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第13行： ==应力张量== 通常的术语“应力”实际上是一个叫做“'''应力张量'''””（stress ~~(stress tensor)~~tensor）的[[二阶张量]]（详见[[并矢张量]]或者[[张量积]]）。概略地说，'''应力'''描述了[[连续介质]]内部之间通过力（而且是通过近距离接触[[作用力]]）进行[[相互作用]]的强度。具体说，如果我们把连续介质用一张假想的光滑[[曲面]]把它一分为二，那么被分开的这两部分就会透过这张曲面相互施加作用力。很显然，即使在保持连续介质的物理状态不变的前提下，这种作用力也会因为假想曲面的不同而不同，所以，必须用一个不依赖于假想曲面的[[物理量]]来描述连续介质内部的相互作用的状态。对于连续介质来说，担当此任的就是应力张量，简称为应力。在这裡，我们所说的'''连续介质'''同[[物理学]]中的[[质点]]、[[刚体]]、[[点电荷]]等类似，都是一种[[模型]]，它假定[[物质]]没有[[微观\|微观结构]]，而只是[[连续]]地分布在一个给定的三维[[区域]]中－－有些情况下也会假定它连续分佈在一个光滑曲面上，甚至一条光滑[[曲线]]上，不过我们这里暂不考虑这种二维分佈和一维分佈的连续介质。刚体就是连续介质的一种特殊情形。[[流体]]和[[弹性体]]也是连续介质的特殊情形。第33行： :<math> \boldsymbol{\sigma} \cdot d\mathbf{S} = \sigma^{ij} \, (\mathbf{e}_i \mathbf{e}_j) \cdot \mathbf{e}_k \, dS^k = \sigma^{ij} \, \mathbf{e}_i (\mathbf{e}_j \cdot \mathbf{e}_k) \, dS^k = \sigma^{ij} \, \mathbf{e}_i \, g_{jk} \, dS^k = g_{jk}\sigma^{ij}\, dS^k\, \mathbf{e}_i \,</math>；第65行：其中<math>\mathrm{div} \, \boldsymbol{\sigma}\,</math>是二阶张量<math>\boldsymbol{\sigma}\,</math>的'''[[散度]]'''，在这里我们把它定义为 :<math> \mathrm{div} \, \boldsymbol{\sigma} = \frac{\partial \sigma^{ij}}{\partial x^j} \mathbf{e}_i = \nabla\cdot \boldsymbol{\sigma}' </math>，

應力：修订间差异