きかい‐こうがく【機械工学】
機械工学
出典: フリー百科事典『ウィキペディア（Wikipedia）』 (2024/06/19 19:43 UTC 版)
機械工学（きかいこうがく、英語: mechanical engineering）とは、機械あるいは機械要素の設計、製作などから、機械の使用方法、運用などまでの全ての事項を対象とする工学の一分野である[1][2][3][4][5]。
- ^ Jark-Heinrich, G., & Antonsson, E. K. (Eds.). (2009). Springer handbook of mechanical engineering (Vol. 10). Springer Science & Business Media.
- ^ Dixit, U. S., Hazarika, M., & Davim, J. P. (2017). A brief history of mechanical engineering. Switzerland: Springer.
- ^ Wickert, J., & Lewis, K. (2020). An introduction to mechanical engineering. Cengage learning.
- ^ Bird, J., & Ross, C. (2019). Mechanical engineering principles. Routledge.
- ^ 「世界大百科事典」p.474
- ^ 材料力学入門 (機械工学テキストライブラリ) 日下貴之 数理工学社 2016-10
- ^ Björkdahl, J. (2009). Technology cross-fertilization and the business model: The case of integrating ICTs in mechanical engineering products. Research policy, 38(9), 1468-1477.
- ^ 例題で学ぶはじめての塑性力学、日本塑性加工学会(編)、森北出版。
- ^ 応用塑性力学―塑性変形の力学と有限要素解析 / 小坂田 宏造【著】、培風館。
- ^ a b 弾塑性力学の基礎 / 吉田総仁 著 | 共立出版
- ^ a b 数値弾塑性力学、冨田佳宏、養賢堂、1994年。
- ^ 弾性力学入門-基礎理論から数値解法まで- 竹園茂男(著) 垰克己(著) 感本広文(著) 稲村栄次郎(著)、森北出版。
- ^ 弾性力学入門-ていねいな数式展開で基礎をしっかり理解する-伊藤勝悦(著)、森北出版。
- ^ 大富浩一. (2009). 設計工学の目指すところ: 設計からデザインへ. 日本機械学会論文集 C 編, 75(751), 516-523.
- ^ 現代設計工学、石川晴雄 編著、中山良一 著、井上全人 著、コロナ社。
- ^ 基礎 機械設計工学（第4版）、兼田楨宏 著、山本雄二 著、2019年、オーム社。
- ^ （機械系コアテキストシリーズ E-2）機械設計工学、村上存 著、柳澤秀吉 著、2020年、コロナ社。
- ^ 長岡一三. (1998). 機械設計製図の授業における試み. 工学教育, 46(4), 2-5.
- ^ 荒木勉. (2006). 三次元 CAD 導入に向けての―考察--機械設計製図の分かりやすい授業のために--. 図学研究, 40(Supplement1), 65-66.
- ^ 生産工学入門、岩田一明(監修) NEDEK研究会(編著)、森北出版。
- ^ （機械系 教科書シリーズ 27）生産工学- ものづくりマネジメント工学 -本位田光重 著、皆川健多郎 著、コロナ社。
機械工学
出典: フリー百科事典『ウィキペディア（Wikipedia）』 (2022/03/25 04:20 UTC 版)
1自由度のばね－質量系において、Q値は機械的抵抗を用いて表現できる。 Q = M K R {\displaystyle Q={\frac {\sqrt {MK}}{R}}} ここで M は質量, K は弾性率で R は機械的抵抗である。ばね－質量系の角振動数を用いて、 ω = K M {\displaystyle \omega ={\sqrt {\frac {K}{M}}}} また、別の表現をすれば、 Q = ω M R {\displaystyle Q={\frac {\omega {}M}{R}}} と導出できる。 Qは減衰定数 ζ {\displaystyle \zeta } 、損失率 η {\displaystyle \eta } を用いて、 Q = 1 2 ζ = 1 η {\displaystyle Q={\frac {1}{2\zeta }}={\frac {1}{\eta }}} と表される。 ここで、周期的に外力が作用する強制振動を考える。 d 2 x d t 2 + 2 ζ ω n d x d t + ω n x = − F 0 k ω n 2 cos ω t {\displaystyle {d^{2}x \over dt^{2}}+2\zeta \omega _{n}{dx \over dt}+\omega _{n}x=-{F_{0} \over k}\omega _{n}^{2}\cos \omega t} この解は、 x = A cos ω t + B sin ω t {\displaystyle x=A\cos \omega t+B\sin \omega t} となるから、 sin成分とcos成分のそれぞれの係数を比較することにより連立方程式を立てて解くと、 x = F 0 k 1 { 1 − ( ω ω n ) 2 } 2 + ( 2 ζ ω ω n ) 2 [ { 1 − ( ω ω n ) 2 } cos ω t + 2 ζ ω ω n sin ω t ] {\displaystyle x={F_{0} \over k}{1 \over {\left\{{1-\left({\omega \over \omega _{n}}\right)^{2}}\right\}^{2}+\left({2\zeta {\omega \over \omega _{n}}}\right)^{2}}}\left[\left\{{1-\left({\omega \over \omega _{n}}\right)^{2}}\right\}\cos \omega t+2\zeta {\omega \over \omega _{n}}\sin \omega t\right]} このとき、共振周波数: ω = ω n {\displaystyle \omega =\omega _{n}} における振動を考えると x ( ω n ) = F 0 k 1 2 ζ sin ω t {\displaystyle x(\omega _{n})={F_{0} \over k}{1 \over {2\zeta }}\sin \omega t} したがって、 x ( ω n ) = F 0 k Q sin ω t {\displaystyle x(\omega _{n})={F_{0} \over k}Q\sin \omega t} なお、静的荷重時の変位x0は、 x 0 = F 0 k {\displaystyle x_{0}={F_{0} \over k}} となるから、共振周波数での振幅との比は、 x ( ω n ) x 0 = Q {\displaystyle {x(\omega _{n}) \over x_{0}}=Q} したがって、共振周波数において、振動振幅は静的荷重時のQ倍に増大する。
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