la corriente o voltaje que instantáneamente cambia entre sus valores máximos y. cero / Tiempo Las líneas horizontales corresponden a valores invariables de corriente o voltaje máximos Si una onda cuadrada se extiende grandemente con respecto al e.je de tiempo, las líneas verticales aparecerían en realidad como líneas inclinadas debido a que la corriente o el voltaje, no pueden cambiar instantáneamente de valor. Habría necesariamente un lapso definido para los cambios !!l + ¡; "E 8 o o 1 > o En realidad, la corriente y la tensión no pueden cambiar entre sus valores. máximos y cero instantánean1entc. Sin embargo, estos cambios se efectúan tan rápidamente que, desde el punto de vista práctico, se pueden considerar instantáneos. Se observará que esto ocurre con mu~ cha frecuencia en el campo de la electricidad. Muchas cosas suceden con tal rapidez que se pueden considera~, y se les llamará instantáneas, a pesar de que, estrictamente, no lo sean. 3-18 FORMAS DE ONDA DE C•a A 8 3 - podría generar i 1 - Z, ... ~ 3 o > "1 ·3 1-- Tiempo (segundos) 4 6 UNA ONDA CUADRADA L cómo se genera una onda cuadrada Si un interruptor en el circuito cambia de posición alternativamente entre A y B, la onda de tensión en la r~sistcncia será una onda cuadrada. Por ejemplo, cuando el interruptor está primeran1entc en la posición A, la corriente fluye de la batería E 1 hacia el resistor e instantáneamente se constituye una caída de 2 volts en el resistor. Esta tensión se mantiene en 2 volts mientras el interruptor se encuentre en A. Sí después de 3 segundos el interruptor cambia a la posición B, la tensión producida por la corriente E 1 en el resistor disminuye hasta cero. Entonces, la corriente de E 2 fluye a través del resistor eo dirección opuesta y produce una caída de 2 volts. en el resistor. La tensión sigue siendo de 2 volts, pero la polaridad está invertida en relación con la que E1 produjo anterior1nente. Si después de 3 segundos se quita el interruptor de la posición B, la corriente de E 2 cesa y la tensión en el resistor baja a cero. La tensión en el resistor ha completado así una onda cuadrada completa. Si el interruptor se regresa a la posición 1\. y se repite el proceso, se generará otra onda cuadrada. FORMAS DE ONDA DE c ..a 3-19 ondas diente de sierra Probablemente se ha notado que las ondas reciben sus nombres, según sus fom1as. Por lo tanto, una onda cuadrada es cuadrada, o posiblemente rectangular, y una onda sinusoidal tiene la forma de curva que representa la variación de un seno trigonométrico. Existe otra onda muy comúh y, en cuanto se sepa su nombre, probablernente se tendrá una buena idea de su forma. A ésta se le llama onda diente de sierra y se asen1cja rnucho a los dientes de una sierra común. Para comprender c6mo se produce una onda 11 diente de sierra", primero se debe saber lo que es un aumento lineal de corriente o tensión. Ya se sabe que un cambio instantáneo en corriente o tensión se repre-· senta por medio de una onda, por una línea r:ecta vertical. Por ejemplo, laS líneas curvas de una onda sinusoidal, indican que la corriente o, la te:nsión cambian en forma no lineal. Esto significa que en cada incre~ m.ento igual o unidad de tie1npo, la corriente o la tensión cambian en una cantidad diferente. Por ejemplo) en el primer segundo, la corriente puede variar de cero a cinco amperes, o aun1entar 5 amperes. En el siguiente segundo puede pasar de 5 a 8 amperes; o sea, un aumento de 3 a1nperes; y en el siguiente segundo puede elevarse a 1O amperes; o sea, aumentar 2 a111peres. Por lo tanto, en incr.err1entos iguales, de 1 segundo, la ,corriente ha tenido aumentos de 5, 3 y 2 arnperes. Este es un cambio no lineal de corriente. Para cambiar linealmente, la corriente o la tensión deben variar cantidades iguales en intervalos de tiempo iguales. Esto significa que en el ejemplo anterior hubiera tenido que pasar de cero a 5 amperes en el primer segundo, de 5 a 1O amperes en el segundo siguiente y de 1O a 15 amperes en el tercer &,egundo. Su aumento lineal sería de 5 amperes ·por segundo. En una onda, un c,ambio lineal de la corriente o la tensión se representa con una recta inclinada. La onda diente de sierra comienza en cero y aumenta linealmente a su valor rnáximo, en una dirección. Luego, instantáneamente desciende a cero, invierte su. dirección y aumenta a su valor 111áximo en esta otra dirección. En el instante en que llega a su valor máximo, comienza a dis~ minuir linealmente, nuevamente a cero. 3-20 FORMAS DE ONl)A DE c..a e-e fluctuante Se sabe que toda corriente tiene una magnitud y una dire.cción. En el caso de corriente directa, tanto la magnitud como la dirección son constantes y nunca cambian, En el caso de corriente alterna, ambas cambian, invirtiéndose periódicamente la dirección y variando la magnitud entre cero y algún valor máximo, en ambas direcciones, Existe otro tipo de corriente en la cual la magnitud varía pero la dirección nunca cambia. A esta corriente se le llama e-e fluctuante, en virtud de que se puede considerar como una corriente directa cuyo valor fluctúa o cambia. FORMAS DE ONDA DE C-C FLUCTUANTES m+ " ·l! 801'-~~~~L-~~~~- Tiempo o La e-e fluctuante varia en magnitud, pero no cambia de dirección Tiempo En muchos casos, las formas de onda de !o Tiempo e-e fluctuante tienen la misma forma que ondas de c-a; la única diferencia es que tas formas de onda fluctuantes de e-e, nunca descienden abajo del· eje horizontal >- .i. ~ 80~~~-'-~~...1.1_ o I>o E o Tiempo >- Puesto que la e-e fluctuante nunca cambia de dirección, la onda de cualquier corriente directa fluctuante o de tensión, está completamente encima del eje horizontal (cero). Nunca baja del eje o se vuelve negativa. Sin embargo, la forma de la onda puede ser similar a cualquier onda de c-a. Posteriormente se verá que las características de la e-e fluctuante se asemejan más a las de e-a que a las de c-c. Por eso, este tipo de corriente se estudia en este volumen con la e-a, en lugar de en el volumen 2 con la c~c. FORMAS DE ONDA DE caa 3-21 2 i Un voltaje o corriente de e-a cambia de magni· tud en una dirección, la misma forma en que cambia de magnitud en la otra dirección. Por lo tanto, varía con respecto a un nivel de corriente o voltaje cero "E 8 ·2 La corriente continua fluctuante es similar a la c-c común en que no cambia de dirección. También es similar a la c-a, ya que varía en magnitud. Algunos tipos de c""'c fluctuante se pueden considerar como combinaciones de c-a y c-c a menudo se hace esto en circuitos eléctricos reales. Una tensión o una corriente continua se combina con una tensión o una corriente alterna y se produce c-c fluctuante. Cuando esto sucede, la magnitud de la c-c varía en la misma forma que la de la c-c. La variación de c-a se llama componente de e-a y a la c-c se llama nivel de referencia de e-e. La onda para una tensión o una corriente de este tipo es idéntica a una onda de e-a, excepto porque se encuentra completamente arriba del eje horizontal. La referencia de c-c para este tipo de onda es la línea horizontal que divide a la mitad a la onda de manera que una mitad queda arriba y la otra abajo. Así pues, la componente de c-a varía con respecto a la referencia de c-c. Por medio de dispositivos llamados transformadores y capacitores se puede separar la co1nponente de c~a de su referencia de c-c y convertirla en tensión o corriente alterna pura que varía con respecto' a cero. Más adelante se estudiarán tales dispositivos. referencia Tiempo ·2 ·3 Cuando un voltaje o corriente continua varía en forma de c-a, no cambia de dirección, sin embargo, fluctúa con respecto al nivel de referencia exactamente de la misma manera que una c-a fluctúa alrededor del nivel cero 3-22 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen D D El movimiento angular es un movimiento circular. Un círculo se divide en 360 grados, Una forma de onda muestra la magnitud y la dirección de fa corriente y la tensión en cada instante. D la dirección y la magnitud de una corriente· o un voltaie continuos nunca cambian. O Una onda sinusoidal es característica de la tensión producida por un generador simple de e-a. D La onda tiene positivas y negativas, simétricas con respecto al nivel de referencia cero. O Si una onda no es simétrica con respecto al eje horizontal, no se trata de una e-a pura. ·D Una corriente o una tensi6n alterna es la que cambia periódicamente de dirección y varía en magnitud én una dirección, exactamente de la misma manera que lo hace en la otra direcci6n. O La onda cuadrada aumenta instantáneamente desde cero hasta un máximo. Permanece en ese va·lor máximo durante cierto tiempo, disminuye instantáneamente a cero y aumenta en !a dirección opuesta, a un valor máximo. Se mantiene en este valor rnáxim.o durante cierto tiempo, y luego disminuye instantáneamente a cero. D La onda de "diente de sierra" aumenta linealmente de cero a un valor máximo. Luego dismJnuye hasta cero, invi1•tiendo su dirección y aumenta a un valor máximo en esta dirección opuesta. Cuando llega a este valor máximo de nuevo disminuye linealmente a cero. O La c-c fluctuante cambia de va!or, pero nunca va más. aba¡o del eje horizontal. D De una tensión continua fluctuante puede considerarse que está formada por una componente de c-d que varía arriba y abajo de un nivel de ~e.ferenda de c-c. O La componente de c·a se puede separar del nivel de referencia de c"c, por medio de dispo· sitivos tales corno transformadores y capacitares. preguntas de ,·epa.~o l. ¿ Qué es movir,ziento angular? ¿ Cómo se expresa? 2, Con respecto al radio de referencia, ¿ en qué direcci6n gira el radio rotatorio? 3. ¿ Qué indica una forma de onda? tiempo? ¿ Cuál eje es generalmente .el <le 4. ¿ Qué es una onda sinusoidal? ¿ Por qué se llama así? 5. ¿ Qué es una onda de e-e simétrica con respecto al eje horizontal? 6. ¿ Qué es una onda cuadrada? ¿ Qué es una onda de diente de sierra? 7, ¿ Puede una batería generar ondas cuadradas? adicionales se necesitan, además de la balería? ¿ Qué componentes 8. ¿ Qué es c-c fluctuante? ¿ Alguna vez pasa debajo del eje horizontal? 9. Grafique una onda que represente una tensión fluctuante de c-c, 10. ¿Qué significa cornponente de e-a? ¿Qué significa nivel de referencia de e-e? CARAC'fERÍSTICAS DE C•a ciclo 3-23 --1 1 1 1 1 La frecuencia de un voltaje Segundo o corriente es el número de ciclos generados cada segundo. La frecuencia de este voltaje, por lo tanto, es de 3 c.p.s. frecuencia En una onda de C··a, la variación de tensión o corriente, por ejemplo, de cero a un máximo y nuevamente a cero, en la dirección positiva; y de cero a máxiino y nuevamente a cero, en la dirección negativa, constituye un ciclo completo. Al número de ciclos generados en un segundo se le conoce como la frecuencia de la tensión o de la corriente y se expresa en ciclos por segundo, o cps. Cuanto rnayor sea el número de ciclos producidos en un segundo, más alta es la frecuencia. Esto significa que cuanto rnás rápi-damente gire la armadura del generador, mayor núrnero de ciclos genera en cada segundo y en consecuencia, la frecuencia de la tensión de salida será más alta. Si el generador simple girara a una velocidad de 10 revo-· luciones por segundo, la frecuencia sería de 1O cps; a 100 revoluciones por segundo, la frecuencia sería de 100 cps. La mayor parte de la potencia eléctrica que se genera en los Estados Unidos tiene una frecuencia de 60 cps. En la mayor parte de los apara~ tos .eléctricos hay una anotación de que el aparato debe usarse sólo en 60 cps. Estos aparatos están diseñados para esta frecuencia estándar de alirnentación y si se conectan a una fuente que tenga una frecuencia diferente, pueden averiarse o bien no trabajar correctamente. Las frecuencias eléctricas vigentes en otros países varían desde 25 a 125 cps. Por ejemplo, n1uchos de los países de Europa y Sudamérica emplean energ.ía eléctrica con una frecuencia estándar de 50 cps. En a-lgunos casos especiales -por ejcn1plo en sistcrna eléctrico aeronáuticola frecuencia de la energía eléctrica c1npleada puede ser de 400 a 1,000 . 3-24 CARACTERÍSTICAS DE e-a Longitud de onda Puesto que la frecuencia del voltaje es 3 c.p.s., la longitud de onda es: Longitud de onda (metros) = 300,000,000 .;. frec•1encia = 300,000,00lh 3 = 100,000,000 ~ Eo,---1---+---+---+---+---~ ~ metros Al disminuir la frecuencia, la longitud de onda se hace más larga longitud de onda Se recordará, de lo estudiado en el volumen 1, que aunque cada uno de los electrones que integran la corriente eléctrica recorren un conductor en forrna relativamente lenta, el campo eléctrico o impulso que produce el flujo de corriente, avanza en un conductor aproximadamente a 300,000 kilómetros por segundo. Puesto que la corriente avanza a una velocidad definida, sólo puede recorrer cierta distancia durante determinado tiempo. Y puesto que la frecuencia en realidad es una medida del número de ciclos por determinado tiempo, es posible calcular hasta dónde puede llegar la corriente dur 1te un ciclo de tensión alterna. Esta distancia recibe .el nombre de longitud de onda y es la distancia que puede recorrer la corriente en el tiempo que requiere la terminación de un ciclo com- · · pleto. de tensión alterna. En una tensión de 60 cps, por ejemplo, un ciclo tarda un sesentavo de segundo. Y, puesto que_ la corriente recorre 300,000 kilómetros en un segundo, sólo puede avanzar 5,000 kilómetros. Puesto que la longitud de onda de una tensión alterna depende de su frecuencia y de la velocidad con la que el impulso eléctrico recorre el conductor, se puede calcular según la siguiente e_cuación: Longitud de onda = velocidad de la corriente/frecuencia Por lo que re.spccta a la electricidad básica, la velocidad de la corriente es igual a la velocidad de la luz: 300,000 kilómetros por segundo. Entonces, la ecuación para la longitud de onda será: Longitud de onda (metros) == 300.000,000 / frecuencia La longitud _de onda para un ciclo de una tensión 60 cps será pues de 5.000,000 de metros. Así, pues, longitud de onda es sólo otra forma de expresar la fre,cuencia. La. longitud de onda no es 1nuy importante en aplicaciones de potencia eléctrica pero suele tener aplicación en el can1po de las comunicaciones. 3-25 CARACTERÍSTICAS DE Cma Estos voltajes están en fase¡ pero tienen magnitudes diferentes + É m 'E o o '"' o• ' 90° Esta corriente + É m ! y este voltaje están en fase o Estas corrientes están en fase y tienen las mismas magnitudes la corriente y los voltajes están en fase cuando ambos· 11egan al mismo tiempo a sus máximos valores y a sus valores mlminos fase La salida de un generador simple de e-a varía en forma de onda sinusoida1. Por lo tanto, si dos de estos generadores se ponen a funcionar, cada uno generará una salida sinusoidal co1npleta después de una revoluci6n. Si los generadores se hacen funcionar en el mismo instante y giran exactamente a la misma velocidad~ las dos formas de onda comenzar'dn y terminarán simultáneamente. También alcanzarán sus valores máximos y pasarán por cero al mismo tiempo. Entonces. se dice que las dos formas de onda "coinciden,, entre sí y que las tensiones que representan están en fase. De a'quí se concluye que el término fase se usa para indicar la relación de tiern.po entre tensiones y corrientes alternas. El que dos corrientes o tensiones estén en fase no significa que sus magnitudes sean iguales. Las magnitudes niáxirnas se alcanzan al mismo tiempo, pero sus valores pueden ser diferentes. Aunque generalmente se usa el término fase para comparar la relación de tiempo de dos ondas, también se puede usar para indicar un punto de una onda en determinado instante. Como- se muestra en la página 3-15, un ciclo completo se puede representar por grados. Con frecuencia_, los grados reciben el non1bre de ángulos de fase. La fase del 111áxirno positivo es de 90 grados y del n1áximo negativo es de 270 grados. La onda sinusoidal es nula cuando los ángulos de fase son O, 180. y 360 grados. Así, se puede considerar que cualquier punto de una onda sinusoidal tiene cierto ángulo de fase. 3-26 CARACTERÍSTlCAS DE c ..a diferencia de fase Si dos generadores idénticos arrancan al mismo tiempo y giran a la misn1a velocidad, sus valores rnáxi1no y mínimo ocurrirán sirnultánea1nente, de manera que ambas salidas estarán en fase . .Pero si un generador se arranca después del otro, sus valores. máximo y rnínimo de salida ocurrirán después de los valores correspondientes al otro generador. En el caso que se considera, ambas salidas están d.efasados, o, dicho de otra rrianera, existe una diferencia de fase entre ambas saJidas. La magnitud de la diferencia de fase depende de cuánto atraso tenga una salida con respecto a la otra. i I está adelantada 90 grados con respecto a 1,. o 12. está atrasada 90 grados con respecto a l 1 Cuando los puntos máximo y mínimo de un voltaje o corriente ocurren antes de los puntos correspondientes de otro voltaje o corriente, am· bas magnitudes están defasadas. Cuando esta diferencia de fase existe, uno de los voltajes o corrientes está adelantado y el otro atrasado + ~ E1 está adelantada 180 grados con respecto a F.2 o E2 está atrasada 180 grados con respecto a E1 ~ l'--------"{-------,::;---·-j¡;-------:r ,g. 0 1,a diferencia de fase se puede expresar en fracciones de ciclo. l,uego. si una salida comienza cuando la otra acaba de co1npletar la rnitad de un ciclo, la diferencia de fase es de rnedio ciclo, sin e1nbargo, la diferencia de fase se miele generaln1ente en grados para mayor precisión. Y puesto que una onda sinusoidal completa corresponde a 360 grados, una diferencia de fase de rnedio ciclo será una diferencia de fase de 180 grados_: una diferencia de fase de un cuarto de ciclo será una diferencia de 90 grados, etcétera. Los términos adelantado y atrasado se usan para definir las posiciones relativas en el tie1npo, de dos tensiones o corrientes que estén fuera de fase. La que está adelante en el tien1po, se dice que está adelantada~ en tanto que la otra estará atrasada. CARACTERiSTICAS DE 3-27 e-a otros términos relativos a la C 0 a El lector ya conoce la mayor parte de los términos que se usan normalmente para describir tensiones y corrientes alternas y sus formas de onda. Sin embargo, además de los términos de ciclo, frecuenciaj longitud de o-nda y fase, existen otros términos relativos a la e-a que se usan muy a menudo y que el lector debe conocer, Por ejemplo, a veces a la mitad de un ciclo se le llama alternación. Otro término es amplitud. La amplitud de una corriente o tensión alterna es el valor máxima que esa corriente o tensión alcanza. Es igual en la dirección positiva que en la negativa. En una onda, la amplitud es la distancia del eje horizontal al punto más alto de la onda sobre el eje, o bien, al punto más bajo, abajo del eje. J...a amplitud con frecuencia se conoce también como valor pico. Alternación 11\\l!l'llll~~ Una alternación es lh ciclo La amplitud o valor pico es el valor máxlmo positivo y negativo de un vol· taje o corrlonto alterna 1 El periodo es el tiempo requerido para u.n _ciclo cpmpleto de voltaje o corriente alterna. 'Em 'E o u o o m ~ o > Amplitud o valor máximo l~~lil!llllll!!ll!!llllllll!l\lilllllllll!llili•11111"1 Periodo o tiempo llll!llillllllll!lllillllliliffilul~ O_tro término que debe conocerse es período. El p~ríodo d~ una magnitud alterna -por ejemplo una tensión o una corriente alterna- es el tiempo que tarda dicha magnitud en efectuar un ciclo completo. Si se conoce la frecuencia, el período se puede calcular con facilidad. Por ejemplo, pa~a una tensión de 60 cps, se generan 60 ciclos en un segundo. Por lo tanto, se requiere 1/60 de segundo para generar un ciclo..A.sí pues, el período se Obtie~e d.ividiendo la unidad entre la frecuencia: Período= frecuencia El período se indica en segundos y la frecuencia en ciclos por segundo o cps. 3-28 CARACTERiSTICAS DE c ..a valores de tensión y. e-a Especificar el valor de tensión o corriente continua no es problema, ya que los valores' de e-e no cambian. Por otra parte, los valores de e-a, tanto de tensión coino de corriente, varían constantemente, de manera que no es fácil especificarlos. Antes de que se pueda dar el valor de una tensión o corriente alterna, generalmente hay ·que determinar qué tipo de valor se necesita. Y esto, a su vez, depende de la forma en qtie se desee emplear el valor. El más obvio probablemente serla el valar pico que, según se ha dicho, es la amplitud o valor máximo de la tensión o la corriente. Otro valor que se usa algunas veces es el valor pico-pico, al cual es el doble del valor pico. En una onda, el valor pico es la distancia vertical del valor n1áximo positivo al valor máximo negativo. V.alar máximo + Los voltajes o corrientes alternos tienen más de un tipo de valor ~ ·E Valor máximo a máximo 8 Valor máximo LQs tres valores mostrados aquf valor máximo, el valor máximo a máximo y los valores Instantáneos son: el Otros dos no mostrados son el valor medio y el valor eficaz Ocasionalmente, el valor instantáneo de una tensión o corriente puede ser ·irnportªnte. Este es el valor de un instante determinado según el instante seleccionado, este valor puede ser cualquiera entre cero y el valor pico. En la mayor parte de los casos, ninguno de estos valores (pico, pico-pico o instantáneo) _son suficientes para dar los valores reales de tensiones y corrientes alternas. En su lugar, generalmente se usan otros dos valoresi llamados valor medio y valor efectivo. 1 l CARACTEIIÍSTICAS DE e-a 3-29 valores medios El valor medio de una tensión o una corriente alternas es el prom.edio de todos los valores instantáneos d tante medio ciclo, o sea, una alternación. Puesto que durante medio ciclo la tensión o la corriente aumentan de cero al valor pico y luego -lisminuyen a cero, el valor promedio debe encontrarse en algún punto entre cero y el valor pico. Para una onda sinusoidal pura, que es la forma de onda más común en los circuitos de e-a, el valor promedio es 0.637 veces el valor pico. Para tensión. esto se expresa mediante la ecuación: EMED = 0.637 pico Por ejemplo, si la tensión pico de un circ1,.1ito es de 100 volts, la tensión media será: EMED = 0.637 Er,co = 0.637 X 100 = 63.7 volts La ecuac1on para calcular la corriente media en función de corriente pico es idéntica a la que se dio el caso de la tensión. ión. Debe tenerse cuidado de ~o confundir el valor medio, que es el promedio de medio ciclo, e,..)n el .promedio de un ciclo completo. Puesto que ambos medios ciclos son idénticos, excepto porque uno es positivo y el . otro negativo, el promedio sobre un ciclo completo, sería cero. P..ª'ª .. 3-30 CARACTElliSTICAS DE + c .. a Valor efectivo durante el _ / medio ciclo positiv.o El valor efectivo (rcm) de una onda sinusoidal pura es 0.707 veces el valor máximo Valor efectivo durante _ medio ciclo negativo valores efectivos Aunque los val_ores medios de una tensión o una corriente alternas son útiles, no tienen relación con valores correspondientes en e-e. Puede saberse que en un circuito fluye una corriente alterna cuyo valor medio es 10 amperes, pero esto no proporciona información sobre cómo se compararía con 1O amperes de e-e en el mismo circuito. Puesto que muchos equipos eléctricos tienen circuitos tanto de e-a como de e-e, es muy útil si se pueden expresar corrientes y tensiones alternas en valores. que se relacionen con c-c. Es posible hacer esto gracias al uso de valores efectivos. El valor efectivo de una tensión o corriente alterna es el que, en un circuito que sólo contenga resistencia, produce ia misma cantidad de calor que la producida por una tensión o corriente continua del mismo valor. Por lo tanto, una corriente alterna cuyo valor eficaz sea de 1 ampere, genera el misn10 calor en una resistencia de 1O ohms que una corriente directa de 1 ampere. El valor efectivo tarribién se llama raíz cuadrático media, o rom, debido a la forma en que se obtiene: es igual a la raíz cuadrada del valor medio de los cuadrados de todos los valores instantáneos de corriente o tensión, durante medio ciclo. En una onda sinusoidal pura, el valor -efectivo es O. 707 veces el valor pico. Por Jo tanto, las ecuaciones para calcular los valores efectivos de corriente y tensión son las siguientes: EEF = o. 707 PICO EEF = o. 707 P!OO Por lo tanto, para una tensión pico de 100 volts el valor rcm de una tensión alterna sería 70. 7 volts. Esto significa que un resistor conectado a una fuente de c-a de 100 volts, producirá el mismo calor que si se colocara en una fuente de c-c de 70. 7- volts. El valor efectivo se usa para clasificar tensiones y corrientes. alternas. La tensión de 110 volts que llega a los hogares es el valor rcm. También lo es la tensión de potencia de 220 volts para usos industriales. 3-31 CARACTERÍSTICAS DE C•a Valor efectivo medio Valor medio Valor efectivo Valor valores de conversión Al trabajar con circuitos de c-aJ a menudo será necesario conV'ertir a otros valores los dados, o medidos de tensión o de corriente alterna. Por ejemplo, puede ser necesario convertir' un valor medio a un valor pico, o quizá un valor eficaz a valor medio. Para todas las conversiones entre valores pico, medio y efectivo, existen seis ecuaciones básicas que pueden aplicarse. Mediante la ecuación apropiada, es fácil convertir cualquiera de estos valores, a otro. En seguida aparecen las seis. ecuaciones que se emplean para convertir valores de tensión y corriente. EficClz Eru:li}i}-~; 0.6~:7-E~1c0 EEF- == 0.?07 Ep1(}Q -M~'.di"~-- -~iéó_':: Efi~oz· i:t1ó~ =;::.-::1·'.:s7-:cM~D :\'}f{¡_¿b";é ;:' Picó., -_'<,:;~~ti;:_~~._;J-:_,(j'A~: E¡~:(:- .-,;:=Medió_ ··:efr~di--:·, '.c "'" '''ÉEF-;:::.-. F:fli:Ei-.i_E-p·-, :~~-Jit/ --:--.~;i.ij~-J:;~::_g:.i\~Jii/-}o' 1M);:P=-.=f :_0!.63_7'.: -_lpIQO . _:IE-;- ?_ 0_;7()j:,¡'~~CÓ ,,_,J-lpf-60'):; _\;~i)i¡~p- -,!~i_:=='.··l:it{·:1~~-t;_:-:: ;:::,~-,1~¡~----~-:J..i~J,1;1;:~;¡::_ · ,'. :;:~J~'ir:-.e_:~:_q:·9::f*t~- :, - En algunos casos, puede ser necesario convertir a O de valores pico-pico. Para esto es preferible usar las ecuaciones para valor pico y tener presente que el valor pico-pico es lo doble del valor pico y, recíprocan1ente 1 que el valor pico es la mitad del valor pico-pico. 3-32 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen D 61 número de ciclos generados en un segundo se llama frecuencia de tensión o de corriente, y se expresa en ciclos por segundo o cps. ,O la mayor parte de la potencia eléctrica generada en los Estados Unidos tiene una frecuencia de 60 cps. Otros países tienen establecidas diferentes frecuencias que varían de 25 a l 25 cps. O la frecuencia se puede expresar también en kilociclos, {Kc) y megaciclos (Me). O La distancia que recorre una onda durante un ciclo recibe el nombre de longitud de onda. ·O La longitud de onda es igual a la velocidad de la onda dividida entre su frecuencia. D El término fase indico la relación de tiempo para tensiones y corrientes alternas. D La diferencia de fase indica la relación de tiempo que hay entre dos tensiones, corrientes o combinaciones de ambas. Esta diferencia se expresa en partes de un ciclo o en grados. O Cuando dos ondas coinciden se dice que están en fase. D Una alternación o alternancia es ·10 mitad de un ciclo completo. ,D El período de una onda es el tiempo en que ésta efectúa un ciclo completo. El período es igual a l /frecuencia. O El valor medio para una alternación (1h ciclo) de una onda sinusoidal, es igual a 0.637 veces el valor pico. El valor medio para un ciclo completo, es cero. :O Para una onda sinusoidal pura, e! valor eficaz o rcm es igual a 0.707 el valor pico. preguntas de repas.o 1. ¿ Cuál es la frecuencia más común para potencia eléctrica en los Estados Unidos? ¿Cuál es en su país? 2, ¿ En qué unidades se mide la frecuencia? 3. ¿ Qué significa el término fase? ¿ Qué significa diferencia de fase? 4. Defina amplitud y alternación. 5. ¿ Cuál -es el valor eficaz de una tensión cuya amplitud máxima es de 200 volts? 6. ¿ Cuál es el valor rcm de una tensión cuyo valor pico-pico es de 200 volts? 7. ¿Cuál es el valor medio de la tensión de saHda de una batería de 6 volts? ¿ Cuál es el valor rcm? 8. El valor medio de una corriente de onda sinu_soidal es 5 amperes? ¿ Cuáles son sus valores pico, efectivo y pico-pico? 9. Una alternación de una onda sinusoidal tarda ·1/ 1 u,uu de segundo. ¿Cuál es la frecuencia de la onda? 10. Cuál es el valor máximo de una onda sinusoidal cuando su valor efec~ .tivo es de 50 volts? ¿ Cuál es cuando su valor pico-pico es de 50 volts? ¿ Y cuál cuando el valor medio de una de sus alternaciones es de 50 volts? CIRCUITOS RESISTIVOS DE e-a 3-33 circuitos resistivos de e-a En un circuito de c-c, la resistencia es la única propiedad que se opone al flujo de la corriente, a que lo reduce. La resistencia también se opone al flujo de la corriente de un circuito de c-a, aunque en este caso no siempre es la única propiedad que lo hace. Posteriormente se verá que los circuitos de c-a tienen otrasi propiedades que, igual que la resistencia, afectan la relación de corriente y tensión en un circuito. Sin embargo, el tipo más simple de circuito de e-a contiene sólo resistencia. Además, en la misma forma que un circuito de c-c, esta resistencia incluye la resistencia particular de las cargas, la fuente de energía y los conductores. Un circuito resistivo e-a es aquél que contiene s-ólo resistencia los aparatos eléctricos usados para producir calor, por ejemplo tostadores, planchas, sartenes eléctricos y estufas, son ejemplos de circuitos resistivos c•a cuando se conectan a la fuente normal de energía del hogar Sin embargo, en la práctica, no hay circuitos de c-a que contengan sólo resistencia. Las demás propiedades que influyen en la tensión y la corriente, siempre están presentes en alguna medida. Sin embargo, cuando sus efectos son muy pequeños comparados con los de la resistencia, se pueden considerar inexistentes. Entonces el circuito es completamente resistivo. 3-34 CIRCUITOS RESISTIVOS DE e-a corriente y tensión Cuando se aplica una tensión alterna a una resistencia, fluye una corriente alterna a través de la resistencia. La magnitud de la corriente en cualquier instante es directamente proporcional a la magnitud de la ten~ sión en ese instante e inversamente proporcional al valor de la resistencia. Esta es la misma relación que existe entre corriente, tensión y resistencia en un circuito de e-e, de manera que la ley de Ohm también se aplica a los valores instantáneos de corriente· y tensión en un circuito de e-a. E INST Para valores l 1NST R e-e E R R En circuitos e-a que contienen sólo resistencias, la relación entre la corriente y la resistencia es la de la Ley de Ohm Puesto que los valores medio, eficaz y pico de una corriente y de una tensión alternas se derivan ·de los valores instantáneos, también se les aplica la lry de Ohm. Esto significa que, para determinar _resistencias, corrientes y tensiones en circuitos resistivos de e-a, se aplican las mismas reglas y métodos que se estudiaron en el volumen 2 para circuitos de e-e. CIRCUITOS RESISTIVOS DE c,.a 3-35 relaciones de fase Puesto que los valores instantáneos de corriente y tensión en un cir~ cuito de e-a que contiene sólo resistencia siguen la ley de Ohn1, esto significa que en cualquier instante en que la tensión sea cero, la corriente será también cero cuando la tensión es máxima, la corriente también debe ser máxima, puesto que la resistencia es constante. Cuando la ten- s1on se invierte, haciéndose negativa, la corriente también se invierte, debido a que siempre fluye de negativo a positivo. Así, .en todo instante la corriente está exactamente en fase con la tensión aplicada. Por lo tanto, en un circuito resistivo de cMa, la corriente y la tensión están en fase. Esto ocurre no solamente por lo que se refiere a la corriente total del circuito y a la tensión de la fuente, sino que también ocurre en lo que respecta a la tensión y corriente en todas las partes del circuito. I! 11 1¡ 1, 3-36 CIRCUITOS RESISTIVOS DE c..a potencia 11 1,! I~a potencia consumida en· determinado circuito depende de la tensión y la corriente que fluya en éste. Además, puesto que en un circuit@ puramente resistivo las tensiones y corrientes alternas siguen la ley de Ohm, podría pensarse que la potencia en este circuito se puede calcular de la misma manera que la potencia en un circuito de e-e. Esencialmente, lo anterior es correcto. La potencia en un circuito résistivo de e-a sigue la ecuación estándar de e-e, P = El. Sin embargo, las tensiones de e-a tienen diferentes tipos de valores y, por lo tanto, también lo tendrá la potencia de e-a. El valor de cada punto en la onda de PO· tencia es igual al producto por la intensidad de la corriente en ese instante. El segundo medio ciclo de la onda de potencia es positiv-o ya que se obtiene del producto de dos cantidades negativas ;¡ ir :¡ il En cualquier instante determinado, la potencia en un circuito resistivo de e-a e§ igual al producto de la tensi6n y la corriente en ese instante. Ést_a es la potencia instantánea y se encuentra según la ecuación P1NsT = ErNsTirNsT, La potencia instantánea puede variar desde cero -si la corriente y la tensi6n en ese instante son cero hasta la potencia picosi la corriente y la tensión tienen los valores pico en ese instante. Generalmente, lo que importa no es la potencia instantánea, sino la potencia consumida durante todo un ciclo. A ésta se le conoce generalmente como potencia o potencia media. Para encontrar su valor se pueden usar los valores efectivos o rcm de tensión y corriente, ya que estos valores son los que dan la misma potencia que el equivalente de c-c, según se vio anteriormente. Por lo tanto, la fórmula que se emplea para determinar esta potencia disipada en un circuito es P = E.,r., Otra fórmula que se puede usar si se conoce el valor pico es Ep1oolp100 P=---2 CIRCUITOS RESISTIVOS DE c ..a 3-37 corrientes circulantes y efecto superficial En circuitos de c-c, la resistencia es una propiedad física_ de los conductores, que se opone al flujo de la corriente. La resistencia es directamente proporcional a la longitud del conductor e inversamente proporcional al área transversal del mismo. Esta resistencia a e-e, a resistencia óhmica) se opone a la corriente alterna, de la misma manera que a la corriente continua. Sin embargo, cuando fluye corriente alterna en un conductor, la resistencia que el conductor presenta a la corriente, es un poco mayor que la resistencia que el mismo conductor presentaría a corriente continua. Existen dos razones para este aumento de resistencia, debidas ambas al hecho de que cuando fluye corriente alterna en un conductor, origina tension,es dentro del conductor. La forma en que se verifica este fenómeno se explicará posteriormente. Las tensiones originadas en el conductor producen pequeñas corrientes independientes, llamadas corrientes circulantes. Estas, que se hallan en la resistencia del conductor, consumen potencia y, por lo tanto, representan una pérdida de potencia o aumento de resistencia t;n el circuito. A.demás de producir corrientes circulantes, las tensiones originadas en un conductor por la corriente alterna, repelen al flujo de electrones hacia la superficie del conductor. Véase la ilustración de la página 3-38. De este modo, fluye más corriente en la superficie del conductor que en el centro del mismo. Esto tiene el efecto de reducir· el área transve·rsal del conductor y, según se ha estudiado) una disminución del área trans~ versal produce un aumento en la resistencia. La concentración de flujo de corriente cerca de la superficie de un conductor, recibe el nombre de efecto superficial. 3-38 CIRCUITOS RESISTIVOS DE &8 El efecto superficial (skin) resulta en una concentración más alta de corriente cerca de la superficie del conductor, de lo que es en el centro; efectivamente, esto reduce el área transversal del conductor Resist&ncia e-a = Resistencia e-e + pérdidas por corrientes parásitas efecto superficial + pérdidas por corrientes circulantes y efecto superficial ( cont-.) Las pérdidas en conductores debidas a corrientes circulantes y efecto superficial son directamente proporcionales a la frecuencia de la corriente que fluye en el conductor. Cuanto más alta sea la frecuencia, mayores serán las pérdidas por corrientes circulantes y por el efecto superficial. Sin embargo, tales pérdidas s6lo son significativas cuando la frecuencia es muy alta; por esta razón, se considerarán nulas y, por lo tanto, se hace caso omiso de ellas en el resto de este volumen. Los cables de potencia generalmente están formados por alambres trenzados a fin de reducir las pérdidas por efecto superficial. Esto surte efecto porque al sumar las áreas superficiales de cada uno de los alambres se obtiene un área super~ ficial mayor que la de un conductor sólido. Conductor cableado El efecto su1>erficial se reduce en los cables de potencia utilizando los alambres que lo forman. La superficie total transversal de los alambres es mayor que el de un solo conductor CIRCUITOS RESISTIVOS DE e-a 3-39 problemas resueltos Problema 1. ¿ Cuál es el valor efectivo de la corriente total en el circu.ito? Se pide el valor efectivo, pero sólo s.e da él valor medio de la tensión de la fuente. Se puede convertir dicho valor medio, al valor efectivo equi~ valente y así, se calcularía directamente el valor efectivo de la corriente total, también puede encontrarse el valor medio de la corriente total y, entonces, convertir al valor efectivo. Puesto que se requiere hacer una sola conversión, es preferible el primer método aunque ambos serían igualmente satisfactorios para resolver .este problema. La ecuación que se usa para .convertir de tensión media a tensión efectiva se puede tomar de la tabla que aparece en la página 3~31. EEF = 1.11 EMED = 1.11 X 100 volts = 110 volts La resistencia total de 5 ohrns, y así se sabe ya el y la resistencia del mismo. resistivo, se puede aplicar efectiva. Is. = EEF/R los dos resistores de 1O ohrns en paralelo es valor efectivo de la tensión aplicada al circuito Puesto que se trata de un circuito puramente la ley de Ohm para determinar la corriente = 110 volts/5 ohms = 22 ~mperes 1.1roblema 2. lCuál es el valor pico de la corriente del circuito anterior? La corriente efectiva es 22 amperes y para convertirla a su valor pico equivalente, se usa la ecuación apropiada de la tabla de la página 3~31. lp,co = l.414Ie, = 1.414 X 22amperes = 25.l_amperes 3-40 CIRCUITOS RESISTIVOS DE e-a problemas resueltos ( cont.) Problema 3. La corriente en este circuito tiene la forma de onda mas~ trada. Cuál es la tensión a través de la resistencia en el instante A de la onda? El punto A de la onda es el instante en el cual la corriente llega a su valor pico en la dirección positiva. En un circuito puramente resistivo, la corriente y la tensión están en fase; de manera que cuando la corriente alcanza su valor pico en una dirección, la tensión también llega a su valor pico en la misma dirección. Por lo tanto, en el instante A, la tensión de la fuente se encuentra en su valor -pico de 10 volts. La tensión en la ~resistencia es también de 1O volts, ya que toda la tensión de la fuente tiene su caída en la carga para el caso de un circuito en serie. 10 volts (máximo) 2 1 ~ ~ E ~ .ee o 3 ~ .E 8 .¡ Tiempo (segundos) ·2 Problema 4. ~· Cuál es la potencia consumida en el circuito? Se pueden convertir los valores de corriente y tensión a los valores efectivos equivalentes y luego calcular la potencia mediante la ecuación P = EEFIEF, Sin embargo, puesto que ambos son valores pico es más fácil aplicar la ecuación que expresa la potencia en función de tensión y corriente pico. Es la siguiente: Ep1colp1co P=-~-· 2 = 10 volts X 2 amperes 2 10 watts RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO 3-41 resumen D La ley de Ohm se aplica a valores instantáneos de corriente y tent1lón en un circuito de e-a, igual que en un circuito de e-e. D En un circuito resistivo de e-a, fa corriente y la tensión están en fose. O La potencia media disipada en un resistor de un cir· evito de e-a es P EEFIEF y P Ep100 1p100 /2. = = D Lo potencia instantánea se encuentra mediante la ecuación PINST = EINS'l; r~sT· Puede variar de cero a un máximo, el cual ocu~re cuando la corriente y la tensión alcanzan sus valores pico al mismo tiempo, como sucede en un circuito puramente res'stivo. O Las pérdidas en conductores de e-a debidos a corrientes circulantes y efecto superficial son directamente proporcionales a la frecuencia de la corriente. Debido a que estas pérdidas sólo son Importantes en altas frecuencias, se hace caso omiso de ellas y se consideran nulas en este volumen. D Los cables de potencia generalmente se construyen de alambres torc!dos unos sobre otros helicoidalmente para reducir las pérdida~ por efecto superficial. preguntas de re paso 1. ¿ Qué son las corrientes circulantes? ¿ En qué forma se relacionan con la frecuencia? 2. ¿ En qué co·nsiste el efecto superficial? ¿ Existe en circuitos de c-c? 3. ¿ C6mo se puede contrarrestar el efecto superficial en los cables de potencia? ¿ Por qué surte efecto esto? 4. ¿ Cuál es la potencia media disipada en un circuito de c-a en donde la tensión máxima es de 20 volts y la corriente máxima es de 40 amperes? 5. ¿ Cuál es la potencia media disipada en un circuito de c-a en el que la tensión efectiva es de 70 volts y la corriente efectiva es de 30 amperes? 6. La corriente instantánea en un resistor es de 14 amperes y la tensión instantánea en el resistor es de 28 vo,lts. ¿ Cuál es la potencia instantánea que se ha originado? 7. El valor pico de la tensión en un circuito de e-a es de 100 volts y la corriente efectiva es de 7 amperes. ¿ Cuál es la potencia media disipada? 8. La potencia pico originada en un resistor es de 1,500 watts cuando la tensión efectiva en el resístor es de 500 volts. ¿ Cuál es la corriente media en una alternación? 9. Una alternación de una tensión de onda sinusoidal tiene un valor promedio (medio) de 75 volts y el valor pico de la corriente es de 3 amperes. ¿ Cuál es la potencia media producida? 10. La potencia media producida en un resistor es de 2,000 kilowatts y la tensión pico-pico es de 200 kilovolts, ¿ Cuál es el valor de la corriente efectiva del resistor? 3-42 CIRCUITOS NO RESISTIVOS DE e,,a circuitos no resistivos de e-a En un circuito de C·C, la resistencia es lo único que se opone al flujo de corriente. Por lo tanto, un circuito de e-e sin resistencia, o con· una resistencia muy baja, es un corto circuita. En este caso fluirán corrientes excesivas en el circuito, y no se puede lograr función útil. Por otra parte, en los circuitos de e-a, no es lo único que se opone a la corriente. Hay otras dos propiedades del circuito, llamadas inductancia y capacitancia, que se oponen al flujo de la corriente alterna. Por lo tanto, si se presenta cual .. quiera de estas propiedades la corriente alterna queda limitadaJ aunque la resistencia del circuito fuera cero, CIRCULARAN CORRIENTES IDENTICAS 100 - Volts - 50 n 100 Volts (rcm) 50 n NO CIRCULARAN CORRIENTES IDENTICAS NECESARIAMENTE Corriente de corto circuito~-.,C~ar-g'"a_d_e_--, 100 resistencia Volts cero (r~m) ~--,,--C'r---~ cero La corriente está limitada por cualquier inductancia o capacitancia presentes en el circuito La naturaleza y características de la inductancia y la capacitancia se describen en las páginas restantes de este libro. La inductancia se estudia primero y posterior1nente la capacitancia.· Sin embargo, antes de examinar la inductancia, se revisarán algunos de los principios básicos de electroR magnetismo, ya que la inductancia es básicamente un fenómeno elecR tromagnético. EFECTOS DE ELECTROMAGNETISMO Si no hay voltaje aplicable y en consecuencia no hay corriente, los campos magnéticos de los electrones libres se anulan. No· existe campo fuera del conductor 3-43 Con la aplicación de un voltaje, los electrones libres se mueven en la mlsma dirección y sus campos magnéticos se combinan. El campo se extiende hacia afuera del condllctor campo magnético alrededor de un conductor Una corriente eléctrica es formada por muchos electrones libres que se mueven en un conductor en la misma dirección. Cada electrón en movimiento establece su propio campo magnético y, puesto que los electrones se mueven en la misma dirección, sus campos particulares se combinan para producir un carnpo magnético general. En un conductor al que no se le aplica tensión, la corriente es cero. Los electrones libres del conductor se desplazan y originan sus campos magnéticos particulares, pero su movimiento es al azar. En todo instante, por cada electrón que se mueva en una dirección, existe otro que se mueve en la dirección opuesta. A esto se debe que los campos magnéticos particulares se opongan o .se anulen entre sí. Como resultado, no hay campo n1agnético fuera del conductor. Si se aplica una tensión al conductor, muchos de los electrones libres comienzan a desplazarse en la misma dirección. Entonces sus campos magnéticos se combinan y se produce un campo magnético general. Este campo n1agnético se .extiende fuera del conductor, de modo que cada línea de fuerza fonna un círculo o trayectoria cerrada alrededor del conductor. Si la tensión aplicada al conductor aumenta, también la corriente aumenta. Entonces más electrones contribuirán al carnpo magnético general, de manera que su intensidad será mayor. La intensidad de un can1po magnético generalmente se indica por inedia del nún1ero de líneas de fuerza individuales y de la distancia que hay entre ellas. Los campos intensos tienen muchas líneas y están muy poco espaciadas. La dirección del ca1npo magnético alrededor de un conductor que lleva corriente, se conoce por medio de la regla de la mano izquierda, la cual se estudió en el volu111en 1: Si se cierra la mano izquierda alrededor de un .conductor de manera que el pulgar señale a la dirección del flujo de la corriente, el campo magnético que rodea al conductor tendrá la dirección de los dedos que rodean al conductor. 3-44, EFECTOS DE ELECTROMAGNETISMO fem inducida Cuando un electrón se mueve .a través de un campo magnético, se ejerce una fuerza sobre el electrón como resultado de la interacción entre el campo magnético del electrón y el campo que atraviesa. Por lo tanto, cuando se mueve un trozo de cor...ductor a través de un campo magnético, se ejerce una fuerza sobre cada ·uno de los electrones libres del conductor. Efectiv::nnente, ·estas fuerzas se suman y el efecto es que se genera o se induce una fem en el conductor. La dirección de la fem inducida depende de la dirección de movirniento del conductor con respecto a la dirección del campo magnético y se puede determinar mediante la regla de la mano derecha que se estudió en el volumen l. La regla de la manq derecha establece que si el pulgar, el índice y el dedo medio de la mano se colocan formando ángulos rectos entre sí, de manera que el pulgar señale la dirección hacia donde se desplaza el conductor y el índice señale la direcci6n del campo magnético, entonces el dedo medio señalará la dirección de la fen1 inducida. . La magnitud de la fem inducida es directamente p,roporcional a la intensidad del campo magnético, a la longitud del conductor y a la velocidad con que el conductor atraviese el campo magnético. El aumento de cualesquiera de estos tres factores producirá un aumento en la fern inducida. La magnitud de la fem inducida depende también de la dirección hacia donde se mueva el conductor en el campo; si el conductor se mueve formando un ángulo recto con respecto a la dirección del campo, la fern es máxima. Si la dirección del conductor es paralela a la dirección del campo, no se induce fe1n. Véanse las ilustraciones en la página 3~45. Por otra parte, si el conductor se desplaza en una dirección que no esté ni en ángulo recto ni sea paralela a la dirección del campo, la fem es proporcional al seno del ángulo formado entre la dirección del campo y la direcci6n del movirniento del conductor. La descripción anterior se refiere al caso de un conductor móvil en un campo magnético estacionario. Según se estudiará posteriormente, se pueden obtener exactamente los mismos resultados con un campo magnético movible y un conductor estacionario. ,, 3-45 EFECTOS DE ELECTR.OMAGNETISMO factores que determinan la fem inducida FEM GRANDE FEM PEQUENA INTENSIDAD DEL CAMPO MAGNETICO _--t-~CAMPO DEBTL CAMPO INTENSO . FEM GRANDE FEM PEQUEflA ; -- LONGITUD DEL CONDUCTOR -{l CONDUCTOR CORTO FEM PEQUENA VELOCIDAD DEL CONDUCTOR MOVIMIENTO LENTO CONDUCTOR LARGO FEM GRANDE MOVIMIENTO RAPIDO FEM GRANDE FEM NULA DIRECCION DEL CONDUCTOR CON RELACION AL CAMPO 90° 3-46 EFECTOS DE ELECTROMAGNETISMO Campo magnético alrededor de un con· ductor con c~a duran'te un .ciclo com- pleto Generador e-a Conductor 210~ La intensidad y dirección del campo magnético alrededor de un conductor a través de la cual fluye corriente alterna, depende de la magnitud y dirección de la corriente campo magnético originado por una corriente alterna Cuando se aplica una tensión de c~c a un conductor la corriente pasa casi instantánea~nente, de cero a su valor máximo, El campo magnético de alrededor dél conductor también pasa casi instantáneamente 'de cero a su intensidad máxima y se mantiene con esta intensidad en tanto haya flujo de corriente. Cuando se abre el circuito, la corriente se reduce a cero y el campo magnético alrededor del conductor disminuye también a cero. Generaln1ente, se puede imaginar la disminución de un campo magnético, como reducción de las líneas de fuerza de regreso a los electrones que las produjeron. Cuando una corriente alterna fluye en un conductor, varía constantemente en magnitud. Esto significa que varía también el número de electrones libres que avanzan en la misma dirección. Como resultado, el .::ampo magnético alrededor del conducto, cambia constantemente eri intensidad. Cuanto mayor sea la corriente, n1ás intenso será el campo. En forma semejante, cuanto menor sea la corriente, más débil será el cantpo. Puesto que la corriente alterna cambia periódicamente de dirección, el campo magnético que produce ta1nbién invierte su dirección. En cualquier instante, la dirección del can1po n1agnético se determina por la dirección del flujo de corriente. EFECTOS DE ELECTROMAGNETISMO 3-47 autoinducción Al igual que los valores que adquiere la corriente alterna en un conductor al recorrer un ciclo completo, el campo magnético alrededor del conductor aparece y luego desaparece. En .seguida sC origina nuevamente en la dirección opuesta y nuevamente desaparece. Cuando el campo magnético comienza a crecer desde cero, las· líneas de fuerza o líneas de flujo se expanden desde el centro del conductor hacia afuera. Al expanderse hacia afuera, se puede considerar que cortan aJ conductor. Téngase presente que se induce una fem en cualquier conductor que se mueva en un campo rnagnéti':_o. En este caso, el ca'nipo es el que se muevei pero Campo magn·ético en expansión con FEM inducida Campo magnético variable sin FEM inducida No hay campo magnético y no hay FEM inducida + .i!l e ·E o 8 Campo m.;1gnético en disminución y' FEM inducida L Tiempo :< Cualquier cambio en la corr.iente d.J un conductor causa una fem autclinducida en el conduct-or. Si la corriente es cero o constante, no se induce fem el efecto sería el mis1no si el alambre se moviera y el campo fuera estacionario. Todo lo que se requiere es un movimiento relativo entre el campo rnagnético y el electrón. Por lo tanto, al expanderse el campo magnético hacia afuera del conductor, tiende a producir un flujo de corriente propio. En for111a similar, cuando el campo magnético desaparece, las líneas de flujo vuelven a atravesar el conductor y nuevamente se induce una fem. Obsérvese que todo cambio en la corriente produce u.na expansión o una reducción del campo magnético alrededor de un conductor, lo cual a su vez induce una fen1 en el conductor. A esto se llama autoinducción. 3-48 EFECTOS DE ELF.CTROMAGN.ETISMO magnitud de la fem autoinducida La fem inducida en un conductor mediante un cambio en la corriente del conductor, tiene magnitud y p'Olaridad igual, que todas las fem. Un factor que determina la magnitud de la fem inducida es la rapidez con que se expande o se reduce el campo magnético, lo cual, a su vez, depende de la rapidez con que cambia la corriente. En el caso de corriente alterna pura, la cual varía como onda sinusoidal, la frecuencia es una medida de la rapidez con que cambia la corriente. Por lo tanto, la 1nagnitud de la fem inducida depende de la frecuencia d·e la corriente. Para un valor dado de corriente, cuanto más alta sea la frecuencia, más rápidamente cambia la corriente, por lo que será mayor la fem inducida. Análogamente, cuanto más baja sea la frecuencia, menor será la fem inducida. La magnitud de la fem inducida depende también del valor de la corriente. Las corrientes mayores producen campos magnéticos más intensos. Y cuando un Campo intenso se reduce 'hay más líneas de flujo que cortan a1 conductor y se induce una fem mayor. Por lo tanto, para una ·frecuencia dada, las corrientes de amplitud más alta, producen ·mayores fem inducidas. En resumen, la magnitud de la fem autoinducida, es proporcional a la amplitud y frecuencia de la corriente. La frecuencia de una corriente alterna y su amplitud d·eter• minan la magnitud de la fem autoinducida Corriente de alta frecuencia, Corriente de baja frecue·ncia baja amplitud y amplitud alta -r 50 volts de FEM inducida 50 volts de FEM induclda + ti _____,_~-->-~-1-~.._~-~o,_ 8 Las corrientes de alta frecuencia pueden inducir fem (s) elevadas aún cuando sus amplitudes sean relativamente bajas Y las corrientes de baja frecuencia pueden inducir fem (s) altas si sus amplitudes son grandes EFECTOS DE ELECTROMAGNETISMO 3-49 polaridad de la fern autoinducida '"I'oda fem tiene una polaridad, y una fem autoinducida no es la excepción. Se podría pensar que la polaridad de una fem inducida siempre tiene la mis1na dirección de la corriente que la produce; sin embargo, si se piensa en términos de una corriente directa que fluye un conductor, se verá que esto no puede ser. Cuando una corriente directa aumenta de cero .a su valor máximo, el campo magnético que origina alrededor del conductor, induce una fem en el conductor. Si esta fem tuviese la misma dirección que la corriente, produciría un aumento en esta última. Dicho aumento produciría n1ás fem inducida, que a su vez haría aumentar más a la corriente. Esta .secuencia continuaría hasta que fluyera tanta corriente que algo en el circuito se quemaría. Es bien sabido que esto no sucede; de manera que la polaridad de la fem inducida no siempre tiene la misma dirección que la corriente que la produce, La polaridad de [ una· fem inducida se obtiene por la regla de la mano derecha, pero es i difícil de apreciar cuando se aplica a la autoinéucción. La dirección de la fem autoinducida la explicó por vez primera el físico alemán H. F. E. Lenz, por lo que actualmente se. conoce co1no ley de Lenz: Un cambio en la corriente prioduce una fem, cuya dirección es tal que se opone al cambio de la corriente. En otras palabras, cuando '.lna corriente está disminuyendo, la fem inducida tiene la misma direc~ ci6n de la corriente y trata de mantenerla en su valor, ·sin que disminuya. Y cuando una corriente está aumentando, la polaridad de la fen1 inducida es opuesta a la dirección de la corriente, tratando de evitar que ésta aumente. .l..a relaci6n entre la fem inducida y la tensión aplicada que produce el flujo de corriente es tal que ambas tensiones siempre están de/asadas 180 grados. La magnitud de la fcem inducida en cualquier punto depende de la rapidez de -cambio de l;:is lineas de flujo. Así pues, a 90 y 270 grados, en donde 1 momentáneamente es constante en su valor máximo-, la rapidez del cambio es cero y también lo es la fcem En O, 90 1 180 grados, cuando I pasa por cero y cambia de dirección, la rapidez del cambio es máxima y también lo es la fcem. Así pues, 1 y la fcern están defasadas 90 grados entre sf. 3-50 EFECTOS DE. ELECTROMAGNETISMO polaridad de la fem autoinducida (cont.) Cuando la tensión aplicada es máxima en una dirección, la fem inducida es máxima en la dirección opuesta, y cuando la tensión aplicada aumenta o disminuye en una dirección, la f~m inducida aumenta o disminuye en la dirección opuesta, Puesto que la acción de la fem inducida es oponerse a la acción aplicada, suele llamársele fe-m contraria o fuerza contraelectromotriz; generalmente se .abrevia fcem. El hecho de que la fcem se oponga siempre a la tensión aplicada, pero algunas veces se oponga y algunas veces ayude al flujo de corriente, puede parecer confuso. Esta aparente contradicción, es causada por ·la relación de fase entre la tensión aplicada y la corriente, lo cual será exp1icado posteriormente. La fuerza contraelectromotriz se opone a cualquier cambio en la corriente FCEM ~ FCEM + Corriente en aumento +~ Corriente en disminución La polarid'ild de la fcem es opuesta a la corriente del circuito cuando la corriente aumenta¡ igual sucede con la corriente del circuito cuando ésta disminuye La fcem siempre se opone al voltaje aplicado. La fcem también se conoce como fuerza contraelectromotriz (fcem) FCEM !\_; + Corriente en disminución FCEM + !\_; Corriente en aumento EFECTOS DE ELECTROMAGNETISMO 3-51 autoinducción con respecto , a energza La autoinducción se pU:éde explicar en relación con la energía. Pará hacerlo, se considera que el carr1po magnético que rodea a un conductor con corriente intercambia energía con el circuito. Cuando la corriente del circuito aunienta, la energía sale del circuito y es ahnacenada en el cam~ po magnético. Esta es la razó-n por la que el campo magnético se hace más fuerte. La salida de la energía del circuito se manifiesta como una disminución del" potencial a lo largo del conductor y corresponde a la fcem que se opone -a la tensión de la fuente. Cuando la corriente deja de aumentar, el, campo magnético se vuelve constante y deja de tornar energía del circuito; entonces, toda la energía alin1entada por la fuente de energía es consumida por la corriente del circuito. El ca111po magnético almacena toda la energía que ha _tomado del circuito hasta que la corriente comienza a disminuir. El canipo magnético se puede considerar como retiro de energía del circuito cuando la corriente aumenta ... Y regreso de· esta energla al circuito cuando la corriente disminuye Cuando la corriente co1nien.za a disrninuir, el campo magnético co~ mienza a desaparecer y la· energía ahnacenada regresa ·al circuito. La energía retorna en forma de un aumento de potencial a lo largo del conductor. Esto corresponde a la fe1n autoinducida en 1a n1is111a dirección de la tensión de la fuente, a la que se suma. Por lo tanto, en relación con la .energía, la autoinducción consiste en to1nar energía de un circuito cuando la corriente aumenta y el regreso de esta energía al <;ircuito cuan~ do la corriente disn1inuye. 3-52 EFECTOS DE ELECTROMAGNETISMO CONDUCTOR RECTO CONDUCTOR EN ESPIRAL Estas lineas de flujo cortan al conductor en más de un punto Si el conductor está devanado en espiral, se producirá una fcem mayor por auto· inducción efecto que tiene la forma del conductor sobre la au.toinducción Ahora se sabe que la autoinducción en un conductor se opone a cualquier carnbio en la corriente del conductor, y que la cantidad o magnitud de la autoinducción está determinada por la arr1plitud y frecuencia de la corriente. Sin embargo, existe otro factor que afecta a la autoinducción: la forma física del conductor. I-lasta ahora, solamente se han considerado conductores rectos. Cuando se está originando un campo 1nagnético en este tipo de conductor, ·cada línea de flujn corta al conductor en un lugar, y la fcem producida se determina por el número total de lineas de flujo. Si un conductor está embobinado en· espiras adyacentes, la situación es totalmente diferente. En primer lugar,. la longitud del conductor es mayor, de manera que se induce una fcem mayor. Por otra parte, hay otra razón por la que la fcem aumentará aún 1nás en un conductor embobinado. Los cambios en la corriente siguen originando un campo magnético alrePedor del conductor, pero ahora cada línea de flujo, no corta al conductor en un solo punto." Primero, todas las líneas de .flujo se unen para originar t¡n campo rr1ás intenso y, como cada línea de flujo se extiende hacia afuera, corta al conductor en la espira en la cual se produce y también corta a las espiras adyacentes del conductor: Cuarito más Se suman y expanden las líneas de flujoi mayor cantidad de espiras cortan. Por lo tanto, cada línea de flujo, genera una fcem en más. de 11n punto a lo largo ·del conductor. Las polaridades de todas estas fcem son tales que se suman para producir una fcen1 total, la cual es mucho mayor de la que sería generada en un conductor recto por el rnisn10 cambio de corriente. Cuando se reducen las líneas de flujo, la situación eS la misma. Cada línea corta a n1ás de una _espira del conductor y genera una fcem en cada espira que corta. Nuevarnente, las fcem se suman para produci['. una fcem total -elevada. Se puede ver que, para determinada corriente, la cantidad de fcem producida en un conductor, depende del número de líneas de flujo generadas, la forma del conductor y la frecuencia de la corriente. RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO 3-53 resurnen O Si hay inductancia o capacitancia en un circuito de c-a, el flujo de corriente es limitado. O Una fem inducida se produce cuando un conductor corta líneas magnéticas de fuerzo. Un conductor que se mueve en un campo magnético estaciónar:o, o bien un campo magnético que se mueve y un conductor estacionario, producirán una fem inducida. O Cuand6 una corriente variable fluye en un conductor, origina un campo magnético que induce una fem en el conductor. Esto se llama autoinducdón. D la magnitud de -la fem autoinducida es proporcional a la magnitud y la frecuencia de la corriente. la dirección de una fem autoinducida se explica por la ley de lenz, !o cual establece que un cambio en la corriente produce una fem cuya dirección es tal que se opone a dicho cambio. D La fem a1itoinducida o veces se llama fem cqntraria o fuerzo contraelectromotriz y se abrevia fcem. O O Se puede considerar que la autoinducción es un intercambio de energía cuando la magnitud 'de la corriente en un conductor cambia. D la forma física de un conductor también determina la magnitud de !a autoinducdón.. D Los conductores algunas veces se embobinan para aumentar el número de líneas de flujo que corta el conductor, lo que da por resultado uno mayor fem autoinducida. preguntas de repaso 1. ¿ Cuáles propiedades, además de la resistencia, limitan la corriente en un circuito de c~a? 2. ;, Cuál regla determina la dirección del campo magnético alrededor de un conductor con corriente? Enuncie la regla. 3. Para un conductor que atraviesa un campo magnético, ¿ qué regla indica la clirecci6n de la fem inducida cuando se conoce la direcci6u del campo magnético? Enuncie la regla. 4. ¿ Qué factores determinan la magnitud de la fem inducida? 5. ¿ Qué es autoirtducción? 6. ¿ Cuáles son los dos factores de los que depende la magnitud de una fem autoinducida? 7, ¿ Qué significa el término fuerza contraelectromotriz? ¿ Qué significa fem coiltraria? 8. Enuncie la ley de Lenz. 9. ¿ Qué determina la direcci6n de la fem autoinducida? ¿ C6mo explica esto la ley de Lenz? 1O. ¿ Cómo se puede explicar la autoinducci6n en relaci6n con la energía? 3-54 INDUCTANCIA inductancia Puesto que para una amplitud y frecuencia dadas de una corriente, la fcem producida en un conductor depende de la forma del mismo; la relación exacta entre la corriente, la fcern y la forma del conductor, puede expresarse matemáticamente así": cuando el número de líneas de flujo producidas por la corriente se rr1ultiplica por una constante que está determinada por la forma de la bobina, el producto es igual a la fcem producida. La ecuación es como sigue; Ercem = L X número de líneas de flujo La constante L -que depende de la forma del conductor- recibe el notnbr~. de inductancia del conductor. La inductancia de conductores rectos, generalmente es muy baja y, para las necesidades de este estudio, se puede considerar nula. Por otra parte, la inductancia de conductores ernbobinadoS puede ser elevada, y desempeña una función importante en el análisis de circuitos de c-a. R Los resistores se oponen a toda corriente en un circuito. Tienen resistencia, la cual se representa por R Los inductores se oponen a cualquier cambio de la corriente en al circuito. Tienen inductancia, la cual se representa por L ,\unque la inductancia es en realidad una característica física del conductor, a menudo se la define en función del efecto que tiene en el flujo de la corriente, Dicha definición de inductancia es como sigue: La inductancia es la t.?:.:!Jiedad de ·un circuito eléctrico· gue se ofa..on.§,_a.. CualV!:!!_~orn~T circüitü.'"Apárt'írcí; ~cÍeffci'ción se"puede concluir que lacoñd~flotiene ningún efecto sobre una corriente directa. Sólo se opone a cambios en la corriente. Los conductores embobinados generalmente se usan en circuitos de e-a para introducir deliberadamente inductancia én el circuito y tal conductor embobinado recibe el nombre de inductor. 3-55 INDUCTANCIA --fYVY',.__ Este es el símbolo que representa a un inductor con núcleo de hieno Este es el símbolo que representa -a un inductor con núcleo aislado o con núcleo de aire. inductores Básicamente, todos los inductores se hacen devanando una longitud de conductor alrededor de un núcleo. El conductor suele ser alambre sólido de cobre revestido con aislamiento esmaltado; y su núcleo está formado, ya sea de material magnético, por eje1nplo hierro pulverizado, o Qien de material aislante. Cuando se devana un inductor alrededor de un núcleo aislante, éste funciona sólo como soporte, ya que no tiene propiedades magnéticas. Si se usa alambre grueso y. pesado en la fabricación del inductor, generalmente no se necesita un núcleo; las espiras rígidas del alambre se mantienen por sí solas. Cuando no se usa. núcleo magnético, se dice que el inductor tie:tae núc/e;o de aire. Los inductores con valores de inductancia fijos que no se pueden cambiar, reciben el nombre de inductores fijos. Los inductores cuya inductancia se puede variar en cierta escala, se llaman inductores variables. Generalmente, los inductores variables están hechos de manera que el núcleo se puede mover dentro y fuera del devanado. Entonces la posición del núcleo determina el valor de la inductancia. A los inductores se les llarna también frecuentemente: chokes o bobinas. Estos tres términos significan lo mismo, y el lector debe familiarizarse con todos ellos. INDUCTOR VARIABLE Disminución de inductancia Núcleo de h i e r r o _ - + Este es el símbolo que representa un inductor variable Aumento de inductancia 3-,56 INDUCTANCIA FACTORES QUE AFECTAN A LA INDUCTANCIA Baja inductancia Númer.o de vueltas 1 Permeabilidad del núcleo r Area transversal :1 "1 íl ¡: ¡I I' 11 r ,1 \ , ".".?.: '1 11 ,(,' \1 Alta inductancia ~- [ /1" , / Acero · duro Hierro dulce del núcleo rJ'c ' • - ' \"\ Longitud del núcleo ~ , \ ,, 'I 1 y espaciamiento de , )! las espiras Una inductancia elevada se obtiene con un inductor razonablemente pequeño, devanando el alambre alrededor del núcleo en muchas caoas r ) L i¡ 1 I,,¡ i¡ factores que deter,ninan la inductancia 11 1 1 !I 1 f 1 Las características físicas~ o forma geométrica, tanto del núcle-o, como de los devanados alrededor del- núcl.eo, afectan a Ia inductancia produ~ cicla. Los inductores con núcleo magnético tienen inductancias mucho mayores que los que tienen núcleos aislantes o de aire. Esto se debe a que todas las líneas de flujo producidas por un inductor, atraviesan el núcleo y, al hacerlo, lo magnetizan si está hecho de material magnético. Entonces las líneas de flujo del campo magnético del núcleo, se suman y refuerzan a las líneas de fuerza originadas por el devanado y, por lo tanto, se produce una mayor fcem. Para determinado número de esp.iras en el devanado inductor, un núcleo con una mayor área transl!ersal producirá más líneas de flujo. Además, cuanto más largo sea el núcleo para u,n número de vueltas dado, menos líneas de flujo producirá. La induc~ tancia, por lo tanto, es directamente proporcional al área transversal del núcleo e inversamente proporcional a su longitud. El número y espaciamie.nto de las espiras individuales de alam.bre en un inductor, también afectan considerablemente a la inductancia. Cuantas más espiras se ;Jengan, rnayor será la inductancia. Y cuanto más p.róximas estén las espiras en_tre · sí, también será mayor la inductancia. La relación entre la inductancia y todos los factores físicos que la afectan, se expresa según la siguiente ecuación: L = OA;,.N'l'A l donde N es el nl1mero de espiras; µ es la permeabilidad del núcleo, la cual es grande para los materiales magnéticos y baja para otros materiales; A es ·el área del núcleo y L la longitud. Para cada material de núcleo magnético existe un punio en que el núcleo se- satura; entonces, ni siquiera cambios considerables en la corriente pueden aumentar el flujo y se produce muy poca fcem. INDUCTANCIA 3-57 valores de inductancia y fcem En realidad, la inductancia es una medida de cuánta fcem se genera en un circuito o componente para cierto cambio en la corriente a través de ese circuito o componente. En otras palabras, es la cantidad de fcem producida por un cambio unitario de corriente. La unidad de inductancia es el henry, llamada así en honor del físico americano Joseph Henry, quien comparte con Michael Faraday el honor del des(:~brirniento de la inducción. El henry se define así: un inductor o una bobina "tienen una inductancia de un henry cuando una corn'.ente que cambia a razón de 1 ampere por segundo, produce una fcem de 1 volt, Por lo tanto, mientras mayor sea la inductancia, mayor será el número de henrys. La abreviatura para henry es h. El henry es una unidad relativamente .grande. Por esta razón, la inductancia se da frecuente1nente en unidades menores, como el rnilihenry y el microhemy, Un milihenry es 1/1000 de un henry y un micro henry es 1/ L000,000 de un henry, Milihenry se abrevia mh y microhenry, µA PU.esto que la cantidad de fcem producida es parte de la definición del henry, se puede calcular la fcem que genera un inductor en un circuito cuando se conoce el valor de su inductancia, así como la amplitud y la frecuencia de la corriente. lJna forma de la ecuación para fcem es fcern = -L(,t.1/t.t) El signo menos indica que la fcem es de polaridad opuesta a la tensión aplicada. El término Al, que se lee "delta I'\ es el cambio de corriente . que tiene lugar en un intervalo .6..t, que eS el cambio en tiempo. Por ejemplo, para aplicar la ecuación, considere la fcem desarrollada por un inductor cuya inductancia es de 10 henrys cuando la corriente cambia de 5 a 3 amperes en 1 segundo, (5-3) t.! = -10 -¡- = -20 volts fcem = -LM Nótese que, cambiando la inductancia (L) o el ritmo de cambio de la corriente (AI/.ó.t),. que es. la frecuencia, se pueden obtener va!i9s- vá:lOres de fcem. La tabla que aparece a continuación indica c61no se.· elevaria la fcem al aumentar el ritmo de ca1nbio de corriente. 3-58 INDUCTANCIA circuitos inductivos de e-e En un circuito de e-e, los únicos cambios de corriente ocurren cuando se cierra el circuito y cuando se abre. Si el circuito contiene sólo resis~ tencia, estos cambios se pueden considerar instantáneD,s, Así, pues, cuando se cierra el circuito la corriente aumenta instantáneamente, desde cero hasta -su valor máximo. Por otra parte, cuando se cierra el circuito, la corriente baja instantáneamente a cero. Si se agrega inductancia a un circuito de e-e, por ejemplo, mediante un inductor, la corriente ya no puede variar instantáneamente. Cuando el circuito se cierra, la corriente tiende a aumentar instantánearnentei pero se le opone la fcem generada por el inductor. Así, en lugar de aumentar instantáneamente, se requirre cierto tiempo para que la corriente alcance su valor máximo. Cuanto · mayor sea la inductancia, mayor será la fcem producida y n1ayor tiempo tardará la corriente el alcanzar su máximo. La situación es idéntica cuando el circuito se abre y la corriente tiende a disminuir instantáneamente hasta cero. La fcem se opone al cambio de manera que la corriente disminuye gradualmente hasta cero. La onda de cualquier cambio de corriente de c-c a través de un inductor tiene la misma for1na básica, independientemente de los valores de corriente e inductancia. Esta forma de onda indica que la corriente varía con rapidez al principio y luego cada vez menos, hasta que llega a su valor máximo si se trata de una corriente creciente, o a cero si es una corriente decreciente. Debido a su forma, a esta onda se le llama onda o curva exponencial. Corriente continua a través de una inductancia Elevándose de cero a máximo Tiempo En un circuito de c-c que contenga inductancia, la corriente sigue una forma de onda exponencial al cambiar de cero a máximo (es decir, se cierra ,el circuito) Reduciéndose de máximo a cero Tiempo La corriente sigue una forma de onda exponencial cuando cambia de máxi1J10 a cero (es decir, se abre el circuito) En todo momento en que la corriente no cambia, la inductancia no tiene efecto sobre el circuito 3-59 CIRCUITOS INDUCTIVOS DE C•C Una constante Tiempo de tiempo En una constante de tleinpo, la corriente aumenta de O a 63.2~& ·de su valor máximo Una constante Tieml)o de tiempo En una constante _de tiempo, la corriente desciende a 63.2o/0 de su vafor máximo, dejando 36.8% constante de tiempo En un circuito de c-c que contenga inductancia y resistencia, la corriente varía gradualmente entre cero y su máximo y entre su 1náximo y cero. Independientemente de los valores de inductancia y resistencia del circuito, estos can1bios siguen siempre un patrón si,nilar. Inicialmente, la variación es máxima y luego se va reduciendo gradualmente hasta que la corriente alcanza su valor constante, que es su máximo, o bien, cero-. Durante estos cambios, existe una relación entre los valores alcanzados por la corriente y el tiempo que tarda eri alcanzarlos. Esta relación se expresa por 1nedio de una cantidad llamada constante de tiempo. La constante de tie1npo se define como el tiempo que la corriente necesita para aumentar a 63.2 por ciento de su valor máximo o dismi~ nuir 63.2 por ciento de su valor máximo. En cualquier circuito de c~c, la constante de tiempo d~pende del valor de la inductancia y resistencia. El valor de la constante de tiempo es directan1ente proporcional a la inductancia e inversamente proporcional a la resistencia. Si se conocen ambas cantidades se puede calcular la constante de tiempo a partir de la siguiente ecuación. Constante de tiempo= inductancia/resistencia ó t = L/R Por medio de esta ecuación, si la inductancia está expresada en henrys y la resistencia en ohms, la constante de tiempo lo estará en segundos. En la práctica, las constantes de tie1npo generalmente son muy pequeñas. Por esta razón, a menudo se expresan en milisegundos, microsegundos; un 1nilisegunclo es un n1ilésimo ( 1/ 1,000) de segundo, y un microsegundo un 1nillonésirno ( 1/ 1.000,000) de segundo. Con frecuencia nlilisegundo se abrevia miliseg y microsegundo, µseg. Una vez conocida la constante de tien1po para Un circuito, es fácil calcular cuánto tiempo necesita la corriente para pasar de cero al máximo o del máximo a cero, ya que -según se aprecia en la ilustración de la página 3-60- el tiempo que la corriente tarda en alcanzar su rr1áximo o dis1ninuir a cero es igual a cinco veces la constante de tiempo. 3-60 CIRCUITOS INDUCTIVOS DE e-e corrientes en aumento y en descenso En cada constante de tiempo, fa corrienti aumenta a un valor que se acerca al 63.2% más a su valor máximo En cada constante de tiempo., la corriente disminuye a un valor que se acerca a 63.20/0 más a cero CIRCUITOS INDUCTIVOS DE C--C 3-61 aumento y disminución de la inductancia y sus efectos La cantidad de inductancia en un circuito de c-c cleter111ina cuánto tiempo tarda la corriente en alcanzar su valor máximo cuando se cierra el circuito, así como cuánto tiempo tarda la corriente en descender hasta cero cuando se abre el circuito. Si no hay inductancia en el circuito, las variaciones de corriente, desde el punto de vista práctico, son instantáneas. El efecto que produce el aumentar inductancia es originar un re- o 2 3 4 5 6 Tiempo (seg) El aumento de inductancia en ún circuito de c-a hace que aumente la constante de tiempo en el circuito; y, por lo tanto, aumenta el tiempo que requiere la corriente para cambiar entre sus valores cero y máximo traso en el tiempo que la corriente tarda en variar. Cuanta mayor inductancia se agregue, más tardará la corriente en variar. La relación exacta entre la inductancia y el tiempo necesario para variar se obtiene mediante la ecuación de la constante inductiva de tiempo, t = L/R. Por ejemplo) si la resistencia de un circuito es 1O ohrns y la inductancia 2 henrys, la constante de tiempo del circuito es la siguiente. t - L/R - 2' henrys/ 10 ohms - 0.2 segundos En virtud de que la corriente cambia de cero a máximo, o viceversa, en 5 veces la constante de tiempo, se necesitan 5, 0.2 segundos, ó 1 segundo, para este cambio. Si la inductancia aumenta a 4 henrys, la constante de tie111po del circuito se vuelve · t - L/R - 4 henrys/ 10 ohms - 0.4 segundos Y 5 por la constante de tiempo es igual _a 5, 0.4 segundos, ó 2 segundos. Así, pues, al duplicar la inductancia se duplica también el tiempo que tarda la corriente variar entre sus dos valores. En forma similar, si la inductancia se triplica, el tiempo también se triplicará. Y si la inductancia se corta a la mitad. también el tiempo se reducirá a la mitad. 3-62 CIRCUITOS INDUCTIVOS DE c~a circuitos inductivos de e-a 1;. A diferencia de un circuito de e-e~ en el cual la corriente cambia solamente cuando se abre y se cierra el circuito, en un circuito de e-a la corriente cambia frecuentemente. En el caso de e-a de tipo sinusoidal la corriente cambia casi constantemente, ya que su magnitud varía en forma continua e invierte su dirección periódicarnente. Puesto que éste es el tipo más común de e-a, lo que resta del presente volumen está dedicado al estudio de la e-a que varía como onda sinusoidal, excepto cuando se indique otra cosa. La' inductancia afec(:i el funcionan1iento de circuitos de e-e pura sólo en el instante en que son abiertos y en el instante en que se cierran. Por otra parte, en un circuito de c-a, la corriente siempre está variando y la inductancia se opone a tal variación. Por lo tanto, la inductancia tiene un efecto constante en el funcionarriiento del circuito. De esta manera, desde el instante en que se cierra el interruptor del circuito hasta que se abre nuevamente, la inductancia afecta el funcionanlÍento del circuito. El circuito ilustrado tiene sólo inductancia. En realidad, esto no puede suceder nunca, ya que la fuente, los conductores de conexión y el inductor, deben tener todos, algo de resistencia. Sin embargo, si estas resistencias son muy pequeñas y tienen un efecto muchü rr1enor en la corriente del circuito que el que tiene la inductancia, se puede considerar que el circuito sólo tiene inductancia. CIRCUITOS INDUCTIVOS DE 3-63 e-a relaciones de tensión y corriente alterna En todo circuito de e-a que tenga s6lo inductancia, hay tres cantidades variables con las cuales normalmente se habrá de tratar. Estas son 1) la tensión aplicada, 2) la fcem inducida y 3) la corriente del circuito. Téngase presente que si un circuito de c-a sólo tiene resistencia, entonces la tensión y la corriente del circuito están en fase. Si el circuito tiene inductancia en lugar de resistencia, lo anterior no es válido. l,a fcem inducida y el retardo originados por la inductancia alteran la relación que hay entre la tensión aplicada y la corriente del circuito, que ya no estarán en fase, es decir, quedarán defasadas. Además, la fcem inducida está defasada con respecto a la tensión y a la corriente. Las relaciones de fase en una inductancia se pueden comprender más fácilmente si antes se consideran la Corriente y la fcem inducida. Para esto, se conoceri dos características de la corriente y la fcem inducida. Una es que la fcem es máxima cuando la rapide;: de cambio de la corriente es máxin1a y cero cuando Ja corriente no cambia. La razón es que cuando la corriente cambia rápidamente, las líneas de flujo se expanden o se contraen rápidamente de manera que hay un mayor movimiento relativo entre el conductor y el campo magnético. La segunda relación consiste en que la dirección de la fcem es tal que siempre se opone al cambio de la corriente. (A) cambio máxima Rapidez de cambio cero 11 (B) A ( · E R V O '' 3-64 CIRCUITOS INDUCTIVOS ·oE -O•a relaciones de tensión y corriente alterna ( cont.) La onda A de _la página 3M63 muestra un ciclo de corriente alterna. La rapidez de la variación es mayor cuando la pendiente de la onda es máxima. Obsérvese que esto ocurre en aquellos puntos en que la onda pasa por cero, o sea en O, 180 y 360 grados. Esto significa que la fcem mayor degenera en O, 180 y 360 grados, como lo muestran las fom1as de onda de B, en la página 3-63 .. Cerca de 90 y 270 grados, la corriente varía muy poco; de hecho, exactamente a los 90 y 270 grados, donde la corriente cambia de elevación a descenso, la corriente momentánea~ mente no varía. P'or lo tanto, las líneas de flujo no cambian en esos 1 1 1 1 1 ~--7:)¡---~c"'l<c--..:!!~--~· 360 puntos y no se induce fcem. Puesto que a cero grados la corriente pasa por cero en dirección positiva, la fcem debe ser máxima en la dirección negativa, ya que -siempre se opone al aumento en la corriente. En forma similar, cuando la corriente comienza a disminuir a los 90 grados, la + En una inductancia: 1) el volta· je aplicado está adelantado 90 ,.~ Voltaje ', ' grados con. respecto a la coírien. te; 2) la fcem está atrasada 90 grados con., respecto a la co· friente; 3) el voltaje aplicado y la fcem están 180 grados dela· sados entre si. fcem debe aumentar en dirección positiva para facilitar el flujo de corriente, Por lo tanto, la fcem sigue la ley de Lenz, atrasándose 90 grados a la corriente. Se sabe que la tensión aplicada está defasada 180 grados con respecto a la fcem, de manera que la tensión aplicada debe estar adelantada 90 grados con respecto a la corriente. Esto se representa con las ondas en C, en esta n1isma página. Las relaciones entre las tres magnitudes ( corriente, fcem y tensión aplicada) se representa con las ondas en D, en esta página. CIRCUITOS INDUCTIVOS DE C•a 3-65 reactancia inductiva En un circuito de c-c al que se aplica tensión fija, la cantidad de corriente que fluye depende de la resistencia del circuito, la cual se opone al flujo de corriente. En un circuito de c-a que sólo tiene resistencia, ocurre lo mismo. Pero en un circuito de c-a que sólo tiene inductancia, la cantidad de corriente que fluye es determinada por la fcem que al oponerse al flujo de corriente contrarresta a la tensión aplicada. La fcern se comporta corno resistencia para limitar el flujo de corriente. Pero la fcem se expresa en volts, de manera que no _se puede usar en la ley de Ohm para calcular corriente. Sin embargo, el efecto. de la fcem se puede expresar en ohms. A este efecto se le llama re>actancia inductiva y, se abrevia XL, Puesto que la fcem generada por un inductor es determinada por la inductancia ( L) de un inductor y la frecuencia ( f) de la corriente, entonces la reactancia inductiva también debe depender de estos elementos. La reactancia inductiva se puede calcular por medio de la siguiente ecuación: X,, = 27tfL donde XL es la reactancia inductiva expresada en ohn1s. El valor de 21r es aproximadamente 6.28; f es la frecuencia de la corriente en ciclos por segundo; y L es la inductancia expresada en henrys. La cantidad 21rf representa la rapidez de Cambio de la corriente . En un circuito puramente lnductiVO, la reactancia inductiva tiene el mismo efecto que el de la resistencia en un circuito c-c o en un circuito resistivo e-a • Se puede apreciar en la ecuación que cuanto más alta sea la frecuencia o mayor la inductancia, mayor será la reactancia inductiva. Igualmente, cuanto más baja sea la frecuencia o la inductancia, menor será la reactancia inductiva. f o L La reactancia inductiva cambia linealmente con la frecuencia y la inductan- cia · f o L La corriente a través de una inductancia cambia con la frecuencia en forma no 1.lneal 3-66 CIRCUITOS INDUCTIVOS DE Cm8 reactancia inductiva (cont.) En un circuito de e-a que sólo tenga inductancia, la reactancia inductiva será lo único que limite al flujo de corriente. El cálculo de estos circuitos se puede hacer mediante la ley de Ohm con sólo usar la reactancia inductiva en lugar de la resistencia. P'or lo tanto, I = E /XL. Sin embargo¡ una diferencia importante es que un valor específico de reactancia inductiva se aplica sólo a una frecuencia específica. A.sí, si se calcula la reactancia inductiva del circuito para una frecuencia de 30 cps y luego se toma este valor para determinar la corriente de circuito, el resultado sólo será correcto si la. frecuencia es constante. Si la frecuencia cambia, la reactancia inductiva cambiaría, lo misrr10 que la corriente del circuito. Como se sabe, si s6lo hay resistencia, la frecuencia no tiene efecto sobre la resistencia básica. !.a reactancia inductiv11 es directamente proporcio11al a la inductancia y a la frecuencia XL= 2~fl La lámpara brilla intensamente La lámpara brilla tenuemente Alta inductancia La lámpara no brilla Fuente de alta frecuencia CIRCUITOS INDUC'fIVOS DE 3-67 e-a inductores en serie y paralelo Para llenar los requisitos de los circuitos, a menudo es necesario conectar inductores en serie o en paralelo. Cuando se hace esto, la inductancia total se calcula exactamente de la misma m.anera que se calcula la resirtencía total de resistores en serie y en paralelo. Para inductores en serie, esto significa que la inductancia total es igual a la suma de las inductancias de los inductores. En forma de ecuación, esto se expresa así: LT,oT = L 1 + L2 + 1.,3 + · · · + etc. Para inductores en paralelo, se pued,en usar todos los métodos que se describieron en el volumen 2 para determinar la resistencia efectiva de resistencias en paralelo. El método general, que según se recordará, se aplica a todos los casos, es el método recíproco. Para inductores en paralelo, dicho método se expresa asi: LTOT = ---¡ 1 . 1 - + - + -~ + · · · L1 l,2 L3 -1- etc. lnducta11cia total: LroT "L¡ + Lz + L3 Reactancia inductiva total: XL TOT = Xu + XL2 + XL3 Inductancia total: L 1 - La inductancia total o ta reactancia Inductiva de induc- Xi_ TOT tores en serie y en paralelo, se calcula de la misma manera que la resistencia total de combinaciones de resis- TOT - _l_ 4 j__+_LL 1 L2 L3 Reactancia inductiva total: _l_ + _l_ + _l_ Xu XL2 XL3 tencia serie y paralelo respectivamente. Se puede determinar la reactancia inductiva total de co1nbinaciones en serie y en paralelo de inductores mediante los mismos métodos que se han empleado para determinar la inductancia total. También se puede obtener la reactancia inductiva total detern1inando en primer lugar la inductancia total y luego calculando la reactancia inductiva de esta inductancia única. Los métodos que se han descrito para encontrar la inductancia total de inductores en serie y en paralelo, se basan en la suposición de que estos últimos están colocados física1nente, de manera que las líneas de flujo de cada uno de ellos no corten los devanados de los otros inductores. El hecho de que las líneas de flujo de un inducto:' corten los devanados de otro se llama indu-cción mutua. 3-68 CIRCUITOS INDUCTIVOS DE e-a problemas resueltos 10 Volts 10 Volts 60 eps -=10 mh 10 mh 100 Ohms (B) (A) Problema. 5. t:En cuál de est-os circuiios es más alta la corriente? En el circuito B se aplica una tensión de 1O volts y la resistencia total de e-e del circuito es de 200 ohms. TeóricamenteJ una vez que la corriente ha alcanzado su valor máximo o de estado estacionario, el inductor no tiene efecto en la corriep.te continua·. Por lo tanto, se puede considerar al inductor de 10-milihenrys como un corto circuito para la corriente continua ya que su resistencia es despreciable. La corriente en el circuito B se calcula simplemente por la ley de Ohm: I = E/R = 10 volts/200 ohms = 0.05 ampere En la práctica, los inductores tienen efectivamente alguna resistencia a la c-c, ya que están construidos con espiras de alambre. Sin embargo, se puede considerar que un inductor de 10-mh presenta una resistencia a la c-c insignificante en el problema. El circuito A es purarriente inductivo, de manera que se puede usar la ley de Ohm para determinar la corriente mediante la reactancia inductiva del inductor en lugar de la resistencia. Antes que nada, pues, debe calcularse XL: XL = 21rfL = 6.28 X 60 cps X 0.01 h = 3.748 ohms Note que el valor de la inductancia -de 10-mh- se ha converticÍo a la unidad básica de henry antes de resolver la ecuación. Esto siempre debe hacerse. Si se hubiéra dado la frecuencia en kilociclos o rnegaciclos, también se hubiese necesitado convertirla a su unidad básica ( cps). Una vez que se conoce XL se aplica la ley de Ohm para determinar la corriente del circuito. En realidad, puesto que se conocen la tensión aplicada a ambos circuitos y la oposición al flujo de corriente en ambos, cabe- observar que fluirá más corriente en el circuito A que en el circuito B. Esto es obvio, ya que la ley de Ohm indica que para la misma tensión, ninguna resistencia permitirá el paso de mayor corriente. Si se deseara calcular la corriente en el circuito A, ésta sería: I = E/XL = 10 volts/3. 75 ohms = 2.66 amperes En el problema anterior, se hizo la importante suposición de que los 10 volts dados para la tensión de la fuente del circuito A. era un valor rcm. De otra suerte, la corriente en el circuito A no tendría relación con la corriente e11: B y, por lo tanto, no se podrían comparar las dos corrientes. CIRCUITOS INDUCTIVOS DE 3-69 e-a problemas resueltos ( cont.) JJroblema 6. (."Cuánto tiempo tardará la corriente del circuito en alcanzar su valor máximo? En cuantO se baja el interruptor, la corriente tardará un tiempo igual a 5 veces la constante de tiempo para llegar a su valor total. Una constante de tiempo t, es igual a la inductancia, en henrys, dividida entre la resistencia en ohrns. Por lo tanto t = L/R = 0.005 henry /1 Qhm = 0.005 segundos por lo que 5t = 0.025 segundos Prioblenza 7. (."Cuál es la inductancia total del circuito? Una'. combinación de inductancias en serie~paralelo se reduce a una inductancia única equivalente, igual que una combinación en serieparalelo de resistencia sC reduciría, aplicando el método recíproco. L,_,_, 1 = 1 1 1 1 1 3 1 2 -+-+- -+-+- 1 ~----1 2 3 - L2 La L4 -+-+6 6 6 ti 1 - 1 henry 6 6 Esto reduce el circuito original a dos inductancias en serie. La inductancia total del circuito se encuentra ahora simplemente, sumando L1 y L2-a- 4 , L'l'O'l' = L1 + L2 -,,<J- 4 = 3 + 1 = 4 henrys Por lo tanto, la inductancia total de las cuatro indqctancias en serieparalelo es 4 henrys. 3-70 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen O La f(c!nsión de la fcem s~ puede calcular según: Eruein == L X número de líneas de flujo, donde L es lo inductancia deil conduc'·or. :O La Inductancia es la propiedad de un circuito eléctrico que tiende a oponerse a cualquier cambio en !a corriente del circuito. D La inductancia se mide en henrys, Otras unidades son: el milihenry, mh, y el microhenry, µh. ID los conductores embobinados que se insertan en un circuito para aumentar deliberadamente la inductancia se !laman Inductores. ,O Los lpductores suelen llamarse "chokes" o bobinas. O Se dice que una bobina está saturada cuando, aunque haya cambios grandes en la corriente, el flujo no aumenta más y se produoo muy poca fcem. O La fcem se puede calcular así: fcem = -L (.6..1/.At). ,O Cuando se· coloca un inductor en un circuito de C·c, la corriente aumentará de acuerdo con una curva expo· nencial. La inversa es cierta cuando se abre el circuito. O El· tiempo requerido para que la corriente aumente a 63.2 % de su valor máximo o disminuya al 63.2 % de su valor máximo, se deflíle· como constante de tiempo. ·O La constante de tiempo inductiva es igual a: t = L/R; ,O El estado estacionario se alcanza después de cinco veces Ja constante de tiempo. 10 La inductancia en un circuito de c-a tiene un efecto constante en la operación del circuito: la tensión aplicada está adelantada 90 grados con respecto a la corriente y la fcem atrasada 90 grados respecto a la corriente. preguntas de repaso l. Defina constante de tiempo inductiva. 2. ¿ Cuánto tiempo, en relación con la constante de tiempo, se requiere para que la corriente llegue al 63.2% de su valor máximo en un circuito de c-c? 3. ¿ En qué unidades se miden las constantes de tiempo? 4. ¿ Cuál es la reactancia inductiva total de tl'es bobinas en serie si sus reactancias son 5, 5 y 1O ohms? 5. ¿ Cuál sería la reactancia inductiva total para las bobinas de la pregunta 4, si estuviesen en paralelo? 6. ¿ Cuál es la reactancia inductiva de una bobina de 1O milihenrys a frecuencias de 100 cps, 1,000 cps, 10 kc, 100 kc y 1 me? 7. ¿Cuál es la relación de fase entre la corriente y la tensión en un.induc• tor? ¿Por qué? 8. ¿ Cuá:l es el valor de la constante de tiempo para un circuito que consta de un resistor de 5,000-ohms y una bobina con reactancia inductiva de 1,884 ohms, a 60 cps? 9. ¿ Se requieren 1O segundos para que la corriente descienda a cero después de abrir el interruptor en un circuito de c~c que conste de una batería, interruptor, resistor y bobina? ¿ Cuál es la constante de tiempo del circuito? 10. Si el valor del resistor de la pregunta 9 es 100 ohms, ¿ cuántos inductores de 40 henrys se necesitan para dar la inductancia? Estarán co~ nectadas en serie o en paralelo? 3-71 INDUCTANCIA MUTUA Flujo primario (corta a las espiras del primario y d 1 secundario) PRIMARIO SECUNDARIO Flujo secu·ndario (corta a las espiras del primario y det·secundario) Voltaje secundario -1J Fuente de voltaje primario c0 1 _...J Corriente Corriente del del primario La variación del campo magnético_ induce voltaje en el secundario La inducción mutua hace posible transferir energía de un circuito a otro por medio de un campo magnético cambiante secundario El campo magnético producim do por la corriente secuud11.ria inducida produce por sí mismo voltaje reflejado al primario • ducc-ion •, mY&,.ua-._ nl- fll La autoinducción en una bobina o conductor en realidad es una fuerza contraelectromotriz que se genera cuando el campo magnético originado por el flujo de corriente corta a la bobina o conductor. Si las líneas de flujo del campo magnético se expanden o contraen en una bobina cortarán los devanados de otra bobina cercana, también se induciría una tensión en esa segunda bobina. La magnitud de la fehi indltttd-~r··dc esta manera depende de Ia-····posición relativa de las dos bobinas. Además, cuanto mayor sea el número de vueltas que tenga la segunda bobina y que sean cortadas por las líneas de flujo de la primera, mayor será la fem inducida. Esta inducción de fem en una bobina, o conductor por líneas de flujo generadas en otra bobina o conductor, recibe el nombre de inducción mutua . .La bobina en la cual se origina el flujo se conoce como primario, o devanado primario, y aquella en la que se induce la fem recibe el nombre de secundario. En forma similar, la corriente que fluye a través del priinario es la corriente primaria y si el secundario está conectado a una carga de rpanera que también fluya corriente, ésta recibe el nombre de corriente secundaria. Cuando la corriente fluye en el devanado secundario, establece su propio carnpo magnético, que también induce una tensión en el devanado primario. Así pues, cuando hay inducción 1nutua entre dos bobinas, existen cuatro tensiones. Estas son: 1) la tensión aplicada al primario; 2) la fem autoinducida en el primario; 3) la fem inducida en el secundario; 4) la fem inducida de nuevo al primario por la corriente secundaria. Por lo tanto, la inductancia real o efectiva general de las dos bobinas mutuamente acopladas, es compleja debido a las interacciones complejas entre los campos magnéticos.· La inductancia efectiva de dos bobinas acopladas mutuamente recibe el nombre de inductancia ·mutua. 3-72 INDUCTANCIA MUTUA inductancia mutua La inductancia mutua se puede considerar como la cantidad o grado de inducción mutua que existe entre dos bobinas o devanados. La inductancia mutua de dos bobinas determinadas depende del éncadena,. m.iento de flujo entre las bobinas, que a su vez dependen de las posiciones relativas que tiene entre sí. El grado de encadenamiento de flujo se expresa por medio de un Íactor que se llama coeficiente de acoplamiento. Cuando todas las líneas de flujo de cada bobina cortan o se concatenan con la otra, el coeficiente de acoplamiento es 1, que es el valor máximo. Si s6l9 algunas de las líneas de flujo de cada 'bobina cortan a la otra, el coeficiente de acoplamiento tiene un valor inferior a l. Nótese que cuando no existe inductancia mutua entre dos bobinas, el coeficiente de acoplamiento entre elias es cero. Cuando el coeficiente de acoplamiento se aproxima a 1, amb,as bobinas tienen un acoplamiento estrecho; cuando el valor es mucho menor que 1, se dice que las bobinas tienen un acoplamiento flojo o débil. El término acoplamiento crítico se aplica para describir la línea divisoria entre un acoplamiento estrecho y débil. ALTO La inductancia mutua entre bobinas depende del coeficiente de acoplamiento El máximo acoplamiénto (unidad o 1) ocurre cuando todo un flujo de cada bobina corta todas las espiras de fa bobina opuesta i /1' I! li 'I 1 li El acoplamiento mínimo ocurre cuando las dos bobinas forman ángulos rectos No hay acoplamiento cuando no hay inductancia mutua entre las bobinas il !f 11 11 11 Cuando se conoce el coeficiente de acoplamiento entre dos bobinas, la inductancia total de las bobinas se determina multiplicando los valores de inductancia de las bobinas, tornando la raíz cuadrada del resultado y multiplicándola por el coeficiente de acoplamiento. En forma de ecuación, esto puede escribirse así: donde M es la inductancia total de las bobinas mutuamente acopladas, dada en henrys; k es el coeficie'nte de acoplamiento; y L 1 y L 2 son las inductancias de cada una de las bobinas expresadas en henrys. 3-73 TRANSFORMADORES Transformador Voltaje apllcado Carga En un transformador, la energía eléctrica se transforma del circuito primario al circuito secundario por medio de la inductancia mutua entre los devanados del transformador. La secuencia de esta transformación de energía es VOLTAJE CORRIENTE CAMPO FEM CORRIENTE ENERGIA APLICADO~PRIMARIA "----""MAGNETIC~SECUNDARIA-a-SECUNOARIA_,. A LA CARGA INDUCIDA el transformador Cuando hay inducción mutua entre dos bobinas- o devanados, en~ tonces un cambio de corriente en una de ellas induce una tensión en la otra. L_os dispositivós que funcionan co~..e.n-es.te---pr.incipio reciben el noillbrede transformadores. Todo transformador tiene un devanado ¡_;¡ primario y uno o más devanados secundarios. El devanado primario re~ cibe energía eléctrica de una fuente de energía y acopla esta energía al devanado secundario por medio de un cambio magnético variable. La energía aparece como una fe1n en el devanado secundario y si se conecta una carga al secundario, entonces la energía es transferida a la carga. Por medio de transformadores, se puede transferir energía de un circuito a otro,. sin que exista conexión física entre ellos. La transferencia de energía se efectúa completamente a través del campo magnético. Ento:r.J.ces el transformador funciona como dispositivo de acoplamiento. Los transformadores taJ.Ebién sop indispensables en la distribución· d~ po_tenc;1ª., ·-------· ··-·--" ' .~-----·------,-----;--··---~ de e-a ya que pueden convertir potencia electr1ca con cond1c1ones dadas de -corfíe"ñte y tensión a la potencia equivalente, con otros valores de corriente y tensión. -~. Transformador Voltaje aplicado p S¡ Carga Sz Carga S3 Carga 3-74 TRANSFORMADORES cómo funciona un transformador con secundario abierto Se recordará que, cuando existe inducción mutua entre dos bobinas, no sólo la corriente del primario induce una tensión a la bobina secundaria, sino que la corriente resultante en la bobina secundaria, a su vez, induce una tensión reflejada en la bobina primaria. Esto ocurre en un transformador y en gran parte es la causa de la forma co:tno trabaja el misillo. Sin embargo, para que esto se comprenda n1ejor, primero se describirá el funcionamiento del transformador en el caso de que tenga un secundario abierto. En este caso no hay corriente en el secundario, de modo que no hay tensión inducida en el primario. Después de la descripción de la forma en que trabaja un transformador con secundario abierto, se describirá un transformador completo, en el cual haya corriente tanto en el prirnario como en el secundario. En un transformador con secundario abierto, el primario funciona esencialmente como un inductor. Esto significa que la corriente primaria está atrasada 90 grados con respecto a la tensión aplicada y al mismo tiempo está adelantada 90 grados a la fcem. Por lo tanto, la tensión aplicada y la fcem inducida son de polaridad opuesta. La mayor parte de los transformadores están diseñados para que tengan una elevada fcem inducida en el primario cuando se abre el secundario, de n1anera que la corriente primaria es muy baja. Co1uo el campo magnético correspondiente al devanado prin1ario y causado por la corriente variable en el primario1 se origina y se contrae alternativamente, corta las espiras del devanado secundario, induciendo, en consecuencia, una tensión en el secundario. La tensión inducida en el secundario es máxima cuando la rapidez de cambio de la corriente prirnaria es máxima (O, 180 y 360 grados); es cero cuando la corriente primaria no· cambia (90 y 270 grados). Cuando se representa gráficamente esta relación, como en la página 3-75, se puede apreciar que la tensión secundaria está atrasada 90 grados con respecto a la corriente primaria. Puesto que la tensión primaria aplicada está adelantada con respecto a la corriente primaria y, por lo tanto, la tensión secundaria está atrasada 180 grados con la tensión primaria. También está en fase con la fcern inducida ;,.n el prin1ario, :T[C [ J J T Generalmente, la letra T designa un transformador, siendo P el primario y S el secunda· río o los secundarios • s B e D A veces, se usan puntos para indicar la terminal en fase de los dos devaC nados. Por si solos, los símbolos esquemáticos no muestran relaciones de fase debido a que los conductores externos D pueden estar invertidos para que la salida esté en fase con la entrada ! i' i ' TRANSFORMADORES 3-75 tensión y corriente RELACIONES DE FASE EN UN TRANSFORMADOR CON SECUNDARIO SIN CARGA Voltaje aplicado al primario 1 1 • Adelantada 90 grados con respecto 'i<---c:,-~----,----,1360º a la corriente primaria • 180 grados defasados con la tcem 1 1 1 • 180 grados defasado con el voltaje secundario 1 + Corriente primaria 1 1 1 • Atrasada 90 grados con respecto al voltaje aplicado 0''f---"7i~--::'::c-~:'I..:---- 360' • Adelantada 90 grados con respecto a la fcem 1 1 e Adelantada 90 grados con respecto al voltaje secundario 1 + Fuerza contra electromotriz 1 inducida en el primario 1 1 • Atrasada 90 grados con respecto 'l--~',--~d",-,---,,-,---'1,300° a la corriente i,rimaria I, • Defasada 180 grados con respecto 1 al voltaje apltcado 1 1 • En fase con el voltaje secundario 1 + Voltaje secundario e Atrasado 90 grados con respecto a la corriente primaria 1 1 1 >l-----'----+---'---~360º • Oefasado 180 grados con respecto 1 al voltaje aplicado 1 1 • En fase con la fcem · Voltaje primario Corriente \ + FCEM primaria y voltaje secundario 3-76 TRANSFORMADORES cómo funciona un transformador con secundario cargado Cuando se conecta una carga al secundario de un transformador, hay corrierite en el secund.ario. Con10 en cualquier inductancia, la corriente en el devanado Secundario estará atrasada 90 grados con respecto a la tensión secundaria que la produce. Por lo tanto, puesto· que la tensión secundaria, según se recordará, está atrasada 90 grados -coil respecto a la corriente primaria, y la corriente secundaria está atrasada 90 grados con respecto a la tensión secundaria, entonces la corriente secundaria estará dcfasada 180 grados con respecto a la corriente primaria. Al cambiar, la corriente secundaria genera su propio campo magnético, cuyas líneas de flujo se oponen a las del campo magnético originado por la corriente primaria. Esto reduc,e la intensidad del carnpo magnético Cuando no fluye corriente en el secundario de un transfO'l'mador, habrá muy poca corriente en el primario, pero, cuando hay corriente en el secundario, la corriente en el primario aumenta en proporcWn directa con la corriente del secundario Uneas de flujo generadas por la corri .nte del primario Líneas de flujo generadas por la · por la corriente del primario corriente d I secundario lineas de flujo generadas 1 \ ' - - - 4 - - ... 1 Con el secundarlo abierto, sólo existen las líneas de flujo causadas por el primario. La corriente primaria está limitada por la fcem, que normalmente es muy elevada La corriente del secl)ndario produce líneas de flujo que se oponen a las causadas por la corriente del primario, esto causa una disminución de la fcem y un aumento correspondiente en la corriente del primario primario y, corno resultado, la fcern inducida es menor en el prin1ario. Con menos fcem inducida oponiéndose a la tensión aplicada," la corriente primaria aurnenta. El grado del aumento está en proporción directa -a la corriente que fluye en el secundario. Así, cuando aumenta la corriente secundaria en un transformador, la corriente primaria tan1bién au1nentn automática1nente. Por otra parte, cuando disn1inuye la coriente secundaria, ta1nbién lo hace la corriente primaria. De ahí, se puede apreciar que si el secundario de un transfom1ador se conecta en corto, habrá. dernasiada corriente tanto en el prÍlnario corno en el secundario. Entonces, no solamente se quemaría el transformador, sino que hay la posibilidad de que la fuente qut• alimenta potrncia al prin1ario también se dañe. 3-77 TRANSFORMADORES tensión y corriente RELACIONES DE FASE EN EL TRANSFORMADOR CON SECUNDARIO CARGADO + Voltaje inducido en el por la corriente secundaria 7tl--._;p;;li;;;ma:;;1io 36pº 1 1 1 1 1 1 1 [ Corriente ~ secundaria + 1 1 tl ~ ] 1 o Corriente 1 1 1 !/primaria 1 1 90' 180' 360' La corriente secundaria está defasada 180 grados con respecto a la corriente primaria. La corriente secundaria induce un voltaje en el primario, que se opone a la fcem del prima'flo. Esto hace que la fcem del primario disminuya y permite el flujo de más corriente en el primario 3-78 TRANSFORMADORl!:S efecto que tiene la carga sobre las fases La diferencia de fase de 90 grados ( entre tensión y corriente, tanto en el primario como en el secundario) en realidad sólo existe cuando la corriente secundaria es muy pequeña. Cuando disminuye la resistencia de la carga secundaria, la corriente secundaria anmenta, lo cual se conoce generalmente como aum.ento de la carga. Esto hace que el circuito secun~ dario se vuelva más resistivo, Con una carga más resistiva la diferencia de fase entre la tensión y la corriente se reduce, ya que están en fase cuando un circuito es puramente resistivo. Cuanto mayor sea la corriente secundaria, menor será el ángulo de fase. Corriente sin carga Corriente con carga med'iana 360 º Corriente con carga intensa i 1 Al aumentar la corriente secundaria, tan1bién en el prirr1ario se -reduce la fcem inducida y será mayor la corriente primaria. Puesto que la fcern disminuye, la reactancia inductiva del primario se reduce. Por lo tanto, el circuito primario también se vuelve más resistivo al aumentar la corriente. Corno resultado, el ángulo de fase entre la tensión primaria y la corriente también se reduce. En resumen, cuando hay muy poca corriente en el secundario de un transformador que contenga una carga resistiva, la tens"ión y la corriente tanto en el primario como en el secundario están defasadas 90 grados. Pero al aumentar la carga en el secundario, se reduce el ángulo de fase entre la tensión y la corriente primarias y entre la tensión y la corriente secundarias (se aproxima a O grados). Esto se explica más detallada~ mente en el volumen 4. 3-79 TRANSFORMADORES potencia primaria y secundaria De hecho, un transformador transfiere potencia eléctrica del primario al circuito secundario. El circuito primario toma la potencia de la fue,nte y el secundario transmite la potencia a la carga. La potencia que es transferida del prirnario al secundario está determinada por la corriente del secundario que, a su vez, depende de la potencia que requiere la carga. Si la carga requiere una gran cahtidad de potencia, según sería el caso de una carga de baja resistencia, entonces, se ten:lría mucha corriente en el secundario. Según se ha estudiado anteriormente, esta alta corriente causará una disminución en la fcem inducida del primario y la corriente prima_ria aumentará. Esto producirá el campo magnético n1ás intenso, necesario para una alta corriente secundaria. Por lo tanto, el transformador regula la potencia transferida de la fuente a la carga .en respuesta a lo que necesita la carga. En un transformador ideal, la potencia en el circuito primario es igual a la potencia en el circuito secundario. Puesto que la potencia es igual al producto de la corriente por la tensión, la ecuación que determina la relación entre la potencia primaria (Pp) y la potencia secundaria (Ps) en un transfonnador ideal es la siguiente: E, X I, = E, X I, Así pues, suponiendo que las tensiones primaria y secui:idaria son iguales, como sucede cuando los transformadores del primario y el secun~ dario tienen el mismo número de vueltas, la corriente primaria se ajustará automáticamente al mismo valor que la. corriente secundaria, de manera que ]as potencias de] primario y el secundario son iguales. Potencia primaria 10 watts Potencia Potencia secundaria 10 watts primaria 20 watts Potencia secundaria 20 watts 2 En un transform,ador ideal, la potencia en el circuito primario es Igual a la potencia en el circuito secundario 2 3-80 TRANSFORMADORES relación existente entre espiras, tensión y corriente Según se ha mencionado, una aplicación importante del transformador en transmisión de potencia .es convertir potencia con unos valores de corriente y tensión, a la misma potencia, con otros valores de corriente y tensión. Básicamente, esto puede hacerse debido a que, con una tensión aplicáda dada ·en el primario, la tensión secundaria depende del número de esp,iras del devanado securidario, comparado con el número de espiras del devanado primario. Cuando el devanado secundario tiene más espiras que el primario, la tensión secundaria es mayor que la tensión primaria. -En este caso, ocurre un aumento de tensión y a:l transformador se le llama transfomador elevador de tensión. Asimismo, si el devanador secundario tiene menor número de espiras que el primario, la tensión secundaria será menor que la primaria y el transformador se llamará transformador reductor de tensión. ~- ~- 100 100 (Ep) (Ep) Es= Ep (Ns/Np) = 100 x (1000/50) = 2000 volts Es= Ep (Ns/Npl = 100 x (5/50) = 10 volts La razón de este aumento o disminución en tensión se comprenderá fácilmente si se recuerda qlle la tensión inducida en una bobina cualquiera es en realidad la SUIJ?,a de las 1nuchas tensiones inducidas en cada espira cortada por las línéas de flujo. Por lo tanto, cuanto ffiayor número de espiras haya, mayor número de tensiones individuales se inducii'án y mayor será su surna._ . En un transformador ideal la relación exacta entre las tension~s primaria y secundaria (E) y su número dt espiras· (N) se determina ·por la ecuación: E,,/N,, = E,/N, ó E,/E, = N,/N, por lo tanto, la tensión s·ecundaria es igual: E,= E,(~:) 3-81 TRANSFORMADORES relación existente entre espirQ,S, tensión y corriente ( cont.) El número relativo de espiras en los devanados (N./N,) recibe el nombre de relación de espiras del transformador y generalmente se expresa como una proporción: por ejemplo, 10: 1, 50: 1, 1: 20, etc. Obsérvese en la ecuaci6n, que si el secundario tiene el doble de espiras que el priN mario ( relación de espiras de 1 : 2) la tensión secundaria es el doble de la tensión primaría.._En forma similar, si el secundario tiene s6lo la mitad de espiras que el primario ( relación de espiras de 2: 1), la tensión secundaria es de la mitad de la tensión -primaria. Puesto que la relación de espiras determina la relación entre las tensiones primaria y secundaria y puesto que, idealmente, la potencia del primario es igual a la potencia del secundari9 1 , entonces. debe existir una relación entre la relación de espiras y las coTrienteS primaria y secundaria. Obsérvese en la ecuación de la potencia ( P = EI) que, para que las potencias primaria y secundaria sean iguales, el devanado que tenga tensión más alta y, por lo tanto, mayor número de espiras, debe tener una corriente ,m'ás baja. En forma similar, el devanado con tensión más baja y por lo tanto menor número de espiras, debe .tener una corriente más alta. Esta relación entre las' espiras y corrientes primaria y secundaria se expresa por medio de la ecuación : · I, X N, = I, X N, ó I,/I, = N,/N, .. Por lo tanto, la corriente primaria ser~ igual a: I, = I, (~:) lp = Is (Ns/Np) = 1 x (200/50) = 4 amperes Es= Ep (Ns/Np) = 100 x (200/50) = 400 volts Pp = Ep x lp = 100 x4 = 400 watts 100 Volts (Ep) P, = Es x Is =4p0 x 1 = 400 watts 1 }~mpere ~ 1 3-82 TRANSFORMADORES relación existente entre espiras, tensión y corriente ( cont.) La ecuac1on que expresa la relaci6n entre las esp~ras y la corriente del primario, con respecto a las del secundario, indica que la corriente en el primario multiplicada por el número de espiras en el devanado primario es igual a la corriente en el secundario multiplicada por el número de espiras en el devanado secundario. La corriente multiplicada por el número de espiras suele conocerse con el término de amp,erevueltas. De manera que eL número de an1pere-vueltas del primario es igual al de ampere-vueltas del secundario. 100 Volts (Ep) lp e Is (Ns/Np) º 5 X (10/50) e l ampere Es e Ep (N,!Np) º 100 x (10/50) 0 20 volts P5 ;;;: Es x 15 = 20 x 5 = 100 watts 5 1 hmperes ~ Si se comparan las relaciohes que hay entre la relación de .espiras y las tensiones y corrientes, tenemos: E,/E, ce N,,/N, y I,/I,, ce N,/N, se puede apreciar que la relación de corrientes primario-secundario es opuesta a la relación de tensiones primario-secundario. Por lo tanto, un transforrnador con un aumento de 1 : 50 en tensión tiene una reducción de 50: 1 en corriente. Obsérvese pues, que la potencia con una corriente y una tensjón determinadas, se puede convertir a la misma potencia con cualquier otra corriente y tensión por medio de un transformador cuya relación de espiras sea adecuada. 3-83 TRANSFORMADORE-S Devanados secundarios mí1ltiples independientes 200 Volts 60 Watts 50 50 Volts 25 Watts Volts 100 Watts En transformadores con devanados secundarios múltlples, la potencia en el primario es Igual a la suma de las potencias en los secundarios individüales: Pp= P 51 + P52 + P53 + ... +etc. 10 Volts 15 Watts Devanad(ls secundarios múltiples conectados a una carga común SECUNDARIOS EN PARALELO 2000 Volts 5000 Watts SECUNDARIOS EN SERIE 2000 Volts 5000 Watts transformadores de secundario multiple Existe un tipo de transformador que tiene un solo devanado primario, pero más de un devanado secundario. Todos los devanados secundarios pueden ser devanados de bajada o de subida o bien unos de subida y otros de bajada. La tensión inducida en cada devanado secundario es independiente de los otros devanados y, como en cualquier transforn1ador simple, la determina la tensión primaria y la relación del número de espiras del secundario con respecto a las del primario. En algunas aplicaciones, los devanados secundarios se conectan a cada uno de los circuitos independientes. Sin embargo, en la transmisión de potencia eléctrica es común emplear transformadores con dos secundarios y conectar los devanados secur'idarios ya sea en serie o en paralelo. Entonces ambos secundarios transmiten potencia a la n1isma: carga. Cuando los devanados están conectados en serie, si sus polaridades tienen la n1isma dirección entonces sus tensiones se suman; conduce la misma corriente. Si sus polaridades se oponen, sus tensiones se sustraen. Los devanados secundarios generalmente se conectan en paralelo de manera que pueda alin1entarse una mayor corriente a una carga, con menos pérdidas. 3-84 RESUMEN _y PREGUNTAS DE REPASO resumen D La inducción mutua se produce entre dos bobinas, cuahdo las líneas de flujo gene- radas en una bobina cortan a las espiras de lo otra. bobinas se obtiene por: M = kV L_1 L2 • ,O O La induce.Ión mutua entre dos Los transformadores aprovechan el fenómeno de la indu<:tanda mutua entre dos bobinas o devanados. D. Coii un secundario abierto, la tensión secundario del transformador está defasado 180, grados con respecto a la tensión primaria y está en fase Con la fuerza contraetlectromotriz del primaio. D Cuando se conecta una carga al secundario de un transformador,. fluye; corriente en el secundario. A su vez, lo corriente secundaria origina un campO magnético que induce una fcem en el primario. ,O La conexión en carto del secundario puede causar que el primario tome corriente excesiva, lo cúal puede dañar al transformador. O El valor de la carga secundaria tiene efecto sobre los ángulo!; de fase entre tensión y corriente primarios y entre tensión y corriente secundarios. O En un transformador ideal, la potencia en el primario es igual a la potencia en el secundario. !l(~.f~l.a<:=ión que existe entre el número de espiras en el primario y el número de espiras e·n el secundario recibe el nombre de relación de espiras o de · vueltas. O La relación de la tensión primaria a 1·0 se~uridarla es iQual a la relación de espiras. O O Lo relaclón de la ,i::orriente secundaria a la primaria es igual a_ la relación de espiras. La cantidad de · a-mpere-v1o1eltas del primario es igual a la de ampere-vueltas del secundario. O En transformadores de secundario múltiple, la pótencia total en el primario es igual a la suma de las potencias de los secvndarios. preguntas de repaso l. ¿ Qué es inducción mutua? t Cuáles son sus unidades? 2. ¿ Qué significa coeficiente de acoplamiento? 3. ¿ Cuál es la indué:tancia mutua de dos bobinas, cada una con una 'inductancia dé 14 milihenrys, cuando el coeficiente de acoplamiento es O?, ¿"4,?, ¿%-?, ¿ 3A,.?, ¿1? 4. ¿ Qué es un transformador? 5. ¿ Cuál es la relaci6n de espiras de un transformador? 6. ¿Cuál, es la relación de fase entre las tensiones primaria y secundaria de un transformador con un secundario en circuito abierto? 7. En un transformador ideal, ¿ cuál es la relación entre la potencia del primario y la potencia producida por el secundario? 8. La tensión primaria de un transformador con una relación de espiras de 1 : 9 es 120 volts. ¿ Cuál es la tensión en el secundario? 9. Un 'transformador cuyo primario toma 2,000 watts tiene cinco secundarios iguales. ¿ Cuánta potencia se próduce en cada secundario? 10. ¿ Qué significa el término ampere-vueltas? 3-85 TIPOS DE TRANSFORMADOR, tipos de transformadores Existen muchos tipos de transformadores que se emplean actualª mente, Cada tipo de transformador está diseñado y, por lo tanto, se adapta mejor a determinada aplicación. Varían no solamente en características físicas, como tamaño y forma, sino también en características eléctricas y eficiencia. Una descripción completa de todos los diversos tipos de transformadores que se emplean queda fuera del área cubierta en este volumen. Sin embargo, existen ciertas categorías básicas dentro de las cuales pueden clasificarse todos los transformadores. Estas categorías se describirán en la página siguiente. LOS TRANSFORMADORES VARIAN EN TAMA~O Y FORMA LOS TRANSFORMADORES VARIAN F.N CUANTO AL MATERIAL DE SU NUCLEO Núcleo de cerámica Núcleo de hierro LOS TRANSFORMADORES VARIAN EN RELACION DE SUS VUELTAS 3-86 TIPOS DE TRANSFORMADOR transformadores de núcleo de hierro y de núcleo de aire Las dos categorías más amplias en que se pueden clasificar los transformadores son transformadores de núcleo de hierro y de núcleo de aire. Los nombres se derivan de los materiales que se encuentran entre los devanados primario y secundario, y a través de los cuales viajan las líneas de flujo. Los devanados de los transformadores de núcleo de aire se colocan alrededor de piezas aislantes y las líneas de flujo ·siguen una trayectoria en el ai11e que hay entre los devanados. El aire no ofrece a las líneas de flujo una trayectoria tan buena corno el hierro, de manera que el acoplamiento entre el primario y el secundario es inferior al que se obtiene cuando se emplea núcleo de hierro. El coeficiente de acoplaTRANSFORMADOR CON NUCLEO DE AIRE Línea de flujo Forma aislante TRANSFORMADOR DE NUCLEO DE HIERRO Linea Las líneas de flujo viajan a través del aire en transformadores de nú· cleo de aire de flujo las [íneas de flujo viajan a través del hierro dulce o pulverizado en transformadores de núcleo ferroso miento máxin10 p_osible con transformadores de núcleo de aire es del orden de 0.65, mucho menor que el de los transformadores de núcleo de hierro. En consecuencia, las relaciones simples primario-secundario no se aplican a transformadores de núcleo de aire, ya que estas fórmulas se basan en un acoplamiento casi perfecto. Esto se explica detalladamente en el capítulo de eficiencia de transformadores, que se estudia posteriormente. Por lo general, los transformadores de núcleo de· aire sólo se usan a muy alfas frecuencias, donde son imprácticos los transformadores de n~tcleo de hierro debido a las pérdidas que ocasionan. TIPOS DE TRANSFORMADOR 3-87 transformadores de núcleo de hierro y de núcleo de aire (cont.) Los transformadores de núcleo de hierro generalmente tienen un núri cleo hecho de hierro dulce o pulverizado. Los devanados están colocados alrededor del núcleo de hierro y las líneas de flujo se encuentran a través del núcleo entre los devanados. Las líneas de flujo hacen que el núcleo mismo se magnetice en la mis1na dirección, lo cual tiene como resultado un aumento considerable en el nl1mero total de líneas de flujo. Es po~ sible un alto grado de acoplamiento con estos núcleos. Para lograr un mejor acoplamiento, a veces los devanados primario y secundario se de~ vanan superp·u.estos. Se pueden obtener así coeficientes de acoplamiento tan altos como 0.98, en transformadores con núcleo de hierro. Estos altos coeficientes dan por resultado que los transformadores de núcleo de hierro tengan características aproximadas a las de un transformador ideal. Estos son los transformadores que se usan para la transmisión de potencia. I-Iay un tipo de transformador en radio, en el cual se puede variar el acoplamiento. Esto se hace cambiando entre sí las posiciones de los devanados primario y secundario. Según se explicó anteriormente, cuando los devanados forman ángulos rectos entre sí, el acoplamiento es nulo. Cuando están paralelos, hay un acoplamiento máximo (1.00). En cualquier ángulo intermedio, se puede obtener cualquier grado de acoplaruiento. Otro método para cambiar el acoplamiento es el pasar un blindaje magnético entre los devanados de un transformador de núcleo de aire. Un método para aumentar el acoplamiento de un transformador es devanar el prima· rio y el secundario alrededor del núcleo SIMBOLOS DE TRANSFORMADORES 3-88 TIPOS ·DE TRANSFORMADOR el autotransformador Existe un tipo especial de transformador con núcleo de hierro, que físicamente sólo tiene un devanado. Funcionalmente, sin embargo, este devanado sirve como primario así como secundario. Este tipo de transformador recibe el nombre de autotransformador. Cuando se usa un transformador para elevar la tensión, parte del devanado único actúa como primario y todo el devanado como secundario. Cuando se usa un autotransformador para reducir la tensión, todo el devanado act{1a como primario y parte de él como secundario. El devanado único de un autotransformador sirve tanto como primario cuanto como secundario Cuando el voltaje aumenta, parte del de· vanado es el primario y todo el devanado es el secundario Cuando cae el voltaje; todo el. devanado actúa como primario y parte del devanado actúa como secundario La acc1on de un autotransformador es básicamente la misma que la del transformador común de dos devanados. La potencia Se transfiere del primario al secundario por medio del campo magnético cambiante, y el secundario, a su vez, regula la corriente del primario para establecer la condición necesaria de potencias iguales en el primario y el secundario. La cantidad de elevación o reducción en la tensión depende de 1a relación de espiras entre el primario y el secundario, considerando a cada devanado como separado, aunque itlgunas de las espiras sean comúnes al primario y al secundario. Una desventaja del transformador es la falta de aislamiento entre los circuitos primario y secundario. Esto restilta del hecho de que el primario y secundario usan mancomunadamente algunas de las espitas. A pesar de esta des'yentaja} el autotransformador se usa en muchos circuitos debido a su bajo costo. 3-89 TIPOS DE TRANSFORMADOR el transformador ajustable Los transformadores se pueden fabricar en forma_ semejante a los resistores variables, de manera que sus tensiones de salida se puedan ajustar a un valor especifico. Estos transformadores se usan en reguladores de líneas de potencia, en donde es importante obtener una tensión exacta en 1a línea. Un transformador de este tipo consta generalmente de un contacto deslizante que puede colocarse en una posición tal en la que se obtenga la relación precisa de espiras para obtener la adecuada tensión de salida, cuando la tensión de entrada no tiene un valor muy preciso. Esto se puede hacer con un transformador con1ún o bien con un autotransforrnador. ENTRADA SALIDA El voltaje de salida de cualquiera de estos transformadores se puede ajustar de-sdc cero hasta algún valor máximo Otro método para obtener la adecuada tensión de salida consta de un transformador especial que tiene un devanado con derivaciones. Las derivaciones pueden estar ya- sea en el primario o en el secundario y con un interruptor selector, se establece la relación de espiras más conveniente. Pero este método no perrnite un control tan preciso como el transformador que tiene contacto deslizante. Sin embargo, se pueden hacer transformadores mediante una ~ombinación de ambos métodos. Por ejemplo, un interruptor en un pri1n_ario con derivaciones, para un ajuste ligero, y un contacto deslizante en el secundario para un ajuste fino o de vernier. ENTRADA SALIDA ENTRADA '" '" '" '" ,.'" ~ ~ , El voltaje de salida de cualquiera de estos transformadores se puede aJustar dentro de un rango definido, para acercarse al valor deseado SALIDA 3-90 PÉRDIDAS EN UN TRANSFORMADOR pérdidas en un transformador Sabemos que en un transformador ideal, la potencia en el secundario es exactamente igual a la potencia en el primario. Esto ocurre en un transformador cuyo coeficiente de acoplamiento sea 1.0 ( acoplamiento completo) y no tenga pérdidas internas. En la práctica, no puede hacerse un transformador así. El grado con que un transformador cualquiera se aproxime a estas condiciones ideales, recibe el nombre de eficiencia del Matemáticamente, la eficiencia es igual a la potencia transformador. de salida (secundaria) dividida entre la potencia de entrada (primaria). O sea: Eficiencia (o/o) = patenci~ de ent~ada X IOO potenc1a de salida Nótese en esta ecuac1on que, cuando las potencias de salida y de entrada son iguales, la eficiencia es cien por ciento. Cuanto menor sea la potencia de salida en relación con la potencia de entrada, menor será la eficiencia. Transformador ideal Potencia de salida x 100 Potencia de entrada Eficiencia (%) p = lQO 100 X 100 e JOQ% Transformador práctico p s Potencia de salida X lOO Pot~ncia de entrada Eficiencia (%) e _2Q_X 100 100 e 90% En cualquier transformador práctico, la potencia de salida es inferior a la potencia de entrada por lo que la eficiencia es menor que 1000/0 • La potencia perdida o desperdiciada es el resultado de las pérdidas del transformador e inferior a uri acoplamiento completo Puesto que las pérdidas en un transforn1ador reducen la eficiencia del mismo y 1 por lo tanto, representan potencia desperdiciada, estas pérdidas suelen mantenerse al mínimo. Esto ocurre cspeciahnente en el diseño de transfonnadores de núcleo de hierro, los cuales deben transmitir grandes cantidades de potencia. El tipo más común de pérdidas en transformador se describe en las páginas siguientes. "I! PÉRDIDAS EN U1'' TRANSFORMADOR f, pérdidas en el cobre y fugas Generalmente, los devanados de un transformador están hechos de muchas espiras de alarnbre de cobre. Igual que con cualquier alambre, estos devanados tienen resistencia. Cuantas más espiras tengan los devanados., mayor será la longitud necesaria del alambre y, por lo tanto, mayor la r.esistencia. Cuando las corrientes primaria y secundaria fluyen en los devanados, hay potencia disipada en forma de calor. Estas pérdidas I 2R se Jla1nan jJérdidas en el cobre y son proporcionales al cuadrado de la corriente y a la resistencia. Las pérdidas en el cobre pueden reducirse al mínimo devanando el primario y el secundario del transformador con alambre que tenga área transversal amplia; pero esto aumenta el tamaño y el peso del transformador. PERDIDAS DE COBRE Pérdidas l'R Pérdida l'R del primario del secundario ~=0-¡~·--i __ r ___ L ___] ~ Las pérdidas de cobre resultan de la resistencia del alambre usado para los devanados del transformador U na causa de la ineficiencia en transforn1adores de núcleo de hierro es el hecho de que no todas las líneas de flujo producidas por los devanados primario y secundario pasan por el núcleo de hierro. Algunas de las líneas se fugan de los devanados al espacio y, por lo tanto, no unen al primario y al secundario. Esta fuga de líneas de flujo representa energía desperdiciada. FUGA DE FLUJO la fuga es causada por el hecho de que no •todas las líneas de flujo circulan a través del nücleo de hierro 3-92 PÉRQIDAS EN UN TRANSFORMADOR pérdidas por histéresis En un transformador de núcleo de hierro, el núcleo es magnetizado por el campo mágnético originado por la corriente de los devanados. La dirección de la magnetización del núcleo es la misma que la dirección del campo magnético que lo hace magnetizarse. Por lo tanto, cada ve2 que el campo magnético en los devanados se expande y se. contrae, tam• bién cambia la- dirección en que se magneti_za el núcleo. Se recordará de lo visto en el volumen 1, que cada moléctila de hierro se comport; como un pequeño imán. Para magnetizar un trozo- de hierro, todos ~ la mayor parte de estos _pequeños imanes deben estar alineados en la misml direcCión. Por lo tanto, cada vez que se invierte la dirección de magnetl zación del núcleo, las moléculas del núcleo giran para alinearse en l nueva dirección de las lineas de flujo. Sin embargo, ·1as moléculas no sigue; exactamente las inversiones del campo magnético. Cuando el núcleo está magnetizado inicialmente, las moléculas estál. alineadas en la dirección del campo. Pero cuando el campo magnéti<1 baja hasta cero, las moléculas no vuelven a sus orientaciones erráticl originales. Como resultado, aunque la fuerza 1nagnetizante se ha redt ciclo a cero, el núcleo retiene aún parte de su magnetización. EL camp magnético tiene que invertir su dirección y aplicar una fuerza 1nagne1 zante en la dirección opuesta antes de que el núcleo regrese a su esta~ desmagnetizado. Entonces, las moléculas se invierten y se orientan en nueva. dirección del campo. El atraso de la orientación de las molécu'/ coil respecto a la fuerza magnetizante) recibe el nombre de histéresis. 11 energía que debe alimentarse a las moléculas para que giren y tra11 realmente de_ alinearse con el campo má.gnético 1 recibe el nombre ~ pérdida por histéresis del núcleo. Cuanto más energía se necesite, maf será la pérdida por histércsis. ,.1 PÉRDIDAS EN UN TRANSFORMADOR 3-93 ciclo de histéresis Las pérdidas por histéresis dependen principalmente del tipo de material de que se componga el núcleo. Los materiales que mantienen gran parte de su magnetización después de que se ha· retirado la fuerza magnetizante tienen grandes pérdidas por histéresis y se dice que tienen alta permanencia. En un núcleo de detennin~do material, las pérdidas por histéresis son directamente proporcionales a la frecuencia de la corriente en el transformador. Mientras n1ás alta sea la frecuencia, las moléculas del núcleo deberán invertir su alineamiento más veces por segundo; de manera que será mayor la energía necesaria para este fin. Esta relación entre pérdidas por histéresis y freCuencia es una de las razones principales por las que no pueden usarse transformadores con núcleo de hierro en aplicaciones de altas frecuencias. Un ciclo de histéresis es una curva que indica la forma en que la magnetización de un material está atrasada con respecto a la fuerza magnetizante. Por lo tanto, se puede usar para indicar las pérdidas por histéresis. En la curva representada, el punto A corresponde a la ausencia de fuerza magnetizante y, por lo tanto, ausencia de flujo en el núcleo. Cuando primero se aplica la fuerza magnetizante en la dirección positiva, la curva avanza al punto B, que corresponde a flujo de núcleo en la dirección positiva. Se puede ver que cuando la fuerza magnetizante se reduce a cero {punto C), en el núcleo aún hay flujo en la dirección positiva. La fuerza magnetizante tiene que invertir su dirección y llegar al punto D antes de que el material sea magnetizado ( cero densidad de flujo). Puede seguirse el resto del ciclo de la fuerza magnetizante (D a E) y completar un segundo ciclo (EFGBCDE) y se verá cómo la magnetización del núcleo está atrasada con respecto a la fuerza magnetizante. 3-94 PÉRDIDAS EN UN 'l'RANSFORMADOR pérdidas por corrientes parásitas Puesto que el núcleo de hierro de un transformador es un material condu·ctor, el campo magnético del transformador induce una tensión .en el núcleo. Entonces esta tensión hace que circulen pequeñas corrientes dentro del núcleo. A estas corrientes se les llama corrientes parásitas o corrientes de remolino. I,as corrientes parásitas se pueden considerar con10 corrientes de corto circuito, ya que la única resistencia que encuentran es la pequeña resistencia del material del núcleo. Igual que las pérdidas por histéresis· las corrientes parásitas tornan energía de los devanados del transformador, por· lo que representan pérdidas de potencia. Las corrientes parásita<; en un núcleo .de transformador se reducen dividiendo el núcleo en muchas secciones planas . o laminaciones y arreglando estas laminaciones entre sí por medio de un revestimiento aislante aplicado en an1bos lados de la laminación. Entonces las corrientes parásitas sólo pueden circular en las laminaciones individualeG. Por otra parte, pues.to que las laminaciones tienen áreas transversales n1uy ieducidas, la resistencia que ofrecen a las corrientes parásitas aumenta considerablemente. Nucleo Sin Laminar En un núcleo ·no laminado, las corrientes parásitas están limitarlas solamente por la pequefl.a resisten· ci.a del material del núcleo. Las corrientes, por lo tanto, son· gi'andes Nucleo Laminado En un núcleo laminado, las corrientes parásitas se confinan a la pe· quefia árna transversal de las laminaciones individuales. Esto aumenta la resistencia a las corrientes parásitas, manteniéndolas reducidas Aislamiento .,,,~------~1--------/~ ktc ... J 1,- -E;:====::=:±~;¡.:===~r Corriente:~,"-,' parásitas ' pequeñas ....-~ ..,...._. · =.) , ,, --., \S:==?S¡::=:=::Jf,, li, :==:> I/ -411 I,a pérdida de potencia debida a corrientes parásitas es proporcional a la frecuencia y a la magnitud de la corriente en el transformador. Por tanto, las pérdidas de corriente, igual que las pérdidas por histéresis, limitan el uso de transformadores de núcleo de hierro a las aplicaciones de altas frecuencias. PÉRDIDAS EN UN ·TRANSFORMADOR 3-95 pérdidas por saturación Cuando la corriente aumenta en el primario de un transformador de núcleo de hierro, las líneas de flujo generadas siguen una trayectoria del núcleo al devanado secundario, regresando al devanado primario a través del propio núcleo, Cuando empieza a aumentar la corriente, el número de líneas de flujo en el núcleo aumenta rápidamente. Cuanto más se eleva la corriente, mayor es el número de líneas de flujo existentes en el núcleo. Cuando la corriente ha aun1entado hasta el punto en que haya gran número de líneas de flujo en el núcleo (alta densidad de flujo), aumentar más la corriente sólo producirá otras pocas líneas de flujo. Entonces se dice que el núcleo está saturado. Todo aumento interior en la corriente primaria después de que se ha alcanzado la saturación en el núcleo, produce pérdida de potencia, ya que el campo magnético no puede acoplar la potencia adicional al secundario. SATURACION DEL NUCLEO Antes de llegar a la saturación, ros pequenos cambios en la corriente resultan en aumentos relativamente grandes del número de lineas de flujo en el núcleo .,,-g~ e -¡;; e ~ o '5' "' ~ ~ "" ., /" La saturación se inicia en algún punto de este rango ro m :§ ro ~ em -~ E a: o primaria Cuando se llega a la saturación, los aumentos adicionales en la corriente tienen poco efecto sobre el número de líneas de flujo en el núcleo Cualquier corriente en el primario det transformador arriba de la requerida !)ara producir la saturación, resulta en desperdicio de potencia 3-96 RESUMEN Y PREGUNTAS ,DE REPASO resumen O Los trQnsformadores de nUdeo de aire estón devanados sobre piezas alslc;:intes y las lineas de flujo pasan por el aire, entre los devanados. O El máximo coeficiente de Los transocoplomiento Posible para fronsfomadores de núcleO de .aire es_ de 0.65. ·o _formadores de núcleo de hierro tienen el núcleo de ese rTletal, el cual proporciona una mejor ri trayectoria para las líneas de_ flu¡o. O El autotransf,ormador sólo tiene un devanado, con una derivación. O Uno desventaja del autotransformodor es que no tíene aisla~ miento entre los .circuitos primario y secundario. 1 ' D Los transformadores variables tienen contactos deslizantes o· derivaciones dHerelites. Esto hace posible que transformador teng,o var_léi, tension"es, según e'I lugar donde ,e ajuste_ el cursor deslizante O la derivación é¡ue ·se use. D la eficiencia de un transformador indica la relación de la potencia de salida -a IQ potencia de entrada. O La dife 0 rencia entre la potencia de entrada del tronsfonna~or y lo potencia de solida se debe a las pérdidas del transformador, ·O Entre las pérdidas del transformador figuran pérdidas en el cobre, fugas, pérdidas por histéresis, corrientes-, parásitas y pérdidas por saturación .. ·e, O Las pérdidas en el cobre se deben al color disipado en el devanado por el flujo if !' 'i 1 1 !' de- la corriente. A veces también se les llama pérdidas l2 R. O La fuga se debe a que algunas de las líneas de flujo no unen al primo"rio · y al secundario simultáneamente. Esta fuga representa energía desperdiciada. 10 Las pérdidas por histéresls dependen del tipo del material del núcleo empleado. Son directamente proporcionales a la frecuencia. Las pérdidas por corrientes parósitas se deben a_ corÍ'lentes circulantes o corrientes de corto circuito que fluyen en el material del núcleo. Es-tas pérdidas. se reducen mediante laminaciones aisladas en el núcleo. D Las pérdidas por saturación se deben a la incapacidad del material del núcleo para contener un número mayor de líneas de flu¡o ol elevarse la corriente. . preguntas de repaso 1. ¿ Cuántos devanados separados tiene un alltotransformador? 2, ¿ Tiene el autotransfonnador aislamiento· entre el primario y el secundario? ¿Es esto una ventaja o una desventaja? ¿Por qué? 3. ¿ Cuándo se .usan transformadores de núcleo de hierro? 4. ¿ Qué es un transformador de núcleo ·.de aire? 5. ¿ Qué se entiende por eficiencia de un transformador? 6. ¿ Cuál es la eficiencia de un transformador ideal? 7. ¿Qué es un ciclo de histéresis? ¿Qué indica? 8. ¿ Qué significa el término 'pérdidas i2R en un transformador? 9, ¿ Cuál es la diferencia entre pérdidas por histéresis y pirdidas p01' corrientes parásitas en un transformador? 10. ¿Qué significa núcleo saturado? CIRCUITOS RL 3-97 circuitos RL Hasta ahora, se ·ha descrito a la inductancia y a los componentes inductivos, de los circuitos ----;tales como inductores de capacitores- considerando los efectos que tienen en circuitos que -no tienen resistencia. Sin embargo, en cualquier circuito siempre hay alguna resistencia, aunque. sólo sea la de los conductores de conexión y los devanados del transformador o inductor; Cuando .la resistencia del circuito es muy baja comparada con cualquier reactancia inductiva que haya, puede despreciarse la resistencia. Sin embargo, a menudo deliberadamente se agrega resistencia a un circuito que tiene inductancia. Entonces, tanto la resistencia como la reactancia tienen efecto en 1a corriente y deben considerarse en cualquier análisis que se haga de éste. Los circuitos RL contienen resistores Los circuitos que contienen tanto resistencia (R) como inductancia (L) se llaman circuitos RL. Las relaciones entre la resistencia y la inductancia en circuitos RL y su efecto con junto en el funcionamiento de circuitos se estudia en el volumen 4. Los circuitos RL contienen inductores ¡,: ¡· ¡! li. 11 CAPACITANCIA Y EL CAPACITOR capacitancia y el capacitor Ir I''· 1 !! r 't il r La capacitancia puede definirse en términos generales como la pro~ piedad de un circuito eléctrioo, que le permite almacenar energía eléctrica por medio de un campo electrostático y liberar esta energía posteriorrnente. Los dispositivos que introducen capacitancia a los circuitos se llaman capacitares. Físicamente, existe un capacitar sierr1pre que un material. aislante separe a dos conduct,ores que tengan una diferencia de potencial entre sí. Los capacitares son aparatos fabricados para añadir deliberadamente capacitancia a un circuito. Sin embargo, la capacitancia 11 'r "····· 1 1 rr también puede ser una capacitancia adicional debida a la disposición y localización de partes en un circuito o sistema eléctrico. En este caso, la capacitancia que se introduce generalmente no es deseada. En un capaci-tor, la energía eléctrica se almacena en forma de campo electrostático entre los dos conductores o placa!, co1no se les llama generalmente, Los capacitores .antiguan1ente se conocían como condensadores y, a veces, toda.vía se les llama así. Sin embargo, el término Capa¡:itor es más correcto. Placas 1 ' 1 1 Material ---alslante Dos conductores cualesquiera, o placas, separadas por un material aislante, pueden transformar un capacitor CAPACITANCIA Y EL CAPACITOR 3-99 carga de un capacitor Cuando un capacitor tiene una diferencia de potencial entre sus placas, se dice que está carga.do. Para producir una diferencia de potencial o_, en otras palabras; para cargar el capacitar, se hace que los eleC'trones libres se acuinulen en una placa y al mismo tiempo se le quitan electrones libres de la otra placa. Por lo tanto, una placa tiene exceso de electrones libres y la otra tiene defecto de ellos. Puesto que los electrones son negativos, la placa que contiene electrones en exceso tiene una carga total negativa en tanto que la placa a la cual se le han quitado electrones tiene una carga total p-ositiva. En consecuencia, existe una diferencia de potencial o tensión entre las placas. Esto :,;e ilustra a continuación para el caso de un capacitor sirnple· que tenga dos placas de metal separadas por aire, el cual sirve como ais]ante eléctrico. Antes de cargar el capacitor, ambas placas son eléctricamente neutras. Seg·ún se recordará de lo visto en el volumen 1, esto significa que tienen un número igual _de cargas positivas (protones) y cargas negativas (electrones). arilla Varilla cargada-cargada negativamente positivamente Placa positiva .> Capacitor d'esoorgado En un capacitor sin carga, ambas pla" cas tienen un número igual de electrones y protones y, por lo tanto, son eléctricamente neutras Placa negativa Capacitor cargado Cuando un capacitor se carga, una capa está provista de un exceso de electrones y por lo t_anto está cargada negativamente, entretanto, los electrones son retirados de la otra placa, de manera que ésta queda cargada posti\/amente Cuando a un varilla de hule se la carga negativamente frotándola con un pedazo de piel y se la pone en contacto con una placa, los electrones de varilla pasan a la placa y ésta se carga negativamente, ya que le quedan más electrociprotones. Si al rnismo tiempo, a una varilla de vidrio se la carga positiva111ente frotándola con seda y se la pone en contacto con la otra placa, la varilla atrae los electrones de la placa y ésta se carga positivamente, debido a que le quedan más protones que electrones. Naturalmente, en los circuitos reales los capacitares no se cargan con varillas de hule y cristal, sino que se ernplean fuentes de carga 1nás prácticasi por ejemplo baterías y generadores. l,:fi 1, r: ¡ 3-100 '.CAPACITANCIA Y EL CAPACITOR el campó eléctrico ¡, I I' ¡l' '" il :i i! 1 Cuando se cal'ga: un capacitor, una placa es negativa y la otra ,positiva. Puesto que los electrones son atraídos por un potencial positivo~ los electrones en exc.eSo- de la placa negativa tenderían a moverse hacia la placa positiva, si tjo, fuese por el hecho de que ambas placas están s_eparadas por un rnaterial aislante. Aunque los electrones no pueden fluir hacia la placa positiva, la fuerza electrostática que los atrae sigue existiendo. A esta ftlerzi se le llama campo eléctrico, y se puede representar mediante líneas d.e _f~erza eléctrica existentes .entre las dos placas del ca:pacitor. Cuanto fuá~. se cargue un capacitar, más intenso será el camp·o eléctrico. Al aumentar las cargas, _también aumentan el campo elécti-ico y la fuerza de átra~ción entre las placas. En la práctica, un capacitar se puede sobre,cdrgar hasta _el punto en que la atracción entre lá placa positiva y la negativa sea tan grande que los electrones atravesarán el aislarniento haci~ ,.la. placa positiva. Cuando esto sucede, se dice que el aislamiento ha fallado o que se ha perforado. Capacito, descafgado Capacitor con algo de carga ,, ,,, ,, ''/,'' lj r ' 1 ¡: i¡ A la fuente de carga No hay cainpo eléctrico ._, --,_,~:::: '' '' ,_,.:_ ''/- - ,,'' :::::: A la fuente de carga Campo eléctrico mediano cargarlo Al cargarse un capacitor, se establece un campo eléctrico entre las placas. Mientras más cargue el capacitor, más intenso es el campo eléctrico. La energía eléctrica almacenada por un capacitar está con· tenida en el campo eléctrico y se man.i· fiesta como un voltaje entre las placas El campo eléctrico entre las placas de un capacitar se puede cons_iderar como energía ',almacenada y se manifiesta como una tensión entre dichas placas. La _.tensión se reducirá si se 1ibera energia almacenada cuando se descarga_ el capacitor. Esto se estudia posteriormente. CAPACITANCIA Y EL CAPACITOR 3-101 como se carga un capacitor en un circuito de c-c . Para que un capacitor· se cargue· y, en consecuencia, almacene energía eléctrica, debe tener una diferencia de potencial o tensión aplicada a las placas. Si esta_ tensión es- alimentada por una batería, se conecta una placa del capacitor a la terminal positiva de la bateria y la otra placa a la terminal negativa. Si se coloca un interruptor en el .circüito, como se indica, entonces no se aplicará -tenSi6n al capat:itor en ·tánto el interruptor esté abierto. Consecuentemente, las placas del capacitOr son neUtras y no hay almacenamiento d.e energía. 1 .~~I/~ TL----------.JJ de cornente ( E-= no se Con el interruptor abierto, posi_clón No. l, no hay flujo de corriente en el CilCUlto y el capacitor no carga carga Con interruptor cerrado. posición 2,los electrones fluyen de la _lr la corriente fluye en el circuito para terminal negativa de la l cargar al capacitor. batería "-'""-_. Los electrones flujen a la terminal positiva de la · + + + batería No hay corriente en L~::::::=:::::::======::::='...Jel capac,ltor Cuando se cierra el interruptor, los electrones fluyen de la terminal negativa de la batería, que tiene potencial negativo, a la placa del capacitor a la cual está conectada. Así, la placa adquiere un exceso de elec~ trones o una carga negativa. Al mismo tiempo, la terminal positiva de la batería, que tiene un potencial positivo, atrae a un número igual de electrones de la placa del capacitar a la cual está conectada. Así, la placa queda con defecto de electrones, o sea, con una carga positiva, Mientras el capacitar se carga, los electrones fluyen a través de los conductores de circuito entrando y saliendo de la batería. En otras palabras, hay corriente en el circuito. Sin embargo, debe tenerse cuidado en obitervar que la corriente fluye en el circuito, no fluye a través del capacitar. La corriente entra al capacitar y sale de él; pero el aislamiento entre las placas del capacitar evita que haya corriente dentro del ·capacitar mismo. 1 li 3~102 CAPACITANCIA Y EL CAPACITOR cómo se carga un capacitor en un circuito de e-e ( cont.) ir I',,,, !f ¡·· ' Al fluir electrones hacia la placa negativa de un capacitar y salir de la placa positiva, el campo electrostático creciente origina una tensión en el capacitar. Cuando se cierra el circuito esta tensión comienza en cero y después aumenta al entrar cada vez rnás electrones a la placa negativa y salir un número igual de electrones de la placa positiva. La tensión originada en el capacitar tiene una polaridad que se opone a la de la batería que alimenta la corriente. Como resultado, la tensión en el capacitar se opone a la 'tensión de la batería. Por lo tanto, la ten~ sión total del circuito consiste en dos tensiones opu.estas en serie. Al aurr1entar la tensión en el capacitor, disminuye la tensión efectiva del circuito, que es la diferencia entre la tensión de la batería y la tensión del capacitor. A su vez, esto ocasiona una disminución en la corriente del circuito. Cuando la tensión del capacito~ es igual a la tensión de la batería, la tensión efectiva del circuito es nula por lo que cesa la corriente. En este punto, el capacitor está totalmente cargado y no puede haber más corriente en el circuito. La corriente que fluye cuando el capacitar está cargándose recibe el nombre de corriente de carga. De hecho, se puede ver que la corriente de carga y la tensión en el capacitor se comportan de maneras opuestas. Cuando la carga se inicia, la corriente es máxima y la tensión del capa~ citor es nula. Y al aumentar la tensión en el capacitar, la corriente disminuye. Finalmente, cuando la ten'sión del capacitor llega a su valor máximo, la corriente es nula. Circuito abierto 10 - .l -::._J_o L Volts+ corriente JVolts Capt1citor totalmente cargado Capacitor en carga 10 -1' Corriente de carga 10 - _J L' Corriente de carga _ Volts +ITTL:'.::======::..J::'._+:_J~ olts Un cap3citor se carga hasta que el voltaje que se desar'rolla en él os igual al voltaje aplicado. Cuando estos dos voltajes son iguales, el capacltor está totalmente cargado y entonces cesa la corriente f -~10 corriente+ + + Volts Volts+ 1 Por esta raz,ón, un capacitor nunca puede cargarse a un voltaje superior al de la fuente que alimenta la corriente de carga CAPACITANCIA Y EL CAPACITOR 3-103 i1 Capacitor en carga Capacitor totalmente cargado y manteniendo su carga tapacitor descargando Después que un capacitar s..e ha cargado, mantendrá la carga, hasta que se cuente con una trayectoria de descarga entre las dos placas La corriente fluirá entonces de la placa negativa a la positiva a través de la trayectoria de descarga correspondiente, hasta que ambas placas sean eléctricamente neutras Trayectoria de descarga descarga de un capacitor Una vez cargado un capacitar, teóricarnente mantendrá indefinidamente su carga. Sin embargo, en la práctica, cuando un capacitor cargado se retira de la fuente de carga, a la larga pierde su carga. Sin ernbargo, esta pérdida de carga tarda cierto tiempo, de 1nodo que, para aplicaciones prácticas en circuitos, se puede considerar que un capacitor mantiene su carga hasta que deliberadamente .se le quite la energía eléctrica que almacena. La recuperación de esta energía se conoce como descarga del capacitar. Para descargar un capacitar, todo lo que se requiere es una trayec~ toria conductora entre las placas del capacitar. Los electrones libres de la placa negativa fluirán entonces al potencial positivo de la placa positiva. De esta manera, la placa positiva adquiere electrones en número suficiente para neutralizarse eléctricamente. Ashnismo, la placa negativa pierde electrones suficientes para neutraliz_arse también. Cuando arnbas placas están neutras, el capacitar no tiene tensión .en sus ter1ninales y se dice que está descargado. El flujo de electrones de la placa negativa a la positiva durante la descarga constituye lo que se conoce como corriente de descarga. La trayectoria que sigue esta corriente se conoce como trayectoria de descarga. 3--104 CAPACITANCIA Y EL. CAPACITOR descarga de un capacitor en un circuito de c-c Después de que se ha cargado un capacitor en un circuito de e-e al valor de la tensión de la fuente, la corriente deja de fluir en el circuito. Así, el Circuito -en realidad está abierto y permanece en estas condiciones hasta que el capacitor se descarga. El ·capacitar no puede descargarse a Circuito de carga l ~rienteC>+---0 de carga E-=- ~ - - ++ + través de la fuente de energía, ya. que la po_laridad de la tensión de la fuente- es tal que se opone a la tensión del capacitar. Por lo tanto, para que el capacitar se descarglle, debe contarse con otra trayectoria de descarga. Cuando se dispone de esta trayectoria, el capacitor se descargará completamente a través de ella, Durante la descarga, el capacitor y la trayectoria de descarga se pueden considerar co1no un circuito indepenCircuito de descarga 1~~~~-o E-=- f)-~~~-, Corriente de descarga --+~+-- diente, en el que el capacitor alimenta la tensión para el circuito. En el instante en que el capacitar comienza a descargarse ta1nbién es máxima la tensión aplicada _a este _circuito, o sea la tensión en el capacitar, y, en consecuencia, la corriente también es máxima. Al descargar el capacitor, tanto "la tensión como la corriente en el circuito de descarga disminuye'i-1 hasta que finalmente, ambas valen cero cuando el capacitar está totalmente descargado. CAPACITANCIA Y EL CAPACITOR 3-105 La capacitancia se mide en farads C:Q/E e = 0.05 Coulomb/1000 Volts = 50 MiérofaraOs T 1000 Volts unidad de capacitancia La capacitancia es una medida· de lo bien que un capacitar puede almacenar carga eléctrica. Más exacta1nente, la capacitancia es proporcional a la cantidad de carga (en coulombs) se almacena en el capacitor por cada volt que se le aplica. En realidad, la carga neta ahnacenada en un capacitor es cero, ya que ambas placas tienen cargas iguales de polaridades opuestas. P'or lo tanto, la ,icarga almacenada en un capacitar", significa la carga almacenada en cualquiera de las placas del capacitar. Si a dos capacitares se les aplican 100 volts y uno ahnacena 5 coulombs de carga en cada placa, en tanto que el otro almacena 2 coulombs, el que almacena ·5 coulombs tiene mayor capacitancia, Planteado en otra forma, si ambos capacitares almacenan 5 coulombs, pero se ha necesitado aplicarle 100 volts a uno de ellos y al otro sólo 50 volts, el que ha requerido menos tensión para aln1acenar la misma carga1 tiene n1ayor capacitancia. La unidad de capacitancia es el farad, nombre que se ha dado en honor del físico Michael Faraday. Un capacitor tiene una capacitancia de un farad cuando con un volt aplicado a sus placas, aln1acena un coulo1nb de carga en cada una de ellas. La ecuación que da la capacitancia es: C - Q/E donde C es la capacitancia 1 dada en farads, Q es la carga en una placa medida en coulornbs, y E es la tensión aplicada al capacitor. En la práctica, el farad representa una capacidad de almacenamiento enorme. Por esta razón, casi siempre se usan unidades fraccionales del farad. Estas unidades fraccionales son el microfarad (.µ.f) y ei micromicrofarad (µµf), conocido como picofarad (pf). 3-106 CAPACITANCIA Y EL CAPACITOR constante capacitiva de tiempo Cuando se conecta un capaci.tor a .una fuente de tensión de e-e, se · carga n1uy rápidamente. Si no hubie'Se re~istencia en el circuito de. carga, el capacitor se cargaría totalmente en fom1a casi instantánea. La resistencia tiene el defecto de ocasionar una- dilación en el tiempo necesario para la carga. Además, con10 se sabe, todo circuito tiene algo de resistencia, por lo cual se requiere cierto tiempo para que un capacitor se cargue completamente. El tiempo exacto que se necesita depende tanto de la resistencia (R) en el circuito de carga con10 de la capacitancia (C) del capacitar. La relación entfe estas dos cantidades y el tiempo de carga se expresa segú.n la ecuación: · t = RC donde t es la constante ca,pa.citiva de tiempo 5 que representa el tiempo necesario para que el capá.citor se cargue a ·un 63.2 por ciento de su tensión de carga total. Cada vez que transcurre un lapso igual a la constante de tien1po, la tensión en el capacitor. aumenta 63.2 por ciento de lo que le falta para alcanzar la tensión máxima; asíJ después de transcurrir dos de estos intervalos de tiempo (2t) el capacitor se ha cargado al 86.4 por ciento de su tensión 1náxima; después de 3t a 94.9 por ciento después de 4t a 98.1 por ciento y después de 5t a más de 99 por ciento. Se considera que el capacitor está totalmente· cargado después de un período igual a cinco veces la constante de tiempo. En forma shnilar, la constante capacitiva de tiempo indica también el tiempo necesario para que .la tensión en un capacitor que se descarga se reduzca a varios porcentajes de su valor máximo. Probablemente se ha notado una semejanza entre la constante capacitiva de tiempo y la constante inductiva de tiempo, que se ha descrito antes. La semejanza consiste en que la tensi6n en un capacitor se eleva y reduce exactamente de la misma manera y con la _misma rapidez que la corriente en un inductor. Esto se puede apreciar fácilmente comparando las C\lrvas ilustradas en la página siguiente con las de la constante in~ ductiva de tiempo que aparecen en la página 3-60. CAPACITANCIA Y EL CAPACITOR 3-107 constante capacitiva de tiempo ( cont.) En cada constante de tiempo, la corriente aumenta a un valor que está 63.2o/o más cercano a su valor máximo En cada constante de tiernp.o, la corriente disminuye a un valor que está 63.2% más cercano a cero 3-108 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen O La capacitancia existe siempre que dos conductores estén separados por un material aislante y tengan una rHferencia de potencial entre sí. O :La unidad básica de capacitancia es el farad; sin embargo, se usan como unidades prácticos el mlcroforad y el picofarad {conocido también como m!cromicrofarad), O los capacitares son dispositivos que aumentan capacitancia a los circuitos. O Los capacitares se pueden cargar conectando botarlos o generadores a sus placas. O Cuando existe unt. diferencia de potencial o tensión entre las placas de un capacitar, se dice que éste está cargado. ,O Un capacitar cargado tiene una fuerza electrostática o campo eléctrico, entre las placas. El campo eléctrico almacena energía. O En un circuito de c-c, aunque los electrones fluyan a través de los conductores del circuito cuando el capacitar está cargándose, no fluyen a través del aislamiento entre las placas del capacitar. D Cuando se deja que un capacitar ca~gado_ pierda su carga, la trayectoria ql~e siguen los electrones durante la descarga se conoce como trayectorld de descarga, = D la ecuac1on que da la capacitando es C Q/E, donde Q es la carga almacenada por el ca·pacltor y E es la tens16n en el capacitar. O La constante capacitiva de tiempo en un circuito RC se expresa según la ecuación: t RC. D Se requieren cinco constantes de tiempo para cargar un capacitar de cero a más de 99 por dento de su carga máxima. O la forma de onda de la tensión originada en un capacitar es simílar a la del aumento de corriente en un Inductor. = preguntas de repaso l. ¿ C6mo se almacena energía en un capacitor? 2, Exprese 2 farads en picofarads y en microfarads. 3. Exprese 2 picofarads en microfards. Exprese 2 farads en microfarads, 4. ¿ Cuál es la capacitancia de un capacitar que almacena 5,000 microcoulombs cuando ]a tensión aplicada es de 1,000 volts? 5. ¿ Cuál es la constante· capacitiva de tiempo? 6. Para que un capacitor se cargue a Ja máxima tensión, cuando se conecta en serie con una resistencia a una bateria, se necesitan 1O segundos, ¿ Cuál es la constante de tiempo del circuito? ¿ Qué tanto tiempo tarda el capacitor en descargarse completamente? 7. Para el circuito de Ja pregunta 6, ¿cuál es el valor del capacitar si el resistor tiene un valor de 5,000 megohms? 8. Si R está en ohms y C está en microfarads, ¿ en qué unidades estará la constante de tiempo t? 9. Si t está: en segundos y C está en microfarads, ¿ en qué unidades está R? O. Si R está en megohms y t en microsegundos, ¿ en qué unidades está C? CAPACITANCIA Y EL CAPACITOR ( CONT.) 3-109 factores que influyen en los valores de capacitancia Existen tres factores que determinan la capacitancia de un capacitor; Son los siguientes: 1) el área de las placas; 2) la distancia entre las placas; 3) el material aislante o dieléctrico, según se le llama, que se usa entre las placas. I.Ja cantidad de tensión aplicada a un capacitar o la cantidad de carga almacenada en él, no tienen efecto en la capacitancia. Naturalmente, esto presupone que el capacitar no está conectado a tensiones excesivamente altas, las cuales podrían dañarlo o destruirlo. Existen otros factores que pueden afectar a Ja capacitancia y que deben considerarse al seleccionar capacitores para ciertas aplicaciones. Estos factores son la frecuencia de la tensión aplicada, la temperatllra del capacitor y el tiempo de uso que tenga el capacitor. Generalmente, estos otros factores s6lo tienen ligeros efectos en la capacitancia y puede hacerse caso omiso de ellos, Sin embargo, en otras oca~iones son muy importantes y deben tomarse en consideraci6n. Más adelante se propor.. ciona información más detallada sobre esta cuestión. 3-110 CAPACITANCIA Y EL CAPACITOR (cONT,) efecto del área de las placas Si dos capacitares están hechos con el mis1no dieléctrico y existe la rnistna separación entre sus placas, pero éstas tienen tamaños diferentes, el capacitor cuyas placas tengan mayor sup1erficie tendrá la capacitancia más alta. Esto se debe a que, cuanto más grandes sean las, placas, más carga se puede almacenar en ellas. Una placa negativa gránde tiene más espacio que una placa pequeña para acumular electrones libres. Y una placa positiva grande tiene más electrones libres para transmitir con respecto a una pequeña. Si la separación entre placas y el dieléctrico se mantiene constante, la capacitancia de un capacitar es directa.mente proporcional al .área de las placas. El duplicar el área de la superficie produce una duplicación de la capacitancia. Igualmente, si el área se reduce a la mitad) la capacitancia se reducirá también. Naturalmente, estas características sólo se aplican si las placas están completamente alineadas y son paralelas entre sí. T -{Jfm _:...,r-2 cm 4 cm ~ Este capacitor tiene 1h de la capacitancia de este capacitor T4 cm -am ~2cm Este capacitor tiene la misma capacitancia que este capacítor Se ha señalado previamente que el farad representa una cantidad enorme de carga almacenada y ésta es la razón por la que co1núnmente se emplean unidades tales como el microfarad y el picofarad. Como ejem» plo de la naturaleza impráctica del farad, considere el área de placa que se necesitaría para un capacitor de 1 farad. Si la separación entre las placas. fuera de 1 milímetro y se usara aire como dieléctrico, cada placa d~bería tener aproximadamente 10 kilómetros de alto por 10 de ancho. CAPACITANCIA Y EL CAPACITOR (CONT,) 3-111 efecto de la separación entre las placas Según se ha estudiado, el capacitor se carga debido a que se acumulan electrones en la placa negativa que salen de la placa positiva. En realidad, las cargas en cada placa afectan a la otra grandemente. Cuanto mayor sea la carga negativa originada en la placa negativa, más elec.. trones serán repelidos de la placa positiva; cuanto mayor sea la carga en la placa positiva, más electrones serán atraídos a la placa negativa. En esta forma, el campo electrostático originado entre las placas ayuda a la tensión de la fuente. Mientras más fuerte sea el campo para una carga dada, más ayudará a la tensión aplicada. Con referencia a la dicho en el volumen 1, se recordará la ley de Coulomb aplicada a cargas eléctricas: La intensidad de las líneas electrostáticas de fuerza es inversamente proporcional al cuadrado de la distancia entre las cargas. Esto significa que si dos placas cargadas se apartan de manera que se duplique el espacio entre ellas, la intensidad del campo electrostático se reducirá a % de su valor p,revio. Y un campo más débil dará menos ayuda a la tensión aplicada; así se acumularán menos electrones en la placa negativa y un número menor de ellos saldrán .de la placa positiva. Por lo tanto, la capacitancia es inoersamente propor_cional. a la distancia entre las placas del capacitar. Esto significa que cuanto menor sea la distancia entre las placas, mayor será la capacitancia. Recíprocamente, cuanto mayor sea la distancia entre las placas, más pequeña será la capacitancia. 3-112 CAPACITANCIA Y EL CAPACITOR ( CONT,) efecto de la separación entre las placas (cont.) en Sin embargo, existe un límite cuanto a la proximidad a que pueden colocarse las placas. Si las placas están demasiado juntas, los electrones podrán ser arrancados de la placa negat~va por el potencial de la placa positiva. Esta ruptura puede dañar e incluso destruir al capacitar. En realidad, el espaciamiento más pequeño posible antes de que ocurra la falla depende tanto de la tensión en el capacitar como del dieléctrico entre las placas. En el caso de altas tensiones, la ruptura ocurrirá aun en capacitares cuyas placas estén muy separadas; tensiones más bajas pern1itirán menores separaciones. Sin embargo, algunos capacitares obtenibles comercialmente tienen espaciamientos entre sus placas tan pequeños como 0.0125 milímetros y pueden resistir tensiones de cientos de volts. Poca separación entre placas Baja capacit,ancia Capacitancia mediana Alta capacitancia f.--_ Separación mediana entre placas Separación grande entre placas La capacitancia de un capacitar es inversamente proporcional .a la distancia entre las placas Sin considerar el efecto del dieléctrico, la ecuación siguiente relaciona !a capacitancia con el área de las placas y la distancia entre ellas C= A (Area de las placas) d (Distancia entre placas) Por el empleo de esta ecuación, puede verse que estos dos capacitares tienen el mismo valor de capacitancia k1cm+1cm~ -( 3-113 CAPACITANCIA Y EL CAPACl'fOR ( CONT.) efecto del dieléctrico Placa ,-----~--El positiva len a los electrones - ...... + El extremo positivo del dieléctrico y la placa po- sitiva atraen a los electrones hacia la placa negativa. Asi, efectivamente, la carga positiva está extremo negativo del dieléctrico y la placa negativa, repe- de la placa positiva. - ...... + Asi pues, efectiva- mente, la carga negativa está más cerca de la placa positiva. - ...... + - ...... + - ...... + más cerca de la placa negativa Placa negativa las moléculas polares se alínean con el campa- electrostático moviendo efectivamente las cargas sobre la~ placas y acercándolas para aumentar la capacitancia : El material aislante usado entre las placas de un capacitor recibe el nombre de dieléctrico. El dieléctrico puede ser aire, vidrio, papel o inclusive el vacío. De hecho, cualquier material aislante sirve, pero algunos producen una capacitancia elevada y, por lo tanto, son buenos dieléctricos en tanto que otros dan una capacitancia baja y en consecuencia son malos dieléctricos. La diferencia entre los buenos y 111alos dieléctricos se puede explicar según el grado de facilidad con que las fuerzas electrostáticas afectan a las moléculas del dieléctrico. Muchos materiales aislantes tienen moléculas cuyos electrones orbitales están localizados asimétricamente. Un lado de la molécula tiene más C'lectrones quf' el otro, de modo que, Pn consecuencia, la molécula tiene un lado negativo y un lacio positivo. Estas molécu-las reciben el nombre de rnoléculas jJolares. 'fienen una carga neta de cero debido a que hay un número igual ele elettrones y protones; pero debido a la acumulación desigual dP electrones, la rnolécula tiene un polo positivo y otro negativo. Cuando este dieléctrico se inserta entre las placas de un capacitor cargado, un lado del dieléctrico está expuesto a la µlaca cargada positi~ vamente y e1 otro a la placa cargada negativainente. Las 1noléculas polares en el dieléG-trico, serán atraídas hacia las placas cargadas. Como resul~ tado, las moléculas se alinean, con sus polos positivos hacia la placa negativa y sus polos negativos hacia la placa püsitiva. Entonces se produce una fuerza electrostática cntrP cada <'xtreino del dieléctrico y la placa 1nás cercana. La dirección de estas fuerzas C'S tal que el extrerr10 negativo del dieléctrico repele a los electrones de la placa positiva y al hacerlo ayuda a la placa negativa, que hace lo n1isrno. En forma similar, el extremo positivo del dieléctrico atrae electrones hacia la placa negativa, ayudando así a la placa positiva. Por lo tanto: el dieléctrico 1nuc\/e ·efectivamente a las cargas de· las placas del capacitar acercándolas y, según se ha visto, esto ocasiona un aumento de capacitancia. 3-114 CAPACITANCIA Y EL CAPACITOR ( CONT,) constante y resistencia dieléctricas 'i ,, r.1., " 1 I\' :,. ,.7 ,, :1< :i' i: iw ¡í ¡; Puesto que el material dieléctrico tiene un efecto significativo en el valor de capacitancia de un capacitor, a menudo es conveniente comparar varios materiales desde el punto de vista de su .eficacia como dieléctricos. Para este objeto, se usa un sistema de clasificación en el cual las propiedades dieléctricas de los -materiales se relacionan con las del aire. En realidad, el sistema se basa ell las propiedades di~léctricas de un vacío puro. Sin embargo, hay tan pcx;a diferencia entre el dieléctrico de aire y un dieléctrico de vacío que, para toda aplicaciórÍ práctica, se pueden considerar idénticos. · En este sistema, al· aire se le asigna el valor de 1. A los otros materiales ·tienen asignados valores que indican el grado en que serán más efectivos, como materiales dieléctricos, que el aire. Por ejemplo, un capacitar con un material dieléctrico cuyo valor sea 5, tendrá cinco veces la capacitancia de un capacitar similar con dieléctrico de aire. El valor de cada material recibe el nombre de constante dieléctrica de ese material. La constante dieléctrica generalmente se designa con Ia letra K. Por lo tanto, para apreciar la relaci6n de todas las propiedades físicas de un capacitar en comparación con su capacidad, se puede aplicar la siguiente ecuación: C - K A (área de las placas) d ( espaciamiento entre las placas) Cada material tiene una propiedad llamada resistencia dieléctrica. Este valof' indica la máxin1a tensión que puede ser ·aplicada a través del dieléctrico en forma segura. Si se excede la tensión, las moléculas del material dieléctrico se rompen y se produce un arco entre las placas a través del dieléctrico. La resistencia dieléctrica se expresa como la n1áxima tensión permisible para un espesor específico de un material. 11, :¡ ¡¡ ' CÓNsi'Arill'.ES . . . . DIELECTRICÁS .• . . . . 1, '1 1 ;,Mc;ít~ria.1 ·,, cdnst~Í1te -clie-léctrica IK) · . Matel'ial, Ré.sist~n~i~:.dié_ÍéC1·r_ica· ·.1Vo1ts/o.0,01;_.:pu1g·ad!]) {voíts/0.01. ' . .. ... ' ,; ~ffll .. -, !>ii're , l 'Res'rfló. · Ai'rE! 2.5 5.5, Fibrci Vidrio Aceite de rici'lló' lfoquelita'·' ·ParcelOné(._: , Pbpel lparafinadb) Papel' 'lenceradó)' .á.• Mic·a Hule duró . Papel seco ·Vidrio' · Ílaqúelifa :M'r.éa :· PÓ'.rCelcú,d M'ycalex CompÚéslqs de. · 2.,8 3.5 4,2' 4.s' a 7..5 · ,5 a 9 · DióXidó'\~J-É/th'ti·nÍo · 90 a 170 · • 80' 5.CV 200 370 ' 500 750 . ,200 2;a~r 3-115 CIRCUITOS CAPACITIVOS DE C..C circuitos capacitivos de c-c lJn circuito de c-c que sólo tenga capacitancia se comporta en forma notoriamente diferente a un circuito de c-c que sólo contenga resistencia o inductancia. Tanto la resistencia con10 la inductancia se. ojJonen a la corriente del circuito, aunque de maneras distintas. Por su parte, la capacitancia evita el paso de corriente continua, una vez que la corriente de carga inicial ha cargado al capacitar. Por lo tanto, se dice que los capacitares bloquean a la c-c. Así, pues, no existen much·as· aplicaciones para los capacitares en circuitos de c·-c. Esto no significa que no se usen capacitares en circuitos de c-c. Existen muchas aplicaciones en c-c para las cuales los capacitares son adecuados. Una de _ellas es evitar el arqueo en los contactos de interruptores eléctricos, según se muestra. Cuando un interruptor abre un circuito en el cual circula una gran corriente, la corriente tiende a continuar fluyendo. Esto causa el arqueo en los contactos del interruptor que, a la larga, destruirán el interruptor. Un capacítor conectado entre los contactos del-interruptor proporciona una trayectoria para la corriente hasta que el interruptor está totalmente abierto y C'l peligro de arqueo ha pasado. Los capacitores se usan también con baterías· para dar grandes canR tidades de corriente muy poco tiempo, que la batería sola no podría sun1inistrar. Con la batería conectada a las terminales del capacitar, la batería puede s.urninistrar una corriente a un nivel bajo y seguro, durante un largo período para cargar el capacitor. Luego, si el capacitor está· conectado, por ejernplo, a una lámpara de destello, puede descargarse muy rápidamente y suministrar un valor de corriente más alto del que podría hacerlo la batería en un tirmpo breve. Trayectoria ,.., de descarga Cuando se cierra el Interruptor, el capacitor descarga, a través de los contactos del interruptor. Al cerrar el interruptor, el capacitar permanece en la condición de des- . carga (ambas placas neutras) y no tiene efecto ya que está conectado en corto en el circuito lnterruptor que se ~~stá abriendo Cuando el interruptor se abre, el .capacitor se carga con el voltaj~ de la fuente De no ser por el capacitar, en el instante de abrir el interruptor, el voltaje producido en los contactos del interruptor exce· derfa a la resistencia dieléctrica de la pequeíla masa de aire entre los contactos abiertos. Por Jo tanto, se producirla arqueo. Sin embargo, el capacitor, da una trayectoria de baja resistencia alrededor de los contaotos. Por lo tanto, la corriente fluye a través del capacitar, en lugar de hacerlo a través de la separación de aire hasta que el capacitor se carga 1 - 1 -- + 1 1 t______ ..J 1 1 u ___ ::IJr,i 1 r----~ L-----·-•---' 3-116 RESUMEN Y PR~GUNTAS DE REPASO resumen D La capacitancia de un capacitor está determinada por tres factores: el área de las placas, la distancia existente entre ellas y el material aislante que se usa entre las mismas. D Los efectos de los tres fac::tores que determinan ,la capdcitancia se expresan según esta ecuación: C e:::: KA/d, la cual indica que la capacitancia es directamente propo~cional a! área de las placas e inversamente proporclonal a fa, distancia que hay entre ellas. O Otros factores --como la frecuencia de la tensión aplicada, la temperatura y el tiempo de uso que tenga el capacitor-- pueden afectar la capacitancia, Sin embargo, generalmente estos efectos son ligeros. D El ma~erial aislante que se usa entre les placas de un ccpacitor recibe el nombre de dieléctrico. D Un buen dieléctrico aumenta la capacitancia permitiendo acercar más las placas del capacitar. D Lo constonte dieléctrica K, indica el grado de eficacia que .tiene un materia! como diéléctrko. O Un sistema para comparar las constantes dieléctricas de varios materiales, y que está en uso, toma el oire como referencia con una constante dieléctrica de 1. D Lo tensión máxima que se puede aplicar a un dieléctrico recibe el nombre de resistencia dieléctrica. 1 1 :¡ ,,li ,, D En circuito de c-c los capacitares cargados evitan e! paso de corriente continua. Por lo tanto, se dice -que los capacitores bloquean la e-e. D los capacit_ores se usan también para alimentar corrientes elevadas durante intervalos cortos. preguntas de 1·epaso ' 1¡' 1: ¡' 1. ¿ Cuáles son los tres factores que determinan la capacitancia· de un capacitor? 2. ¿ Por qué se usan los dieléctricos en los capacitares? 3. ¿ Qué significa la expresión resistencia dieléctrica de un material? 1 j 4. ¿ Qué significa constante dieléctrica? 5. ¿ Qué material tiene n1ayor constante dieléctrica?: ¿ aire o hule duro? ¿ aire o vidrio? 6. ¿ Qué sucede con la capacitancia de un capacitar si se duplica el área de sus plaoas y la distancia entre las mismas se reduce a la mitad? 7. Si en tin capacitar se duplica la constante dieléctrica sin cambiar el área de las placas, ¿ cómo se pueden ajustar las placas de manera que la capacitancia permanezca invariable? '"'a. Si la tensión aplicada a un capacitar se duplica, ¿qué sucede con la capacitancia? 9. ¿ Cómo se usan los capacitares en una lámpara de destello (~'flash") para fotografía? 1O. ¿ Por qué se dice que los capacitores bloquean la c-c en un circuito de corriente continua.? CIRCUITOS CAPACITIVOS DE 3-117 e-a circuitos capacitivos de e-a Carga +c{fJ Descarga ~+ Descarga Cuando un capacitor se conecta a una fuente de c-a, se carga y descarga alternadamente, primero en una dirección y luego en la otra Un capacitor bloquea la c-c. Por lo tanto, una vez que está totalrnente cargado por la aplicación de una tensión de c-c, no fluirá n1ás corriente en el capacitar a menos que se cuente con algún medio para desc;argarlo. En un circuito de e-a la tensión aplicada, así como la corriente que produce, cambian periódicamente ele dirección. Como resultado, un capacitar en un circuito de e-a se carga prin1eramente por la tensión que se aplica en una dirección. Luego, cuando la tensión aplicada comienza a disminuir, fluye m,enos corriente, pero el capacitar sigue, estando cargado en la 1nisma dirección. En consecuencia, al continuar reduciéndose la tensión aplicada, la que se origina en el capacitar aumenta. Entonces, el capacitar funciona canto fuente y comienza a descargarse. El capacitar se descarga totalmente cuando la tensión aplicada desciende hasta cero e invierte su dirección. Luego, el capacitar comienza a cargarse nuevamente pero en la misma dirección haFia donde ha descargado previamente. Esto continúa hasta que la tensión aplicada comienza nuevamente a reducirse y se repite el proceso. Esta carga y descarga que alterna primeramente en una dirección y luego en la otra, ocurre durante cada ciclo de la c-a aplicada. Por lo tanto, una corriente alterna fluye continuamente en <'l circuito, Entonces, se puede decir que, aunque un capacitar bloqul'a la c-r, deja pasar a la c-a. l,a trayectoria de carga que sigue un capacitor en un circuito de c-a va de la terminal negativa de la fuente a una placa del capacitar y de la otra placa a la terminal positiva de la fuente. La trayectoria de descarga para· el capacitor ernpicza en la placa negativa, pasa a través de la fuente de potcricia y regresa a la placa positiva. Sin embargo, debe tenerse presente que en un circuito de e-a, los térrninos placa positiva y placa negativa se refiere,.1 a un instante específico. 3-118 CIRCUITOS CAPACITIVOS DE e-a relaciones entre tensión y carga Cuando se conecta una fuente de tensión de e-a a las terminales de un Gapacitor, la cantidad de carga en las placas del capacitor sigue el patrón sinusoidal de la tensión aplicada. En el instante en que la tensión aplicada sea cero, no habrá flujo de corriente., por lo que no existe potencial de carga para el capacitar; arnbás placas son neutras. Al comenzar ia fuente de tensión su elevación sinusoidal de cero, fluye corriente y la carga de las placas del capacitor co1nienza a desarrollarse. La carga continúa creciendo al aumentar la tensión aplicada. Cuando la tensión ap~icada llega a su valor fijo, la carga de las placas es máxima. Esta relación entre la tensión aplicada y la carga de las placas del capacitar continúa a lo largo de todo el ciclo de tensión aplicada. Ambas disminuyen y llegan a cero shnultáneamente y luego aumentan a un máximo en la dirección opuesta; finalmente, amñas disminuyen, llegando simultáneamente a cero. Voltaje de "'- oposición / 270º 360º El vo.rtaje de oposición que se origina en un capacitor por la acumulación de cargas de las placas del capacitar está defasado 180 grados con respecto al voltaje aplicado al capacitor Las cargas de las placas producen un can1po electrostático que se 1nanifiesta como tensión en el capacitar. Esta tensión de carga sigue exactamente a la tensión aplicada. Si se mide el patrón de la forma de onda en la fuente y se co1npara con el patrón en el cap_acitor, se verá que· son iguales, En realidad, esto debe ser así debido a que, cuando se mide uno. automáticamente debe medirse el otro., ya que se consideran uno en relación con el otro, Puesto que la carga de las placas del capacitor sigue exactamente el mismo patrón sinusoidal que la tensión aplicada, se puede pensar que están en fase. Sin embargo, la carga del capacitar en realidad está en fase opuesta a la tensión aplicada, de n1anera que están en opo~ sición. Puesto ·que el capacitor produce su propia tensión) funciona corno una fuente de tensión que tiende a producir flujo de corriente en la batería. En consecuencia, la tensión del capacitor recibe a menudo el nombre de tensión de oposición debido a que está defasado 180 grados con respecto a la tensión aplicada. CIRCUITOS CAPACITIVOS DE e-a 3-119 relaciones entre tensión y corriente Cuando se conecta una fuente de tensión de e-a a un capacitor, fluye una corriente máxima en el circuito en el instante en que la tensión de la fuente comienza a aumentar sinusoidalmente desde cero. Al principio, puede parecer extraño que fluya una corriente máxin1a cuando la tensión de la fuente tiene su valor más bajo. Pero, según lo que se estudió anteriormente acerca de los circuitos de c-c, se recordará que esta corriente en realidad es el movin1iento de electrones libres de la terminal negativa de la fuente a una placa del capacitor y de la otra placa a la terminal positiva de la fuente; como resultado, en este instante ocurrirá la máxima corriente, ya que las placas son neutras y no presentan fuerzas electrostáticas de oposición a las terminales de la fuente. Por lo tanto, según concluimos de la ley de Ohm, si la oposición a la corriente es mucho muy baja, entonces, una pequeña tensión aplicada, puede producir el flujo de una corriente considerable. ' Sin embargo, al aumentar la tensión de la fuente, las cargas producidas por el flujo de la corriente se van estableciendo en las placas del capacitar. Por consiguiente, la tensión de carga presenta una opo~ición creciente a la tensión más baja y, por lo tanto, la corriente disminuye. Cuando la tensión de la fuente alcanza su valor pico, la tensión de carga en las placas del capacitor es máxima. Esta carga es suficiente para anular completamente la tensión de la fuente por lo que cesa el flujo de corriente en el circuito. Cuando empieza a disminuir la tensi6n de la fuente, la carga electrostática en las placas del capacitor es mayor qu·e el potencial de las terminales de la fuente; por lo que el capacitor cori mienza a descargarsr. 3-120 CIRCUITOS CAPÁC°lTIVOS. DE e-a relaciones entre tensión y corriente ( cont.) Los elCctrones fluyen de la placa negativa a la terminal negativa de la fuente ( que se está volviendo menos negativa), en tanto que un número igllal de electrones fluyen de la terininal positiva de la fuente ( que se vuelve menos positiva) a la placa positiva. Esta dirección de flujo de electrones es .opuesta a la dirección que tienen los electrones mientras se carga el capacitar. De este modo, en el punto en que la tensión aplicac:J~ llega a su valor máximo y comienza a disminuir, la corriente en el ciroÜ~to pasa por c_ero y cambia de dirección. Como puede apreciarse en :; :i "li ji ¡¡ 1 i 11 1¡ il li la gráfica, esto constituye un detasaniiento de 90 grados, en donde la corriente está adelantada con respecto a la tensión aplicada. Esta diferencia de 90 grados se mantiene a lo largo de todo el ciclo de la tensión aplicada. Cuando la tensión aplicada ha descendido hasta cero, la corriente del circuito ha aurnentado al 1náximo en la dirección opuesta, y cuando la tensión invierte su dirección, la corriente comienza a disminuir. Por lo tanto, se dice que la tensión aplicada a un capacitar, está atrasada 90 grados, con respecto a la corriente del capacitar, o, lo que es lo mismo, la corriente en el capacitar está adelantada 90 grados con respecto a la tensión aplicada. Y, puesto que la tensión de oposición está defasada 180 grados con respecto a la tensión aplicada, la corriente está atrasada 90 grados con respecto a la tensión de oposición. CIRCUITOS CAPACITIVOS 'DE e-a 3-121 efecto que tiene la frecuencia en la corriente del capacitor El flujo de corriente en un circuito capacitivo de e-a está for1nado por electrones libres que fluyen entre las terminales de Ja fuente de tensión y las placas del capacitar .. Los electrones fluyen en una dirección en tanto que el capacitar se carga y en la dirección inversa durante el tiempo en que el capacitar se descarga y carga en la dirección opuesta. ·ne acuerdo con lo estudiado en el volurnen 1, la cantidad de c"orriente, es deterrninada por el número de electrones que fluyen por un punto cualquiera del circuito en la unidad de tiernpo. Dicho de otra rnanera, la corriente es igual a la magnitud del flujo electrónico. En forrna de' ecuación, esto se puede f'xpresar así: I - Q/t donde Q es el número de electron<'s transrnitidos en el ticn1po t. 1 COULOMB Puesto que un ampere es un coulomb por segundo, una frecuencia que permite el paso de un -coulomb en 0.5 sagundo.s produce 2 amperes de corriente, en tanto que una frecuencia que permite el paso de un coulomb en un segundo p'foduce 1 ampere 0.5 1 Segundos 1.5 2.0 Cuando se aplica una tensión alterna a un capacitar, éste se carga y descarga alternadamente (en ambas direcciones) durante cada ciclo de la tensión aplicada, Para cualquier capacitor, el tiempo necesario para alcanzar la carga máxima depende de la frecuencia de la tensión EJ.plicada. La razón es que, como ya se sabe, la carga de un capacitar sigue exactamente a la tensión aplicada. Cada vez que la tensión aplicada es máxima 1 el capacitor se encuentra en el punto máximo de su carga. Cuanto más alta sea la frecuencia 1 1nás rápida1nente se eleva la tensión aplicada de cero al máxi1no. De lo que se sigue que cuanto más alta sea la frecuencia, más rápidamente alcanzará el capacitar su carga n1áxima. La cantidad de carga almacenada es independiente de la frecuencia; depende solamente de la capacitancia del capacitar y la amplitud de la tensión aplicada. Obsérvese, pues, que dos capacitares idénticos conectados a fuentes de idéntica tensión, que tengan' diferentes frecu,iencias, tendrán valores iguales de Q pero valores diferentes de t en la ecuación I = Q/t. 3-122 CIRCUITOS CAPACITIVOS DE a ~ .. efecto que tiene la frecuencia en la corriente del capacitor ( cont.) Por lo tanto, las corrientes de los dos capacitores serán diferentes, pues aunque pase el n1ismo número de electrones, éstos pasarán más rápidamente en un capacitar que en el otro, produciendo una corriente mayor. La frecuencia mds alta ( t más baja) produce la corriente mayor y la frecuencia más baja (t más alta) produce la corriente menor, En resumen, la corriente a través de un capacitar es dírectam,ente proporcional a la frecuencia de la tensión aplicada. Frecuencias altas producen corrientes altas, en tanto que frecuencias bajas causan corrientes pequeñas en el mismo capacitar. t ,_}I a plena 1 carga t o J I 1/120--i f.--1/60 ---1 l----~-1!30--==----i Supóngase que los capacitores en los circuitos de arriba y abajo son idénticos y las tensiones de fuente tienen la misma amplitud, pero con diferentes frecuencias) según se indica. ;\mbos capacitares- alcanzárían una carga 1náxima de 1 coulomb, y descargarían esta cantidad- durante el ciclo. Para que la carga se cree desde cero a 1 coulomb con una tensión de 30-cps, se necesitaría Yi.·2 u de segundo. La fórmula para la corriente (! - Q/t) da un flujo de corriente de 120 amperes. Sin embargo, para que el capacitor almacene una carga de 1 coulomb con la tensión a 60-cps, se necesitaría 1h 40 de segundo. Esto es 240 amperes de corriente. ~ 1 coulom~l a plena carga t J Tiempo (seg) 1 1 ... 1 1/240 1 11120-I : ~-1/60..:,:.._.¡ 3-123 e-a CIRCUITOS CAPACITIVOS DE efecto que tiene la capacitancia en la corriente del capacitor Según se ha estudiado, la capacitancia es- la cantidad de carga almacenada en un capacitor por cada volt aplicado a sus terminales; o C = Q/E. Por lo tanto, la carga total almacenada es igual a la capacitancia multiplicada por la tensión aplicada; o Q = CE. Por lo tanto. si se aplican tensiones iguales a dos capacitares que tengan diferentes valores de capacitancia, las cargas almacenadas en los capacitores serán diferentes. .El capacitor que tenga mayor capacitancia almacenará una carga mayor. Esto significa que, con la mayor. capacitancia, se tendrá el flujo de más electrones libres durante los lapsos de carga y descarga. Si los tien1pos necesarios para· cargar completamente los dos capacitores fuesen iguales, como sucedería si las tensiones aplicadas tuviesen la misma frecuencia, la corriente en el capacitor con mayor capacitancia sería mayor que la corriente en el otro capacitar. De lo anterior, puede notarse_ que "la corriente en un capacitar es directa1nente proporcional a la capacitancia. 0.05 f <Y, coulomb 0.1 t (1 coulomb- carga) carga) a plena + • plena + Tiempo¡--. 1 1 Tiempo 1___...., 1 1 11140-1 1/140-1 1 1 1 seg 1 seg Usando la ecuación Q = CE se puede notar que el capacitar del prin1er circuito originará una carga de ~~· coulon1b y el capacitor del segundo circuito originará una carga de 1 coulomb. Puesto que las fre~ cuencias de ambas fuentes son iguales, ambas cargas deben establecerse en %40 de segundo. A partir dC I = Q/t, se obtiene que el primer circuito conducirá 120 amne:rf>s v rl RP0'11nrlo rnnrl11rir~ ?40 ~n-,nPrP<: 3-124, 1 t:IRCtJITOS CAPACITI'\1 0S 1-;DE cDa 1 reactancia capacitiva Un capacitor ofrece oposición al flujo de una corriente eléctrica de e-a en forma similar a un resistor o a un inductor. Se sabe que la cantidad de corriente alterna que conduzca un capacitor depende de la frecuencia de la tensión aplicada y de la capacitancia. Naturalmente, la amplitud de la tensión aplicada controla además el valor de la corriente; pero si la amplitud de la tensión se mantuviese constante, la corriente cambiaría siempre que carnbiara la frecuencia o la capacitancia. Según se ha estudiado, el flujo de corriente se puede calcular mediante ciertas ecuaciones; pero es rr1ucho más conveniente aplicar la ley de Ohm. Pero la capacitancia y la frecuencia, como tales, no se pueden usar directamente en la ley de Ohm. Lo que se necesita es alguna característica que se pueda expresar en ohn1s, con10 por ejemplo la resistencia y la reactancia inductiva. En el ca&o de un capacitar puede usarse la oposición al flujo de corriente,_ ya que la oposición depende también de la frecuencia y la capacitancia. Sin embargo, como el flujo de corriente es directarnente proporcional a la frecuencia y a la capacitancia, la oposición a la corriente" debe ser inversamente proporcional a esas cantidades. 1o e La disminución de la reactancla capacitiva con aumentos ya sea en la frecuencia o en la capacitancia no es lineal. Así pues, cada aumento adicional en la frecuencia o en la capacitancia resulta en un decre- 1o e La corriente en un capacitar, por otra parte, aumenta linealmente al aumentar la frecuencia o la capacitancia 3-125 CIRCUITOS CAPACITIVOS DE c,,a reactancia capacitiva ( cont. ) La oposici6n que ofrece al flujo de la corriente un capacitar recibe el nombre de reactancia capacitiva y se abrevia Xc. La reactancia capacitiva se puede calcular según la siguiente expresión: Xc = 1 2,r!C donde 271' es aproximadamente 6.28; f es la frecuencia de la tensión aplicada en ciclos por segundo; y C es la capacitancia en farads. Obsérvese que cuanto más alta sea la frecuencia o más grande la capacitancia, menor será la reactancia capacitiva. La reactancia capacitiva es inversa· mente proporcional a la frecuencia y a la capacitancia Fuente de alta frecuencia Capacitancia mediana Fuente de frecuencia mediana Capacitancia pequeña LA LAMPARA NO ENCIENDE Fuente de baja frecuencia Igual que su contraparte inductiva, la reactancia inductiva, la reactancia capacitiva se expresa en ohrns, y actúa igual que una resistencia en la limitaci6n del flujo de corriente alterna. Cuando se conoce la reactancia capacitiva., la corriente puede determinarse a partir de la siguiente ecuación: I = E/Xc 3-126 CIRCUITOS CAPACITIVOS DE c ..a resistencia de fuga Teóricamente, la corriente que fluye en un circuito capacitivo puro resulta de la carga y descarga del capacitar. El dieléctrico 1 que es un aislante, debe evitar el paso de cualquier corriente entre las placas, excepto cuando ocurre la ruptura si se aplica una tensión demasiado alta. Sin embargo, no existe un aislante perfecto. Aun el mejor dieléctrico tiende a conductir corriente, hasta cierto grado. Por tanto, el dieléctrico tiene un valor de resistencia alto, conocido como resistencia de fuga, la cual dej:¡L pasar cierta corriente de fuga. La resistencia de fuga tiende a red~cir el valor de la capacitancia. Sin embargO, en un buen capacitar la resistencia de fuga general1ncnte se mide en rncgohms, y puede hacerse caso om.iso de ella en la mayor parte de las aplicaciones. Sin embargo, al "envejecer" el capacitar la resistencia de fuga se puede reducir al punto en que el capacitar funC'ionará igual que un resistor. (}eneralmente se encontrará que la resistencia de fuga es más baja con capacitares de alto valor que con· capacitares de bajo valor. Esto ·se debe a que los capacitares más grandes tienen áreas de placa más amplias y están más próximas entre sí; por lo tanto, sus dieléctricos deben tener áreas grandes y ser muy delgados. Y como, según se vio en el volumen 2, la resistencia disminuye al aumentar el área transversal y disminuir la longitud o tamaño. n·e manera que cuanto más grande sea el capacitar, más baja será la resistencia de fuga y 1nás alta la corriente de fuga. CIRCUITOS CAPACJIT]VOS ·DE capacitores e-a 3-127 en serie La conexión de capacltores en urie disminuye la capacitancia total Los capacitores en serie act(lan como un sólo capacitar eón se· paraclón entre sus placas igual a la suma de la separacióón de las placas de los capacitares individuales, La capacitancia total, por lo tanto, es menor que la de cualquiera de los capaci· tares individuales La capacitancia total de c:apacitore, en serle se calcula en la misma for· ma que la resistencia toal de resis· tores en paralelo, El método reciproco e .1 TOT =_1_+....L+l+ .. ·'f etc. C1 C2 C3 o cualquiera de los métodos más cortq,s que se usan especialmente. La reactancla capacitiva, sin embar" go, es simplemente la suma de las reactancias individuales Xc ror= Xc1 + Xc2 + Xc3 + ... +etc. Para obtener un valor de capacitancia deseado, a menudo pueden conectarse los capacitares en serie. La capacitancia total de la con1binación en serie es inferior a la capacitancia de cualquier capacitor particular. Esto se debe a que la combinación serie funciona corno un capacitar único, cuya separación entre placas sea igual a la suma de las separaciones de que hay entre las placas de cada uno de los capacitares. Y, según se ha estudiado previamente, cuanto. mayor· sea la separación entre las placas, menor será la capacitancia. La capacitancia total de capacitares en serie se calcula de la misma rrtanera que la resistencia total de resistores en paralelo (volumen 2). Sin e1nbargo, la reactancia capacitiva total de capacitares en serie no se encuentra de la misma manera. Puesto que la reactancia capacitiva es inversamente proporcional a la capacitancia, si la capacitancia total de capacitores en serie disn1inuye, entonces la resistencia aumenta. En realidad, las reactancias de cada uno de los capacitares en serie se suman igual que resistencias en serie. También se puede encontrar la reactancia total determinando previan1ente la capacitaneia total de la con1binación en serie y luego calculando la rcactahcia de la capacitancia total. 1,a caída de tensión en cada capacitar de una -con1binación en serie es directamente ·proporcional a la reactancia de ese capacitor. La caída de tensión se puede calcular por medio de la ecuaci6n E = IXc, donde I es la corriente del circuito serie -que es la misma a través de cada capacitar de la combinación- y Xc es la rcactancia del capacitar particular. Puesto que· la caída de tensión es directamente proporcional a la reactancia capacitiva que, a su vez, es inversá1nente proporcional a la capacitancia, la caída de tensión también es inversamente- proporcional a la capacitancia. Por lo tanto, en una combinación en serie, el capacitar con menor capacitancia tiene la mayor caída de tensión en sus terminales. 3-128 CIRCUITOS CAPACITIVOS DE e-a capacitares en paralelo Cuando se conectan capacitares en paraletr0, la capacitancia total es igual a la suma de cada una de las capacitancias. Esto se debe a que los capacitares en paralelo funcionan como uno solo con una área de placas igual a la suma de las áreas de placas de todos los capacitares. Por lo tanto, con ·un área de placas mayor se aumenta la capacitancia. El resultado es que la capacitancia total de capacitores en paralelo se encuentra sumando la sun1a de las capacitancias particulares, igual que con los resistores en serie. Por otra parte, la reactancia capacitiva total de capacitares en paralelo se co1nporta a la inversa. Por lo cual la reactancia total se encuentra tratando las reactancias particulares como resistores en paralelo; o se puede encontrar determinando prin1ero la capacitancia total y luego obteniendo la reactancia 'correspondiente a esa capacitancia total. Como en el caso de resistores en paralelo e inductores en paralelo, se aplica la 1nisn1a tensión a cada capacitar de una combinación en paralelo; pero la corriente en cada uno difiere para diferentes valores de capacitancia. La conexión de capacitores en paralelo aumenta la capacitancia Real Los capacitores en paralelp actúan como un solo capacitor con un il.rec1 de placas igual a la suma de las áreas individuales de placas de los capacitores La capacitancia total de capacitores en paralelo es igual a la suma de las capacitancias de los capacitores individuales: CroT ºC¡ + C2 + C3 + ... +e.te. Efectiva la capacitancia total, por lo tanto, es mayor que la de cualquiera de los capacitares Individuales. La reactancia capacitiva total, en cambio, se encuentra tratando las reactancias individuales como resistencias en paralelo: 1 Xc ror· 1 1 Xc1 + Xcz + Xc3 + .. • +e 1c. CIRCUITOS CAPACITIVOS DE e-a 3-129 problemas resueltos Problema 8. ¿Sf quemará el fusible del circuito cuando se cierra el in~erruptor? El fusible se quemará si la corriente es mayor de 5 amperes. Encuentre la corriente aplicando la ley de Ohm, después de calcular ~1 Xo=--= 2,rfc 1 1 -------,--,--- = - - - - = 159 ohms 0.00628 (6.28 X 1000 X 0.000001) Mediante la ley de Ohm se tiene: I = E v '"' = 1000 volts 159 ohms = 6,3 amperes El fusible se quemará ya que la corriente excede a su capacidad. Problema 9. ¿J'or cuánto tiempo fluirá corriente en el circuito? La corriente fluirá hasta que el capacitor esté totalmente cargado, lo que requiere un tiempo igual a 5 veces la constante de tien1po. La constante dé tiempo .es igual a la resistencia multiplicada por la capacitancia: t = RC = 5000 ohms X 0.000002 farads = 0.01 segundos Por lo tanto, 5t = 5 X 0.01 ·= 0.05 segundo< Problema 10. Si la tensión del circuito anterior, se aumenta a 200 volts, ¿por cuánto tiempo circulará la corriente? Al aplicar una tensión más alta, el capacitor se cargará a una tensión más alta, pero lo seguirá haciendo en 0.05 segundos. 3-130 CIRCUITOS CAPACITIVOS DE c ..a problemas resueltos ( cont.) Problerna 11. (.' Cuál es la capacitancia total del circuito que se describe más adelante? Los capacitores están en serie, de manera que se usan los mismos métodos para determin'ar la resistencia total de resistores en paralelo. Puesto que hay dos capacitares desiguales, es preferible usar el método producto/ suma: (C 1 X C2 ) (C, + C,) (!O¡tf X 5 µ,f) = 50,µf = 33 µf 3 (10µ,f+5µf) 15¡á . ' Nótese que no era necesario convertir ]os valores de los capacitares de microfar.ads a farads. La razón es que en este problema sólo se trabajaba con capacitancia y todas las capacitancias estaban en las mismas unidades. Problema 12. E'n el circuito, ,::qué ca.pacitor tiene mayor carga en sus placas? Puesto que Ja co!'riente es el flujo de carga y en cualquier instante es la misma en todas partes del circuito en serie, ambos capacitores deben tener la n1isma carga en el rnismo instante. [.>roblen1.a 13. ¿Qué capacito1' tiene la rnayor tensión en sus terminales? El problema se podría resolver determinando la reactancia capacitiva de los dos capacitares, usándola luego para calcular la corriente total del circuito y luego usando la corriente y la rcactancia de cada uno de los capacitares para deterrninar la caída de tensión en cada uno de ellos. L,a forma más fácil de resolver el problema es reordenar el enunciado de la ecuación básica para capacitancia, C = Q/E E - Q/C Y, puesto que se sabe que la carga (Q) en ambos capacitares es la misma, esta ecuación indica que el que tenga la. capacitancia. más baja (C) debe tener la 1nayor tensión (E) en sus terminales. Esto ocurre siempre que se conectan capacitares en serie. Aquel que tiene la menor capacitancia siempre tendrá la tensión mayor en sus terminales. C 2, por tanto, tendrá una caída del doble de C 1 • CIRCUITOS CAPACITIVOS DE C•C FLUCTUANTE 3-131 circuitos capacitivos de e-e fluctuante Se ha visto ya que la c-c fluctuante tiene características tanto de c-a como de c-c. Consta de una componente -la componente de e-a~ que varía en amplitud pero no en dirección, así como otra componente, la referencia de e-e. La referencia de e-e es un valor de c-c en torno a la cual varía la componente de e-a. Cuando se aplica una tensión fluctuante de c-c a un capacitar, el capacitar se carga casi instantáneamente al valor de la referencia de c-c. Luego se carga más y se descarga según la componente de e-a. El capacitar nunca se descarga totalmente, ya que siempre n1antiene alguna carga como resultado de la referencia de c-c. La tensión máxima en el capacitar es igual al valor de la referencia de c-c más el valor pico de la componente de c-a. La tensión mínima es igual a la referencia de c-c menos el valor pico de la componente de c-a. ! 1 ( 1 \ Cuando la componente de c-a está aurnentando, el capacitar está cargándose y la corriente fluye en la dirección correspondiente. Cuando la componente de c-a· disminuye, el capacitar se descarga parcialmente., de i:nanera que la corriente invierte su dirección. De esta manera, aunque la tensión aplicada nunca carnbia de dirección, la corriente del circuito lo hace cada vez que el capacitar comienza a descargarse. Por ello, la corriente del circuito se comporta corno si la tensión aplicada sólo constara de la componente de c-a. En efecto, la componente de c-a está separada de la referencia de c-c. Así se produce una corriente alterna que varía en torno a cero. Si se agregara un resistor en serie con el capacitar, la cornJ_)onente de c-a produciría una caída en esta resistencia corno una tensión que variaría con respecto a cero. Así pues, el capacitar bloquea la e-e y pasa la e-a. 3-132 CIRCUITOS CAPACITIVOS DE C•C FLUCTUANTE circuitos capacitivos de CªC fluctuante ( cont.) ~ de descarga ~ ~ Una fuente de voltaje e-e fluctuante varía en amplitud, pero nunca invierte su pola· ridad. La corriente en un capacitar conectado a esta fuente, en consecuencia, no cambia de dirección + El capacitar se carga cuando el vol· taje aplicado aumenta y se descarga cuando disminuye. Por lo tanto, Referencia la corriente sigue a la componente e-e de e-a Las variaciones de corriente siguen a la componente de e-a, pero varían con respecto a cero, en lugar de con respecto a una referencia e-e. En efecto, pues, el capacitar separa a la componente de e-a !cu~ 8 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO 3-133 1 resumen l O En un circuito de c-a, la tensión en un capacitor cambia constan.temente de polaridad. D La corriente alterna puede pasar por un capacltor debido a que el capacitor se carga y descargo alternativamente durante coda ciclo de c-a aplicado. 1 O La tensión del capadtor o menudo recibe el nombre de tensión de oposición, debido o que tiene un defasomiento de 180 grados con respecto a [a tensión aplicado. O Lo tensión en un copacitor está atrasada 90 grados con respecto a lo corriente en el capacitor. O bien la corriente en un capacitor está adelantada 90 grados con respecto a la tensión aplicada. O La corriente en un capacitor es directamente proporcional a la frecuencia de la tensión aplicada. D La oposición que ofrece un capacitor al flujo de corriente en un circuito de c-a recibe el nombre de reactancia capacitiva y sé abrevia Xc· O La reactancia capadtiva se puede encontrar mediante la ecuación X, 0 = l /(2wfCJ. X.O se expresa en ohms. O La corriente de fuga en un capacitor se d~be a la resistencia de fuga, la cual es producida por el hecho de que el dieléctrico ¡,o es un aislante perfecto. O lo capacitancia total de los 1 O Lo" capacitancia l /C1 l /C~ + l /C3 + · , · + etc. Ci C2 e~ + , , , etc. O Los capacitotal de capacitores en paralelo es CToT tares en circuitos de C·C fluctuante bloquean la.-c-c, en tanto que dejan pasar la c-a. capacitores en serie es C.roT + = + + + preguntas de repaso l. ¿ Cómo bloquea un capacitar la c-c? 2. ¿ Cuáles son las relaciones de tensi{>n y corriénte que hay entre las tensiones del capacitar y aplicadas? ¿ Cuáles son entre las corriente del capacitor y la tensión aplicada? 3. ¿ Qué sui;ede con la corriente del capacitar si se reduce la frecuencia de la· tensión aplicada? 4. ¿ Cómo se le llama a la opos1c1on que ofrece un capacitar al flujo de la corriente alterna? ¿ Cuáles son sus unidades? 5. ¿ Cuál es la ecuación para encontrar Xo? 6. ¿ Qué significa corriente de fuga en un capacitar y qué 1a produce? 7. ¿ Cuál es la capacitancia total de tres capacitares en serie, cuyos valores son 10, 10, y 5 microfarads? 8. ¿ Cuál es el valor de Xo para cada capacitar de la pregunta 7 y la reactancia capacitiva total a 100 cps? ¿a 10 kc?, ¿a 1 me? 9. ¿ Cuál es la capacitancia total dt:: tre-s capacitares en paralelo, cuyos valores son 10, 10 y 5 microfarads? 1O. ¿,Cuánto vale Xo para cada capacitar de la pregunta 9 y la reactancia capacitiva total a 100 cps?, ¿ 10 kc?, ¿a 1 me? 1 3-134 FACTOR DE POTENCIA factor de potencia En circuitos de e-e, o circuito de e-a puramente resistivo, la potencia consumida es igual a la tensión multiplicada por la corriente o P = El. En circuitos que contienen reactancia, sin embargo, la relación entre tensión corriente y potencia consumida no es itan sencilla. La razón es que gran parte de la potencia tornada de la fuente poi: inductores y capacitores, en lugar de ser consumida es temporalmente a.l:tnacenada y luego regresada a la fuente. La potencia es almacenada en el campo magnético de los inductores y el campo electrostático de los capacitares. Si se quisiera medir la tensión y la corriente en un circuito inductivo o capacitivo y luego multiplicarlas., se obtendría una potencia aparente. Esta es la potencia suministrada al circuito por la fuente, pero no es la, potencia consumida por el circuito, que es la potencia real. Para convertir potencia. aparente a potencia real, debe multiplicarse la potencia aparente por el coseno del ángulo de fase ( (}) entre la tensión y la corriente en el circuito. :rvfatemáticamente, esto se expresa: Potencia real (P) = El cos e E1 valor de coseno B recibe el nombre de factor de potencia de circuito. En un circuito puramente resistivo, la tensión y la corriente están en fase de manera que el ángulo de fase entre_ ellos es cero. Puesto que coseno de B es 1, la potencia aparente es igual a la potencia real en circuitos resistivos. En un circuito puramente inductivo capacitivo, el ángulo de fase entre la tensión y la corriente es de 90 grados. El coseno de 90 grados es cero, de manera que la potencia real es igual a la potencia aparente multiplicada por cero, la potencia real pues, es cero. Esto significa que no hay potencia consumida en el circuito. Toda la potencia tomada de la fuente es regresada a ella. En realidad, todos los circuitos contienen cierta resistencia. En los circuitos reactivos, el efecto de la resistencia es el de reducir el ángulo de fase entre la tensión y la corriente. El coseno del ángulo ya no es cero y parte de la potencia tomada de la carga se consume en la resistenr:ia de circuito. La potencia real depende entonces de las magnitudes relativas de la resistencia y la rcactancia en el circuito. Esto se trata deta~ lladamente en circuitos RL y RC en el volumen 4. En un circuito puramente resistivo, el factor de potencia es igual a 1.0 , de man1:1ra que la potencia aparente es igual a la potencia real En un circuito puramente inductivo o rwramente capacitivo, el factor de potencia es igual a O de manera que no hay potencia consumida. por el circuito TIPOS DE CAP A CITO RES 3-135 CAPACITORES FIJOS Dieléctrico de papel Este es el símbolo para un eapacitor fijo tipos de capacitores Actualn1ente se usa una gran variedad de tipos de capacitares. Esencialmente, caen en cualquiera de dos amplias categorias; capacitores fijos o capacitores variables. Los capacitores fijos tienen su valor de capacitancia establecido permanentemente por su construcción y este valor no puede -cambiar. Los más comunes obtienen sus nombres de los materiales dieléctricos empleados. Ejemplos de éstos son capacitores de papel, capacitares de mica y capacitores de cerátnica, Las placas de estos capacitores generalmente están hechos de metal laminado. Con objeto de mantener su tarr1año físico lo más pequeño posible, se usan técnicas como son el empleo de serie de placas separadas por rnaterial dieléctrico o enrollar placas y material dieléctrico en forma tubular, para la construcción de capacitares fijos. Capacitares fijos típicos " n 3-136 TIPOS DE CAPACITORES tipos de capacitores ( cont.) Los capacitores variables se hacen de manera que sus valores de capacitancia puedan ajustarse continuamente en una amplia escala. El tipo más común consiste de dos juegos de placas metálicas entrelazadas. Un juego de placas, las del rortor, está montado sobre un eje que, al girar, mueve a las placas, entre otro grupo de placas, placas de estator. Efectivamente, un grupo de placas actúa como una de las placas del capacitar y el otro como la otra placa. Cuanto mayor sea el área común a las dos placas, mayor será el área efectiva de las placas del capacitor y mayor su capacitancia. El aire sirve como dieléctrico entre las placas. Otro capacitor variable consta de dos placas metálicas cuya separación puede regularse por medio de tornillos. Generalmente, se usa mica entre las placas de este tipo de capacitor variable. l,a mayor parte de los capacitores se marcan con la tensión de trabajo de e-e (WVDC), o sea la tensión máxima de e-e que pueda aplicarse sin peligro al capacitor. Si se excede esta tensión, puede resultar la ruptura del dieléctrico, con lo cual deja de ser útil el capacitor. TIPOS DE CAPACITORES 3-137 capacitor electrolítico Los capacitares que se han descrito se limitan generalmente a valores inferiores a l ,µJ debido a consideraciones de tamaño y costo. A. valores; mayores, se usan capacitares especiales llan1ados capiacitores electrolíticos. Se pueden obtener así capacitancias del orden de varios miles de rnicrofarads, con capacitores electrolíticos, a un costo y con un tamaño razonables. Existen dos tipos básicos de construcción que se usan en los capacitares electrolíticos; el tip·o húmedo y tipo seco. El tipo húmedo actualmente ha dejado de usarse, de manera que s6lo se describirá el tipo seco. Película de ,óxido Tapón terminal Anillo resellado Conexión terminal Dieléctrico de papel impregnado con electrolito Rollo del capacitar Cubierta metálica Esencialmente, un capacitar electrolítico de tipo seco consta de dos hojas de aluminio, separadas por una capa de papel saturado con un líquido químico que se llama electrólito. Las tres láminas están enrolladas y selladas en un recipiente. Duran.te la fabricación del capacitar, se aplica una tensión entre las dos hojas de alu1ninio. La corriente resultante causa la formación de una capa de óxido, delgada, en una hoja de aluminio, y como resultado, el capacitar queda polarizado, 3-138 TIPOS DE CAPACITORES capacitor electrolítico ( cont.) La lámina de aluminio con la capa de óxido es positiva y sirve co1no placa positiva de capacitar. La capa de óxido tiene propiedades aislantes y sirve como 9ieléctrico para el ·capacitar. El electrólito es la placa negativa de] capacitar y la segunda lámina de aluminio simple1nente suministra la conexión entre el electrólito y los circuitos externos. Puesto que el capacitar electrolítico está polarizado, sólo se puede usar en circuitos que contengan tensión continua fluctuante. Además, las terminales positiva y negativa de los capacitores electrolíticos se deben conectar a puntos del circuito de la rnisma polaridad (negativo :a negativo y positivo a positivo). La razón es que el capacito!' electrolítico actúa como capacitar sólo en una dirección de tensión aplicada. En la otra dirección, el capacitar electrolítico se conduce como un resistor de bajo valor. Terminal negativa común Terminal positiva 3 Terminal positiva 1 Terminal positiva 2 En la construcción de capacitores electrolíttcos, es común el colocar varias placas positivas en ,un solo recipiente. Entonces el e!ectrolito y una sola placa negativa sirven para todas las placas positivas. De esta manera, pueden estar contenidos das o tres capacitares en una sola unidad El símbolo para un capacitor electrolítlco señala la- polaridad De hecho, si se conecta un capacitar electrolítico al revés, puede "explotar" 1 debido a la alta corriente que se produciría. Existen capacitores electrolíticos especiales para usarse en circuitos de c-a. En estos capacitares se usan dos placas positivas, lo cual permite una inversión de polaridad de la tensión aplicada. Esencialmente, este tipo consta de dos condensadores electrolíticos conectados extremo con extremo. Los capacitares electrolíticos del tipo húmedo son similares en su construcción a los de tipo seco. La diferencia principal estriba en que usan electrólitos líquidos. El capacitor electrolítico tiene una resistencia de fuga mucho más baja que los capacitares ordinarios. CIRCUITOS 3-141 RC Los circuitos RC . contienen Capacitares e 1 1 circuitos RC 11 1 Los capacitores y la capacitancia se han descrito hasta ahora desde el punto de vista de sus efectos en circuitos que no contengan resistencia. Sin embargo, como se sabe, todo circuito contiene cierto grado de resistencia, aunque sea solamente la resistencia del alambrado del circuito y la resistencia interna de la fuente. Cuando la resistencia del circuito es muy baja, comparada con la reactancia capacitiva, la resistencia generalmente puede pasarse por alto como ha ocurrido en este volumen. Sin embargo, cuando la resistencia es notable, debe ser considerada. Los circuítos que contienen resistencia (R) y capacitancia (C) reciben el nombre de circuitos RC. Las relaciones entre resistencia y capacitancia en circuitos RC y su efecto conjunto en operación de circuitos, se tratan en el volumen 4. e Ningún circuito contiene sólo capacitancia, ya que la fuente de energía tiene alguna resistencía interna, como también la tiene el alambrado del circuito. Esta resistencia genetalmente se representa por medio de una resistencia en serie con la capacitancia. Si el valor de la resistencia es signiflcativo, se forma un circuito RC R 1: 11 1: 3-139 CÓDIGOS DE COLORES PARA CAPACITORES códigos de colores para capacitores Todos los capacitares están marcados de alguna manera con su .valor de capacitancia. Además, algunas veces se indican otras características importantes, como son tensión de trabajo y tolerancia. Cuando es práctico, esta información se imprime sobre el capacitar. En muchos casos, _ sin embargo, no es práctico hacerlo y se usa en su lugar un sistema de marcas de color, La interpretación de estas marcas de color constituyen los sistemas de codificación de color de capacitares. Estas se asemejan a los sistemas de código de color de resistores descritos e"n el volumen 2. Sin ernbargo, los códigos de color de capacitores no .están perfectamente normalizados, de manera que conviene obtener el código utilizado por los fabricantes específicos. Sistema de código de 5 puntos y banda para capacitores de papel tubular moldeados o de dieléctrico de mica Papel Valor de tubular ler. dlglto ~ 2o. dlgit - - - - - - - - - -.. ler. 2o. dlgito ________ ... Clasificación de -voltaje capacitancia { MultiplicadeToleranci1•·- - - - ......., \ . VoltaJe M ltiplicador o Sin olor ' ole rancia*\ 1 1 i 1 1 Voltaje Sin color 1 1 Tolerancia* J ...-.-----------" 1 ler. dlgito 2 di · Multiplicador I ____ <!;...J'~----" Algunas veces se usa un sistema de seis colores. En este caso, el tercer color representa al tercer dígito y el resto del código es el mlsmo «jt.;<~f _, _ ,-,. _-~;'¡~:~':i _::ses·~-~-~();. -~:-~~I~r:·-r ----~-'~:t!!t{- --~í~,i!rr _.- ,_ N~~~'rp-::· · ccifé'.> ·¡f/:f __ -·\(/, -.- ·..o ;--~~~~--¡~- .· --",:-t.,~~j_(._::-. ·:_Ari'icid,llo · V~rde-.· ~zP(. _,·: * ** •,2:: 3· ·\,·-,'_4 \: ,:_.:_._:-· .. · . 4Y :<.5?/.··'; ,\ 6 .-- ~!l::º · >t . or; .. Pl~tq . '. ·1. 5 6 .. 7 8; 9.·..-;·."· <·> .:.>).. ; ;i-:( ( .~'h-' Yo:~· ·. ·'-::~;;{\:~~i.>-: · ·ro,ooo -J.00,ooo ·Lo.ón;rióo-:. T"O_;ó_00,000,. . ._. 1:ootoo9;0-oo· 1:,oo_o:.óo_o,000, O. l. O.JO la_-' .áusenciO c;I·~ _-C_¿¡ó¡' ·¡,_ora, p·~ri.t9"··dé .tólerdncia indica una tOl.eroncia ·de -+.2.Cfó/.;-,' Mu~tiplica_~ por· .-1:9 .:p?rá :capo'd(Óres · tlJb.ulqre_s de _papel. 3-140 1 CÓDIGOS DE COLORES PARA CAPACITORES Sistema de código de color para algunDs capacitores de cerámica E A: Coeficiente de temperatura B: ler. dlgito C: 2o. dlgito D: Multiplicador E: Tolerancia códigos de colores para capacitores ( cont.) La banda de coeficiente de temperatura se identifica por ser más ancha que las otras bandas. Algunas veces, esta banda es la última. Cuando lo es, sin embargo, el resto del c6digo sigue siendo el mismo. Además, la banda de tolerancia puede no existir. Si se usan seis bandas, existe un tercer digito, La ausencia de banda de tolerancia significa que ésta es de 20%. El coeficiente de temperatura indica. el cambio de temperatura en partes por millón que tendrá lugar por cada grado de elevación en la temperatura de operación del capacitar sobre 20°C. Un signo menos significa que la capacitancia disminuirá en tanto que un signo más indica que aumentará .. 1'odos estos capacitores están clasificados a 500 WVDC, a menos que se indique otra cosa. CIRCUn'OS 3-141 RC Los circuitos RC contienen Capacitares e R --'\JV\r- --1t--.-(- circuitos RC Los capacitores y la capacitancia se han descrito hasta ahora desde el punto de vista de sus efectos en circuitos que no contengan resistencia. Sin embargo, como se sabe, todo circuito contiene cierto grado de resistencia, aunque sea solan1ente la resistencia del alambrado del circuito y la resistencia interna de la fuente. Cuando la resistencia del circuito es muy baja, comparada con la reactancia capacitiva, la resistencia generalmente puede pasarse por alto como ha ocurrido en este volumen. Sin embargo, cuando la resístencia es notable, debe ser considerada. Los circuitos que contienen resistencia (R) y capacitancia (C) reciben el nombre de circuitos RC. Las relaciones entre resistencia y capacitancia en circuitos RC y su efecto con junto en operación de circuitos, se tratan en el volumen 4. e Ninglin circuito contiene sólo capacitancia, ya que la fuente de energia tiene alguna resistencia Interna, como también la tiene el alambrado del circuito. Esta resistencia genetalmente se representa por medio de una resistencia en serie con la capacitancia. Si el valor de la resistencia es significativo, se forma un circuito RC R 3-142 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen D El factor de potencia de un circuito es el coseno del ángulo de fase (O) entre la tensión y la corriente. Puede variar entre O y 1, según el circuito, D La potencia efectiva consumida en un circuito recibe el nombre de potencia real. O la potencia aparente es Jo potencia suministrada a! circuito, por la fuente. Es igual a la tensión de la fuente multiplicada por la corriente que entrega la fuente. D Se puede determinar la potencia real en un circuito multiplicando la potencia aparente por el factor de potencia, O Los aapacitores pueden ser fi¡os o variables, O Algunos tipos de capacitares fitos: papel, mica y cerámica. O los capacitares variables incluyen al tipo de placas rotatorias, que emplea el aire como dteléctrlco1 el tipo de ajuste de tornillo, con mica como dieléctrico. O La máxima tensión de c-c que puede resistir sin peligro un capocltor se abrevia WVDC. O El capacitor electrolítico es polarizado, y se debe insertar en un circuito con la polaridad apropidda. Los capacitares electrolíticos especiales, que tienen altos valores de capacitancia, pueden obtenerse para ser u-sados en circuitos de c-a. O Los c.ódigas de color de capacitares hacen posible identificar características importantes. E:;tas caracterí:;tica:; incluyen: va!or de capacitancia, tolerancia, dci:;ificación de ten:;ión y coeficiente de. temperatura. preguntas cle repaso l. ¿ Qué significa el factor de potencia de un circuito? 2. La potencia aparente en un circuito de 50 voltamperes, y la potencia "real es de 40 watts. ¿ Cuál es el factor de potencia? 3. ¿ Por qué se conoce a los capacitares de papel, mica y cerámica, con esos nombres? ¿ Son esos capacitares fijos o variables? 4. ¿ Qué significa la abreviatura WVDC que se encuentra en un capacitar? 5. ¿ Qué es un caftacitor electrolltico? ¿ Puede n'sarse alguna vez un circuito de c-a? 6. ¿ C6mo se identifican los capacitares? 7. ¿Qué significa placas de rotor y de estator? 1contienen éstas los capacitares fijos? 8. ¿ Por qué son importantes las polaridades de los capacitares electrolíticos? ¿ Pueden usarse siempre estos capacitares para c-c? ¿ Pueden usarse para c-a? 9. El factor de potencia de un circuito es 0.5. ¿ Cuál es el ángulo de fase entre la tensi6n y la corriente? 10. ¿Cuál es el factor de potencia en un circuito capacitivo puro? ¿Cuál es un circuito resistivo? Vectores - Circuitos RL - Circuitos en serie RL - Circuitos en paralelo R L - Comparación de circuitos R L en serie y en paralelo - Circuitos RC - Circuitos en serie RC - Circuitos en paralelo RC - Comparación de circuitos RC en serie y en paralelo - Circuitos LCR - Circuitos en serie LC - Circuitos en serie LCR - Resonancia en serie - Circuitos en paralelo - Circuitos en paralelo LCR Resonancia en paralelo - Comparación de circuitos resonantes en serie y en paralelo - Circuitos en serie y paralelo, RL, RC y LCR - Circuitos sintonizados - Circuitos de filtro - Vectores de transformadores - Acoplamiento de impedancia. VECTORES 4-1 Este volumen trata de circuitos que contienen: introducción En el volumen 3 se han estudiado las propiedades de la corriente alterna así como la rr1anera en que se emplea. Tarnbién se han considerado la inductancia y la capacitancia, y se ha explicado cómo se analizan los circuitos de e-a que poseen resistencia, inductancia o capacitancia. Sin embargo, el volumen 3 se limitó a tratar de circuitos que poseían sólo una de dichas propiedades. No se trató de circ:uitos que tuvieran dos de ellas; por ejemplo resistencia y capacitancia o resistencia e inductancia, ya no se diga de los circuitos con tres. Estos circuitos, más complejos, son el tema principal de este volumen. Se estudiará la manera de analizar y resolver circuitos que contienen combinaciones, tanto en serie como en paralelo, de resistencia e inductancia; resistencia y capacitancia; inductancia y capacitancia, así con10 de inductancia, capacitancia y resistencia. Se considerarán también algunas de las aplicaciones específicas de estos circuitos. Gran parte del material de este volumen se basa en las relaciones de fase entre las tensiones y corrientes en los diversos circuitos, Estas relaciones se pueden explicar más fácilmente si se emplean vectores para representarlas. Por lo tanto, antes de describir los circuitos físicos se hará una exposición elemental acerca de los vectores y su utilidad en el estudio de la electricidad. 4-2 VECTORES repaso de ángulos de fase LC_R Según se ha dicho en el volumen 3, la expr_esión á-Agulo de fase se usa para exptesar la relación de tiempo existente entre tensión y corriente alterna, así como _para especificar una posición o punto con respecto al tiempo para una tensión o corriente alterna. Por ejemplo, si dos tensiones son de polaridad opuesta en cada instante, entonces estarán defasadas 180 grados, es decir, el ángulo de fase entre ellas es de 180 grados. De manera similar, si una corriente llega a su amplitud máxima al cabo de un cuarto_ de su ciclo, o sea a los 90 grados, se dice que alcanza su rnáKima amplitud a un ángulo de fase de 90 grados, Circuito exclusivamente resistiyo Circuito exclusivamente inductivo Ci'rcuito exclusivamente capacitivo En el circuito exclusivamente resistivo, el ángulo de fase entre la coniente y el voltaje es cero. En un circuito excluSivamente inductivo, el ángulo de fase es 90º y el voltaje está adelantado. En un circuito exclusivamente capacitivo·, el ángulo de fase es 90º y la corriente adelantada También se ha dicho en el volumen 3 que las relaciones de fase entre la tensión aplicada y la ·corriente del circuito son muy bien definidas en los circuitos puramente resistivos, puramente inductivos y' puramente capacitivos. Estas relaciones se pueden resumir como sigue: 1. En un circuito exclusivamente resistivo, la tensión y la corriente están en fase. 2. En un circuito exclusivamente inductivo, la tensión aplicada está adelantada 90 grados con respecto a la corriente. 3. En un circuito exclusivamente capacitivo la corriente está adelantada 90 grados con resp·ecto a la tensión aplicada. Ya se sabe que estas relaciones se pueden. representar trazando las ondas de la tensión y la corriente. Sin embargo, existe otra manera que a menudo resulta más fácil de expresar las mismas relaciones. Esta consiste en emplear vectories. VECTORES 4-3 ¿qué es un vector? Toda cantidad física tiene niagnitud. Las expresiones tales como "5 manzanas", "5 días" y "5 ohms", todas expresan cantidades físicas, cada una de las cuales queda completamente determináda por el número 5. Sin embargo, existen algunas cantidades que no quedan completa1nente determinadas si sólo se dan sus magnitudes. Dichas cantidades tienen una dirección además de tener n1agnitud, y, si no se indica la dirección, las cantidades resultan carentes de significado. Por ejemplo, si alguien le pregunta cómo ir en coche de Chicago a Milwaukee, y le dice que conduzca 130 kilómetros, esto carecería de significado. Pero si' le dice que viaje 130 kilómetros hacia el norte, las indicaciones serían completas porque la cantidad "130 kilómetros al norte" tiene una magnitud de 130 y una dirección norte. Las cantidades que sólo tienen n1agnitud, reciben el nombre de esca~ lares. Las que tienen magnitud y dirección, se Ilaman vectores. 4-4 VECTORES representación gráfica Para representar gráficamente un vector se traza una línea re cta con una punta de flecha en el extremo. La longitud de la línea es proporn dona! a la magnitud de la cantidad vectorial y la flecha indica la dirección. Cuando se dibuja un vector en una gráfica, la direcci6n del vector generalmente se representa por el ángulo que forma con el eje horizontal. El eje horizontal sirve, pues, con10 Un.ea de referencia desde la cual se mide la dirección del vector. Más adelante se verá que este punto de referencia puede ser una dirección, ·como por ejemplo norte, o una posición con respecto al tiempo, por ejemplo un punto de grado cero de una onda sinusoidal. 1 opunt7 Extremo final Origen \ \ / Estos son vectores - ... La magnitud de esta cantidad vectorial es el doble la longitud de un vector es proporcional a la magnitud de la cantidad que representa Esta cantidad vectorial representa una tercera parte de la magnitud 1Estas dos cantidades vectoriales están en direcciones opuestaS - Estas dos cantidades vec• toriales están en ángulo recto .. la En una gráfica, la dirección de un vector es el ángulo que forma éste con el eje horizontal dirección de este vector es de 30º con respecto al eje X y ~X 1~!ni~~d 1 vectorial f de esta cantidad vectorial -..-----t-11"1 la flecha de un vector muestra la dirección de la cantidad vectorial la dirección de este vector es 45° Noreste Norte l&Este 4-5 VECTORES operaciones con vectores Como los vectores representan cantidades físicas, se pueden sumar, restar, multiplicar y dividir igual que otras cantidades físicas. Para los cálculos que se .efectúan en esta parte del curso, s6lo se emplean la adición y sustracción de vectores. Debido a esto no se estudiarán en este volumen la multiplicaci6n y la división de vectores. Las cantidades vectoriales se pueden sumar y restar VECTOR / RESULTANTE VECTOR + V~CTOR / MAS MENOS VECTOR . RESULTANTE ·- I Cuando los vectores se suman o restan, el resultado es también un vector y recibe el nombre de vector -resultante o simple· mente resultante Los métodos que se usan para sumar y restar cantidades escalares no pu,eden aplicarse a las cantidades vectoriales. Debido a que los vec~ tores tienen dirección además de magnitud, hay que sumarlos y restarlos geométricamente. Esto significa que para sumar y restar vectores hay que usar la geometría así como las suma y resta algebraicas. Hay varios métodos que se pueden usar cuando se suman o restan vectores. La selección del método que se use depende de las direcciones, relativas de los vectores en cuestión. 4-6 VECTORES ¡ Norte Norte T Oeste I vector ~f.:,. 'M• Este Primer vector Oeste El auto va 5 km al Norte l - Norte Segundo El auto va 3 km más al Norte II -1l-- Este Las longitudes indiVi· duales se suman, co· locando el origen de una flecha sobre la punta de la otra. Oestelf-_ Este La longitud del vector resultante es igual a la suma de las longitudes individuales y tienen la misma ctlrección suma de vectores con la misma dirección Para sumar vectores que tengan la misma dirección, sin1plen1ente se suman las magnitud.B"s de cada uno. Esto da la magnitud de la resultante. Su direccíón es la misma que la dirección de cada vector. Un ejemplo de esto es un automóvil que viaja hacia el norte 8 kilómr,tros a partir del punto inicial. Este movimiento puede representarse por un vector que señala al norte y tiene una longitud correspondiente a 8 kilómetros. Si ahora el vehículo recorre 5 kilómetros más, én dirección norte, su movimiento en el trayecto adicional se puede representar por otro vector. Este vector también señalará hacia el norte, pero su longitud corresponderá a 5 kilómetros. El n1ovimiento total del vehículo, es decir, su posición final, se determina sumando las longitudes de los dos vectores y asignando a la. resultante una dirección norte. En este ejemplo la resultante indica que el automóvil ha recorrido un total de 13 kilómetros hacia el norte contando desde el punto inicial. Las baterí·as conectadas en serie acumulativa son un ejemplo de suma de vectores que tienen la misma dirección Vector E, Vector CD E,w l o Vector resultante= EJ + E2 4-7 VECTORES Norte Norte OesteTEste Sur !::%~{ Oeste Oeste --'J'--Este o Norte Vector 0 {l resultan~ Este Oeste Este O Segundo{ vector Luego el auto viaja El auto viaja 5 kin al Norte 3 km al Sur - Sur Ambos vectores se trazan en la misma grá· fica, con sus orígenes en el punto de referencia cero La longitud del vector .resultante es la diferencia entre las longitudes individuales y tienen la dirección ·de la mayor suma de vectores con direcciones opuestas Para sumar cantidades vectoriales con direcciones opuestas, se resta la de menor magnitud, de la que tiene mayor magnitud. Esto da la mag" nitud de la resultante. La dirección de la resultante es la mis1na que la del vector mayor. Se puede ver de esto que si se suman dos vectores que tienen la misma magnitud pero dirección opuesta, la resultante es cero. Un ejemplo de la suma de vectores· con direcciones opuestas se ilustra en seguida: Si un automóvil viaja 8 kilómetros hacia el norte, el vector que representa el movimiento señalará hacia el norte y su longitud corresR penderá a 8 kilómetros. Si el automóvil viaja 5 kilómetros hacia el sur, el vector que representa su movimiento en este otro trayecto señalará hacia el sur y su longitud corresponderá a 5 kilómetros. La resultante de estos dos movimientos. se encuentra sumando los dos vectores. Como sus direcciones son opuestas, esto se hace restando el vector más pequeño (5 kil6metros) del mayor (8 kilómetros) y asignando a la resultante la dirección del vector mayor (norte). l,a resultante muestra entonces que, después de los dos movirnientos, el vehículo está en una posición de 3 kilómetros al norte del punto inicial. Vector E, (D I E¡= -- 5Volts © Ez- 2V~lts-=- Vector E2 L"as baterías conectadas en serie y en oposiciión constituyen un ejemplo de suma de vectores con direcciones opuestas _L o Vector resultante = E1 + E2 VECTORES suma de vectores por el método del paralelogramo 11 1¡ I!' Cuando los vectores no tienen la misma direcci6n ni direcciones opuestas, es posible sumarlos gráficamente y encontrar su resultante por medio del. método del paralelogramo de vectores. Según se estudia en majemáticas, un paralelogramo es una figura de cuatro lados, cuyos lados opuestos son iguales en longitud y p'llralelos entre sí. Para sumar dos vectores, según el método del paralelogramo, los vectores primeramente deben colocarse de tal modo que sus orígenes coincidan. Así se obtienen dos de los lados de un paralelogramo y a continuación se lo completa. La diagonal del paralelogramo así construido, desde el origen de los vectores es la resultante de los dos vectores. La longitud de la diagonal es la longitud de la resultante y el ángulo entre la diagonal y el eje h9rizontal (,O) representa la dirección de la resultante. Se puede usar el método del paralelogramo para sumar más de dos vectores. P'ara ello, primeramente, se determina, la resultante de dos cualesquiera de los vectores. Luego se usa esta resultante con uno de los vectores restantes y se determina la resultante de esta combinación. Entonces, la nueva resultante se usa con otro vector y así sucesiva~ mente, hasta que se haya determinado la resultante general para todos los vectores. Se puede ver que el método del paralelogramo es principalmente un método gráfico para la suma de vectores. Requiere del uso de una regla y un transportador pero, en el mejor de los casos, su precisión es mediana, a menos que se haga la gráfica con gran cuidado, Por esta razón, se verá que en el estudio de la electricidad, muy rara vez se usa el método del paralelogramo para obtener soluciones numéricas de los problemas relativos a la adición de vectores. Sin embargo es importante conocerlo, ya que con frecuencia se usa para analizar y describir relaciones entre cantidades vectoriales. ,1 lt .1 Método del paralelogramo 11 ' ! l. 1 1 !' V¡ ..i .JIII' o~x (A) Para sumar dos vectores (B) primeramente, colóquelos con sus orígenes coincidentes (C) luego, construya un paralelogramo usando los vectores como los de los lados de la figura (D) La diagonal del paralelogramo es la resultante. La longitud de la diagonal es la magnitud de la resultante y el ángulo fJ es su dirección 4-9 VECTORES suma de vectores por el método del triángulo Otro método para sumar vectores gráficamente, recibe el nombre deI método del triángulo de vectore'S. Como lo indica su nombre, el método del triángulo consiste en construir un triángulo para determinar el vector resultante. Cuando se usa este método para sumar dos vectores, primeramente se colocan los vectores uno a continuación de otro. Luego, se traza una recta que conecta el origen del prim,er vector con la punta de flecha del segundo, ésta es la resultante de los dos vectores. y Método del triángulo !""~~~~~~~~X (A) Para sumar dos vectores (B) Primero colóquelos de modo que el origen de uno coincida con la punta del otro y (C) La recta que cierra la figura para formar un triángulo constituye la resultante. la longitud de la Unea es la magnitud de la resultante y el ángulo e es su dirección El método del triángulo también se puede usar, cuando se tienen más de dos vectores. Primeramente, se colocan todos los vectores, uno a continuación del otro. Luego se traza una recta desde el origen del primer vector hasta la punta de flecha del último. Esta recta es la resultante· total de todos los vectores. El método del triángulo se puede usar para encontrar la resultante de varios vectores Igual que el método del paralelogramo, el método del triángulo se· usa principalmente para analizar y expresar relaciones entre cantidades vectoriales, pero resulta de poca utilidad en la adición de vectores, cuando se trata de obtener soluciones numéricas. 1· :¡ 4-10 VECTORES :1. ! ;[ :¡ suma de vectores def'asados 90 grados 1, 1: 1¡ !¡,, 1, 1: Un caso muy especial de vectores que no tienen la rnisn1a dirección ni direcciones opuestas, es aquel en que sus direcciones difieren en 90 grados. Según se verá más tarde, estos vectores son especialmente importantes en electricidad, porque se relacionan con la diferencia de fase de 90 grados, que existe entre la tensión y la corriente en circuitos capacitivos e inductivos. 11 ,,'I Dos vectores cuyas direccio1Jes son di· y " vergentes en 90" se pueden sumar gr'á- ficamente, usando el método del trián- !f gulo vectorial. La resultante y los dos vectores forman un triángulo rectán- gulo de manera que la magnitud de la resultante se puede calcular empleando el teorema de Pitágoras 11 1f ¡1 :1 !1 ! 1 4 Dos vectores defasados· 90 gfados se pueden sumar y8. sea mediante el método del paralelogramo o el del triángulo. Una vez efectuada la adición vectorial, la resultante es la hipotenusa de un triángulo rectániulo, cuyos otro.s dos lados o catetos., son los vectores que se suman. Debido a las propiedades del triángulo rectángulo que se resumen en las páginas 4-11 y 4-12, se pueden calcular fácílmente la magnitud y dirección de la resultante. ·Según se indica, si - se conocen las magnitudes de dos vectores y los misn1os están defasados 90 grados, la magnitud de la resultante se puede calcular mediante el teorema de Pitágoras ( c 2 = a 2 +b 2 ). La dirección de la resultante, que es el ángulo (O) entre ésta y el eje horizontal, se puede encontrar medÍante la relación trigonométrica entre el seno del ángulo y los catetos del triángulo. (Resultante) 1 =a1+b1 " . Teorema de Pitágoras Resultante c2=a2+b2 yl(l 4 v,j----;--;:¡ = ,Js + 16 = ,[ii, = 5 La dirección . de la resultante se puede encontrar usando la relación trigonométrica: cateto opuesto 3 sen o 0.6 hipotenusa 5 = 3 O = X ::: - ::: Por lo tanto, según la tabla de funciones trigonométricas: o ::::: 36.9º En este punto, conviene hacer una pausa pára repasar triángulos rectángulos y su sOlución. Para el repaso se puede usar cualquier texto elemental de trigonometría, o libros que tratan de matemáticas aplicadas a 1a electricidad. VECTORES propiedades del triángulo rectángulo Este es un triángulo y éste es un triángulo y también éste es un triángulo ~~~ ~ · Hipotenusa Un triángulo rectángulo es aquel que contiene un án· gulo de 90° El lado del triángulo opuesto al ángulo de 90° recibe el nombre de hipotenusa Según el teorema de Pliágoras, la relación-entre las longitudes de los. tres lados de un triángulo rectángulo es: Los tres lados se designan a, b y c, siendo c la hipo· ten usa ', ,). Si se conocen dos lados cualesquie- . ra, el tercero se puede encontrar mediante el teorema de Pltágoras ..........:.11111 ~ c2=a2+b2 donde e es la longitud de la hipotenusa y a y b son las longitudes- de los otros dos lados (catetos) En cualquier triángulo la suma de los ángulos es 180º 90° +68°+ 22º= 180° Otras propiedades del triángulo rectángulo se presentan en la siguiente página. 4-12 VE.CTORES propiedades del triángulo rectángulo ( cont.) ·f,· Seno de cualquier ángulo longitud del cateto opuesto Longitud de la = hipotenusa """L] 5 4 0.8 e e 3 5 Los dos ángulos de un triángulo rectángulo menores de 90º se re· lacionan con las longitudes de los catetos según las relaciones trigonométricas de .seno, coseno y tan- Longitud del cateto adyacente al ángulo Longitud de la hipotenusa Coseno de cualquier ángulo ·~·n "ACERVO sen o = 4/5 4 COS O e 3/5 e 0,6 o 3 gente -¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡¡-1 longitud del cateto opuesto Longitud del cateto adyacente al ángulo Tangente de _ cualquier ángulo - ~M¿J 5 o3 4 tan O e 4/3 e 1.33 Puesto_ que; cos e la=cxcos a = a/e el y puesto que sen fJ lb=cxsenel Una vez que se conoce el valor del seno, coseno o tangente de un ángulo, puede encontrarse la magnitud del ángulo en grados, .empleando un tabla normal de funciones trigonométricas = b/c Si se conocen, la longitud de la hipotenusa y el ángulo entre ésta .Y uno de los catetos, entonces, la Ion~ gitud de los otros dos catetos se encuentra a partir de las relaciones trigonométricas de seno y coseno 4-13 VECTORES resta de vectores Para restar un vector de otro, se suma el equivalente negativo del vector que va a sustraer, al otro vector. Esto significa que el vector que se va a sustraer debe convertirse a su equivalente negativo y, después, simplemente se suman los dos vectores, escogiendo el m<$;todo de suma -vectorial que sea el más conveniente. El equivalente negativo -de un vector se obtiene girando el vector·130 grados. La magnitud del vector no varía, pero su dirección se invierte~ y Vector original y Vector original Este vector X X 180° Vector después del giro X Vector después del giro Puesto Que hay 360° en una rotación completa, cuando se gira un vector 180°, éste completa la mitad de una vuelta y seflala en ta dirección opuesta. La rotación no tiene efecto alguno sobre la magnitud del vector t Este vector menos este vector +AIDENTICO ES t más este vector + La substracción de vectores es idéntica a la adición de vectores excepto que el vector que debe restarse se gira 180° 4- este vector ~os este vector :-- ~s vector este vector Para restar vectores usando el método del paralelogramo y y Vz Vz , (A) Coloque los vectores haciendo coincidir sus orígenes (B) Gire 180° el vector que se debe restar y Vz ,.,,/ I ,,,/ (C) Complete el paralelogramo ,,,.,,, I /,, (O) Trace la diagonal del paralelogramo 4-14 VECTORES resumen O los ángulos de fose se emplean poro describir los relaciones de tiempo entre tensión y· corriente alternas. También especifican para uno tensión o corriente. D la posición o punto con respecto al En un circuito puramente resistivo, fiempo la tensión. y la coriente están en fase. O En un circuito puramente- inductivo, la tensión aplicada está adelan:tada 90 grados con respecto a la corriente. ,O En un_ circuito puramente capacitivo la corriente está adelantada 90 grados con respecto a !a tensión aplicado. O Los cantidades que sólo tienen magnitud re_ciben el nombre de escalares; los que tienen tanto magn.itud como dirección, se llaman vectores. O Con frecuencia se usan vectores para expresar relaciones ele tensión y corriente. O Los vectores que tienen la misma dirección se pueden sumar simplemente agregando las magnitudes de cada uno de los vectores. O la, suma de· los vectores que tienen direcciones opuestas es un vector cuya magnitud es .la diferencia de los dos vectores y cuya direcci6n es lo mismo que la de·! vector mayor. O Por lo general, el método del paralelogramo se emplea para sumar gráficamente los vectores. :O Otro método poro sumar gráficamente vectores es el método del triángulo. O L~ resultante de dos vedares que están separados 90 grados. se puede calcular me· diente el teorema de Pitágoras: c2 = a 2 + b 2 , D las funciones trigonométricas de los ángulos de un triángulo rectángU'lo son: seno = cateto opuesto/hipotenusa¡ coseno = cateto adyacente/hipotenusa¡ tangente= cateto opuesto/cateto adyacente. O Para restar dos vectores, el equivalente negativo def vector que debe su5'1-raerse se· suma al otro vector. O El equivalente negativo de un vector se obtiene girando el vector 1 80 grados. pregunta., de repaso 1. ¿ Cuál es la relación de fase entre la tensión y la coriente en un circuito exclusivamente inductivo? 2. ¿ Cuál es la relación de fase entre la tensión y la corriente en un circuito exclusivamente capacitivo? ·, 3. ¿ Cuál es la relación de fase entre la tensión y la corriente en un circuito exclusivamente resistivo? 4. ¿ Cóino se efectúa la suma de vectores que tengan la misma dirección? 5. ¿ Cómo se efectúa la suma de vectores que tengan direcciones opuestas? 6. ¿ Se colocan los vectores uno a continuación de otro, o bien co.n los orígenes coincidentes, en el método del paralelogramo para suma de vectores? 7. ¿ Es un método gráfico para sumar vectores el llamado método dt;l triángulo? 8. Enuncie el teorema de Pitágoras. 9. ¿ Qué significan las expresiones seno, coseno y tangente de un ángulo? 1O. ¿ Cómo se restan los vectores? 4-15 VECTORES separación de vectores en sus componentes Todo vector puede descomponerse o resolverse en otros dos vectores que estén defasados 90 grados uno con respecto al otro y cuya suma dé el vector original. A estos dos vectores se les llama comp-onentes del vector original. La dirección de uno es horizontal, así que se le llama componente horizontal; el otro tiene dirección vertical y, }JOr tanto, se le llama componente vertical. En efecto, la magnitud del vector original se divide entre las dos componentes, las cuales indican qué parte de dicha magnitud tiene dirección ho~iwntal y qué parte está en dirección vertical. y y Esta también, es la componente vertical Componente vertical Vv (Vy) = V sen o ~.J..,,--..,,..;.,.J--- X Las proyecciones de un vector sobre los ejes horizontal y verti.cal son las componentes horizontal y vertical VH = V cos e Por las relaciones trigonométricas existentes entre los catetos y ángulo de un triángulo rectángulo, la proyección vertical, o sea la componente vertical, es Vv=Vseno Y la proyección horizontal, que es la componente horizontal, es VH=COS8 Como se ha ilustrado, un vector y sus dos componentes forman un triángulo rectángulo. Téngase presente que si en ·un triángulo rectángulo, se conoce la longitud de la hipotenusa y uno de los ángulos y por supuesto, el ángulo recto, se pueden calcular las longitudes de los otros dos lados mediant€: las funciones seno y coseno. Por lo tanto, si se conoce la magnitud y dirección de un vector, se pueden usar las funciones seno y coseno, para. encontrar sus componentes. La componente horizontal se encuentra mediante la siguiente fórmula: Componente horizontal = vector original X cos () y la componente vertical: Componente vertical = vector original X sen () donde O es el ángulo que forma el vector original y el eje horizontal. 4-16 VECTORES suma de vectores por componentes. Tal vez el lector se pregunta cuál es el objeto de resolver vectores en componentes. La razón principal es que esto facilita la suma de los veétores. Cuando se suman los vectores, primeramente se les resuelve en componentes. Entonces, las componentes horizontales de cada vector -pueden sumarse para encontrar la componente horizontal total. En forma similar, pueden sumarse las componentes verticales para encontrar la comp·onente vertical. total. Estas componentes totales son la_s componentes del vector resultante y están defasadas 90 grados. De modo que, ahora, puede determinarse la resultante, si se suman las compbnentes totales por medio de cualquiera de los métodos usuales para resolver triángulos rectángulos. El método anterior no se usa para sumar vectores que tienen direcciones iguales u opuestas o que estén separados 90 grados, ya que existen procedimientos relativamente sencillos para sumar tales vectores. y V ~ O X 1 1/, O~ X y ~ O X Un buen ejemplo de la adición de vectores por medio de sus componentes, lo proporcionan los tres vectores ilustrados, los cuales se resolverán en componentes y luego se sumarán. La componente horizontal de cada vector se determina mediante la ecuación V H = V cos (). Por lo tanto Vm = 4 X cos 75°·= 4 X 0.2588 = 1.14 VH2 = 2 X cos 45° = 2 X 0.7071 = 1.41 VH, = 3 X cos30º = 3 X 0.866 = 2.6 La componente vertical de cada vector se determina en seguida, por medio de la ecuación V v = V sen (). Vv, = 4 X sen 75° = 4 X 0.9659 = 3.86 Vv, = 2 X sen 45° = 2 X 0.7071 = 1.41 Vv, = 3 .X sen 30° = 3 X 0.5000 = 1.5 4-17 VEC'fORES suma de vectores por componentes (cont.) Luego se determinan las componentes totales sumando las compo~entes particulares. La componente horizontal, V H es VH = V1~1 = 1.14 + VH2 + V1-rn + 1.41 + 2.6 = 5.15 = 6.77 La componente vertical total, V v es Vv = Vv1 = 3.86 + Vv2 + Vva + 1.41 + 1.5 Ahora estas componentes totales se suman vectorialmente para determinar la magnitud del vector resllltante. _Puesto que las componentes y la resultante forman un triángulo rectángulo, se usa el teorema de Pitágoras + b2 e= y'a' + b' = y(5.15)' + (6.77)' = \/26.5 + 45.8 = y'72.3 = 8.5 c2 = ª2 La magnitud de la resultante es, pues, de 8.5 unidades. ~in embargo, antes de trazar el vector, hay que determinar su dirección. Esto se hace a base de la relación que existe entre la tangente del ángulo subtendido por la resultante y el eje horizontal, y las dos componentes. En cuanto se conoce la tangente ,del ángulo, el ángulo mismo se puede determinar a partir de una tabla de funciones trigonométricas. En este caso, el ángulo es aproximadamente de 53 grados. Por lo tanto, la suma de los tres vectores originales es un vector que forma un ángulo de 53 grados con el eje horizontal, y cuya magnitud es· de 8.5 unidades. ~ Resultante (8.5 unidades de longitud) 53° X 4--18 VECTORES vectores asociados con ángulos de fase de ondas sinusoidales Según se advirtió al principio de este volumen, los vectores son muy útiles para expresar la diferencia de fase que hay entre tensiones y corrientes alternas, o sea el ángulo de fase. Cuando se usan con este propósito, la tensión, o bien la corriente alterna, constituye la magnitud física representada por el vector. Por ejemplo, igual que con todos los vectores, la longitud de un vector de tensión corresponde a la amplitud de la tensión. Pero cabe notar que la dirección del vector no representa la direc- Circuito resistivo Voltaje Circuito inductivo Voltaje 90' Corriente Corriente Corriente Circuito capacitivo Voltaje Los vectores muestran la diferencia de fase o ángulo de fase que hay entre corrientes de e-a. También se usan para mostrar las relaciones de fase entre dos o más voltajes o entre dos o más corrientes. Corriente 2 180' 90' 180' Corriente 1 Corriente l Voltaje 1 Corriente 3 180° 90° 90° Voltaje 2 ci6n de la tensión, De hecho,: la dirección del vector por sí misma carece de significado y s6lo lo adquiere cuando se la compara con la dirección de otro vector ya sea de tensión o de corriente. Así pues, lo que importa es la diferencia que hay en la dirección de los vectores de tensión y de corriente alternas. Esta diferencia se expresa en grados y representa la diferencia de fase entre las dos cantidades vectoriales. Los vectores representativos de e-a se llaman vectores rotatorios o fasores, ya que representan magnitudes características de ondas sinusoidales, es decir cantidades que, según se explicó anteriormente, son determinadas por la rotación de la armadura de un generador de e-a. 4-19 VECTORES representación gráfica de vectores rotatorios Los vectores representativos de -c-a o fasores, muestrah tanto las amplitudes como las relaciones de fase entre tensiones y corrientes, las cuales tienen características de ondas sinusoidales. La longitud del vector rnuestra la amplitud, en tanto que el ángulo entre los vectores indica la fase. Además, la posición de los vectores indica cuál de ellos está adelantado y cuál está atrasado. 90' 90' El vector A está adelantado con ·respecto al vector de referencia A B El vector B está 270' atrasado con respecto al vector de referencia los vectores de e-a pueden tener una di· rección que corresponde a cualquier ángulo de O a 360º, medido a partir de la dirección de referencia de Oº 270° En cualquier gráfica de vectores de c-a, un vector sirve como vector de referencia y señala en la dirección 0°. Los vectores que se encuentran arriba del eje horizontal están adelantados con respecto al vector de referencia y los que se encuentran debajo, están atrasados Como puede verse en la figura, la gráfica está dividida en 380 grados que corresponden a un ciclo sinusoidal completo. El punto inicial o ,de referencia, de cero grados, está en el eje Horizontal a la derecha y los ángulos de fase de otros vectores se comparan con esta referencia. Los vectores adelantados con respecto al vector de referencia se encuentran arriba del eje horizontal y los atrasados están abajo. 90' Este es el ángulo de fase 135' 90 11 Este no es el ángulo de fa~e 22S' 180º----4-'-~.,¡..-...' ~ - · - º' 135' Este es el ánguto de fase 270' 270° El ángulo entre cualquier vector y el vector de referencia se mide en el sentido en que resulte menor que 180°. Así pues, el ángulo de fase entre el vector de referencia y un vector que está adelantado con respecto a él se miden en el sentido contrario a las manecillas del reloj, comenzando en el vector d~ refe"rencia. El ángulo entre el vector de referencia y un vector que está atrasado, se mide en el sentido contrario a las manecillas del reloj, comenzando en el vector atrasado 4-20 VEC'fORES 90° Voltaje (3 volts rcm) 90 , 360° 180° -----f.-11>---0° Corriente (! amp rcm) 270º Tanto el vector como la forma de onda muestran que está adelantado 90° con respecto a la corriente, Cabe notar que los vectores muestran los valores efectivos de corriente, en tanto que las formas de onda muestran los valores instantáneos vectores y ondas sinusoidales Tanto los vectores con10 las ondas sinusoidales en e-a indican las a1nM plitudes y relaciones .de fase de las tensiones y corrientes alternas. Sin embargo, hay una importante diferencia en el tipo de amplitud mostrada. Una onda indica todos los valores instantáneos de ·corriente o tensión, a lo largo de un ciclo sinusoidal completo; en tanto que un vector muestra un solo valor, debido a que tiene una longitud fija. Este valor puede ser el de pico, el medio o el efectivo, según sea el caso específico en que se use el vector. Si la longitud del vector es proporcional a la amplitud pico, su componente vertical es proporcional a la amplitud instantánea para cualquier ángulo de fase. Por lo tanto, si un vector correspondiente a la amplitud pico de una tensión o corriente se gira 360 grados, tal como se rnuestra en la figura, entonces, la magnitud de su componente vectorial determinará el trazo de la onda que corresponde a este vector. 90° 35' 90º 125º - - -- - 270° 205' j 270' --¡-- ____ .:,,,,...,_, 1 Si un vector cuya longitud es proporcional al valor pico o corriente se gira 360°, la componente vertical del vector determinará el trazo de la onda correspondiente al voltaje; o a la corriente El hecho de que los vectores muestren un valor fijo de tensión o corriente, no implica que tengan poca aplicación. Pueden representar amplitudes rnedias, efectivas o de pico y, al resolver problerr1as prácticos, generalmente se trabaja con estos valores. 4-21 VECTORES vectores de circuitos puramente resistivos, inductivos y capacitivos A continuación, se muestran las representaciones vectoriales y las ondas correspondientes, de las corrientes y tensiones en circuitos exclusivamente resistivos, inductivos y capacitivos. Circuito exclusivamente resistivo 90• La corriente y voltaje 3600 están en fase 180° Corriente 270° Circuito exclusivamente inductivo 900 Voltaje + ..., Voltaje+ aplicado Corriente 180° j Fcem .: i t º' 90::\ ..'ti \ " •••"'Fcem 270° 360° ' ' - '/ El voltaje aplicado está adelantado 90° con respecto a la corriente. La fcem o fem inducida está defasada 180° con respecto al voltaje aplicado y atrasada 90° con respecto a la corriente Circuito exclusivamente capacitivo 90, ! Voltaje de : oposición ! , Corriente 180'--H---o• Voltaje aplicado t 901\ 1 270° ; - I Voltaje aplicado . ... El voltaje aplicado está atrasado 90º con respecto a la corriente. El vol360° taje de oposición está defasado 180" con respecto al voltaje aplicado, y adelantado 90° con respecto a la corriente t-22 VECTORES problemas resueltos 90, VR./1 V1 = 100 volts 180° º' V2 = 100 volts L-IV1=lOO V2=lOO 270° Problema 1. Si dos tensiones con amplitudes iguales están separadas 90 grados, según se muestra, ¿ cuál es su suma? Puesto que las dos tensiones tienen una separación de 90 grados, sus vectores forman un triángulo rectángulo con la resultante. Por lo tanto, se puede usar el teorema de Pitágoras· para calcular la magnitud de la resultante. VR'2 = V12' + V2 2 Vn = y'V 1 2 +V,'= y' (100) 2 + (100) 2 = y'20,000 = 141 volts La amplitud de la resultante, por lo tanto, es de 141 volts. Su relación de fase deberá determinarse en seguida. Esto se hace mediante la relación trigonométrica entre la tangente del ángulo (}, y los dos catetos del triángulo vectorial. V1 = 100 V2 =100 tan cateto opuesto cateto adyacente (J = - - - ~ - - - =yj=l En una tabla de funciones trigonométricas, se puede encontrar que el ángulo cuya tangente es igual a .1, es el de 45 grados. Por lo tanto, la suma de los dos vectores originales, es un vector resultante que tiene una ampli.tud de 90' V1 = 141 volts, y que está adelantado 45 100 volts grados con respecto a la tensión V 2 • V2= 100 volts 270° 4-23 VECTORES prob[P,mas resueltos (cont.) Problema 2. Trace un diagrama vectorial que represente las corrientes y tensiones del siguiente circuito: L¡ 20 mh ,- L2 110 Voll '--· - - - - - - - - ' 20 mh 1 " 750 ma Ya que se trata de un circuito en serie, la corriente en todo el circuito es la misma. Por lo tanto, sólo habrá un vector de corriente, y éste debe tomarse corno vector de referencia. La tensión aplicada será un vector de tensión y, puesto que existen dos bobinas y cada una _produce una fem inducida o fcem, también, habrá dos vectores para dichas fuerzas, o sea tres vectores de tensión, en total. La fuerza electromotriz inducida o contraelectromotriz siempre está defasada 180 grados con respecto a la tensión aplicada, de modo que los vectores fcem y ~l vector de tensión aplicada tendrán direcciones opuestas. Además, la tensión aplicada en un circúito exclusivamente inductivo está adelantada 90 grados con respecto a la corriente. Por lo tanto, si la corriente es el vector de referencia y por lo tanto se considera que tiene una dirección de cero grados, el vector de la tensión aplicada debe tener una dirección de 90 grados. Además, puesto que los vectores de la fcem tienen dirección opuesta al vector de tensión aplicada, deberán tener una dirección de 270 grados. Las amplitudes de la tensión y la corriente aplicadas están enunciadas en el problema; pero las amplitudes de la fcem no lo están. Sin embargo, como las inductancias de las bobinas son iguales, se sabe que las fcern también deben ser iguales; de manera que sus vectores necesariamente tienen longitudes iguales. Con base en el razonamiento anterior, se trazaría el diagrama vectorial como sigue : 90' Voltaje aplicado ~ llO volts Corriente 750 ma 180°-------1---.......- - 0 ' Fcem { }..,__ Fcem total } de L, 1 "'-......Fcem 270' de L, 4-24 !i 11 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen O Todo vector se put-Je descomponer o resolver, en dos componentes cuyas direcciones difieren 90 grados. A éstas se les llama componente horizontal y componente vertical, respect)vamente. O Las componentes vectorbles que tienen la misma dirección se pueden sumar aritméticamente·, D La magnitud de'I vector resultante se puede determinar a partir de los componentes, mediante el teorema de Pitágoras. O Los vectores representativos de c-a réc!ben el nombre de vectores rotatorios o fasores representan cantidades que varían sinusoi'dalmente. O Los vectores representativos de c-a indican tanto la ampritud como las relaciones de fases existentes entre tensiones y corrientes sinusoidales. '0 La longitud de un fasor indica la amplitud del voltaje o corriente alternas. D El ángu!o entre dos fasores indica la diferencia de fase entre las dos cantidades vectoriales. O La gráfica en que se trazan estos vectores pueden dividirse en 360 grados para representar un ciclo completo de onda sinusoidal. O Los ángulos de fase de los vectores se comparan c:on el punto de referencia o el de cero grados que se encuentra a la derecho en el eje horizontal. D Una onda indica todos los valores instantáneos de corriente y tensión a lo largo de un delo completo de una onda sinusoidal. .O Un vector indica exclusivamente un valor; éste puede ser el valor pico de la amplitud, o bien su valor medio o su valor efectivo. preguntas tle repaso l. Ilustrar y explicar lo que significan las expresiones componente horizontal y componente uertical de un vector. 2. ¿ Qué magnitud tiene la componente vertical de un vector horizontal cuya magnitud es 100~ ¿Cuál es la magnitud de la componente horizontal? 3. En la pregunta 2, ¿ cuál es el ángulo de fase entre el vector y el eje vertical? 4. La componente ho,rizontal de un vector es 5 y la componente vertical es 12. ¿ Cuál es la magnitud del vector? ¿ Cuál es la dirección, con respecto al eje horizontal? ¡¡ 5. La magnitud de un vector es 20 y su componente horizontal es 16. ¿ Cuá:l es el val o! de la componente vertical? 6. ¿Qué significa un vector rotatorio o fasor? ¿Por qué se le llama asi? 7. ¿ Qué indica un vector rotatorio o fasor? 8. ¿ Qué amplitud de tensi6n o corriente indica una onda? 9. Explique la diferencia. que hay entre un vector y una onda. 10. Sobre un diagrama vectorial, muestre la diferencia de fase entre la tensión aplicada y la corriente. a) en un circuito exclusivamente inductivo; b) en un circuito exclusivamente capacitivo y c) en un circuito exclusivamente resistivo. CIRCUITOS 4-25 RL circuitos RL Un circuitn RL es el que tiene tanto resist,encia (R) como inductancia (L). En el volumen 3, se establecieron las características de circuitos de e-a que sólo tienen resistencia o sólo tienen inductancia. Muchas de estas características se modifican cuando hay tanto resistencia como inductancia. Como resultado, deben usarse diferentes métodos y ecuaciones para resolver problemas de circuitos RL. Obsérvese que la razón básica cde las diferencias entre los circuitos RL y circuitos exclusivamente resistivos o inductivos es que las relaciones de fase en las partes resistivas de circuitos RL son difer:entes de las relaciones de fase en las partes inductivas, Sin embargo, an1bas relaciones afectan el funcionamiento general del circuito y deben considerarse cuando se resuelvan problemas de circuitos RL. La naturaleza de las relaciones de fase que existen en circuitos en serie y en paralelo, así corno los métodos para resolver problemas de circuitos tomando en cuenta estas relaciones de fase, se describen en las páginas siguientes. Debido a su estructura física, toda bobina contiene algo de resistencia y todo "resistor contiene algo de inductancia. Por R lo tanto, los tres circuitos son en realidad circuitos Rl. ,-~~~~--, ~~-A.,A..- ~ R L L Corriente y voltaje en un inductor Como vectores Voltaje~' Corriente 4-26 CIRCUITOS RL impedancia En los circuitos resistivos, la resistencia constituye la única opos1c1on al flujo de corriente, En los circuitos inductivos, toda la oposici6n la presenta la inductancia en la forma de reactancia inductiva. Según se recordará, la resistencia es intrínseca a la carga y es, esencialmente indeM pendiente de la tensión o la corriente del circuito. Por otra parte, la reactancia inductiva es directamente proporcional a la frecuencia, de manera que su valor depende de la frecuencia de la. tensión aplicada. Además, aunque hay una caída de tensión cuando fluye corriente, ya sea a través de una resistencia o de una reactancia inductiva, la relación de fase entre la corriente y la caída de tensión es diferente en una resistencia que en una reactancia. Puesto que la caída de voltaje es una medida de la oposición o la corriente, se puede considerar que la resistencia y la reactancia inductiva son diferentes en fase. En realidad, sólo las cantidades que varían en el tiempo, pueden diferir en fase; y, puesto que ni la resistencia ni la reactancia inductiva varían, estrictamente hablando, en realidad no pueden diferir en fase. Sin embargo, puesto que sus efectos en la corriente tienen una fetación de fase, _la resistencia y la reactancia inductiva misma, se tratan como si tuvieran una relación de fase. En un circuito RL, tanto la resistencla como la z oponen reactancla Inductiva se al flujo de co- rriente. Su efecto combi· nado, recibe el nombre do impedancia {Z) del circuito En efecto, aunque. tanto la resistencia con10 la reactancia inductiva se oponen al flujo de corriente, algunas de sus características y efectos son diferentes. Por esta razón, la oposición total al flujo de corriente en circuitos RL no se expresan en función de la resistencia ni de la rea:ctancia inductiva. En lugar de ello, se usa una cantidad llamada impedancia. La impedancia de un circuito RL se calcula a partir de los valores de ,resistencia y reactancia inductiva, tomando en cuenta las diferencias entre ellas. La impedancia se mide en ohrns y generalmente se designa por la letra Z. Los métodos que se usan para calcular la impedancia dependen de si la resistencia y la reactancia inductiva están en serie o en paralelo. CIRCU11'0S EN SERIE RL 4-27 circuitos en serie RL Cuando se conectan las componentes resistiva .e inductiva de un circuito de tal manera que por cada una de ellas fluye la corriente total del circuito, el circuito está en serie RL. Conviene establecer que la corriente es igual en todos los puntos del circuito. Según se verá, cualquier análisis de circuito en serie RI.., se basa en este hecho. 1 RELACION 10:1 1 lOOOn IIJOOn 5n (Resistencia de la bobina) 110 Volts ESTE CIRCUITO es efectivamente 20 µh . ESTE CIRCUITO En aplicaciones prácticas, la resistencia de una bobina se puede despreciar si otras resistencias Hin de circuito en serie con la boblna son diez o más veces que la resisteocia de la bobina 150 5n (Resistencia de la bobina) 110 Volts 20 µh 20 µh ESTE CIRCUITO es efectivamente ESTE CIRCUITO Al continuar los estudios de electricidad y circuitos eléctricos, se encontrará que esta relación de 10:1 se aplica a mur.has situaciones en las que se estudian los efectos relativos de dos cantidades Un circuito en serie RL, puede constar de uno o más resistores, o cargas resistivas, conectadas en serie con una o más bobinas. O, puesto que el alambre usado en cualquier bobina tiene algo de resistencia, un circuito en serie RL puede constar de sólo una o más bobinas, en donde la resistencia de las bobinas, que está efectivarnente en serie con la inrl11r.t::inr.i:::i. r.onst.it11Vf>. 1::i rPsistf>.nri::i rlP rirr•11itn 4-28 CIRCUITOS EN SERIE RL ( Cont.) circuitos en serie RL (cont.) Si un resistor u otra carga resistiva en serie se conecta con una o más bobinas, generalmente su resistencia es mucho mayor que la resistencia de las bobinas. Cuando es diez, o más veces mayor, puede hacerse caso omiso del efecto de la resistencia de la bobina. En este volumen -a menos que se indique otra cosa-, se supondrá que éste es el caso, y se considerará que ]as bobinas no ofrecen resistencia. Se notará que en la exposición referente a :circuitos en serie RL, la fase de la corriente del circuito, se usa como r,eferencia /s fase para todas las demás cantidades del circuito. Esto se hace por conveniencia, ya que la corriente es la misma en todo el circuito. Puesto que la corriente se usa como referencia, el vector de corriente en un diagrama vectorial tiene un ángulo de fase de O grados, lo cual significa que es horiwntal y señala hacia la derecha. Por lo tanto, cualquier magnitud del circuito· que esté en fase con la corriente tendrá también un ángulo de fase de O grados. Sin embargo, debe tenerse presente que pueden usarse otras magnitudes del circuito como referencia de fase . La corriente se selecciona en el circuito en serie RL sólo porque es común a todas las partes del circuito. Uso de la corriente como referencia do fase ... La fase de todas las demás magnitudes del circuito se determina entonces con• respecto a la corriente En circuitos en serie Rl, la corriente se usa como referencia de fase para todas las demás magnitudes. Por lo tanto, tiene un ángulo de fase de Oº 1 ji R y ER están en f<1se con ( Las magnitudes en fase con la corriente, también tienen .(~~ .. • - - _._ ., ___ -'- t'ln CIRCUITOS EN SERIE 4-29 RL tensión Cuando se aplica tensión a un circuito en serie RL, la corriente produce una caída de tensión tanto en la resistencia como en la inductancia. Según lo estudiado en el volumen 3, la caída de tensión en una resistencia está en fase con la corriente que la produce, en tanto que la caída de tensión en una inductancia, está adelantada 90 grados con respecto a la corriente. Puesto que en un circuito en serie RL la corriente en la resistencia y en la inductancia es la misma, la caída de tensión en la resistencia (En) está en fase con la corriente de circuito, en tanto que la caída de tensión en la inductancia (E,J, está adelantada 90, grados con respecto a la corriente. Por lo tanto tornando como referencia la corriente, E'L está adelantada 90 grados con respecto a ER, La amplitud de la caída de tensión en la resistencia es proporcional a la corriente y el valor de la resistencia (E - RL). La amplitud de la tensión en la inductancia es proporcional a la corriente y al valor de la reactancia inductiva (E - IXL). Sin embargo, ésta es una situación nueva para- el lector. En todos los circuitos que se han estudiado hasta ahora, la suma, de todas las caídas de tensi6n es un circuito en serie, era igual a la tensi6n aplicada. Esto se ajusta a ]as leyes de Kirchhoff de tensión. Pero, si se midiese la tensi6n aplicada y luego las caídas de tensi6n en circuito en serie de c-a, se encontraría que ·1a suma de las caídas de tensi6n resulta mayor que la tensión aplicada. Esto obedece a que, para aplicar las leyes de Kirchhoff, cuando las caídas de tensi6n no están en fase, debe usarse la suma vectorial de las caídas de tensión en lugar de su suma aritmética. Así pues, la tensión aplicada se puede representar vectorialmente como la suma de dos vectores: uno, el vector ER, está a O grados, ya que se encuentra en fase con la corriente del ci!'cuito; el otro vector, Er,1 está adelantado 90 grados tanto con respecto a Ea como a l. La relación en_tre el voltaje • aplicado y 1-as caídas de voltaje en un circuito en serie RL es tal que el voltaje aplicado es igual a la SUMA VECTORIAL de las caídas de voltaje Circuito Cálculo RepresentacMn · vectorial EAPP =,,fERZ + EL 2 E¡¡ 300 Volts = v(300¡2 + (400¡2 = 500 Volts EL 400 Volts tan ~ = EL/ER 400/300 = 1.33 300 Volts O = 53.1° 4-30 CIRCUITOS EN SERIE RL tensión (cont.) Puesto que los dos vectores de tensión están defasados 90 grados, para encontrar la tensión aplicada se pueden sumar vectorialmente .empleando el teorema de Pitágoras: (;ráficamente, la tensión aplicada es la hipotenusa de un triángulo rectángulo; siendo los catetos las caídas de tensión del circuito. El ángulo entre la tensión aplicada y Ea es igual al ángulo de fase entre la tensión aplicada y la corriente (I). Esto se debe a que En e I están en fase. El valor de () se puede determinar por medio de: tan e- EL/ER ó cose - E"/EArr Si se usa I como vector de referencia, como se muestra a la izquierda en la figura que aparece a continuación, puede parecer que la tensión aplicada ca1nbia de fase al cambiar las caídas de tensión en valores diferentes de resistencia y reactancia inductiva. En realidad, esto sólo parece así debido a que se torna a la corriente e.orno referencia de cero grados. 1 como vector de referencia EAPP como vector de referencia ELz{- - --- - - -- --,:EAPP 2 1 1 __ !APPI ; ; EL! , / // 1 1 1 1 1 1 ______.J 1 ERJ ERz Si se hubiese usado la tensión aplicada como referencia, se vería que, en realidad, lo que cambia de fase es la corriente, como se muestra. en la ilustración de la derecha. Por lo tanto, para. evitar confusi6n, siempre se considerará el ángulo de fase f) corrÍo ángulo· entre la tensión aplicada y la corriente, más bien que como ángulo de fase de cualquiera de ellas. CIRCUITOS EN SERIE RL 4-31 formas de onda de tensión En los cálculos de las paginas anteriores se ha visto que, aunque las diversas caídas de tensión en el circuito eran de 300 y 400 volts, la tensión aplicada, o caída total de tensión, era de 500 volts en lugar de 700 volts. La razón era que las distintas caídas de tensión estaban defasadas. Si hubieran estado en fase, hubiesen alcanzado sus amplitudes máximas al mismo tiempo y se podrían haber sumado directamente. Pero, en vista de que estaban defasadas, tenían que sumarse todos sus valores instantáneos y luego encontrar el valor promedio o el efectivo de la tensión. Esto se logra por medio de adición de vectores. Depeqdiendo de qué valores se usen, el resultado que se obtenga será el valor medio o el valor efectivo de la tensión aplicada. Si las caídas de tensión están dadas en valores efectivos, la tensión aplicada que se encuentre también será un valor efectivo. En forma similar, si se trabaja con valores medios, la tensión aplicada que se encuentre será un valor medio. Valor rcm de EAPP (500 Volts) Valor rcm de ER (300 Volts) 360° Todo punto sobre la forma de onda del voltaje aplicado (EAPP) es la suma algebraica de los valores instantáneos de las ondas ER y EL, El valor rcm de la onda de voltaje aplicado es igual a la suma vectorial de los valores rcm de las ondas ER y EL 4-32 CIRCUITOS EN SERIE RL impedancia y corriente En un circuito en serie RL, la impedancia es la SUMA VECTORIAL de la resistencia y la reactancia inductiva Cálculo Representación Circuito XL vectorial 'z=JR2+xL2 50n = J(50)2 + (50)2 z 70.7n tan o= XL/R 50/50 = 1 50n e = 45º XL se considera como adelantada 90° con respecto a R. La oposici-ón total al flujo de la corriente es su suma vectorial, que es la impedancia del circuito, Z. El ángulo de Z depende de los valores relativos de R y XL r: Al hacerse R más grande, en relación a XL, el ángulo de Z se hace más pequeño Según se ha explicado anteriormente, en circuitos RL, conviene considerar que la resistencia y la reactancia inductiva difieren en fase y usar el término (Z) para representar la oposición total al flujo de corriente. Ya que erl un circuito serie RL fluye la misma corriente tanto a través del re.sistor como del inductor y la caída de tensión en el resistor está en fase con la corriente, en tanto que la caída de tensión en el inductor está adelantada 90 grados con respecto a la coriiente entonces se considera que la reactancia inductiva está adelantada 90 grados con respecto a la resistencia. Por lo tanto la· suma vectorial de 1~ reactancia y la resistencia, o sea la impedancia, se puede calcular mediante el teorema de Pitágoras: Z == yR' + X,,' Puesto que R y Xr. están separados 90 grados, su suma vectorial, Z, formará un ángulo intermedio entr;e cero y 90 grados; con respecto a la corriente del circuito. El ángulo exacto dependerá de los valores comparativos de ll y Xr.. Si R es mayor, Z se aproximará más a O grados; y si Xr. es 1nayor, Z se aproximará a los 90 grados. El ángulo se puede determinar a partir de: tan e== Xr)R ó cose == R/Z El ángulo de fase de Z es igual al ángulo de fase de la tensión aplicada, descrito con anterioridad. CIRCUITOS EN SERIE 4-33 RL impedancia y corriente ( cont.) La regla de 10 a 1 que se aprendió anteriormente, se aplica también a la impedancia. Si XL es 1O veces mayor que R, o viceversa, se puede considerar que el ángulo de fase de Z es de -o o de 90 grados, dependiendo de cuál sea la mayor. Esencialmente, lo que significa la regla 10 a 1 es que si R es de 10 o más veces mayor que XL, el circuito funcionará casi en la n1isma forma que si XL fuese nula, lo opue_sto es correcto si XL es de 10 o más veces mayor que R. Las relaciones entre I, E y Z en circuitos RL son similares a las relaciones entre 1, E y R en circuitos de e-e. Debido a esto, se Pueden usar las ecuaciones de la ley de Ohm para resolver circuitos RL, usando la impedancia (Z) en lugar de ]a resistencia. f\ menudo, estas ecuaciones reciben el nombre de ley de Ohm para circuitos de e-a. Son las siguientes: Z - E/I E - IZ I - E/Z Más adelante, se verá que estas ecuaciones también se aplican a circuitos que tienen capacitancia, además de inductancia y resistencia. En un circuito en serie RL, la corriente es la misma en todos los puntos y está atrasada con respeqto al voltaje aplicada por un ángulo que se encuentra entre O y 90° Representación Circuito XL vectorial R EAPP 220 Volts Silo Cálculo z 1 = EApp/Z = 2'11l/70.7 = 3.1 a~eres 50o z tan 70.711 e = XL/R = 50/50 = 1 L 51lo e= 45° 50o El ángulo calculado es el ángulo de fase de la corriente. Es el mismo que el ángulo de fase de la impedancia encontrada parn el mismo cir~uito en la página anterior. La razón para esto es que los valores Xr, y R determinan el ángulo de la impedancia que a su vez determina qué tan inductiva o resistiva es la corriente Como en cualquier circuito en serie, la corriente de circuito en serie RL es la misma en cualquier punto. Como resultado de ello, la corriente en la resistencia está en fase con la corriente que fluye a través de la inductancia, ya que, de hecho, es la misma corriente. Si se conocen la tensión aplicada y la impedancia en un circuito en serie .RL, se_ puede calcular la corriente de acuerdo con .la ley de Ohm: I = EAr/Z, donde EAr es igual a la tensión aplicada y Z es igual a la- suma vectorial de la resistencia y la reactancia inductiva (\fR 2 + XL 2 ). 4-34 CIRCUITOS EN SERIE ·nr...1 impedancia y corriente ( cont.) La corriente en un circuito en serie es común a todas las partes del circuito, por lo tanto, se usa como referencia de O grados y el ángulo que forma con la in1pedancia determina si la corriente es más inductiva o resistiva. Según se ha estudiado anteriorrnente, el ángulo de Z se encuentr::i en un punto intermedio entre O y 90 grados, dependiendo de los valores relativos de la reactancia inductiva y la resistencia. El ángulo entre Z y R es igual al ángulo entre Z e R que es igual al ángulo entre EAPP e (e SIEMPRE ESTA DETERMINADA POR XL Y R) Mientras la reactancia inductiva sea n1ayoi; .en comparac1on con la resistencia mayor será el ángulo de fase e I tenderá más a con1portarse como una corriente inductiva. En forma sirnilar, cuanto m.enor sea la reactancia inductiva comparada con la resistencia, más pequeño será el ángulo e I tenderá más a comportarse corno una corriente resistiva. Cuan~ do Z e I están exactamente en fase (Z = R), la corríente es exclusiva~ mente resistiva; y cuando Z está adelantada 90 grados con respecto a I (Z = XL), lé!- corriente es puramente inductiva. Los térn1inos resistiva e inductiva, aplicados a la corriente, se refieren a la relaci6n de fase entre la corriente y la tensi6n aplicada. Cuanto más se aproxime la corriente a estar en fase con la tensión aplicada, más resistiva será; y cuanto más se aproxin1e a estar 90 grados atrasada con respecto a la tensión aplicada, más inductiva será. CIRCUITOS EN SERIE RL potencia En circuitos resistivos, toda la potencia que transrnite la fuente es dlsipada por la carga; pero, de acuerdo con lo estudiado en el volumen 3, en un circuito R.I. sólo una parte de la potencia de entrada se disipa. La parte transmitida: a la inductancia regresa a la fuente cada vez que desaparece el carr1po magnético que está alrededor de la inductancia. Por lo tanto, existen dos clases de potencia en un circuito R.L. lJna es la potencia aparente. I..,a otra es la jJotencia real que efectivamente se consume en el circuito. La potencia real depende de qué tanto haya sido regresada a la fuente por la inductancia; a su vez, esto depende del ángulo de fase entre la corriente del circuito y Ja tensión aplicada. J..,a potencia real se calcula n1ultiplicando la potencia aparente por el coseno del ángulo de fase entre la tensión y la corriente: e, Puesto que, según el diagrarna vectorial de la impedancia, R = Z cos la ecuación también se puede escribir asi, PRI<JA.L = I 2R. Esto muestra que la potencia real es la que usa la resistencia del circuito. Potencia aparente Potencia real =E ipr/Z =(E!PP/Z) cos 9 =E,,~ 2 =1 Z =EAPP1 cos EAPP 110 Volts Cálcutos preliminares z =#~ v( = 40)2 +(100)2 =10an 1 = EApp/Z = 110 volts/108 ohms =1.02 amperes tan o = XL/R = 100/40 = 2.5 e = 68.2° =1 2 2 cos e a Cálculos de potencia Potencia aparente= EAppl = 110 X 1.02 = 112. 2 watts Potencia real : .: EAppl cos 8 = 110 X 1.02 X COS 68.2' = 112.2 X 0.371 = 41.Gwatts El valor del coseno de 8 puede variar entre O y 1 y, según se recordará de lo visto en el volumen 3, recibe el nombre de factor de potencia del circuito. Factore::s de potencia pequeños (próximos a O) son inconvenientes, ya que significan que la fuente de energía tiene que transmitir 1nás potencia de la que se usa. El factor de potencia se determina según la si&ruiente relación: potencia real Factor de potencia = potencia aparente 4-36 CIRCUITOS EN SERIE RL Q de una bobina Como ya se sabe, toda bobina tiene algo de resistencia, de manera que se comporta como un circuito en serie RL cuando se conecta a una fuente de tensión. Físicamente, es imposible medir por separado la caída de tensión en la resistencia de la bobina y la caída en la inductancia de la bobina. Sin embargo, matemáticamente puede suponerse que tanto la resistencia corno la inductancia son magnitudes independientes en serie entre sí y que las dos caídas de tensión y su ángulo de fase se pueden calcular. Es obvio que .cuanto menor sea la resistencia de la bobina, la bobina se comportará más como un inductor perfecto; es decir, con inductancia pero con resistencia nula. Se encontrará que a veces es conveniente comparar bobinas en relaci6n con cuanto se aproximan a la bobina teóricamente perfecta, Esto se hace calculando la rela·ción de la reactancia inductiva a la resistencia. Esta relación recibe el nombre de factor de mérito o Q de la bobina. Como ecuaci6n: Se puede apreciar que cuanto más alta sea la reactancia inductiva o más baja sea la resistencia, mayor será la Q. Q =10 100 Volts 100 cps Q XL R Z 8 = lOOíl =!Oíl =100.050 = 84.3º =1/10 100 Volts 100 cps XL= 10n R = !OOn z =100.05n 8 =5.7º Una bobina con Q alta produce un ángulo de fase mayor, y a la vez es un mejor conductor Una bobina con Q elevada tiene un ángulo dé fase grande (aproximado a 90 grados) entre la tensi6n en sus terminales y .la corriente que circula por ella. Esta bobina originará un intenso campo magnético y por lo tanto una fcem grande, para una tensi6n aplicada dada. Una bobina con Q baja tiene un ángulo de fase pequeño entre su tensi6n y su corriente y, debido a las pérdidas I 2 R causadas por su resistencia relativamente grande, originará un campo magnético más débil y una fcem más baja, para una tensióri aplicada dada. La Q de Una bobina se convierte en un factor importante que debe considerarse al trabajar con circuitos LC, los cuales se estudian más adelante. Puesto que la resistencia suele ser constante, descontando los efectos de corriente circulantes y la réactancia inductiva cambia con la frecuencia, Q varía generalmente con la frecuencia. Por lo tanto, cuando se comparan bobinas en .relaci6n con sus Q, los valores de Q deben entenderse para la misma frecuencia. CIRCUITOS EN SERIE RL 4-37 ,. efecto de la frecuencia Como se sabe, los valores relativos de XL y R determinan el ángulo de fase de _la. impedancia y la corriente, así como el factor de potencia del circuito. Cuando XL es mucho mayor que R, el circuito es muy inM ductivo y el factor de potencia es próximo a cero. Y de las dos cantidades R o XL, una de ellas es diez o más veces mayor que la otra, el circuito puede ser considerado exclusivamente resistivo o inductivo, según el caso Las características de un circuito en serie Rl vai'ían según las diferentes frecuencias R =250 A UNA FRECUENCIA DE 100 CPS A UNA FRECUENCIA DE 400 CPS L =20mh A UNA FRECUENCIA DE 200 CPS y el factor de potencia considerado respectivamente como uno o cero. Sin embargo,' puesto que el valor de XL aumenta según la frecuencia, también varía el valor relativo de XL y R. Como resultado, el mismo circuito tendrá propiedades diferentes si se varía la frecuencia. Una frecuencia muy baja puede hacer al circuito casi exclusivamente resistivo; en tanto que una frecuencia n1uy alta puede hacer que se comporte como si fuese exclusivamente inductivo. Naturalmente, Z también cambia con el valor de XL en relación con R. 150 Muy a menudo se traza una gráfica para mostrar los cambios de la _ impedancia del circuito con respec- ~ 100 to a la frecuencia. Esta gráfica i5 recibe el nombre de curva de res" ~ puesta a la frecuencia del circuito. La curva de respuesta a ·1a fre. cuencia del circuito anterior, se muestra en la figura 100 200 300 400 f (cps) 500 600 700 4-38 CIRCUITOS EN SERIE RL problemas resueltos Problema 3. r:Cuál ,es la corriente en este circuito? El pri1ner paso en cualquier problema es analizar la infor1nación para determinar si la cantidad que se pregunta puede calcularse directamente o si se requieren otros cálcu1os. R•IOOOn La cantidad que se desea determinar es la corriente. La ecuación básica para 200 Volts 50 cps corriente es I = E /Z. La tensión está expresada de maner.a que se sabe que hay que calcular Z. La ecuación para calcuL • !Oh lar la inlpedancia es Z = \/R 2 + XL 2 , y, a partir del circuito; se puede ver que sólo está expresada R. Por lo tanto, también hay que resolver la reactancia XL. La ecuación que da la reactancia inductiva es XL = 21rfL 1 y tanto f como l., están dadas. Por lo tanto, el análisis preliminar indica que se necesita calcular tres magnitudes por separado para determinar la corriente: primeramente XL, luego z} y finalmente l. Cálculo de X,,: XL= 2,r/L = 6.28 X 50 X 10 = 3,140 ohms Cálculo de Z: Z = yR' +XL'= y(l,000)' + (3,140)' = 3,295 ohms Cálcu!o de I: I = E/Z = 200 volts/3,295 ohms = 0.061 amperes Problema 4. En el circuito anterior., ¿cuál es el ángulo de fase entre la tensión aplicada y la corriente? ~~1 ángulo de fase puede calcularse a partir de cualquiera de las siguierites ecuaciones: tan 8 = Et/ER ó tan (J = XL/R. }>uesto que las ten~iones aplicadas a la resistencia y a la inductancia no Sl\ conocen, pero sí se conocen la reactancia y la inductancia mismas, tan (J = XL/R: XL tanB=R 3,140 1,000 = 3.14 B = 72.3° CIRCUITOS EN SERIE J{L 4-39 problemas resueltos ( cont.) Problema 5. En el circuito, ,:,·cuál es el ángulo, de fase de la impe~ dancia? El ángulo de fase de la impedancia siempre es idéntico al ángulo de fase de la tensión aplicada y la corriente. Este ángulo de fase se calculó ,en el problema 4. Por lo tanto, el ángulo de la impedancia también es de 72.3°. Problema 6. En el circuito, ¿cuáles son lar caídas de tensión en R y .L? An1bas caídas de tensión se pueden determinar mediante la ley de Ohm: la caída en la resistencia es F,R = IR, y la caída en la inductancia es EL = IXL, Los valores de I, R y Xr. son conocidos, de manera que el problema se puede resolver directamente, no .es necesario que se hagan cálculos preliminares. l'álc-ulo Ea: En= IR = 0.061 ampere X 1,000 ohms = 61 volts Cálculo EL: Er, = IX,, = 0.061 ampere X 3,140 ohms = 192 volts Problema 7. En el circuito, ¿cuáles serían las caídas de tensión en R y L si se eleva la frecuencia de la fuente a 1,000 cps? El primer paso es determinar el valor que alcanzaría Xr, a 1,000 cps: XL = 21rfL = 6.28 X 1,000 X 10 = 62,800 ohms Norrnalmente, el siguiente paso sería calcular la impedancia y luego usar E/Z para detern1inar la corriente del circuito, Luego se usaría la ley de Ohm para determinar las caídas de tensión. Pero se podría aplicar un método más sencillo mediante la regla 10 a 1 para X1, y R, con lo que se puede apreciar inmediatamente que toda la tensión de la fuente .tendría su caída en L. 4-40 CIRCUITOS EN SERIE RL problemas resueltos ( cont.) R¡ ,25n EAPP 110 Volts Xu • 30n Problema 8. ¿Cuál es la impedancia del circuito? Este circuito se resuelve de la misma manera que uno que contenga sólo una resistencia y una irlductancia, excepto que debe calcularse primero la resistencia total y la reactancia inductiva total. Puesto que la resistencia y la inductancia están en serie, esto se hace por adición simple: RTOT = R, + R, = 25 + 10 = 35 ohms + XL2 + 30 = 60 XL TOT = XL1 = 30 ohms La impedancia puede determinarse entonces mediante la siguiente ecuación normal: ,, ¡r' z= 'VR:O'l' + R~TOT = V(35J 2 + (60)' = V4,825 = 69.5 ohms Problema 9. ¿ Qu,é pot_encia se consume en el circuito anterior? La potencia consu1nida, o disipada, es potencia real, de manera que debe determinarse la potencia real. La tensión aplicada está dada y la impedal1cia ya se lia determinado. Por lo tanto, la ecuación más adecuada en este caso es PREAL = (E 2AP/Z) <:OS .f). Sin embargo, antes de poder aplicar esta ecuación debe encontrarse el ángulo de fase (). XLTO'l' tan 8 = - - = 60/35 = 1.71 RTOT e= 59.7º Ahora puede calcularse la potenoia real: PREAL = E!p z cos (} (110)' = - - - cos 59.7° 69.5 = 174.1 X 0.505 = 87.9 watts RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO 4-4,l resumen D La oposición total al fluio de la corriente en un circuito RL recibe el nombre de impedancia. La impedancia se mide en o!-ms y se designa por O En un circuito serie RL, !a corriente es igual en todas las componentes. Debido a ello, se usa la corriente como referencia de fase para todas las demás magnitudes del circuito. D La ecuación de tensión de Kirchhoff es válida para un circuito en serie RL, pero los tensiones en la resistencia y la i'nductancio deben sumarse vectorialmente. D z. La tensión aplicada a un circuito serie RL se calcula según lo expresión EAP + f. = VER 2 E1 O El valor del ángulo de fase (O) se determina: tan O= Er)ER; 6 cos 8 = ER/EAP' O La magnitud de la impedancia es la suma vectorial de la reac· + XL( D tancia y la resistencia: Z = ·/R2 ¡;¡sí: tan 8 Xr,/R 6 cos 8 = R/Z. R es 1O veces mayor y viceversa. = D '0 El ángulo de fase entre R y XL se obtiene Puede considerarse que XL es despreciable cuando La ley de Ohm para circuitos de C·a se puede expresar: E = 12, Otras formas de E/Z y Z = E/1. O La- potencia efectiva que se disipa en un cir· la ecuación son 1 cuita recibe el nombre de potencia real. Es igual a la potencia aparente multiplicada por el factor de potencia: Preal = EAPl cos 8 = 122 cos O. O La Q de una bobina es la relación. de la reactancia a una frecuencia particular, con respecto a la resistencia = de la bobina. preguntas de repaso l. En un diagrama vectorial de tensiones en un circuito en serie RL, ¿ qué magnitud del circuito se usa como vector de referencia? ¿ Por qué? 2. ¿ Cuál es la regla de 10 a 1 para R y XL en un circuito en serie RL? 3. ¿ Cuál es la resistencia de una bobina cuya Q vale 65, cuando la reacM taucia inductiva es de 325 ohms? 4. ¿ Cuál es la resistencia de un circuito en serie RL cuando la impeM dancia es de 130 ohms y la reactancia inductiva de 50 ohms? 5. ¿ Cuál es el ángulo de fase en el circuito de la pregunta 4? 6. Si una tensión aplicada de 100 volts produce una corriente de 5 amperes en un circuito en serie RL, ¿ cuál es la impedancia del circuito? 7. La potencia disipada en un circuito es de 500 watts, la in1pedancia 10 ohms, y el ángulo de fase, 60 º. ¿ Cuál es el valor de la corriente en el circuito? 8. ¿ Cuál. es la potencia aparente de un circuito que disipa 500 watts con un factor de potencia de 0.25? 9. ¿Entre qué valores se puede encontrar el factor de potencia? ¿Por qué? 1O. ¿ Cuál es la tensión en las terminales de una bobina en un circuito en serie RL cuando se aplica una tensión de 100 volts y la tensión en la resistencia es de 80 volts? CIRCUITOS EN PARALELO Rl.. circuitos en paralelo RL En un circuito en paralelo RL, la resistencia y la inductancia están conectadas en 1Jaralelo a una fuente de tensión. Por lo tanto, este circuito tiene una ra1na resistiva y una rama inductÍV'a. La corriente del circuito se divide antes. de entrar a las ramas y una parte de ella fluye a través de la rama _resistiva, en tanto que el resto pasa por la rama inductiva. Por lo tanto las corrientes de rama son diferentes. El análisis de Este es un circuito Y este es un circuito en paralelo RL en paralelo RL R L Este es también un circuito en paralelo RL R¡ Rz Lz L¡ Pero este no es un circuito en paralelo RI. simple L¡ R¡ R3 Lz Rz L¡ Un cir~ulto en p:jraleln RI. tiene una o más ramas de resistencia y una o más ramas inductivas. Cada rama resistiva es puramente resistiva y cada rama inductiva es puramente inductiva. Si una rama contiene tanto resistencia como inductancia, el circuito es un circuito RL en serie y paralelo. Estos serán estu,iiados más tarde circuitos en paralelo RL y los métodos que se usan para resolverlos son diferentes al análisis y solución de circuitos en serie RL. Por lo tanto, conviene que se pueda disting\llr entre circuitos en seríe RL y en paralelo, de manera que se puedan aplicar las técnicas y métodos adecuados para resolverlos. 4-43 RL CIRCUITOS EN PARALELO tensión En un circuito en paralelo RL simple, hay una rama resistiva y una rama inductiva. Ambas están conectidas directamente a la fuente de tensión, por lo que recil:en la tensión plena de la fuente. Puesto que la tensión de la fuente en ambas ramas es la misma, las tensiones deben estar en fase. Por lo tanto, puede cóncluirse que si se conoce la tensión aplicada, automáticamente se conoce la tensión ·en cada rama. Igual~ mente, si se conoce la tensión en una de las ramas, se conoce también la de la otra rama, así como la tensión aplicada. El voltaje en cada rama de un circuito en paralelo RL es el mismo voltaje aplicado EAPP 100 Volts R i ER • 100 Volts ~T EL • 100 Volts l_ Como forma de onda Como vector Si se Conoce el voltaje en un circuito en paralelo RL, automáticamente se conocen los otros voltajes, ya que todos son idénticos Se recordará que en circuitos en serie RL, la corriente era la cantidad común, ya que era la misma tanto en la parte resistiva como en la inductiva del circuito. En circuitos en paralelo RL, la tensí6n es la cantidad común, puesto que la misma tensi6n está aplicada a las ramas resistiva e inductiva. Las corrientes de rama no son iguales. Por lo tanto, se usa la tensión como referencia cero para comparar los demás ángulos. CIRCUITOS EN PA_l{ALELO RL corrientes de rama La corriente en cada rama de un circuito en paralelo RL es independiente de las otras ramas, y puede calcularse por medio de la ley de Ohm i 1 1~ 1, ![ EAPP 500 Volts 60 cps R • 500n I! I' :1 Corriente en una 'I' rama resistiva Ir Corriente en una · rama inductiva !f I' ·~· 1 ' ¡: 1 1 i Como en todos los circuitos en paralelo, la corriente en cada rama de un circuito en paralelo RL es independiente de las corrientes en las demás ramas. Si una de las ramas se abre, no habrá efecto alguno en la corriente de las demás ramas. La corriente en cada una de ellas depende sólo de la tensión en los extremos de las ramas y la oposición al flujo de corriente, ya sea en forma de resistencia o de reactancia inductiva que haya en la rama. Las tensiones en todas las ramas son iguales, de n1anera que el valor de la resistencia o de la reactancia inductiva es lo que determina la cantidad relativa de corriente en cada una de ellas. C..:ada rarna de un circuito en paralelo RL se puede considerar como un pequeño circuito en serie independiente. Entonces puede usarse la ley de Ohrn para encontrar las corrientes en cada una de las ramas. Por lo tanto, en las ramas resistivas la corriente es igual a la tensión en la rama que es igual a la tensión aplicada, dividida entre la resistencia. En las ramas inductivas, la corriente es igual a la tensión de las ramas dividida entre la rcactancia inductiva; así pues, E lit= R E Ir=, XL 4-45 RL CIRCUITOS EN PARALELO La corriente de línea en un circuito en paralelo RL es igual a la SUMA VECTORIAL de las corrientes en las ramas resistiva e inductiva· Representaci·6n vectorial Circuito EAPP Cálculos IR n 8 ILINEA =)1R 2 + IL 2 =¡:¡r-:¡r 1 1 1 1 = 4.5 amperes ILINEAI liR tL ? Amperes 4 Amperes 1 1 1 1 1 1 tan, = :~ + = =2 o = 63.4° ______ !!/ corriente de linea En circuitos en paralelo puramente resistivos, la corriente total del circuito, o corriente de la línea según se le llama, es simplemente la suma aritmética de todas las corrientes de rama. Sin embargo, en circuitos en paralelo RL existe una diferencia de fase entre la corriente de la rama resistiva y la corriente en la rama inductiva. Debido a la diferencia de fasei se deben sumar v,ectorialniente las corrientes de ramal para determinar la corriente en la línea. La naturaleza de la diferencia de fase entre las dos corrientes es tal que la corriente en la rama resistiva está adelantada 90 grados con respecto a la corriente en la rama inductiva. Esto se debe a que las tensiones en las ramas están en fase y la corriente en la rama resistiva está en fase con la tensión, en tanto que la corriente en la rama inductiva está 90 grados atrasada con respecto a esa tCnsión. Debido a que las dos corrientes están defasadas 90 grados entre sí, su suma vectorial, que constituye la corriente en la línea, se puede calcular aplicando el teorema de P-itágoras, por medio de la siguiente ecuación: Ir,IN"EA = \IIR 2 + 11.2 La corriente de línea es la suma vectorial de las CO· rrientes resistiva e inductiva Corriente en la linea ', \ Corriente inductiva ' La corriente resistiva está adelantada 90° con respec· to a la corriente Inductiva Corriente resistiva \ 4-46 CIRCUITOS EN PARALELO RL corriente de línea ( cont'.) El ángulo de fase entre la corriente en la línea y la tensión aplicada tiene un valor entre cero y 90 grados, y la corriente está atrasada con respecto a la tensión, como en todos los circuitos RL. El ángulo que resulte depende de si hay más corriente en la rama inductiva o en la resistiva. Si hay más corriente en la rarna inductiva, la fase de la corriente de la línea se aproximará más a 90 grados. Se aproximará más a cero grados si hay más corriente en la rama resistiva. La corriente de 1/nea en un circuito en paralelo RL tendrá un ángulo de fase entre O y 90º, atrasado. El valor depende de los valores relativos de las corrientes inductiva y resistiva en las ramas Si una de las corrientes, ya sea la de la rama resistiva o la de la inductiva, es 10 veces mayor que la otra, se puede considerar que la corriente en la línea tiene un ángulo de fase de O, o bien de 90 grados, según sea el caso. Del diagrama vectorial, es "fácil deducir que el valor del ángulo de fase se puede calcular a partir de la ecuación: tan O = IL/I& Otras ecuaciones muy útiles para calcular el ángulo de fase de derivan substituyendo las relaciones IL = E/XL e IR = E/R en la .ecuación anterior. Las ecuaciones derivadas de esta manera son: tan O = R/Xt cosB y = Z/R Si se conocen la impedancia de un circuito en paralelo RL y la tensión aplicada, también puede calcularse la corriente en la línea mediante la ley de Ohm para circuitos de e-a: !LINEA = E/Z CIRCUITOS EN PARA! ELO RL 4-47 formas de onda de corriente Puesto que las corrientes de ran1a de un circuito en paralelo RL están defasadas entre sí, su suma vectorial y no su suma aritmética simple, es igual a la corriente en la línea. Esta situación es del mismo tipo que la que existe para caídas de tensión en un circuito en serie RL. Si se suman vectorialmente las corrientes, se suman todos los valores instantáneos y luego se encuentra el valor medio o el valor efectivo de la corriente resultante. Esto puede verse en las formas de onda de corriente mostradas. Estas son las formas de onda para el circuito que ha sido resuelto en las páginas anteriores. Valor rcm de ]LINEA (4.5 Amperes) ~e---l-~--;L---l,<C------'\~--~~~~ Valor rcm ,m--,f-------1---,<-\¡--'---;,--''r--------· de]L 11t Amperes) Valor rcm de In (2 Amperes) 01'----__,~_,_-----·~-------+--11--------360" Todo punto en la onda de corriente de linea (!LINEA) es la suma algebraica de los valores instantáneos de las ondas In e IL. El valor rcm de la onda de corriente de línea es igual a la suma vectorial de los valores de rcm de las ondas In e lL CIRCUITOS EN PARALELO RL impedancia La impedancia Z de un circuito en paralelo RL, es la oposición total al flujo de corriente, presentado por la resistencia de la rama resistiva y la reactancia inductiva de la rama correspondiente. La impedancia de un circuito en paralelo RL se calcula en forma semejante a un circuito resistivo en paralelo. Sin embargo, como XL y R son n1agnitudes vectoriales, deben sumarse ve·ctorialmente. Como resultado, la ecuación mediante la cual se obtiene la impedancia de un circuito en paralelo RL, es: RXL Z=-----. •/R2 + xJ,2 donde la cantidad que aparece en el denominador es la suma vectorial de la resistencia y la reactancia inductiva. Si hay más de una rama resistiva o inductiva, R y XL deben ser iguales a la resistencia o a la reactancia totales_ de estas ramas en paralelo. En un circuito en p-aralelo RL Circuito Cálculos R 500 _ Rxx, 2 -JR2+x,2 RX XL z- - -lR2+xL2 50 X 8Q = 4000 94.4 42 ohms La impedancia de un circuito en paralelo RL siempre es menor que la resistencia o la reactancla inductiva de cualquiera de !as ramas Si se conocen la corriente de línea del circuito y la tensión aplicada, también se puede calcular la impedancia aplicando la ecuación: Z = EAr/ILTNEA La impedancia de un circuito en paralelo RL siempre es m.enor que la resistencia o la reactancia de una de las ramas. La rama de un circuito en paralelo· RL que ofrece mayor oposición al flujo de corriente tiene menos efecto sobre el ángulo de fase de la corriente. Por ejemplo, si Xr. es mayor que R, la corriente en la rama resistiva será mayor que la corriente de la ra1na inductiva, de manera que la corriente en la línea también será más resistiva (más próxima a 0°). Este fenómeno es opuesto al que se observa en un circuito en serie RL. En la práctica, cuando XL es 10 o más veces que R o viceversa se puede considerar que un circuito en paralelo RL es un circuito en serie simple que sólo tiene Xr, o R --la que sea menor. CIRCUITOS EN PARALELO RL 4-49 potencia En circuitos en paralelo RL, la relación entre la tensión aplicada, la corriente del circuito y la potencia del circuito -son similares a las que existen en circuitos en serie RL, descritas anteriormente. Debido a la diferencia de fase que hay entre las corrientes de rama, .la corriente en la línea y la tensión aplicada están defasadas, entre sí. Como resultado de ello, el valor de la potencia obtenida ,al multiplicar la tensión apli~ cada por la corriente de la línea sólo es la potencia aparente. Parte de esta potencia aparente regr,esa de la rama inductiva a la fuente. Así, pues, para determinar la potencia disipada efectivamente en el circuito, o sea la potencia real, la potencia aparente debe multiplicarse por el coseno del ángulo de fase (O) entre la tensión aplicada y la corriente en la línea. El valor de coseno () es el factor de potencia del circuito. EIUNEA -- EILINEA CDS o = o 2 1 LINEA 2 (E /Z) cos 8 o 122 cos Z ~= e R/X, o 1,/IR La potencia transmitida a esta rama se disipa en la resistencia, en forma de calor R La mayor parte de la potencia transmitida a esta rama regresa a !a fuente cada vez que desaparece el campo magnético alrededor de la inductancia. Si la rama contiene una inductancia perfecta (resistencia cero), toda la potencia será regresada· 9 o l CIIICUITOS EN PARALELO RL Las características de. un circuito en paralelo Rl varian con diferentes frecuencias ';$ !· ." h:.:: '" ~ 111\~ 11c1~ 11t ~ ~1>-tcllf~ ~-un ¡A UNA FRECUENCIA-.........::'A Df lZ~ c:A --..........;,: S ~-Mn ,oE 60 CPS ~-~ Z • 6.70 9 • 63.4° Z • 10.60 9 • 45° Z • 13.4!1 9 • 26.6° Al aumentar la frecuencia, la impedancia se acerca más y más al valor de la resistencia efecto de la frecuencia Téngase presente que la frecuencia de la tensión aplicada tiene un efecto significativo sobre las características de un circuito en serie RL. Lo mismo ocurre eón circuitos en paralelo RL, pero los efectos de los cambios de frecuencia, son diferentes. En un circuito en serie, un aumento en la frecuencia causa un aumento en los valores de XL y Z, lo que hace más inductivo al circuito. El aumentar la frecuencia de un circuito en paralelo RL, produce también un aumento en los· valores de XL y Z. Sin embargo, en tanto que en un circuito en serie una XL mayor hace 1nás inductivo al circuito, el aumento de Xr. en un circuito en paralelo, hace más resistivo, al circuito. Esto se debe a que cllanto mayor sea XL, menor será la corriente en la rama inductiva, por lo que será mayor el valor relativo de la corriente en la rama resistiva. Si disminuye l~ frecuencia, sucede el fenómeno opuesto. Xr. se vuelve menor, causando un aumento en la corriente de la rama inductiva, con lo que el circuito se hace más inductivo. Por lo tanto., a frecuencias muy bajas un circuito paralelo RL será casi exclusivamente inductivo; en tanto que a frecuencias muy a/,tas, será casi· exclusivamente resistivo. Si la frecuencia es tal que XL· es 10 veces mayor que R o viceversa, puede hacerse caso omiso de la rama que tiene a la magnitud mayor y tratar el circuito como si fuera un circuito en serie que contenga sólo la menor de las dos. La curva de respuesta de frecuencia del circuito anterior ~::v: ' O 50 100 1(cps) 150 -1-- 200 CIRCUITOS EN PARALELO 4-51 RL problemas resueltos 100 Volts R • 100n 60 cps L. !Oh Problema 10. (ialcular la corriente en la línea de'l circuito mostrado, de dos •maneras: primero, mediante la ley d.e Ohm y, segundo, a partir de las corrientes de ramii. Para calcular la co:··riente en la línea mediante la ley de Ohm, se usa la ecuación !LINEA = E/Z. Sin embargo, antes de que esto pueda hacerse, debe encontrarse -la impedancia. La ecuación que da la impedancia es Z = RXL/yR 2 + XL'· R está dada en el enunciado del problema, pero no así XL, de manera -que primero debe determinarse X.t, Esto significa que, para resolver el problema, debe calcularse primeran1ente Xt, _luego Z, y finalmente, la corriente en la línea. Cdlculo de XL: XL= 2.,,fL = 6.28 X 60 X 10 = 3,768 ohms Cálculo d,e Z: z- RXL ,.- VR' + XL• 1,000 X 3,768 = V (1,000) 2 + (3,768)' 966 ohms Cálculo de !LINEA: hmEA = E/Z = 100 volts/966 ohms = 0.104 amperes Para calcvlar la corriente en la línea a partir de las corrientes en la~ ramas, deben determinarse antes que nada las corrientes de ambas ramas. La suma vectorial de estas dos corrientes darán entonces la corriente en la linea. Cálculo de las corrientes en las ramas: In = E/R = 100 volts/1,000 ohms 0.1 ampere h = E/XL = 100 volts/3,768 ohms = 0.0265 ampere = Cálculo de hrN•A: · - -I.L• - = y(0.1)' + (0.0265)' hINEA =\fin'+ = 0.104- ampere Por lo tanto, mediante ambos métodos se obtiéne el mismo valor para la corriente en la línea, como era de esperarse. Se encontrará que muchos, si no la mayoría de los problemas en electricidad, pueden resolverse en más de una manera. Cuando se resuelven estos problemas, una buena práctica consiste en aplicar dos métodos distintos, siempre que el tiempo lo permita; las dos respuestas que se obtengan deben coincidir y servirán para comprobar la precisión de los cálculos. 4-52 CIRCUITOS EN PARALELO RL problemas resueltos ( cont.) R¡ E 50 cps L¡ Jh R2 300n 6000 L2 2h Problema 11. En ,el circuito de la figura, ¿cuál'es el ángulo de fase entre· la tensión aplicada y la corriente en la línea? El ángulo de fase se puede calcular por medio de las ecuaciones tan B = IL/IR, tan B = R/XL, ó cos B = Z/R. Puesto que se ignora la tensión aplicada no se puede usar la ecuación tan ,8 = IL/IR, De las otras dos ecuaciones la más fácil de usar en este caso es tan (J = R/XL; sin embargo, antes de que se pueda aplicar para resolver el ángulo de fase, deben determinarse los valores totales de R y XL. Cálculo de RToT: Las dos resistencias están en paralelo, de manera que se usa el método producto/suma para determinar el total. R,R, RToT y = ---- = R1 Cálculo de XL r 07,: X,,,: + R, 600 X 300 600 + 300 = 200 ohms Primero deben determinarse los valores de Xr,1 XL, = 2rrfL = 6.28 X 50 X 1 = 314 ohms Xrn = 2rrfL = 6.28 X 50 X 2 = 628 ohms Las dos reactancias están en paralelo, de manera que es factible aplicar también el método producto/ suma para determinar el total. Xr, TOT XL1XL2 314 X 628 = =--e~- = = 209 ohms Xr,1 + Xw 314 + 628 Cálculo de B: tanB RToT 200 XLTOT 209 = --- = - = 0.957 Ahora es fácil determinar fJ a partir de una tabla de funciones trígonométricas: B = 43.7° comparación de circuitos RL en serie y en paralelo L '.ú~rrlehfe'.~e.S,'Jqi inisniÓ"_.Ein· 'tOdaS' >pá;teS·.'4er··cJré:uit~.. Po/)o' tal"lto, 0 Ja c'oírie'nte en·.-R.y.en.l está ·e'n Lá~cphie.~hf~e:Jí!V'ici~ie~t"r~·.:.1.ai\tiftnCls·: resistiVéi' e.··indoctiva·/-'. :.·_:,+<\,/ .• ' fosé:. IToT.= IR,:::;: EAP/R -Vla~:f·-!~~- 1::~:(:'._,-_ , ~L-:;:::;~.A_P{?(¡; La corriente· en, -R-·está cÍdelaf\tcjd_O r~spéctp a lq ,Corr!tn_te 1 9.0:0 ~on ·en· L. Tensión La- suma vectorial de la$ cÓídas de tensión en R y en L ·es IQual ·a fa tensión aplicada. EAP.:;::: ·./ER2 + EL2 Lo tensión en L está adelantada· 90º con respecto a la tensión en .R. Es la Suma vectorid1 de la résiste~cio y la reoctoncio induct;va. Angul.o de ·faSe ·.!8l Efecto dél aumento de frecuericia Efecto de aumentar lo resistencia Efecto de aumento{ lo inductancia aplicada. La t_ensión en R .y én'. L; · por lo tanto, éstá en fase. z =.·-../R2·+ x1.,2 calcula · dé lo r'nlsma manera que los resister1cias en porcilelot a'xéeptO pórtju,e se 'elY\plea' lo su~d Vect9riaL Es el ángulo entre, la corriente del circuito y lo tl,'!nsión aplicada. Es el ángulo entre la tensión aplicada y· la· córriente en lo Hned, · Sa tan·O ::: IL/tR = R/XL = EL/ER = XL/R e.os (J = Z/R cosfJ=R/Z La potencia. transmitida. por la fuente es. pot.encia :aparente. la pofénci~ consumida efectivamente en el circuito, es potencia· real. El factor de ·potencia .determina qué ptiite de la potencia ,aparente es potencia real · ion Potencio · La - .tensión en cada una'- de lás ramas. es ,!a misma que. la· tén'si'6'n - (J PAPARENTE = EAPr PvERDADERA = EAPI cos (J P. F. = 'cos. 9 X1,.oumento, la corriente en Jo romo XL aumenta, lo que a su. vez hace inductiva dis.minuye de man.era que que la corriente del circuito dismi!a corriente en lo líneo tam~ién nuya. El ángulo de fose aumenta, lo disminuye. El ángulo de fase dismique significa é¡ue el circuito se nuye, lo cual significa que el ci,rcuito vuelve más inductivo. se vuelve niás resistivo. El ángulo de fose aumenta, l'o cual El ángulo de fase disminuye, lo significa que el circuito es·. r'ná~ incual ·significo que· el circuito es más ductivo, resistivo. El .ánguÍo ~de fose aumenta, esto signlfica que el ,circuito es ~ás in: ductivo. El ángulo de. fose disminuyi¡,~ I Jo cual· significo que el circúito· es._.más resistivo. RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen O En un circuito en paralelo simple RL hay una rama resistiva y una rama inductiva. O Lo corriente del circuito en- un circuito en paralelo RL se divide antes de entrar a los ramas, pasando una parte a través de la rama resistiva, en tonto que el resto fluye por la rama inductivo. O La corriente que pasa por una rama es independiente de la corriente en ~o otra. O Ambas ramas están conectadas directamente a la fuente de tensión. O La tensión se uso como vector de referencia cero, ya que es la magnitud común en el circuito en paralelo RL O La co~riente en la ramo resistiva de un circuito en pa_rale'lo RL se encuentra de acuerdo con la expresión IR= E/R. O La corriente en la ramo inductiva se encuentra aplicando la expresión IL E/XL. O La corriente en la línea se encuentra sumando = vectorialmente las también se puede curto en paralelo O La impedancia las oposiciones en También se puede vi;i corri·entes de rama: ILIN.EA = + IL2· O Ld corriente de línea encontrar ap!icondo1 !LINEA E_/Z. O El ángulo de fase de un ~ir~ RL se obtiene por: ton f) IL/1:ni 6 tan O= R/'J<.v ó cos f) Z/R. de un drcuito en paralelo RL se encuentra sumando vector,ialmente paralelo... la ecuación que da la impedancia es Z RXL/(R2 XL'2J. determinar la impedancia según: Z EAP/ILINEA· = = = = = + O Las ecuaciones de la potencia para circuitos en paralelo R!L son idénticas a las em· pleadas en circuitos en serie RL. O Como la reactancla inductiva aumenta al aumentar la frecuencia, el ciocuito en paralelo RL se vuelve más resistivo al aumentar la fre• cuencía. pregunlas de repaso 1. ¿ Qué se entiende por corriente de línea, en un circuito en paralelo RL? Para las preguntas 2 a 10, suponga un circuito en paralelo RL con una tensión aplicada de 100 volts} un re.ristor con resistencia de 10 ohms y un inductor con reactancia inductiva d-e 20 ohms. 2. ¿ Cuál es la corriente en el resistor? ¿ Cuál es en el inductor? 3. ¿ Cuál es la tensión en el resistor? ¿ Cuál es en el inductor? 4. ¿ Cuál es la impedancia del circuito? 5. ¿ Cuál es el ángulo de fase del circuito? 6. ¿Cuál es la potencia aparente? ¿Cuál es la potencia real? ¿Cuál es el factor de potencia? 7. ¿ Cuál es el valor de la corriente de línea? 8. ¿ Por cuál factor debe multiplicarse la frecuencia para que el circuito paralelo se convierta efectivamente 1:::.1 un circuito resistivo? 9. Responda las preguntas 3 a 5, para el caso de que la frecuencia se duplique. 10. Responda las preguntas 5 a 7 para eJ caso de que la frecuencia se triplique. CIRCUITOS RC 4-55 circuitos RC Un circuito con resistencia (R) y capacitancia (C) se conoce como circuito RC. Los métodos que se usan para resolver circuitos RO dependen de si la resistencia y la capacitancia están en serie o en paralelo. Esto es similar a lo que ya se ha visto en relación con los circuitos RL. De hecho, las condiciones que existen en los circuitos RC· y los métodos que se aplican para resolverlos son muy similares a los que se emplean en circuitos RL. La diferencia principal estriba en la relación de fase, ya que, según se recordará de lo estudiado en el volurnen 3, la relación de fase entre corriente y tensión en un circuito capacitivo es diferente de la que existe en un circuito inductivo. Circuitos RC Corriente y voltaje en un capacitor COMO FORMAS OE ONDA COMO VECTORES + Corriente Voltaje 1 K----90º 1 4 1 1 1 1 1 1 F los circuitos RC son combinaciones en serie o en paralelo de resistencia y capacitancia. El análisis de los circuitos RC se basa en el hecho de que la corriente en. un circuito puramente capacitivo está adelantada 90° con respecto al voltaje Por. lo general, un circuito RC es aquel que contiene resistores y capacitares. Sin embargo, cualquier circuito real tiene algo de resistencia en el alambrado del circuito y algo de capacitancia entre conductores o entre el alambrado y las partes metálicas circundantes. Por lo tanto, los circuitos RC existen en realidad, aun cuando no se utilicen resistores o capacitares; aunque, en estos casos, los valores de la resistencia y la capacitancia generalmente son muy pequeños. Por esa razón, en este volumen, se hará caso omiso tanto de la resistencia como de la capacitancia del alambrado del circuito. 4-56 CIRCUITOS EN SERIE RC circuitos en serie RC ¡¡ 1¡. 1 'i 11 !i il 1 En un circuito en serie RC, una o más resistencias están conectadas en serie con una o más capacitancias, de manera que la corriente total del circuito fluye a través de cada una de las componentes. En las siguientes páginas, para el estudio de tensión, impedancia y corriente en circuitos RC, se considerará el caso de una sola re'Sistencia en serie con una. sola cap·acitancia, a menos que se especifique otra cosa. Cuando hay más de una resistencia o capacitancia, el análisis del circuito es igual, salvo que en ese caso la resistencia o capacitancia única se convierte a la resistencia o capacitancia total. ·1,· Capacitor de la carga l,,,_i f 1 ~ 1 Todo capacltor tiene fugas, ocasionadas por la resistencia del capaci" tor de c-c. Normalmente, la resis" tencia de un capacitor de e-e es muy alta, de manera que, esencialmente, el capacitor funciona como un capacitor ideal, dejando pasar a la e-a y bloqueando a la e-e De lo estudiado en el volumen 3, se recordará que todo capacitor tiene cierta fuga, formada por una pequeñá cantidad de corriente que pasa a través del dieléctrico. Efectivamente, Ja corriente de fuga destruye la relación de 90° entre la tensión en las terminales del capacitar y la corriente que pasa a través de él, de manera que la corriente, en realidad, está adelantada con respecto a la tensión por un ángulo de fase menor qúe 90°. Sin embargo, en la mayor patte de los capacitores, la corriente de fuga es tan pequeña que, para toda aplicación práctica, se puede considerar que el ángulo de fase es de 90° ._ Por lo tanto, en este volumen, los capacitares sin fugas y la corriente del capacitor se considerarán adelantados 90° con respecto a la tensión. EJ? la descripción de circuitos en serie RC de las páginas que siguen, se usa'.rá la corriente del circuito como la referencia de fase para todas las demás magnitudes del circuito, tal como se hizo en circuitos en serie RL. También en este caso, la selección de las corrientes se hace por conveniencia, ya que es la misma en todas las partes del circuito. Cuando se usa corno referencia la corriente, los vectores de todas las magnitudes que están en fase con la corriente tendrán la misma dirección que el vector de corriente: Oº. CIRCUITOS EN SERIE 4-57 R( tensión ' Cuando fluye corriente en un circuito en serie RC, la caída de tensión en la resistencia (ER) está en fase con la corriente, en tanto que la caída de tensión en la capacitancia (E0 ) está atrasada 90° con respecto a la corriente. Puesto que la corriente en ambos es la misma, En estará acle• lantada 90º con respecto a E.,. Las amplitudes de las dos caídas de tensión se pueden calcular entonces por la siguiente fórmula: ER = IR Ea= IXo Igual que los circuitos en serie RL, la suma vectorial de las caídas de tensión es igual a la tensión aplicada. Expresado en forma de ecuación: L_a r~lación e~tre el voltaje aplicado y las caldas de voltaje en un circuito en serie RC es tal que el voltaje aplicado es igual a 18 SUMA VECTORIAL de las caldas de voltaje Circuito Representación vectorial 180 Volls ~ + Cálculos 2 EAPP " JER + Ec 2 ER= 180 Volts - = ~(180)2 + (240)2 B = 300 volts N,¡¡, Ec= 240 Volts la, e = Ec/ER = 240/180 = 1.33 e = 53.1" Ec= IXc Si una de las caldas de voltaje cambiara como resultado de un cambio ya sea ~n R o Xo •. el ángulo del. vector del voltaje aplicado también parecería cambiar. En realidad, es la corriente la que cambia de fase· esto es lo mismo que .se ha. sefíalado para los circuitos RL en serie. Para evitar confusión, considere siempre que el ángulo o es el ángulo entre I y EAAP Gráficamente, la tensión aplicada es la hipotenusa de un triángulo rectángulo cuyos catetos son las caídas de tensión ER y Ec, El ángulo ( B) de este triángulo vectorial entre la tensión aplicada y ER es igual al ángulo de fase entre la tensión aplicada y la corriente. Esto se debe a que ER e I están en fase. El valor de B se puede calcular a partir de: tan B = Eo/ER 4-58 CIRCUITOS EN SERIE RC ondas de tensión Las ondas de las tensiones en un circuito en serie RC son similares a las que se han visto para un circuito en serie RL. Muestran cómo la onda de tensión aplicada es la suma de todos los puntos instantáneos de las dos ondas de caída de tensión. También indican que los valores medio y efectivo de la onda de tensión aplicada son iguales a las respectivas .sumas vectoriales de los valores medio y efectivo de las ondas de caída de tensión. Esto queda ilustrado en el circuito resuelto en la página anterior. Valor rcm de EAPP (300 Volts) Valor rcm de ER--->l---l----f-----,f-"s------'i----'i--------(180 Volts) 360' Todo punto sobre la forma de onda de voltaje aplicado (EAPP) es la suma algebraica de los valores Instantáneos de las formas de onda Ea y Eo CIRCUITOS EN SERIE RC impedancia La impedancia de un circuito en serie RC es la oposición total al flujo de corriente que ofrecen la resistencia del circuito y la reactancia capacitiva. Se calcula de la misma manera que la impedancia en el caso de un circuito en serie RL, excepto porque se usa la reactancia capacitiva en lugar de la reactancia inductiva. Por lo tanto, la ecuación para calcular la impedancia de un circuito serie RC es Z = -,/R' + Xo' En la adición vectorial se toma en cuenta la diferencia de fase de 90° que hay entre la caída de tensión en la resistencia y la existente en la capacitancia. En un circuito en serie RC, la impedancia es la SUMA VECTO~ RIAL de la resistencia y la reactancia capacitiva - Cálculos Representación vectorial Circuito z VR2 + Xc2 = voo12 + r2012 = 72.8 ohms R-} z 700 tan o = XL/R Xc= 200 e R 2 oe 20/70 e 0,286 16º ,c:~-'-.,,.,-..-...a..,.....,. - - R3- -.... ....3 _ Xc _ Xc está atrasada 90° con respecto a R. La oposición total al flujo de corriente es su suma vectorial, que es la impedancia Z. El ángulo de Z depende de los valores relativos de Xc y R e 22 - -......;f3 Al crecer R con respecto a Xc, el ángulo de Z se hace más pequeflo Como R y Xc difieren en 90° y R está adelantada, el ángulo de fase de Z tendrá algún valor entre O y 90°. El ángulo exacto depende de los valores relativos de R y Xo. Si R es mayor, Z se aproxima más a 0°; si X., es mayor, Z se aproximará más a 90°. El valor del ángulo se puede calcular mediante cualquiera de las ecuaciones siguientes: tan B - X.,/R ó CDS B = R/Z El ángulo de fase de Z es igual al ángulo de fase entre la tensión aplicada y la corriente. De manera que si se conoce uno, automáticamente se conocerá el otro. Igual que en el caso de circuitos en serie RL, se aplica la regla de 10 a 1 a la impedancia de circuitos RC. Esto significa que si de Xo ó R, una de ellas es 10 o más veces mayor que Ja otra, el circuito funcionará esencialmente como si s6lo hubiese la mayor de ambas magnitudes. RC CIRCUITOS EN SERIE corriente La amplitud de la corriente en un circuito en serie RC se puede calcular a partir de la ley de Ohm si se conocen la tensión aplicada y la impedancia. Así, pues, Z donde I = EAP/Z = vR' + :Xc', Puesto que ]a corriente es la tnistna en todo· el circuito, se usa con10 referencia de fase. De manera que el ángulo entre ella y la jmpedancia detern1it1a si la corriente es más resistiva o más capacitiva. Téngase presente que este ángulo tiene un valor entre O y 90°, dependiendo su valor exacto de los valores relativos de la resistencia y la reactancia capacitiva. Cuanto mayor sea X 0, en co1nparac.ión con R, más se acercará. el ángulo a 90 grados y la corriente será 1nás capacitiva; en forrna similar, cuanto menor sea Xc en comparación con R, tanto más se aproximará el ángulo a O grados y la corriente será más resistiva. Si Xc es 1O o más veé'es mayor que R, la corriente se puede considerar puramente capacitiva, por lo que estará adelantada 90° con respecto a la tensión aplicada; en tanto que si R es 1O o más veces mayor que Xc, se puede considerar que la corriente es exclusivamente resistiva y, en consecuencia, que está en fase con la tensión aplicada. Se puede calcular la potencia del circuito 1nediante las mismas ecuaciones que se estudiaron en el caso de circuitos RL. En un circuito en serie RC, la corriente e,s la misma en todos los puntos y está adelantada con respecto al voltaje con un ángulo que se encuentra entre O y 90º Cálculos Circuito Representación vectorial EApp/Z f\, r- = fR= EAPP !!O Volts '-- } z- JIJ<¡ _ J2~8n ~- 1 IX~ 20n o 70n e = l!0/72.8 R 1.5 amperes tan z o = Xc/R = 8 ::.: 20n 20/70 16º = 0.286 El ángulo calculado aquf es el ángulo de fase de la corriente. Nótese que es igual al ángulo de la impedancia que se l!ncontró para el mismo circuito en la página anterior. Este se debe a que el valor de Xc y R determina el ángulo de la impedancia, que a su vez determina si la corriente es capaci" oe-_..,...___ tiva o resistiva l Xc El ángulo entre Z y R [ Q R z es igual al ángulo entre Z e I Xc que es igual al ángulo entre EAPP e 1 SIEMPRE ESTA DETERMINADO POR Xo Y R CIRCUITOS EN SERIE RC Las características de un circuito en serie RC varían según las diferentes frecuencias R 1500o 0 Al aumentar la frecuencia, la impedancia se acerca más y más al valor de la resistencia A UNA FRECUENCIA DE' l KC efecto de frecuencia Puesto que el valor de X.0 en un circuito en serie RC cambia de acuerdo con la frecuencia) todas las propiedades del circuito que son afectadas por· Xc también can1bian según 1a frecuencia·. Estas propiedades que dependen de la frecuencia son la imp1edanci.a, la amplitud y el ángulo de fase de la corriente y el factor de potencia del circuito. Püesto que el valor de X 0 es inversa1nente proporcional a la frecuencia, un aumento en ésta ocasiona una disminución en Xc, en tanto que una disminución en la frecuencia hace que Xc aun1ente. Corno ,resultado, cuando la frecuencia aumenta, disminuye la impedancia, aumenta la corriente del circuito, que se vuelve más resistivo, y el factor de potencia se aproxima más a l. Recíprocan1ente, cuando la frecuencia desciende, aumenta la impedancia, disminuye la corriente del circuito, que se vuelve más capacitivo, y el factor de potencia se aproxima más a cero. Esta es la curva de respuesta de frecuencia def circuito. A frecuencias muy bajas, Z es prácticamente infinito; mientras más alta sea la frecuencia, menor será la impedancia, acercándose al valor de R, sin llegar nunca a él N 4000 2000 500 1000 1500 f (cps) 2000 2500 3000 CIRCUITOS EN SERIE RC problemas resueltos Problema 12. ¿Cuál es la tensión aplicada en el circuito de la figura? La tensi6n aplicada es la incógnita que debe calcularse. Por lo tanto, el primer paso es considerar las ecuaciones del cálculo de la tensión aplicada. Estas ecuaciones son las siguientes: y A partir de la información dada en el diagrama del circuito que sigue, resulta obvio que no es aplicable la ecuación EAP = IZ, ya que, para encontrar Z, debe conocerse el valor de Xc. A su vez, para encontrar el valor de Xo, debe conocerse la frecuencia de la tensión aplicada, información que no está dada. ( I • 0.5 Ampere R • lOOn T- e • 20µ1 75 Volts Por lo tanto, la tensión aplicada sólo se puede determinar mediante la ecuación EAP = ,J ER2 + E 0 2 . Sin embargo, antes de que se pueda hacer esto debe calcularse la caída de tensión en la resistencia, Cálculo de ER: ER = IR = 0.5 ampere X 100 ohms = 50 volts Cálculo de EA,: EA•= \fER' + E0' = y (50)'+ (75)' =' y8,125 = 90 volts Problema 13. ¿Cuál es la impedancia del circuito? Antes de calcular la tensión aplicada, no se podía determinar la impedancia, debido a que, en la ecuación para calcular la impedancia, Z = EAP/I, el valor de EAP no se conocía, en tanto que en la ecuación Z = yR' + Xc', no se conocía el valor de X.,. Sin embargo, ahora que se ha calculado la tensión aplicada, EAP, se puede determinar fácilmente la impedancia: Z = EAP/1 = 90 volts/0.5 ampere = 180 ohms CIRCUITOS EN SERIE I RC 1=0.5 Ampere R=lOOn C =ZOµf problemas resueltos ( cont.) Problema 14. ¿Cuál es el ángulo de fase del circuito? Como se 'Sabe, las tres ecuaciones que se usan comúnmente para calcu~ lar .el ángulo de fase, (), son las siguientes: cos O = R/Z tan O= Xo/R tan O= Ec/ER La segunda ecuación no es ap1icab1e a este problema ya que no se conoce el valor de X<:J. Sin .embargo, se tiene la información suficiente para usar cualquiera' de las otras dos ecuaciones : cos O = O= tan O = O= R/Z = 100/180 = 0.555 56.3º Ec/ER = 75/50 = 1.500 56.3° Problema 15. ¿Cuál es la frecuencia de la fuente de energía en el circuito? La única forma en que se puede calcular la frecuencia es conociendo el valor de Xc. Este se puede calcular mediante la ecuación para la caída de tensión C, ya que se conocen tanto I como E0 . Así, pues, Ea= IXo de manera que Xc = Eo/I = 75/0.500 = 150 ohms Ya conocido el valor de Xc, se puede determinar la frecuencia mediante la ecuación para el cálculo de la reactancia capacitiva: Xo = 1 2..rc por lo tanto 1 f=--= 2,rCXo 1 53 6.28 X 0.00002 X 150 = cps CIRCUITOS EN SERIE RC problemas resueltos ( cont.) Problema 16. ¿Qué capacitancia debe tener el capacitar si la lámpara debe disipar la potencia nominal en watts (wattaje)? Para resolver este problema será conveniente cambiar las ecuaciones básicas, a formas nuevas. Lámpara de 100 watts (Resistencia 10 n) Puesto que se conoce la capacidad noI\; no Volts minal de potencia de la lámpara y su 60 CPS resistencia, en primer lugar - debe detere minarse la corriente que hará que la lárnpara disipe su pntencia nominal. Se comienza por la ecuaci6n que relaciona la potencia (P), la corriente (I), y la resistencia (R), o P = l'R. Esta ecuación puede cambiar a una forma que permita resolver la corriente, de la manera siguiente: P = I'R o l' = P /R, que se convierte en I Puede calcularse la corriente que requiere la l¡impara·: I = yP/R = y!00/10 = y'JO = 3.16 amperes Es un circuito en serie, de manera que deben fluir 3.16 amperes en toda su longitud. Con la tensión aplicada de 110 volts, la impedancia de circuito que hará posible el paso de 3.16 amperes se puede encontrar con la ley de Ohm, en la forma: Z = EAP/I = 110 volts/3.16 amperes= 34.8 ohms Por lo tanto la impedancia del circuito 1 que es la su1na vectorial de la resistencia de la lámpara y la reactancia del capacitar, debe ser de 34.8 ohms. Se conoce el valor de la resistencia de la lárnpara (R) y la in1pedancia del circuito (Z). A fin de determinar la reactancia capacitiva (Xc) ~ se puede cambiar la ecuación para impedancia, Z = V R 2 + Xc 2 + Xc 2 Xc = \ÍZ, 2 Z = VR2 + Xc2 que se convierte en Z 2 = R 2 Despejando a Xc'.l, Xc 2 = Z 2 R que se convierte en 2 - - R2 por lo tanto, Xc = \1(34.8)' - (10)' = yl,411 = 37.6 ohms En consecuencia, en el capacitor debe haber una reactancia capacitiva de 37.6 ohms. Para obtener el valor de la capacitancia cuya reactancia sea de. 3 7.6 ohms con una tensión de 60 cps aplicada, se comienza por la ecuación básica que determina la reactancia capacitiva y se can1bia como sigue: 1 Xc i 1 Resolviendo C: ,1 Por lo tanto, = 21rfC o 1 21rfXc C=-- 1 1 C = -6.-28_X_6_0_X-37-.6 = 14,160 = 70 microfarads f RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen O Puesto que en un circuito en serle RC la corriente de! circuito fluye a través tanto de la resistencia como de la capacitancia, se usa dicha corriente como referencia de fase. [] La caída de tensión en la resistencia está en fase con la corriente, en tanto que la caída de tensión en !a capacitancia est6 atrasada 90 grados con respecto a la corriente. O La caída de tensión en la resistencia se puede encontrar mediante la expresión ER ~-= IR.. O La calda de tensión en la capacitancia se puede determinar mediante E0 [J = 1)(,,. La suma vectorial de las caídas de tenr.Jón en un circuito en serie RC es igual a la + fo·.( O El ángulo de fase se puede obtenér a partir tensión aplicada: EAr = V En.2 de tan()= E0 /ER; ó tan (j X.O/R; 6 cos .() = ER/EAP; ó cos (} R/Z. O La ecuación = = fJOra calcular la impedancia Eln un circuito en serie RC es Z = \lR 2 corriente es igual en todo el circuito y se determina por: 1 = EA:rfZ. + Xc2, D La O Las ecuaciones de potencia para resolver un circuito en serie RC son similares a las de circuitos en serie RL. ·O Puesto que la reactti.ncio capacitiva Xo disminuye cuando la frecuencia aumenta, al aume11tar ésta, un circuito en serie RC se vuelve más resistivo. preguntas de repaso 1. En un diagrarr1a vectorial de tensiones de un circuito en serie RC, ¿ qué parte del circuito se toma como vector de referencia? ¿ Por qué? 2. ¿ Cuál es la regla de 1O a 1 para calcular la resistencia y h:1. reactancia capacitiva en un circuito en serie RC? 3. ¿ Qué significa corriente de fuga? ¿ Qué efecto tiene la corriente de fuga en la relación de fase que hay entre la tensión y la corriente de un capacitor? 4. ¿ Cuál es la resistencia en un circuito en serie RC cuando la impedancia es de 130 ohms, y la reactancia capacitiva de 50 ohms? 5. ¿ Cuál es el ángulo de fase para el circuito de la pregunta 4? 6. La tensión aplicada a un circuito en serie RC es de 100 volts1 la cual produce una corriente de 5 amperes. ¿ Cuál es la magnitud de la impedancia del circuito? 7. La potencia disipada en un circuito es 500 watts, la impedancia es 10 ohn1S, y el ángulo de fase es 60 grados. ¿ Cuál es el valor de la corriente en el circuito? B. ¿ Cuál es el valor de la potencia aparente de un circuito que disipa 500 watts, y cuyo factor de potencia es 0.25? 9. ¿ Entre cuáles valores se puede encontrar el factor de potencia de un circuito en serie RC? ¿ Por qué? 10. ¿ Cuál es la tensi6n en un capacitar de un ~ircuito en serie RC cuando la tcnsi6n aplicada es 100 volts, y la tensión en el resistor es de 80 volts? 4-66 CIRCUITOS EN PARALELO RC circuitos en paralelo RC En un circuito en paralelo RO, una o más cargas resistivas y una o más cargas capacitivas, se conectan en paralelo a una fuente de tensión. Por lo tanto, se tienen ramas resistivas, que sólo tienen resistencia; y ramas capacitivas, que sólo tienen capacitancia. La corriente que sale de la fuente de tensión se divide entre las ramas: de manera que se tienen diferentes corrientes en diferentes ramas. Por lo tanto, la corriente no es una cantidad común, como lo es en el circuito en serie RC. El equivalente de este circuito es este circuito C¡ 3µf R¡ 3n Rror 20 Cror 5 µf R _R¡xR¡ TOT - ii"j""i1fi .i-Ll.20 6+ 3 CTOT ª C¡ + C¡ a 2 + 3 a 5 µf Cuando se calculan las magnitudes totales del circuito correspondientes al voltaje aplicado, corriente de linea, impedancia y potencia, las ramas resistivas y capacitivas deben reducirse primeramente a sus equivalentes más simples La descripción de circuitos en paralelo RC que aparece en las si~ guientes páginas abarcará circuitos en paralelo que tienen una sola rama resistiva y una sola rama capacitiva. Los circuitos que tienen más de una rama resistiva o más de una capacitiva son idénticos, excepto que, al resolver magnitudes generales del circuito, por ejemplo impedancia o corriente de línea, primero deben reducirse las ramas, resistiva o capacitiva a una rama única equivalente, resistiva o capacitiva. CIRCUITOS EN PARALELO RC 4-67 tensión En un circuito en paralelo RC, como en cualquier circuito en paralelo, la tensión aplicada llega directamente a cada rama. Por lo tanto, las tensiones de rama son iguales entre sí, así corno con la tensión aplicada; y las tres están en fase. De manera que si se conoce cualquiera de las tensiones del circuito, se conocerán todas las demás, puesto que la tensión es común en todo el circuito, sirve como cantidad común en cualquier representación vectorial de circuitos en paralelo RO. Esto significa que, en cualquier diagrama. vectorial, el vector de referencia tendrá la misma dirección, o relación de fase, que la tensión del circuito. La resistencia de circuito y la corriente a través de esa resistencia son las dos magnitudes que tienen esta relación con la tensión del circuito, y cuyos vectores, por lo tanto, tienen dirección de cero grados. En un circuito en paralelo RC, cada voltaje de rama es igual al voltaje aplicado Las relaciones de fase entre las varias magnitudes en un circuito en paralelo RC se expresan en relación a la forma en que sus fases difie· ren del voltaje del circuito. Esto se debe a que el voltaje es igual en todo el circuito, lo que. proporciona una base para expresar diferencias de fase Como forma de onda Como vector 4-68 CIRCUITOS EN PARALELO RC corriente de rama La corriente .en cada rama de un circuito en paralelo RC es inde- p,endiente de la corriente en las demás ramas. La corriente en una rama depende sólo de la tensión en la .rama y la resistencia o reactancia capa- EAPP 300 Volts citiva que exista en ella. La corriente en la rama resistiva se calcula así: por la ecuación: La corriente en la rama capacitiva se obtiene a partir de la siguiente ecuación: La corriente en la rama resistiva está en fase con la tensión de la rama, en tanto que la corriente en la rama capacitiva está adelantada 90°, con Corriente en una ·rama resistiva Corriente en una rama tapacitiva EAPP Corriente y voltaje están en fase Corriente adelantada 90° respecto al voltaje Corriente en la rama capacitiva, adelantada 90° con respecto a la resistiva respecto a la tensión en la rama. Puesto que ambas tensiones en las ramas son iguales, la corriente en la rama capacitiva (Ic) debe estar adelantada 90° con respecto a la corriente en la rarna resistiva (IR), CIRCUITOS EN PARALELO ~69 RC La corriente de línea en un circuito RC en paralelo es igual a la SUMA VEC· TORIAL de la corriente que hay en la rama resistiva más la que fluye en la rama capacitiva Circuito Representación vectorial ILINEA\ ief:.>s!J r::;;NJjJA IR EAPP Cálculos 1 ILINEA :: . EAPP e J(1)2 + (0,5)2 = 1.1 Ampere tan o e le/IR e le 0.5 Ampere J~ - ~ 0,5/1 e 0,5 e 26,6º O corriente de línea Puesto que las corrientes en las ramas de un circuito en paralelo RO están defasadas entre sí, deben sumarse vectorialmente para determinar la corriente en la línea. Ambas ramas están defasadas 90° entre sí, de manera que sus vectores forman un triángulo rectángulo, cuya hipotenusa es la corriente de la línea. La ecuación para calcular la corriente de la línea, !LINEA, es Si se conocen la impedancia del circuito y la tensión aphcada puede también calcularse la corriente en la línea a partir de la ley de Ohm: ILINEA = E/Z La corriente en la línea es la suma vectorial de las corrientes resistí va y capacitiva Corriente de lfnea La corriente capacitiva está adelantada 90" con respecto a la resistiva 4-70 CIRCUITOS EN PARALELO RC corriente de línea (cont.) Puesto que la corriente en la rama resistiva de un circuito en paralelo RC está en fase con la tensión aplicada, en tanto que la corriente en la rama capacitiva está adelantada 90° con respecto a la tensión aplic~da, la suma de ambas corrientes de rama, o sea la corriente de línea, estará adelantada con respecto a la tensión aplicada por un ángulo de fase inferior a 90° pero mayor que 0°. El ángulo exacto depende de si la corriente capacitiva es mayor o ménor que la resistiva. Si la corriente capacitiva es mayor, el ángulo se aproximará a los 90°, en tanto que si es mayor la corriente resistiva, el ángulo se aproximará a 0°, En casos en que una de las corrientes sea10 o más veces mayor que la otra, se puede La corriente de linea en un circuito paralelo RC tendrá un ángulo de fase que se encuentra entre O y 90º, adelantado. El valor de o depende de los valores relativos de las corrientes capacitivas y resistivas en las ramas considerar que la corriente de la línea tiene un ángulo ~e fase de cero grados si la corriente resistiva es mayor o de 90° si la coriente capacitiva es mayor. El valor del ángulo de fase se puede calcular a partir de los valores de las dos corrientes en las ramas, mediante la ecuación: Substituyendo las cantidades le = E/Xc e la = E/R en la ecuac10n anterior, se pueden derivar otras dos ecuaciones útiles para calcular el ángulo de fase l). Estas son las siguientes: tan 8 = R/X., cos 8 = Z/R U na vez conocidas la corriente de la línea y la tensión aplicada a un circuito en paralelo RC, se puede determinar la potencia del circuito mediante las mismas ecuaciones que se han estudiado para circuitos en paralelo RL. Son las siguientes: p APARillNTE = PREAL donde cos f) = EAPILINEA EAPARENTEILINEA es el factor de potencia. cos () CIRCUITOS EN PARALELO RC ondas de corriente Las corrientes en las ramas de un circuito en paralelo RC están defasadas entre sí; su suma vectorial y no su suma aritmética proporcionará la corriente de la línea. Esta es la misma condición que existe para ]as caídas de tensión en un circuito en serie RC. Al sumar vectorialmente las corrientes, se suman sus valores instantáneos en cada punto y luego se determina el valor medio o efectivo de. la corriente resultante. Esto se puede apreciar en las ondas de corriente mostradas. Estas son las ondas correspondientes al circuito que se ha resuelto en la página 4-69. Valor rcm de ILJNEA (1.1 Ampere) ILINE Valor r e ~ f-,F--,..--,~---~.,.__.,._ _________. delR---~i-,~.,__,_______,.___,,~-----(1 Ampere) Valor rcm 7 hH--""<c--· dele~ (0.5 Ampere) Todo punto en la forma de onda de corriente de linea (!LINEA) es la suma algebraica de los valores instantáneos de las ondas lr.t e le. El valor rcm de las ondas de corriente de linea se muestra en consecuencia, igual a la suma vectorial de los valores rcm de las ondas la e le 4-72 CIRCUITOS EN PARALELO RC En un circuito en paralelo RC z= RxXc ..J R2 + Xc2 RXXc 30 X 30 Z= - - ../R2+Xc' = = 900 ..¡ (30)2 + (3o/i = 42.4 21 Ohms Cuando la resistencia y la reactancia capacitiva son Iguales, la impedancia no es de la mitad del valor de uno de ellos o 15 ohms, como podría suponerse con base en el conocimiento de resistencias en paralelo impedancia i !I ,1 11 La in1pedancia de un circuito en paralelo RO, representa la oposición total al flujo de corriente que ofrece la resistencia de la rama resistiva y la reactancia capacitiva de la rama correspondiente. Como la impedancia de un circuito en paralelo RL, se puede calcular por medio de una ecuación similar a la que sirve para deterrriinar la resistencia total de dos resistencias en paralelo. Sin embargo, igual que en el caso de circuitos en paralelo RL, dos cantidades vectoriales no se pueden sumar directamente; la suma vectorial deberá usarse en su lugar. Por lo tanto, la ecuación para calcular la impedancia de un circuito en paralelo RC es la siguiente: RXo z =--;,=== \/R' + Xc' donde \/R2 + Xo2 es la suma vectorial de la resistencia y la reactancia capacitiva. En casos en que se conoce la tensión aplicada y la corriente de línea del circuito) se puede determinar la impedancia sirriplemente mediante la ley de Ohm, en la forma siguiente: La impedancia: de- un circuito en paralelo RC siempre es menor que la resistencia o la reactancia capacitiva de cada una de las ramas. Los valores relativos de X(l y R determinan cuán capacitiva o resistiva es la corriente de línea del circuito. La menor, y, por lo tanto, que permita el flujo de mayor corriente en la rama, es el factor determinante. Por la tanto, si X 0 es menor que R, la corrjente en la rama capacitiva es mayor que la corriente en la rarna resistiva y la corriente en la línea tiende a ser más capacitiva. Lo opuesto es cierto si R es menor que x·0 • De X 0 o R, si una de ellas es 1O o rr1ás veces mayor que la otra, el circuito funcionará, desde el punto de vista práctico, como si la rama con la mayor de las dos magnitudes no existiera. CIRCUITOS EN PARALELO 4-73 RC efecto de la frecuencia Como en todos los circuitos RL y RC, la frecuencia de la tensión aplicada determina 1nuchas de las características de un circuito en pa~ ralelo RC. La frecuencia afecta al valor de la reactancia capacitiva y, por lo tanto, también a la impedancia del circuito, la corriente en la línea y al ángulo de fase, ya que, hasta cierto punto, fstán determinados por el valor de X 0 • Mientras más alta sea la ftecuencia de un circuito en paralelo RC, más bajo será el valor de Xa. Esto significa que, para un valor dado de R, la impedancia también es menor haciendo que la corriente de la línea sea Las características de un circuito en paralelo RC varían con las diferentes frecuencias AJ aumentar la frecuencia, la impedancia se acerca más y más al valor de Xo, que tiende a cero; al disminuir la frecuencia, la impedancia se A UNA FRECUENCIA acerca al valor de R Df. 400 CPS Esta es la curva de respuesta de frecuencia del circuito cii' .2 8 N 40 20 200 400 600 800 1000 1200 f (cps) mayor y más capacitiva. Reciprocamente, cuanto menor sea la frecuencia, mayor será el valor de Xc, mayor la impedancia y menor y más resistiva la corriente en la líne.-a. Por lo tanto, el mismo circuito puede tener una corriente de línea pequeña, resistiva) a bajas frecu1encias, y una corriente de línea grande, capacitiva, a altas frecuencias. Además, puesto que según la regla de 1O a 1 se puede hacer caso omiso de la rama que tiene la corri~nte menor cuando una de ellas es 1O o más veces mayor que la otra; un circuito en paralelo RO puede funcionar como un circuito en serie sim.ple) resistivo o capacitivo, dependiendo de la frecuencia. 4-74 CIRCUITOS EN PARALELO RC problemas resueltos 110 Volts 60 cps Problema 17. En el circuito, determinar la impedancia, las corrientes de rama, la corriente de línea, el ángulo de fase (O), y la potencia real. Un análisis del diagrama del circuito muestra que se deben resolver todas las magnitudes desconocidas, con excepción de la reactancia capacitiva Xc y la potencia aparente. Sin embargo, para encontrar la impedancia, es necesario conocer X 0 , de manera que también ésta debe calcularse. Cálculo de X O : 1 1 1 X,, 2,,-fC = 6.28 X 60 X 0.000002 = -0.-00-0-754 = 1,326 ohms Cálculo de Z: 1,000 X 1,326 1.326,000 = ----- = y(l,000)' + 1,32'6)' 798 ohms 1,661 Cálculo de las corrientes de rama: Aquí se aprecia que para deterrninár la corriente de línea, el ángulo de fase y la potencia real, no es necesario que se calculen las corrientes de rarna, ya que se conoce la tensión aplicada y la impedancia y,. en consecuencia, se puede aplicar la ley de Ohm. Las corrientes de ran1a se calculan sólo porque se han pedido. h = E/R = 110 volts/1,000 ohms = 0.11 ampere Ic = E/Xc = 110 volts/1,326 ohms = 0.083 ampere Cálculo de ILINEA !LINEA: = Vln':¡:-Ic' e: tan e = = y(ü.11)' +-(0.083)' = yü.019 = 0.14 ampere Cálculo de R/X,, = l,000/1,326 = 0.754 Cálculo de la potencia real: PnEAL = cos e 0.14 X 0.798 = 12.3 watts EILINEA = 110 X COMPARACIÓN DE CIRCUITOS RC 4-75 comparación de circuitos RC en serie y en paralelo R e -Es·:.'íá' :mi$~~- en·'.·toc{as-)Os. portéS dél Se diV-id~ 'erítnr' 'IÓs c"ra·~~f -~_-s·i;t(~á··- ·éircu\t0. Poi'. lo.·tanfo,· las cq,rrie'ntes· Y:cqpÓcitiva·. -~~ :·R '. Y: é ·~i$tón·. ·_en· fás_e. · , , !~OT : : :_ \f'l~2·:+- 102 IR= EAP/R l(i·-= Ej..'p/Xó. La éorriente ·en C está odelan'tcidá. en 90 ° resF*cto Tensión La Suma vectorial ·de las caídas de ten~ión ei'r R· ·y C es igual a la tensión· opl icada._- - ~ - = - :_EAP .../ER2 + Ec2 la tensiOn en C está atrasada 90° con respectó a la tensión en R. lm'pédancia Es' la suma vectorial-de la resiste·n- la corri_elite• éri . R: Z=VR'+Xc' Se calcula igual -que las resistencias en paralelo, excepto pOrque se utiliza lo sumo vecto._,~;a~I~·-~ Es el ángulo entre. _ia corrienté- del circuito y la tensión aplicada. tan 6 = ,!;,/ER = Xc/R cos fJ R/Z Es el ángulo entre la corriente en la línea y lo tensión aplicada. tan fJ 10 /IR R/Xc cos8=Z/R cia y la reactancia · capacitiva. Angulo de fase (8} -c'.:I La tensi6n -e'n cada' rama es la miSma que la tensión ap\lcada, Por: lo tanto, las ten'sioríes en R y C están en fase. = Z = RXc/VR' + Xc' = = Potencia La potencia transmitida por ;la fuente es potencto aparente. La potencia consumida efectivamente en el circuito, es potencia real. El factor de potencia determina la porción de- la potencia aparente- que es potencia real. PAPARENTE = EApl PREAL EAPI cos 8P. F. = cos 8 Efecto del aumento de frecuencia Xo disminuye, lo que a su, vez hace que aumente la corriente de circuito. El ángulo de fose diSminuye, lo que significa que el circuito es más resistivo. X:o disminuye, la corriente de la rama capacitiva aumenta, de manera que lo corriente en la lineo también aumenta. El ángulo de 'fase. aumenta, por /lo que el circuito es más capacitivo. Efecto del aumento de la resistencia El ángulo de fose disminuye, lo que significa que el circuito es más resistivo. Et ángulo de fase aumenta, lo que significo que el circuito es más capacitivo. Efecto del aumento de capacitancia El ángulo de fase disminuye, lo que significa que el circuito es más resistivo. El ángulo de fose auinenta, lo que significo que el circuito es más capacitivo, = 4-76 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen ,O En un circuito en· paralelo RC, la ,tensión aplicada es la misma en todas las ramas. Por lo tanto; se usa como referencia de fase. ,O La corriente en cado rama de un circuito en paralelo RC es independiente de la corriente en las demás ramos. O La corriente en la rama resistiva se obtiene según IR= EAp/R. la rama capacitiva se determina a partir de 1,a = EAP/Xc, ,O D la corriente en Lo corriente de la línea + 10 2. se obtiene sumando vectorial mente las corrientes en las ramas. !LINEA = V JR2 Tamb1'én se puede determinar mediante la ley de Ohm para circuitos de e-a 1 = E/Z. O El ángulo de fase de un circuito en paralelo RC se obtiene por tan O= l,o/lR; o tan fJ = R/Xc; o cos O= Z/R. O La impedancia se determina mente las oposiciones en paralelo. lo ecuación que determino Z = R>\cil YR2 sumando vectorialla impedancia· es: + >\c2 l, O las ecuaciones de la potenci"a paro un circuito en paraleJo RC son idénticos a las de los circuitos en serie RC. D La reoctancia capacitiva Xo disminuye· al aumentar, lo frecuencia, por lo que al aumentar lo frecuencia, el circuito en paralelo RC tiende a comportarse- como un circuito exclusivamente capacitivo. preguntas de repaso l. ¿ Qué significa el término corriente de llnea en un circuito en paralelo RC? Para las preguntas 2 a 10, suponga un circuito en paralelo RC al que se aplica una tensi6n de 100 volts, un resistor con una resistencia de 20 ohms, y un capacitar con una reactancia capacitiva de 10 ohms. 2. ¿ Cuál es la corriente en el resistor? ¿ Cuál es en el capacitar? 3. ¿Cuál es la tensión en el resistor? ¿ Cuál es en el capacitar? 4. ¿Cuál es la impedancia del circuito? 5. ¿Cuál es el ángulo de fase en el circuito? 6. ¿ Cuál es la potencia aparente? ¿ Cuál es. la potencia real? ¿ Cuál es el factor de potencia? 7. ¿ Cuál es el valor de la corriente de linea? 8. ¿ Cuánto tiene que multiplicarse la frecuencia para que el circuito en paralelo se convierta efectivamente en un circuito capacitivo? 9. Responda las preguntas 3 a 5 para el caso en que la frecuencia se duplique. 10. Responda las preguntas 5 a 7 para el caso en que la frecuencia se triplique. CIRCUITOS LCR 4-77 circuitos LCR Se han establecido ya las propiedades fundamentales de los circuitos resistivos, inductivos y capacitivos, así como los circuitos" que tienen resistenéia e inductancia y los que tienen resistencia y capacitancia. Ahora se estudiarán circuitos que tienen las tres propiedades básicas de inductancia (L) capacitancia (C) y resistencia (R). A estos circuitos se les llama circuitos LCR y pueden consistir en combinaciones de inductancia, capacitancia y resistencia, ya sea en serie o en paralelo. Se observará que todo lo estudiado previamente Con respecto a circuitos resistivos, in~ ductivos y capacitivos se aplica al análisis de los circuitos LCR. Además, se encontrarán algunas nuevas propiedades y características. Circuitos puramente resistivos contienen sólo resistencia Circuitos RC contienen resistencia y capacitancia e Circuitos puramente inductiws contienen sólo inductancia Circuitos LC cotJllenen Inductancia y capacitancia Circuitos puramente capacitivos contienen sólo capacitancia Circuitos LCR contienen inductancia, capacitancia y resistencia Circuitos RL contienen resister.cia e inductancia La descripci6n de circuitos LOR que se presenta en las paginas siguientes se divide en dos partes: una que trata sobre circuitos en serie, y la otra sobre circuitos en paralelo. Tanto para los tipos en serie como en paralelo, se estudian primero ct'rcui'tos LC puros. Estos son circuitos que tienen inductancia y capacitancia, pero carecen de resistencia. Después de que se hayan descrito completamente los circuitos LC, se incluirá la resistencia y se analizarán circuitos prácticos LOR. 4-78 CIRCUITOS EN SERIE LCR circuitos en serie LC Un circuito en serie LC consta de una inductancia y una capacitancia conectadas en serie con una fuente de tensión. No hay resistencia en el circuito. Desde luego, esto es imposible en la práctica, ya que todo cirª cuito tiene cierto grado de resistencia. Sin embargo, la resistencia del circuito correspondiente al alambrado, el devanado de la bobina y la fuente de tensión suele ser pequeña y, por lo tanto, tiene poco o ningún efecto en la operación del circuito, Un circuito en serle LC C: EAPP= L 1 e = Xc= L= Z= XL= En un circuito en serie LC, la inductancia y la capacitancia están conectadas en serie de manera que la corriente total del circuito fluye a travé"s de ambas. Puesto que la inductancia y la capacitancia están en serie, sus reactancias XL y Xo también están en serie 111 9= IR Las magnitudes de circuitos en serie LC que, normalmente tienen interés son el voltaje, aplicado, EAPPi La corriente I; la inductancia L; la reactancia inductiva XL; la capacitancia C; la reactancia capacitiva Xc; la impedancia Z y el ángulo de fase o Como en todos los circuitos en seriei la corrient,e en un circuito serie LC es la misma en todos los puntos. De manera que la corriente en la inductancia es la misma y, por lo tanto, está en fase con la corriente en la capacitancia, Debido a ello, en cualquier diagrama vectorial de un circuito en serie LC, la dirección del vector de corriente es la dirección de referencia de 0°. Todas las demás magnitudes, tales como la tensión aplicada y las- caídas de tensión en el circuito, se expresan sobre la base de su relación de fase con respecto a la corriente del circuito. También, como en el caso de los circuitos RL y RC, se selecciona la corriente como referencia de fase, por conveniencia; no porque el ángulo de fase de la corriente sea fijo y no cambie. El ángulo de fase de la corriente depende de las propiedades del circuito, de manera que efectivamente cambia. Lo importante es la dífierencia de fase entre la corriente y la tensión aplicada; vectorialmente esto es lo mismo, independientemente de que se use la corriente o la tensión corno referencia de fase. CIRCUITOS EN SERIE LCR 4-79 Circuito serie LC EL Representación vectorial (20 Volts) e Ec 1 Ec (40 Volts) EAPP~ (20 Volts) 90º t El voltaje aplicado es igual a la suma vectorial de la caída de voltaje en la inductancia (EL) y la calda en la capacitam;ia (Ec). Si EL es mayor que Ec, la corriente es puramente inductiva, de manera que el voltaje aplicado está adelantado con respecto a la corriente por 90º; y si Eo es mayor que EL, la corriente es puramente capacitiva de manera que el voltaje aplicado está atrasado 90° con respecto a la corriente tensión Cuando fluye corriente alterna en un circuito en serie LC, las caídas de tensión en la inductancia y la capacitancia dependen de la corriente del circuito y de los valores de XL y X 0 • Las tensiones se determinan de la sigttien te manera : Ec = IXc y La tensión en la inductancia está adelantada 90° con respecto a la corriente, en tanto que la tensión en la capacitancia, está atrasada 90° con respecto a la corriente. Puesto que la -corriente en ambos es la misma, la tensión en la inductancia estará adelantada 180º con respecto a la de la capacitancia. Téngase presente que, debido a las diferencias de fase, en un circuito en serie RL. o RC la suma vectorial de las caídas de tensión es igual a la tensión aplicada. Esto también ocurre en un circuito en serie LC,. Sin embargo, se observa una diferencia, por la forma en que se usa la suma vectorial en circuitos LC. En circuitos RL y RC, los vectores de tensión están defasados 90° entre sí, de manera que se utiliza el teorema de Pitágoras para sumarlos. Sin embargo, el método usado para sumar vectores que difieren 180°, según se recordará consiste en restar el vector más pequeño del mayor y asignar a la resultante la dirección del mayor. Aplicado a circuitos en serie LC, esto significa que la tensión aplicada es igual a la diferencia entre las caídas de tensión en la inductancia y la capacitancia., cuando el ángulo de fase entre la tensión aplicada y la corriente del circuito, determinado por la mayor de· las caídas de tensión. Por ejemplo, suponga que la caída de tensión en la inductancia fuese de 50 volts y en. la Capacitancia, de 40 volts. La tensión aplicada seria de 10 volts ( 50 ~ 40) y estaría adelantada 90° respecto a la corriente, ya que la mayor caída de tensión se presenta en la inductancia. LCR CIRCUITOS EN SERIE tensión (cont.) Una propiedad única de los circuitos en serie LC es que una de las caídas de tensi6n, ya sea EL o Eo, siempre es mayor que la t'ensión apli~ cada. Además, en algunos casos, ambas caídas de tensión sQn mayores que la. tensión aplicada. Según se confirmará más tarde, esto se debe a que las reactancias de la inductancia y la capacitancia tienen un papel doble en el circuito. Juntas se oponen a la corriente del circuito, en tanto que, independientemente, producen _sus caídas de tensión. En el primer caso, su relación de fase es tal que tienden a anularse recíprocamente, Por lo tanto, la oposición total que ofrecen a la corriente es menor de la que ofrecería una sola de ellas, de manera que se tiene un flujo de corriente mayor que el que una de ellas permitiría por sí misma. Sin embargo, cuando fluye esta corriente ocasiona una caída de tensión cuyo valor es el total correspondiente a cada reactancia particular. En efecto, la fuente de tensión "ve" un circuito con poca oposición al flujo de corriente de manera que transmite una corriente relativamente elevada. Pero al fluir en el circuito, la corriente encuentra una oposición que la fuente no "ve". En un circuito en serle LC, una o ambas caldas de voltaje son siempre mayores que el voltaje aplicado 1 EL EL =100 Volts (1000 Volts) EAPP EAPP 100 Volts . . .L_____, i 1 (lOOVolts) L+ Ec=90rolts Ambas caídas de voltaje son mayores que el voltaje aplicado r Ec (900 Volts) Pero las caídas de vol• tajo están 180º fuera de h,e De manera que la cai4a total de Voltaje es Igual al voltaje aplicado Un punto importante que debe recordarse es que, aunque una o ambas caídas de tensión es mayor que la tensión aplicada, están defasadas 180 grados entre si. Una de ellas efectivamente anula parte de la otra, de manera que la caída total de tensión siempre es igual a la tensión aplicada. CIRCUITOS EN SERIE. LCR 4-81 ondas de tensión En la página anterior se ha estudiado un circuito con caídas de tensión particulares de 1,000 volts y 900 volts; sin embargo, la fuente de tensión sólo era de 100 volts. La razón era que las caídas de tensión estaban defasadas 180° entre sí. Debido a su diferencia de fase, las dos caídas de tensión tenían que sumarse vectorialmente. Y, puesto que su diferencia de fase era tal que, en efecto, una tensión anulaba una parte de la otra, se efectuó la suma de vectores y se obtuvo por adición algebraica. Así, pues, una tensión se consideró positiva y la otra negativa; las dos cantidades se sumaron algebraicamente. Como se muestra, las ondas de las dos caídas de tensión también se pueden sumar algebraicamente y el valor medio o el efectivo de la onda resultante es, respectivamente, el valor medio o el efectivo de la tensión aplicada. Valor rcm deEL~~-"!-~~-1,c~~~~~-,...~~~--'\.--~~~~~-1-~~~(IOOO Volls) Valor rcm de Ec~~->+~~+-~~~~~'\.-~~~~~-/.~~~~~~~~~~ (900 Volts) Todo punto de la forma de onda de voltaje aplicado (EAPP) es la suma algebraica de los valores instantáneos de las formas de onda Er, y Eo CIRCUITOS EN SERIE Circuito LCR Representación vectorial Xc Cálculos = 110-0hms, inductivo zL_ impedancia. Se recordará de lo estudiado de los circuitos en serie RL y RG que era conveniente considerar resistencia, ·reactancia inductiva y reactancia capacitiva como magnitudes vectoriales debido a las relaciones de fase existentes entre las caídas de tensión que. originan y la corriente del circuito. Entonces, la dirección de estas· magnitudes vectoriales era igual a la dirección de sus respectivas caídas de tensión. Como resultado, el vector de impedancia tendría la misma dirección que la tensión aplicada. Estas mismas técnicas se usan para determinar la impedancia de circuitos en serie LC. La reactancia inductiva, como la tensión en la inductancia (EL), está adelantada 90° con respecto a la corriente del circuito (que es la referencia de Oº) y la reactancia capacitiva, como la tensión en la capa~ citancia (Ec), está atrasada 90° con respecto a la corriente. Puesto que la corriente es la misma en ambas, la reactancia inductiva está defasada 180° respecto a la reactancia capacitiva. Por tanto, la impedancia es la suma vectorial de las dos reactancias. Las reactancias difieren en 180°, de manera que su suma vectorial se encuentra restando la menor de- la mayor. Si la reactancia inductiva es mayor, la ecuación para calcular la impedancia es Z = XL - Xa. Y si la reactancia capacitiva es mayor, la ecuación es Z = Xo - X:L· A diferencia de los circuitos RL y RC, en los cuales la impedancia era una combinación de resistencia y reactancia, la impedancia en un circuito LC .es exclusivamente inductiva o bien exclusivamente capacitiva. Es exclusivamente inductiva si XL es la reactancia mayor y exclusivamente capacitiva si Xa es mayor. Generalmente, el tipo de impedancia se especifica inmediatamente después del valor de la misma. Por ejemplo, se dice una imp.edancia de 50 ohms capacitiva; o 1O ohms inductiva. Si la impedancia es capacitiva, la corriente es exclusivamente capacitiva; y si la impedancia es inductiva, la corriente es meramente inductiva. CIRCUITOS EN SERIE LCR 4--83 corriente En un circuito en serie LC fluye la misma corriente a través tanto de la inductancia como de la capacitancia. Si la reactancia inductiva (XL) es la mayor de las dos reactancias del circuito, la corriente e~ exclusivaM mente inductiva, y estará atrasada 90° con respecto a la tensi6n aplicada. Y si la reactancia capacitiva (Xa) es la mayor, la corriente es solamente capacitiva y estará adelantada 90° con respecto a la tensi6n aplicada. Por lo tanto, y por lo que respecta a la corriente y a la tensión aplicada, un circuito en serie LC es un circuito puramente inductivo o bien capacitivo de rilan era exclusiva: inductivo si la impedancia, que es la reactancia ne.ta, es inductiva, y capacitivo si la impedancia es capacitiva. La magnitud de la corriente está relacionada con la tensión aplicada y con la impedancia, de acuerdo con la ley de Ohm aplicada a circtÚtos de c-a. De manera que, si se conocen la tensión aplicada y la impedancia se puede calcular la corriente de la ecuación : Puede hacerse la siguiente pregunta: "¿ Qué sucede si las dos reactancias son iguales?" Esto es enteramente posible y, de hecho, con frecuencia así ocurre. Si las dos reactancias fuesen iguales en un circuito la magnitud de la corriente en circuitos en serie LC se determina según la Ley de Ohm - El ángulo de fase entre la corriente y el voltaje aplicado dependen de los valores relativos de ~.:t;_ :¡ Si XL es la reactancia más grande, la corriente está atrasada 90° con respecto al voltaje t EAPP~ 90° Si Xo es la reactancia mayor la co" rriente estará adelantada 90° con res" pecto al voltaje. LC puro, que se está considerando ahora, la impedancia sería cero. Por lo tanto, sin ninguna oposición, fluiría una corriente infinitamente grande. Naturahnente, esto nunca ocurre, ya que todo circuito tiene algo de resistencia. En los circuitos reales, cuando las dos reactancias son iguales, se tiene el paso de grandes corrientes y la magnitud de la corriente es limitada sólo por la résistencia del circuito. A esta condición se le llama resonancia, la cual se estudiará más adelante. ______ I ~-------c_,_ª_c_u_,_T_o_s_ EN s::•:t,:::ransmitida a la inductancia es , Potencia { transmitida¡¡ ---- ------e__ 11 \\_,,. \/ j ~I almacenada en el campo magnético cuando el campo se está desarrollando y regresa a la fuente cuando desaparece h 11 ~ - - - - - - - - - I¡ La potencia entregada a la capacitancia se almacena en el campo electrostático cuando el capacitar está cargando y regresa a la fuente cuando el capacitar descarga retorno Potencia real en un circuito ideal LC, igual a cero Ninguna potencia transmitida al circuito por la fuente, se consume. Toda regresa a la fuente. -La potencia real, que es la potencia consumida, es cero. potencia En un circuito en serie LO, la fuente transmite tanto a la Ínductancia como a la capacitancia, La energía representada por la potencia que se transmite a la inductancia es almacenada en el cám,po magnético que rodea la inductancia y la que se transmite a la capacitancia es almaceª nada en el campo electrostático entre las placas del capacitar. Puesto que teóricamente no hay resistencia en el circuito, toda la energía almacenada regnesa a la fuente cada vez que el campo magnético en la inductancia de'saparece y el capacitor se descarga. Por lo tanto, hay un intercambio constante de potencia, o energía, entre la fuente y el circuito, pero no hay consumo de- potencia. Puesto que la potencia real es la potencia que efectivamente se consume o se disipa en el circuito; en un circuito LO puro la pote~'cia real es cero. La potencia aparente, que es la potencia total transmit da por la fuente, es la suma de las potencias transmitidas a la inductan ia y a la capacitancia. Es igual a la tensión aplicada multi~ plicada por la corriente del ciruito, o sea: El factor de potencia del circuito es igual al coseno del ángulo de fase entre la tensión aplicada y la corriente, como en cualquier circuito de c-a. Puesto que el ángulo de fase en un circuito en serie LO, siempre es de 90° y el coseno de 90° es cero, el factor de potencia en un circuito LC es cero. La potencia real en un circuito de c-a es igual a la potencia aparente multiplicada por el factor de potencia: ésta es otra forma de demostrar que la potencia real en un circuito en serie LO siempre es cero. P:REAL = EAPI cos () = EA,I X o= o En realidad, todos los circuitos tienen algo de resistencia, de manera que el factor de potencia nunca es cero debido a la potencia disipada por la resistencia. Sin .embargo, cuando la resistencia es muy baja, para toda aplicación práctica: puede considerarse el factor de potenc·ia como cero. CIRCUITOS EN SERIE 4-85 LCR efecto de la frecuencia En los circuitos en serie RL y RC, existe una relación definida entre la impedancia y la frecuencia de la tensión. aplicada. El aumentar la frecuencia de un circuito RL o disminuir la frecuencia de un circuito RC, resulta en un aumento de impedancia. En forma similar; el disminuir la frecuencia en un circuito RL o aumentar la frecuencia en un circuito RC, ocasiona una disminución en impedancia. Sin embargo, en circuitos en serie LO, no existe una relación similar tan marcada entre la impedancia y la frecuencia. La impedancia está controlada por la frecuencia, pero un aumento o disminución en la frecuencia depende de los valores relativ-os de 1a reactancia inductiva y la capacitiva. Por ejemplo, en un circuito, un aumento de frecuencia puede El efecto de cambio de frecuencia en circuitos en serie LC de· pende de los valores relativos de XL y Xc [ UN AUMENTO EN f Y UNA DISMINUCtoN EN Z lh Xc lµf 1UN XL = 1005n XL= 251 n lh =3981n Xc = 995n z Z =37300, capacitivo lün, = inductivo AUMENTO TANTO EN f COMO EN Z XL= 25120 Xc =40000 Z =148&J, capacitivo XL !Oh 10,0480 Xc 9950 Z 90530 inductivo !Oh lµf Aunque la impedancia está controlada por la frecuencia, no se puede especificar relación. Como se muestra, el aumento idéntico en la frecuencia puede causar un aumento en la impedancia de un circuito y una disminudón en otra producir un aumento de impedancia en tanto que, en otro circuito, el mismo aumento de frecuencia podría ocasionar una disminución en la impedancia. De la misma manera, una disminución de capacitancia puede producir un aumento en la impedancia de un circuito y una disminució:tl en otro. Puede presentarse la situaci6n en la cual cierto aumento, por ejemplo en la inductancia, origine una disminución de impedancia en tanto que un aumento posterior de la inductancia, haga que la impe" dancia aumente. Por lo tanto, generalmente es preferible calcular con precisión la nueva impedancia siempre que ocurra un cambio en la frecuencia de un circuito en serie LC. 4-86 CIRCUITOS EN SERIE LCR problemas resueltos ( cont.) r 220 Volts 60 cps l=? L. e • 20µ1 Problema 18. ¿Cuál es la corriente en el circuito? Según la ley de Ohm para circuitos de e-a, la ecuación para calcular la corriente es I = EAP/Z. La tenSión está dada., pero .la impedancia no, por lo que debe calcularse esta última. Sin embargo, antes de que se pueda calcular la impedancia, deberán determinarse las dos reactancias, XL y Xc. Así, pues, la secuencia para resolver es-te problema es calcular primero X.L y Xo, luego Z, y, finalmente, l. Cálculo de XL y Xa: XL = 2,rfL = 6.28 X 60 X 5 = 1,884 ohms 1 2,rfC - Xc - 1 = 133 ohms 6.28 X 60 X 0.00002 Cálculo de Z: XL es mayor que Xc, de manera que la ecuación para Z es: Z = Xr, - Xa = 1,884 - 133 = 1,751 ohms, inductiva Cálculo de I: I = EAP/Z = 220 volts/1,751 ohms = 0.125 ampere Problema 19. ¿Cuál es ,el ángulo de fase entre la tensi6n aplicada y la corriente del circuito anterior? El ángulo de fase es de 90° en todos los circuitos LC puros; por lo tanto, en este circuito, el ángulo debe ser de 90°, Y puesto que la impe~ dancia era inductiva, la tensión aplicada estará adelantada con respecto a la corriente. Problema 20. ¿Cuáles son las caídas de t,ensión en las reactancias? Cada caída de tensión es independiente, dependiendo sólo de la corriente del circuito y del valor de la reactancia. Así pues, EL= IXL = 0.125 X 1,884 = 236 volts Ec = IXc = 0.125 X 133 = 17 volts Nótese que la caída de tensión en la inductancia (EL) es mayor que la tensión aplicada de 220 volts. LCR CIRCUITOS EN SERIE 4-87 problemas resueltos ( cont.) Problema 21. l Cuál.es de los siguientes circuitos son inductivos y cuáles son capacitivos? E APP $ ~ 30 cps XL = 21rfL 1 ~ "' 2 h. L · Este circ1~i~o es capac1t1vo L-----C-•_l_µ_f ....J = 6.28 X 30 X 2 = 377 ohms 1 Xo = 21rfC = 6.28 X 30 X 0.000001 = S,SOO ohms Z = Xo - XL = 5,330 - 337 = 4,293 ohms, capacitiva EAPP 60 cps L " 5h Esta circuito es capacitivo C " 0.01 µf --: XL = 21rfL = 6.28 X 60 X: 5 = 1,884 ohms 1 1 Xo = 21rfC = 6.28 X 60 X 0.0000001 = 265 K Z = Xo - XL = 265,000 - 1,884 = 263K, capacitiva EAPP 1000 cps L " 5 inh Este cireuito es inductivo e= 20µt-=: XL= 21rfL = 6.28 X 1,000 X 5 = 31 ohms 1 · 1 Xo = 2,rfC = 6.28 X 1,000 X 0.000020 = 8 ohms Z = XL - X 0 = 31 - 8 = 23 ohms, inductiva EAPP 200 cps L = 200 ~ ~. Este «:ircuito . .~Los capacitivo C=O.lµf; XL = 21rfL = 6.28 X 200 X 200 = 251 ohms 1 1 Xo = 21rfC = 6.28 X 200 X 0.0000001 = 7, 900 ohms Z = Xo - XL = 7,900 - 251 = 7,649 ohms, capacitiva CIRCUITOS EN SERIE LCR resumen ·O Un circuito en serle LC consta de una inductancia y una capacitancia en serie, sin resistencia en el circuito, O Puesto que la corriente es la misma en tocio el circuito, se usa como· referencia de fase. O La tensión en el inductor de un circuito en serie LC está adelantado 90° con respecto a la corriente que fluye por él. Es igual ar EL IXL' ,O La tensión en el capacitar está atrasada 90 grados con respecto a la corriente en ,el mismo. Es igual a: Eo IX,0. O Debido a que las tensiones están defasadas 180° ·BÁtre sí, fa tensión total o aplicada es igual a la diferencia aritmética <;le las dos. O El ángulo de fase se determina por la mayor de las dos caídas de tensión. = = O En un circuito en serie LC, EL o ~0, en algunos casos ambas, son mayores que la l"ensión aplicada. O La impedancia de un circuito en serie ~ puede ser o exclusivamente inductiva o exclusivamente capacitiva, según las magnitudes de· las reactandas. Generalmente, el tipo de impedancia se, especifica después del valor de fa Impedancia. O La ley de Ohm para circuitos de c-a se aplica a los circuitos en serie LC: 1= EAp/2. O En un circuito en serie LC puro, !a potencia real es cero. D El factor de potencia es también cero. O Debido a que tanto XL y ><io dependen de la frecuencia, no hay relación definida entre la impedancia y la frecuencia. La · Impedancia depende de los valores relativos de las reactancias inductiva y capacitiva en el circuito. preguntas de repaso l. En un circuito en serie LC, ¿puede la tensión en L y/o C alguna vez ser mayor que la tensión aplicada? Para las preguntas 2 a 1O, suponga un circuito en serie LC con una tensi6n aplicada de 100 volts; un capacitar con una cafda de tensi6n de 140 volts; y un inductor con una reactancia inductiva de 20 ohms. 2. ¿Cuál es la corriente en el circuito? 3. ¿Cuál es la impedancia en el circuito? 4. ¿Cuál es la potencia aparente clel circuito? 5. ¿Cuál es la potencia real del circuito? 6. ¿Cuál es el ángulo de fase del circuito? 7. ¿Cuál es el factor de potencia del circuito? 8. ¿Cuál es la reactancia capacitiva? 9. Responda las preguntas 2 a 8, en el caso en que se duplique la frecuencia de la tensión aplicada. (Advertencia: la tensión en el capacitar ya no es de 140 volts.) 10. Responda las preguntas 2 a 8, si se reduce a la mitad la frecuencia de la tensión aplicada. CIRCUITOS EN SERIE LCR 4-89 circuitos en serie LCR Cualquier circuito práctico en serie LC tiene cierto grado de resistencia. Cuando ésta es muy, pequeña en comparación con las reactancias del circuito, casi no tiene efecto en el circuito y se puede. considerar nula, tal corno se ha hecho en las páginas anteriores. Sin embargo, cuando la resistencia es apreciable, tiene un efecto significativo en la operación del circuito y por lo tanto se debe considerar en cualquier análisis de circuitos. Es indiferente que la resistencia sea resultado del alambrado del circuito o de los devanados de la bobina, o de un resistor conectado al circuito. En tanto sea apreciable, afectará el funcionamiento del circuito y deberá considerarse. Por regla general, si la resistencia total del circuito no es 1O o más veces mayor que la resistencia, la resistencia tendrá un efecto. Los circuitos donde la inductancia, capacitancia y resistencia están conectadas todas en serie se llaman circuitos .en serie LCR, Se verá que la propiedades fundamentales de los circuitos en serie LCR y los métodos usados para resolverlos, se asemejan a los que se han estudiado para circuitos en serie LC. Las diferencias se encuentran en los efectos de la resistencia. 4-90 LCR CIRCUITOS EN SERIE tensión Puesto que hay tres elementos en un circuito serie LCR, hay tres caídas de tensi6n en el circuito: una en la inductancia; una en la capacitancia y la otra en la resistencia. La misma corriente fluye por cada uno de los elementos del circuito, de manera que las relaciones de fase entre las caídas de tensión son iguales a las que se tienen en circuitos en serie LO, RL y RC. Las caídas de tensi6n en inductancia y capacitancia están defasadas 180°, estando la caída inductiva de tensión (EL) La SUMA VECTORIAL de l.as caldas de voltaje en un circuito en serie LCR es igual al voltaje aplicado Circuito R Cálculos ER 1 =50 Volts EAPP º j ER2 + (EL - Ec)2 / (50)2 + (100-80)2 L 54 Volts ~ O Volts tan e e Ec = 80 Volts __L_ = Ex/ER = 20/50 = 0.4 e = 21.8º adelantada 90° con respecto a la caída res1st1va (ER) y la caída capacitiva de tensión (Ec) atrasada 90° con respecto a la caída. resistiva de tensión (ER). La suma vectorial de las tres caídas de tensión es igual a la tensión aplicada. Sin embargo, para calcular la suma vectorial, debe usarse una combina,ción de los métodos que se han estudiado para circuitos LC, RL y RC. En primer lugar, se debe calcular la caída combinada de tensión de las dos reactancias. Este valor se designa como Ex, y se encuentra, como en circuitos LC puros, restando la caída de tensión reactiva más pequeña, de la mayor. El resultado de este cálculo es la caída de tensión reactiva neta, que puede ser inductiva o capacitiva, dependiendo de cuál de las caídas de tensión sea mayor. Como ecuación, se puede escribir la caída de tensión reactiva neta como sigue: Ex=EL-Ec si EL es mayor que Ec; ó Ex= Ec - Er, si E0 es mayor que EL. cmcul'ros EN SERIE LCR 4-91 · tensión (cont.) U na vez que se conoce la caída reactiva neta de tensión, se suma vectorialmente a la caída de tensión en la resistencia, usando el teorema de Pitágoras. La ecuación que da esta .suma vectorial es La suma vectorial de la'.s tres caídas de tensión se puede poner en una ecuación, substituyendo en la ecuación anterior los valores de Ex dados en la página anterior. Así pues si Er, es mayor que E0 ; 6 si E0 es mayor que EL, Como se aprecia en los diagramas vectoriales mostrados, el ángulo entre la tensión aplicada (EA,) y la tensión en la resistencia (ER) es igual al ángulo de fase entre la tensión aplicada y la corriente del circuito. La razón es que ER e I están en fase. El valor del ángulo de fase se determina a partir de la siguiente ecuación: 4-92 CIRCUITOS EN SERIE LCR ondas de tensión Las ondas de tensión en un circuito en serie LCR son una combinación de las que se han observado en los circuitos en serie RL, RO y LC. La onda de tensión aplicada es la suma de los valores instantáneos de tres ondas de tensión, todas defasadas 90°, en lugar de dos tensiones defasadas en menos de 90°, como en los circuitos H.L y RC., o de dos tensiones defasadas 180°, como en circuitos LC. _Debido a· su diferente relación de fase, la adición vectorial de las tres "'caídas de tensión en un circuito LCR debe efectuarse en dos etapas: primero las dos caídas reactivas de tensión y luego su resultante y la caída resistiva de tensión. Sin embargo, cuando se representan como ondas se pueden sumar simultáneamente las tres caídas de tensión para producir Ia onda de la tensión aplicada. Valor rcm de EL (100 Volts) \ Valor rcm /~"¡:;-¿-_::::;;t_~¡==~e~======~==-:f=====: deEAPP/ ' (54 Volts) I I I Valor rcm de ER (50 Volts) I I I I I I _,./" Todo punto de la onda de voltaje aplicado (EAPP} es la su· ma algebraica de los valores instantáneos de las ondas de Er,, Ea y ER 360° CIRCUITOS EN SERIE 4-93 LCR La impedancia de un circuito serie LCR es la SUMA VECTORIAL de la reactancia inductiva, la reactancia capacitiva y la resis~ tencia Circuito Cálculos z R= 33n jR2 + (Xc - XL)2 j(33)2 + (180 - ~)2 96 Ohms, capacítivo tan o = X/R = (180-~)/33 = 2. 72 Xc = 1800 e = 69.8º impedancia La impedancia de los circuitos en serie LCR es la suma vectorial de la reactancia inductiva, la reactancia capacitiva y la resistencia. Esta adición vectorial es del 1nismo tipo que se ha estudiado para sumar las caídas de tensión en un circuito en serie LCR. Las dos reactancias están defasadas 180° entre sí, de manera que la reactancia neta, designada como X, se obtiene restando la reactancia más pequeña de la mayor. Por lo tanto, X=XL-Xo si XL es mayor que Xo; ó X= Xa - XL si X.0 es mayor que XL. Por lo tanto, la irnpedancia es la suma vectorial de la reac-tancia neta y la resistencia y se calcula mediante el teorema de Pitágoras: Z = yR' + X' Si se combinan las ecuaciones para la reactancia neta y la impedancia, se puede calcular la impedancia a partir de una sola ecuación, que es la siguiente: = \/R' + (XL-· Xo)' z si XL es mayor que Xo; 6 si Xo es mayor que XL. 4-94 CIRCUITOS EN SERIE LCR impedancia (cont.) Cuando XL es mayor que Xo, la reactancia neta es inductiva y el circuito se comporta esencialmente como un circuito RL. Esto significa que la impedancia, que es la suma vectorial de la reactancia neta y la resistencia, tendrá un ángulo entre cero y 90°. En forma similar, cuando Xo es mayor que XL, la reactancia neta es capacitiva y el circuito se comporta como circuito RC. Por Jo tanto, la impedancia tiene un ángulo cuyo valor está entre cero y 90°. En ambos casos, el valor del ángulo de la impedancia depende de los valores relativos de la reactancia neta (X) y de la resistencia ( R) . El ángulo se puede determinar según: tan,0 = X/R • · Un punto que se debe notar con respecto a la impedancia de un circuí to en serie LCR es que su valor depende de la resistencia y los valores relativos de XL y Xc. Las altas reactancias no significan necesa~ riamente una alta impedancia. Un circuito puede tener reactancias muy grandes pero, si sµ diferencia, o X, es pequeña, la impedancia será baja para un valor dado de resistencia. Y si R es mayor que X, la impedancia será más resistiva. La regla 1O a 1 se aplica a X y R, lo mismo que a XL ó Xc y R, en los circuitos correspondientes RL o RC. CIRCUITOS EN SERIE 4-95 LCR La corriente en un circuito serie LCR se calcula [~:~ de la ley de Ohm Para circuitos de c.-a l=EAPP/Z R R R (IOOo) (1000) (1000) X X (1250) (1250) Cuando XL es mayor que Xo, el circuito funciona como un circuito RL, de manera que la corriente está atrasada con respecto al voltaje R (1000) Cuando Xo es mayor que XL, el circuito funciona como un circuito RC de manera que la corriente está adelantada con res· pecto al voltaje corriente La misma cantidad de corriente fluye en todas las partes de un cir~ cuito en serie LCR. Si se conocen la impedancia y la tensión aplicada se puede calcular la magnitud de la corriente aplicando la ley de Ohm para circuitos de c~a I - EAP/Z La corriente siempre está adelantada 90° con respecto a la tensión en la capacitancia, atrasada 90° con respecto a la tensión en la inductancia y en fase con la tensión en la resistencia. Sin embargo, la relación de fase entre la corriente y la tensión aplicada depende de la impedancia del circuito. Si la impedancia es inductiva (XL mayor que Xa), la corriente es inductiva, y está atrasada en menos de 90° con respecto a la tensión aplicada. Y si la impedancia es capacitiva (Xo mayor que XL), la coITiente es capacitiva y está adelantada con respecto a la tensión aplicada por un ángulo de fase también menor que 90°. El ángulo de adelanto o atraso está determinado por los valores relativos de la reactancia neta y la resistencia, según la ecuación: tanB = X/R Cuanto mayor sea el valor de X, o menor el valor de R, mayor será el ángulo de fase y más reactiva ( o menos resistiva) la corriente. En forma similar, cuanto menor sea el valor de X o mayor el valor de R, la corriente es más resistiva ( o menos reactiva). Si de R o X una de ellas es 10 o más veces mayor que la otra, el circuito se comportará esencialmente como si fuese exclusivamente resistivo o reactivo, según el caso. Otras ecuaciones útiles para calcular el ángulo de fase, se pueden derivar a partir de los diagramas vectoriales que determinan la impedancia y la tensión aplicada, Dos de estas ecuaciones son las siguientes: cosO = R/Z tan B = Ex/ER 4-96 CIRCUITOS EN SERIE LCR potencia rféngase presente que en un circuito LO púro, la potencia real es cero ya que toda la potencia que transmite la fuente regresa a ella. En un circuito LCR, la potencia transmitida a la inductancia y a la capacitancia también regresa a la fuente; pero, adernás, hay disipación de potencia por la ·resistencia en forma de calentamiento I 2 R. Esta potencia representa potencia real ya que, por definición, la potencia real es la potencia disipada o "utilizada" en el circuito. La_ cantidad de potencia real depende del valor de la. resistencia y el flujo de la corriente. Según se ha señalado previamente, la impedancia de un circuito en serie LCR y por lo tanto la corriente del circuito, se determina en gran parte según el grado de proximidad que tengan los valores de XL y X 0 • Cuanto más se aproximen sus valores, menor será la impedancia, mayor la corriente del circuito y mayor la potencia real para una resistencia dada. Se puede apreciar, pues, que cualquier cosa que afecte los valores relativos. de XL y Xo afectará también la potencia disipada en el circuito . "' . , , , L a potencia total transmitida por la _ PaEAL- EAPPI e os O fuente, es la potencia aparente. Parte de esta potencia aparente, llamada potencia real, es disipada por la resistencia del circuito en forma de calor. El resto de la potencia aparente regresa a la fuente por la inductancia y la capacitancia del circuito. El valor de la potencia real en un circuito en serie LCR se puede calcular de la ecuación normal de la potencia en circuitos de c~a: La ecuac1on también se puede expresar así: PREAL = I 2Z cos (); y, puesto que de un diagrama vectorial para impedancia, R = Z cos (), la potencia real también se puede expresar como: La potencia aparente, que es la potencia total que transmite la fuente, es simplemente igual a la tensión aplicada, multiplicada por la corriente del circuito o p APARENTE = EAPI CIRCUITOS EN SERIE 4-97 LCR efecto de frecuencia Tengamos presente que en circuitos en serie LC., aunque la frecuencia afecta las características del circuito, no existe una relación específica clara entre un aumento o disminución de la frecuencia con un aumento o disminución correspondiente en la irnpedancia o en la corriente del circuito. Esto se debe a que, al aumentar la frecuencia, también aumenta XL, pero Xo disminuye; y cuando disminuye la frecuencia, aumenta Xc en tanto que XL disminuye. P'or otra parte, la impedancia varía con la diferencia entre XL y X 0 • Por lo tanto, el que la impedancia aumente o disminuya depende de cuáles hayan sido los valores relativos de X1, y X 0 antes de ocurrir el cambio de frecuencia. Según se v.erá n1ás tarde, para todo circuito en serie LCR existe una frecuencia, llamada frecu,encia resonante, a la cual XL y Xa son iguales. La frecuencia se determina por los valores de la inductancia y la capacitancia y no resulta afectada por la resistencia del circuito. Todo cámbio de frecuencia respecto a la frecuencia resonante tendrá corno resultado un aumento de la reactancia neta y de la impedancia y una disn1inución correspondiente en la corriente. Un cambio que aproxim,e a la frecuencia resonante tendrá el efecto opuesto. La reactancia neta y la in1pedancia disnúnuirán, de 1nanera que la. corriente del circuito aumentará. Esto se estudiará posteriormente. XL t Xc (Ohms) t (Ohms) f (cps) .XL aumenta al aumentar !o frecuencia t f(cps)- Xo disminuye al aumentar la frecuencia t(cps)Para cualquier combinación de inductancia y capacitancia, las i::urvas de XL y Xo se intersecan en un punto, en el que los valores de XL y Xc son iguales, y corresponde a la frecuencia resonante. Cualquier cambio de frecuencia da aste punto resulta un aumento de impedancia. Recíprocamente, si la frecuencia se acerca a este punto, la frecuencia disminuye 4-98 CIRCUITOS EN SERIE LCR problemas resueltos J>roblema 22. ¿Cuál es_ la corriente en el circuito? La corriente se calcula a partir de la ecuación I = EAP/Z. La tensión aplicada está dada, pero la impedancia debe determinarse antes de que se pueda calcular la corriente. Cálculo de Z: XL es mayor que X 0 , de manera que la ecuación para Z es: Z = tiva \IR' + (XL - Xo)' = y-(50)' + ( 180 - 150)' = 58 ohms, induc- Cálculo de I: I = EAP/Z = 110 volts/58 ohms = 1.9 amperes Problema 23. ~·Qué relación existe entre la corriente y la tensión aplicada? Con la ecuación conocida se puede calcular el ángulo de fase () entre la corriente y la tensión aplicada de acuerdo con cualquiera de las si~ guientes ecuaciones: tan O = X/R ó cos O = R/Z X X,. - Xo 30 tan O = - = = -· = 0.6 R R 50 cose = R/Z = 50/58 = 0.862 e= 31º O = 31 ° La impedancia del circuito es ii;ductiva, ya que XL es mayor que Xc, de manera que la corriente está atrasada con respecto a la tensión aplicada, como lo está en todos los circuitos inductivos. Por lo tanto, una descripción completa de la relaci6n de fase entre la corriente y la tensión aplicada, es que la corriente está atrasada 31 ° con respecto a la tensi6n. Problema 24. ¿Cuánta potencia consume el circuito-? La potencia consumida es potencia real y se sabe que la potencia real se puede calcular por medio de la ecuación PnEAL = EAPI cos ,(). Sin embargo, se sabe también que otra forma de la ecuación para la potencia real es PnEAL = I 2R. Puesto que se conocen los valores tanto de I como de R, se puede utilizar esta ecuación. Con frecuencia, al usar esta ecuación se evita la necesidad de buscar el valor de () en tablas trigonométricas. P,...AL =l'R = (1.9)' X 50 = 181 watts CIRCUITOS EN SERIE LCR 4-99 problemas resueltos ( cont.) e B A R ª 30 n D X¡_ ª 60n 100 Volts Problema 25. ¿Cuáles son las caida.s de tensión entre AB, BC, CD, BD y AC? Antes de que se puedan determinar las caídas de tensión, tiene que calcularse la corriente del circuito; pero antes de que esto pueda hacerse, debe determinarse la impedancia. XL es 1nayor que Xc, de manera que la impedancia se calcula rnediante ]a siguiente ecuación: Z =\IR'+ (XL - Xc) 2 = y (30) 2 + (60 -20) 2 = \12,500 = 50 ohms, inductiva Ahora puede determinarse la corriente mediante la ley de Ohm: I = EAP/Z = 100 volt.s/50 ohms = 2 amperes Conociendo la corriente, se pueden calcular las caídas de tensión: Cál.culo de la caída de tensión AB: I~a caída de tensión en la resistencia es igual a la corriente multiplicada por la resistencia. ER = IR = 2 amperes X 30 ohms = 60 volts Cálculo de la caída de tensión BC: La caída de tensión en la inductancia es igual a la corriente 1nultiplicada por la reactancia ínductiva. EL = IXL = 2 amperes X 60 ohms = 120 volts Cálculo de la caída de tensión CD: La caída de tensión en la capacitancia es igual a la corriente multiplicada por· la reactancia capacitiva. Ec = IXc = 2 amperes X 20 ohms = 40 volts Cálculo de la caida de tensión BD: La caída de tensión .BD es la tensión neta, Ex, en ambas reactancias. Es igual a la diferencia entre las dos tensiones individuales EL y E,c. E"= EL - Ea= 120 - 40 = 80 volts Cálculo de la. caída de· tensión AC: Ia caída de ·tensión AC es la suma vectorial de las caídas de tensión en la resistencia y la inductancia. Estas dos tensiones están defasadas 90° entre sí, de manera que· se pueden sumar vectorialmente mediante el teorema de Pitágoras: EcA = \IE&' +E;:,= \1(60)' + (120)' = 134 volts 4-100 RESUMEN Y PllEGUNTAS DE REPASO resu1nen O O Un circuito en serie LCR consta de un inductor, un resistor y un capacitar en serie. La reactancia neta del circuito determina si el circuito se comportará como un circuito = RL o RC. O La tensión reactiva total de un circuito LCR se obtiene por, Ex EL - E0 para ~L mayor que E. 0 ; y Ex = E.a Er, para Ea mayor que EL. D 1-a tensi6n aplicada + es igual a la suma vectorial de la tensión del 1esistor y la ten~iSn reactiva total: = EAP VER +-E:x: 2, 6 cos O = R/Z. O El ángulo de fase se obt;en~ por tun (J = Ex/ER: ó tan (J = X/R La impedan~ia .de un circuito en serie LCR es la suma vectorial de la resistencia y = ;/ la reactancia neta: Z R2 -¡.. X2 , donde X es [a rei:ictcncia neta, y es igual a XL -- X.O ó X.O - XL. O La corriente es igual a: 1 = EAr/Z. L~tá adelantada o atrasada respecto a la tensión cipllcado, dependiendo de la reaci'-:1ncia neta del circuito. D A diferencia de un circuito LC puro, el circuito LCR disipa pqtencia en el resistor: = EApl cos (J l'2 Z cos (J = 12 R. 0 La potencia :lparente es igual a: PAPARENTE EAP!. ,O La potencia real también se determina según la relación PREAL PAPARENTE X factor de potencia. !O La frecuencia a la cual :la reactancia neta es cero o a la cual XL es igual a Xc; se conoce c0mo frecuencia resonante. PREAL = = preguntas de repaso 1. ¿ Puede ser mayor la tensión en el inductor o en el capacitor que la tensi6n aplicada en un circuito en serie LSR? 2, ¿ Puede la tensi6n en el resistor de un circuito en serie LCR ser mayor que la tensión aplicada? Para las preguntas 3 a 8, suponga un circuito en sarie LCR con una tensión aplicada de 200 volts, una im.pedancia de 100 ohms, una reactancia t"nductiva de 50 ohms, y una reactancia capacitiva de 130 ohms. 3. ¿Cuál es el valor de la resistencia? 4. ¿Cuál es el ángulo de fase del circuito? 5. ¿Cuál es la corriente en el circuito? 6. ¿ Cuál es la potencia aparente? ¿Cuál es la potencia real? 7. ¿Cuál seria la impedancia si se duplicara la frecuencia? 8. ¿ Cuál seria la impedancia si se redujera la frecuencia a- la mitad? 9. La tensión aplicada a un circuito serie LCR es 200 volts, la tensión en el resistor es 180 volts, Y. la tensi6n en el inductor es 300 volts. ¿ Qué valores pueden existir en el capacitor? 10. Responda la pregunta 9, si la tensi6n en el inductor es de 100 volts. (Advertencia: sólo hay una soluci6n.) = RESONANCIA EN SERIE 4-101 • • resonancia en serie La resonancia ha sido descrita breven1ente como un estado que existe cuando la reactancia inductiva y la reactancia capacitiva de un circuito en serie LCR son iguales. Cuando esto sucede, ambas reactancias se anulan y la impedancia de circuito es igual a la resistencia. Por lo tanto, la corriente encuentra oposición solamente en la resistencia y si la resistencia eg, relativamente baja, pueden fluir corrientes muy grandes. Sin embargo, debe recordarse que ambas reactancias se anulan entre sí sólo por lo que respecta a su oposici6n a la corriente. Continúan presentes en el circuito y, debido a la magnitud de la corriente que fluye cuando son iguales, existen caídas de tensión muy elevadas en ellas. La resonancia en serie ocurre cuando: XL ES IGUAL A Xc Las dos características por las que se identifica la resonancia en un circuito en serie LCR son baja impedancia y corriente elevada. En rea~ lidad, dondequiera que hay resonancia en un circuito, la impedancia es mínima y la corriente máxima. El tipo de resonancia que se describe es en realidad la resonancia en serie·. Esto es para distinguirla de otro tipo de resonancia llamada resonancia en paralelo, que ocurre en circuito en paralelo LCR. La .resonancia en paralelo se estudiará posteriormente. 4-102 RESONANCIA EN SERIE factores que determinan la resonancia Los tres parámetros del circuito que intervienen en la d-eterminación de la resonancia son frecuencia, inductancia y capacitancia Cuando X.L y Xc son iguales hay resonancia y, por lo tanto, la resonancia es afectada por la frecuencia de la tensión aplicada, la inductancia y la capacitancia, La frecuencia afecta tanto a XL como a Xc, en tanto que la inductancia afecta sólo a XL y la capacitancia sólo a Xo. Para cualqnier combinación de una inductancia y una capacitancia determinadas hay una frecuencia a la cual XL será igual a X-0. Esta frecuencia recibe el nombre de frecuencia resonante de esa combináción en particular. Por ejemplo, una combinación de una inductancia de 1 henry y una capacitancia de 4 microfarads tiene una frecU:encia resonante de 80 cps. Los valores de XL y Xo en un circuito dependen de la frecuencia, según las ecuaciones: 1 XL= 2.,,.fL Xc=-y 2.,,.fC Cuando hay resonancia XL es igual a Xc, por lo tanto, los segundos miembros de estas dos ecuaciones también deben ser iguales .en· este caso. De n1anera que, 1 2.,,.fL = z.,,.fC Cuando se despeja f, el resultado es 1 f=---- 2.,,.vi:'ff Por medio de esta ecuac1on se puede determinar la frecuencia resonante -generalmente designada como fa- de cualquier combinación de L y C. También se puede determinar el valor de inductancia que resonará con un· valor particular de capacitancia a cierta frecuencia, y viceversa, mediante las siguientes ecuaciones: 1 L=---- 4rr'f.'C 4-103 RESONANCIA EN SERIE impedancia en resonancia y fuera de resonancia En la mayor parte de las aplicaciones prácticas de circuitos resonantes en serie, los valores de la inductancia y la capacitancia son fijos y la frecuencia es la cantidad variable que determina si un circuito está en resonancia o no. A la frecuencia resonante, XL y Xa se anulan entre sí y la impedancia de circuito es igual al valor de la resistencia. Z = VR' + (XL - Xo)' = yR'i=o = R Por lo tanto, el circuito es completamente resistivo. Si la frecuencia varía en valores superiores o inferiores a los de la frecuencia resonante, la reactancia neta -que es la diferencia entre XL y Xa-- ya no es cero. Por lo tanto, la reactancia neta debe sumarse a la resistencia, de modo que la impedancia aun1enta. Cuanto más varía la frecuencia del valor resonante, mayor será la reactancia neta y más alta la impedancia. Una característica de los circuitos resonantes en serie es que, cuando la frecuencia está arriba de la frecuencia resonante, XL es mayor que Xc, de manera que el circuito es inductivo; y cuando la frecuencia es inferior a la frecuencia resonante, Xo es mayor que XL y el circuito es capacitivo. 4-104 RESONANCIA EN SERIE corriente en resonancia y fuera de resonancia Cuando hay resonancia, la impedancia de un circuito en serie LCR es mínimo; por lo tanto, la corriente debe_ ser máxima. Tanto arriba: como abajo de la frecuencia resonante, la hnpedancia del circuito. aumenta, lo cual significa que la corriente disminuye. Cuanto más difieran la frecuencia y el valor resonante, mayor será la impedancia .y más pequeña se volverá la corriente. A cualquier frecuencia, mediante la ley de Ohm puede calcularse la corriente en circuitos de e-a, de acuerdo con, la. ecuación I = E/Z. A la frecuencia resonante, la impedancia es igual a la resistencia, por lo tanto, la ecuación para calcular la corriente en resonancia se convierte en I = E/R. Si varía la frecuencia de un circuito LCR y se trazan en una gráfica, los valores de corriente a las diferentes frecuencias, el resultado es una curva que se conoce como curva de resonancia del circuito. L - 2 mh Si la frecuencia del voltaje ,aplicada varía de 100 a 600 kc, éstos son los valores de impedancia y coniente Frecuencia Impedancia (ll) Corriente (kc) 100 200 300 350 398 400 450 500 600 18,634 , 7,433 2,862 1,270 100 122 1,240 2,302 4,221 1.61 4,0 10.48 23.6 300 246 24.2 13.0 7.1 Esta es la forma característica de la curva de resonancia. las curvas de resonancia reales, no siempre son simétricas Arriba de la resonancia, la impedancia es capacitiva de manera que la corriente está adelantada con respecto al voltaje C 80pl Y ésta es la O (ma) curva de resonancia O 200 400 600 Frecuencia (kc) En resonancia, la impedancia es igual a la resistencia, de manera que la corriente y el voltaje están en fase Abajo de resonancia, la impedancia es inductiva, de manera que el voltaje está adelantado con respecto a la corriente 4-105 RE SON AN CIA EN SERIE banda de resonancia Frecuencia de resonancia (1R) Corriente máxima en resonancia Corriente máxima en resonancia ' Frecuencia de resonancia (fR) 0.707 de la corriente· máxima 0.707 de la corriente máxima -- 11 12 Paso de banda 1 1 Paso de 1 2 !--banda -1 LA BANDA DE RESONANCIA O EL PASO DE BANDA ES IGUAL 1,-f, El rango de frecuencias en el cual la corriente tiene un valor de 0.707 o más veces su valor a la frecuencia resonante se llama banda de resonancia o paso de banda Según la curva de resonancia que se observa en la pagina anterior se aprecia que la corriente alcanza su máxin10 sólo a la frecuencia resonante, pero existe un pequeño rango de frecuencias tanto inferiores como superiores a la de resonancia, en el cual el valor de la corriente es casi tan grande como en resonancla. En la práctica se considera que, dentro de este rango o banda de frecuencias, el circuito está .en resonancia. Esta banda de frecuencias se llama banda de resonancia o banda de paso del circuito y sirve como base para clasificar o comparar circuitos que se usan por sus propiedades resonantes. Normalmente se considera que la banda de paso es, el rango de frecuencias entre las cuales la corriente del circuito es O. 707 veces o rnás de su valor a resonancia, De manera que si la corriente en determinado circuito es de 2 amperes en resonancia, la banda de paso del circuito es la parte de la cut:Va de resonancia que está entre los dos puntos que corresponden a 1.414 amperes (0.707 X 2); puede apreciarse que la anchura de la banda de paso depende de la forma de la curva de resonancia. En las curvas que, debido a su forma, hay una arnplia separación entre los puntoS correspondientes a O. 707 de la corriente de resonancia, tienen una ba.nda de paso, ancha. En los que hay una pequeña separación entre los puntos de 0.707, tienen una banda de paso angosta. La banda de resonancia o banda de paso de un circuito también se conoce corno anchuf'a de banda. Los tres términos significan lo mismo. 4-106 RESONANCIA EN SERIE efecto que tiene la resistencia en la banda de resonancia La frecuencia resonante de un circuito en serie LCR sólo depende de los valores de la inductancia y la capacitancia. La resistencia del circuito no tiene ninguna relación con la frecuencia resonante. Esto es obvio en la ecuación que se usa para calcular la frecuencia resonante: . 1 fa=---- 2,,-yLC Cualesquiera. dos valores de li y C, cuyo producto sea el mismo, tendrán la misma frecuencia resonante, independientemente de la resistencia del .circuito. Baja resiste~cia t La resistencia del circuito determina la forma de la curva de resonancia La resistencia no interviene en la determinación de la frecuencia resonante, sin embargo, afecta a la corriente que fluye en resonancia. Puesto que la impedancia en resonancia es igual a la resistencia del circuito, la corriente resonante está limitada solamente por los valores de la resistencia. Si la resistencia es pequeña, se tendrá una corriente elevada en resonancia. Y si la resistencia es grande, la corriente será pequeña, aun cuando la frecuencia resonante sea la misma, 4-107 RESONANCIA EN SERIE efecto que tiene la resistencia en la banda de resonancia ( cont.) Puesto que la curva de resonancia de un circuito LCR. muestra cómo varía la corriente con respecto a la frecuencia, la forma de la curva depende del valor de la resistencia del circuito. Como puede apreciarse, cuanto rnayor sea la resistencia, menor será la altura máxima de la curva. Esto se debe a que el punto más alto de la curva corresponde a la ca . . rriente en resonancia, Además, cuanto mayor sea la resistencia, más achatada es la curva. Esto se debe a que, fuera de resonancia, la forma de la curva, o sea, la corriente del circuito, está controlada tanto por la reactancia neta como por la resistencia. I.,a reactancia neta depende de la frecuencia, pero la resistencia permanece invariable para todas las frecuencias. De ·manera que, cuanto mayor sea la resistencia, mayor será el control relativo que tiene sobre la corriente y más tiende a limitar la corriente a un valor constante. Frecuencia de resonancia Frecuencia de resonancia 1 CIRCUiTO I DE MEDIANA RESISTENCIA Frecuencia de resonancia 1 1 f-- Paso de banda 1 1 1 1 La resistencia determina también el paso de banda del ci'rculto ·4 Paso CIRCUITO DE ALTA HESISTENCIA de banda ~ Cuanto más chata sea una curva de resonancia, los puntos que Corresponden a O. 707 estarán más 3eparados de la corriente de pico o resonante. Esto significa que cuanto más chata sea la curva, más ancha será la banda de paso; y puesto que la resistencia determina qué tan achatada será la curva de resonancia, cuanto más alta sea la resistencia, más ancha será la banda de paso. En forma similar, cuanto más baja sea la resistencia, más angosta será la banda de paso. 4-108 RESONANCIA EN SERIE calidad En resonancia, la calda de tensión en la resistencia de un circuito resonante en serie es igual a la tensión aplicada, en tanto que las caídas de tensión en la inductancia y la capacitancia generalmente son muchas veces mayores. La relación de la caída de tensión en resonancia ya sea de la inductancia o la capacitancia con la que existe en la resistencia, se usa pa"ra expresar la calidad de un circuito resonante en serie, Esta relación se conoce como la Q del circuito y es igual a EL/ER ó Ec/En., Puesto que E.r, y Ec son iguales. en resonancia, se puede utilizar cualquiera de ambos valores para determinar la Q del circuito. Si se usa E1,, la ecuación Q ;= EL/Ea puede escribirse en esta forma: Q - IXr,/IR; entonces puede reducirse a la ecuación normal para Q Q = X,,/R En esta ecuación puede apreciarse que cuanto menor sea la resistencia mayor será la Q o ca1idad del circuito resonante. La Q o calidad de un circuito resonante en serie es j t J 1 Un circuito · Q = XL/R conunaQ _ • elevada tiene un paso de banda angosta t Un circuito con Q baja tiene un paso de banda ancho IR Frecuencia _..., Frecuencia _.., Nótese que la ecuación para la Q del circuito resonante LCR es la misma que se aprendió antes, en este mismo volumen para la Q de una bobina. Esto muestra por qué la resistencia c-c de una bobina es importante en circuitos resonantes Un circuito con Q alta tiene una curva de resonancia alta~ con pendiente pronunciada y, por lo ta!lto, una banda de paso angosta. Si fie conoce la Q de un -circuito, la banda de paso se puede calcular a partir de la siguiente ecuación Banda de paso (cps) = fa/Q El resultado de la ecuación es el número total de ciclos por segundo que están por encima y por debajo del nivel de la frecuencia resonante y .;;on_stituyen la banda de resonancia. Por ejemplo, si para una frecuencia resonante de. 100 cps esta ecuación da un resultado de 10 cps, la· banda de resonancia se extiende de 95 cps ( 100 - 5) a !05 cps ( 100 + 5) 4-110 RESONANCIA EN SERIE aplicaciones prácticas ( cont.) L e R En este circuito, la corriente en la resistencia IR produce el voltaje de salida. En resonancia, Xr, anula a Xc, de manera que la corriente del circuito, que también es lu, es máxima. Arriba y abajo de la resonancia, la impedancia del circuito aumenta e · 1u se reduce eri forma abrupta. Así pues, solamente las frecuencias en resonancia o cerca de resonancia producen un voltaje de salida útil f- En este circuito, el voltaje en R3, E&a, produce la salida. En resonancia, las reactancias de LC son opuestas e igua- les, y se cancelan entre sf efectivamente. De manera que la impedancia del circuito LCR es de 10 ohms. Esto hace las combinaciones en paralelo de R2 y R3 de 10 ohms. Por lo tanto, la mayor parte del voltaje cae en R,. Sin embargo, fuera de resonancia, la impedancia el circuito LCR puede .ser mucho mayor de 1000 ohms, de manera que R3 puede tener una calda superior a la de R1 • Como resultado, solamente las frecuencias lejos de resonancia producirán un voltaje de salida útil f- RESONANCIA EN SERIE 4-109 aplicaciones prácticas En este punto cabe preguntarse si los circuitos resonantes en serie sirven para· algo práctico. La respuesta es afirmativa: no solamente se usan en aplicaciones prácticas, sine que se usan ampliamente. Casi en todas las aplicaciones de los circuitct: resonantes en serie se hace uso de la propiedad por la que éstos permiten el flujo de una gran corriente a frecuencias d'entro de la ban:cla de resonancia y ofrecen gran oposición al flujo de corriente a frecuencias fuera de la banda de resonancia. Por lo tanto, se usan ~ebido a su capacidad de discriminar contrafrecuencias fuera de la banda de resonancia. Como se puede observar, una combinación en serie de inductancia, capacitancia y resistencia se puede conectar en un circuito de tal manera que haga que el circuito responda sólo a aquellas frecuencias dentro de la banda de resonancia. El funcionamiento de la combinación LCR es idéntica en ambos casos; pero su · efecto en el circuito total es diferente. Otra aplicación de los circuitos resonantes en serie consiste e1,1 lograr una ganancia de tensión. Se sabe que en resonancia, la tensión en XL y X-e puede ~er muchas veces mayor que la tensión aplicada. En ciertas aplicaciones, se usa la tensión, ya sea de XL o de Xc, como una tensión de salida para efectuar alguna función; Puesto que tal tensión es mayor que la tensión aplicada ~que es la tensión de entrada- se ha logrado una ganancia de tensión en el circuito. RESONANCIA EN SERIE 4-111 problernas resueltos R = l ~ : - - ~ l.=5rnh ~---C-=....O . ~ Problema 26. ¿Cuál es la Q del circuito? Mediante la ecuación Q = XL/R, la Q se puede calcular a partir de la reactancia inductiva y la resistencia. O se puede obtener a partir de la caída de tensi6n en L o C y la caída en R mediante cualquiera de las siguientes ecuaciones: Q = E,,/ER 6 Q = Ec/ER, Sin embargo, independientemente del método que se use primero debe determinarse una de las reactancias; para esto, es necesario conocer la frecuencia ·de resonancia (fR) del circuito. Dependiendo del método seleccionado para obtener Q, los cálculos que deben efectuarse son los siguientes: Si se usa Q = XL/R 1) determinar fa 2) determinar XL 3) determinar Q Si se usa Q = EL/ER 1) determinar I 2) determinar fa 3) determinar XL 4) determinar EL 5) determinar Q Obsérvese en esta comparacton que el problema se puede resolver más fácilmente de acuerdo con la ecuación Q = XL/R. Cálculo de la fre,cuencia resonante, fn = 1 --=ce 2,n/LC /R: 1 - - - - - - - - - - = = 22,500 cps = 22.5 kc 6.28 X y0.005 X 0.00000001 Cálculo de X r,: Ahora, el valor qu_e debe calcularse es la reactancia inductiva a la frecuencia resonante ( fn) : XL = 21rfRL = 6.28 X 22,500 X 0.005 = 707 ohms Cálculo de Q: Q = XL(R = 707 /10 = 70.7 Problema 27. ¿Cuál es la anchura de banda del circuito? Puesto que se conoce la Q del circuito, la anchura de banda se puede calcular fácilmente a partir de la ecuación: Banda de paso (cps) = fn/Q = 22,500/70.7 = 318 cps Esto significa q-qe, desde el punto de vista práctico, el circuito se puede considerar resonante a frecuencias entre 22,341 y 22,659 cps. 4-112 RESONANCIA EN SERIE problemas resueltos ( cont.) R " 50 n 250 Volts 1000 cps L " 1h e • 20,,t Problema 28. ¿Es inductivo el circuito ,o es capacitivo? lJn circuito es inductivo si X~ es mayor que Xc y capacitivo en caso contrario. De manera que este proble.ma se puede resolver calculando XL y X 0 y comparándolas. Esto requeriría hacer dos cálculos por separado. El proble:i;na se puede resolver haciendo sólo un cálculo si se recuerda que el circuito es capacitivo cuando la frecuencia de un circuito en serie LCR está debajo de la frecuencia resonante, y que es inductivo si la frecuencia es superior a la resonante, Así pues, todo lo que se requiere es calcular la frecuencia resonante y compararla con la frecuencia del circuito. Por lo tanto, la frecuencia resonante es 1 1 - - - - = = - - = ----6.28 X y 1 X 0.00002 0.028 = 38 cps La frecuencia del circuito, de 1,000 cps es mayor que la frecuencia resonante de 38 cps, de manera que el circuito es inductivo. Problema 29. ¿ Cuál es la corriente del circuito-? La corriente se determina por rnedio de los mismos métodos que se aplican a cualquier circuito en serie .LCit. Esto significa que primero deben determinarse X 1, y Xc, luego la impedancia Z y finalrnente la corriente, con la ecuación I = E/Z. Cálculo de X,, y Xc: Xr, = 2,,-fL = 6.28 X 1,000 X 1 = 6,280 ohms 1 1 X 0 = ---- = - - - - = 8 ohms 2,,-fC 6.28 X 1,000 X 0.00002 Cálculo de Z: Z = yR' + (Xr, - X,,)' = y (50)' + (6,280 - 8)' = 6,272 ohms Note que la impedancia tiene casi exactamente et mismo valor que XL, I . a razón es que X 1, es rnucho n1ayor que Xc, de manera que el efecto de Xc es despreciable. En la práctica, si X1, es rnás de 10 veces mayor que Xc, de hecho se puede hacer caso omiso del valor de Xc y la impcdanc.ia considerarla igual a Xr,. Cálculo de I: I = E/Z = 250 volts/6,272 ohms = 0.040 ampere · kESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO 4-113 resumen O La resonancia en serie de un circuito en serie LCR ocurre a la frecuencia d~nde la reactancia neta es cero. O En resonancia, la impedancia es mínima y la corriente, máxima, O La frecuencia resonante es fn = 1 /(2'71' YLCJ, O En resonancia, el circuito en serie LCR es completamente resistivo. O 'En valores superiores al de la resonancia, Xr, es mayor que Xa y e'J circuito es inductivo. O En valores inferiores al de resonancia; ~ es mayor que XL y el clrcui~a es capacitivo, O La curva de resonancia indica valores de corrien1·e a diferentes frecuencias. O La banda de paso de un circuito en serie LCR es el rango de frecuencias entre las cuales la corriente del circuito es 0.707, o mayor, de sus valores en resonancia. :O La banda de resonancia o banda de paso de un circuito también se llama anchura de banda. O La resistencia de un circuito en serie LCR influye en e! grado de achatamiento de la banda de paso. Cuanto mayor sea la resistencia, más ancha será la banda de pciso¡ cuanto menor sea la resistencia, más angosto será !a banda de paso,. ·D La Q de un circuito es la relación de la caída de tensión en el inductor o el capa· citar en r.esonancia, con la tensión en el resistor. Q = Er,/ER Ec/E:a, Otras ecuaciones para calcular Q son Q Xr,/R y Q X0 /R. ,O La banda de paso ·de un circuito en serie LCR se obtiene por: banda de paso= fR/Q, O Lo desviación arriba y abajo de la frecuencia resonante es yíi banda de paso. = = = preguntas tle re paso l. ¿ Cuál es 1a frecuencia resonante de un circuito en serie LCR cuya L es de 15 hi una C de 15 f, y una R de 10 ohrns? 2. Para el circuito de la pregunta t ¿ cuál es el valor de Q? 3. Escriba la ecuación para la b.anda de paso de un circuito en serie LCR en función de la resistencia y la inductancia (recomendación: substituya a Q en la ecuación de la banda de paso,), 4, ¿ Cuál es la anchura de banda de un circuito en serie LCR si R es igual a 6.28 ohms y L igual a 50 milihenrys? 5. ¿ Cuál es el factor de potencia para un circuito resonante en serie? 6. Si se aplícan 50 volts a un circuito en serie LCR en el que R es igual a ,5 ohms, XL es igual a 23.2 ohms y X-e es igual a 49.6 ohms, ¿qué corriente fluirá en resonancia? 7. Si se aplican 50 volts a un circuito en serie LCR cuya Q es 10, ¿ cuál es la tensión aplicada al capacitar en l'esonancia? 8. F..n un circuito en serie LCR, ¿ qué deternüna el grado de achatamiento de la curva de banda de paso? 9. En resonancia, ¿es inductivo un tircuitq en serie LCR? 10. Un circuito en serie LCR tiene una corriente de 20 amperes a su frecuencia :resonante de 100 kc. ¿ Cuál es la anchur.a de banda si a 104 kc la corriente es de 14.14 amperes? 4-114 CIRCUITOS EN PARALELO LC circuitos en. paralelo LC Un circuito en paralelo LC. consta. de una inductancia y una capacitancia conectadas en paralelo a una fuente de tensi6n. Por lo tanto, el circuito tiene dos ramas: una rama indwctiva y una rama capacitiva. En un circuito en paralelo ideal, que se considerará aquí, no hay resistencia en ninguna de las ramas. Naturalmente, esto es imposible, pero en la práctica, la resistencia puede ser tan pequeña, que se haga caso omiso de ella. ~ !, ¡ Los circuitos en paralelo LC pueden tener más de una rama inductiva o capacitiva, o más de una de cada una de ellas. Sin er.s.bargo, una vez que .estos circuitos se reducen a su equivalente de dos ramas, su análisis es el mismo que el de un circuito en paralelo J... C simple. CIRCUITOS EN PARALELO LC 4-115 tensión Las tensiones en cada una de las ramas de un circuito en paralelo LC son iguales a la tensión aplicada, ya que son circuitos en parale~ lo. Puesto que en realidad es la misma tensión, 1as· tensiones en las ramas y la tensión de la fuente son iguales entre sí y están en fase. Debido a esto, la tensión se usa como referencia de fase de cero grados y las fases de las otras magnitudes del circuito se expresan en relación con esta tensión. La amplitud de la tensión en un circuito en paralelo LC se relaciona con la impedancia del circuito y la corriente en la línea, según la ley de Ohm. Asi, pues, Puesto que todos los voltajes del circuito son iguales, el voltaje se usa como referencia de cero grados Como forma d& onda Como vector ,¡ ,¡ 4,..116 11 CIRCUITOS EN PARALELO LC corriente 11. ji !I !f il :¡ ¡ Las corrientes en las ramas de un clrcuito en paralelo I~O están, atnbas, defasadas con re'specto a la tensión del circuito. La corrie;nte en la rama inductiva (IL) está atrasada en 90 grados con respecto a la tensión, en tanto que la corriente en la rama capacitiva (le) está·adelantada en 90 griado~ con respecto a la tensión. La tensión es igual en ambas ramas; ~; ' 1 il 11 I' 11 i,, i¡ l ¡¡ li lt¡I' ' it por lo tanto, las corrientes IL e 10 están defasadas 180 grados. Las amplitudes de las corrientes en las ramas dependen del valor de la reactancia en las ramas respectivas y se pueden determinar a partir de: lt = E/X.L Io = E/Xc e Con las corrientes en las ramas defasadas 180 grados, la corriente en la línea es igual a su suma vectorial. Esta suma vectorial se efectúa res« tando la corriente de la rama más pequeña, de la 1nayor. CIRCUITOS EN p ARALELO 4-117 LC corriente ( cont.) Por lo tanto, la corriente en la línea para un circuito en paralelo LO tiene las características de fase de la corriente de rarna mayor. Así, pues, si la corriente en la rama inductiva es la mayor, la corriente en la línea es inductiva y estará atrasada 90 grados con respecto a la tensión aplicada. Y si la corriente en la rama capacitiva es la mayor, la corriente en la línea es capacitiva y estará adelantada 90 grados con respecto a la tensión aplicada. Por lo tanto, en forma de ecuación, la corriente de línea es la siguierite: h1NEA = h - Io (si Ir, es mayor que Ic) l1,iNEJA = Lo - IL (si le es :tnayor que I.L) Si se ignora la impedancia de circuito, la corriente en la línea también puede determinarse según la ley de Ohm: !LINEA= E/Z Una propiedad específica de la corriente en la línea de un circuito en paralelo LC es que sien1p,re es menor que la de una de las corrientes de ramas y algunas veces, menor que ambas. Esto contrasta con 'todos los demás circuitos en paralelo que se han estlldiado, en los cuales la coR rriente en la línea siempre era mayor que cualquiera de las corrientes de rama. La razón por la cual la corriente de línea es 1nenor que las corrientes de rama es que las dos corrientes de rama están defasadas 180 grados. Como resultado de la diferencia de fase, cuando se combinan para producir la corriente en la línea, tiene lugar cierta anulación entr~ ambas coi"rlentes. Más tarde se observará que esta propiedad es la base de Ia resonancia en pa:ralel.o. Circuito Cálculos l 1L = -11 ,__l__::lo~--4,___4_A_•_P_•re~ lc = IL1NEA == 1L - ic. -· l =4 = 3 Amperes, l .4mpere inductiva Representaci6n VtJctorial = .¡ ILINEA 1 ! 4-118 CIRCUITOS EN PARALELO LC ' de lt1N·- ----'+-F"""-::--·-'<.-"7"(1 Ampere) (2 Amperes) ondas de corriente Las ondas de las corrientes en circuitos en paralelo LC son similares a las ondas de tensión que se han estudiado para un circuito en serie LC. Todos los valores instantáneos de dos ondas déf~sadas 180 grados, se suman para producir la onda resultante que, en este caso, es la de la corriente de línea. En las ilustraciones se pueden apreciar las ondas de corriente de los dos circuitos resueltos en las páginas anteriores. ¡' 1 p Valor rcm dele (1 Ampere) 11, ¡i; 11 ' 11: t ,, ¡; ' Valor rcm de ILINEA (3 Amperes) ~ Valor rcm delL (4 Amperes) a CIRCUITOS EN PARALELO 4-119 LC La in1pedancia de un circuito en paralelo LC se determina de la manera siguiente : XL X Xa (para XL mayor que Xo) Z = ---XL - Xc y z= XL X Xc (para Xo mayor que Xr.) Xc-Xr. Cuando se aplican estas ecuaciones, la iinpedancia tendrá la característica de fase de la reactancia m.ás baja. Por sencillez matemática, se puede usar una sola ecuación para encontrar Z, i.ndependientemente de cuál de las reactancias Xr. o X 0 sea mayor: = Xr. X Xc X¡"+ Xc z Esta es la misma ecuac1on que se empleaba para. calcular. resistencias en paralelo; pero, puesto que Xr. y Xc están defasadas 180 grados, para usar esta ecuación X.L siempre es una cantidad positiva ( + ) y ~ es siempre una cantidad negativa ( - ) . Cuando los valores relativos de Xt y Xc dan una Z negativa, la impedancia es capacitiva. En forma similar, cuando Z es positiva la impedancia es indu.ctiva. Téngase presente que, en realidad, Xc no es una cantidad negativa. Se supone así sólo para esta ecuación de impedancia. La impedancia de un circuito LC en paralelo es ¡.' '.~1~:::-e$? 1~ · I ~e~ Cuando se .usa esta ecuaci-ón, XL siempre es positi- z _ 100 X (-50) _ -5000 -100 +.(-50) - 50 Z = - 100 n; tanto Z como son, por lo tanto, capacitivas IL1NEA O Z XL X Xc _ 40 X (-5_ü)_ -2000 XL+ Xc 40 + (-50) -10 = 200 n; tanto Z como ILINEA son, por lo tanto, inductivas Obsérvese que, debido a la diferencia de signo, cuanto más próximos se hallen los valores de XL y Xc, mayor será la impedancia, Cuando XL y Xc son iguales, la impedancia es infinita, Según se estudiará más tarde, el circuito está entonces en resonancia. Si se conocen la corriente en la línea y la tensión aplicada también puede determinarse la impedancia, mediante la ley de Ohm: z= EAP/Ir.INEA 4-120 CIRCUITOS EN PARALELO LC efecto de la frecuencia La frecuencia de la tensión aplicada afecta a los valores de XL y X 0 en un circuito en paralelo LC. Puesto que el valor de la impedancia se basa en XL y Xo, la frecuencia afecta también a la impedancia. No obstante, como X.r. y X 0 cambian en direcciones opuestas para un cambio dado de frecuencia, no se pueden establecer relaciones generales para los efectos de la frecuencia sobre la impedancia, como se hizo en. los circuitos. RI, y RO. Sin embargo, según se ha mencionado antes en circuitos en serie LC para cada combinación de inductancia y capacitancia, existe una frecuencia, llamada frecuencia resonante, para la cual el valor de XL es igual al de X 0 • Además, como se ha visto en la página anterior, cuando, XL y -X 0 son ·iguales en un circuito en paralelo LC,. la impedancia tiende a un valor infinitamente grande. En frecuenciás mayores y me'." nores que esta frecuencia resonante, XL y Xv tienen diferentes valores, y la impedancia es menor. TEORICAMENTE SE APROXIMA A INFINITO z t f (cps)--11.,,.. La curva de respuesta de frecuencia de un circuito en parafelo LC se asemejarla a esto. La impedancia alta o Infinita en la curva, se presenta a la frecuencia resonante ~ .. Si la frecuencia cambia de este punto, la impedancia disminuye. Y si la frecuencia cambia hacia este punto, la impedancia aumenta Por lo tanto, puede decirse que en circuitos en paralelo LC, un caro~ bio en frecuencia hacia la frecuencia resonante, ocasionará aumento. de imp,edancia y disminución de la corriente de línea. En forma similar, un cambio de frecuencia alejándose de la frecuencia resona~te ocasiona una dirminución de impedanci'a y aumento de la corriente en la línea. CIRCUITOS EN PARALELO 4-121 LC problemas resueltos ¡ l le IL 100 Volts 60 cps XL ª 1000 n Xc ª 600 n 110 Volts 400 cps L ª 5 mh 5 Amperes 1.Ampere Problema 30 e a 0,01 µf Problema 31 Problema 30. ¿ Cuál es la corriente de línea en el circuito? El problema se puede resolver de dos maneras. Una es determinar las corrientes en ias dos ramas y luego aprovecharlas para calcular la corriente en la línea. La otra es determinar la impedancia y luego aplicar la ley de Ohm para obtener la corriente en la línea. Ambos métodos son igualmente adecuados, de manera que el problema se resolverá de las dos 1naneras: Cálculo de !LINEA por el método de las corrientes de rama: le= EAr/Xr. = 100/1,000 = 0,1 ampere lo = EAP/Xo = 100/600 = 0,166 ampere Puesto que 10 es mayor que hrnEA IL, la ecuación pa~a ILINEA es = le - lL = 0,166 - 0,1 = 0,066 ampere 10 era la mayor corriente de rama, de manera que la corriente en la línea de 0.066 ampere es capacitiva, lo que significa que está adelantada 90 grados respecto a la tensión aplicada. Cálculo de !LINEA por el método de impedancia: z = _x_L_x_Xc_' = _1:_,o_oo_x---'(-600) XL+ Xc 1,000 + (-600) -1,500 ohms, capacitiva Por lo tanto, la corriente. en la línea es hrNEA = 100/1,500 = 0,066 ampere Puesto que la impedancia era negativa, la corriente en la línea. es capacitiva por lo que estará ·adelantada 90 grados con respecto a la tensión. Problema 31. En el circuito, ~·cuál es mayor, J(.L o Xo? Este problema se podria resolver calculando los valÜres de XL y Xo y comparándolos. Pero, puesto que sólo es .necesario determinar cuál es la mayor¡ el proble1na se puede resolver con sólo analizarlo. Las tensiones en ambas ramas son iguales, de manera que la reactan'cia más grande permitirá el paso de la menor corriente. Puesto que I.L (1 ampere) es menor que 10 ( 5 amperes), XL debe ser mayor que Xc, 4-122 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen O Debido a que lo tensiÓll es igual en cada rama de un clícuito et't paralelo LC, la tensión se usa como referencia de fase. 10 la corriente en la rama inductiva se determina por medio de la expresión1 1L = E/XL; y la corriente en la rama capacitiva según: 10 E/><ic,. 10 La corriente en lo linea tiene las mismos características que la mayor corriente de rama y es igual en magnitud a , lo diferencia de las dos corrientes: !LINEA= t.L - 10 , si IL es mayor que' le; e ILIN'.EA = l(l - IL, para 10 mayor que IL. O La corriente de línea se puede obtener también mediante la ley de Ohm: !LINEA= E/Z. = O La Mnpedancla de un circuito en paralelo LC es Z = = Xr.Xo/(XL - Xcl, para XL mayor que Xc; o Z XLX0 /{Xc - XL), para Xc mayor que XL' 10 El clrcuHo en paralelo LC puede s~r capacitivo o inductivo, dependiendo de cuál de las dos reactancias en paralelo sea 1nenor. O La 1mpedancia en un circuito paralelo LC también se puede determinar XLXo/(XL + Xol· Cuando se usa esta ecuaci6n, Xa siempre tiene por la expresl6n: Z signo negativo ( -). Y el signo resultante de Z determina · si la impedancia es incluc· tlva (+) o capacitiva {-), = O A la frei:uencia resonahter donde Xx, es igual a Xo, la impedancia se aproxima a un valor Infinitamente grande. ¡O A frecuencias mayores y menores que la frecuencia resonante, XL y Xa tienen valores díferentes y la impedancia es menor que en resonancia. O En resonancia, la corriente de línea en un circuito en paralelo LC será mínima y aumentará al cambiar la frecuencia arriba y aba¡o de la resonancia. preguntas de repaso 1. La corriente en la linea de un circuito en paralelo LC es de 20 amperes, y la corriente en el inductor, es de 30 amperes. ¿ Cuánta corriente fluye en el capacitor? 2. Si la corriente en el inductor de la pregunta 1 es de 15 amperes, ¿cuánta corriente fluye en el capacitor? 3. ¿ Cuánto vale Z para un circuito en paralelo LC 1 cuando Xr, eS 20 ohms 1 y Xo es 10 ohms? 4. Responda la pregunta 3, intercambiando los valores de XL y Xc· 5. ¿ Es inductivo o capacitivo el circuito de la pregunta 3? 6. ¿ Es inductivo o capacitivo el circuito de la pregunta 4? 7. ¿ Puede ser mayor la corriente en la línea que una o ambas corrientes de rama en un circuito en paralelo LC? 8. ¿ A qué frecuencia tiende un circuito paralelo ideal LC a las caracteristicas de un circuito abierto? 9. ¿ Cuál es la corriente en la línea para el circuito de la pregunta 8? 1O. Si en un circuito en paralelo LC, aumenta la frecuencia a valores superiores al de la frecuencia resonante1 ¿ ocasionará esto que el circuitose vuelva más capacitivo1 o más inductivo? CIRCUITOS EN PARALELO 4-123 LCR circuitos en paralelo LCR Un circuito en paralelo LCR es esencialmente un circuito en paralelo LC con una resistencia en paralelo con la inductancia y capacitancia. De esta manera, se tienen tres ramales en el circuito: Un.a rama exclusi~ · vamente inductiva, lina rama puramente capacitiva y una rama exclu:.. sivarnente resistiva. Ya se ha estudiado la forma de analizar y calcular circuitos en paralelo que contengan cualesquiera de estas dos ramas. Ahora se analizarán circuitos que contengan las tres. Cuando se resuelven problemas de circuitos LCR en paralelo, esencialmente se está: Y luego resolviendo un circuito en paralelo RL ó RC Resolviendo la porción LC L o o R e En realidad, se encontrará que la forma de calcular un circuito en paralelo consiste básicamente en, primero, calcular un circuito en pa~ ralelo LC y luego un circuito en paralelo RL, o bien un circuito en paralelo RC. La razón es que, según se recordará de lo visto en páginas anteriores, el efecto que tiene en la fuente una combinación en paralelo de L y C es el mismo que si fuera una L pura o una C pura. Asi, pues, al resolver primeramente la parte LC del circuito en paralelo LCR, efectivamente se reduce el circuito a un circuito equivalente RL o RC. 4-124 CIRCUITOS EN PARALELO LCR ·tensión La distribución de la tens1on en un circuito en paralelo LCR no difiere de la que se observa en un circuito en paralelo LC o en cualquier circuito en paralelo, Todas las tensiones en las ramas son iguales y están en fase, ya que son iguales a la tensión aplicada. La resistencia es simplemente otra rama conectada a la cual se aplica la misma tensión. Debido En un circuito paralelo LCR, el voltaje de cada rama es el mismo que el voltaje 1plicado L EL= 10 Volts Puesto que los voltajes del circuito son todas Iguales, el voltaje se usa como referencia de fase de cero grados a que las tensiones en todos los circuitos son iguales, nuevamente se usa la tensión aplicada como r.eferencia de fase de cero grados, corno se hizo en .circuitos en paralelo LC. Por lo tanto, los ángulos de fase de todas las demás magnitudes del circuito se expresan en relación con la tensión aplicada. La amplitud de la tensión aplicada se relaciona con la impeM dancia del circuito, según la ley de Ohm: CIRCUITOS EN PARALELO 4-125 LCR corriente Las tres corrientes de rama en un circuito en paralelo LCR son una corriente inductiva (IL), una corriente capacitiva (Le) y una corriente resistiva (IR). Cada una de ellas es independiente ·de la otra y depende solamente de la tensión aplicada y de la resistencia o reactancia de la rama. Las amplitudes de las corrientes de rama son iguales a: Las tres corrientes de rama tienen fases diferentes con respecto a las· tensiones de la rama. IL estará atrasada 90 grados con respecto a la tensión; 10 estará adelantada 90 grados respecto a la tensión e IR estará en· fase con la tensión. Püesto que las tensiones iguales entre sí IL e L0 están 180 grados fuera de fase entre sí y ambas 90 grados defasadas respecto a IR. Como IR está en fase con la tensión, tiene la misma dirección de referencia O que la tensión. Así pues, 1,0 está adelantada 90 grados con respecto a In. e I 1~ está atrasada 90 grados con respecto a IR. La corriente de línea en un circuito en paralelo LCR es igual a la SUMA VECTORIAL de las tres corrientes ramales Cálculos Circuito 2 + Oc - 1L)2 luNEA = ..J 1R I IL + ! l le 2 Amperes IR = ~~~---~~~-' 3 Amperes Representación ..... '--~"--~ = = -V(3)1 tan o 1 Ampere + (1)1 = 3.16 Amperes = 1, 0/1 R = 1/3 = o.333 18.5°, adelantada o= 3 La rama reactiva que tiene la corriente más alta determina si la corriente de linea está adelantada o atrasada con respecto al voltaje aplicado. Las amplitudes relativas de las corrientes reactiva y resistiva totales determinan entonces el ángulo de adelanto o atso La corriente en la línea (!LINEA) es la suma vectorial de las tres CO· rrientes de rama, de manera que puede calcularse su1nando IL, 10 e IR vectorialmente. Las relaciones de fases diferentes entre las tres corrientes de ra1na hacen necesario que esta swna se efectúe en dos pasos. Antes que nada se suman las dos corrientes reactivas, según los mismos métodos que se aplicaron en circuitos LC. Entonces, el total de las corrientes, llamada Iw, es Iw = IL - Ic Ir.e = Io - It (si Ir, es mayor que lo) (si Ic es mayor que h) ,_ 4-126 CIRCUITOS EN PARALELO LCR corriente ( cont.) Para determinar la corriente en la linea, se suma la cantidad ILa a In, mediante el teorema de Pitágoras. Por lo tanto, !LINEA = \fln"2 + Iu,2 Cuando se combinan las ecuaciones de estas dos adiciones, se obtiene la ecuación normal pará calcular corriente de línea en función de las corrientes de rama. Esto es, JLINEA = \fJR' + (le - le)' !LINEA= Vln' + ·(le - IL)' (si le es mayor que 10 ) (si 10 es mayor que IL) Para encontrar la corriente de línea (IL1NEA) primeramente se suma la corriente inductiva (IL) la corriente capacitiva (le) algebraicamente, para encontrar la corriente reactiva total (ILa). Luego se usa el teorema de Pitágoras con Ita y la corriente resistiva, In El que la corriente en la línea esté adelantada o atrasada con respecto a la tensión aplicada, depende de cuál de las corrientes reactivas de rama, IL o le, sea la mayor. Si IL es mayor, ILrnEA estará atrasada con respecto a la tensión aplicada; y si J0 es la mayor, ILrNEA estará adelantada con respecto a la tensión aplicada. El ángulo exacto de adelanto o atraso se obtiene según la siguiente ecuación: tan O = ILC/IR Que el ángulo sea de adelanto o atraso, es algo que depende de cuál de las corrientes de rama, 11, o 10 , sea mayor. CIRCUITOS EN PARALELO LCR 4-127 ondas de corriente Las ondas de las corrientes en un circuito en paralelo LCR son similares a las ondas de las tensiones en un circuito de LC·R. ·Los valores instantáneos de tres ondas defasadas se combinan para formar una onda resultante que, en este caso, es la corriente de línea del circuito. Dos de las ondas están defasadas 180 grados, de manera que sus valores instantáneos siempre son de polaridad opuesta. La tercera onda, está defasada 90 grados respecto a las otras dos, pero en fase con la onda de tensión aplicada. En la figura aparecen ondas representativas de un circuito en paralelo LCK Valor rcm de ILJNEA (3.16 Amperes) Valor rcm dele 360° (2 ADlleres) Valor rcm dell (1 Ampere) Este es un diagrama vectorial que corresponde a las formas de onda 4-128 CIRCUITOS EN PARALELO LCR impedancia Para determinar la impedancia debe obtenerse la reactancia neta citiva. Luego, usando X, se puede misma manera que se haría en un de un circuito paralelo LCR, primero (X) de las ramas inductiva y capadeterminar la impedancia (Z), de la circuito en paralelo RL o RO: x = z XL+ X., XR =--c=='- x_L_x_x.,_ yX' + R' Recuérdese que XL es una cantidad positiva y Xc es negativa. Así, pues, tanto X como Z también serán negativas (capacitiva) o positivas (inductiva). la impedancia de un z- circuito en paralelo LCR: XXR - Jx'+R" o X,XXc donde X- x.:+ifc' Z=EApP/lr,INEA Cálculos X =-xL X Xc XL +Xc = 10 X (-5) =-JO 10 + (-5) Circuito z - -1..!<JL -Jx2+R2 Xc = 5n R = 20n La corriente en este circuito es capacitiva debido a que la reactancia neia es capacitiva; esto a su vez hace capacitiva a la impe" dancia lO X 20 = = 9 Ohms, capacitiva 200 22.4 tan o = R/X 20/10 =2 o = 63.4° Siempre que Z sea inductiva, la corriente en la línea .estará atrasada con respecto a la tensión aplicada. En forma similar, cuando Z es capacitiva, la corriente en la línea estará adelantada con respecto a la tensión aplicada. El ángulo exacto de adelanto o atraso depende de los valores relativos de X y R y se puede obtener mediante las siguientes ecuaciones : tan O = R/X ó cos O = Z/R También en este caso se aplica la regla de 10 a 1, dada para los otros circuitos. Si se conocen la corriente en la línea y la tensión aplicada también puede determinarse la impedancia gracias a la ley de Ohm: z= EAP/ILINEA CIRCUITOS EN PARALELO z LCR 4-129 Curva de respuesta de un circuito L--paralelo LC sin re- Valor de la resistencia sistencia f ... f La impedancia de un circuito paralelo LCR nunca puede ser mayor que la resistencia, independientemente de qué tanto se aproximen la frecuencia resonante y la del circuito efecto de la frecuencia Los efectos que tiene la frecuencia sobre circuitos en paralelo LCR son similares a los que tiene en circuitos en paralelo LC. Un cambio en la frecuencia ocasiona cambios en los valores tanto de X:L como de X 0 , pero en direcciones dife·rentes. Esto tiene como resultado un cambio en la impedancia de circuito. Sin embargo, la manera exacta en que cambia 1a impedancia depende de los valores relativos de XL y Xc. Una relación definida entre la frecuencia y la impedancia sólo puede establecerse con relación a la frecuencia resonante que, según se recordará, es la frecuencia que resulta cuando XL y X,a son iguales. Dicha relación consiste en que todo cambio de frecuencia hacia la frecuencia resonante, produce un aumento en la impedancia; en tanto que un cambio de frecuencia que se al.eje de la frecuencia re"Sonante, tiene como resultado una disminución de la impedancia. Esta relación es la mis~a que existe en un circuito en paralelo LC. Sin (:!rnbargo, se observa una diferencia importante. Teóricamente, en un circuito LC no hay límite al valor que pueda alcanzar la .Impedancia conforme la frecuencia se aproxima al valor resonante. Pero en un circuito LCR, la impedancia nunca puede ser mayor que el valor de la resistencia. En efecto, la resistencia anula una característica importante de la inductancia y la capacitancia en paralelo: la capacidad de presentar una impedancia muy alta a la fuente de tensión. Esto se ~studiará posteriormente. 4-130 CIRCUITOS EN PARALELO LCR problemas resueltos rt:EA L ! R = 500n IL = 1 Ampere Problema 32. ¿Cuál es la corrí.ente de linea en el circuito? Este problema se puede resolver de dos maneras. Una es determinar todas las corrientes de rama y usarlas para calcular la corriente de línea. La otra es aplicar la ecuación XL = EAP/Ir. para obtener la reactancia de la rama inductiva y luego calcular la impedancia de circuito y a partír de ella determinar la corriente en la línea. En este caso se utilizarán las corrientes de rama para determinar Ir,1NEA· Cálculo de 110 e In: como Ir, está dada, sólo es necesario obtener lo= EAr/X0 = 220/100 = 2.2 amperes IR = EAr/R = 220/500 = 0.44 ampere Cálculo de I LINEA : !LINEA= \/IR'+ (le - IL)' = y(0.44)' + (1.2)' = 1.3 amperes -La corriente .está adelantada con respecto a la tensión aplicada, ya que 10 es mayor que Ir,. Problema 33. ¿Cuál es el ángulo de fase entre la corriente y la tensión aplicada al circuito? tan O = 100 /IR = 1.2/0.44 = 2. 73 O = 69.9° Puesto que le es mayor que I.L, la corriente está adelantada 69.9° con respecto a la tensión aplicada. Problema 34. lQué potencia se consume en el circuito? La potencia consumida es potencia real y, ya que se conocen los valores de la resistencia del circuito y la corriente In, puede calcularse la potencia real por medio de la siguiente ecuación: PREAL = In'R = (0.44) 2 X 500 = 97 watts RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO 4-131 resumen O Para calcular la impedancia de un circuito paralelo LCR, primero se resuelve el circvito en paralelo LC y luego se combina la reactancia neta con el resistor como en un circuito en paralelo RL o RC. El circuito en paralelo LC se caracteriza por 1a más peql)eña de las dos reactoncias. D La tensión aplícoda a un circuito en paralelo LCR se usa como referencia de fase. O Las tres corrientes de ramas de un circuito en paralelo LCR Son independientes y se encuentran por las expresiones: l,u = EAp/XL; 10 :::: EAP!Xa; e In= EAr/R. ,O Las dos corrientes reactivas se suman como en un circuito en paralelo LC: l¡, 0 = lL - l,o cuando IL mayor que IC; e lr,c = 10 - IL para 10 mayor que IL' O La corriente en la línea + se encuentra según la expresiónz !LINEA= "Vln2 l:u:,2 , O El ángulo de fase se obtiene según tan()= l1..c/ln1 o tan()= R/X; o cos () = Z/R ·lo que se reallza efectuando un adelanto o atraso de la cor'trente respecto a la tensión, dependiendo de las magnitudes relativas de las corrientes inductiva y capacitiva. O Lo impedancia de un circuito en paralelo LCR se obtlene determinando la reactanda neta, X, de las ramas L y C, y luego combinándola vectorialmente con R. La ec.\Jación para la impedancia es Z = XR/ ( VX2 + R'2). O El circuito se comportará como un circuito RL o RC, dependiendo de cuál de las dos reactancias sea menor. O la impedancia también se puede encontrar según Z = E.A.p/1.u1 NEA' O El efecto que tiene la frecuencia sobre un circuito en paralelo LCR es similar al que tiene sobre circuitos paralelo LC, excepto porque la impedancia máxima nunca puede ser mayor que el valor de la resistencia. preguntas de repaso Para las preCuntas 1 a 5, suponga un circuito en paralelo LCR, con una·· resistencia de 25 ohms, _una reactancia inductiva de 50 ohms, y una reactancia capacitiva de 75 oh,ns. 1. ¿ Cuál es la impedancia del circuito? 2, ¿ Cuál es la reactancia neta del circuito? 3. Si la frecuencia se, duplica, ¿ cuál será: la impedancia? 4. Si 1ª- frecuencia se reduce a la mitad, ¿ cuál será la impedancia? 5. Si' la capacitancia es de 2 microfarads, ¿ cuál es ]a inductancia? Para las preguntas 6 a 8, suponga un circuito en paralelo LGR con una tensi6n aplicada de 100 volts, y una corriente en la línea de 20 amperes. 6. Si el ángulo de fase .es de 30 grados, ¿cuál es la resistencia? 7. ¿ Cuál es el factor de potencia del circuito? 8. ¿ Cuál es la potencia aparente de'I circuito? 9. Para un circuito en paralelo LCR, las corrientes resistiva, inductiva y capacitiva son 1O, 22.5 y 15 amperes, respectivamente. ¿ Cuál es la potencia en la línea? ' 10. ¿ Cuál es el ángulo de fase del circuito de la· pregunta 9? 4-132 RESONANCIA EN PARALELO En un circuito serie resonante, la fuente de voltaje está en En un circuito resonante en paralelo, la fuente de voltaje serie con L y C J está en paralelo con L y e J Este es un circuito en serie resonante ya que el voltaje inducido es L, que es un secundario, el transformador, se puede considerar como un generador en serie con L y C resonancia en paralelo En circuitos en paralelo LC, la resonancia en paralelo es la equivalente de la resonancia en serie de circuitos en serie LCR. Sin embargo, las características de la resonancia en paralelo son notablemente diferentes de las que se observan en la resonancia en serie. Para cualesquier valores de inductancia y capacitancia .dados, la frecuencia a la cual tiene lugar la resonancia en paralelo, es idéntica a la frecuencia a la cual tendría lugar la resonancia en serie, para los mismos valores de L y C. Por lo tanto, la resonancia en paralelo también se puede obtener a partir de la expresión : 1 fR=---- 21ryLC Siendo este el caso, también se pueden aplicar aquí las ecuaciones que se estudiaron para determinar L o C: 1 1 C---L - 4,,-'fa'C y 4,,-'fR'L Com·o algunas veces es difícil distinguir los circuitos resonantes en serie de los circuitos resonantes en paralelo, se considera que un circuito resonante en serie tiene la fuente de tensión en serie con L y C; y que un circuito resonante en paralelo tiene la fuente de tensión en paralelo con L y C. RESONANCIA EN PARALELO 4-133 circuito tanque Las propiedades de un circuito resonante en paralelo deben a la acción que ocurre entre la inductancia y capacitancia, en paralelo, que suele llamarse -circuito tanque, ya que tiene la capacidad de almacenar energía eléctrica. Básicamente, la acción de un circuito tanque consiste en un intercambio de energía entre la inductancia y la capacitancia. Si se aplica momentáneamente una tensión en el circuito tanque, C se carga a esta tensión. Cuando se deja de aplicar tensión, C se descarga a través de L, con lo cual se crea un campo magnético en L, debido a la corriente de descarga. Cuando C, ·se ha descargado, el campo encadenado con L desaparece y, al hacerlo, induce una corriente que tiene la misma dirección que la corriente que ha creado el campo. Por lo tanto, esta corriente carga a C en dirección opuesta. Cuando ha desaparecido el campo en L, se descarga nuevamente; pero esta vez en dirección opuesta a la anterior. I~a corriente de descarga ocasiona que nuevamente se forme un campo magnético encadenado con L que, cuando desaparece nuevamente, carga a C en la misma dirección en que estaba cargada inicialmente. Voltaje aplicado + B) C se descarga y crea un campo alrededor de L m-, p (\ ~+V A) C se carga por el voltaje aplicado C) El campo alrededor de L desaparece, º ::· .. ~ V~~'-' D) + E) El campo en L, desaparece y crea el cargando a C campo en L e descarga Debido a la resistencia en el circuito, la acción circulante disminuye, produciéndose una serie amortiguada de ondas sinusoidales Si se tuviese un circuito tanque ideal sin resistencia, este intercambio de energía y la corriente circulante que produce continuarían produciendo indefinidam.ente una serie de ondas sinusoidales. Sin embargo, como siempre existe alguna resistencia, la corriente circulante disminuye gradualmente cuando, la resistencia disipa la energía del circuito en forma de calor. Esto causa el amortiguamiento de la corriente sinusoidal. Si nuevamente se aplicara momentáneamente una tensión al circuito, se reanudaría el intercambio de energía y la corriente circulante concurrente. 4-134 RESONANCIA EN PARALELO corriente e impedancia • en resonancia Cuando se aplica una tensión de c~a a cualquier circuito en paralelo LC con resistencia nula, las corrientes en las ramas inductiva y capacitiva son iguales a: le= E/Xo En res@nancia, X1. es igual a X 0 , de manera que ambas corrientes son iguales, y, puesto que en un cjrcuito en paralelo LC· ambas corrientes están defasadas 180 grados y la corriente de línea, que es su suma vecw torial, debe ser ce-ro. Así pues, la única corriente es la que circula en el circuito tanque. No hay corriente en la línea, Y si no hay corriente en la línea, esto significa que el circuito tiene imp,edancia infinita, por lo que respecta a la fuente de tensión. En resonancia, un circuito paralelo resonante ideal tiene corriente de lfnea cero e impedancia infinita z = EApp/lLINEA ------~ ILINEA= t l L EApp/0 Infinito o 'e Con respecto a la corriente de lfnea, IL e Jo están defasadas _180º entre sí. Por lo tanto, su suma vectorial es cero, haciendo a la corriente de línea de cero Corriente ~ 'ª LJ e e L • Dentro del circuito de tanque, IL e lo son en realidad una corriente: la corriente de circulación. El valor de esta corriente es o bien E/XL ó E/Xa Estas dos condiciones de cero corriente de línea e impedancia infinita son características de los circuitos resonantes en paralelo ideales, en resonancia. En los circuitos reales, que tienen algo de resistencia, no se dan las condiciones teóricas de cero corriente de línea e impedancia infinita, en lugar de ello, los circuitos resonantes en paralelo tienen corriente de línea mínima e impedancia máxima en resonancia. Se reconocerá que esto es exactamente lo opuesto a los circuitos resonantes en serie que, en resonancia, tienen corriente máxima e impedancia mínima. 4-136 RESONANCIA EN PARALELO corriente e impedancia fuera de resonancia ( cont.) A frecuencias fuera de resonancia, la corriente en la línea es igual a la diferencia ( suma vectorial) entre los valores de las corrientes en las ramas. La corriente circulante sigue fluyendo en el circuito de tanque y es igual a la menor de las dos corrientes de rama. De ahí que, si IL es 5 amperes e 10 es 3 amperes, la corriente circulante es de 3 amperes y la oorriente el1 la línea es de 2 amperes. En efecto, la corriente en la línea es la parte de la corriente de rama mayor que no forma parte de la corriente circulante del circuito de tanque. Puesto que la corriente en la rama IL es inductiva y la corriente en la rama 10 es capacitiva, la corriente en la linea es inductiva, si IL es mayor (lo cual significa que XL es menor que Xo) y es capacitiva si 10 es mayor (lo que significa que Xo es menor que XL) . Esto es lo opuesto a Jó que sucede en circuitos resonantes en serie, los cuales, según se recordará, son inductivos cuando XL es mayor y capacitivos cuando X 0 es mayor. El el rcu ito es inductivo t I El I fR circuito es capacitivo 1 1--· 1 Xo mayor que XL I XL mayor que Xo fR 1 Frecuencia ___.. Frecuencia ____... Se pueden observar en la figura las curvas que indican la forma en que cambian la corriente en la línea y la impedancia de un circuito resonante en paralelo al variar la frecuencia. Nótese que la forma característica de la curva corriente-frecuencia para el circuito resonante en paralelo es la misma que la curva impedancia-frecuencia para circuitos resonantes en serie. En forma similar, la curva impedancia-frecuencia para un circuito paralelo, es la misma que la curva corriente-frecuencia para circuitos en serie. 4.-135 RESONANCIA EN PARALELO corriente e impedancia fuera de resonancia En el circuito resonante en paralelo ideal en resonancia, las corrientes de rama IL e 10 , son iguales de manera que la corriente en la línea es cero y la impedancia del circuito es infinita, En frecuencias superiores e inferiores a la resonante, una de las reactancias (XL o Xo) es mayor que la otra. Por lo tanto, ambas corrientes de rama son desiguales y la corriente en la línea, que es igual a su suma vectorial (o diferencia aritmética) tiene un valor mayor que cero. Además, puesto que hay corriente en la línea, la impedan·cia del circuito ya no es infinita. Cuanto más se aleje la frecuencia de la frecuencia resonante, mayor será la diferencia entre los valores de la reactancia. Corno resultado, será mayor la corriente en la línea y menor la impedancia del circuito. Si IL es menor que le: Si lo es menor que IL: 1GIRCULANTE" 1L IL1NEA = le - IL :Corrlente capacitiva lclRCUlANTE" le IJ,INEA' IL1NEA = 1L - le = Corriente inductiva .___ _ _ _ _ ___. ( ILINElA La corriente circulante en el cin!ulto tanque es igual a la más pequena de las corrientes de rama. La corriente de linea es igual a la diferencia entre las dos corrientes de rama y tiene la misma relación de fase qoe la mayor de las dos La impedancia a cualquier frecuencia se puede calcular por medio de la ecuación estudiada previamente para calcülar la impedancia de un circuito en paralelo LC. Esto esJ z= Xc Xc + Xr. Xr. X Donde XL y Xo son las reactancias a la frecuencia particular en cuestión. Además, según se ha estudiado para circuitos en paralelo LC, la impeM dancia siempre es mayor que, por lo menos, una de las reactancias, en lugar de ser siempre menor que ambas, como ocurre en otros tipos de cirM cuitas en paralelo de cMa. RESONANCIA EN PARALELO 4-137 circuitos resonantes en paralelo reales Los circuitos reales de resonancia en'-paralelo difieren del circuito en paralelo ideal que se acaba de describir en un aspecto. importante: los circuitos reales tienen resistencia. Esta resistencia existe en la inductancia, la capacitancia y los conductores de interconexión. Sin embargo, normalmente sólo la resistencia de la inductancia es lo suficientemente alta como para tomarla en consideración. Al analizar un circuito, se considera que esta resistencia está en serie con la inductancia. Por lo tanto, un circuito resonante en paralelo consta de .una rama puramente capacitiva y una rama inductiva que, en realidad, es un circuito en serie RL. De lo que ya se ha visto acerca de la relación 1O: 1 se recordará que, si la reactancia inductiva de la inductancia es 10 o más veces mayor que su resistencia en general se puede hacer caso omiso de la resistencia. Entonces el circuito podrá analizarse de la misma manera que el circuito resonante en paralelo ideal. Sin embargo, para que quede mejor explicado, se incluirán los efectos de la resistencia, independientemente de su valor con respecto a XL. ::;::uito ideal Circuito real Circuito RL en seria Rama puramente ._,.._ ____cap31citiva R EN RESONANCIA: la corriente de línea es cero, la impedancia es infinita EN RESONANCIA: la corriente de línea es mínima, la impedancia es máxima El principal efecto que tiene la resistencia en un circtÚto resonante en paralelo es hacer que la corriente de rama inductiva se atrase con respecto a la tensi6n aplicada, por un ángulo de fase inferior a 90 grados, y no por 90 grados exactos, como en el caso del circuito ideal. Como resultado, las dos corrientes de las ramas no están defasadas 180 grados. Por sencillez, la resonancia puede seguirse considerando que se presenta cuando XL es igual a X-e; pero ahora, cuando ambas corrientes en las ramas respectivas se suman vectorialmente, su suma no es cero. Esto significa que, en resonancia, hay algo de corriente en la línea. Y puesto que hay corriente en la línea, la impedancia no puede ser infinita, como en el circuito ideal. Así pues, en resonancia, los circuitos resonantes pa~ ralelo tienen corriente mínima en la línea y resistencia máxima, en lugar de corriente cero .en la línea e impedancia infinita, como los circuitos ideales. "!i I! ¡I 11 !I i¡ 4-138 RESONANCIA EN PARALELO circuitos resonantes en paralelo reales (cont.) I, if 'l' 11 11,, i¡ lt En resonancia, la corriente en la línea en un circuito práctico resonante paralelo éstá en fase con la tensión aplicada. Esto se debe a que, como XL y Xo son iguales, la componente reactiva (inductiva) de la corriente de rama RL es igual a la corriente (capacitiva) de rama capacitiva y con ello la cancela. Por lo tanto, sólo la comp9nente resistiva de la corriente de rama RL fluye en la línea. Püesto que la rama capacitiva no tiene resis-tencia, la corriente en ella es igual a: 11 li le= E/Xc 1: 11 La corriente de rama inductiva se calcula igual que en cualquier circuito en serie RL, por lo que es igual a: le= E/y'R' + XL' ¡¡ ¡1' 11 11 il 11 Entonces puede determinarse la Corriente en la línea sumando veCtorialmente las dos corrientes de rama. Sin embargo, las corrientes de rama difieren en fase por un ángulo inferior a 180 grados, pero mayor que 90 grados. Por lo tanto, al sumarlos vectorialmente no se puede usar el teorema de Pitágoras, ya que éste se aplica solamente a cantidades que difieren 90 grados y no se puede restar aritméticamente, ya que esto sólo se aplica a cantidades defasadas 180 grados. Sin embargo, se pueden sumar descomponiéndolas primeramente· en sus componentes vertical y horizontal, luego sumar las componentes y_, finalmente, determinar la resultante de todas las componentes. La suma de vectores por componentes ya se ha descrito anteriormente. En resonancia, el cálculo de la corriente en la línea, así como la corriente circulante en el circuito tanque y la impedancia del c'ircuito, se puede efectuar más fácilmente usando la Q del circuito. :1 ~: :¡. ' !i' Las corrientes de rama se suman vectorlalmente por comp.onentes, para encontrar la corriente de línea en circuitos resonantes en pararelos reales XL = 2000 EAPP = 100 Volts 1c 1 R = 500 + Xc = 2000 1 ¡ \ 4-139 RESONANCIA EN PARALELO circuitos resonantes en paralelo reales (cont.) Las corrientes en las ramas, /¡, e la, del circuit,o de la página 4-138 son: Ir, E = - 100 = 0.486 ampere y(50)' + (200)' 4 O = 76°; la corriente está atrasada -- = yR' + X,;' tan O = XL/R = 200/50 Ic = = E/X0 = 100/200 = con respecto a la tensión 0.5 ampere Las componentes horizontales (H) y verticales (V) de las corrientes de rama son: IL(IIJ IL!VJ le cos B = 0.486 X 0.242 = 0.118 ampere = IL sen ,O = 0.486 X 0.97 = 0.47 ampere = Ic(H) = O; no hay componente resistiva Ic(Vl = 0.5 ampere ___..., (Componente no resistiva) Las componentes totales, horiz,ontales y verticales, son: IToT(HJ = lciHJ + I 0 ,H1 = 0.118 + O = 0.118 ampere hOT¡v¡ = Io¡v¡ - lc1v1 = 0.5 - 0.47 = _0.03 ampere El signo menos de la euación ITOT{Vl indica qu~ el vector IL(Vl señala hacia abajo., o que está atrasado con respecto a la tensión. La resultante de las componentes totales, que es la corriente en la línea, es Jrev ]LINEA= ~1,:'0T(H) + I~oT(V) = ~ (0.118)' + (0.03); = 0.123 ampere El ángulo de fase entre la corriente en la línea y la tensión aplicadaJ es ITOT(V) tan8 = - ITOT(H) 0.03 0.118 = - - = 0.254 () = 14.3°; la corriente está adelantada con res- pecto a la tensión 1 TOT(V)b.TOT(H) E APP 4-140 RESONANCIA EN PARALELO banda de resonancia Se recordará que en todo circuito resonante en serie existe un rango de frecuencia entre valores superiores e inferiores al de la frecuencia resonante donde, para todo objeto práctico, se puede cqnsiderar que el circuito está en resonancia. Este rango de frecuencias ha sido llamado banda de resonancia o banda de paso y consta de todas las frecu.encias donde la corriente en el circuito era 0.707 o más veces, su valor en resonancia. Los cirC'Uitos resonantes-en paralelo también tienen una banda de resonancia; pero se define en función de la curva impedancia.frecuencia y consta de todas las frecuencias que producen una impedancia de circuito con un valor de O. 707 o más veces la impedancia en resonancia. (A) El paso de banda se mide sobre la curva impedancia-frecuencia Frecuencia resonante (IR) Impedancia máxima en resonancia z 0.707 de impedancia máxima t1 --l (B) La resistencia afecta la for- ma de la curva frecuencia impedancia- Frecuencia resonante (IR) ' Circuito de baja resistencia lz t--Paso El paso de banda consiste todas aquellas frecuencias rrespondientes a 0.707 de impedancia de resonancia de banda en cola La resistencia del circuito afecta al ancho y a la pendiente de la curva impedancia-frecuencia (fR) (C) De manera que la resistencia afeclta al paso de banda del circuito 1 Mientras mayor sea Banda ancha la resistencia del circuito, más ancho será el paso de banda 4-141 RESONANCIA EN PARALELO Q de un circuito resonante en paralelo Según se recordará, la Q, o calidad, .de un circuito resonante en serie está determinada por la relación de la tensión aplicada, ya sea XL o Xc, con respecto a· la tensión aplicada total. Para resonancia en paralelo, la Q mide también la calidad de un circuito. Sin embargo, en circuitos resonantes en paralelo, Q no se determina a base de la tensión, sino más bien de la corriente. La Q de un circuito resonante en paralelo se define como la relación existente entre la corriente en el circuito tanqu.e y la corriente en la línea. Por lo tanto, Q = ITANQUE/ILlNEA donde !TANQUE es la corriente circulante en el tanque.. Matemáticamente, esta ecuación se puede convertir a la forma: Q = XL(R Una Q alta significa un paso de banda angosto IR R =100 La Q de un circuito resonante en paralelo representa su capacidad para discriminar entre frecuencias resonantes y no resonantes. La Q es la relación de ITANQUE a ILINEA; pero se puede calcular más fácilmente de la ecuación Q XL/R. En función de su Q, el paso de banda de un circuito resonante e.n Paralelo es paso de banda = fR/Q = Puede verse que ésta es la mis1na ecuación usada para calcular la Q de un circuito resonante en serie. Corno resultado, la resistencia tiene el mismo efecto en la Q de un circuito resonante en paralelo, que en un circuito resonante en serie. Cuanto 'más baja sea la resistencia, más alta será la Q del circuito y más angosta su banda de paso. ·Recíprocamente, cuanto más alta sea la resistencia, más baja será la Q y más allcha la banda de paso. 4-142 RESONANCIA EN PARALELO Q de un circuito resonante en paralelo ( cont.) Si se conoce la Q de un circuito, se puede calcular la banda de paso de acuerdo con la siguiente ecuación: Banda de paso (cps) = fn/Q Por lo tanto, los circuitos que tienen Q elevada pueden discriminar entre frecuencias resonantes y no resonantes rnejor que loo circuitos con Q baja. En aplicaciones prácticas, cuando la' Q de un circuito resonante en paralelo es 1O o más, puede hacerse caso omiso de la resistencia, y considerarse el circuito como un circuito resonante en paralelo, casi ideal. Una Q baja significa un paso de banda ancho i XLª 10000 Xc= !Olllln ffl IR 1 'Q e ffl R = 2000 ~ m o. .§ CQ=5 1 U na vez conocida la Q, pueden obtenerse fácilmente los valores en resonancia, a partir de las demás magnitudes importantes del circuito. Estas rnagnitudes son la impedancia (Z), la corriente de tanque (ITANQuE), y la corriente en la línea ( ILINEA) • Las ecuaciones para calcular la impedancia en función de Q son: Z= QX 1, ó Z = QX0 La ecuación para calcular en función de Q es !TANQUE, = !TANQUE Las ecuaciones para calcular ILINEA hrNEA = hINEA = QILINEA en función de Q son E/QXr, E/QX., 4-143 RESONANCIA EN PARALELO problemas re.rlueltos Xc =aon R =Sn Problema 35. ¿Está en resonancia este circuito? Recuérdese que, aquí, Xr, y Xc son iguales solamente a la frecuencia resonante. Puesto que tanto XL como X 0 son iguales a 80 ohms, el circuito debe estar en resonancia. Problema 36. ¿Cuál es el valor de la corriente que fluye en el circuito tanque? Una forma de resolver este problema, es usar la ecuación ITA:?>.QCE = QILINEA· Naturalmente, primero deben determinarse Q e ILrxEA· Cálculo de Q: Q = Xr)R = 80/5 = 16 Cálculo de l1,1NEA: lr,m,.A = E/Z = E/QXr, = 200/ ( 16 X 80) = 0.156 ampere Cálculo de I TANQUE: !TANQUE = Qh1NEA = 16 X 0.156 = 2.5 amperes Así, pues, con sólo 0.156 amperes en la línea, se tendrán 2 .5 amperes en el tanque. Problema 37. Si la frecuencia resonante es 2000 cpsJ c·cuál es la anchura de banda de este circuito? Mediante la Q del circuito, calcule la anchura de banda de: Anchura de banda (cps) = fn/Q = 2,000/16 = 125 ciclos Por lo tanto, la anchura de banda se extiende desde aproximadamente 1,938 cps (2,000 - 62.5) a aproximadamente 2,063 cps (2,000 + 62.5) fR =2000 t Frecuencia (cps) __,... 4-144 COMPARACIÓN DE CIRCUITOS RESONANTES comparación de circuitos resonantes en serie y en paralelo ( l~oT 'LI:EA L EAPP R R l.. e l le e 4-145 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen D Las propiedades de un circuito resonante en parólelo se deben al intercambio de energía que hay entre un inductor y un capacitor conectados en paralelo de una fuente de energía. Este circuito c.on frecuencia recibe el nombre de circuito tanque. D Para un inductor y capacitor dados, la frecuencia donde ocurre la resonancia en paralelo se determina según la expresión: fR = l /(2w i/LC}. D Teóric:amente, un circuito resonante en paralelo tiene impedancia infinita y cero corriente en la línea. Sin .embargo, los circuitos resonante$ en paralelo reales presentan la impedancia máxima y corriente de línea mínima en resonancia. ,O Para frecuencias mayores o menores que la frecuencia , resonante, la corriente en· la línea de un circuito resonanJ-e en paralelo· aumenta progresivamente·, en tanto que su impedancia disminuye. D Los circuitos resonantes en paralelo reales tienen resistencia, así como inductancia y capacitancia. _Normalmente, esta resistencia es la de\ alambre inductor y se puede considerar que está en serie con la inductancia. ,O El efecto principal de la resistencia es que, estando en resonancia ninguna de .las dos corrientes de rama están defasadas 180°, de manera que se tiene la corriente de línea en el circuito. O Las magnitudes de las corrientes de rama se pueden determinar según !a expresión l-0 E/Xc y = + E/{V R2 Xr; 2 ). O La corriente en la línea se puede determinar sumando vectorial• mente las corrientes en !o línea. O La banda de paso de un circuito resonante en paralelo consta de· todas las frecuencias que producen una impedancia de circuito con un valor de 0.707 o más veces la impedancia en resonancia. O La banda de paso se puede calcular a partir de la Q de un circuito: Banda de paso (cps) = fn/Q. D La Q o calidad del circuito es lo relación que hay entre la corriente circulante en el tanque (ITANQUEl y la corriente de línea (!LINEA) Ó Q = ITANQUE/ILINEA' preguntas de repaso l. ¿ Qué es un circuito resonante en paralelo ideal? 2. ¿En qué forma difiere un circuito resonante en paralelo real de un circuito ideal? 3. ¿ Cuál es la frecuencia resonante de un capacitar de 50 microfarads y una bobina de 50 milihenrys conectados en paralelo? 4-. ¿ Cómo se produce la corriente circulante en un circuito tanque? 5. ¿ Qué significa amortiguaci6n en un circuito tanque? 6. Trace la curva impedancia-frecuencia para un circuito resonante en paralelo. 7. ¿ Cómo se define la anchura de banda de un circuito resonante en paralelo? 8. ¿ Qué se entiende por Q de un circuito resonante en paralelo? 9. ¿Cómo se relaciona Q con la resistencia? ¿Cómo se relaciona con la anchura de banda? 10. Si un circuito resonante en paralelo tiene una frecuencia de 1,000 cps y una Q de 10, ¿cuál es su anchura de banda? 4-146 CIR.CUITOS EN SERIE Y P ABALE LO circuitos en serie y paralelo RL, RC y LCR Con una sola excepción, todos los circuitos en paralelo que se tratan en este volumen, constan de ramas que son exclusivamente resistivas, inductivas o capacitivas. En la práctica, se observará que, a menudo, las ramas en paralelo tienen más de una ele las n1agnitudes de resistenciá, inductancia y capacitancia. Por lo tanto, en realidad estas ramas son circuitos en serie. R Estos son circuitos en serie y paralelo s.e pueden resolver usanCo una combinación de las técnicas que se han aprendido en este volumen Los circuitos en paralelo que tienen ramas que no son puramente resistivas, inductivas o capacitivas, reciben el nombre de circuitos en serie y paralelo. Para resolver estos circuitos se utiliza una combinación de los métodos estudiados en este volumen. Primero se tratan las ramas como circuitos en serie y se resuelven las magnitudes de las ramas que se desee, por ejemplo, corriente o impedancia. Una vez conocidas las corrientes e in1pedancias de rama, se tratan como cantidades en paralelo y se calcula toda la corriente del circuito y su impedancia, según los métodos estudiados en circuitos en paralelo. Otra forma de circuitos en serie y paralelo es básicamente un circuito en serie, donde hay uno o rnás elementos en paralelo que están en serie con los elementos en serie. Para resolver este tipo de circuito, primero se resuelven las partes en paralelo y luego se usan los valores obtenidos para resolver el circuito total en serie. Se observará que la principal diferencia entre la solución de circuitos en serie y paralelo y circuitos ordinarios en serie o en paralelo, es que en los circuitos en serie y paralelo, los ángulos entre las varias corrientes e impedancias de rama no son de 180 o 90 grados, como lo son en circuitos en serie o en paralelo, por lo cual es necesario efectuar las adiciones vectoriales, resolviendo primero las magnitudes en sus componentes. Un ejemplo de este cálculo de circuitos aparece en la página 4-139 para circuitos resonantes en paralelo reales. 4-147 CIRCUITOS SINTONIZADOS circuitos sintonizados Hasta ahora, se han estudiado circuitos resonantes en serie y en paralelo LC en los que se usaban inductores y capacitores fijos, en los que la frecuencia resonante era determinada por el valor de los elementos usados. Sin embargo, se pueden usar inductores o capacitores variables en circuitos resonantes, de manera que se puedan cambiar los valores. Si se usan elementos variables, el punto de resonancia también cambiará y el circuito se puede sintonizar en cualquier banda de frecuencia. La sintonización se puede efectuar mediante un capacítor variable o un in.ductor variable, o con ambos. 1-Iabitualmente, en altas frecuencias· sólo se usa una bobina de un circuito sintonizado. En este caso, la inductancia de la bobina resuena con la capacitancia producida entre los devanados de la bobina. A veces se usa una bobina con derivaciones, combinada con un capacitar que se conecta a diferentes segmentos de la bobina para cambiar de rango de frecuencia. Luego, generalmente, la bobina o el capacitar se sintonizan en fino, para ajustar el punto resonante a la frecuencia precisa. De la misma manera, se pueden cambiar partes nuevas introduciéndolas o sacándolas del circuito resonante, para el mismo objeto. r---,--'' __,_ ' ...,--. .1 l---·- ....,_ __,_ --r-1 ....,.... 1---- : _J_ 1 L ___ J __ _ ESTA BOBINA RESUENA CON SU CAPACITANCIA ENTRE DEVANADOS ~~ fSi se usan capacitares o inductores variables en circuitos re· sonantes, se pueden cambiar el punto de resonancia y las frecuencias de paso de banda a una variedad de frecuencias, con un simple ajuste 4-148 CIRCUITOS DE FIL'fRO circuitos de filtro Según se e1nplea en los circuitos eléctricosi el término filtro significa ofrecer una gran oposición, o rechazar las tensiones y corrientes de ciertas frecuencias, al mismo tiempo que ofrecen poca oposición o pasos, a las tensiones y corrientes de otras frecuencias. Los circuitos que poseen esta propiedad se llaman circuitos de filtro. Los circuitos de filtro se dividen en varios grupos, según las frecuencias que pasan y rechazan. Uno de estos grup9s pasa todas las frecuencias hasta cierto valor, rechazando a todas las que est_án arriba de esta frecuencia. Este tipo de filtro se llama filtro pasabajo. Otro grupo de filtros rechaza todas las frecuencias hasta cierto valor y pasa todas las frecuencias mayores que ese valor. A éstos se les llama filtros pasaaltos. Otros filtros pasan ciertos rangos o bandas de frecuencias y rechazan a todas las frecuencias ajenas a la banda. A éstos se les llama filtros de paso de banda. Otros más rechazan una banda de frecuencias y pasan a todas las frecuencias ajenas a la• banda. Son filtros de rechazo de banda. Estos son los tipos principales de circuitos de filtro. Por los circuitos filtro pasan ciertas frecuencias, rechazando otras FILTRO PASA BAJOS FILTRO PASA ALTOS e e Carga Carga Los inductores y los capacitares son los elementos que más comúnmente se usan en circuitos de filtro debido a que la reactancia inductiva y la reactancia capacitiva que tiehen varían de acuerdo con la frecuencia. La forma en que se conecten con respecto a la carga determina si funcionan como filtros pasabajos, pasaaltos, paso de banda y rechazo de banda. Un capacitor conectado a una carga puede funcionar como filtro pasabajos, ya que Xo es muy alta a bajas frecuencias y esencialmente el capacitar no tiene efecto en el circuito. Sin embargo, arriba de cierta frecuencia, Xo disminuye hasta el punto en que la mayor parte de la corriente fluye a través de él, ya no a través de la carga. , El mismo capacitar puede fu_ncionar como filtro pasaaltos si se conecta en serie con la carga. En este caso, la alta ~ a bajas frecuencias n1antiene bajo el valor de la corriente. Sin embargo, arriba de cierta frecuencia, Xc es tan bajo que el capacitor es esencialmente un corto circuito. Entonces la corriente en la carga es alta. 4-149 CIRCUITOS DE FILTRO tipos básicos FILTROS DE PASA BAJOS l j.. aJ.. ¡ XL es baja a bajas fre· Xc es alta a bajas frecuen- Este circuito combina el ,._, cuencias, de manera que cias, de manera que C tiene comportamiento de los Frecuencia ............ la corriente de carga es poco efecto sobre el circuito. circuitos simples L y C alta. Para frecuencias al- A frecuencias altas, Xo es tas, XL es grande de ma- baja y puntea la mayor parte nern que la corriente de de la corriente, quitándola de carga es pequefla la carga FILTROS PASA ALTOS e e e~~· m""" Carga XL es baja a bajas fracuen· cias, de manera que l puen- Este circuito combina el te la mayor parta de la co- comportamiento de los rri,mte quitándola de ta car- circuitos simples L y C ga. A altas frecuencias, XL es grande y L no tiene efacto sobre el circuito FILTROS DE PASO DE BANDA Circuito resonante en serie Xa es alta a bajas fre· cuencias, de manera que la corrierite de carga es baja. A altas frecuericias, Xc es pequena, de manera quo Ja corriente de carga es grande Carga A frecuencias dentro de la banda de resonancia del circuito resonante en serie, la impedancia es baja, de manera que la corriente de carga es alta. A frecuencias fuera de I(! banda de resonancia, el circuito resonante tiene una jmpedancia alta, de manera que la corrie11!e de carga es baja A frecuencias dentro de la banda de resonancia del circuito resonante en paralelo, la impedancia es alta, de manera que el circuito resonante no tiene efecto sobre la corriente de carga. A. frecuencias fuera de la ban· da de resonancia, la impedancia es baja de manera que la mayo1 parte de la corriente es derivado fuera de carga FILTROS DE RECHAZO DE BANDA Carga C:arga A frecuencias de la banda de resonancia, la impedancia es alta, de manera que la corriente de carga es baja. A frecuencias fuera de la ban· da resonante, la impedancia es baja, de manera que la corrie.nte de carga es alta Frecuencia_...,. 1 Frecuencia__..,. i 'E 8'L_U,~LA frec~encias de la banda de resonanela, la impedancia es baja, de mane- ra que la mayor parte de fa corriente es derivada fuera de la carga. A frecuencias fuera de la banda do resonancia, la Impedancia es alta, de manera que el circuito resonante no tieno efecto frecuencia_...., 4-150 VECTORES DE TRANSFORMADOllES vectores de transformadores Se recordará que la teoría de operac1on de los transformadores comunes se ha expuesto en el volumen 1, en donde se describieron considerando exclusivamente las ondas de corriente y tensión que existen en el primario y el secundario. Las tensiones y corrientes del transformador también se pueden representar por medio de vectores como se muestra en seguida. Cuando se hace esto, se usa la tensión primaria como referencia de fase de cero grados y los demás vectores de tensión y corriente se indican en relación con ella. En un transformador que tiene una corriente secundaria muy pequeña, la corriente primaria está atrasada 90 grados con respecto a la tensión primaria y la corriente secundaria está atrasada 90 grados con respecto a la tensión secundaria. Además, las tensiones primaria y secundaria están defasadas en 180 grados. Por lo tanto, en un diagrama vectorial los cuatro vectores que representan a las corrientes y tensiones son p-erpendiculares Corriente secundaria Voltaje II _ _ _ secundario ...,¡... Voltaje Cuando !a corriente secundaria es muy _...._¡...,.,----••"'(m r' pequeña, tanto la corrientes primaria 1 10 ../gOº P ª como la secundaria son puramente in- 901 ductivas y están atrasadas 90º con respecto a sus voltajes respectivos Corriente primaria Cuando la corriente nominal fluye en el secundario, tanto /a corriente primaria como la secundaria son básicamente resistivas. Como resultado, están atrasadas con respecto a sus voltajes correspondientes por sólo un pequeño ángulo de fase Corriente secundaria Voltaje secundario Corriente primaria entre sí, según se ilustra. Al aumentar la corriente en el secundario -suponiendo que la carga secundaria es resistiva- la corriente en el secundario comienza a volverse resistiva. En consecuencia, ya no estará atrasada 90 grados con respecto a la tensión secundaria. Cuanta más corriente fluya en el secundario, éste se volverá más resistivo y menor será el ángulo entre la tensión secundaria y la corriente secundaria. Se recordará que, cuando aumenta la corriente secundaria, el campo magnético creado en el devanado seculldario hace que la corriente primaria aumente también, reduciendo efectivamente la reactancia inductiva del devanado primario. Al reducirse la reactancia inductiva del primario, éste también se vuelve más resistivo de manera que el ángulo entre su corriente y tensión también disminuye. Por lo tanto, el diagrama vectoM rial de un transformador con su corriente nominal, indica que las tenM siones primaria y secundaria están defasadas 180 grados; además, el pequeño retraso de las dos corrientes en relaci6n con sus respectivas tensiones está determinado por el mismo ángulo. 4-151 VECTORES DE TRANSFORMADORES --r Ep l l E1_ 1 Ec _L /\J Es _J_ E¡ lp En los transformadores sintonizados, el voltaje de salida o secundario (Es) no es realmente el voltaje inducido en el devanado secundario (Ei). Debido a que el circuito secundario es un circuito resonante en serie LC, los voltajes desarrollados en el inductor y en el capacitar son mayores y difieren en fase con el voltaje inducido. La tensión en el capacitar es en realidad el voltaje de salida y está 90º adelantado del voltaje primario, en resonancia vectores de tran.,formadores resonantes En la página anterior se repitió que, según lo estudiado en el volun1en 3, las tensiones primaria y secundaria del transformador están defasadas 180 grados entre sí. Sin embargo, en resonancia no sucede lo mismo porque la tensión inducida en el secundario no es igual a la tensión que hay en la bobina. Se puede considerar que la ten·sión in-ducida en la bobina es una tensión aplicada a un circuito resonante -en serie LC, de manera que la tensión desarrollada en la bobina y el capacitar son mucho mayores que la inducida en la bobina, La salida del transformador es en realidad la tensión originada en el capacitar, la cual tiene un ángulo de fase diferente al de la tensión inducida. En seguida se desarrollará esto. En el circuito tanque primario) la corriente de la bobina (Ip) está atrasada con respecto a la tensión de la bobina (Ep) debido a que la corriente es inductiva. Entonces, la corriente primaria induce una tensión en el circuito secundario (E 1 ) que está <lefasada 180 grados con respecto a la tensión primaria, igual que en un transformador ordinario. No obs~ tante, como éste es un circuito sintonizado, la tensión inducida se aplica como tensión de fuente al inductor y al capacitar en serie. Eso hace que la corriente fluya en el circuito secundario (Is). Pero., en resonancia, el circuito es resistivo, de manera que la corriente secundaria (Is) está en fase con la tensión inducida (E 1 ). E¡ _ _ _, r - - E p Is ~ lp 4-152 VECTORES DE TRANSFORMADORES vectores de transformadores resonantes (cont.) Ec L o 1, E¡ E, Ep 1p EL Por lo tanto, las tensiones tienen su caída en el inductor y el capacitar, pero, debido a las relaciones de fase de la corriente y la tensión en estas componentes, la caída en el inductor (EL) está adelantada 90 grados con respecto a la corriente (Is) y la caída en el capacitar (Ec) está atrasada 90 grados con respecto, /;l. la corriente ( 18 ) ; esto es lo mis1no que sucede en un circuito ordinario en serie LO. En consecuencia, la tensión del capacitar (E.e), también estará atrasada 90 grados con respecto a la tensión inducida (E,). Y, puesto que la tensión inducida (E,) y la tensión primaria (Ev) están .separados 180 grados entre sí, la tensión del capacitar (Ea) está adelantada 90 grados con respecto a la tensi6n primaria (Ev) . Puesto que la tensi6n de salida o secundaria es en realidad la tensión establecida en el capacitar, en un transformador sintonizado en resonancia la tensión secundaria (E.s) estará adelantada 90 grados con respecto a la tensión primaria (Ep). E¡ •---41~--.....¡... EP Free. abajo de resonancia Free. arriba de resonancia 1p Sin embargo, fuera de resonancia el circuito secundario ya no es resistivo, de manera que la corriente (Is) no estará en fase con la tensión inducida (E 1 ). En consecuencia, las tensiones originadas en el inductor y el capacitor estarán· más o menos de 90 grados alejadas de Ei, según la lejanía existente entre la sintonizaci6n y la resonancia. Puesto que es. un circuito resonante en serie, cuanto más baja sea la frecuencia fuera de resonancia, más capacitivo se vuelve y Es tenderá a dif_erir 180 grados de Ev, Para las frecuencias más altas, el circuito se vuelve inductivo y Es se aproxhnará a la misma fase que Ep, ACOPLAMIENTO DE IMPEDANCIA 4-153 acoplamiento de impedancia En un circuito eléctrico, la potencia se transmite de la fuente a la carga o cargas. En el caso de un circuito simple con una carga resistiva única, la potencia transmitida será P = EI = l 2 R, donde R es la resistencia de la carga. Por lo tanto, la potencia depende de la corriente y la resistencia de la carga. Puesto que la corriente aumenta cuando la resistencia de la carga disminuye, se puede pensar que cuanto menor sea la resistencia, mayor será la potencia. Esto es lo que sucedería si no fuese por la resistencia interna de la fuente. La resistencia de la fuente está en serie con la resistencia de carga, de manera que afecta a la corriente y, en consecuencia, a la potencia transmitida a la carga. El efecto combinado de las resistencias de carga y fúente es tal que la potencia máxima es transmitida a la carga cuando la impedancia de carga es igual a la impedancia de la fuente. Cuando las dos impedancias son iguales, se dice que están acopladas. P'osteriormente se obseivará, en trabajos' eléctricos que, muy a menudo, una fuente de baja impedancia debe balancearse con una carga de alta impedancia, o viceversa. Esto se podría hacer con la impedancia deseada; pero esto no suele ser práctico. U na forma muy común para acoplar la impedancia de una carga con la impedancia de la fuente es emplear un transformador. Se recordará de lo estudiado en el volumen 3 que la relación de impedancia entre el primario y el secundario de un transformador depende de la relación existente entre sus espiras, según la siguiente ecuación: 4-154 ACOPLAMIENTO DE IMPEDANCIA acoplamiento de impedancia Por lo tanto, si se usa un transformador con la relación adecuada de espiras es posible obtener los valores que se deseen para las impedancias primaria y secundaria. Si el primario del transformador se conecta a la fuente, sirve como carga para la fuente y tiene la misma impedancia que ésta; entonces se transfiere la máxima potencia al primario. En forma similar, si se conecta el secundario a la carga, sirve como fuente para la carga. Y si la impedancia del secundario es igual a la impedancia de la carga y se t~ansfiere la máxima potencia a la carga. Obsérvese que los transformadores se utilizan para acoplar impedancias entre la fuente y la carga. ~demás, los transformadores pueden aumentar o reducir la tensión de la fuente al valor que necesite la carga. Sin embargo, puesto que tanto el acoplamiento de impedancia de tensión dependen en gran parte de la relación de espiras, el transformador con frecuencia se diseña como una solución_ intermedia. Sin embargo, a mé~ nudo puede obtenerse mejor acoplamiento si se usan transformadores sintonizados o resonantes. En estos transformadores, el devanado primario generalmente es parte de un circuito tanque en paralelo y el devanado secundario es ·un circuito resonante en serie. Se puede ajustar la relación de espiras para el mejor acoplamiento de tensión; ya que las impedancias apropiadas de los circuitos resonantes se pueden establecer controlando las Q de las bobinas. Además de esto, el devanado primario es parte del circuito resonante paralelo y, por lo tanto, tiene una alta corriente de tanque, para un mejor acoplamiento inductivo. Y el devanado secundario es parte de un circuito resonante en serie, de manera que produce una ganancia de tensión. RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO 4-155 resumen O Los circu.itos en serie y paralelo RL, RC y LCR, tienen combinaciones tanto en serie como en paralelo, de resistencia, capacitancia e inductancia. Cuando se resuelven circuitos en serie y paralelo deben efectU'arse adiciones vectoriales de tensiones, corrientes e impedancias; generalmente se resuelven primero las diversas magnitudes de sus componentes. O Los circuitos sintonizados son circuitos resonantes cuya frecuencia resonante se puede cambiar. Esto se logra haciendo variable el capacitor. o el inductor de circuito. O Los circuitos de filtro rechazan tensiones o corrientes de ciertas frecuencias, en tanto que dejan pasar tensiones o corrientes de otras frecuencias. O Los filtros pasaba¡o pasan todas las frecuencias hasta cierto punto, rechazando todas las que sean más altas. O Los filtros pasaaltbs rechazan a todas las frecuencias hasta cierto punto y dejan pasar a todas las frecuencias más altas-. D Otros tipos de filtro son los de poso de banda y los filtros de rechazo de banda. O tas tensiones y corrientes de un transformador pueden representarse por medio de vectores. Cuando se hace esto, la tensión primaria se usa como referencia de fase. O En transformadores resonantes, las tensiones primaria y secundaria no están defasadas 180" entre sí. En este coso la tensión secundaria está adelantada 90" con respecto a la tensión primaria, en resonancia. O Con frecuencia se usan transformadores para acoplar la Impedancia de una fuente, con la de una carga. Este acoplamiento de impedancias se logra u-sondo un transformador que tenga la relación adecuada de espiras. La relación de impedancia entre el primario y el secundario de un transformador depende de la relación de· espiras de! transformador, según la ecuación Yzp1z; = Np/Ns· . preguntas de repaso 1. ¿ Qué es un circuito en serie y paralelo, RL, RC, o LCR? Trace un diagrama esquemático que ilustre un circuito de este tipo. 2. Trace otro tipo de circuito en serie y paralelo RL, RC o LCR. 3. ¿ Qué es un circuito sintonizado? Trace un diagrama esquemático de este tipo de circuito. 4. ¿ Por qué se usan los circuitos sintonizados? 5. ¿ Qué es un circuito de filtro? 6. Trace la curva de .respuesta de frecuencia de un filtro de rechazo de banda. Trace la curva de respuesta de frecuencia de un filtro de pasabajo_ 7. Describa un filtro simple pasabajo en oper,ación. 8. ¿ Qué clase de filtro se obtiene con un capacitar conectado en serie con una carga? 9. Trace un diagrama vectorial para un transformador típico. 1O. ¿ Qué significa la expresión acoplamiento de impedancias? ¿ Por qué es iÍnportante? Introducción - Mecanismos del medidor-· Estructura del medidor - Caracter(sticas del medidor - Medidores de c-c y e-a - Medidores con rectificador - Calibración y precisión de los medidores - Rangos de los amperímetros - Amperímetros de alcance múltiple - Medición de corriente Voltímetros - Ohmímetros - Puente de Wheatstone - Magohmímetro - Medidores de potencia - Multímetros Voltímetro de tubo al vacío. 5-1 INTRODUCCIÓN necesidad de equipo de prueba Ya sea que se diseñe, instale, opere o repare equipo eléctrico, debe conocerse la forma en que se miden diversas cantidades eléctricas, como por ejemplo frecuencia, potencia, factor de potencia, impedancia, distorsión, sensibilidad, corriente, tensión y resistencia. Desde luego, el lector conoce algunas de estas cantidades; pero en el presente estudio de electricidad aprenderá los términos de corriente, tensión, resistencia y potencia. En la mayor parte de los casos estas cuatro magnitudes son las más importantes de las que deben medirse. AMPERIMETRO VOLTIMETRO Es necesario saber oómo se usan los cuatro medidores básicos y tener un entendimiento completo de su forma de funcionar OHMIMETRO WATIMETRO Los medidores son aquellos aparatos que se usan coml1nmente para medir corriente, tensión, resistencia y potencia. Conviene conocer la forma en que conectan los medidores a los circuitos para hacer det~rminada medición; pero es igualmente importante que se comp·renda cómo fun~ ciona el instrumento, a fin de interpretar adecuadamente la medición. 5-2 INTRODUCCIÓN el medidor básico Excepto algunos medidores, todos los que funcionan según princ1p1os electrostáticos, sólo pueden medir la cantidad de corriente que pasa por ellos. Sin embargo, se pueden calibrar de manera que indiquen casi cualquier cantidad eléctrica. Por ejemplo, se sabe que, según la ley de Ohm, la corriente que fluye a través de un medidor es determinada por la tensión que se aplique al medidor y por la resistencia del mismo. I = E/R Así pues, para determinada resistencia del medidor, valores diferentes de tensión aplicada producirán el flujo de valores específicos de corriente. Como resultado, aunque el medidor mida en realidid la corriente, la escala se puede calibrar en unidades de tensión. En forma similar, para una tensión aplicada, diferentes valores de resistencia harán que fluyan valores específicos de corriente. Por lo tanto, la escala del medidor se puede calibrar también en unidades de resistencia en lugar de en unidades de corriente. Lo mismo ocurre con la potencia, ya que ésta es proporcional a la corriente: P = El o p = I'R IN'J'RODUCCIÓN 5-3 el medidor de corriente Según se ha estudiado en los volúmenes 1 y 2, cuando fluye corriente a través de un conductor, produce dos efectos: l. Origina un campo magnético alrededor del conductor. 2. Genera calor en el conductor. La cantidad de corriente que fluye a través del conductor determina la intensidad del campo magnético y la cantidad de calor producida. Estos efectos se usan en los dos tipos básicos de medidores de corriente: el medidor de corriente electromagnético y .el medidor de corriente térmico. De acuerdo con sus nombres, se puede apreciar que el electromagnético mide la cantidad de flujo de corriente por medio del can1po magnético, en tanto que el térmico lo hace con base en el calor producido por el flujo de corriente. Para medir fa corriente, el medídor de corriente de tipo electromagnético emplea un campo magnético alrededor de un alambre que lleva corriente. Para medir la corriente, el medidor térmico de corriente utiliza el calor producido por la corriente que pasa a través de un alambre. 5-4 INTRODUCCIÓN 1 1 1 1 ! 1 1 F=±==i! 1,,J sil '----::JI Polos magnéticos del mismo signo se repelen repaso de electromagnetismo Indudablemente, el medidor electromagnético de corriente es el que se usa con más frecuencia para medir corriente, tensión, resistencia y potencia. Es fácil comprender el funcionamiento de este tipo de medidor si se conocen los principios magnéticos básicos según los cuales funciona el instrumento. Estos principios se estudiaron en el volumen 1; sin embargo, a continuación se presentará un breve repaso. Los campos magnéticos interactúan en varias formas: por ejemplo, polos iguales de dos imanes de hierro se repelen y polos diferentes se atraen. Lo mismo ocurre con los polos iguales y diferentes de los electroimanes. Además, un imán de hierro y un electroimán se repelerán si están colocados de tal manera que sus polos semejantes estén uno frente a otro y se atraerán cuando polos diferentes estén uno frente al otro. 1 1 1 1 1 1 1 1 F-1-=::¡i IS NI! L._ _ _ _ _y Polos magnéticos de distinto signo se atraen 5-5 INTRODUCCIÓN atracción Si se coloca una barra de hierro dulce cerca de un solenoide magnetizado, la barra de hierro se rnagnetizará. Las líneas de fuerza magnéticas originadas en el hierro se alinearán en la misma dirección que las del solenoide. Como resultado, los polos inducidos en la barra de hierro tarn· bién estarán en la misma dirección. Por lo tanto, cada uno de los polos del solenoide y de la barra de hierro queda frente a un polo opuesto. Puesto que polos opuestos se atraen, la barra de hierro será atraída hacia la bobina. El medidor de hierro móvil de tipo de émbolo ~que se estudiará más adelante- se basa en este principio particular. G:::t• _J~ Barra atraída dentro de la bo!Jina + 11t---- Debido a que los polos de signo diferente se atraen, la barra de hierro se magnetizará con las polaridades indicadas y será atraída al interior de la bobina Una vez que la barra se mueve hacia la bobina, el campo mag· nético se concentra en la barra misma G::.t• _J_ + i1,___- 5-6 INTRODUCCIÓN Sin corriente l¡ Cuando no hay corriente en la bobina, no se origina campo magnétic.o, y las barras de hierro no se mueven repulsión Ahora suponga que se colocan paralelamente dos barras de hierro dulce dentro de una bobina en espiral para observar lo que sucede. Cuando .Ja bobina se magnetiza, ambas barras se magnetizan con la misma polaridad. Debido a esto, tendrán polos similares uno frente a otro.: y como polos similares se repelen, las barras tienden a separarse. Cuando se invierte la corriente en la bobina, la polaridad de las barras también se invierte pero siguen teniendo polos iguales, unos frente a otros. Este principio de que polos iguales se repelen tiene aplicación en el medidor de hierro móvil de tipo de repulsión, el cual se estudiará posteriormente. ., :~ :~ --J + + Cuando hay corriente en la bobina, ambas barras se magnetizan con la polaridad repeliénd-0se -- __J Cuando la corriente fluye en la bobina en la dirección opuesta, se invierten las polaridat:les n.orte y sur de las barras, pero éstas siguen repeliéndose INTRODUCCIÓN 5-7 Imán permanente Antes de energizar la bobina, permanece en su posición nor· mal (ligeramente inclinada). El campo magnético permanente no tiene efecto sobre la posición de la bobina Pivote ' Posición de la bobina antes de ser energizada En los dos ejemplos de interacción de campo magnético que se han estudiado hasta ahora, la bobina pcrn1anece estacionaria y el imán de hierro se mueve. Pero si la bobina se hace girar entre los polos de un imán permanente estacionario, entonces se magnetiza y se produce una interacción entre los polos magnéticos del imán permanente de la bobina, haciendo que la bobina gire. Los medidores de bobina móvil funcionan según este principio y se estudiarán postcriorrnente. Cuando la bobina es energizada, se origina un campo dentro de la bobina. El campo es tal que los polos iguales del imán y de la bobina quedan frente a frente haciendo que esta última gire sobre su pivote INTRODUCCIÓN forma en que las corrientes afectan a un campo magnético Se ha estudiado cómo un campo magnético interactúa con otro. Sin embargo, hasta ahora no se ha hablado de lo que controla la magnitud de dicha interacción. Se sabe que la corriente que fluye a través de una bobina produce el campo magnético que rodea a la bobina. La intensidad del campo magnético es proporcional a la cantidad de corriente que fluye a través de la bobina. Al aumentar la corriente, la intensidad del campo magnético también aumenta y, al cffsminuir la corriente, también disminuye la int~nsidad del campo magnético. P·or ejemplo, si la corriente que fluye a través de cierta bobina aumenta de 1 a 1.6 amperes, el campo magnético que se produce alrededor de la bobina será de mayor intensidad para 1.6 amperes que para 1 ampere. El agregar una aguja a la barra y el incorporar una escala calibrada, permite medir la corriente, ya que ésta será proporcional a la dis- tancia a que se mueva la barra 5 Corriente Resorte Al aumentar la corriente en la bobina, la intensidad de su campo mag- nético aumenta, atrayendo a la barra de hierro más hacia la bobina 5 4flj2 l O Corriente Ahora suponga que se a Justa un resorte a la barra de hierro de ma~ nera que tienda a restringir su movimiento; en consecuencia, el campo magnético tendrá que vencer la tensión del resorte. Cuanto más intenso sea el campo, tendrá que vencer mayor tensión del resorte. Por lo tanto, cuanto mayor sea la corriente que fluye en la bobina, mayor será el campo magnético y más atracción ejercerá la bobina sobre la barra de hierro. Cuanto más corriente fluya a través de una bobina puesta alrededor de dos barras de hierro -como en las páginas 5-6- mayor repulsión se producirá entre las barras. En forma similar, la bobina. móvil -páginas 5-7- girará más al aumentar la corriente a través de la bobina. Todos los medidores de corriente electromagnéticos funcionan de acuerdo con el principio de que la intensidad del campo magnético en una bobina es proporcional a la cantidad de corriente que fluye por ella. MECANISMO DEL MEDIDOR 5-9 tipos de medidores de corriente electromagnéticos El lector ya sabe la forma en que pueden utilizarse los campos magnéticos para producir movimientos entre objetos magnetizados; y también se ha dicho que el movimiento es proporcional a la intensidad del campo magnético, la cual, a su vez, es proporcional a la corriente que produce el campo. Ahora se verá cómo· se usan .estos efectos para medir corriente eléctrica. Medidor de bobina móvil Medidor de hierro móvil + Ambos medidores se basan en principios magnéticos ligeramente diferentes para medir la corriente que pasa por la lámpara Actualmente se usan dos tipos básicos de medidor de corriente electromagnético según su funcionamiento: el de bobina móvil y el de hierro móvil. Ambos funcionan a base de electromagnetismo; pero hay ligeras diferencias en la forma en que cada uno de los dos usa los campos magnéticos para indicar la cantidad de corriente que fluye en un circuito. Además, cada tipo de medidor tiene ciertas ventajas y desventajas, las cuales se estudiarán posteriorn1ente. Nótese que, con sólo n1irarlos o usarlos, no es fácil señalar la diferencia existente entre los distintos tipos de instrumento. Exteriormente tienen la misma apariencia y generalmente se usan de la misma n1anera para hacer mediciones de corriente; pero cuando se sabe cómo trabaja cada tipo de medidor, es fácil identificarlos analizando su funcionamiento. 5-10 MECANISMO DEL MEDIDOR Este medidor básico también se Dirección de llama de galvanómetro o medi- rotación de la aguja dor d'Arsonval La aguja gira con la bobina para indicar el flujo de co· Escala La interacción del campo magnético permanente y del campo rrlente sobre una escala calibrada en la bobina hace que el cuadro de la bobina gire una distancia que es proporcional a la corriente Imán permanente Resorte y pivote Bobina móvil + mecanismo del medidor de bobina móvil En 1882, el francés Arsene d'Arsonval, inventó el galvanómetro, dándole ese nornbre en honor del científico italiano Galvani. Básicamente, el medidor era un dispositivo que constaba de un imán estacionario permanente y una bobina móvil. Aunque el primer galvanómetro era muy preciso, sólo podía medir cantidades muy pequeñas y era muy delicado. En el transcurso de los años, se hicieron muchas mejoras que ampliaron la capacidad de medición de los aparatos y los hicieron con estructuras más .sólidas (hasta la fecha, al galvanómetro de bobina móvil se le conoce con frecuencia como medidor de d'Arsonval). Debido a que es muy preciso y su estructura muy sólida, el medidor de bobina móvil es decididamente el tipo de medidor más usado en la actualidad. Este 1nedidor básico se usa para medir corriente, tensión, resistencia y muchas otras magnitudes eléctricas. Por lo tanto, cualquiera que estudie electricidad necesita comprender correctamente cómo funciona el medidor de bobina móvil. El medidor de bobina móvil funciona a base del efecto electromagnético descrito en la página 5-7. En su forma más sencilla, el medidor de bobina móvil consta de una bobina de alambre muy fino, el cual está devanado sobre un marco de alu1ninio ligero. Un imán permanente rodea cada bobina. F,l marco de aluminio está montado sobre pivotes que le hacen posible girar libremente, junto con la bobina, entre los polos del in1án permanente. Cuando hay corriente en la bobina, ésta se magnetiza y la polaridad de la bobina es tal que la repele el campo del imán permanente. Esto hace que el n1arco de la bobina gire sobre sus pivotes y la dístancia que gire depende de la cantidad de corriente que fluya a través de la bobina. Por lo tanto, al ajustar una aguja al marco de la bobina y una escala calibrada en unidades de corriente, puede medirse la cantidad de corriente que fluye a través del instrumento. 5-11 MECANISMO DEL MEDIDOR mecanismo del medidor de hierro móvil En el repaso sobre electromagnetismo se estudió cómo dos barras de hierro dulce se repelían cuando se colocaban dentro de una bobina electromagnética magnetizada. Este efecto se aplica en los medidores de hierro móvil para medir corriente eléctrica. Existen tres tipos de medidores de hierro móvil: 1) el de paleta radial, 2) el de álabes concéntricos y 3) el de émbolo. Básicamente, los medidores de paleta radial, funcionan a base de dos piezas rectangulares de hierro dulce, llamadas paletas, rodeadas de una bobina. Una paleta es fija y la otra puede girar libremente sobre una de sus aristas, la cual está fijada sobre pivotes. Se llaman paletas radiales debido a que la paleta fija al pivote gira como un radio de un círculo. La paleta que gira tiene una aguja unida a ella. Cuando hay flujo de corriente en la bobina, se establece un campo magnético alrededor de ésta y el campo magnético, a su vez, induce en ambas paletas un campo magnético de la misma polaridad. Esto hace que las paletas se repelan y la móvil, junto con la aguja. gira una distancia proporcional a la corriente que pasa por la bobina. Igual que en el medidor de bobina n1óvil, para indicar la corriente que fluye por el instrumento la aguja se mueve frente a una escala calibrada en unidades de corriente. En el medidor de paleta radial, la corriente indicada por la aguja depende de la intensidad de la repulsión magnética entre las dos paletas rectangulares Escala Resorte y pivote Corriente ~ _... A su vez, la intensidad de la repulsión magnética, depende de la corriente que pasa por la bobina 5-12 MECANISMO DEL MEDIDOR mecanismo del medidor de álabes concéntricos El medidor de álabes concéntricos funciona en forma similar al medidor de paleta radial. Las únicas diferencias existentes entre ambos medidores están en las formas de las paletas y los álabes, y en sus posiciones relativas. Los álabes del medidor de álabes concéntricos son de forma semicircular y uno de los dos está colocada paralelamente a la otra. Los álabes son corno segmentos de dos círculos de diferente tamaño con un centro común. Es decir, son concéntricos. El álabe interior puede gira:r con respecto a este punto central. Escala - - - - Resorte y piv.ote Corriente _ . . .... + Alabe 'vil Alabe estacionario La repulsión magnética entre dos álabes semicirculares hace que el interior gire y mueva a la aguja, lo cual indica la corriente que pasa .por la bobina Igual que en el caso de mecanismo del medidor de paleta radial, el flujo de corrient~ a través de la bobina origina campos magnéticos de la misma polaridad en ambos álabes. La distancia que gira el álabe libre depende de la cantidad de la corriente que fluye a través de la bobina y la aguja indica esa cantidad de corriente sobre una escala calibrada. MECANISMO DEL MEDIDOR 5-13 mecanismo del medidor de émbolo móvil El mecanismo del medidor de émbolo consiste básicamente en un núcleo m6vil de hierro dulce colocado parcialmente en el interior de una OOhina fija. El núcleo se conecta a un brazo que está sobre un pivote que le permite girar, entrando y saliendo de la bobina; hay una aguja conectada en el mismo punto que el pivote, de manera que gira igual que el émbolo. Cuando hay corriente a través de la bobina, se origina un campo magnético alrededor de la bobina. Según se explicó en el repaso sobre electromagnetismo, esto hace que el núcleo se magnetice y sea más atraído por la bobina. La distancia que el núcleo se mueva con respecto a la bobina, dependerá de la cantidad de corriente que fluya a través de ella. Puesto que la aguja está unida al pivote del émbolo, su movimiento frente a una escala calibrada sirve para indicar la cantidad de corriente que fluye a través de la bobina. Corriente _ + La corriente en la bobina origina un campo magnético que atrae al núcleo de hierro hacia dentro de la bobina. La magnitud de la ca· rriente es indicada por la aguja, que está montada sobrn e! eje del pivote El medidor de tipo émbolo fue el primer medidor de hierro móvil que se invent6. Sin embargo, rara vez se usa en la actualidad debido a que no es tan preciso ni tan sensible como los demás tipos de medidores de hierro móvil que se originaron con posterioridad. Por lo tanto, en este libro no se estudia detalladamente tal aparato. 5-J.4 MECANISMO DEL MEDIDOR amperímetro térmico En el volumen 2, se vio que un alambre se calienta cuando fluye corriente a través de él. También se explicó que la cantidad de calor aumenta al aumentar la corriente. El amperímetro térmico aprovecha este efecto para medir la corriente. Un alambre se exparide cuando se calienta. Cuanto más se calienta el alambre, más se expande. Por lo tanto, n1ientras mayor sea la corriente que pasa por el alambre, n1ayor será la expansión ·de éste. Si se Cuando la corriente fluye por el alambre, la temperatura de este último aumenta en forma proporcional a !a intensidad de la corriente. En consecuencia, el alambre se dilata proporcionalmente a la magnitud del aumento de temperatura ---Aguja Posidón normal ____ l __---,LJ Corriente Elemento térmico (alambre) -Alambre Pivote de polea Cuando el elemento térmico se di!ata, queda menos estirado y el resorte y· el otro alambre tiran de él hacia abajo. El resorte y el alambre están sujetos al pivote de la polea de manera que también harán que la aguja se mueva para indicar el flujo de la corriente unen un segundo alambre y un resorte al alambre por el que fluye la corriente, siempre que éste se expanda por el calor el otro alambre y el resorte lo jalarán, sacándolo de su posición normal. Si se conecta una aguja al segundo alambre, la aguja también se moverá al expanderse el alambre que conduce corriente .. La distancia hasta donde se mueve la aguja indica la cantidad de corriente que fluye a través del alambre. 5-15 MECANISMO DEL MEDIDOR medidor de termopar Anteriormente se han estudiado n1edidores que funcio.nan ya sea a base de efectos electron1agnéticos, o bien de efectos térmicos. El medídor de ter1nopar aprovecha ambos efectos para medir la corriente. Básicamente, es una combinación de amperímetro- de alambre ·Caliente y medidor de bobina móvil, a los que se les ha añadido un dispositivo que se conoce como termopar. De acuerdo con lo estudiado en el volumen 1 respecto a termoelec~ tricidad, se sabe que un termopar consta de dos metales distintos que,. al unirse, producen ·una fem cuando se calienta la junta. Medidor de bobina móvil / Elemento térmico ( c:iente + La corriente del elemento térmico calienta tanto a este alambre, como a la unión del termopar. Así se produce un pequeño voltaje de c·c en los extremos libres del termopar, lo cual hace que el medidor de bobina móvil indique la corriente que pasa por el elemento térmico. El mecanismo de este medidor tiene un calentador que generalmente es un elemento térmico, el cual está conectado a la junta del tern1opar. Co1no puede a.preciarse en la figura, la corriente que ha de medirse pasa a travé!: del calentador de termopar o alambre caliente. Como en el caso del amperímetro térmico, éste alcanza una temperatura que depende dr. la cantidad de corriente que fluye. El alambre calienta entonces la unión del termopar y éste a su vez, origina una pequeña tensión de c~c. Esta tensión hace que fluya una corriente a través del rnecanis1no de bobina móvil para indicar la cantidad de corriente que fluye a través del e}ew 1nento térmico.. 5-16 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen O Prácticamente todos los medidores de corriente miden sólo la corriente que fluye a través de ellos. Sin embargo, se pueden utilizar para medir tensión, resistencia y potencia, calibrando la escala del medidor para dichas magnitudes. O Existen dos tipos básicos de medidores de corriente: el electromagnético y el térmico. O El . medidor elec:tro~ magnético, que es el más usado, funciona a base de· campos magnéticos que interactúan enl"re sí. O El medidor de corriente térmico aprovecha el calor que produce el flujo de corriente en un alambre. O El medidor de bobina móvil es el tlpo de medidor que más se usa actualmente. También recibe el nombre de galvanómetro, en honor del científico italiano Galvanf. O El medidor de bobina móvil consta de una bobina de alambre delgado mon,tada sobre un marco de aluminio y colocada entre los polos de un imán perma_nente. El cuadro de la bobina gira libremente. D Cuando una corriente produce un campo magné1'ico alrededor de la bobina del medidor, la bobina gira, ya que la repele el campo del imán permanente. D Una aguja se· fija al cuadro de la bobina en el medidor de bobina móvil. Cuando la bobina gira, mueve a la aguja frente a una escala calibrada. D En los medidores de hierro móvi-1, . la bobína que conduce corriente es etacionario. O Los tipos de medidores de hierro móvil de paleta radial y de álabes concéntricos disponen de paletas o álabes de hierro dulce colocados dentro de la bobina. Cliando lo bobina produce un campo magnético, hace girar a una de las palei"as. La cantidad de revoluciones de la paleta o del álabe depende de la in·.tensidad del campo magnético de la bobina, que a su vez depende de la cantidad de corriente que fluye por ella. O En el medidor de émbolo móvil, !-In núcleo móvil gira introduciéndose· y saliendo de la bobina, debido a la influencia del campo m~gnét:co de !a bobina. O El amperímetro térmico es un medidor de tipo térmico. Funciona segQn ~I principio de que un alambre se expande cuando se ca!lenta por el paso de uno corriente. D El medidor de termopar O:provecha los efectos tanto electromagnéticos como térmicos de la corriente. preguntas de repaso l. ¿ Cómo puede un medidor de corriente medir tensión y resistencia? 2. ¿Cuáles son los dos tipos básicos de medidores de corriente? 3. Si se aumenta la corriente en una bobina, ¿qué sucede con el campo magnético que la rodea? 4. Dibuje el mecanismo básico de un medidor de bobina móvil. 5. ¿ Qué otro nombre se le da a un medidor de bobina rhóvil? 6. ¿ Cuáles son los tres tipos de mecanismos de los medidores de hierro móvil? 7. Dibuje el mecanismo" básico de un medidor de émbolo móvil. 8. Dibuje un amperímetro térmico básico. 9. ¿ Qué es un ter1nopar? 1 O. Describa brevemente un 1nedidor de termopar. ESTRUCTURA DEL MEDIDOR 5-17 partes del mecanismo de un medidor Aunque todos los mecanismos básicos de los medidores que se han estudiado hasta ahora funcionan de acuerdo con diferentes principios eléctricos, su estructura fundamental es similar. rfodos tienen las siguielltes partes básicas: 1) una bobina, 2) una aguja, 3) una escala, 4) pivotes, 5) cojinetes, 6) resortes, 7) pernos de retención, 8) un tornillo de a juste cero y 9) un mecanismo amortiguador. Con excepc1on de la L,obina, la escala y el mecanismo de amortiguamiento, estas partes son esencialmente iguales en todos los medidores. Además de tener las partes anteriores, el mecanismo del medidor tiene un imán permanente, en tanto que el mecanismo de los medidores de hierro móvil tiene paletas de hierro dulce. Un medidor de terillopar es idéntico al de bobina móvil, excepto porque el primero tiene un termopar y un elemento térmico. En seguida se verá cómo es la estructura de los mecanismos de medidores de bobina móvil, hierro móvil y termopar. También se estudiará la función de cada una de las partes principales de estos mecanismos. 5-18 ESTRUCTURA DEL MEDIDOR mecanismo del medidar de bobina móvil ( d' arsonval) El mecanismo del medidor bobina móvil ilustrado anteriormente se presentó simplificado para ayudar al lector a familiarizarse con los principios de su funcionamiento. En realidad, como se puede apreciar, el mecanismo de bobina móvil tiene muchas niás partes que las mostradas inicialmente. En la siguiente figura aparecen todas las partes principales de un medidor de bobina móvil. El lector recordará que el imán permanente suministra el campo magnético uniforme dentro del cual gira la bobina móvil. Se transmite la corriente que debe medirse a la bobina móvil y produce un campo magnético alrededor de ésta; este campo magnético interactúa con el del imán permanente, haciendo que la bobina gire. La aguja conectada a la bobina también gira frente a la escala calibrada, indicando la cantidad de corriente que fluye. Cuanto mayor sea la corriente, más intenso será el campo magnético de alrededor de la bobina, la bobina girará más y será mayor la distancia que recorra la aguja frente a la escala del instrumento. ESTRUCTURA DEL MEDIOOR 5-19 imanes permanentes El medidor de bobina móvil dispone de un irnán permanente en forrna de herradura. La bobina m6vil está. colocada dentro del ca1npo magnético que hay entre los dos polos del imán. Sin embargo, si se usara un imán si1nple· de herradura, muchas de las líneas magnéticas de fuerza no cortarían a la bobina móvil. Pero, según se recordará del estudio de magnetismo en el volumen 1, las líneas magnéticas de fuerza viajan siguiendo la trayectoria de menor resistencia. También téngase presente que el hierro dulce ofrece menos resistencia que el aire a las líneas de fuerza. Por lo tanto, se montan piezas polares de hierro dulce sobre los polos del imán, con objeto de concentrar las líneas de fuerza entre los polos rnagnéticos. Bobina móvil Las piezas polares concentran las líneas de fuerza entre los dos polos. Por lo tanto, habrá más lineas de fuerza que corten a la bobina Para concentrar aún más las líneas de fuerza entre los polos de un imán, se coloca un núcleo circular de hierro dulce entre las piezas pola~ res. El núcleo no solamente origina un carnpo magnético uniforme y muy intenso entre los polos, sino que tan1bién actúa como conservador, para ayudar al in1án permanente a conservar su magnetismo. La bobina móvil gira alrededor del núcleo de hierro dulce, el cual está fijo. Un imán de herradura con piezas polares y un núcleo de hierro tiene un campo magnético concentrado y uniforme en el entre. hierro. Por lo tanto, la mayor parte de las lineas de fuerza cortan a la bobina N 5-20 ESTRUCTURA DRT. Ml<~OTOOR medidores de hierro móvil En la página 5-17 se señal6 que el rnécanisrno de los medidores de bobina móvil y de hierro rr1óvil tienen esencialmente las mismas piezas, excepto porque el medidor de bobina móvil tiene un imán permanente y el otro tiene barras de hierro rr1óviles. Ahora se estudiará el medidor de hierro móvil y sus paletas de hierro, para luego estudiar todas las partes que son comunes a ambos tipos de medidores. Se recordará que un medidor de hierro móvil tiene dos paletas n1ontadas dentro de una bobina. Una paleta es fija y la otra, con una aguja montada sobre ella, puede girar libremente. La corriente que pasa a través de la bobina induce un campo magnético de la misma polaridad en ambas paletas. Por lo tanto, la paleta fija repele a la paleta libre que gira una distancia que depende de la intensidad del campo magnético y, por lo tanto, de la intensidad de la corriente. La aguja que está montada sobre la paleta libre también gira, moviéndose frente a una escala calibrada, de manera que indica la cantidad de corriente que fluye. 10 ~scsla i ~---'--~--JLJ Cubierta Estas son las partes principales de los medidores de álabes concéntricos y paleta radical, de hierro móvil. Los pernos de tope y el tornillo de ajuste en cero no se muestran; pero son iguales a los correspondientes en un medidor de bobina móvil Paleta amortiguadora ALABES CONCENTRICOS Pivote (en ~ e s o r t e chuma" espiral cera de joya) ~ ESTRUCTURA DEL MEDIDOR 5-21 paletas y álabes de hierro La diferencia que hay entre los medidores de tipo de álabes con~ céntricos. y de paleta radial está en la forma de las. paletas y álabes y, en la colocación física relativa de las paletas o los álabes. El medidor de álabes concéntricos tiene dos álabes semicirculares de hierro dulce. Un álabe está esencialmente dentro del otro, por lo cual, a este aparato se le llama medidor de álabes concéntricos. El álabe exterior es más delgado en uno de sus extremos y está fijo; el interior tiene aristas rectas y está sobre un pivote. Cuando fluye corriente a través de la bobina, las líneas de fuerza cortan ambos álabes, pero la distorsión de las Alabe estacionario Movimiento de álabe I' móvil y aguja El álabe estacionario del medidor de álabes concéntricos se hace más delgado para dar un campo magnético uniforme entre los dos álabes Alabe m,óvil "ACERVO*! líneas de· fuerza no es igual en ambos álabes. Las líneas de fuerza están uniformemente distribuidas a través del álabe móvil (interno) porque tiene dimensiones uniformes; pero no están uniformemente distribuidas en la estacionaria (externa), debido a que tiene una arista inclinada. En consecuencia, menos líneas de fuerza pasan a través del extremo delgado que en el resto del álabe, debido a que el extremo delgado es más pequeño que el resto del álabe y, por lo tanto, tiene mayor reluctancia. Cuando ambos álabes se magnetizan con la misma polaridad, se repe~ len, haciendo que el álabe móvil gire sobre su pivote. La repulsión más fuerte ocurrirá en el área donde el álabe estacionario no sea. delgado, ya que allí habrá más líneas magnéticas. Esto significa que el álabe 1nóvil se moverá hacia el extremo delgado del álabe estacionario, ya que tiene menos líneas de fuerza. 5-22 ESTRUCTURA 1)EL MEDIDOR paletas y álabes de hierro ( cont.) El medidor de paleta radial tiene dos paletas rectangulares de hierro: una fija y otra que puede girar. El medidor de paleta radial funciona según el mismo principio que el 1nedidor de paleta concéntrica, .excepto porque, debido a que las p.aletas tienen la misma forrna y tamaño, hay un campo magnético uniforme entre las paletas móvil y la fija. Corr10 puede verse, ambos tipos de medidor son idénticos, excepto en cuanto a la forma y la orientación de sus paletas. Ambos tipos de 1necanismos están protegidos ·por cubiertas de hierro para evitar que campOs xnagnéticos externos afecten la lectura en el medidor. Paleta estacionaria Movimiento lle 1>aleta móvil y aguja Tanto 'la paleta estacionaria como la móvil en el medidor de paleta radial tienen las mismas dimensiones para dar un campo magnético uniforme entre ellas. Igual que en el caso del mecanismo del medidor de bobina móvil, los mecanismos de hierro móvil, tanto de álabes concéntricos como de paleta radial, tienen resortes, pivotes, chumaceras, etc., que sirven para controlar el movimiento de la aguja. Según se podrá ver, estas partes tienen las mismas funcioi:es en ambos tipos de mecanismo. 5-23 ESTRUCTURA DEL MEDIDOR bobinas Tanto en el mecanismo de los medidores de bobina 1nóv11 co1no en el de hierro móvil, la corriente que se va a medir fluye a través de la bobina. Excepto por esta semejanza, las bobinas en cada tipo de mecanismo son diferentes. En la página 5-10 se vio que cuando la corriente fluye a través de la bobina del mecanismo de los medidores de bobina móvil, se produce un campo magnético que hace girar a la bobina. Para que la bobina gire fácilmente, debe ser lo más ligera posible y, para que la bobina sea ligera, se devana sobre un marco de aluminio. Además, la bobina está construida con alambre muy delgado y, en comparación con la bobina de otros tipos de medidor, tiene muy pocas espiras., de rnanera que se conserva lo más ligera posible. Al estudiar el mecanismo de los medidores de hierro móvil se vio que la bobina de este tipo de 1necanismo permanece estacionaria y el campo magnético que rodea la bobina mueve una paleta de hierro. Debido a que esta paleta de hierro es relativamente pesada, para moverla se requiere un intenso campo magnético. Por lo tanto, la bobina de un medidor de hierro móvil tiene muchas espiras de alambre para producir este intenso campo magnético. Las paletas de hierro del mecanismo de los medidores de hierro móvil se colocan dentro de la bobina. Sin e1nbargo, la forma de la bobina que se usa en el mecanismo de los medidores de álabes concéntricos es diferente de la empleada en los n1ecanismos de paleta radial. La bobina del medidor de álabes concéntricos se construye de manera que se le puedan adaptar álabes semicirculares y la bobina del 1nedidor de paleta radial se construye de manera que se le puedan instalar placas rectangulares. La bobina del medidor de bobina móvil consta de varias espiras de alambre delgado devanadas en un cuadro de aluminio Las bobinas de los medidores tanto de paleta radial como de álabes concéntri· cos, de hierro móvil, tienen muchas espiras de alambre. La forma de la bobina difiere para acomodarse a la forma particular de la paleta o el álabe; es decir, radial o concéntrica Paleta radial Alabe concéntrico 5-24 ESTRUCTURA DEL MEDIDOR Los contrapesos permiten al fabricante balancear el mecanismo rota· torio del medidor sobre los pivotes • aguJas La bobina del mecanismo de los medidores de bobina m6vil gira una distancia que depende de la cantidad de corriente que fluye en la bobina. Igualmente, la paleta de hierro de un medidor de hierro móvil se desvía una distancia que depende de la corriente que pasa por la bobina. Por lo tanto, si se monta una aguja a Ia bobina móvil o a la paleta de hierro, la aguja de cualquier tipo de medidor desviará una distancia que depende de la cantidad de corriente que fluye por la bobina. Si la aguja se mueve frente a una escala calibrada en unidades de corriente, indicará la cantidad de corriente que fluye a través del n1edidor. Corno la aguja gira con la bobina móvil y con la paleta de hierro, debe ser lo más ligera posible. Por lo tanto, generalmente se hace de aluminio muy delgado. Las agujas que se utilizan en la mayor parte de los medidores tienen pequeños contrapesos montados en un extremo. Según se ha estudiado, la aguja y todas las otras partes rotatorias de un medidor están montadas sobre un eje común que gira sobre pivotes. Durante la fabricación del mecanismo del medidor estos contrapesos se ajustan de manera que el conjunta. del eje y todas las partes montadas al eje estén perfectamente balanceadas sobre los pivotes. ESTRUCTURA DEL MEDIDOR 5-25 resortes Cuando se conecta un médidor a un circuito, la aguja debe indicar la cantidad de corriente que fluye en el circuito. Cuando el instrumento se desconecta al circuito o cuando cesa el flujo de corriente, la aguja debe regresar a cero. Este movimiento se controla por· medio de los resortes. del mecanismo del medidor. De modo que los resortes controlan el movimiento rotatorio de la bobina móvil en el medidor de bobina móvil, así como el movimiento de la paleta m6vil en el medidor de hierro móvil. Por lo tantu, deben de fabricarse resortes con gran precisión para asegurar la exactitud del medidor. En cada rnedidor se usan dos resortes, los cuales están enrollados en sentidos opuestos. Hay una razón muy importante para ello: se sabe que el metal se. dilata al aumentar la temperatura y se contrae al disrriinuir ésta. Si ambos resortes. estuvieran enrollados en el mismo sentido se dilatarían o contraerían en la misma dirección cuando cambiara la temperatura. Esto haría que la aguja girara alejándose del cero cuando no hubiese corriente y produciría un error en la lectura del aparato al medir una corriente. En cambio, si los resortes están enrollados en sentidos opuestos, al expanderse uno de ellos.: debido a un aumento de la temperatura, tenderá a mover la aguja en una dirección, pero como el otro se dilata y trata de n1over la bobina en la direcci6n opuesta, anula la acción del primero y la aguja permanece en cero. Cuando la temperatura disminuye, los resortes enrollados en sentidos opuestos se contraen en el mismo grado, y la aguja también permanece en cero. 5-26 ES'l'RUCTURA DEL MEDIDOR ajuste en cero Ya se explicó que los resortes que controla11 la rotación de la aguja del medidor se enrollan en sentidos opuestos a fin de mantener la aguja en cero cuando no fluye corriente a través del medidor. Si los dos resortes estuvieran perfectamente balanceados en todos los aspectos, entonces la aguja permanecería exactamente en cero cuando no fluyera corriente. Sin embargo, en la práctica es imposible construir dos resortes perfecta~ mente iguales que al cambiar la temperatura se dilaten o contraigan en el mismo grado. Además, los resortes pierden tensión al pasar el tiempo. En consecuencia, los resortes no siempre mantendrán la aguja exaCtan1ente en la lectura cero de la escala cuando no haya corriente. Para corregir esto, la mayor parte de los medidores tienen un tornillo de ajuste en cero que permite ajustar la aguja en cero. El tornillo de ajuste en cero varia la tensión del resorte para ajustar la aguja a la lectura de escala cero cuan· do no hay coiriente Pernillo descentrado El tornillo de ajuste en cero está montado al frente del medidor Tornillo de ajuste en cero ¡¡; ,, I' El tornillo de ajuste en cero está sobre la parte de enfrente del medidor. Al girar el tornillo, aumenta a disminuye la tensión de uno de los resortes, según la dirección en que gire. Al girar el tornillo, la tensión del resorte al que está unido se puede ajustar hasta que sea igual a la tensión del otro resorte. Además, cuando las tensiones de ambos resortes son iguale_s, la aguja permanece en la lectura cero de la escala. Cuando el tornillo de ajuste en cero se gire a Cuando se gira a la derecha el tornillo de ajuste en tero, la tensión del resorte aumenta y la aguja se mueve sobre la escala, hacia la izquierda la izquierda, se red.ur.e la tensión del resorte y la aguja se mueve hacia la derecha de la es· cala Tornillo de ajuste en cero RESUMEN Y PREGUNTAS DE REP.ASO 5-27 resumen O Todos los mecanismos básicos de medidor tienen una construcción similar, aunque su operación eléctrica es diferente. O Las partes básicas de los medidores son: bobina, aguja, escala, pivotes, chumaceras, resortes, pernos de retención, torni!Jo de a¡uste cero y un mecanismo amortiguador. D El medidor de bobina móvii también tiene un imán permanente, en tanto que el medJdor de hierro móvil tiene paletas de hierro dulce. O Los medidores de termopar son idén1·icos a los de bobina móvil, excepto porque también tiene un termopar y un alambre caliente. O El imán permanente de un medidor de bobina móvil tiene piezas polares de hierro dulce, así como un núdeo de hierro dulce ipara asegurar que las Hneas magnéticas de fuerza se concentren entre los polos magnéticos, D Las paletas de los medidores de hierro 111óvil están construidas de hierro dulce. Estos mecanismos están protegidos. por c-ibiertas de hierro para evitar que la acción de campos magnéticos e·xternos pueda afectar la !et.tura del medidor. D En un medidor de bobina móvil ésta consta de unas cuantas espiras de alambre muy delgado, devanado sobre un marco de aluminio para que sea lo más ligera posible. D La bobina de un medidor de· hierro móvil tiene muchas espiras de alambre para producir un campo magnético intenso, el cual puedo mover a fa paleta o al álabe de hierro relativamente pesada. O Como la aguja de un medidor debe moverse junto con la bobina móvil o con !a paleta de h!erro, generalmente está hecha de aluminio muy delgado y de 1nuy poco peso. D Generalmente sobre la aguia se montan contrapesos por medio de [os cuales se· balan· cea !a parte móvil del medidor. O Se usan resortes que están devanados en direcciones opuestas pt1ía compensar la dilataci6n y contracción que ocurre en los resortes como resultado de cambios de temperatura. D La tensión 'de los dos resoi-tes del medidor se controla por medio del lornillo de ajuste en cero. La presión del tornillo se ajusta poro que ambos resortes tengon fa misma tensión, de manera que al no haber corriente en el medidor, fa aguja indica cero en la escala del medidor. pregHntas de repaso 1. ¿ Qué partes básicas son comunes a la mayor parte de mecanismos de los medidores? 2. ¿ Qué son piezas polares? ¿ Por qué se usan? 3, ¿ Cuáles son las diferencias entre las paletas de los medidores de álabes concéntricos y paleta radial? 4. ¿ Debe la bobina de un medidor de bobina móvil producir un campo magnético intenso? ¿ Por qué? 5. ¿ Por qué debe ser ligera la bobina de un 1nedidor de bobina móvil? 6. ¿ Qué son los contrapesos? ¿ Por qué se usan? 7. ¿ Cómo influyen los resortes en la prer:isión de un medidor? 8. ¿ Por qué se usan dos resortes? 9. Si ambos resortes perdieran la mayor parte de su tensión, ¿ cómo afectaría esto al funcionamiento del medidor? 1O. ¿ Cuál es la función del tornillo de ajuste en cero? 5-28 ES'TRUCTURA DEL MEDIDOR (Con!.) pivotes, cojinetes y pernos de retención Las partes rotatorias de cualquier medidor deben girar lo más libreH mente que sea posible con objeto de que se puedan medir corrientes muy pequeñas. Para reducir al mínimo la fricción, el eje sobre el cual están montadas las partes giratorias tiene pivotes de acero .endurecido en ambos extremos, de manera que pueda girar fácilmente. Los pivotes están montados en cojinetes de rubíes para reducir aún más la fricción. Cojinete de joya Los pivotes de acero endureCido, montados en cojinetes de joya, reducen la fricción que se encuentra en f¡¡¡s partes rotatorias de un medidor Los pernos de retención evitan que la aguja del medidor se salga hacia la izquierda o la derecha de la escala. Por lo tanto, estos pernos de retención limitan la cantidad de movimiento de la aguja. y de todas las demás partes rotatorias del medidor. Los pernos de tope limitan la distancia sobre la cual pueden girar la aguja y otras partes del medidor Perno de I tope izquierdo Pern~ tope derecho ESTRUCTURA DEL MEDIDOR (Cont.) 5-29 escalas para medidores de bobina móvil Los medidores de bobina móvil tienen una .escala lineal, es decir, una escala en la cual el espacio entre los números es igual. La distancia que la aguja se desvía sobre la escala es directamente proporcional a la cantidad de corriente que fluye a través de la bobina del medidor. 6 Miliamperes Los medidores de bobina móvil tienen una escala lineal; es decir, el espacio entre dos divisiones consecutivas es invariable Cuando toda la corriente nominal de un medidor de bobina móvil fluye en la bobina, la aguja recorre toda la escala; cuando la mitad de la corriente nominal del medidor fluye en la bobina, la aguja se moverá la mitad de la distancia en la escala, etc. La razón es que el flujo n1agnético producido por la bobina aumenta en proporción directa a la corriente; de manera que la interacción de los campos también aumenta proporcionalmente, para dar .una lectura lineal. Esto no ocurre con los instrumentos de tipo de hierro móvil, como se explicará más adelante. Los medidoies de bobina m6vil tienen escala lineal Cuando pasa un miliampere, fa aguja se moverá un décimo de la escala plena Cuando fluyen 10 miliamperes, la aguja oscilará toda la escala Cuando fluyen 8 miliamperes, la aguja oscilará ocho décimos de la escala plena La oscilación de la aguja es directamente proporcional a la magnitud de la corriente que pasa por la bobina 5-30 ESTRUCTURA DEL MEDIDOR ~ ~ ~ (Cont.) --------- Miliamperes Los medidores de hierro móvil tienen una escala no lineal; esto hace que los números en el extremo inferior de la escala estén aglomerados y sean dificiles de leer escalas para medidores de hierro móvil Según se ha estudiado, la escala de un medidor de bobina móvil es lineal. Si la cantidad de corriente en el medidor se duplica, la distancia en que la aguja se desvía también se duplica, si la corriente en el medidor s_e triplica, la distancia de desviaci6n de la aguja igualmente se triplica. Esta relación no rige en medidores de hierro móvil. En lugar de ellol la desviaM ción aumenta según el cua:drado de la corriente. Si la corriente que pasa a través del medidor se duplica, la intensidad del campo magnético en cada paleta se duplica y, por lo tanto, la repulsión de cada paleta se duplica también. Como la repulsión de cada paleta ahora es lo doble, la repulsión combinada de las dos paletas se cuadruplica. Si se le triplica, la repulsión de cada paleta se triplica y la -repulsión combinada de las dos se multiplica por 9. Por lo tanto, la desviación varía según el cuadrado de la corriente no en forma lineal. Como la desviación no es lineal, la escala de un medidor de hierro móvil debe ser no lineal. Los números en el extremo donde están los valores bajos de la escala están aglomerados y se separan cada vez más hacia el· extremo donde están los valores altos de la escala, en donde la desviación eS n1ayor, I" Los meo1dorl!s de hierro móvil tienen escala no lineal ( 1 Con 8 millamperes, la aguja oscilará 64/100 de la escala plena 1,: f i Con 1 miliampere, la _...,_..""\ aguja oscilará 1/100 de la escala plena Con 10 miliamperes, i la aguja oscilará toda la escala la oscilación de la aguja es directamente prGporcional al cuadrado de la corriente que fluye en la bobina del medidor ESTRUCTURA DEL MEDIDOR 5-31 (Con!.) amortiguamiento Ya se explic6 que todas las partes rotatorias de los medidores se hacen lo más ligeras que sea posible y que giran sobre pivotes montados en cojinetes, con objeto de que la fricción se mantenga al minimo. El mantener la fricción al mínimo hace posible medir pequeñas corrientes, pero da origen a un problema difícil cuando se desea hacer una lectura en el medidor. Cuando un medidor está conectado a un circuito, la aguja debe moverse frente a la escala y pararse inmediatamente en la lectura correcta. Sin embargo, debido a la menor fricción de las partes rotatorias, la aguja no se detiene inmediatamente en el punto correcto; lo rebasa por inercia y luego los resortes tiran de ella, rebasando nuevamente, etc. Como resultado, la aguja tiende a oscilar o vibrar repetidas veces con respecto al punto correcto de lectura, antes de quedar en reposo. A MENOS QUE EL MEDIDOR ESTE AMORTIGUADO Perno izquierdo de tope La aguja vibrará varias veces en torno a la lectura correcta antes de que se detenga en ella / / / / La aguja puede regresar con tal rapidez a cero, que se puede doblar sobre el perno de tope Para resolver este problema, el medidor debe ser amortiguado. El amortiguamiento se puede considerar como una acción de frenado sobre las partes rotatorias, Elimina casi completamente la vibración de la aguja, dando como resultado que la aguja dé una indicación rápida y correcta. El amortiguamiento elimina también otro problema: Cuando un medidor se desconecta de un circuito externo o cuando el circuito no lleva energía, la aguja regresa a cero. Debido a la fricción tan pequeña de las parte rotatorias, el resorte jala violentamente las partes para llevarlas a cero, de hecho, tan violentamente que la aguja podía doblarse al rebasar y golpear el perno de retención izquierdo, Esto ocurre especialmente cuando el instrumento regresa a cero desde una desviación de casi toda la escala. Sin embargo, se explicará c6mo el amortiguamiento resuelve este problema, aplicando una acción de frenado a la aguja hasta que regresa a cero. 5-32 ESTRUCTURA DEL MEDIDOR (Cont,) amortiguamiento en un medidor de bobina móvil Los medidores de bobina móvil utilizan el marco de aluminio sobre el cual está devanada la bobina para amortiguamiento. Como el aluminio es un conductor el marco se comporta como bobina de una espira. Cuando el conjunto de bobina y aguja giran para registtar corriente, el marco de aluminio corta las líneas de flujo del campo del imán permanente. En consecuencia, se inducen en el marco pequeñas corrientes, llamadas corrientes circulantes o de remolino, las cuales originan un campo magnético alrededor del marco mismo. Lo polaridad de este campo magnético es opue~ta a la del campo magnético de la bobina. Por lo tanto, el campo magnético que rodt:a al marco se opone al campo magnéti'co en la bobina. Esta acción reduce el valor total del campo de la bobina móvil, de manera que ésta gira 1nás lentamente. En efecto, cuanto inás rápida1nente se mueva la bobina, más la frena el marco. Esto hace que la bobina y la aguja giren sin vibrar, y más lenta y suavemente hacia la lectura correcta. En cuanto el conjunto de bobina y aguja está en reposo, cesa la inducción de corrientes circulantes en el marco y su efecto magnético desaparece. ESTRUCTURA DEL MEDIDOR 5-33 (Cont,) El cuadro tiende a girar las corrientes parásitas que se producen en el cuadro de aluminio, que actúa como una bobina de una espira, originan ínagnético que se opone al de Por lo tanto, los polos iguales y del imán se atraen, haciendo en esta dirección un campo la bobina. del marco más lenta la rotación del conjunto de la bobina N s Corrientes parásitas amortiguamiento en un medidor de bobina móvil ( cont.) Cuando el medidor se desconecta del circuito o cuando el circuito se desenergiza, ocurre esencialmente lo mismo. El conjunto de bobina y aguja comienza a girar notablemente hacia cero; pero ahora como gira en la dirección opuesta, las corrientes circulantes que se produzcan en el marco fluyen en la dirección opuesta, lo cual tiene como resultado un campo magnético cuya polaridad es opuesta a la anterior. Conforme los resortes jalan al conjunto de bobina y de aguja cada vez más tiende a cero, los polos semejantes del imán permanente y del marco se repelen entre sí cada vez más· de manera que el conjunt~ de bobina nuevamente es frenado y regresa más lentamente a cero. Así pues, se evita que la aguja golpee al perno de retención izquierdo y, quizás, que se doble sobre él. Al llevar los resortes al conjunto de la bobi· na nuevamente a cero, se origina de nuevo un campo magnético alrededor del marco, pero en dirección opuesta. Al aproximarse a cero el conjunto de la bobina, los polos semejantes del imán y del cuadro se oponen, frenando así a la bobina; de tal manera que se detendrá lentamente en cero 5-34 ESTRUCTURA DEL MEDIDOR (Cont,) amortiguamiento en un medidor de hierro móvil Ya se ha explicado cómo se efectúa el amortiguamiento en medidores de bobina móvil. Se producían corrientes circulantes en el marco de aluM minio de la bobina al girar ésta dentro del campo del hnán permanente y estas corrientes circulantes producían un campo magnético que amorM tiguaba el moviiniento de la aguja, Sin embargo, este tipo de amortiguamiento no se puede usar en un medidor de hierro móvil debido a que la bobina es estacionaria. En lugar de esto se usa amortiguamiento por aire. Existen dos 1nétodos diferentes para obtener amortiguamiento por aire. El método más usado consiste en montar una ligera paleta de aluminio -uila paleta amortiguadora- sobre el mismo eje que la aguja y la paleta m6vil encerrándolos en una cámara amortiguadora hermética. Al ser repelida la pa~eta móvil, la paleta amortiguadora gira con ella. Corno la paleta amortiguadora está dentro de una cámara hermética, comprime el aire que le queda al frente en la clirección de su movimiento. Esto hace disminuir la velocidad con que se mueve la paleta_ y, por lo tanto, disminuye la velocidad de la paleta m6vil y de la aguja. Debido a que la velocidad es más lenta, hay menor tendencia de que Ja aguja rebase el punto de lectura. Cuando la aguja se detiene, el aire frente a la paleta amortiguadora ya no está comprimido y la acción amortiguadora cesa. Generalmente, los medidores de paleta radial y los de álabes concéntricos se amortiguan de esta manera. Sin embargo, los medidores de paleta radial, pequeños a veces se amortiguan encerrando la bobina y las paletas en una cápsula metálica hermética en lugar de usar una paleta amortiguadora y cámaras separadas. Al ser repelida, la paleta móvil comprime el aire que está frente a ella, haciendo más lento el movimiento de paleta y de aguja. El misrno principio se aplica en ambos métodos; sin embargo, el uso de otra paleta y una cámara generalmente produce el amortiguamiento más efectivo. Cámara hermética de amortiguamiento Aleta de amortiguador que comprime el aire que le queda enfrente El movimiento del eje, que hace girar a la aguja y a la paleta móvil, es retardado por el aire comprimido que está frente a la paleta amortiguadora. Esto hace más lento el movimiento de la aguja de manera que sobrepase menos la lectura. ESTRUCTURA DEL MEDIDOR 5-35 (Cont,) escalas para medidores de termopar Se ha visto que un medidor de tem1opar consta de un dispositivo llamado termopar y de un medidor de bobina móvil. Cuando fluye corriente a través del elemento calentador del termopar, se produce una tensi6n en los dos extremos libres del termopar. Esta tensión hace que fluya una corriente continua a través del medidor de bobina móvil y la aguja oscila una cantidad proporcional a la cantidad de la corriente que fluye a través del elemento calentador del tennopar. Mili amperes La oscilaci1ón de la aguia es directamente proporcional al cuadrado de la corriente que fluy-e en la bobina del ins- trumento La cantidad de oscilación es proporcional a la cantidad de calor producida en el alambre calentador. A. su vez, la cantidad de calor producido en el elemento calentador es proporcional al cuadrado de la corriente que fluye en el alambre calentador (P - l'R). Por lo tanto, igual que los medidores de paleta móvil, los n1edidores de tern1opar tienen una escala de ley cuadrática y las lecturas más bajas en la escala están muy juntas entre sí. Los medidores de tei'mopar tienen escala no lineal ~ l':i ~ ~ 8 1;, Termopar Elemento calefactor 11 Corriente r-f que se está midiendo Medidor de bobina móvil de c-c (calibrado en unidades de corriente r-f) los medidores de termopar constan de un termopar y un instrumento de bobina móvil. El medidor de bobina móvl! es idéntico al que se ha estudiado antes; sin embargo, la escala de este aparato no es linea/, debido a que el calor producido por la corriente que pasa a través del termopar es proporcionar ar cuadrado de la corriente que fluye a través de! elemento calefactor. 5-36 ESTRUCTURA DEL MEDIDOR (Cont.) estructura de termopares La tensión generada en los extremos libres del termopar depende de la diferencia de temperatura que hay entre los extremos libres (frlo) y los extremos de la unión (caliente), Las lecturas del medidor serán incorrectas si la diferencia de temperatura resulta ·afectada por la temperatura ambiente del área donde se usará el medidor o por calor que transmiten las corrientes que fluyen a través del medidor. Para modificar estos efec tos indeseables, cada uno de los extremos libres del termopar está co~ nectado al Centro de una tira de cobre. Los extremos de la cinta de cobre están colocados muy cerca del alambre calentador de manera que los extremos libres del termopar tienen la misma temperatura que las tiras de cobre. Los extren1os de las tiras de cobre están aislados de los extremos del elemento calentador por láminas de mica muy delgada, Como las tiras de cobre alcanzan la misma temperatura que los extremos del alambre calentador, los extremos libres del termopar alcanzan la misma temperatura que los extremos libres del alambre calentador. Por lo tanto, la temperatura de los extremos libres del termopar depende de la corriente que fluye a través del alambre calentador y no de otros factores; como seria la temperatura ambiente. Cintas compensadoras de cobre Alambre calentador Hojas de mica l..'--'\--- aislantes Medidor de c-c. Termopar Independientemente de los efectos de la temperatura externa, la diferencia de temperatura que hay entre los extremos libres y los extremos de unión de este termopar compensado permanecerán constantemente para una corriente de r-1 dada Cuando fluye corriente a través del alambre calentador la temperatura aumenta mucho más en el centro --es decir, en el punto en que el alambre y la unión del termopar se juntan- que en los extremos del alambre calentador. Para determinada corriente, esta diferencia de temperatura entre la unión del termopar y los extremos libres del termopar permanecerá constante, independientemente de los efectos de temperatura exterior. RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO 5--37 resumen O Las partes rotatorios de un medidor están conectadas a un eje que tiene pivotes de acero templado en ambos extremos. Los pivotes se montan en cojinetes de rubles para mantener la fricción al mínimo. O Poro evitar que la aguja se salga de la escala, se usan pernos de re.tendón en ambos extremos de la escala de un medidor. O Los medí· dores de bobina móvll tienen escalas lineales. Esto se debe a que la distancia que oscila la agu¡o frente a lo escala es directamente proporcional a la cantidad de corriente que fluye a través de la bobina del medidor. O Los medidores de hierro móvil tienen escalas que siguen una ley cuadrótica. Esto se debe a que la oscilación de l·a aguja varía según el cuadrado de lo corriente que pasa por la bobina. O Los números en el extremo Inferior de la escala de ley cuadrática estc.'in muy pr6xlmos entre si y se separan cada vez más hacia el extremo que lndic:a alta corriente. O Los medidores de termopar, Igual que los medidores de hierro móvil, tienen escalas cuadráticas. O El amortiguamiento produce una acción de frenaie sobre fa aguja del medidor paro evitar que vibre en torno a una lectura, antes de quedar en reposo. También evito que la aguja regrese demasiado rápido a cero cuando el medidor es desconectado de un circuito. O En medidores de bobina m6vil, el amortiguamiento lo proporciona el marco de. aluminio del aparato. 10 Las líneas de flujo de la bobina móvil cortan al marco de aluminio y originan corrientes circulantes en el marco. Estas producen un campo magnético propio que se opone al campo de la bobino, frenando el movimiento. O Eh medidores de hierro móvil, el a.mortiguomiento generalmente. lo produce una paleta amortiguadora que se mueve en una cámara hermética. 10 La paleta de amortiguamiento se mueve junto con [a paleta móvil y la aguja. Al moverse, comprime el aíre que tiene al frente y al hacer esto, se frena. '0 La tensión generada por un. termopar depende de la diferencia de temperatura t¡ue hoya entre los extremos libres y lo unión caliente. Un medidor de termopar está diseñado de manera que es:ta temperatura es afectado solamente por lo corriente que se mide y no por efe<:tos térmicos externos. p1·eguntas de repaso 1. ¿ Qué es una escala lineal? ¿ Qué es una escala cuadrática? 2, ¿ Por qué se usan escalas lineales en medidores de bobina m6vil? 3. ¿ Por qué se usan escalas cuadráticas en medidores de hierro móvil? 4·. Si la corriente que fluye en un medidor de bobina móvil se duplica, ¿cuánto aumenta la oscilación de la aguja? 5. ¿ Qué significa amortiguamiento en un medidor? 6. ¿ Por qué es necesario el amortiguamiento? 7. ¿ Cómo se obtiene el amortiguamiento en un medidor de bobina móvil? 8. ¿ Cómo se produce el amortiguamiento en un medidor de hierro móvil? 9. ¿ Qué efecto tendría demasiado amortiguamiento sobre un medidor? 1O. ¿ Cómo se compensan los efectos de la temperatura ambiente, en un medidor de termopar? 5-38 CARACTERÍSTICAS DEL MEDIDOR resistencia interna y sensibilidad Todas las bobinas de medidor presentan cierta cantidad de resistencia a la e-e·. La cantidad de resistencia depende del número de espiras de la bobina y el calibre del alambre que se use para devanarla. En el volumen 1, se explicó que la intensidad del campo magnético que rodea una bobina aumenta según el número de espiras de la bobina. Por lo tanto, si se le dan más vueltas al devanado de la bobina de un medidor, una pequeña corriente puede originar un campo magnético suficientemente intenso para que la bobina oscile en toda la escala. ---0+ MICROAMPERES Medidor A La sensibilidad del medidor A es de 50 mlcroamperes debido a que la corriente hace que la aguja oscile toda la escala MILIAMPERES Medidor B La sensibilidad del medidor B es 1 mi- liampere debido a que la corriente hace que la aguja oscile toda la escala El medidor A tiene una sensibilid'ad más alta que el B debido a que requiere menos corriente para la defle1dón de toda su escala La cantidad r:le corriente necesaria para que la aguja del medidor oscile en toda la escala es la sensibilidad del m.edidor y constituye una característica in1portante de cualquier medidor. Las sensibilidades típicas de los rnedidores de corriente varían desde unos 5 microamperes ... (0.000005 amperes) hasta unos 10 miliamperes (0.010 amperes). Algunos valores comunes son 5, 50 y 100 microamperes, y 1 y 10 miliarnperes. Probablemente ya se ha notado que la sensibilidad del medidor es la corriente máxima que puede medir el aparato. Cualquier corriente mayor que ésta, probablemente dañaría al medidor. Demasiada corriente podría hacer que la aguja girara fuera del límite de oscilación de la escala y se doblara sobre el perno de retención que está a la de;recha. También podría ocurrir que la bobina se quemara. A veces, una sobrecarga de co-· rriente muy intensa causa ambos tipos de daño. CARACTERÍSTICAS DEL MEDIDOR 5-39 precisión del medidor La precisión de un medidor se especifica como porcentaje de error a la oscilación de escala plena. Por ejemplo, si la precisi6n específica de un medidor de 100 miliamperes se establece como + 2 por ciento, entonces el medidor no sólo puede tener una exactitud de + 2 miliamperes en una lectura de 100 miliamperes, sino que podría ser inexacta hasta en +2 miliamperes para cualquier lectura de un valor menor que el de la oscilación total de la escala. Por lo tanto, la precisión de un medidor disminuye progresivamente mientras más lejos esté la aguja de la oscilación total de la escala y más cerca del cero. Por ejemplo, en una lectura de 50 miliamperes el medidor que puede tener ± 2 miliamperes, en realidad sólo es preciso hasta en + 4 por ciento. En una lectura de 10 miliamperes, el medidor podría tener aún un error de ± 2 miliamperes, lo que daría una precisión real de lectura de .± 20 por ciento. Naturalmente, esto se basa en una lectura de escala plena de 100 miliamperes. Sin embargo, si se usan ciertos tangos del medidor con circuitos adecuados, puede mejorarse la precisión señalada, según se explicará posteriormente. MEDIDORES e-e y c ..a ¿qué medidores sirven para e-e y para e-a? Todos los medidores básicos descritos hasta ahora se pueden usar· para medir c-c. Entre ellos, sin embargo, el medidor de bobina móvil es el que se utiliza más frecuentemente por ser el más sensible y preciso, Los medidores de álabes concéntricos y de paleta radial, aunque pueden medir tanto e-a como c-c, generalmente se usan para medir cwa de ha ja frecuencia. En realidad, aún en aplicaciones de c-a, el niedidor de bobina m6vil se usa mucho más que los otros tipos de medidores; pero, para medir e-a, ésta debe convertirse primero a e-e y luego aplicarse al medidor. Este tipo de aparato se llama medidor de rectificador y se estudiará posteriormente. Los medidores de termopar se pueden usar para medir tanto e-a como e-e. Sin embargo, en la práctica se usa casi exclusivamente para medir corrientes de radiofrecuencia. Las frecuencias de estas corrientes varlan desde unos cuantos megaciclos hasta miles de megaciclos y sólo pueden medirse con un medidor de termopar, debido a que funciona a base del calor producido por la corriente y es insensible a la frecuencia. Otros medidores son imprecisos para :mediciones de alta frecuencia. MEDIDOR DE RECTIFICADOR +i.--- 1 ciclo 5--41 Una corriente de c-a completa un ciclo cuando va de cero al máximo positivo, luego a cero, y al máximo negativo, y regresando nuevamente a cero. El ciclo completo consta de una alternación positiva y una negativa Alternación positiva Alternación _ _ _ __, negativa ONDAS SINUSOIDALES + la frecuencia de esta onda de c-a es de 2 ciclos por segundo debido a que, dos veces por segundo, la onda va de cero al máximo positivo, luego a cero y al máximo negativo, regresando nuevamente a cero 1 segundo 1 ciclo Antes de estudiar las características del medidor de ·rectificador de c-a, conviene que se comprendan perfectamente las características de las ondas de c-a que se describieron en el volumen 3. Por lo tanto, ahora se hará un breve repaso. La corriente alterna fluye periódicamente, primero en una dirección y luego en la dirección opuesta. A una dirección se le llama positiva y a la otra negativa. Se le llama frecuencia de la corriente alterna al número de veces por segundo que pasa la corriente de cero al máximo positivo, regresa a cero-, pasa al máximo negativo y regresa nuevamente a cero. Por ejemplo, si la corriente alterna pasa 5 veces en un segundo de cero al máximo positivo, de cero a máximo negativo y luego a cero, se dice que la frecuencia de la corriente es de 5 ciclos por segundo ( cps). La parte del ciclo durante el cual la corriente fluye en una dirección recibe el nombre de alternación; así pues, una onda de c-a tiene alternaciones positivas y negativas. Se recordará de los estudiado en el volumen 3 que una onda de c-a puede tener muchas formas; por ejemplo, puede ser sinusoidal, cuadrada, diente de sierra, etc. Como se explicará en seguida, los medidores de c-a están calibrados a base de ondas sinusoidales, Cuando se usa un medidor de c-a para medir ondas sinusoidales, sólo se obtiene una indicación aproximada de los valores. Algunas veces, el indicador puede ser tan impreciso que la lectura carece de significado. Por lo tanto, deben usarse otros instrumentos de medición -por ejemplo, los osciloscopios- en lugar de los medidores de c-a para medir ondas de forma no sinusoidal. 5-42 MEDIDOR DE RECTIFICADOR valores rcm y medio de una onda sinusoidal El valor de la raíz cuadrática n1edia ( rc1n) de una onda sinusoidal se describió en el volumen 3; pero en atención a su importancia en el estudio de medidores ahora se hará un breve repaso. Las unidades eléctricas básicas; esto es, el ampere y el volt, se basan en e-e. Por lo tanto, se tuvo que deducir un método para relacionar e-a con e-e. El, valor máximo o pico de una onda sinusoidal, no se puede usar debido a que la onda sinusoidal sólo permanece en s_u valor máximo durante un corto lapso, en una alternación. Así pues, una onda sinusoidal cuya corriente máxima sea de un ampere no es igual a una corriente continua de un ampere desde un punto de vista de energía, ya que la corriente continua siempre permanece en un ampere. Se ha deducido una relación basada en los efectos de calentamiento de c-a y c-c. Se observó que una corriente igual a O. 707 del máximo de una onda de e-a producía el mismo calor o perdía la misma potencia que una corriente continua igual para una resistencia dada. Por ejemplo, una onda sinusoidal con un valor máximo de 3 amperes tiene un efecto térmico de 0.707 X 3 o sea 2.121 amperes de e-e. El valor 0.707 se puede derivar de la siguiente manera: El efecto de calentamiento que produce la corriente se basa en la fórmula básica de potencia que se estudió en el volumen 2; es decir P = I-2 R, donde.. P es la potencia disipada como calor. 1\ partir de esta fórmula, se puede apreciar que el calor varía de acuerdo con el cuadrado de la corriente. ¡ 1 1 !i. IRCliI = 0. 701 IMAX ERCM = 0.707 EMAX -----Corriente o ~Voltaje EMAX El\IAX 5-43 MEDIDOR DE RECTIFICADOR valores rcm y medio de una onda sinusoidal (cont.) Cuando una onda sinusoidal alcanza su valor máximo, el calor disipado es máximo. Menores valores de calor corresponden a disipaciones de valores de corriente debajo del valor máximo. Para determinar la cantidad de calor disipado dufante todo un ciclo de onda sinusoidal, primero debe elevarse al <Cuadrado cada valor instantáneo· de la corri.ente, y hacer luego la suma. Entonces se obtiene el medio (o promedio) de esta suma. Después, se saca la raíz cuadrada del medio y la respuesta será el valor de la ra/,; cuadrática medía ( rcm) de la onda sinusoidal. Con frecuencia, al valor rcm de una onda sinusoidal se le llama valor eficaz, debido a que O. 707 del valor máxirno de una onda sinusoidal tiene el mismo efecto que una cantidad igual de c-c. Otra característica de las ondas sinusoidales que es estudio de los instrumentos es el valor medio de la onda lor medio se obtiene durante una alternación y es igual máximo de la onda sinusoidal. Tanto el valor de la raíz como el valor medio de la onda sinusoidal se revisarán a importante en el sinusoidal. El vaa 0.63 7 del valor cuadrática media continuación. MEDIDOR DE RECTIFICADOR Cobre Rondana aislante de cobre Símbolo de rectificador Plomo Flujo de electrones + Tubo aislante Rectificador de óxido de cobre Placas de pre.sión / Cobre Oxido de cobre Por medio de un rectificador para convertir e-a a c-c, pueden usarse los medidores de bobina móvil en aplicaciones de e-a rectificadores El medidor de bobina móvil es el más sensible y preciso de los que se han estudiado. Sin embargo, sólo se puede utilizar para medir c-c; no hay manera de que puela usarse para medir directamente c-a. Si se aplicara c-a directamente al medidor, la mitad del ciclo tendería a mover fa aguja del mismo en una dirección y la otra mitad tendería a moverla hacia 'la dirección opuesta. Aun a frecuencias muy bajas la aguja no podría moverse con la rapidez suficiente para seguir las alternaciones positivas y negativas de la onda de c-a. Por lo tanto, en lugar de moverse frente a la escala, la aguja simplemente vibraría en torno a cero. Pero si primero se convierte la c-a a c-c, antes de aplicarla al medidor, entonces el medidor de bobina móvil se podría utilizar en aplicaciones de c~a así como en c~c. La c-a se puede convertir a c-c 1nediante dispositivos especiales llamados rectificadores, los cuales ofrecen una oposición muy grande al flujo de corriente ·en una dirección y una oposición muy pequeña al flujo de corriente en la otra dirección. Por lo tanto, cuando se aplica una onda sinusoidal a un rectificador, éste dejará pasar una de lafi alternaciones, positiva o negativa, según la forma en que se conecte el rectificador al circuito del medidor. En ningún caso pasarán ambas alternaciones. Por lo tanto, un rectificador transforma una onda sinusoidal en una onda continua pulsante. Los rectificadores de óxido de cobre son los que más frecuentemente se usan en medidores. Estos se componen de una serie de discos de óxido de cobre separados por discos de cobre y se unen con tornillos. Como la corriente fluye fácilmente del cobre al óxido de cobre, pero no del óxido de cobre· al cobre, el rectificador sólo permite el flujo de la corriente en una dirección. Algunos medidores de rectificador tienen rectificadores de selenio, sin embargo el principio según el cu.al funcionan· es el mismo. MEDIDOR DI! RECTIFICADOR 5-45 medidor con rectificador de media onda Se ha explicado que un rectificador convierte la e-a a e-e. Existen dos tipos básicos de circuitos rectificadores: el de media onda y el de onda completa. En el rectificador de media ónda, una alternación de la corriente pasa a través del medidor y la alternación opuesta es puenteada por el rectificador. Aunque Iá. corriente en el medidor sea pulsante, la aguja del medidor rio tendrá suficiente tiempo para seguir estas fluctuaciones debido a su inercia. Por lo tanto, la aguja del medidor se detendrá en una posición que corresponde al valor medio de la corriente que fluye por él. El valor medio de la corriente para una alternación es 0.637 del valor máximo; pero, para la siguiente alternación es cero y esa alternación no pasa por el medidor; por lo tanto, la corriente media para un ciclo completo es igual a la suma de ambas alternaciones dividida entre 2 o sea 0.637 /2 = 0.318 del valor máximo. Entonces la aguja del medidor oscila hacia la posición que en la escala representa 0.318 del valor máximo de la corriente que fluye a través del medidor. Pero, para que la lectura tenga algún significado, la escala generalmente se calibra para que in. dique el valor rcm equivalente. Por lo tanto, los puntos de la escala están calibrados a O. 707 de los valores máximos equivalentes. Funcionamiento de rectificador de media onda 00 R!'ci:tfttadm \ en derivación, no conductor ,_~-, <a o o Ondas de ....,.~~ salida adro través del medidor ( -vv \ ....... o I I ~ \ Rectificador •· en derivación vv t I través del rectificador en derl· vat:ión; en lugar de ello, las alternaciones positivas fluyen a través del medidor · y el recti· ficador en serie Conductor ,__, ..' En las alternaciones positivas de la onda sinusoidal de entrada, no puede pasar la corriente a conduciendo \ + • J ,o-~~~~~....~-'-+i"lll-::--:c::-~ Vv Eíl las alternaciones negativas de la onda sinusoidal de entrada, la corriente es puenteada alrededor del medidor por el rectificador en derivación y es bloqueada del medidor por el rectificador en serie Rectificador en serie; no conduce . Q .___,__.__.=:0.318 El valor medio del tren de pulsos entero, In• • cluyendo el tiempo entre pulsos, es 0.318 del valor máximo 5-46 MEDIDOR DE RECTIFICADOR medidor con rectificador de onda completa En el medidor con rectificador de onda completa, la corriente fluye a través del medidor en la mis1na dirección en ambas alternaciones de la onda sinusoidal de e-a. Esto se obtiene mediante cuatro rectíficadores en una disposición que se llama circuito rectificador de fuente. Cuando la onda sinusoidal de entrada es positiva ( alternaciór;i positiva) la corriente fluye de la terminal B a través del rectificador CR 1 , pasa a través del medidor, luego a través del rectificador CR 2 y finalmente llega a la ter~ minal A. En la alternación negativa de la onda sinusoidal de entrada, la corriente fluye de la terminal A a través del rectificador CR 3 , pasa a través del medidor, luego a través del rectificador RC4 y finalmente llega a la terminal B. Así, puede apreciarse que en ambas alternaciones la corrierite fluye a través del medidor en la misma dirección. En esta forma, la onda sinusoidal de entrada de e-a se convierte a e-e pulsante. Es pulsante debido a que aún es variable en amplitud y es c-c d_ebido a que no cambia de dirección en el medidor. En la disposición del rectificador de onda completa, el flujo medio de corriente a través del medidor es el doble de lo que es en la disposición de media onda. En la disposición de onda completa, la corriente media es 0.637 del valor n1áximo debido a que ambas mitades de la onda sinusoidal fluyen a través del medidor. También en este caso, la escala generalmente se calibra de manera que indique valores rcm; es decir, 0.707 de la corriente de máximo que debe medirse. º \TV Flujo de corriente en . . . . . las alternaciones positivas Flujo de corriellte en las alternaciones negativas 5-47 C.ALIBRACIÓN DEL MEDIDOR Y PRECISIÓN calibración de medidores e-e y e-a Tanto los medidores de e-e como los de e-a se calibran esencialmente de la misma manera. Para calibrar un instrumento de e-e, se conecta al medidor una fuente de corriente e-e muy precisa. La salida de la fuente de corriente debe ser variable y debe disponerse de algún 1nedio para controlar la corriente de salida -de la fuente. Muchas fuentes tienen un medidor interno para este objeto. La corriente de salida de la fuente se hace variar en grados muy pequeños y, a cada grado, se marca la ·escala del medid_or calibrado para que cÓrresponda a la lectura en el dispositivo de control. Este procedimiento se repite hasta que se ha calibrado toda la escala del medidor. El mismo procedimiento se emplea para calibrar un medidor de e-a, salvo que frecuentemente se usa una onda sinusoidal de 60 cps. Además, se sabe que un instrumento de c-a indica el valor medio de una onda sinusoidal, pero conviene que el medidor indique valores rcm. Por lo tanto, se calculan los equivalentes rcm y es lo que se marca en la escala. Los m2didores de corriente SE calibran con una fuente de co- Fuente de corriente precisa, estándar, variable rriente muy precisa. Para cali- brar un medido1 de c-a, gene· ralmente se usa una onda si· nusoidal de corriente de 60 tps :1. ?,,~ s.40 6 7.io 8 A'\.~J) v',¡. .'© Aunque los medidores de e-a miden corriente media, sus escalas se ca- libran en unidades de corriente rcm Ampe. res -to 4ii -?c,~ ¡,O::· .,, '• Los medidores de termopar están calibrados a base de una onda sinusoidal; pero la calibración se hace a la frecuencia a la cual deberá usarse el medidor. A las frecuencias extremadamente elevadas a las que se usan, ocurre un fenómeno que se conoce como efecto superficial. A estas frecuencias, la corriente que fluye en un alambre viaja en la superficie del mismo. Cuanto más alta sea la frecuencia, la corriente fluye más cerca de la superficie del conductor. Este efecto· aumenta la resistencia del elemento térmico de termopar debido a que, en efecto, el diámetro del alambre es más · pequeño. Por lo tanto, como la resistencia del elemento térmico varía según la frecuencia, los medidores de termopar deben ser calibrados a frecuencias específicas. 5-48 CALIBRACIÓN DEL MEDIDOR Y PRECISIÓN precisión de los medidores de e-e y e-a Los medidores de bobina móvil diseñados para uso general tienen una precisión de aproximadamente +2 por ciento. Sin embargo, los medi~ dores de bobina móvil hechos para usos de laboratorio o para otras aplicaciones especiales a menudo tienen una precisió_n de +0.1 a ±0.5 por ciento ( ± Y, 0 a + '!,, de 1 por ciento). Téngase presente que la precisión del medidor -según se ha señalado anteriormente- se basa en la oscilación de escala completa. Los medidores de hierro móvil, tanto de álabes concéntricas como de paleta radial, tienen una precisión de + 5 por ciento. En el medidor de rectificador, aunque básicamente es un medidor de bobina móvil, no tiene la precisión del medidor básico de bobina móvil. Las imprecisiones del rectificador se suman a la imprecisión intrínseca del medidor y la exactitud total de éste suele ser de ±5 por ciento o menos. El uso del termopar en un medidor de termopar también produce cierto error en la lectura del aparato, el cual se agrega al error ocasionado por el propio medidor básico de bobina m6vil. El error que produce el termopar generalmente varía del ±% al + 1 por ciento, de manera que éste debe sumarse al error producido por el particular de bobina m6vil empleado en el medidor de termopar. CALIBRACIÓN DEL MEDIDOR Y PRECISIÓN 5-49 respuesta de frecuencia La respuesta de frecuencia de un medidor de bobina móvil o de hierro móvil está limitada principalmente por la reactancia inductiva de la bobina. De lo estudiado en el volumen 3 se recordará que la reactancia inductiva (XL). de una bobina es igual a: XL= 2,,-fL donde f es la frecuencia y L es la inductancia de la bobina. Por Jo tanto, al aumentar la frecuencia, también aumenta la reactancia inductiva de la bobina, lo que ocasiona una disminución_ de corriente en la bobina. Además, los medidores de hierro móvil son afectados por corrientes parásitas y de histéresis en el hierro, de manera que el efecto es mayor a frecuencias más altas. En la página 5-47, se hizo notar que los medidores de c-a se calibran a 60 cps. Los medidores de hierro móvil se pueden usar hasta unos 100 cps sin un aumento notable en el error de medición. Sin embargo, a frecuencias más altas que ésta las lecturas pierden precisión. Los medidores de bobina móvil tienen una respuesta de frecuencia ligeramente mejor. La frecuencia del medidor de tipo rectificador está limitada principalmente por la capacitancia existente en el rectificador. Por ejemplo, un rectificador de óxido de cobre tiene una capacitancia de aproximadamente 0.009 microfarads y, al aumentar la frecuencia, la reactancia capacitiva del rectificador disminuye de acuerdo con la siguiente ecuación: 1 Xo = 21rfC y se comporta como una trayectoria de c-a de baja resistencia en el rectificador. Las lecturas en el medidor se hacen de aproximadamente % a 1 por ciento más ha jas por cada 1,000 cps que aumente la frecuencia. Debido a esto, los medidores de rectificador generalmente no se usan para medir frecuencias superiores a 15,000 cps. Aún a esta frecuencia la lectura del medidor puede ser inexacta hasta en un 15 por ciento, dependiendo de la precisión básica del medidor, cuando éste ha sido calibrado a 60 cps. En un medidor de hierro móvil, la reactancla inductiva de la bobina limita la respuesta de frecuencia del medidor a unos 100 cps <cfl . - XL= 2,rlL ' En el medidor de tipo de rectificador, la capacitancia paráslta en el rectificador límlta la respuesta de frecuencia del medidor a unos 15 000 cps máximo 1 I/ 1 L--H--..J 1\ 5-50 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen O Todo meidídor presento cierta resistencia a la e-e, que depende del ca[-ibre del alambre de la bobina y el número de espiras que haya en e,llo. O La sensibilidad de un medidor es la corriente que hará que la aguja oscile toda la escala. También es la máxima corriente que puede pasar a través de Id bobina sin dañar al medidor. O· Lo precisi6n de un med!dor es el porcenta¡e de error a oscilación de tode1 la escala. La pre- cisión dism,inuye progresivamente conforme más lejos ~sté Jo aguja de la osC'ilación total de [a e-scala. O Tanto los medido,res de hierro móvil como los de termopar pueden medir c·O y e-e. El medidor béisico de bobina móvil sólo puede medir e-e. Sin embargo, puede medir e-a si ésta se convierte prime·ro a c-c pulsante. A este aparato se le llama medidor de rectificador. D La mayor parte de los medidores de bobina móvil para medir c"a usan rectificadores de óxido de cobre. Algunos usan rectificadores de seleni,.,. ·D Los medidores de rectificador de media onda sólo miden una alternación de !a corriente de c-a. la escala está calibrado para leer el valor rcm (0.707 1:r,cl aunque la oscilad6n efectiva es equlvalente a 0.637 lpc· O O los medidores se calibran mediante fuentes de corriente precisa y dispositivos de control. D Generalmente, la precisión de los medidores de bobina móvil es de1 aproxima• demente ±2 por ciento. O la precisión de los medidores de rectificador es de aproxi· madamente ±5 por ciento. O la precisión de los medidores de hierro móvil es de aproximadamente ±5 por ciento y lo de medidores de termopar aproximadamente de ±3 por ciento. O La precisión de todos los medidores distllinuye a altas frecuencias. preguntas de repaso l. Defina sensibilidades de un medidor, ¿qué significa este término? 2. ¿ Qué significa valores máximo, medio y rcm de una onda sinusoidal? 3. ¿ Por qué no pueden medir c-a los medidores básicos de bobina móvil? -4. ¿ Qué es un medidor de rectificador? 5. ¿ Qué valor de corriente c-a (máximo, medio, rc1n) es al que responde un medidor de rectificador de media onda? ¿ Qué valor indica gene-ralmente? 6. ¿ En qué tipo de medidor se usa un circuito rectificador de puente? 7. ¿ Por qué es conveniente que los instrumentos de c-a indiquen valores rcm? 8. ¿ Qué se entiende por precisi6n de un 1nedidor? 9. ¿ por qué un medidor de rectificador es menos preciso que un medidor básico de bobina m6vil? 10. ¿ Qué tipo de medidor "Se usa para medir corrientes de alta frecuencia? CLASIFICACIÓN DE AMPERl!V.tETROS 5-51 derivado res Los medidores básicos, por sí solos, no pueden resistir corrientes elevadas. De los que se usan actualmente hay pocos que puedan medir más de 10 milíamperes. Sin embargo, en la mayor parte del equipo con que se trabaja, a menudo es necesario medir corrientes de valor mucho más alto que éste. ¿ Cómo se pueden medir estas gran.des corrientes.? La forma más sencilla de medir estas corrientes elevadas -que es la que se emplea en todos los instn1mentos actuales- es dejar que sólo una parte de la corriente pase a través del medidor, derivando el resto alrededor de éste. Esto se logra conectando un resistor, llamado derivador, en paralelo con la bobina del medidor. El circuito está diseñado de manera que un porcentaje específico de la corriente total del circuito pase a través de la bobina, por lo tanto, la corriente total del circuito se puede calcular fácilmente y, además, se puede marcar en la escala del medidor. Por ejemplo, si el medidor sólo conduce el 10 por ciento de la corriente total del circuito y el resto pasa por el derivador, la corriente marcada en la escala será 10 veces 1nayor que la corriente que pasa por el rr1edidor. Si la corriente por me- dir es mayor que lo que puede manejar el medidor, se puede usar un derivador pa. ra puentear la co- 1 manera que no pase ~--"Al'-- rriente en exceso, de por el medidor 1 Derlvador Par lo tanto, el derivador hace posible medir corrientes mucho mayores de las que podrlan medirse directamente con só· dJJ." . .,., Toda bobina de medidor tiene una resistencia definida a c-c. Cuando se conecta una derivación en paralelo con la bobina, la corriente se dividirá entre la bobina y el derivador, tal como ocurre entre dos resistores cualesquiera conectados en paralelo. Si se usa un derivador de la resistencia adecuada, la corriente que fluye a través de la bobina del medidor se limitará al valor que pueda manejar con facilidad, y el resto de la corriente fluirá a través del derivador. Los derivadores se pueden conectar o bien dentro de la caja del medidor o fuera de éste., según la corriente que haya de medirse con el aparato. Los medidores que e.stán diseñados para medir hasta 30 amperes generalmente tienen derivadores internos. Los medidores diseñados para medir corrientes superiores a 30 amperes generalmente están dotados de derivador,es externos para evitar que se dañe el medidor a causa del calenN tamiento generado en el derivador. 5-52 CLASIFICACIÓN DE AMPERÍMETROS El flujo de corriente se divide entre dos resistores en paralelo, en relación inversamente proporcional a sus resistencias 1.5 Amperes 4.5 Amperes R2 4.5 Amperes rF 100 ~ R1 So 3.0 Ampere! 15Volts El resistor R::i tiene el doble del valor que el resistor R1, Por lo tahto, la corriente en J R2 será de la mitad del valor de la corriente en R1 ----111~-- flujo de corriente en circuitos en paralelo Para comprender la forma en que se puede usar un derivador para ampliar el rango de un medidor de corriente, conviene comprender debidamente el comportamiento del flujo de corriente a través de dos resistores conectados en paralelo. En el volumen 2, se explicó que la corriente se divide entre dos resistores en paralelo. También se ha estudiado que la corriente en ·cada resistor es inversamente proporcional a su resistencia; o sea, si un resistor ofrece lo doble de resistencia que otro, la corriente que fluye por el resistor mayor será la mitad de la corriente que fluye por el menor. 1.0 Ampere 4.0 Amperes Ef resistor R:i es tres veces el valor del resistor R1• Por lo tanto, la corriente en B'2 da un tercio de la corriente en R1 rF ~ R2 150 R1 50 3.0 Amperes 15 Volts l1f- 4.0 Amperes ~ J CLASIFICACIÓN DE AMPERÍMETROS 5-53 caídas de voltaje en circuitos en paralelo Examínese el circl.lito paralelo que se muestra. Se puede apreciar que la tensión en ambos resistores es igual. Téngase presente que la ley de Ohm establece que la tensión en un resistor es igual a la corriente en el resistor, multiplicada por el valor del resistor. Por lo tanto, la tensión en R1 es y la tensión en R 2 es Sin embargo, puesto que el mismo voltaje está aplicado tanto a R1 como a R2, luego Por lo tanto Como se observará en seguida, esta ecuación simple, haciéndole modificaciones muy ligeras, se puede utilizar para calcular el valor de un derivador para un medidor de corriente, para cualquier aplicación. _ I -.E.R1;1 R1_., 1 Rz R¡ Puesto que aparece el mismo voltaje en R1 y R2 , en~ = tonces En 1 ETh2, De donde lu 1 R1 = ln~Ra, lo que puede usarse para calcular el derivador necesario para una medición particular de corriente 5-54 CLASIFICACIÓN DE AMPERÍMETROS ecuación del derivador Una combinaci6n de medidor y derivador es igual al circuito en paralelo que se ilustra en la página anterior. En lugar de designar R2 al resistor superior, se puede identificar corno RM, que representa la resistencia del medidor. El resistor R 1 se puede identificar como Rs1:1 para representar la resistencia del derivador. Entonces, IR 1 e In 2 se convierten en IsH e IM para indicar el flujo de corriente a través del derivador y a través del medidor. Esto significa que la ecuación se puede escribir corno 11 11, !¡ I; !¡ "ji 11 :i,, ¡¡ il,, En consecuencia, si se conocen tres de estos valores, se puede calcular el cuarto. Como se estará calculando la resistencia del derivador, necesitan conocerse los otros tres valores. Con mucha frecuencia, la corriente del medidor para la oscilación de toda la escala ( sensibilidad del instrumento) y la resistencia del medidor están marcados en la' parte delantera del medidor. De no estarlo, se pueden buscar sus valores en el folleto de instrucciones que lo acompaña. El valor de la corriente que fluye a través del derivador (lsu) es simplemente la diferencia existente entre la corriente total que se desea medir y la oscilación efectiva de toda la escala del medidor. Por ejemplo, si se desea extender el rango de un medidor de 1 miliampere a 10 miliamperes, la lsH tendrá que ser de 9 miliarnpe~ res, de :manera que el medidor mismo no habrá de resistir más de 1 miliampere. I! El medidor y el derivador funcionan como R1 Y R2, 1¡ ~ !, ;, ;¡ ,, R1 RM ~ '"' lb -+ (7! RsH lsH 11 lsH 1 i IM LwRM en paralelo. Así pues, RsH= • dJ lb Rz • R¡ lRJ 11 ~ dJ Como siempre debe despejarse la resistencia del derivador, puede expresarse la ecuación de manera que RsH siempre sea la incógnita. Por lo tanto, la ecuación básica lsHRsH = IMRM se convierte en: IMRM RsH = - lsH A partir de esta ecuación, se pueden calcular los derivadores para ampliar a cualquier valor el rango de un medidor de corriente. 5-55 CLASIFICACIÓN DE AMPERÍMETROS cálculo de la resistencia en derivación Suponga que se desea ampliar a 10 miliamperes el rango de un medidor de un miliampere y que el medidor tiene una resistencia de 27 ohms. Esto significa que se tendrá una corriente de 10 miliarr1peres en el circuito cuando la aguja alcance su posición de escala plena. Medidor de 1 ma ....... 10 ma El rango de este medidor de 1 miliampere se ha ampliado a 10 IMRM miliamperes, usando la ecuación de derivación RsH = - - lsH para calcular el valor de una resistencia en derivación que desviaría 9 miliamperes de corriente por fuera del medidor Como el 1nedidor sólo puede conducir un n1iliampere con oscilación de toda la escala, el derivador debe conducir el resto de la corri~nte, que es de 9 miliarnperes. Ya se conocen la sensibilidad del medidor ( IM), la resistencia del medidor (RM) y la cantidad de corriente que debe derivarse hacia el derivador (lsH). Mediante la ecuación del derivador, se puede calcular el valor de un derivador que, cuando se miden 10 miliamperes, derivará 9 miliarnperes fuera del medidor: 0.001 X 27 0.009 - 3 ohms 5-56 ~. CLASIFICACIÓN DE AMPERÍMETROS ~·,t-• \_J/ !Orna o----.,,-~~.....-t--~JMV"V\27~n-t---.~~ IM•lma RsH "3n ' ~ Con una corriente de 10 miliamperes, pasan 9 miliamperes a través del derivador y l ma por el medidor. La aguja oscila toda la escala para indicar l ma ......,o-~~~-lsH~·-9_m_ª~-~ lectura de un medidor con derivador Hasta ahora, sólo se ha estudiado la oscilación de toda la escala en un medidor con derivador. ¿ Pero qué sucede con la relación existente entre la corriente del medidor y la del derivador cuando no hay suficiente corriente en el circuito para que la aguja se mueva toda la escala? En el ejemplo anterior, la resistencia del derivador es de un noveno de la del instrumento. Por lo tanto, la corriente del derivador será nueve veces mayor que la que pasa a través del medidor. Esta es .exactamente la forma en que se comporta la corriente en dos resistores en paralelo: el flujo de corriente en cada resistor es inversamente proporcional a su resistencia. 5 ma 4'\~ff~ Con una corriente de 5 ma, pasan 4.5 ma por el derivador y 0.5 ma JlOf el medidor. La aguja oscila la mitad de la escala, para indicar 0.5 ma IM•O.Sma RsH • 3n ........ ll +Cr----...., lsH • 4.5 ma __J I CLASIFICACIÓN DE AMPERiMETROS 5-57 lectura de un medidor con derivador ( cont.) Si el medidor estuviese conectado a un circuito que sólo llevara 5 miliamperes, la corriente_ se dividiría en relación de 9 a 1 entre el derivador y el medidor. La corriente en el derivador sería de 4.5 miliamperes y la corriente en el instrumento sería de 0.5 miliamperes. Por lo tanto, la aguja oscilaría la mitad de la escala. © 3.:+ RM " 27n IM " ...... ...... 0.3 ma RsH" 3n lsH " 2.7 ma + +- Con una corriente de 3 ma, pasan 2.7 ma por el derivador y 0.3 ma por el medidor. la aguja oscila tres décimas de toda la escala, para indicar 0.3 ma En forma similar, si el medi'dor estuviera conectado a un circuito que llevara 3 miliamperes, la corriente se dividiría nuevamente en relación de 9 a 1; 2. 7 miliamperes a través del derivador 0.3 miliamperes_ a través del medidor. En este caso, la aguja del medidor sólo se movería tres décimas de toda la escala. En realidad, en este caso, la corriente total siempre es 10 veces mayor que la .leída en el instrumento. 5-58 CLASIF'ICACIÓN DE AMPERÍMETROS problemas resueltos Medidor de 50 microamperes 100 ma ~ ª 100 rna RM • 100n ... RsH ... 1 vv .:->----;¡.¡;¡¡;;;;¡¡¡¡¡¡¡_ _] Problema 1. Si se tiene un medidor de 50 micróamperes con una resistencia de 100 ohms, ¿qué valor debe tener el deri.va.dor para ampliar el rango· dd medidor a 100 miliamperes? El primer paso consiste en determina,r la cantidad de corriente que. debe ·derivarse a través del derivador ( IsH). Se ha dado la sensibilidad del medidor y el rango de corriente deseado; por lo tanto, la corriente en el derivador es IsH = rango deseado de corriente - sensibilidad del medidor Debe procurarse que las corrientes se expresen en las mismas unidades. La sensibilidad del medidor, 50 microamperes, es igual a 0.05 miliamperes. Por lo tanto, IsH = 100 ma - 0.05 ma = 99.95 ma Ahora que se ha - determinado la corriente del derivador y que se han dado la sensibilidad del medidor y su resistencia, el siguiente paso es aplicar estos valores a la ecuación del derivador para calcular el valor de resistencia del derivador. IMRM 0.05 X 100 RsH = - - - = - - - - - = 0.05 ohms (aprox.) IsH 99.95 Medidor de 50 microamperes 10 ma 100 ma IM • 50 RsH • o.05n • lsH • 99.95 ma ~ J.J +~__--"''---- 5-59 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen D Los derivadores hacen posible que los medidores sirvan pa;a medir corrien1·es elevadas. O Un derivador es vn resistor conectado en paralelo a !a bobina del medidor. El derivador p.uentea la mayor parte de -la corriente medida por fuera de la bobina. O Los circuitos del derivador están díseñados de mane~a que un porcentaje específico de la corriente total que se mide pase a través de la bobina del medldor. O Los derivadores que están dentro de "!a caja del medidor reciben el nombre de clerivadores inte·rnos. O Los derivadores conectados por fuera del medidor se llaman derivadores externos. O Los derivadores externos generalmente se usan para medir corrientes mayores a 30 amperes. O Corno en cualquier caso de res!stencias en parale,lo, las caídas de' IR del dedvador son iguales a la resistencia de c-c de la bobina del medidor. Así pues: 18HRSH = IMRM, Si se· conocen la resistendia de la bobina (RM), la corriente en la bobina requerida para la oscilación de t·oda la escala (!.M) y la corriente máximo por medtr, entonces se puede determinar e! valor de resistencia requerido para el derivador lRsHl por la expresión: ~sH = IMR.M/lsH D La resiste1icia de la bobina y la corriente de la bobina necesar!a para la oscilación de toda la escala, con frecuencia están márcadas en la cara del medidor. O La corriente del derivador (1,snl es la diferencia existente entre. la corriente total que se rnide y la corriente que debe fluir en la bobina para la oscilación de toc:la la escala. ·O O La relación que hay entre la de corriente es !a misma en todo conduce el 90 por ciento de la de cualesquiera otros valores de corriente por medir y .la que fluye a través del medidor el rango del medidor. En otras palabras, si el derivador corriente de toda la escala, conducirá el 90 por ciento corriente que se· midan. preguntas de repaso l. ¿ Qué es un derivador? 2. ¿ Por qué se usan los derivadores? 3. ¿ Cuál es la diferencia que hay entre derivadores internos y externos? 4, ¿ Tienen los derivadores resistencias pequeñas o grandes? ¿ Por qué? 5. Si un medidor ha de desplazarse toda la escala cuando la corriente en la bobina es de 0.5 miliamperes, ¿ pasará alguna ,:::orriente a través del derivador cuando se mide una corriente de 0.1. miliamperes? 6. Un medidor tiene una sensibilidad de 5 miliamperes y su bobina tiene una resistencia de 200 ohrns. ¿ Cuál es la resistencia necesaria para ampliar el rango del medidor de 5 amperes? 7. En el medidor de la pregunta 6, ¿ cuánta corriente fluye a través del derivador cuando el medidor se usa para medir una corriente de 1 ampere? 8. Si la caída de voltaje en el derivador del medidor es de 0.8 volts, ¿ cuá:l es la caída de voltaje en la bobina del medidor? 9. ¿Afecta un. derivador 1~ sensibilidad de un medidor? Explique por qué. 10. ¿ Por qué se usan deriva.dores externos en los medidores diseñados para medir corrientes muy grandes? 5-60 AMPERÍMETROS DE ALCANCE MÚLTIPLE medidores de corriente de alcance múltiple S6lo en algunas aplicaciones, es práctico usar un medidor de corriente que tenga s6lo un rango: por ejemplo, s6lo 0-1 miliampere o 0-100 miliamperes, ó 0-15 amperes, etc, Algunos aparatos eléctricos y electrónicos tienen medidores de corriente integrales, de ra:µgo único, que miden sólo determinada corriente que exista en el equipO. La Corriente de salida de un generador de e-e y la corriente de entrada a un transmisor de radio, a menudo se controlan con sus propios medidores de corriente. Sin embargo, en muchas aplicaciones particµlannente cuando se corrigen desperfectos, sería poco práctico tener que usar numerosos medidores de corriente separados para n1edir todas las consientes que fluyen en un aparato. En estos casos; se usa el medidor de corriente de alcance múl- tiple. Un medidor de corriente de alcance múltiple tiene un medidor básico y varios derivadores· que se pueden conectar en paralelo con el medidor. Generalmente se usa un interruptor de rango para seleccionar un derivador determinado para el rango de corriente que se desea. Sin e1nbargo, algunas veces sobre la cubierta misma del medidor se montan terminales separadas para cada rango. El rango de este medidor de 1 miliampere se ha ampliado para medir 0-10 ma, 0-100 ma y 0-1 ampere, usando derivadores múltiples 10 ma Conmutador 100 ma de rango 1 ampere + Un interruptor de rango suministra la forma más simple de ajustar el medidor al rango deseado ,,,, 10 100 1 + MAMA. AMP 10 ma 100 ma -O Brincador 1 miliampere 1 ampere + Cuando se usan terminales separadas para seleccionar el rango deseado, debe conectarse un "brincador" de la terminal positiva, para conectar los der!vadores a[ medidor AMPERÍMETROS DE ALCANCE MÚLTIPLE 5-61 cálculo de la resistencia de derivadores de alcance múltiple Algunos medidores de corriente de alcance múltiple tienen hasta 6 o 7 rangos diferentes de corriente, aunque la mayor parte de ellos tienen tres o cuatro. El valor de la resistencia del derivador para cada rango se calcula exactamente de la misma manera que el derivador para un me~ didor de corriente de rango simple. El rango de este medidor de 0-10 ma, 9 .o·hms, se ha ampliado para medir 0-100 ma, 0-J. ampere, y 0-10 amperes, utilizando deri11adores para cada rango, cuyos valores se determinaron por medio 0-10 ma de la ecuación de derivación: + ;, 1 Suponga que se desea ampliar H rango de un medidor de 10 ma, 9 ohms, para que sea posible hacer mediciones de 0-10 ma, 0-100 ma, 0-1 ampere y 0-10 amperes. No se requiere derivador para el rango de 0-10 ma debidó a que el mismo medidor puede conducir hasta 10 miliamperes. Para el siguiente rango, 0-100 ma, se usa la ecuación del derivador para calcular una resistencia en derivación que desvíe 90 miliamperes por fuera del medidor. RSH = IMRM IsH = 0.010 X 9 = 1 ohm 0.090 (para el rango de 0-100 ma) Ahora se usa la ecuación del derivador para calcular un valor de resis. tencia en derivación necesaria para el rango de Ü· 1 amperes. Para este rango, deben desviarse 990 miliamperes por fuera del medidor. Rsa = IMRru: = 0.ü!O X ISH 0.990 ~ = 0.091 ohms (para el rango de 0-1 ampere) Finalmente, se calculará el derivador necesario para el rango de 0-10 amperes en la misma forma: RSIJ = IMR>< = 0.010 X 9 = 0 _009 ohm Isa 9.990 (para el rango de 0-10 amperes) 5-62 AMPERiMETROS DE ALCANCE MÚLTIPLE problemas resueltos ~-------ll©~__\:~ ? O.JO ma RsH - ? o,-'-"---1\, ·------o Interruptor de rango O.IOOma RsH ~ ? A A A o~vvv--- o•------'' 0· 1 ampere RsH ' Problema 2. Con un medidor de I rna que tiene una resistencia de 75 ohms, se desea construir un medidor con rango de 0-1 ma, 0-10 ma, 0-100 ma y 0-1 ampere. ¿Qué resistencia en derivación debe agregarse al circuito del niedidor? Cálculo de la resistencia del derivador de 0-1 ma: El n1edidor mismo puede conducir desde O a 1 ma, de manera que no es necesario derivador para este rango. Cálculo de la resistencia del derivador de 0-10 ma: El primer paso es detemiinar la corriente que debe puentéar el derlvador (IsH). IsH = rango de corriente deseada - sensibilidad del medidor -10ma-lma-9ma Los tres valores conocidos de corriente de medidor (IM) resistencia de medidor (RM) y corriente del derivador (IsH) en la ecuación del derivador y resolver la resistencia del derivador ( RsH) : l:,iRM 0.001 X 75 RsH - - - = - - - - - = 8.333 ohms lsH 0.009 C&culo de la resistencia de deriva.dar de 0-100 nia: Esto se hace en la misma forma que la del rango de 0-10 ma. lsH = rango deseado de corriente -· sensibilidad del medidor =100ma-lma=99ma IMRM 0.001 X 75 Rstt - - - = - - - - - = 0.758 ohm IsH 0.099 Cálculo de la resistencia del deriuador ·de 0-1 ampere: IsH = 1 ampere - 1 ma - 1,000 ma - 1 ma = 999 ma Rsu = 0.001 X 75 0. = 0.0751 ohm 999 5-63 AMPERÍMETROS DE ALCANCE MÚLTIPLE derivadores en anillo Muchos medidores de corriente de alcance múltiple usan derivadores dispuestos en forma. de derivaciones en anillo, en donde algunos de los resistores derivadores están en serie con el medidor y otros en paralelo. Los valores de resistencia en serie y resistencia en paralelo dependen del rango utilizado. Según se explicará posteriormente, los circuitos de derivación en anillo algunas veces son más complicados que los circuitos de derivación en paralelo. Sin embargo, los derivadores en anillo tienen dos ventajas importantes sobre las derivaciones en paralelo simple: La resistencia de un derivador se reduce al ampliar el rango de un rnedidor. Cuando se manejan bajas resistencias derivadas, las resistencias de los contactos del interruptor se vuelven importantes. En los derivam dores en paralelo simple que se acaban de estudiar, el interruptor de rango tiene contactos en serie con los derivadores. Por lo tanto, una resistencia en el contacto de 0.0001 ohm en serie con un derivador 0.001 ohms, puede causar un error significativo en la lectura del_medidor. Sin embargo, en un circuito derivador de anillo la resistencia de contacto es externa al circuito del derivador; por lo tanto, no tiene efecto alguno én la precisión de la lectura del medidor. En el circuito con derivador en paralelo simple, el derivador es reti~ rada momentáneamente del circuito, cuando el interruptor de rango se mueve a una posición u otra. Durante este lflpso, toda la corriente en la línea fluye a través del medidor y este impulso de corriente puede que~ mar la bobina. Sin embargo, el circuito con derivador de anilln desconecta al medidor del circuito, el cual se prueba cuando se mueve el interruptor de rango de una posición a otra. Se necesitaría un dispositivo interruptor 1nucho más complicado para hacer lo mismo en un circuito simple de derivadores en paralelo. 10 ma l V\l\____.l- ,_ -"vV\• ·~- -10-0~ma la~ 1 ampere Derivadof en paralelo La resistencia de contacto del Interruptor de rango se suma a la resistencia del derivador y puede resultar en un error significativo en la lectura del medidor. Pueden circular altas corrientes de illl· pulso a través del medidor, cuando se cambia de escala Derivador en anillo .l La resistencia de contactq del interruptor de rango es externa al circuito del derivador del medidor, lo que elimina el error que se encuentra en la lectura con un derivador en paralelo. Se eliminan las corrientes de impulso altas debido a que el medidor está desconectado del circuito cuando se cambia de rango 5-64 AMPERiMETROS DE ALCANCE MÚLTIPLE ecuación del derivador en anillo Como en el caso del derivador en paralelo simple, existe una ecuación sencilla que se puede aplicar para calcular los valores del derivador para cada rango de corriente. Pero la simple memorización de la ecuación no tendrá como resultado la comprensión adecuada de la opera_ción del medidor. La debida comprensión exige familiarizarse con la deducción de la ecuación. Considere dos resistores, R 1 y R,, en paralelo. R 1 es de ·60 ohms y R, es de 30 ohms. Ambos se aplicarán para calcular los valores de derivadores de anillo. Si se tiene una corriente total de 3 ma a través de un circuito paralelo, % de la corriente pasará a través de R 1 y % a través de R2, Así pues, se tendrá 1 ma a través de R 1 y 2 ma a través de ~La corriente a través de R, (2 ma) es lo doble de la corriente que fluye a través de R 1 (1 ma). Nótese que existe la misma relación entre la cow rriente en una rama y la corriente total (ITOT) que existe entre la otra resistencia de la rama y la suma total de las r.esistencias de las dos ramas (R, + R,) , a la que se llamará R..uMA, En otras palabras, la relación de 11 a ITOT es la misma que la relación de R 2 a RsUMA• Matemáticamente, 1,/ITOT = R,/RsuMA Esta relación se apreciará más claramente, si se substituyen valores en ambos miembros de la ecuación 11 /IT<Yr = 1 ma/3 ma = 'Is y R,/R..uMA = 30 ohms/90 ohms = 'Is AMPERiMETROS DE ALCANCE MÚLTIPLE 5-65 ecuación del derivador en anillo Substituyendo los valores. de resistencia y corriente en- ambos miem.. bros de la ecuacÍón, se puede advertir que la relación es 1 a 3 en ambos casos. Por lo tanto, I,/ITO'r = R,/RsuMA Despejando a R,: Puesto que un derivador y un medidor básicamente son dos resistores en · paralelo, esta ecuación puede servir para calcular los valores de un deri~ vador en anillo, substituyendo simplemente IM por 11 y RsH por R 2 : Esta ecuación se puede aplicar para calcular el valor del resistor derivado, en cualquier rango de un circuito de derivadores en anillo. Debe notarse que RsuMA no es la resistencia efectiva total de R1 _y R 2 en paralel9. La resistencia efectiva ( RTOT) sería menor que R1 o que R 2 debido a que están en paralelo. RsuMA es simplemente R1 más R2 y su único significado es que hace posible establecer una relación matemática para determinar la resistencia del derivador de anillo. 5-66 AMPERÍMETROS DE ALCANCE MÚLTIPLE cálculo de la resistencia de un derivador en anillo En la página 5-62 se calcularon los valores de los derivadores en paralelo necesario para ampliar el rango de un medidor de 1 ma, 75 ohms a 0-10 ma, 0-100 ma, y 0-1 ampere. Ahora se verá la forma en que se amplía el rango de un medidor a los mismos rangos, usando la disposición del derivador en anillo. La primera etapa para resolver el problema del derivador en anillo es determinar el valor de todo el derivador; esto es, RsH 1 + RsH 2 + RsH 3 • En el rango de 0-10 ma, todos estos resistores están en serie y se comportan como un solo derivador para el medidor. Si por · un momento se hace caso omiso de los demás rangos. se puede apreciar que esto es en realidad una disposición de derivadores en paralelo simple. Por lo tanto, la ecuación del derivador en parah;lo puede servir para calcular la resistencia total del derivador, RsH TOT: · IMRM 0.001 X 75 0.009 RsHTO>' = - - = - - - ~ - = Isa 8.33 ohms (aprox.) Ahora se sabe que el valor total de RsH 1 , RsH 2 y RsH ,s, que también es la resistencia derivada para el rango 0-10 ma. Ahora es necesario determinar los valores particulares de RsH 1 , RsH 2 y Rsu .s para ampliar los rangos del medidor de 0-100 ma y 0-1 ampere. Es en este punto donde el procedimiento de derivadores en anillo difiere del procedimiento aplicado a los derivadores en paralelo. <etJ Medidor de 1 ma RM - 75n ... El primer paso· es encontrar la resistencia del derivador para el rango más bajo del medidor usando la ecuación de derivación: IM RM RsH=-,SH • V . ... VV. t RsH 1 RsH TOT s 8.33 n . ... V V RsH 2 ... ~ ... l RsH 3 10 ma ~-o 100 ma - ~ 1 ampere ) - En este caso, debe recordarse que la resistencia del derivador para la escala más baja es igual a 8.33 ohms; pero que consta de tres resistencias en lugar de una sola ,, ,, + Interruptor de rango AMPERÍMETROS DE ALCANCE MÚLTIPLE 5-67 cálculo de la resistencia de un derivador en anillo ( cont.) Ya se determin6 que la resistencja total derivada RsH TOT es 8.33 .)hms 1 + RsH 2 + RsH 3 , Ahora deben determinarse los valores para cada uno de estos resistores derivados. SÚponga que se cambia al rango de 1 ampere. Recorriendo, la trayectoria de la corriente, puede apreciarse que en este rango, RsH 2 y RsH- 3 están en serie con el medidor y RsH 1 puentea al medidor y a los resistores ' en serie. Por lo tanto, debe calcularse el valor de RsH 1 que ~s el resistor derivado para el rango de 1 ampere. La ecuación. del derivador en anillo que aparece en la página 5-65 representa una forma sencilla de calcular el valor del resistor en derivación para cualquier rango de un medidor con derivador en anillo. y es igual a Rsu: >::~h.r¡·(.;}~n·g~ .·.:a·f' hil ",,,iírll: '··-~ ,P,er~; .-:·R~Hf-Y.· ·,R,·sti'J -· est,áii ., ·• El;ít,f~tifl?Cor,_ •.~M, ·,: Rstt'1 .. )'!_s.tá · en .pa_raJ.elo_ ;C_oh Ri\i -,. Y.'.<R,$1~{>y_Y·R1,il 3·:·. ( 6.s·: .la_ • .-· \Jési.stencia··. en: '..dé_riVaFión :_ ;. en:::e.1- rallgo _ ~de un_· am; ·: p_éte,"_-,· · • ' ·· · Se está usando un medidor de 1 ma, así que se sabe que IM es igual a 1 ma. Se está calculando el resistor derivado para el rango de 1 ampere, por lo tanto, I"ToT es igual a 1 ampere. En la página 5M65 se ha establecido que RsuMA es la suma de todas las resistencias en ambas ramas. Se sabe que las resistencias de un medidor (R:r,,r) totalizan 75 ohrns. y en la página anterior, se determinó que la resistencia derivada total Rsu TOT es igual a 8.33 ohms. Por lo tanto, el total de todas las resistencias en ambas ramas es 83.33 ohms. Se tiene ya toda la información necesaria para calcular el valor de RsH 1 : 0,001 X 83,33 = 0,083 ohm (aprox,) 1 5-68 AMPERfMETROS DE ALCANCE MÚLTIPLE cálculo de la resistencia de un derivador en anillo ( cont.) Hasta ahora se ha calculado la resistencia total del circuito de derivadores en anillo (RsH 'DOT) y la resistencia en derivaci6n para el rango de 1 ampere (l~~sR 1 ). Ahora se analizará el circuito de derivadores en anillo, con el interruptor de rango en la posición de 100 ma. Siguiendo la trayectoria de la corriente, puede apreciarse que RsH 3 está en serie con la resistencia del n1edidor RM, RsH 1 y RsH 2 están en serie y ambas puentean al medidor ( y RsH 3 ) • Por lo tanto, la resistencia del derivador para el rango de 100 nla es igual a Rsn ,_ más RsH 2 , Mediante la ecuación del derivador en anillo, se tiene: IMRS11MA 0.001 X 83.33 O R,,H 1 + R,,H , = - - - = - - - - - - = .83 ohm (aprox.) ITOO' 0.100 Este es el valor de resistencia de RsH 1 más R.su 2 ; pero debe obtenerse primero el valor de RsH 2 solan1ente. Puesto que se sabe que RsH 1 es 0.083 ohms y que RsH 1 + RsH 2 = 0.83 oh1ns, entonces RsH 2 debe ser la diferencia entre estos dos valores: R,,H, = 0.83 - RoH 1 = 0.83 - 0.083 = 0.75 ohm (aprox,) Para conocer todas las características ,del derivador en anillo, sólo resta determinar RsH 3 • Se han determinado RsH TOT, RsH 1 , RsH 2, y se sabe que RsH 'l'OT = R.sH 1 Por lo tanto + RsH 2 + RsH 3 TOT (RsH 1 + R.sH2) = 8.33 - (0.83) = 7.50 ohms Rsa a = RsH 5-69 AMPERÍMETROS DE ALCANCE MÚLTIPLE problemas resueltos 5 ma , - - - - - - - 1 IM • 5 ma t - - - - - - - - - , RM. 40n ·------RsH ror=?-------~1 20 ma 25 ma t 20 ma 20 ma RsH1 RsH 3 RsH l 250-MA Rango 51,MA Rango Problema 3. Determinar en el circuito, Rr1n • 25 ma 25·MA Rango TOT y Rsu 1• Cálculo de Rsu TO'l': La ecuación del derivador en paralelo se usa para obtener la resistencia derivada total, que es la resistencia derivada para el rango más bajo (25 ma). IMRM 0.005 X 40 RsH T-OT = RsH 1 + llsu 2 + RsH s = - - - ~ - = - - ~ - - - - = 10 ohrr1s Iswrm, 0.020 Cálculo de Rsu.MA: llsuMA es ··el total de todas las resistencias en los circuitos de rnedidar y derivadores RsuMA = RsH TOT + RM = 10 + 40 = 50 ohms Cálculo de RsH 1 : Rsu1 es el resistor derivado para el rango de 250 rna. Mediante la ecuación de derivadores en anillo, se tiene 0.005 X 50 ~=-= 1 ohm 0.250 ~ . - - - - - - - - - , IM • 5 ma t-~V\l'v----'VV\,---, RM. 40n t 250-MA Rango 5-70 AMPERÍMETROS DE ALCANCE MÚLTlPLE problemas resueltos ( cont.) Problema 4. Encontrar Rs11 na 5-69. )' 2 Rsu 8 para el circuito de la pági- Cálculo de Rsu 1 y Rsu 2 : Rs1-1 1 y RsH 2 son los resistores en derivación para el rango de 50 ma. Mediante la ecuación de derivadores en anillo., se tiene: RsH , + IMRSUMA RsH , - - - - hoT = 0.005 X 50 = 5 ohms 0.050 Cálculo de Rs11 ~: Puesto que ya se ha resuelto RsH RsH , =5- RsH , =5- 1=4 1 en el problema 3 ohms Cálculo de RsH 8 : P'or lo tanto, a partir de la primera ecuación del problema 3, se tiene: RsHs = RsHToo• - (RsH, + RsH ,) = 10 - (5) = 5 ohms '¡ / ~ IM • 5 ma RM. 40n RsH ror= 1011 ...... Rs1-1 2 =4 n RsH1=l11 .. ... Rs1<3=511 ... . . ) ) 15(}MA Rango 50.MA Rango ' 15-MA Rango RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO 5-71 resumen D Los medidores de alcance múltiple hacen posible medir varios rangos de corriente con un solo medidor. D Un medidor de corriente de alcance múltiple tiene un medidor básico y varios derivadores diferentes que se pueden conectar en paralelo con la bobina. D Suele usarse un interruptor de. rango eli un medidor de alcance múltiple para selec· cionar el derivador adecuado para el rango de corriente deseado. 1D El valor de resistencia de· cada derivador en un medidor de alcance múltiple se puede calcular a partir de la misma ecuación que se utiliza para el valor del derivador en un medidor de rango único: RsH = !MRM/lsu· D Muchos medidores de alcance múltiple están provistos de derivadores de ani!lo, en los cuales algunos de los resistores en derivación están en serie con el medidor y algunos en paralelo. '0 En un derivador en anillo, los contactos de! interrupto,r de rango son externos al circuito de derivadores, de manera que la resistencia de los contactos no afecta la precisión del medidor. O Un de,rivador en anillo desconecta al medidor del circuito, que se mide, cuando el interruptor cambia de una posición a otra. Esto protege al medidor evitando que la corriente total de linea pase a través de la bobina. O La resistencia de un derivador en anillo para cada rango de un medidor de alcance múltiple se puede determinar según la ecuación: RsH = IMRsuMA/ ITOT' Para la ecuación, RsuMA se obtiene sumando los valores de tocios los resistores en derivación en el anillo y la resistencia de la bobina del medidor. preguntas de repaso l. ¿Qué es un medidor de corriente de 'alcance rnúltiple? ¿Cuál es h ventaja de un medidor de este tipo? 2. ¿ Qué es un interruptor de rango? 3, Trace el diagrama de un medidor con tres resistores en derivaciór en paralelo y un interruptor de rango·. 4. Si en el circuito de la pregunta 3 el medidor tiene una resistencia <lf bobina de 50 ohms y una sensibilidad de 2 miliamperes, ¿ qué valore! de derivador se requieren para que el medidor tenga un rango de corriente de 0·10 nliliamperes, 0-100 miliamperes o 0-1 arnpere? 5, Si un medidor tiene una bobina con resistencia de 100 ohms y una sensibilidad de 1 miliampere, ¿ qué valor de derivador ¡,~ requiere para dar al medidor un rango de 0-1 miliampere? 6. ¿ Qué es un derivador en anillo? 7. ¿ Qué ventajas tienen los derivadores en anillo sobre los derivadores en paralelo? 8. ¿ Cuál es la ecuación de derivadores en anillo? 9. Si los rangos del medidor ilustrado en la página 5-66 fueran 0·5, Q.SQ y 0-500 miliamperes, ¿ cuáles serían los valores de los resistores en derivación? El medidor tiene una sensibilidad de 1 miliampere, 10. ¿ Qué rango de medidor requiere menor resistencia en el derivador: 0-100 miliamperes o 0-1 ampere. 5-72 MEDIDORES DE CORRIENTE conexión de un medidor de corriente en un circuito Los medidores de corriente siempre deben conectarse en serie con la fuente de potencia y la carga, nunca en paralelo con ellas. Un medidor de corriente es un dispositivo de muy baja resistencia y la bobina móvil se puede quemar muy fáciln1ente, conectando el medidor a las terminales de la fuente de potencia, resistor u otra componente de circuito. La mayor parte de las componentes de. circuito tienen una resistencia mucho más elevada que. el medidor de corriente. Si se conecta un medidor de corriente en paralelo con una de estas componentes., se podría, en efecto, dar origen a un corto circuito, lo que resultaria en el flujo de una corriente muy elevada a través del medidor. Esta alta corriente podrla dañar al instrumento. ·Si se usa un medidor de corriente de rango múltiple, el medidor, el derivador o ambos., podrlan dañarse por el exceso de corriente. Por lo tanto, debe tenerse presente que siempre debe conectarse un medidor de corriente en serie con la fuente de potencia y la carga. Corriente segura m ~ a,-~ 1: ~ m- ~ g_ Medidor de corriente 1 Siempre debe conectarse un medidor de corriente en serie con una fuente de poténcia y carga El segundo punto importante que habrá de tenerse en mente t::s yut: se debe considerar la polaridad cuando se mide corriente, en el caso de e-e. En otras palabras, debe conectarse la terminal negativa del medidor a la terminal negativa o de potencial más bajo del circuito y conectar la terminal positiva del medidor al punto de potencial alto, o positivo, en el circuito. La corriente debe fluir a través del medidor de 'menos ( - ) a más ( + ) . Si se conecta el medidor de manera que las polaridades estén opuestas, la bobina del medidor se moverá en la dirección opuesta y la aguja golpeará al perno izquierdo de retención. No se obtendrá una lectura correcta y, en algunos casos, hasta puede doblarse la aguja. 5-73 MEDIDORES DE CORRIENTE Deben considerarse las polaridades l ' -~ ,;t 1 +_ '> ~ E X I O N APROPIADA - - Perno tope izquierdo l r CONEXION INCORRECTA conexión de un medidor de corriente en un circuito ( cont.) No es necesario considerar la polaridad cuando se utilizan medidores de corriente que tienen la posición cero en el centro de la escala. Cuando se mide e-a, no hay necesidad de considerar la polaridad -ya que ésta cambia continuamente a través de los ciclos. Por lo tanto, los medidores diseñados para usarlos solamente en e-a no tienen signos más y menos marcados en sus terminales. Un tercer punto importante que debe tenerse presente es que no debe conectarse un medidor a un circuito salvo que se conozca aproximadamente el valor máximo de la corriente que fluye en el circuito. Los medidores frecuentemente se dañan o destruyen debido a que deben medir corrientes superiores a su sensibilidad nominal. Si no se tiene la seguridad sobre cuánta corriente fluye, hay que comprobar loo diagramas del circuito y, aun así, comenzar por conectar el medidor con un rango más alto que el necesario. Si se usa un instrumento de alcance múltiple, se ajusta en su escala más alta disminuyendo el rango hasta que se lleva al que proporciona la oscilación media. Si se comienza con el rango más bajo, la aguja podría golpear el perno de retención derecho en el extremo de la escala que indica valores más altos. ,-, @ 100 MA l MA C()>¡ AMP ma Medidor de 1 amp Usar la escala con el rango más alto, descendiendo hasta que se alcance una os· cilación mediana 5-74, MEDIDORES DE CORRIENTE a::; Medidor de 1 ma IM ,,, 1 ma 0-1 ma n sn RM • 75 o Rrnr • ~o---'YV'v 0-10 ma RsH - 8.33 n ... ~. A 0-100 ma ... Cr( • RJ~ -= 7.58 íl RsH • 0.0751 n 0-1 ampere ( conexión en paralelo de un medidor de corriente Para comprender cómo podría dañarse un medidor de corriente conectándolo en paralelo con una. componente del circuito, se exarninará este caso. Supóngase que el medidor de corriente mu1tirrango cuyo circuito se muestra se conecta por error a las terminales de una carga de 2,000-ohn1s. Según la ley de Ohrn 1 fluiría una corriente de unos 5 rnilian1peres a través del resistor ~e carga, de manera que se ajustaría al medidor en el rango de 0-10 ma.. En -la escala 0-10 rna, la resistencia total del medídor es de aproximadamente 8 ohms (8.33-ohms de resistencia del derivad-or en paralelo con una resistencia de bobina de 75 ohms, es igual a unos 8 ohms) . Por tanto, se ha conectado ahora un resistor de 8 ohms en paralelo con una carga de 2,000 ohms. Con la resistencia de 8 ohms del medidor en paralelo con la resistencia de carga de 2,000 ohms, la r~sistencia total del circuito cae aproximadamente a 8 ohms (2,000 ohms en paralelo con 8 oh1T1S es igual a unos 8 ohms) . Con una resistencia de sólo 8 ohrns conectada a una fuente de potencia de 10 volts, se tendrá una corriepte de 1% amperes en el circuito y la mayor parte de ésta fluirá a través del medidor ya que su resistencia es muy inferior a la resistencia de carga. Como el rango del instrumento está diseñado para 1nanejar sólo 10 núliamperes, el derivador, la bobina del medidor, o an1bos, se quemarán. (F-~-----..----~-----~ Fuente de • - Load l l Medidor de 1 ma c:J pot~noc~a { [ Rro_T_i1...._8_n_ _ _1K__..__ _R_T_DT__,_-_·_ª_º_ ____,- MEDIDORES DE CORRIENTE 5-75 amperímetro de abrazadera Ya se explicó que un 1nedidor de corriente debe conectarse en serie con la fuente de potencia y la carga cuando se efectúa una rnedición. Con frecuencia es inconveniente y, en muchos casos, es casi imposible hacer esto. La necesidad de un medidor de corriente con capacidad para medir corrientes sin abrir el circuito para hacer una conexi6n estimuló la invención de un amperímetro de abrazadera. El amperímetro de abrazadera consiste básicamente en un núcleo de hierro con una bobina devanada alrededor de él y un medidor de corriente similar a los que se han estudiado. lJ n dispositivo de gatillo en el núcleo permite abrir éste de manera que uno de los conductores del circuito que se mide se pueda coloéar dentro del núcleo. Esto da origen a un transformador, donde el conductor se co1nporta como devanado primario de una espira y la bobina en el núcleo actúa corno devanado secundario. La corriente en el conductor produce un campo magnético que, a su vez, induce corriente en el devanado secundario. La corriente fluye a través del rncdidor, el cual se cone~ta al devanado secundario para indicar la corriente que fluye en el circuito que se mide. En la 1nayor parte de los a1nperí1netros de abrazadera se usa un medidor de corriente del tipo rectificador. Como se requiere acción transformadora para que funcione el an1perín1etro de gancho, sólo se puede medir corriente alterna. · , - - - - - - Conductor con co~rriente Con un amperimetro de abraza. dera el circuito a probar no necesita ser interrumpido para insertar el medidor. El camp.o magnético alrededor del conductor induce voltaje en el de\fanado que luego da una corriente inducida al medidor. Este medidor es útil particularmente para mediciones de corrientes elevadas <e-- Núcleo de hierro l\-'#~~ ~ ~ - ~ - - - - - 1 Amperes '------·--L--\ El gatillo abre al núcleo Medidor de corriente La intensidad del campo magnético alrededor del conductor es proporcional al número de espiras que haya en éste y la intensidad de la corriente que lo atraviesa. Corno en este caso el conductor tiene sólo una espira) la corriente dentro de él debe ser alta para producir un campo rr1agnético suficientemente elevado, para poner a funcionar el medidor. Por lo tanto, normalmente se usan amperímetros de abrazadera para medir corrientes en amperes. Son especialmente útiles para medir cori'ientes muy elevadas. Por ejemplo, cientos de .amperes, debido a que estas corrientes no fluyen a través del medidor o derivadores del 1nismo. 5-76 MEDIDORES DE CORRIENTE lectura de la escala No es ningún problema leer la escala en un medidor de corriente de rango único, corno el que se ilustra en la página 5-29. Puesto que elmedidor sólo mide un rango de corriente, sólo se requiere un conjunto de valores en la escala. Sin embargo, algunos medidores de corriente de alcance múltiple tienen también un solo grupo de valores en la escala, aunque miden varios rangos de corriente. Cuando éste sea el caso, hay que multiplicar la lectura de la escala por el ajuste del interruptor de rango. Por ejemplo, si la escala está calibrada en valores de O a 1 miliampere y el interruptor de rango está en la posición de 0-1 1niliampere, la corriente se leerá directamente. Sin embargo, si el interruptor de rango está en la posición de 0-100 miliamperes, se multiplicará la Jectura de la escala por 100 para determinar la cantidad de corriente que. fluye en el circuito. Al·gunos medidores de corriente de rango múltiple sólo tienen un grupo de valores marcados en la escala 1nterruptor de rango 0.4 0.5 0,6 Para determinar la corriente que pasa en el circuito, hay que multiplicar la lectura de la escala por el ajuste del interruptor de rango: corriente = 0.7 x 10 ma = 7 mB Otros medidores de corriente tienen un con junto de valores separados en la escala para cada posición del interruptor de rango. En este caso, hay que asegurarse que se lee el conjunto de valores que corresponde al ajuste del interruptor de rango. Algunos medidores de coniente de rango múltiple tienen un conjunto de valores para cada posición del inte- rruptor Interruptor de rango Para determinar la corriente que pasa en el circuito, se lee la escala del medidor que r.orresponde a la posición del interruptor de rango: corriente ;::: 7 ma MEDIDORES DE CORRIENTE 5-77 parte útil de la escala Aunque la corriente que fluye en un circuito se puede leer en cualquier parte sobre la escala de cero a oscilación total, cuanto más. cerca se encuentre la aguja de su oscilación total, más precisa será la lectura. Anteriormente se ha especificado la precisión de un medidor como el porcentaje de error a plena escala, Por ejemplo, si la precisión especificada para un medidor de 100 miliamperes es ±2 por ciento, la lectura del medidor puede tener una exactitud de ±2 rniliarnperes a plena escala. No obstante, el error en el medidor es fijo; esto es, si puede desviarse hasta +2 miliamperes en 100 n1a, puede desviarse hasta ±2 miliamperes para cualquier lectura inferior a la escala plena. Por lo tanto, aunque la precisión de ·un . medidor está especificada a oscilación total, debe tenerse presente que el porcentaje de error se vuelve progresivamente _más alto al aproximarse a cero. Mientras mayor sea la oscilación más precisa será la lectura El medidor tiene una precisión a oscilación de escala plena de ± 2%. El error en la escala de 0-100 ma es ± 2 ma, y el error en la escala 0-10 es ± 0.2 ma. Por Jo tanto, · se obtendrá una lectura más precisa haciendo la medición en la escala que d~ la oscilación máxima. Para una lectura de 5 ma, convendrá usar la escala de 0-10 Considerando lo anterior, si se sabe que la corriente por medir debe ser de unos 5 miliarnperes y se tiene un medidor con un rango de 0~10 y 0-100 miliamperes, debe usarse el rango de 0-10 miliamperes debido a que la lectura se aproximará más a la oscilación total de la escala. En forma similar, si se tienen dos medidores; unn con un rango de 0-10 miliamperes y el otro con un rango de 0-100 n1iliamperes, debe usarse el de rango 0-10 miliamperes para obtener una mayor oscilación y, por lo tanto, mayor precisión. Otra razón para seleccionar la escala que proporciona la mayor oscilación es que es más fácil juzgar la lectura en la escala más baja si la aguja no queda en una graduación. Por ejemplo, como puede apreciarse, es mucho más fácil distinguir entre valores de 5 y 6 miliamperes en la escala de 0-10 miliamperes de lo que lo seria en la escala de 0-100 mili::imnPrP!\l_ 5-78 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen D Un medidor de corriente siempre debe conectarse en serie con la fuente de potencia y la carga. Si se conecta en paralelo con cualquiera de las componentes, puede tenerse un flujo de corriente demasiado elevado en el medidor y dañar su mecdnismo o el derivador, O Cuando se usa un medidor para medir corriente continua debe considerarse la polaridad: debe conectarse de manera gue el flujo de corriente a través del medidor sea desde la terminal negativa del medidor hasta la positiva. O No es necesario considerarse la polaridad cuando se· usa un rriedidor cuya posición ceró se encuentra en el centro de la escala. O Como· la polaridad de la corriente alterna cambia continuamente, no es necesario observar lo polaridad cuando se mide e-a. O Nunca debe conectarse un medidor en un circuito, a menos que se conozca aproximadamente la corriente que fluye dentro de éste y que el medidor pueda manejar ese rongo. ,O Cuando se uso un medidor de o/canee múltiple se comienza con el rango más alto, reduciéndolo hasta que se obtiene el más adecuado. '0 Se pueden usar amperímetros de abrazadera paro hacer mediciones de corriente sin abrir el circuito. O Los medidores de corriente de rango único tienen marcado sólo una escala de valores. O Algunos medidores multirron·go tienen en su escala sólo un conjunt"o de valores, La lectura rea[ se obtiene multiplicando la lectura de lo escala por el punto de ajuste del interruptor de rango. ,O Muchos medidores' multirrongo tienen un conjunto separado de valores en la escala para cada rango de corrien.te, O Con un medidor multirrango, el mejor rango para una lec.tura con precisión máxima y mejor legibilidad es aquel que proporciona una oscilación pr6xima a la total, preguntas de 1·epaso 1, ¿ Por qué nunca debe conectarse un medidor de corriente en paralelo con una fuente de potencia o carga? 2. ¿ Qué significa "considerar la polaridad" cuando se conecta un medidor de corriente? 3, ¿ Para qué tipo de medidor de corriente continua no es necesario cansí-· derar la polaridad? 4. ¿Debe observarse la polaridad cuando se mide e-a? ¿ Por qué? 5. Si se ignora e] valor aproximado de ]a corriente que se mide, ¿ c6mo debe procederse con un medidor multirrango? 6. ¿ Qué es un aniperímetro de abrazadera? 7. ¿ Cuál es la ventaja principal de un amperín1etro de abrazadera? 8. ¿Se puede usar. un· amperímetro de abíazadera para medir- corrientes muy pequeñas? ¿ Por qué? 9. ¿ Es correcto medir una corriente de 95 miliamperes con el rango de 0-10 miliamperes, 0-100 miliamperes o 0-1 ampere en un medidor multirrango? 1O. Explique la~ razones de la respuesta a la pregunta 9. 5-79 VOLTiMETROS uso de un medidor de corriente para medir voltaje Un medidor básico que esencialmente sirve para n1edir corriente, ya sea de e-a o de e-e, también es útil para medir voltaje, ya que la bobin~ de cualquier medidor tiene una resistencia fija y, por lo tanto, cuando fluye corriente a través de la bobina, se producirá una caída· de tensión en esta resistencia~ Según la ley de Ohm, la caída de tensión será proporcional a la corriente que fluye a través de la bobina (E= IR). Por ejemplo, suponga que se tiene un medidor de corriente de 0-1 rniliampere con una resistencia de bobina de 1,000 ohms. A oscilación total, es decir, cuando fluye 1 rniliampere a través de la bobina del medidor, el voltaje originado en la resistencia de la bobina será el siguiente: E = IMRM = 0.001 X 1,000 = 1 volt Si sólo fluyera la mitad de e,a corriente ( 0.5 miliamperes) a través de la bobina, entonces el voltaje en la bobina sería: E = I,,R,. = 0.0005 X 1,000 = 0.5 volt Nótese, pues, que la tensión en la bobina es proporcional a la corriente que fluye en la bobina. Además, la corriente que fluye a través de la bobina es proporcional al voltaje aplicado a la bobina. Por lo tanto, calibrando la escala del medidor en unidades de voltaje en lugar de unidades de corriente, se pueden medir los voltajes en varias partes de un circuito. Aunque el medidor de corriente puede inherentemente medir voltaje, su utilidad queda limitada debido a que la corriente que puede manejar el medidor, así como la resistencia de su bobina, son muy bajas. Por ejemplo, el máximo voltaje que se podría medir con el citado medidor de 1 miliampere como ·el que se ha estudiado .antes, es de 1 volt. En la práctica suele ser necesario hacer mediciones mucho mayores que 1 volt. (Calibrado en volts) 0.6 0.J o.~ o.4 o.s Puesto que el voltaje aplicado a la resistencia de la bobina del medidor es propor· cional a la corriente que pasa por la bobina, el medidor de corriente de 1 ma puede medir directamente el voltaje si se calibra la escala del medidor en las unl· dades de voltaje que producen las corrien· tes en la bobina Volts 1 ma 5-80 VOLTÍMETROS resistores multiplicadores Como un medidor básico de corriente sólo puede medir tensiones muy pequeñas, ¿ cómo mide tensiones más altas que la caída IMRM en la resistencia de la bobina? El rango de voltaje de este medidor se puede ampliar agregando un resistor llamado .resistor multiplicador, en serie. El valor de este resi:stor es tal que, cuando se agrega· a la resistencia de la bobina del medidor, la resistencia total limita la corriente a la capacidad de corriente a plena escala del medidor, para cualquier voltaje aplicado. Por ejemplo, supóngase que se desea usar el medidor de 1 miliampere, en ohms, para medir voltajes hasta de 1O volts. Según la ley de Ohm, es fácil concluir que si se conecta dicho medidor a una fuente de 10 volts, se tendría una corriente de 10 miliamperes en el medidor y probablemente éste se arruinarla (I = E/R = 10/1,000 = 10 miliamperes). Pero es posible limitar la corriente del medidor a 1 miliampere si se agrega un resistor multiplicador (Rr.:rul/1'), en serie con la resistencia del medidor (RM). Como sólo puede fluir 1 miliampere como máximo · a través del medidor, la resistencia total del resistor multiplicador y el medidor {RmT = RMULT + RM) debe limitar la corriente a 1 miliampere. Aplicando la ley de Ohm, la resistencia total es la siguiente: RToT = EMAx/lM = 10 volts/0.001 ampere= 10,000 ohms Pero ésta es la resistencia total necesaria. La resistencia multiplicadora es la siguiente: RMuur = RroT - RM = 10,000 - 1,000 = 9,000 ohms Ahora se puede usar el medidor de l miliampere, 1,000 ohms, pa·ra medir de 0-10 volts, ya que deben aplicarse 10 volts para producir una oscilación de to'da la escala. Sin embargo, la escala del medidor debe calibrarse nuevamente; ahora de 0-10 volts o si se usa la escala anterior, se deben multiplicar todas las lecturas por 1O. Medidor de 1 ma (calibrado en volts) ~ ia de un medidor, se puede am· 1liar el rango del medidor para nedir voltajes más altos que la afda de voltaje IMRM en la bo1ina del medidor 6 7 VOLTS :onectand.o una resistencia multl· 11icadora en serie con la resisten· 5 ~ -RroT" RM-IK. !OK---/-----, 11 !O Volts 5-81 VOLTÍMETROS problemas resueltos Medidor de 10 rila Problema 5. Con el medidor ilustrado, ¿qué valor resistor multi1 :icador para tnedir 0-10 volts? Cálculo de la resistencia total ( RToT) : la resistencia corriente que fluye a través del medidor a 10 miliamperes, tímetro se conecta a una fuente de 1O volts. Según la tenemos RToT = EMAx/IM = debe tener el total limita la cuando el volley de Ohm, 10 volts/O.O! ampere = 1,000 ohms Cálculo de la resistencia multiplicadora ( RMuLT): Puesto que RTOT = RMULT + RM, Se ha resuelto RToT teniendo como dato R.M. Por lo tanto RMULT = 1,000 - 1,000 = O ohms Por lo tanto, el medidor puede medir 10 volts sin resistor multiplicador. Problema 6. Con el medidor ilustrado, ,,;qué valor debe tener el resistor multiplicador para medir 0-25 volts? Cálculo de la, resistencia total ( RToT): La resistencia total limita la corriente que fluye en el medidor a 1O rniliamperes cuando el voltímetro se conecta a 25 volts. Según la ley de Ohm, tenemos: RToT = EMAx/IM = 25 volts/O.O! ampere = 2,500 ohms Cálculo de la resistencia multiplicadora ( RMuLT): Puesto que RMULT + RwT = RM: RMuLT = RToT - RM = 2,50() - 1,00() = 1,500 ohms La resistencia multiplicadora necesaria para que el voltímetro mida 25 volts, es de 1,500 ohms, 5-82 VOLTiMETROS voltímetros de alcance múltiple Se ha estudiado previamente que, ·en muchos casos, no es práctico usar medidores de corriente de un solo rango al trabajar con equipo eléctrico y electrónico. Lo mismo ocurre con los voltímetros. En muchos tipos de equipo, se encontrarán voltajes de unos cuantos décimos de volt hasta cientos y aun miles de volts. El uso de medidores de un solo rango en estos casos sería iinpráctico y costoso. Por ello se emplean voltímetros de alcance múltiple, los cuales pueden medir varios rangos de tensión. Un voltímetro de alcance múltiple tiene varios resistores multiplicadores que se pueden conectar en serie con él. Igual que en el caso de medidores de corriente multirrango, se usa un interruptor para conectar el resistor o resistores apropiados al rango deseado. Además, en algunos casos se pueden contar con terminales separadas para cada rango, mon~ tada en la caja del medidor. El rango de este medidor de 1000 ohms, que sólo puede medir 0-1 volts, se ha ampliado para medir 0-10, 0-100 y 0-1000 volts, usando resistencias mul· tiplicadoras para cada rango e:,; l 1 • ,oo,.-J 10°v t!O;O V 10 Volts !000 Ohms Un interruptor de rango da el método más simple para ajustar el medidor al rango deseado 1000 Volts Interruptor de rango + - 10 V 100 V 1000 V <o) ' .. ' . IM .. 1 ma RM = 1000 o • '> ,> o ,> > 1 miliampere ,> > :,> o o 1000 Ohms Algunos medidores tienen terminales separadas para ajustar el instrumento al rango requerido 10 Volts 100 Volts 1000 Volts 5-83 VOLTÍMETROS cálculo de la resistencia de multiplicadores de alcance múltiple Existen dos métodos para calcular valores de resistores multiplicadores para un voltímetro de alcánce múltiple. En el primer n1étodo, cada uno de los multiplicadores se calcula en la misma forma que para un voltímetro de rango único. Supóngase que se desea extender el rango de un medidor de 1 miliampere para medir OalO, 0-100 y 0-1,000 volts, y que también se desea un rang'o de 0-1 volt. Como la oscilación total de la escala es igual a 1 volt en el rango de 0-1 volt (E = IMRM = 0.001 ampere X 1,000 ohrns = 1 volt), no necesita multiplicador. La resistencia total (RToT) necesaria para limitar la corriente del medidor (IM) a 1 miliampere en la escala de 0-10 volts, es RTOT = EMAx/IM = 10 volts /0.001 ampere = 10,000 ohms Puesto que la resistencia del medidor (RM) es 1,000 ohms, entonces la resistencia multiplicadora (RMuLT) es 9,000 ohms. Medidor de 1 ma El rango del medidor de 1000 ohms se amplió para medir 0-10, 0-100 y 0-1000 volts simple- 00000 o 10 Volts o 100 Volts ¡ 1V o l t ~ mente encontrando la resistencia total necesaria para cada rango, para limitar la col'riente del medidor a 1 ma y Juego restan• do la resistencia del medid.ar del valor, para obtener la resistencia del multiplicador en un rango particular ~~.:: ,ooo, r IOOO~olts Interruptor de rango + El mismo procedimiento se sigue para determinar el resistor multiplicador para el rango de 0-100 volts: RTOT = EMAX/IM = 100 volts/0.001 ampere = 100,000 ohrns RMULT = RToT - RM = 100,000 - 1,000 = 99,000 ohms En forma semejante para la escala de 0-1,000 volts: RToT = EMAx/h, = 1,000 volts/0.001 ampere = 1.000,000 ohms RMuUI• = RTOT - RM = 1.000,000 - 1,000 = 999,000 ohms 5-84 VOLTÍMETROS cálculo de la resistencia de multiplicadores de alcance múltiple Un segundo método para calcular los valores de los resistores multiplicadores para voltímetro es el de disposición en serie multiplicadora en la Cual los resistores multiplicadores están conectados en serie. 9omo se muestra, R 1 es el resistor multiplicador para el rango de 0-10 volts. Para el rango de 0-100 volts, Ri está en serie con R 2 • Por lo tanto, el valor de la resistencia multiplicadora correspondiente al rango de 0-100 volts es igual a R 1 más R 2 • En forma similar la resistencia multiplicadora para el rango 0-1,000 volts es igual a R, más R, más R,. En este punto, probablemente el lector se dé cuenta de que la disposición en serie multiª plicadora es similar a la disposición de derivadores en anillo para medidores de corriente que se ha examinádo anteriormente. ~ Rango de Voltímetro con multiplicador en serie fjy IM • 1 ma RM" 1000 o IM • 1 ma, RM • 1000 o R1 Interruptor de rango R¡ 100 Volts 1000 Volts R3 En el rango de 0·10 volts, la resistencia del multiplicador es igual a R, l 1 Volt 1 Volt 10 Volts 0.10 volts 1Ít ,.,_, Interruptor de rango R1 " 90000 10 Volts 1000 Volts R¡ R3 ' Ahora se calcularán los valores para un voltímetro con serie multiplicadora. Se usará el mismo medidor de miliampere y 1,000 ohms, usado anteriormente. Como este medidor indica que 1 volt es para una oscilación total de la escala, no se necesita resistor multiplicador para el rango de 0-1 volt. Por tanto, el primer paso es calcular la resistencia multiplicadora necesaria para el rango de 0-10 volts. También en este caso, gracias a la ley de Ohm se obtiene· la resistencia total (RToT) necesaria para limitar la corriente del medidor (IM) a 1 miliampere, en este rango. RToT = EMAx/IM = 10 volts/0.001 ampere = 10,000 ohms Por tanto, el resistor multiplicador R 1 para el rango de 0-10 volts, es igual a 10,000 ohms menos la resistencia de 1,000 ohms del medidor, o sean 9,000 ohms. Hasta ahora, el procedimiento es idéntico al del otro método y el valor del resistor multiplicador es el mismo para el rango · de 0-10 volts.· 5-85 VOLTÍMETROS cálculo de la resistencia de multiplicadores de alcance múltiple U na vez determinados los multiplicadores en serie para los rangos de 0-1 y 0-10 volts, se calculará la resistencia total necesaria para el rango de 0-100 volts: R@T = EMAx/IM = 100 volts/0.001 ampere = 100,000 ohms Restando la resistencia del medidor de la resistencia total, resulta que la resistencia multiplicadora para el rango de 0-100 volts es 99,000 ohms. Hasta ahora, este método es igual que el anterior; pero ahora la resistencia multiplicadora está formada de R 1 más R 2 en serie. Por lo tanto, como se necesitan 99,000 ohms para la resistencia multiplicadora y R 1 es igual a 9,000 ohms, R, debe ser igual a 90,000 ohms. En forma similar para el rango de 0-1,000 volts. RToT = EMAx/IM = 1,000 volts/0,001 ampere = 1.000,000 ohms Así pues, RMuvr Per:o, RMuLT = = R1 RTOT - RM = 1.000,000 - 1,000 = 999,000 ohms + R2 + R 3 . Así pues, RMuLT = 999,000 ohms y 9,000 = + 90,000 + R 3 R, = 999,000 - 99,000 = 900,000 ohms Independientemente del método que se use, el valor de la resistencia multiplicadora para cada rango sigue siendo el mismo. Sin embargo, en el primer método, el multiplicador es un solo resistor, mientras que en el segundo en todos los rangos excepto en la ~pliación del prhnero, se forma de varios resistores en serie. ~ IM • 1 ma Rango 0-100 volts En el rango de 0-100 volts, la resistencia del multiplicador es igual a R1 + R2 RM • 1000 o l ' IM , l ma RM • 10000 • R¡ • 90000 1 Volt t1 ~ 10 Volts 100 Volts 1000 Volts Rz. 90,000 o R3 l Rango 0-1000 volts En el rango de 0·1000 volts, la resistencia del multiplicador es igual a R, ·1- R2 -t· R3 1 Volt 10 Volts l ' 100 Volts 't.1:Volts l ... R¡ • 9000 o R2 • 90,000 o R3. 900,000 o 5-86 VOLTÍMETROS clasificación "ohms por volt'' Una característica importante de cualquier voltímetro es su impeq dancia o clasificación ohms por volt (ohms/volt). La clasificación ohms/ volt es una indicación de la sensibilidad del voltímetro y cuanto más alta sea la clasificación, másl sensible será el medidor. La clasificación ohms/ volt se define como la resistencia ( RM -J- RMuu.r) necesaria para la oscilación total de la escala. Por ejemplo, el medidor de 1 miliampere, 1,000 ohms que se ha estado usando indica 1 volt con oscilación plena. Por lo tanto, la clasificación ohm/volt es 1,000/1, ó 1,000 ohms/volt. ~ Medidor de 50 microamperes l Ohms/Volt " EMAx/lJ 1/0.000050 " 10,000 .. ~ Medidor de 100 microamperes l lohms/Volt " EMAx/lM " 1/0.000100 " 10,000 El voltímetro de la izquierda es más sensible que el de la derecha debido a que ofrece mayor resistencia para obtenel' una deflexión de un punto; o, puesto de otra manera, requiere menos corriente del circuito que mide para deflexién completa I,a clasificación ohms/volt es una característica inherente de un niedidor y permanece invariable para todos los rangos de un voltímetro de rí:tngo múltiple. Por ejemplo, cuando se arnpHó el rango del medidor de 1 milian1pere, 1,000 ohms para medir 0-10 volts, se conectó un resistor de 9,000 ohms en serie con la resistencia del medidor de 1,000-ohms. Aunque la resistencia total (RToT) se convierte ahora en 10,000 ohms, la tensión para oscilación total es, de 10 volts en lugar de 1 volt. Por lo tanto, la característica ohrns/volt permanece invariable (ohms/volt = = 10,000/10 = 1,000 ohrris/volt). Ahora se examinará el medidor de 50-microamperes, La resistencia de este m.edidor, nj¡cesaria para una oscilación total con un volt es RToT = GMAX = IM = 1.¡o.ooooso = 20,000 ohms. Así pues, se dice que el medidor tiene una sensibilidad de 20,000 ohms/volt. Aunque la clasificación ohms/volt es la misma para todos los rangos de un voltímetro rnultirrango, la resistencia total aumenta al aumentar ei rango. L3. resistencia total para cualquier rango es la clasificación ohrr1s/ volt del rnedidor básico, multiplicado por la oscilación total de la escala, en ese rango, Por ejemplo, la resistencia total en el rango 0-100 volt de un medidor de 20,000 .ohms/volt es igual a 20,000 X 100, ó 2.000,000 ohms (2 megohms). Un voltímetro clasificado como 1,000 ohms/volt sólo tendría una resistencia total de 100,000 ohms en el rango de 0-100 volts. 5-87 VOLTÍMETROS clasificación baja de ohms por volt Cuando un voltímetro de baja clasificación ohms/volt se usa para medir una tensión en una alta resistencia, las condiciones del circuito pueden alterarse de manera que pueda resultar una lectura de tensión completamente inexacta. Por ejemplo, considérense dos resistores de 1,000 K-ohm conectados en serie a una fuente de potencia de 60 volts. Como los. resistores son de igual valor, se tendrá una caída de 30 volts en cada uno de ellos. ~ 30 Volts -t 60 Volts Puesto que R1 y R2 son iguales, se establecen 30 volts en cada resistor Ahora se conecta el medidor de 1,000 ohms-volt a R 2 y se ajusta el medidor en el rango de 0-100 volts. Según se ha visto, la resistencia total del medidor es igual a la clasificación ohms/volt multiplicada por la lectura a escala total de rango. Por lo tanto, en el rango de 0-100 volts, la resistencia total es igual a 1,000 X 100 ó 100 K-ohms. Cuando el medidor se conecta a las terminales de R 2 , se tienen dos resistores de 100 K-ohms en paralelo, lo que es igual a 50 K-ohms. Como resultado, la resistencia total del circuito es ahora de sólo 150 .K-ohms. El resistor R 2 y el medidor tienen_ ahora la tercera parte de la resistencia total del circuito y, por lo tanto, el medidor sólo marcará 2G volts en R 2 , lo que representa un error del 33 por ciento. 60 Volts-=En el ran_go de 0-100 volts de + un instrumento de 1000 ohms/ volt, la resistencia total del instrumento es de 100 K ohms. La resistencia efectiva de R:2 y el instrumento es 50 K ohms. La resistencia total del circuito es ahora de sólo 150 K ohms. Por lo tllnto, sólo 1/3 del voltaje de la fuente, o sea 20 volts, aparece como lectura en el instrumento, un error de 33º/0 5-88 VOLTÍMETROS clasificación baja de ohms por volt Conéctese ahora un medidor de 20,000 ohms/volt a R 2 y ajústese al rango de 0-100 volts. Un medidor de 20,000 ohms/volt en el rango de 0-100 volts tendrá una resistencia total de 2 megohms (20,000 X 100 = = 2.000,000), La resistencia en paralelo de la resistencia de 2 megohms 'del medidor y la resistencia de 100 K-ohm del circuito (R2 ) es 95.3 K-ohms. Por lo tanto, la resistencia en serie del circuito resulta sólo ligeramente afectada y el medidor se leerá como casi 30 volts en R 2 • En realidad, indicaría aproximadamente 28.5 volts en ~, lo que representa un error de un 5 por ciento. En el rango de 0-100 volts de un instrumento de 20 000 ohms/volt, la resistencia total del instrumento es de 2 me· gohms. La resistencia efectiva de R2 y del ins- ttumento es de 95.3 K ohms. La resistencia total del circuito es ahora de 195.3 K ohms, aproximadamente la misma que si el instrumento no 60 Volts estuviese conectado.' La lectura del instrumento será de 28.5 volts o un error de 5º/o Si se usa un medidor con una clasificaci6n aún más alta de ohms/ volt, por ejemplo 100,000 ohms/volt, el error en la lectura de tensión hubiese sido inferior al 1 por ciento. Por lo tanto, la clasificación ohms/ volt del medidor que se usa determina el tipo de circuito sobre el cual debe usarse. La clasificación ohms/volt debe ser alta para circuitos de alta impedancia. En realidaq, la resistencia total del medidor en el .rango usado debe ser aproximadamente de 1O veces la resistencia del circuito que se está probando para obtener una lectura precisa. De otra suerte; se debe interpretar la lectura basada en los efectos del medidor. 50 / 40 / 30 10 La resistencia total del instrumento debe ser por lo menos 10 veces la del circuito / / o 1/ 4 RCIRCUITO 5-89 VOLTÍMETROS conexión de un voltímetro a un circuito Los voltímetros deben usarse en paralelo con la componente del circuito que se mide. A diferencia del medidor de corriente, el voltímetro está menos expuesto a ser dañado si se conecta incorrectamente. En los rangos más altos, la corriente que fluye a través del medidor se reduce considerablemente debido a su alta resistencia total inherente. Sin embargo, la lectura resultará errónea si se conecta un voltímetro en· serie con una componente de circuito en lugar de en paralelo. Ya sea que se mida tensión e-a o e-e, conéctese el voltímetro en paralelo con la componente r t Voltímetro de e-e l la observación de la polaridad es necesaria cuando se conecta un voltímetro de e-e a las terminales de una componente Voltfmetro de e-a La observación de las polaridades no es necesaria cuando se conecta un voltímetro de C'a sobre una componente ~ Cuando se conecta un voltímetro a c-c siempre debe obse.rvarse que se establezca la polaridad correcta. La terminal negativa del instrumento debe conectarse a la punta negativa o de potencial bajo de la componente y la terminal positiva a la junta positiva o de alto voltaje de la componente. Igual que en el caso del medidor .de corriente, si se conecta el voltímetro a la componente con polaridad opuesta, la bobina del medidor se moverá hacia la izquierda y la aguja puede doblarse al golpear el perno de retención izquierdo. Tampoco en este caso los efectos tienen lugar en medidores con cero central. En un circuito de c-a, la tensión continuamente invierte su polaridad. Por lo tanto, no hay necesidad de considerar la polaridad cuando se conecta un voltímetro a una componente en un circuito de c-a. 5-90 VOLTÍMETROS lectura de la escala de un voltímetro ¡, 1,a lectura de la escala de un voltímetro es tan fácil como la lectura de escala de un medidor de corriente. Algunos voltímetros multirrango sólo tienen un rango de valores marcados en la escala y la lectura debe multiplicarse por la indicación de ajuste del interruptor de rango para obtener la tensión correcta. Otros: voltímetros tienen rangos separados en la escala para cada posición del interruptor de rango. Cuando estos instrumentos se usan, hay que asegurarse de que se lea el conjunto de valores que corresponde a la graduación del interruptor de rango. Cuando se' estudiaron medidores de corriente, se observó que la precisión del aparato se basaba en la oscilación de toda la escala. Si el medidor tuviese una precisión dentro de + 2 por ciento, entonces toda lectura en la escala de 0-100 volts sería imprecisa hasta por +2 volts. Por lo tanto, se indicó que el uso de una escala, la cual registraría una lectura tan próxima como fuese posible a la oscilación total debido a que el porcentaje de error disminuye al aproximarse la lectura a la escala plena. Sin embargo, hay otro factor, la resistencia total del voltímetro en cada rango, la cual debe considerarse cuando se hacen mediciones de tensión. 11 il l Conmutador de rango 1 10 V 'I ,¡ 1 @ Para encontrar el voltaje en una componente, multipliquese la lectura de la esca la por el ajuste del conmutador de rango: voltaje - 0.6 x 10 : 6.0 volts Conmutador de rango 10 V Para encontrar el voltaje en una componente, simplemente léase la escala de! lristrumento que corresponde a la posición de[ conmutador de rango: voltaje = 6 volts 5-91 VOLTÍMETROS lectura de la escala de un voltímetro Como un voltímetro se conecta en paralelo con una componente, la resistencia del voltímetro debe se·r lo más alta posible para evitar que se afecte Ia operación del circuito, Por lo tanto, cuando se usan n1edidores de pocos ohms/volt (de 20,000 ohms/volt o menores) en circuitos de alta resistencia, se usa el rango de medición rnás alto que se pueda leer con exactitud. Por ejemplo, para el circuito ilustrado, la tensión producida en las terminales del resistor de 100 K-ohm debe ser de 9 volts, y, mediante la escala 0-50 volts de un medidor de 20,000 ohms/volt, se obtendrá una lectura más precisa que la que se obtendría mediante Ia escala de 0-10 volts. R1 1 18- ~ Volts +- 1 7.2 Volts R 2 IOOK j lvt . ~ Precisión de lectura • 9.0 8.1 Precisión del .. o.9 Volt medidor ., 0.02 x 50 • 1.0 Volt Precisión de lectura - 9.0 - 7.2 = 2.8 Volts Precisión del medidor ,,, 0.02 x 10 • 0.2 Volt Aunque· la deflexión del instrumen· to se acerca a la escala plena en el -rango de 0.10 volts, el porcentaje de error debido a la alteraéión de la operación del circuito por el medidor es casi 33º/o 9.9 Volts - 18 Volts Aunque la deflexión del medidor está más alejada de la escala plena en el rango· de o.so volts, el porcentaje de error debido a la alteración de la operación del circuito por el ins• frumento es ahora de sólo 10º/o R1 IOOK ~ -=- R + 8.1 Volts 1loK Para un medidor de 20,000 ohms/volt con una prec1s1on de +2 por ciento en el rango de 0-1 O volts, la resistencia efectiva de R 2 y la resistencia del medidor es 66.6 K-ohms. Por lo tanto, los voltajes que existen en R,, indicado en el medidor, será 18 X (66.6K/166.6K) = 7.2 volts. Este registro es casi 2 volts más bajo que los 9 volts que resultarían si el medidor no estuviese conectado, aunque la precisión del medidor es ±0.2 volts en la escala de 0-10 volts. En el caso de la escala de 0-50 volts, Ia resistencia efectiva de R 2 y la resistencia del medidor es 90.9 1(-ohms. Por lo tanto, la tensión en R 2 , la cual indica el medidor será 18 X (90.9K/190.9K) = 8.1 volts. Ahora este registro sólo es 1 volt más bá.jo que los 9 volts que se tendrían sin la inclusión del medidor y dentro de la precisión ± 1 volt de la escala 0-50 volts. Por lo tanto, la escala 0-50 volts altera el funcionamiento del circuito mucho menos que la escala 0-10 volts y resultará una lectura más precisa. 5-92 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen '1 1¡ 'i :¡ t f :[ O Debido o la relación de la ley de Ohm, una escala de medidor de corriente se puede calibrar en volts y utilizarse- para medir tensión. O Se agregan resistores multiplicadores en serie con la bobina para ampliar el rango de tensión del medidor. O Para determinado rango de tensión, se puede obtener el valor necesario de la resistencia multiplicadora· según RMur.m = RTOT - RM, donde ~T = EM_AX/IM. O Los voltímetros multirrango tienen varios resistores multiplkadores y un interruptor de rango. D La sensibilidad de un voltímetro se expresa mediante su dasificac;ión ohms/volt. Cuanto más aíta sea esta clasificación, más sensible es el medidor. O La claslficacíón ohms/volt de un voltímetro multirrango es la misma para todos los rangos. Sin embargo, ta resistencia total del medidor aumento en proPorción directo con el rango. O Lqs medidores con alta clasificaci6n ohms/volt se deben usar para hacer mediciones en circuitos de alta impedancia. 10 Para una medición precisa, ,la resistencia total del medidor en el rango usado, debe ser l O o más veces mayor que la resistencia del circuito que se está probando, D Los voltímetros deben conectarse en paralelo con la componente del circuito que se mide. La resistencia del voltímetro debe ser lo más alta posible paro evitar que afecte la operación del circuito. :O Debe observarse la polaridad apropiada cuando se conectan voltímetros de c-c. Lo antérior no es necesario con voltlmetros de c-c que tengan cero central o con voltímetros de e-a. preguntas de rt?paso l. ¿ Por qué pueden medir tensión los medidores de corriente? 2. ¿ Por qué se usan resistores multiplicadores? 3. El medidor de 1 miliampere tiene una resistencia de bobina de 1}000 ohms. ¿ Qué valor de resistor multiplicador se necesita para medir 100 volts? 4, La bobina y el .resistor multiplicador de un medidor de 10 miliamperes tiene una resistencia total de lOK. ¿ Cuál es la mayor tensi6n que se puede mec¡lir con este medidor'? ' 5. ¿ Qué significa clasificación ohms/volt de un voltímetro? t 6. Si un medidor de -1 miliampere requiere una resistencia combinada de multiplicador y bobina de 5)000 ohms Para una oscilaci6n total de escala de 1 volt, ¿cuál es la clasificaci6n ohms/volt de este medidor? 1 7. ¿Qué significa alta c1asificación ohms/volt? :1 l,. '' 8. ¿ Cuál es la relación entre la clasificaci6n ohms/volt de un medidor y la corriente necesaria para la oscilación tot'al de la escala? 9. ¿ Cómo debe conectatse un voltímetro en un circuito? 1O. ¿ Por qué debe considerarse la resistencia total de -un voltímetro cuando se hace una medición de tensión? OHMÍMETROS 5-93 el ohmímetro Un ohmímetro es un dispositivo que mide la resistencia de un circuito o de una componente. También sirve para localizar circuitos abiertos o corto circuitos. Básicamente, un ohmímetro consta de un medidor de corriente continua, una fuente de baja tensión y baja pOtencia de e-e y resistores limitado.res de corriente, todos ellos conectados en serie. El medidor de bobina móvil es el único aparato de medición de corriente que se usa en los ohmímetros. Como fuente de energía se usa una batería .de baja tensión .. El ohmlmetro en serie tle11e la fuente de energía, medl· dor y resistencia !imitadora de corriente1 en S9rie En un ohmfmetro en serie, la resistencia por medir (R) está conectada en serie con el medidor Existen dos tipos de ohmímetro: el ohmímetro en serie y el ohmímetro con derivador. En el ohmímetrd en serie, la resistencia por medir se conecta en serie con el medidor. En el oh1nímetro con derivador, la resistencia pur medir se conecta en paralelo con el me·didor. Según se explicará en seguida, cada -uno de los dispositivos tiene ventajas distintivas para aplicaciones específicas. El ohmimetro en derivación tiene también la fuente de potencia, el medidor, y el resistor !imitador de corriente, en S9rie En un ohm/metro en derivación fa resistencia por medir (R) está conectada en para- lelo con el medidor 5-94 OHMÍMETROS el ohmímetro en serie En el oh1nímetro en serie que se ilustra, se tiene un medidor de 1 rn.iliampere, 50 ohms, conectado en serie con una batería de 4.5 volts, un resistor fijo de 4 K-ohm (R1 ) y un resistor variable de 1 K-ohm (R,). Si se conectan en corto las dos puntas de prueba, pasará corriente por el medidor y la aguja se moverá hacia la derecha. Para la oscilación completa debe pasar 1 miliampere a través del medidor. Para obtener un miliampere la resistencia en el circuito debe ser igual a 4.5 K-ohms. (R = E/I = 4.5/0.001 = 4.5K) Puesto que la resistencia del medidor es de 50 ohms y la resistencia de R 1 es 4 K-ohrns, el valor de R 2 debe graduarse a 450 ohms para obtener 1 miliampere de cor_riente en el medidor y, por lo tanto, oscilación completa. Si la resistencia de R 2 es mayor que 450 ohms, se tendrá una corriente inferior a 1 miliarnpere y la aguja no oscilará totalrnente. Si R 2 se hace inferior a 450 ohms, la corriente será superior a un miliampere y la aguja se moverá fuera ele escala y golpeará el perno de retención de la derecha. Nótese que conect"ar en corto las puntas de prueba significa que se tiene resistencia cero presente en las terminales de entrada del ohmírnetro y cuando, hay resistencia cero, la aguja oscila toda la escala. Por lo tanto, la oscilación de toda la escala de un ohmímetro en serie indica resistencia cero. Cabe preguntarse por qué un resistor fijo de 450 ohn1s no se usa en lugar del resistor variable que se ajusta a 450 ohms. La razón es sencilla: como ya se sabe, el voltaje de salida de las baterías va disminuyendo mientras pasa el tiempo. Al descender la tensión, la corriente en el circuito disminuye y el instrumento no oscilará totalmente. Pero reduciendo el valor de R 2, se reduce la resistencia total del circuito y la corriente puede llevarse nuevamente al nivel de 1 miliampere que es el necesario para la oscilación completa. El resistor variable generalmente recibe el nombre de control de ajuste de cero ohms. 1 Cuando las terminales de entrada están en corto (resistencia cero), pasa 1 ma a través de\ mecanismo del medidor y la aguja se deflecta a plena escala Medidor de 1 ma J que siempre fluirá 1 ma R¡-4~ f( 1 R2 se ajusta de manera ~---~ -:=- 4.5 Volts Con las terminales de entrada abierta (resistencia infinita), no hay paso de corriente en el medidor y la aguja no se mueve tl- R2 • 450 o a través del medidor pa· ra causar deflexión de plena 11 1 cero oh;;:., Ajuste Juntas en corto ~~s cero escala en lectura J OHMÍMETROS 5-95 el ohmímetro en serie ( cont.) Si la aguja de un ohmímetro en serie oscila toda la escala con resistencia cero, ¿ qué sucede cuando se conecta un resistor a las terminales de entrada? Supóngase que se conecta un resistor de 9 K-ohrns en las terminales de entrada del ohrnímetro que se ha descrito en la página anterior. Corno este resistor tiene un valor de lo doble de la resistencia combinada de RM, R 1 y R 2 , la resistencia total del circuito es de 13.5 K-ohms. Por lo tanto, la corriente del medidor se reduce a Vs miliampere. Por lo tanto, una oscilación de la tercera parte de la escala indica una resistencia de 9 K-ohms en las terrniñales de entrada. Si se conectan 4.5 K-ohms en las terminales del medidor la resistencia total del circuito cae a 9 K-ohms (lo doble de RM, R, y R, combinada); la corriente del medidor aumenta a 1h miliampere y la aguja oscila media escala. Por lo tanto, una oscilación de media escala indica 4.5 K-ohrns en las terminales de entrada. En un ohm/metro en serie, el valor de la resistencia aumenta de derecha a izqu'ierda Ohrns • ~~ Miliampore,, ~~~ 15 a • 0. 9 l.o O La deflexi,6n de escala NO ES directamente pr,oporcional a la resistencia por medirse. ~I extremo de baja resistencia de la escala generalmente está muy agio· merado. Si se conecta 1.5 K-ohms en las terminales del medidor la resistencia total del circuito desciende a 6 K-ohms~ la corriente del medidor aumenta a 0.75 miliamperes y la aguja oscila tres cuartas partes de la escala completa. Si se continúa con resistores conocidos similares, se puede calibrar toda la escala. Se notará _que el ohmírnetro no tiene una escala lineal; o sea, la oscilación no aumenta en proporción directa a la resistencia que se mide. Por ejemplo, el resistor de 1.5 K-ohrns producía una oscilación de tres cuartos de escala; el resistor de 4.5 K-ohrns, tres veces el valor del anterior, causaba una oscilación de media escala; y el resistor de 9 K-ohn1sJ seis veces el valor del resistor de 1.5 K-ohrns, causaba una tercera parte de oscilación plena. Debido a la no linealidad, las lecturas de baja resistencia en el lado derecho de la escala están sumamente juntas entre sí en un ohmímetro en serie. 5-96 OHMÍMETROS el ohmimetro con derivador Es posible medir valores bajos de resistencia en un ohmímetro de derivador con mucha mayor precisión que en un ohmímetro en serie. En el ohmímetro tipo derivador la resistencia desconocida por medir se co~ necta en paralelo con el instrumento de movimiento rotatorio. Por lo tanto, parte de la corriente producida por la batería pasa a través del medidor y, otra parte, a través de la resistencia desconocida. (1-=- 4.5 Volts Juntas abiertas Supóngase que se tiene un ohmímetro de derivador con el mismo medidor básico que el ohmímetro en serie que se acaba de describir; o sea un medidor de 1 miliamperc, 50 ohn1s. Nótese que se tiene un circuito completo de la terminal negativa de la batería, a través del medidor a través. de R 1 y R 2 a la terminal positiva de la batería. Por lo tanto, pas.ará 1 miliampere a través del medidor y la aguja de éste siempre estará señalando escala plena en tanto no haya resistor conectado a las terminales de entrada. Ahora supóngase que se conectan en corto las terrninales de entrada. Esto hace que toda la corriente del circuito corresponda a una oscilación total del instrumento y una corriente. cero tiene como resultado una oscilación nula. Esto es exactamente lo opuesto del ohmírnetro en serie, que oscila toda la escala cuando se conectan en corto las terminales. de entrada del medidor. r ~RM· -_ ~ t s Juntas abiertas Con las terminales de entrada en corto (resistencia cero), no hay flujo de corríente a través del medidor y la aguja no se mueve 5-97 OHMÍMETROS el ohmímetro con derivador ( cont.) El ohmímetro con derivador se comporta como un medidor de co~ rriente con un resistor derivado. La corriente se divide en relación inversamente proporcional a la resistencia del m'edidor y a la resistencia des~ conocida conectada en las terminales de entrada. Por ejemplo, para el medidor de 1 miliampere, 50 ohms que se ha descrito, suponga que se conecta una resistencia de 100 ohms a las terminales de entrada. l,o doble de la corriente (% miliampere) pasará a través de la resistencia del medidor de 50 ohms, de la cual pasará a través del resistor de 100 ohrns (11a miliampere) , Como el medidor requiere 1 miliarnpere para oscilación completa, sólo oscilará las dos terceras partes de la escala con una corriente de 71s miliamperes. Si se conectan 50 ohms a las terminales del medidor, la corriente en éste baja a lf2 miliarnpcre y la aguja oscila la m.itad de la escala. Si se conectan 25 ohrns a las terminales del medidor, la corriente de éste baja a 11a 1niliampere y la aguja oscila hasta una tercera parte de la escala. Como en el ohmímetro en serie, se puede continuar con resisto-res conocidos similares para calibrar' toda la escala. La variación de la resistencia del medidor con resistor desconocidos afecta a la resistencia serie del circuito del ohrnímetro pero el efecto es tan ligero que puede hacerse caso omiso de él. I,a resistencia en ·paralelo del instrumento, que vale 50 ohms y el resistor desconocido siempre deben ser inferiores a 50 ohms. Como la resistencia en serie es 4,500 ohms, las variaciones en resistencia hasta de 50 ohrns, son insignificantes. El ohmírnetro con derivador, como el ohmírnetro en serie, no tiene una escala lineal. Por ejemplo, el resistor de 100 ohrn.s causa una oscilación de dos tercios de la escala; el resistor de 50 ohms, o sea la mitad de 100 ohms, causa una oscilación de media escala; y el resistor de 25 ohms, o sea la cuarta parte de 10 ohms, causa una oscilación hasta la tercera parte de la escala. Debido a la linealidad, las lecturas de alta resistencia en el extremo derecho de la escala quedan muy juntas entre sí. Sin embargo, para el mismo medidor, las lecturas de baja resistencia del ohmímetro derivado están m.enos aglomeradas que las de un ohmímetro en serie, lo cual tiene como resultado lecturas más precisas de valores bajos de resistencia. Escalas de ohmímetros en derivación y en serie Ohms En un ohmímetro en derivación el valor de la resistencia aumenta de izquierda a de· recha. 5-98 OHMÍMETROS RM ~ 50n Rx R2 Ajuste cero ohms 4.5 Volts R¡ - 4K 10---i\l ~~rs R3 - 40K El rango efe este ohmfmetro en serie ha sido aumentado por un factor de 10 haciendo la fuente de energía y la resistencia limitadora de corriente 10 veces mayor que el rango R x 1 ohmímetros en serie de alcance múltiple Se ha advertido que suele ser poco práctico emplear medidores de corriente así como voltímetros de rango único cuando se trabaja con equipo eléctrico. Lo mismo ocurre con los ohmímetros; los ohmímetros dé alcance múltiple son más prácticos. El rango del ohmímefro en serie no se puede ampliar hasta leer resistencias más altas, simplemente agre· gando resistores en serie o en paralelo con el medidor, como ocurre cori los medidores de corriente y voltímetros. La única forma en que se puede ampliar el rango es aumentar la tensión de la fuente de potencia. Como 1~ corriente que pasa a través del circuito del ohmímetro y el resistor desconocido siguen la ley de Ohm (I = E/R), al aumentar la resistencia desconocida se llegará hasta un punto donde prácticamente no ·habrá flujo de corriente y el medidor no se moverá. Por lo tanto, para tener oscilaciones notables, se necesita mayor voltaje para obtener una corriente mensurable en el circuito. Por ejemplo, si la tensión de alimentación se aumenta por un factor de diez, a 45 volts, la resistencia desconocida que se puede medir aumenta por un factor de diez. Sin embargo, el resistor !imitador de corriente R 8 debe ser diez veces mafor que R 1 • En esta disposición, pues, se tiene un ohmímetro que mide resistencia en dos rangos: R X 1 rango. del ohmímetro en serie básico y R X 10, rango para lecturas diez veces mayores que las indicadas. El rango de un ohmímetro generalmente se. amplía por múltiplos de diez, y el interruptor de rango está marcado R X 1, R X JO, R X 100, etc. Sería poco práctico ampliar el rango del ohmírn.etro en se'tie de 1 miliampere por un factor mayor de diez, debido a que se reqlleriría una tensión de alimentación muy alta. Para el rango R X 1O, la fuente de potencia tendría que ser de 450 volts, lo cual resulta poco práctico, Por lo tanto: para ohmímetros en serie de alcance múltiple, se usan medidores más sensibles, por ejemplo de 20,000, ohms/volt. Este medidor requeriría sólo 50 microamperes para osc;ilación completa, por lo 'tanto, se puede usar una fuente de tensión mucho más pequeña. 5-99 OHMiMETROS ohmímetros en serie de alcance múltiple (cont.) Ya se explic6 cómo se amplía el rango de un ohmímetro básico en serie para leer resistencias más altas. El mismo ohmín1etro básico se puede modificar para medir resistencias menores, conectando resistores derivados al medidor y a sus resistores )imitadores. de corriente, R 1 y R 2 • No debe confundirse esto con el ohmímetro con derivador; el resistor desconocido continúa en serie con el medidor. El ohmímetro básico que se ha analizado tenía un rango útil de Ow50 K-ohms. Se modificará ahora para incluir rangos de 0°500 y 0-5,000 ohms. Aunque se pueden dar escalas separadas para cada rango, los ohmímetros generalmente están calibrados para el rango más bajo y los factores multiplicadores (R X 10, R X 100, R X 1,000) se usan para los rangos más altos. P'or lo tanto, el rango más bajo en este caso será 0-500 ohms, y la oscilación de la aguja debe reducirse por un factor de 100 del rango básico de 0-50 K-ohm. Esto se logra conectando un resistor en derivación a la resistencia del circuito del medidor (R.M + R 1 + R 2 ). Para reducir la oscilación por un factor de 100, la resistencia en derivación debe ser 1/100 del valor del circuito del medidor, de manera que se tenga 1/100 de la corriente a través del medidor. Como la resistencia del circuito del medidor es igual a 4,500 ohrns, debe usarse un resistor en derivación de 45 ohms en la escala de 0-500 ohms, lo cual reduce la resistencia de circuito del medidor a unos 45 ohms. debido e que lit r&sistencia del circuito de instrumento total es de 4.5 K y está de· Movimiento de 1 ma · · · · · - - fluirá rivada 1/100 por .underesistor de 45·8 ohms, la corriente través sólo del ~ medidor" y la aguja se def!ecta 1/l 00 de la escala plena -. Rz 8.217 MA R3 , 45 n R, 1 ª ~ R ' 10 R x 1000 t14.5 ~o'--lts-~ 1 8.3 MA 500 n 4K Se pueden medir resistencias en rangos más bajos, con un ohmímetro en serie, empleando derivadores 5-100 OHMi>IETROS ESCALA SIN DERIVADOR DE INSTRUMENTO Las lecturas de baja resistencia en un ohmímetro en serie están aglomeradas sin usar un derivador de instrumento ohmímetros en serie de alcance múltiple ( cont.) A_hora, cuando se mide un resistor de 500 ohn1s 1 la resistencia total del circuito es de 545 ohms y la corriente total del circuito se hace de 8.3 miliamperes (! = E/R = 4.5/545 = 8.3 miliamperes). Como la corriente del medidor será de 1/100 de la corriente total, se tendrá 0.083 miliamperes a través de la bobina móvil del medidor, la cual tiene como resultado un 0.083 de la oscilación completa ( 1 milia1npere es igual a la oscilación completa) . En el ohmírnetro en serie básico sin derivaciones, la escala registraba de O a 50 Kll, y las lecturas de O a 500 ohrns estaban muy juntas entre sí. Ahora bien, con el uso de un derivador, las lecturas de rango bajo del ohmímetro en serie están a,npliadas de manera que se pueden leer con mucha mayor precisión valores entre O y 500 ohms. ESCALA CON DERIVADOR DE INSTRUMENTO La lectura de baja resistencia en un ohmímetro en serle, se encuentra extendida por el uso de un derivadar de instrumento OHMÍMETROS 5-101 usos del ohmímetro Un ohmímetro no sólo puede medir la resistencia de varias partes de un circuito, sino que puede usarse para comprobar partes abiertas o en corto de un circuito y para establecer la continuidad de un circuito. En todo caso, sin embargo, para evitar dañar el ohmímetro, hay que asegurarse que no se conecta la fuente de tensión a las puntas del ohmín1etro cuando se hace una medición. I... . as lecturas de resistencia sólo se hacen en circuitos no energizados. Si el circuito estuviese energizado, su tensión podría favorecer el paso de una corriente que dañará al medidor. El simple cambio de un interruptor a la posición de abierto no sien1pre evita que el ohmímetro quede conectado a una fuente de tensión. Algunas veces, el interruptor mismo puede estar d~fectuoso y habrá tensión en el equipo. O bien, si se debe comprobar el estado del propio interruptor, se puede aplicár una tensión a las puntas del ohrnímetro aún con el interruptor abierto. Para proteger un ohmfmetro Por lo tanto, la forma más segura de proteger un ohmímetro es desconectar el equipo de la fuente de potencia siempre que sea posible. Aun con el equipo desconectado de la fuente de potencia, el ohmírnetro no está completamente protegido de Jas tensiones del circuito. Esto sólo evita la posibilidad de conectar el ohmímetro a una tensión producida por una fuente de potencia, batería u otra fuente ordinaria de tensión. No obstante, todavía podría estar conectado a un capacitar cargado, que proporcionaría suficiente corriente para dañar gravemente al ohmín1etro. Por lo tanto, para proteger al ohmímetro no debe desconectarse el equipo de la fuente de potencia, sino que también deben descargarse cualesquiera de los capacitares, especialmente de los tipos electrolíticos, que haya en el circuito que se mide. 5-102 OHMÍMETROS usos del ohmímetro ( cont.) Cuando se hacen mediciones de resistencia en circuitos, puede pro~ barse individualmente cada una de las partes, retirándolas del circuito y conectando las puntas del ohrnímetro a las terminales. En realidacl, la parte no tiene que estar completamente retirada del circuito, En la mayor parte de los casos, puede aislarse efectivamente el circuito abriendo s61o una de sus conexiones al circuito. Sin embargo-, este método, tarda tiempo. Por lo tanto, los fabricantes de muchos equipos proporcionan gráficas que señalan las resistencias que deben medirse desde varios p·untos de prueba a un punto de referencia en el equipo. Generalmente se tienen muchas partes de circuito entre el punto de prueba y la referencia o punto común. Por otra parte, c~ando se obtiene una lectura anormal, debe iniciarse la comprobación de grupos de piezas más pequeños hasta llegar a piezas particulares en el circuito, para aislar la que esté defectuosa. Los fabricantes frecuentemente suministran grá· ficas para simplificar las mediciones de resistencia Carta de resistencia PUNTO DE PRUEBA A B e RESISTENCIA A TIERRA ZOK 30K 200K Para esta carta, se encuentra indicada la resistencia que ha de medirse con respecto a tierra para cada posición del conmutador Si no se dispone de resistencia se debe tener cuidado de que todas las demás piezas del circuito no están conectadas en paralelo con la que se prueba. Esto se puede comprobar examinando el diagrama esquemático y de alambrado para el equipo p,articular. Si otras piezas están en paralelo con la que se está midiendo, se puede aislar esa pieza abriendo una ( o más si es necesario) de sus conexiones al circuito. PUENTE DE WHEATSTONE 5-103 puente de wheatstone Cuando se requieren mediciones de resistencia muy precisas, se usa un puente de Wheatstone. Un puente de Wheatstone consta de cuatro resistores conectados en un dispositivo cuadrangular. Uno de los resis'tores tiene el valor desconocido, el cual se desea medir. Una fuente de corriente se conecta a dos uniones opuestas y un galvanómetro sensible entre las otras dos. El galvanómetro tiene la marca de cero al centro. Puente básico de Wheatstone A r R¡ Rz 400or;y ~4000 GALVANOMETRO e .-------16' R3 ~ f--"'111111111,, /_Rx 0-1000 o B Cuando el galvanómetro lee cero, el resistor Rx es igual al resistor R3 • El resistor variable R3 está calibrado de manera que indica la resistencia para cada ajuste. El puente de Wheatstone recibe su nombre en honor de su inventor, Sir Charles Wheatstone Para comprender cómo un puente de Wheatstone mide la resistencia, supóngase que los resistores tanto R 1 como R 2 tienen 400 ohms, y el resisM tor R 3 varía entre O y 1,000 ohms. Ahora conéctese el resistor desconoM ciclo Rx al circuito de puente y ciérrese el interruptor. Se puede ver que R 1 y R 3 forman un circuito divisor y R 2 con Rx forman otro circuito divisor. Por lo tanto, como R 1 es igual a R 2 si R.s se hace igual a Rx, la corriente y las caídas de potencial en ambos divisores serán idénticas. Además, los potenciales en los puntos C y D serán iguales, de manera que no pasará corriente a través del medidor. Por lo tanto, cuando se a justa R 3 para una lectura cero, se sabe que su valor es igual a Rx, El resistor variable R 3 se calibra para que indique su resistencia exacta cuando se ajusta. Por lo tanto, su aJuste también es el valor de la resistencia desconocida Rx. Cuando se usa una fuente de cMa y el puente contiene capacitares o inductores, sirve para medir capacitancia e inducM tancia, en la misma forma. 5-104 MEGOHMÍMETRO megohmímetro Otro· dispositivo que se emplea muy comúnmente para medir resistencias es el- megohmímetro, llamado también megger o m.egohmer. El megohmírnetro mide resistencias muy altas, como las que hay en el aislamiento de cables, entre devanados de motores o transformadores, etc. Estas resistencias generalmente varían de varios cientos a varios miles de megohms, y son demasiado altas de modo que no pueden ser medidas por un ohmímetro o puente de Wheatstone. BáSicarnente un megohmímetro consiste en una manivela, un generador en una caja de engranes y un medidor. Cuando se gira la manivela, los engranes hacen girar al generador a alta velocidad, de manera que genere una tensión de 100, 500, 1,000, 2,500 ó 5,000 volts, según el tipo de megoh1nímetro que se emplee. El megohn1Ímetro es similar al medidor de bobina móvil que se ha exa1ninado, excepto porque tiene dos devanados. Un de"anado (A) está en serie con el resistor R 2 en la salida del generador. Este devanado está hecho de tal manera que hace moverse la aguja hacia el extremo de alta res.istencia de la escala cuando el generador está funcionando. El otro devanado (B) está eh serie con el resistor R 1 y la resistencia desconocida (Rx) por medir. Este devanado está hecho de tal manera que hace moverse la aguja hacia el extremo de la escala que indica baja resistencia, o resistencia cero, cuando el generador está funcionando. Megger básico R¡ Escala R, Bobina A Los meggers pueden medir resistencias que varían desde cientos a miles de megohms Cuando se tiene .una resistencia muy alta en las terminales de entrada del megohmímetro como en un circuito abierto o que está por abrirse, la corriente en la bobina A' hace que la aguja registre infinito. Por otra parte, cuando hay una resistencia relativamente baja en las terminales de entrada, la corriente en la bobina B hace que la aguja oscile hacia cero. La aguja se detiene en un punto de la escala, determinado por la corriente en la bobina B, que está regida por Rx. RESUMEN Y PREG-UNT AS DE REPASO 5--105 resumen O Un ohmímetro sirve para medir resistencia. Consta de un medidor de corriente continua, una fuente de potencio de bojo tensión y resistores !imitadores de corriente. O En un ohmímetro en serie, lo resistencia por medir se conecta en serie con el medidor. O Cuando hay cero resistencia entre las terminales de entrada de un óhm.lmetro en serie, lo aguja oscila totalmente. Cuanto mayor sea la resistencia entre los terminales, menos girará Jo aguja. O La escala de un ohmimetro en serie no es linea!, y los valores de resistencias se aglomeran cada vez más en el extremo izquierdo de la escala. D En un ohmímetro con derivador, la resistencia por medir se conecta en paralelo con el medidor. Este aparato funciona como un medidor de corriente con un resistor en derivación, O En el ohmímetro con derivador, cuanto mayor sea la resistencia por medir, oscilará más la agu¡a, D Los ohmímetros con derivador tienen escalas no lineales, aunque no tan lineales en el extremo de baja resistencia de la escalo, como los ohmímetros en serie. D Un ohmfmetro de alcance múltiple tiene un valor diferente de voltaje, de· fuente para cada rango. D Después de determinado rango, resulto poco práctico aumentar más la tensión. Para estos rangos, por lo tanto, de.ben usarse medidores más sensibles. O Para medir resistencias muy bajas, se usan resistores en derivación en el medidor y los resistores !imitadores de corriente. D Antes de usar un ohmímetro el circuito que es objeto de la prueba debe de energizarse y descargar todos los capacitores grandes. O Se emplea un puente de Wheatstone para hacer mediciones de resis1·encia muy precisas. Consta de una fuente de corriente, un galvanómetro y cuatro resistencias, una de ellas desconocida, conectadas en disposición cuadrangular. O Un megohmímetro sirve para medir resistencias muy altas, seneralmente de varios cientos a varios miles de megohms . . preguntas de repaso 1. ¿ Cuáles son las partes básicas de un ohmímetro? 2. ¿ Cuál es la diferencia básica entre el ohmímetro en serie y el que tiene derivador? 3. Dibuje los circuitos de dos ohmímetros simples, uno en serie y otro con derivador. 4. ¿ Qué tipo de ohmimetro oscila totalmente cuando mide resistencia cero? 5. ¿ Cuál es el objeto de controlar el ajuste en cero ohms? 6. ¿De qué manera se extiende el rango en ohmímetros en serie con alcance múltiple? 7. ¿ Por qué debe de desenergizarse un circuito antes de hacer mediciones de resistencia en él? 8. ¿ Para qué sirven los puentes de Wheatstone? 9. Dibuje un diagrama esquemático de un puente de Wheatstone simple. 10. ¿ Qué es un megohmímetro? / / j cl06 MEDIDORES DE POTENCIA -)cálculo de la potencia Si se desea determinar la potencia disipada en una carga eléctrica, se pueden medir dos cualesquiera de las tres magnitudes eléctricas básicas estudiadas: corriente, tensi6n y resistencia. Por ejemplo, téngase presente que la potencia se calcula multiplicando voltaje por corriente: P = El. Por lo tanto, si se usa un voltímetro para medir el voltaje de una carga y un medidor de corriente para medir la corriente que pasa a través de la carga, se incluyen estos valores en la ecuación de potencia. En forma similar, la corriente en la carga y su resistencia se miden calculando el valor de la potencia según P = l'R. O bien, se mide el voltaje que hay en la carga y su resistencia y luego se calcula la potencia según P = E'/R. ~ Medidor de corriente R-~ R Oh~T t La potencia disipada por R se puede encontrar midiendo la corriente y el voltaje e in· sertando en: P = El ~ La potencia disipada por R se puede encontrar midiendo primero la corriente con el interruptor cerrado y luego la resistencia de R con el interruptor abierto, y sustitu- yendo en: P :::=.: l 2 R Voltaje y resistem:ia conocidos La potencia disipada por R se puede encontrar midiendo pri- meramente el voltaje en R con el interruptor cerrado y luego la resistencia de R con el interruptor abierto y sustituyendo en: p - E'/R S1n embargo, en la práctica no suele ser necesario medir dos cantidades. Por lo común se conoce una y a veces dos. Por ejemplo, general~ mente se sabe cuánto voltaje se aplica a la carga; por lo tanto,. es suficiente medir la resistencia o la corriente. En otros casos, se conocen tanto el voltaje de la carga como su resistencia; en este caso, no es necesario efectuar m~diciones, pudiéndose calcular la potencia según P = E 2 /R. MEDIDORES DE POTENCIA 5-107 watímetro En lugar de efectuar una o dos mediciones y luego calcular la potencia, se puede conectar un medidor para medir la potencia, llamado watímetro. La potencia disipada se puede leer directamente de la escala de este medidor. El watímetro no s61o simplifica las mediciones de potencia, sino que tiene otras dos ventaJas sobre el método anterior de medición de potencia. En el volumen 3, se ha explicado que, a menudo, el voltaj,e y la corriente de un circuito de c-a no están en fase; a veces, la corriente está adelantada o atrasada con respecto al voltaje (factor de potencia). Ya se ha visto que cuando esto ocurre, la simple multiplicación de voltaje por corriente da como resultado potencia aparente y r10 potencia re·al. P'or lo tanto, en un circuito de e-a, la ruedici6n de voltaje y corriente y Itl multiplicación posterior de una por la otra produce a menudo un valor incorrecto de disipación de potencia. Sin embargo, el watímetro se hace de modo que queda incluido el factor de potencia del circuito y siempre indica potencia real. Un,. watlmetro Algunos watimetros están compe"nsados por su propia disipa· dón de potencia de manera que se pueden obtener mediciones de potencia muy precisas Si un watímetro no está compen· sacio, su disipación ele potencia se puede determinar fácilmente, lo que resulta en mediciones de potencia ·precisas Los voltímetros y los medidores de corriente consumen potencia por sí mismos. La cantidad de potencia consumida depende de los niveles de voltaje y corriente del circuito y no pueden preverse con precisión. Por lo tanto, no se pueden efectuar medi~iones muy precisas de potencia, midiendo voltaje y corriente y luego calculando la potencia. Sin embargo, algunos watírnetros están compensados por sus propias pérdidas de po~ tencia, de manera que sólo miden la potencia disipada en el circuito. Si el watímetro no está compensado, la potencia disipada algunas veces está marcada en el medidor o bien se puede determinar fácilmente de manera que se puede· obtener una lectura muy precisa. Típicamente, la precisión de un watímetro está dentro del 1 por ciento, 5-108 MEDIÓORES DE POTENCIA el watimetro básico Un watín1etro básico está provisto de dos bobinas estacionarias conectadas en serie, y una bobina móvil. Las bobinas estacionarias, devanadas en 1nuchas espiras de alambre delgado, tienen una alta resistencia. La bobina móvil, con unas cuantas espiras de un alambre más grueso, tiene baja resistencia. Para medir potencia, las bobinas estacionarias se conectan a la tensión de la fuente, que determina la corriente en estas bobinas y, por -lo tanto, Ja intensidad de los campos magnéticos que produzcan. La bobina rr1óvil se conecta en serie con la carga y la corriente de la carga origina un campo magnético relacionado con la bobina móvil. La interacción de los dos campos magnéticos hará que la bobina móvil y la aguja conectada a ella oscilen en proporción al voltaje de la carga y a la corriente que pasa por ella. Por lo tanto~ el medidor indica E multiplicado por I, que es ]a disipación de potencia. Cuando se usa un watímetro, n.o debe excederse su capacidad de tensión y cor.riente. Debe tenerse cuidado al interpretar estas clasificaciones. Por ejemplo, un watímetro con un registro total de escala de 500 watts, puede estar clasificado a 150 volts y 5 amperes (150 volts X 5 amperes= 750 watts). Si el watín1etro se conecta a un circuito con 150 volts y 5 amperes y el circuito tiene un factor de potencia de aproximadamente 1.0, entonces la aguja del medidor se saldrá hacia l.t derecha de la escala y puede doblarse sobre el perno de retención correspondiente. 1,a mayor parte de· los \:Vatímetros están clasificados de esta manera debido a que los circuitos de c-a generalmente tienen un factor de potencia inferior a 1.0 y, por lo tanto_. la potencia medida será menor que E- X I. Watfmetro básico Fuente de voltaje Carga Aplicando el voltaje en la carga a la bobina estacionaria y la co" rriente a través de la carga a la bobina móvil, la deflexi·ón de la aguja del volt/metro es pro" porcional al voltaje de la co" rriente. Bobinas ..- estacionarias en serie Por lo tanto, puesto que la po· tencia es proporcional al voltaje y a la Corriente, la potencia di· sipada en la carga se puede leer directamente de la escala de! watfmetro Terminales de voltaje Terminales de corriente 5-109 MEDIDORES DE POTENCIA 1 comprobación de pérdidas de potencia del watímetro Tanto las bobinas estacionarias (voltaje) como la 1nóvil (corriente) del watímetro tienen resistencia, lo que produce cierta pérdida de potencia en el circuito debida al watímetro. A menos que esta pérdida de potencia sea considerada, se harán lecturas incorrectas de la potencia. Algunos watimetros están compensados; es decir, la pérdida de potencia ha sido cornpensada, de manera que puede pasarse por alto al usar el medidor. Muchos watímetros no compensados. tienen indicadas sus pérdidas de potencia en el propio medidor o en los datos que proporcione el fabricante. Cuando se usa un V·.'atímetro de este tipo, la pérdida de potencia indicada en el medidor o en los datos del fabricante, deben restarse de la lectura de escala del watímetro para obtener la potencia real disipada por la carga. ........,....___....,_ Con la carga desconectada, las bobinas de voltaje y corriente están en serie y el watímetro mide sus propias pérdidas de potencia Voltaje de la fuente Carga desconectada Otros watÍlnetros no compensados no tienen indicadas sus pérdidas en el medidor ni en los datos del fabricante. En este caso, debe dete1minarse la pérdida de potencia simple1uente desconectando la carga del circuito pero dejando conectado el watímetro. Cuando la carga está desconectada, la bobina estacionaria (la de voltaje) está en serie con la bobina n1óvil (la de corriente) y la corriente que proviene de la fuente pasa por ambas bobinas. En cierto sentido, la resistencia de la bobina a la e-e se convierte en carga; esta resistencia es la que causa la pérdida de potencia, por lo tanto, el watímetro registrará sus propias pérdidas. Este método es .útil para comprobar la precisión de un watímetro compensado o la pérdida de potencia indicada en el medidor, o en los datos proporcionados por el fabricante. En el caso de n1edidores compensados con precisión, el medidor indica cero. Para clasificaciones precisas. y datos de fabricante, el 1ncdidor registra las pérdidas de potencia de clasificación o de los datos. í 5-110 1 el multímetro básico r 1 MULTiME'rROS Probablemente las tres magnitudes eléctricas que más frecuentemente se miden son la corriente, el voltaje y la resistencia. Ya se ha estudiado que se puede leer la corriente en un medidor de corriente, el voltaje en un voltímetro y la resistencia en un ohmímetro. Pero en la mayor parte de los casos, es impráctico y a veces casi imposible, que el ingeniero o el técnico, lleven consigo todos los aparatos necesarios para medir estas tres magnitudes. Por ejemplo, sería difícil que un ingeniero de campo o un técnico de campo, carguen tres medidores, además de todas las otras herramientas y refacciones que pudiera necesitar. Existen otros muchos casos en qúe sería impráctico usar medidores <:le corriente, voltímetros y ohmímetros separados. Para resolver este problema se creó el multímetro. Este multímetro completamente autocontenido mide vol· taje, corriente y resistencia 1 i i ;•I~}O)! Q)~ Q((:}(9©© l,1i 11 'I El multlmetro es probablemente el elemento de equipo de prueba que se usa con. mayor frecuencia en las , industrias eléctrica y electrónica 11 11 Básicamente, un multímetro consta de un voltímetro, un ohmímetro y -un medidor de corriente contenidos en una caja .. Los circuitos de este 11 1 11 11 il i( 1 medidor son casi idénticos a los que se han estudiado anteriormente en este mismo texto. Sin embargo, un multímetro dispone de un solo mecanismo de medidor con una escala calibrada en volts, ohms· y miliamperes. Los resistores multiplicadores necesarios y todos los· resistores en deriva• ci6n están dentro de la caja. Cuenta con interruptores .selectores frontales, para seleccionar una función particular del medidor y un rango especial para esa función. Alguno& multímetros están provistos de dos interruptores para seleccionar una función y un rango; otros multímetros, sólo tienen un interruptor. Algunos multímetros carecen de interruptores para este uso. En cambio, tienen terminales diferentes para cada función y rango. MULTÍMETROS 5-111 escalas y rangos Los circuitos de voltaje:, corriente y resistencia de un multímetro son esencialmente los mismos que se han estudiado anteriormente en este libro. Un multímetro es básicamente un voltímetro de alcance múltiple, un medidor· de corriente de alcance múltiple y un ohmímetro de alcance múltiple combinados en una sola caja, Los circuitos de int~rruptores o las diferentes terminales tienen por objeto seleccionar la función y el rango más adecuados. La mayor parte de los multímetros tienen tres escalas: una calibrad~ en resistencia, otra en voltaje y otra más en corriente. Un multímetro típico puede tener dos interruptores selectores: uno para ajustar los circuitos de manera que midan ya sea corriente continua o voltaje de c-c, corriente o voltaje alternos o resistencia; el otro para seleccionar el rango de la magnitud a medir. Algunas veces se usa sólo un interruptor para seleccionar función y rango y, en otros casos, se tienen terminales especiales para el objeto. 5-112 VOLTÍMETRO DE TUBO AL VAciO el voltímetro básico de tubo al vacío Se sabe que cuanto tnayor sea la clasificación ohms/volt de_ un voltímetro, menos afectará el voltímetro las condiciones del circuito. Y cuanto menos se alteren las condiciones de un circuito, rnás precisa será la lectura que se obtenga. La mayor parte de los mejores voltímetros y multí~etros que pueden obtenerse actualmente en el mercado, tiene aproximadamente 20,000 ohms/volt. Sin embargo, en algunos de los circuitos de muy alta resistencia que hay en ciertos circuitos actuales, aun un medidor de 20,000 ohms/volts altera considerablemente las condiciones del circuito, lo que produce una lectura incorrecta. Para resolver este problema, se ha desarrollado. un dispositivo coh una clasificación muy elevada de ohms/volt, llamado multímetro electrónico o, más comúnmente, voltímetro de tubo al vacío (VTVM). Un VTVM tlpico tiene una clasificación ohms/volt de 11 megohms. Debido a esta clasificación tan alta, un VTVM toma una cor:r;iente extremadamente pequeña del circuito que se prueba y, por lo tanto, tiene un efecto mínimo &obre las condiciones del circuito. Consecuentemente el VTVM produce registros de voltaje mucho más precisos en circuitos de alta resistencia que los voltímetros y multímetros ordinarios. Elementos de un tubo al vacffl' , / / PLACA REJA '-- '"'-- CATODO FILAMENTO ---El tubo al vacio consta de tres elementos básicos:. placa, .reja y cátodo. Además, tiene un ·filamento 11ara calentar el cátodo f 1, 1Como lo implica su nombre, el VTVM tiene tubos al vacío para su operación y, para comprenderla, es necesario conocer estos tubos. Como no se han estudiado los tubos al vacío, sólo se examinarán sus principios. El VTVM más común es. el del tipo de c-c. Aun cuando se trata de un VTVM de c-c, mide también voltaje y resistencia de c-a. El circuito de entrada de un V'TVM básico tiene un tubo triado amplificador al vacío, que tiene tres elementos principales: placa, reja y cátodo. Además, contiene un fila1nento para calentar el cátodo. 5-113 VOLTÍMETRO DE TUBO AL VACÍÓ el voltímetro básico de tubo al vacío ( cont.) Cuando se calienta el cátodo de un tubo al vacío triado amplificado, emite eléctrones que son atraídos hacia la placa debido a que ésta está conectada a una fuente positiva de voltaje. El voltaje en la reja, que se determina por el resistor de reja, controla el número de electrones, o sea la corriente que fluye en el tubo hacia fa placa. Nótese que se tiene un medidor de corriente continua, calibrado en volts, conectado a la placa. Cuando sólo el resistor de reja está cori.ectado al circuito de reja, habrá cierto voltaje en la reja }, por lo tanto, pasará cierta corriente de placa. Independientemente de cuál sea este valor, el instrumento se puede graw duar para que indique cero a ese valor. Circuito en prueba Rosistor o Voltimetro d~ reja, 10 meg Debido a que este VMlV tiene una resistencia de reja de 10 megohms en sus terminales de entrada, el conectar el VMTV a las terminales de la resistencia de 150 K ohms no alterará mucho las condiciones del circuito en prueba (10 megohms en paralelo con 150 K es efectivamente 150 K) Cuando se conectan lás uniones del medidor a una carga cuya caíw da de voltaje se desea medir, ese voltaje es aplicado al circuito. de reja, lo cual hace que el voltaje de la reja disminuya y, en consecuencia, la corriente de placa aumentará. Este aumento en la corriente de la placa hace que la aguja del medidor gire una distancia proporcional al voltaje medido y se puede leer directamente en la escala del medidor. El hecho de que el resistor de reja de tubo se pueda hacer muy grande, por ejemplo 10 a 15 megohms, significa que en el circuito de reja tendrá un efecto mínimo sobre el circuito que se prueba. Esta es la ventaja principal de un VTVM sobre los voltímetros y multímetros ordinarios. El VTVM básico ilustrado, está simplificado. Los VTVM reales están provistos de más de un tubo y un circuito medidor de fuente para mayor sensibilidad y precisión. 5-114 VOLTiMETRO DE TUBO AL VACio medición de voltaje y resistencia de e-a Lo mismo que el voltímetro de rectificador descrito anteriormente, el VTVM de e-e se puede usar para medir voltaje de e-a usando simplemente un rectificador· en el medidor para convertir el voltaje de e-a a voltaje de e-e antes de aplicarla al medidor. Además, se puede usar el VTVM para medir voltaje de c-a a frecuencias mucho más altas que el voltímetro de rectificador. Algunos 'VTVM pueden medir voltajes de c-a hasta de 250 megaciclos. Sin embargo, para ello debe usarse una terminal especial en el medidor, llamada terminal de radio frecuencia ( r-f) con el VTVM. Esta terminal tiene un rectificador de cristal especial, diseñado específicamente para convertir frecuencias muy altas, de e-a a e-e. Un rectificador permite medir voltaje c•a con un VMTV de e-e. t Voltaje de e-a por medir ¡ Recti- er e{ ficador VMTV de e.e. .· Voltaje r-f por medir Sonda de r-f ~. den resistencia asf como volta.le. de e-e y _voltaje C•O, de 1 Casi todos los VMTV's mide VMTV e.e 1~ Resistencia <.,, desconocida por medir 1 :> e.e. Una sonda de r-f permite medir voltajes de e-a hasta de 250 megaclclos con un VMTV de e-e - VMTV de e.e. 1 Casi todos los VTVM están diseñados para medir tanto resisten• cia como voltaje. Igual que los .circuitos básicos de ohmímetro estu~ diados anteriormente, se requiere una batería en circuito de ohmímetro de VTVM. En el circuito de ohmímetro del VTVM, un resistor y una batería· se conectan en serie, a las terminales. Cuando las terminales de prueba se conectan a una resistencia desconocida, la corriente fluye a través del circuito del ohmímetro. Esto produce uri voltaje en la resis~ tencia desconocida y este voltaje es medido por el circuito del VTVM básico de la misma manera que se describiera en la página 5-113. El valor de la resistencia desconocida queda indicado en la parte de la escala del VTVM, calibrada en ohms. RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO 5-IJ.5 resumen O Los wotímetros pueden medir potencia directamente. O Un watímetro toma en con• sideroci6n el factor de potencia y siempre indica potencia· real. O Algunos watímetros estón compensados por sus propias pérdidas da potencia y, por lo tanto, indican sólo la potencia disipada en el circuito que· se pruebd. O Un watímetro básico consta de dos bobinas estacionarlas conectadas en serle y unt1 bobina móvil.. Cuando el medidor se conecta a un circu,ito, las bobinas estacionarlas están conectados al voltOle de la fuente y Jo bobina móvil está conectada en serie con la carga. ,D Si el watímetro no está compensado, sus propias pérdidas de potencia deben restarse de cua!quler lectura fndicada, para obtener la potencia efectiva que mide. O Un multlmetro se compone de un voltímetro, un ohmímetro y ur1 medidor de corriente, dentro de una sola caja. Un multfmetro tiene sólo un elemento móvfl de medición. Los derivadores, resistores m.ultiplicadores o resistores ]imitadores de corriente necesarios, están conectados al circuito _por medio de interruptores montados en el · 1ado frontal de la cala, ·o O Los voltímetros de tubo al vacío {VTVMJ tienen closlfícaciones muy altas de ohms/ volt. Debido a esto, producen lecturas de voltaje más precisos en circuitos de alta resistencia que en voltímetros oidinarios. O Los voltímetros de tubo al vac:ío disponen de tubos al vado. También tienen circuitos medidores de· fuente paro mayor sensibilidad y precisión. 10 Los VTVM pueden servir para medir voltajes de C·O por medio de un rectificador en el medidor para convertir el voltaje de C·CI a volta!e de C·C. O Cuando se usa un VTVM para medir voltajes de alta frecuencia, debe usarse una terminal especial de alta frecuencia. O La mayor parte de los VTVM estón diseñados· para medir tanto resistencia como volttije. preguntas de repaso l. ¿ De qué otra manera se puede medir potencia además de usar un watímetro? 2. ¿ Cuáles son las ventajas de utilizar un watímetro para medir potencia? 3. ¿ Qué se entiende por watfmetro compensado? 4. Trace el diagrama esquemático de un watímetro básico. 5. Si el watímetro no está compensado y su pérdida de potencia no está indicada en la escala, ¿ cómo se pueden determinar sus pérdidas de potencia? 6. ¿ Qué es un mult!tnetro? 7. J.0.ué es un VTVM? 8. ¿ Cuál es la ventaja de un VTVM sobre un voltímetro ordinario? 9. ¿ Qué es una terminal de r~f? 1O. ¿ Qué puede medir un VTVM además de Ja tensión? J: ll 1 1 Fuentes de energía - Celda húmeda - Pila seca - Batería secundaria (acumulador) - Celda de plomo-ácido - La celda alcalina - Características de una batería - Otras celdas voltaicas - Generadores - Generador de c-c - El devanado de campo - Devanado de armadura - Plano neutro - Regulación del voltaje del generador - Estructura del generador de c <;: - Regulación del generador de c-c - Generadores de c-a - Generadores de c-a con armadura estacionaria - Fases de salida - Regulación del generador de c-a - Clasificación de los generadores de c-a - Estructura de los generadores de c-a - Comparación de generadores -· Alternador de automóvil - Resistencia interna del generador - El motogenerador - El dinamotor. 0 FUENTES DE ENERGiA 6-1 fuentes de energía En volúmenes anteriores de esta serie se estudió qué es la electricidad, cómo aplicarla en circuitos eléctricos y cómo se mide. Ahora se estu· <liarán los dispositivos que la producen. A estos dispositivos se les llama fuentes de energia. La fuente de energía !Uminlstra la electricidad necesaria para que- el equipo eléctrico funcione Cuando se conecta una carga a una fuente de energía fluye corriente eléctrica de la fuente a la carga. La fuente de energía debe suministrar la cantidad de voltaje y corriente que la carga necesita. Cualquier carga _,por ejemplo- una lámpara o un motor- sólo puede funcionar tan efi. cazmente como lo permita la fuente de energía. 6-2 FUENTES DE ENERGiA B~IERIA TERMOPAR ----Substancias....-e:? qui~icas La batería convierte energia·qufmica para crear una diferencia de po· tencial FEM--------- Punto de Metales disimiles contacto El termopar convierte ..energía caló- rica para desarrollar una fuerza electromotriz GENERADOR -FEM Campo /magnético La celda voltaica convierte energía luminosa para desarrollar un vol· El generador convierte energía magnética para inducir una ferri taje tipos Las fuentes de energía producen electricidad convirtiendo alguna otra forma de energía en fuerza eléctrica. Las fuentes de energía producen energía eléctrica originando cargas eléctric~s opuestas en dos terminales. La diferencia de potencial o fuerza. electromotriz ( fem) entre las terminales, hace que la corriente eléctrica_ se mueva hacia la carga que está conectada a la fuente. Las fuentes de energía más comunes qU:e existen son: la batería, el termopar, la celda fotovoltaica y el generador. Todas suministran un voltaje y una corriente: eléctrica; pero cada una de ellas lo hace convirtiendo diferentes clases de energía. La batería convierte la energía química; el termopar, la energía calorífica; la celda fotovoltaica, la energía lumínica; y el generador, la energía magnética. FUENTES DE ENERGÍA 6-3 la batería La batería es una de las fuentes de energía más importantes. en la actualidad debido a que produce energía por sí sola. Esta es una ventaja que no tiene ninguna de las demás fue.ntes de energía. A todas éstas. primero hay que alimentarlas con energía de fuera -por ejemplo calor, luz o· energía mecánica-, antes de que puedan producir electricidad. En cambio, la energía eléctrica de la batería se produce por la energía química contenida dentro de ella misma. La batería se usa fundamentalmente cuando se necesita una fuente de energía que sea pOrtátil; por ejemplo, en lámparas y linternas, en el sistema eléctrico de un automóvil, en fotografía para encender los bulbos y lámparas, así con10 en radios portátiles, n1edidores y auxiliares de audífonos para alimentar los circuitos electrónicos; también se usan en trenes, aviones y barcos, juguetes, relojes, relojes de pulso, etcétera. De hecho, la batería es la fuente de energía más versátil que existe en la actualidad. La batería también sirve como fuente de voltaje, calibrada en un voltaje estándar. Típica de esta aplicación es la celda estándar que usa el National Bureau of Standards para establecer otras unidades de electricidad, tales como el ohm y el arnpere. FUENTES DE ENERGiA tipos de baterías Básicamente, las baterías se clasifican en primarias o secundarias según la manera como convierten su energía química en energía eléctrica. La batería primaria convierte energía química directani.ente en energía eléctrica, usando los materiales químicos que Se hallan dentro de la celda para iniciar la acción. La batería secundaria debe cargarse primeramente con energía eléctrica, antes de que pueda -convertir energía química en energía eléctrica. La batería secundaria suele llamarse acumulador, ya que almacena ("acumula") la energía que se le suministra. Las baterías se clasifican también en celdas húmedas o celdas secas. En la batería de celda húmeda se utilizan substancias químicas en estado líquido, en tanto que las celdas llamadas secas contienen una pasta_ química. La celda es la unidad básica de una batería. Una batería a menudo consta de numerosas celdas conectadas de manera que alimenten un voltaje o corriente mayor que la que pueda proporcionar una sola celda. Sin embargo, actualmente se utilizan indistintamente los términos celda y bateria. La batería primaria se usa principalmente cuando se requiere una cantidad limitada de corriente. Probablemente las baterías primarias más comunes son las. celdas secas. La batería secundaria generalmente se emplea cuando se requiere- una corriente intensa, las baterías secundarias generalmente son celdas húmedas. FUENTES DE ENERGiA 6-5 datos históricos Aunque la fecha del descubrimiento de la electricidad se remonta a unos 2,500 años, o sea, a la época de los griegos, se efectuó poco progreso en la ciencia de la electricidad hasta que no fue descubierta la. celda. básica a fines del siglo xvin. Hasta entonces, no existía una fuente con~ veniente de energía eléctrica. El primero que observó la actividad de la celda básica fue Luigi Galvani, en 1791, cuando preparaba un experimento de anatomía. Para el experimento, Galvani había separado ancas de rana disecadas, en una solución salina y las había suspendido por medio de un alambre de co~ bre. Notó que Cada vez que tocaba una de las ancas con un escalpelo de hierro, los músculos del anca de rana se contraían. Galvani comprendi6 que se estaba produciendo electricidá.d, aunque creyó que provenía de los músculos del animal. En la pila voltaica se usan hileras alternadas de discos de plata y cinc separados por discos de carbón empapados en una solución salina. Este fue la primera batería En 1800, Alessandro Volta repitió ·el experi1nento y observó que los músculos de la rana no producían la electricidad, sino que ésta se pro~ ducía como resultado de uná actividad química entre el alambre de cobre, el bisturí y la solución salina, Con base en este conocimiento, construyó la primera batería eléctrica práctica, que se conoce como pila voltaica. LA CELDA IIÚMEDA celda húmeda primaria básica Después de que Alessand_ro Volta construyó su prin1era batería, continuó experimentando con metales y productos químicos. Así observó que cuando colocaba dos nietales diferentes en ciertas soluciones químicas, podía producir electricidad. Esta es la celda húmeda primaria básica. En su honor, se le llama generalmente celda voltaica; sin embargo, a veces también se le llama celda galvánica, en honor de Galvani. Los metales de una celda reciben el non1bre de electrodos y la solución química se llama electrolito o electrólito. El electrolito reacciona de manera opuesta con cada uno de los dos electrodos distintos. Hace que un electrodo pierda electrones y produzca una carga. positiva; y también hace. que el otro electrodo acumule un sobrante de electrones con lo que produce una carga negativa. La diferencia de potencial que se produce entre las dos cargas de los electrodos es el voltaje de la celda. LECTROOOS + Electricidad Las cargas opuestas que se originan en los electrodos producen una ftm que oca• siona el flujo de corriente Solución química En la batería básica que se estudiará en las siguientes página5, se_ usan electrodos de cobre y cinc y tiene electrolito de ácido sulfúrico 1nezclado con agua. En realidad! según se verá posteriormente se pueden usar difeR rentes metales y produCtos quín1icos. 6-7 LA CELDA HÚMEDA El electrolito se descompone en iones p.ositivos y negativos Electrodo -------------?" de cobre + ~ Electrodo de cinc los iones negativos de los iones positivos de sulfato atraen a los iones hidrógeno atraen electropositivos de cinc del nes del electrodo de coelectrodo de cinc; esto bre, haciendo que en éste deja un exceso de elecse produzca una deficientrones en el electrodo cia de electrones y que de cinc, haciendo que se convierta en positivo. se vuelva negativo Un voltaje se origina entre dos electrodos cargados cómo se produce un voltaje El ácido sulfúrico mezclado con agua se divide en iones hidrógeno y iones sulfato, Se producen dos iones hidrógeno positivos, por cada ion de sulfato negativo; pero cada ion hidrógeno tiene una carga positiva (H+), en tanto que cada ion sulfato tiene dos cargas negativas (S04- 2 ). Por lo tanto, toda la solución es neutra. Cuando el electrodo de cinc se coloca en la. solución, los iones sulfato atacan al cinc, haciendo que sus átomos liberen electrones. Los iones sulfato negativos atraen a los iones positivos de cinc (Zn+ 2 ) del electrodo, pero los electrones liberados por los átomos de cinc permanecen en él. Así pues, el electrodo de cinc pro~ duce electrones sobrantes y origina una carga negativa. Cuando ha originado una carga negativa suficiente, el electrodo de cinc repele a lás iones sulfato para evitar toda actividad ulterior. Entonces, los iones cinc se combinan con los iones sulfato para, formar moléculas neutras de sulfato de cinc. Entonces el electrolito tiene entonces más cargas positivas que negativas y, co1no resultado, cuando se coloca el cobre en el- electrolito, los iones hidrógeno .positivos atraen a los electrones libres del cobre. Estos electrones se combinan con los átomos de hidrógeno para neutralizarlos. La actividad continúa hasta que se han neutralizado iones de hidrógeno en número suficiente para que el electrolito sea nuevamente neutro. Debido a esto, en el electrodo de cobre se produce un faitante de el.ectrones y, en consecuencia, una carga positiva. La diferencia de potencial existente entre el electrodo positivo y el electrodo negativo produce un voltaje en los electrodos. {i' LA CELDA HÚMEDA suministro de corriente El valor del voltaje que se origina en la celda básica depende de los materiales usados .para los electrodos y el electrolito. En el caso de celda clásica de cinc-cobre, el voltaje es de aproximadamente 1.08 volts. Una vez alcanzado este valor, la actividad química no cesa hasta que se conecta una carga a los electrodos. Entonces, fluyen electrones del electrodo negativo hacia el electrodo positivo y pasan_do a través de la carga. Cuando los electrones salen del electrodo de cinc, su carga negativa se reduce, y de este modo es posible que los iones sulfato negativos que hay en el electrolito ataquen nuevamente al electrodo. Más átomos de cinc liberan electrones para. reabastecer al electrodo. Los nuevos iones positivos de cinc se combinan con los iones sulfato negativos del electrolito para nuevamente formar sulfato de cinc. El electrolito produce otra vez un exceso de iones hidr6geno positivos, que son atraídos hacia el electrodo de cobre; ahí se combinan con electrones libres hasta que el electrolito se neutraliza una vez más. La actividad continúa en esta forma: los electrones salen del electrodo negativo de cinc y fluyen a través de la carga hacia el electrodo positivo de cobre; los electrones que salen del cinc son substituidos por los que libera el sulfato de cinc; y los electrones que entran al cobre substituyen a los que han salido de él para neutralizar los iones hidrógeno. De esta maríera; la carga de cada electrodo se mantiene casi constaute y el voltaje de las terminales permanece constante mientras la celda trans-· mite corriente. La transferencia de electrones en ambos electrodos permite que el voltaje en las terminales permanezca relativamente constante mien· tras fluye la corriente. + Cu Cuando fluye· corriente, los lones positivos de hidrógeno atraen -electrones del electrodo de cobre, a medida que los electrones pro· venientes · de la carga entran al cobre -oo '-------Zn Cuando fluye la corriente, y los electrones salen del electrodo de cinc, el cinc nuevamente se descompone en iones positivos que se combinan con los iones negativos de sulfato Esto produce más electrones libres para ·substituir los que ha dejado el cinc LA CEJ,DA HÚMEDA 6-9 actividad interna La actividad qu1m1ca en la celda húmeda primaria básica debe cesar cuando la celda transmite corriente. Sin embargo, esto no siempre sucede así, ya que existen algunas i~.1purezas. en el material del electrodo, por ejemplo hierro (Fe) y carbono (O). Estas impurezas reaccionan con el cinc y el electrolito formando mucha,;; celdas pequeñas que producen corrientes. eléctricas internas cerca del electrodo de cinc. Esta actividad interna ocurre en la celda independientemente de que ésta emita o deje de emitir corriente. Como resultado, el electrolito y los electrodos se consumen innecesariamenté y la batería no tendrá la duración debida. Una celda con impurezas de hierro y cinc funciona como una pequeña batería Una celda co·n impurezas de carbón y cinc funciona como una pequefia baterla La actividad interna hace . que se deteriore el electrodo de cinc y desgaste la bateria. Para evitar esto, el cinc se recubre con mercurio. El recubrimiento de mercurio so· bre las impurezas las aisla del electrolito para evitar la actividad interna Para reducir la magnitud de la actividad interna, se reviste con mercurio la superficie del electrodo de cinc, A este proceso se le llama amalgamación. El cinc Se disuelve en el mercurio pero sigue libre para combinarse con el electrolito. Sin embargo, las impurezas no se disuelven en el mercurio, sino que quedan cubiertas por él, con lo cual quedan aisladas del electrolito. Eri consecuencia, no se pueden combinar con el electro~ lito para producir actividad interna. 6-10 LA CELDA HÚMEDA polarización Cuando los iones hidrógeno positivos toman electrones de los electrodos de cobre, se forman burbuja~ neutras de hidrógeno gaseoso. Algunas de estas burbujas se adhieren al electrodo de cobre y producen una capa de gas no conductor a su alrededor. Este gas entorpece de dos maneras la actividad de la celda. La primera es que las burbujas de gas redu~ cen la, superficie activa del electrodo de cobre, de manera que llegarán a él menos iones hidrógeno. La segunda es que los iones hidrógeno posi~ tivos tienden a agruparse cerca de estas burbujas. Debido a esto, en el electrolito se produce una carga positiva local que repele a los iones hidrógeno positivos del electrodo de cobre. A este efecto se le llama polarización. la polarización se debe a las burbujas de gas neutro que se Juntan alrededor del electrodo positivo = Zn Burbujas de gas hidrógeno neutro Iones de hidrógeno que se repelen Las burbujas neutras de gas reducen el área del electrodo y hacen que se produzca una carga opuesta. Al e!ectroHto se le agrega una substancia química despolarizadora para cambiar las burbujas de hidrógeno a agua Para eliminar las burbujas de gas hidrógeno neutro se agrega ini des~ polarizador al clecttolito. Generalmente, se trata de un producto químico; por ejemplo, bióxido de magnesio. Este reacciona con las burbujas de hidrógeno gaseoso, formando agua. Entonces, el agua se mezcla simplemente con el electrolito, con lo cual se evita la polarización. 6-11 LA CELDA HÚMEDA el electrólito La celda básica cinc-cobre que se ha estudiado hasta ahora, usaba ácido sulfúrico mezclado con agua como electrolito. En realidad, se pueden usar diversos productos químicos. Las funciones importantes que tienen los productos químicos son: 1.· Separarse en iones positivos y nega.tivos Cuando se n1ezclan con agua. 2. Reaccionar químicamente con uno dé los electrodos por' lo rnerios. La intensidad con que las substancias químicas diferentes reaccionan con metales diferentes depende de cuál substancia y cuál metal se trate: por lo tanto, el electrolito usado determinará las cargas efectivan1ente producidas en los electrodos y. determinará la cantidad de voltaje y corriente que puede alimentar la batería. Otros electrolitos comunes son el cloruro de amonio (NH 4 CL) ,. que se separá en iones amonio positivos .(NH.t) y iones negativos de cloro (CL-); y sulfato de cobre, que se separa en iones positivos de robre (Cu+ 2 ) y iones negativos de sulfato (S0.1- 2 ). FEM +1-----1 Pueden usarse diferentes substancias químicas como electrolitos, siempre que se puedan dividir en iones po· sitivos y negativos cuando se mezclen cor. agua y reaccionen por lo menos con uno de 105 · electrodos La cantidad de actividad química que origine el elec· trolito ayudará a determi• nar el voltaje y el ren~imiento de corriente de la pila .1,, 6-12 LA CELDA HÚMEDA los electrodos ' Los metales que se utilizan como electrodos en la celda básica se seleccionan de manera que, cuando reaccionan con el electrolito, uno de ellos emite electrones, originando una carga positiva en tanto que el otro tomará ele_ctrones para producir una carga negativa. La tendencia de un metal a liberar o ganar electrones depende de cuán activo sea químicamente el metal. Se anota una lista especial de metales. para mostrar cuán activo es un n1etal en comparación con otro. A esta lista se le conoce como serie electromotriz o galvánica de los metales y en seguida aparece una lista parcial. 0 LI-STÁ·_ -PAR(;I_A L; DE LÁ SE~IÉ _ELECTJlb_MQTRIZ Orde·n ~rdeJ1 .d~ ' . -~,c'li~idqd :, de ~ctÍVii:ÍCfc;t .. . s·odió· Metal ' (o Los metales más activos son los que se hallan en los primeros lugares de la lista; en tanto que los que aparecen en los últimos lugares son los menos activos. Los más activos tienden a ganar efectrones y producir una carga negativa, en tanto que los menos activos liberan electrones y producen una carga positiva. Para que una celda trabaje, un electrodo debe ser más activo que el otro. Cuanto más separados estén los electródos en la lista, mayor será la tensión desarrollada. Por ejemplo, en el caso de la celda cinc-cobre, el cinc es el quinto de la lista y e.l cobre el décimocuarto. El cinc será el electrodo negativo pues aparece primero en la lista y el cobre será el electrodo positivo. Se producen aproximadamente 1.08 vo1ts entre estos dos. electrodos cuando se colocan en ácido sulfúrico diluido. Si -se usaran carbono y cinc como electrodos en un electrolito de ácido cróm.ico, se prodúcirían unos 2 volts. La clase de metales que se utilice en los electrodos no afecta la capacidad de corriente de una batería. Sin en1bargo, el tamaño de los electrodos sí la afecta. Cuanto n1ayor sea el tamaño, mayor será la capacidad de corriente, Esto se explica más ampliamente en secciones posteriores de este libró;-, 6-13 LA CELDA HÚMEDA 1: i' limitaciones 1 La ·celda húmeda primaria tiene 2 desventajas básicas. La primera es que para que funcione es necesario que el electrolito ataque al electrodo· negativo para producir la actividad química. Como resultado, mientras se usa la batería, el electrodo negativo se desintegra lentamente, Y, en el momento en que una gran parte de éste ha sido agotado, no puede suministrar la cantidad de corriente necesaria. Además, el electrolito también sufre un cambio químico al reaccionar con ambos electrodos; después de determinado tiempo, la riaturaleza química del electrolito cambia en tal grado que pierde muchas de sus propiedades electrolíticas y no puede producir suficiente carga en los electrodos. Sin embargo, la celda húmeda primaria se puede restaurar substituyendo el electrodo negativo y el electrolito. Pero esto conduce a la segunda desventaja. J¡ l -JI 11¡ 1' 1 El electrolito pierde sus propiedades El electrodo se desintegra Ji 1/ ,1 "1' 1 11 la pila húmeda primaria funciona de tal manera que el electrodo negativo se desintegra lentamente y el electrolito ·pierde sus propiedades. Comercialmente no conviene construirla de modo que sea· fácil de reparar No conviene que la celda húmeda se construya de manera que sea fácil de reparar, ya que usa un electrolito líquido. Si se fabricara de consistencia sólida y a prueba 'de escapes de manera que fuese portátil, sería difícil de reparar y su substitución sería costosa. Como resultado, la mayor parte de las celdas húmedas primarias que se usan actualmente están construidas simplemente para usarlas en laboratorios. Para uso comercial, cómodo y barato, se produjo la batería seca primaria. RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen O Las fuentes de energía son dispositivos que producen electricidad convirtiendo algunos otras ·formas de energía en energía eléctrica, D Una botería es una fuente de energía que convierte energía química en energía eléctrica. D La batería produce energía por sí sola de manera que las baterías satisfacen idealmente los requisitos de una fuente portátil de energía, O Una batería primaria convierte directamente lo energfa química en energía eléctrica. D Uno batería secundaria debe cargarse primero con energía eléctrica, antes de que pueda producir una salida eléctrica, Las baterías secundarlas reciben el nombre de acumuladores. O La celda es la unidad básica de una batería. O Las celdas húmedas usan productos químicos líquidos; por otra parte, las celdas secas tienen una pasta química. O Las baterfas primarias generalmente son del tipo de celda seca y las baterías secundarias dl'll tipo de celda húmeda. D lo celda húmedo básica primaria generalmente recibe el nombre de celda voltaica; también se le suele llamar celda galvánica. O Una celda consta de dos electrodos formados de metales diferentes y una solución química llamada electrolito. O la acc:ón química que tiene lugar entre los electrodos y el e!ectrolito en una celda húmeda hace que un electrodo produzca uno carga positiva y, el otro, una carga nega· tiva, lo cual origina un voltaje en los electrodos. O Cuando una celda transmite corriente o una cargo, los electrones pasan del electrodo negativo a la carga y de la carga al electrodo positivo. Sin embargo, la actividcid química en la celda hace que la carga en coda electrodo conserve un valor constante. O El voltaje de salida de una batería y la cantidad de corriente que puede suministrar los determinan los metales que se utilizan como electrodos y la substancia química utilizada como electrolito, O Cuando funciona una celda húmeda primario, su electrodo negativo se desintegra lenfame.nte y la naturaleza química del electrollto cambia. D Una celda húmeda primaria puede repararse substituyendo el electrodo negativo y el electrolito. Sin embargo, esto suele· ser impráctico. preguntas de repaso l. ¿ Cuál es la diferencia que hay entre una batería primaria y una ba~ tería secundaria? 2, ¿ Qué es una celda húmeda? ¿ Qué es una celda seca? 3. Indique cuáles son las partes básicas de una batería. 4. Describa brevemente la forma en que una celda húmeda produce voltaje.' 5. ¿ Qué significa actividad interna? 6, ¿ Qué es un de_spolarizador? 7, ¿ Qué determina la tensión producida por una <!elda básica? B. ¿Cuáles son las dos funciones que 'debe efectuar el electrolito en una celda? 9. ¿ A qué se le 11ama serie electromotriz de los m·etales? l O. ¿ Cuáles son las desventajas de la celda húmeda primaria? LA CELDA SECA 6-15 la celda seca primaria básica En la llamada celda seca generalmente se usa una pasta electrolítica, la cual es muy viscosa y no tiende a escapar .ni a fugarse. Como resul-· tado, la batería seca se puede construir de modo que sea barata y ligera; es la que usan extensamente el público y la industria. La celda seca funciona en forma similar a la celda húmeda. La pasta electrolítica reacciona con los electrodos para producir una carga negativa en un electrodo y una carga positiva en el otro. La diferencia de potencial entre ambos electrodos es el voltaje de salida. ' -'ll' ;Ji \ti 1! 11 6-16 LA CELDA SECA 1 1.5 Volts- + La carga positiva en la varilla y la carga negativa en el recipiente producen aproximadamente 1.5 volts en terminales -<E---Recipiente de cinc Electrolito en pasta, formado de cloruro de amonio con almidón o harina Varilla 1---1----de carbón El electrolito se descompone en iones positivos y negativos, que reaccionan con el recipiente de cinc y la varilla de carbón. Los iones de cinc positivos salen del recipiente, dejando un sobrante de electrones y la varilla de carbón libera electrones celda seca básica cinc-carbono La celda seca de mayor uso es la celda de Leclanché. Está pl"Ovista de un receptáculo de cinc que sirve como electrodo negativo, de una varilla de carbono que usa como electrodo positivo y 1::loruro de amonio que es el electrolito, El cloruro de amonio se mezcla con almidón o harina para formar una pasta electrolítica. También se utilizan otros materiales para construir la celda de .Leclanché:, - pero se ·comenzará por estudiar la celda básica. ' Desde el mismo momento en que se fabrica la celda, el electrolito se descompone en iones amonio positivos (NH4+) y iones cloro negativos (Cl-). Las cargas positivas y negativas son iguales en número, de manera que el electrolito es neutro. Los iones cloro negativos atacan al recipiente de cinc, ocasionando su descomposición. Los átomos de cinc pierden electrones y liberan iones cinc positivos (Zn+) que llegan al electrolito. Los electrones permanecen en el cinc de manera que el recipiente de cinc produce electrones de sobra y acumula la suficiente carga negativa para que cese la actividad. Los iones cinc positivos se combinan con los iones cloro y los neutraliza, formando cloruro de cinc. Como algunos de los iones negativos del electrolito han sido neutralizados, éste adquiere una carga positiva y los iones amonio atraen a los electrones libres de la varilla de carbono. Así, en la varilla de carbono se origina un déficit de electrones y se produce· una carga positiva. Esto continúa hasta que ~os suficientes iones· amonio ganan ·electrones para neutralizar de nuevo al. electrolito_. L_a. diferencia de potencial existente entre el recipiente de cinc y la varilla de carbono en la celda seca de Leclanché es de aproximadamente 1.5 volts. 6-17 LA CELDA SECA polarización y actividad interna Las celdas secas sufren los efectos de la polarizaci6n y actividad interna de la misma manera que las húmedas y las condiciones se corrigen de manera similar. El recipiente de cinc de una celda seca generalmente se amalgama para reducir la actividad interna. p·ara corregir la polarizaci6n, la celda Leclanché está provista de una mezcla de carbono pulverizado, bi6xido de manganeso y cloruro de cinc. El carborto pulverizado sirve como aglutinante pastoso cuando se mezcla .con las substancias químicas. En la pila seca también se desarrollan polarización y actividad interna. rl.5+ Volts~ Electrolito en pasta Aglomerante de carbón en polvo El recipiente de cinc generalmente se amalgama para mantener. reducida la actividad interna. Y la polarización, . debida al gas hidrógeno (HJ y el gas amoníaco (NH 3 ) se reduce cuando se usan bióxido de manganeso y, cloruro de cinc. Estas substancias químicas se mezclan con un aglomerante de car.bón pulverizado Cuando los iones amonio (NH 4+.) reaccionan con la varilla de carbono, se transforman en amonio e hidrógeno gaseoso. El bióxido de manganeso se combina con ·el hidrógeno gaseoso para formar agua y el cloruro de cinc se combina con el gas arnolliaco para formar cloruro de amonio, el cual elimina las burbujas de gas ·que se ·forman alrededor de la varilla de carbono; el producto químico resultante se mezcla con el carbono pulverizado. 6-18 LA CELDA SECA estructura de la celda seca leclanché Según se ha explicado, la celda seca tiene una estructura muy diferente a la de la celda húmeda. La ilustración representa una pila ordinaria para lámpara de mano. El casquillo de la varilla de carbono es la terminal positiva y el fondo del recipiente de cinc es la terminal negativa. Se usan sellos para que· la batería sea relativamente a prueba de fugas y generalmente el recipiente de cinc se cubre con una envoltura de papel; este papel actúa como aislante y también sirve para imprimir en él la información necesaria acerca de la batería. Orificio de ventila\ción Terminal Cubierta de latón /sobre la varilla positiva ( +) ~.r--.o:i:I=e1 '. de carbón Sello de la pila (puede - - ser pasta selladora o cubierta de metal aislada) Rondana de fibra Espacio de aire Varilla de carbón Núcleo (carbón finamente dividido con manganeso y cloruro de cinc) Electrolito en pasta (almidón y/ o harina, e inhibidor) Cubierta de papel \ Recipiente de cinc, sirve como recipiente de la celda y como terminal negativa ( - ) Fondo centralizador (rondana de fibra) 6-19 LA CELDA SECA celdas secas a prueba de fugas Aunque la celda seca ordinaria está provista de sellos para que sea a prueba de fugas, sólo permanecerá cerrada en tanto el recipiente de cinc permanezca intacto. Sin embargo, téngase presente que la batería funciona debido a que el electrolito ataca al recipiente de cinc y, cuando la batería transmite corriente, el recipiente se va desgastando lentamente, según se va forn1ando cloruro de cinc con el electrolito. Cuando el recipiente de cinc se consume y aparecen orificios, la batería deja de ser a prueba de fugas. La humedad puede entrar y hacer que la batería se dilate y que se forme cloruro de cinc, cuando el electrolito reacciona con el recipiente de cinc, y pueden producirse fugas. La substancia blanca que puede apreciarse en las baterías desgastadas es cloruro de cinc. Aislamiento de papel 1i Cuando el recipiente de cinc se desgasta, la baterfa ordinaria ya no es .a prueba de fugas 11 Ampollamiento Desgaste del' recipiente de cinc BATERIA TIPO "D" Cloruro de cinc Para evitar esta dilatación y fuga, las baterías de buena calidad están protegidas por un forro de aéero. El resto de la batería es ligeramente más pequeño, de manera que el tamáño exterior no cambia. Eritre el forro de acero y el recipiente de cinc se coloca un tubo de papel, que sirve como aislante. BATERIA TIPO "D" Camisa de acero Recipiente de cinc Cloruro de cinc Cuando el recipiente de cinc se deteriora al punto en que se producen agujeros, la camisa de acero evlta que entre la humedad y escapen las substan'cias qulmicas. Las baterías con camisa de acero son a prueba de fugas i! 6-20 LA CELDA SECA otros tipos de celdas secas Igual que -en el caso de celdas húmedas, en las celdas secas se pueden emplear diversos materiales para sus electrodos y diferentes substancias químicas para el electrolito. Sin embargo, la celda d.e Leclanché, que es de cinc-carbono con electrolito de cloruro de amonio es la más usada. En algunas ótras baterías se usan magnesio, plata y cloruro de plata, o bien, cinc y cloruro de cinc. El uso de diferentes materiales para otras baterías producen diferentes valores de voltaje y corriente nominales. Placa superior CELDA DE CINC-MERCURIO Placa interior de estaño Empaque sellador y aislante Se puede fabricar en los mis- mos tamaños y formas que la pila de. Leclanche, o en formas especiales, tales como la de botón, para aplicaciones especiales arrera Cubierta de Cátodo de perdigones despolarizadores de óxido de. ·mercurio acero exterior BATERIA DE MERCURIO TIPO "AA" Mango absorbente de seguridad gas Electro lito de hidróxido de potasio BATERIA ALCALINI\ TIPO "C" La batería de mercurio da un voltaje estable y alta corriente durante una larga vida útil. Lo mismo sucede en o:Tos tipos de baterías akalinas Otra celda seca muy usada es la batería de mercurio. Consta de un electrodo negativo de cinc y un electrodo positivo que es una mezcla de óxido mercúrico y grafito. El electrolito es una pasta de hidróxido de po~ tasio e hidr6xido de cinc. El voltaje sin carga de esta celda es de 1.34 1.31 y a 1.24· volts cuando se le aplic;a corriente normal. volts, y cae Es más costosa que la celda Leclanché, pero su clasificaci6n de corriente constante es más alta y mantiene un voltaje continuo de manera que se puede usar como referencia de voltaje. · En tanto que otras celdas tienen electrolitos _ácido:S, en la celda de mercurio el electrolito es de una substancia química alcalina. Las unidades que tienen estos electrolitos se llaman baterías alcalinas. I--Iay otros tipos de celdas secas alcalinas, además de la celda de mercurio. En general, las celdas alcalinas duran más que las de ácido y funcionan de manera completamente diferente, según se explicará posteriormente. a LA CELDA SECA 6-21 limitaciones La _celda seca primaria tiene las mismas limitaciones básicas que la celda húmeda primaria. El electrodo negativo se consume hasta ql.J.e la celda queda inútil. Sin embargo, la celda seca está hecha como una unidad sellada compacta, de manera que no puede repararse como la celda húmeda. Aunque generalmente debe substituirse,. en algunos casos es posible prolongar la vida útil de una celda, mediante un proceso que se conoce como recarga. Las substancias químicas que se agregan al electrolito para reducir al máximo la polarización restringen notablemente la formación de burbujas de gas alrededor del electrodo positivo. Sin embargo, cuanto más se use una batería, más se consumen los elementos químicos que la componen y, al cabo de cierto lapso, la polafización se hace cada vez más problemática. Las burbujas de gas no tardan en acumularse hasta el punto en que la batería se debilita; pero, en tanto que el electrodo negativo no se desintegre demasiado y el electrolito no se diluya excesivamente, la celda conserva suficiente energía química para funcionar, si se puede reducir la polarización. La naturaleza exacta del proceso de recarga. no es del todo clara. A veces las pilas secas se pueden regenerar para alar- gar su vida útil Para recargar una celda seca, debe aplicarse un voltaje de polaridad inversa. Esto hace que la corriente en la batería fluya en dirección· inversa, produciendo la electrólisis en el electrolito. Entonces, los átomos de gas se ionizan recombinándose con los elementos quimicos para limpiar el área que rodea al electrodo positivo. La batería se puede usar entonces durante un periodo breve, pero probablemente no tarde en necesitar que se la cargue nuevamente. Al cabo de unas cuantas veces, el proceso de recarga deja de surtir efecto. Naturalmente, esto depende principalmente de lo débil que sea la batería, En todo caso, el proceso de re·carga sólo alarga la vida útil de una celda seca. Frecuentemente, a los aparatos usadas para recargar una celda seca se les llama cargadores, pero en realidad no cargan la batería. Esto se explicará cuando se estudie la celda secundaria o acumulador. 6-22 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen O En la celda seca se usa una pasta viscosa como electrolito. D Las celdas secas funcionan de una manera simllar a las cc!das húmedas. los electrodos interc,ctúan con el cloctrolito de manera que se origina una diferencia de potencial entre los electrodps, O La celda de leclanché es el tipo de celda seca que más se usa, Tiene un voltaje de salida de unos 1.5 volts. O El recipiente de cinc de la celda Ledanché sirve como electrodo negativo y se usa una var111a de car'bono como electrodo positivo. O El electro!ito de la celda Leclanché se compone de cloruro de arrionio y almidón o harina que, mezclado, forman una pasta. D Generalmente se amalgama el recipiente de cinc de fa celda Leclanché para reducir la actividad Interna. O los tipos más caros de celdas secas se hacen a prueba de fugas envolviéndolos con forros de acero. Los forros mantienen la propiedad a prueba de fugas de la celda aun después de haberse desgastado el recipiente de cinc y de haberse agujerado. ,0 En una celda de mercurio, el electrodo negativo es de cinc y el electrodo positivo es una mezcla de óxido mercúrico y grafito. Ef electrolíto es una pasta de hidróxido de potasiohidróxido de cinc. O lo ·celda de mercurio es una celda alcalina, ya que el electrolito es un producto alcalino, no ácido, como el caso de !a celda de Ledanché. O El voltaje de· una celda de mercuri1> es de 1.34 volts bajo condiciones de no carga y entre l.24 y 1.31 cuando suministra corriente normal. ,O Las celdas de mercurio se puoden usar comci referencias de voltaje debido a su constante voltaje de salida. O Aunque las celdas secas no p,ueden repararse como las celdas húmedas, su vida _útil se puede prolongar mediante recarga. O Después de recargado, una celda seca puede servir por un breve periodo. 1 preguntas de .repaso l. ¿ Por qué se le llama celda seca a esta batería? 2. ¿ Cuáles son los materiales empleados en los electrodos y el electrolito en la celda de Leclanché? 3. Dibuje un esquema de una celda básica de Leclánché. 4. ¿ Cuál es el voltaje de salida de una celda de Leclanché? el de la celda de mercurio? ¿ Cuál es 5._ Si se observa una substancia blanca sobre una celda, ¿ qué es lo que probablemente indica esto? 6. ¿ Cómo se construye una celda seca a prueba de fugas? 7. ¿ Qué ventaja tiene una celda de mercurio sobre una ce1da de Leclanché? 8. ¿ Qué es una batería alcalina? 9. ¿ En qué consiste la recarga? 1O, ¿ Puede ser recargada varias veces una celda seca? Explique. BATERiA SECUNDARIA (ACUMULADOR) 6-23 batería secundaria (acumulador) Las celdas primarias tienen graves limitaciones debido a que su vida útil es relativamente breve. El proceso de recarga de la celda seca sólo es temporal. La celda húmeda se puede reparar; pero, debido a esto, es delicada y generalmente su uso es meramente experimental. La celda secundaria se creó para una vida út'il muy larga, de manera que puede ser construida de consistenci:;i sólida para aplicaciones portátiles. La diferencia básica entre la celda primaria y la secundaria es la siguiente, La celda primaria convierte la energía química que tiene en energía eléctrica y, al hacerlo, se destruye lentamente. Al principio, la celda secundaria no tiene rnucha energía electroquímica y, primero, hay que cargarla, suministrándole la energía que necesita. Entonces, la celda almacena dicha energía hasta que ésta se utilice. Por esta razón, a la celda seca también se le llama acumulador. Una celda secundaria descargada .•. la celda se descarga ... la energia química se puede cargar con la ener- convierte nuevamente en energía eléctrigía. Almacena la energía como ,ca, cúando se utiliza, hasta energía química y •. , que •.• Entonces, debe cargarse nuevamente Cuando se toma energía eléctrica del acumulador,· se dice que la celda está descargándose. Cuando la celda está completamente descargada, ya no puede transmitir energía eléctrica. Pero, a diferencia de la celda primaria, se puede recargar. Básicamente, al cargarse, la celda secundaria convierte la energía eléctrica en energía química. Luegn, al descargarse vuelve a convértir la energía química en energía eléctrica. Los acurnulatj.ores que más se usan son 1) el de plomo-ácido y 2) varios tipos de acumuladores alcalinos. 6-24 CELDA DE PLO'MO.. ÁCIDO celda básica de plomo-ácido La batería de plomo-ácido se puede obtener nueva, ya sea cargada o descargada, y con el electrolito incluido (húmeda) o no incluido (seca). En este estudio, se comenzará ana1izando una celda completamente descargada que contiene electrolito. Esta celda consta de dos electrodos, ambos hechos de sulfato de plomo (PbSO,) y un electrolito que en su mayor parte es agua destilada (pura). Hay algo de ácido sulfúrico mezclado con el agua; pero en el estado de descarga la concentración es insignificante. Por lo tanto, la celda de plomo-ácido, cuando está descargada no satisface ninguno de los requisitos de una batería: Sus electrodos no están hechos de metales distintos y su electrolito no ataca a ninguno de los electrodos. Sulfato de plomo La pila plomo-áéido descargada no puede generar energía eléctrica debido 8 que SUS· electrodos no son metal95 distintos y su electrolito no reaccionará con los electrodos - + Para que la pila de plomo-ácido pue· da trabajar, SI.IS electr.odos deben ser diferentes y debe activarse el electro· lito Electrolito activo 6-25 CE:i.·DA DE PLOMO•ÁCIDO Suifato· de plomo y plomo esponjoso Sulfato de plomo y peróxido de plomo Sulfato de plomo Agua Mezcla· de agua y algo de ácido sulfúrico Plomo _ __ esponjoso Mezcla de agua con un alto porcentaje de ácido sulfúrico Cuando la corriente de carga transforma los electrodos de sulfato de plomo en plomo esponjoso y peróxido de plomo, y produce un alto porcentaje de ácido sulfúrico en el agua, la batería está totalmente cargada. carga Para que la celda de plomo-ácido pueda proporcionar energía eléctrica, debe tener dos electrodos diferentes y un electrolito activo. Se tiene esta condición a la celda cuando se la carga por medio de una corriente eléctrica. Debido ·a la electrólisis, el agua del electrolito se divide e inicia una serie de reacciones químicas. En un electrodo, el sulfato de plomo (PbSO,) se transforma en piorno esponjoso o plomo suave (Pb) y en el otro electrodo, el sulfato de plomo se convierte en peróxido de plomo ( Pbü,) . Al mismo tiempo, una buena parte del electrolito de agua ( H 2 0) se convierte en ácido sulfúrico (H2 S04 ) . Cuando esto sucede, la batería se carga: tiene dos metales diferehtes corno electrodos y un electrolito químicamente activo. Las fases de este cambio se estudian en las páginas siguientes. 6-26 CELDA DE PLOMO•ÁCIDO Moléculas de agua electrólisis Desde el mismo momento en que se 1n1c1a la carga, la corriente que pasa por la batería origina la electrólisis del agua. Las moléculas del agua (H 2 0) comienzan a separarse en sus iones constituyentes. Por cada ion oxígeno negativo ( 0-2 ) producido, existen dos id-nes hidrógeno positivos (H+), de manera que el electrolito es neutro. Las moléculas de agua se dividen· en iones hidrógeno positi· vos y iones oxigeno negativos 6-27 CELDA DE PLOMO.. ÁCIDO el electrodo negativo Después de que la electrólisis ha descompuesto al agua en ior:es hidr6geno positivos (H') y iones oxígeno negativos (0-'), la atracción de los iones hidrógeno positivos hace que se disocien las moléculas de sul· fato de plomo (PbSO,) en iones plomo positivos (Pb•') y iones sulfato negativos (S04 - 2 ). Los iones hidrógeno positivos atraen a los iones sul· fato hacia afuera- del electrodo, con lo cual, en el electrodo sólo quedan iones plomo positivos. El sulfato de plomo cambia a plomo esponjoso ~1 AeE R v Los electrones de la corriente de carga son atraídos hacia los iones plomo positivos y los neutralizan, produciendo plomo esponjoso (Pb). Es decir, la actividad consiste en que el electrodo negativo que primero era de sulfato de plomo, libera iones sulfato y se convierte en una mezcla de sulfato de plomo y plomo mientras se esté cargando la Celda; y continúa liberando iones sulfato hasta convertirse en plomo esponjoso puro, cuando la batería está completamente cargada. .. 6-28 CELDA DE PLOMO..ÁCIDO + El sulfato de ;l mo ·cambia a pe- róxido de pf,OfflO':s,. 8 e el electrodo positivo La actividad que tiene lugar en el electrodo positivo es similar a la que ocurre en el electrodo negativo. D.ebido a la atracción positiva de los iones hidrógeno (H') que hay en el agua, el sulfato de plomo (PbSO,) se disocia en iones plomo positivos (Pb+ 2 ) y iones sulfato negativos (S04- 2 ) . Los iones hidrógeno positivos (H+) atraen a los iones sulfato hacia afuera del electrodo, lo cual hace que los iones plomo positivos se queden en el electrodo. Esto es lo mismo· que sucede en el electrodo negativo; pero, ahí los iones plomo podían neutralizarse tomando dos electrones de la corriente de carga. Sin embargo, como la corriente de carga se aleja del electrodo positivo, en éste no sucede tal cosa. En cambio, la atracción · positiva de la fuente de carga saca dos electrones del Pb+ 2 para mantener circulando a la corriente de carga. Esto produce Pb+4, Entonces, el Ph+4 atrae a dos iones oxígeno negativos (0-2 ) del electro lito y se combina con ellos para convertirse en peróxido de plomo neutro (Pb0 2 ). Por lo tanto, lo que sucede es que, al principio, el electrodo positivo es de sulfato de plomo, luego libera iones sulfato y torna iones oxígeno; así, mientras se carga la celda, se convierte en una mezcla de sulfato de plomo y peróxido de plomo. El electrodo positivo continúa liberando iones sulfato y tornando iones oxígeno hasta que se convierte en puro peróxido de plomo, cuando la batería queda completamente cargada, CELDA DE PLOMO•ÁCIDO 6-29 el electrólito Téngase presente que, al principio de la carga, la electrólisis hacía que cada molécula de agua (H,O) se separara en dos iones hidrógeno (H') y un ion oxígeno (0-2 ), Los iones hidrógeno positivos atraían iones sulfato negativos (S0,4~ 2 ) de cada electrodo. Estas combinaciones producen H 2S0 4 , o sea ácido sulfúrico. El electrodo positivo toma iones oxígeno negativos del electrolito. Por lo tanto, al continuar cargándose la c_eldai el electrolito que era pura agua se convierte en mezcla de agua y ácido sulfúrico, y, mientras más se prolongue la carga, mayor cantidad de agua es substituida por ácido sulfúrico, Cuando la batería está completamente cargada, el electrolito contiene un alto porcentaje de ácido sulfúrico en comparación con su contenido de agua. + l 1 11 ,: ·.¡I!•. 1i ' 6-30 CELDA DE PLOMO•ÁCJDO sobrecarga Cuando la celda de plomo-ácido se carga completamente, el electrodo negativo se vuelve puro plomo esponjoso (Pb) y el electrodo positivo se convierte en puro peróxido de plomo ( Pbü,). Estos electrodos ya no contienen iones sulfato (SQ4 - 2 ) que se combinen con los iones· hidrógeno positivos (H+) de la solución y el electrodo positivo deja de absorber los iones oxígeno negativos (0-2 ), Entonces, los iones hidrógeno son atraídos hacia el electrodo negativo y los iones oxígeno son atraídos hacia el electrodo positivo. Los electrones que suministra la corriente de carga salen· del electrodo negativo y se combinan con los iones hidrógeno para producir hidrógeno gaseoso neutro, en forma de burbujas. Los iones oxígeno negativos ceden electrones al electrodo positivo y se transforman en burbujas neutras de oxígeno gaseoso. Estas burbujas se acumulah y se elevan en forma de gases, los cuales salen de la batería a través de orificios de ventilación. Como resultado, la carga ulterior deja de transformar el agua en ácido sulfúrico. En· cambio, .se pierde a:gua en forma de hidrógeno y oxígeno gaseosos. El nivel de agua continúa descendiendo hasta que la relación de ácido sulfúrico a agua es demasiado elevada y el alto contenido ácido daña a los electrodos. Los gases que escapail también son peligrosos, debido a que constituyen una mezcla explosiva. Cuando estos gases se forman durante la sobrecarga, el clectrolito parece "hervir", al elevarse los gases. Plom~ 88 Peróxido de plomo Gas hidrógeno Cuando una celda ·de plomo-ácido se sobrecarga, la corriente de carga neutraliza a los iones hidrógeno y tos iones oxí- · geno, permitiéndoles esAl electrodo capar como gases negativo Gas Al electrodo positivo El nivel de agua desciende entonces, y el alto contenido de ácido en el electro!lto puede danar la baterí~ RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO ó-31 resumen D Una celda secundaria no tiene energía electroqu!mica significativa sino hasta que se carga. ,O Cuando se carga una celda secundaria, convierte e.nergía eléctrica en energía química. D Cuando la celda descarga, convierte la energía "química de nuevo en ent1rgla eléctrico. .O A las celdas secundarias también se les llama acumuladores, ya que después de cargadas, almacenan la ~nergía hasta que se usa. D A diferencia de la celda primaria, una celda secund~ria se puede recargar. y volverse a usar varias veces. O La celda secundario de plomo-ácido descargada tiene dos electrodos de sulfato de plomo y un electrolito que, en su mayor parte, es agua destilada. D Cuando está descargada, la celda de plomo-ácido no satisface ninguno de los requisitos de una baterfa1 su·s electrodo~ no están hechos de metales distintos y sll electrolito no atacará a ninguno de los electrodos. D Cuando se aplica una coTriente de carga e!éctrlca, un electrodo se transforma en plomo esponjoso y el otro en peróxido de plomo. Además, la mayor parte del agua del electrolito es substituida por áddo sulfúrico. D Nunca deben sobrecargarse las celdas de· plomo-ácido. O La sobrecarga produce gases explosivos que son hidrógeno y oxígeno, También hace que el electrolito se concentre demasiado, lo cual daña los electrodos. D SI una calda de plomo-ácido se sobrecarga el electrolito parece hervir d~bido a ·1a ascensión de los gases hidrógeno y oxígeno. preguntas de repaso l. ¿Por qué suele llamarse acumuladores a las celdas secundarias? 2. ¿ Cuál es la principal diferencia entre una celda primaria y una celda secundaria? 3. Desde el punto de vista de· energia, ¿ qué sucede cuando una celda secundaria se carga? ¿ Qué ocurre cuando se descarga? 4. ¿ Cumple una celda de plomo-ácido descargada con_ los requisitos de una batería? Exr,lique por qué. 5. ¿ Cuál es la composición de los electrodos y el electrolito de una celda de plomo-ácido de~cargada? 6. ¿ Cuál .es la composici6n. de los electrodos y el electrolito de. una celda de plomo- ácido completamente cargada? 7. ¿ Ou'ál es la finalidad de los orificíos de ventilación en baterías secundarias? 8. ¿ Por qué es peligroRa una sobrecarga? 9. ¿ C6mo puede detectarse visualmente una sobrecarga? 1O. ¿ Puede una sobrecarga dañar a Ja batería secundaria? Explique. 6-32 CELDA DE PLOMO-ÁCIDO (Cont,) Acido sulfúrico y agua celda de plomoeácido cargada Después de que la celda de plomo-ácido se carga completamente, un electrodo queda formado por plomo esponjoso (Pb); el otro se compone de peróxido de plomo (PbO,) y el electrolito es ácido sulfúrico diluido ( H2SÜ4) . La celda tiene ahora las características de una batería como son dos electrodos diferentes y un electrolito que atacará" por lo menos a uno de los electrodos. Nótese que en las explicaciones anteri.ores se dijo que, en tanto. que los electrodos se formaba'n, éstos simplemente conducían la corriente de carga. No acumulaban cargas propias. En efecto, los átomos de los electrodos se mantienen neutros debido a la corriente de carga que fluye hacia la terminal negativa y sale de la terminal positiva. Por esta razón, la celda secundaria no almacena energía eléctrica. La energía que suministró la corriente de carga se conserva en forma de enflr~ gía química potencial del electrodo de plomo, el electrodo de peróxido de plomo y el ácido sulfúrico. CELDA DE PLOMO-ÁCIDO ( Cont.) 6-33 cómo se produce un potencial negativo En cuanto la corriente de carga deja de pasar a través de la celda de plomo-ácido, el ácido sulfúrico de la celda inicia una r.eacción química inversa; muy similar a lo que sucede en la celda húmeda primaria. El electrolito se separa en iones hidrógeno positivos (H+) y iones sulfato negativos ( SQ4 - 2 ) • Los iones sulfato negativr:s reaccionan con el electrodo negativo haciendo que el plomo esponjoso (Pb) libere dos electrones y se convierta en ion positivo {Pb+2 ). El ion sulfato negativo se combina con el ion plomo positivo produciendo sulfato nc,,tro de plomo (PbSO,). El electrolito de ácido sulfúrico se descompone en iones hidrógeno positivos y iones sulfato negativos - J Los iones sulfato atacan al electrodo negativo y, ha· cen que el plomo libere electrones, convirtiéndose en iones plomo, que se combinan con los iones sulfato para producir sulfato de plomo. Entonces, se produce un exceso de electrones libres para dar a la terminal negativa una carga negativa En esencia, el electrodo negativo de plomo esponjoso comienza a trans· formarse nuevamente en sulfato de plomo, pero los dos electrones libe· radas por el ion plomo permanecen libres. La producción continuada de PbS04 no tarda en favorecer la acumulación de electrones en exceso en el electrodo negativo, para darle una carga negativa. Cuando se ha ori· ginado suficiente carga negativ_a, los iones sulfato son repelidos del elec· trodo para inhibir cualquier actividad química ulterior. 6-34 CELDA DE PLOMO-ÁCIDO ( Cont.) Los iones hidrógeno positivos que son liberados por el ácido sulfúrico atraen iones oxígeno negativos del electrodo positivo. Esto deja atrás iones Pb+ 4 qur hacen que el electrodo desarrolle una carga positiva - + cómo se produce un potencial positivo Los iones sulfato negativos (SO,-') que hay en el electrolito atacan ta1nbién al electrodo positivo. Cada molécula de peróxido de plomo (Pb0 2 ) del electrodo positivo se divide en dos iones oxígeno negativos (O·') y un ion de plomo (Pb+'). Los iones oxígeno son atraídos al elec, trolito por medio de los iones hidrógeno positivos (H+). Esto deja Pb+ 4 ; y cuando un número suficiente de iones oxígeno salen del electrodo, éste desarro11a. una carga positiva, Cuando esta carga es lo suficientemente grande, los iones hidrógeno positivos son repelidos del electrodo positivo para inhibir cualquier actividad química ulterior. CELDA DE PLOMO-ÁCIDO ( Con t.) 6-35 reducción del electrólito Al iniciarse la actividad. electroquímica, el electrolito de ácido sulfúrico (H,S04 ) se divide en iones hidrógeno positivos (H+) y iones sulfato negativos (SQ4 - 2 ). Los iones sulfato se combinan con los iones plomo del electrodo negativo y producen suficiente sulfato de plomo, de manera que se origina una carga negativa. Los iones hidrógeno positivos atraen suficientes iones oxigeno negativos del electrodo positivo, de manera que se origina una carga positiva. Los iones hidrógeno y los iones oxígeno combinados producen agua (H2 0), de manera que, en el proceso de producir una diferencia de potencial entre los electrodos, parte del ácido sulfúrico se transforma de nuevo en agua. La actividad cesa cuando la celda de plOmo-ácido origina una fem de aproximadfl,mente 2.1 volts. Al desarrollarse las cargas en los electrodos, los iones sulfato del electro/ito se combinan con los iones plomo del electrodo negativo y los iones hidrógeno se combinan con los iones oxígeno del electrodo positivo para producir agua. Asf pues, al desarrollarse una fem, parte del ácido sulfúrico es substituido nuevamente por agua / 6-36 CELDA DE PLOMO-ÁCIDO ( Cont.) descarga de la celda de plomo-ácido . Cuando la celda de plomo-ácido se conecta a un circuito para alimentar corriente, la actividad química que ha producido la fem continúa para substituir a los electrones que salen de la terminal negativa y retirar los electrones que entran a la terminal positiva. Al salir los electrones de la terminal negativa para ir a la carga, la carga en la ter±ninal negativa tiende a disminuir, haciendo posible que los iones sulfato (S04 - 2 ) del electrolito reaccionen nuevamente con el electrodo negativo. Los átomos de plOmo del electrodo liberan electrones para substituir a los que han salido y convertirse en iones P_b+2 , los cuales se combinan con los iones sulfato para producir más sulfato de plomo (PbSO,). Por cada par de electrones que sale del electrodo negativo, un átomo de plomo se convierte en sulfato de plomo _:::, r - ~ - l eef-------100 + CELDA DE PLOMO-ÁCIDO ( Cont.) 6-37 descarga de la celda de plomo-ácido ( cont.) f-----1--8 + Conforme el _ácido sulfúrico cede iones sulfato a los electrodos y toma iones de oxfgeno del electrodo positivo, el ácido sulfúrico comienza a convertirse nuevamente en Por cada par de· electrones que_ entra a! electrodo positivo, un ion Pb+4 se con. vierte en sulfato de plomo. Esto permite que el peróxido de plomo libere iones oxígeno negativos y substi- tuya al ion Pb+4 agua Siempre que dos electrones salgan del electrodo negativo para ir a la carga, habrá dos electrones de la carga que son atraídos hacia el electrodo positivo. Estos electrones se combinan con un ion Pb+ 4·, transformándolo en ion Pb+ 2 ; Entonces, 1 el ion Pb+ 2 se combina con un ion sulfato negativo (SQ 4- 2 ) del electrolit 0 para depositar sulfato de plomo en el electrodo positivo, Pero, en el electrodo, la pérdida de un ioll Pb+4 ocasiona la disociación de otro átomo de peróxido de plomo ( Pb0 2 ) que cedé dos iones de oxígeno (Q-2 ) a los iones hidrógeno del electrolito. Esto deja otro ion Pb+ 4 que toma el lugar del que se ha transformado en Pb+ 2 y se combinó para producir sulfato de plomo.· En el proceso en el que la celda suministra corriente, el electrolito ha liberado rrtás iones súlfato y absorbido más iones oxígeno, de manera que una· mayor cantidad de ácido sulfúrico es substituido por agua. Cuando está alirnentando corriente, la fem de la celda de plomoácido disminuye en aproximadamente 2 vülts. 6-38 CELDA DE PLOMO-ÁCIDO (Con!,) Parcialmente cargada Descargada Totalmente cargada PbS04 Pb PbS04 PbS04 + ¡ + Pb PbOz PbS04/ Parcialme'1te descargada 1----i+ Totalmente descargada Pb PbOz Pb + ¡ PbS04 PbS04 PbS04 PbS04 celda descargada de plomo-ácido Obsérvese que al continuar sun1inistrando corriente la celda de plomoácido, el plomo esponjoso (Pb) del electrodo negativo se transforma lentamente en sulfato de plomo (PbS0.4.). De una manera similar, el electrodo. ·positivo de peróxido de plon10 ( Pb0 2 ) se convierte lentamente en sulfato de plomo. Y el ácido sulfúrico en el elect.rolito se transforma paulatinamente en agua ..AJ continuar descargando la celda, ambos electrodos se convierten en su mayor parte en sulfato de plomo y el electrolito con~ tiene muy poco ácido sulfúrico. Por consiguiente, la celda y::.i no puede generar suficiente· fem ni transmitir suficiente corriente para que se pueda usar y se dice que está descargada. Pero puede cargarse nuevamente hasta que los electrodos se convierten una vez más en plomo esponjoso (Pb) y peróxido de plomo {PbO,) y el electrolito contiene más ácido sulfúrico. Trabajará nuevamente hasta ser descargada, pero puede usarse una y otra vez, si se recarga periódicamente. Se considera descargada una celda de plomo-ácido cuando su fem desciende a 1.75 volts. CELDA DE PLOMO-ÁCIDO ( Cont.) 6-39 densidad Ya se ha explicado que la naturaleza qmm1ca del electrolito depende de hecho del estado de carga en que se encuentra. la celda. Cuando la celda queda totalmente cargada, el electrolito tiene un alto contenido de ácido sulfúrico, y cuando la celda está descargada, queda escaso ácido sulfúrico en el electrolito. Por lo tanto, se pueden hacer pruebas, en el el.ectrolito para determinar el estado de carga de la celda. Hacer esto por medios químicos sería difícil, pero se puede hacer simple.rnente midiendo la densidad del electrolito, la cual es el peso por unidad de volumen de una substancia, considerando generalrriente el agua corno referencia ( peso especifico). No todos los 1nateriales o líquidos tienen la misrna densidad. El ácido sulfúrico es más denso que el agua como tan1bién lo será una .mezcla de ácido sulfúrico y agua. Cuanta mayor concentración de ácido tenga el agua, más denso será el electrolito. La densidad puede cornprobarse observando el punto de flotación de un hidrórnetro en el electrolito. Flotará a un nivel más alto en un líquido denso que en un líquido ligero. Por medio de una jeringa, se introduce algo del electrolito en el hidrórnetro y un flotador registra la profundidad de flotación. La densidad de 1.280 indica que una .batería está completamente cargada y J.ln registro de 1.110 significa. que la bateria está descargada. La densidad del agua pura es 1.0. Sin embargo, debe tenerse presente que la densidad del ácido sulfúrico varía según la temperatura, de manera que su densidad es distinta a diferentes temperaturas. La n1ayor parte de los fabricantes efectúan las lecturas de sus celdas a 37° C (80° F). Un buen hidrómetro incluye un terrnómetro que sirve para co1nprobar la temperatura del electrolito y hacer ajustes de cornpensación por cada 5° C de desviación ( 10° F), :,(·gún sea el caso, DENSIDADES ABSOLUTAS Puesto que el ácido sulfúrico mezclado con agua es más der.so que el agua pura, un bulbo flotador en ·un hidrómetro sirve para comprobar la cantidad de ácidO sulfúrico que hay ~n el electrolito y determinar el estado de carga de la celda. Esta es la prueba de densidad De A 1:260 1.230 1.200 1.170 1.140 1.280 1.250 1.220 1.190 1.160 1.110 1.130 Carga 100% cargada 75% cargada 50% cargada 25% cargada Muy poca capacidad útil Descargada CELDA DE PLOMO-ÁCIDO ( Cont.) métodos de carga Los acumuladores se pueden cargar de varias maneras. Los dos métodos básicos son carga por corriente constante y carga por voltaje constante. Cualquiera de los dos métodos se puede usar para dar una carga rápida, carga lenta o carga de flotación. Independientemente del método que se ponga en práctica, la corriente de carga debe ser continua. El método de carga lenta con corriente constante es el más adecuado para cargar una batería, pero tarda más tiempo: de 16 a 24 horas, con una corriente de carga de unos 10 amperes. La carga rápida de voltaje constante es el método más breve, pero tiene tendencia de dañar a las baterías que pudieran no estar en las mejores condiciones. La corriente alta acelera la actividad química que puede deteriorar los electrodos y hace hervir el agua, haciendo que se concentre· demasiado el electrolito. Este tipo de carga comienza con una corriente de 50 a 100 amperfs, que disminuye al cargar la batería. Por tal razón, este método también se llama carga decreciente. En una hora se puede dar una carga moderada por este método, pero se necesitan varias horas para proporcionar una carga completa. Se usa el cargador de flotación para dar una pequeña corriente a una batería, cuando ésta se está usando y así se mantiene a la batería totalmente cargada mientras está funcionando. Sin embargo, esto puede ocasionar una sobrecarga en la batería y dañarla si la carga no se controla con precisión. Un cargador de corriente constante usa una fuente de voltaje ligeramente más alto que el voltaje de la batería para obtener la corriente de carga apr.opiada r-=====-~-:--:~~~,~ 5 a 10 amp. ~ ~ Un cargador de voltaje constante apli· ca voltaje constante e-e a la batería, originando una corriente de carga ini, ci.al muy .alta 80 E !!!, Reóstato Generador de c-c • 60 ~ 1l Acumulador ~ .,, ~ 40 .~ 20 l..-===========================::._J8 - i ___r.:__-_-_-_-.,...,-_7:,:__, enerador de e-e + 3 Horas · Un cargador de flotación transmite sólo una pequeña corriente. para mantener a la bateria cargada durante su funcionamiento 6-41 CELDA Dll PLOMO-ÁCIDO ( Cont.) estructura Según se ha estudiado al tratar sobre la celda húmeda primaria, la cantidad de corriente que puede transmitir una celda depende jel área de la superficie de sus electrodos. Para que los electrodos de una celda de plomo-ácido tengan un área efectiva amplia, de manera que puedan producir grandes corrientes,. cada elemento del electrodo está hecho de· una serie de placas, Además, las placas del electrodo negativo y las del electrodo positivo están· entrelazadas, de manera que las placas negativas y las positivas estén lo suficientemente próximas para que la batería fun~ cione con eficiencia. Pequeños separadores de materiales porosos no con~ ductores( mantienen separadas a las placas para evitar que entren en contacto. Tapón con ventilación Poste termlnal Tapón de filtro Grupo do placa~ neg11tlvas / Tuerca selladora Empaque del poste Cinta positiva Cinta negatlva ,Nivel del electrolito Place negativa Recipiente Grupo de placas positivas Espacio de sedimento Costilla El gmpo de placas para cada electrodo está conectado por medio de un puente de plomo, unido a la terminal correspondiente. Luego, los grupos de placas entrelazados, se introducen generalmente en un recipiente moldeado y resistente al ácido. Como los materiales de los electrodos están hechos de plomo, son demasiado suaves para mantenerse rígidos. En consecuencia, las placas son unas rejillas con orificios, los cuales sirven para sostener los materiales de los eleCtrodos. Generalniente se usa una aleación de plomo,.antimonio para la estructura de la rejilla. En la parte superior de la celda hay un orificio con tapón, medi~nte el cual es posible comprobar el nivel del electrolito, así como agregar agua cuando sea necesario. El tapón generalmente tiene un orificio de ventilación para que puedan escapar los gases . 6-42 CELDA DE PLOMO-ÁCIDO (Con!.) desventajas Se sabe que el funcionamiento de la celda de plomo-ácido depende de la capacidad que tiene el sulfato de plomo de los electrodos para transformarse en plomo y peróxido de plomo durante el ciclo de carga. Con una batería bien cuidada y m.antenida siempre cargada, esto no es un problema; pero cuando se deja que la batería permanezca parcialmente_ descargada durante un periodo prolongado, el sulfato de plomo tiende a volverse duro y quebradizo; este fenón1eno se conoce corno sulfatación. El área sulfatada de un electrodo no reacciona debidamente con el electrolito, de manera que la capacidad de corriente de la celda disminuye. El proceso de sulfatación puede continuar hasta que se ha perdido tal proporción del área de los electrodos, que la batería se vuelve demasiado débil e inútil. Además, el sulfato es quebradizo y puede despren~ derse del electrodo. Generalmente cae en el fondo forruando un área de redi'mento1 pero puede alojarse entre las placas de- los electrodos. ocasio~ nando un corto en la celda. Para reducir la sulfatación, la celda de plomo-ácido debe mantenerse cargada y el nivel del electrofito debe mantenerse po·r lo menos a 9 mm arriba de las placas Otro problema con esta celda resulta de la actividad de la. electrólisis durante la carga. Téngase presente que, cuando se sobrecarga una celda,. el exceso de iones hidrógeno y iones oxígeno se convierte en gases que e~capan, reduciéndose el nivel de agua del electrolito. Esto suc;ede aun durante la carga normal; pero en menor grado. Finalmente, la cantidad de agua se puede reducir a un punto en que el nivel del electrolito sea demasiado bajo y el contenido relativo de ácido sulfúrico sea excesivo. Esto hace que las áreas expuestas de los electrodos. se sulfaten más rápidamente y el electrolito, excesivamente fuerte, atac.itrá al rniembro de soporte de la celda, el cual no debe reaccionar con la solución. El nivel del electrolito debe revisarse periódicamente y agregarse agua destilada para mantener el nivel aproximadan1ente a• un centímetro por encima de las· plac.as de los electrodos. En este tipo de celda, el electrolito también puede congelarse en· tiempo de frío, especialmente si la celda no está totalmente cargada y la densidad del electrolito es baja. La razón es que, en su mayor parte, el elcctrolito es agua, la cual se congela antes que el ácido sulfúrico. Y cuando el agua se congela, se expande haciendo que se deformen las placas de los electrodos. RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen O Cuando se quita la corriente de carga de la celda de plomo-ácido, ocurre una actividad química .Inversa a !a que tiene lugar durante la cargo. Esta acción química hace que s.e pr6duzco un potencial positivo en un electrodo y un potencial negativo en el otro. :O Cuando está totalmente cargada, la celda de plomo-ácido tiene un voltaje de salida sin cargo de aproximadamente 2.1 volts. El voltaje de salida se reduce a unos 2 volts cuando la celda está pasando corr'!enfe. O Se considera que la celda de plomo-ácido está deScargada cuando su voltaje de salida cae a 1.75 volts. D El estado de la carga de uno celda se puede determinar midiendo la densidad del electrolito con un hidrómetro. O Una celda completamente cargada tiene una densidad de l .280; una celda descargada, de l .11 O. O los acumuladores se pueden coraor con cargadores de corriente constante o de voltaje constante. Ambos tipos de cargador se pueden usar para proporcionar una carga rápida, lenta o de flotación. El método de carga a corriente constante con carga lehta es el 'más seguro, pero el más prolongado. :0 El método de carga rápida ¡on- voltaje constante es el más breve, pero puede dañar las baterías que no estén en buenas condiciones. Este método también se llama carga decreciente, debido a que la corriente de carga disminuye al cargarse la batería. O la sulfatación ocurre cuando una batería de plomo-ácid6 permanece parcialmente descargada durante un largo periodo. Efectivamente, la sulfat<;ición hace que se pierdo parte del electrodo. preguntas de repaso l. ¿ Cuál es el voltaje de salida de una celda plomo-ácido en el instante de quitar la corriente de carga? Explique. 2. Explique brevemente la fonna en que se origina un poten~ial eri los electrodos de una celda plomo-ácido. 3. ¿A qué voltaje de. salida se considera 'descargada una celda de plomoácido? 4. ¿ Cómo se relaciona la densidad del electrolito con la carga de una celda de plomo-ácido? 5. ¿Cuál es la densidad en una celda plomo-ácido totalmente cargada? ¿ Cuál es en una celda descargada? 6. ¿Se puede usar c-a para cargar un acumulador? 7. ¿Qué es carga decreciente? 8. ¿ Qué es sulfatación?. 9. ¿ Por q~é debe agregarse periódicamente. agua destilada a un acumulador de plomo-ácido? 10. ¿Por qué es una_ buena práctica el mante'ner los acumuladores totalmente cargados en todo momento? 6-44 LA CELDA ALCALINA celda alcalina secundaria La celda alcalin(l, es mucho más costosa que la celda de plomo~ácido, pero continúa en uso, debido a que requiere mucha menor atención que la celda de plomo-ácido y porque tiene una vida útil mucho más larga. Además, los· electrodos están hechos de metales - ligeros, de manera que la celda misma no es tan pesada como la celda de plomo-ácido. Según se estudiará posteriormente, el electrolito de una celda· alcalina no cambia químicamente durante la carga y la descarga, de manera que no tiende a congelarse tanto como el electrolito de una celda de plomo-ácido. Debido a esta. propiedad, la densidad de la celda alcalina no cambia, de manera que no se puede_ tomar como método para comprobar el estado de la carga de la bate ría. Solución alcali11a. KOH y H20 ,Básicamente, la celda alcalina debe su nombre a que su electrolito es una solución alcalina, no ácida. Este es simplemente otro tipo de substancia química que reacciona con los metales en forma diferente de como lo hace el ácido. Los tipos más comunes de celdas alcalinas son la celda de óxidos de níquel y hierro, inventada por Thomas A. Edisón, la celda de níquel-cadmio y la de plata-cinc. Cada una de estas celdas consta básicamente de un electrodo de metal puro, un electrodo de óxido metálico y un electrolito alcalino de hidróxido de potasio (KOH) mezclado con agua destilada (H,O). LA CELDA .ALCALJN A 6-45 carga Básicamente, la celda alcalina funciona en forma similar a la ácida, ya que los materiales de los electrodos cambian durante los ciclos de carga y descarga. Sin embargo, el electrolito no cambia. Todas las celdas alcalinas funcionan en forma similar. Antes que nada, conviene saber que el óxido de metal es el mismo metal combinado con oxígeno. Cuanto mayor sea el número de átomos de oxígeno con los que se combina, mayor será el número de rnoléculas de óxido que habrá y viceversa. Cuando la celda alcalina está descargada, ambos electrodos están formados por óxido de metal. Como los electrodos no son diferentes, no producen una fem, pero cuando se conecta una fuente de carga a la c:::elda, la fem de la fuente produce la electrólisis del electrolito. El electrolito se separa en un número igual de iones positivos y negativos. Sólo los iones negativos --que son iones oxígeno- reaccionan con los electrodos, de manera que se puede no tomar en cuenta al resto de la solución. Los iones oxígeno negativos son repelidos del electrodo negativo y atraídos. hacia el electrodo positivo debido a la polaridad de la fuente de carga. Cuando un ion oxigeno llega al electrodo positivo, repele electrones de la molécula de óxido metálico, haciéndola positiva. Entonces el ion oxígeno negativo es atraído hacia el ion de óxido metálico y se combinan para hacer más óxido del electrodo. Los elec~ trones liberados por las moléculas de óxido son atraídos del electrodo por la fuente de carga, ,para producir parte de la corriente de carga. Descargada En carga Fuente cargadora KOH y H¡O 6-46 LA CELDA ALCALINA Fuente de car a + r--,,--,----, Fuente Aumento del óxido de metal de carga í + +f------1 Oxido metálico Totalmente cargada Metal puro carga ( cont.) Cuando un ion oxígeno se combina con .e] electrodo positivo, el electro1ito se desequilibra eléctricamente, adquiriendo una carga positiva. La atracción positiva del electrolito hace que las moléculas de óxido metálico del electrodo negativo se separen en iones metálicos positivos y iones oxígeno negativos. Entonces, la solución atrae a los iones oxígeno hacia ella. Además, los iones positivos de metal en e.l electrodo atraen electrones de la fuente de carga para constituir el resto de la corriente de carga. Como el electrodo negativo 1ibera un ion oxígeno, se hace menos óxido. En este proceso, el electrodo positivo continúa tomando. iones óxígcno del electrolito para forrnar óxido y el electrodo negativo sigue desprendiendo iones oxígeno para dejar de ser óxido. El.electrodo positivo libera electrones y el electrodo negativo atrae electrones para formar la corriente de carga. Esto se repite haS:ta que el electrodO negativo ya no tiene átomos de oxígeno y· se convierte en metal puro y el electrodo positivo queda completamente oxidado: entonces, la celda estará completan1ente cargada. Nótese que, para cada ion oxígeno que el electrolito cede al electrodo positivo, del electrodo negativo se recibe otro que lo substituye. Por 1o tanto, la naturaleza del clcctrolito nunca cambia. LA CELDA ALCALINA 6-47 cómo se produce una fem Probablemente ya se habrá notado que, durante el ciclo de carga, se' producen iones positivos en ambos electrodos. Pero en el electrodo positivo, los iones positivos se neutralizan al combinarse con los iones oxígeno negativos. En el electrodo negativo, los iones positivos se neutr'alizaban con los electrones de la fuente de carga. Por lo tanto, durante el periodo de carga, la celda alcalina no produce una fem propia. Almacena energía química, igual que la celda de plomo-ácido, pero en cuanto la fuente de carga se retira, la reacción química se· invierte. Los iones oxígeno negativos en el electrolito ya no son repelidos por el electrodo de metal puro. En cambio, reaccionan con el electrodo y hacen que los átomos de metal liberen electrones. Entonces, los iones positivos de metal atraen a los iones oxígeno negativos, combinándose. con ellos, para producir una pequeña cantidad de óxido metálico neutro. Los electrones que son liberados, se acuinulan Cn el electrodo de metal puro para darle una carga negativa. Cuando esta carga negativa es lo suficientemente grande, los iones oxígeno en el elcctrolito son repelidos para evitar oxidación ulterior del electrodo. · Como se han sacado iones oxígeno negativos del electrolito, éste adquiere una carga positiva. La atracci6n poshiva del electrolito hace que algunas de las moléculas del electrodo de óxido de metal se separen en iones positivos de óxidn n1etálico y iones oxígeno negativos, los cuales son atraídos hacia el electrolito; esto continúa hasta que el electrolito se vuelve nuevamente neutro. Los iones positivos que han quedado en el óxido n1etálico originan una carga positiva. La diferencia de potencial existente entre los dos electrodos es la fem de la celda. En el proceso en que se produce una fem, el electrodo de metal puro ( - ) se oxida ligeramente y el electrodo de óxido metálico ( + ) se vuelve menos oxidado. Sin embargo, como los iones. oxígeno que fueron depositados en el electrodo negativo fueron substituidos por los iones oxígeno liberados en e.l electrodo positivo, el electrolito no cambia. Después de retirar la fuente de carga, el proceso se invierte. El electrodo· de metal puro libera electrones y atrae iones 011.íg.eno del elei:trolito para 011.i· darse ligeramente. El electrodo de óxido metálico libera iones oxigeno negativos pa'ra volverse llgeramente monos 011.ldado. Los electrodo¡ desarrollan cargas pa· ra producir una fom o·-2 o-2 -KOH y HzO LA CELDA ALCALINA ciclo de descarga Esencialmente, cuando la celda alcalina se descarga, simplemente con~ tinúa el proceso que produjo la fem, Sin paso de corriente, la actividad cesa, debido a que la carga negativa en el electrodo de metal puro evita toda oxidación ulterior, Pero cuando se conecta una carga a la celda y hay flujo de corriente, los electrones salen del electrodo negativo y en~ tran en el electrodo positivo. El número de carga en los electrodos, dis~ minuye. Pero· esto permite nuevamente. que iones oxígeno negativos del En ·tanto fluye corriente de descarga, el electrodo de metal puro ( - ) se oxida cada vez más. El electrodo de óxido ( +) queda menos oxidado cada vez Metal puro Oxido de metal KOH y H20 Cuando ambos elettrodos tienen un contenido de oxigeno similar, la celda está completamente descargada electrolito se combinen con átomos metálicos del electrodo negativo, para liberar más electrones que substituyan a los que se han incorporado al .flujo de corriente. Y, como resultado, el electrodo de 6xido metálico li~ bera iones oxígeno que substituyen a los que ha liberado el electrolito; por lo tanto, se originan nuevos iones metálicos positivos y. iones oxígeno negativos, los cuales substituyen a los que ha neutralizado eJ flujo de corriente. Debido a esto, continúa pasando una corriente de descarga, el electrodo de metal puro comienza a transformarse cada vez más en óxido metálico y el electrodo positivo se vuelve cada vez menos óxido metálico. Cuando la celda está descargada, ambos electrodos tienen la misma cantidad de oxígeno y la celda está demasiado débil para Juncionar y se debe cargar nuevamente. Pero, en todo el proceso, el electrolito no ha cambiado; siinplemente ha intercambiado iones oxígeno entre los electrodos. LA CELDA ALCALINA Tipo de placa sintetizada Tipo de botón Resorte de contacto Cubierta Empaque Polo negativo~ Electrodo negativo envuelto en malla Placas positivas Espaciador de metal extendido Electrodo positivo envuelto en malla Placas negativas La celda a1calina de Ílíquel~cadmio se ha convertido en una de las baterías más usadas, especialmente en equipo portátil celdas alcalinas típicas La celda alcalina más antigua que se Sigue usando es la celda de níquelhierro, llamada generalmente celda de Edison. ·En ella se usa un electrodo positivo de bióxido de níquel (Ni02 ) y un electrodo negativo de hierro puro ionizado (Fe). Durante el ciclo de descarga, él electrodo negativo se transforma en óxido de hierro (FeO,) y el electrodo positivo en óxido de níquel (Ni,O,). Cuando está totalmente cargada, esta celda produce aproximadamente 1.37 volts, que se reduce aproximadamente a 1 volt cuando se considera la celda descargada. La celda de Edison se usa principalmente en señales de ferrocarriles y telégrafos así como en lámparas portátiles. Otra celda alcalina que se usa cada vez más es la de níquel~cadmio. Fue inventada en Suecia a principios de siglo, pero construirla no fue práctico, sino hasta hace relativaménte po~o tiempo. Consta de un electrodo positivo de dióxido de níquel (Ni0 2 ) y un electrodo negativo de cadmio puro (Cd) que se transforman respectivamente en óxido de níquel (Ni3 0,) y óxido de cadmio {Cd0 2 ) durante la descarga. La celda produce un voltaje en circuito cerrado de aproximadamente 1.2 volts, la cual permanece relativamente invariable durante el ciclo de descarga. Estas celdas se pueden construir de tamaño pequeño y de sólida consistencia se usan mucho en equipo portátil pequeño. Un reciente progreso lo collstituye la celda de plata-cinc que tiene un electrodo positivo de óxido de plata ( Ag,O) y un electrodo negativo éle cinc puro (Zn). Durante el ciclo de descarga, el electrodo positivo pierde gran parte de su contenido de óxido y comienza a cambiar a plata pura (Ag); el electrodo negativo comienza a transfo'rmarse en óxido de cinc (ZnO). Una celda de plata-cinc totalmente cargada transmite una fem de circuito cerrado de aproximadamente 1.86 volts, que desciende a 1.6 volts cuando la celda está descargada. 6--50 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen O Las celdas alca11nas secundarias contienen soluciones alcalinas como electrolitos, en lugar de ácidos. ,O Las celdas alcalinas requieren menos atención y tienen vidas útiles más largas que las celdas de plomo-ácido; sin embargo, son mucho más costosas. lo densidad del e!ectrolito no se puede usar para determinar el este1do de carga de una celda alcalina. Esto se debe a que el electro!ito no cambia químicamente durante los proces_os de carga y descarga. o· Una celda alcalina descargada tiene dos electrodos de óxido metálico y un electrolito alcalíno. 10 La corriente de carga produce actividad química dentro de la celda, O que convierte a un electrodo en metal puro, en tanto que al otro lo oxida más. ,O Cuando se retira la fuente de carga, la actividad química en la celda se invierte y produce una carga positiva en un electrodo y carga negativa en el otro. ,O Un tipo de celda alcalina uso un electrodo positivo de dióxido de níquel y un electrodo negativo de hierro puro. A esto celda níquel-hierro se le' Hamo también celda de Edison. O Cuando está totalmente cargada, fa celda de Edison tiene un voltaje de salida de aproximadamente 1.37 volts. 10 La celda de níquel-cadmio tiene un electrodo positivo de dióxido de níquel y un electrodo negativo de cadmio puro. Al cargarse, produce un voltaje de salida de aproximadamente 1.2 volts. O La celda de plata-cinc tiene un electrodo positivo de óxido de plata y uno negativo de cinc puro; cuando está totalmente cargada su vol.tate de salida es de aproximadamente 1.86 volts. O El electrolito de la mayor parte de las celdas alcalinas es hidróxido de potasio mezclado con agua desHlodo. preguntas de repaso l. En una celda alcalina secundaria, ¿ existe alguna relaci6n entre la densidad del electrolito y el estado de carga de la celda? 2. ¿ Cuáles son las ventajas que tiene una celda alcalina sobre una celda de plomo-ácido? 3. ¿ Está cargada o descargada una celda alcalina cuando ambos electrodos son óxidos metálicos? ' 4. ¿ Cuál es la funci6n der electrolito en una celda alcalina? 5', ¿ Qué es una celda de Edison? 6. En una celda alcalina cargada, ¿ es positivo o negativo el electrodo de metal puro? 7. ¿ Qué efecto tiene la corriente de carga sobre el electrolito de una celda alcalina? 8. ¿ Por qué el electro1ito de una celda alcalina no tiende a congelarse tanto como el de una celda de plomo-ácido? 9. ¿ Qué es un óxido metálico? 10. ¿ Qué electrolito se usa en la mayor parte de las celdas alCalinas? CARACTERÍSTICAS DE LAS BATERÍAS 6-51 baterías de celdas múltiples Se ha explicado anteriormente que, aunque los términos pila y bate~ ría se usan actualmente en forma indistinta, en una época el término batería se usaba sólo para designar una combinación de celdas. La mayor parte de las aplicaciones, el voltaje y. la corriente que puede producir una sola celda no son suficientes, de manera que rnuchas baterías disponen de com.binaci6n de celdas. Cuando se necesita un voltaje más alto, las. celdas se conectan en serie de manera que sus fem se suman. Las celdas se pueden conectar dentro de la batería o combinarse baterías separadas para obtener mayor voltaje. Todas las polaridades tienen que estar en la niisma dirección; de lo contrario, los voltajes se restarlan, En una combinación en serie, .la misma corriente pasa por todas las celdas, de manera,que en este tipo de pila no aumenta la capacidad de corriente. En efecto, la corriente total que puede producir la batería ser"á la que corresponde a la celda más débil. En muchas linternas se conectan en serie tres pilas de 1.5 volts para prender un foco de 4.5 volts. .:'....L Ll'- :t_f_ :t-L .t + T T 1-1/1 -~I~-~+>----~+~--1---~~I Cuatro pilas de 1.5 volts conectadas en paralelo producirán una fem de 1.5 volts con una capacidad de corriente cuatro veces mayor que la de una sola celda Para aumentar la cap(}fcidad di! corriente, las celdas deben conectarse en paralelo. Entonces cada celda suministrará su propia corriente y la capacidad total de corriente será igual a la suma de la de todas las celdas. También en este caso, las celdas deben conectarse con la misma polaridad. De lo contrario, unas celdas transmitirán corriente a otras y la combinación estará en corto circuito. .t\den1ás 1 todas las celdas deben tener la misma capacidad de voltaje, pues de otra manera, la qut tenga mayor voltaje transmitirá corriente a la que lo tenga menor. Conectando celdas en combinaciones en serie y paralelo, se pueden obtene,r mayores capacidades de voltaje y corriente. 6-52 CARACTERfSTICAS DE LAS BATERiAS tipos de baterías , - 45Volls + Una batería do 45 volts tiene 30 cel, das de. 1.5 volts conectadas en serie Una batería de automóvil de 1.2 volts tiene seis celdas de plomo-ácido de 2 volts conectadas en serie + j -,- 45 Volts _I 45 Yo Is -,- 90 Volts --45 Volts 45 Volts-- Cuatro baterías .de 45 v:o·lts están co· nectadas en una combinación en serie y paraielo para producir una fuente de 90 volts y alta corriente CARACTERÍSTICAS DE LAS BATERÍAS 6-53 voltajes nominales Ya se ha estudiado que la salida de voltaje de una batería depende solamente de los materiales que se utilicen como electrodos y electrolitos. La cantidad de material que se use, o bien el tamaño físico de la bateria no afecta la capacidad de voltaje de ésta. Cada combinación específica de productos químicos produce una fem específica. La única forma en que la tensión nominal puede aumentar es por medio de la conexi6n en serie de un mayor número de celdas. Las baterías se clasifican según su voltaje sin ca.rga) o sea, la fuerza electromotriz producida por la batería cuando n,o transmite corriente. Cuando sí está suministrando corriente, el voltaje de la batería se reduce ligeramente ~aproximadamente a 0.1 volt por celda. El voltaje con carga desciende aún más en el caso de .que las baterías estén gastadas. Esto se explica en la página 6'~54. Por esta razón, si se prueba una batería cuando no suministra corriente, el voltaje obtenido carece de significa~ ci6n. Debe derivarse la batería, de manera que tran.smita su corriente nominal, para observar la magnitud de la caída _de voltaje. Si la caída de voltaje es muy grande, la hatera está desgastada. Hay probadores de voltaje _con resistencia en derivación que se usan para probar acumuladores en esta fonna El resistor en derlvació11 de este voltímetro permite el paso de altas corrientes de m_anera que se puede comprobar el voltaje de la haterta con carga 6-54 CARACTERiSTICAS DE LAS BATERiAS resistencia interna El voltaje de salida de una batería cae cuando alimenta corriente, debido a que la batería tiene una resistencill interna, la cual resulta de la oposición que ofrecen los electrodos y el electrolito al flujo de corriente. Cuando la corriente fluye a través de esta resistencia interna, una parte del voltaje de la batería cae, de esta manera queda menos voltaje disponible en las terminales de salida. AJ gastarse la batería, los electrodos y el electrolito de la celda se deterioran y se vuelven cada vez peores conductores. Entonces, la resistencia de las celdas aumenta y el voltaje de salida disminuye. En el caso de que una batería esté gastada, la resistencia interna es tan grande que el voltaje se reduce hasta el punto en que la batería resulta inútil. La resistencia interna de una celda seca suele ser dé sólo unos 0.2 ohms; pero si Una batería consta de seis celdas secas, la resistencia interna total será de 1.2 ohms. Seis seldas secas de 1.5 volts, producen un voltaje de circuito abierto de 9 volts. Pero en un circuito que tome 500 miliai.nperes, el voltaje sería de 8.4 volts. Al desgastarse la hatéría y aumentar su resistencia interna a un total de 3.6 ohm_s, la fem de salida se reduciría a 7.2 volts. CARA~TERiSTICAS DE LAS BATERÍAS 6-55 corrientes nominales El tainaño físico de una batería no tiene ningún efecto sobre la fem que produce, pero sí afecta la cantidad de corriente que puede producir la .batetía. Cuanto mayor sea el área de los electrodos, mayor será la corriente que pueda producir la batería. A ello obedece que· los acumuladores se construyan con placas entrelazadas. Ambos lados de cada una de las placas de determinado electrodo pueden suministrar corriente. El entrelazado de las placas también hace posible acercar los electrodos, lo cual reduce la resistencia interna de la batería de manera que las corrientes elevadas no reduzcan el voltaje de salida tanto como lo harían de otra manera. Las baterías se clasifiCan según la cantidad de corriente que pueden suministrar en un tiempo dado. La clasificación se hace en ampere-horas. En el caso de los acumuladores, el tiempo normal que generalmente dura es de 20 horas. De esta manera, si un acwnulador tiene clasificación de 100 ampere-horas nominale~, esto significa que suministrará 5 amperes durante 20 horas antes de que su fem disminuya al nivel de descarga, que es de 1. 75 volts por celda. Pero también puede suministrar más corriente por menos tiempo, o menos corriente durante más tiempo; la clasificación en ampere-horas es la misma. Por ejemplo, puede producir 50 amperes durante dos horas o 4 amperes durante 25 horas. Cuanta menos corriente suministre, más tiempo durará. 6-56 CARACTERÍSTICAS DE LAS BATERÍAS corrientes nominales ( cont.) Además, para la clasificación básica de una batería se supone que ésta funciona a una temperatura de 27° C (80° F). A bajas temperaturas, la actividad química de la batería se hace más lenta y la batería no puede proporcionar la misma cantidad de corriente. Por lo tan.to, las baterías que se usan en el exterior, por ejemplo las de automóvil, tienen, además una clasificación de ampere~horas para temperaturas bajas, por ejemplo para -18° C (0° F). 9 8 Horas de descarga 6 5 4 3 2 o 10 20 30 ~ ~ 40 ~ u ~ ~ 50 60 m ~ e m c. E 70 < 80 90 Esta curva muestra las diferentes córnbinaciones corrientetiempo que se pueden .obtener con una uriidad de 100 ampere~horas Algunos acumuladores para lámparas móviles están clasificados para funcionar durante 4 horas; sin embargo, la clasificación se indica en ampere-horas. Ótro método, más antiguo, para clasificar la corriente, que a veces también se indica, es según la corriente máxima que una batería puede suministrar durante 20 minutos. Esto sólo se indica en amperes, y no debe considerarse corno una clasificación de ampere-horas. Se conoce como capacidad de 20 minutos. La clasificación en ampere-horas se especifica para uso continuo durante cierto periodo. En realidad, si la batería sólo se usa intermitentemente, durará más de lo que indica su clasificación, debido a que puede recuperarse entre los ciclos de descarga. Esto ocurre especialmente en las pilas secas, que generalmente se diseñan para usarse sólo por periodos de 15 o 20 minutos. Comúnmente, como las pilas secas no pueden generar altas corriente, su clasificación se da en miliampere-horas o microamperehoras. ¡ff;' l", .... "'<?, -~ OTRAS CELDAS VOLTAICAS otras celdas voltaicas e~~) \,;\,, * /,) ((t~.".P:. 'f/.1:/'''(\ "''. ,1Í" ,.;.:.;:~--.-~'' La batería se basa casi totalmente en la energía quíQ}ica d~l '.~~~tr~- .... lito para que los electrodos produzcan carga. Por otra parte, <en¡¡;elfavcl/'. '! lumen 1 se estudió cómo se pueden usar otras formas de energía para producir cargas eléctricas. El magnetismo es el tipo de energía que se usa más comúnmente. Los dispositivos que producen energía eléctrica mediante el magnetismo corresponden a una categoría conocida como generadores de e-e y de e-a, que se estudian en la última parte .de este volumen. También se pueden aprovechar la luz y el calor como fuentes de energía para generar una fem. Las · fuentes que funcionan mediante luz se conocen como celdas fotovoltaicas, y las que funcionan por medio de calor se conocen como celdas t~rmoeléctricas. También se puede generar una fem a base de los efectos triboeléctrico y piezoeléctrico; pero, generalmente estos efectos no se usan en fuentes de energía. r, 6-58 OTRAS CELDAS VOLTAICAS celdas fotovoltaicas y termoeléctricas Las celdas fotovoltaicas constituyen una de las tres principales categorías de fotoceldas. Las otras dos las constituyen las celdas fotoconductoras y las fotoemisoras. Sin embargo, estos dos tipos de celda no son fuentes de energía, ya que deben ser energizadas por una fuente de energía para que puedan funcionar. Básicamente, la celda fotoconductora es un dispositivo de resistencia variable que hace posible el paso de mayor corriente en un circuito, cuando incide luz sobre ella; y una celda fotoemisora generalmente es un tubo electrónico con un elemento que emite electrones a una placa. Sin embargo, estos dispositivos no son celdas voltaicas debido a que no producen una fem por sí mismos. La celda fotovoltaica consta de dos semiconductores diferentes que están unidos. Y cuando la luz incide sobre uno de los materiales semiconductores, la energía liberada por la luz hace que electrones libres crucen la unión hacia el' otro material semiconductor. De esta manera, cuando la luz incide sobre la celda, un lado de ésta queda con una carencia de . electrones y el otro con un exceso; así, se produce una fem entre los dos materiales. Sin embargo, cuando se retira la fuente de luz, los electrones regresan de la unión y la fem se redU:Ce a cero. La celda termo-eléctrica aprovecha la energía calórica en la Únión de dos metales distintos para hacer· que los.- eleétrones crucen dicha unión. Igual que en el caso de la .fotocelda, la celda termoeléctrica pierde su fem cuando se retira la fuente de calor. Ambos tipos de celdas generan sólo una fracción de volt, pero pueden sumarse much.as de ellas en serie para aumentar la fem. Una serie de celdas termoeléctricas interconectadas, se llama termo pila. A las celdas termoeléctricas generalmente se les conoce como termopares. La luz o la energía calórica pueden originar una transferencia de electrones entre dos materiales diferentes para producir una fem Celda fotrivoltaica Unión 1 1 En las celdas fotovoltaicas se usan materiales semicon· ductores distintos y en las celdas termoeléctricas se usan metales clifer.entes. Cuando se retira la luz o el calor, la fem disminuye nuevamente a cero 6-59 OTRAS CELDAS VOLTAICAS celdas solares Nótese que las celdas fotovoltaica y termoeléctrica básicas tienen una utilidad limitada como fuentes de energía debido a que pierden su fem ct1<1.ndo desaparece el suministro de energía calórica o luminosa. Por si mismas, estas celdas generalmente se usan como fuentes de señal, no como fuentes de energía. Pero, cuando se combinan ~on acumuladores químicos, se convierten en buenas fuentes de energía. Generalmente ésta es la forma en que las celdas solares aprovechan la euergía solar, cuando se usan en radios portátiles y satélites artíficiales. Celda termoeléctrica Fotocelda Batería ~Bateria Una celda solar tiene celdas fotovoltaicas o termoelécbicas que sirven como pilas primarias para mantener cargado un acumu- lador Las celdas fotovoltaicas y termoeléctricas se utilizan como fuentes primarias para cargar un acumulador. Luego, al, desaparecer la fem de las celdas primarias en el ocaso del Sol, los acumuladores continúan suministrando potencia. Los acumuladores se recargan repetidame.nte cada vez que los rayos del Sol inciden sobre las celdas primarias. La celda fotovoltaica aprovecha directamente la energía lunúnosa del Sol; pero las celdas termoeléctricas aprovechan el calor de los rayos del Sol. Se emplean lentes de varios tipos para concentr:ar los rayos de manera que las celdas se hagan más efectivas y se conectan numerosas celdas en serie para producir la fem conveniente. 6-60 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen O Cuando se conectan celdas en serie, sus volta¡es de salida se suman., Sin embargo, lo corriente total de salida no, aumenta. 10· Cuando se conectan celdas en paralelo, la corriente tata! de salida es igual a la suma de las corrientes de cada una de las celdas. Sin embargo, el voltaje total de salida no aumenta. O Cuando no alimento corriente, lo clasificación de voltaje de la botería es igual a su voltaje de salida. ¡O La l'esis~ tencio inte.rna resulta de la oposición al flujo de la corriente que ofrecen lo·s electrodos y el electrolito. D Cuanto mayor sea el área superficial de !os electrodos, más corriente puede producir uno batería. 10 Lo clasificación de corriente de una batería se especifica en ampere-horas. ,O Los dosificaciones de corriente generalmente se especifican para una temperatura de 27° C (80° F). A ba¡as temperaturas, la actividad química de una batería se hace lenta, de manera que Ja clasificación de corriente disminuye. O Las clasificaciones de ampere-horas se refieren a uso continuo. ;0 SI una batería se usa intermitentemente, durará más de lo que sefiala la clasificación de ampere-horas. O Uno celda fotovoltaka produce una fem cuando la luz incide sobre ella. Cuando se retira fa fuente de luz, la fem baja a cero. 10 Una celda termoeléctrica produce uno fem al ser calentada. O Una disposición en serie de. celdas termoeléétricas recibe el nombre de termopila. O la celda solar consiste de una celda fotovoltaica o termoeléctrica combinada con una botería química. preguntas de repaso 1. ¿ Qué significa voltaje sin carga de una batería? 2. ¿ Qué produce· la resistencia interna de una batería? 3. Si una batería de 6 volts tiene una resistencia interna de 0.1 ohm, ¿ cuál es su voltaje de salida cuando alimenta a una corriente de 5 amperes? 4. ¿ Cuál es el voltaje de salida de 6 baterías de 2 volts, conectadas en serie acumulativa? ¿ Cuál será el voltaje de Salida si se conectan en paralelo? 5. Una batería tiene una clasificación de 80 ·ai:npere-horas, ¿ cuánta corriente continua puede suministrar durante 10 horas? 6. ¿Durante cuánto tiempo puede la batería de la pregunta 5 suministrar 4 amperes de corriente en forma continua? 7, ¿ De qué manera afecta la temperatura en la clasificación de corriente de un acumulador? 8. ¿ Por qué no se usan generalmente las celdas fotovoltaicas y termoeléctricas como fuentes de energía? 9. ¿ Qué es una celda solar? 10. Dos celdas, cada una con una resistencia interna de 0.2 ohms, se conectan en paralelo. ¿ Cuál es la resistencia interria total? 6-61 GENERADORES generadores i{¡., Hasta aquí, ya se explicó cómo se transforman tres clases diferentes de energía en energía eléctrica. Las baterías transforman la energía química en electricidad; las celdas fotouoltaicas, la energía luminosa en electricidad; y, finalmente, los termopares convierten la energía calórica en electricidad. Ahora se estudiarán los dispositivos que transforman la energía mecánica en energía eléctrica. A estos dispositivos se les llama generadores. Básicamente, un generador ptodllce electricidad por la rotación de un grupo de conductores dentro de un campo magnético. Por lo tanto, la energía que entra a un generador es la energía mecánica necesaria para hacer que giren conductores. Esta energía puede provenir de motores de gasolina o diesel, o bien de turbinas de vapor, motores eléctricos, agua corriente y hasta de reactores atómicos. De hecho, todo lo que pueda hacer girar a un eje puede ser la energía que entre· a un generador eléc~ trico. A la salidá del generador se obtiene. la fern que se induce en los conductores cuando éstos se mueven a través del campo magnético. Como un generador requiere un campo magnético para funcionar también po~ dría definirse como un mecanismo que convierte energía mecánica en energía eléctrica por medio de un campo magnético o por inducción -í/( magné(ica.:;., Los principios de la inducción magnética se estudiaron en lo.s volúmenes 1 y 3. i I' 1 I¡ ¡: Un molino de· viento es fuente movida por energía cánica 1: 1 i; 1: 11 . Un generador de diesel es una fuente· movida ·por energía mecáoica Un generador eléctrico convierte la energía mecánica en energía eléctrica CAMPO MAGNETICO !!!!!!!!l ¡ l':aNDUCTORES ROTATORIOS La energía mecamca hace que los conductores giren en un campo magª nético, lo que- produce una fem inducida en los conductores. La fuente movida por energía mecánica puede ser cualquier cosa que haga que los conductores giren 11!111111 ¡~J GENERADORES generadores ( cont.) Aunque se clasifican de muchas maneras, existen sólo dos tipos básicos de generador: generadores de e-e que tienen una salida de voltaje continuo y los generadores de e-a' que tienen una salida de voltaje alterno. Se obseIVará que los principios de funcionamiento para ambos tipos de generador son similares en muchos sentidos. CAMPO MAGNETICO lllllllll Una rueda hidráulica es una fuente movida por energía mecánica f ll!l!llll ONDUCTORES OTATORIOS Un motor de gasolina es una fuente movida por energia mecánica Desde el_ punto de vista de la cantidad total de potencia producida,. los generadores constituyen la más importante fuente de energía de las que se usan actualmente en el mundo. Ninguna otra fuente práctica de energía puede producir las grandes cantidades de potencia eléctrica que producen los generadores. Sin en1bargo, esto no significa que los generadores constituyan la mejor fuente de energía para todas las aplicaciones. Deben estar localizados en la fuente de energía mecánica o cerca de l'l1a, y por lo tanto, a diferencia de las baterías, no se pueden usar en los casos en que se requieren fuentes de energía portátil~s. 1\demás, a menudo resultan antiecon6micos cuando se trata de producir poca potencia. 6-63 EL GENERADOR DE C-C '*· el generador básico de e-e 1: 1',1 'I i¡ 'I El generador básico de c-c tiene cuatro elementos principales: 1) un campo magnético; 2) un conductor único o en espira; 3) un conmutador y 4) escobillas. El campo magnético· puede proporcionarlo bien un imán permanente o un electroimán. Por el momento, se supondrá que se usa un imán permanente. Según se aprecia, se puede considerar que el campo magnético está formado por líneas de flujo magnéticas que forman Un circuito magnético cerr'ado. Las líneas de flujo salen del polo norte del imán, cruzan el entrehierro que hay entre los polos del imán, entran al polo sur y luego atraviesan el imán, para entrar al polo norte. !' Las cuatru partes principales de un generador básico de c-c son (1) un campo magnético; (2) un conductor simple o una espira; (3) un conmutador; y (4) es<obl· llas. Circuito magnético !,, , ......~-,Espira ·J---- ~-Escobilla Campo magnético en el entrehierro ';{... l ]: Conmutador El conductor único tiene forma de espira y está colocado entre los polos magnéticos .. Por lo tanto, la espira_ se halla en el campo magnético. En tanto la espí'ra no gire, el campo magnético no tiene efecto sobre e1la; pero ,al girar, corta las líneas de flujo magnético y, según se ha visto en los volúmenes 1 y 3, esto hace que se induzca una fem en la espira. Se verá que, para cada rotación completa de la espira, la amplitud y dirección de la fem inducida sigue un ciclo de una onda sinusoidal. Por lo tanto, al girar la espira, se obtiene un voltaje sinusoidal o de c-a en los extremos de la misma. Como, por definición, los generadores de c-c tienen salidas de c-c, el voltaje de c-a debe transformarse en voltaje de c-c. Esto se hace mediante un conmutador. La salida de e-e del conmutador se transfiere a un circuito externo por medio de escobill'as, también llamadas carbones. ! 6-64 EL GENERADOR DE e-e producción de voltaje En este punto, hay que revisar algo de la teoría básica del generador, la cual se expuso en los volúmenes 1 y 3. Está teoría se aplica no .sólo a los generadores de e-e que se están estudiando ahora, ::dno también a generadores de e-a. Siempre que haya un movim.iento relativo entre un campo magnético y un conductor y la dirección del movimiento sea tal que el conductor corte líneas de flujo del campo magnético, se tiene una fem inducida en el conductor. Por lo que respecta a los generadores, la magnitud de la fem inducida depende principalmente de Ia intensidad del campo magnético y de la rapidez con la que se cortan las líneas de flujo. Cuanto más intenso sea el campo o mayor sea el número de líneas de flujo cortadas en un tiempo dado, mayor será la fem inducida. Para los genera~ dores, la dirección o polaridad de la fem se determina por la regla de la mano izquierda. Según esta regla, se extienden el pulgar; índice y dedo medio de manera que queden colocados en ángulos rectos entre sí. Luego, si se señala con el índice en la dirección del campo magnético y el pulgar señala la dirección de movimiento del conductor, el dedo medio señalará la dirección del flujo de la corriente. Aplicando la regla de la mano izquierda al generador básico de una espira, en la ilustración se puede apreciar que se tienen dos fem en la es~ pira, al girar. Estas se inducen en lados ,op·uestos de la espira y tienen amplitudes iguales. Sus direcciones son tales que están en serie con respecto a las terminales abiertas de· la¡ espira. En efecto, la amplitud del voltaje en las terminales de la espira es lo doble de la amplitud del voltaje inducido en ambos lados de la espira. Dirección del movimiento del cond; Dirección del campo magnético Dirección de rotación ......_ Dirección de -,.., la corriente REGLA DE LA MANO IZQUIERDA PARA GENERADORES Si se aplica la nigla de la mano izquierda al generador básico de una sola espira, muestra que se induce una fem en cada lado de la espira y que estas fem están en serie. Puede ser que al girar la espira, el lado que en ese instante se mueve hacia arriba se moverá hacia abajo, y viceversa. Así pues, la polaridad de la fem en cada !ado también se invertirá. EL GENERADO~' DE C-C 6-65 polaridades Ya se explicó que en un circuito, la corriente eléctrica fluye de negativo a positivo. Sin embargo, el generador en sí mismo no es un circuito sino una fuente de energía. Así pues, según lo aprendido en el volumen 2, Ia corriente eléctrica dentro de la fuente f"lp. PnP.ri;ría. fluve de positivo a negativo. l ~ 111 J ~ 1 1 Las polaridades de salida del generador se establecen para la corriente externa, que fluye de negativ.o a positivo. i 'I Ji i 1 ¡; ji 11 Esencialmente, las. polaridades se marcan en .el generador para indicar cón10 la corriente eléctrica inducida en el generador produce cargas eléctricas ,en las conexiones de salida. l\Tótese que la corriente inducida hace que los electrones fluyan en una dirección tal que los electrones se acumulan en una terminal de salida y hay deficiencia de electrones en la otra. Así pues, las polaridades del generador se identifican según las cargas producidas. Luego, cuando se conecta una carga al generador, la corriente fluye a través de la carga, de negativo a positivo. f! 6-66 EL GENERADOR ·oE Campo magnético e-e Dirección de rotación _ ~< ___ . ~Ira.. - - ~ ---~-- -·-- _de la a r m a d u r a ~ - _ - -·- -·- - - - -- -· 1 1 1 O - - -·- . + -- -!-1 ¡· - --- - ' 1/4 Re~.olución 1 - --- -- - . I" - - 1 i 1 1/2 Revolución + - --\--- ----+ --+ -- 1 -. ·- - -· !" '1 1 3/4 Re~.olución : 1 1 + - - - __... 1 1 Revolución 1 1 1 1 1 m :,a u = ~ ~ o ~------+-----~l-~-----+------J 90º 180 270º 60° Para cada revolución comple- . ta de la espira, se induce un ciclo de voltaje Sinuso.idal producción de una onda sinusoidal Según se dijo anteriormente, el generador básico de e-e produce una salida sinusoidal que se convierte en e-e por medio .de un conmutador. Haciendo caso omiso del conmutador por el momento, e_n la figura se puede notar que por cada rotación completa de la espira se genera un ciclo de salida sinusoidal. Cuando el plano· de la espira es perpendicular al campo magnético, los lados de la espira pasan entre las lineas de flujo. Por lo tanto, no hay corte de lineas de flujo, y el voltaje inducido es nulo. Esto sucede dos veces durante cada rotación completa. Cuando el plano de la espira es paralelo al campo magnético, sus lados cortan directamente las líneas de flujo; así, el voltaje inducido es máximo, ya que la velocidad con que la espira corta las líneas de flujo es máxima. Esto vuelve a ocurrir dos veces durante cada rotación completa. Sin embargo, la fem máxima tiene una dirección en una posición de la espira, en tanto que 180° después tiene la dirección opuesta, de acuerdo con la ley de la mano izquierda. En todas las otras disposiciones de lá espira, sus lados cortan en ángulo a las líneas de flujo. El alambre tarda un poco más en pasar de una línea de flujo a otra, de manera que es menor el corte de líneas de fuerza en un lapso dado. Por lo tanto, el voltaje inducido tiene un valor intermedio entre su valor ináximo entero, y disminuye conforme aumenta. el ángulo que forma la espira desde el paralelo al perpendicular. Luego, cuando los lados de la espira pasan por la posición perpendicular de cero volts, empiezan a cortar las líneas de flujo en dirección· opuesta, induciéndose una fem Opuesta, la cual aumenta hasta que la espira está colocada paralelamente a las lineas de flujo. Luego, el proceso se repite. EL GENERADOR DE C-C 6-67 funcionamiento del conmutador Como se sabe, el conmutador convierte en voltaje de c-c al voltaje de c-a generada en la espira rotatoria. Sin embargo, también sirve como medio para conectar las escobillas a la espira rotatoria. La forma en que el conmutador convierte c-a en c-c se relaciona directamente con su función de contacto entre las escobillas y la espira. Téngase presente que el objeto de las escobillas es conectar el voltaje del generador con un circuito externo. Para esto, cada escobilla debe hacer contacto con cada uno de los extremos de la espira. Las conexiones directas resultan imprácticas porque la espira gira. En lugar de ello, las escobillas se conectan a los extremos de la espira por medio del conmutador. El conmutador está formado por dos piezas semicilíndricas de material conductor suave, separadas por material aislante. Cada mitad d.el conmutador· está permanentemente conectada a un extremo de la espira y, por lo tanto, el conmutador gira cuando lo hace la espira. Cada escobilla está sobre un lado del conmutador y se desliza a lo largo del conmutador conforme éste y la espira giran. De esta manera, cada escobilla hace contacto con la terminal de la espira conectada a la mitad del conmutador sobre la cual está la escobilla. Esca illa ·Escobilla El conmutador está formado esencialmente por dos piezas · metálicas semicilíndricas separadas por un material aislante Las escobillas o carbones están hechas de material conductor suave, que se desliza con facilidad sobre el conmutador Al girar el conmutador, estando las escobillas estacionariasJ cada una de éstas primero hace contacto con una rrtitad del conmutador y luego con la otra. Esto significa que cada escobilla hace contacto primero con un extremo de la espira y luego con el otro. Las escobillas están colocadas en lados opuestos del conn1utador de manera que pasan de una n1itad del conmutador a la otra en el instante en que la espira llega al punto de su rotación donde ~l vol ta je inducido invierte su polaridad. Así pues, cada vez que las terminales de la espira invierten su polaridad, las. c_scobillas pasan de una mitad o segmento del conmutador, a la otra. De esta manera, una escobilla siempre es positiva respecto a la otra. Por lo tanto, la amplitud del voltaje· que }:lay entre escobillas fluctúa entre cero y algún valor máximo; pero siempr~ tiene la misma polaridad. P·or lo tanto, a la salida del generador ~e ob.~icne voltaje de c-c fluctuante . .e,. 6-68 EL GENERADOR DE e-e funcionamiento del conmutador --------+ Dirección ~e rotación de la espira -----·---+ campo magnético·:=--=:--=-..=-_:-...=-_:-_; Dirección del . ~ ~.r,.,.:" r:1.~:1 o::Í ~;;:1 _ O~ maximo _ I 0~ . / ,,.-~:--------_./'-s:::;;:a---- k: ?' Salida cuando se usa un capacitar de filtro en los carbones - ~Salida cuando se usa un filtro de entrada de reac· 90° r---- 180° 170º tor o salida media 360° sin filtro Una revolución completa En la siguiente pagina se muestra cómo funcionan el conmutador y las escobillaS para producir una saljda de e-e fluctuante. Un punto importante que debe hacerse notar, es que al pasar cada una cÍe las escobillas de un segmento del conmutador a otro, hay u.n instante durante el cual establece contacto con ambos segmentos. El voltaje inducido en este instante es nulo. Si no fuese así, fluirían corrientes elevadas en la espira y la dañarían, ya que, por medio de las escobillas, los extren1os de la .espira se conectan directamente en corto circuito. Se llan1a plano neutro a la posición en que las escobillas hacen contacto con ambos segmentos del conmutador, que es cuando el voltaje inducido es nulo. Si se estudia el diagrama, se notará que la escobilla de la izquierda siempre está conectada al lado de la espira que se mueve hacia abajo, lo cual hace ·que la escobilla izquierda sien1pre sea positiva, cosa que puede verificarse mediante la regla de la mano izquierda. En forma similar, la escobilla derecha siempre está conectada al lado de la espira que se mueve hacia arriba, lo cual hace que la escobilla derecha sea siempre negativa. Así pues, en lugar de que el voltaje de salida invierta su polaridad después de media revolución, la salida de voltaje para la segunda media revolución es idéntica a la que .tuviera en la primera mitad, Entonces el conmutador y las escobillas convierten la e-a inducida en c-c pulsante. Si se conecta un capacitar como filtro en las escobillas, se produciría un voltaje de c-c más uniforme, próxin10 a la amplitud máxima. Si se usara un filtro de entrada de inductor, el voltaje de salida estaría al nivel medio de la c-c fluctuante. Aun sin usar filtro, se considera que la salida es el valor medio. 6-69 EL GENERADOR DE C-C aumento del número de espiras Como ya se explicó en la página anterior, si no se usa un filtro, a la salida del generador básico de una espira se obtendrá un voltaje de c-c fluctuante que alcanza su amplitud máxima y desciende a cero dos veces durante cada rotación cornpleta de la espira. Esta variación en el voltaje producido se llama ondulación y hace que la salida sea inadecuada para muchas aplicaciones. La variación u ondulación del voltaje de salida se puede reducir n1ediante dos espiras rotatorias, colocadas en ángulo r.ect.o entre sí. Cada terminal de ambas espiras se conecta a un segmento de conmutador sepa~ rada, de manera que el conmutador tien.e un total de cuatro segmentos. Todavía hay sólo dos escobillas, colocadas de manera que, al girar las espiras y los segmentos del conmutador, primero hagan contacto con los segmentos del conmutador para una espira y luego para la otra. Para cada espira, las escobillas y segm_entos del conmutador efectúan la misrna función que en el generador de una sola espira. Es decir, una escobilla siempre está en contacto con el extremo de la espira que es negativo y la otra siempre está en contacto con el extremo de la espira que es positivo. Así pues, el voltaje de c-a inducido en la espira se convierte en voltaje de c-c fluctuante. -~', 0.?07 de la amplitud , max1ma 1/4 1/2 3/4 Revoluciones Los voltajes inducidos en cada espira son iguales, pero defasados 90º. Cuando las espiras llegan al punto de su rotación en donde sus voltajes son 0.707 del valor máximo, los carbones pasan del segmento del. conductor correspondiente a la espira con voltaje decreciente, hacia la espira con voltaje creciente. 6-70 EL GENERADOR DE e-e aumento del número de espiras ( cont.) Sin embargo, se observa una diferencia importante en el generador de dos espiras, la cual consiste en que una espira siempre está atrasada 90° de rotación con respecto a la otra. Así pues, cuando el voltaje de una espira dism.inuye, el de la otra aumenta, y viceversa. La posición de las escobillas es tal que, al girar las espiras y el conmutador, las escobillas siempre están en contacto con los segmentos del conmutador .de la espira que tiene el voltaje inducido más alto. Al descender el voltaje en una espira por debajo del de la otra, las escobillas pasan de los segmentos del conmutador de la espira que tiene voltaje decreciente a los segmentos de la espira que tiene voltaje creciente. Este cambio· ocurre cuatro veces durante cada rotaci6n completa de las dos espiras y, debido a ella, el voltaje de salida del generador, el cual se produce erltre las dos escobillas, nunca desciende hasta menos de un valor de O. 707 veces la amplitud máxima del voltajé inducido en una de las espiras. Estas salidas de c-c requieren menos filtraje que· el generador de una sola espira. Debe notarse aq~í que, aunque el ·USO de dos espiras separadas disminuye la fluctuación del voltaje de salida, no tiene efecto en el voltaje máximo de salida. Así pues, el Voltaje medio es más alto. Ya se ha explicado cómo, usando de dos espiras separadas en lugar de una, puede reducirse la ondulación del voltaje de salida del generador, Cuantas n1ás espiras . separadas se usen, más puede reducirse la ondulación y el voltaje de salida del generador será prácticamente c-c, Entonces se necesitaría poco o ningún filtraje y la salida media sería prácticamente el voltaje máximo. 6-71 EL GENERADOR DE C-C aumento del número de espiras ( cont.) Por cada espira separada que se aumente, deben añadirse dos segmentos más del conmutador. Uno para cada extremo de la espira. Así pues, siempre se tendrá una relación de dos a uno entre el número de segmentos deI conmutador y el de espiras separadas. Se necesitan ·cuatro segmentos para dos espiras; seis segmentos para tres, etc. Los generadores reales de c-c tienen muchas espiras separadas y lo doble de segmentos en el conmutador. Por lo tanto, si se cuenta el número de segmentos de un generadbr, la mitad de ese número será el de espiras separadas. En la figura se ilustra la forma de onda de salida de un generador con cuatro espiras separadas. Ahora también debe notarse que, aunque al aumentar el número de espiras separadas disminuye la variación entre la salida máxima y mínima, no aumenta e1 voltaje máximo de salida sino sólo la media. Prácticamente, en todos los generadores. las espiras y el conmutador juntos reciben generalmente el nombre de armadura' y, a veces, de rotor; la armadura es, pues, en este tipo de generador, la parte que gira. Cada espira adicional requiere de dos segmentos adicionales de conmutador N Los segmentos de conmutador y los carbones convierten los voltajes de c-a lndu· cidos· a voltajes fluctuantes de c-c, en la misma forma que en el generador de una sola espira. Sin embargo, los carbones sólo están en contacto con los segmentos durante el corto tiempo en que el voltaje en esa espira es próximo a su valor máximo. Voltajes de espiras individuales 1/4 1/2 3/4 ' El voltaje medio de salida entre los carbones, es por lo tanto, muy próximo _al valor máximo de las espiras indi· viduales. 6-72 EL GENERADOR DE e-e Una bobina de armadura consta de mu· chas espiras de alambre, con los dos extremos conectados a segmentos de conmutador FEM FEM FEM FEM J11~111~11J~11 Todos los voltajes inducidos en cada espira están en serie, de manera que entre los carhones se produce un voltaje igual a la suma de todos ellos "ACERVO" elevación del voltaje de salida En el generador básico de e-e descrito, la amplitud del voltaje de salida que es igual que el inducido en cada espira rotatoria separada, es muy pequeña. Téngase presente que la amplitud del voltaje. en Garla espira se deterrnina por la rapidez con que la espira corta las líneas de flujo magnético; a su vez, esto depende de la intensidad del campo magnético y la velocidad con que gira la espira. Así, se puede pensar que puede aumentar el voltaje si se aumenta la intensidad del campo magnético o la velocidad de rotación, o ambos. Si embargo, ambas medidas resultan imprácticas fuera de ciertos límites, En cambio, puede aumentarse el voltaje de salida de un .generador de ctic a un nivel útil, si a cada espira rotatoria se lt~ añadP.n muchas vueltas de alambre en lugar de una sola. Estas espiras múltiples reciben el nombre de bobinas dé armadura, o simplemente bobinas. Cada bobina tiene dos extremos y requiere dos segmentos de conmutador, igual .que una espira simple de una vuelta. Entonces el voltaje total illducido en una bobina es igual a la suma de cada uno· de los voltajes i:nducidos en cada espira. Frecuentemente las bobinas de armadura que se usan en generadores tienen muchas espiras, gracias a lo cual pueden obtenerse altos· volw tajes de salida en el generador. Nótese pues que, para un campo magnético dado y una velocidad de rotación específica, el número de espiras en cada bobina determina la amplitud del voltaje de salida del generador; en tanto que el número de bobinas determina la cantidad de variación en el voltaje de salida. EL GENERADOR DE 6-73 e-e producción del campo magnético Según se ha n'lencionado anteriormente, el campo magn_ético de un generador de c~c puede suministrarlo un imán permanente, o bien,· un electroimán. Los imanes permanentes funcionan bien en generadores simples; pero tienen ciertas limitaciones en la mayor parte de los generadores prácticos; las principales son los requerimientos de tamaño y peso y su falta de regulación sobre la salida del generador. J¡.I 1 Lineas de flujo Para producir campos magnéticos de la in· tensidad requerida, los imanes permanentes deben ser relativamente grandes y pe· sados Puesto que la intensidad de su campo mag· nético es fija, no puede obtenerse regula· ción alguna del voltaje a salida del generador Los electroimanes pueden producir campos magnéticos n1ucho más intensos que los imanes permanentes del mismo tamaño y peso. t\demás, los electroimanes tienen propiedades que hacen posible regular el voltaje de salida del generador para compensar los cambios en carga y velocidad. Más adelante se estudiará esto. Debido a tales factores, el uso de los imanes permanentes en los generadores está limitado. En la mayor parte de los generadores los campos magnéticos son alimentados por electroimanes. Los que están provistos de imanes permanentes generalrpente son. pequeños y tienen poca salida y suelen llamarse magnetos. Líneas de flujo~ El campo magnético en la mayor parte de los genera· dores proviene de electroima. nes. la corriente en la bobina produce un campo magnético similar al que se tiene en una barra magnética Devanado A la fuente de voltaje la bobina generalmente está devanada sobre un núcleo de hierro dulce, que concentra las lineas de flujo y aumenta la intensidad del campo 6--74 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO l'esumen O Un generador conv'ierte la energía mecánica en energía e!éctrica por la rotación de un grupo de conductores dentro de un campo magnético, !O Básicamente, existen dos tipos de generadores: los de e-e y los de e-a. O Un generador simple de e-e consta de un campo magnético, un conductor en forma de espira, un conmutador y escobillas. O El campo magnético de un generador puede producirse por medio de un imán permanente, o bien, un electroimán. O La mayor parte de los generadores están provistos de electroimanes, ya que éstos pueden producir campos más intensos que los imanes permanentes y también constituyen un medio .para regular el volta¡e de salida dél generador. O Al girar, la espira de un generador simple corta las líneas de flu¡o de un campo magnético. Como resultado, en la espira se induce una fem. D La fem inducida en una sola espira tiene la forma de una onda sinusoidal. D El voltaje de onda sinusoidal inducido en la espira se convierte en c-c fluctuante por medio del conmutador y las escobillas. D Para que ocurra una conmutación apropiada, las escobillas deben estar colocadas en el plano neutro. D La variación de amplitud de! vo!ta¡e de salida de c-c de un generador de espira única se llama ondulación. D La ondulación se puede reduci.r usando más de una espira rotatoria simple. O Por cada espira se requieren dos segmentos de conmutador. Así pues, siempre existe una relación de dos a uno entre el número de segmentos de conmutador y el número de espiras separadas. O En los generadores comerciales, cada esPira rotatoria está formada por muchas vueltas de alambre. Estas espiras de vueltas múltiples se llaman bobinas de armadura. D El voltaje total inducido en cada bobina de armadura es igual a la suma de los voltajes inducidos en cada espira. D El número de vueltas de cado bobina determina la amplitud de la salida del generador. O El número de bobinas determina la cantidad de variación en el voltaje de salida. preguntas de repaso l. ¿ Cuál es la regla de la mano izquierda para generadores? 2. ¿ Para qué sirven el conmutador y las espiras? 3. ¿ Qué es plano neutro? 4. ¿ Cuál generador ondula menos: uno que tenga dos bobinas de armadura u otro con cuatro bobinas de armadura? 5. Si un generador tiene ocho segmentos de conmutador, ¿ cuántas bobinas separadas de armadura tiene? 6. ¿ Qué factores determinan el voltaje de salida del generador? 7. ¿ Qué es un magneto? 8. ¿ Afecta un número creciente de espiras en las bobinas de armadura a la cantidad de variación en la salida de un generador de c~c? 9. ¿ Afecta el número de bobinas de armadura al número de escobillas necesario en un generador -de c-c? l O. ¿ Qué sucedería si las escobillas no estuvieran colocadas en el plano neutro? 6-75 DEVANADO DE CAMPO devanado de campo Los electroimanes que se usan para producir el campo magnético de un generador se llaman bobinas de campo. En un generador simple, hay dos bobinas de campo colocadas de manera que sus campos magnéticos se c9mbinan para formar un circuito magnético. Como se ilustra en la figura, las bobinas de campo están devanadas alrededor de núcleos llamados piezas polares, que son parte de la cubierta del generador. Las dos piezas polares están separadas por un espacio donde se instala la armadura. El circuito magnético cerrado va de la pieza polar "norte" a través de la separación al polo ¡¡sur", y luego a través de la cubierta, regresando a la pieza polar norte. La cubierta del generador, igual que las piezas polares, está construida con material de buenas propiedades magnéticas, de manera que ayuda a mejorar la intensidad del campo magnético. No hay conexión eléctrica entre la bobina de can1po y las piezas polares o la cubierta del generador. S6lo forman un circuito magnético, El devanado de campo sumjnistra el campo magnético requerido por el generador. Está formad.o por todas las bobinas de campo y alimentadas por una fuente de voltaje de e-e Bobinas de campo líneas de flujo ~Cubierta del generador Piezas polares A la fuente de voltaje La intensidad del campo magnético .onginado por el devanado de campo depende no sólo de la estructura fisica de las bobinas de campo, sino también del nivel de corriente aplicada al devanado. Mientras mayor sea la corriente, más intenso será el campo. Las dos bobinas de campo están devanadas en serie, de manera que están energizadas por la misma fuente de energía, la cual es de c-c y, como resultado, el ca1npo magnético producido por las bobinas de .campo siempre tiene la misma dirección. Ambas bobinas de campo, juntas, se llaman devanado de campo. · 6-76 DEVANADO DE CAMPO devanados de campo múltiples El generador simple tiene dos bobinas de campo y, por lo tanto, dos polos: uno norte y otro sur, Este es un generador de dos polos o bipolar. Muchos generadores existentes tienen cuatro polos~ seis polos, etc. Independientemente del número de bobinas que tenga, el número total de polos siempre es número par, ya que por cada polo norte debe existir un polo sú.r. U na razón para te·ner más de dos bobinas de campo es que, al aumentar el número de bóbinas de campo o polos, Se puede reducir el ta;maño y el peso del generador, en tanto que su salida permanece invariable. En un generador bipolar, la mitad de las líneas de flujo debe atravesar la anchura o espesor del núcleo de la arn1adura, que es de un material magnético. El núcleo de la armadura debe ser lo suficientemente grueso para evitar la saturaci6n magnética. Generador bipolar Núcleo de armadura Línea de flujo Mientras más polos se tengan, mayor número de trayectorias habrá para las lineas de flujo magnético. En consecuencia, mehos lineas de flujo siguen cada trayectoria, de manera que se puede usar material más delgado· para atjuellas _partes del generador que forman el circuito magnético Núcleo de armadura Eje de la armadura, de acero ~anti magnético) Cubierta del generador Eje de Ja armadura, de acero Gantimagnético) Cubierta d e l ~ generador En un generador de seis polos, sólo es necesario que la sexta parte de las líneas de flujo atraviesen el espesor del núcleo de la armadura en cualquier punto; pero, como hay una serie de líneas de flujo, el número total es el 1nismo. En consecuencia, el núcleo puede hacerse mucho más delgado y aún seguirá pasando el mismo número total de líneas de flujo, encontrando poca oposición. Esto es lo mismo que sucede con la cubierta del generador, que sirve como parte de la trayectoria para las líneas de flujo. Cuanto mayor sea el número de polos, más delgada puede ser la cubierta. En efecto, cuanto rnayor sea el núrncro de polos, más trayectorias tendrán las líneas de flujo. Otra razón para aumentar el número de polos es que, con ciertos tipos de devanados de armadura 1 el voltaje de salida del generador puede aurrientar. Esto se estudiará posteriormente. DEVANADO DE CAMPO 6-77 excitación del devanado de campo Como el devanado de campo es un electroimán, la corriente debe fluir a través de él para producir un campo magnético. Para que funcione debidamente un generador de c-c, el campo magt?,étíco del devanado de campo siempre debe tener la misma dirección, de manera que la corriente en el devanado debe ser c-c. Esta se llama corriente de excitación, y se alimenta al devanado de campo en una de dos formas: puede provenir de una fuente de energía externa de c-c separada, en cuyo caso, al generador se le llama generador excitado separadamente; o puede provenir de la salida misma del generador, en cuyo caso el generador se conoce como generador autoexcitado. La -fuente de excitación para generadores excitados separadamente puede ser una batería u otro generador de c-c. Cuando se usa un generadcr, recibe el nombre de fuente excitadora. En un generador autoexcitado, el devanado, de,.campo se conecta directamente con la salida del generador. Puede conectarse directame.nte con la salida, en serie con ella o en· combinación de ambos tipos de conexión. La. forma en que se conecta determina muchas de las características del generador. Corno la excitación separada requiere una batería o un generador separado, generalmente es más costosa que la autoexcitación. Como resultado-, la excitación separada normalmente se usa sólo cuando la autoexcitación sea satisfactoria. Esto ocurre en los casos en que un generador debe responder en forma rápida· y precisa a una fuente externa de control o cuando el voltaje de salida del generador debe variar- en un amplio rango, durante el funcionamiento normal. Como la corriente de excitación a través del devanado de campo produce el campo magnético del generador, cuanto mayor sea la corriente de excitación, más intenso será el campo magnético. Esto significa que, para determinada velocidad de rotación del generador, Una corriente de excitación grande produce un alto voltaje de salida del generador, en tanto que una pequeña corriente de excitación origina un voltaje de salida bajo. Esto ocurre independientemente de que la corriente de excitación proceda de una fuente externa ------comó en un generador excitado separadamente~ o de la salida propia del generador -como en el caso de un generador autoexcitado. ¡ 1 1 !1 ¡/,, 1; i 6-78 DEVANADO DE CAMPO generadores en serie Cuando el devanado de campo de ·un generador aut,oexcitado se co~ necta en serie con la salida del generador, a éste se le llama generador en serie. La corriente de excitación que atraviesa el devanado de campo de este generador es igual a la que el generador transmite a la carga. Si la carga tiene alta resistencia y, en consecuencia, toma sólo una pequeña corriente del generador, la corriente de excitación también es pequeña, lo cual significa que el campo magnético del devanado de campo es débil, de modo que disminuye el voltaje de salida del generador. En forma similar, si la carga torna una corriente elevada, la corriente de excitación también es grande, el campo magnético del devanado de campo es intenso y el voltaje de salida del generador es alto. Nótese que, en un generador en serie, los cambios ;en la corriente de carga afectan considerablemente al voltaje de salida del generador. Por lo tanto, se dice que un generador en serie tiene mala regulación de voltaje y, corno resultado, los generadores- en serie no son convenientes para cargas fluctuantes. Este es el símbolo de un generador en serie Este es el diagrama de ......._ un generador en serie ,...... En un generador en serie, el devanador de campo está conectado en serie con la salida del generador. Por lo tanto, la misma corriente que fluye por la carga fluye a través del devanado c!e campo. La gráfica de la pag1na siguiente ilustra la 1nanera cómo el voltaje de utl genérador en serie varía .il alimentar la corriente de carga. Nótese que, al aumentar la corriente de carga, el voltaje de salida también aumenta hasta cierto punto. Después de· ese punto, los· dernás au1ncntos de corriente producen una disminución del voltaje .de salida. DEVANADO DE CAMPO 6---79 Saturacitm de campo 1 Hasta un cierto punto, el voltaje de salida de un gene-. rador en serle aumenta con la corriente de carga Después de este punto, el voltaje disminuye al aumentar la corriente de carga o Corriente de carga Puesto que el voltaje de salida varía con la corriente de carga, un generador en serie· tiene mala regulación de voltaje generadores en serie ( cont.) El punto donde el voltaje deja de aumentar corresponde al de saturación magnética del devanado de campo. Según se recordará de lo estudiado en el volumen 3, esto ocurre cuando el material del núcleo, que en este caso son las piezas polares, está completamente magnetizado. El flujo magnético ya no puede aumeritar, no importa cuánto aumente la corriente en el devanado. Así, el voltaje de salida desciende más allá de este punto y no permanece constante en su valor máximo, lo cual se deb~ a que la caída de voltaje ha aumentado en el devanado de campo y las bobinas de armadura. caída de voltaje e~. mayor porque la corriente aumenta, pero el voltaje generado .permanece invariable. Además, el voltaje de salida es igual al voltaje generado, menos la caída de voltaje interno; en consecuencia, el voltaje de salida debe disminuir. Otra razón de que el voltaje de salida disminuya es que la reacción de armadura aumenta. Esto se describirá posteriormente, Otra desventaja del generador en serie, además de su mala regulación de voltaje, estriba en que el devanado de campo debe estar devanado con alambre que pueda conducir sin peligro toda, la corriente de catga y sin sobrecalentarse. Esto requiere un alambre con área, transversal relativa.. mente amplia. La 6-80 DEVANADO DE CAMPO generadores con derivación Cuando el devanado de campo de un gerierador autoexcitado está conectado en paralelo con la salida del generador, a éste se le llama generador con derivación. El valor de la corriente .de excit::ición en un generador con derivación depende del voltaje de salida y 1a resistencia del devanado de campo. Generalmente, la corriente de excitacil í se mantiene en algún valor entre 0.5 y 5 por ciento de la corriente total producida por el generador. Este es el símbolo de un ·generndor con derivación Salida del generador Este es el diagrama de un ge1rnrador eon derivación } ·='-<1>--1---1----.- En un generador con derivación, el devanado de campo está conectado en paralelo con la salida del generador, o en sus terminales. Por lo tanto, la corriente de excitación depende del valor del v.oltaje de salida y de la resistencia del devanado de campo El voltaje de salida de un generador con derivación que funciona a velocidad constante en condiciones variables de carga es mucho más estable que el vol ta je de salida de un generador en serie. Sin embargo, sigue ocurriendo cierto cambio en el voltaje de salida. Este cambio ocurre porque, cuando la corriente de carga aumenta, la caída de voltaje (IR) en la bobina de armadura aumefita y esto hace que disminuya el voltaje de salida. Como resultado, la corriente en el devanado de campo disminuye y se reduce el campo magnético, con lo cual el voltaje de salida disminuye aún más. Si la corriente que toma la carga es mucho mayor que aquella para la cual se diseñó el generador con derivación, la caída del voltaje de salida es extrema. Sin embargo, para cambios de corriente de carga dentro del rango planeado, la caída del voltaje de salida con aumentos de carga, no es demasiado grande. DEVANADO DE CAMPO 6-81 generadores con derivación ( cont.) El hecho de que su voltaje de salida se reduzca al aumentar la corriente de carga, hace que los generadores derivados tengan la cualidad de autoprotegerse; Si la carga se conectara súbitamente "en corto", el voltaje de salida descendería hasta cero. Por lo tanto, no habría corriente de excitación a través del devanado de campo, de manera que, el generador, en efecto, sería inoperante. El voltaje de salida de un generador con derivación des· ciende gradualmente al aumentar la corriente de carga dentro de su rango de funcionamiento normal o corriente de carga El voltaje de salida se reduce drásticamente si la corriente de carga aumenta pOr arriba del valor nominal a plena carga I-Iasta cierto punto, el can1bio de la salida de tensión de un generador con derivación. con cambios en la corriente de carga, tarnbién es causado por un cambio de reacción de armadura, .de la rnisma rnancra con10 se vio que su<:edía en los generadorC's Cn serie. La reacción de armadura se estudia posteriormente'. En co111parari6n ron los generadores en seriC', la corriente ·de excitación en generadores con derivación es muy pequeña. Por lo tanto, se puede usar alan1bre delgado para el dC'vanado de campo. En generadores con derivación ordinarios, las bobinas de rampo constan de rnurhas espiras de alambre de pcqucfío . diá1netro. 6-82 DEVANADO DE CAMPO generadores combinados Tanto los generadores en serie como los que tienen derivación tienen la desventaja de que, cuando la corriente varía de cero a carga normal, hacen que su voltaje de salida también cambie. En un generador en serie, los aumentos en la corriente de carga originan aumentos en el voltaje de salida; pero cuando se trata de un generador con derivación, los aumentos de la corriente de carga originan la disminución del voltaje de salida. Muchas aplicaciones en las cuales se usan generadores, requieren que el voltaje de salida del generador sea más estable que el suministrado por un generador, ya sea en serie o con derb.:ación. Una forma de transmitir este tipo de voltaje estable es usar un generador con derivación que tenga alguna forma de regular el voltaje. La regulación de voltaje de los generadores se estudia posteriormente. Otro medio para suministrar un voltaje estable es mediante un generador combinado. Un generador combinado tiene devanador de campo tanto en serie como en derivación. Generador en serie Generador con derivación Para cualquier cambio de la corriente de carga, el campo magnético de uno de los devanados aumenta, en tanto que el otro disminuye ~__,,__,~- Salida del generador Este es el símbolo de un generad·or combinado L~~::::!:::j""J'j-,~Por lo tanto, el campo magnético total para los dos devanados permanece relativamente constante, con lo que Este es el diagrama de un se mantiene un voltaje de generador c.ombinado salida estable Un generador combinado tiene un devanado de campo conectado en . paralelo con la salida del generador, en la misma forma que un generador con derivación; también tiene otro devanado de campo conectado en serie con la salida del generador, igual que. un generador en serie. A veces, a los generadores combinados se les conoce como generadores en serie con derivación. 6-83 DEVANADO DE CAMPO Sobrecompensado Compensado Subcompensado .Siempre que un generador combinado está compensado, sobrecompensado, o sub~ompensado; el voltaje de salida desciende en forma pronunciada, cuando la corriente. de carga excede hasta la co- rriente dé plena carga normal o Corriente de carga generadores combinados ( cont.) Los dos devanados del generador combinado están diseñados de tal manera que sus campos magnéticos se ayudan. Así pues, cuando la· co~ rriente de carga aumenta, la corriente que pasa por el devanado de campo en derivación disminuye, reduciendo la intensidad de su campo magnético. Pero el·· mismo aumento en la corriente de carga ocurre en el devanado de campo en serie, aumentando la intensidad de ·su campo .magnético. Cuando hay el número adecuado de espiras en el devanado en serie, el aumento de intensidad de su campo magnético compensará la disminución de intensidad del campo magnético del devanado en derivación. Por lo ·tanto, la intensidad total del campo magnético combinado,:- permanece casi invariable, de manera que el voltaje de salida se conserva constante. En realidad, no es posible que los dos devanados de campo se compensen exactamente. Siempre habrá algún cambio en el voltaje de salida al variar la corriente del generador de su valor sin carga a su valor a carga plena. Sin embargo, según se puede observar en la gráfica, en los generadores combinados prácticos, el voltaje de salida tiene el mismo valor sin carga y a carga plena y el cambio que ocurre entre la no carga y carga plena es menor que un 5 por ciento aproximadamente. Se dice que un generador con estas características es combinado normal. Para algunas aplicaciones, el devanado en serie se hace de tal manera que sobrecotripense al devanado en derivación. Entonces el voltaje de salida del generador aumenta gradualmente al ,aumentar la .,corriente de carga sobre el rango de funciona:n1iento normal. Éste generador. está sobrecombinado o s-o~recompensado. En forma si1nilar, el devana<;lo en serie puede diseñarse de manera que subcompense al devanado en derivación. El voltaje de salida de este tipo de generador disminuye gradualmente al aumentar la corriente de cargi,l. A este tipo de generador se le llama subcombinado o subcompensado. 6---84 DEVANADO DE CAMPO ~ arranque de generadores autoexcitados En el instante en el que se arranca cualquier generador, tanto su voltaje de salida como su corriente son nulas. Por lo tanto, cabe preguntar cómo es posible que un generador autoexcitado comience a des··arrollar un voltaje, si no hay _voltaje ni corriente en el devanado de campo, ¿ cómo se produce en el deVanado el campo magnético que debe tener para que el generador funcione? La respuesta es: en el magnetismo residual de las piezas polares. Siempre que se magnetizan materiales magnéticos, mantienen una pequeña parte de ese magnetismo aun después de que se ha retirado la influencia .magnetizante. Campo magnético intenso Gener·ador funciona.ndo (no se muestra la armadura) El magnetismo residual de las piezas polares hace posible arrancar a un generador autoexcitado aún cuando no fluya corriente de excitación en el devanado de campo en el instante en que se arranca el generador Campo magnético débil Generador parado (no se muestra la armadura) El magnetism0 residual es causado por el hecho de que aún retirando la corriente de magnetización, las piezas polares retienen cierto magnetismo El hierro dulce, del cual se hacen las piezas polares, pierde la mayor parte de su magnetismo siempré que la corriente de excitación en el devanado de campo desciende hasta cero; por ejemplo, cuando se desconecta el generador. Sin embargo, retiene una pequeña parte de su magnetismo, manteniendo así ·un campo magnético débil en el , espacio que se encuentra entre las piezas polares. Así pues, cuando el generador arranca nuevamente, las bobinas de arn1adura cortan las líneas de flujo de este débil camp9 magnético. ~sto induce un pequeño voltaje en las bobinas de arrr1adura, lo cual da al generador una pequeña salida. A su vez, la .-.,sáliQ.a .origina el flujo de algo de corriente de excitación "y, en consecuenCia, aun1enta la intensidad del ca1npo magnético, que nuevamente aumenta el vol ta je inducido en las bobinas de armadura. Esta actividad continúa hastá que el generador alcanza su .salida nominal. En algunos casos, pueden pasar hasta 30 segundos desde ·el instante en que se arranque el generador autoexcitado hasta que alcance su ~alida nominal. • RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO 6-85 resumen O los electroimanes que se usan para producir el campo magnético de un generador se llaman bobinas de _campo. O los bobinas de campo están devanadas alrededor de-_\ las piezas polares. ,O El generador simple tiene dos bobinas de campo y recibe el nombre de generador bipolar. O Todos las bobinas de campo juntas se llaman deva;," nodo de campo. ,O lo corriente que excita al devanado de campo de un generador de c-c, debe ser de c-c. O En un gen_erador con excitación separado, 1a corriente de excitación proviene de una fuente externa de voltaje de c-c. :O En un generador autoexcitado, la corriente de excitación proviene de la propia salida del generador. O Existen tres tipos de generadores autoexcitados: en se~ie, con derivación y combinqdo. ,O En los generadores en serie, el devanado de campo está conectado en serie con la salida del generador. '0 los generadores en serie tienen mola regulación de voltaje. En un generador con derivación, el devanado de campo está conectado en paralelo con la salida del genera~or. O los generadores con. derivación tienen mejor regulación y mucho menor corriente de excitación que los generadores en serie. ,O Si lo carga en un generador con derivación se conecta en corto, el voltaje de salida descenderá hasta cero. Esto le da al generador con derivación la cualidad de autoprotegerse. O Un generador combinado tiene dos devanados de campo, uno conectado en serle con la salido y el otro, _en paralelo. :o D Un generador combinado tiene buena regulación de voltaje y el cambio de volta¡e de salida entre condiciones sin carga y plena cargo es inferior a un 5 por ciento aproximadamente. D Un generador autoexcitad~ arranca por sí mismo debido al magnetismo residual de las piezas polares. pregunta,~ de rPpaso 1. ¿ Qué es corriente de excitaci6'n? 2. ¿Porqué debe ser e-e la corriente de·.excitación en un generador de c-c? 3. ¿ Qué es un generador autoexcitado? separadainen te? · ¿ Qué es 1~n generador excitado 4. ¿ Por qué tiene un generador en serie mala regulación de voltaje? 5. ¿ Por qué se dice que los generadore~ con derivación se autoprotegen? 6. ¿ Por qué debe usarse alambre grueso para el devanado de campo de los gen'7radores en serie? 7. ¿ Qué es un generador combinado? '8. ¿ Qué es un generador sobrecombinado? combinado? ¿ Qué es un gen~rador sub- 9. Cuando s~· arranca un generador autoexcitado, ¿ por qué tarda algún tiempo en· ·alcanzar su ·salida nomtnal? 10. En un generador combf~ado, ¿se ayudan o se oponen los campos mag- 1 1 11 néticos de los dos devanados? J 6-86 DEVANADO DE ARMADURA devanado de armadura Núcleo en forma de tambor Cada bobina de armadura está devanada sobre ranuras en el núcleo de tambor y los dos extremos de la bobina están conecta· dos a los segmentos de conmutador la disposición usada para conectar las bobinas al conmutador determina el tipo particular del devanado. Las características de voltaje y de corriente de un generador dependen del tipo de devanado usado Igual que las bobinas de campo combinadas constituyen el devanado de campo, las bobinas de armadura ·combinadas se llaman devanado de armadura. Las terminales de la bobina de armadura se conectan a diferentes segn1entos en el conmutador, en donde su fem es recogida por las escobillas. Las bobinas de todas las armaduras modernas de generadores están devanadas sobre un núcleo de hierro que tiene la forma de un tambor. El núcleo surninisira un medio para hacer girar las bobinas y, al mismo tiempo, es una buena trayectoria de baja reluctancia para las líneas l~ flujo del campo magnético establecido' por el de":anado de campo. El núcleo tiene ranuras longitudinales y las bobinas están devanadas en estas ranuras.. Los dos lados de cada bobina se hallan instalados en diferentes ranuras. En la figura puede apreciarse un núcleo típico de tambor con una bobina de armadura de tres espiras. Las terminales de las bobinas de armadura se pueden conectar a los segmentos del conmutador de diversas maneras. La disposición que se use determina en gran medida las características de voltaje y corriente del generador. Para toda aplicación práctica, todas las diversas disposiciones se pueden dividir en dos tipos principales: devanados imbricados y devanados ·ondulados. Cuando se combinan los devanados imbricados y los ondulados, resulta un devanado ancas de rana, debido a la forma que resulta. En cualquier devanadp de armadura, ya sea imbricado u ondulado, cabe recordar un punto importante en el sentido de que cada bobina está devanada sobre el núcleo de tal manera que los dos lados de la bobina están separados la misma distancia que en ef campo, separa a un polo norte de un polo sur. Por lo tanto, siellipre que un lado de bobina esté a la mitad de un polo norte, el otro lado de la misma bobina estará a la mitad de un polo sur. 6-87 DEVANADO DE ARMADURA devanados imbricados Los devanados imbric.ados se llam.an así a causa de los diagramas de devanado, que representan las conexiones entre las bobinas de armadura y los segmentos del conmutador. E·n estos diagramas, cada bobina de un devanado imbricado se encima sobre la bobina anterior. Los dos extremos de cualquier bobina en un devanado imbricado están conectados a segmentos adyacentes en el conmutador y cada uno de ellos. conecta los extremos de dos bobinas adyacentes. Esto tiene el efecto de colocar todas esas bobinas bajo pares similares de polo en paralelo. Si .el devanado de campo sólo tiene urí polo norte y un polo sur, esto significa que hay dos trayectorias paralelas en el devanado de. la armadura. Si hay dos. polos norte y dos polos sur, hay cuatro trayectorias .paralelas. Esta es una caá racterísticá básica de los deval).ados imbricados. Hay el mismo número de trayectorias paralelas a través del devanado de armadura como po~ los de campo haya. ! i 1 1 11 ¡, 11 I:' B0bi11a simple imbricada !1 1 !I I' 13 Tres bobinas imbricadas .-"~ li ---..., ,,1 '\ 11 \ \ 1 13 1 Conmutador- Los voltajes inducidos en las bobinas en cada una de las trayectorias paralelas son iguales Y tienen la misma polaridad, de manera que no hay flujp de corriente circulante entre las trayectorias paralelas. Hay un juego de escobillas para cada par de trayectorias paralelas y estas escobillas están conectadas eléctricamente (negativo a nega'tivo y positivo a positivo) con la salida del generador. Por, lo tanto, el voltaje de salida es igual al voltaje inducido en cuaJquiera de las trayectorias paralelas; pero la capa~ ciclad de corriente es grande, ya que ésta se divide entre muchas trayectorias dentro del generador. Por lo tanto, los devanados_ imbricados sacrifican la salida de voltaje por la capacidad de corriente. 6-88 DEVANADO DE A!IMADURA Armadura imbricada de cuatro polos devanados imbricaclos ( cont.) En reswnen, los devanados imbricados dividen el devanado de armadura en tantas trayectorias paralelas como polos de campo ha.ya. Los voltajes,· inducidos en las bobinas en cualquiera de estas trayectorias paralelas se suman para producir el volt a je total . de esa trayectoria. Los voltajes totales inducidos en cada trayectoria son iguales y de la misma polaridad, por lo que también lo son las corrientes en cada trayec;toria. Hay un juego de escobillas para cada dos trayectoria,s; en otras palabras, hay una· escobilla por cada polo y las salidas combinadas de cada juego de· escobillas constituyen la salida del generador, Como las escobillas están en paralelo, el voltaje de salida es igual que entre cualquier juego de escobillas. Sin embargo, la corriente de salida es igual a la suma de las corrientes que pasan a tra~és de cada juego de escobillas. DEVAN,ti)O DE ARMADURA 6-89 Una bobina ondulada ! j devanados ondulados En un devanado ondulado, los dos extremos de la bobina de armadura no se conectan a segmentos adyacentes de conmutador, como ocurre con los devanados imbricados. En lugar· de ello; el extremo de ca.da bobina se conecta a un segmento que se encuentra a una distancia de dos veces la que. hay entre los polos del segmento al cual se conectó el otro extremo de la bobina: también en este caso, cada segmento de conmutador se conecta a los extremos de dos bobinas diferentes; pero las bobinas están en lados opuestos de la armadura. Esto tiene el efecto de colocar en serie todas aquellas bobinas bajo pares de polos similares. Por lo tanto, sólo se tienen dos trayectorias paralelas a través del devanado de armadura, independientemente ·del .nümero de polos. Seis bobinas onduladas I ,1 J "ti \JI JI ¡,¡,, 1, i ,,1 ¡, ji ! ! Cada uno de los voltajes de las. bobinas se suman en cada trayectoria y,, ~orno sólo hay dos trayectorias, existen más bobinas por trayectoria que en 1;!un devanado imbricado comparable. Por lo tanto, el voltaje total inducido en cada trayectoria es relativamente alto. Sin e1nbargo, la capacidad de corriente de un devanado ondulfldo es inferior a la de un devanado imbricado, debido a que en el devanado sólo hay dos tttayectorias para la corriente. Por lo tanto, puede notarse que, mientras en un devanado imbricado se sacrifica el voltaje de salida por la capacidad de corriente, un devanado ondulado se sacrifica la capacidad de corriente para obtener un mayor voltaje. J; ¡ j 1 6-90 DEVANADO DE ARMADURA devanados ondulados ( cont.) Para el mismo número y tamaño de bobinas de armadura., un devanado ondulado producirá un voltaje igual al producido por un devanado imbricado multiplicado por el número de pares de polos, Pero la capacidad de corriente disminuye en la misma proporción en que aumenta el voltaje. Para un generador simple de dos polos, no importa que se use un devanado imbricado o uno ondulado. En ambos casos, hay dos trayectorias paralelas en el devanado, de manera que el voltaje de salida y la capacidad de corriente serán iguales. Armadura ondulada de cuatro polos 6-91 PLANO NEUTRO plano neutro De lo estudiado a.cerca del conmutador básico, se recordará que si una escobilla hace contacto con dos segmentos de conmutador que tengan una bobina conectada entre ellos, la escobilla conecta en corto a la bobina. Si en ese momento se estaba induciendo un voltaje en la bobina pasará una corriente elevada a través de la bobina y probablemente la queme. Para r-vitar esto, sólo una bobina debe estar conectada en corto con una escobilla, o sea conmutada, cuando su voltaje inducido es igual a cero. Los pu.ntos de su rotación, en los cuales una bobina tiene cero voltaje inducido, se encuentran a ló largo de lo que se ha llamado plano neutro, Como se ilustra para un generador de dos polos, el plano n~utro es perpendicular a las líneas de flujo y se encuentra a la n1itad de las piezas polares. Teóricamente, el plano neutro es el punto en (JUe las bobinas de armadura no cortan lineas de flujo y por lo tanto, no hay vol· taje inducido en ellas Durante el funcionamiento, el plano neutro tiende a despla· zarse a una nueva posición .. Debido a ésto, el plano neutro teórico recibe el nombre de plano neutro mecánico o geométrico · Plano neutro mecánico La reacción de armadura y· 1a autoinducción de las bobinas-de armadúra tienden_ a desplazar la posición del plano neutro ,-... 1 ,' Nuevo plano neutro 1¡ I' 11 .,' 1 1 El plano neutro es el mismo para todas las bobinas, y cada vez que la armadura completa una rotaS,:ión, cada bobina pasa dos veces ta través de él. Por lo tanto, teóricamente tendrá lugar una conmutación perfecta ,si las escobillas del generador se encuentran localizadas en el plano neutro. Sin embargo, en la práctica, la posición del plano neutro tiende a desplazarse cuando el generador está girando. Por lo tanto, las escobillas tienen que moverse a la• nueva posición del plano neutro, o debe hacerse algo para evitar que el plano se desplace. Las dos causas de este desplazamiento de plano neutro SOB: la reacción de armadura y la autoinducción de las bobinas de armadura. 1 6-92 PLANO NEUTRO reacción de armadura Cuando un generador suministra corriente a una carga, la misma corriente que fluye a través de la carga fluye también a través del devanado de armadura. Esto hace que se forme un campo magnético alrededor de los conductores del drevanado de armadura, ya que la corriente que pasa a través de cualquier conductor producirá un campo magnético. Los campos magnéticos que están alrededor de cada uno de los conductores del devanado de armadura se combinan para producir un campo magnético general. Así, hay dos campos n1agnéticos. en el espacio que se encuentra entre las pie'zas polares del generador. Uno de ellos es el campo que produce la corriente en la armadura y el otro es el campo magnético principal, originado por el devanado de campo. U na característica de lós campos magnéticos es que sus líneas de flujo no se pueden cruzar, en cambio se combinan para producir un nuevo campo magnético total, El campo total de cada uno de los dos campos que hay entre las piezas polares del generador, tiene una dirección según se ilustra en la figura. Este es el campo que realmente cortan las bobinas de armadura cuando ésta gira. Aún se induce un voltaje cero en cada bobina cuando no corta líneas de flujo; pero los dos puntos donde esto ocurre, no se encuentran ya en el mismo lugar que tenían cuando sólo se consideraba el campo n1agnético del devanado de campo. Los dos juntos han sido desplazados en la misma dirección que la rotación de la armadu.ra. Por lo tanto, esto significa que el plano neutro se ha desplazado en dirección de la rotación de armadura. El desplazamiento del plano neutro depende de la intensidad del campo magnético que la corriente de carga origina alrededor del _devanado de armadura. Cuanto mayor sea la corriente de carga, mayor será · el desplazamiento del plano neutro, Sin embargo, la dirección de des-plazamiento sierr1pre es la misma que la dirección de .xotación. Nótese, pues, que si la carga es constante, las escobillas se pueden colocar en la nueva localización del plano neutro y quedar allí. Pero si la carga en el generador cambia frecuentemente, las escobillas deben cambiarse constantemente a la nueva posición que toma el plano neutro, para obtener una buena conn1utación. ObviarnentC', esto constituye un procedimiento laboi-ioso. Plano neutro de devanado de armadura neutro s N Campo magnético producido por la 'Corriente a través Nuevo plano Plano neutro Campo magnético . producido por el devanado de campo Campo magnético combinado PLANO NEUTRO 6-93 autoinducción en bobinas de armadura Ya se ha estudiado cómo se desplaza el plano neutro en la dirección de rotación por efecto de la reacción de armadura. Si se conoce la mag. nitud exacta de este desplazamiento y se fuesen a colocar las escobillas del generador, en consecuencia, aún no se obtendría conmutación perfecta. Esto se debe a la autoinducción de las bobinas de armadura, Cuando la corriente que pasa a través. de una bobina tiende a descender hasta cero en el punto donde la bobina no corta líneas de flujo, el campo magnét.ico de alrededor de la bobina se desvanece. Cabe recordar de lo estudiado en el volumen 3 que esto origina un voltaje autoiflducido, cuya polaridad tiende a mantener la circulación de la corriente en lugar de permitirle reducirse instantáneamente a cero. Por lo tanto, este vol ta je autoinducido aparece entre los segmentos del conmutador cuando las bobinas están en lo que supuestamente es el plano neutro. Aunque el vol· taje autoinducido es pequeño, puede producir una gran corriente debido a la baja resistencia de los segmentos del conmutador, escobillas ·y bobinas. Esto significa que el voltaje en una bobina no es igual a cero, sino hasta cierto tiempo después de que la bobina ha pasado el punto en su rotación donde no corta líneas de flujo. Además del desplazamiento del plano neutro causado por la reacción de armadura, existe un deSplazamiento adicional causa· do por la autoinducción de las bobinas de armadura. Ambos desplazamientos se efectúan en la dirección de rotación. li 11 11 li ¡: Efectivamente, el voltaje autoinducido ha desplazado aún más al· pla· no neutro, en la dirección de rotación, ,\ esta nueva posición del plano neutro suele llamársele plano neutro eléctrioo o. plano de conmutación. Si las escobillas del generador están localizadas sobre este plano, resultará una buena conmutación. Igual que en el caso de reacción de armadura, el desplazamiento del plano neutro, originado por autoinducción de las bobinas de armadura, es proporcional a la corriente de carga. Por lo tanto, según se ha mencionado anteriormente, sólo puede obtenerse buena conmutación cuando la corriente de carga es constante o ·si la posición de las escobillas cambia cada vez que lo hace la corriente de carga. ,! 1: 1¡ ' 6-94 PLANO NEUTRO Generador bipolar con polos de c,onmutación Dirección de rotación Polos de conmutación Los polos de conmutación se conectan en serie con el devanador de armadura de manera que sus campos magnéticos se op.onen al campo del devanado de armadura ;a • Los polos de conmutación eliminan completamente el desplazamiento del pla- no neutro debido a la autoinducción de las bobinas de armaduras y eliminan parcialmente el des= plazamiento debido a la reacción de armadura Los polos de conmutación son pequeños deva· nados localizados en el plano neutro mecánico interpolos Cuando un generador ha de suministrar una corriente de carga va. riable, debe hacerse algo para evitar que el plano neutro se desplace al cambiar la corriente de carga. Sin esta medida de precaución, se requerirla el cambio constante de la posición de las escobillas. U na manera de mantener el plano neutro efectivo cerca del plano neutro mecánico, a pesar. de los cambios a· ]a carga, es mediante polos intermedios o interpolos. Como se ilustra en la figura, los interpolas son pequeños devanados localizados en el plano neutro mecánico. Los devanados están enrollados sobre piezas polares que forman parte de la cubierta del generador. I~os devanados de los interpolas están conectados en serie co11 el devanado de arrnadura, de manera que la corriente de, carga hace que se produzca un campo magnético en cada interpolo, · Las direcciones de estos· campos 1nagnéticos son tales que 'anulan al campo magnético que rodea a las bobinas de la arm·adura en la proxi1nidad de los interpolas. Por lo tanto, en ausencia del campo magnético que desaparece, no hay autoinducción de las bobirÍas de arniadura cuando llegan al plano neutro . .t\sí pues, no hay desplazamiento d~l plano neutro debido a autoinducción de las bobinas de armadura. Para cumplir su función, los interpolas deben tener la polaridad correcta, que es la opuesta a la de la fem de autoinducción. Si se aplica la regla de la mano izquierda, resulta que la polaridad del interpolo debe ser igual a la del polo principal que le sigue; en dirección de la rotación. Los interpolas son autorregulables, Cuando aumenta la corriente de carga, el plano neutro ti'ende a desplazarse hacia la dirección de rotación; pero, al mismo tiempo, el campo de lbs interpolas aun1cnta en intensidad, oponiéndose así al desplazamiC'nto. 6-95 PLANO NEUTRO devanados compensadores Los interpolos no pueden eliminar la reacc1on de armadura debido a que están localizados s6lo en el plano neutro en tanto que la reacción de armadura tiene lugar en toda ella; pero si se colocaran interpoles en toda la armadura, la reacción de ésta se eliminaría. En efecto, esto es lo que se hace cuando se emplean devanados cómpensadores, que son pequeños devanados colocados en las piezas polares principales. Los devanados compensadores se conectan en serie entre sí y con el devanado de la armadura. Los devanados de compensación son pequefías devanados en serie conectados a las piezas polares princip,ales Los devanados de compensación están en serie con el devanado de armadura y sus corrientes y campos magnéticos se oponen en dirección a las correspondientes de las bobinas de armadura Devanado de compensación CAMPOS MAGNETICOS EN OPOSICION Por lo tanto, l·OS devanados de compensación, anulan el campo magnético del devanado de armadura y eliminan la reacción de armadura. Sin embargo, no eliminan completamente la auto· inducción de las bobinas de armadura. en el plano neutro mecánico Como se puede apreciar en la figura, en los devanados compensadores, la corriente fluye en dirección op·uesta a la de las bobinas de élrmadura que están frente a ellos. Como las corrientes son opuestas,· la dirección de los campos magnéticos de los devanados compensadores y las bobinas de armadura también lo serán, lo cual significa que el campo de los devanados compensadores anula- al de las _bobinas de armadura. Al anular. el campo magnético de las bobinas de armadura, los devanados compensadores eliminan la reacción de ar:tnadura; mas esto no contrarresta del todo a la autoinducción de las bobinas de armadura. Nótese que tanto los devanados compensadores como los interpolas eliminan la mayor parte del desplazamiento del plano neutro que de otra n1anera originaría los cambios de carga. Algunos generadores de -,,::arga variable tienen devanados. compensadores; en tanto que otros están provistbs de interpolos. En generadores muy grandes, o en los que tienen amplia variaci6n de carga, los devanados compensadores y los interpoles suelen usarse juntos. 6-96 REGULACIÓN DEL VOLTA.JE regulación del voltaje del generador El voltaje que produce cualquier generador de c-c depende de tres factores: 1) el número de espiras de conductor que estén en serie en la armadura; 2) la velocidad a que gira la armadura y, 3) la intensidad del campo magnético. Para que un generador produzca una salida constante de voltaje bajo una carga variable, por lo menos uno de estos tres factores debe variarse para compensar por los cambios de voltaje que de otra manera originarían cambios en la carga. Duran te el funcionamiento normal, no se pueden cambiar ni el número de conductores de la armadura, ni su disposición. También es impráctico cambiar la velocidad a que gira la armadura. Sin embargo, la intensidad del campo magnético se puede cambiar con relativa facilidad, haciendo que varíe la corriente en el devanado de campo. Como resultado, éste es el método que más se usa para regular el voltaje de salida de un generador. A menudo se usan regulad.ores de voltaje en los generadores con derivación Cuando se usan con genera· dores con derivación, los reguladores de voltaje funcionan como resistores varia· bles en serie con el devanado de campo. Automáticamente ajustan la corriente de campo para compensar por cambios en el voltaje de salida del generador Regulador de voltaje Devanador de campo en derivación Salida del generador Ya se ha explicado cón10 los generadores cambinados producen un voltaje relativamente constante debido a que su corriente de campo se a justa automáticamente para compensar cámbios en la corriente de carga. Mediante dispositivos auxiliares o circuitos adicionales llamados reguladores de voltaje, puede hacerse que los generadores tengan voltajes de salida aún más estables que los de los generadores combinados. Los regu~ lado res de voltaje varían considerablemente en tipo y diseño; pero todos cumplen dos funciones básicas: sienten el voltaje de salida del generador y hacen que varíe la corriente en el devanado de campo en respuesta al voltaje de salida. Así pues, si el regulador "siente" que eJ voltaje se ha reducido, la corriente de cainpo aumenta para que el voltaje tenga nuevamente su valor normal. En forrna similar, si el voltaje de salida se eleva 1 el regulador disminuye la corriente de campo. Normalmente, los reguladores de voltaje controlan la corriente de campo ya sea haciendo variar una resistencia en serie con el campo o bien otra que esté en paralelo con el campo. En muchos casos, el resistor regulador se ajusta manualmente para obtener la lectura correcta del medidor. Para grandes generadores que suministran corrientes muy altas, se usan dispositivos de resistencia especiales. Uno_ de éstos es el regulador de pila de carbono. RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO 6-97 resumen O En un devanado Imbricado, el devanado de armadura se divide eri tontas trayectorias paralelas como polqs de campo haya. Se usa un con¡unto de escobillas para cada dos trayectorias. iO Los devanados, imbricados sacrifican la salida de voltaje por capacidad de corriente. D En un devanado ondulado, todas las bobinas de armadura bajo pares de polos similares, están en serie. Por lo tanto, sólo hay dos trayectorias paralelas en la armadura. ,O Los de~anados ondulados sacrifican la capacidad de co· rriente por el voltaje. ·o El plano neutro es el punto en la rotación de una armadura, dOnde el voltaje inducido es cero. O Cuando un generador está funcionando, el plano neutro tiende a desplazarse como resultado de la reacción de armadura y de la autoinducción de las bobinas de armadura. O La reacción de armadura lo causa el campo magnético que la corriente· de carga crea en el devanado de armadura. D La reacción de armadura des• plaza el plano neutro en la misma dirección que lo rotación de armadura. 10 La auto• Inducción de las bobinas de armadura evita que el voltaie de la bobina se reduzca Instantáneamente hasta cero cuando la bobina no corta líneos de flujo. O El plano neutro se desplaza aún más en dirección de la rotación por causa de la autoinducción de lo$ bobina$ de armadura. 10 La nuev.a posición del Plono neutro que produce Jo reacción de ormodura y lo autoinducción de las bobinas de armadura se conoce como plano neutro eléctrico. 10 Se tiene uno buena conmutación cuando los escobillas del generador están localizadas en el plano neutro eléctrico. O Lo$ Interpolas son pequeños devanados localizados en el plano neutro mecamco, los cuales sirven para compensar la outoinducción de los bobinas de armadura. O Los devanados compensadores son pequeños devanados colocados en los piezos ,polares principales. Compensan la r~accl6n de ormaduro, O Los regu1adore$ de voltaje sirven para mantener estable un voltaje de solida en un generador. preguntas de re paso 1. ¿ Cuáles son las características básicas de un devanado imbricado? 2. En general, ¿ tiene mayor capacidad de corriente un devanado imbri· cado o un devanado ondulado? 3. ¿ Cuál es el plano neutro mecánico? 4. ¿ Qué es una reacci6n de armadura? 5. ¿ Puede eliminarse la reacción de armadura manteniendo constante la corriente de carga? 6. ¿ Qué es el plano neutro eléctrico? 7. ¿ En qué forma afecta la autoinducción de las bobinas de armadura al plano neutro eléctrico? 8. ¿ Para qué sirven los interpolas? 9. ¿ Qué son los devanados compensadores? 1O. Si el voltaje de salida de un generador tiende a aumentar, ¿ qué debe hacerse a la corriente en el devanado de campo para mantener cons· tan te el voltaje? 6-98 ESTRUCTURA DEL GENERADOR estructura Ya se han descrito los princ1p1os de operac1on de los generadores de e-e. Se conocen las partes básicas de un generador, la función de cada una de estas partes y la relación que cada parte tiene con el funcionamiento general del generador. Esencialmente, lo que se ha aprendido es el funcionamiento eléctrico de un generador de e-e. La estructura física, sólo se ha tratado muy brevemente. A menudo se comprenderá que no sólo conviene saber cómo funciona eléctricamente un generador, sino que se puedan identificar sus diversas partes y familiarizarse con su estructura física. Los generadores de e.e. varían mucho seg6n su estructura flsica. Sin embargo, todos tienen semejanzas fisicas básicas De Jo estudiado en Cste volumen, se conoce la descripción de los detalles de estructura de los numerosos tipos de generadores de c-c actualmente en uso. Sin embargo, existen similitudes físicas básicas entre prácticamente todos los generadores. Debido a esto, si se sabe cómo está construido un generador típico, se tendrá una buena idea acerca de la estructura física de la mayor parte de otros. Los materjales y métodos que intervienen· en la construcción de un generador típico de c-c, por lo tanto, se describen en las páginas que siguen. ESTRUCTURA DEL GENERADOR 6-99 armadura La armadura, o conjunto de arn1adura, como se le llama algunas veces, consta de todas aquellas partes rotatorías del generador. Estas partes son el eje o· flecha de armadura, el núcleo de armadura, el devanado de armadura y el conmutador. Como se ilustra, el núcleo y el conmutador están montados sobre el eje. El devanado está enrollado sobre el núcleo, en ranuras, y loS extremos de cada una de las bobinas. que constituyen el devanado están conectadas con los segmentos del conmutador. Aunque no se ilustra, existe una parte que debe montarse en el eje de armadura. Este dispositivo sirve para conectar ]a armadura con su fuente imp,ulsora. Generalmente, esta conexión es un engrane o un conjunto de banda y polea. O bien, puede acoplarse directamente al eje motor de la fuente. "\: "I1 Ji I',1 11 11 11 11 La armadura está formada p,or todas las partes girnto·rias del generador CONMUTADOR El núcleo de la armadura tiene forma de tambor o cilíndrica, y es de acero dulce; no es de una pieza, sino que se con1pone de muchas láminas delgadas que reciben el nombre de laminación o la1ninaciones. Se cubre la lam'inación con un barniz aislante, y luego todas las láminas se prensan para formar el núcleo completo. Cada lárnina tiene muescas en la orilla y, cuando las láminas se combinan para for_mar el núcleo, las rnuescas quedan alineadas de manera que el núcleo presenta ranuras perimetrales. La razón de que el núcleo sea larninado es reducir pérdidas debidas a corrientes parásitas, que, según se recordará (volumen 3) son corrientes inducidas en un material conductor cuando éste corta líneas de flujo magnético. Las laminaciones tienen el efecto de reducir grandemente el área donde puedan fluir las corrientes parásitas, lo cual significa que la resistencia del material al flujo de corriente parásita au1nenta considerablemente. 6-100 ESTRUCTURA DEL GENERADOR Una laminación del núcleo Núcleo laminado montado sobre el eje de armadura El núcleo de armadura está laminado para reducir las pérdidas por corrientes parásitas internas y está hecho de acero al silicio para reducir las pérdidas por histéresis armadura ( cont.) Para reducir las p,érdidas por histéresis del núcleo que, según se recordará (volumen 3), se presentan debido a las inversiones de magnetización del material del núcleo, de hecho están atrasadas respecto a las inversiones de corriente; prácticamente todos los generadores tienen núcleos hechos de acero dulce al silicio. Una característica de este material es que sus pérdidas por histéresis son bajas. El eje del generador es una varilla de acero duro, acabada con superficie de contacto pulida. El método para montar el núcleo y el Gonmutador sobre el eje varía muého de un generador a otro, Corrientes parásitas en núcleo sólido Corrientes parásitas en núcleo laminado Al laminar el núcleo, las corrientes parásitas se dividen en muchas corrientes pequefias, disminuyendo así grandemente las pérdidas por corrientes parásitas. ESTRUCTURA DEL GENERADOR y Puntas al conmutador 6-'101 Núcleo Las bobinas están devanadas en ranuras del núcleo de ar• madura Cada bobina consiste en una o más es· piras devanadas dentro do una camisa aislante comlln devanado de armadura Cada. una de las bobinas que constituyen el devanado de armadura está aplicada alrededor del núcleo de armadura y los lados de las bobinas están asentados en ranuras del núcleo. En muchas armaduras, las bobinas se forman primero en un molde u horma y luego se colocan sobre el núcleo; A esto se le llama devanado de forma. Todas las espiras de una bobina se encintan en un forro aislante común y cada bobina sólo tiene dos puntas para conectarse al conmutador. Las partes externas del núcleo reciben el nombre de segmentos de armadura y el número de -segmentos de armadura entre ,ambos lados de la bobina se relaciona directamente con el número de polos del generador. 1,a razón es que, según se recordará, para que haya un voltaje inducido máximo, ambos lados. de la bobina deben estar separados· la misma distancia que separa los polos adyacentes del generador. Así pues, si se tienen 24 segrnentos de armadura y ambos lados de cada bobina están separad.os por 12 segmentos, el generador es de dos polos. En forma siinilar, si hay 24 segmentos de armadura y los lados de la bobina están separados 6 segmentos, se trata de un generador de 4 polos. Dividiendo el número total de segmentos de armadura entre _el nún1ero de los que hay entre los lados de la bobina, se puede determinar el número de segmentos para los cuales se devanó la armadura. Para mantener fijas las bobinas, se colocan cuñas de material aislante en las ranuras del nl1cleo, En algunos generadores, se aplican también bandas de acero alrededor de Ia armadura para evitar que las bobinas sean expulsadas por la fuerza centrífuga. 6-102 ESTRUCTURA DEL GENERADOR el conmutador El conmutador se compone de segmentos individuales de cobre tirado a mano que tienen la forma que. aparece en la figura. Cada uno de los segmentos está ensamblado en una forma cilíndrica y se fijan por medio de una brida de sujeción. Los segmentos se c<?locan en un espacio cuneiforme entre las dos mitades de la brida de sujeción y, entonces, ios tornillos de ésta se aprietan, con lo cual los segmentos quedan rígidamente fijos. Los segmentos están aislados entre sí mediante hojas delgadas de mica. También están aislados de la brida de sujeción por medio de anillos de mica. Segmento del conmutador Collar o anillo de mica Los segmentos del conmutador se mantienen juntos y se moiltan sobre el eje de armadura por medio de la brida de sujeción. Los segmentos están a!sJados eléctricamente entre si y de la brida de sujeción Aislamiento de mica rebajado Las puntas de las bobinas de armadura están conectadas a las porciones elevadas de los segmentos del conmutador, y tienen el nombre de colas. Algunos segmentos de conmutádor no las tienen y, en estos casos, las puntas de las bobinas de armadura se conectan a unas ranuras que se hacen en el extremo ,de los segmentos. La superficie del conmutador se corta y se pule para darle un acabado cilíndrico muy terso, lo cual reduce al mínimo la fricción entre la superficie del conmutador y las escobillas. Además, el aislamiento de mica se rebaja ligeramente de la superficie de los segmentos del conmutador, de manera que no interfiera con el funcionamiento de las escobillas. ESTRUCTURA DEL GENERADOR 6-103 escobillas Las escobillas transfieren la salic:_la del generador del conmutador a un circuito externo. Normalmente, son pequeños bloques de carbón* y compuestos de grafito·. No debe usarse lubricante entre los carbones y el conmutador, ya que el grafito de las escobillas es autolubricante. Las escobillas están su jetas a portaescobillas y también se aplican a los conmutadores por medio de resortes. En muchos generadores, la presión del resorte se puede graduar. Si la presi6fl; es excesiva, las escobillas se desgastarán rápidamente; y si es insuficiente, se tendrá, un mal contacto eléctrico entre ellas y el conmutador. En muchos generadores, las escobillas están conectadas eléctr:icamente a los portaescobillas por medio de trenzas de cobre llamadas colas; pero en generadores simples,_ el apretado ajuste de la escobilla dentr~ del sujetador proporciona la conexión eléctrica. Entonces, las conexiones a un circuito externo se hacen de los portaescobillas. Aunque los portaescobillas están montados en la cubierta del _generador; están aislados eléctricamente de ella ..En ,muchos generadores, los portaescobillas no son de fácil acceso. En ese caso, los portaescobillas genei'ahnente se conectan a bornes en el exterior de la cqbierta del generador. Aunque las escobillas -están diseñadas para durar mucho, están construidas para desgastarse con mayor rapidez que el conmutador, debido a que es más barato y fácil substituir las escobillas que la armadura. Generalmente, se fabrican escobillas de bastante longitud, a fin de que puedan desgastarse hasta una fracción. de su tamaño original sin que sea necesario substituirlas demasiado pronto. Confom1e se van desgastando, el resorte las va empujando· hacia el conmutador. · Los carbones generalmente están hechos de carbón y grafito Ajuste para la tensión del resorte Resorte Tornillo de acceso Carbón Portaescobilla Resorte. para presión sobre el carbón Montaje complicado de un carbón Montaje simple de un carbón Los carbones están contenidos en sujeta,dores y presionados contra el conmutador por medio de resortes. Los buenos generadores tienen un ajuste de tensión para obtener el contacto apropiado del carbón, con e) mínimo de desgaste i * N. del T. Por esta razón se les ,1lama carbones. 6-104 ESTRUCTURA DEL GENERADOR devanado de campo El devanado de campo de un generador se compone de todas las bobinas de campo, devanadas alrededor de sus nU.cleos o piezas polares. El número de bobinas de campo depende del número de polos que tenga el generador. En un generador de dos polos, hay dos; en un generador de cuatro polos, cuatro; y así sucesivamente. Están montadas en la circunferencia interior de la cubierta del generador por medio de largos tornillos avellanados que sujetan las piezas polares })asando a través de la cubierta. Pieza polar laminada LAMINA DE UNA PIEZA POLAR Bobina de campo Terminal de alambre Las piezas polares ranuradas frecuentemente se usan para reducir el desplazamiento del plan.o neutro en generadores que llevan car- LAMINA DE UNA POLAR RANURADA gas relativamente constantes. No son efectivas bajo condiciones de carga variables Las piezas polares generalmente están construidas con hojas de acero laminadas~ lo. cual disminuye las pérdidas por corrientes parásitas. Como · se aprecia en la figura, las piezas polares tienen tal forma que se a justan a la curvatura de la armadura. El objeto de esto es mantener lo más pequeño posible al entrehierro· entre las piezas polares y la armadura, ya que el aire Ofrece una reluctancia relativamente elevada a las líneas de flujo magnético. Las bobinas de campo están devanadas alrededor de las piezas polares. Los devanados en derivación constan de numerosas espiras de alambre de cobre aislado cuyo diámetro es relativamente pequeño. Por otra parte, los devanados en serie constan de unas cuantas espiras de alambre de cobre grueso, también aislado. El alambre que se usa en los devanados en serie debe ser Jo suficientemente grande para que pueda llevar toda la corriente de carga sin sobrecalentarse. ESTRUCTURA DEL GENERADOR 6--105 cubierta y montaje La cubierta de un generador constituye el soporte mecánico de las partes que forman el generador; en muchos generadores, también proporciona protección contra perturbaciones exteriores tales como polvo, suciedad y humedad. La mayor parte de las cubiertas de los generadores constan de tres partes: una coraza y dos cabezales, La coraza sostiene las bobinas de campO así como los polcs intermedios, cuando existen. Tam~ bién sirve como parte del circuito magnético del devanado de campo. Debido a su función magnética,. la cubierta del campo está hecha de hierro o acero con buenas propiedades magnéticas. El espesor de la cubierta depende del grado de soporte mecánico que debe pfoporcionar, así como de la intensidad del campo magnético que la atraviese. Los cabezales están montados en los extremos de la coraza y están sujetos a ella por medio de remaches o tornillos. Los cojinetes de la armadura están mon~ tados en el centro de los cabezales. I' J ·'¡ 1: Existen muchos 1nétodos para el montaje de los generadores, y cuál se usa en cada caso depende de factores tales como tamaño y aplicación del generador y el tipo de la fuente que lo impulsa. Probablemente, el método más común de montaje es usando una base simple, la cual consta de patas u otros soportes que están unidos a la coraza central o bien forman parte de ella; el generador descansa sobre estas patas. Otro método común de montaje consiste en usar una brida o placa .en el extremo irnpulsor del generador. La base tiene orificios para atornillarse a otra placa o superficie de montaje. 6-106 ESTRUCTURA DEL GENERADOR Embudo para aceite Orificios de ventilación Baleros Se necesitan una lubricación apropiada y un buen enfriamiento para darle al generador una larga vida y servicio eficiente otras caracteristicas estructurales Otras dos características Importantes de la estructura de los generadores de t-c, son los cojinetes y los métod-os de enfriamiento que se usen. Prácticamente, todos los generadores de tipo pequeño cuent~n con cojinetes de bolas para que la armadura pueda girar a alta velocidad, suavemente y con un mínimo de fr'icción. Los cojinetes están metidos a presión en los extremos del eje de la armadura y montados en el centro de los cabezalés. Así pues, cuando los cabezales se atornillan o se fijan a la coraza, la armadura queda sostenida por los <:ahezales. Los cojinetes de algunos generadores tienen lUbricación permanente y son sellados durante la manufactura. Posteriormente, no se requiere lubricar estos cojinetes, lo cual, además, no es posible. En los generadores donde los cojinetes no están sellados, se tiene algún medio para lubricarlos periódicamente. Por lo general, esto se efectúa vertiendo grasa o aceite por un embudo montado en los cabezales. Cuan.do un generador funciona a toda su capacidad, produce gran cantidad de calor. El método más común para disipar este calor es por 1nedio de orificz'.os de ventilación y un ventilador. Los orificios de ventilación son aberturas que hay en los cabezales y en el cuerpo central, cerca de' los devanados de campo. En generadores más grandes también hay orificios de ventilación en la armadura. E! ventilador está montado en un extremo del ·eje de la armadura. Cuando la armadura gira, el ventilador impulsa aire a través de los orificios. Entonces, este aire asimila calor del interior de la cubierta del generador pasándolo por los orificios de ventilación al exterior de la máquina. Los generadores de cargas intensas también suelen estar montados en una gran área de metal conocida como escape térmico, que ayuda a alejar el calor producido. REGULACIÓN DEL GENERADOR DE C-C 6---107 regulación de un generador de velocidad variable . Se recordará que la regulación es el proceso de mantener constante la salida en un generador. Normalmente, esto se logra por medio de un dispositivo o circuito sensible a la salida del generador, el cual controla la corriente en el devanado de campo para compensar los cambios en la salida. Las dos causas principales de cambio o inestabilidad en la salida de un generador son los cambios en la -resistencia de la carga y los cambios en la velocidad de rotación del generador. El voltaje de salida de generadores con derivación y combinados impulsadqs a velocidades constantes no varía muc)1o si las. variaciones de carga se encuentran dentro del rango de diseño del generador. Como resultado, sólo se tiene regulación para estos generadores cuando se desea una salida muy estable o cuando las variaciones de carga son muy grandes. Por otra parte, los generadores de velocidad variable requieren generalmente de regulación. Puede comprenderse el motivo, si se considera el generador del cual está provisto un automóvil. El generador es movido por el motor del automóvil, de manera que su velocidad de rotación es muy diferente cuando la máquina funciona lentamente que cuando funciona a gran velocidad. Sin embargo, a pesar ele esta amplia variación en la velocidad de rotación, el generador debe suministrar un voltaje constante de 6 o 12 volts ai sistema eléctrico del automóvil. Si este voltaje variase, las luces, la bocina y de hecho todo el sistema eléctrico sería afectado. La única forma en que un generador puede suministrar un voltaje estable de 6 o 12 volts, es por medio de un dispositivo regulador. Y no solamente ese dispositivo regulador debe mantener constante el voltaje de salida sino que también debe limitar la corriente de salida del generador a su valor nominal 111áximo para evitar que el generador se queme. Así pues, generalmente se requiere regular tanto el voltaje como la corriente en un generador de velocidad variable. Baja velocidad de rotación de rotación Generador de velocidad variable Alta velocidad Generador de velocidad variable Si . los generadores de velocidad variable no tuvieren reguladas sus salidas, tas cargas que alimentan no podrían trabajar apropiadamente ¡¡ i 1 I' 1 xi 6-108 REGULACIÓN DEL GENERADOR DE C-C regulación de voltaje Un circuito típico que se utiliza para .regular el voltaje de salida de un generador aparece en la figura. Un lado del devanado de campo en derivación está conectado directamente a la salida negativa del generador. El otro lado del devanado de campo está conectado a la terminal positiva de la salida del generador ya sea a través de un resistor R y una b_obina L 2 o a través de los contactos C, los cuales están controlados por el campo magnético de L 1 • Así pues, el devanado de campo se encuentra directamente conectado a la salida del generador ( C cerrado), o bien, está conectado en serie con R ( C abierta). Los contactos se mantienen cerrados por medio de un resorte, de manera que en el mismo instante en que el generador se arranca, los contactos se cierran y el devanado de campo queda conectado directamente a la salida del generador. Conforme el generador aumenta su velocidad, también aumentan el voltaje de salida y la corriente que fluye a través de L 1 , la cual está conectada directamente a la salida del generador. Cuando el voltaje de salida llega a cierto punto, el campo magnético de L 1 es suficienternente fuerte para vencer la tensión del resorte que mantiene cerrado a C, de manera que C abre. Armadura L¡ l Devanado de campo en derivación L1 Salida del generador __ J R El regulador de voltaje funciona por medio de contactos que, en forma intermitente, añaden una resistencia en serie con el devanado de campo L¡ Devanado de campo en derivación Armadura ----, .--o-+---,:] " Salida del generador REGULACIÓN DEL GENERADOR DE C-C 6-109 regulación de voltaje ( cont.) La corriente de campo pasa ahora a través de R y L 2 • Con el aumento de la resistencia en el circuito del· campo, la intensidad de campo disminuye y se limita el aumento del voltaje de salida del generador. La corriente a través de L 2 origina un campo magnético en L 2 y éste se opone al de L 1 , ya que las dos bobinas están devanadas en forma opuesta, lo cual neutraliza parcialmente la atracción magnética de L 1 sobre C y el resorte cierra nuévamente a C. Como resultado, el devaá.ado de campo queda otra vez conectado directamente a la salida del generador, de manera que la corriente de campo asciende, aumentando el voltaje de salida que a su vez hace que C se abra debido al aumento de atracción magnética de L 1 • Este ciclo se verifica con gran rapidez y múchas veces por segundo, haciendo que los contactos vibren abriendo y cerrando el circuito, El voltaje de salida del generador varía ligeramente pero con gran rapidez en torno de un valor determinado por el voltaje del resorte que mantiene cerrado a C. El voltaje de salida efectivo en C·C es el valor medio entre los valores superior e inferior. Este promedio depende de si los contactos al vibrar permanecen más tiempo en una posición que en la otra. Si se mantienen cerrados un mayor tiempo del que están abiertos, el voltaje medio será mayor y viceversa. Cuando el voltaje máximo se eleva, los contactos permanecen más tiempo en la posición abierta para mantener constante la salida de voltaje. El resorte es graduable, lo cual controla la acción vlbr.atoria de los contactos y el voltaje medio de salida del generador. 6-110 REGULACIÓN DEL GENERADOR DE C•C regulación de corriente El regulador de corriente, como el de vottaje funciona a base de añadir en forma intermitente una rasistencia en serie con el devanado de campo En el regulador de corriente, la conexión de la resistencia está controlada por la corriente de carga, en tanto que en el regulador de voltaje está controlada por el voltaje de salida Armadura + Devanado de campo en derivación Salida del generador El objeto de regular la corriente de salida de un generador es evitar que la corriente exceda el valor máximo que el generador puede transmitir sin peligro. En la figura .se muestra un método múy usado para regular la corriente. Esencialn1ente, es r:µuy similar al método que se sigue para regular el voltaje. Según los contactos C estén abiertos o cerrados, el devanado de campo se encuentra. directamente a la salida del generador o tiene resistencia R en serie con ella. La apertura y cierre de C se controla por medio· de la bobina L, ·que está en serie con la salida del generador, de mallera que lleva toda la corriente de carga. Normalmente, los contactos C se mantienen cerrados por un resorte. :\si pues, cuando el generador arranca, el devanado de campo queda conectado directamente a la salida del generador. Por lo tanto, el voltaje de salida comienza a aumentar y la corriente de carga, que fluye a través de L, también aumenta. Cuando la corriente aumenta hasta el punto donde la atracción magnética de L vence a la tensión del resorte que rnantiene cerrado a C, los contactos se abren. Esto hace que la resistencia R qtÍede en serie con el devanado de can1po y que la corriente de campo y, por lo tanto, la tensión de salida, se reduzcan. Como resultado, la corriente ~e carga tan1bién disminuye. La dis111inución en corriente reduce la atracción magnética de L y el resorte cierra nuevamente a C, lo cual conecta nuevamente al devanado de campo directamente con la salida del generador y permite que la corriente aumente nuevamente hasta que la atracción magnética de L sea suficiente para vencer al resorte y abrir a C. Como en el regulador de voltaje, este ciclo se repite continuamente y la corriente varía ligeramente por encima y por debajo del valor medio determinado por la tensión del re-· sorte que mantiene cerrado a C. REGULACIÓN DEL GENERADOR DE C•C 6-111 relevador de corte de corriente inversa Un generador de c-c de velocidad variable suele usarse en combinación con una batería para suministrar potencia a una carga. Cuando la velocidad del generador y, en consecú.encia, su voltaje de salida es baja, la batería suministra la potencia a la carga. Y cuando el generador alcanza su velocidad y su salida nominal, suministra potencia a la carga y, al mismo tiempo, recarga la batería. Sin embargo, en esta disposición debe aplicarse algún método para desconectar el generador de la batería siempre que el voltaje del generador sea inferior al de la batería. De otra manera, la batería se descargaría a través de la armadura del generador y podría quemarse. Un métodn que suele usarse para desconectar automáticamente el generador de la batería, es por niedio de un relevador de corte de corriente inversa. La figura ilustra un circuito típico. ~Acumulador o batería Salida a la carga Armadura El relevador de corte de corriente inversa, conecta la salida del generador a la baterfa y a la carga cuando el voltaje rlel generador es mayor que el voltaje de la batería. Luego, desconecta al generador de la batería, y la carga cuando el voltaje del generador disminuye por debajo del voltaje de la batería El releVador de corte de corriente inversa consta de las bobinas L 1 y L 2 , ambas devanadas sobre el nlismo núcleo y los contactos C, que nor- malmente se abren por medio de un resorte. L 1 se llan1a devanado de voltaje y está conectado a la salida del generador. L 2 recibe el nombre de devanado de corriente y está en serie con la salida del generador. 6-112 REGULACIÓN DEL GENERADOR DE C-C relevador de corte de corriente inversa ( cont.) El resorte que mantiene abierto a C se ajusta de manera que, cuando el voltaje del generador es inferior al de la batería, los contactos se abren. En consecuencia, el generador queda ·desconectado tanto de la ha~ tería como de la carga y la batería suministra la potencia de salida. Sin embargo, en todo momento el voltaje de salida del generador está aplica~ do a L 1 , haciendo que transmita corriente a través de la bobina y creando un campo magnético. Cuando el voltaje de salida del generador aumenta más que el de la batería, la atracción magnética de L1 vence la tensión del resorte y cierra a C. Esto conecta el generador a la carga y al mismo tiempo hace posible que fluya corriente de carga del generador hacia la batería. La corriente del generador fluye a través de L 2 originando un campo magnético que ayuda al de L 1 y así mantiene herméticamente cerrados los contactos. + A la carga Corriente de carga Voltaje del generador mayor que el voltaje de la batería • Voltaje de la batería mayor que el voltaje del generador Esencialmente, cuando la batería está total· mente cargada, funciona como si el generador no existiera, puesto que el generador ha sido desconectado Corriente de carga A la carga . Cuando el voltáje del generador es suficienten1ente alto para man~ tener energizado a L1, pero es inferior al de la batería, ésta comienza a descargarse a través de L 2 y el generador. Con la inversión de la corriente a través de L 2 , el campo magnético que está a su alrededor se opone al de L 1 , lo cual ocasiona una disminución de la atracción magnética sobre C. y1 como resultado, los contactos se abren, desconectando al generador de la batería y de la carga. Nótese que los contactos del relevador del corte de corriente inversa no vibran continuamente como los contactos de los reguladores de voltaje y corriente. Sólo se abren o cierran cuando el voltaje del gC"nerador aumenta, o bien, se reduce por debajo del voltaje del generador. llEGULACIÓN DEL GENE1lAD01l DE e-e 6-113 regulación combinada Frecuentemente, se usa tanto un regulador de voltaje y corriente como un relevador de corte de corriente inversa para controlar la salida de un generador de velocidad variable. Generalmente, cuando se hace esto, los tres reguladores están construidos e instalados en una sola unidad. En realidad, ésta es la unidad a la que se le llama 1 'regulador de voltaje" en un automóvil. Aunque se le llame así, en realidad consta de un regulador de voltaje, un regulador de corriente y un relevador de corte de corriente inversa. Regulador Regulador de voltaje Regulador de corriente de corriente inversa + Salida a la carga 6-114 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen O La armadura de un generador dé ·e-e consta de todas las partes rotatorias, las cuales son: el eje de armad.uro, el núcleo de la armadura, el devanado de armadura y el con· mutador. '0 El eje de armadura es una barra de acero duro. O El núcleo de armadura está formado de laminaciones de acero dulce aisladas entre si. El núcleo está laminado para reducir pérdidas por corrientes parásitas. ,O Las bobinas. del devanado de armadura están devanadas alrededor del núcleo. O El conmutador está formado de segmentos de cobre aislados entre sí med1'ante placas delgadas de mica, ,D las puntas de las bobinas de armadura están conectadas a los segmentos del conmutador. ,O Las escobillas del generador generalmente son pequeños bloques de carbón y grafito en forma de un compuesto. Las escobillas están montadas en portaescobillas y están aisladas eléctricamente de lo cubierta del geríerador. ,O Cada uno de las bobinas del devanado de campo está devanada alrededor de las piezas polares del generador. ,0 la mayor parte de las cubiertas de un generador constan de una coraza de campo hecha de hierro o acero y dos cabezales, O los copnetes de la armadura están montados en el centro de los cabezales. O Los generadores de velocidad variable normalmente deben regularse tonto en voltaie como en Corriente. Regulando el voltaje, éste se puede mantener práctkamente constante a la salida, en tanto que el regular la corriente evita que la corriente de salida exceda el valor máximo que el generador puede transmitir sin peligro. O los circuitos de relevador de corte de corriente inversa son adecuados para un generador de c-c en combinación con una batería, Pª'.ª alimentar potencia a una carga. El circuito desconecta al generador de la boterfa siempre que el voltaje del generador sea inferior al de la batería. preguntas de re paso / l. ¿ Por qué es laminado el núcleo de annadura de un generador? 2. ¿ Por qué se usa generaln1ente acero dulce al silicio para el núcleo de armadura de un generador? 3. ¿ Qué es devanado en forma? 4. ¿Debe lubricarse el conmutador y las P,Scobillas de un generador? ¿Por qué? 5. ¿ Por qué están conformadas las piezas polares para ajustarse a la curvatura de la armadura? 6. ¿ duál es la diferencia física· que hay entre los devanados de campo en derivaci6n y en serie? 7. ¿Puede usarse un cuerpo de campo plástico para un generador? ¿Por qué? 8. ¿ Por qué los generadores de velocidad variable requieren generalmente regularse tanto en voltaje como en corriente? 9. ¿ Para qué sirve un relevador de corte de corriente inversa? 10. ¿ Cuáles son las dos causas principales de inestabilidad en el voltaje de salida de un generador? EL GENERADOR DE C•a 6-115 generadores de e-a ( alternadores) Aunque los generadores de c-c se usan mucho en ciertas aplicaciones, tienen limitaciones inherentes que los hace insatisfactorios para muchos otros usos. Algurias de estas limitaciones se deben a las características de construcción, eléctricas y físicas, de los mismos generadores de c-c, en tanto que las demás se deben a la naturaleza básica y a las propiedades de la electricidad en c-c. La mayor parte de las limitaciones debidas a, los mismos generadores provienen de dificultades de conmutadores que pueden conducir grandes salidas con eficacia y eficiencia. Los generadores de c-a, según se explicará posteriormente, no tienen conmutadores y, en este aspecto, ,son superiores a los generadores de c-c. Energía mecánica Corriente y voltaje de c-c ~.;~ i 'E 1 "'~ o Generador de O.C. -~)'\) ..iº-~+rvv /\ r Voltaje y corr'1ente alterna (e-a ) Q) e: g En erg/a mecánica lienerador de C.A. (alternador) Tanto los generadores de c-a como los de c-c convierten la energía mecá· nica en energía eléctrica.· Sin embargo, los generadores de e-e convierten energia mecánica en corrientes y voltajes de e en tanto que l_os gene· radares de e-a convierten la energía mecánica a voltajes y corrientes de c-a En las siguientes paginas se estudiarán la teoría del funcionamiento y las características estructurales de los generadores de c-a y se observará que existen numerosas semejanzas bdsicas .entre los gener..i.dores tje c-a y los de c-c. Sin embargo, también hay muchas diferencias significativas, así como algunos conceptos eléctricos. que resultarán enteramente nuevos para el lector. Los generadores de c-a también se llaman alternadores, ya que producen corriente alterna. 6-116 EL GENERADOn DE~~ Espira rotatoria Campo magnético N El generador de e-a más simple consta de un campo magnético y una espira rotatoria simple, igual que el generador más simple e-e. Sln embargo, en el generador de e-a, los extremos de la espira están conectados directamente a los carbones en lugar de a un conmutador Directamente a los carbones (para generador de C.A.) generador básico de e-a Téngase presente que el generador más simple de e-e consta de una sola espira de alambre que gira dentro de un campo magnético, más un conmutador y escobillas. Al girar la espira, se genera un voltaje de e-a entre sus dos extremos. El voltaje de e-a se convierte entonces a e-e por la acción del conmutador y las escobillas. El conmutador cambia ia e-a a c-c, cambiando efectivamente la conexión de escobillas de un extremo a otro de la bobina rotatoria, cada vez que el voltaje inducido en la espira invierte su polaridad. Esta interrupción se efectúa de tal manera que una escobilla siempre está en contacto con el extremo p-ositivo de la espira, en tanto que la otra escobilla siempre está en contacto con el extremo negativo de la espira. Por tanto, el voltaje existente entre las escobillas, que es el voltaje de salida del generador, es de e-e. Si se eliminara el conmutador, uniendo cada escobilla conectada permanentemente con un extremo de la espira rotatoria, el voltaje que hay entre las escobillas sería exactamente al voltaje existente entre. los extremos de la bobina. Como se sabe, ésta es· un voltaje de e-a. Así pues, eli .. minando el conmutador y conectando permanentemente, en alguna forma, las escobillas a pxtremos opuestos de la espira, el generador básico de c-c se puede convertir en un generador simple de e-a. Naturalmente, los extremos de la espira no pueden conectarse directamente a las escobillas debido a que los extremos deben girar libremente con la espira; si no pudieran girar libremente, al girar la espira se torcerían hasta romperse. Así pues, de alguna manera, las escobillas deben estar conectadas permanentemente a los. extremos de la bobina sin interferir con su capacid'ld de girar. Esto se .estudia a continuación. EL GEN,ERADOR DE c..a 6-117 anillos rozantes El conmutador de un generador de c-c cumple dos funciones: 1) convierte el voltaje inducido de c-a en ene, y 2) constituye un medio para comunicar el voltaje inducido a las escobillas y, en consecuencia, a un circuito externo. En un generador de c-a no se requiere convertir de c-a a c-c, de manera que, en lugar de conmutador, todo lo que se necesita es un medio para comunicar el voltaje inducido a las escobillas. Esto se logra instalando anillos metálicos en los extremos de la bobiria rotatoria. Cada anillo se ajusta a un extremo de la bobina y ambos anillos giran al girar la bobina. Estos anillos se llaman anillos rozantes. los anillos están permanentemente conectados a los extremos de la espira. los carbones son estacionarios y mantienen contacto con los anillos rozantes al girar éstos. El voltaje Inducido en la espira se transfiere entonces a l,os carbones y de éstos a un circuito externo N \ Anillos rozantes La espira y los anillos rozantes gi .. ran en tanto que los carbones permanecen estacionarios Carbón N Cada anillo rozante está permanentemente conectado al extremo respectivo de la bobina rotatoria, de n1anera que el voltaje inducido en la bobina aparece entre los anillos. Las escobillas están unidas a los anillos rozantes haciendo contacto eléctrico con ellos. Al girar la bobina, los anillos rozantes se deslizan a lo largo de las escobillas manteniendo siempre contacto eléctrico con ellas. Así pues, cada esoobilla está siempre en contacto con el anillo rozante correspondiente, el cual, a su vez,. está permanentemente conectado a un extremo de la bobina. El resultado es que entre las escobillas se origina un voltaje de c-a inducido en la bobina y éste puede transmitirse a un circuit,o externo. ?ti 6-118 EL GENERADOR DE c~a generación de una salida de onda-seno De lo estudiado en páginas anteriores, puede notarse que la salida de un generador simple de e-a de una espira es igual al voltaje inducido en la espira rotatoria. Este voltaje es igual a la suma de los voltajes. inducidos en ambos lados de la bobina al cortar éstos las líneas magnéticas de flujo. Cuando no se cortan líneas de flujo el voltaje es nulo; y cuando se corta. el número máximo de líneas de .flujo, e.l voltaje. es. máximo. Como se aprecia en la figura, en un generador de e-a de dos polos, el voltaje llega a cero y alcanza un máximo de dos veces durante una rotación completa de la espira. Estas variaciones siguen una onda sinusoidal. Así pues, para una rotación completa, que corresponde a 360 grados de rotación, el voltaje generado corresponde a 360 grados eléctricos. Si se compara la forma de onda ilustrada en la figura con la de la página 6-66, es fácil observar que el voltaje de, salida del generador simple de c~a es el mismo que el inducido en la espira rotatoria de un generador simple de c-c. La salida de un generador de c·a. es un voltaje sinusoidal Dirección de rotación de la espira Para un generador bipolar simple, un ciclo de salida de onda sinusoidal se genera cada vez que la espira hace una rotación completa. Por lo tanto, la frecuencia de este generador es la misma que la velocidad de rotación de la espira Si la espira gira 10 veces por segundo, el voltaje de salida tiene una frecuencia de 10 cps y si gira 100 veces por segundo, la frecuencia del voltaje de salida es de 100 cps EL GENERADOR DE c ..a 6-ll9 aumento del número de polos En la forma de onda de la página anterior se puede apreciar que el voltaje de salida de un generador simple de c-a es máximo cuando los lados de la espira pasan frente a los centros de los polos. La raz6n es que, en estqs puntos, los lados de la bobina cortan el número máximo de líneas de flujo. Si se usaran cuatro polos en lugar de dos, el voltaje de salida seguiría alcanzando su valor máximo cuando los lados de la bobina pasaran frente a los centros de los polos. Sin embargo, como el número de polos se ha duplicado, el voltaje sería máximo cuatro veces durante cada rotación completa de la espira en lugar de dos veces, _como ocurre en el caso de un generador de dos polos. Si entre los polos existen espacios iguales, esto significa que se genera un ciclo de una onda_ sinusoidal en el voltaje de salida cada vez que la espira se transporta 180 grados, o sea, la mitad de una rotaci6n. Por lo tanto, la frecuencia del voltaje de salida de e-a es lo doble de la velocidad de rotación de la espira. Por ejemplo, si la espita gira 30 veces en un Segundo, la frecuencia del voltaje es de 60 cps. Debe ser obvio que, para deterrninada vclocid~d de rotación cuanto mayor número de polos se tenga, n1ás alta será la frecuencia del voltaje del generador. Una relación general entre la velocidad de rotación de una sola espira, el número de polos y la frecuencia, puede establecerse de la manera siguiente: la frecuencia es igual al número de revoluciones número de pares de polos. Así pues, si por segundo, multiplicada por se v.san seis polos y la espira gira 10 ·veces por segundo, la frecuencia del voltaje de.salida es 10 X 3 o 30. cps. Nótese que lo que se usa para determinar la frecuencia es el número de pares de polos y no el número de polos individuales. et En un generador de cuatro polos, los lados de ta espira cortan el máximo número de lineas de !lujo cuatro veces durante cada rotadó.n completa de la espira En un generador de cuatro polos,· se gene- ran dos- ciclos del voltaje de salida para cada rotación completa de la espira s Rotación los cuatro puntos de voltaje máximo ocurren cuando los lados de la espira pasan por los centros de los cuatro polos 6-120 EL GENERADOR DE C•a producción del campo magnético El campo magnético necesario para que funcione un generador de e-a es producido por un devanado de campo, igual que en el caso de los generadores de e-e. Téngase presente que el devanado de campo es un electroimán y, por lo tanto, necesita corriente para producir su campo magnético. En un generador de e-e, la corriente .para el devanado de c·ampo puede obtenerse conectando el devanado a una fuente externa de voltaje y, en este caso, el generador es un generador excita.do separadamente. O bien, la corriente de excitación del devanado de campo puede producirse conectando el devanado a la s~lida del generador. Como se recordará, esto constituye un generador autaexcitado. LOS GENERADORES DE Excitados separadamente e.e. SON: o Autoexcitados LOS GENERADORES DE C.A. son todos e~citado·s separadamente Sin ernbargo, en ambos casos, e independientemente de que el generador de c-c esté excitado separadamente o autoexcitado, el voltaje aplicado al devanado de campo es de c-c. Esto es necesario ya que se requiere una corriente de excitación de c-c para que el generador funcione debidamente. Como resultád.o, no se puede usar autoexcitación para los generadores de c-a, ya que su salida es de c-a. Entonces deben usarse fuentes de voltaje de c-c separadas para alimentar la corriente a los devanados de campo .. En muchos generadores de e-a, la fuente de voltaje de c-c para el devanado de campo es un pequeño generador de e-e que está dentro de la misma cubierta del generador d.e c-a. 1 GENERADORES DE C•H CON ARMADURA ESTACIONARIA 6-121 generadores de e-a con arm,adura estacionaria Cuando un generador de e-a produce una cantidád de potencia relativamente pequeña, los anillos rozantes operan satisfactoriamente. Por otra parte, cuando se manejan potencias elevadas, resulta cada vez más dificil el aislar suficientemente ·sus anillos rozantes y por lo tanto, éstos se convierten en un motivo frecti.ente de problemas. Debido a esto, la mayor parte de los generadores de e-a tienen una armadura estacionaria y un campo rotatorio. En estos generadores, las . bobinas de armadura estári montadas permanentemente con arreglo a la circunferencia interna de la cubierta del generador, en tanto que las bobinas de campo y sus piezas polares están montadas sobre un eje y giran dentro de la armadura estacionaria. Esta disposición de armadura estacionaria y campo rotatorio parece extraña a primera vista; pero si se tienen presentes los fundamentos de la inducción mutua, se comprenderá que en las. bobinas de armadura se induce un voltaje independientemente de que corten las líneas de flujo de un campo magnético estacionario o bien que las corten las líneas de flujo de un campo magnético móvil. Lo que se requiere es que haya un movimiento relativo entre el campo magnético y las bobinas de armadura. -En el campo de una armadura estacionaria, la salida del ·generador puede conectarse directamente a un circuito externo sin necesidad de anillos rozantes ni escobillas, lo cual elimina los problemas de aislamiento que existirían si fuese necesario producir corrientes y voltajes elevados a la carga, por rnedio de anillos rozantes. Naturalmente, como el devanado de campo gira, deben usarse anillos rozantes para conectar el devanado a su fuente externa de excitación de e-e. Sin embargo; los voltajes y corrientes que se manejan son pequeños: comparados con los de armadura y no hay dificultad en suministrar el aislamiento suficiente. 1 i 1 11 ··t! La mayor par.te -de los generadores de c-a tienen una armadura estacionaria y un campo magnético, en lugar de una armadura rotatoris y un camp.o, estacionario Devanado de campo estat:ionario f .li La armadura está representada, por una sola espira, pero en los generadores de c-a reales, la armadura consta de muchas bobinas, cada una de las cuales tiene generalmente más de una esplra ~ · . Armad~ra rotatoria con anillos rozantes 1 1 !: Devanado de campo rotatorio con '-.... anillos rozantes ~ Armadura estacionaria ~ Este diagrama sólo es una analogía. En reali1,,-~v dad, el devanado de. campo rotatorio debe es- ~ tar en el rotor, dentro de la armadura estacionaria, de maner~ que los dos tipos de , alternadores de heého se asemejan; en la siguiente página se muestra una armadura estacionaria .típica. .¡• i ',11 ·6-122 GENERADORES DE e-a CON ARMADURA ESTACIONARIA generadores de c a cop armadura estacionaria ( cont.) 5 Otra ventaja en usar una armadura estacionaria es C}ue hace posible velocidades de rotación mucho más altas y por lo tanto, volt.ajes más altos de los que se pueden obtener con armaduras rotatorias; esto se debe nue~ vamente a la dificultad que hay en aislarla. A velocidades de rotación muy elevadas, la elevada fuerza centrifuga que resulta hace difícil aislar adecuadaiµente el devanado de armadura. Este problema no existe cuando el devanado de campo gira a altas velocidades. i e. Núcleo de armadura fija y su devanado y Imán rotatorio Imán rotatorio bipolar bipolar - ~ ,,-¡-,,, ~::::::,-1'.':@ Anillos rozantes de excitación Núcleo de armadura fija y su devanado Al girarº lns polos de campo en un generador de armadura estacionaria, las líneas de flujo que_ van de los polos N a. los polos S pasan a través del nú· cleo de armadura primeramente en una dirección y luego en la otra, para inducir c~a en el devanado de armadura estacionaria En resumen, en tanto que prácticamente todos los generadores de c-c constan de una armadura rotatoria y un campo estacionario, la mayor parte de los generadores de-. c-a tienen una armadura estacionaria .y un campo .rotatorio. En el caso de una armadura estacionaria, se pueden producir voltajes mucho mayores que los. que son posibles con generadores de ar·madura rotatoria. La parte de un generador qu.e gira se llama rotor en tant0 que la parte estacionaria recibe el nombre de estator. Nótese que si un generador de c-a de armadur~ estacionaria está provista de un imán fijo para el campo en el rotor, en lugar de un electroiinán, no se necesitarán anillos rozañtes. Sin embargo, este · generador tiene una salida muy baja, por lo que sus aplicaciones son limitadas. 6-123 FASES DE SALIDA generadores de e-a monofásicos Cuando se trató ·de generadores de e-a, la armadura ha sido representada ·por una sola espira. El voltaje inducido en esta espira sería muy pequeño; así pues, lo mismo que ocurre en los generadores de c-c, la armadura consta en realidad de numerosas bobinas, Cada una con más de una espira, Las bobinas están devanadas de manera que cada uno de los voltajes en las espiras de cualquier bobina se suman para producir el voltaje total de la bobina. Las bobinas se pueden conectar de varias maneras, según el méto9o específico que se use para darle las características deseadas al generador. Si todas las bobinas de armadura se conectan en, serie aditiva, el generador tiene una salida· única. La salida es sinusoidal y en cualquier instante es igual en amplitud a la suma de voltajes inducidoS en cada una de las bobinas. Un generador con armadura devanada en esta forma es un generador de una fase o monofásico. Todas las bobinas conectadas en serie constituyen el devanado de armadura. En la práctica, muy pocos generadores de c-a son monofásicos, ya que puede obtenerse una mayor eficiencia conectando las bobinas de armadura mediante otro sistema. Una espira simple girando en ur campo magnético es un generador monofásico, ya que sólo tiene un voltaje de salida Salida a la carga Este generador con armadura estatacionaria de 4 polos .también es de una sola fase, ya que tiene una salida de voltaje Bobinas de armadura Campo rotatorio (4 polos) Con las bobinas de armadura devanadas en la forma mdstra· da, los voltajes inducidos en las bobinas se suman para pro· ducir el vo:taje de salida 6-124 FASES DE SALIDA generadores de e-a bifásicos Generador de espira rotatoria de dos fases Dos espiras rotatorias perpendiculares entre si, cada una con su propi.o juego de anillos rozantes, for- man un generador de dos fases Los dos voltajes de salida son iguales en amplitud y están defasados 90º. Esto, naturalmente, supone que las espiras son del mismo tamaño Voltaje de Devanado' 1 .-~l+t-} Voltaje de salida 1 Generador bifásico con armadura estacionaria ., Devanado 2 ,,, salida 2 Al girar el campo, Induce el voltaje máximo primero en un devanado y luego en ·3! otro. Las bobinas de los· devanados están espaciadas de manera que existe una diferencia de 90° entre los voltajes inducidos en !os dos devanados ,,,. ··~ En un generador bifásico, las bobinas de armadura están devanadas de manera que el generador tenga dos voltajes de salida separados que difieren en fase, por 90 grados. Un generador simple bifásico de espira rotatoria consta de dos espiras perpendiculares entre sí; cada espira está conectada a Su propio juego de anillos rozantes. Cuando el voltaje inducido en una espira es máximo, el voltaje en la otra es cero y viceversa. Por lo tanto, los voltajes obtenidos en los anillos rozantes difieren 90 grados en fase. , Las bobinas de armadura de un generador bifásico real con una armadura estacionaria se dividen en dos devanados monofásicos, espaciando cada bobina de los dos devanados de manera que los voltajes inducidos en ambos estén defasados 90 grados. 6-125 FASES DE SALIDA generadores de e-a trifásicos Básicamente, los principios del generador trifásico son los mismos que los de un generado:r bifásico, excepto que se tienen tres devanados espaciados igualmente y tres voltajes de salida de/asados 120 grados entre sí. A continuación, se ilustra un generador simple trifásico de espira rotatoria, incluy~ndo las formas de onda. Físicamente, las espiras adyacentes están separadas por un ángulo equivalent~ a 60 grados de rotación. Sin embargo, los extremos de la espira están conectados a los anillos rozantes de manera que la tensión 1 está adelantada 120 grados con respecto a la tensión 2; y la tensión 2, a su vez, está adelantada 120 grados con respecto a la tensión 3. Generador trifásico de espira rotatoria / Fase 3 \ Fase 1 ,¡ Fase 60 ; , Generador trifásico de armadura estacionaria 2 i" Fase 1 FáSe 3 1 1 1 1 1 ,, "Go"_,i N '-'' 9/J 'li. Voltaje fJf1 ,, salida {JJ ,L (íl , 5 de 1 Voltaje de salida 2 ase 2 ÜJ .. Voltaje . de {fJ ,V salida 3 Fase 1 ~ + ¿ ¡j¡ ~ ~ Un generador trifásico produce tres voltajes iguales defasados 120" Of--'s~-11--\--+-f--'d--l-+-'s~-ll--\--+-f--\,--!-+ ! ~ También se muestra un diagrama simplificado de un generador trifásico de armadura estacionaria. En este diagrama, las bobinas de ~ada devanado se cornbinan y están representadas por una sola. Además, no aparece el campo rotatorio. La ilustración muestra que el generador trifásico tiene tres devanados de armadura separados, defasados 120 grados. ,¡ J: 6-126 FASES DE SALIDA Conexión Delta En la conexión delta, el extremo del devanado 1 se conecta al punto inicial del devenado 2, el Devanado 1 extremo del devanado 2 al inicial del 3 y el extremo del 3 al inicial del 1 A la carga Los tres devanados for· man asf un circuito cerrado. Las puntas se .extraen de las tres juntas de los deVanados para conectarse a la carg-a. Dos cualesquiera de los tres conductores toman el voltaje de fase en una bobina Devanado 3 conexiones delta e Y Como se estudió en la página anterior, hay seis puntas que salen de los devanados de armadura de un generador- trifásico y el voltaje de salida está conectado a la carga externa por rnedio de estas seis puntas. En la práctica, esto no sucede así. En lugar de ello, se conectan los devari nados entre sí y sólo salen tres puntas que se conectan a la c;;i.rga. Existen dos maneras en que pueden conectarse los devanados de armadura. El que se emplee uno u otro es cosa que determina las características de la salida del generador. En una de las conexiones, los trei, devanados están conectados en serie y forman un circuito cerrado. La carga está conectada a los tres puntos donde se unen dos devanados. A esto se Je IJama conexión delta, ya que su representación esquemática es paren dda a la letra griega delta (A). En la otra conexión, una de las puntas de cada uno de los devanados se junta con.. una de los otros dos, lo que deja tres puntas libres que salen para la conexión a la carga. A éste se le llama conexión· Y*, ya que esquemáticamente representa la letra Y. Nótese que, en ambos casos, los devanados están espaciados 12.0 grari dos, de manera que cada devanado producirá un voltaje defasado 120 grados con respecto a los voltajes de los demás devanados. * Nota: También se 11ama conexi6n estrella. Conexión Y (estrella) En la conexión Y, los extremos iniciales de cada devanado se conectan juntos y los finales se conectan a la carga v...A.AJ"+ Devanado 1 Devanado 3 A la carga Dos cualesquiera de los tres conductores toman la suma vectorial de los voltajes de fase de dos bobinas en serie 6-127 FASES DE SALIDA características eléctricas de las conexiones delta e Y Como todos los devanados ·de una conex1on delta esfán .conectados en serie y ·forman un Circuito cerrado, podría parecer que hay una elevada corriente continuamente en los devanados, aun en ausencia de carga conectada. En realidad, debido a la diferencia ~e fase que hay entre los tres voltajes .generados, pasa una corriente despreciable o nula en los devanados en condiciones de vacío ( sin carga). Las tres puntas que salen de la conexión delta se usan para conectar la salida del generador a la carga. El voltaje existente entre dos cualesquiera de las puntas, llamada voltaje de la línea, es igual al voltaje generado en un devan'ado, que recibe el nombre de voltaje de fase. Así pues, como se puede apreciar en la figura, tanto los tres voltajes de fase como los tres voltajes de línea son iguales, y todos tienen el mismo valor. Sin embargo, la corriente en cualquier línea es ·/3 o sea, aproximadamente 1. 73 veces la corriente en cuaiquier fase del devanado. Por lo tanto) nótese que una conexión delta suministra un aument-0 de corriente pero no hay aumento en el voltaje. ____., l.73 Amperes .-------------,----------,-Linea 1 -r1 100 ¡°'Is .., ~1 /'100 ¡' "-.,/ 011 , 11 J //Jpe18 ~ ~ ~~ L_ I¡ ¡, 1 100 Volts 1.73 Amperes j ':>-====~+-- Linea 2 ~...,.0,,, \'>"' 100 Volts i 1 1 100 Volts ¡ li L------------....!.---------'-Línea 3 1.73 Amperes En una conedón delta, el vóltaje de linea es igual al voltaje de fase, en tanto que la corriente de línea es igual a \13 ó 1.73 veces la corriente de fase La potencia total real que produce un generador trifásico conectado en delta es igual a V 3, o 1. 73 veces la potencia real en cualquiera de las líneas. Sin embargo, téngase presente de lo estudiado en los volúmenes 3 y 4, que la potencia real depende del factor de potencia ( cos e) del circuito. Por lo_ tanto, la potencia 1'eal total es igual a 1.73 veces el voltaje de la línea multiplicado por la corriente de línea, multiplicada a su vez, por el factór de potencia. O sea: PnEAL = 1. 73 E1,J:t,iEAIJ,JNEA cos e i, il 1, 'I 1 ,¡ 'I I: 11 l 1¡ 6-128 FASES DE SALIDA características eléctricas de las conexiones delta e Y ( cont.) Las características de voltaje y corriente de una conexión Y son opuestas a las que presenta una conex~ón delta. El voltaje que hay entre dos líneas cualesquiera de una conexión Y es 1.73 veces el voltaje de una fase, en tanto que las corrientes en la línea son iguales a las corrientes en el devanado de cualquier fase. Esto presenta un contraste con la conexión delta en la cual, según se recordará, el voltaje en la línea es igual al voltaje de fase y la corriente en la línea es igual a 1.73 veces la corriente en la fase. Así pues, en tanto que una conexión delta hace posible aumentar la corriente sin aumentar el voltaje, la conexión Y aumenta el voltaj"e pero no la corriente. --- ~ - - - - - - - - - - - - - - - - ~ - - - - - - - , - - Línea 1 ,, ,,,'é, .,ti, .t. <6i o ~ ~1"' 1 Ampere "'e';. 173 Volts (!; Ampere 100 Volts 1 _ _ _., Fase 2 0'Y-V:\-..__..==::::_-4_ Linea 2 173 Volts 1 Ampere 173 Volts 1 Ampere ~---·-----------------''-,------~ Línea 3 En una conexión Y, el voltaje de Hnea es igual a V3 ó 1.73 veces el voltaje de fase, en tanto que l,a corriente de linea es igual al voltaje de f.ase La potencia total real que produce un generador conectado en Y es igual a la de un generador conectado en delta. Por lo tanto, la potencia real total es igual a: 1. 73 Cambiando los de;,anados del generador de Y a delta, se pueden cambiar las car¡i:cterístkas de corriente y voltaje Er,INEAir.rNEA cos () Este diagrama esquemático muestra cómo se puede usar un Interruptor para cambiar los devanados del generador de conexión Y a delta. Las poSi· clones y alambrado del interruptor mostrados en color dan la conexión delta. En la práctica, los tres interruptores están combinados de manera . que trabajan slmulHineamente RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO 6-129 resumen J ji O Los generadores de c-a también se llaman alternadores. O Como la convers1on de c-a a c-c no es necesaria en un generador de c-a, tampoco es necesario un conmutador. O El generador de c-a está provisto de anillos metáJJcos, llamados anillos rozantes, que sirven para conector .[as bobina"s rotatorias a los escob!llas. O La frecuencia de salJda de un generador de c-a es·Jgual a fa frecuencia de rotación multiplícada por el número de pa'res de polos. O Los generadores de c-a no pueden s·er autoexdtodos, sin·o qve deben usarse fuentes separadas de voltaje de c-c paro dar corriente de excitación. O La mayor parte de los generadores de c-a tienen una armadura estacionarla y un campo rotatorio, La salida del generador se conecta · entonces directamente al circuito externo. 10 En un generador de armadura estacionaria, se usan anillos roza.ntes y escobillas para conectar el devanado del campo rotatorio a su fuente exc;itadora externa de c-~. 1D Los generadore·s de armadura estacionaria pueden girar a velocidades muy altas y, por lo tánto, generar voltajes muy grandes. 0 La parte giratorio de un generador de c-a se llama rotor. !D Lo porción estacionaria recibe el nombre de estator. 1 O Un generador de c-a de dos fases produce dos voltajes defosados por 90 grados. ·D Un generador de c-a de tres fases produce tres voltajes que difieren 120 grados en fase. O En el caso de generadores trifásicos, sólo salen tres puntas ·al exterior, para conector a la carga. Se puede hacer ya sea una conexión delta o una conexión Y. D La conexión delta hace posible· aumentar la corriente pero no aumentar eJ volta¡e. O Una conexión Y hace posible que el voltaje aumente pe.ro no la corriente. O El voltaje existente entre dos termíno!es cualesquiera de un generador trifásico se llama voltaje de línea. preguntas de repaso l. ¿Puede ser autoexcitado un. generador de c-a? ¿Por qué? 2. En un generador de c-a, ¿cuál es Ia ventaja de tener una armadura estacionaria y un campo rotato,rio,? 3. ¿ Se necesitan anillos rozantes en un generador de armadura estacionaria? 4. En un alternador, ¿ cuál es el rotor? ¿ Cuál es el estator? 5. ¿ Qué es un generador trifásico de e-a? 6. Trace el diagrama de ~na conexión delta. 1'race el de una conexión Y. 7. ¿ Cuál es el voltaje de línea en las conexiones delta e Y? 8, Si un generad.Qr trifásico debe suministrar voltaje máximo a una carga, ¿ se usaría una conexión delta o una Y? 9. ¿ Qué ventajas tienen los generadores de c-a sobre los generadores de c-c? 10. ¿Por-qué son innecesarios los conmutadores en generadores de c-a? I¡ 6-130 REGULACIÓN DEL GENERADOR DE e-a regulación del generador Cuando cambia la carga en un generador de c-a, el voltaje de salida también tiende a cambiar, como ocurre en un gerierador de e-e. La principal razón de ello es el cambio de la caída de voltaje en el devanado de armadura, ocasionado por el cambio en la corriente d~ carga. Sin embargo, en tanto que en un generador de· e-e la caída de voltaje en el devanado· de armadura es ,girnplemente una caída IR, en un generador de e-a existe una caída IR y una caída IXL producida por la corriente alterna que fluye a través de la inductancia del devanado, La caída IR depende sólo de la cantidad del cambio de carga; pero la caída IXL depende también del factor de poten,cia del circuito. Así pues, el voltaje de salida de generadores de e-a varía oon los cambios en la corriente .de carga lo mismo que con todo cambio en el factor de potencia. Como resultado, un generador de c~a que tiene una regulación satisfactoria para un valor de factor de potencia puede tener una mala. r~gulación con otro valor del factor de potencia. El regulador de voltaje detecta la salida del generador t 1 l 1 .................. --~-- La fuente excitadora suministra corrlente de campo al generador. La amplitud de esta corriente es la requerida para mantener una salida constante dP! generador ---- A LA CARGA ,,,._. -------- El regulador cambia la Corriente de campo de la fuente excitadora para compensar por cambios en el voltaje de salida del generador Debido a su regulación inherentemente mala los generadores de C·a gene~almente están provistos de algún ·medio auxiliar de regulación.- Los reguladores. auxiliares usados, independientemente de que sean operados manualmente o de que funcionen de manera automática cumplen su fun~ ción básicamente de la misma manera; "sienten)! el voltaje de salida del generador. y, cuando éste cambia; ocasionan ·un cambio correspondiente en la corriente de cambio de la fuente excitadora que suministra la corriente de campo al generador. Así pues, si el voltaje de salida del generador se reduce,. el regulador produce un aumento en la coniente de campo de lfJ. fuente excitadora. Por tanto, el voltaje de salida de la fuent~ excitadora, aumenta, haciendo ·que también aumente la corriente en el devanado de campo del generador. Como res1J,ltado, el campo magnético del generador aumenta en intensidad y eleva el voltaje del generador a su amplitud original. Una secuencia de eventos .similar pero opuesta ocurre cuando el regulador siente una disminución en el voltaje de salida del generador. CLASIFICACIÓN DE LOS GENERADORES DE e-a 6-131 Corriente entregada a la carga GENERADOR DE C.A. 1 Voltaje de salida del generador CARGA DE C.A. los generadores de e-a se clasifican según la potencia aparente máxima que puedan producir independientemente de cómo es consumida esta potencia por la carga, lo cual se determina por el factor de potencia de la carga. clasificación de los generadores de c-a Todo generador de e-e tiene una clasificación de potencia, expresada normalmente en kilowatts., que indica la máxima potencia que puede ser constantemente alimentada por el generador. Por otra parte, los generadores de e,.a no pueden generalmente clasificarse, de la misma manera, ya que la potencia consumida en un circuito de e-a depende del factor de potencia del circuito, lo cual significa que un generador de e-a puede alimentar una cantidad moderada de potencia real para una carga y, sin embargo, si el factor de potencia de la carga fuese bajo, la potencia total o aparente que el generador produce realmente puede ser muy grande. En estas condiciones, el ·generador se puede quernar. Por esta razón, los generadores de c-a no deben clasificarse según la máxima potencia de consumo permisible de la carga, sino de acuerdo con la potencia aparente máxima que pueden pasar. Esto se hace expresando la capacidad en voltamperes o kilovoltamperes . .1\sí pues, para determinado voltaje de salida se sabe la rnáxin1a corriente que el generador puede produciri independientemente del fa.ctor de potencia de la carga. Por ejemplo, si un generador clasificado como de 100 kilovoltarnperes tiene una salida de 50 kilovolts, o sea que la rnáxirna corriente que puede producir sin peligro es de 100 kilovoltarnperes dividido entre 50 kilovolts, es decir, 2 amp~res. Ocasionalmente, los generadores de e-a se diseñan para usarse con cargas que tengan ·un factor de potencia coHstante. En este caso, la clasificación de estos gener:adores puede· indicarse en watts o kilowatts, para ese factor de potencia particular. 6-132 ESTRUCTURA DE LOS GENERADORES DE c..a Anillos:-rozantEIS' · del g:rrador Coiü11u_tador de, la fuente e>;citadora. ·Coíltrol en deriva. cióil: de_. __ la_ fú'~_nte · 1,- ;:::,. ,·: ·;,"D.evailadoS .. de." armadura_ del: ; exCitadora· · (deva'-, ··/'-<!s::' ,· JJ.adóS' 'd,_e campo· · -. -en·_ ~I irite~_i_or)· -'. • '.~en~j·ador,· de -.: c;~:;,(estator) i/t{J~:i'.ji\'. 'i'.2:··· ,,.•,· i,:i!+l;JLé 1 oe,Va~,alj_éi\ ;éré: é~in-Po-. ·d~- ·i~:áJ.(tq!ir_)}.,,. · estructura de los generadores de esa Desde el punto de vista de apariencia física, los generadores de e-a varían considerablemente, desde los muy grandes, impulsados por turbinas que pesari miles de kilogramos, hasta pequeños generadores de aplicación especial que sólo pesan unos cuantos kilogramos y aun menos. Sin embargo, según ha quedado apuntado, prácticamente todos los generadores de c-a tienen armaduras estacionarias y campos rotatorios. Los devana~ dos dé armadura se colocan siguiendo la circunferencia inlerna de la cubierta del generador y generalmente se incrustan en un núcleo de hierro laminado, El núcleo y los devanados constituyen el estator. Los devanados de campo y los polos de campo, que constituyen el rotor, están montados sobre un eje y gitan con él estator. También sobre el eje del rotor se encuentran montados los anillos rozantes para los devanados de campo. Cuando el generador contiene su propia fuente excitadora de e-e, la armadura de la fuente excitadora y el conmutador también están montados en el eje del motor. Los portaescobillas para los anillos rozantes del generador y el conmutador de la fuente excitadora están montados en la cubierta del generador, lo mismo que las terminales para efectuar las conexiones eléctricas al. generador. La figura representa un generador de e-a típico con fuente excitadora dentro de· él. COMPARACIÓN DE GENERADORES 6-133 comparación de generadores de c-c y de e-a Ahora que se .han estudiado tanto los generadores de e-e con10 los de c-a, se pueden observar las semejanzas básicas que ha,y entre ellos, así ~rno sus diferencias fundamentales. En un generador de e-a, el voltaje inducido se transmite directamente a .la carga, a través de anillos roZantes en tanto que. en un generador de c-c el conmutador convierte la c-a inducida en c-c antes de que ésta sea aplicada a la carga. Una diferencia física importante entre los generadores de e-e y los de c-a estriba en que el campo de la rr1ayor parte de los generadores de e-e es estaciOnario y la armadura gira, en tanto que lo Opuesto ocurre generalmente en los generadores de e-a. Esto tiene el efecto de hacer que los generadores de e-a puedan tener salidas mucho mayores de las que son posibles con generadores de c-c. Otra diferencia entre ambos tipos de generadores es la fuente de voltaje de excitación para el devanado de campo. Los. generadores de e-e pueden constar ya sea de una fuente de excitación externa y separada o bien obtener el voltaje necesario directamente de su propia salida. Por su parte, los generadores de c-a deben estar provistos de una fuente separada. Generador de e-e Generador de c:-a Campo estaci . nario Campo rotatorio Armadura .---estacionaria A~ carga A la fuente externa o salida del ·generador El generador de c-c tiene una armadura rotatoria y un campo estacionario. El vol· taje para su campo se puede obtener ya sea de una fuente externa o de la propia salida del generador ~ A la fuente externa El generador de c-a tiene una armadura estacionaria y un campo rotatorio. El voltaje para ese campo debe provenir de una fuente externa, llamada fuente excitadora Por lo que respecta a la regulación de voltaje los generadores de c-c son inherentemente más estables que los de e-a. Lna ele las razones es que, aunque los voltajes de salida de ambos tipos de generador son sensibles a ·los cambios de carga, el voltaje de sálida de un generador de e-a también es. sensible a cainbios en el factor de potencia de la carga. Además, es posible un buen grado de at1torregulación en un generador de e-e usando un devanado de armadura cornbinado, lo cual no es factible en generadores de c-a, ya que éstos deben ser excitados separadamente. 6-134 EL ALTERNADOR DE AUTOMÓVIL el alternador de automóvil La comparac1on de las ventajas de los generadores de e-e y de los alternado:res, los cuales se acaban de estudiar, se basa en las categorías aceptadas de los generadores básicos. Sin embargo, es posible combinar las ventajas de generadores e-e y e-a mediante diseños de circuitos adicionales, Para el alternador de autom6vil, esto se. logra en una forma única para producir una fuente de carga de e-e de corriente elevada con un gene~ador del tipo de e-a. A éste se le llama alternador aunque produce un voltaje de e-e ya que en realidad, se trata de un generador de e-a. de armadura fija con rectificadores, para convertir la e-a en e-e. Los rectificadores son dispositivos que, en su mayor parte, conducen sólo en una dirección. Así pues, el rectificador pasará solamente una polaridad del voltaje de. e-a para producir una c-c pulsante. El alternador común de automóvil produce c-a trifásica, de manera que después de que el voltaje se convierte en e-e, se tiene. menos ondulaCión. Luego se conecta un capacitor a la salida, para filtrar Ja ondulación y obtener un voltaje de c-c relativamente con poca variación. Debido a que los rectificadores se oponen al flujo de corriente en la dirección opuesta, no se necesita relevador de corte de corriente inversa en el regulador de voltaje. Además, como el alternador es un generador de alta corriente, tampoco se necesita un regulador de corriente. Por lo tanto, el regulador para el alternador es mucho más simple que para el generador de c-c; sólo cuenta con un circuito de relevador para regular el voltaje de salida del alternador, controlando la corriente del campo. Nótese que, a pesar de ser un alternador, es autoeXcitado·. Esto se puede hacer ,debido a que la salida rectificada es c-c. Salida de e-e Al sistema eléctrico del automóvil Fusibles Alternador trifásico de armadura fija En un sistema de alternador pªra automóvil, la armadura del relevador del regulador de Voltaje vibra para conectar y desconectar el de·vanad.o del rotor de campo. y de la salida del c-c controlando así el voltaje de salida en forma semejante a un regulador del generador de c-c . Sin embargo, no se .necesita relevadqr de corte de corriente inversa debido a que los rectificadores evitan !a corriente inversa; y un regulador de corriente no se necesita, ya que el alternador puede funcionar con grandes corrientes. Sin embargo, se usan alambres fusibles en el regulador para abrir el circuito en el . caso de cori"ienteS muy altas EL ALTERNADOR DE AUTOMÓVIL 6---135 funcionamiento del alternador El alternador de autom6vil trifásico está provisto de devanados de armadura fija conectados en Y, los cuales, según se ha explicado, producen un voltaje de fase entre dos puntas de salid.a. La salida del alternador es un voltaje positivo en relación oon tierra. P'ero ninguna punta de los devanados Y está conectada directamente a tierra debido a que los devanados producen e-a~ las. tres. puntas son alternativamente negativa,s y positivas., al recárrer los ciclos de e-a. Por lo tanto, cada punta debe conectarse a tierra cuando es negativa y, a la salida, cuando es positiva. Esto se logra con rectificadores. Los rectificadores sirven como interruptores que cierran una polaridad y abren la otra. Nótese .que cada onda tiene dos rectificadores conectados en oposición. Un rectificador conectará la punta a la línea de salida cuando sea positiva, pero la desconectará cuando sea negativa. El otro rectificador conecta la terminal a tierra cuando es negativa y la desconecta cuando es positiva. El diagrama ilustra cómo se conectan los mismos dos devanados para ángulos de fase diferentes del voltaje de salida. En consecuencia, la salida siempre es positiva. Si se recuerda lo estudiado acerca del generador de c-c, es fácil comprender que el conmutador era necesario para efectuar la misma operación siempre que la~ puntas cambiaran de polaridad, ya que la avrnadura siempre pr:oduce e-a. Por lo tanto, en el alternador los rectificadores sirven como conmutadores electrónicos, por lo que es discutible si el alternador- es en realidad un alternador o nada más otro tipo de generador de c-c. Conexión trifásica ARMADURA TRIFASICA ~ + 2 :i 1,-,,-,-y, SALIDA ARMADURA TRIFASICA -I 2 Sólo se muestran aqui dos posibilidades. A 120º, el devanado 2 seria positivo y estaría conectado a la salida en lugar del devanarlo 3, que estaría ajustado a cero watts. El devanado 1 seguiría siendo negativo. SALIDA -I 3 '-1_,__+ Oº 180° 360° e ·- l,-1-1-t1-a.1-I.--..,_:!+:..,. -1- -H -1~~----±. .I_ +J_ = , ~-' _l~I ºº 180º 360º A 60º, el devanado 3, sería negativo e iría a tierra en tanto que el devanado 2 sería positivo e iría a la salida. En los ángulos de fase Intermedios, es posible tener dos devanados conectarlos a la salida y tino a tierra y vicevers-a 6-136 RESISTENCIA INTERNA DEL GENERADOR resistencia interna del generador En todo generador, la corriente de carga fluye a través del devanado de armadura. Co·mo cualquier bobina o devanado, la armadura tiene ·resistencia e inductancia. La combinación de esta resistencia y la reactancia inductiva que ocasiona la inductancia, constituye la llamada resistenia interna del generador. Cuando fluye corriente de carga, produce una caída de voltaje en la resistencia interna. Esta caída de voltaje se resta del voltaje de salida del generador y, en consecuencia, representa voltaje generado, el cual se pierde y no puede ser aprovechado por la carga. El devanado de armadura de cada generador tiene resistencia e inductancia. La re· sistencia causada por la in" ductancia constituye la resis" tencia interna de! generador A la carga Siempre que hay corriente de carga, se encuentra con la oposición de la resistencia interna. Esta oposición produce una caída de voltaje que se resta del voltaje de salida del generador Adviértase que, cuanto mayor sea la resistencia interna, mayor será la parte de voltaje generado que se presente como caída interna del generador y, en consecuencia, que se pierde. En un generador de e-e con determinada resistencia interna, la caída de voltaje interno es directamente proporcional a la corriente de carga, siendo igual a: Así pues, cuanto mayor sea la corriente de carga, mayor será el valor de la caíd.a de voltaje en la resistencia interna. En un . generador de c-a, la caida interna de voltaje depende también de la frecuencia del yoltaje de salida del generador, ya que la re3.ctancia inductiva del devanado de armadura varía siemp·re que lo hace la frecuencia. Como la velocidad de un generador ·es uno de los factores que determina la frecuencia, la resistencia interna .de un generador de e-a cambiará según la velocidad del generador. EL MOTOGENERADOR 6-137 el motogenerador 1 Ji 1 1 j Un motogenerador consta de un motor eléctrico y un generador co . . nectados mecánicamente de manera que el motor hace girar al generador. El motor suministra así la energía mecánica que el generador transforma en energía eléctrica. Tanto el motor como el generador de un motor generador suelen estar montados sobre la misma base y pueden moverse e instalarse como una sola unidad. Los rnotogeneradores generalmente se usan para cambiar electricidad de un voltaje o frecuencia a otro o para convertir c-a en c-c ó c-c en c-a. La electricidad que tiene las características que han de transformarse alimenta al motor y el generador está diseñado para producir electricidad ·con las nuevas características deseadas. Por ejemplo, el motor puede ser impulsado por una fuente de potencia de 60-cps, en tanto qlle el generador produce una salida cuya frecuencia es de 400-cps. O bien un motor de c-c puede impulsar a un generador de e-a para lograr la conversión de e-e en c-a. Cuando el dispositivo cambia una. clase de c-a, a otra clase de e-a o a c-c, se llama grupo motogenerador. Pero, cuando se usa para convertir e-e· en e-a, a veces. también se le llama convertidor. Muy frecuentemente, el convertidor tiene .el motor y el generador dentro de la misma cubierta. 6-138 EL D11'" AMOTOR el dinamotor En ciertos aspectos, el dinarnotor es, en realidad un motogene:r;ador. Consta de un motor eléctrico que mueve a un generador. Sin embargó, un grupo motogenerador suele constar de unidades separadas; en un dina~ motor, están siempre contenidas en la misma cubierta común, en forma similar al convértidor y sus devanados de armadura se encuentran ambos sobre el mismo eje. Conmutador del motor Un dinamotor convierte un voltaje de e-e bajo en un voltaje de e-e alto. Tanto la parte del motor como del generador están montadas sobre un eje común dentro de una cubierta común Los dinamotores sirven para convertir bajos voltajes de c-,c ~generalmente suministrados por baterías~- en. altos voltajes de e-e. El bajo voltaje impulsa al n1otor que a su vez, hace mover al generador, el cual luego produce un voltaje más alto. Los dinamotores frecuentemente son parte del equipo de comunicaciones para obtener mayores voltajes de e-e que los que pueden obtenerse por 1nedio de baterías. Son muy comunes en aeronáutica, donde n1uchas clases de equipo electrónico necesitan unos cuantos cientos de volts de e-e para funcionar y la línea principal del avión sólo sun1inistra 28 volts de c-c. Algunos equipos de radioaficionados, que operan mediante baterías de 6 ó 12 volts en automóviles, también ocupan dinamotores para transformar el voltaje al nivel necesario de e-e. RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO 6-139 resumen D El volta¡e de salida de un generador de c-a varía según los cambios· que ocurran en la corriente de carga y según el factor de potencia del circuito. Los reguladores poro generadores de c-a controlan !a corriente de la fuente excitadora al devanado de campo para Compensar los cambios que ocurran en el voltaje de· salida, ;0 Los generadores de c-a se claslfican según fa máxima potencia aparente que pueden transmitir. O Los generadores de c-a varían considerablemente en apariencia, Sin embargo, prácticamente todos tienen armaduras estacionarios y campos rotatorios. D La resistencia iríterna de un generador de e-a se compone de resistencia de c-c y reactancia inductiva del devanado de armadura. D El voltaje de salido de un generador se reduoo por !a caído de voltaje en la resistencia interna, D En un generador de c-c, la caído interna de voltaje es igual o E = 1,aARGA RINTERNA' D En un generador de c-o, la caída Interna de voltaje depende también de la frecuencia del voltaje de salida del generador. D Un motogenerador consta de un motor eléctrico y un generador conectados mecánicamente, de manera que el motor impulsa mecánicamente al generador. Si un motogenerador convierte c-a en otro tipo de e-a, o c-a en c-c, recibe el nombre de grupo motogenerador. ID Si convierte c-c en c-a, también se le llama convertidor. D Las dinamotores se usan para convertir bajos voltajes de c-c en voltajes altos de c-c. ,O Un dinamotor consta d.e un motor y un generador, contenidos ambos en lo misma cubierta y con sus devanados de armadura sobre el mismo eje. preguntas de re paso l. ¿ Por qué los generadores de c-a no tienen una regulación tan buena como los generadores de c-c? 2. ¿ Por qué los generadores de c~a normalmente no se clasifican en watts o kilowatts? 3. Un generador de c-a tiene una clasificación de 20 kilovoltamperes y una salida de 2 kilovolts. ¿ Cuál es la máxima corriente que puede producir sin peligro? 4. ¿ Qué factores afectan la resistencia interna de un generador de c-a? 5. ¿ Para qué sirven los motogeneradores? 6. ¿ Qué es un convertidor? 7. ¿Para qué sirve un dinamotor? 8. Si el factor de potencia de la carga disminuye en tanto que el voHaje y la corriente de la salida del generador perrnanece constante, ¿ qué sucede con la potencia real que pl'oduce un generador de c~a? 9. Si se aumenta la velocidad de un generador de e-a, ¿ qué sucede con la resistencia interna? 1O. ¿ Afecta la velocidad de un generador a la resistencia interna de un generador de c~c? i Motores eléctricos - Motores de c-c - Motores prácticos de c-c - Partes del motor de c-c - Motores y generadores Fuerza contraelectromotriz - Clasificación de los motores de c-c - Potencia nominal de motores - Motor de derivación - Motor de serie - Sentido de rotación - Motores compound - Tabla comparativa de motores de e-e - Arran,. cadores y controles - Arrancadores - Controles - Motores de c-a - Velocidad sincrónica - Motores síncronos Motores de inducción - Otros motores de c-a. MOTORES ELÉCTRICOS 7-1 Con el invento de la primera pila o célula electrolítica, efectuado por Volta en el siglo XIX, el hombre logró dominar la energ/a potencial del magnetismo; éste fue el primer paso hacia la invención de! motor eléctrico el motor eléctrico El motor eléctrico es una máquina que puede convertir la electricidad en movimiento rotatorio, con objeto de que efectúe un trabajo útil. Por lo tanto, el motor ·eléctrico representa uno de los mayores avances logrados para controlar 'las fuerzas naturales y hacer que desarrollen algún trabajo para el hombre. En un principio, el hombre substituyó su propia fuerza muscular con la de los animales Y, luego, con la potencia que obtuvo de las fuerzas· naturales que tenía al alcance, táles como el viento y. el agua. Después, cuando ,Volta inventó la primera pila o célula electrolítica, se logró el control sobre una nueva forma de energía: la eléctrica; con eso se dio el primer paso hacia la invención del motor eléctrico. 7-2 MOTORES ELÉCTRICOS Flujo de la co,rriente electrónica Cuando cambia la dirección de la corriente, también cambia la dirección del movimiento de la aguja Flujo de la, coniente electrónica Después que Volta demostró cómo se podría controlar la electricid,;d, dersted des- cubrió que una corriente eléctrica podía usarse ;)ara mover una aguja magnética, y comprobó as/ que el flujo de la elec· tricidad producía un campo magnétiéo movimiento producido por electricidad Una vez que la pila quedó al alcance de todos, los hombres de ciencia pudieron hacer experimentos para ver si podían controlar la energía de la corriente eléctrica. Uno de los descubrin1ientos rt1ás importantes efectuados entonces, fue el. de los efectos magnéticos de la electricidad. En 1819, Hans Christian Oersted not6 que, cuando cblocaba una brújula magnética de rotación libre cerca de un conductor con corriente, la aguja se movía hasta quedar en ángulo recto con el alambre y, cuando invertía la dirección de la corriente, la aguja giraba nuevamente, alineándose en la dirección opuesta, siempre en ángulo recto con el conductor. Las conclusiones que se sacan del experirBrnto de ()ersted y sus resultados son las siguientes: l. Un conductor con corriente eléctrica produce un can1po rnagnético; · así pues, la electricidad se puede convertir en magnetismo .. Gracias a esta información, los hornbres de ciencia de la época de Oersted inventaron el electroirnán. 2. El campo magnético originado por la corriente eléctrica puede interactuar con el campo de un imán para producir movimiento. Por lo tanto, la energía eléctrica se puede transformar en energía mecánica. La invención del motor eléctrico fue resultado directo de esta observación. 1 7-3 MOTORES ELÉCTRICOS l el motor de faraday 1¡ Oersted descubrió que la electricidad se puede utilizar para producir movimiento. Aprovechando este descubrimiento, Faraday construyó en 1821 el primer motor eléctrico del mundo y, diez años más tarde, siguiendo el mismo razonamiento, pern en sentido inverso, descubrió el principio del generador eléctrico. Faraday trataba de hacer que el ·movimiento producido por el experimento de Oersted fuera continuo, en lugar de un sirn'ple desplazamiento giratorio de posición. En sús experimentos, Faraday pensaba "en líneas de fuerza magnética. Visualizó la existencia de lineas de flujo alrededor de un conductor que lleva cofriente y una barra magnética y, así pudo elaborar un aparato donde las diferentes líneas de fuerza podían interactuar para producir una rotación continua, El mOtor básico de Faraday dispone de un conductor que puede girar libremente alrededor del extremo de un imán recto. El extremo inferior del conductor se encuentra en un depósito de mercurio, lo cual hace posible que el conductor gire y, al mismo tiempo, mantenga un circuito eléctrico cerrado. Faraday se ·apoyó en el principio de Oersted para construir el primer motor eléctrico en el mundo. Este utilizó la interacción de los campos· magnéticos de un conductor con corriente y un imán permanente para lograr la rotación continua del conductor de alambre .¡i ¡1 1 Conductor de alambre de platino 1 l,,i 1 11 Tubo de gas · Batería Rotación continua Charco o tanque de mercurio Tapón de corcho s Imán permanente 7-4 MOTORES DE e-e principios del funcionamiento de los motores Aunque el motor de Faraday era ingenioso, no se podía usar para efectuar trabajo práctico. Esto se debía a que su eje impulsor estaba encerrado y sólo podía producir un movimiento orbital interno; no podía transferir su energía mecánica al exteriori para impulsar una carga ex~ terna. No obstante, aquel n1otor sirvió para mostrar córno se podía hacer que los campos magnéticos de un conductor y un imán interactuaran para producir movimiento continuo. En el motor de Faraday, el rotor de alambre giraba fuera del campo del in1án. En un motor práctico, el rotor debe atravesar las líneas de fuerza del irnán. Debido a la dirección de las líneas de flujo que rodean al DIRECCION conductor, las líneas de flujo DEL MOVIMIENTO entre los polos magnéticos tienden a acumularse en el Aquí se produce lado en que las líneas de fluun campo jo llevan !a misma dirección. magnético débil Esto produce un campo intenso de líneas estrechamente espaciadas y curvas. Las líneas tienden a tomar la tra- -~ Aquí se produce un campo magnético intenso DIRECCION DE LA CORRIENTE yectoria recta y espaciarse más y al hacerlo, ejercen una fuerza sobre el conductor a ángulo recto con las lineas de flujo en la dirección del campo magnético más débil Cuando se hace pasar una corriente a través del conductor, se producen líneas de fuerza circulares a su alrededor. La dirección de estas líneas de flujo es descrita por la regla de la mano izquierda. Las líneas de fuerza de un imán van del polo N al polo S. Obsérvese que en un lado del alambre, las líneas de fuerza magnéticas tienen la misma dirección que el campo circular que rodea al conductor. En cambio, al otro lado siguen la dirección opuesta; corno resultado, las líneas de flujo del conductor se oponen a las líneas de _flujo del imán. Corno las líneas de flujo siguen la trayectoria de menor resistencia, en el otro lado del conductor se concentra un 1nayor número de ellas. Debido a esto, las líneas de flujo se desvían y queda rnuy poco espacio entre ellas. Estas líneas tienden a enderezarse y separarse más ampliamente, por lo cual, la parte del campo donde éstas están más curvas y densas empuja al conductor hacia el otro lado. La dirección en que se mueve el conductor se determina por la regla de la mano derecha. Si la corriente que fluye en el conductor siguiese la dirección opuesta, la dirección de las líneas de flujo se invertiría y el conductor sería irnpulsado en sentido opuesto. 7-5 MOTORES DE CooC REGLA ,DE LA MANO IZQUIERDA Flujo de la corriente electrónica + Campo magnético reglas del funcionamiento de los rnotores La regla de la mano izquierda indica la dirección de las líneas de flujo que hay alrededor de un conductor que lleva corriente. Cuando el p1Jlgar señala en dirección de la corriente eléctrica, los otros dedos señalarán en la misma dirección que las líneas de fuerza magnéticas, La regla de la mano derecha para motores indica la dirección en que un conductor con corriente. se moverá. en un campo magnético. Cuando el índice señala en dirección de las líneas de campo magnético y el dedo cordial se alinea en la misma dirección que la corriente del conductor, el pulgar señalará la dirección hacia donde se mo"'.erá el conductor. REGLA DE LA MANO DERECHA Campo magnético Flujo de la corriente electrónica 7-6 MOTORES DE C•C par y movimiento rotatorio En las secciones anteriores, se estudi6 un motor elemental en el que el conductor sólo se mueve en línea recta y se detiene en cuanto está fuera del campo, aunque la corriente siga fluyendo en el conductor. Un motor práctico debe producir movimiento rotatoÍ-io continuo. Para esto, es necesarío desarrollar una fuerza de torsión básica llamada par. Si el conductor recto del motor básico se dobla en forma de espira, se podrá ver cómo se produce el par. Si la espira se conecta a una batería, la corriente fluye en una· dirección en un lado de la espira y en la dirección opuesta en el otro. Por lo tanto, las líneas de fuerza concéntricas que se producen alrededor de la espira también siguen una dirección en un lado y la opuesta en el otro. Eje de la espira / / / Si, en Jugar de tener un conductor de a!ambre recto, se coloca una espira en un campo magnético y se hace pasar· corriente por ella, el campo magnético así creado inter· actúa con el campo existente para producir un par El par es una fuerza de torsión que se ejerce sobre la espira y que la hace girar sobre sll eje. La dirección de la corriente que se aleja del lector se muestra por -un signo así: ® y la que va hacia el lector por otro así: 8 Si la espira se monta en un C:arnpo rnagnético fijo y se alimenta corriente, las líneas de flujo del carnpo interactuarán en arribos lados de la espira, haciendo que la espira funcione corno una palanca con una fufrza que empuja sobre sus dos lados en direcciones opuestas. Las fuerzas con1R binadas constituyen una fuerza de torsión o par, debido a que la espira está dispuesta para girar sobre su eje. En un motor, la espira que se mueve en el campo se llama arrnadura o rotor. La fuerza giratoria total en la armadura depende de varios factores, incluyendo intensidad <ll'l campo) intensidad de la corriente de arrnadura y la estructura física de la ar1nadura, especialmente la distancia que hay entre los lados de la esR pira y las líneas del eje. Debido a este efecto de palanca, las fuerzas ejercidas sobre los lados de la espira .de la ar1nadura aurnentan cuando los lados de la espira se alejan del eje; de ahí que las arniaduras 1nás grandes produzcan pares mayores. En motores prácticos, el par detennina la cantidad de Pnergía que puede aprovecharse para producir trabajo útil. Cuanto n'layor sea el µar, n1ayor será dicha energía. Si el 1notor no· r:n·oduce el par sufiriente para impulsar su carga, entonces se atasca. MOTORES DE C•C 7-7 cómo se produce una rotación continua Ya se explicó que la armadura gira cuando se produce un par y que éste se produce mientras interactúan los campos del imán y la armadura. Cuando la espira está perpendicular al campo, la interacción entre los· campos cesa. Esta posición se conoce corno plano neutro; en ella no se produce par y la reacción de la .armadura debe cesar; sin embargo, la inercia hace que un objeto que se mueve conserve su. movimiento, aun después de que la fuerza motriz ha sido retirada, por lo cual, la armadura sigue girando y pasa más allá del_ plano neutro. Pero cuando Ia armadura_ continúa, los lados de la espira comienzan a entrar a las líneas de flujo comprin1iéndolas nuevamente. Corno resultado, las líneas de flujo ejercen una fuerza que empuja hacia atrás los lados de la espira y se produce un par en Ja dirección opuesta. ¡\sí, en lugar de una rotá.ción continua, se produce un rno\·imiento oscilatorio hasta que la armadura se detiene en el plano _neutro. Si la armadura se encuentra en el plano neutro, la interacción magnética· está en equilibrio y no. se desarrolla par. Si se aplicara potencia a una armadura en reposo en el plano neutro, no se desarrollaría par y la armadura no giraría Cuando el plano de la bobina es perpendicular al campo, la armadura se encuentra en el plano neutro. Para obtrncr una rotación continua, es necesario que la- armadura se mantenga girando en la misma dirección al pasar por el plano neutro, lo cual se logra invirtiendo la dirección del campo polar, o bien, la di~ rección del flujo de corriente que pasa a través de la a:nnadura en el instante en que ésta pasa por el plano neutro. Las inversiones de corriente de este tipo suelen realizarse mediante dispositivos de cambio de circuito, Corno el interruptor correspondiente tendria que sincronizarse con la armadura, resulta más lógico construirlo sobre la armadura que en el campo. El dispositivo interruptor práctico que puede cambiar la dirección del flujo de corriente ·en una armadura para mantener ·1a rotación continua se llama conmutador. 7-8 MOTORES DE c~c (A) Corriente a través de la espira, que crea un par (B) En esta posición neutra, no hay crea. ción de par; pero la Inercia hace que la espira se mueva hacia (C), y se muestra en la página siguiente el conmutador En el caso de la armadura de una espira, el conmutador es un mecanismo sencillo. Consiste en un anillo conductor que se divide en dos segmentos, cada uno de los cuales está conectado a un extremo de la espira de armadura. La potencia para la armadura procede de una fuente externa de energía, por ejemplo una batería, y llega a los segrnentos del conmutador por medio de escobillas. La disposici6n es casi idéntica a la del generador básico de e-e que se estudió en el volu1nen 6. En las figuras se puede apreciar fácilmente el principio del funcionamiento del conmutador. En la figura A se puede ver que la corriente entra por el lado de la armadura que queda. más cerca del polo sur y sale por el lado más pr6ximo al polo norte. La interacción entre ambos .campos produce un par en la dirección indicada y la armadura gira en esa dirección. MOTORES DE C-C 7-9 el conmutador (cont.) · La armadura que se muestra en la figura B de la página 7-8 está en el plano neutro; teóricamente no se produce par, pero la armadura sigue girando y pasa más allá del plano neutro debido a la inercia. Nótese que, en la posición neutra, el conmutador está desconectado de las escobillas. Una vez que la armadura rebasa el plano neutro, como se ilustra en la figura C, los lados de la espira han invertido sus posiciones, pero, debido a estas inversiones del conmutador, la dirección de la corriente en la armadura se mantiene igual que como la muestra la figura A. La corriente sigue entrando por el lado de armadura que ahora está más próximo al polo sur. Como la dirección del campo del imán permanece invariable, la interacción de los campos después de la conmutación mantiene el par en la dirección original; de este modo, la rotación continúa en l.a misma dirección. Según se apreciá en la figura O, la inercia impulsa nuevamente a la armadura, la cual pasa más allá del plano neutro y alcanza la posición ilustrada en la figura A de la página 7-8; mientras tanto, el conmutador hace que la corriente siga fluyendo en tal dirección que se mantenga la rotación en un mismo sentido. De esta manera, el conmutador continúa invirtiendo ,la corriente que fluye en la espira, de manera que el campo producido por ella siempre interactúa con el del polo y se produce un par continuo en la misma dirección. Al contiñuar girando la espira, el conmutador invierte la dirección de la corriente de manera que el cam· po magnético interactúa con la espira para producir un par que man·· tierie !! la espira girando en la mLs,ma. dirección En este punto neutro, la inercia lleva a la bobina hacia la posición (A) y et ciclo se repite 7-10 MOTORES DE C•C motor elemental de e-e Hasta este punto se han estudiado los cuatro elementos principales que constituyen el motor elemental de e-e. Estos elementos son iguales a los del generador básico de e-e, que se estudió en el volumen 6, a saber: un campo magnético, un conductor móvil, un conmutador y escobillas, En la prácti,ca, el campo magné"tico puede proporcionarlo un imán pe~manente o un electroimán. En este libro, para la mayor parte de las descripciones de los diversos principios del funcionamiento del motor se supondrá que se usa un irnán permanente. En otros casos, cuando se deba hacer énfasis en que el campo del motor se produce eléctricamente, se mencionará que se usa un eleCtroimán. En todo caso, el ca1npo magnético en sí, consta d.e líneas de flujo n1agnético que forman un circuito magnético cerrado. Las líneas de flujo salen del pol_o norte del imán, cruzan el entrehierro que hay entre los. polos del imán, entran al polo sur y luego atraviesan el propio irnán, regresando de nuevo al polo norte. Generalmente, el conductor móvil es una espira llamada armadura, la cual se coloca en el entrehierro que hay entre los polos del imán. Por lo tanto, la armadura está deritro del campo magnético. l'ACERV + Una sola espira en un campo magnético con potencia suministrada a través de las escobillas, a través de un conmutador de anillo partido, constituye la forma más elemental de e-e Cuando se .suinínistra potencia c-c a la annadura a través de las escobillas y el conmutador, también se origina un flujo magnético alrededor de la armadura. Este flujo de arn1adura es el que interactúa con el campo magnético donde está suspendida la armadura para producir el par que hace funcionar al motor. " RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO 7-11 resumen O Un motor eléctrico transforma la electricidad en movimiento rotatorio para efectuar trabajo útil. !O El primer motor eléctrico fue construido por Faraday en 1821. Aunque era un dispositivo ingenioso, no podía desempeñar trabajo práctico. ID Los motores elementales funcionan a base de la interacci6n de das campos magnéticos: uno se produce alrededor de un conductor que lleva corriente y el otro es un campo magnético fi¡o. ·O La regla de la mano izquierda para motores indica la dirección 'del campo magLa regla de la mano derecha para nético que rodea a un cOnductor con corriente. motores indica la dirección en que un conductor con corriente se moverá dentro de un campo magnético. ;o O Un motor práctico debe, producir movimiento rotatorio continuo. Esto lo hace originando una fuerza de giro o par, sobre un conductor que !leva corriente, al cual se le ha dado forma de espira. O Cuanto mayor seo el' par, más trabajo útil puede desempeñar el motor. O El plano neutro de un motor es la posición en que la espira rotatoria está perpendicular a las líneos de flujo del campo magnético fi¡o. O Cuando la espiro rotatoria está en el plano neutro, no se produce par. O Se usa en conmutador para mantener girando continuamente un motor de c-c, en lugar de que sólo oscile con respecto al plano neutro. El conmutador invierte la dirección de la corriente que fluye en la espira rotatoria cada vez qu_e ésta atraviesa el plano neutro. O Los cuatro elementos principales de un motor elemental de c-c son los s!guientes: un ca-mpo magnético, un conductor móvil, un conmutador y escobillas. O El campo mag· ~ético lo puede- proporcionar un imán permanente, o bien, un electroimán. 10 El conductor móvil Eis una espira y recibe el nombre de armadura. iO Lo corriente continua llega a la armadura a través de las escobillas y el conmutador. 1 I li prPguntas dP repaso l. ¿ Qué información aportaron los cxperirnentos de Oersted sobre los electos rnagnéticos de la electricidad? ¡: 1 j¡ 2. (, Por qué no era práctico el primer motor cléctric'O de Faraday? 3. ¿_ Cuál es la r_egla de la mano derecha -para motores? 4. ¿Cuál es la regla de la mano izquierda para motores? 5. ¿ Qué es un par? ¿ Por qué es importante en los motores? 11 ji 1 6. ¿Qué es el plano neutro? 1 7. ¿ Qué es un con1nutadot? 1 H. ¿ Por qué son necesarios los conrnutadores? 9. I)ibuje el esquema de un motor elernental de e-e. 1 li 1O. !)escriba brevemente cómo funciona el motor que dibujó para la pregunta 9. li ¡: ,1 1 7-12 MOTORES PRÁCTICOS DE C-C s N Vista frontal J '\ s N ' 1 plano Vista neutro posterior limitaciones del motor elemental de CsC Se puede construir un motor elemental de e-e como el que se ha estudiado aquí, pero, aunque funcione, tiene dos importantes limitaciones que restringen su utilidad. En primer lugar, no siempre puede arrancar por sí solo y, una vez que está funcionando, lo hace en forma muy irreglllar. El motor elemental de e-e tiene su armadura con una sola espira y cuando esta última está en el plano neu.tro, el motor no puede arrancar por sí solo. En el plano neutro no hay corriente en la armadura, ya que las escobillas están desconectadas del conmutador. Sin embargo, aunque se podría hacer que circule corriente en la armadura, debe recordarse que en el plano neutro, los flujos no interactúan. Como resultado, no se podría producir par y la inercia mantendría al motor en reposo. (B) No hay par desarrollado en el plano neutro N N ~ / .....__ 1 1 ' - - - - ' Vista frontal Plano neutro Vista posterior El motor elemental de c-c desarrolla par irregularmente. Así pues, es Ineficaz contra cargas reales. Puesto que no hay par desarrollado cuando la espira está en el plano neutro, e! motor no arrancará por sí solo si la espira está en el punto neutro cuando se aplica potencia 7-13 MOTORES PRÁCTICOS DE C•C (C) Par nuevamente en máximo Plano nuetro # s N .......--1 Vista frontal s " i 11---.... ' N \ ! Vista posterior limitaciones del motor elemental de c~c (cont.) Para poner en marcha el motor, es necesario quitar su armadura del plano neutro; al ponerla en cualquier .otra posición, las escobillas se r::onectan nuevamente al conmutador; de este modo, fluye corriente en la armadura y se produce un par. Una vez que ha arrancado, el motor continúa funcionando hasta que se desconecta de la fuente de potencia. Lo anterior se relaciona con la segunda limitación: cuando un motor elemental de c-c funciona, lo hace en forma irregular porque produce un par que también es irregular. El par máximo se produce sólo cuando el plano de la armadura de una sola espira es paralelo al del campo. Esta posición forma ángulo recto con el plano neutro, Una vez que la armadura pasa este plano de par máximo, se produce un par cada vez menor hasta que llega nuevamente al plano neutro donde obviamente no hay par. La inercia lleva a la armadura hacia adelante del plano neutro y, en esta forma, el motÜr continúa girando. Sin embargo, por la irregularidad del par producido, no es factible que el motor elemental de c~c de una sola espira pueda tener aplicaciones prácticas. (D) No hay p.ar desarrollado en el plano lleutr,0 s N ,.__...¡ i11----' Vista frontal s I' N Vista posterior 7-14 MOTORES PRÁCTICOS DE C•C Con estas dos espiras, el par desarrollado es más constante e intenso. Aqu/ se usa un par adicional de se·gmentos de conmutador para cada espira Esta armadura en paralelo de dos espiras autoarranca debido a que el devanado que se encuentra_ Jn el plano neutro está desconectado en Plano de par máKimo tanto que l_a espira que se encuentra en el plano que desarrolla par máximo está conectada motor e-e armadura de dos espiras Se puede lograr que el motor elemental de e-e arranque por sí solo si se le instala una armadura de dos o más espiras. En este tipo de armadura, las espiras se colocan de modo que formen un ángulo recto entre sí; así, cuando una de ellas está en el plano neutro, la otra está en el plano de par máximo. En este casO, el conmutado,r está dividido en dos pares· de segmentos, es decir, en cuatro partes; cada segmento está conectado con una terminal de cada espira de la arma.dura, con lo que se obtienen dos circuitos de espira en paralelo. Si se alimenta potencia a un conjunto de segmentos de anillo, por medio de un par de escobillas fijas, entonces habrá una sola espira conectada a la vez. En esta armadura de espiras múltiples, el conmutador tiene dos funciones: sirve para que la corriente fluya en la espira manteniendo siempre la misma dirección; además, cambia la línea de alimentación de potencia, conectándola con la espira que se acerca a la posición de par máximo. Así, en la armadura de dos espiras, 1nientras la espira 2 se aproxima a la posición de par máximo, la espira 1 se acerca a la posición de mínimo par y el conmutador desconecta la espira 1, conectando la espira 2. La corriente fluye en la espira manteniendo la dirección que favorece la rotación continua. Al poco tiempo, conforme la espira 2 se aproxima al par mínimo, en tanto que la espira 1 nuevamente se aproxima al máximo, el conrnutador invierte las conexiones de la espira 2 hacia la espira l. Esta vez, también cambia la dirección de la corriente a través de la espira 1 para rnantener la dirección original de rotación. Con este tipo de armadura de espiras en paralelo, el motor arranca por sí solo, pero sigue funcionando en forma irregular debido a que, en un momento dado, sólo una espira suministra el par que impulsa al motor. Naturalmen'te, cuando el motor tiene dos espiras, el par que lo imw pulsa durante cada revolución es dos veces mayor que el de un motor con una sola espira, Sin embargo, el peso muerto de la segunda espira contrarresta la ventaja que representa el par adicional. 7-15 MOTORES PRÁCTICOS DE C-C ¡: ,,11 cómo aumentar la eficiencia de la ar,nadura i: ¡1 Según se ha estudiado, al aumentar espiras a la armadura de un motor elemental de c-c, sólo se logra que éste se ponga en marcha por sí so.Jo, no necesariamente que el motor funcione con la uniformidad requerida para que sea efectivo con carga. En un motor elemental con un solo par de escobillas, no importa cuantas espiras independientes se usen, sólo una de ellas lleva corriente a la vez y produce par para mover el motor. Por ejemplo, en un motor de tres espiras, la espira que pro~ duce el par debe mover el peso muerto de las dos espiras restantés. Para un funcionamiento realmente mejor, la corriente debe ser alimentada al mismo tiempo a todas las espiras de 1a armadura, excepto, naturalmente, a cualquiera de las espiras que esté en el plano .neÚ.tro.. La armadura de tres es• p1ras en paralelo que usa un conjunto de escobillas desarrolla par sólo en una bobina a la vez. Como resultado, las otras dos espiras representan peso muerto qu.e hace ineficlente a este tipo de motor Una solución aparentemente sencilla sería hacer un motor de tres espiras con una escobilla para cada segmento del conmutador. Con seis escobillas, sería posible alimentar corriente al mismo tiempo a todas las espiras de armadura. Como resultado, todas las espiras producirían par simultáneamerite, mejorando el funcionamiento del motor. Sin embargo, el uso de seis escobillas no es una solución práctica, ya que el motor sería caro, voluminoso y su mantenimiento sería complicado. Por lo tanto, la solución más conveniente a este problema sería aquella en que se conservara un solo par de escobillas. Si se conectan las espiras de la armadura de tal modo que estén dispuestas como circuito en serie, entonces Se podrá usar un solo par de escobillas para que simultáneamente se alimente corriente a todas las espiras. Como reSultado, todos los devanados originarán par al JtlÍsmo tiempo, favoreciendo el funcionamiento del motor. Según se explicará más adelante, la mayor parte de los motores de c-c tienen un solo juego de escobillas y muchas espiras de annadt•r-a conectadas en varias disposiciones en serie-paralelo. 1 li ¡i il ' 7-16 MOTORES PRÁCTICOS DE C"C motor de CªC con arm.adura de cuatro espiras En la figura se muestra el diagrama de un motor práctico de cuatro espiras. Dicho diagrama sirve para que el lector comprenda cómo está dispuesto el circuito eléctrico. Primero, note que las espiras están conectadas con segmentos adyacentes del conmutador. Asimismo, observe que las conexiones están dispuestas de tal manera que la combinación de espiras y ·segmentos del conmutador constituyen un gran circ.uito en serie. En la armadura de dos espiras en paralelo que se estudió. antes, cada extremo de las espiras estaban conectadas con segmentos opuestos del collmutador. Como resultado, donde se necesitaba un par de segmentos por cada espira, ahora sólo se necesita un segmento p'Dr cada espira. Con las escobillas sobre cualquier par de segmentos c!e! conmutador, la corriente pasa a través de todas las espiras al mismo tiempo .. En esta disposición de devanado, ninguna espira es retirada del circuito en favor de otra. Todas las espiras, por Jo tanto, trabajan juntas para producir un par máximo En el caso. de la armadura de cuatro espiras, esto significa que sólo se necesitan cuatro segmentos de conmutador para el devanado en serie. El devanado en paralelo requeriría otros segmentos. Si ahora se agregan escobillas al conmutador en segmentos opuestos A y C, la armadura que~ dará dividida en dos circuitos en serie, que están en paralelo entre sí: un circuito en serie constituido por el seg1nento A, la espira 1, el segmento B, la espira 2, y el segmento C; este circuito está en paralelo con el cir~ cuito en serie que forman el segmento C, la espira 3, el segmento Dj la espira 4, y el segmento A. Así pues, cuando la corriente fluye en el circuito corr10 se ilustra en el dibujo, los cuatro devanados llevarán la corriente y cooperarán para facilitar el funcionamiento del motor. En este tipo de armadura, las escobillas son más anchas que las separaciones entre los segmentos del conmutador, de manera que el circuito nunca se abre cuando las escobillas pasan de .un segmento al siguiente. 7-17 MOTORES PRÁCTICOS DE C-C funcionamiento Si se examina detalladamente la ilustración del motof práctico de c-c, se observará que la armadura aparece en una posición en la cual ninguno de sus devanados se encuentra en el plano neutro; por lo tanto, todos los devanados pueden contribuir al par del motor. Naturalmente, para que todos los devanados produzcan par, deben estar alimentados con corriente simultáneamente. Si se sigue la trayectoria que se describirá a continuación, se comprenderá cómo se logra esto. Comenzando en la terminal negativa de la fuente de potencia, la corriente atraviesa la escobilla negativa, pasa a los dos juegos en páralelo de devanados en serie, luego a la escobilla positiva y regresa nuevamente a la terminal positiva de la fuente de energía. Nótese que hay un circuito completo para que la corriente fluya a través de todos los devanados, igual que en el diagrama de la página anterior. En realidad, ambos circuitos son idénticos. En la práctica, las armadu· ras de bobinas múltiples se devanan en serie paralelo para dar más par del que se esperaría de dispositivos de devanados más simples En la armadura moS· trada, se tienen cua· tro espiras en cuatro planos, un conmutador de cuatro segmentos y un solo par de escobillas l: 11 1 1 li /:'· s Cuando se produce un par, la annadura gira y no tarda en tomar una posición donde una de sus espiras queda en el plano neutro. En este punto, debe producirse la conmutación. Según se· explicará en seguida, la técnica de conmutación en el motor práctico de c-c difiere ligeramente de la que se estudi6 para el motor elemental de e-e. 1: 1 7-18 MOTORES PRÁCTICOS DE e-e /Carbón (escobilla) La posición del carbón y el :sr ajuste sobre el conmutador, son importantes para asegurar que la armadura desarrolle el máximo par. Los carbones nuevos son conformados para ajus- tarse exactamente al contorno del coñmutador sobre el cual habrán de usarse conmutación En el estudio de la conrnutación en el motor elen1ental de e-e de una sola espi~a, se explicó que ·el conjunto de conmutador y escobilla funciona como un interruptor ~e inversión, abriendo y cerrando. Primero; las escobillas se desconectan del segmento del conmutador cuando la espira entra al plano neutro, antes de ser reconectada a segmentos opuestos cuando la espira pasa por el plano neutro. En esta operación, primero se abría un circuito con corriente y luego se completaba nuevarnente. Estas acciones de interrupción producen un arco en el punto de interrupción. Así pues, en el motor elemental, generalrnente hay mucho arqueo y chisporroteo entre las escobillas y el conmutador 1 lo que produce puntos de quemadura en el conmutador y que las escobillas se desgasten rápidamente. l,a vida {1til de este motor, entre repara'ciones, se acortaría. En rnotores prácticos de .c-c, la interrupción en el conmutador quita la corriente de la espira que atraviesa el plano neutro con míni1no de arqueo, lo cual ~e logra, en parte, mediante una escobilla que conecte en corto la espira en el instante en que se encuentra en el plano neutro. Debido a que la espira se encuentra en el plano neutro durante la conrnutación y existe interacción n1ínima o nula con el flujo del campo, la diferencia de potencial a través de la espira tan1bién es mínima. Esto significa que, cuando la escobilla se conecta en corto con la espira que está en el plano neutro y luego reestablccc el circuito con flujo de corriente en la nueva dirección, las operaciones de cerrar y abrir se hacen en puntos de potencial casi idéntico, de n1anera que la conmutación ocurre con un mínimo de arqueo y chisporroteo. 11anteniendo el periodo de duración del cofto a un rnínimo absoluto, se asegura que el par sólo se pierda du~ rante el instante en que la espira se enéuentra en el plano neutro y que el motor funcione a la mayor velocidad de funcionamiento posible. MOTORES PRÁCTICOS DE 7-19 c~c conmutación en la armadura de cuatro espiras La conmutaci6n en un motor práctico de c-c con armadura de cuatro espiras se, lleva a cabo haciendo que las escobillas conecten en corto segm mentas contiguos del conrr1utador para interrumpir el flujo de corriente en una espira de armadura asociada, cuando ésta pasa por el plano neutro. Cuando la conmutaci6n se lleva a cabo debidamente, el motor funciona a la máxima velocidad posible y con el míriimo de chisporroteo. Según se ilustra, en el sistema aplicado en motores prácticos, cuando un par de espiras, por ejemplo 1 y 3, llega al plano neutro, éstas se conectan en corto de manera que dejan de transmitir corriente. Al mismo tiempo, las otras dos espiras, 2 y 4, siguen conectadas en este circuito y siguen l1eyando corriente. Plano neutro Las escobillas conectan en circuito corto los segmentos conmutador que alimentan las espiras en e! plano neutro. tas espiras, por lo tantO, no llevan corriente en el punto que no pueden producir par. Las otras espiras llevan sus rrientes normales y suminis.tran el par para mantener rotación de la armadura del Es· en cola Nótese que, debido a la disposición simétrica y al funcionamiento del conmutador y las escobillas, dos de los devanados de armadura siempre están en corto circuito, en un instante determinado, Como resultado, en la práctica, las armaduras se· devanan intencionalmente de manefa que los pares de devanados afectados por la acción de las escobillas lleguen al plano neutro simultáneamente. · 7-20 MOTORES PRÁCTICOS DE C-C plano neutro Del estudio de la conmutación en el motor práctico de e-e, se recordará que el arqueo producido durante el funcionamiento del motor se mantiene al mínimo, debido a que hay una . diferencia de potencial mínima en una espira de armadura cuando se encuentra en el plano neutro. Como lo indica la figura que representa un motor de dos polos, el plano neutro debe encontrarse en el eje que forme ángulo recto con las líneas de flujo del campo y debe estar a la mitad de las piezas polares. A veces, a este eje se le llama plano neutro geométrico del motor. El plano neutro en un motor es el mismo para todas las espiras de la armadura. Cada espira atraviesa el plano neutro dos veces por cada revolución completa de la armadura. ; Efecto de la ---reacción de armadura La operación a la má. xima velocidad con chisporroteo mínimo, tiene Jugar cuando las escobillas están alineadas con el plano neutro verdadeEje esperado del ro. En un motor práctico, plano neutro (plano el eje de conmutación neutro geométrico) no siempre se encuen~ - - - - - - tra en el neutro geométrico donde se esperaría encontrarlo, ya que los efectos de la reacción de armadura lo alteran 1 ..........~,m11: .. 1~ i:1;l Eje real del plaM neutro N s Dirección de rotación de la armadura Teóricamente, pues, para lograr la conmutación perfecta, el plano donde se colocan las escobillas del motor, llamado el eje de escobillas, debe coincidir idealmente con el eje del plano neutro del motor, Sin embargo, en la práctica, la posición del plano neutro real tiende .a desplazarse del eje geométrico neutro cuando el motor funciona. El desplazamiento depende de la velocidad y dirección del funcionamiento del motor. Por lo tanto, el eje de escobillas se moverá hacia la nueva posición del plano neutro, o bien, tendrán que tornarse medidas para evitar que el plano se desplace. La causa principal de este desplazamiento del plano neutro cuando el motor funciona es un efecto que se conoce corno reacción de armadura. MOTORES PRÁCTICOS DE C-C 7-21 reacción de armadura Cuando la armadura de un motor lleva corriente, se establece un flujo magnético alrededor de los conductores del devanado· de armadura. Así pues, se tienen dos campos magnéticos en el espacio que hay entre las piezas polares de campo: el campo magnético principal y el campo producido por la armadura. Estos dos campos se combinan para producir un nuevo campo magnético resultq.nte, En este caso, el campo resultante se distorsiona de tal manera que se desplaza en sentido opuesto a la dirección de rotaciqn de la armadura. Esta distorsión del campo original se llama reacción. de armadura. Como el plano neutro del motor está en ángulo recto con ·el flujo del campo, resulta que éste también se desplaza en dirección opuesta a la de l'otación de la armadura. La magnitud de reacción de armadura determina la cantidad de desplazamiento del plano neutro. La reacción de armadura varía según la cantidad de corriente que circula por ella. Cuanto mayor sea la corriente, mayor será el desplazamiento del plano neutro con respecto al plano neutro geométrico. En forma similar, la dirección de desplazamiento depende de la dirección de flujo de corriente en la armadura. Plano --"' neutro N Campo principal sin Campo de armadura, paso de corriente de suponiendo que no hay campo _principal armadura ~--s Campo principal for· mado por el encadenamiento de los campos principales de armadura R"-o-ta-,i-,ón-de_.:;~ armadura , Existen dos campos mágnéticos en el en· trehierro, entre las piezas polares del motor eléctrico. Uno es el campo magné· tico principal. El segundo es el campo magnético de la armadura +\ La combinación de los dos campos resulta en un campo magnético principal distorsionado, cuyo plano neutro perpendicular es desplazado hacia atrás, contra la dirección de rotación Des™azamiento del plano neutr.n debido a la reacción de armadura s Si el motor debe funcionar a velocidad constante y en una sola diw rección, las escobillas pueden ubicarse en la riueva localización del plano neutro y quedar en esa posición para obtener una conmutación efectiva. Pero si el .motor ha de funcionar a diferentes velocidades, direcciones y con cargas variables:, la corriente en la armadura variará con.siderable .. mente. En consecuencia, la reacción de armadura también variará y c'on ella la posición del plano neut~o. Esto significa ·que, para una cÓnmutación efectiva, la escobilla debe cambiar. de- posición cada vez que cambie el plano neutro. Es obvio que esto constituiría un procedimiento sumamente complicado. 7-22 MOTORES PRÁCTICOS DE c~c Plano neutro los polos de conmutación se usan en los motores prácticos de e-e para contrarrestar la reacción de armadura lnterpolos (polos de comutació.n) Plano neutro Los polos de conmutación producen un campo ¿ ; N local en el plano neutro que se interponen al flujo producido por la reacción de armadura para restaurar el plano neutro ori- ginal in.terpolos Cuando un motor funciona a varias velocidades, en diferentes direcciones o contra cargas variables, la corriente de armadura y la reacción de armadura también varían. Para que un motor co1no ·éste funcione con conmutación eficiente, se requeriría un can1bio en la posición de las escobillas para cada desplazamiento del plano neutro. Como este realinearniento constante de escobillas es poco práctico, los n1otores necesitan alguna forma de mantener el plano neutro en una posición y que no se desplace como t'esultado de la reacción de arrnadura. U na solución a este problema es usar devanados especi,3 Jes lla1nados polos de conrnuta- ción o interp'Olos. Los interpoles son piezas polares de clectroirnanes especiales colocadas en el eje del plano neutro, entre las piezas polares principales. Los devanados de los interpolas se conectan en serie con el devanado de annadura, de manera que la corriente de armadura establece campos rnagnéticos en ellos. Las direcciones de estos can1pos son tales que anulan los ca1npos magnéticos producidos alrededor de las bobinas de arrnadura cerca de los interpolas y contrarrestan la tendencia de la reacción de armadura a desplazar el plano neutro. Co1no resultado) el plano neutro :.e mantiene lo suficientemente cerca del plano neutro georr1étrico para todas las 1nodalidades en que funcione el motor. El hecho de que los devanados de los interpolos estén en serie con la armadura hace que se autorregulen; los interpoles proporcionarán la cantidad apropiada de campo de anulación para cada serie distinta de condiciones. Por ejemplo, en el caso de altas corrientes de ar1naduraJ en las cuales la reacción de annadura es grande y, ta1nbién es grande la tendencia a desplazar el plano neutro, entonces el ·campo de interpolos que anula el desplazamiento también será fuerte. LO contrario ocurre en bajos niveles de corriente de armadura. RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO 7-23 resumen O El motor elemental de c-c no arranca por sí solo cuando la espira de armadura está en el plano neutro; esto se debe a que allí no ocurre interacción de flujos. O Debido a la pérdída de par que ocurre siempre que la espira atraviesa el plano neul"ro, el motor elemental de c-c funciona en for·ma irregular una vez que está en marcha. O Cuando una armadura se forma de dos espiras que están en ángulo recto entre sí, por fo menos uno de éstas siempre produce par para que el motor se ponga en marcha por sí solo; sin embargo, 'este tipo de motor también funciona en forma irregular debido al efecto del plano neutro. ,O Cuando se usa una armadura con tres o más espiras y éstas se conectan en serie, de manera que cada espira, excepto Jo que se encuentra en el plano neutro, lleva corriente, se produce ·un par más constatlte. O Los mOtores practicas están' provistos· de armaduras de espiras múltiples con dispositivos en serie-paralelo· para obtener un funcionamiento uniforme. ,D En )os motores prácticos, para eliminar el arqueo en .las escobillas y producir la velocidad máxima del motor", la conmutación se efectúa cuando lo espira atraviesa· el plano neutro; las escobillas se conectan en corto con la espira para eliminar el arqueo del circuito. D El eje de escobilla na se puede colocar siempre sobre el plano neutro geométrico debido al efecto de la reacción de armadura, que tiende a desplazar el plano neutro. D En el caso de motores de velocidad relativamente constante, se pueden colocar las escobillas en el plano neutro desplazado; pero ·en el caso de motores de velocidad variable, debe usarse algún artificio, interpolas por ejemplo, para mantener el plano neutro en una sola posición. prPguntas de repaso 1. En el motor elemental de una sola espira, ¿ por qué en el plano neutro no interactúa el flüjo de armadura con el de campo? 2. ¿ Por qué el motor de armadura con dos espiras arranca por si solo? 3. ¿ Funciona uniformemente un motor elemental con armadura de dos espiras? ¿ Por qué? 4. Si se agregan espiras, ¿ cómo se dispondrían los circuitos de espiras con un juego de escobillas para que el motor funcione de manera uniforme? ¿Por qué? 5. ¿ Qué puede hacerse para obtener un funcionamiento uniforme con un motor de espiras múltiples si no se usara la disposicjón de circuito de espiras en serie? 6. ¿ Cuál es Ia desventaja de usar las escobillas para energizar a las espiras y alejarlas del plano neutro? ¿ Por qué ocurre esto? 7. ¿ Por qué es aceptable e inocuo que una espira se conecte ~n corto en el plano neutro? 8. ¿ Qué es reacción de armadura y por qué desplaza al plano neutro? 9. ¿ En qué dirección se desplaza el plano neutro a causa de· Ja reacción de armadura? 1O. ¿.Cómo contrarrestan los interpolas la reacción de armadura? 7-24 ESTRUCTURA DEL MOTOR DE &C Vista en corte de un motor e-e práctico Cubie-rta extrema Pieza polar Cojinete ! Cubierta Armadura Conmutador Corijunto de carbones estructura .En lo que se· ha estudiado hasta ahora, se han introducido los principios del funcionamiento de los motores de e-e. Al estudiar el funcionamiento eléCtrico del motor de e-e, tarnbién se inició el estudio de la mayor parte de los elementos _físicos principales del motor de e-e. Estos elementos son la armadura y el con1nutador, el con junto de ~seo billas y el imán del campo. A continuación se describirán los detalles referentes a la estructura ·de los motores de e-e, lo cual permitirá identificar las diferentes partes de motores reales. También se estudiará la estructura del motor analizando .sus partes materiales y los métodos que se usan para construirlas. Finalmente se evaluarán algunos de I'os métodos en1pleados para el n1antenimiento de motores. ESTRUCTURA DEL MOTOR DE C-C 7-25 núcleo de armadura y eje El término armadura o rotor se aplica a la parte giratoria del motor. Cuando se observa un motor en marcha, generalmente se ve el eje que gira. El eje es una extensión externa de la armadura que pasa a través de la cubierta y coraza del motor; se encuentra en el lado opuesto al extremo del conmutador del motOr. El conmutador se describirá posteriormente. Un núcleo de armadura típico es un cilindro sólido que tiene ranuras y está hecho de metal. En realidad, el núcleo está formado por delgadas láminas prensadas de acero dulce. Cada una de las laminaciones tiene muescas en la orilla; están revestidas con un barniz aislante y comprimidas para formar el núcleo. En el proceso de formación, las muescas se alinean de manera que el núcleo acabado tiene una serie de ranuras longitudinales en todo su perímetro. Las laminaciones se usan en el núcleo con objeto de reducir pérdidas por corrientes parásitas. Las corrientes parásitas son las que se inducen en un material conductor cuando éste corta líneas de flujo magnéticas (véase el volumen 3) . Las laminaciones reducen el área donde pueden existir corrientes parásitas y, en consecuencia, aumenta la resistencia relativa del material; así pues, se reducen las pérdidas de potencia debidas a .corrientes parásitas. El uso de acero dulce como material del núcleo redÚce las pérdidas por histéresis que, según se recordará de lo estudiado en el volumen 3, ocurren cuando las inversiones de rnagrietización del material del núcleo están atrasadas con respecto a las inversiones de la corriente. Las ranuras del núcleo ya forrnad6 sirven para alojar las espiras de alambre de cobre o devanados de la armadura. El núcleo de armadura está montado sobre el eje del motor, el cual generalmente es una barra de acero duro .con superficie interna de contácto muy bien pulida. El método de montaje del· núcleo sobre el eje varía considerablemente, según los distintos motores. Armadura Eje Conmutador La armadura es el elemento rotatorio en el motor de e-e. Está montada sobre el mismo eje Y automáticamente está sincronizado en su operación Ranuras 7-26 ESTRUCTURA DEL MOTOR DE ~C devanado anular de gramme Devanar armadura es toda una ciencia, A continuación, se señalarán algunos aspectos importantes del tema, los cuales serán útiles cuando se estudien las diferencias y semejanzas básicas que hay entre los motores de e-a y los de e-e. Armadura anular de hierro + La armadura devana- s da en forma anular se volvi'6 obsoleta debido a una· desventa- t ja inherente: la armadura de anillo actuaba como su pro- pio blindaje limltando la interacción entre el flujo de armadura y el campo. Esto afectaba la eficiencia de los motores de armadura de anillo El efecto de blindaje de la armadura de anillo que evitaba la acción reclproca con el flujo, anillo dentro del s N Los devanados de armadura de e-e se clasifican en devllnados de anillo y devanados de tarnbor, según la forma que tenga el núcleo de la armadura. Los prin1cros motores prácticos tenían C'l llamado devanado de anillo de Granirne. En el dC'vanado de :¡i..,nillo de Gramme el núcleo de arrnadura es un anillo de hierro, alrededor del cual se c111bobina un devanado continuo y cerrado que se conecta con segmentos del conmutador a intervalos regulares. Este tipo de armadura es ineficiente debido a que los conductores de la mitad interior del anillo están blindados 1nagnéticamente por el hierro .y, en consecuencia, no pueden interactuar con el campo. Debido a ésta y a otras desventajas, actualn1ente· la arn1adura de anillo de Grarnmc es poéo· 1nenos que una curiosidad de laboratorio. ESTRUCTURA'DEL MOTOR DE C-C 7-27 Devanados Conmutador En la armadura de tambor, el núcleo de armadura es cilíndrico y las bobinas -que generalmente son preformadas- se colocan longitudinalmente sobre ella. Algunas veces, los detalles de los devanados no son obvios de la simple observación de una armadura terminada Conmutador Armadura , práctica deva~ada en tambor armadura devanada en tambor En lugar del anillo de Gramme, la mayor parte de los motores modernos tienen el núcleo de armadura en forma de tambor, el cual se estudió previarnentc. l . as espiras o bobinas ·que constituyen la armadura devanada en tan1bor se hallan alrededor del núcleo de la armadura, alojando los lados de las bóbinas en las ranuras del núcleo. l,as ranuras suelen estar aisladas con papel de pescado para proteger los devanados. En muchas armaduras 1 las_ bobinas son formadas previarr1ente para darles su forma definitiva y lueg~ se colocan en las ranuras del núcleo. 1\ esto se le llama devanado de formas y se lleva a cabo ya sea coTlformando las bobinas sobre _un molde de madera o doblándolas en una prensa antes de colocarlas sobre el tarnbor, Cada devanado siempre es igual qlle otro en la armadura y, al final, .Ja armadura devanada sierriprc debe ser perfectamente simétrica. I)esflués de yue las bobinas de armadura se han colocado sobre el 1H1rlco, en la ·ranura del núcleo se ponen cuñas de material aislante para fijar las bobinas. f)espués d·e esto, se usan bandas adhesivas d~ acero para asegurar las bobinas de manera yue no sean expulsadas por la fuerza centrífuga producida durante la rotación de la armadura. Básicarnentc, hay dos formas en gue se dispone el devanado de los tarnborcs en uso: Devanados imbricadós y devanados ondulados, El im~ brica.do se usa para rnotores de baja tensión y alta corriente. El ondulado .:,;e usa en motores que requieren alta tensión y baja corriente. 7-28 ESTRUCTURA DEL MOTOR DE C-C devanados imbricados El devanado imbricado tiene ese nombre por la forma en que el devanado recorre hacia adelante y hacia atrás la armadura de tambor. En este devanado, un elemento de bobina va hacia adelante y se coloca bajo un polo de campo .sur. Para comprender en qué consiste el devanado imbricado, observe el diagrama que aparece en esta página, recorriéndolo como sigue: Empezando por la bobina dibujada en línea más gruesa, la cual sale del segmento 1 del conmutador, pasa por la ranura 1, luego atraviesa la ranura 4- y regresa al conmutador en el segmento 2. Note que la bobina empieza y termina en segmentos adyacentes del conmutador; pero, al hacerlo, pasa por otras ranuras que se encuentran bajo polos opuestos. Compruebe que con las demás bobinas sucede lo mismo, Ahora obsérvese el diagrama y note que existen cuatro trayectorias paralelas que recorren la armadura. ESTRUCTURA DEL MOTOR DE &C 7-29 devanados imbricados ( cont.) Las cuatro trayectorias ·paralelas en la armadura son: l. De la escobilla que está sobre el segmento 1 en la terminal negativa hacia los devanados de la trayectoria 2-3 y, lue:go, a la escobilla. que .está sobre el segmento 4 en el lado positivo. 2. De la escobilla que está sobre el segmento 1, hacia los deVanados de la trayectoria 12-11 y, luego, a la escobilla que está sobre el segmento 10, en el lado positivo. · 3. De la escobilla que. está sobre el segmento 7, en el lado negativo, hacia los devanados de la trayectoria 6-5 y, luego, a la escobilla que está sobre el segmento 4, en el lado positivo. 4. De la escobilla que está sobre el segmento 7, en el lado negativo, hacia los devanados de la trayectoria 8-9 y, luego, a la escobilla que está sobre el segmento 1O, en el lado positivo. Esto demuestra que los doce devanados llevan corriente simultánea~ mente y, por lo tanto, todos contribuyen al mismo tiempo al movimiento del motor. + Un motor de cuatro polos cori devanado imbricado en su armadura, tiene cuatro cárbones. También tiene cuatro trayectorias paralelas en los devanad-os, cada uno de los cuales lleva corriente y contribuye al par en la operaóón del motor Aunque actualmente se usan mUchas clases de devanados imbricados, hay dos características comunes por las que se pueden distinguir todos ellos, cuando se encuentran en motores prácticos: 1. Los motores con armadura imbricada generalmente tienen el mismo número de t;:scobillas que de polos. 2. En los motores con armadura imbricada, ésta generalmente tiene el mismo número de trayectorias paralelas que de polos, · Estas reglas pueden verificarse haciendo referencia a las ilustraciones de estas dos páginas. 1 1 I: 11 I' 1 7-30 ESTRUCTURA DEL MOTOR DE ~C Diagrama del embobinado devanados ondulados El devanado ondulado debe su non1bre de la apariencia de los devanados en el tambor. Como en el caso- del devanado imbricado, se pueden encontrar muchas variedades de devanados ondulados. Sin embargo, hay dos características comunes a todos ellos: 1. Los motores con armaduras de devanado ondulado sólo requieren un mínimo de dos escobillas. Sin embargo, en algunas variaciones, pueden tener el mismo número de escobillas que de polos, igual que el n1otor de armadura imbricada. 2. En armaduras de devanados ondulados, sólo hay dos ·trayectorias paralelas a lo l~rgo de un devanado ondulado completo, independientemente del núrnero de escobillas o polos que se usen. 7-31 ESTRUCTURA DEL MOTOR DE c,.c devanados ondulados ( cont.) Estas dos características saltan a la vista en el esquema de una armadura con devanado ondulado y en el diagrama de su alambrado. Si se observa uno de estos diagramas se notará que hay dos trayectoriá.s paralelas en el devanado; y son las siguientes: l. De la escobilla que está sobre el segmento 1, en el lado negativo, hacia los devanados de la trayectoria 6-11-5-10 y, luego, a la escobilla que está sobre el segmento 4 del lado positivo, 2. T)e la escobilla que está sobre el segmento. l, en el lado negativo, hacia los devanados de la trayectoria 7-2-8-3-9 y, Juego, a la escobilla que está sobre el segmento 4 del lado positivo. + Los motores con armaduras en· devanado ondulado que tienen conjuntos múltiples de polos, necesitan sólo ungrupo de carbones. Este hecho ayuda a reconocer cuándo se usa un devanado de armadura de tipo on· dulado en un motor particular' de c-c Al rastrear la disposición de los devanados ondulados en los diagramas de alambrado, probablemente se encuentre la diferencia más signi~ ficativa entre los devanados ondulados y los imbricados. Por ejemplo 1 observando la bobina dibujada en línea más gruesa,. se notará que sus extremos terminan en los segrnentos 1 y 4 del conmutador~ los cuales están notablemente separados. Téngase presente que en la armadura irn~ bricada los extremos del devanado terminan en segmentos adyacentes. Otro punto interesante es el hecho de que, para un n1otor de 4 polos, sólo se pueden usar 11 devanados ondulados; en ccimparación, se pueden acoinodar 12 devanados imbricados. 7-32 ESTRUCTURA DEL MOTOR DE C-C el conmutador El conmutador consta de segmentos conductores particulares hechos de cobre y aislados entre sí con láminas delgadas de mica. Cada segmento, con sus separadores de mica, se monta en un molde cilíndrico y se sujeta a las demás por medio de una brida de sujeción, Los segmentos se aíslan de la brida de sujeción mediante anillos de mica. Las puntas de las bobinas de armadura se conectan a las partes sobre~ salientes de los segmentos de conmutador, las cuales se conocen como colas. Algunos segmentos del conmutador se fabrican sin colas y, en su lugar, _tienen ranuras en los extremos, a los cuales se conectan las puntas de la bobina de armadura. Después de armado el conmutador, se tornea la superficie en forma perfectamente cilíndrica y se pule hasta darle un acabado muy terso, lo cual asegura que la fricción entre la superficie de conmutación y las escobillas sea· al mínimo. Finalmente, y esto es de gran importancia, el aislamiento de mica entre los segmentos se recorta de modo que quede ligeramente abajo de la superficie de los segmentos del conmutador, a fin de que no -interfiera el paso de las escobillas. El conmutador está formado de segmentos individuales de cobre separados entre sí y de una brida de sujeción que los man· tiene dentro de una forma cilíndrica por medio de aislamiento de mica Eje Generalmente, después de que un motor ha estado en serv1c10 durante algún tiempo, la superficie de cobre del conmutador se desgasta. Para que el motor funcione satisfactoriamente, siempre que el cobre se desgasta hasta el nivel de la mica, es necesario recortar nuevamente a esta última. Al misn10· .tiempo, generalmente también es necesario tornear el conmutador, para que mantenga su forma cilíndrica. ESTRUCTURA DEL MOTOR DE e-e 7-33 conjunto de escobillas / El conjunto de escobillas está formado por las escobillas o carbones, sus sujetadores y resortes de escobillas. Las escobillas propiamente dichas están hechas de carbón suave que contiene una gran proporción de grafito. Este material tiene dos objetivos: es lo suficientemente suave para que el conmutador sólo se qesgaste al mínimo; al mismo tiempo, es lo suficientemente duro para que la escobilla no_ se desgaste con demasiada. rapidez. Nunca debe aplicarse lubricación entre las escobillas y el con~ mutador, pues la que pudiera necesitarse la proporciona el grafito de las escobillas. Segmentos del~ conmutador ~ Actualmente se usan muchas variedades de carbones y portaescobillas. Los carbones están hechos de material conductor suave, por ejemplo carbón, que contiene una buena cantidad de grafito. El grafito es una substaílcia relativamente resbalosa y ayuda al carbón a deslizarse sobre el conmutador, suministrando una especie de acción de lubricación Generalmente, las escobillas están montadas cada una en una pieza llamada portaescobíllas. Estas piezas mantienen una posición fija y están montadas en la cubierta del motor, aunque aisladas de ella. La escobilla se coloca holgadamente en el portaescobillas y un resorte la empuja para que no pierda contacto con el conmuta~or. El ajuste flojo y la presión del resorte hacen posible que las escobillas tengan cierta libertad de movimiento en sus sujetadores, de manera que puedan ajustarse a las pequeñas irregulaxidades de la superficie· del conmutador. En muchos motores la presión del resorte se puede ajustar según la especificación del fabricante. Si la presión es eXcesiva, Iris escobillas se desgastarán demasiado rápidamente. Si es insuficiente, se hará mal contacto, lo cual también producirá chisporroteo y operación irregular del motor. 7-34 ESTRUCTURA DEL MOTOR DE &C Resorte de cobre TIPOS DE CARBONES conjunto de escobillas ( cont.) En la mayor parte de Jos motores, la conexión eléctrica entre las escobillas y la fuente externa de potencia es como sigue: las escobillas propiamente dichas están conectadas eléctricamente a sus portaescobillas respectivos por medio de alambres de cobre prensado, llamados "Golas de puerco". A su vez, los sujetadores están conectados a pernos que van en el exterior de la cubierta del motor. Tanto los portaescobillas como los pernos están ll;Íslados de la cubierta misma. Los pernos constituyen los puntos de unión a los cuales se pueden conectar las tern1inale~ de potencia al motor. ..\unque las escobillas están diseñadas para durar largo tiempo, siempre se hacen de n1anera que se desgasten más ráp.ida1nente que el conmutador, debido a que es rnás barato y fácil substituir las escobillas que reparar una armadura. Generalmente se hacen escobillas de ·bastante longitud, de manera que puedan mantenerse en sl:'rvicio durante un periodo relativan1ente largo antes de que queden desgastadas hasta el punto en que sea necesario substituirlas. El resorte mantiene a la escobilla firtnrmente apoyada contra el conmutador durante toda su vida útil. Tipo de reacción Tipo de caja Tipo de grapa Carbón PORTAESCOBILLAS ESTRUCTURA DEL MOTOR DE &e 7-35 devanado de campo Campo es un nombre común para designar el campo magnético polar en el cual gira la armadura. El campo puede originarlo un· imán permanente o, como en la mayor parte de los motores prácticos, un electroimán. La corriente que fluye en el ·electroimán tiene la misma fuente de energía que la corriente de armadura. El conjunto de éampo consta de piezas polares y bobinas de campo. Las piezas polares de campo generalmente están atornilladas a la circunferencia interna de la cubierta y hechas de láminas de acero dulce que han sido laminadas para disminuir las pérdidas por corrientes parásitas. Las piezas polares suelen tener la forma qu~ se ajusta a la curvatura de la. armadura, para mantener CJ.ue sea lo más pequeño posible el entr.ehierro entre las piezas polares y la armadura, ya que el aire ofrece una reluctancia relativamente elevada a las lineas de flujo magnético. La mayor parte de los motores de c-c tienen piezas polares indepen~ dientes llamadas polos salientes que sobresalen hacia el interior, al área de armadura. El devanado de campo de un motor de polos salientes consta de todas las bobinas de campo. particulares devanadas alrededor de sus núcleos, o sea, las piezas polares. El número de bobinas .de campo determina el número de polos del motor. Un motor de dos polos tiene dos bobinas de campo; un motor de cuatro polos tiene cuatro, etc. En algunos motores, el devanado de campo no está formado en polos salientes, sino que está distribuido· alrededor del marco del campo: los devanados están dispuestos de tal rrtanera que, cuando se les suministra potencia se obtienen polos magnéticos fijos. Los devanados de campo en circuitos de este tipo se encuentran en los llamados motores de ca-ce que se estudian posteriorillente, en este mismo volumen. Se usan muchos tipos diferentes de combinaciones y técnicas en la construcción de_ un motor de c-c. Esta unidad de campo es de tipo de polo saliente. Las piezas polares son individuales, se pueden contar, y se proyectan hacia el área de la armadura La estructura del campo del motor con polos proyectantes o salientes (!1:ipo laminado) 7-36 ESTRUCTURA DEL MOTOR DE &C cubierta y montaje Cubierta a prueba de explosión para usarse en atmósferas explosivas Debido a que los moto- Todas las cubiertas de res son tan versátiles, la motor soportan y prote· gen las partes interiores del motor. Sin embargo, no todas las cubiertas son semejantes Cubierta sumergible cubierta debe construirse de manera que sea com- patible con toda clase de ambientes de trabajo La cubierta del motor constituye el soporte mecan1co para las diversas partes del motor. También protege las partes móviles de influencias exteriores tales como polvo, suciedad y agua. La mayor parte de las cubiertas de los motores constan de tres· partes: una cubierta de campo y dos Cabezales. La cubierta de campo sirve de soporte para las bobinas de campo y los interpolas, si existen. También forn1a parte del circuito magnético del devanado de campo. Debido a esta función magnética, la cubierta de campo. está hecha de .hierro y acero de buenas propiedades n1agnéticas. La armadura debe eStar suspendida en el campo de manera que pueda girar dentro de él. La cubierta proporciona el soporte básico por medio de los cojinetes montados en ranuras de cada uno de los cabezales para hacer posible la rotación con la mínima pérdida de potencia -por fricción. Los cabezales están 1nontados en ambos extremos del cuerpo del campo y atornillados a él. En los cabezales de algunos n1otores se hacen orificios o accesorios para aceite o grasa, para que sea posible lubricar los cojinetes. La. cubierta también es el sostén de los conjuntos de escobillas y de campo. La cubierta también constituye el soporte externo del rnotor; tiene varios accesorios para montar el motor y está construida en formas especiales a fin de que -resista más bien a las partes activas del rnotor y queden bien protegidas contra los diversos ambientes donde habrá de usarse el motor. Generalm·ente se hacen orificios de ventilación en los cabezales y, con frecuencia, también en la parte central, para que pueda circular el aire de enfria1niento del motor. ESTRUCTURA DEL MOTOR DE C~ 7-37 chumaceras y enfriamiento Dos de las características estructurales más importantes de los motores eléctricos son los cojinetes )' los dispositivos internos para en fria~ miento. Los cojinetes sostienen la armadura y permiten que la rotación a alta velocidad sea suave y con un mínimo de fricción. Cuando se usan baleros, éstos se montan a presión en los extremos del eje de la armadura y en la suspensión de los cabezales. Cuando se usan cojinetes metdlicos, éstos simplemente se colocan en la suspensión de los cabezales y el ej'e pulido de la armadura se ajusta al cojinete. Cuando los cabezales se atornillan a la parte central en el armado de la cubierta, la armadura queda so~tenida automáticamente por los cojinetes de los cabezales. Los cojinetes de algunos rnotores están hechos de modo que tengan lubricación permanente, para toda la vida del motor. En otros motores se cuenta con algún medio para lubricar periódicament~ los cojinetes. Generalmente, para este objeto se construyen dispositivos o copas de engrase en los cabezales. La lubricación periódica de un motor es quizá la parte más importante del mantenimiento del motor. Cuando un 1notor funciona, suele producir una cantidad considerable de calor. Este debe disiparse rápidamente si se desea que el motor tenga una larga vida de servicio. El método más común para disipar este calor es mediante orificios de ventilación y un ventilador integrado al motor. Los orificios se encuentran en los cabezales y en el cuerpo central, para ventilar las partes internas que llevan corriente. El ventilador es una rueda con aletas que generalmente está montada en un extremo del eje de la armadura. CuaJ.J.dO la armadura gira, el ventilador saca aire por los orificios de ventilación y de ,esta manera extrae el calor de la cubierta. 7-38 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen O El rotor o núcleo de la armadura está hecho de lámina de acero dulce para reducir al mín:mo las corrientes circulantes y las pérdidas por histéresls. ,O El núcleo de la armadura tiene ranuras para sujetar las espiras devanadas. O Sé pueden usar devanados de anillo o bien, de tambor, pero este último es el más comúnmente em· pleado. Los devanados pueden hacerse directamente sobre el núcleo de la armadura o primero en moldes y colocados después en su lugar. D Se usa "papel de pescado" para aislar las ranuras y las bobinas se fijan en su lugar con cuñas, adhesivos y bandos de acero. ,O Las bobinas de armadura se conectan al conmutador en forma de devanados im· bricados, ondulados, o ambos combinados. D Los devanados imbricados se usan en motores de baja tensión y alta corriente; los devanados ondulados, en motores de alta tensión y baja corriente. ,0 El conmutador se compone de segmentos de cobre separados por hojas de mica recortadas. :O Cada extremo de los devanados de espira se conecta a su propia cola de segmento, de manera que hay dos segmentos para cada espira. D La corriente es alimentada a un conmutador tersamente pulido por medio de escobi·Jlas de grafito que se deslizan de un segmento· a otro. O El devanado de campo se puede montar sobre polos salientes laminados, o bien, distribuirse alrededor de la cubierto central del campo. D La cubierta, del motor está formado por lo cubierto de campo y los dos cabezales. Sobre los cabezales están tos cojinetes que sostienen al eje de lo armadura; la cubierta de· campo contiene al deva, nado de campo. o· preguntas de re paso 1. ¿ Cómo se haeen el núcleo de armadura y los polos de campo para reducir las corrientes parásitas y pérdidas por histéresis? ¿ En qué forrna ayuda esto? 2. ¿ Cómo se hacen los devanados preformados? 3. ¿ Cuándo se usan devanados imbricados y cuándo devanados ondulados? 4. ¿-Qué tipo de dévanado tiene sus extremos conectados a segn1entos ad-Yacentes· del conmutador? ¿De qué manera difiere esto del otro tipo de devanado? 5. ¿De qué manera difieren los devanados imbricado ·Y ondulado en cuanto a la relación existente entre el número de escobillas y polos? ¿ Cómo difieren sus trayectorias paralelas de corriente? 6. ¿ Cuál es la relación que hay entre el número de segrnentos del con~ mutador y los devanados de la armadura? 7. ¿ Por qué se recorta el aislamiento de mica entre lds segmentos? 8. ¿ Por qué se hacen las escobillas de grafito suave? ¿ Por qué es importante la presión de la escobilla? 9. ¿ Qué son polos salientes? 10. ¿ Por qué el eje de la armadura es de acero duro 1nuy bien pulido? Í\IOTORES CONTRA GENERADORES 7-39 comparación entre motores y generadores Medidor ENERGIA ELECTRICA Los motores y generadores son opuestos. Si se alimenta elec· tricidad a un motor, el motor produce energía mecánica. Si se impulsa un generador con er1ergia mecánica, produce elec· tricidad A partir de todo lo estudiado hasta el momento acerca de motores de c-c, probablemente el lector ha llegado a la conclusión de que el motor de c-c que se ha estudiado está muy relacionado con el generador de c-c que se explicara en el volumen 6. El motÓr es una máquina que transforma electricidad en movin1iento; mientras que el generador hace lo contrario: es una rnáquina que transforma el movimieI?,tO ·en electricidad. Para efectuar estas funciones opuestas, el motor de c-c y el generador disponen de las mismas partes esenciales: un devanado de campo fijo, una armadura rotatoria con conmutador y un conjunto de escobillas. En efecto, si se alimenta corriente eléctrica a un generador, éste funcionará como motor e impulsará una carga mecánica. De la misma manera, si se hace girar el eje de un _rpotor de c-c con una fuente adecuada de energía mecánica -por ejemplo. una turbina de vapor o un motor de gasolina- entonces funcionará corno generador. Aunque en general sus estructuras son similares, algunas características físicas de los motores y de los. generadores difieren en algunos detalles prácticos, ya que se usan para diferentes cosas. Los métodos de montaje constituyen una diferencia notable. El generador suele hallarse cerca de su fuente de energía mecánica y n1uy a menudo se monta en una posición horizontal conveniente. Por otra parte los motores tienen tantas aplicaciones diferentes que el número de posiciones concebibles para montarlos es ilimitado. 1. 11 7-40 MOTORES CONTRA GENERADORES regla de la mano izquierda para generadores y regla de la mano derecha para motores La regla de la mano izquierda para generadores, es comparable a la regla de la mano derecha para motores, lo cual indica el tipo de relaciones que hay entre generadores- y niotores. En ambas reglas, el dedo índice señala la dirección del campo, el }Julgar la dirección de movimiento del conductor y el dedo medio determina la dirección del flujo de la corriente. t Regla de la mano derecha para motores Movimiento resultante • Movimiento del . , conductor Dirección del campo Dirección del flujo de la corriente electrónica Dirección del flujo de corriente electrónica indµcida izquierda Del estudio de las reglas se saca una importante conclusión: si dos. de las magnitudes son iguales en un generador y un 1notor, la tercera será opuesta. En la ilustraci6n, el movimiento y el flujo de corriente tienen la misma dirección en ambos; por lo tanto, las direcciones del campo en los dos, serán opuestas. MOTORES CONTRA GENERADORES 7-41 Plano neutro Rotaci-ón N Reacción de armadura en el generador La- reacción de armadura en el generador es opuesta a la de un motor. El plano neutr:o se desplaza hacia adelante, en !a dirección de· rotación reacción de armadura Aunque la comparación que se ha hecho de motores y generadores indica que su funcionamiento es convertible, casi nunca sucede que un motor se use como generador o viceversa. Esto se debe a que la reacción de armadura en los motores desplaza al plano neutro hacia· atrás, en sentido opuesto a la direcci6n de rotación, mientras que en los genera~ dores, el plano neutro se desplaza hacia adelante, o sea, en la misma dirección que la rotación. Como resultado, si se trata de usar uno como otro su funcionamiento será ineficiente y estará acompañado de m.ucho chisporroteo en el conmutador. En los casos especiales en que debe convertirse un generador con motor o viceversa, esto se puede hacer ya sea desplazando el eje de escobillas y/o realambrando o reconectando los interpolas para compensar la nueva dirección de desplazamiento del plano neutro. Plano neutro N La reacción de armadura en un motor desplaza al plano neutro hacia atrás, o sea en oposición a la dirección de rotación 7-42 MO'fORES CONTRA ·GENERADORES Devanado de los polos intermedios del generador devanado de interpolos En el generador las polaridades de los interpolas son opuestas a las polaridades de los interpolas en los motores. Nótese que, en a1nbos casos, los interpolas están conectados en serie con la armadura de manera que puedan responder a can1bios en la reacción de armadura, a diferentes velocidades. Devanado de los polos intermedios del motor O-·---- FUERZA CONTRAELECTROMOTRIZ 7-43 Cuando se usa un motor como generador, la re· gla de !a mano izquier· da para generadores es· tablece que el flujo de la corr_iente en la armadura es ·el inverso del flujo de corriente en el motor para !a misma dirección de rotación, Esto significa que la fem inducida en la armadura de un motor que opera por acción generadora se opone a la fem aplicada a la armadura del motor. Por esta razón, recibe el nombre de fuerza contraelectromotriz o fcer1~ fuerza contraelectromotriz La accion de generador siempre tiene lugar en un motor en op.e ción. Al girar la armadura del motor, sus espiras conductoras _cortan líneas de flujo magnético del carnpo. Estas son las condiciones r sarias para que haya inducción electromagnética. Por lo tanto, sie1 se inducirá una ferr1 en la armadura giratoria 'del motor durantt operación normal del motor. Para comprender los efectos de esta fem inducida se volverá a coi siderar al motor elemental de c-c de una espira. La corriente para poner en rr1archa la armadura fluye en la dirección determinada por la fen1 aplicada. Una vez iniciada la rotación, el conductor en movimiento corta líneas ·de flujo. Si se aplica la regla de la mano izquierda para generadores, la fem inducida produce una corriente en dirección opuesta. A.sí pues, la fem inducjda en la armadura de un rnotor debida a su rotación en el campo se opone al voltaje de línea aplicado al motor. Esto concuerda con el enunciado que se deriva de la ley de Lénz, la cual se ha estudiado en el volumen 3. La corriente producida por una fem inducida tiene una dirección. tal que se opone al- movimiento del conductor que produce la fem inducida. La fem inducida como resultado· del funcionamiento normal del inotor recibe el nombre de fuerza contraelectromotriz o fcetn. La fem efectiva que hay en un circuito de arinadura siempre es igual al voltaje aplicado menos la fccm. Para producir una corriente de arrnadura que haga funcionar un rr1otor, el voltaje aplicado al circuito de armadura debe ser 1nayor que la fcem que se producirá una vez que el motor inicie su rotar,ión. La cantidad de fcem producida en un motor es siempre proporcional a la intensidad de flujo del caff1po y velocidad de rotación de la arn1adura (la cantidad de flujo y rapidez con la que se cortan las 'líneas de flujo). 7-44 FUERZA CONTRAELECTROMOTRIZ Fuerza hacia abajo (B) (A) --------·---11>\ s N 1-c----.. N --.-- ~Y'----• s Al empujar el conductor hacia abajo, a través del campo, se induce un voltaje en el con· ductor, por inducción electro- Conductor al reposo en un campo estacionario magnética repaso de la ley de lenz Siempre que se mueve a un conductor dentro de un campo magnético, la corriente inducida en el conductor establece un campo alrededor del mismo; dicho campo tiende a rnover al conductor contra la dirección inicial del movimiento. Dicho de otra manera, la ley de Lenz dice que se produce una acción motor como resultado del funcionamiento normal del generador ·y viceversa. (C) N (D) ® s s N la inducción de un voltaje hace que el flujo de corriente en el conductor (hacia la página) y un campo magnético se es· tablece alrededor del conduc· tor, según se indica (regla de la mano izq.u ierda) Reacción hacia arriba del conductor Ahora se han creado las con· diciones pan, la acción básica del motor. Debido a la concentración de lfneas de flujo abajo del conductor, éstas tien· den a apartarse y al hacerlo empujan al conductor hacia arriba 7-45 FUERZA CONTRAELECTROMOTRIZ fcem y contrapar La acción generador en el motor, que produce fuerza contraelectro~ motriz o fcem· es comparable a _la acción motor en el generador, la cual produce contrapar. El movimiento. impulsor inicial que se imparte a. la armadura del generador, empuja a un conductor a través del campo magnético de las piezas polares y, en consecuencia, induce un voltaje en el conductor. Sin embargo, este voltaje establece un canipo magnético alrededor del conductor y la interacción entre éste y el de las piezas polares origina una fuerza que se opone al movimiento impulsor inicial. Esta fuerza se conoce como contrapar. Fuerza de oposición' Acción motor en debida a la acctón motor ---------\ el generador N s t Movimiento de impulso para inducir voltaje Campo magnéti,co debido al voltaje in~ucido Voltaje inducido En el motor, la fem inicial impartida al conductor establece un campa magnético a su alrededor, el cual interactúa con el de las piezas polares, haciendo que el conductor se mueva. Este movimiento a través del campo induce un voltaje en el conductor, la fcem se opone a la fem original. Movimiento por interacción de los campos Acción generador en el motor Campo magnético debido a fa fem aplicada FEM~ 7-46 FUERZA CONTRAELECTROMOTRIZ efectos de la fcem Como el devanado de armadura de un motor es de cobre, la resistencia de la armadura es muy pequeña. De hecho, frecuentemente es inferior a 1 ohm . I,a aplicación de cuálquier voltaje a una armadura en reposo con resistencia de 1 ohrn hace que fluya una· elevada ,corriente de corto circuito a través de él. Si la armadura estuviese bloqueada de tal manera que le fuese imposible girar, se calentaría y probablemente se quemaría debido a la corriente. Sin embargo, recuérdese que la armadura puede girar libremente. Cuando se aplica la corriente, la armadura empieza a girar, corta líneas de fuerza y se origina una fcem inducida. Corno la fcem se opone al voltaje que recibe el rnotor, es tal que reduce la corriente de corto circuito que podría aplicar el voltaje tomado de Ja linea a través de la armadura de baja rPsistcncia. En consecuencia, la fen1 sirve de }imitador auton1ático de corriente, el cual reduce la corriente de arrnadura hasta un nivel adecuado para impulsar al n1otor, pero no es tan grande que llegue a calentar -la armadura hasta el punto en que corra peligro de quernarse. Así, la energía suministrada a la armadura hace las veces de una verdadera carga eléctrica, en lugar del corto circuito, de manera que el motor recibe la potencia útil que necesita para funcionare la fcem actúa como car· ga para la alimentación de potencia del motor, de manera que los devana· dos del motor con baja resistencia no tomen cantidades excesivas de corriente FEM Fuente de energía de e-e FCEM FEM No hay icem Si se bloquea la armadura de manera que no se produzca fcein, se encontrar/a que e\ motor toma tal cantidad de corriente que se calienta !! 7-47 FUERZA CONTRAELECTROMOTRIZ 1! 11 fcem y la velocidad del motor 1 ¡ 'I Se ha explicado que la velocidad de funcionamiento del rnotor eléctrico la detern1ina el par producido por el ri1otor, y la carga que tiene que impulsar al rnotor. El par es la fuerza que se produce cuando las líneas de flujo 1nagnético del campo y de la armadura interactúan; depende de la intensidad del carnpo y la intensidad del flujo de armadura. Suponiendo que en un motor no hay carga externa, ni un campo constante, aumentando la corriente de armadura, el flujo de arrnadura aumenta su intensidad, se produce un par mayor y se incre1nenta la velocidad del motor. :\simismo, como ya se explicó, cuando la velocidad del n1otor au1nenta, la armadura corta a más velocidad las líneas de flujo del carnpo. Corno resultado en la arrnadura se produce una fcem mayor. Esto significa que, cada vez que aumenta la corriente de arrr1adura para acelerar un motor, el aumento correspondiente de la fcem se comporta de tal manera que reduce el aurnento original en la corriente de armadura. Por lo tanto, la velocidad final que alcanza el motor en este caso no suele ser mucho mayor que la velocidad inicia]. Este tipo de efectos que produce la fcem proporciona a los motores eléctricos un sistema integrado para regular su propia velocidad. Mientras mayor sea la velocidad Cuando un motor gira demasiado aprisa, se genera una mayor fcem para disminuir la fem que llega al motor. Esto reduce la velocidad del motor a la normal. También es cierto lo inverso, de manera que la fcern tiende a regular la velocidad del motor Mayor será la fcem fem aplicada a la armadura e---' Y menor la fem, reduciendo la velocidad Por lo tanto) el 1notor de cüc generalmente funciona a una velocidad norrnal en la cual la suma de la caída de voltaje en la armadura es exactamente igual al voltaje tomado de la línea, debido al efecto de su resistencia más la fcem producida. L' na vez alcanzada esta velocidad, el motor de c-c tiende a regular su funcionamiento a dicha velocidad. Esto lo hace ajustando el Yalor de la fcem producida, a fin de cambiar la corriente de arrr1adura a la cual ·el par final producido es precisamente suficic•nte para 1nantener la velo,ridad natural de funcio•namiento. !I 'il 11 ·¡i ¡I 'I 1 1 ,, :1 ') 7-48 FUERZA COl',TRAELECTROMOTRIZ Cuando se aplica una carga al motor, éste tiende a hacer más lenta su marcha. Pero esto reduce a•la fcem, lo que aumenta la fem alimentada al motor para llevarlo nuevamente a la velocidad· correcta Mientras mayor sea la carga Menor será la velocidad Menor la fcem Y mayor la fem para fem aplicada a la armadura elevar la velocidad El opuesto es cierto cuando es retirada la carga del motor. El motor tiende a ganar -velocidad, pero la fcem aumenta para reducir la fem alimentada al motor para hacer más lenta su marcha y volver a tomar !a velocidad correcta carga y la velocidad de un motor Si a un motor que funciona a su velocidad normal sin carga, súbitamente se le aplica una carga, el efecto inmediato de ésta siempre será reducir la velocidad del motor, lo cual a su vez reduce la rapidez con que la armadura corta las líneas de flujo del campo y, como resultado, se reduce la fcem. Esta caída de la fcem permite a la armadura tomar más corriente de la fuente de energía. Con la corriente adicional de armadura se produce un aumento en el par y otro _aurnento correspondiente en la velocidad del motor. Generalmente, la velocidad del motor aumenta para cubrir los requisitos de la carga. Naturalmente, al aumentar la velocidad, también aumenta la fcem y el motor tiende nuevamente a regular su propia velocidad, A la larga, el motor se estabiliza a una velocidad de operación de acuerdo con. los requisitos de la carga que se le aplica. Estas relaciones existentes entre la carga aplicada a un motor y la correspondiente velocidad de funcionamiento del motor constituyen un factor importante en el diseño del motor y su aplicación, llamada la caracteiística carga-velocidad. FUERZA CONTRAELECTROMOTRIZ 7-49 1 intensidad de campo y la velocidad de un motor 1 1 1 'I Se ha explicado que, en general) el aumento <;le la corriente de armadura hace que también aumente el flujo de armadura, lo cual produce un par mayor y acelera al motor. Sin embargo, el aumento de la intensidad del campo tiene el efecto precisamente opuesto. Cuando se in~ crementa la intensidad del campo, aparece un mayor número de líneas de flujo en la trayectoria de la armadura giratoria, la acción generador es mayor y la fcem inducida aumenta. Suponiendo que exista una carga constante en el motor, la corriente de armadura se reducirá y el motor funcionará más lentamente. En este punto, tiene lugar cierta regulación de velocidad ya que también la fcem disminuye, de modo que es posible que fluya alguna corriente adicional de armadura. Este nuevo valor de la corriente de armadura siempre es ligeramente inferior al valor inicial. Por lo tanto, la velocidad del motor es algo menor que antes de aumentar la intensidad del campo. La fcem se produce cuando la armadura corta a través de 1-as líneas de flujo de las piezas polares Cuando se aumenta la intensidad del campo, hay más líneas ·de flujo y . ¡a fcem aumenta Siguiendo el mismo razonamiento, si se reduce la intensidad del campo de un motor, también se disminuirá el valor de la fcem inducida, haciendo que fluya mayor corriente en la armadura y acelerando el motor. Nuevamente, suponiendo que existe una carga constante, al aumentar la velocidad del motor, la fcem inducida aumenta y la corriente de armadura alcanza un valor que es lo suficientemente grande para mover la carga, Sin embargo, como la carga ahora es impulsada a mayor Velocidad, requiere más potencia y el valor de la corriente de arrnadura es también mayor que antes. 1 ,1 1 11 7-50 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen D Los motores y los generadores san mecónica y eléctricamente similares. Sin embargo, como son aparatos que funcionan en principios opuestos, algunas de sus características son opuestas, lo cual impide que pueda usarse uno como el otro. D Para motores se usa !a regla de mano derechc:i, en cambio, para generadores se usa la regla de la mano izquierda. ,O La reacción de armadura en el motor desplaza el plano neutro hacia atrás; en tonto que, en el generador, lo desplaza hacia adelante. Por lo tanto, la posición de escobillas y la conexión de interpoíos del motor son opuestas a las del generador. D Debido a que los devanados de los motores pasan por un campo mag-nético, éstos siempre funcionan como generador, produciendo una fcem. Esta fcem se opone a[ voltaje que se le aplica al motor y, así, reduce la corriente de armadura. ,D Como la fcem es proporcional a la velocidad de la armadura, sirve para regular la velocidad del motor. Cada vez que la armadura se acelera, tiende o regular la velocidad del motor, y siempre que la armadura se acelera, se produce una fcem mayor, la cual reduce lo corriente de armadura, retardando la rotación de la armadura. O Cuando se aplica súbitamente una cargo a un motor de c-c, su armadura gira más lentamente; pero entonces la fcem disminuye, haciendo que aumenten la corriente de armadura y la velocidad del moior, hasta que alcancen 5u valor normal. O Un aumenro de lo corriente de armadura tiende a acelerar el motor¡ en cambio, un aumento en la corriente de campo reducirá la velocidad del motor, ya que aumenta lo fcem y és1a redvce la corriente de armadura. ,O La fcem, de un motor es comparable al cootrapar que se produce en un generador. preguntas de repaso 1. Para las dos reglas diferentes usadas en motores y generadores, si dos dedos correspondientes cualesquiera de cada mano señalan en la misn1a direcci6n, los terceros señalarán en la dirección - - - - - - - - - · 2. Diga en qué dirección se desplaza el plano neutro de los generadores a causa ·de la reacci6n de armadura. 3. ¿ C6mo influye el sentido del desplazarniento del plano neutro (respuesta a la pregunta 2) en el tipo de devanado, usado en motores y generadores? +. ¿ Por qué produce un motor fcem? 5. La fcem hace posible que los devanados de armadura tengan una resistencia - - - - - 6. ¿ Por qué un aumento en la tensi6n ;;i.plicada a la armadura tiene poco efecto en la velocidad del 1notor? 7. ¿C6mo contrarresta la fcem los cambios de carga? 8. ¿ Qué ley describe a la fcem? Enúnciela. 9. ¿ Qué puede hacerse para cambiar la velocidad de un motor de c-c? 10. ¿ Qué describe la característica carga-velocidad de un motor? CLASIFICACIÓN DEL MOTOR DE e-e 7-51 Las representacione~ de diagramas esque, máticos son útiles para visualizar y obtener una meJor comprensión de las disposido· nes de alambrado de circuito de varias clases de motores de e-e Elementos de potencia y motores, en serie s [:' ·1,1::=l Motor de derivación Motor de serie Elemerito de potencia y motores, en paralelo Elemento de potencia y motor en comb'mación serie pararelo . Campo ~-~11:,----~ Motor combinado clasificación de los motores de e-e J.. os inotores de c-c han sido clasificados eléctricamente según la forina_ en que sus devanados de carnpo están conectados a la fuente de energía eléctrica que los impulsa. Los nornbres descriptivos de derivación, de serie y cornpound, identifican los tres tipos principales de motores de c~c. En el motor en derivación, el devanado de campo y el de ar,a madura se conectan en paralelo al circuito de entrada. En el motor tipo serie, el devanado de campo y el de armadura están conectados en serie con el circlliio de entrada. Como su nombre lo indica, en el motor de tipo combinado las conexiones en serie y derivado del devanado de campo y la armadura, se combinan en una sola rnáquina. Los motores de e-e se claSifican n1ecánican1ente, según el tipo de cubierta que tienen y según la 1larr~ada característica carga-velocidad. Las cubierta~ de los motores son de los siguientes tipos: abierto, se1nicerrado, a prueba_ de goteo, a prueba de agua, sumergible y a prueba de explosión. Según sus características de· carga-velocidad los motores se clasifican en motores de velocidad constante, velocidades múltiples, velocidad ajustable, velocidad variable y de velocidad variable ajustable. 7-52 POTENCIA NOMINAL DE LOS MOTORES potencia nominal de los motores Los motores se clasifican según la carga que pueden impulsar y a lo cual se le llama salida de potencia. También se clasifican por la potencia eléctrica que toman de la línea, llamada la entrada de potencia1 y por la calidad con que transforman energía eléctrica en energía mecánica, a lo que se llama eficiencia. La salida de potencia es una medida de la energía mecánica que el n1otor transmite a plena carga y se indica en caballos de fuerza. El caballaje es una forma de indicar· la cantidad de trabajo que puede efectuar un n1otor en determinado periodo de tiempo, en comparación con un caballo. Un caballo de fuerza equivale a 33,000 libras-pie de trabajo por minuto. La cantidad de libras-pie de trabajo que produce un motor es igual a su par multiplicado por la velocidad a que funciona. Puede calcularse el caballaje de cualquier motor si se conocen su par y su velocidad. El par se puede medir directamente por medio de un dispo· sitivo que se llama fr,eno de Prony y la velocidad se puede determinar mediante un tacómetro, o contador de revoluciones por minuto, y un reloj. Generalmente, en la placa de datos del motor se indica el caballaje nominal del rnis1no. La prueba del freno de Prony se usa para medir el par de un motor Pe;rnos roscados Bridas Brazo del par La unidad del freno de Prony se fija a una polea especial sobre el eje del motor. El a,priete de los pernos roscados hace que el freno gire junto con el motor. Sin embargo, el brazo del freno está limitado por la escala de un resorte. El par es el producto de lo que se lee en la escala tfuerza en kilogramos) por la longitud del brazo de par, en metros La potencia eléctrica que toma un motor de c-c de la línea de alimentación es simple1nente el producto de la corriente por el voltaje, y se expresa en watts. Potencia = voltaje X corriente Pwa.tts = Evolts X Iamps POTENCIA NOMINAL DE LOS MOTORES 7-53 potencia nominal de los motores Desgraciadamente, no toda la potencia que llega a un motor es recuperada como potencia mecánica útil para impulsar la carga. Parte de la potencia se consume como calor en el devanado de campo; otra parte se consume en forma de calor en la· armadura; y otra parte se utiliza para vencer los efectos de carga mecánica debidos a la fricción, la resistencia del aire, etc. En todos estos casos, se consun1e una canti~ dad de potencia que no se transfiere a la carga como energía mecánica. Esta potencia perdida recibe el nombre de p,érdidas. La salida de potencia de un motor siernpre es igual a su entrada de potencia menos todas las pérdidas de potencia. La eficiencia de un motor es una 1nedida de la transformación de la entrada de potencia en salida de potencia. Si las pérdidas son bajas, se dice que la eficiencia es alta. La eficiencia se determina dividiendo la entrada de potencia entre la salida de potencia y multiplicando por 100, para obtenerla en porcentaje. l,a entrada, expresada en wattsJ se puede dividir entre la salida expresada en caballos de fuerza (hp), debido a que existe una relación definida entre ambas, que es la siguiente: 1 hp - 746 watts La clasificación de la información en la placa de datos del motor generalmente suministra la información suficiente para obtener o calcu~ lar todo lo que se necesita conocer del motor. Con frecuencia, los motores se clasifican según la entrada en caballos de fuerza De acuerdo con esta clasificación, un motor de Yt_ hp, por ejemplo, tendrá una salida algo menor de Y4 hp debido a las pérdidas. 7-54 MOTOR DE DERIVACIÓN O SHUNT motor, de derivación o shunt El motor de derivación debe su no1nbre al hecho de que su devaR nado de campo está conectado a la línea de alimentación de potencia en paralelo con el devanado de armadura, lo cual significa que existe una trayectoria independiente para el flujo de corriente a través de cada devanado. En un motor de derivación, la corriente de can1po puede mantenerse constante y el circuito de armadura sólo sirve para controlar al motor. Así, una de las principales características de este tipo de motor es el hecho de que puede mantener una velocidad constante al alimentar una carga variable y la carga puede quitarse totalmente sin peligro para el motor. Circuito de campo Circuito de armadura El recorrido del devanado Indicará que el circuito de campo y el circuito de armadura son independientes. Por lo tanto, éste es un motor de derivación. Se notará que los polos intermedios están en serie con el circuito de armaifura para hacer que respondan a cambios de corriente de armadura Supóngase que aumenta la carga de un 1notor de derivación. El efecto inmediato es reducir la velocidad de armadura. La reducción de la velocidad de la arn1adura reduce la fcem, produciendo un aumento en la cantidad de corriente de arn1adura que fluye, lo cual tiene el efecto de aú1nentar el par para acelerar nueva1nente la armadura. El fenómeno se presenta e,n forma inversa cuando se quita carga de un motor derivado. MOTOR DE DERIVACIÓN O SHUNT 7-55 control de velocidad El motor de derivación puede funcionar a varias velocidades mediZLnte un control reostático ya sea en serie con el devanado de campo, el devanado de armadura o ambos. El uso de un reóstato en serie con el devanado de campo es el método más común de variar la velocidad de un motor derivado. Esto es preferible a usar un reóstato de armadura debido a que la corriente de carnpo es menor que la corriente de armadura y, en consecuencia, la pérdida de potencia en el reóstato es mucho menor cuando éste está en el circuito de campo. Como resultado, se dispone de mayor cantidad de corriente para el funcionamiento real del moto,. Al agregar una resistencia- en serie con el campo, fluye menos corriente de campo, la intensidad de campo disminuye y el motor se acelera. Esto sucede debido a que, cuando la armadura giratoria corta menos líneas de flujo, la fcem tiende a disminuir, Esto hace posible que fluya más corriente en la armadura, lo que ocasiona un aumento del par fuera de proporción con la cantidad re~ querida. Como resultado, el motor se acelera rápidarr1ente y Ia fcem aumenta a un valor en el cual la corriente se reduce hasta que produce la cantidad correcta d,e par. Si se agrega menos resistencia en serie con el campo, la intensidad del campo aumenta y la marcha del motor se vuelve más lenta. Con cualquier parte del reóstato en el circuito, una porción del voltaje de alimentación se reduce en él y fluye menos corriente a través del elemento del motor que esté en serie con él En el caso del reóstato de campo, la dis· minución del flujo de corriente hace que él motor aumente su velocidad Fuente de c-c Reóstato de campo Reóstato de armadura Fuente de c-c La disminución del flujo de corriente de armadura hace más lenta la marcha del motor 7-56 MOTOR DE DERIVACIÓN O SHUNT El magnetismo residual mantiene un campo débil Circuito de armadura L----------Circuito de campo----------....1 Con un devanado de campo abierto, el motor de derivación tiende a desbocarse en lugar de detenerse debido a que el magnetismo residual de las piezas polares mantiene un campo débil. Naturalmente, el circuito de armadura todavia puede tomar corriente debido a que el devanado de campo y la armadura están en paralelo con respecto a la fuente de energía sensibilidad a fluctuaciones de corriente Téngase presente que una de las características notables del motor de derivación es que aeelera cuando disminuye la corriente en el devanado de campo. Esta característica se aprovecha para controlar la velocidad del motor de derivación con un reóstato de campo en serie. El aumento de velocidad y la disminución en lá intensidad del carnpo se deben a una reducción de fcem y un aumento correspondiente en la corrichte de armadura. Cuando sucede esto, el aurr1ento en corriente de arrna~ dura produce a su vez un aumento en el par fuera de toda proporción con la reducción de la intensidad del campo. Así pues, si la intensidad de campo repentinamente se vuelve rnuy débil, como cuando se abre un devanado de ca1npo y sólo el magnetisrno residual mantiene el campo, el motor de derivación empezará a funcionar muy rápidamente, y se dice que se desboca. El funciona1niento desbocado puede destruir cornpleta1nente al rnotor, que, en la mayor parte de los casos, no se ha construido para resistir el esfuerzo físico de trabajar a esta velocidad. De la misma manera, cuando el circuito de campo de un motor de derivación está con1pletan1ente abierto, el 1notor probablemente se quemará debido a la elevada corriente de armadura que toma. MOTORES DE SERIE 7-57 1notor de serie El motor de serie debe su nombre al hecho de que su devanado de campo está conectado en serie con la armadura, lo cual significa que fÍuye una corriente común a través de ambos devanados. Lo que suceda a la corriente de armadura a causa del impulso de una carga se "siente" automáticamehte en el devanado de campo. Ahora se examinará el efecto que esto tiene en el funcionamiento de un motor. Supóngase que se aumenta la carga de un motor de serie. Como se sabe, en el caso del motor de derivación, esto hace más lento el funcionamiento del motor, haciendo bajar la fcem; entonces, la arR madura toma más corriente para aumentar el par, como primer paso para producir mayor velocidad y fcem. Sin embargo, en el motor de serie, esta corriente adicional de armadura también fluye en el devanado en serie del campo. Asi pues, el flujo del campo aumenta y restaura la fcem, de tal manera que esto evita que el motor cobre velocidad, como ocurriría en el motor de derivación. El recorrido del diagrama del devanado indicará que los devanados de campo y el circuito de la .armadura están en serie; por lo tanto, éste es un motor de serie Por lo tanto, el rnotor serie no funciona a velocidad constante. En el rnotor en derivación, cuando el par aumenta, la velocidad también aurnenta y viceversa. En el motor serie, sucede lo contrario, es decir: el par y la velocidad son inversamente proporcionales. Esto significa que, cuando el par es elevado, la _velocidad es baja; y cuando el par es bajo, la velocidad es alta. 7-58 MOTORES DE SERIE sensibilidad a carga nula La relación carga..velocidad del motor de serie, la cual se acaba de describir, hace que el motor de serie tenga una tendencia a "desbocarse" si Se le pone en marcha o se le deja funcionar sin carga. Esto se debe al hecho de que cuando el motor no tiene carga, se necesita un par muy bajo para hacer que gire la armadura. En consecuencia, la velocidad del motor de serie aumenta notablemente, tratando de producir una fcem que reduzca la corriente de armadura y mantener bajo el par. Desgraciadamente, cuando el rncitor funciona más rápidamente para reducir la corriente de armadura, el flujo del campo también se reduce lo mismo que la fcem. Por lo tanto, el motor funciona más de prisa y produce aún más fcem. La velocidad continúa aumentando hasta que la simple fuerza física de rotación destruya el motor, combinándose el calentamiento por fricci6n y }a fuerza centrífuga. Cuando un motor no tiene carga, necesita poco par y en consecuencia aumenta su velocidad para desarrollar fcem, reduciendo así la corriente de armadura y en consecuencia el par L--~ 111---------' Sin embargo, en el motor de serie, la armadura y el campo están en serie y al disminuir la corriente de armadura, también lo hace la corrien.te de campo y en consecuenci~, el flujo Con flujo reducido, hay una reducción de fcem y asi el motor aumenta su vefocidad hasta que se quema o se destruye por la fuerza centrifuga '------1 I' - - - - - - MOTORES DE SERIE 7-59 capacidad de arranque ·' il 1: El motor de serie puede dar un par de arranque muy elevado y, por lo tanto, satisfacer la necesidad de tener un par grande para sobrecargas intensas súbitas. Esto se debe a que el par del motor de serie varía casi en la misma forma que el cuadrado de la corriente que pasa por él. Si la corriente .de la armadura se triplicara súbitamente por una sobrecarga, la corrieÚte· que fluya en el campo y, en consecuencia, la intensidad de flujo automáticamente también se triplicaría. Como el par es el producto de la corriente de armadura por la intensidad del flujo, el par resultante sería nueve veces mayor que el original. I: 11 j: Ji ¡; 1 J I 11 j¡ Debido a esta característica, los m'otores serie se usan siempre que se necesita un par de arranque alto contra cargas intensas que deben permanecer acopladas a él durante una operación completa. Los motores de serie son especialmente efectivos cuando es probable que en· la operación se produzca una sobrecarga súbita muy intensa. Sin embargo, no conviene usar el motor de serie para aplicaciones en que se requiere una velocidad relativamente constante, tanto sin carga como a plena carga. I' 1 1 1: j: 1 1 i 1, 1, 7-60 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen O Los, motores de c•c se pueden clasificar sus devanados de campo; por sus cubiertas, D También pueden clasificarse por entrada eficiencia de potencio. O La potencia se de- muchas maneras: por la disposición de o por sus características de carga-velocidad. de potencia, por salida de· potencia y por puede expresar eléctricamente en watts o mecánicamente en caballos (hp). D En motores de derivación·, la corriente de armadura es independiente del devanado de campo en paralelo. Así pues, la fcem regula la velocidad del motor para cargas variables. D Se puede usar un reóstato en serie con el devanado de campo paro controlar la velocidad del motor. El aumento de resistencia reducirá fa corriente del campo y aumentará la velocidad, Cero corriente de campo hará que "se desboque" el motor. D En motores de serie, la misma corriente atravieso los devanados de campo y armadura, Por lo tonto, la fcem no puede regular lo velocidad del motor para cargas varlables. Si una carga reduce la velocidad de la armadura, la fcem se reduce y la corriente de armadura aumenta paro aumentar Igualmente la corriente del campo. El aumento en la corriente del campo hoce que también aumente la fcem antes de que la velocidad del motor pu~da aumentar para producir más fcem. D La velocidad del motor se reduce con cargas Intensas y aumenta para cargas ligeras. D Sin carga, el motor de serie "se desboca" D El motor de serie suministra un par de arranque alto, pero tiene una característica carga-velocidad variable. D Los motores combinados, reúnen las ventajas de los motores de serie y ele derivación. preguntas de repaso 1. ¿ Cuál es ]a diferencia que hay entre los devanados de campo de los motores de derivación y los motores de serie? 2. ¿ Qué motor se debe usar para obtener una velocidad constante con cargas variables?: ¿ de serie o de derivación? 3. ¿ Qué motor conviene usar para obtener alto par de arranque: ¿ de se~ie o de derivación? 4. ¿Cuántos watts produce un caballo de fuerza? 5. ¿Cuál motor es mayor: uno que tiene una entrada de 186.5 watts u otro .cuya salida es de } de hp? 6. Si se tiene un motor con salida de 1 hp y 75% de eficiencia ¿ cuánta corriente tomaria de una línea de 110 volts? 7. ¿ Cómo se transformaría un n1otor de derivación en motor de velocidad ajustable? 8. ¿ Qué Ie sucede a un motor de serie cuando su devanado de campo se abre? ¿ Qué le ocurre a un motor de derivación? 9. ¿ Qué le sucede a un motor de derivación cuando se quita Ia carga? ¿ Qué Je ocurre a un motor de serie? 10. ¿ Qué es un motor compound? DIRECCIÓN DE ROTACIÓN 7-61 rotación en motores de e-e Para invertir la dirección de rotación de un motor de c-c, debe invertirse ya sea el campo o la corriente de armadura, pero no ambos al mismo tiempo. En la figura se ilustra este principio. En (A) existen condiciones en las que se produce la rotación en sentido contrario al de las manecillas del reloj. En (B) se ha. invertido sólo la corriente de campo y, ahora, el motor gira en el mismo sentido que las manecillas del reloj. En ( C) se ha invertido la corriente de armadura y el motor gira en el mismo sentido que las manecillas del reloj. Finalmente, en (D) están invertidas tanto la ·corriente de campo como la de armadura, de manera que ahora el motor girará en sentido inverso al de las manecillas del reloj. Comenzando con la condición inicial mostrada en (A), debe invertirse o bien la polaridad del campo, como se muestra en (B), o el flujo de corriente de armadura, como se muestra en (C), para cambiar la rotación de directa (sentido de las manecillas del relój) a indirecta (contrario) (A) (C) (D) N (B) N Si se invierten tanto la polaridad inicial del campo, como la corriente de armadura de (A), al mismo tiempo, co.mo en .(D),. el motor continúa girando en la dirección inicial directa Es importante comprender este principio para entender por qué cambiar la polaridad de la fuente de energía no basta para invertir la rotación de los motores de c-c prácticos. En la mayor parte de los motores prácticos el campo es producido por un electroimái:i y tanto el devanado de campo como la armadura son alimentados por las m-isrnas terminales de la fuente de energía de c-c. En cons.ecuencia, la inversión de la polaridad de la fuente de energía hace que cambien simultáneamente la dirección de la corriente tanto en la ar1nadura como en el campo. Así plles, el motor continúa girando en la dirección que tenía originalmente. Según se explicará posteriormente, para invertir la rotación de un motor práctico, debe usarse un interruptor de inversión que cambia la dirección de la corriente, ya sea en el circuito de armadura o en el de campo, pero no en ambos. i li 11 1 7-62 DIRECCIÓN DE ROTACIÓN rotación en el motor de serie El elemento más importante para invertir la direcci6n en un motor de serie de e-e, es un interruptor del tipo llamado de dos polos, doble tiro; es importante porque con él pueden cambiar simultáneamente dos conductores en uno de los dos circuitos. El diagrama ilustra lo que sucede en el clrcuito. Primero, para comprobar que se tiene un motor de. serie, se sigue el flujo de electrones en (A) : del lado negativo al lado positivo de la fuente de energia. Note que la corriente atraviesa tanto el devanado de campo como el de la armadura, lo cual, a su vez, prueba que están en serie. La corriente también atraviesa el interruptor: sus dos polos están conectados con lcis contaGtos 1 y 2. Cuando la corriente sigue la dirección indicada en (A), Ja armadura gira en el mismo sentido que ·las manecillas del reloj, según se muestra en Ia figura. + 1 i¡.:__.,,vv- 3. ~ + 4 3 2 1 (A) 1 I- .... • 4r ·La. .. (B) El operar el interruptor en el motor serie invirtiendo el circuito, cambia la dirección de la corriente a través de la armadura, manteniendo la misma direcc~ón de corriente en el campo. Como resultado, la dirección de rotadón del motor cambia siempre que se opera el interruptor Ahora observe el circuito que se ilustra en ( B) , Primero con1pruebe rápidamente que el campo y la armadura siguen en serie. Ahora siga en detalle la trayectoria del flujo electrónico, note que la corriente atraviesa el devanado del campo en la misma dirección que en ( ;\). Sin embargo, esta vez el polo del interruptor que antes hacía contacto con 1, ahora hace contacto con 2; y el polo que estaba en el contacto 2, se encuentra ahora en el contacto 3. Con10 resultado, al seguir 1nás adelante la trayectoria de los electrones, se encuentra que la corriente que pasa por la. armadura toma una nueva dirección, yendo hacia el lado positivo de la fuente de energía. Cuando la corriente de campo fluye en la 1nisrna dirección que en (A) y la corriente de armadura está invertida, el motor gira en dirección opuesta (contra las manecillas del reloj), como se muestra en la figura. DIRECCIÓN DE ROTACIÓN 7-63 la rotación en el motor de derivación La experiencia obtenida al seguir la trayectoria de un circuito puede aplicarse a los mostrados aquí. Primeramente, se traza rápidamente la trayectoria de corriente para ambos circuitos. Se empieza en el lado negativo de la batería y se siguen las flechas a través del devanado de campo y luego a través de la armadura. Cabe notar que en cada circuito hay una trayectoria paralela independiente para la corriente, de manera que se trata de un motor de derivación. 1 1 11 1 + 1 tbl (Fi tbl + li l 1 ' La corriente en el devanado de campo permanece invariable para la rotación del motor en cualquier dirección. El interruptor inversar cambia la dirección del flujo de corriente solamente a (A) 3 J¡jll 7 ~ través de la armadura, para invertir la dirección de rotación del motor 1 +-(B) ])espué.s se vuelve a seguir la trayectoria del circuito (A), ahora con más detalle y primero se establece la dirección de la corriente a través del campo, y .luego, a través de la armadura. Nótese que el interruptor está solo en el circuito de la armadura. Cuando el interruptor hace contacto en 2 y 3, como se ilustra en (A), el rnotor gira en el mismo sentido que las manecillas del reloj. A .continuación, se analiza el circuito ( B) . El interruptor está ahora en la otra posición, donde hace contacto con 1 y 2. El circuito del devanado de campo no ha carnbiado y la corriente sigue atravesando el campo· en la misrna dirección que en (A). Sin crr1bargo, al seguir la trayectoria de la armadura se enéucntra que, debido a .la nueVa posición del interruptor, la corriente atraviesa la armadura en una nueva dirección, Como resultado, el motor gira en dirección opuesta {C'ontraria a las rnanecillas del reloj) . 1: r! 1 11 1, ,1 11 1 1 1, 1 1 7-64 MOTORES COMPOUND motores compound El motor de serie tiene características especiales que no tiene el de derivaci6n y viceversa. Por ejemplo, la característica de velocidad constante del motor de derivación no se encuentra en el motor serie y la excelente característica de alto par en el motor de serie no se encuentra en el motor de derivación. Es claro que conviene combinar las mejores características de cada uno de ellos en un solo motor. Estas características se pueden combinar dando al motor dos devanados de campo: uno en serie con la armadura y el otro en paralelo con ella. A este tipo de motor de e-e se le llama motor compound. Un motor compound tiene las carac,:, teristicas correspondiantes tanto del motor de derivación como del motor de serle Se puede considerar como un motor de derivllción con un c;mpo en sm'ie adicional para dar mils par al aumentar la carga + O se le puede considerar como un motor de serie con un ~ampo en derivación adicional para dar flujo + constante y tener así velocidod cons" tante Para comprender cómo funciona un motor· compound, considere un motor de derivación con un campo en serie extra. Al aumentar la carga en. este tipo de motor y aminorar su velocidad, .el aumento resultante en la corriente de armadura también hace que aumente la intensidad en el devanado dé campo en serie. Como se obtiene mayor cantidad de flujo interactuante, el par aumenta. En consecuencia, con la combinación se han agregado algunas de las cualidades del motor de serie al de derivación. MOTORES COMPOUND 7-65 motores compound (cont.) Ahora bien, considere. un motor de serie al cual se le ha agregado un campo en derivación. El motor de serie común se "desboca" cuando no tiene carga, debido, en parte, a que el flujo de campo disminuye constantemente. Al agregar un .campo en derivación de flujo constante, la velocidad del motor tiende a limitarse a un valor razonable, como en el caso del motor común de O.erivación. Si se disponen los devanados de campo del motor compound de manera que la intensidad de uno sea mayor que la del otro, se logrará que el motor. compound se asemeje más al motor de serie o al de deri• vación. En este control de la intensidad relativa de ambos campos se basa la clasificación de los motores compound: compound acumulativo y compound diferencial. La mayor parte de estos mótores son del tipo compound acumulativo. Si se conecta el devanado de campo en derivación con la armadura y con el devanado de campo en serie, se obtiene un mGtor compound acumulativo de derivación larga. Si el devanado de campo se conecta sólo con la armadura, entonces se tiene un motor compound acumulativo de derivación corta. Conexiones do motor de derivación larga, compound acumulativo Conexiones de motor de d11rivaci·ón corta, compound ac11mulativa La mayor parte de los motores com11ound prácticos que se usan actualmente son de los tipos compound acumulativo· en derivación larga y corta. Rara vez se emplean motores de combinación diferencial 7-66 MOTORES COMPOUND motores compound acumy,lativos Si un n1otor compound tiene el devanado campo en serie y el devanado de campo en derivaci6n en la misma dirección, ambos devanados influirán para generar el flujo magnético. En este caso, se tiene un motor compound acumulativo. La palabra acumulativo indica que los flujos se combinan pará formar un campo total más fuerte, Muchos de estos motores compound acumulativos tienen sus devanados de tal manera que se da preferencia a la característica de par superior del motor de serie. Los motores de este tipo suelen ser de serie, con unas cuantas espiras derivadas para evitar que se desboquen cuando no tienen carga. :\ veces, a estos motores se les llama motores de seriederivación. 1 ttt Flujo de campo en derivación + l ! tftft Flujo del campo en serie MOTOR DERIVADO SERIE En este motor compound acumulativo, un pequeño devanado en derivación produce flujo que se suma al campo principal en serie. Esto permite al motor retener la caracteristica de alto par de un motor en serie y elimina la tendencia hacia el reposo bajo condiciones de no carga Por otra parte, hay motores compound acurnulativos en los que la característica de alto par de arranque del motor de serie, sólo sirve para poner en marcha al motor. Una vez alcanzada la velocidad normal de funcionamiento, un interruptor desconecta el devanado en serie y el motor funciona de acuerdo- con las características de regulación de velocidad del motor de derivación. MOTORES COMPOUND 7-6'1 motor compound diferencial El motor compound diferencial es' esencialmente un motor de derivación con un devanado de campo en serie._ En este motor, los devanados de campo estáÍi colocados en direcciones opuestas de manera que la corriente en el devanado en serie se resta de la que fluye en la derivación. La palabra diferencial indica que el flujo resultante es la diferencia entre los dos. · Ut Flujo del Flujo del campo en derivación campo en serie El motor compound diferencial tiene un pequeño campo en serie que produce flujo en opostci,ón al devanado de campo en derivación principal. Esto permite que el motor funcione a velocidad prácticamente constante . con variaciones en las condiciones de carga L Debido a que el campo en serie está dominado por el campo derivado, el motor compound diferencial no tiene las mismas características de par de arranque que el motor de serie típico,. En este caso, el campo en serie sirve más bien para que el motor sea más sensible al cambio de carga, de manera que proporcione una mejor regulación de velocidad constante que el motor de derivación normal. Existe una mejor regulación de velocidad constante debido a que, cuando un aumento de carga hace que el motor funcione más lentamente, además del proceso normal en el cual la disminución de la fcem hace circular mayor corriente ( como un intento para acelerar el motor), también ocurre un aumento en la corriente de los devanados del campo en serie. Este aumento de la corriente en el devanado en setie se opone a la .que fluye 1eri el devanado de campo en derivación y, en consecuencia, lo reduce. Esta disminución de la intensidad del campo hace también que el motor se acelere para producir más fcem. Así resulta que el motor reacciona mucho más rápidamente para mantener su ve~ locidad. Por lo tanto, se dice que el motor compound diferencial es más bien un regulador sensible de velocidad constante.' 1 1 ji 7-68 TABLA COMPARATIVA DE MOTORES DE e-e tabla comparativa de motores de Tipo de motor Caraclerlstlcas CsC Usos DERIVADO 1. Buen. par de Clrrcinque, 2 .. Bué'ha v-é1oéidod :cOns~ tan te: 3. -'Í.~10CiÍ:lad f6cf·1 de· con,ti9JÓr:_· 4. f!',_uy_·_ usado-· en- apl.i_Cadon_es industrial~s-; donde e~ ·im-· pbrtante qOE;!' ttii_n"gg .~néi vefócidod relativamente, constante; AÚt9rtegul_antE!'. 5. Se d6'sl;,,oca · si se· obre el Campo> SERIE 1 h A;to_'. :p_ar" d_e <;1Íron~u-e. ; 2. La velocidad vo·río· se·-g!Jli .10 -,~r\10.· 3. Se- pes:boca. cVcÍndo ·no tiene . c·argr;i·. U_Sado en.- ·o·pli_cocioriéS, : Eln ·q·ue lo ,ar9o_ ·sieríipre ·_e.stó ;-.c~me~todO _ 01 motor, pero v,:iría :en tong·ó~ -mu_y -om· "pJiós. COMPOUND ACUMULATIVO L Par_ de ar·ron·q~e excelente. 2·. ·· Bü~na .·Coracteristl¡;a de. .V~to~idad conSt~nt~:· __m~- _ jor q-~e··erf'el !Ti"ofor de derivación. 3. No se, desbqca éu.artdo.· la carga es. nulo.: · Usodo en· ·o¡:iHcaciones en .qué eS ·conVenl_e;,te que ten\=I_Cl ·: ur{ 'áJtó .-p~_r de ·_arran9ue,_ pero. qU_e n_o_ se_ dese_Cl_ n los cá(Clcterístic~~ d~ '. "desboque'·' de '·la_s :moto.res ·de 'serie, OOMPOUNU DIFERENCIAL ~--,AA.AJ 1. Pa·r dé. 6rrahque muy f)e(tueño~ 2. Velocidod absolVta.mente constante bajo cargas ~qriobles en rango reducido. Muy poco~ aplic'aciOnes; , probeiblemeríte debido. a que· con·_mótores, d_e e-a se 'pueden obtener carocterísficas aún mejores d_e e:,te tipo. RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO 7-69 resumen D la dirección de rotación en un motor de c-c puede invertirse sl la corriente se inVterte ya sea en e1 campo o en la armadura, pero no se hace en ambos. D la rotación se puede invertir, tanto en los motores de serie como en los de derivación mediante un interruptor que invierta las conexiones de los conductores del campo o la armadura a la potencia apl}cada, O Los motores compound, disponen de campos en serie y en derivación para mejorar las característicos de los motores. D Cuando las intensidades de las corrientes de los devanadas en serie y en derivación se suman, el motor es campound acumulativo· y está diseñado para dar un alto par de arranque con velocidad de regulación moderada, de manera que el motor no se desboque al funcionar sin cargo. D En los motares campound acumulativo se puede usar derivación larga o corta para obtener diversas coracterlstkas. O Cuando el devanado de campo en serie anulo parte de la corriente del devanado de campo en derivación, el motor se llama compound diferencia!; éste trabaja como motor de derivación con poco par de arranque, pero tiene me[or reguración de velocidad. D Los devanados de campo de algunos motores compound pueden conectarse de tal manera que arrancan como motores de serie con alto par de arranque y, luego, se convierten en motores de derivación para regular la velocidad. preguntas de repaso l. ¿ Tiene buen par de arranque el motor. compound diferencial? 2. ¿ Qué diferencia hay entre un motor compound acumulativ.o de deri~ vación larga y otro de derivación corta? 3. ¿ Qué característica .se busca mejorar con el diseño de un motor compound acumulativo? 4. ¿ Qué efecto ocurre en la dirección de rotación de un motor de c~c si se invierte la polaridad de las conexiones de potencia al motor cuando está en operación? 5. ¿ Cuál es la diferencia que existe entre los motores compound acumulativo y compound diferencial? 6. ¿ Tiene mejor regulación de velocidad el motor compound acumulativo que el motor compound diferencial? 7. ¿Tiene mejor regulación de velocidad el motor compou~d acumulativo que el motor de derivación? 8. El motor compound diferencial es esencialmente un motor 9. ;_ Cómo se puede invertir el sentido de la rotación en un motor de serie? ¿ Cómo en un motor de derivación? l O. Los motores compound de serie~derivación. también se llaman motores 7-70 ARRANCADORES Y CONTROLES FEM aplicada Son necesarios los anancadores para limitar d11ra que fluye cuando el motor se conecta. para llevar al motor a su velocidad normal circuito. El aparato. de control ajusta entonces según sea necesario la corriente de arma~ El arrancador se usa r¡ luego se retira del la velocidad del motor arrancadores y dispositivos de control En el estudio de la fcem se demostró que, cuando se ernpieza a aplicar potencia a un motor de c.. c, en la armadura fluye una cantidad de corriente casi ilimitada. En cuanto el motor comienza a funcionar, se produce la fcern y la corriente de armadura se limita a un valor razonable. Al momento del arranque 1 fluye una corriente muy alta y, por lo tanto, se aplica un gran esfuerzo en los devanados de armadura, en las escobillas y en el conmutador; La alta corriente puede hacer que las escobillas y el conmutador se quemen y posiblemente que el mismo devanado de arrnadura, se queme y abra el circuito. Para evitar esto, se usan dispositivos especiales lla1nados arrancadores de motor de· e-e, los cuales sirven para acelerar con seguridad el motor a su velocidad normal de funcionamiento. Aunque actualmente hay muchas variedades de arrancadores, éstos son básicamente alguna forn1a de resistencia variable o reóstato conectado en serie con la armadura. Conviene comprender que el arrancador de un motor es sólo lo que implica su nombre y que no tiene ninguna otra función cuando el motor llega a 1a velocidad de funcionamiento. Sin embargo, otro dispositivo, llamado control de motor de e-e, combina en una sola unidad física las funciones de arrancador y de control de velocidad varittble; tiene un reóstato de arranque, el cual sirve para que el motor alcance su velocidad normal, y un reóstato adicional conectado, con el cual se puede variar la velocidad del motor en funcionamiento. Ya se estudió la forma en que se puede modificar la velocidad de un motor de c-c. El reóstato de control es sirnplemente el medio físico para realizar esta función. Tanto los arrancadores como los controles tienen un n1ecanisn10 para desconectar automáticamente el 1notor de la línea de potencia en caso de que falle el voltaje de la línea de alin1entación. ARRANCADORES Y CONTROLES 7-71 clasiñcación Los arrancadores y controles se han diseñado para. satisfacer las necesidades de las numerosas clases de motores de c-c. Por ejemplo, para arrancar los motores de c-c pequeños pueden disponer de un interruptor de línea relativamente sencillo en tanto que los motores de e-e grandes requieren instalaciones más complicadas. Los arrancadores y c.ontroles varían en cuanto a complejidad De un simple interruptor en la linea ... A un control de velocidad arriba y abajo de la velocidad normal Fuente Se encontrará que los arrancadores y controles se clasifican 1) por la forrna en que funcionan: manual o automática; 2) por la forma en que están construidos: de placa o de tambor, y 3) por el tipo de cubierta: abierta o protegida ( a prueba de goteo, a prueba de agua, etcétera) . ,\dernás, los arrancadores y controles se clasifican según el número de terminales con que se conectan al motor: arrancadores de contacto doble, triple y cuádruple. Control de tipo frontal Control de tipo de tamb.or del Contactos del resistor de campo ,rrt--L Brazo de contacto Relevador Contactos del resistor de armadura de voltaje nulo Los arrancadores y controles se pueden clasificar según su forma de construcción 7-72 ARRANCADORES /[ __ _ A --¡-- ... => Resorte < r Fuente e-e -----El arrancador de tres puntos toma su nombre de las tres conexiones que deben efectuarse entre_ él y el motor al cual ha d.e arrancar. Nótese las diferentes distribuciones de la corriente en las diferentes posiciones del brazo arrancadores de contacto triple para motores de derivación y compound El arrancador de. contacto triple para motores de derivación que se ilustra es visible y se opera manualmente. El elernento resistor del reóstato se conecta en derivación por 1nedio de seis botones de contacto. El brazo móvil del reóstato regresa a su primera posición mediante un resorte, y está dispuesto de manera_ que se puede 1nover de un botón de contacto a otro para puentear secciones del resistor en derivación. Después de cerrar el interruptor de línea, el operador coloca manualmente y mueve el brazo del reóstato de la posición de apagado al primer botón de contacto A. Este transmite todo el voltaje de la línea de alirncntación al campo en derivación, energiza el imán de sujeción y conecta toda la resistencia de arranque en serie con la ar1nadura. En la práctica, el valor de esta resistencia se selecciona de tnanera que limite la corriente de arranque a un 150% de la corriente nominal de la arrnadura a plena carga. Cuando el motor comienza a ganar velocidad, el operador 1nucve gradualmente el brazo del reóstato hacia el contacto B, venciendo la tensión del resorte, En esta forma, la resistencia se va desconectando de la armadura y queda éonectada en serie con el circuito de campo, donde. prácticamente no tiene efecto, ya que su resistencia es mucho menor que la del campo y, así, no influye en la velocidad del n1otor ni en la intensidad del campo. ARRANCADORES 7-73 arrancadores de contacto triple para motores de derivación ( cont.) Cuando el brazo del arrancador de triple contacto es_tá en B, la arma~ dura queda conectada directamente a la línea de alimentación y se considera que el motor funciona a su velocidad normal. Entonces, el imán de sujeción M, fija al brazo en la posición B, oponiéndose a la tensión del resorte y no permite que el brazo del reóstato regrese a la posición de apagado. Como el imán de sujeción está en serie con el campo en derivación, detecta cualesquiera variaciones que ocurran en el devanado de campo. En el motor de derivación, al disminuir la intensidad del ca1npo, la armadura tiende a acelerarse. Como es posible alcanzar un punto de desboque cuando la intensidad de campo se reduce demasiádo el imán de sujeción está diseñado para desenergizarse hasta deterrninado valor de la corriente de campo. En este punto, el brazo unido al resorte regresa automáticamente a la posición de apagado. Esta misma disposición hace que el brazo también regrese a la posición de apagado cuando el voltaje de alimentación se interrurnpe por alguna razón; en este caso será necesario que el operador repita el ciclo de arranque para hacer que el motor funcione otra vez, al restaurarse la energía en la línea. El mismo arrancador de contacto triple que tiene el rnotor de derivación se puede usar en un motor corr1pound acumulativo. La ilustración n1uestra que la única diferencia existente entre ambas disposiciones está en el otro devanado de campo en serie del motor compound. A ,---- L---f- Fuente e-e \ ~~~~~~--~ - - ~ - ~ Resorte ~ ... ..... El arrancador de tres puntos para un motor compound es lo mismo que para un motor de derivación. N,ótese la disposición del resorte- p'ara hacer regresar el arrancador a su posición original cada vez que el motor se pare por cualquier razón. Esta disposición obliga al operador a repetir la operaci6n de arranque cada vez que se arranca el motor I' .1 li I, 1 ',i 1 7-74 ARRANCADORES arrancadores de contacto triple para motores en serie El arrancador c~e contacto triple para n1otores de serie sirve para el mismo objetivo que los arrancadores que se han estudiado y que se usan en motores de derivación y compound. Una característica del arrancador de contacto triple para motores de serie que se ilustra es que tiene protección contra bajo voltaje) lo cual significa que si el voltaje -de la fuente desciende hasta un valor muy bajo o a cero, el motor quedará desconectado del circuito. B / e==~--t Resorte t ... ...... => / / / / Fuente de C·C Aur1que el arrancador de contacto triple para motor de serie requiere tres conexiones al motor y se asemeja mucho al arrancador de contacto triple para motores de derivación y compound, su estructura interna y conexiones difieren considerablemente de los otros arrancadores Note que, en este arrancador de contacto triple, la bobina del i1nán de sujeción está conectada al voltaje de la fuente. Para poner en marcha al motor, el operador mueve gradualmente el brazo del reóstato de la posición de apagado a 1a de funcionamiento, deteniéndose en cada botón de contacto durante uno o dos segundos, hasta que se alcanza la velocidad adecuada en la posición de funcionamiento. Entonces, el electroimán de sujeción mantiene el brazo del arrancador) en la posición de funcionamiento) venciendo la tensión del resorte de retroceso. Si la tensión de la fuente baja, el imán de sujeción se desenergiza y suelta al brazo móvil, que rápidamente regresa a la posición de apagado, protegiendo así al n1otor de un posible daiío. ARRANCADORES 7-75 arrancador de contacto doble para motores de serie Este tipo de arrancador ofrece protección al motor, cuando éste funciona sin carga, lo cual significa que si se quita súbitamente la carga cuando el motor está andando, el arrancador desconectará el motor de la fuente de energía para evitar .que éste se desboque. Note que en el arrancador de contacto doble, la bobina de sujeción está conectada en serie con la fuente de alimentación, la armadura del motor y el devanado de campo. Para poner en marcha el motor, el operador mueve gradualmente el brazo del arrancador, de la posición de apagado a la de funcionamiento, deteniéndose durante uno o dos segundos en cada botón de contacto del reóstato. Finalmente el brazo se mantiene en la posición de funcionamiento, venciendo la tensión del resorte de retroceso, debido a la atracción del imán de sujeción. Si se quita la carga del motor, la caída correspondiente en la corriente de armadura es percibida por la bobina de sujeción en serie, que la suelta. Como resultado, el brazo del reóstato queda libre y regresa a la posición de apagado por la tensión del resorte de retroceso. Esta característica evita que el motor de serie sufra daño como resultado del funcionamiento a alta velocidad, cuando tiene una carga ligera o no tiene carga. A c::::-.=f--- Resorte 5, í El arrancador de contacto doble contrarresta la característica de desboque sin carga del motor serie. Así pues, además de su función de arrancador, el arrancador de contacto doble sirve como monitor para detectar condiciones de carga nula. Bajo estas condiciones, el arrancador desconecta la alimentación al motor y re,gresa a la posición de desconectado. 1 1 1 7-76 ARRANCADORES de contacto cuádruple para motores de derivación y compound Los arrancadores de contacto cuádruple para motores de derivación y compound tienen las mismas. funciones básicas que los de contacto triple y, además, hacen posible que se use un reóstato de campo con los motores, para obtener velocidades superiores a la normal. En la figura se ilustra un arrancador de contacto cuádruple usado en un motor de derivación. 1,a bobina de sujeción no está conectada en serie con el campo en derivación, como ocurría en el arrancador de contacto triple. En cambio, la bobina de sujeción y un resistor en serie están conectados directamente con el voltaje de la fuente. De esta manera, la corriente de la bobina de sujeción es independiente de la corriente de ca1npo, la cual se hace variar para modificar la velocidad del motor. Sin en1bargo, todavía se puede usar la bobina de sujeción para liberar el brazo del arrancador cuando el voltaje es bajo o nulo en la fuente. q Reóstato ~-~~-e::>,~·~~~- .. Resistor -'i;;,-----J\/V\r----41 e::>, M Fuente de c-c El arrancador de contacto cuádruple es esencialmente igual que el de contacto triple descrito previamente. En el circuito se muestra un reóstato en serie separado. Puesto que el re.óstato está aquí separado, el dispositivo de arranque es un verdadero arrancador y no un control El arrancador de contacto triple sirve para poner en 1narcha el motor de la 1nisma manera que la descrita para el arrancador de contacto triple. En cuanto el brazo del reóstato llega a la posición de funcionamiento, el reóstato de campo conectado en serie con el ca111po en derivación se usa para graduar la velocidad del n1otor al valor deseado. Cuando debe detener el 1notor, gencrahnente el operador reajusta el reóstato de campo de manera que toda la resistencia se interru1npa y la velocidad del 1notor se reduzca a su valor norn1al, lo cual asegura qye la siguiente vez que el rnotor se ponga en n1<1rcha se dispondrá de un carnpo_ intenso y en consecuencia_, del 1náxin10 par. RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO 7-77 resumen D La resistencia a la c-c de las bobinas de armadura es muy baja. Así pues, cuando se empieza a energizar un motor, la armadura toma una corrien1'e muy elevada, hasta que la velocidad de la armadura se vuelve lo suficientemente grande para producir suficiente fcem y limitar la corriente. D Para proteger el motor contra estas altas corrientes dañinas, se usan arrancadores y controles, con las cuales se limita la corriente a un valor seguro hasta que el motor alcanza su, ve!oº:idad normal. O El arrancador de! contacto triple que· se usa en !os motores de derivación y los compound acumulativo se ri¡usta primero para no aplicar resistencia en serie con el campo y tener la resistencia máxima en serie con la arm::1dura. D Al cobrar velocidad la armadura, se mueve el brazo del arrancador a. las secciones de un resistor con derivaciones para reducir 112lntamente la resistencia en serie, con la armadura y aumentar la resistencia en serie con el campo, hasta que, finalmente, toda la resistencia se retira del circuito de la armadura y se transfiere al de campo. O La corriente de campo a través de un imán de sujeción mantiene el brazo del arrancador en la posición de operación. Si la corriente de campo disminuye demasiado, el imán liberará el brazo para parar el motor y evitar que se desboque. D El arrancador de tres puntos para motores en serie trabaja de tJíla manera similar a la de un motor derivado o combinado acumulativo, excepto que el imán de sujeción es energizado directamente por la tensión de lo línea. O En un arrancador de dos puntos para motores en serie, el imán de sujeción está en serie con la armadura y el campo de manera que puede percibir cuándo la corric11te del motor se reduce al retirarse la carga. O El imán soltará al brazo para parar el motor y evitar que se desboque. D Los arrancadores de cuatro puntos se pueden usar en motores derivadas y combinados para obtener las características adicionales de control de velocidad. preguntas ele repaso l. ¿Por qué es necesario un arrancador de motor? 2. ¿ Qué usan todos los a.rrancadores para controlar la corriente del motor? 3. ¿ Qué significan los puntos en un arrancador de dos, tres o cuatro puntos? 4. Generalmente, ¿ a qué porcentaje de corriente norninal a plena carga limita el arrancador de tres puntos ]a corriente de arranque? 5. ¿ Cómo evita el arrancador de tres puntos que se desboque un motor derivado? 6. ¿ Por qué se conecta en forma diferente el imán de sujeción de un arrancador de tres puntos en el caso de motores en serie y motores derivados? 7. ¿ Qué clase de protección ofrece el imán de sujeción en un arrancador de tres puntos a los motores serie? 8. ¿ Cuál arrancador ofrece protección contra desboque a un motor en serie? 9. ¿ De qué manera difiere un arrancador de cuatro puntos del arrancador de tres puntos en motores derivados? 10. ¿Mueve generalmente el operador el brazo del arrancador con un movimiento suave y continuo? ¿Por qué? 7-78 CONTROLES dispositivos de control para motores Según se ha explicado previamente, los controles de motor co.mbinan las funciones de arranque del motor y control de velocidad en un solo dispositivo. Hasta este punto, se han considerado solamente los arrancadores. En las descripciones del arrancador de contacto cuádruple se explicó cómo se usan los reóstatos de campo para controlar la velocidad de un motor. En ese caso, el reóstato de campo era independiente de la caja de arranque. Ahora se estudiarán los dispositivos control en los que se combinan las funciones de arranque y de control. En general, los controles se usan exclusivamente en motores de derivación y cornpound .acumulativo. Para rnayor sencillez, la descripción se referirá a un motor de derivación. Actualmente se usan dos tipos de dispositivos de control: el c~ntrol para velocidad mayor que la normal y el control pa.ra velocidades superior e inferior a la normal. 7-79 CONTROLES arranque a velocidad mayor que la normal Resi,stencia Resistencia de arranque ¿de:. / / --o Resistor / / Fuente de C·C Aunque el control se asemeja a los arrancadores estudiados previamente, se incluye, además del mecanismo. de arranque un mecanismo interior para controlar la velocidad del motor El control para velocidad mayor que la normal combina las funciones del arrancador y el reóstato de campo en una sola caja de cara abierta. En el circuito de armadura del motor de derivación o del compound, la resistencia de arranque se uia sólo durante el periodo de arranque, lo cual limita la corriente de armadura en tanto el motor cobra su velocidad normal de furicionamiento. El circuito de resistencia de campo sólo interviene hasta que el motor alcanza su velocidad de funcionamiento. En el dispositivo de control ilustrado hay dos hileras de contactos. La hilera superior de contactos pequeños, está conectada a la resistencia ·del campo en serie. La hilera inferior de contactos grandes está conectada a la resistencia de arranque, la cual está en serie con la armadura. El brazo de control K está conectado a ambos grupos de contactos. En la posición de arranque que se ilustra, el brazo auxiliar B puentea la resistencia del campo y toda la tensión de la fuente se aplica al campo derivado. Al mover hacia la derecha el brazo K, la resistencia de arranque se corta del circuito y el motor se acelera ..t\l acercarse el brazo K a la posición de operación (K 2 ), el perno C empuja al brazo auxiliar B hacia la izquierda. El brazo. B hace contacto con la bobina de sujeción en B2 y queda aplicado a ella por la acción magnética. En este punto1 el n1otor se habrá acelerado a su velocidad normal. 7-80 CONTROLES Resi.stencia de arranque\ Resistencia ... ... /de ca~o / / Fuente Resistor de ·e-e Una vez que el control se lleva a través del ciclo de arranque y el brazo del arrancador está en la posición de operación, la sección de control de velocidad puede ya utilizarse control para velocidad mayor que la normal En la figura se ilustra el control para velocidad mayor que la normal en posición de trabajo. Note que el brazo auxiliar B ha sido desconectado del circuito de campo., de manera que ya no está en corto con la resistencia de campo. Ahora el brazo B puentea la resistencia de arranque, y así proporciona una trayectoria para el voltaje de la fuente a la armadura. Cuando el brazo B esté en la posición indicada, el brazo K podrá moverse sin que tenga efecto alguno sobre la corriente de armadura, pero sí influirá en la resistencia del circuito de campo. Si el brazo K se mueve hacia la izquierda, se agrega resistencia en serie con el devanado de campo y la velocidad del motor aumenta a algún valor mayor que el de la velocidad normal de funcionamiento. El brazo K se puede ajustar a cualquier posición para obtener una velocidad de funcionamiento mayor que la normal y que cun1pla los requisitos para que trabaje el motor. Para parar el motor, se abre el interruptor de línea, con lo cual el imán de sujeción libera el brazo B que, por la acción del resorte de retroceso, regresa a su posición, listo para arrancar de nuevo. Entonces, se libera el perno C; esto permite que el resorte de retroceso haga que el brazo K regrese a su posición original de apagado. Cuando ambos brazos han regresado a su posición original, el control está nuevamente listo para poner en marcha al motor. 7-81 CONTROLES control de velocidades superior e inferior a la normal Este tipo de control se utiliza para regular el funcionamiento de motores que deben trabajar con un amplio rango de velocidades, incluyendo aquellas que sean 1,nayores o menores que la velocidad normal. Como puede apreciarse, el control de velocidades superior e inferior a la normal está ajustado para velocidades menores que la de funcionanúento. El brazo móvil está conectado a dos hileras de contactos: la inferior, conectada a la resistencia de arranque y la superior conectada a la resistencia del campo en serie. Cuando el interruptor de línea está cerrado y el brazo móvil se mueve hacia la derecha, el motor arranca y se acelera gradualmente, primero, porque se quita la resistencia del circuito de armadura y segundo porque se agrega resistencia al circuito de campo. La velocidad normal se obtiene cuando el brazo hace contacto simU:ltáneamente con los conductores circulares ..\ y 1), o sea, cuando está e_n el extre·mo superior de la resistencia de arranque y el punto B y el vol ta je total de la línea llega tanto a los circuitos de armadura corno a los de carnpo. Antes de llegar a esa posición, la resistencia aún está en serie con la armadura y todo el voltaje de la línea llega al campo; en este caso el brazo está en contacto con el conductor circular D y la velocidad del motor será inferior a la norn1al. El sistema de engrane en trinquete, accionado por la bobina de su jeción, fijará el brazo móvil en cualquier punto de contacto, permitiendo escoger distintas velocidades menores que la normal. En los otros arrana cadores, un resorte de retroceso haría que el brazo regresara a la posición de apagado cuando éste se encontrara entre las posiciones de apagado y de funcionamiento. .. Resistencia de arranque / ' Resistor / Fuente // de C·C ~~~~~~~~-~ La operación de arranque del control de velocidades superior e inferior a la normal, se puede usar para lfevar el motor a una velocidad que se desea abajo de la normal, dejándolo ahL De ese punto, el motor puede llevarse a marcha más lenta o aumentarse sll velocidad, según lo desee el operador 7-82 CONTROLES control de velocidades superior e inferior a la normal ( cont.) El control de velocidad superior e inferior a la normal también se puede graduar para obtener el funcionamiento deseado a velocidades mayores que la normal, según se indica en la figura. Téngase presente que a la velocidad normal 1 todo el voltaje de la línea llega tanto a los circuitos de armadura como a los de campo. Esto sucede cuando el brazo 111óvil hace contacto simultáneamente con los conductores circulares A y D, en la posición B. Para el funcionamiento a velocidad menor que la norznal, se conecta la resistencia al circuito de arn1adura, lo cual se logra moviendo el brazo hacia la posición en que queda sobre la resistencia interior o de arranque. OPERACION EN VELOCIDAD ARRIBA DE LA NORMAL Resistencia~ de \ arranque /:J o Resistor Fuente / / de C·C Para operación de velocidad superior a la normal de un controlador de amplio rango, se aplica pleno voltaje de armadura en tanto que la resistencia se inserta en serie con el devanado de campo Para el funcionamiento a velocidad superior a la normal, se hace lo opuesto. Se mueve el brazo para establecer contacto con algún punto del conductor circular A, de manera que haga contacto simultáneamente con una derivación en la resistencia de carnpo. En estas condiciones todo el voltaje de la línea llega a la armadura. al mismo tiempo que la resistencia queda conectada en serie con el devanado de campo. El campo más débil hace que el motor se acelere. Co1no en el caso anterior, el brazo puede sujetarse sobre cualquiera de las derivaciones para obtener diferentes velocidades superiores a la norrnal. Cuando el brazo está en el punto C, se obtiene la máxima velocidad. Cuando e1 interruptor de línea se abre para parar el motor, la bobina de sujeción libera el trinquete y el resorte de retroceso hace que el brazo regrese a la posición de apagado. Así, el control estará en posición de arranque del motor, para la siguiente vez quµ se aplique potencia. CONTROLES 7-83 controles de tambor Los dispositivos de control que se han estudiado hasta este punto no suelen en1plearse en motores cuyas aplicaciones requieren de frecuentes arranques, paradas y cambios de velocidad. Sin embargo, muchos de los motores que el lector probablemente conozca, como los que se usan en elevadores, grúas, máquinas-herramientas, etcétera, requieren la constante atención de un operador que ponga en marcha, acelere, reduzca la marcha, pare e invierta la operación según se necesite. Para este trabajo, se emplea un control manual que es sllficientemente sólido para resistir el rudo manejo y el uso constante y continuo. A este tipo de dispositivo se le llama control de tambor. El control de tambor facilita la operación de un dispositiv.o impulsado por motor que neceslte ser c·ambiado cons- anija de operación tantemente en dirección y velocidad Contactos estacionarios Los controles ordinarios del tipo frontal se diseñan para ajustarse una vez, y dejarlos solos. El control de tambor está construido en forma robusta para resistir el desgaste y manejo del uso continuo El control de tambor generalmente está dentro de una caja de forma cilíndrica, que tiene una manija montada en uno de sus extremos. Dentro de la caja hay contactos de interruptor para servicio pesado, los cuale~ están montados sobre un cilindro de tambor móvil y un juego de laminillas estacionarias, cada una de las cuales corresponde a un contacto. El cilindro de tambor está montado en un eje impulsor central y aislado de él; este eje termina en el exterior y está unido a la manija. La "tnanija se puede mover hacia la derecha o hacia la izquierda y permite tener control sobre un rango de velocidad en cualquier sentido de rotación. 7-84 CONTROLES control de tambor accionado mecánicamente La acción de detención del control de tambor libera al operador del con- trol constante. Para tener velocidad y dirección constantes, el operador coloca la manija según lo requiera y !a acción de detención mantiene la operación en esa po· sición hasta que el ope- pesarte de detención Manija--""""' Muesca de 'i'=='Ílill!IIII'~ detención Rueda de detención de 12 posiciones Reversa Avance rador decide cambiarla F La operación de los contac- E tos en un control de tam- bor como el mostrado en este diagrama simplificado se estudiará para operación de avance y reversa en las D e páginas siguientes. Los con· tactos estacionarios son de B hecho dedos que se desli- zan contra los contactos móviles para conectar los clr· cuitos Contactos móviles Contactos A móviles En el control de tarnbor el cilindro del tambor está aislado tanto del eje sobre el cual está montado como de la manija del eje. Los contactos están montados sobre el tambor móvil y los contactos estacionarios o laminillas están dispuestas de manera que tocan los contactos 1nóviles del tambor según el operador haga girar la 1nani ja. Aunque estas laminillas estacionarias están aisladas entre sí, están conectadas a resistencias de arranque, interruptores inversos y otros elementos de los circuitos de arran~ que y control. El control de tambor está dispuesto de manera que, una vez que la manija se ajusta en una posición, se mantiene ahí hasta que el operador la mueve nueva~ente. Esto se logra por medio de un conjunto de rodillos y rueda muescada Hamado detent que está montada sobre el eje central. Cuando se hace girar la manija, un resorte empuja el rodillo hasta una de las muescas de la rueda para mantener al tambor en la posición elegida. 7-85 CONTROLES 0i§_J Co11tacto5 estacionarios t Resistencia de armadura 6 - ---0 5 -- 4 ·' 3 j 2 1 ¡ 1 70 1 1 1 r- f- ,-1E F ~-~~·j--l----l C 1 1 -4-·B r ~;;f1 40 20 10 Contactos móviles 1 1 1-L--IA 1 1 1 Ó1-l1 f~ ___ _J _:_ ¡ '"""" de e e 30 1 1 -D J ¡ 60 50 -+- 1 J 70 6O 1 ! iyi· -1----,4'.-+ 5 0 ± i--+ 40 1 ~ 30] ' o 1 1 1 2 10 ~-o---~~--- 1 1 1 ~ control de tambor accionado eléctricamente El diagrama muestra la forma en que se conecta un control de tambor a un motor compound. Cuando el operador coloca la manija en la posición de avance, el juego de contactos del tambor rn6vil rnostrado a la derecha toca los contactos estacionarios .que están en el centro. Este control proporciona tres velocidades de avance y tres de reversa. En la primera posici6n de avance: toda la resistencia externa de armadura está en serie con ésta. Los contactos móviles A, B, C y D tocan los contactos estacionarios, 1, 31 4 y 5. La corriente fluye de la fuente a 1,. de 1 a A, de A a B, de B a 3 y de 3 a la armadura. Después de pasar a través del devanado de armadura, la corriente pasa al contacto estacionario 2, de ahí al 4, luego al C; de C pasa a D, de D a 5 y de 5 al resistor, después al campo en serie y, finalmente regresa a la fuente. En la segunda posición de avance se elimina parte de la resistencia por la conexión entre D, E y 6. En la tercera posición de avance, toda la resistencia es puenteada por la conexi6n entre E, F y 7 y la armadura está conectada directamente a la línea. 7-86 CONTROLES ., operacion en reversa del control de tambor "ACERVO" Si el operador regresa la manija de control hacia neutro y luego la hace girar en la dirección opuesta 1 se pasa a la pri1nera posición de reversa en la cual toda la resistencia está nuevamente conectada en serie con la armadura. La corriente fluye de la fuente a 1, de 1 a G, de G a H, de H a 2, de 2 al devanado de armadi:ra, de ésta a 3, de 3 a 1, de I a J. de J a 5, de 5 al resistor, luego al campo en serie y nuevamente regresa a la fuente. Note que la corriente fluye a través de la arrnadura en direc· ción opuesta a con10 lo hacía en las posiciones de avance. Sin ernbargo, en los campos en derivación y en serie 1 la corriente fluye en la misrna dirección que antes. :-~ Resistencla de armadura 2 i--l--1--".JL 1 1 2 O! ,__ (Los contactos móviles de la derecha no se 1 O) 1 06 1 - '--'--''+-º 2 1__1__ ~~ 01 por 2 · _:=j 1 G f.-- ,--r muestran sencillez) ~ !-=-:ir:IA-+ i l 3 > JI_L -::.;Ps 1---1----+-i--1 1 ! Contactos i t__:' 4 03 1 1--+---l-"- 02 , _ _, _ _! 3 L' ! K- 05 04 1 1 REVERSA 07 06 t- ---.. ' - - o--------::>:-----Fuente de e-e Según se ha explicado, si se invierte el flujo de la corriente, ya sea en la ar1nadura o en el campo del 1notor de e-e, pero no en arnbos a la vez, se inVt:'.rtirá la dirección de la rotación. Si el operador coloca su 1nanija en la segunda. posición de reversa, parte de la resistencia de armadura queda desconectada del circuito dí' armadura, debido a la conexión entre J, K y 6. Y, corno antes, al colocar el sistema en la tercera posición de reversa, la arn1adura se conecta directamente con la línea por n1edio de la conexión entre 1(, I, y 7. 7-87 CONTROLES dispositivos de control automático ·+- ,t Puente B / L2 Bobina de sujeción c J -+ El contactar magnético es el corazón de todos los controles automáticos. El objetivo final del contactar es conectar el motor a la línea de alimentación, La operación del contactar ge. neralmente se inicia operando un interruptor remoto u opri· miendo un botón Los dispositivos de botón que se usan para poner en marcha y controlar motores son los ele1nentos de control remoto de los sistemas de control de 1notores y común111ente se les conoce como controles automáticos; son convenientes y con ellos se evita que el operador cometa errores que redunden en perjuicios para el equipo. El elemento clave en los controles automáticos es un dispositivo interruptor llan1ado contactar niagnt!tico, que, en última instancia, conecta el 1notor a la línea de potencia. Este interruptor es magnético u operado por relevador. L.a figura muestra un sistema de contactor magnético elemental, conectado a un motor de derivación. Cuando el circuito se cierra en L 1 y L 2 , los contactares M 1 y M~ quedan energizados y cerrados. La trayectoria de la corriente a través de ellos incluye al circuito B, un llamado ell;mento de puenteo, el cual tiene dos tenninales conectadas a las bobinas de M 1 y M 2 • Una placa metálica que se encuentra en las puntas de estas dos terminales se conecta eléctricamente al lacio L 1 de la línea de potencia y la placa queda sobre las tenuinales sólo por la acción de la gravedad, La bobina de sujeción C evita que el émbolo altere esta di8posición durante el funcionarniento normal. Al cerrar los con tactos M 1 y M 2 se energiza al motor. La corriente sale de L 1 y fluye hacia la bobina de sobrecarga OL, luego al contacto M 1 , la armadura, el contacto M:! y, finahnente, hasta la línea de potencia L 2 • La bobina de campo está energizada en una trayectoria en paralelo. l.Jna vez energizado, el control inantiene al motor funcionando en condiciones normales. En caso de una sobrecarga, la armadura toma una corriente excesiva y la bobina de sobrecarga OL que está en serie con la armadura, energiza y vence el efecto de la bobina de sujeción C; mueve al émbolo hacia la bobina para establecer contacto y elevar el puente B. Así pues, se interrumpe la trayectoria de la corriente a través de las bobinas de M 1 y M2, contac_tos de M 1 y M 2 se abren y el motor se para. i 1 1, 1 !/ ,,11 7-88 RESUMEN l: PREGUNTAS DE REPASO resumen Cl Mediante los dispositivos de control de los motores, se obtienen el arranque y el control de velocidades para los motores de derivación y compound acumulativo. D El control para velocidad superior a la normal consta de dos resistencias: una por el circuito de armadura y otra para el circuito de campo, O Al arrancar, primero se mueve hada arriba el brazo del reóstato para reducir lentamente la resistencia de armadura hasta que se alcanza !a velocidad normal. Luego se puede regresar el brazo a cualquier posición, O para introducir resistencia al circuito de campo y aumentar la velocidad. El control para velocidades superior e inferior a la normal tiene también dos grupos de resistencias; pero el brazo de control se conecta simultáneamente con ambas resistencias. O' Al mover el brazo del reóstato de la posición de apagado, se reduce la resistencia de armadura y aumenta la resistenc'a del campo, lo que permite tener control, tanto a menos velocidad que la normal como a ésta. O A velocidad normal, el brazo desconecta toda la resistencia de los circuitos de armadura y campo. O A! moverse aún más.- el brazo, se agrega resis1'encia sólo al circuito de campo para obtener control a velocidad superior a la normal. O Los controles de tambor se usan en motores que requieren frécuentes paradas, arranques e inversiones, así como cambios de velocidad. O Los tambores que se usan tienen contactos superficiales dispuestos de modo que hacen que gire el tambor, tocan o dejan de tocar contactos deslizantes, poro establecer trayectorias de circuito que pueden aplicar potencia, aumentar resistencia e invertir las conexiones para obtener arranque y control de velocidad en direcciones de avance y reversa. preguntas de repaso l. ¿De qué rnanera difieren los dispositivos de control de los de motor de los arrancadores? 2. ¿En un control de velocidad superior a la normal, en qué direcci6n debe moverse el brazo del re6stato para aumentar resistencia al circuito de campo? 3. Con referencia a la pregunta 2, ¿ tendrá eso algún efecto antes de alcanzar la velocidad normal? ¿ Por qué? 4. ¿ Qué clases de motores son los que generalrnente están provistos de controles? 5. ¿ Cuántos juegos de resistencias tiene un control de motor de velocidades superior e inferior a la normal? 6. Con un control de velocidades superior e inferior a la norrnal, ¿ cuándo can1bia la resistencia de armadura? ¿ Cuándo cambia la resistencia de campo? 7. Con el control de velocidad mayor que la normal, ¿ c6mo se derivan las resistencias para velocidad normal? 8. ¿ Cuándo son más útiles los controles de tambor? 9. ¿ Qué otro control adicional de motor proporciona el misrno resultado que un control de tambor? 1 O. Cuando el brazo de un control eüá colocado en, la pos1c1on deseada, ¿ c6mo difiere· la forma en que se sujeta el brazo un control de tambnr en esa posición con respecto a los demás tipos de control? j MOTORES DE e-a 7-89 motores de e-a En un motor de e-a, lo mismo que en un motor de c-c, la energía eléctrica se transforma en energía mecánica. Como lo implica su nombre, para impulsar a los motores de c-a se usa corriente alterna en lugar de corriente continua. Como la 1nayor parte de la potencia comercial es alterna, los motores de c-a son más fáciles de usar que los de e-e, que requieren equipo especial de conversión. la base del control c-a es la rotación del campo magnético del estator Fuente de c-c El rotor del motor síncrono se conecta .a una fuente de c-c El rotor del motor de inducción no tiene conexiones externas Debido a que todavía existen regiones en las que se usa la c-c, los fabricantes de aparatos han impulsado la producción de un motor que puede funcionar con e-a y con e-e; éste se llama motor de ca-ce o universal y es el que se usa en algunas aspiradoras, taladros eléctricos, etcétera; el principio de su funcionamiento se parece más al del motor de c-c que al de e-a. Por lo tanto, el motor universal, lo mismo que el de c-c, tiene algunas desventajas que pueden evitarse en motores de c.. a, especialrnente, la necesidad de conmutación. La conmutación requiere que algunas partes del motor froten con otras cuando el motor está funcionando, de manera que el motor se va desgast~ndo, literalmente. En cambio, el motor de c-a puro no depende de la conmutación para su funcionamiento. Existen diversas clases de motores de c-a. En el volumen 6 se cs~udió el generador de c-a o alternador; en este volumen se estudiarán generadores que pueden usarse como motores. Cuando se conecta un alternador para usarlo como motor, se convierte en otra clase de motor de c-a llamado niotor síncrono. Quizá la forma más pura de un motor de e-a es el motor de inducción, que no tiene conexión física entre su parte rotatoria o rotor, y el estacionario o estator. Una tercera clase, es el n1otor de conrnutador de e-a que incluye al motor universal ca-ce. ,, ¡, ,1 I' 1 i 1 7-90 MOTORES DE C'"a funcionamiento Con10 se alimenta potencia de e-a al devanado del estator, el campo generado entre los polos alterna con la potencia alterna aplicada; al hacerlo, el campo se establece desde cero hasta un 1náxímo en una dirección, se reduce, pasa nuevamente por cero y luego repite el ciclo en la dirección opuesta. El rotor del motor básico de e-a se comporta como si fuese un imán permanente. (A) fI(~~ Sm campo (B) Campo máximo (repulsión) T2-L\-:,- (C) [I ~ l~ Srn campo (la inercia causa una ligera rotación) rr~o~ (F.) Sin campo ¿ Campo máximo (repulsión) Cuando se aplica e-a a los polos de un esta· tor, el campo magnético resultante alterna con la potencia e interactúa con los polos del rotor de tal manera que causa rotación del rotor SO· bre su eje. El rotor desarrolla una vuelta completa por cada ciclo de e-a que se aplique al estator Cuando SC' ernpiC'za a aplicar una corriC'nte alterna al estator electromagnético, en el instante T 0 no se origina rampo rnagnético entre los polos del estator, ya que la corriente es nula. Sin embargo, en el tien1po transcurrido entre T 0 y T 1 , se origina un carnpo que au1nenta según lo hace la corriente aplicada. El estator se pone en marcha y así da origen a polos magnéticos. Como los polos del 111ismo signo se re·pelen, el rotor es repelido primero por el ca1npo magnético. l,uego, como polos opuestos se atraen, ~l rotor continuará girando hasta que sus polos norte y sur queden frC'ntP a polos opuestos del estator. MOTORES DE 7-91 e-a funcionamiento ( cont.) ¡1 Si la polaridad de la corriente del estat6r no cambiara, el rotor quedaría sujeto en la posición indicada en la posición .B de la página 7-90. Sin ernbargo, como se usa c-a, la corriente del campo comienza a reducirse después del instante T.1 y el rotor continúa girando por inercia. En el instante T 2 , cuando la corriente aplicada vuelve al valor cero, el ca1npo rnagnético del estator también se nulifica; como se ilustra en C el rotor es impulsado por su propia inercia. Sin embargo, entre T 2 y TH, la alternación de potencia se establece en la dirección opuesta. La polaridad de los polos magnéticos del estator se invierte y el rotor es repelido nuevamente. El 'fotor gira en el mismo sentido que las manecillas del reloj hasta que lleg'a a la posición I), en donde nuevamente s·e mantendría estacionario por la fuerza de atracción del estator si la c-a no disminuyera e hiciera posible que la inercia lo irnpulsara más allá de la posición A; nuevamente en esta posición, la potencia de c-a suministrada al campo alterna otra vez para invertir el campo y el ciclo se repite para rnantener girando al rotor. Cabe notar que en A y en C el rotor está ligeran1ente rnás allá de las posiciones de flujo máximo de B y D. Esta ligera rotación producida por la inercia del rotor es importante debido a que hace posible que continúe la acción del rr1otor. Si el rotor estuviese exactamente en una posición paralela a la del campo de B y D, su rotación no sería posible debido a que la repulsión magnética sería igual en ambas direcciones de rotación; por lo tanto, el rotor no se movería en ninguna dirección. Esto significa que no hay seguridad de que el motor de e-a básico mostrado a continuación arranque por sí solo ..\demás, e·n la ilustración el 'rotor sólo gira en el mismo sentido que las manecillas del reloj porque inicialmente se desplazaba en esa dirección; si originalmente se estuviera desplazando en la otra dirección, entonces giraría en sentido contrario. Posiciones del r.otor y polaridades del estator en relación con la onda· senoidal de la corriente alterna Cero corriente To T1 1 1 1 1 1 1 . 1 1 PICO 1 IT0lrTI r[amJ IT~TI lffill]B IT~TI ¡ ¡: 7-92 MOTORES DE e-a rotación del campo del estator Las desventajas básicas del motor simple de e-a que se acaba de estudiar son que podría no ponerse en marcha por sí mismo y, si ló hiciera, tal vez no siguiera la dirección correcta. Ambos fenómenos dependen de la posición que torne el rotor cuando se empiece a aplicar la potencia. De hecho, este rotor tal vez no pueda siquiera arrancar independientemente de la posición en que se encontrara debido a que el campo solamente alterna en un sentido y el contrario lo hace tan rápidamente -60 veces por segundo- que el rotor tal vez no tenga suficiente tie1npo para seguirlo. Así, para poner en marcha el motor, sería necesario ha~ cerlo girar a mano en la dirección en que se desea que funcione hasta que adquiera suficiente rapidez para seguir al campo alterno . , ......... --7 , ... ...... --.. ~-- ,;:-- N ~ ~ (--=:;l~ S S '-'-···~-1 N L... - \:,.-=:¿--,,,¿~- - - - ~ - . L __ \ I 111....'.'] ....... /~ 1--c:::m / \'4--,t--! ... ..... , ; . -... (A) (B) ; ---;z. (C) ~-- /~-~\ t1f-~-~\ \• r,,I \ ..? / .., ...... , s __ e , . - - ~ - - (D) \ Puede hacerse que el rotor arranque por sí solo en la dirección derecha si se puede hacer que el campo del estator gire. El rotor se fijaría al flujo del campo por atracción y giraría jtinto con él (E) La mejor n1anera de superar esta desventaja es hacer que el campo magnético del estator gire en lugar de simplemente alternar. De esta manera, al girar el campo, sus polos giratorios atraerían los polos opuestos del rotor; el rotor quedaría sujeto en una posición por la atracción magnética y giraría con el campo. En los rnotores prácticos de c-a, se aplican diversos métodos para hacer que el campo del estator gire eléctricamente. En""motores monofásicos de c-a, el efe~to se produce dividiendo una fase y desplazando la potencia de e-a que llega al devanado del estator; en tanto que en rriotores polifásicos de c-a, las diferencias naturales de fas~, entre los diferentes voltajes producen el efecto rotatorio. MOTORES DE c..a 7-93 1 rotación del campo magnético ! ¡¡ La corriente alterna tiene algunas propiedades especiales que hacen posible aprovecharla ,para producir un campo magnético rotatorio en el estator de un motor de c-a. Se ha explicado previamente, que la corriente alterna tiene ciclos de ascenso y descenso y que estos ciclos siguen un patrón que se llama onda senoidal, o sinusoidal. Un ciclo sinusoidal completo de 360° se repite según la frecuencia nominal de c-a. Dos corrientes alternas diferentes con la misma frecuencia se pueden estar en fase o de/asadas. Las corrientes alternas defasadas se describen aún más en función de su diferencia relativa en ángulo de fase, en un instante determinado. Así, se puede decir que las corrientes están en fase cuando aumentan y disminuyen simultáneamente; o bien, que están de/asadas 180 grados entre sí, cuando una comienza a aurnentar de valor a partir de cero y, simultáneamente, la otra comienza a disminuir a partir de cero, Cuando las corrientes están defasadas 90 grados entre sí, una de ellas alcanza su rnáxirno valor cuando la otra está en cero. Si se divide la entrada de e-a en dos corrientes alternas defasadas en 90°, mediante un devanado de estator especialn1ente dispuesto en un rnotor de c-a, es posible producir alternadamente una serie de polos electromagnéticos que producen el efecto de un campo magnético rotatorio. Una onda senoidal de c-a representa 360 grados eléctricos El número de ciclos que ocurren en un intervalo de tiempo dado, recibe el nombre de frecuencia 1 segundo Una comparaclón de los voltajes de c-a disponibles simultáneamente, muestra que existen rel.aciones de fase entre señales de c-a 1 y 2 están 180° defasados. 1 Y 2 están 90° defasados I! 11 1¡ 1 7-94 MOTORES ·DE e-a principios de rotación del campo magnético Cuando se sabe c6mo pueden existir corrientes alternas con relaciones de fase diferentes entre sí, es 1nás fácil comprender la forma en que puede producirse un campo magnético en el estator de un motor de e-a. ObServe que, en la ilustración, en T 0 , la corriente alterna de la fase 1 se está alimentando a 16-s devanados verticales del estator, en tanto que la corriente alterna defasada en 90 grados (fase 2) alimenta a los devanados horizontales. En este instante del arranque, la fase 1 produce un campo magnético vertical máximo, en tanto que la .fase 2 no produce campo horizontal. W~S~® 1 1 : 1 1 1 1 1 1 1 : 1 1 : 1 1 1 1 I 1 1 1 1 1 1 2 1 -11 (PolosFASE hori.zonta!es) I1 1 ! Fase 1 (Polos verticales) I1 1 :-----'{,.. 1 ¡r, 1 ¡r, 1 1 Jr, 45'1 1 1 1 1 Al llegar al instante T 1 , la corriente fluye en los devanádos tanto vertical como horizontal y este flujo se produce entre polos adyacentes, como se ilustra en la figura. En T 2 , existen las condiciones exactamente opuestas a las iniciales. En este caso, la fase 2 produce el flujo máximo en el devanado horiwntal, en tanto que el flujo de la fase 1, del devanado vertical, es nulo. El efecto total es que el campo magnético que se inició en T O girará en sentido contrario al de las manecillas del reloj, de manera que en el instante T 2 el polo se encuentra en un plano que forma ángulo recto con el plano de T 0. MOTORES DE 7-95 e-a principios de rotación del campo magnético rotatorio Entre T.0 y T 2 , la intensidad del polo vertical inicial disminuye gradualn1ente, en tanto que la intensidad del polo horizontal aumenta. Entre T 2 y T.1 , el proceso continúa. Para T:,, la intensidad del polo horizontal ha disminuido mientras que la intensidad del polo vertical ha comenzado a aumentar nuevamente. Esta vez, el campo vertical está en una nueva dirección, lo cual explica el hecho de que la corriente alter_na esté aumentando en una nueva dirección. Para T 4 , el campo horizontal ha disminuido hasta cero, en tanto que el campo vertical ha ascendido al 1náximo en la nueva dirección. m~s~m 1 i 1 1 i 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 I 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 I 1 1 1~ 1 1 1~ ·------=+----~~>l"''--------=,-l-----~=* 180°1 Revisando la acción entre T 0 y T 4 como un proceso continuo, nótese que el polo magnético ha girado gradualmente hasta 180 grados. Entre T 4 y T 8 el proceso continúa en la misma dirección, hasta que en T 8 el polo magnético ha regresado a la fase original de T 0. Para un ciclo_ de corrierite alterna, el campo magnético ha girado 360 grados. Incidentalmente, la velocidad natural a la cual gira el campo magnético en el estator se llama velocidad síncrona. 7-96 MOTORES DE C•8 Puede crearse' un campo magnético rotatorio en el estator con potencia c~a monofásica, por división de Devanado de operación Interruptor centrífugo fase Devanado auxiliar (de arranque) la división de fases se puede lograr por medio de un devanado auxiliar de arranque construido en el estator. El devanado de arranque tiene una inductancia mucho. menor que el devanado de operación por lp que da menos desplazamiento de fase a la ·corriente de e-a aplicada a é-! de manera gua está· fuera de Linea de potencia monofásica fase con respecto a la corriente principal que se aplica al devanado de operación, Su.s can,. pos magnéticos pues, también están fuera de fase, de manera que crean virtualmente un campo rotatorio división de fase Como la potencia comercial que ordinariamente llega a los hogares es e-a monofásica, debe contarse con algún medio, ya sea en el circuito eléctrico del hogar o en el motol', para obtener dos fases provenientes de la potencia monofásica original, si __ se _d.e.se_a __ usar___para _pQ11e_r__en~ __ marcha y hace_r __ q_ut ful!_c_iQ~~ _!:!:!1: _mQ_tQr__de_ e--ª· El proceso de obtener dos fases en una se conoce como división de fase. Generalmente el medio para dividir e-a monofásica en dos fases se encuentra dentro del circuito del estator del motor de e-a. Una vez que se ha dividido apropiadamente la fase, se pueden usar las dos fases obtenidas para originar el campo magnético rotatorio. Un medio para dividir la fase es un devanado auxiliar especial montado en el estator que se llama devanado de arranque, para diferenciarlo del devanado de funcionamiento real del estator. En la mayor parte de los m'Otores de c-a de fase dividida, el devanado de arranque siive sólo para poner en marcha el n1otor. Tiene una alta resistencia y una baja r:eactancia inductiva, en tanto que el devanado de operación tiene baja resistencia y alta reactancia; los dos devanados tienen caracteristicas eléctricas diferentes. Cuando se empieza a aplicar potencia, ambos devanados se energizan. Debido a sus diferentes reactancias inductivas, el devanado de operación tiene Una corriente .gue está_A.t~?-sada con respéctO a la corriente del devanádo de --arranque, dando origé-n a una diferencia Qe fase entre una y o.!9,./ldealmente, la diferencia de fase debería ser de 90° pero en los motores prácticos, es mucho menor. Sin e1nbargo, los devanados producen campos defasados. Esto origina un campo magnético rotatorio en el estator, que aplica par al rotor, poniendo en marcha al motor. Una vez que el motor ha alcanzado aproximadamente el 80% de su velocidad -normal de funcionamiento, el rotor sigue las alternaciones del campo magnético originadas por el dC'vanado de funcionamiento. Para reducir al mínin10 las pérdidas de energía, el devanado de arranque se desconecta del circuito por 1nedio de un mecanismo lla1nado interruptor centrífugo, debido a que funciona por la fuerza centrífuga originada por las ·revoluciones del rotor. La dirección de un campo rotatorio de fase dividida puede cambiarse, invirtiendo las conexiones al devanado de arranque, lo cual invierte la dirección inicial del desplazamiento de fase; esto significa que el campo magnético general gira en la dirección opuesta. MOTORES DE 7-97 e-a arranque accionado por capacitancia Cuando se describió el ca1npo rotatorio de fase dividida, se hizo notar que la diferencia de fase entre los devanados de arranque y operación es mucho menor a 90 grados. El par de arranque que produce un motor con estator de fase dividida también es inferior al máximo que podría obtenerse con una diferencia de fase ideal de 90 gr'1:dos. Puede obtenerse un desplazamiento de fase más cercano a los 90 grados ideales si se utiliza un sistema de arranque por capacitar para originar un campo rotatorio en el estator. Este sistema es una modificación del sistema de fase dividida; un ~acitor de arranque de alto valor se conecta en serie con el deva~o d; a;~anque del estator para obtener un desplazamie~to de fase de aproximada1nente 90 grados para la corriente · de arranque. (1omo resultado, el par de arranque que resulta, aumenta considerablemente en· Í:elación con el sistema común de fase dividida. El devanado de arranque del estator con arranque por capacitor suele .!~!?--~-~- __una .resistencia· más_ b~~- y un número de y~~ltas___!!!.~Y9!.. que el tipo cOITiliD.-defisecTIVíJrda, de rnañeraque-e-s-más eficiente. En algunos motores de capacitür, el deva_!l_ado... -de -.arranque _con ____ c.apacitor....queda conect~~o -~~- ~l .circuitu_aun:~~spú_és del arra~_q~e, para obtener un. mejor ftincionamiento 'del motor. Sin embargo, en la mayor parte ele los m.otores comunes, el capacitar y el devanado de arranque se desconectan del circuito por medio de un interruptor centrífugo, como en el caso de un motor común de fase dividida. Un método sencillo para invertir la dirección de la rotación de un motor de capacitor es el mismo que se aplicó en el caso del motor de fase dividida; es decir, invertir las conexiones a las puntas del devanado de arranque. Devanado de operación Devanado auxiliar (arranque) Capacitor de arranque Interruptor cent~ífugo Línea de potencia de e-a monofásica En el motor de arranque por capacitar, el desplazamiento de fase en· tre los devanados de funcionamiento y de arranque se- aproxima al ideal de 90º debido a la acción del desplazamiento de fase del capacito-r 7-98 f~terruptor e-a MOTORES DE < Rotor de arranque +---, • Resorte '-,. Elementos centrífugos de contrapesos, que se abren p.or la fuerz-a centrífuga INTERRUPTOR CENTRIFUGO DEL TIPO DE. PESOS Contactos del interruptor Los interruptores centrífugos ge. neralmente tienen contactos normalmente cerrados y se ope- tidl---;;'\:--A:--1--+ ran por la acción rotatoria del motor. La fuerza centrifuga hace que los elementos__.fl.~_oper::aci.ón interruptor de arranque se desplacen radialmente hasta que los contactos del interrup- tor se abren. Los contactos permanecen abiertos hasta que el motor ha reducido considerablemente su velocidad o se para totalmente Eje rotatorio del motor INTERRUPTOR CENTRIFUGO DEL TIPO CONICO interruptor centrifugo Aunque se usan muchas variedades de interruptores centrífugos para controlar la conexión del devanado de arranque y capacitores de arranque, todos constan de dos partes básicas: un Qrazo de interruptor y un contacto de interruptor. Parte del interrupto[ centrífugo está montado sobre el rotor del motor, o el eje del rotor. La disposición Y el tipo de brazo y contactos específicos usado dependen de la aplicacic;Sn de que s~ trª'te. Al brazo del interruptor generalmente se le aplica {¡na caiga o peso de alguna manera y está dispuesto de modo que normalmente los contactos del interruptor se mantienen cerrados debido a la tensión de un resorte. Esto significa que, antes del arranque, el devanado de arranque y/ o el capacitor de arranque siempre están conectados. Al adquirir velocidad el motor, después qel arranque, la fue1-za centrífuga e.mpuja el brazo contrapesado· que a su vez vence la tensión del resorte y abre los contactos del interruptor para desconectar al devanado de arranque y el capacitor. Mientras el motor funciona, el interruptor permanece en la posición abierta; cuando se para el motor, los resortes hacen que el interruptor centrífugo vuelva a su posición original de arranque, reconectando al devanado de arranque y al capacitor. La figura representa dos tipos de interruptores centrífugos. De los dos, el cónico es el más común en el motor de los aparatos dornésticos. En cambio, el esférico se usa más en motores industriales grandes. MOTORES DE 7-99 c~a motor con espira de sombra Otra forma de producir el efecto de un campo magnético rotatorio es dividir cada polo del est3ttor de un ·motor ·monófásiCo simple de c-a en dos secciones, una de ellas rodeada con un conductor grueso de f:onexi6n en corto, por ejemplo una espira anular de cobre conectada:: en corto. Esta disposición de bobina de sombra, desplaza al eje de los polos sombread~s_, del eje de los polos principales/Cuando se aplica potencia al estator, el flujo en la parte principal del polo induce un voltaje en la bobina de sombra, que actúa corno devána:do secundario º·de un transformador. Corno la corriente en el devanado secundario de un transformador está defasada con respecto a la corriente del devanado primario (Vol. 3) la corriente en ,la bobina de sombra está defasada con respecto a la corriente del devanado del campo principal. Así pues, el flujo del polo de sombra está defasado con respecto al ffüj<,-de polo principal. P_<>r lo tanto, en un instante dado, el flujo de campo pasará entre las seccf~:r:i~sdel polo principal y luºego eintre 1a55e'i:Cimres del sombreado. En otro instante, el flujo entre los polos interactuará para producir un campo dis~ torsionado que siga un patrón rotatorio. Como el campo no sigue una rotación suave de 360 grados generalmente se usan polos envolventes para hacer más efectivo el patrón de flujo cambiante. Campo principal - Flujo max1mo, Campo de sombra - Sin Flujo Campo principal - Menos flujo; Campo de sombra - Flujo ligero Un polo de sombra agregado a cada polo principal hará que se produzca otro campo defasado, debido a la inducción del transformador Bobina de sombra;¡ Campos principal y de sombra, flujo igual Campo principal - Poco flujo; Campo de sombra - Más flujo Los campos defasados interactúan para proaucir un campo general dl'storsionado, que gira. Las cuatro partes de esta ilustración muestl'an sólo aproximadamente la mi· tad del ciclo de entrada de c:-a Los motores de polos de sombra ·se pueden construir de modo que giren en el mismo sentido que las manecillas del reloj o en sentido contrario. Eso se controla por la posición de la bobina de sombreado. Además, estos motores se pueden construir para que sean reversibles, poniendo en cada pieza polar un par de bobinas de sombra. Una u otra del par se conecta por medio de un interruptor externo, para determinar la dirección de rotación. 7-100 MOTORES DE Cma motor de e-a bifásica Al estudiar los métodos de fase dividida y de arranque por capacitor para producir un ca,n1po rotatorio en el estator, se dijo que el objetivo del sistema era obtener dos corrientes alternas defasadas en 90 grados dentro del circuito del estator, comenzando con la fuente de energía original monofásica de alimentación don1éstica. Si en lugar de tener potencia monofásica de e-a se dispusiera de potencia bifásica de e-a defasada en 90 grados, sería innecesario dotar al estator con los elementos para la división de fase. En lugar de ello, podría disponerse el estator corno se ilustra en la figun;t, con una fase de e-a aplicada separadamente a cada uno de ambos pares de devanados de estator, lo cual equivale a tener la división de fase en. la estación generadora antes de suministrarle potencia al motor. Fase 1 FASE 2 Potencia e-a bifásica creada fuera del estator mismo, que_ se pueda aplicar directamente al estator para generar un calllpo magnético rotatorio Además, _como la diferencia de fase está controlada perfectamente en 90 grados con una fuente generadora de potencia para cada línea, .no sólo es posible usa.r la potencia bifásica para poner en marcha al motor, sino también para hacerlo funcionar. El funcionamiento es deficiente, ya que no hay pérdidas en un capacitar o como resultado de un desplazan1iento · de fase inferior a los 90 grados ideales. El motor bifásico de c-a- tiene un buen par de arranque y buen par de funcionamiento. Como nota histórica interesante, Nikola Tesla, que inventó el motor de inducción de e-a, concibió y construyó su primer motor para que fuese impulsado con energía bifásica de e-a. MOTORES DE 7-101 e-a motor trifásico :E-lasta ahora se han estudiado los campos rotatorios de estator producidos a partir de potencia ·monÓfásica y bifásica de c-a. La potencia monofáSica_ de c-a está en una categoría propia; pero la potencia bifásica sólo pertenece_ a una categoría más amplia de potencias polifási.cas ( de 1nás de una fase) . Las compañías de electricidad normalmente generan y transmiten potencia de c-a trifásica. La potencia de c-a monofásic·a para el hogar se obtiene de una fase de las líneas trifásicas de potencia de c-a. Los motores trifásicos. son con1unes en la industria debido a que las compañías de electricidad suministran líneas de potencia trifásica de c-a a los usuarios industriales, cuando éstos lo solicitan. El origen de un can1po de estator rotatorio que consuma potencia trifásica es similar ai" principio del sistema de fase dividida o bifásico. En el sistema trifásico, se genera un campo magnéti.co rotatorio en tres fases, en lugar de dos_. 'En la ilustración, las tres fases de corriente alterna están desplazadas 120 grados entre sí. Cada una de tllas alimenta a uno de tres pares de polos separados. En la primera posición, la fase 1 tiene la magnitud máxin1a, aplicando el campo ent.re el polo 1 y el polo 4. En la segunda posición, la fase 2 tiene la mayor magnitud y rige el campo entre los polos 2 y 5. En la tercera posición, la fase 3 tiene la máxi1na 1nagnitud y rige el campo de los polos 3 y 6. El sentido de la rotación del campo en un motor trifásico puede ca1nbiarse invirtiendo dos puntas cualesquiera del estator, lo cual desplaza las fases de 111anera (]Ue el campo magnético gire en dirección opuesta. I' ¡ ¡1 1 I' I, 1: I' 1 i ' 7-102 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resunwn D Como la mayor parte de la poten:::ia comercial es e-a, los motores que consumen este tipo de corriente son más fáciles de usar que los motores de e-e, D El motor básico de e-a dotado de un imán permanente que sigue las alternaciones de un campo producidas por Ja e-a, presenta díficultades para arrancar, puede no funciOnar en la dirección adecuada, o bien lo hace en forma irregular D Un motor práctico de e-a tiene un campo magnético rotatorio que lleva consigo la armadura de imán permanente. O La velocidad a la cual giro el campo se llama velocidad slncrona. O Un método sencillo para producir un campo rotatorio es el de dividir en fases, lo cual se puede hacer con e-a" monofásica de dos devanados, uno de los cuales produce más corriente inductiva que el otro; o bien, uno de los devanados puede ser alimentado por un capacitar para dar un desplazamiento de fase. D También se pueden usar polos de sombra para orl· ginar campos interactuantes que, producen la rotación. D También se puede usar potencia de entrada bifásica para energizar dos devanados que hagan girar el campo, o bien aplicarse potencia trifásica a tres devanados para obtener rotación. O Los motores polifásicos de c-a son comunes en aplicaciones industriales. D Con frecuencia, ios motores de fase dividida constan de dos devanados sólo para arrancar el motor. Se usa un devanado de arranque con uno de funcionamiento hasta que el motor. alcanza una buena velocidad en lo dirección correcta. Luego, un interruptor centrífugo desconecta el devanado de arranque. preguntas de re paso 1. En el motor básico de e-a, ¿ qué pos1c1on ha de tener el rotor para evitar que el motor se ponga en marcha? 2. ¿ Por qué el motor básico puede girar en cualquier dirección? 3. ¿ Qué clase de campo es necesario para que sea práctico un motor? 4. En el motor de capacitar, uno de los devanados conduce corriente capacitiva y el otro conduce corriente 5. En un motor de fase dividida que no tiene capacitar, ¿ qué clase de corriente conduce cada devanado? 6. ¿ Por qué es mejor el motor de capacitar que el motor simple de fase dividida y dos devanados? 7. ¿ Cuáles son las posiciones relativas de los devanados de campo en los motores de fase dividida y en los bifásicos? 8. ¿ Cómo están colocados los devanados de un motor trifásico? 9. ¿ Cómo funciona el motor con espira de sombra? l O. ¿ C6mo funciona el interruptor centrífugo? 7-103 VELOCIDAD SINCRÓNICA velocidad sincrónica en el estator bipolar Cuando se estudió el princ1p10 del campo magnético rotatorio, se explicó que la velocidad natural de rotación del campo magnético del estator se llama velocidad síncrona o velocidad sincrónica. Como el rotor sigue esta rotación en el campo magnético del estator, es obvio que la velocidad que puede alcanzar el motor estará muy relacionada con la velocidad natural o sincrónica, a la cual gira el campo. A su vez, la velocidad síncrona depende de la frecuencia de la corriente alterna aplicada y del número de polos que tenga el cstator. Estator de dos fases, dos polos Fase 2 Los estatores de una fase, dos fases y tres fases cubiertos hasta este punto, se clasifican todos como estatores de dos polos debido a que existe un par de .polos N-S principales para cada fase de potencia aplicada. -Corno resultado, la velocidad sincrónica del campo, magnético de todos estos estatores, es la misma Todos los estatores de motores que se han estudiado hasta ahora se clasifican como estatores de dos polos debido a que, por definición, en cada uno de ellos, los lados opuestos de una bobina de estator que forman un polo norte y un polo sur, o sea un conjunto de dos p~los, están a 180 grados físicos entre sí.· En estos motores sólo hay dos polos principales. En realidad, los otros sólo son polos auxiliares que sirven para producir un desplazamiento de fase para un campo rotatorio. Además, el campo completa una revolución cada vez que la polaridad de los polos principales tiene una alternación completa. En realidad, se puede determinar el número de polos principales .en un motor contando el número de polos efectivos y dividielldo ese nl1n1ero entre el número de fases usadas. Por lo tanto, un motor de cuatro polos y dos fases, en realidad es un motor de do~ polos, como también lo será un motor de seis polos y tres fases. 7-104 VELOCIDAD SINCRÓNICA velocidad sincrónica en el estator bipolar ( cont.) Al recorrer un ciclo de e-a, el campo en el plano principal de un motor bipolar se invierte, en efecto, una vez y luego regresa a su estado original, lo cual significa que en el tiempo de un ciclo de e-a, el campo magnético del estator habrá efectuado una revoluci6n completa. Considerando que se aplica una entrada e-a de 60 ciclos por segundo, puede decirse que la velocidad síncrona es de 60 revoluciones por _segundo. Como las velocidades de los motores suelen indicarse, en revoluciones por minuto, se multiplicará 60 revoluciones por segundo por 60 segundos de un minuto para obtener 3,600 revoluciones por minuto. Esto se puede expresar mediante una ecuación general: Velocidad síncrona frecueNcia e-a ( cps) X 120 _ (rpm) - número de polos/nómero de fases Si se supone que la frecuencia de la c-a aplicada es la misma para todos los estatores de motores de c-a que se han estudiado hasta ahora y se sabe que, por definición se estudiaban estatores de dos polos, cabe concluir que todos sus campos funcionan a la misrna velocidad síncrona de 3,600 rpm. La velocidad que puede alcanzar un motor de c-a depende de la velo· cidad del rotor Puesto que el rotor sigue la rotación del campo magnético del estator, su veloci·. dad depende del campo magnético ro· tatorio LJ Número de polos ]~[ n Número { ~ses La velocidad natural de rotación -del campo, o velocidad síncrona, depende de la frecuencia de la c-a aplicada, el número de fases y el número de polos r¡<;:,., (A\ IX\ í\)(/W\)( ,e------>recuencia-----~ 7-105 VELOCIDAD SINCRÓNICA velocidad sincrónica en un estator de cuatro _polos Los motores de c-a también pueden hacerse con más de dos polos principales. Cuando se usan más de dos polos principales, los campos pueden intensificarse y hacerse girar más suavemente para obtener un mejór funcionamiento, El estator de cuatro polos está devanado de manera que los lados opuesto~ de una bobina, que forman un conjunto complementario de polos norte y sur, están separados 90 grados físicos. Esto significa que los efectos del estator de 4 polos también influyen en los planos existentes entre polos adyacentes, Los estatores de cuatro polos tienen sus piezas polares c11mplementarias a 90º de distancia Campo magnético Potencia e-a monofásica Debido a que las piezas polares complementarias están separadas 90°, et campo magnético rotatorio necesita del doble de tiempo para girar alrededor del estator, de lo que necesita en un estator de dos polos. La velocidad del campo rotatorio en el estator de cuatro polos es, en consecuencia, la mitad de un estator de dos polos En el estator de dos polos, con cada alternación de e-a, el campo magnético realiza una revolución completa, de 360 grados. Por lo contrario, en el estator de 4 polos, al final de una onda sinusoidal de c-a de 360 grados, el campo gira sólo J 80 grados, lo cual significa que en rnotores con esta.ter de 4 polos, la velocidad síncrona es la mitad de la de un motor de dos polos, o sean 1,800 rpm. Substituyendo la fórmula anterior, se puede demostrar lo siguiente: frecuencia e-a (cps) X 120 Velocidad síncrona ( rpm) = número de polos/número de fases 188 = 60 X 120 4 I)e la rnisrna rnanera, es posible calcular la velocidad síncrona del carnpo magnético rotatorio de motores con cualquier número de polos principales. 7-106 MOTORES SINCRÓNICOS El alternador y el motor síncrono se pueden considerar como opuestos iguales. Son difíciles de distinguir físicamente Anillos deslizantes Estator Rotor El motor síncrono se puede usar como alternador y· viceversa. Esto establece un paralelo con el uso de un motor de e-e como generador o del generador como motor motores síncronos Según se ha estudiado, es posible que un generador de c.1c funcione como motor de e-e y Viceversa. Cuando un generador de e-a o alternador es impulsado por energía eléctrica, también produce potencia· rnecánica. En estas condiciones, el alternador funciona como motor síncrono. El motor síncrono obtiene su nombre de la expresión uelocidad síncrona., con la cual se ha descrito la velocidad natural del campo magnético rotatorio del- estator. En el motor síncrono se produce un ca111po magnético rotatorio y se usa de manera que reaccione con un campo especialn1ente originado en.el rotor. De hecho, en el efecto de motor que resulta, el rotor se fija sincrónicamente con el can1po rotatorio del estator y es a,rrastrado a la velocidad síncrona del campo magnético rotatorio. Según se ha explicado en el estudio del campo magnético rotatorio, la velocidad de rotación está controlada estrictamente por la frecuencia de la potencia de. c-a aplicada y el número de polos principales. Como la frecuencia de la potencia la regulan las compañías proveedoras· de energía eléctrica, los motores síncronos tienden a mantener su velocidad con un alto grado de precisión. Por esta ·razón, los motores síncronos tienen aplicaciones importantes en relojes eléctricos y otros dispositivos de control de tien1po. MOTORES SINCRÓNICOS 7-107 el motor síncrono básico l' En la figu.ra aparece un motor síncrono básíco del tipo que puede encontrarse en un reloj eléctrico. Según se notará, el estator incluye polos de sombra para tener la seguridad de que se origine un campo magnético rotatorio. El rotor, ilustrado es un trozo de hierro dulce e;n el cual el campo rotatorio del estator induce magnéticamenté' polos de polaridad opuesta. Como resultado, se establece una fuerza de atracción magnética entre los polos correspondientes norte y sur del campo rotatorio y los polos inducidos en el rotor, respectivan1ente. Al girar el campo del e.<;tator, el rotor es "arrastrado" a esta velocidad síncrona. Cuando se aplica una carga ligera en el rotor, corno por ejemplo las manecillas de un reloj, el rotor puede desinCronizarse instantánean1ente del campo rotatorio pero volverá a seguir la rotación del campo del rotor, conservando la nüsma velocidad mientras no haya cambio en la carga. l il 11 1 ·,i El rotor de hierro dulce se magnetiza por las lineas de flujo del impo f En el motor síncrono básico, el rotor está fijo en posición por la fuérza atractiva del campo del estator y gira con la velocidad sincrónica correspondiente al campo magnético rotatorio del estator Fuente de C·H En un motor simple como el de la figura, la magnitud real de los polos inducidos en el rotor es pequeña y sólo tiene una débil interacción con el carnpo rotatorio del estator. Como resultado, el motoI' no produce el par suficiente para ponerse en marcha por sí solo. Los motores de este tipo .que se usan en relojes eléctricos, por lo general se ponen en marcha n1anualnicnte. De hecho, el usuario aplica un ligero par al rotor para venCer la inercia. Una vez que ha arrancado en esta forma, el motor empieza a producir el par suficiente para n1antener su funcionamiento. Existen motores síncronos usados en relojes eléctricos y otros dispositivos de control de tiempo y que se ponen en marcha, por sí misn1os. Estos motores utilizan los llamados devanados amortiguadores en su rotor, con lo cual se produce un aumento efectivo en la inducción magnética entre el estator y el rotor, lo que hace aumentar la interacción estator~rotor en el punto donde se produce sllficiente par para poner en marcha el Illotor. ' ¡ 1: 1 l j¡ ¡¡ f J, lI' l ¡1 1/ ,1 1 1 1 1 7-108 MOTORES SINCRÓNiCOS motor síncrono trifásico Aunque el motor síncrono y el alternador son opuestos e iguales, el motor síncrono básico en el reloj eléctrico que se acaba de describir casi no tiene ninguna Een1ejanza con el alternador estudiado en el volumen 6. El motor del reloj eléctrico corresponde a una clase especial de motores síncronos fraccionales, que funcionan generalmente con potencia monofásica de e-a. En realidad, el motor síncrono que se asemeja al alternador suele ser un motor grande con rotor devanado y anillos deslizantes, similares a los descritos. para el alternador. Adel11á.s, estos motores generalmente funcionan con potencia trifásica. En el motor síncrono trifásico, se aplica e-a polifásica al estator para producir el campo magnético rotatorio necesario en la forma estudiada anteriormente. Si se suministra entonces c-c como voltaje de excitación al devanado del rotor como en el alternador, se hace evidente que hay una diferencia muy importante entre el motor síncrono básico rnonofá'sico de los relojes eléctricos y el motor síncrono trifásico. El rotor de este último origina sus propios polos magnéticos intensos a partir del voltaje separado de excitación continua. Entonces, los polos rotatorios de campo del estator atraen con gran fuerza a los polos del rotor y éste se fija rígidamente a la posición en que gira con sincronismo exacto con el campo rotatorio, o sea, a la velocidad síncrona del motor. La polaridad del rotor es fija, en tanto que 1.a polaridad del estator alterna al girar. Así pues, al ponerse en marcha, si el rotor se acerca primero a una fuerza de atracción (polo opuesto), tenderá a moverse en una dirección; pero un instante después, se aproximará a una fuerza de repulsión ( polo .ig,11al) que tiende a impulsarlo en otra dirección. El efecto neto es que e1 motor síncrono trifásico se mantiene en reposo. ;\sí pues, como en el cas<? del motor síncrono monofásico básico, el motor síncrono trifásico no produce par cuando se e1npieza a aplicar potencia y, en consecuenc1a, no se pone en marcha por sí solo. Rotación del campo magnético del estator La polaridad del motor permanece fija El par de arránque de un motor síncrono trifásico es cero debi· do a que por cada tendencia del campo magnético rotatorio del estator" para arrastrar consigo al rotor, existe una fuerza de atracción que tiende a tirar del rotor en la dirección opuesta MOTORES SINCRÓNICOS 7-109 arranque del motor síncrono trifásico El motor síncrono trifásico no se pone en marcha por sí solo. Por lo tanto, estos motores deben disponer de algún mecanismo de marcha o algún sistema específico en su diseño, En el motor monofásico síncrono de reloj, donde existía el mismo problema, el motor podía ponerse en marcha dándole al rotor un ligero impulso con la mano, o bien instalando devanados amortiguadores en el rotor. En el caso del motor síncrono trifásico, el problema es similar. Naturalmente, como el motor síncrono trifásico es un dispositivo potente y pesado, no es viable ponerlo en marcha a mano. En cambio, se usa un sistema práctico por medio de otro motor, ya sea de c-a o de c-c, para impulsar al rotor del gran motor síncrono hasta aproximadan1ente 90% de su velocidad síncrona. Entonces, se desconecta el motor de arranque, el rotor queda fijo al campo magnético rotatorio del estator y el motor continúa produciendo par de funcionamiento, de modo que trabaja a la velocidad sincrónica. j¡ 1 1! 11 ! I' 11 1: i' Los motores síncronos con frecuencia se arrancan por medio de un motor excitador especial provisto para ese objeto Los motores síncronos también se pueden hacer autoarrancables, proveyéndolos de un devanado amorti· guador sobre el rotor devanado .ordinario !I En un segundo sistema de arranque de motores sincron1cos trifásicos se coloca un devanado amortiguador sobre los devanados del rotor. El devanado amortiguador hace posible la marcha inductiva. Este concepto se explicará posteriormente con mayor detenimiento cuando se estudien los motores de inducción. Cuando un motor se pone en marcha por este método, se elimina primero la excitación· de c-c, Cuando el motor síncrono se aproxima a la velocidad de funcionamiento, el devanado de c-c es excitado y el rotor se fija al campo magnético rotatorio. ¡¡ 11 1 1 1 7-110 MOTORES SINCRÓNICOS o Fuente de e-a Fuente de e-a Fuente de e-a o T El sistema inductivo formado cuando se usan muchos motores y transformadores en la misma linea, de un factor de potencia pobre. Al agregar capacitancia a la línea en la forma de un motor síncrono sobreexcitado, el factor de potencia se corrige y se cuenta con potencia mecánica además el motor síncrono usado como capacitor Una característica muy especial hace útiles a los motores síncronos en aplicaciones industriales que requieren numerosos motores de inducción. Si se alimenta más corriente continua que Ia que necesita el campo de un motor síncrono, se dice que el motor está sobreexcitado y toma una corriente adelantada en fase de la línea de alimentación, igual que lo haría un capacitor conectado a la línea en un circuito resistivo. Cuando se usan muchos transformadores y motores de inducción -por ejemplo, en plantas industriales grandes~ las corrientes que toman tienden a atrasarse con la tensión impresa, lo cual es corr1ún en los circuitos inductivos. Cuanto mayor sea el atraso, más deficiente será el factor de potencia. Así pues, la potencia derivada de las líneas de alimentación no está efectuando el trabajo requerido. Puede mejorarse el factor. de potencia aumentando capacitancia a los circuitos de carga. Así se vuelve práctico substituir los motores de inducción en algunas de las maquinarias de plantas con motores síncronos, lo cual ayuda a tener mejor par de potencia, al misÍno tiempo que se obtiene potencia mecánica útil. Con frecuencia se dice que cuando se usa un motor síncrono en esta forma, el motor funciona como capacitar síncrono. MOTORES SINCRÓNICOS 7-111 estructura Prácticamente no existen diferencias estructurales entre un motor síncrono y un alternador. Por lo tanto, el motor síncrono tendrá un estator y un rotor provisto con un dispositivo de anillos deslizantes y escobillas, lo mismo que el alternador. La estructura del rotor depende generalmente de lo pesada que sea una carga para el motor y la velocidad a que deba trabajar. La mayor parte de los motores síncronos están construidos para funcionar a velocidades bajas y moderadas. Estos rotores tienen polos salientes o pr,atuberantes, devanados sobre núcleos sujetos con pernos a una araña anular de acero fundido, con buenas propiedades magnéticas. Los motores diseñados para dar servicio a velocidad más alta tienen sus núcleos insertados en ranuras de cola de milano y sujetos rígidamente a la araña anular, generalmente hecha de acero laminado,. En todos los motores, los anillos de fijación de la araña generalmente son extrapesados, con objeto de que el diseño sea adecuado para vencer la inercia y asegurar que la marcha sea lo más fácil posible. El rotor de un motor síncrono tiene polos salientes o proyecff tantcs. Es comparable al rotor del alternador Polos salientes Anillos rozantes Devanados amortiguadores ROTOR En los motores síncronos con devanados amortiguadores para la marcha, las caras de los polos están ranuradas para alojar las barras de cobre de la estructura amortiguadora. Ambos extremos de las barras alojadas en las ranuras están conectadas en corto circuito, por medio de un anillo conductor. Los devanados del rotor generalmente están hechos de alambre de cobre devanado en cada uno de los núcleos, de manera que el alambre desnudo está expuesto al aire para ..facilitar el enfriamiento de la estruc~ tura. En motores muy grandes, las bobinas están hechas de cintas de cobre, devanadas sobre una arista y asbesto u otro material resistente al calor, o bien se utiliza para aislar cada espira. 7-112 MOTORES SINCRÓNICOS estructura (cont.) El estator de motor síncrono generalmente consta de la cubierta de acero soldado o hierro fundido que sostiene un anillo ranurado de acero dulce laminado. Las laminaciones se aíslan entre sí y las ranuras en ellas se alínean mediante material de fibra córnea, Las bobinas del devanado del estator se alojan en las ranuras alineadas abiertas del anillo de acero. Todas las bobinas están aisladas individualmente y son semejantes e intercambiables. Con este tipo de estructura es fácil quitar e instalar nuevas bobinas cuando se necesitan algunas reparaciones. El estator incluye bloques espaciadores que constituyen un dueto de aire radial de extremo abierto en la estructura a través del cual puede circular el aire de enfriamiento. ESTATOR la estructura del estator de un motor sincrono es similar a la del estator del alternador. El estator tiene devanados distribuidos, de manera que sus polos s.on indistinguibles Los polos magnéticos en el estator son indistinguibles debido a que no se usan piezas polares, como en el rotor. Téngase presente que las polaridades magnéticas del estator giran para producir un campo rotatorio. Los polos se producen en cualquier instante en las bobinas que conducen la corriente apropiada y, como las fases de corriente difieren en las bobinas) los polos se desplazan de una bobina a otra para seguir la elevación y la caída de la fase de una bobina a otra Así pues, se dice que el estator tiene polos distribuidos. RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO 7-113 ¡ resumen D La vetocidad natural o lo cual gira el campo magnético de un estator se conoce como velocidad síncrona del motor. D La velocidad síncrona depende de la frecuencia de la potencia aplicada y del número de polos principales en el motor: Velocidad sfncrono {rpm) = 1 frecuencia c-u {cps) X 120 1 número de polos/número de fases D Un motor de dos polos que funciona con potencia crona de 3,600 rpm. 1D Un motor de cuatro polos tiene una velocidad síncrona de 1,800 rpm. D Un rotor fijo al campo rotatorio de manera que trabaja ji a 60 cps tiene una velocidad sínimpulsado por potencia a 60 cps motar de c-a que funciona con el exactamente a velocldad síncrona. ¡! :1 ,O El reloj eléctrico tiene un motor síncrono con rotor de hierro dulce magnetizado por el flujo del campo de manera que el rotor se enlaza al flujo rotatorio. O Los motores síncronas trifásicas Industriales de mayor tamaño consumen corriente continuo de excitación para magnetizar el rotor de manera que se produzca mayor atracción magnética y par más alto. D Los motores síncronos no se ponen en ~archa por sí mismos naturalmente. D Los motores monofásicos más pequeños pueden P?nerse en marcho manualmente, construirse con devanados amortiguadores en su rotor paro que se pongan en marcha por sí mismos. D El motor industrial trifásico mayor de tamaño se puede también construir con devanados amortiguadores pero o menudo se usa un motor de c-c auxiliar para impulsar al motor síncrono a su velocidad normal. O Los motores síncronos mayores pueden funcionar como capacitares síncronos poro mejorar el factor de potencia de una planta. 1 ¡] 1 1 ., ! preguntas de re paso 1. Definir un motor síncrono. 2. El motor trifásico básico tiene seis polos salientes. ¿ Cuál será su velocidad ¡1 1 síncrona con alimentación de potencia a 60 cps? 3. El motor básico de fase dividida tiene 4 polos protuberantes. ¿ A qué velocidad girará con alimentación de · potencia a 60 cps? 4. Si un motor síncrono tiene cuatro polos de sombra, ¿ a qué velocidad girará su rotor? 5. ¿ Por qué el rotor del motor síncrona monofásico simple está hecho de hierro dulce? 6. ¿ Por qué se usa corriente para magnetizar los rotores en los motores síncronos más grandes? 1: 'I ¡: 1 11 I' 1 11 7. ¿ Cómo se diseñaría un motor síncrono para que se ponga en marcha por si solo? 8. ¿ Cómo puede hacerse que un motor síncrono mejore el factor de potencia de una planta? 9. Un motor síncrono trifásico se asemeja a un 10. ¿Qué son polos distribuidos? ¡: 11 1,! 1 7-114 MOTORES DE INDUCCIÓN el motor de inducción .,\l estudiar el n1otor básico monofásico síncrono del reloj, se explicó que el rotor se rr1agnetiza debido a la inducción magnética de los polos de can1po. Esto se ha estudiado en el volun1en 1. Un imán temporal débil, colocado en un flujo magnético, tiene sus moléculas orientadas de manera que el 1netal se 111agnetiza. Los motores síncronos usan la inducción magnética para magnetizar sus rotores Las líneas del flujo del campo orientan a las moléculas magnéticas en el rotor de hierro dulce Los motores de inducción usan la induc- ción electromagnética para magnetizar sus rotores El estator actúa como el devanado primario de un transformador y el rotor actúa como et secundario El motor de inducción es similar al motor síncrono en el sentido de que depende del campo 1nagnético para funcionar. Sin ernbargo, ésta es toda la semejanza. El motor de inducción no depende de la inducción magnética, sino que funciona a base de inducción electromagnética. El estator y el rotor hacen las veces de los devanados primario y secundario de un transfor1nador. El campo magnético rotatorio del estator induce corrientes elevadas en el rotor y éstas a su vez producen sus propios campos 1nagnéticos, que interactúan con el carr1po principal para hacer girar al rotor. Como el motor síncrono simple funciona por inducción magnética., el ca1npo del rotor es débil. Pero, debido a que el motor de inducción funciona por inducción electromagnética, el campo del rotor es intenso. Por lo tanto, el motor de inducción puede ponerse en rnarcha por sí solo y producir suficiente par sin anillos deslizantes, conrnutadores o escobillas. I,a única potencia alimentada al rotor es producida por la inducción electromagnética procedente del estator. 7-115 MOTORES DE INDUCCIÓN estructura En el motor de inducción, como en el síncrono, la parte estacionaria recibe el nombre de estator y la parte rotatoria se llama rotor. El estator de los motores de inducción es la única parte a la cual se aplica potencia. Los diversos estatores que se han estudiado al analizar la producción de un campo magnético rotatorio, se usan también en los motores de induc~ ción. En efecto, los rnotores de inducción suelen recibir su nornbre según la forma en que se origina el campo magnético rotatorio del estator. Por lo tanto, se oye hablar de motores de espira de sombra, fase dividida, arranque por capacitar, y polifásicos de inducción. _ 1 Interruptor centrífugo Conjunto del rotor ri)'ª: ' I¡ j! 1: 1: Conjunto del estator Cabezal (extremo de la polea) Empaque del aceite Mesa de Jt~ Interruptor de desconexión En el motor de inducción c-a, generalmente no se tienen conexiones eléctricas al rotor por medio de carbones como en los motores síncronos y c-c. Por lo tanto, este motor da servicios más prolongados sin problemas y es el motor e-e que más se usa Aunque se han estudiado los estatores de dos polos, cuatro polos, etc., no siempre es fácil contar los polos de un motor. En lugar de los polos fácilmente distinguibles salientes (protuberantes) que se mencionaron para ilustrar los estatores, muchos motores de inducción tienen en su estator devanados distribuidos simHares al tipo descrito para motores sín~ cronos, lo cual significa que si se observan los devanados del estator de algunos motores de inducción, no se podrán contar los polos. Es necesario pues, confiar- en los datos del ·fabricante, inipresos en la placa del motor, para obtener esta información, 1, " 1 7-116 MOTORES DE INDÚCCIÓN estructura (cont.) El rotor más simple y que se usa n1ás en los motores de inducción es el llamado rotor de. jaula de ardilla, al cual debe su nombre el motor de inducción de jaula de ardilla. El rotor de jaula de ardilla consta de un núcleo de hierro laminado y ranurado longitudinalmente en toda su periferia. En estas ranuras se colocan conductores sólidos de cobre, aluminio u otro material, los cuales se a justan a presión. En ambos extremos del rotor se observan anillos de corto circuito soldados o unidos a las barras para formar una estructura sólida. Las barras de corto circuito, debido a su muy baja resistencia respecto al núcleo, no necesitan estar especialmente aisladas de él. En algunos rotores, las barras y anillos extremos están fundidos corno una estructura integral única que se coloca en el núcleo. En realidad, los elementos en corto circuito constituyen espiras de corto circuito, por las cuales circulan altas corrientes producidas por el flujo del campo. Construcdón de un rotor jaula de ardilla Laminaciones que forman el núcleo Barras de cobre o aluminio Anillo extremo para conexión en corto Anillo extremo de cobre El rotor jaula de ardilla usado en los motores de inducción e-a es extremadamente simple en construcción cuando se compara, por ejemplo, con la armadura de un motor c-c, con todas sus disposiciones y complicaciones de devanado En comparación con el rotor de devanado cornplicado de motor síncrono o la armadura del 1notor de e-e, el rotor de jaula de ardilla es relativamente sencillo. Es fácil de fabricar y prácticamente no ocasiona problemas de servicio. En un motor de inducción jaula de ardilla ya armado, la periferia del rotor está separada del estator por un entrehierro rnuy pequeño. En efecto, la anchura d~l entrehierro no es rr1ayor que lo necesario para permitir el movimiento del · rotor. Con esto se asegura que se obtendrá la inducción electromagnética más intensa posible. MOTORES DE INDUCCIÓN 7-117 funcionamiento Se ha estudiado cómo se puede producir un campo 111agnético rotatorio en un estator y se sabe ya algo acerca del rotor de jaula de ardilla. Por lo tanto, ya se puede estudiar el funcionamiento básico del motor de inducción, Campo magnético del estator Cuando el campo magnético asociado con la corriente in· ducída en el rotor interactúa con el camp.o rotatori_o .del estato-r, se produce mov1m1en· to Campo magnético o corriente inducida en las barras del rotor de jaula de ardilla 11 11 Movimiento resultante de la interacción de lQs dos campos li 1 ¡1 j, Fuerzas tangenciales individuales en las barras de la jaula de ardilla 1: i 1' ,¡ i il ji El par producido por la suma de las fuerzas tangenciales individuales ¡i ¡/ 'I 1 Cuando se aplica potencia al estator de un motor práctico de inducción, se origina un ca1npo magnético rotatorio por cualquiera de los medios que se han estudiado. Al empezar la rotación del campo, las líneas de flujo cortan las espiras en corto circuito, las cuales están incrustadas alrededor de la superficie cilíndrica del rotor de jaula de ardilla y genera voltajes en ellas por inducción electroma.gnética. Debido a que estas espiras son cortos circuitos con resistencia muy baja, .los voltajes inducidos hacen circular altas corrientes en las barras del rotor. Entonces, las corrientes circulantes en el rotor producen sus propios campos magnéticos intensos. Estos campos locales de flujo de rotor producen sus propios polos magnéticos, que serán atraídos a] campo rotatorio. Así pues, el rotor gira siguiendo al campo principal. 1 1, [! .1 l,,i 7-118 MOTORES DE INDUCCIÓN El rotor gira más lentamente-que el campo Para que el motor de inducción trabaje, el rotor debe deslizarse y girar a una velocidad ligera- mente menor que la del campo rotatorio. Si no tuviese deslizamiento y girara en la misma ve· locidad que el campo, no cortaría líneas de flujo, no habrla in- ducción y el rotor perdería su flujo. Si esto sucediera, el rotor tendería a girar más lentamente para producir el deslizamiento necesario para trabajar fem inducida cuando el conductor corta líñeas de fuerza deslizamiento Ya se ha explicado cómo, por medio de la inducción, el movimiento rotatorio, producido eléctricamente, del campo magnético del estator ha originado la rotación mecánica del rotor, la cual sigue la misrna dirección que el campo· del estator. Si no existiera carga en el motor, ni fricción o resistencia al movimiento, cabría pensar que la velocidad del motor_ ascendería a la velocidad síncrona del campo magnético rotatorio. Sin embargo, si el rotor girara exactamente a esa velocidad 1 no existiría diferencia relativa de movimiento entre campo y rotor, las barras de cobre en el rotor n.o cortarían el flujo del campo y tampoco habría corriente inducida en el rotor. Sin inducción, el rotor perdería su propio carnpo magnético y no se produciría par. Para que el motor de inducción funcione, el rotor deberá girar a una velocidad diferente de la del campo rotatorio del estator. En realidad, la velocidad del rotor es ligeramente menor que la rotación del carnpo del estator. Esta diferencia se conoce como deslizamiento. En los rnotores prácticos, los rotores funcionan a una velocidad de 2 a 1Do/o menor que la velocidad síncrona sin carga; al aun1entar la carga, el porcentaje de deslizamiento aumenta. En un motor de 4 polos con velocidad síncrona de 1,800 rpm 1 si el rotor gira efectivamente a 1,764 rpm, según lo mide un tacómetro, existe una diferencia de 36 rpm entre la velocidad síncrona y la del rotor. Expresada en porcentaje, sería 36/1,SOOX 100, lo cual indica un deslizamiento de 2o/o. En un motor de dos polos con una diferencia de 36 rpn1, el deslizamiento sería menor debido a que, según se recordará, a 60 cps la velocidad síncrona del motor de dos polos es 3,600 rpm; substituyendo en la fórmula: 35 , 00 X 100 - 1% deslizamiento. 36 MOTORES DE INDUCCIÓN 7-119 par de arranque El par de arranque del motor de inducción jaula de ardilla es bajo, debido a que, en reposo, el rotor tiene una reactancia inductiva relativamente elevada (XL) con respecto a su resistencia (R). En estas condiciones, cabría esperar que la corriente del rotor estuviera 90 grados atrasada con respecto a la tensión del rotor..·\sí, se dice que el factor de potencia en el circuito es bajo, lo cual significa que el motor es ineficiente como carga y no puede convertir la potencia recibida de la fuente en energía reahnente útil para su funcionamiento. A pesar de esa ineficiencia, se produce una fuerza de par y el motor comienza a girar. Al comenzar su rotación, la diferencia de velocid?,d entre el rotor y el campo rotatorio o deslizamiento, varía desde un 1náximo de 100 por ciento a algún valor intermedio, por ejemplo 50 por ciento. Al disminuir el deslizamiento de esta manera, la frecuencia del voltaje inducido en el rotor disminuye, debido a que el campo rotatorio corta conductores a velocidad reducida, lo cual, a su vez, hace que disminuya la reactancia inductiva total del circuito. Al disminuir la reactancia in~ ductiva, el factor de potencia con1ienza a aumentar y se nota que el motor aprovecha mejor la potencia que se le sun1inistra. Esto redunda en un aumento del par y el consiguiente incremento en la velocidad. La velocidad del motor se estabiliza cuando el deslizamiento disminuye hasta algún valor que esté entre 2 y 10 por ciento. Para dicha estabilización concurren dos factores: por un lado, el motor tiende a aumentar su velocidad cuando el deslizamiento desciende por debajo del 2 por ciento; por el otro, cuando la velocidad del rotor se aproxima al 2 por ciento de la velocidad síncrona, disminuyen los efectos de la inducción y, esto contrarresta la anterior tendencia al aumento del par, la cual ocurre mientras el n1otor se va acelerando a partir del momento en que se pone en marcha . .t\sí pues, en el motor de c-a hay un control automático de velocidad que tiene características se1nejantes al de los motores de derivación de c-c. 7-120 MOTORES DE INDUCCIÓN par a velocidad de funcionamiento Se ha estudiado que después de alguna dificultad para poner en marcha el motor, debido a una mala característica del par de arranque, al rotor de un motor de inducción alcanzará finalmente una velocidad estable cuando hay entre un 2 y un 10 por ciento de deslizamiento. Esta es la velocidad de funcionamiento del motor sin carga. A esta velocidad del motor sin carga se requiere muy poco par para mantener el rr1otor funcionando. Si se aplica una carga al motor en funcionamiento, el ·rotor pierde velocidad y el deslizamiento aumenta. Como resultado, el campo rotatorio corta los anillos de cobre a mayor velocidad, induciendo corrientes más altas en el rotor para obtener un par mayor, de manera que el motor pueda impulsar la carga. Flujo de dispersión bajo Flujo útil elevado Tipo más popular. Las barras de rotor si alcanzan la superficie dan una reactancia de rotor relativamente baja. El deslizamiento es bajo Motor clase A las barra~ de rotor profundas y angostas producen atta reactancia durante el arranque. El deslizamiento es bajo Flujo útil, mediano Motor Clase B Flujo de dispersión alto Flujo de dispersión altg,. las barras· exteriore~ daa mejor arranque. Contra velocidad normal, hay más corriente en los devanados- in· teriores. El deslizamiento es baJo Flujo útil, mediano Motor clase C Devanado de baja resistencia MOTORES DE INDUCCIÓN 7-121 Flujo de dispersión bajo Las barras del rotor hacen eleva· do el flujo útil. El deslizamlento es alto y la eficiencia es baja Flujo útil_ elevado Motor clase D Las barra~ son un devanado de baja resistencia colocado de manera que da baja reactancia. El deslizamiento es bajo Motor clase E Flujo Flujo de útil, dispersión mediano mediano Las barras tienen baja resistencia y están colocadas de manera que se tenga alta reactancia Motor clase F par a velocidad de funcionamiento ( cont.) Si la carga del motor aumenta del punto donde el deslizamiento aumenta y, en consecuencia, disminuye la veloCidad, se presenta una inversión en las condiciones para poner en marcha el motor. Es decir, al disminuir la velocidad del rotor, · también disminuye el par, bajando el factor de potencia, de manera que se contrarresta la tendencia de la inducción a aumentar el par ..!\gotada así la 'fuerza ele par, el motor queda en reposo, o sea que es detenido por la carga. En estas condiciones se dice que se ha alcanzado el par de bloqueo del motor. 7-122 MOTORES DE INDUCCIÓN motor de inducción de doble jaula de ardilla aula de Cuando se aplica corrlen. te, la jaula de alta resis· aula de ardilla ..,,..----"' Cuando el motor ha albaja resistencia canzado ta velocidad de tencia lleva la mayor par- operación, la corriente en te de la corriente inducida la jaul11 de ardilla interior de baja resistencia es mu- en el rotor, dando·un alto par de arranque con baja corriente de arranque cho más alta que la de la jaula exterior de alta resistencia con lo que se tiene operación en alta eficiencia El rotor de doble jaÚla de ardilla da el par de arranque más alto en com- paración con el rotor de jaula de ardilla convencional. Las barras de alta resLstencia de rotor hacen esto posible. Es difícil distinguir entre los rotores · de jaula de ardilla, ya que las diferencias de construcción son internas La característica de un par de arranque deficiente para el motor de inducción ordinario de jaula de ardilla, lo cual se debe a su reactancia inductiva que es relativamente elevada en reposo, en comparación con su resistencia. Como los rotores se diseñan específicamente para que tengan determinadas propiedades de inductancia y resistencia, y no se las puede cambiar para diferentes aplicaciones, el motor de jaula de ardilla ordinario se usa solamente para cargas que requieren par ·variable a velocidad aproximadamente constante y con alta eficiencia a plena carga, como en el caso de ventiladores, bombas centrífugas y motogeneradores. Para obtener un alto par de arranque se necesita un rotor especial de alta resistencia, el cual tiene dos juegos de barras de rotor .. Un juego de barras de baja resistencia está insertado en lo más profundo de las ranuras del núcleo. El segundo, de alta resistencia, también está insertado en las ranuras del núcleo, pero más cerca de la superficie del rotor. Al ponerse en marcha el motor, la mayor parte de la corriente fluye a través de las barras de alta resistencia, debido a que en ese mon1ento la reactancia inductiva de las barras de baja resistencia es más alta que la rectancia de las barras de alta resistencia. Como el factor de potencia es mejor en el circuito de alta resistencia, el par de arranque mejora con respecto al del 1notor ordinario. Cuando el 1notor alcanza la velocidad de funciona111iento, la mayor parte de la corriente circula en las barras n1ás profundas, debido a que las reactáncias inductivas se igualan y el valor óhmico es el único factor de control. Cuando funciona sin carga, el motor de doble jaula de ardilla es indistinguible del motor ordinario de jaula de ardilla. Sin embargo, cuando trabaja con cargas variables, la corriente se divide automática~ mente entre los juegos de barras, en las proporciones adecuadas para producir la cantidad necesaria de par para la condición dada de la carga. j 7-123 MOTORES DE INDUCCIÓN motor de inducción de rotor devanado Hasta este punto, en el estudio de motores de inducción de e-a, solamente se han considerado motores con rotores de jaula de ardilla . También es factible construir un motor de inducción de c-a con devanados alrededor del núcleo del rotor, en lugar de las barras conductoras del motor jaula de ardilla. En este caso, las corrientes se inducen en el devanado tal como ocurre cuando se trata de espiras cqnectadas en corto. Sin embargo, la ventaja de usar devanados es que las terminales de éstos pueden sacarse a través de anillos desl_izantes, de manera que pueda controlarse la resistencia y, en consecuencia, la corriente que fluye en los devanados. El llamado rotor devanado en molde tiene la misma apariencia básica que la armadura devanada de un motor de e-e. 1 i, j! 11 1, ,11 'I ¡: l ¡/ ¡1 i "J ! 11 " ,1 ·11 Devanados del rotor Baleros Anillos rozantes Ventilador Núcleo del rotor Baleros El rotor devanado generalmente se usa en motores de inducc~ón grandes que se Oj}eran de una fuente de e-a trifásica En general, el motor de inducción de jaula de ardilla sirve para cualquier aplicación. Lo que. el motor ordinario de jaula de ardilla no puede hacer debido a requisitos de par de arranque, puede lograrse en forrr1a adecuada con el motor de doble jaula de ardilla. De hecho, en aplicaciones en que se usa potencia monofásica de c-a, la familia de motores de c-;a de jaula de ardilla se usa casi exclusivarncnte. El motor de inducción de rotor devanado sólo tiene aplicaciones especiales y siempre funciona con potencia trifásica de e-a. í ' 7-124 MOTORES DE INDUCCIÓN motor de inducción de rotor devanado ( cont.) Las tres terminales de los devanados del rotor trifásicos salen hasta tres anillos deslizantes montados sobre el eje del rotor. Las escobillas que se deslizan en los anillos son importantes para obtener la máxima ventaja del motor de rotor devanado .. Si las escobillas se conectan a través de reóstatos, es posible entonces producir un par de arranque más elevado, de lo que es posible con motores de jaula de ardilla, ya sea sencilla o doble. Al momento de arrancar, toda la resistencia de los reóstatos está en contacto con el circuito del rotor y, así se produce el máximo par factible, ya que se seleccionan valores de resistencia, iguales o mayores que la resistencia del rotor en reposo. Al aproximarse el motor a la velocidad normal de funcionamiento, 1a resistencia del reóstato se reduce gradualmente hasta quedar totalmente desconectada del circuito a velocidad plena. Ir6nicamente, aunque su par de arranque es mejor, no es tan eficiente como el de los motores de jaula de ardilla a plena velocidad, debido a la inherente resistencia del devanado del rotor, la cual siempre será mayor que la de un rotor de jaula de ardilla. U na característica especial, obvia en el motor de rotor devanado, es su capacidad de velocidad variable. Al variar la resistencia del re6stato, también es posible variar el porcentaje de deslizamiento y, en consecuencia, la velocidad del motor. En estos casos, el funcionamiento a velocidad inferior a la normal significa que el motor funciona con eficiencia y capacidad reducidas. Además, debido a la alta resistencia del rotor, es más fácil que varíe la velocidad del motor cuando haya cambios de carga. Estator El motor de r.otor devanado difiere de otros motores de inducción en que usa una 'resíste,ncia en serie con sus devanados de rotor a través de un dispositivo de anillos rozantes y carbones MOTORES DE INDUCCIÓN 7-125 Potencia c-a, 60 cps En este motor de devanado múltiple, si se conectan los alambres 1 y 2 a la fuente de potencia, es un motor de dos polos que opera aproximada· mente a 3600 rpm. Pero si se conectan los conductores 3 y 4, se convierte en un motor de cuatro polos que opera aproximadamente a 1800 rpm. motores de inducción de jaula de ardilla de velocidad múltiple Aunque el motor de rotor devanado de velocidad variable se limita a aplicaciones trifásicas por las razones descritas, cabe preguntar c6mo se puede obtener más de una velocidad con un motor de inducción de jaula de ardilla. Por ejemplo, ¿ cómo se obtienen varias velocidades en aparatos domésticos tales como un ventilador o una batidora de velocidad múltiple, que están provistos de un motor de jaula de ardilla? Se ha explicado que la velocidad de un motor de inducción depende de la frecuencia que tenga la corriente de alimentación y del número de pares de polo~ que se usan e11 el II1()to1\ Es 9bvio que para alterar la velocidad del motor bastaCon-Carribiar-Uno de estos dos factores. El método más cbmún es--ef-de-·camhrar el número de polos, generalm~nte por medio de algún tipo de control externo. Actualmente se usan dos tipos de motores de inducción de jaula de ardilla con velocidad múltiple: el de devanado múltiple y el de polós consecuen'tes. ,t\.mbos están dotados de polos que se pueden cambiar según lo requieran las conexiones exte_rnas del interruptor de cambio y, de esta manera, hacen posible que el motor funcione con un número limitado de velocidades- diferentes. En el motor de devanado polar múltiple di¿tribuido, se colocan dos o más devanados separados en las ranuras. del núcleo del estator, uno sobre el otro. Por ejemplo, puede alojarse un devanado de ocho polos en las ranuras del núcleo y otro de cuatro polos encima de él. Por supuesto, los devanados están aíslados entre sí y dispuestos de manera que sólo un devanado puede trabajar a la vez. 7-126 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen O El estator y el rotor de un motor de inducción hacen las veces de devanados de un transformadór, E! campo rotatorio del estator induce corriente en el rotor para produclr el campo magnético del rotor. O El estator del motor de induccJón puede producir un campo rotatorio por cualquier método usado en el motor de e-a básico. O Sin embargo, el rotor de los motores de inducción está diseñado para obtener una inducción electromagnética eficiente. O El rotor de jaula de ardilla, de uso muy común, tiene barras conductoras sólidas conectadas de manera que forman espiras en corto circuito para transmitir corrientes inducidas elevadas. O Como el motor de inducción funciona a base de inducción electromagnética, su rotor no puede operar a l·a velocidad síncrona; así pues, debe deslizarse para cortar líneas de campo de su fuerza. D El motor de inducct6n generalmente tiene deslizamientos del 2 al 1 O por ciento con respecto a la velocidad síncrona. D El motor de inducción ordinario tiene un par de marcha deficiente. Pero puede rne¡orarse usando un rotor de doble jaula de ardilla. D Algunos motores de inducción trifásicos especioles tienen rotores devanados con un conjunto de escobillas y anillos rozantes, de manere1 que se puede añadir resistencia para controlar la corriente del rotor y aumentar el par de marcha e incluso el deslizamiento, para controlar la velocidad. D Los motores de velocidad múlt1ple se pueden fabricar con estatores de polos múltiples seleccionables o de polos consecuentes. preguntas de repaso 1. Los r_otores de los motores síncronos se magnetizan por medio de inducción 2. Los rotores de los motores de inducción se magnetizan por medio de inducción 3. Compare las velocidades de un motor de inducción y de un motor síncrono de diseño similar. 4. ¿ Cuál es la ecuación correspondiente al deslizamiento? 5. ¿ Cuánto difieren los devanados de un estator en un motor de inducción y en un motor síncrono? 6. ¿ Por qué un rotor de jaula de ardilla tiene espiras en corto? 7. ¿ Con qué rapidez girará un motor monofásico de inducción de cuatro polos si su deslizamiento es del 5 por ciento? 8. ¿ Qué clases de motores de inducción pueden tener buen par de marcha? 9. ¿Qué es par de bloqueo? 1O. ¿ Qué clase de estatores puede tener un motor para dar velocidades múltiples? OTROS MOTORES DE C•a 7-127 motor de polo subsecuente En el motor de polos consecuentes se tienen, por ejemplo, dos velocidades, estando el motor dispuesto de modo que tenga cierto número de polos para operación en alta velocidad y luego, por acción de un interruptor, duplicar este número de polos para obtener funcionan1iento a baja velocidad. La acción de interruptor se ilustra aquí co1no ocurre en un motor bifásico, para simplificar la explicación. Si se recorre el alambrado en A, es fácil apreciar que el sistema, está dispuesto de manera que se produzcan polos magnéticos tanto norte corno sur en las proyecciones de los devanados que se indican. Al aplicar potencia bifásica al sistema de cuatro polos, se obtiene un campo rotatorio a 360 rpm. los polos consecuentes obtienen su nombre del hecho de que se forman como consecuencia directa de la formación de polos norte "monopolares" La combinación de polos consecuentes y monopolos efectivos da el doble del número de po!os reales que se puedan contar. Al duplicar el numero de polos, se reduce la velocidad del motor a la mitad En B se han cambiado las conexiones de manera que el sistema queda dispuesto de manera que produzca cuatro polos norte magnéticos en las protuberancias del devanado. Puesto que para cada polo norte debe existir un polo sur, los polos sur -conocidos como polos consecuentes debido a que son consecuencia de los polos norte, formados originalmente-, se producen entre los polo& norte salientes, según se indica. Esto significa que en B, existe ei doble de grupos polares que en A. Por Jo tanto, se obtiene un campo magnético rotatorio de 8 polos, a 1,800 rpm. F-12s 1 OTROS MOTORES DE C"a ' Jmotor monofásico de polo consecuente Ya se ha explicado cómo automáticamente se forma un polo opuesto, con10 consecuencia del origen de un monopolo aparente. Aunque se ha puesto como ejemplo un motor bifásico el sistema de polos consecuentes se usa más frecuenteffiente en los motores de inducción monofásicos. La parte A de la ilustración representa lo que se llamará el dispositivo saltador en corto del motor. 'En éste, todos los devanados están en serie y se producen polos alternos, norte y sur. Para producir polos conM secuentes, se substituye la conexión en serie -que aparece en A, con una conexión en paralelo, lograda por · el dispositivo, saltadOr 'la'fgo 'ilustrado en B. Si se coneCta el motor en .esta forma, se producen cuatiri monopolos salientes y, como resultado, se originan cuatro, polos consectien1:es opuestos. En el motor práctico de polos consecuentes, todos los dispositivos de conexión interna necesarios se reúnen en un tablero de control externo. CONEXION SERIE CON SALTADOR CORTO En este motor monofásico de polos wnsecuentes, se usan métodos de interconexión de grupos de polo-fase serie y parale!o. Los complicados rearreglos de devanados se controlan de un tablero externo al cual se llevan todas las puntas del motor Las características del motor de polos consecuentes dependen de su aplicación prevista. En el motor de potencia constante, el par varía en relación inversa con la velocidac!. Sirve para hacer funcionar 111áquinasherrarnientas, tornos, etc. En el motor de par· constante, la capacidad varía en relación directa con la velocidad. Sirve para mover bomba~, compresoras de aire y ventiladores de presión constante, En el motor de par variable y potencia variable. tanto el par corno la potencia aumentan al aumentar la velocidad. Este tipo de motor se encuentra en ventiladores y acondicionadores de aire domésticos. OTROS MOTORES DE C•B 7-129 motor de reluctancia El motor de reluctancia_ es un motor síncrono de potencia fraccionaria que tiene un tipo especial de rotor magnético de jaula de ardilla. En el motor de reluctancia, se hacen ranuras especiales en un rotor de jaula de ardilla, que por lo demás, es del tipn común. Estas ranuras sirven entonces para devanar polos salientes de hierro dulce que corresponden al número de polos en el estator. En cierto modo) esta disposición es inversa a la de un rotor devanado con una jaula de ardilla que sirve corno devanado amortiguador de marcha, encima. El rotor del motor de reluctancia es el opuesto del rotor devanado con un devanado amortiguador Cortslste de un rotor de jaula de ardilla, polos de hierro dulce especiales, sobrepuestos. El motor arranca como motor de inducdón y, finalmente, funciona como motor síncrono Polos salientes del rotor devanado Cuando el rotor adquiere velocidad, las barras de reluctancia de hierro dulce se magnetizan por los polos de campo y el rotor se fija en sincronismo con el campo rotatorio. Puesto que no hay deslizamiento, las barras de la Jaula de ardilla no trabajan Barr11s de jaula de ardilla El motor ele reluctancia se pone en marcha del mismo modo que un motor de inducción de jaula de ardilla. Al alcanzar la velocidad sincrónica el motor de reluctancia, los polos de hierro dulce del rotor se deslizan cada vez menos. En algún momento del funcionamiento, la diferencia relativa de velocidad entre el can1po magnético rotatorio y el rotor es suficientemente baja para hacer que los polos del rotor sean magnetizad.os por los polos del estator. Luego, el rotor se une con el campo rotatorio. En este punto, el rotor tiende a funcionar como un motor síncrono -a velocidad síncrona. 7-130 OTROS MOTORES DE e-a motor de histéresis El motor de histér,esis es una forma especial de motor síncrono donde las propiedades magnéticas del material usado en el rotor sirven para producir un gran par y lograr acción síncrona sin necesidad de una excitación externa de e-e. De lo estudiado sobre magnetismo, se recordará que, cuando una barra de hierro se coloca en un campo magnético, las moléculas del hierro, se disponen en una forma ordenada. Al hacerlo, la barra de hierro se convierte en un imán. El polo norte de la barra señala hacia el polo sur del campo y el polo sur señala hacia el polo norte del campo. Si se hace que esta barra gire en el campo en el mismo sentido que las manecillas del reloj, cada molécula de la barra permanece en su posición original, alineada con el campo magnético externo. En otras palabras, las moléculas mismas han girado en sentido inverso al de las manecillas del reloj con respecto a la posición física de la barra. Este cambio de la posición de las moléculas respecto a la posición de la barra consume potencia. Se dice que este uso de potencia se debe a efectos de hi'stéresis y de ahí procede el nombre de motor de histéresis. En el motor de histéresis, la gran cantidad de potencia consumida en el rotor debida a pérdidas de histéresis, proporciona una cantidad considerable de par efectivo para que funcione el motor. Las pérdidas por histéresis ocurren cuando las moléculas de una barra de hierro permanecen alineadas en un campo magnético externo después de que se ha cambiado la posición de la barra en el campo Estas pérdidas se consumen como potencia por el rotor para suministrar par 7-131 OTROS MOTORES DE C•a Bobina de sombra \ I Discos de rotor de acero al cobalto, prensados sobre el eje ~ Núcleo de hierro laminado, del estator L~s pérdidas por histéresis representan consumo de potencia. En el motor de histéresis, se aprovecha este principio. Las pérdidas por histéresis en el rotor de un motor de hlstéresis hacen que se produzca un par muy elevado El motor de histéresis arranca como motor de inducción de 1>olo de sombra y funciona e.orno motor síncrono motor de histéresis (cont.) Un motor de histéresis típico tiene un rotor de acero al cobalto. Este material tiene tina buena retentividad magnética y es muy permeable a un campo magnético. El rotor se compone de varios discos planos de acero al cobalto montados en un eje. El conjunto del rotor está montado entre dos polos de sombra del estator, hechos de hierro laminado. El efecto del campo magnético producido por los polos de sombra induce una corriente en el circuito del rotor que pone en marcha al motor ·como motor de inducción. Sin embargo, cuando el motor gana velocidad, ocurren pérdidas por histéresis relativamente elevadas. en el rotor del disco, dando origen a un par mayor que el que puede obtenerse en un motor común. Existe una trayectoria de mínima reluctancia a lo largo del eje de las dos crucetas del rotor. El flujo de corriente inducida en el rotor hace así que se produzcan polos magnéticos permanentes a lo largo del eje de la cruceta. Debido a que el acero al cobalto es retentivo, los polos se mantienen por medio de los efectos del magnetismo residual. Los polos formados de esta manera, se fijan entonces en sincronismo con el campo rotatorio y el motor funciona como si fuera síncrono. El sistema del rotor continúa consumiendo potencia en la forma de pérdidas por histéresis y prevalece el elevado par producido. Este tipo de motor puede mantener velocidad constante muy efectivamente, aun con cambios irregulares en la carga. Los motores de histéresis son muy conocidos por su aplicación en fonógrafos de alta fidelidad y mecanismos de cintas grabadoras donde es importante una velocidad constante. 1'ambién se usan en motores de relojes y en otros aparatos de tiempo. 7-132 OTROS MOTORES DE e-a motor de e-a con conmutador En el estudio de los motores de e-a, hasta ahora se han tratado motores de inducción y motores síncronos. Existe una tercera clase de motores de e-a, conocida como niotores de e-a con conniutador. Este tipo de motores está construido en forma muy sirnilar al de e-e, ya que tiene escobillas y conmutador. Entre los motores de conmutador de e-a figuran los ·motores de repulsión y los motores de serie de e-a. Entre los clasificados corno niotores de repulsión figura el motor de repulsión ordinario, que se pone en rnarcha y funciona por la llamada repulsión magnética; el n1otor de inducción que se pone en marcha por repulsión, arranca por repulsión 1nagnética y convierte luego su operación a motor de inducción monofásica; finalmcnte 1 el motor repulsióninducción que se pone en marcha por repulsión tnagnética y opera como una combinación de repulsión-inducción. Los n1otorrs de repulsión tienen un rstator la1ninado con devanado distribuido1 muy sirnilar al de un n1otor de inducción. Por otra parte, el rotor del n1otor de repulsión es una armadura devanada en tambor que tiene conmutador y escobillas n1uy sí,nilares a las que se encuentran en el 1notor de e-e. Sin embargo, en el 111otor de repulsión las escobillas están conectadas en corto. El motor común de repulsión funciona a partir de potencia rnonofásica de e-a y tiene una característica especial que no. se encuentra en otros motores, la cual se estudiará 1nás adelante, además de un mecanismo de conexión en corto y de desconexión de escobillas. OTROS MOTORES DE 7-133 e-a manejo de un motor de repulsión Sin rotaci-ón Sin rotaci-ón N Fuente de c-a- (B) Fuente de e-a Rotación inversa Rotación N (C) Fuente de e-a- (D) Fuente de e-a Aunque parecido a los n1otores tanto de inducción como de c-c, el 1notor de repulsión funciona en forma sui generis, por principio de repulsión magnética. Para simplificar la explicación de este principio, en la figura aparecen polos salientes ( que se proyectan hacia afuera) . En A, con el eje de escobillas alir.eado con los polos, el estator induce corrientes iguales y opuestas en las dos mitades de los devanados del rotor; El efecto neto anula el par y el motor no funciona. Si el eje de escobillas se coloca perpendicularmente a los polos, como en B, los voltajes inducidos en el rotor se neutralizan, y como no se produce voltaje en las escobillas, no hay corriente de armadura y, en consecuencia, no hay par. Sin embargo, si las escobillas se encuentran en cualquier punto entre la posición de A y B, com@ en C, existirá un voltaje resultante y habrá corriente en la armadura, originando un campo que produce polos similares entre el rotor y el estator. Esto produce una fuerza de repulsión n1agnética (par) que hace girar al rotor en dirección del desplazamiento de las escobillas. Las características de funcionamiento del motor de repulsión son muy parecidos a las de un motor de serie de e-e. Tiene un alto par de arranque y puede funcionar a velocidades relativamente altas bajo cargas ligeras. Para producir la inversión, se desplaza la posición de las escobillas al lado opuesto del plano neutro, como en D. El n1otor de repulsión siempre gira en la misma dirección en que se desplazan las escobillas C'on respecto al plano neutro. 1 'ji ,! I',1 1' !I ,,' 7-134 OTROS MOTORES DE c..a 1notor de inducción arrancado por repulsión El motor de inducción de arranque por repulsión se pone a funcionar igual que un motor de repulsión ordinario, pero cuando se aproxima a la velocidad normal de funcionamiento se convierte y funciona como un motor de inducción monofásico con rotor devanado. La conversión tiene lugar cuando un dispositivo especial que funciona centrífugamente y llamado conectador en corto, hace contacto con la carga interna del conrr1utador. El conectador en corto es un anillo conductor que une los segmentos del conmutador, y así, desvía todo el flujo de corriente de las escobillas. En este punto, se origina un sistema ordinario de campo magnético rotatorio y el rotor gira según esta acción. Los mecanismos de conexión en corto y de levantamiento de carbones del motor de inducción de arranque por repulsión son operados por fuerza centrífuga Al aumentar la velocidad, los contrapesos se abren Al abrirse loS contrapesos, operan vástagos y aplican el mecanismo de operación en corto al conmutador Carbones Anillo vasculante de los portaescobi llas Resorte de conexión en corto Eje / Vástago I Armadura Mecanismo de conexión en corto de portaescobillas Conmutador La disposición es similar a la que se usa para operar el interruptor centrífugo de! motor de inducción de arranque por capacitar Existen dos clases de motores. de inducción de arranque por repulsión: el tipo de escobillas conectadas y el de escobillas desconectadas. En el tipo de escobillas conectadas, éstas se mantienen en contacto con el conmutador aun después de que se ha activado el dispositivo de conexión en corto y el motor funciona como si fuera de inducción. En el tipo de escobillas desconectadas, un mecanismo en el 1notor levanta las escobillas del corunutador cuando se activa la conexión en corto circuito. Esta acción evita que se desgasten las escobillas y el conmutador cuando el motor funciona como motor norn1al de inducción. OTROS MOTORES DE 7-135 c ..a motor de repulsión-inducción El motor repulsión-inducción es único ya que su rotor combina una disposición de jaula de ardilla y un devanado de tambor con un conmutador y escobillas en corto circuito. Cuando se aplica potencia monofásica de c-a, el devanado de tambor produce el par de arranque por repulsión magnética. Al girar la armadura, también se produce par en el devanado de jaula de ardilla. El par se sun1a al producido por repulsión. Como resultado, sin carga, la velocidad a que funciona es ligeramente superior a la velocidad sincrónica, debido al efecto del devanado de repulsión, en tanto que a plena carga, su velocidad es ligeramente inferior a la sincrónica, igual que en el motor de inducción. Conviene hacer notar que ambos devanados siempre están funcionando cuando gira la armadura. El motor de repulsión-inducción no tiene mecanismos de corto circuito o para desconectar escobillas. El motor repulsión-inducción puede invertirse cambiando la posición de las escobillas con respecto al plano neutro, como en el caso del motor sencillo de repulsión. El motor de repulsión-inducción se asemeja al motor de reluctancia Devanado jaula de ardilla Devanado de campo Devanado de repulsión Carbooes en circuito corto Fuente de c-a El motor de repulsión-inducción muestra un rotor de jaula de ardilla que actúa como tambor para la armadura devanada. A este respecto, se asemeja al motor de reluctancia. El motor de repulsión-inducción muestra también un conmutador y carbones en corto, que lo hacen diferente del motor de reluctancia 7-136 OTROS MOTORES DE e-a motores de serie de e-a De acuerdo con lo· estudiado sobre los motores de e-e, ¿ qué sucedería si se conectara un motor de e-e a una fuente de e-a? Téngase presente que si permanecen constantes las conexiones de armadura y campo, la dirección de rotación de un motor de e-e es: fija, independientemente de la polaridad del voltaje aplicado. Si el motor se conecta a e-a, la polaridad carnbiarí_a cada medio ciclo; pero el flujo producido por la armadura y el campo tenderían a producir un par que actuaría en la misma dirección en cada medio ciclo, lo cual significa que cabe esperar que un motor de e-e funcione satisfactoriamente en e-a. Sin embargo, si se considera un motor de derivación, resulta que Ia inductancia del devanado de campo, relativamente elevada, hace que la corriente de campo se atrase en un ángulo de fase elevado con respecto a la corriente de armadura. En consecuencia, el motor derivado casi no produce par. En algunos casos, la cantidad de par producido tal vez no sea aún suficiente para vencer la inercia de las fuerzas de fricción y el motor ni siquiera se ponga en marcha. Sin embargo, en el caso de un motor de serie la corriente en el campo y en la armadura son iguales y teórica1nente puede producirse un par adecuado y, de hecho, el motor de c-c en serie puede funcionar con c~a. Corriente de armadura Un motor de derivaci6n de e-e no trabaja en e-a- f------1----+----'I~--+La alta indqctancia del devanado de campo hace que fa corriente de campo esté atrasada con respecto a la corriente de armadura. Debido a la diferencia de fase, los campos magnéticos del campo de la armadura no interactúan lo suficiente para proJucir rotación Corriente de campo OTROS MOTORES DE e-a 7-137 Cuando se apllca una corriente alterna a las terminales de entrada de un motor serie de c-a, debido a la disposición del devanado en serie, tanto el flujo de campo como la corriente de armadura se invierten simultáneamente en cada medio ciclo. Debido a que ambos cambian al mismo tiempo, la dirección de la rotación permanece igual para cada ciclo Fuente de e-a Fuente de e-a Aunque el diagrama básico se asemeja al motor de serie c-c, los motores prácticos de serle de c-a tienen características especiales de diseño que fa· cilitan su empleo en potencia e-a motores de serie de e-a ( cont.) En el rnotor de s'erie práctico de c-a, la armadura y el campo están devanados y conectados en la rriisma forma que un motor de serie de c-c. Cuando se aplíca c~a a las terrninales, el flujo de can1po y cada medio ciclo, la corriente de armadura invierten simultáneamente su sentido. Como los devanados de campo y de armadura están conectados en serie, la dirección de rotación permanece igual para cada medio ciclo de e-a. Existen ciertas limitaciones en el funcionamiento de motores de serie de c-c cuando se conectan en e-a. La más notable es que el flujci alterno del campo ocasiona grandes pérdidas por corrientes parásitas e histéresis; la autoinducción de los devanados de campo y de armadura produce un bajo factor de potencia y, por lo tanto, es ineficiente; _y la rC'acc:ión de armadura produce chisporroteo excesivo en el con1nutador. Si se puede encontrar alguna manera de vencer estas lirnitaciones, puede construirse un rnotor de r.-c que funcione satisfactoriamente en e-a. En el rnotor en serie de e-a, las lirnitaciones se superan ajustando el diseño de un rnotor de e-e, de modo que figuren los siguientes clernentos: l. Los µolos de carnpo y el núcleo se laminan para reducir _al n1ínin10 las corrientes parásitas y las pérdidas por histércsis. 2. El factor de potencia mejora réduciendo la reactancia del devanado de carnpo por el uso del menor número posible de espiras en el carnpo. Así se obtiene un alto flujo en e} ca1npo mediante un circuito rnagnético de baja reluctancia. 3. I~a reactancia de armadura se reduce mediante un devanado compensador en las caras polares. 7-138 OTROS MOTORES DE c ..a Campo· Devanado compensador COMPENSACION CONDUCTIVA Los devanadQs compensadores deben conectarse en serie con los de· venados de campo y armadura para operación ca-ce motor de serie de e-a con devanado compensador Una característica importante de los motores serie de e-a es el uso de motores compensadores para reducir la reacción de armadura. El medio más común para esta compensación implica incrustar devanados compensadores distribuidos en las caras laminadas de los polos del motor. Si el motor de serie de e-a tendrá aplicaciones tanto con e-a como con e-e, el dfvanado compensador se conecta siempre en serie con la armadura y se dice que el motor está compensado condwctiuamente. Si el devanado compensador está conectado en corto circuito sobre sí mismo, se dice que el motor está compensado inductivamente. Devanado [ ,,.c~o'--m.rp-•n_,_•d_•,,rJ'v\r-' COMPENSACION INDUCTIVA OTROS MOTORES DE c..a 7-139 motores universales ' Los motores universales son motores en serie de potencia 'fracc-ional, de c-a, diseñados- especialmente para usarse en potencia ya sea de c-c o de c-a. Estos motores tienen la misma característica de velocidad y par cuando funcionan en c-a o en e-e. En general, los motores universales pequeños no requieren devanados compensadores debido a g!:!_~l número de espiras de su armadura es reducido y por lo tañto; también lo será su reactancia de armadura. Como resultado, los motores inferiores al7gae-· caballo generalmente se construyen sin·· compenSación. E_l costo de., IoS rr1otores universales no compensados es relativamente' bajo por lo que su aplicación es muy común en aparatos domésticos ligeros, por ejemplo aspiradoras, taladros de mano, licuadoras, etc. Los motores universales grandes tienen algún tJpo de compensación. Normalmente se trata del devanado compensador del motor de serie :J un devanado de cainpo distribuido especialmente ¡jara· contrarrestar los problemas de la reacción de armadura. ji, 'I 1: " J! }¡ /' 1: i Ventilador Armadura Conjunto del estator / l Eje ¡ El motor universal opera igualmente bien en c·-a y en e-e. Los motores universales fraccionales operan bíen en c-a sin la necesidad de compensación debido a que la resistencia de su armadura es baja ,ji ,1 ¡ ji I! 7-140 RESUMEN Y PREGUNTAS DE REPASO resumen D los motores de polos consecuentes pueden funcionar a múltiples velocidades ha· ciendo posible una redisposición del devanado a los polos individuales de cada juego de polos, de manera que actúen como monopolos. ,O Consecuentemente, se crean polOs virtuales opuestos entre cualesqulera polos adyace~tes iguales. D Esto tiene el efecto de duplicar el número de polos para réducir a lo mitad la velocidad. síncrona. O El rotor de! motor de reluctancia tiene espiras de jaula de ardilla en corto de manera que puede ponerse en marcha como motor de Inducción y polos salientes de hierro dulce; así que funciona como motor síncrono después de haber cobrado velocidad. D El motor de histéresis es un motor síncrono con ro~or de acero al cobalto que, debido a pérdidas de histéresis, produce un par mayor que el motor síncrono ordinario. D El motor de conmutador de e-a está construido en forma .muy similar al motor de conmutador de c-c. D El rotor del motpr de repulsión de c-a tiene un conmutador y escobi'llas en corto 'para seleccionar Espiras en corto que, por inducción electromagnética, prodúcen polaridades magnéticas que son repelidas por el campo rotatorio. El motor de inducción de marcha por repulsión comienza funcionando como motor de repulsión pero luego funciona como un motor de inducción de rotor devanado. D El motor repulsión-inducción se pone en marcha por repulsión magnética y funciona según ambos principios. D los motores de serie de c-a funcionan en forma similar a los motores de serie de c-c, pero deben diseñarse para reducir a\ mínimo las pérdidas por corrientes parásitas, y por histéresis, reactancia del devanado de campo y reacción de armadura. pr,>guntas dP rf•paso 1. ¿ Cómo se haría el alambrado de los polos de un motor de cuatro para prodttcir cuatro polos consecuentes? 2, ¿ A qué velocidad funcionaría el motor de .la pregunta fuese síncrono? en 60 cps si 3. ¿ Qué se añadiría a· un motor de induc;ción de jaula de ardilla para ha_cerlo de relúctancia? ¿ Qué material se usaría? 4. ¿ De qué ·manera difiere el material de la pregunta 3, en propiedades magnéticasj del CJ.ui:: se usa .en el motor de histéresis? 5. ¿ Cuál es la diferencia básica en operación entre el motor de inducción de rotor devanado y el motor de repulsi6n de c-a? 6. ¿ Qué se hace al motor de marcha por repulsión para que funcione como motor de inducción? 7. Describa la estructura del rotor del motor de repulsión-inducción. 8. ¿ Por qué algunos motores de serie de c-c pueden funcionar en c-a? 9. ¿ Qué consideraciones de diseño deben tomarse respecto a un motor de serie si va a usarse en c-a? 1O. ¿·Necesitan compensaci6n los motores de serie de potencia fracciona! usados generalmente en aparatos domésticos? ¿ Por qué? 934 Indice Armadura, corriente de, 7-6 corriente de alimentación, 6-8 Armadura, dúplex, 7-14 de celdas múltiples, 6-51 Armadura, núcleo de, 6-76, 6-99, 7-25 de mercurio, 6-20 Armadura, reacción de 6-79, 6-81, 691,692, de plomo-ácido, ver celdas plomo-ácido 7-20, 7-21 desarrollo de voltaje, 6-7 generadores, 7-41 descargadas, 6-39 motores, 7-41 historia de las primeras, 6-5 Armaduras, 3-9, 6-71, 6-99, 6-100, 7-6 lista de clasificación de voltajes, 6-53 cuádruple, 7-16 orificios de ventilación, 6-31 primarias, 6-4 devanado de tambor, 7-27 químicas, 7-2 dúplex, 7-14 resistencia interna, 6-54 estacionarias, 6-132 múltiple, 7-14 secas, 6-4 simple, 7-8 tipos, 6-4, 6-52 Armaduras cuádruples, 7-16 totalmente cargadas, 6-29, 6-39 conmutación, 7-19 Baterías alcalinas, 6-20 Armadura, segmentos de, 6-101 Baterías secundarias, ver acumuladores Armadura simplex, 7-8 Blindaje magnético de transformador con Arqueado, 7-18 núcleo de aire, 1-79, 3-87 Bobina de sombra, 7-99 Arqueado o arqueo, 3-115 Arra11cador de contacto doble para motores Bobina móvil, medidores, 5-7, 5-9, 5-10, 5-17, 5-18, 5-24, 5-40, 5-44 de serie, 7-75 amortiguamiento, 5-32 protección sin carga, 7-75 escalas, 5-29 Arrancadores, 7-70 Bobinas, 1-86, 1-88, 1-98, 3-55, 3-71, 5-23 clasificación, 7-71 armadura, 6-86, 6-102 Arrancadores de contacto cuádruple, calidad (Q), de, 4-36 para motores compound, 7-76 campo, 6-104 para motores de derivación, 7-76 Brújula magnética, 1-74 Arrancadores de contacto triple motores compound, 7-72, 7-73 motores de derivación, 7-72, 7-73 motores de serie, 7-74 e Atómicas, cargas, 1-15 Atómicas, trayectorias, 1-25 Caballaje, 2-54 Atómico, blindaje, 1-25 Cabezales, 6-105, 7-36 Atamos, 1-8, 1-9 c-a, generadores, de, 6-105 'alternador de automóvil, 6"134 Atracción, 1-20, 1-21 armadura estacionaria, 6-121, 6-122 Atracción, fuerza de, 1-18 bifásicos, 6-124 Autoinducción, 3-4 7, 3-51, 6-91 campo magnético, 6-120 efecto de la forma del conductor, 3-52 clasificación, 6-131 Automáticos, controles, 7-87 comparación con generadores dec-c, 6-133 Autotransformadores, 3-88, 3-89 corazas, 6-32 Auxiliar, devanado, 7-96 estructura, 6-132 Auxiliar, dispositivo, falla de, 2-125 excitación separada, 6-120 monofásicos, 6-123 regulación, 6-130 B salida de onda, sinusoidal, 6-118 trifásicos, 6-125. Banda de resonancia, 4-105, 4-140 c-a, capacitares electrolíticos de, 3-138 Bario, titanato de, 1-40 c-a, circuitos de, 3-1, 3-62, 3"117 Barra, imán de, 1-7 7 inductivos, 3-62 Básico, medidor, 5-2 e-a, circuitos resistivos de, 3-33 Batería primaria, 6-4 fase. 3-35 Baterías, 1-39, 1-5 2, 2-5, 2-122, 3-115, 5-93, c-a, fuentes de potencia en, 3·1, 3-8, 3-9 6-4, 6-23, 655, 6-111 alternadoras, 3-8, 3-9 Ver también: Celdas generadores, 3-8, 3-9 alcalinas, 6-20, 6-44 símbolo, 3-8 cargas, ver, cargadores e-a medidores de, 5-40 clasificación de corriente, 6-55, 6-56 aplicaciones, 5-40 clasificación de corriente constante, 6-20 calibración, 5-4 7 construcción, 6-41 precisión, 5-48 j, ~! ,, ~I l! !1 Indice A Abrazadora, amperímetro de, 5-75 Acido sulfúrico, 6-7, 6-29, 6-39 Acoplatniento, 3-73 coeficientes de, 3-73 crítico, 3-72 estrecho, 3-72 débil, 3-72 Acoplamiento estrecho, 3-72 Actividad interna, 6-9 en celdas secas, 6-17 Acumulativa, motores de composición, 7-65, 7-66, 7-69 Agujeros para aceite, 7-36 Aire como dieléctrico, 3-114 Aisladores, 1-31, 1-33, 1-35, 1-91, 2-8 Aislamiento, 2-19 Aislantes, núcleos, 3-45, 3-55 Ajuste en cero, 5-26 Ajuste grueso, 3..Sl Alambres abiertos, 2-122 Alan1bres en filástica, 3-38 Alcalinas, baterías, 6-20 Alcalinas, celdas carga, 6-45 celda de Edison, 649 celda de níquel-cadmio, 6-44, 6-49 celda de níquel-hierro, 6-49 celda de plat~-cinc, 6-44, 6-49 ciclo de desca:!ga, 6-48 desarrollo de una fem, 6-48 Alcalina, celda secundaria, 6-44 Alcance múltiple, derivaciones de medidores, 5--61 Alcance múltiple, medidores de corriente de rango m-últiple, 5-60, 5--63 Alcance rnúltiple ohmímetros en serie, 5-98-, 5-99, 5-100 Alcance múltiple, resistencias multiplicadoras de medidores, 5-83 Alcance múltiple, voltímetros, 5-82 Alta resistencia, circuitos medición de, 5 112 Alternaciones, 3-27, 5-41 Amalgama, 6-9 Ambar, 1-2 Amortiguamiento, 5-31 de un medidor de bobina móvil, 5-32 de un medidor de hierro móvil, 5-34 Amortiguamiento, cámara de, 5-34 Amortiguamiento, claro de, 5-34 Amortiguamiento de aire, 5-34 Amortiguarniento, paleta de, 5-34 Amper, 1-57 Ampere, 2-12, 2-16, 2-54 Ampere-horas, 6-55, 6-56 Amperímetro técnico, 5-14, 5-15 Amper-vueltas, 1-88 Amplitud, 3-27, 3-28 Ancas de rana, embobinadas, 6-86 Ancho de banda, 4-105 Angular, movimiento, 3-11 Angulas de fase de onda sinusoidal, 4-18 Anillos rozan tes, generadores de, 6-117 Aparato telegráfico, 1-95 Aparente, potencia, 3-134, 4-49, 5-107, 6-131 circuitos en serie RL, 4-35 Argón, 1-63 Arn1adura, 1-93, 1-96 Annadura, bobinas de, 6-72, 6-86, 6-102 autoinducción, 6-93 Armadura, cojinetes de, 6-106 QU ,ji 1, ,,1 936 Indice Cargadores, 6-21 corriente constante,·6-40 voltaje constante, 6-40 Cargadores de corriente constante, 6-40 Carga en rotación, 1-67 Carga, falla por, 1-24 Carga gradual, 6-40 Carga lenta, 6-40 Carga, métodos de, 6-40 Carga pico del capacitar, 3-131 Carga, resistencia de, 2-21 Cargas, 2-2, 2-4, 3-73, 3-76, 7-47 paralelo, 2-76 Cargas eléctricas, 1-14 atómica, 1-15 electrostática, 1-14 fotoeléctrica, 1-42 negativa, 1-12, l-14, 1-15 neutralizadora, 1-19 piezoeléctrica, 1-61 positiva, 1-11, 1-14, l-15 termoeléctrica, 1-41, 6-57 Cargas en paralelo, 2-76, 2-77, 2-78 caída de tensión de, 2-77 efecto en la corriente, 2-78 Cargas negativas, 1-12, 1-14, 1-15 Cargas positivas, 1-11, 1-14, 1-15 en circuitos capacitivos, 3-118, 3-119, 3-120 en circuitos inductivos, 3-63, 3-64 medición, 5-114 promedio, valores, 3"34 raíz cuadrática media, (RMC) valores, 3-30 valores de conversión, 3-31 valores efectivos, 3-34 valores instantáneos, 3-34 valores pico;- 3"34 valores pico a pico, 3-28, 3-31 Carga velocidad, característica, 748 Carga, voltaje de, 6-53 Contactar magnético, 7-87 c-c, controles de motores, 7- 70 c-c, circuitos, 2"6, 3" 115 capacitancia, 3-115 fluctuantes, 3" 131 inductancia, 3-58, 3-61 c-c, corriente, 2-6, 3-1, 3-3, 3-115 efecto sobre una resistencia, 3-2 fluctuantes, 3-20, 3-21, 6-68 c-c, excitatriz, 6-132 c"c fallas de circuitos, 2-121 e-e, formas de onda, 3-13 c-c, fuente, 2-6 e-e, generadores, 2-112, 6-62, 6-63 alternador de automóvil, 6-134 combinación (compound), 6-82, 6-83 combinado compensado, 6-83 comparación con generadores de e-a, 6-133 coraza, 6-75, 6-103 corríente, regulación dej 6-110 cuatro polos, 6-101, 6-104 derivado, 6-80, 6-81 devanados, ver devanados dos polos, 6-101, 6-104 montaje, 6-105 polos, 6-76 regulación combinada, 6"113 regulación de voltaje_, 6-108, 6-109 c-c, medidores, 540 aplicaciones, 5-40 calibración, 54 7 precisión, 5-48 c-c, motores clasificación, 7-51 comparación, 7-68 construcción, 7-24 elementales, 7-10 operación, 7-17 c-c, nivel de referencia, 3-21; 3-131 salida de onda sinusoidal, 6"66 serie, 6"78, 6-79 eje o flech.a, 6-100 en serie con derivación estructura, 6-98, 6-106 excitado separadamente, 6-77 c-c, tensión, 2-6 c-c, tensión de trabajo, 3-136 Celda húmeda primaria, 6-6 limitaciones, 6-13 Celdas, 1-39 ver también baterías clasificación de voltaje, tabla de, 6-53 de cinc"cobre, 6-8 de níquel-cadmio, 644,649 de níquel-hierro, 649 de plata"ciny, 6"44, 6-49 de plomo-ácido, ver celda plomo-ácido secas, 6-4 secas de cinc"carbón, 6-16 solares, 6-59 termoeléctricas, 6"57, 6-58 voltaicas, 6-6, 6-57 Celdas húmedas, 64 primarias, 6-6, 6-13 Celda seca primaria, 6-15 Celda seca rejuvenecedora, 6-21 Celdas secas, 5-54 Celdas secas a prueba de fuga, 6-19 Celdas solares, 6-59 Celdas termoeléctricas, 6-57, 6-58 Celdas voltaicas, 6"6 tipos, 6-57 Centrífugo, interruptor, 3-135 Cerámica, capacitares de, 3-135 Cero ohms, control de ajuste en, 5-94 Cesio, 1-42 Chisporroteo, 7-18 Chokes, (reactores) ver inductores Ciclo, 3-23 Cinc, 1-41 Cinc"carbón, celdas secas· de, 6-16 Indice c·a, monofásica, 7-96 c-a1 motores, 7-89 ver también tipos específicos de motor c-a, motores de serie1 7·132, 7·136, 7-137 compensación, 7-138 Cad1nio, 1·42 Caídas de tensión, 2·62, 2-64, 2-66 cálculos, 2-6 3 en cargas en paralelo, 2-77 Cálculos de circuitos en paralelo producto/ suma, 2·84, 2-85, 2·95, 2-108, 4·52 · Calentador eléctrico, 1-92 Calibrador de alambre Brown and Sharpe1 2-17 Calibre de alambre estándar americano (American Standard Wire Gauge), 2-17 Calibres de alambre, 2· 17 1 2-18 Calidad de resonancia en serie (Q), 4-108 Calidad (Q) de una bobina, 4·36 C. A., circuitos de Ley de Ohm, 4-33 Calor, 1-41, 1-61, 1-71 Campo alterno, 7.. 91 Campo, bobinas de, 7.35 Campo, bobinas de, 6-75, 6-104 Campo electromagnético, 1-67, 1-84 Campo magnético primario, 3-76 Campo magnético rotatorio, 7-93, 7-94, 7-95 Campo rotatorio bifásico, 7-100 Campo rotatorio de fase dividida, 7-96 inversión de dirección, 7-96 Ca1npo rotatorio del estator, 7-~2 Catnpo rotatorio de polo de sombra, 7.99 Ca1npo rotatorio trifásico, ·7-101 Campos eléctricos, 3-100 Campos magnéticos, 1-43, 1-76, 1-81, 1-83, 185, 3-43, 3-46, 4-34, 5-3, 5-8 de la Tierra, 1-72 generadores de c-a, 6-120 generadores C·C, 6-63, 6-73 intensidad de campo, 1-83 interacción, 1-78, 5-7 Campos rotatorios, 6·212, 6-132 Cantidades escalares, 4-3 Capacidad de cubierta o blindaje, 1-26 Capacitancia, 3·42, 4-1 efecto de la dieléctrica, 3-113 efecto de la separación de placas, 3-111, 3-112 efecto sobre la corriente de1.·capacitor, 3-123 en circuitos de ·C~, 3-llS unidades, 3-105 valores, 3~109, 3-136 Capacitiva, constante, d~ tiempo, 3-106, 3-107 .Capacitiva, corriente, -4~_60 vs. capacitancía, 3-124 vs. frecuencia, J-124 Capacitivos, ·circuitos, 4-2 fluctuantes de c-c, 3·131 vectores, 4-18, 421 935 Capacitor, campo rotatorio de arranque por, 7-97 Capacitar, claves de color, 3-139 banda de coeficiente de temperatura, 3-140 banda de tolerancia, 3-140 Capacitar, corriente de, efecto de la capacitancia, 3-123 efecto de la frecuencia, 3-131, 3·122 Capacitares, 3·21, 3-98, 5·103 área de placas, 3-110 carga de, 3-99 carga de un circuito c-c, 3·101, 3-102 cerámica, 3·135 contra tensión, 3-135 de papel, 3-135 descarga, 3-103 descarga en un circuito C·C, 3-104 electrolíticos, 3· 13 7, 3-138 en paralelo, 3· 128 fijos, 3-135 polarizados, 3-13 7 serie, 3·127 símbolo, 3·127 tensión, 3-118, 3·119 tipos, 3-135 variables, 3-135 Capacitares de papel, 3-135 Capacitares electrolíticos del tipo de celda húmeda, 3-138 Capacitares en paralelo, 3-128 Capacitares flJoSi . HJ-r---construcción, 3-135 símbolos, 3-135 Capacitar. motores de, 7-97 inversión de dirección, 7-97 Capacitar, motores de arranque por, operación de inducción, 7-115 Capacitares polarizados, 3-13 7 Capacitares serie, 3-127 Capacitares vari~l35 construcción, 3-136 símbolo, 3-136 Capas o bandas electrónicas, 1-25 Capas o bandas orbitales, 1-23 Carbón, regulador de pila, 6-96 Carbones, 7.9 Carbones, conjunto de, 7~33 Carbones, eje, 7-20 Carbones, sujetadores, 6-103 Carga celdas alcalinas, 6-45, 6-46 celdas ·de plomo-ácido, 6-25 descendentes, 6-40 flotación, 6-40 lenta, 640 por contacto, 1-17 por inducción, 1-18 rápida, 6-40 Carga, corriente de, 3-102, 6-27, 6-28, 6·31 Cargada, batería, 6-39 Indice 937 1 Cinc-cobre, 6-8 . Circuito completo (cerrado), 2-2 Circuito completo (cerrado), 1-51, 1-55 Circuito, continuidad de, 5-101 Circuito de medidores de puente, 5-113 Circuito eléctrico, 2-1, 2-2 Circuito, fallas de c-c, 2-121 Circuitos abiertos, 2-2 cerrados, 2-2 Circuitos abiertos, 1-52, 2-2, 2-67, 2-91, 3-104 Circuitos c-a, no resistivos, 3-42 Circuitos capacitivos, c-a, 3-117 Circuitos c-c, fluctuantes capacitivos, 3-131 Circuitos cerrados, 2-2 Circuitos en paralelo, 2-75, 2-76, 2-97, 2-106, 2-107 Circuitos en paralelo RL, 4-41, 4-34, 4-44, 4-46, 4-46 ángulo de fase, 4-53 comparación con circuitos en serie RL corriente, 4-5 3 corriente de rama, 4-44 efecto de la frecuencia, 4-53 formas de onda de corriente, 4-4 7 impedancia, 4-48, 4-53 potencia, 4-49, 4-5 3 referencia de cero grados, 4-43 tensión, 4-4 3, 4-5 3 Circuitos en serie, 2-55, 2-70, 2-97, 2-106, 2-107, 2-108 Circuitos en serie-paralelo, 2-99, 2-100, 2-101, 2-102, 2-103, 2-104, 2-105, 2-106, 2-107, 2-108 Circuitos en serie y paralelo, 4-145 Circuitos en serie RC, 4-5 6 ángulo de fase, 4-7 5 comparación con circuitos en paralelo RC, 4-75 corriente, 4-60, 4-75 efecto de la frecuencia, 4-61, 4-75 fonnas de onda de tensión, 4-SB impedancia, 4-59, 4-75 potencia, 4-75 tensión, 4-57, 4-75 Circuitos, impedancia, 4-64 Circuitos filtro (o de fíltraje), 4-148 tipos básicos, 4-149 Circuitos LC en serie, 4-78 corriente, 4-83 efecto de la frecuencia, 4-84 forma de onda de tensión, 4-81 impedancia, 4-82 potencia, 4-83 tensión, 4- 79, 4-80 Circuitos LC, 4-77 LCR, 4-77 LC en paralelo, 4-123 LCR en paralelo, 4-123 LC en serie, 4-78 LCR en serie, 4-89 RC, 4-55 RL, 4-24 RC en paralelo, 4-66 RL en paralelo, 4-41 RL en paralelo, 4-41, 4-43, 4-44, 4-45, 4-46 RL en serie, 4-27, 4-28 Circuitos LC, 4-77 en paralelo, 4-42, 4-115, 4-132 en serie, 4-78 Circuitos LC en paralelo, 4-42; 4-115, 4-132 corriente, 4-116 corriente en resonancia, 4-134 corriente fuera de resonancia, 4-135, 4-136 efecto de la frecuencia, 4-120 formas de onda de corriente~ 4-118 impedancia, 4-119 impedancia en resonancia, 4-134 impedancia fuera de resonancia, 4-135, 4-136 tensión, 4-115 Circuitos LCR en paralelo, 4-123 corriente, 4-125, 4-126 efecto de la frecuencia, 4-129 formas de onda de corriente, 4-127 impedancia, 4-128 tensión, 4-124 Circuitos RC en paralelo, 4-66 ángulo de fase, 4-75 · comparación con circuitos en serie, RC, 4-75 corriente, 4-75 corriente de línea, 4-69, 4-70 corriente en una rama, 4-68 efecto de ltt frecuencia, 4-73, 4-75 Circuitos resonantes en serie , ancho de banda, 4-144 calidad (Q), 4-144 corriente, 4-144 frecuencia de resonancia, 4-144 impedancia, 4-144 propiedades en resonancia, 4-144 propiedades fuera de resonancia, 4-144 reactanda, 4-144 usos prácticos, 4-109 Circuitos RL en serie, 4-27, 4-28 ángulo de fase, 4-5 3 comparación con circuitos en RL paralelo, 4-53 corriente, 4-53 efecto de ia frecuencia, 4-37, 3-53 formas de onda de tensión, 4-31 impedancia, 4-53 potencia, 4-35, 4-53 potencia, 4-35, 4-53 potencia aparente, 4-35 potencia real, 4•35 '1 1 ·l, ij "'J! 1 !I Ii 938 Indice referencia de grado cero, 4-30, 4-34 tensión, 4-29, 4-30, 3-53 Circuitos sintonizados, ver Circuitos LC Circulantes, corrientes, 6-99 Circulantes, corrientes, 3-37, 3-38, 3-92 efecto de la frecuencia, 3-38 Circulantes, corrientes, 5-32 Circulantes, pérdidas por corrientes, 7-25 Clasificación de corriente constantes de las baterías, 6-20 Clasificación de potencia, 2-50, 2-51, 4-64 de lámparas incandescentes, 2-50 de resistencias, 2-26, 2-49 Cobre, 1-34, 1-41 deposición (depósito), 1-60 Coeficiente de acoplamiento, 3-72, 3-86, 3-90 Coeficiente de temperatura, 2-15 negativa, 2-15 positiva, 2-15 Coeficiente negativo de temperatura, 2-15 Cojines, 6-100 arntadura, 6-106 lubricadas permanentemente, 6-106 Cojinete de mango de anillo, 7-37 Cojinetes, 5-28, 7-36, 7-37 de bola, 7-37 de manguillo de anillo, 7-3 7 Cojinetes de balines, 7-37 Combinación, generadores, 6-82, 6-83 Combinación simple, generador, 6-83 Compensadores, devanados, 5-95, 6-95 Compensados, motores de serie de c-a conductivamente, 7-138 inductivamente, 7-138 Compensados, 5-109 Complejos, circuitos, 2-114 Componentes de vectores, 4-15 Con1posición, resistencias, 2-27, 2-28, 2-29 Compound, motores, 7-64, 7-65 arrancador de contacto cuádruple, 7-76 compound acumulativo, 7-65, 7-66 compound acumulativo de derivación corta, 7-65 compound acumulativo de derivación larga, 7-65 compound diferencial, 7-65 Compuertas (compuestas), 1-6, 1-7 como aislantes, 1-32 Conipuestos (compound) devanados de armadura, 6-133 Comunicaciones, 3-7 Conductancia, 2-8, 2-10, 2-111 Conductivamente compensados, motores serie de c-a, 7,138 Conductores, 1-30, 1-34, 1-35, 1-42, 1-62, 1-91 Conductor, anillo, 7-111 Conductores, 2-8, 2-11, 2-13, 2-14, 3-43 en especial, 3-52 Conductores embobinados, 3-52 Conexión y, 6-126 características eléctricas, 6-12 7, 6-128 Conmutación, 7nl8 armadura cuádruple, 7-19 Conmutación, plano de, 6-93 Conmutada, bobina, 6-91 Conmutador de anillo partido, 7-8 Conmutador, segmentos de, 6-69, 6-71, 6-102, 7-32 Conmutadores, 1-96 Conmutadores, .6-63, 6-67, 6-68, 6-99, 6-102, 6-132 rectificadores, 6-135 Conmutadores, 7-7, 7-8, 7-9, 7-32 anillo abierto, 7-8 Consecuentes, motores de polos, 7-125, 7-127, 7-128 monofásicos) 7-128 Constantano, 2-24 Constantes de tiempo, capacitivas, 3-106, 3-107 inductivas, 3-61 Constiucción del paralelogramo de vectores, 4-8, 4-21 Consumo de potencia, 2-61, 2-90 Contactor magnétiCo, 7-87 Contrapar, 7-49 Contrapesos, 5-24 Control de velocidad, subida y bajada, 7-78, 7-81, 7-82 Controles, 7-70, 7-78 automáticos, 7-89 clasificación, 7-71 de tambor, 7-83 para velocidad superior a la normal, 7-78 para velocidades superior e inferior a la normal, 7-78, 7-81, 7-82 Convertidor, 6-135 Copa de aceite, 6-106, 7-37 _ arrancador de contacto triple, 7-72, 7-73 Corazas: motor, 7-30 Corazas, generadores de c-a, 6-132 generadores de c-c, 6~05 Corazas, motor y generador, 7-25 cabezales, 6-105, 7-36 campo, 7-36 Corriente capacitiva, 4-60 de fuga, 4-56 derivación, 4-45, 4-48 en circuitos LC en paralelo, 4-116 en circuitos LCR en paralelo, 4-125, 4-126, 4-127 en circuitos LC en serie, 4-83 en circuitos LCR en serie, 4-_95 en circuitos RL en paralelo, 4-53 en circuitos·RC en serie, 4-60, 4-75 en circuitos RL en serie, 4-53 en la línea, 4-45, 4-46, 4-48 vs. resonancia, 4-104 Indice Corriente, 1-45, 2-17, 2-54, 2-97, 2-108 alterna, 1-99, 2-6 amperes, 1-57 cálculos, 2-39 capacitor, 3-119, 3-120 carga, 3-102 de fuga, 3-126 derivación, 2-78, 2-79, 2-80 directa (continua c-c), 2-12 directa, (continua c-c), 3-115, 5-72 descarga, 3-103 efecto de cargas paralelas, 2-78 en transformador, 3-75, 3-77 primaria, 3-74, 3-76 secundaria, 3-76 Corriente, e-a, 1-45, 1-47, 2-6, 3-1, 3-2, 3-3, 3-34, 5-41 características, 3-17 efecto sobre la resistencia, 3-2 en circuitos de capacitancia, 3-119,. 3-120, 3-122, 3-123 en circuitos inductivos, 3-63, 3-64 valores, 3-28 valores de conversión, 3-3-1 valores efectivos, 3-34 valores instantáneos, 3-34 valores pico, 3-34 valores promedio, 3-34 Corriente, c-c, 1-99 Corriente, clasificaciones de,.2-26, 6-51 Corriente de excitación, 6-77 Corriente de fuga, 3-126, 4-56 Corriente de regulación de generadores, c-c, 6-110 Corriente e impedancia, 4-32, 4-33, 4-34 Corriente eléctrica, 1-45, 1-47, 2-12 Corriente electromagnética, 5-8, 5-9 Corriente, flujo de, 1-48, 2-7 Corriente, fonn.as de onda de en circuitos en paralelo LC, 4-118 en circuitos en paralelo LCR, 4--127 en circuitos en paralelo RC, 4- 71 en circuitos en paralelo RL, 4-4 7 Corriente frecuencia, curva de, 4-136 Corriente, medidores de, 5-3 Corriente, portadores de, 1-50 Corriente primaria, 3-71, 3-74, 3-76 Corriente, regulador de, 6--113 Corriente, resistencias !imitadoras de, 5-93, 5-98 Co.i:rientes de transformador, 4-150 Corriente secundaria, transformador, 3-71, 3-76 Corriente total, 2-80, 2-93, 2·94, 2-96, 2-111 Cor.to circuito, 1-54, 1-94, 2-68, 2~69, 2~92 interno, 2-122 Cortos circuitos, 3-42 Coulomb, 1-56, 1-57, 2-45, 3-105 Coulomb, Ley de, 1-21,·3-111 Covalente, unión, 1-32 Cristal, rectificadores de, 5-114 Crítico, acoplamiento, 3-72 939 Cuatro polos, estator, 7-105 Cuatro polos, generadores de, 6-101, 6-104 Curva de resonancia, 4-104 D D'Arsonval, 5-10 d'Arsonval, mecanismo de IJ)edidores, 5-10 d'Arsonval, medidores, 5-18 Delta, conexión, 6-126 características eléctricas, 6-12 7, 6-128 Densidad, 6-3 9 Densidad de flujo, 3-94 Deposición (depósito), 1-60 cobre, 1-60 oro, 1-60 plata, 1-60 Deriva electrónica, 1-47 Devanado secundario, transformador, 3- 71, 3-73, 3-74, 3-76 Derivaciones, medidores en anillo, 5-63 Descarga, corriente, 3-103 Descarga, trayectoria, 3-103, 3-104 Deslizamiento en motor de inducción, 7-118 Desmagnctización de un imán, 1-71 Despolarización, 6- 1O Devanado con derivaciones, 3-89 Devanado primario, 3-71, 3-73, 3-74 Devanados de armadura, 6-86, 6-99, 6-101, 6-132 Devanado de arranque, 7-96, 7-97 Devanados armadura, 6-86, 6-101, 6-132 compensadores, 6-95 de ancas de rana, 6-86 de armadura co1nbinada, 6-133 de campo, 6-75, 6-77, 6-79, 6-104, 6-120 de campo múltiple, 6-76 derivación, 6-104 interpolas, 6-94 ondulados, 6-86, 6-89, 6-90 serie, 6-104 traslapados, 6-86, 6-87, 6-88 Devanados: anillo, 7-26 amortiguadores, 7-107, 7-111 armadura de anillo de Grammc, 7-26 auxiliares, 7-96 de arranque, 7-96, 7-97 de ca1npo, 7-35 de operación, 7-96 de rotor trifásico, 7-124 de tambor, 7-26 distribuidos, 7-115 estator, 7-94 intcrpolos, 7-22 ondulados, 7-27, 7-30, 7-31 traMlapados, 7-27, 7-28, 7-29 Devanados amortiguadores, 7-107, 7-111 Devanados de anillo, 7-26 !.i )1 1 :1 ;, ', ·i,, ! l 940 Indice Devanados de campo, 6-75, 6-77, 6-79, 6-104, 6-120, 7.35 ver también devanados distribuidos Devanados de estator, 7-94 Devanados de motor trifásico, 7-124 Devanados de operación, 7-96 Devanados de rango múltiple, 5-61 Devanados en derivación, 6-104 Devanado en serie, 6-104 Devanados imbricados, 6-86, 6-87, 6-88, 7-27, 7-28, 7-29 Devanados ondulados, 6-86, 6-89, 6-90, 7-27, 7-30, 7-31 Diagrama base para capacitares, 3-124 Diagraina base para inductores, 3-66 Diagrama base para resistencia, 3-34 Diagrama para resistencias, 2-38 Diagrainas de vectores, 4-23 Dieléctrica, constante, 3-114 Dieléctrica, intensidad, 3-114 Dieléctricos, 3-109, 4-56 aire, 3-114 material, 3-135 ruptura, 3-136 vacío, 3-114 Dieléctricos en el vacío, 3-114 Diferencia de fase, 3-26, 3-120 Diferencia de potencial, 1-55, 2-45, 2-65 Ver también: Voltaje Diferencial-combinación, motores, 7-65, 7-67, 7-69 Dinan1otores, 6~ 136 Directa, corriente, ver Corriente continua Disipación de potencia, 2-48 Disposiciones de 1nultíplicador serie, 5-84 Dispositivo de igualadores largos, 7-128 Dispositivo de saltadores cortos, 7-128 Distribuidos, devanados, 7-115 Distribuidos, devanados de campo, 7-35 Distribuidos, polos, 7-112 División de fase, 7-96 Doble jaula de ardilla, 7-122 Dominios magnéticos, 1-68 E Ecuación derivada de anillo medidor, 5-64, 6-65 Edison, celda de; 6-49 Edison, 1l101nas A., 6-44 Efectiva, resistencia, 2-86, 2-104, 2-111, 2-J 12 Efectiva, resistencia interna, 2-120 Efcctivo,1;, valores, 3-30, 3-31 Efectos 1nagnéticos de la electricidad, 7-2 Efecto superficial (skin effcct), 3-37, 3-38 Efecto superficial, 5-4 7 Efecto triboeléctrico, 1-38 Eficiencia, 7-52, 7-53 Eléctricas, unidades, 2-54 Electricidad: estática, 1·45, 1-51 efectos magnéticos, 7-2 movimiento de, 7-2 Electrodeposición o galvanoplastia, 1-60 Electrodo negativo de celda de plomo-áci· do, 6-28 Electrodos, 1-60 Electrodos, 6-6, 6-7, 6-12, 6-32 Electrodos, placas, 6-41 Electroimanes, 1-86, 1-87, 7-2 Electroimanes, 6-63, 6-73, 5-4 Electrólisis, 1-60, 6-29 Electrolítica, pasta, 6-15 Electrólitos, 1·39 Electrolíticos, capacitares, 3-13 7, 3-138 e-a, 3-138 tipo húmedo, 3-138 Electrólito "hervor", 6-31 Electrólitos, 3-137, 6-6, 6-11, 6-37, 6-39 celda .alcalina, 6-44 celda de plomo-ácido, 6-29 nivel, 6-42 reducción, 6-35 Electroluminiscencia, 1-63 Electromagnetis1no, 1-81, 1·82, 1-85, 1-86, 3-42, 5-4 Electromotriz, serie, 6-12 Electrones, 1-3, 1-9, 1-12, 2-8, 2-12 libres, 1-34, 1-35, 1-45, 1-46, 1-47, 1-48 Electroquímica, 1-39, 1-60 Electrostática, fuerza, 3-100 Electrostáticas, cargas, 1-14 Electrostáticas, líneas de fuerza, 1-21' Electrostáticos, campos, 1-21, 3-98, 4-84 Elektron (electrón), 1-2 Elemento calefactor, 1-92, 2-124 Elementos, 1-5 artificiales, 1-5 estables, 1-31 naturales, 1-5 Elementos estables, 1-31 Elevadores; conmutador, 6-102, 7-32 Elevadores técnicos, 6-106 · Encadenainiento de flujo, 3-72 Enchufe de filtro, 6-41 Energía, 2-4, 2-44, 2·54, 2-97 Energía eléctrica, 3-73 Energía electrónica, 1-28 Energía mecánica, 7-2 Energía, fuente de, portátiles, 6-3 Energía, fuentes de, 2-2, 2-4 fallas, 2-122 resistencia interna, 2-120 Enfriamiento, generadores, 6-106 motores, 7·3 7 Equipo de prueba, 5-1 Escala completa, oscilación, 5-39, 5-86, 5-90 de ohmímetro en serie, 5-94 Escala de ley cuadrálica, 5-35 Indice 941 Escalas, 5-10, 5-11 ley cuadrática, 5-35 lineales, 5-29 no lineales, 5-30 para medidores de bobina móvil, 5-29 para 1nedidores de hierro móvil, 5-30 para medidores de termopar, 5-35 Escalas no lineale,s, 5-30 Espiras, 6-63, 6-69, 6-70, 6-71 Estabilidad, 2-29 Estator, arranque por capacitar, 7-97 Estator, de dos polos, 7-103, 7-104 velocidad síncrona, 7-103, 7-104 Estatores, 6-132 Excitador interno, 6-132 Exponencial, forma de onda, 3-58, 3-60 potencia, 3-36 tensión para circuitos en se;ie RC, 4-58 tensión para circuitos en serie RL, 4-31 tensión para circuitos en serie LC, 4-81 tensión para circuitos en serie LCR, 4-92 Fonnas de onda e-a, 3-12 sin1etría, 3-f2 Formas de onda de tensión, en circuitos en serie LC, 4-81 en circuí tos en serie LCR, 4-9 2 en circuitos en serie RC, 4-58 en circuitos en serie RL, 4-31 Formas _de onda no sinusoidales, 5-41 Fosforescencia, 1-63 Fotoconducción, 1-42 Fotoernisión, 1-42 Fotones, l-42 F'otovoltaicas, celdas, 6-57, 6-58 F Fotovoltaico, efecto, 1-42 Fraccionales: Factor de potencia, 3-134, 4-35, 449, 4-61, motores síncronos, 7-108, 7-129 4-84, 5-107, 6-127, 6-130, 6-131 Fraccionales, 1notores de serie de e-a, 7-i39 Farad, 3-105, 3-110 Frecuencia, 3-23, 3-48, 5-41, 6-119 Faraday, Michael, 3-57 efecto de la corriente en un capacitar, Faraday, motor de, 7-3 3-121, 3-122 Fase, 3-25 efecto sobre las corrientes circulantes, de circuitos e-a resistivos, 3-35 3-38 respuesta de, 5-49 voltaje, 6-127, 6-128 Frecuencia de resonancia, 4-97, 4-102, Fase, ángulos de, 3-25, 3-56, 4-2, 4-30 4-129 en circuitos en paralelo RC, 4-75 Frecuencia normal de potencia, 3-23 en circuitos en paralelo RL, 4-5 3 Fricción electrostática efectos, 1-38 en circuitos en serie RC, 4-75 Fricción, triboelectriCidad, 1-16 en circuitos en serie, RL, 4-5 3 Frotamiento, carga por, 6-40 Fem autoinducida, 3-48 Fuente de e-e, 2-6 magnitud, 3-48 Puente de energía, 1-53 polaridad, 3-48, 3-49, 3-50 Fuente excitadora, 6-77 Ferromagnéticos, materiales, 1-69 de c-c, 6-132 Filamento, 1-91 interna, 6-132 Filamento, 2-49, 2-50 Filtrado, 6-70 Fuente excitadora, armadura, 6-130 Fuente excitadora corriente de cainpo, Flecha de armadura, 6-99 6-130 Flecha de armadura, 7-25 Fuentes de tensión, 2-5 Fluctuante, 6-68 Fuentes de energía en oposición, en serie, Fluctuante, corriente continua, 3-20, 3-21 2-60 componente e-a, 3-21, 3-131 Fuentes de energía en paralelo, 2-88 nivel de referencia, 3-131 Puentes de energía en serie, 2-58, 2-59 Fluctuantes, formas de onda c-c, 3-20 Fuerza contraelectromotriz (fcem), ~ Fluctuante voltaje de c-c, 6-69 3-52, 3-57, 3-65, 4-23, 7-43, 7-45, Flujo, 6-62 7-46 Flujo magnético, 6-63 Fuerza de atracción, 1-18 Fluorescencia, 1-63 Fuerza de repulsión, 1-18 Frnrn, ver Fuerza electromotriz (fem), 1-56, 2-5, 2-16, fuerza magnetomotriz 3-48, 3-50, 4-23, 7-43, 7-45, 7-46 Forma, devanados con, 6-101 Puerza magnétlca, 1-76 Formas de onda, Fuga de líneas de flujo, 3-91 e-a, 3-12, 3-13 Fusibles, 1-54 Fusibles, 2-67, 2-69, 2-125 e-a vs. c-c, 3-13 e-e, 3-13 cuadrada, 3-16, 3-17, 5-41 G dientes de sierra, 3-16, 3-19, 5-41 exponencial, 3-58 ·I 11 .! ¡,, ,1 ~¡ ]¡,, ,, j¡ '! ' j 'I 1 1 942 Indice Galvánica, c_elda, 6-6 Galvánica, serie, 6-12 Galvanoplastia, 1-60 Galvanómetro, 5-10, 5-103 Gases inertes, 1-31 Generador eléctrico, 7-3 Generadores: 1-99, 6-61, 6-62 armadura, ver armaduras e-a, 6-62, 6-115, 6-116 C·C, 2-122, 6-62, 6-63, 6-134 combinados, 6-82, 6-83 comparación de e-e y o-a, 6-13 3 con derivación, 6-80, 6-81 conexión interpolas, 7-42 devanados de campo, ver, devanados enfriamiento, 6-106 reacción de armadura, ver, armadura, reacción de regla de la mano izquierda, 7-40 Generadores autoexcitados, 6-77, 6-78, 6-80 arranque, 6-84 Generadores de e-a, bifásicos, 6-_124 Generadores de e-a, monofásicos, 6-123 Generadores de e-a, trifásicos, 6-125 Generadores de e-a, de armadura estacionaria, 6-121, 6-122 Generadores de dos polos, 6-101, 6-104 Generadores con derivación, 6-80, 6-81 Generadores excitados separadamente, 6-77, 6-120 Generadores en serie, 6-78, 6-79 Generadores en serie con derivación,. ver, generadores combinados Generadores combinados, 6-83 Generadores, polarizados, 6-65 Generador, voltaje, de salida de, 6-130 Germanio, 1-33, 1-142 Grados de rotación, 312 Gramme, devanados de armadura de anillo de, 7-26 Grasa, accesorios de engrase, 7-36, 7-37 Grasa, embudo para, 6-106 Histéresis, ciclo, 3-93 Histéresis, efectos de, 7-130 Histéresis, motores de, 7-130, 7-131 Hístéresis, pérdidas por, 3-91, 3-93, 7-25 del núcleo, 6-100 Ideales, transformadores, 3-79 Imán permanente, 1-70, 5-19, 6n63 6-73 Imán temporal, 1-70 ' Impedancia, 4-26 en circuitos en paralelo LC, 4-119 en circuitos en paralelo LCR, 4-128 en circuitos en paralelo RC, 4-72, 4-75 en circuitos en paralelo RL, 4-48, 4-53 en circuitos en serie LC, 4~82 en circuitos en serie LCR, 4-93, 4.94 en circuitos en serie RC, 4·59, 4-75 en circuitos en serie RL 4.5 3 ' voltímetro, 5-86 Impedancia, balanceo de, 4-153, 4-154 Impedancia, circuito, 4-64 Impedancia frecuencia, curva de, 4-136, 4-140 Impedanci~ y corriente, 4-32, 4-33, 4-34 Impulso electrico, 1-49 Incandescente, lámpara, 1-63, 1-90 Inducida fem, 3-44, 3-45 factores, 3-45 Inducción, electrostática, 1-18, 7-114 mutua, 3-74 Inducción magnética, 6-61, 7-114 Inducción, motores de, 7-114 arranque por capacitar, 7-115 construcción, 7-115, 7-116 de fase dividida, 7~115 de polo de sombra, 7-115 deslizainiento, 7-118 j~:~!eJ:!~~~a~;~~iª¿ 7-122 jaula de ardilla de velocidad múltiple, 7-125 H par de funcionamiento, 7-120, 7-121 par de sentado, 7-121 I-Ienry, 3-57 \ polifásicos, 7-115 Henry, Joseph, 3-57 ·.~ rotor devanado, 7-123, 7-124 Hierro, imanes de, 5-4 '>¡ Inductancia, 3-42, 3-54, 3-61, 3-65, 4-1 en circuitos e-e, 3-42, 3-54, 3-61, 3-65, Hierro, limaduras, 1-77 4-1 Hierro medidores de paleta, 5-40 mutua, 3-61, 3-72 1-Iicrro n1Óvil, medidores de, 5-9, 5-11, 5-13, valores, 3-57 5-17, 5-20, 5-23, 5-24 álabes concéntricos, 5-11, 5-12, 5-21, Inductiva, reactancia, 4-33 Inductancia variable, 3-55 5·22 amortiguamiento, 5-34 símbolo, 3-55 escalas, 5-30 Inductiva, corriente paleta radial, 5-11 vs. frecuencia, 3-65 vástago, 5-11, 5-13 vs. inductancia, 3-65 Hierro, nú'cleo de, 1-87 Inductiva, constante de tiempo, 3-61 Hidrómetro, 6-39 Inductiva, reactancia vs. frecuencia, 3-65 com.pensación de ajuste Indice vs. inductancia, 3-65 Inductivamente compensados, motores de serie de c-a, 7-138 Inductivos, circuitos, 3-9 7 corriente, 3-63, 3-64, 4-2 tensión, 3-63, 3-64, 4-26 vectores, 4-18, 4-21 Inductivos, circuitos c-a, 3-62 Inductores, 5-103 Inductores, 3-54, 3-55, 3-60 fijos, 3-55 núcleo de aire, 3-55 paralelo, 3-67 serie, 3-67 variable, 3-55 Inductores con núcleo de aire, 3-55 símbolo, 3-55 inductores de núcleo de acero, símbolo, 3-55 Inductores en paralelo, 3-67 Inductores en serie, 3-6-7 Inductores fijos, 3-55 Inercia, 7-9 Inertes, gases, 1-31 Instantánea, potencia, de circuitos resistivos, 3-36 Instantáneos, valores, 3-28 Instrumentos, 1-98 Intensidad de campo, 7-6 Interna, caída de tensión, 2-122 Interna, resistencia, 2-120 de fuentes de potencia, 2-120 de generadores, 6-136 de un medidor, 5-38 efectiva, 2-102 Internos, corto circuitos, 2-122 Interpolo, alambrado generadores, 7-42 motores, 6-94, 7-42 Interpolas, devanados, 6-94, 7-22 Interruptores, 1-95, 2-3, 2-67, 2-68, 2-69, 2-125, 3-115 Interruptores electron1agnéticos, 1-94 Interruptores electro1nagnétlcos, 1-94 Inversión de direcc--ión de campo rotatorio de fase dividida, 7-96 Inversión de 1notores de capacitar, 7-97 Inversión de motores de derivación, 7-63 Inversión de motores de serie c-c, 7-62 Inversión de rotación, 7-61 Iones, 1-15, 1-39 Jónica, unión, 1-32 I2 R calefacción, 2-48, 2-49, 2-50, 2-51 J Joule, 2-45 K Kilociclos, 3-23 °943 Kilovo!ts, (kv), l-5ó Kirchhoff, Leyes de, 2-113 Kirchhoff, Gustav, 2-114 Kiloohms, 2-16, 2-54 Kilovolts, 2-54 Kilowatts, 2-54 Kilowatt-horas, 2-5 2 aplicación, 2-118 ley de corriente, 2-117 ley de tensión, 2-115, 2-116 principio de superposición, 2-119 L Laminaciones, 3-93, 6-99 Laminados, núcleos de hierro, 6-132 Laminadas, piezas polares, 6~104 Lámpara incandescente, 1-91 Leclanché, celda de, 6-16 estructura, 6-18 LCR, ángulo de fase, 4-2 LCR, circuitos, 4-7 7 en paralelo, 4-123 en serie, 4-89 Lenz, Ley de, 34 7, 3-64, 743, 7-44 Línea, corriente de, 4-45, 4-46, 4-48 en circuitos RC en paralelo, 4-69, 4-70 Línea de transmisión, 3-5, 3-6 Líneas de flujo, 1-77, 1-78, 1-82, 1-83, l-84, 1-86, 1-87, 1-96,347, 348,3-52, 3-94, 7-3, 7-4 fugas, 3-91 Líneas de fuerza, 1-78, 1-96 Líneas de fuerza, 7-3, 7-6 Líneas de fuerza eléctrica, 1-11, 1-12 Línea, voltaje, de, 6-127, 6-128 Litio, 1-42 Longitud de onda, 3-24 Luz, 1-42, 1-63 M Magnético, circuito, 6-75 Magnetís1no, 1-43, 1-63, 1-66 atracción y repulsión, 1-75, 5-4 el eiectróny, 1-66 líneas de fuerza, 1-77 1:Iagnetismo residual, 6-84 !vfagnetita, 1-66 Magnetoelectricidad, 143 Magnetomotriz, fuerza, 1-88 Magnetos, 6-73 Manganana, 2-24 Mano izquierda, regla de la, 1-82, 1-86, l-99, 74, 7-5 conductor con corriente, 3-43 generadores, 6-64 Marcos de can1po, 7-36 Masa de giración, 1-72 Materia, 1-4 1 ¡I, ¡: 1 J, ¡. 944 Indice Microamperes µa, 1-5 7 Microfaradio, 1-88 Microfarads (mf), 3-105, 3-110 Microhenry (mh), 3-57 Micronücrofarads (mmf), 3-105, 3-110 Microvolt (µa) (mmfd), 1-56 Microvolt (JJV), 2-54 amperímetro térmico, 5-14, 5-15 Microwatts (JJW), 2-54 bobina móvil, tipo rectificador; 5-40 Miliamperes ma (pfd), 1-5 7 e-a, 540 Miliamperes (ma), 2-5 7 e-e, 5-40 Milihenry (mh), 3-57 compensados, 5-109 Milivolt (mv), 2-54 conexiones de circuito, 5-72 Miliwatt (mw), 2-16 corriente, 5-3 Moléculas, 1-7, 1-32 corriente electromagnética, 5-9 Moléculas magnéticas, 1-68, 1-69 corriente de alcance múltiple, 5-60, 5-63 Montajes corriente térmica, 5-3 generador de c-c, 6-105 d'Arsonval, 5-18 Motogenerador, 6·137 de paleta radial, 5-21, 5-22 Motor, acción, 7-4, 7-117 de potencia, 5-106, 5-107, 5-1-108 reglas, 7-5 derivaciones, 5-61 motor, 7-36 de tipo vástago, 5-13 de tipo rectificador, para corriente, 5-75 -- Motor, clasificación, 7-52, 7-53 caballaje, 7-52 escalas, 5-29, 5~30 potencia de entrada, 7-52 hierro móvil, ver medidores de hierro potencia de salida, 7~52 móvil Motor, cubierta de, 7·25 tnultúnetros, 5-109 ohmúnetros en serie de alcance 1núltiple, - Motor de arranque, 7-109 Motor de caballaje constante, 7-128 5-98, 5-99, 5-100 Motor compound acumulativo de derivación paleta de hierro, 5-40 corta, 7-65 rectificador de media onda, 5-45 Motor de inducción de polo de sombra, rectificador de onda co1npleta, 5-46 7-115 . resistencia, ver ohmímetros Motor de par variable, caballaje variable, resistencia interna, 5-38 7-128 termopar, 5-15, 5-17, 5-40, 5-4 7 Motor, eficiencia, 7-52, 7-53 Medidor de álabes concéntricos, 5-12, 5-2f, Motor, mantenimiento, 7-24 5-22 Medidor de hierro móvil de tipo de repul- Motor, regulación de velocidad de, 7-4 7, 7-48, 7-49 sión, 5-6 Motores, . ver también tipos específicos de Medidor de paleta radial, 5-11, 5-21, 5-22 n1otores Medidor de resistencia de, 5-86, 5-93 armadura, reacción de; 7-20, 7-21, 7-41 Medidor de precisión, 5-39 arranque por capacitar, 7-97 Medidor, de termopar, 5-15, 5-17, 5-40, de c-a, 7-89 5-47 caballaje constante, 7-128 escala, 5-35 de e-a, c-c, 7-89 Medidor sensibilidad, 5-38, 5-73 de c·a, de conmutador, 7-132 Medidor sonda de, 5-114 de e-a, fase dividida, 7-96 Medidor térmico de corriente, 5-3 de e-a, de serie, 7-132, 7-136, 7-137 Medidores de cero central, 5-89 coexiones entre polos, 7-42 Megaciclos, 3-23 comparación con c-c, 7-68 Megaohms, 2-16, 2-54 compound acumulativo, 7-69 Megavolts, Mv, 1-56 compound diferencial, 7-67, 7-69 Mega.watts, 2-54 compound, 7-64, '7-75 Megger, 5-104 comparación con generadores, 7-39 Megohmímetros, ver Mcggcr eficiencia, 7-52 Mercurio, baterías de, 6-20 elementales de c-c, 7-10 Mercurio, vapor, 1-63 enfriamiento, 7-37 Metales, 1-30 entrada de potencia, 7-52 Metálica, unión, 1-46 fraccionales, serie de, 7-139 Metro, 1-98 fraccionales, síncronos, 7-129 Mica, capacitares, 3-135 histéresis, 7-130, 7-21 Mica, separadores de, 7-32 inducción, 7-114 Microamperes, (µA), 2-54 Materiales magnéticos, 1-69 Media onda, medidor re_9tificador de, 545 Medidores, 5-17 álabes concéntricos, 5-12, 5-21, 5-22 amortiguamiento, 5-32, 5-34 a1nperímetro de abrazadera, 5-75 Indice 945 inducción, arranque por repulsión, 7-132, Motores universales, 7-89, 7-139 Movimiento, por electricidad, 7-2 7-134 inducción, jaula de. ardilla, 7-129 Multimedidor electrónico, ver voltímetros par variable, caballaje variable, 7-128 de tuvo al vacío polo de sombra, 7-99 Multímetros, 5-.109 prácticas, 7-6 electrónicos, ver, voltímetros de tubo al reluctancia, 7-129 vacío regla de la mano derecha, 7-40 escala,5-111 repulsión, 7-132 interruptores selectores, 5-110 salida de potencia, 7-52 rangos, 5-111 serie, 7-69 Múltiple, motor devanado, 7-125 serie de derivación 1 7-66 Múltiples, annaduras, 7-14 síncronos, 7-106, 7-129 Múltiples, baterías de celdas, 6-51 trifásicos, 7-101 Múltiples, devanados de campo, 6-76 universales, 7-89, 7-139 Múltiples, transformadores de secundario, Motores de e-a, c-c, 7-89 3-83 • Motores de e-a de fase ·dividida, 7-96 Multiplicadoras, resistencias, 5-82 Motores de c-c elementales, 7-10 voltímetro, 5-84 Mutua, inducción, 3-67, 3-71, 3-73, 3-74 desventajas, 7-12, 7-13 Motores cQmpound acumulativos con deri- Mutua, inductancia, 3-71, 3-72 vación larga, 7-65 Motores de c-a con conmutador, 7-132 Motores Qe inducción de arranque por repulN sión, 7-132, 7-134 Motores de inducción de fase dividida, Natural, imán, 1-66 7-115 Motores de inducción de jaula de ardilla, Neón, 1-63 Neutrones, 1-9 7-116, 7-119, 7-129 Nicromel, 1-62, 1~92 clases, 7-119 Motores de inducción de rotor devanado, Níquel-cadmio, celdas, 6-44, 6-49 Níquel-hierro, celdas, 6-49 7-123, 7-124 Motores de polo de sombra, 7-99 Nivel de energía, 1-28 N (norte), polo, 1-73 Motores de reluctancia, 7-129 .. N.onelectriks (no eléctricos), 1-2 Motores de repulsión, 7-132 funcionamiento, 7-133 Núcleo de aire, 345 Moto res de derivación, Núcleo de hierro dulce, 5-19 arrancador de contacto cuádruple, 7-76 Núcleos, 1-9, 1-10, 1-22 arrancador de contacto triple, 7-72, 7-73 aire, 3-45 características, 7-54 aislamiento, 3-45, 3-50 con trol de velocidad de hierro laminado, 6-13 2 desboque, 7-56 magnéticos, 345 reversa, 7-63 pérdidas por histéresis en, 6-100 Motores eléctricos, 1-96 saturados, 3-45 Motores eléctricos, 7-1 Núcleo, saturación de, 3-94 Motores polifásicos de inducción, 7-115 Núcleo saturado, 7-35, 7-111 Motores de serie, 7-69 Núcleos magnéticos, 1-87, 347 arrancador de contacto doble, 7-75 arrancador de contacto triple, 7-74 característica a velocidad de carga, 7-5 7 o característica de par, 7-59 característica sin carga, 7-58 desboque, 7-58 Oersted, Hans Christian, 7-2 reversa, 7-62 Ohm, George Simon, 2-16 Motores repulsión inducción, 7-132, 7-135 Ohmica, resistencia, 3-37 Ohm, Ley de circuitos de C.A., 4-33 ~Motores síncronos, 7-106, 7-129, 7-130 para capacitares, 3-124 arranque, 7-109 como capacitores rotatorios, .7-110 para inductores, 3-66 construcción, 7~111, 7-112 para potencia, 2-46 para resistencias, 2-38, 3-34 fraccionales, 7-108 trifásicos, 7-108 Ohmímetros, 5-93 derivad.ar, 5-93, 5-96, 5-97 Motores síncronos trifásicos, 7-108 serie, 5-93, 5-94, 5-95 Motores trifásicos, 7-101 i¡ li . i 1 '~ 1 1 946 Indice serie de alcance múltiple, 5-98, ·s-99, 5-100 uso de, 5-101, 5-102 Ohmímetro con derivador, 5-93, 5-96, 5-97 Ohms por volt, clasificación, 5-86 alto, 5-87, 5-88 de voltímetro de tubo al vacío, 5-112 Omega (w), 2-16 Onda completa, medidor rectificador de, 5-46 Onda cuadrática, 5-41 Onda cuadrática o cuadrada, 3-16, 3-17, 3-18 generación, 3-18 Ondas diente de sierra, 3-16, 3-19, 5-41 Ondas pulsantes de e-e, 5-44 Onda sinusoidal, ciclo, 4-19 Ondas sinusoidales, 3-14, 5-41 generación, 3-15 puntos máximos, 3-14 puntos mínimos, 3-14 ·valores efectivos, 3-30, 5-34 valores medios, 3-29, 5-43 valores raíz cuadrática, 5-43 Ondulación, 6~9 Orbitas, 1-9 Orbitas atómicas, 1-25 Orbitas electrónicas, 1-22 Orbitas de valencia, 1-27, 1-30, 1-33 Orificios de aire, 6-106 Orificios de ventilación, 6-41 Oro, 1-34 deposición (depósito), 1-60 Oscilación de escala plena, 5-37 Osciloscopio para medir formas de onda no sinusoidales, 5-41 Oxido de cobre, 1-33 p Paletas de hierro, 5-21, 5-22 Papel pescado, 7-27 Par, 7-6, 7-4 7 Par de arranque de motores de inducción, 7-119 Par de arranque de motores de inducción, 7-119 Par de funcionamiento de motores de inducción, 7-121 Paralelo, circuitos resonantes en ancho de banda, 4-144 calidad (Q), 4-141, 4-142, 4-144 corriente, 4-144 frecuencia de resonancia, 4-144 impedancia, 4-144 práctica, 4-137, 4-138, 4-139 propiedades en resonancia, 4-144 propiedades fuera de resonancia, 4-144 reactancias, 4-144 Paral.elo, resistencias en, 2-81 desiguales, 2-84 iguales, 2-82, 2-83 Paralelo, resonancia en, 4-117, 4-132 Partes conectadas en paralelo, 2-100 Partes conectadas en serie, 2-100 Paso de banda, 4-105, 4-107, 4-140 amplio, 4-105 angosto, 4-105 Patas de retención, medidor, 5-28 Pérdidas de potencia, 2-48 Pérdida de saturación, 3-94 Pérdidas de cobre, 3-91 Pérdidas de potencia, 3-4, 3-6 Pérdidas de potencia por transmisión, 3-5 Periodo, c-a, 3-27 Permanencia, 3-92 Pescado, papel, 7-27 Pico farad (pf), 3-105, 3-11 O Piedra imán (magnetita), 1-66 Pieza polar norte, 6-75 Pieza polar sur, 6-75 Piezas polares, 5-19 Piezas polares, 6-104 laminadas, 6-104 norte, 6-75 sur, 6-75 Piezoeléctrica, carga, 1-61 Piezoelectricidad, 1-40 Pila húmeda, 1-39 Pitágoras, teorema de, 4-10, 4-22, 4-32, 445 Pivotes, medidor, 5-10, 5-11, 5-28 Placas de estator, 3-136 Placas de rotor, 3-136 Plano neutro, 5-91, 6-68, 6-93, 7-20, 7-41 desplazado, 6-92, 7-21 eléctrico, 6-93 geométrico, 7-20 Plano neutro, geométrico, 7-20 Plata, 1-34 deposición (depósito), 1M60 Plata-cinc, celdas de, 6-55, 649 PlomoMácido, celdas de, 5-25, 6-24 cargadas, 6-3 2 descarga, 6-36, 6-37, 6-38 electrodo negativo, 6~27 electrodo positivo, 6-28 electrólito, 6-29 totahnente cargadas, 6-30 Plomo, sulfato de, 1-42 Polaridad, 2-64, 5-72 de una fuente de tensión, 2-5 de un punto, 2-65 Polaridad, 5-72 Polaridades magnéticas, 1-73 Polarización, 6M10, 6-17 en celdas secas, 6-17 Polo Norte, (polo NO), 1-42 Polos distribuidos, 7-112 saliente, 7-35, 7-111 Polos cubiertos, 7-99 Polos salientes, 7M35, 7-111 Porcentaje de error en 1nedidores, 5-39, 5-90 Indice Portaescobillas, 6-103, 7-33 Positiva, coeficiente de temperatura, _2-15 Potasio, 1-42 Potencia, 2-49, 5-107 aparetite, 4-49, 5-107, 6-131 aparente, en circuitos en serie RL, 4-35 cálculo, 5-106 efecto de la frecuencia, 4-60 en circuitos en paralelo RC, 4-75 en circuitos en paralelo RL, 4-49, 4-53 en circuítos en serie LC, 4-83 en circuitos en serie LCR, 4-96 en circuitos en serie RC, 4-75 en cirCÜítos en serie RL, 4-35, 4-5 3 en circuitos resistivos, 3-36 formas de onda, 3-36 medición, 5-108 primaria, 3-7 9 real, 3-134, 4-35, 4-49 secundaria, 3-79 Potencia, e-a, 3-1, 3-3 distribución, 3-73 transmisión, 3-6 Potencia de c-a bifásica, 7-100 pérdidas de transmisión, 3-5 transmisión, 3-4 Potencial, 1-56 Potencial, actividad química, 6-32 Potencial, diferencia de, 1-55, 2-45, 2-65, 6-2 ver también tensión, voltaje Potencial eléctrico, 1-55 Potencial negativo, 6-33 Potencial positivo, 6-34 Potencial real, 6-127, 6-128 Potencia media en circuitos resistivos, 3-36 Potencia pico en circuitos resistivos, 3-36 Potencia polifásica, 7-101 Potencia primaria, 3-79 Potencia real, 3-134 Potencia real, 4-49, 4-84 en circuitos en serie RL, 4-35 Potencia secundaria, transforl11ador, 3-79 Potención1etro, 2-33 POtenciómetro, circuito, 2-66 Precisión medidores, 5-39 medidores de c-a, 5-4-8 medidores de c-c, 5-4-8 voltímetro de tubo al vacío, 5-113 Presión de resorte, 6-103 Presión, efectos eléctricos de la, 1-39, 1-61 Principio de superposición, 2-119 Prony, freno de, 7-52 Protección contra no-carg~, 7-7 5 Protones, 1-3, 1-9, 1.-11 PUnto de saturación, 1-88 Punto resonante, 4-147 Puntos de prueba, 5-102 Puntos de referencia, 5-102 947 Q Química, actividad, 1-60 Química, energía, 6-3 Química, estabilidad, 1-31 R Radio, 3-11 Rama, corriente de, 2-78, 2-79, 2-80, 2-106, 2-108 en circuitos en paralelo RC, 4~68 en circuitos en paralelo RL, 4-44, 4-68 Rango, interruptor de, 5-60, 5-98 Rápida, carga, 6-40 Recargadores de batería, 6-21 Rectificadores alternador, 6-135 RC circuitos, 3-134, 3-142, 4-55 en paralelo, 4-66 en serie, 4-56 Reactancia capacitiva, 3-124, 3-125 inductancia, 3-65, 3-66 Reactancia capacitiva, 4-59 Reactancia neta, 4-128 Recíprocos, cálculos de circuitos paralelos, 2-85, 2-95, 3-67 Rectificadores, 5-44 cristal, 5-144 óxido de cobre, 5-44 Rectificadores de selenio, 5-44 Rectificadores, medidores con, 5-40, 5-75 media onda, 5-45 onda completa, 5-46 Referencia de fase, 4-56, 4-60 Referencia de grado cero en circuitos en paralelo RL, 4-43 en circuitos en serie RL, 4-30, 4-34 Regla de la mano derecha, 1-96, 7-4, 7-5 motores, 7-40 para fem inducida, 3-49 Regulación, 6-73 generadores de velocidad variable, 6-107 Regulación combinada para- generadores de e-e, 6-113 Regulación de generadores de velocidad variable, 6-107 Regulación de voltaje generadores de c-a, 6-130 generadores, c-c, 6-78 1 6-82, 6'-108, 6-109 Reguladores de voltaje, 6-96, 6-113, 6-134 Relación de fase, 4-1 Relación de vueltas, 3'-88 vs, corriente, 3-8-0, 3-81, 3-82 vs. tensión, 3-141 Relevador de corte de corriertte inversa, 6-111, 6-112, 6°113 Relevadores o Relés, 1-94 Reluctancia, 1-79; 1-8-7 948 Indice Reóstato, 2.33, 2-41 Repulsión, 1-20, 1-21, 5-6 Resistencia, 2-10, 2-11, 2-12, 2-13, 2-14, 2-15, 2-16, 2-17, 2-18, 2-19, 2-20, 2-47, 2-50, 2-97 de la carga, 2-2 de la fuente de energía, 2-20 del circuito total, 2-21, 2-57 de los alambres de un circuito, 2-20 de un alambre, 2-17, 2-18, 2-19 equivalente, 2-112 interna, 2-20, 2-21, 2-120 mediciones de, 5-101 vs. banda de resonancia, 4-106, 4-107 Resistencia, código de color de, 2-34, 2-35 Resistencia de fuga, 3-126 Resistencia, ecuaciones para potencia, 2-4 7 Resistencia en derivación, 5-54 cálculo, 5-55 Resistencia, equivalente, 2-112 Resistencia, fallas en, 2-123 Resistencia, probadores de voltaje, de - en derivación, 6-53 Resistencia, tipos, 2-27 Resistencia, total, 2-81, 2-86, 2-94, 2-95 Resistencia total de un circuito, 2-21, 2-57 Resistencia, 2-23, 2-24, 2-67 ajllstables, 2-32, 2-123 composición, 2-27, 2-28, 2-29 fija, 2-31, 2-34, 2-123 película, 2-27, 2-30 variable, 2-33, 2-34, 2-35 Resistencias ajustables, 2-32, 2-123 Resistencias con derivaciones, 2-31, 2-32 Resistencias de alambre devanado, 2-27, 2-29 tipo potencia, 2-29, 2-34 tipo precisión, 2-29, 2-34 Resistencias de película, 2-27, 2-30 Resistencias de película delgada, 2-30 Resistencias fijas, 2-31, 2-123 Resistencias iguales en paralelo, 2-82, 2-83 Resistencias variables, 2-33, 2-34, 2-123 Resistivos, circuitos, 4-2, 4-26 Resistivos, circuitos c-a, 3-33 potencia, 3-36 potencia instantánea, 3-36 potencia media, 3-36 potencia pico, 3-36 vectores, 4-18, 21 Resonancia, 4-83, 4-102 Resonancia en serie, 4-1 O1 Resortes, 5-25 Retentividad magnética, 7-131 RL, circuitos, 3-97, 3-134 comparación de circui_tos en serie y en paralelo, 4-53 efecto de la frecuencia, 4-5 O en paralelo; 4-41, 4-45, 4-46 en serie, 4-27, 4-28 impedancia, 4-26 Rochelle, sales de, 1-40, 1-61 Rotación grados de, 3-12 inversión de dirección, 7-61 Rotación, movimiento de, 7-1, 7-6. Rotor de jaula de ardilla, 7-116 Rotores, 1-96, 1-99, 3-9, 3-97, 3-134, 6-71, 6-122, 7-6, 7-25 de serie, de derivación, motores, 7-66 s Salida sinusoidal de generadores. de e-a, 6-118 Saturación magnética, 6-76, 6-79 Sedimento, área de, 6-42 Selectores, interruptores, 5-11 O Selenio, 1-33, 1-42 Semiconductores, 1-33 Sensibilidad, 5-38, 5-73 de un circuito de voltímetro de tubo al vacío, 5-113 de voltímetro, 5-86 Señalador, instrumento, 5-10, 5-11, 5-24 Serie, cargas en, 2-56, 2-57 Serie, circuitos LCR en, 4-89 corriente, 4-95 efecto de la frecuencia, 4-9 7 formas de onda de tensión, 4-92 impedancia, 4-93, 4-94 potencia, 4-95 tensión, 4-90, 4-91 Silicio, 1-33 Sobrecarga, 6-30 Sobrecargas, 1-94 Sobrecombinado generador, 6-83 Sodio, 1-42 Solenoide, 1·86, 1-98, 5-5, 5-6 Sondas de r-f, 5-114 Spin del electrón, 1-68, 1-81 Suelto, acoplamiento, 3-72 Sulfatación, 6-42 Superficie de contacto, 6-100 Suma de vectores, 4-6, 4-7, 4-31 por el método del paralelogramo, 4-8 por el método del triángulo, 4-9 por el método del triángulo rectángulo, 4-10, 4-11, 4-12 resta de vectores, 4-32 Suma vectorial, 4-32 S (sur), polo, 1-73 T Tambor, armadura con devanado de, 7-27 Tambor, controles de, 7-83 funcionamiento en reversa, 7-86 funcionamiento eléctrico, 7-85 funcionamiento mecánico, 7·84.Tambor, devanados de, 7-26 Indice Tambor, núcleo, 6-86 Tem_peratura, coeficiente de, 2-15 Temperatura, efecto sobre los aisladores, 1-33 Tensión de excitación, 7 -108 Tensión de fuente, .2-72 Tensión de resorte, 5-8 Tensiones de transf.9rmador, 4-150 Tensión primaria, 3-74 Tensión secundaria, 3-74 transformador, 3-74 Teoría electrónica del magnetismo, 1-67 Termoelec.tricidad, 1-41 Termopares, 5-4 7, 6-58 contrucción, 5-36 Termopila, 1-41, 6-58 Telsa, Nikota, 7-100 Tierra, campo magnético de la, 1-72 Timbre electromagnético, 1-93 Tolerancia, 2-25 Trabajo, 2--44 Transformadores, 3-6, 3-21 ajustables, 3-89 auto, 3-75, 3-77 corriente, 3-75, 3-77 de bajada, 3-80 de subida, 3-80 efecto de la carga sobre la fase, 3-78 eficiencia, 3-90 ideal, 3- 79 inducción mutua, 3-73 húcleo de aire, 3-86, 3-87 núcleo de hierro, 3-86, 3-87, 3-91, 3-94 operación con secundario abierto, 3-74 operación con secU:ndario cargado, 3- 76 pérdidas, 3-90 secundario múltiple, 3-83 símbolos, 3-74, 3-86 tensiones, 3-75, 3-77 tipos, 3-85 Transformadores ajustables, 3-89 Transformadores de acoplamiento variable, símbolo, 3-87 Transformadores de bajada, 3-80 Transformadores de núcleo de aire, 3-86, 3-87 cubierta magnética, 3-87 símbolo, 3-87 Transforn1adores de núcleo de hierro, 3-86, 3-87, 3-91, 3-94 símbolo, 3-87 Transformadores de subida, 3-80 Transm_isión de potencia c~a, 3-6 Tubos al vacío, 1-42 Tungsteno, 1-91 u Unidades capacitancia, 3-105 corriente, 1-57 949 frecuencia, 3-23 inductancia, 3-57 longitud de onda, 3-24 medición, 1-55 potencia, 2-45 resistencia, 2-16 tensión, 1-5 6 Unión electrovalente, 1-32 Uniones covalente, 1-32 iónicas, 1-32 metálicas, 1-46 V Valencia, electrones, 1-27, 1-28, 1-30, 1-31, 1-43 Valor de la raíz cuadrática media, 3-30 Valores pico a pico, 3-28, 3-31 Valores promedio, 3-29, 3-31 Valor pico, 3-28, 3-31 Vástago, medidor de hierro nióvil, 5-11, 5-13 Vector de referencia, 4-19, 4-30 Vectores, 4-1, 4-3, 4-5 de circuitos capacitivos, 4-18, 4-21 de circuitos inductivos, 4-18 de circuitos de resistencia para, 4-18, 4-21 referencia para circuitos en serie RL, 4-30 resuitantp, 4-9, 4-22 rotatorios, 4-18, 4-19 suma por componentes, 4-16, 4-17 Vectores de transformador, 4-150 Vectores de transformador resonante, 4-151, 4-152 Vectores resultantes, 4-19, 4-22 Vectores rotatorios, 4-18, 4-19 Vectores formas de onda, 4-20 Velocidad de la corriente eléctrica, 1-50 Velocidad de la luz, 1-48 Velocidad superior a la normal arranque, 7-79 control, 7-78 funcionamiento, 7-80 Velocidad 1núltiple, motores de inducción de jaula de ardilla, 7-125 devanado múltiple, 7-125 polos consecuente's, 7-125; 7-127, 7-128 Velocidad síncrona, 7-95 en estator de cuatro polos, 7-105 en estator de dos polos, 7-103 Ventiladores, 6-100, 7-37 Vernier, ajuste, 3-89 Viga de sujeción, 7-32 Volt, 2-54 Voltaje, 2-54, 2-97, 2-107, 2-108 ver también: Fuerza electromotriz de un punto, 2-65 capacitor, 3-118, 3-119, 3-120 950 Indice e-e, fluctuante, 6-69 de línea, 6-127, 6-128 en circuitos en paralelo LC, 4-115 en circuitos en paralelO, RCL, 4-124 en circuitos en paralelo RC, 4-67, 4-75 en circuitos en paralelo RL, 4-43, 4-53 en circuitos en serie, 4-79, 4-80 en circuitos en serie LCR, 4-90, 4-91 en circuitos en serie RC, 4~57, 4~75 en circuit(?S en serie RL, 4-29, 4-30, 4-53 fase, 6-127, 6-128 salida de generador de e-a, 6-130 salida de generador de e-a, 6-16 secundario, 3-74, 3-76 primario, 3-74 unidades, 1-56 Voltaje normal, 6-3 Voltaje sin carga, 6-53 Voltímetros conexiones de circuitos, 5-89 escalas, 5-90 impedancia, 5-86 rango múltiple, 5-82 precisión, 5 .90 resistencia, 5-91 resistencias multiplicadoras, 5-84 sensibilidad, 5-86 Voltímetros de tubo al vacío, 5-112, 5-113 ohms por volt, clasificación, 5-112 Voltímetro de multiplicador en serie, 5-84 w Watt, 2-45, 2-46, 2-54 Watímetros, 5-108 pérdida de potencia, 5-109 precisión, 5-107 Watímetros, clas.ficación de, 5-108 Wheatstone, puente de, 5-103 z Zumbador electromagnético, 1-93 --oOo-- / '-a-,o•• '] ESTA OBRA SE TERMINO DE IMPRIMIR EL DIA 21 DE MAYO DE 1985, EN 1...05 TALLERES DE OFFSET UNIVERSAL, S. A. de C. V. AV. Af\10 DEJUAREZ, 177~-3 GRANJAS SAN ANTONIO 09070 MEXICO, D. F. LA EDlClON CONSTA DE 5,000 EJEMPLARES V SOBRANTES PARA REPOSICION KE-518 --,.so