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- La capture électronique (plus précisément capture électronique orbitale, cf. section « »), ou désintégration ε, ou parfois désintégration bêta inverse, est un processus de physique nucléaire au cours duquel un noyau atomique déficient en neutrons absorbe un électron situé sur une couche électronique de l’atome. Variante de la désintégration β+, sa description théorique est formulée par la théorie publiée par Enrico Fermi en 1933. La conséquence de la capture, selon la loi de conservation de la charge électrique, est qu’il y a une transmutation de l’atome puisqu’un proton, en absorbant l’électron intrus devient un neutron, et émission d’un neutrino électronique pour conserver le nombre leptonique ; l’atome qui avait Z protons et N neutrons devient un atome avec (Z-1) protons et (N+1) neutrons : AZX + 0-1e– ⟶ A Z–1Y + 00νe, où X et Y désignent respectivement le noyau père et le noyau fils. A est le nombre de masse. Ce processus nucléaire est suivi de plusieurs émissions de photons pour que l’atome atteigne son état fondamental. D’une part, le noyau nouvellement formé peut se désexciter en émettant des photons γ s’il avait été formé dans un état excité. D’autre part, le cortège électronique se réorganise afin de combler la lacune laissée dans les couches internes par l’électron capturé. Cette réorganisation est accompagnée d’émissions de rayons X et/ou d’électrons Auger. (fr)
- La capture électronique (plus précisément capture électronique orbitale, cf. section « »), ou désintégration ε, ou parfois désintégration bêta inverse, est un processus de physique nucléaire au cours duquel un noyau atomique déficient en neutrons absorbe un électron situé sur une couche électronique de l’atome. Variante de la désintégration β+, sa description théorique est formulée par la théorie publiée par Enrico Fermi en 1933. La conséquence de la capture, selon la loi de conservation de la charge électrique, est qu’il y a une transmutation de l’atome puisqu’un proton, en absorbant l’électron intrus devient un neutron, et émission d’un neutrino électronique pour conserver le nombre leptonique ; l’atome qui avait Z protons et N neutrons devient un atome avec (Z-1) protons et (N+1) neutrons : AZX + 0-1e– ⟶ A Z–1Y + 00νe, où X et Y désignent respectivement le noyau père et le noyau fils. A est le nombre de masse. Ce processus nucléaire est suivi de plusieurs émissions de photons pour que l’atome atteigne son état fondamental. D’une part, le noyau nouvellement formé peut se désexciter en émettant des photons γ s’il avait été formé dans un état excité. D’autre part, le cortège électronique se réorganise afin de combler la lacune laissée dans les couches internes par l’électron capturé. Cette réorganisation est accompagnée d’émissions de rayons X et/ou d’électrons Auger. (fr)
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- D’après la conservation de l’énergie, on peut écrire
:
où est la valeur Q donnée dans la section précédente, et sont respectivement les énergies cinétiques du neutrino et du noyau de recul.
Le noyau père étant au repos au moment de la désintégration , on peut écrire , d’après la conservation de la quantité de mouvement.
En exprimant l’énergie cinétique du noyau de recul sous sa forme classique puis en remplaçant par , on obtient
:
Par ailleurs, le neutrino étant considéré comme sans masse, sa quantité de mouvement s’exprime par la relation . Ainsi, en ajoutant au numérateur et au dénominateur, obtient-on
:
Il s’agit alors de résoudre cette équation du second degré. On réécrit l’équation sous la forme
:
avec , et . Le discriminant est égal à
:
Les deux solutions sont alors
:
Parmi les deux solutions mathématiquement exactes, seule la solution avec le signe « + » est correcte physiquement étant donné que celle avec le signe « - » donne une énergie cinétique négative.
Finalement, l’énergie cinétique du neutrino est donc égale à
: (fr)
- Cette relation s’obtient directement de la conservation de la quantité de mouvement en supposant un neutrino sans masse et en négligeant les effets relativistes. Le noyau père étant au repos au moment de la désintégration , on peut écrire . Par ailleurs, l’énergie cinétique du noyau de recul s’exprime par la relation suivante : . Les quantités de mouvement des deux corps en jeu étant égales, on obtient . Enfin, le neutrino étant considéré comme sans masse, sa quantité de mouvement s’exprime par la relation . On obtient ainsi la relation
: (fr)
- D’après la conservation de l’énergie, on peut écrire
:
où est la valeur Q donnée dans la section précédente, et sont respectivement les énergies cinétiques du neutrino et du noyau de recul.
Le noyau père étant au repos au moment de la désintégration , on peut écrire , d’après la conservation de la quantité de mouvement.
En exprimant l’énergie cinétique du noyau de recul sous sa forme classique puis en remplaçant par , on obtient
:
Par ailleurs, le neutrino étant considéré comme sans masse, sa quantité de mouvement s’exprime par la relation . Ainsi, en ajoutant au numérateur et au dénominateur, obtient-on
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Il s’agit alors de résoudre cette équation du second degré. On réécrit l’équation sous la forme
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avec , et . Le discriminant est égal à
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Les deux solutions sont alors
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Parmi les deux solutions mathématiquement exactes, seule la solution avec le signe « + » est correcte physiquement étant donné que celle avec le signe « - » donne une énergie cinétique négative.
Finalement, l’énergie cinétique du neutrino est donc égale à
: (fr)
- Cette relation s’obtient directement de la conservation de la quantité de mouvement en supposant un neutrino sans masse et en négligeant les effets relativistes. Le noyau père étant au repos au moment de la désintégration , on peut écrire . Par ailleurs, l’énergie cinétique du noyau de recul s’exprime par la relation suivante : . Les quantités de mouvement des deux corps en jeu étant égales, on obtient . Enfin, le neutrino étant considéré comme sans masse, sa quantité de mouvement s’exprime par la relation . On obtient ainsi la relation
: (fr)
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| prop-fr:fr
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- Baryum 133 (fr)
- Cadmium 109 (fr)
- Europium 150 (fr)
- Hafnium 172 (fr)
- Lanthane 137 (fr)
- Lutécium 173 (fr)
- Lutécium 174 (fr)
- Molybdène 93 (fr)
- Niobium 91 (fr)
- Platine 193 (fr)
- Prométhium 145 (fr)
- Prométhium 146 (fr)
- Rhodium 101 (fr)
- Shoichi Sakata (fr)
- Tantale 179 (fr)
- Terbium 157 (fr)
- scintigraphie au gallium (fr)
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- Cadmium 109 (fr)
- Europium 150 (fr)
- Hafnium 172 (fr)
- Lanthane 137 (fr)
- Lutécium 173 (fr)
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- Prométhium 146 (fr)
- Rhodium 101 (fr)
- Shoichi Sakata (fr)
- Tantale 179 (fr)
- Terbium 157 (fr)
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- Heintze1954 (fr)
- note_spin (fr)
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- Lu (fr)
- Mo (fr)
- Tb (fr)
- Eu (fr)
- La (fr)
- Ba (fr)
- Cd (fr)
- Hf (fr)
- Nb (fr)
- Pm (fr)
- Pt (fr)
- Rh (fr)
- Shōichi Sakata (fr)
- Ta (fr)
- Comme souvent, on désigne ici par spin le moment angulaire total, c’est-à-dire la somme du moment angulaire orbital et du spin du ou des nucléons qui peuplent l’état. (fr)
- Il existe cependant des exceptions comme le K dont la probabilité de capturer un électron L est plus grande que celle de capturer un électron K. (fr)
- Lu (fr)
- Mo (fr)
- Tb (fr)
- Eu (fr)
- La (fr)
- Ba (fr)
- Cd (fr)
- Hf (fr)
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- Pm (fr)
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- Shōichi Sakata (fr)
- Ta (fr)
- Comme souvent, on désigne ici par spin le moment angulaire total, c’est-à-dire la somme du moment angulaire orbital et du spin du ou des nucléons qui peuplent l’état. (fr)
- Il existe cependant des exceptions comme le K dont la probabilité de capturer un électron L est plus grande que celle de capturer un électron K. (fr)
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| prop-fr:titre
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- Démonstration (fr)
- Démonstration (fr)
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| prop-fr:trad
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- Barium-133 (fr)
- Cadmium-109 (fr)
- Europium-150 (fr)
- Gallium 67 scan (fr)
- Hafnium-172 (fr)
- Lanthaan-137 (fr)
- Lutetium-173 (fr)
- Lutetium-174 (fr)
- Molybdenum-93 (fr)
- Niobium-91 (fr)
- Platino-193 (fr)
- Promethium-145 (fr)
- Promethium-146 (fr)
- Rodium-101 (fr)
- Shoichi Sakata (fr)
- Tantaal-179 (fr)
- Terbium-157 (fr)
- Barium-133 (fr)
- Cadmium-109 (fr)
- Europium-150 (fr)
- Gallium 67 scan (fr)
- Hafnium-172 (fr)
- Lanthaan-137 (fr)
- Lutetium-173 (fr)
- Lutetium-174 (fr)
- Molybdenum-93 (fr)
- Niobium-91 (fr)
- Platino-193 (fr)
- Promethium-145 (fr)
- Promethium-146 (fr)
- Rodium-101 (fr)
- Shoichi Sakata (fr)
- Tantaal-179 (fr)
- Terbium-157 (fr)
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- La capture électronique (plus précisément capture électronique orbitale, cf. section « »), ou désintégration ε, ou parfois désintégration bêta inverse, est un processus de physique nucléaire au cours duquel un noyau atomique déficient en neutrons absorbe un électron situé sur une couche électronique de l’atome. Variante de la désintégration β+, sa description théorique est formulée par la théorie publiée par Enrico Fermi en 1933. La conséquence de la capture, selon la loi de conservation de la charge électrique, est qu’il y a une transmutation de l’atome puisqu’un proton, en absorbant l’électron intrus devient un neutron, et émission d’un neutrino électronique pour conserver le nombre leptonique ; l’atome qui avait Z protons et N neutrons devient un atome avec (Z-1) protons et (N+1) neutr (fr)
- La capture électronique (plus précisément capture électronique orbitale, cf. section « »), ou désintégration ε, ou parfois désintégration bêta inverse, est un processus de physique nucléaire au cours duquel un noyau atomique déficient en neutrons absorbe un électron situé sur une couche électronique de l’atome. Variante de la désintégration β+, sa description théorique est formulée par la théorie publiée par Enrico Fermi en 1933. La conséquence de la capture, selon la loi de conservation de la charge électrique, est qu’il y a une transmutation de l’atome puisqu’un proton, en absorbant l’électron intrus devient un neutron, et émission d’un neutrino électronique pour conserver le nombre leptonique ; l’atome qui avait Z protons et N neutrons devient un atome avec (Z-1) protons et (N+1) neutr (fr)
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- Bắt giữ electron (vi)
- Captura electrònica (ca)
- Captura eletrônica (pt)
- Capture électronique (fr)
- Cattura elettronica (it)
- Elektroneneinfang (de)
- Elektronvangs (af)
- التقاط إلكترون (ar)
- 电子俘获 (zh)
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