Unidade 2 – Aula 1 * Tradução e adaptação livre das aulas do Professor Rick Trebino em:www.physics.gatech.edu/frog Introdução à Teoria Quântica* 1.1 1.2 1.3 1.4 1.5 1.6 1.7 Descobrimento do raio X e do Elétron Determinação da Carga do Elétron Espectro de linha Quantização Radiação de Corpo Negro Efeito Fotoelétrico Efeito Compton “Scientific discovery and scientific knowledge have been achieved only by those who have gone in pursuit of it without any practical purpose whatsoever in view” view” Max Karl Ernst Ludwig Planck (1858-1947) 1.1: Descobrimento do Raio X e do Elétron Em 1890 os cientistas e engenheiros conheciam os “raios catódicos”. Estes raios eram gerados por placas metálicas dentro de um tubo com vácuo e no qual era aplicado uma grande diferença de potencial. Wilhelm Röntgen (1845-1923) J. J. Thomson (1856-1940) Havia conjecturas de que estes raios catódicos tinham alguma coisa a ver com átomos! Era bem conhecido que os raios catódicos podiam penetrar a matéria e podiam ser desviados por campos magnéticos e elétricos. 1 Observação de Raios X Wilhelm Röntgen estudou os efeitos dos raios catódicos fazendo-os passar através de diferentes materiais. Ele notou que uma tela fosforescente perto do tubo brilhava durante alguns destes experimentos. Estes novos raios não eram afetados por campos magnéticos e eram mais penetrantes do que os raios catódicos. Ele chamou estes raios de raios x e deduziu que eles eram produzidos pelos raios catódicos que bombardeavam as paredes de vidro do tubo com vácuo. Wilhelm Röntgen Tubo de Raios X de Röntgen Röntgen construiu então um tubo de raios X fazendo com que os raios catódicos atravessasem a parede de vidro do tubo e deste modo produzissem os raios X. Para mostrar a penetração destes raios, ele produziu a imagem dos ossos de uma mão usando uma tela fosforescente. 2 Experimento de Raios Catódicos de Thomson Thomson usou um tubo de raios catódicos evacuado para mostrar que os raios catódicos eram de fato partículas negativamente carregados (elétrons) desviando estes “raios “ através de campos magnéticos e elétricos. Experimento de Thomson: e/m O método de Thomson para medir a razão entre a carga dos elétrons e a sua massa consistia em fazer os elétrons passarem através de uma região onde havia um campo magnético e um campo elétrico perpendiculares entre si. J. J. Thomson 3 Cálculo de e/m Um elétron se movendo através de um campo elétrico é acelerado por uma força: Fy = ma y = eE Ângulo de deflexão do elétron: tan(θ ) = vy vx = ayt v0 = eE m v02 t= v0 Ligando o campo magnético, o elétron irá sofrer deflexão na direção contraria ao campo elétrico e ajustando o campo magnético de tal modo que a força resultante no elétron seja nula, temos: E = −v0 × B F = eE + ev 0 × B = 0 eE tan(θ ) = v0 = E / B Razão carga/massa será: m ( E/ B ) 2 e E tan(θ ) = m B2 1.2: Determinação da Carga do Elétron Experimento da gota de óleo de Millikan Robert Andrews Millikan (1868 – 1953) Millikan foi capaz de mostrar que os elétrons tinham uma carga bem determinada. 4 Cálculo da carga da gota de óleo Millikan usou um campo elétrico para contrabalançar a gravidade e suspender a gota de óleo carregada: Fy = eE = e V = − mdrop g d e = −mdrop gd / V Desligando o campo elétrico, Millikan observou que a massa da gota, mdrop, poderia ser determinada através de uma relação (de Stokes) entre a velocidade final da gota, vt, a densidade da gota, ρ, e a viscosidade do ar, η, onde r é o raio da gota: r = 3 η vt / 2 g ρ and mdrop = 43 π r 3 ρ Milhares de experimentos mostraram que existe uma quantidade básica de carga para o elétron e que este valor é quantizado, isto é, temos valores discretos de carga, ou seja: e = 1.602 x 10-19 C q = ne, n = ±1, ±2, ±3,… 1.3: Espectros de Linha – Raias Espectrais Foi observado que elementos químicos quando queimados ou excitados por uma descarga elétrica produziam comprimentos de onda únicos que dependiam de cada elemento! 5 Série de Balmer Em1885, Johann Balmer encontrou uma fórmula empirica para determinar o comprimento de onda no visível das linhas espectrais para o átomo de hidrogênio em nm: nm (onde k = 3,4,5…) Equação de Rydberg Quanto mais cientistas descobriam novas linhas de emissão no infravermelho e ultravioleta, a equação para a série de Balmer foi estendida para a equação de Rydberg: 6 1.5: Radiação de Corpo Negro T Quando a matéria é aquecida, ela não só absorve luz, mas também emite luz espontaneamente. Um corpo negro é um meio que pode espontaneamente emitir e absorver todas as cores. Corpos negros são interessantes porque suas propriedades ópticas são independente do material e somente dependem da temperatura. Lei de Wien A intensidade espectral I(λ, T) é a potência total irradiada por unidade de área, por unidade de comprimento de onda, para uma dada temperatura. Lei do deslocamento de Wien: o ponto de máxima intensidade do espectro se desloca para menores comprimentos de onda quando a temperatura aumenta. 7 Fórmula Rayleigh-Jeans Lord Rayleigh usou as teorias clássicas do eletromagnetismo e da termodinâmica para mostrar que a distribuição espectral de um corpo negro deveria ser: Esta expressão ajusta os dados experimentais para comprimentos de onda grandes porém falha totalmente para pequenos comprimentos de onda. Esta falha ficou conhecida como catástrofe do ultravioleta e foi uma das notáveis exceções que a física clássica não conseguiu explicar. Lei da Radiação de Planck Planck assumiu que a radiação numa cavidade de corpo negro era emitida (e absorvida) por algum tipo de “oscilador”. Ele usou a estatística de Boltzman para chegar na seguinte fórmula que ajustava os dados experimentais da radiação de corpo negro. Lei da Radiação de Planck Planck fez duas modificações na teoria clássica: Os osciladores (de origem eletromagnética) podem ter apenas certas energias discretas, En = nhν, onde n é um número inteiro, ν é a freqüência, e h é chamada de constante de Planck: h = 6.6261 × 10−34 J·s. Os osciladores podem absorver ou emitir energia em múltiplos discretos de um quantum fundamental de energia dada por: ∆E = hν 8 1.6: Efeito Fotoelétrico Métodos de emissão de elétrons: Emissão Termiônica: Termiônica Aplicação de calor permite que os elétrons ganhem energia suficiente para escapar do material. Emissão Secundária: Secundária O elétron do material ganha energia através de transferência de energia num processo de colisão com uma partícula de alta velocidade que incide neste material. Emissão de campo: campo Um campo elétrico externo intenso arranca o elétron para fora do material. Efeito fotoelétrico: fotoelétrico Luz incidente (radiação eletromagnética) iluminando o material transfere energia par os elétrons, permitindo que eles escapem do material. Chamamos a estes elétrons ejetados de fotoelétrons. Efeito Fotoelétrico: Montagem Experimental 9 Efeito Fotoelétrico: observações A energia cinética dos fotoelétrons é independente da intensidade da luz. A energia cinética dos fotoelétrons, para um dado material emissor, depende somente da freqüência da luz. Electron kinetic energy Classicamente, a energia cinética dos fotoelétrons deveria aumentar com a intensidade da luz e não depender da freqüência. Efeito Fotoelétrico: mais observações Electron kinetic energy Existe uma freqüência de corte para a luz, abaixo da qual nenhum fotoelétron é ejetado (relacionado à função trabalho φ do material emissor). A existência de uma freqüência de corte é completamente inexplicável pela teoria clássica. 10 Efeito Fotoelétrico: mais observações (number of electrons) Quando fotoelétrons são produzidos, seu número é proporcional a intensidade da luz. Também, os fotoelétrons são emitidos quase instantaneamente assim que o foto cátodo é iluminado, independente da intensidade da luz. Teoria clássica prediz que, para intensidades extremamente baixas da luz, um tempo longo deveria passar antes de que qualquer elétron pudesse obter energia suficiente para escapar do foto cátodo. Foi observado, entretanto, que os fotoelétrons eram ejetados quase que imediatamente. Teoria de Einstein: Fótons Prêmio Nobel em 1921 Einstein sugeriu que o campo da radiação eletromagnética é quantizado em partículas chamadas de fótons. Cada fóton carrega um quantum de energia: E = hν onde ν é a freqüência da luz e h é a constante de Planck. Alternativamente, E= ω onde: ≡ h / 2π 11 Teoria de Einstein Conservação de energia permite escrever: Energia antes (fóton) = Energia depois (elétron) hν = φ + 12 mv 2 onde φ é a função trabalho do metal (energia potencial a ser superada antes do elétron poder escapar). Na verdade, os dados são um pouco mais complexos, porque a energia dos elétrons pode ser reduzida pelo material emissor (foto cátodo). Considere vmax como a velocidade máxima dos fotoelétrons (não v) e escrevemos: hν = φ + 12 mv 2max Efeito Fotoelétrico: representação esquemática Kmax= eV0 =½(mv2max) hν φ hν = φ + eV0 12 Electron kinetic energy hν = φ + 12 mv 2max Kmax = eV0 Notem que esta equação é uma reta (y eV0 = hν - φ = ax + b) onde y = eVo , x = ν , o coeficiente angular a = h e esta reta corta o eixo y em b = - φ (veja gráfico)! Electro n kinetic energy Kmax = eV0 Como interpretar Kmax ? eV0 = hν - φ Se aplicarmos uma diferença de potencial V de tal modo que o coletor fique mais negativo que o emissor, a corrente de fotoelétrons vai diminuir e só chegarão no coletor aqueles fotoelétrons com energia suficiente para transpor esta barreira de potencial, portanto podemos aplicar um determinado potencial (potencial de corte, Vo) que vai fazer esta corrente cessar! Neste limite temos a maior barreira de potencial possível! Portanto, para que os elétrons atinjam o coletor terão que ter uma energia cinética igual ou maior que esta diferença de potencial! No limite para cessar o efeito fotoelétrico temos que: V = - Vo e a energia cinética dos elétrons neste limite é Kmax = eV0 13 Electr on kinetic energy Kmax = eV0 eV0 = hν - φ O que é a freqüência de corte (νo )? É a freqüência da luz incidente para a qual cessa o efeito fotoelétrico e depende do material do cátodo! (veja o gráfico) = 0 temos que hν - φ = 0 e portanto hν = φ e chamamos a esta freqüência de νo ! Ou seja, é a freqüência limite necessária para que a energia Quando V0 dos fótons se iguale a função trabalho do material! Por isto a freqüência de corte depende do material do cátodo! Para fazer com que os fotoelétrons sejam ejetados, precisamos de mais energia, que será dada por uma freqüência dos fótons incidentes maior que νo ! Notem no gráfico: para cada freqüência temos um potencial de corte Vo diferente! 1.7: Efeito Compton Quando um fóton penetra na matéria, ele pode interagir com um elétron e ser espalhado. Vamos imaginar fótons de raios X incidindo num alvo e sendo espalhados pelos elétrons deste alvo. Compton observou que a radiação espalhada (fótons) tinha comprimento de onda maior (λ λ`) do que a radiação incidente (λ λ) e que esta variação no comprimento de onda dependia apenas do ângulo de espalhamento (θ θ). Este efeito ficou conhecido como Efeito Compton ou Espalhamento Compton. espalhamento de raios X por elétrons 14