Física
3 BGU
Serie
Ingenios
EDITORIAL
DON BOSCO
PRESIDENTE DE LA REPÚBLICA
Rafael Correa Delgado
MINISTRO DE EDUCACIÓN
Augusto Espinosa Andrade
VICEMINISTRO DE EDUCACIÓN
Freddy Peñaiel Larrea
VICEMINISTRA DE GESTIÓN EDUCATIVA
Daysi Valentina Rivadeneira Zambrano
SUBSECRETARIO DE FUNDAMENTOS EDUCATIVOS
Miguel Ángel Herrera Pavo
SUBSECRETARIO DE ADMINISTRACIÓN ESCOLAR
Mirian Maribel Guerrero Segovia
DIRECTORA NACIONAL DE CURRÍCULO
María Cristina Espinosa Salas
DIRECTORA NACIONAL DE OPERACIONES Y LOGÍSTICA
Ada Leonora Chamorro Vásquez
EDITORIAL DON BOSCO
OBRAS SALESIANAS DE COMUNICACIÓN
Marcelo Mejía Morales
Gerente general
Eder Acuña Reyes
Dirección editorial
Eder Acuña Reyes
Adaptación y edición de contenidos
Eder Acuña Reyes
Creación de contenidos nuevos
Luis Felipe Sánchez
Coordinación de estilo
Luis Felipe Sánchez
Revisión de estilo
Pamela Cueva Villavicencio
Coordinación gráica
Pamela Cueva Villavicencio
Diagramación
Darwin Parra O.
Ilustración
Darwin Parra O.
Diseño de portada e ilustración
En alianza con
Grupo edebé
Proyecto: Física 3
Bachillerato
Antonio Garrido González
Dirección general
José Luis Gómez Cutillas
Dirección editorial
María Banal Martínez
Dirección de edición
de Educación Secundaria
Santiago Centelles Cervera
Dirección pedagógica
Juan López Navarro
Dirección de producción
Equipo de edición Grupo edebé
© grupo edebé, 2010
Paseo San Juan Bosco, 62
08017 Barcelona
www.edebe.com
EDITORIAL
DON BOSCO
ISBN 978-9942-23-020-1
Primera impresión: Agosto 2016
Este libro fue evaluado por la Escuela Politécnica
Nacional, y obtuvo su certiicación curricular el 7 de
septiembre de 2016.
Este libro de texto que tienes en tus manos es una herramienta muy importante
para que puedas desarrollar los aprendizajes de la mejor manera. Un libro de
texto no debe ser la única fuente de investigación y de descubrimiento, pero
siempre es un buen aliado que te permite descubrir por ti mismo la maravilla
de aprender.
El Ministerio de Educación ha realizado un ajuste curricular que busca
mejores oportunidades de aprendizaje para todos los estudiantes del país
en el marco de un proyecto que propicia su desarrollo personal pleno y su
integración en una sociedad guiada por los principios del Buen Vivir, la
participación democrática y la convivencia armónica.
Para acompañar la puesta en marcha de este proyecto educativo, hemos
preparado varios materiales acordes con la edad y los años de escolaridad.
Los niños y niñas de primer grado recibirán un texto que integra cuentos y
actividades apropiadas para su edad y que ayudarán a desarrollar el currículo
integrador diseñado para este subnivel de la Educación General Básica. En
adelante y hasta concluir el Bachillerato General Uniicado, los estudiantes
recibirán textos que contribuirán al desarrollo de los aprendizajes de las áreas
de Ciencias Naturales, Ciencias Sociales, Lengua y Literatura, Matemática y
Lengua Extranjera-Inglés.
Además, es importante que sepas que los docentes recibirán guías didácticas
que les facilitarán enriquecer los procesos de enseñanza y aprendizaje a
partir del contenido del texto de los estudiantes, permitiendo desarrollar los
procesos de investigación y de aprendizaje más allá del aula.
Este material debe constituirse en un apoyo a procesos de enseñanza y
aprendizaje que, para cumplir con su meta, han de ser guiados por los
docentes y protagonizados por los estudiantes.
Esperamos que esta aventura del conocimiento sea un buen camino para
alcanzar el Buen Vivir.
Ministerio de Educación
2016
Presentación
Física 3 BGU ahora mismo es una página en blanco que, como tú, posee un ininito potencial.
Te presentamos Ingenios, el nuevo proyecto de Editorial Don Bosco que hemos diseñado para impulsar
lo mejor de ti y que te acompañará en tu recorrido por el conocimiento.
Ingenios:
•
Fomenta un aprendizaje práctico y funcional que te ayudará a desarrollar destrezas con criterios de
desempeño.
•
Propone una educación abierta al mundo, que se integra en un entorno innovador y tecnológico.
•
Apuesta por una educación que atiende a la diversidad.
•
Refuerza la inteligencia emocional.
•
Releja los propósitos del Ministerio de Educación que están plasmados en el currículo nacional vigente.
•
Deja alorar la expresividad de tus retos.
•
Incorpora Edibosco Interactiva, la llave de acceso a un mundo de recursos digitales, lexibles e integrados para que des forma a la educación del futuro.
•
Es sensible a la justicia social para lograr un mundo mejor.
Física 3 BGU te presenta los contenidos de forma clara e interesante. Sus secciones te involucrarán en
proyectos, relexiones y actividades que te incentivarán a construir y fortalecer tu propio aprendizaje. Las
ilustraciones, fotografías, enlaces a páginas web y demás propuestas pedagógicas facilitarán y clariicarán la adquisición de nuevos conocimientos.
Construye con Ingenios tus sueños.
Índice
0
Prohibida su reproducción
un
temidad
átic
a
Herramientas matemáticas
Contenidos
1. Cálculo diferencial (11 - 12)
2. Cálculo integral (13 - 14)
3. Resolución de problemas (15)
2
1
un
temidad
átic
a
Mecánica I
Objetivos
• Describir los fenómenos que aparecen en la naturaleza, analizando las características más relevantes y las
magnitudes que intervienen y progresar en el dominio
de los conocimientos de física, de menor a mayor profundidad, para aplicarlas a las necesidades y potencialidades de nuestro país.
• Comprender que la física es un conjunto de teorías
cuya validez ha tenido que comprobarse en cada
caso, por medio de la experimentación.
• Comunicar información con contenido cientíico, utilizando el lenguaje oral y escrito con rigor conceptual,
interpretar leyes, así como expresar argumentaciones
y explicaciones en el ámbito de la física.
Contenidos
1. Descripción del movimiento (18 - 33)
1.1. Magnitudes de movimiento
1.2. Causas del movimiento
1.3. Aplicaciones de la leyes de Newton
1.4. Movimiento de rotación
2. La Tierra en el universo. Modelos del universo (34 - 41)
2.1. Fuerzas gravitatorias
2.2. Ley de gravitación universal
2.3. Estudio del campo gravitatorio de la Tierra
2.4. Leyes de Kepler
un
temidad
átic
a
Mecánica II
Objetivos
•
Describir los fenómenos que aparecen en la naturaleza, analizando las características más relevantes
y las magnitudes que intervienen y progresar en el
dominio de los conocimientos de física, de menor a
mayor profundidad, para aplicarlas a las necesidades y potencialidades de nuestro país.
•
Reconocer el carácter experimental de la física, así
como sus aportaciones al desarrollo humano, por
medio de la historia, comprendiendo las discrepancias que han superado los dogmas, y los avances
cientíicos que han inluido en la evolución cultural
de la sociedad.
Contenidos
1. Movimiento armónico simple (54 - 59)
1.1. Ecuaciones del movimiento armónico simple
1.2. Ecuación de la velocidad
1.3. Ecuación de la aceleración
2. Oscilador armónico simple (60 - 63)
2.1. Dinámica del oscilador armónico simple
2.2. Péndulo simple
3. Ondas (64 - 83)
3.1. Fenómenos ondulatorios
3.2. Características de las ondas armónicas
3.3. Ondas sonoras
3.4. Fenómenos básicos
Prohibida su reproducción
2
3
3
un
temidad
átic
a
Campos eléctricos y magnéticos
Objetivos
•
Comprender la importancia de aplicar los conocimientos de las leyes físicas para satisfacer los requerimientos del ser humano a nivel local y mundial, y plantear soluciones a los problemas locales
y generales a los que se enfrenta la sociedad.
•
Comunicar resultados de experimentaciones realizadas, relacionados con fenómenos físicos, mediante informes estructurados, detallando la metodología utilizada, con la correcta expresión de las
magnitudes medidas o calculadas.
Contenidos
1. Fuerzas eléctricas (96 - 98)
1.1. Carga eléctrica
1.2. Ley de Colulomb
2. Estudio del campo eléctrico (99 - 104)
2.1. Descripción del campo eléctrico
2.2. Determinación del campo eléctrico
2.3. Fuentes del campo magnético
3. Magnetismo (105 - 106)
3.1. Fuentes del magnetismo
3.2. Explicación del magnetismo natural
4. Estudio del campo magnético (107 - 115)
4.1. Descripción del campo magnético
4.2. Representación del campo magnético
4.3. Fuentes del campo magnético
4
un
temidad
átic
a
Electromagnetismo
Objetivos
• Integrar los conceptos y leyes de la física, para com-
• Describir los fenómenos que aparecen en la natura-
prender la ciencia, la tecnología y la sociedad, ligadas a la capacidad de inventar, innovar y dar soluciones a la crisis socio ambiental.indispensable para
la vida con el propósito de fomentar el uso de energías renovables.
leza, analizando las características más relevantes y
las magnitudes que intervienen y progresar en el dominio de los conocimientos de física, de menor a mayor profundidad, para aplicarlas a las necesidades y
potencialidades de nuestro país.
Contenidos
1. Inducción de la corriente
eléctrica (132 - 139)
1.1. Experiencias de Faraday
Prohibida su reproducción
1.2. Flujo magnético
3. Síntesis electromagnética
(146 - 147)
3.1. Ecuaciones de Maxwell
4. Naturaleza de la luz (148 - 153)
1.3. Ley de Lenz
4.1. Ondas electromagnéticas
1.4. Ley de Faraday
4.2. Propagación rectilínea de
la luz
2. Aplicaciones de la ley de
inducción electromagnética
(140 - 145)
2.1. Generadores eléctricos
2.2. Autoinducción
4.3. Velocidad de propagación
5. Fenómenos luminosos
(154 - 159)
5.1. Relexión y refracción
5.2. Interferencia y difracción
5.3. Polarización
4
5
Física moderna I
un
temidad
átic
a
Objetivos
•
Desarrollar habilidades para la comprensión y difusión
de los temas referentes a la cultura cientíica y de aspectos aplicados a la física clásica y moderna, demostrando un espíritu cientíico, innovador y solidario, valorando las aportaciones de sus compañeros.
•
Reconocer el carácter experimental de la física, así
como sus aportaciones al desarrollo humano, por medio de la historia, comprendiendo las discrepancias
que han superado los dogmas, y los avances cientíicos que han inluido en la evolución cultural de la sociedad.
Contenidos
1. Sistemas de referencia
(172)
4. Radiación térmica del cuerpo
negro (183 - 184)
4.1. Hipótesis de Planck
2. La relatividad en la mecánica
clásica (173 - 175)
2.1. Transformaciones de
Galileo
3. Limitaciones de la física
clásica (176 - 182)
3.1. Mecánica relativista:
relatividad especial
6
5.1. Teoría cuántica de Einstein
6. Espectros atómicos (188 - 189)
6.1. Modelo atómico de Bohr
7. Mecánica cuántica (190 - 191)
3.2. Postulados de Einstein
7.1. Dualidad onda-partícula
3.3. Transformaciones de
Lorentz
7.2. Aplicaciones de la
mecánica cuántica
Física moderna II
Objetivos
•
Desarrollar habilidades para la comprensión y difusión
de los temas referentes a la cultura cientíica y de aspectos aplicados a la física clásica y moderna, demostrando un espíritu cientíico, innovador y solidario, valorando
las aportaciones de sus compañeros.
•
Comunicar resultados de experimentaciones realizadas, relacionados con fenómenos físicos, mediante
informes estructurados, detallando la metodología
utilizada, con la correcta expresión de las magnitudes medidas o calculadas.
Contenidos
1. Radioactividad (204 - 206)
1.1. Radiaciones alfa, beta y gamma
1.2. Desintegración radiactiva
1.3. Efectos biológicos y aplicaciones de la radiactividad
2. El núcleo atómico (207 - 208)
2..1 Fuerzas nucleares
Prohibida su reproducción
un
temidad
átic
a
4.2. Ondas electromagnéticas
5. Efecto fotoeléctrico (185 - 187)
2.2. Energía de enlace
3. Reacciones nucleares (209 - 211)
3.1. Reacciones nucleares y radiactividad
3.2. Fisión nuclear
3.3. Fusión nuclear
5
Prohibida su reproducción
Destrezas con criterios de desempeño:
6
Unidades
1 2 3 4 5 6
✓
•
Determinar la posición y el desplazamiento de un objeto (considerado puntual) que se mueve, a lo largo de una
trayectoria rectilínea, en un sistema de referencia establecida y sistematizar información relacionada al cambio
de posición en función del tiempo, como resultado de la observación de movimiento de un objeto y el empleo
de tablas y gráicas.
•
Explicar, por medio de la experimentación de un objeto y el análisis de tablas y gráicas, que el movimiento rectilíneo uniforme implica una velocidad constante.
•
Obtener la velocidad instantánea empleando el gráico posición en función del tiempo, y conceptualizar la
aceleración media e instantánea, mediante el análisis de las gráicas velocidad en función del tiempo.
•
Elaborar gráicos de velocidad versus tiempo, a partir de los gráicos posición versus tiempo; y determinar el desplazamiento a partir del gráico velocidad versus tiempo.
•
Analizar gráicamente que, en el caso particular de que la trayectoria sea un círculo, la aceleración normal se
llama aceleración central (centrípeta) y determinar que en el movimiento circular solo se necesita el ángulo
(medido en radianes) entre la posición del objeto y una dirección de referencia, mediante el análisis gráico de
un punto situado en un objeto que gira alrededor de un eje.
✓
•
Diferenciar, mediante el análisis de gráicos el movimiento circular uniforme (MCU) del movimiento circular uniformemente variado (MCUV), en función de la comprensión de las características y relaciones de las cuatro magnitudes de la cinemática del movimiento circular (posición angular, velocidad angular, aceleración angular y
vel tiempo).
✓
•
Resolver problemas de aplicación donde se relacionen las magnitudes angulares y las lineales.
•
Indagar los estudios de Aristóteles, Galileo y Newton, para comparar sus experiencias frente a las razones por
las que se mueven los objetos y despejar ideas preconcebidas sobre este fenómeno, con la inalidad de conceptualizar la primera ley de Newton (ley de la inercia) y determinar por medio de la experimentación que no
se produce aceleración cuando las fuerzas están en equilibrio, por lo que un objeto continúa moviéndose con
rapidez constante o permanece en reposo (primera ley de Newton o principio de inercia de Galileo).
✓
✓
✓
✓
✓
✓
•
Explicar la segunda ley de Newton mediante la relación entre las magnitudes: aceleración y fuerza que actúan
sobre un objeto y su masa, mediante experimentaciones formales o no formales.
•
Explicar la tercera ley de Newton en aplicaciones reales.
•
Reconocer que la fuerza es una magnitud de naturaleza vectorial, mediante la explicación gráica de situaciones reales para resolver problemas donde se observen objetos en equilibrio u objetos acelerados.
•
Explicar que la intensidad del campo gravitatorio de un planeta determina la fuerza del peso de un objeto de
masa (m), para establecer que el peso puede variar pero la masa es la misma.
•
Explicar el fenómeno de la aceleración cuando un cuerpo que cae libremente alcanza su rapidez terminal,
mediante el análisis del rozamiento con el aire.
•
Describir el movimiento de proyectiles en la supericie de la Tierra, mediante la determinación de las coordenadas horizontal y vertical del objeto para cada instante del vuelo y de las relaciones entre sus magnitudes (velocidad, aceleración, tiempo); determinar el alcance horizontal y la altura máxima alcanzada por un proyectil y
su relación con el ángulo de lanzamiento, a través del análisis del tiempo que se demora un objeto en seguir la
trayectoria, que es el mismo que emplean sus proyecciones en los ejes.
•
Explicar que el movimiento circular uniforme requiere la aplicación de una fuerza constante dirigida hacia el
centro del círculo, mediante la demostración analítica y/o experimental.
•
Deducir las expresiones cinemáticas a través del análisis geométrico del movimiento armónico simple (MAS) y del
uso de las funciones seno o coseno (en dependencia del eje escogido), y que se puede equiparar la amplitud
A y la frecuencia angular w del MAS con el radio y la velocidad angular del MCU.
•
Determinar experimentalmente que un objeto sujeto a un resorte realiza un movimiento periódico (llamado movimiento armónico simple) cuando se estira o se comprime, generando una fuerza elástica dirigida hacia la
posición de equilibrio y proporcional a la deformación.
✓
•
Identiicar las magnitudes que intervienen en el movimiento armónico simple, por medio de la observación de
mecanismos que tienen este tipo de movimiento y analizar geométricamente el movimiento armónico simple
como un componente del movimiento circular uniforme, mediante la proyección del movimiento de un objeto
en MAS sobre el diámetro horizontal de la circunferencia.
✓
•
Explicar que se detecta el origen de la carga eléctrica, partiendo de la comprensión de que esta reside en los
constituyentes del átomo (electrones o protones) y que solo se detecta su presencia por los efectos entre ellas,
comprobar la existencia de solo dos tipos de carga eléctrica a partir de mecanismos que permiten la identiicación de fuerzas de atracción y repulsión entre objetos electriicados, en situaciones cotidianas y experi-mentar el
proceso de carga por polarización electrostática, con materiales de uso cotidiano.
•
Clasiicar los diferentes materiales en conductores, semiconductores y aislantes, mediante el análisis de su capacidad, para conducir carga eléctrica.
•
Conceptualizar la ley de Coulomb en función de cuantiicar con qué fuerza se atraen o se repelen las cargas
eléctricas y determinar que esta fuerza electrostática también es de naturaleza vectorial.
✓
✓
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Unidades
1 2 3 4 5 6
✓
•
Establecer que el trabajo efectuado por un agente externo al mover una carga de un punto a otro dentro del
campo eléctrico se almacena como energía potencial eléctrica e identiicar el agente externo que genera diferencia de potencial eléctrico, el mismo que es capaz de generar trabajo al mover una carga positiva unitaria de
un punto a otro dentro de un campo eléctrico.
•
Comprobar que los imanes solo se atraen o repelen en función de concluir que existen dos polos magnéticos,
explicar la acción a distancia de los polos magnéticos en los imanes, así como también los polos magnéticos del
planeta y experimentar con las líneas de campo cerradas.
•
Determinar experimentalmente que cuando un imán en barra se divide en dos trozos se obtienen dos imanes,
cada uno con sus dos polos (norte y sur) y que aún no se ha observado monopolos magnéticos libres (solo un
polo norte o uno sur), reconoce que las únicas fuentes de campos magnéticos son los materiales magnéticos y
las corrientes eléctricas, explica su presencia en dispositivos de uso cotidiano.
•
Explicar el funcionamiento del motor eléctrico por medio de la acción de fuerzas magnéticas sobre un objeto
que lleva corriente ubicada en el interior de un campo magnético uniforme.
•
Conceptualizar la ley de Ampère, mediante la identiicación de que la circulación de un campo magnético en
un camino cerrado es directamente proporcional a la corriente eléctrica encerrada por el camino.
•
Describir las relaciones de los elementos de la onda: amplitud, periodo y frecuencia, mediante su representación
en diagramas que muestren el estado de las perturbaciones para diferentes instantes.
•
Reconocer que las ondas se propagan con una velocidad que depende de las propiedades físicas del medio
de propagación, en función de determinar que esta velocidad, en forma cinemática, se expresa como el producto de frecuencia por longitud de onda.
✓
•
Clasiicar los tipos de onda (mecánica o no mecánica) que requieren o no de un medio elástico para su propagación, mediante el análisis de las características y el reconocimiento de que la única onda no mecánica
conocida es la onda electromagnética, diferenciando entre ondas longitudinales y transversales con relación a
la dirección de oscilación y la dirección de propagación.
✓
•
Explicar fenómenos relacionados con la relexión y refracción, utilizando el modelo de onda mecánica (en resortes o cuerdas) y formación de imágenes en lentes y espejos, utilizando el modelo de rayos.
•
Explicar que la luz exhibe propiedades de onda pero también de partícula, en función de determinar que no se
puede modelar como una onda mecánica porque puede viajar a través del espacio vacío, a una velocidad
de aproximadamente 3 x 108 m/s y explicar las diferentes bandas de longitud de onda en el espectro de onda
electromagnético, estableciendo relaciones con las aplicaciones en dispositivos de uso cotidiano.
•
Identiicar que se generan campos magnéticos en las proximidades de un lujo eléctrico variable y campos eléctricos en las proximidades de lujos magnéticos variables, mediante la descripción de la inducción de Faraday
según corresponda.
•
Establecer la ley de gravitación universal de Newton y su explicación del sistema copernicano y de las leyes
de Kepler, para comprender el aporte de la misión geodésica francesa en Ecuador, con el apoyo profesional
de don Pedro Vicente Maldonado en la conirmación de la ley de gravitación, identiicando el problema de
acción a distancia que plantea la ley de gravitación newtoniana y su explicación a través del concepto de
campo gravitacional.
•
Explicar los fenómenos: radiación de cuerpo negro y efecto fotoeléctrico mediante el modelo de la luz como partícula (el fotón) y que a escala atómica la radiación electromagnética se emite o absorbe en unidades discretas
e indivisibles llamadas fotones, cuya energía es proporcional a su frecuencia (constante de Planck).
•
Indagar sobre el principio de incertidumbre de Heisenberg, en función de reconocer que para las llamadas
partículas cuánticas existe una incertidumbre al tratar de determinar su posición y velocidad (momento lineal)
simultáneamente.
•
Identiicar que los electrones y el núcleo atómico se encuentran unidos por fuerzas eléctricas en función de determinar su importancia en el desarrollo de la física nuclear.
•
Distinguir que la radiactividad es el fenómeno por el cual el átomo radiactivo emite ciertas —radiaciones— y
este se transfor¬ma en otro elemento químico (el objetivo de los alquimistas), y establecer que hay tres formas
comunes de desintegración radiactiva (alfa, beta y gamma) debido a la acción de la fuerza nuclear débil, para
analizar los efectos de la emisión de cada una.
•
Explicar mediante la indagación cientíica la importancia de las fuerzas fundamentales de la naturaleza (nuclear
fuerte, nuclear débil, electromagnética y gravitacional), en los fenómenos naturales y la vida cotidiana.
•
Determinar que los quarks son partículas elementales del átomo que constituyen a los protones, neutrones y cientos de otras partículas subnucleares (llamadas colectivamente hadrones), en función de sus características.
•
Analizar la incidencia del electromagnetismo, la mecánica cuántica y la nanotecnología en las necesidades de
la sociedad contemporánea.
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Prohibida su reproducción
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El proyecto de Física 3
Para empezar
Unidad 0
Contenidos
Activa tu conocimiento
con el gráfico
Una unidad inicial para facilitar
los nuevos aprendizajes.
Tu unidad arranca con noticias
y temas que te involucran en los
contenidos.
Proyecto
Aprendemos física a través de
actividades.
Ejercicios y problemas
Propuesta de actividades interdisciplinarias, que promueven el diálogo
y el deseo de nuevos conocimientos.
Prohibida su reproducción
Un alto en el camino
8
Y, además, se incluye una evaluación quimestral con preguntas de desarrollo y de
base estructurada.
Experimento
Zona Wifi
Te convertirás en un joven
física.
Aprenderás la física en relación
con la sociedad.
Resumen
Para finalizar
Evaluando tus
destrezas con
criterios de
desempeño
Autoevaluación
Conéctate con:
UE:
AQ
NT
EN CUE
TEN
RA
DO
LCULA
CA
:
IÉN
TIC
O
UP
Y TAMB
EN GR
¿Qué signiican estos íconos?
Prohibida su reproducción
Síntesis de lo aprendido
Actividades
interactivas
Enlaces
web
Videos
Periles
interactivos
Documentos
Presentaciones
multimedia
Colaboratorios
9
Prohibida su reproducción
0
Herramientas
matemáticas
OBJETIVOS:
Al inal de esta unidad serás capaz de:
• Comprender los conceptos matemáticos y efectuar las operaciones necesarias en el estudio de este curso.
• Valorar la utilidad de las herramientas matemáticas en el estudio
de la física.
http://goo.gl/qzsLNZ
10
1. Cálculo diferencial
Algunas de las magnitudes más importantes en física se relacionan a través del cálculo diferencial.
lim
b→ a
f (b ) − f (a )
b −a
Si este límite existe, lo representamos por f′(a) y decimos que
la función ƒ es derivable en el punto a. Si llamamos h a la
diferencia b − a, también podemos escribir lo siguiente:
f (a + h ) − f (a)
f′ ( a ) = lim
h→ 0
h
Si consideramos una función, ƒ′, que asigne a cada punto
de abscisa x el valor de la derivada de ƒ en este punto,
obtendremos la función derivada de ƒ o, simplemente, la
derivada:
La derivada de la función ƒ en
el punto de abscisa x = a es la
pendiente de la recta tangente a la gráica de la función
en el punto (a, ƒ (a)).
Por ello, la ecuación de la recta tangente a la gráica de ƒ
en el punto ( a, ƒ (a)) es:
y − ƒ(a) = ƒ′(a) (x − a)
Q
f (a + h)
Llamamos derivada de la función f en el punto de abscisa x = a al límite, si existe:
Interpretación geométrica de la derivada
Q1
Q2
Q3
f (a)
f′ : ℝ → ℝ
P
y - f(a) = f′(a)(x - a)
h3
h2
f (x + h ) − f (x )
x → f′ (x )= lim
h→ 0
h
ƒ(x) = k, k ∈ ℝ ƒ′ (x) = 0
ƒ(x) = xn
ƒ′ (x) = n ∙ xn−1
ƒ(x) = ln x
f ′(x )==
ƒ′(x)
ƒ(x) = ex
ƒ (x) = sen x
ƒ (x) = cos x
Tabla 1
ƒ′(x) = ex
1
x
ƒ′(x) = cos x
h
A continuación te presentamos las derivadas de las
principales funciones, así
como las reglas que permiten derivar funciones conseguidas al operar con otras
funciones.
ƒ′(x) = −sen x
Derivada de la función suma
Derivada del producto de una constante por una función
Derivada de la función producto
Derivada de la función cociente
Derivada de la función compuesta: regla de la cadena
IÉN
y también:
El cálculo de la función derivada de una función f simpliica el proceso de cálculo
del valor de la derivada de
ƒ en diferentes puntos. Así,
para calcular ƒ′ (0), ƒ′ (−1) y ƒ′
(2), bastará sustituir x por 0, −1
y 2 en la función derivada ƒ′.
ƒ(x) = g(x) + h(x) ⇒ ƒ′(x) = g′(x) + h′(x)
ƒ(x) = k ∙ g(x) ⇒ ƒ′(x) = k ∙ g′(x)
ƒ(x) = g(x) ∙ h(x) ⇒ ƒ'(x) = g′(x) ∙ h(x) + g(x) ∙ h′(x)
ƒ (x )
=
g (x )
h(x )
⇒ ƒ′(x )
=
g′ ( x ) ⋅ h( x ) − g(x ) ⋅ h′ ( x )
[h(x )]2
ƒ(x) = (g ∘ h) (x) ⇒ ƒ′(x) = g′(h(x)) ∙ h′(x)
Combinando las reglas de la tabla 2 con las derivadas de
las funciones que aparecen en la tabla 1, podemos derivar
multitud de funciones.
Tabla 2
Prohibida su reproducción
Función derivada
h1
B
Función
f (x)
11
Ejemplo 1
Calcula la función derivada de f (x) = x2 y la derivada de esta función en x = 0, x = −1 y en x = 2.
— Aplicamos la fórmula de la derivada de
una potencia:
— Sustituimos x por 0, −1 y 2 en la función derivada ƒ′:
ƒ′ (0) = 2 ∙ 0 = 0
ƒ′ (−1) = 2 ∙ (−1) = −2
ƒ′ (2) = 2 ∙ 2 = 4
Ejemplo 2
ƒ′ (x) = 2x
p′(x) = 3 x2 × cos x + x3 ∙ (−sen x)
Halla la derivada de las siguientes funciones:
a. ƒ(x) = x3 − 2 x2 + 1
b. p(x) = x3 × cos x
a. q(x) = cos 2 x
d. m(x) = sen2 x
a. Derivamos cada uno de los sumandos:
ƒ1(x) = x3 ⇒ ƒ1′ (x) = 3x2
ƒ2(x) = −2x2 ⇒ ƒ2′(x) = −2 ∙ (x2)′ = −2 ∙ 2x = −4x
ƒ3(x) = 1 ⇒ ƒ3′ (x) = 0
ƒ′(x) = 3 x2 − 4x
b. La función p es un producto de dos funciones, x3
y cos x:
g(x) = x3 ; g′ (x) = 3x2 ; h (x) = cos x
h′(x) = −sen x ; p(x) = g (x) ∙ h (x)
p′(x) = 3 x2 cos x − x3 sen x
c. La función q es la composición de dos funciones, 2x y cos x:
j(x) = 2x ; j′(x) = 2 ; k(x) = cos x ; k′(x) = −sen x
— Aplicamos la regla de la cadena:
q(x) = (k ∘ j)(x) = k (j (x))
q′(x) = k′(j (x)) ∙ j′(x) = −sen 2 x ∙ 2 = −2 sen 2 x
d. La función m es la composición de dos funciones, sen x y x2, porque sen2 x = (sen x )2:
n(x) = sen x ; n′ (x) = cos x ; r (x) = x2 ; r′ (x) = 2x
— Aplicamos la regla de la cadena:
p′(x) = g′ (x) ∙ h (x) + g (x) ∙ h′ (x)
m(x) = r (n (x)) ; m′ (x) = r′ (n (x)) ∙ n′ (x)
m′(x) = 2 sen x (cos x) = 2 sen x cos x
3.1. Derivada de una función vectorial respecto a un escalar
En física es muy común el trabajo con vectores de V3 que deben derivarse. Para ello, lo primero es tener en cuenta que las reglas de derivación son las mismas, aunque en ocasiones
la notación se cambia para destacar la variable respecto a la cual se deriva.
Prohibida su reproducción
r (t ) = rx (t )i +ry (t ) j + rz (t )k
12
dr
=
dt
d (rx i + ry j +rz k )
dt
d (rx i ) d (ry j ) d (rz k )
=
+
+
dt
dt
dt
Aplicamos la derivada
de la función producto y, como
los vectores i, j y k son constantes, obtenemos:
B
Veamos cómo hallar la derivada del vector con respecto al tiempo.
IÉN
y también:
dr
= r (t )
dt
d r (t) d rx (t ) d ry (t ) d rz (t )
=
i +
j +
k
dt
dt
dt
dt
2. Cálculo integral
Acabamos de ver cómo obtener la función derivada de
una función ƒ. Ahora nos plantearemos el problema inverso:
dada una función ƒ, cómo hallar otra función F cuya derivada sea ƒ. La función F recibe el nombre de primitiva de ƒ.
Derivación
f′
f
Una función F es una primitiva de ƒ si y sólo si F′(x) = ƒ (x).
Integración
Integración
Por ejemplo, si ƒ (x) = 3 x2, una primitiva de ƒ sería F(x) = x3, ya
que F′ (x) = ƒ (x). Pero fíjate en que F1 (x) = x3 − 3, F2 (x) = x3 +
5 y F3 (x) = x3 − 11 también son primitivas de ƒ (x) = 3x2, ya que
la derivada de todas ellas es 3x2.
2.1. Integrales indeinidas
Hemos visto que una función no tiene una única primitiva
y que la diferencia entre dos cualesquiera de ellas es una
constante. El conjunto formado por todas las primitivas de
una función ƒ recibe el nombre de integral indefinida y se
denota por:
⌠f (x )dx
Esta expresión se lee: integral de ƒ diferencial de x.
Así, si F es una primitiva de ƒ , escribiremos:
Del comportamiento de la
derivada respecto a la suma
de funciones y al producto de
una función por una constante, se obtienen las siguientes
propiedades de las integrales
indeinidas:
. ⌠k ⋅ f (x )d x = k ⋅ ⌠f ( x ) dx
⌡
⌡
⌠
f (x )dx = F( x ) + C
⌡
donde C ℝ ∈ ℝ es una constante llamada constante
de integración.
A partir de la tabla 1 (pág. 15) podemos obtener de manera
inmediata las siguientes integrales indefinidas:
•
0 dx = C
•
•
1
dx = In (x) + C
x
•
k dx = kx +C
•
•
sen x dx = − co s x + C
•
co s x dx = se n x + C
.
⌠
(f (x) + g (x ))dx =
⌡
= ⌠f ( x ) dx +⌠g( x ) dx
⌡
⌡
x
+C
n +1
x n dx =
•
ex dx = ex + C
Calcula las integrales indeinidas siguientes:
⌠
3
a. ⌠
⌡ x dx ; b. ⌡
3
⌠
x
x dx ; c. ⌠
⌡ 8 x dx ; d. ⌡ (3 x + e ) d x
2
x 3 +1
x4
ab. ⌠x 3 dx =
+C =
+C
⌡
3 +1
4
2
2
+1
5
3
⌠x 3 dx = x 3 +C = x 3 +C
2
=
bc.⌠
x
dx
⌡
⌡
5
2
+1
3
3
d.
c
x2
8 x dx = 8 ⌠x dx =8 ⋅
+C = 4x
⌡
2
e. (3 x + e x )d x =⌠3 x dx + ⌠e x d x
d )⌠
⌡
⌡
⌡
2
+C
2
2
⌠3 x dx = 3 ⌠x d x = 3 ⋅ x +C = 3 x +C
1
1
⌡
⌡
2
2
⌠e x d x = e x +C
2
⌡
3x 2
⌠(3 x +e x )d
dx =
+e x +C
⌡
2
Prohibida su reproducción
n +1
•
Ejemplo 3
Propiedades de las
integrales indeinidas
13
B
2.2. Integrales deinidas
IÉN
Una de las aplicaciones más importantes de las integrales
es el cálculo del área bajo una curva, es decir, del área de
la superficie comprendida entre una curva y el eje de abscisas. La relación entre esta área y la integral de la función
que define la curva viene dada por el teorema de Barrow.
y también:
Si ƒ(x) = 0 en [a, b], F(b) − F(a)
será negativa, y por tanto, el
área coincidirá con el valor
absoluto de esta diferencia.
Si ƒ es una función continua y positiva en [a, b] y F es
una primitiva de ƒ, el área A, limitada por la curva y =
ƒ(x), el eje de abscisas y las rectas x = a y x = b, es igual
a F(b) − F(a).
La diferencia F(b) − F(a) recibe el nombre de integral definida de ƒ entre a y b, y se denota por:
a
⌠
f (x )dx .
⌡
b
Con esta notación podemos escribir el resultado anterior del modo siguiente:
b
Ejemplo 4
Calcula el área de
la supericie limitada por la curva
ƒ(x) = x2 + 2 x − 3,
el eje de abscisas
y las rectas x = 0 y
x = 2.
Si observamos la
igura, vemos que
ƒ(x) no tiene signo
constante en el intervalo [0, 2].
• En el intervalo [0, 1) la función es negativa.
8
6
y = x2 + 2x - 3
4
-6
-4
-2
2
-2
-4
B
IÉN
Prohibida su reproducción
y también:
Al efectuar la integral indeinida de un vector de V3, obtendremos tres constantes de integración, Cx, Cy y Cz, cada una
de ellas correspondiente
a una de las componentes
del vector.
• En el intervalo (1, 2] la función es positiva.
Por tanto, debemos fraccionar el cálculo del área en
dos subintervalos:
A =
2
2.3.
14
= ⌠ (x )dx
⌡
a
4
1
2
⌠ 2
⌠
(x +2x − 3 )dx + (x 2 + 2 x −3 )dx =
⌡
⌡
0
1
=
x3
+x 2 − 3 x
3
=
1
0
+
x3
+ x 2 −3 x
3
−5
7
12
+
=
=4
3
3
3
2
=
1
Integral de una función vectorial respecto a
un escalar
De la misma manera que los vectores pueden derivarse,
también pueden integrarse, sea mediante una integral indefinida o mediante una integral definida entre dos puntos.
La manera de llevarlo a cabo coincide con la manera de
derivarlas: si se conocen las componentes del vector, las
componentes de la integral son las integrales de cada una
de ellas en la forma habitual.
Veamos la integración del vector con respecto al tiempo.
v (t ) = v (t )i +v (t ) j +v (t )k
⌠
⌠
V (t) = i ⌠
⌡vx (t )dt + j ⌡v y (t )dt + k ⌡v z (t )dt
Comprensión del
enunciado
— Lee atentamente el enunciado y asegúrate
de que entiendes lo que se explica y lo que se
pide.
— Anota los datos del problema y lo que concretamente se pide.
— Cuando sea apropiado, dibuja un esquema
de la situación y anota en él los datos.
En esta fase has de pensar una forma de resolver
el problema, ya sea directamente o a través de
una serie de pasos intermedios. No pierdas nunca
de vista a dónde quieres llegar, es decir, qué se
ha preguntado.
Planificación
— Determina qué leyes físicas actúan y cuáles
son sus expresiones matemáticas.
— Diseña una manera de utilizar estos principios
para, a partir de los datos que tienes, encontrar lo que se pide.
— En ocasiones puede ser conveniente utilizar
una estrategia de resolución: resolución gráfica, ensayo-error, razonamiento inverso…
Ahora debes resolver el problema empleando la
estrategia que has diseñado.
Ejecución
— Simplifica las expresiones matemáticas. Lleva
a cabo el mayor número posible de manipulaciones algebraicas antes de sustituir por los
valores reales.
— Comprueba que las unidades estén todas en
el mismo sistema y que sean coherentes. Si es
necesario, efectúa la conversión de unidades
adecuada.
— Sustituye las cantidades dadas en las ecuaciones y lleva a cabo los cálculos. Da el resultado
con las unidades y el número de cifras significativas apropiadas.
Finalmente, debes comprobar si la solución obtenida coincide con lo que se pedía.
Revisión del
resultado
— Comprueba si la respuesta tiene una magnitud apropiada.
— Razona si el valor obtenido es posible.
y también:
Para conocer la validez de un
resultado experimental, debe
determinarse el error cometido al efectuar la medida.
Error absoluto:
E a = (a
x
)
Ea = error absoluto
a = valor aproximado obtenido en la medición
x = valor verdadero o exacto
de la medida
Error relativo:
Er =
Ea
x
Er = error relativo
Ea = error absoluto
x = valor verdadero o exacto
de la medida
Toda medida experimental presenta cierto error. Por ello, sólo
expresaremos las medidas con
sus cifras signiicativas.
Son signiicativas todas las cifras de una medida que se conocen con certeza, más una
dudosa.
El cero no es signiicativo cuando se utiliza para indicar la situación de la coma decimal.
• Cuando se suman o restan
cantidades, se redondea el
resultado de manera que
tenga el mismo número de
cifras después de la coma
decimal que el número de
la serie que tiene el menor
número de cifras decimales.
• Cuando se multiplican o dividen cantidades, se redondea el resultado de manera
que tenga el mismo número
de cifras signiicativas que el
factor de menor número de
cifras signiicativas.
Prohibida su reproducción
Antes de abordar la resolución de un problema es
imprescindible entender su enunciado.
B
3. Resolución de problemas
IÉN
15
1
1
#
Mecánica I
Prohibida su reproducción
contenidOS:
16
1. Descripción del movimiento
2. La Tierra en el universo. Modelos del universo
1.1. Magnitudes de movimiento
2.1. Fuerzas gravitatorias
1.2. Causas del movimiento
2.2. Ley de gravitación universal
1.3. Aplicaciones de la leyes de Newton
2.3. Estudio del campo gravitatorio de la Tierra
1.4. Movimiento de rotación
2.4. Leyes de Kepler
Noticia:
La observación y posteriormente el estudio de
los cuerpos celestes atrajo al hombre desde la
antigüedad. De esta forma surgen desde tiempo remotos, teorías que intentan explicar el movimiento de estos cuerpos. Así por ejemplo Ptolomeo de Alejandría establece un sistema en
el que la Tierra ocuparía el centro del universo
y en torno a ella se moverían los demás cuerpos celestes describiendo órbitas cuya forma
sería una epicicloide (el planeta describiría con
movimiento uniforme un círculo, epiciclo, cuyo
centro se desplazaba a lo largo de otro círculo
de mayor radio que está ocupado en su centro
por la Tierra, este último círculo recibe el nombre
de deferente).
http://goo.gl/r2Ckh3
Después de leer el recurso:
1. Realiza un resumen donde se evidencie la
evolución de los sistemas del universo.
2. Investiga sobre la vida y obra de lo hombres
de ciencia que realizaron aportes en este
campo.
Prohibida su reproducción
En contexto:
17
B
1. Descripción del movimiento
IÉN
A veces resulta difícil saber si un cuerpo está en movimiento
o no. Así, imagina que Ana y Berta viajan en autobús mientras sus amigos Carlos y Daniel las saludan desde la calle.
Desde el punto de vista de Ana, Carlos parecerá moverse,
en cambio Berta estará en reposo. Pero para Daniel, Carlos
permanece en reposo y Berta está en movimiento.
y también:
• Móvil:
cuerpo en movimiento
respecto a un determinado sistema de referencia.
Para saber si un cuerpo está en movimiento o no y, si lo está,
determinar qué tipo de movimiento describe, necesitamos
ijar un sistema de referencia.
Un sistema de referencia es un sistema de coordenadas cartesianas, más un reloj, respecto a los cuales describimos el movimiento de los cuerpos.
La posición de un móvil es el punto del espacio donde se encuentra en un instante
determinado, es decir, respecto a un sistema de referencia.
El movimiento se da cuando varía la posición de un cuerpo, en un intervalo de tiempo,
respecto a un sistema de referencia
1.1. Magnitudes del movimiento
En el estudio de cualquier movimiento es necesario deinir previamente las magnitudes trayectoria, posición, desplazamiento, velocidad y aceleración.
Vector de posición, r: vector que va del origen de
coordenadas O al punto P donde está el móvil.
En general, varía con el tiempo, r = r (t ).
Y
r0
Trayectoria: curva descrita por los puntos porlos
que ha pasado el móvil.
P0
∆r
Vector desplazamiento, ∆r, entre dos puntos P0 y
P: vector con origen en P0 y extremo en P.
P
y
Se calcula restando
al vector de posición r el
vector de posición r0:
r
Prohibida su reproducción
j
O
i
x
X
Ecuación del movimiento: describe la posición del móvil a lo
largo del tiempo.
r (t ) = x(t )i +y(t ) j
x (t ) e y (t ) son las ecuaciones paramétricas de la trayectoria.
18
Ejemplo 2
Ejemplo 1
El vector de posición de un móvil es r ( t ) = 5 t i − 3 t 2 j,
en unidades SI. Determina: a. la posición del móvil en
los instantes t = 2 s y t = 5 s; b. el vector desplazamiento
entre los instantes t = 2 s y t = 5 s, y su módulo; c. la ecuación de la trayectoria, dibújala aproximadamente.
3 t
2
j,
— Datos: r (t ) = 2t i +(6t + 5) j , en unidades SI
en unidades SI
a. Los vectores de posición se obtienen sustituyendo el valor correspondiente de t en la expresión
de r (t ):
a. Hallamos la ecuación de la trayectoria a partir de
las ecuaciones paramétricas del movimiento:
r(2 s ) = 5 ⋅2 i − 3 ⋅2 2 j = (10 i −12 j )m
r (5 s ) = 5 ⋅5 i − 3 ⋅5 2 j = (25 i −75 j )m
Y (m)
25
20
15
10
x = 2t
b. Para calcular el vector desplazamiento entre los
instantes t = 2 s y t = 5 s, restamos los vectores de
posición en esos instantes:
= r −r0 = r (5 s ) −r (2 s )
r = (25 i −75 j )m − (1 0 i − 12 j )m =
= (15 i −63 j )m
r
15 m )2
63 m)2
64 , 8
t
5t
y
3t
-20
y = −3
x2
= −3
25
-30
-40
x
5
2
=
-20 -15 -10 -5
5 1 0 15
-5
-10
-15
X (m)
∆ r = r −r0 = r (4 s )−r (1s )
∆ r = (2 ⋅ 4 i + (6 ⋅ 4 +5) j )− (2 ⋅1i + (6 ⋅1+5 ) j )
∆ r =(6 i +18 j )m
El módulo del vector desplazamiento es:
-10
x
5
5
X (m)
0 10 20 30 40
0
2
x
2
y = 3x +5
t =
b. Para calcular el vector desplazamiento entre los
instantes t = 1 s y t = 4 s, restamos los vectores de
posición en esos instantes:
c. Hallamos la ecuación de la trayectoria a partir de
las ecuaciones paramétricas del movimiento:
x
y = 6 t +5
La trayectoria es una recta.
Su módulo es:
y = −3
5
2
∆ r = (6 m )2 +(18 m)2 = 19 ,0 m
-50
-60
-70
-80
-90
-100
-110
2
y = -3
(x5)
La trayectoria
es una
parábola.
Y (m)
2. El vector de posición de un móvil viene dado
por la expresión r (t (4 t 2 i (t 2 +2 t j , en
unidades SI.
Determina:
a. La posición del móvil para t = 1 s y para t = 3 s.
b. El vector desplazamiento entre estos instantes y
su módulo.
c. La ecuación de la trayectoria.
s s==∆
r r ==19, 0 m
3. El vector de posición de un móvil viene dado por la
expresión rt t 3 i 8t j, en unidades SI.
a. Determina la ecuación de la trayectoria y
dibuja esta última aproximadamente entre
t = 0 s y t = 10 s.
b. Determina los vectores de posición para t = 2 s y
t = 5 s.
c. Calcula el vector desplazamiento entre
estos instantes.
Actividades
1. Dibuja un sistema de referencia en una dimensión, otro en dos dimensiones y un tercero en tres
dimensiones, y representa sobre ellos la posición
de un punto.
c. La distancia recorrida por el móvil coincide con el
módulo del vector desplazamiento porque la trayectoria es rectilínea:
Prohibida su reproducción
r (t ) 5 t i
— Datos:
El vector de posición de un móvil r (t ) = 2t i +(6t + 5) j ,
en unidades SI. Determina: a. la ecuación de la trayectoria; b. el vector desplazamiento entre los instantes t = 1 s y t = 4 s, y su módulo; c. la distancia
recorrida por el móvil.
d. Calcula la distancia recorrida.
19
Velocidad
Vector velocidad media
Vector velocidad instantánea
Es el cociente
entre el vector desplazamiento,
Es el vector al que tiende el vector velocidad media
cuando el intervalo de tiempo transcurrido, ∆t, tiende
a cero (∆t → 0). Es decir, es la derivada del vector de
posición respecto al tiempo.
Ejemplo 3
∆ = −0 , y el intervalo de tiempo transcurrido,
∆t = t − t0.
( − 0 )
∆
vm
(t − t0 )
∆t
El
vector
de
posición
de
un
móvil
r( t) = ( t 2 −2) i + 5 t j, en unidades SI. Determina:
es
a. El vector velocidad media entre t = 0 s y t = 2 s.
b. El vector velocidad instantánea en función
del tiempo.
— Datos: r (t ) = (t 2 −2 )i + 5 t j, en unidades SI
a. Calculamos los vectores de posición en t = 0 s y
t = 2 s:
r (0 s ) = (0 2 −2 )i + 5 ⋅0 j = −2 i m
r (2 s ) = (2 2 −2 )i + 5 ⋅ 2 j = (2 i + 10 j )m
dr
∆r
v(t ) = lim
=
∆t → 0 ∆t
dt
Aplicamos la deinición del vector velocidad
media:
(2 i +10 j ) − ( −2 i )
−0
(2 s )− (0 s )
vm =
=
=
t −t0
(2 s −0 s )
2s
(4 i +10 j ) m
= ( 2i +5 j ) m//s
vm =
2s
b. Para obtener la velocidad instantánea derivamos el vector de posición:
d r(t )
=(2 t i + 5 j ), unidades SI
v (t ) =
dt
Aceleración
Vector aceleración media
Vector aceleración instantánea
Es el cociente entre la variación
del vector velocidad instantánea, ∆v = v − v 0 y el intervalo de
tiempo transcurrido, ∆t = t − t0.
Es el vector al que tiende el vector aceleración media
cuando el intervalo de tiempo transcurrido, ∆t, tiende
a cero (∆t → 0). Es decir, es la derivada del vector de
posición respecto al tiempo.
am
∆v
∆t
(v −v 0 )
(t − t0 )
Ejemplo 4
Prohibida su reproducción
La velocidad de un móvil es v ( t ) = 6 t i −( t + 2) j, en
unidades SI. Determina:
Aplicamos la deinición del vector aceleración
media:
a. El vector aceleración media entre t = 0 s y t = 3 s.
b. El vector aceleración instantánea en función
del tiempo.
v −v 0
v (3 s ) −v (0 s )
am =
=
= (6 i − j )m//s2
t − t0
3 s − 0s
20
dv
∆v
a(t) = lim
=
∆ t → 0 ∆t
dt
— Datos: v(t ) = 6t i −(t + 2 ) j, en unidades SI
a. Calculamos los vectores velocidad en t = 0 s y
t = 3 s:
s ) = 60
⋅ i − (0+2
v (0
)j = −2j m/s
s ) = 63
⋅ i − (3+ 2
) j = (1
8
i − 5j ) m/s
v (3
b. Para obtener la aceleración instantánea derivamos el vector velocidad:
dv (t )
=(6 i − j ) m/s2
a (t ) =
dvt
Componente tangencial: Expresa la
dv
variación del módulo de la velocidad. a t = dt
A
un
at
ut
Eje
tangencial
a = a t +a n
a = a t u t +a n u n
a
an
Un automóvil toma una curva de 142 m de radio con
una velocidad cuyo módulo aumenta en el tiempo según la ecuación v( t) = 2,5 t + 5, en unidades SI. Calcula
la aceleración tangencial y la aceleración normal en
el instante t = 3 s.
— Datos: R = 142 m v (t ) = 2,5 t + 5, en unidades SI
— La aceleración tangencial es la derivada del módulo
de la velocidad:
at =
Radio de
curvatura
Eje normal
Ejemplo 5
Componentes intrínsecas de la aceleración
dv (t )
=2, 5 m/s 2. No varía con el tiempo.
dt
Hallamos el módulo de la velocidad y la aceleración
normal en t = 3 s.
Componente normal: Expresa la variav2
an =
ción de la dirección de la velocidad.
R
v (3
s)=2
⋅ + 5=1
, 53
2
, 5m/s
an =
v 2 (1
2
, 5m/s )2
=
=1
,1
m/s 2
R
1
4
2m
Deducción de la velocidad y del vector de posición
t
v
t
dv
a=
⇒ dv = adt ⇒ ⌠ dv = ⌠ a d t ⇒ v = v 0 +⌠ adt
dt
⌡
⌡
⌡
t
v
t
Si conocemos el vector aceleración y las condiciones iniciales del movimiento, podemos determinar
la velocidad; y una vez conocida ésta, hallar el vector de posición.
0
0
0
t
t
r
⌠
⌠
dr
v=
d
⇒ d r = v dt ⇒ ⌠
⇒
=
=
+
r
vdt
r
r
v dt
0
dt
⌡
⌡
⌡
t
t
r
0
0
0
— Datos: a = 2t i ; v 0 =− i m/s ; r0 = 6 i m
— Integramos la ecuación de la aceleración para
obtener la velocidad:
t
t
t2
i
v = v 0 +⌠ ad t = −i + ⌠ 2t i d t = −1 +2
2
⌡
⌡
t
0
0
t
0
La ecuación del vector de posición es:
t3
r (t ) =
−t + 6 i , en unidades SI
3
→
→ →
7. Dado el vector velocidad v (t ) = 3t i + t j , en unidades SI, calcula: a. el vector aceleración instantánea para t = 2 s y su módulo; b. las componentes
tangencial y normal de la aceleración en t = 2 s.
8. La aceleración de un movimiento
rectilíneo viene
dada por la ecuación a = 3t i . Calcula las ecuaciones de la velocidad y de la posición en función
del tiempo, sabiendo que en el instante inicial
v 0 =0, 5 i m/s
y
t 0 = 4 i m.
Actividades
4. Recuerda el concepto de celeridad y defínelo.
5. Di si el vector velocidad tiene una componente
tangencial y una componente normal. Razona
tu respuesta.
6. El vector de posición de un móvil es
r (t ) = 2t 3 i + t 2 j , en unidades SI. Calcula: a. la
velocidad media entre los instantes t = 0 s y t = 3 s;
b. la velocidad instantánea; c. la aceleración
media entre los instantes t = 0 s y t = 3 s; d. la aceleración instantánea; e. la velocidad y la aceleración en el instante t = 1 s.
t
t3
r = r0 +⌠ v d t = 6 i +⌠ (t 2 − 1)i d t = 6 +
−t i
3
⌡
⌡
t
0
Prohibida su reproducción
Ejemplo 6
La aceleración de un movimiento
rectilíneo viene
La ecuación de la velocidad es v (t) = (t2a−= 1)
2 t i.,
a
=
2
t
i.
dada por la ecuación
Calcula las ecuaciones
en unidades SI.
de la velocidad y de la posición en función del tiem- — Integramos la ecuación de la velocidad para
po, sabiendo que en el instante inicial v 0 = −i m/s y r0 = 6 i m.
obtener la ecuación de la posición:
21
Estudio de algunos movimientos
B
Dependiendo de la trayectoria que describe el móvil distinguimos diversos tipos de movimientos. Vamos a estudiar los
más sencillos.
y también:
Repasa el cálculo de las integrales deinidas en Herramientas matemáticas (pág. 13).
Movimientos rectilíneos
En el estudio de estos movimientos tomaremos el eje OX en
la dirección del movimiento. Así, los vectores a, v y r tendrán
una sola componente y los expresaremos en forma escalar.
Descripción
Movimiento rectilíneo uniforme (MRU)
Movimiento rectilíneo uniformemente acelerado (MRUA)
a=0
a = constante
Es aquel en que un móvil se desplaza sobre Es aquel en que un móvil se desplaza sobre
una trayectoria rectilínea manteniendo la una trayectoria rectilínea manteniendo la acelvelocidad constante.
eración constante.
Aceleración
t
Ecuación de
la velocidad
v = v 0 +⌠ ad t = v 0 +0
⌡
t
v = v 0 +⌠ ad t
⌡
t
v = v 0 =c onstante
v = v 0 + a (t −t 0)
t
0
0
t
x = x 0 +⌠ v dt
⌡
t
Ecuación de
la posición
t
0
0
x = x 0 + v (t −t 0 )
x = x 0 +v 0(t −t0 ) +
∆t
x
α
∆t
Prohibida su reproducción
Ejemplo 7
x0
v0
∆x
v = tg α =
∆x
∆t
t
Un automóvil parte del reposo con una aceleración
de 2 m/s2, que mantiene durante 10 s. A continuación,
mantiene la velocidad constante durante medio minuto. Calcula la distancia total recorrida.
v0 = 0 m/s
1
a(t −t0 )2
2
m
s2
x1
t1 - t0 = 10 s
t2 - t1 = 30 s
∆v
α
t
Gráicas
0 x0 = 0 m t0 = 0 s
0
v
∆x = v ∆t
a =2
t
x = x 0 +⌠ v dt = x 0 +⌠ [ v 0 + a(t −t0 )] dt
⌡
⌡
t
t
v
22
IÉN
a = tg α =
∆t
∆v
∆t
t
x
x0
t
Primera etapa: MRUA. Hallamos la posición y la
velocidad al inal de esta etapa:
1
x 1 = x 0 +v 0(t 1 − t 0) + a (t 1 − t0 )2 =
2
1 m
= 2 2 ⋅(10 s ) 2 = 100 m
2 s
m
m
v1 = v0 + a (t1 −t 0 ) =2
⋅ 10 s = 20
2
s
s
Segunda etapa: MRU. Hallamos la posición inal
del automóvil, que coincide con la distancia total recorrida:
m
x 2 = x 1 +v 1(t 2 −t 1 ) =100 m +20
⋅30 s = 700 m
s
Movimiento vertical de los cuerpos
Es un movimiento rectilíneo uniformemente acelerado, cuya aceleración constante es la de la gravedad,
g = 9,8 m/s2.
Las ecuaciones de este movimiento para el sistema de referencia de la igura son las del MRUA para una
componente negativa de la aceleración a = −g:
y = y 0 + v 0t t 0
1
g t t0 2
2
v
v 0 gt
t0
Según el valor de v0 podemos tener tres casos:
O
X
Desde una ventana
que está a 20 m del
suelo se lanza verticalmente hacia arriba
una piedra con una
velocidad de 10 m/s.
Calcula: a. la altura
máxima que alcanza y
el tiempo que tarda en
alcanzarla; b. el tiempo
total que está en el aire.
Y (m)
O
O
X
Las ecuaciones del movimiento de la piedra son:
1
y = y 0 +v 0 t gt 2 ; y
2
20 m
v v 0 gg t ; v 10
m
s
10
m
s
9, 8
1
m
t 9, 8 2 t 2
2
s
m
s
2
t
a. En el instante en que la piedra alcanza la altura máxima, su velocidad es cero:
0
! 10
#
$
"9 ,8
#
2
$
t
t
O
X
g
! 1, 02 $
Para determinar la altura máxima sustituimos este valor del tiempo en la ecuación de
la posición:
m
1 m
y=2
0
m +1
0 ⋅1
,0
2s − 9
, 8 ⋅ (1
,0
,1
2s )2=2
5
m
2 s2
s
b. La piedra está en el aire hasta que llega al
suelo. En ese momento y = 0.
m
1 m 2
0= 2
0m +1
0 ⋅t − 9
,8 ⋅ t
s
2 s2
La solución positiva de la ecuación es t = 3,28 s.
v0 > 0
v
Caída libre
v
v0 = 10 m/s
20
Y
v0 = 0
X
Lanzamiento
vertical hacia
arriba
Desde una venta- Y (m)
na de un quinto piso
se lanza una piedra 15 m
verticalmente hacia
v01 = - 5 m/s
abajo con una velocidad de 5 m/s. Al
v02 = 15 m/s
mismo tiempo, se lanza otra piedra desde 6 m
el segundo piso en
la misma vertical y
hacia arriba con una
O
velocidad de 15 m/s.
Si cada piso tiene una
altura de 3 m, calcula en qué momento y a qué
altura se encuentran las dos piedras.
X
Las ecuaciones de la posición para cada
piedra son:
1 2
1
,
,
gt ; y 1 '15 ,& 5 % & 9* 8 2 t 2
2
2
1 2
1
,
, 2
y 2 'y 02 . v 02 % & t% ; y 2 '6 , .15
% & 9* 8
%
2
2
2
y 1= y 01 +v 01 t &
Ambas piedras se encontrarán cuando sus posiciones coincidan:
/1
151 5 0
1
=/ 2
1
1
94 8 0 2 26 315 0 94 8 0 2 ; 15 1 50 26315 0
2
2
De donde resulta t = 0,45 s.
Para calcular a qué altura se encuentran, sustituimos este valor de t en la ecuación de una
de las piedras:
y 1 = 15 m −5
m
1
m
⋅ 0, 45 s − 9, 8
⋅ (0 , 45 s )2 =11,8 m
2
s
s2
Prohibida su reproducción
Lanzamiento
vertical hacia
abajo
v
Ejemplo 8
Y
v0 < 0
Ejemplo 9
Y
23
Composición de movimientos
En la naturaleza existen movimientos en dos dimensiones,
que son la combinación de dos movimientos simples. Para
estudiar estos movimientos compuestos debemos:
—Distinguir claramente la naturaleza de cada uno de los
movimientos simples componentes.
—Aplicar a cada movimiento componente sus propias
ecuaciones.
B
—Hallar las ecuaciones del movimiento compuesto sabiendo que:
• El vector de posición del móvil se obtiene sumando
vectorialmente los vectores de posición de los movimientos
2
2
componentes, r = x i + y j . Su módulo es r = x +y .
IÉN
y también:
• La velocidad se obtiene sumando vectorialmente los
vectores velocidad de los movimientos componentes
Lanzamiento horizontal:
Movimiento parabólico con
α = 0 ( v0y= 0).
v = vx i + vy j .
• El tiempo empleado en el movimiento compuesto es igual
al tiempo empleado en cualquiera de los movimientos
componentes.
Composición de dos MRU perpendiculares
Descripción
Es la composición de un MRU sobre el eje X
y otro MRU sobre el eje Y.
Eje X: MRU
Ecuaciones
de la posición
y la velocidad
Ecuación de
la trayectoria
Eje Y: MRU
Despejamos t − t0 en la ecuación de x y sustituimos su valor en la ecuación de y:
vy
<x 0
;y > y0 ?
(x
vx
vx
y > y 0 ? k (x < x 0 )
x
+ v 0 y 8t 6 t 0 9 6
<
x 0)
7
v0 y
1
g 8t
2
6g 8t 6 t0 9
6
t0 92
Donde v0x = v0 cos α ; v0y = v0 sen α
Despejamos t − t0 en la ecuación de x y sustituimos su valor en la ecuación de y:
@ B @0 C
A BA
v 0x
0
; yC y 0 D
v 0y
1 g
(x B x 0 )2 D
(x Bx 0 )
2
v 0x
2 v 0x
y= y 0 +A (x B x 0 )DB (x B x 0 )2
Lanzamiento de un proyectil con un cierto ángulo de inclinación.
Y
y
P (x y)
r = xi + y j
del río
v
y
j
vy
+
tg α =
v
x
i
j
α
O
i
vx
v0y
Corriente
v
=
Prohibida su reproducción
50
vy
y = y0 + vy (t − t0)
Y
24
Es la composición de un MRU sobre el eje X y un
MRUA con la aceleración de la gravedad,
a = −g, pobre el eje Y.
Eje Y: MRU =
Movimiento de una barca sometida a la corriente de un río.
Gráica de la
trayectoria
Movimiento parabólico
Eje X: MRU
x = x0 + v0x (t − t0) ; vx = v0x = constante
x = x0 + vx (t − t0)
: < :0 >
Su módulo es v = v x2 + v y2 .
x
y0
vy
α
v0
vx
vy
v
v0x
vx
Orilla del río
X
O
X
Ejemplo 10
Ejemplo 11
Una barca cruza un río de 30 m de anchura. Si la
velocidad de la corriente es de 4 m/s y la barca
desarrolla una velocidad de 2 m/s perpendicular
a la corriente, calcula:
a. El tiempo que tarda la barca en cruzar el río.
b. La distancia que recorre.
c. La ecuación de su trayectoria.
Se lanza un balón desde un montículo de 50 m
de altura, con una velocidad de 100 m/s que forma un ángulo de 30° con la horizontal. Calcula:
a. la altura máxima; b. el tiempo de movimiento y
el alcance.
Y
t0 = 0 s
v0y
j
O
vy = 2 m/s
i
r = xi +yj
v = vx i + vy j
O
vx = 4 m/s
α
X
x
y = vy t ; t =
vy
=
m
2
s
=15 s
b. Calculamos el desplazamiento de la barca debido a la corriente:
m
x = v x t ; x =4
⋅ 15 s = 60 m
s
El desplazamiento perpendicular a la corriente es y = 30 m. Por tanto, la distancia recorrida
es:
x 2 +y 2 = (60 m )2 +(30 m )2 = 67, 1 m
c. Para determinar la ecuación de la trayectoria
despejamos el tiempo de la coordenada x y lo
sustituimos en la coordenada y:
x = 4t t = x
4
y = 2t y = 2
X
Calculamos las componentes de la velocidad inicial:
v 0 x = 100 cos 30 ° = 86, 6
a. Hallamos el tiempo que tarda la barca en cruzar el río a partir de la ecuación de la coordenada y:
30 m
y
r =
x0 = 0 m
x
x
; y =
4
2
m
m
; v 0 y = 100 sen 30 ° = 50
s
s
a. En el punto de altura máxima se cumple que
vy = 0:
v y E v 0 y F gt
t
E
v 0 y Fv y
g
E
50
HIJ F
9G 8
0 H IJ
HIJ
2
E
5G 1 s
Para hallar la altura máxima sustituimos este
valor de t en la ecuación de la coordenada y:
1
y = y 0 +v 0 y t − g t 2
2
m
m
1
y máx = 50 m +50 ⋅ 5, 1 s − 9, 8
⋅ (5 ,1 s )2 =177 , 5m
2
s
s2
b. Cuando el balón llega al suelo, y = 0:
=
+ v 0y t
1 2
gt
2
1
2
2
0 M 50 N50 t L 9, 8 t ; 4, 9 t L50 t L 50 = 0
2
K
K0
L
El tiempo de movimiento es t = 11,1 s.
Para hallar el alcance sustituimos este valor
de t en la ecuación de la coordenada x:
m
x = x 0+v 0x t = 8
6
,6 ⋅1
1
,1
s =9
6
1
,3
m
s
10. Se lanza un proyectil desde la cima de una montaña de
200 m de altura, con una velocidad de 50 m/s y un ángulo
de inclinación de 45°. Calcula:
a. la altura máxima que alcanza; b. la velocidad en el punto más alto; c. el alcance.
Actividades
9. Un barquero desea cruzar un río de 100 m de ancho con una
barca que desarrolla una velocidad de 36 km/h en dirección
perpendicular a una corriente de 2 m/s. Determina: a. el tiempo
que tarda en cruzar el río; b. la distancia que recorre la barca; c.
la ecuación de la trayectoria.
S
TIC
Comprueba los resultados del
ejemplo 11 con la siguiente
simulación de tiro parabólico:
Visita:
https://goo.gl/UZwMh1
Prohibida su reproducción
30 m
y
α = 30°
v0x
IC
Y
y0 = 50 m
v0 = 100 m/s
25
Movimiento circular
Es aquél cuya trayectoria es una circunferencia. Para su estudio se introducen las magnitudes angulares.
Magnitudes angulares
Magnitud
Velocidad
angular
media
Es el cociente entre el ángulo girado, ∆ϕ, y el intervalo de tiempo transcurrido.
ωm
Velocidad
angular
instantánea
ω
ωm =
∆
∆t
−
= 0
t −t 0
Y
t
P
Es el valor de la velocidad angular media cuando el intervalo
de tiempo transcurrido tiende
a cero (∆t → 0). Es decir, es la
derivada de la posición angular
respecto al tiempo.
ω=
Aceleración
angular
media
Unidad SI
Definición
R
∆t
∆ϕ
ϕ
ϕ0
O
ω − ω0
ω
αm = ∆ =
t − t0
∆t
Y
Es el valor de la aceleración angular media cuando el intervalo
de tiempo transcurrido tiende
a cero (∆t → 0). Es decir, es la
derivada de la velocidad angular respecto al tiempo.
α=
Prohibida su reproducción
Descripción
ω
Velocidad angular
Radián por segundo
al cuadrado
(rad/s2 o rad ∙ s−2)
z
R
ω0
∆ϕ
P0
O
X
Vector aceleración media
Vector aceleración instantánea
El móvil describe una trayectoria circular
con velocidad angular constante (at = 0,
an = ω2 R).
El móvil describe una trayectoria circular con aceleración angular constante
(at = α R constante, an = ω2 R).
v1
t2 = 30 s
v2
t3 = 45 s
Aceleración angular
∆t
dω
dt
t1 = 15 s
∆ϕ
∆ϕ
Posición angular
26
X
d
dt
P
α
P0
Es el cociente entre la variación
de la velocidad angular y el intervalo de tiempo transcurrido.
αm
Aceleración
angular
instantánea
Radián por segundo
(rad/s o rad ∙ s−1)
t0
∆ϕ
O
R
v3
α=0
ω = constante
ϕ = ϕ0 + ω (t- t0)
v0
t0 = 0 s
v2
t2 = 30 s
v1
∆ϕ3
t3 = 45 s
O
∆ϕ2
∆ϕ1
R
v3
t1 = 15 s
t0 = 0 s
α = constante
ω = ω 0 + α (t - t0)
ϕ = ϕ 0 + ω 0 (t − t 0 ) +
1
α (t − t 0 ) 2
2
1.2. Causas del movimiento
Una pelota de golf que está inicialmente en reposo se pone en movimiento cuando un jugador
la golpea con su palo. Esta pelota se detiene cuando es interceptada por un objeto en su trayectoria, como por ejemplo un seto de arbustos.
La pelota también puede cambiar la dirección de su movimiento cuando choca con una cerca o con el palo del banderín.
Toda modiicación del movimiento de un cuerpo se debe a la acción de una o varias fuerzas.
2.1. Leyes de Newton
Un cuerpo permanece en su estado de reposo o de movimiento rectilíneo uniforme si no actúa ninguna fuerza sobre él, o si la resultante de las fuerzas que actúan es nula.
— Sobre un cuerpo siempre actúa alguna fuerza (su
peso, el rozamiento…). No obstante, si la resultante de
todas las fuerzas que actúan sobre el cuerpo es nula,
la situación equivale a que no actúe ninguna fuerza
sobre él.
— Para que un cuerpo se mantenga en MRU debe actuar sobre él una fuerza que se oponga a la de rozamiento y la neutralice.
Segunda ley o ley fundamental de la dinámica
→
Si sobre un cuerpo actúa una fuerza resultante, F,
éste adquiere una aceleración, →
a , directamente
proporcional a la fuerza aplicada, siendo la masa,
m, del cuerpo la constante de proporcionalidad.
F = ma
— Si la fuerza resultante sobre el cuerpo es cero,
su aceleración también será cero y éste permanecerá en reposo o en MRU como airma
la primera ley.
— Si la fuerza resultante es diferente de cero, la
aceleración tiene la misma dirección y sentido
que la fuerza resultante.
Ejemplo 12
Ejemplo 13
Calcula la fuerza que debe comunicarse a un
cuerpo de 300 kg de masa para que se deslice
por el suelo con velocidad constante si el coei
m = 300 kg
ciente de rozamiento
N
cinético es de 0,3.
Calcula la aceleración de un paquete de 2 kg
que asciende verticalmente atado a una cuerda
cuya tensión es de 30 N.
F
La resultante debe
valer cero para que
el cuerpo se mueva a
velocidad constante:
Fr
µc = 0,3
p
R = F - Fr = 0 ⇒ F = Fr
Calculamos la fuerza de rozamiento:
Calculamos la resultante:
F = T - p = T - mg
F = 30N - 2 kg ⋅ 9,8 m/s2 = 0,4N
Calculamos la aceleración:
F = m a=
Fr = µcN = µcp = µcmg = 0,3 ⋅ 300kg ⋅ 9,8 m/s2 = 882 N
→
10, 4 N
F
=
m
2 kg
p
Tercera ley o principio de acción y reacción
Si un cuerpo ejerce una fuerza F12 sobre otro cuerpo, éste a
→
su vez ejerce sobre el primero una fuerza F21 con el mismo
módulo y dirección, pero de sentido contrario:
→
=
m = 2 kg
a = 5, 2 m/s 2
— Las dos fuerzas F12 y F21, llamadas de acción y reacción, son simultáneas.
— Aunque ambas fuerzas son opuestas, no se anulan mutuamente, debido a que se ejercen sobre
cuerpos distintos.
Ejemplo 14
→
aa = a
⇒
T = 30 N
Dibuja la fuerza
peso de una
persona y su fuerza
de reacción e
indica sobre qué
cuerpos están
aplicadas.
p
→
R
Prohibida su reproducción
Primera ley o ley de la inercia
27
B
IÉN
1.3. Aplicaciones de las leyes de Newton
y también:
Las leyes de Newton nos permitirán resolver los problemas
de dinámica.
Para aplicar las leyes de
Newton:
1. Dibujamos un esquema
con todas las fuerzas que
actúan sobre cada cuerpo del problema.
2. Elegimos un sistema de
coordenadas conveniente para cada cuerpo y
determinamos las componentes de las fuerzas a
lo largo de estos ejes.
3. Aplicamos las leyes de
Newton.
4. Resolvemos las
ecuaciones o los sistemas
de ecuaciones resultantes.
5. Comprobamos el
resultado.
En las páginas siguientes estudiaremos algunos ejemplos
simples de movimientos bajo la acción de fuerzas constantes para ilustrar las aplicaciones de estas leyes.
Dinámica del movimiento rectilíneo
En este tipo de problemas puede ser conveniente tomar
el eje OX, en la dirección del movimiento. De esta manera
los vectores a, v y r tienen una sola componente y pueden
expresarse en forma escalar.
A continuación estudiaremos el movimiento de un cuerpo
sometido a fuerzas constantes que se desliza sobre un plano
y el movimiento de un sistema de dos cuerpos unidos por
una cuerda.
Movimiento en un plano horizontal
El cuerpo de la igura se desliza sobre una supericie ho→
rizontal por acción de la fuerza F. Representamos todas
las fuerzas que actúan sobre el cuerpo y calculamos
su aceleración.
Fn = F sen β
Ft = F cos β
Fr
N
β
Ft
Movimiento en un plano inclinado
El cuerpo de la igura asciende por el plano incli→
nado por acción de la fuerza F. Representamos
todas las fuerzas que actúan sobre el cuerpo y
calculamos su aceleración.
pn = p cos α
N
pt = p sen α
F
Fr
p
Eje tangencial: Ft - Fr = ma → F cos β - Fr = ma [1]
Eje normal: N + Fn - p = 0 → N = p - Fn = mg - F senβ
La fuerza de rozamiento es:
Fr = µ c N = µc (mg - F sen β)
Sustituimos en [1]:
α
Prohibida su reproducción
pn
F - pt - Fr = ma → F - mg sen α - Fr = ma [1]
Eje normal:
N - pn = 0 → N = pn = p cos α = mg cos α
La fuerza de rozamiento es:
Fr = µc N = µc mg cos α
Sustituimos en [1]: F − mg sen α − µc mg cos α = ma
a =
F − mg (sen α + µ c cos α))
m
Ejemplo 15
Ejemplo 16
Calcula la aceleración del bloque de la igura superior si F = 20 N, α = 30 , m = 2 kg y µc = 0,1.
Calcula la aceleración del bloque de la igura superior si F = 50 N, α = 45°, m = 3 kg y µc = 0,1.
Sustituimos los datos del problema en la expresión
de la aceleración:
O P
28
F cos β − µ c (mg − F sen β)
m
α
Eje tangencial:
F cos β − µ c (mg − F sen β) = m a
a =
p
20 co s 30° − 0, 1(2 ⋅ 9 ,8 − 20 ⋅ se n 30°ϒ)
m
= 8, 2 2
2
s
Sustituimos los datos del problema en la expresión
de la aceleración:
a =
50 − 3 ⋅9,8 (se n 4 5° + 0, 1 ⋅ c os 45°ϒ )
m
=9, 0 2
3
s
Dinámica del movimiento circular
Para describir este tipo de movimiento precisamos las componentes intrínsecas de la
aceleración y las magnitudes angulares.
Movimiento circular uniforme
Este movimiento tiene las siguientes características:
— El módulo de la velocidad es constante, por lo
que no existe aceleración tangencial, at.
— La dirección de la velocidad varía constantemente, por lo que existe aceleración normal o
centrípeta, an.
En consecuencia, debe existir una fuerza resultante que produzca tal aceleración. Esta
fuerza tiene la dirección normal a la trayectoria y se llama fuerza centrípeta.
F c = m a n ;F c =m
v
an
v2
R
v
Ejemplo 17
Ejemplo 18
Una bola de 150 g, atada al extremo de una cuerda de 40 cm de longitud, gira apoyándose sobre
una mesa horizontal sin rozamiento a razón de 15
vueltas por minuto. Calcula:
a. La velocidad angular en rad/s.
b. La tensión de la cuerda.
— Datos:
La bola de la igura gira en el aire
con MCU a razón
de una vuelta por
segundo. Si la longitud de la cuerda es de 0,3 m y la
masa de la bola
es de 100 g, calcula: a. la tensión
de la cuerda; b. el
ángulo que forma
con la vertical.
ω = 15 rpm
N
T
R = 0,4 m
p
v
v
Fc =m ω2 R
m = 0,15 kg
R
Fc
α
l = 0,3 m
T
Y
α Ty
Tx
X
p
a. Hallamos la velocidad angular en rad/s:
ω = 15
π rad
rev 2π rad 1 min
⋅
⋅
=
60 s
2 s
min 1 rev
b. La tensión de la cuerda es la fuerza centrípeta:
T = m ω 2 R =0, 15 kg ⋅
π rad
2 s
Eje X: Tx = Fc ; T sen α = m ω 2 R
Eje Y: Ty = p ; T cos α = m g
a. De la primera ecuación obtenemos la tensión de
la cuerda. Teniendo en cuenta que R = l sen α:
T sen α = mω2l sen α
T = mω2l = 0,1 kg ⋅ (2 π rad/s)2 ⋅ 0,3 m = 1,2 N
b. De la segunda ecuación obtenemos el ángulo
α:
co s α =
2
⋅ 0, 4 m = 0, 15 N
mg
0, 1 kg ⋅ 9, 8 m/s 2
=
= 0, 82
T
1,2 N
De donde deducimos que α = 34,9°.
Prohibida su reproducción
Aplicamos la segunda ley de Newton teniendo
en cuenta que la fuerza resultante en la dirección
radial es la fuerza centrípeta:
29
Movimiento circular uniforme
La igura representa un objeto que gira en un plano
vertical atado al extremo de una cuerda.
Las fuerzas que actúan sobre el objeto son su peso
y la tensión de la cuerda. Puede apreciarse que en
cada punto la resultante de estas fuerzas es distinta.
Por tanto, se trata de un movimiento circular con velocidad variable y aceleración no constante.
p
T
3
1
T
Eje normal
T
T
p
Eje tangencial
4
p
2
Veamos cuál es el valor de la resultante en cuatro
puntos del recorrido.
Punto 1 (arriba)
Punto 2 (abajo)
Eje normal: Fc = T2 − p
Eje normal: Fc = T3
Eje normal: Fc = T4
Eje tangencial: Ft = 0
Eje normal: Ft = 0
Eje normal: Ft = 0
Eje normal: Ft = −p
T 1 + p =m
v
= m ω2R
R
Ejemplo 19
2
T 2 − p =m
v
= m ω2R
R
Una piedra de 100 g de masa gira en un plano vertical atada al extremo de una cuerda de
50 cm de longitud.
Calcula la velocidad mínima que debe tener la
piedra en el punto superior de su trayectoria para
que la cuerda se mantenga tensa.
— Datos: m = 0,1 kg R = 0,5 m
En el punto superior:
v2
R
La cuerda se mantiene tensa mientras existe una
tensión T ≥ 0. El límite correspondiente a la velocidad mínima es T = 0:
0 + mg =m
En este caso:
QR n
T + p =m
v 2 mín
; v mín = g R
R
= 9, 8
m
m
⋅0, 5 m = 2, 2
2
s
s
Observamos que el resultado es independiente
de la masa de la piedra.
11. Una bola atada al extremo de una cuerda de
0,5 m de longitud gira en el aire con una velocidad constante en módulo. Si la cuerda forma un
ángulo de 11,5° con la vertical, calcula el módulo de la velocidad.
12. Una bola gira verticalmente atada al extremo
de una cuerda. Explica por qué la bola no cae
en el punto más alto de la trayectoria, pese a
que actúa sobre ella la fuerza del peso. ¿En qué
se emplea esta fuerza?
2
T3 = m
v
R
=m ω 2R
T4 = m
Ejemplo 20
v2
=m ω 2R
R
Una piedra de 100 g de masa gira en un plano
vertical atada al extremo de un hilo de 50 cm de
longitud. Se aumenta la velocidad de la piedra
hasta que el hilo se rompe por no poder aguantar
la tensión. Si el límite de resistencia del hilo es de
7,5 N, calcula la velocidad con que saldrá disparada la piedra y di qué tipo de trayectoria seguirá.
— Datos: m = 0,1 kg
R = 0,5 m
Tmáx = 7,5 N
La cuerda se romperá en el punto inferior de la
trayectoria, donde la tensión es máxima:
T máx − p =
v = 0, 5 m ⋅
− mg
T
mv 2
; v = R máx
m
R
7, 5 N − 0, 1 kg ⋅ 9, 8 m/s 2
= 5, 7 m/s
0,1 kg
La piedra seguirá un
movimiento parabólico
correspondiente a un
tiro horizontal con velocidad inicial de 5,7 m/s.
v
g
13. Una piedra de 150 g de masa gira en un plano
vertical atada al extremo de un hilo de 80 cm
de longitud. Se aumenta la velocidad de la piedra hasta superar el límite de resistencia del hilo,
que es de 10 N.
a. Calcula la velocidad con que saldrá disparada la piedra.
b. Di en qué punto de la trayectoria ocurrirá esto.
Justiica tu respuesta.
Actividades
Prohibida su reproducción
Punto 4 (derecha)
Eje normal: Fc = T1 + p
2
30
Punto 3 (izquierda)
1.4. Movimiento de rotación
El momento de una fuerza se deine vectorialmente, por la
siguiente expresión:
M
M =r ×F
F
α
O
El momento M de una fuerza F respecto a un punto O es un
vector con las siguientes características:
Módulo: M = F∙r∙sen α
Dirección: perpendicular al plano que forman los vectores
r y F.
Sentido: el de avance de un sacacorchos o un tornillo que
girase aproximando r a F por el camino más corto (regla
del sacacorchos).
r
Con esta magnitud podemos conocer la eicacia de una fuerza para producir rotación alrededor de un eje que pasa por un punto O. En ocasiones, puede calcularse directamente
respecto a un eje, por ejemplo, si se trata de un eje de simetría del cuerpo. Su unidad en el
SI es el newton metro, N∙m.
Si sobre un cuerpo actúan simultáneamente varias fuerzas externas, el momento resultante
es igual a la suma vectorial de los momentos de cada una de las fuerzas:
n
n
M = M 1 +M 2 + M 3 +… + M n =∑ M i = ∑ ri × Fi
i =1
→
Determina el momento de la fuerza F1 de la igura respecto del punto P. Después, calcula el momento resultante
→
si existe además una fuerza F2 = (1, 0, 0) N aplicada en el punto (0, 1,2, 0) m.
Y
T
(0, 1, 2, 0) UV F 2
T
(1, 0, 0) N
→
— Hallamos el momento de la fuerza F1
P
Z
— Datos: r1 = (1,2, 0, 0) UV F1 =(0, S 3, 0) N; r2
1,2 m
X
F 1 = (0, − 3, 0) N
M 1 = r1 ×F 1 = (1, 2, 0, 0) m ×(0, − 3, 0) N
M 1 = [1, 2 i × ( −3 j )] N ⋅ m = −3 , 6 k N ⋅m
→
— Calculamos el momento de la fuerza F2 y lo sumamos al momen→
to de la fuerza F1 para hallar el momento total:
M 2 = r2 ×F = (0 , 1, 2, 0) m ×(1, 0, 0) N
M 2 = (1, 2 j × i ) N ⋅m = −1, 2 k N ⋅ m
M = M 1 +M 2 = −3, 6 k N ⋅ m + (−1, 2 k N ⋅ m) = −4 ,8 k N ⋅m
→
15. Calcula el momento de la fuerza F1 = (3, 5, 1)
N aplicada en el punto (1, 2, 1) m respecto al
origen de coordenadas.
Actividades
14. Di qué tipo de movimiento tendrá un cuerpo
sometido a una fuerza resultante nula y a un
momento de las fuerzas no nulo. ¿Y un cuerpo
sometido a una fuerza resultante no nula?
Prohibida su reproducción
Ejemplo 21
i =1
31
B
Momento de inercia
Los tres cuerpos de la igura tienen la misma masa y el mis→
mo radio. Si les aplicamos la misma fuerza F, perpendicular
al radio y en su periferia, les proporcionaremos el mismo momento de la fuerza.
α1
α2
F
α3
r
F
F
r
m
r
m
m
Los tres cuerpos empezarán a girar con aceleraciones
angulares diferentes, es decir, responderán de manera
diferente a las fuerzas aplicadas.
La relación entre el momento de la fuerza aplicada a un
cuerpo y la aceleración angular producida se expresa mediante la segunda ley de Newton para la rotación o ecuación fundamental de la dinámica de rotación:
y también:
Un sólido rígido es cualquier
sistema formado por partículas tales que las distancias entre ellas permanecen
constantes incluso bajo la
acción de fuerzas.
Sólido rígido discreto
Consta de un número inito
de partículas, cada una con
una masa mi.
Utilizaremos el subíndice i
para referirnos a una cualquiera de las partículas.
M = ∑mi
(M: masa total)
i
Sólido rígido continuo
Consta de un número ininito
de partículas, de modo que
están ininitamente próximas
entre ellas.
Una partícula cualquiera será
un diferencial de masa, dm.
M = ⌠dm
⌡
M =Ια
donde I es la constante de proporcionalidad, denominada
momento de inercia, y se calcula respecto al mismo eje que
el momento de la fuerza.
El momento de inercia I de una partícula respecto de
un eje es el producto de su masa m por el cuadrado de
la distancia al eje de giro r.
Ι = mr 2
Su unidad en el SI es el kg∙m2. Como esta magnitud tiene en
cuenta la posición de la masa respecto al eje de rotación,
su valor depende deleje de giro escogido.
Prohibida su reproducción
Momento de inercia de un sólido rígido discreto
Si tenemos un sistema de n
partículas que describen circunferencias de radios r1, r2
…, su momento de inercia es:
Ι = m 1r12 +m 2 r22 …
Ι =∑ m i ri2
Y la ecuación fundamental
de la dinámica de rotación:
M = Ι α =∑ m i ri2 α
32
m1 r
1
v2
r2
m3
v3
m1
m3
Eje
m2
dm
dm
m4
Sólido rígido
discreto
Sólido rígido
continuo
La ecuación fundamental
de la
dinámica de rotación, M = Ι α,
es similar a la ecuación fundamental de la dinámica de tras
lación, F = m a.
Según esta ecución, la aceleración angular
es un vec
tor paralelo a M y del mismo
sentido.
m2
Si tenemos un cuerpo de
masa M dividido en dm,
cada uno a una distancia
r del eje de rotación, su momento de inercia es:
Ι = ⌠ r2 dm
⌡
M
Y la ecuación fundamental
de la dinámica de rotación:
r3
(M: masa total)
Momento de inercia de un sólido rígido continuo
ω
v1
IÉN
M = Ι α = ⌠ r 2 dm α
⌡
M
Eje
r3
dm
v3
r2
dm
v2
dm
r1
v1
ω
En el siguiente cuadro aparecen las fórmulas de los momentos de inercia de algunos cuerpos de composición homogénea respecto a los ejes señalados.
Ι = M R2
Ι = M R2
R
L
2
Barra delgada
1
Ι=
ML2
12
1
MR 2
2
R
R = 0,2 m
F = 0,5 N
1
M (R 12 +R 22 )
2
2 2
MR
3
R
Esfera maciza
Ι=
R
2
MR 2
5
Paralelepípedo
sólido
R2
R1
Ι=
1
M (a 2 +b 2 )
12
a
b
Hasta ahora, los problemas de cinemática y de dinámica
que has resuelto sólo incluían traslaciones de partículas.
Ahora, vamos a observar en un ejemplo cómo se utilizan las
magnitudes y se aplican las leyes propias de los movimientos de rotación.
Ejemplo 22
ω
F
Eje
R
1
Ι = MR 2
2
R
m = 0,25 kg
Ι=
Cilindro sólido
Ι=
Z
R
Cilindro hueco de
pared gruesa
Disco macizo
Ι=
Esfera hueca
Cilindro hueco
Un disco de 20 cm de radio y 250 g de masa gira alrededor de
un eje perpendicular a él y que pasa por su centro. Calcula:
a. su aceleración angular si es sometido a una fuerza de 0,5 N
tangente en un punto de su periferia; b. su velocidad angular
pasados 10 s.
a. Calculamos el momento de la fuerza y el momento de inercia del disco para poder aplicar la
ecuación fundamental de la dinámica de rotación:
→
• Al ser la fuerza tangente al disco, F y R son per
pendiculares:
M = F R =0, 5 N ⋅ 0, 2 m = 0, 1 N ⋅ m
Según el sistema de coordenadas escogido:
• El momento de inercia del disco es:
1
1
Ι = M R 2 = ⋅ 0, 25 kg ⋅ (0, 2 m) 2 = 5 ⋅10 −3 kg ⋅ m 2
2
2
−0, 1 k N ⋅m
M
=
M = Ι α; α =
= − 20 k rad ⋅ s −2
Ι
5 ⋅ 10 −3 kg ⋅m 2
b. Aplicamos las ecuaciones del MCUA:
ω = ω0 + αt = 0 + (-20 rad⋅s-2) ⋅ 10 s = -200 rad⋅s-1
18. Comprueba que al dividir las unidades del momento de la fuerza entre las del momento de
inercia resultan las de la aceleración angular.
17. Tres masas de 1 kg cada una se sitúan en los
vértices de un triángulo rectángulo cuyos catetos miden 3 m y 4 m. Calcula el momento de
inercia del sistema según gire en torno al primer
cateto o al segundo.
19. Relaciona la dirección y el sentido de la aceleración angular de un cuerpo con el momento
resultante sobre dicho cuerpo.
Actividades
16. El momento de inercia de una partícula, ¿depende del eje elegido? ¿Y el de un sistema discreto de partículas? ¿Por qué?
Prohibida su reproducción
Aro delgado
33
B
2. La Tierra en el universo
IÉN
y también:
El irmamento ha sido objeto de estudio por parte de los astrónomos desde la antigüedad. Su preocupación fue dar
una explicación razonable al movimiento aparentemente
errático de los cuerpos celestes y determinar nuestra posición en el universo.
Etapas del método cientíico
— Observación de la realidad.
— Formulación de hipótesis.
— Experimentación.
— Organización de los datos
experimentales.
— Extracción de conclusiones
y formulación de una ley.
— Elaboración de una teoría.
Si se producen nuevas observaciones o hechos que no se
ajustan a la teoría, ésta debe
ampliarse o ser sustituida por
una nueva.
A continuación repasaremos los diferentes modelos del universo que se defendieron a lo largo de la historia hasta llegar a Newton. Este repaso histórico nos permitirá comprender las etapas del método cientíico; es decir, el camino que
se sigue en la ciencia hasta aceptar una nueva ley.
Modelos del universo
Los seis planetas del sistema solar que van desde Mercurio
hasta Saturno son visibles a simple vista y ya habían sido descubiertos en la antiguedad.
Fueron los ilósofos griegos quienes hicieron las primeras especulaciones sobre la estructura del universo.
Aristóteles (384-322 a. C.) planteaba un modelo geocéntrico del universo, esto es, con la Tierra en su centro
y los demás cuerpos celestes girando a su alrededor. Estos cuerpos debían de moverse por esferas transparentes con un movimiento circular uniforme, que en la Antigüedad se consideraba la forma más perfecta
del movimiento.
El astrónomo griego C. Ptolomeo, en el siglo II d.
C. propusoun modelo geocéntrico del universo
más perfeccionado que el de Aristóteles. El modelo ptolemaico consideraba que la Tierra era el
centro del universo y que la Luna, el Sol y los planetas giraban en órbitas circulares o epiciclos
alrededor de unos puntos que, a su vez, giraban
alrededor de la Tierra. Durante catorce siglos,
hasta Copérnico, los astrónomos aceptaron las
teorías ptolemaicas.
.
.
.
.
Estrellas
.
.fijas
.
Sol
.
Mercurio
.
.
.
Prohibida su reproducción
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. Luna
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Venus
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.
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Saturno
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Sol
Venus
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Marte
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Mercurio
.
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Júpiter
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Luna
Tierra
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Tierra
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Saturno
.
.
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Marte
... .
.
Estrellas
.
..fijas
.
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.
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.
.
El astrónomo polaco N. Copérnico (1473-1543) inició una revolución en la astronomía con su teoría
heliocéntrica. Este astrónomo propuso un modelo
en el cual la Tierra giraba alrededor del Sol, como
los demás planetas, y la Luna daba vueltas alrededor de la Tierra mientras ésta estaba en movimiento. Copérnico todavía creía que los movimientos
de los cuerpos del Sistema Solar eran circulares y
conservó la idea de los epiciclos superpuestos a las
órbitas descritas por los planetas alrededor del Sol.
Júpiter
.
.
.
De los ilósofos griegos, el único que ideó un modelo heliocéntrico, en el que era la Tierra la que giraba alrededor del Sol, fue Aristarco de Samos, hacia el año 280 a. C. Esta teoría no tuvo muchos seguidores, pues
era común considerar la Tierra como el lugar más importante y el centro del universo.
34
El primer telescopio de Galileo se conserva
en el museo de Florencia
https://goo.gl/l4rzCO
El físico italiano Galileo Galilei (1564-1642) construyó un telescopio hacia el
año 1610 e hizo lo que nadie había hecho antes: enfocar con su telescopio
el irmamento. Él fue el primero en darse cuenta de la verdadera magnitud
del universo: descubrió estrellas nunca vistas hasta entonces y observó la
supericie de la Luna, los satélites de Júpiter, las fases de Venus, las manchas solares...
Para sus explicaciones adoptó, casi a costa de su vida, el modelo heliocéntrico de Copérnico, pero siguió suponiendo órbitas circulares para los
planetas.
El mismo año de la muerte de Galileo nació Isaac Newton (1642-1727). Sus estudios e investigaciones
abarcaron un gran número de disciplinas: mecánica, óptica, matemáticas... Enunció las leyes de la dinámica y la ley de la gravitación universal.
Newton supuso que el hecho de que la Luna gire alrededor de la Tierra en lugar de salir despedida en
línea recta se debe a la presencia de una fuerza que la empuja hacia la Tierra y la hace describir una
circunferencia. Llamó a esta fuerza gravedad y supuso que actuaba a distancia, pues no hay nada que
conecte físicamente la Tierra y la Luna. Newton demostró que la misma fuerza que hace caer un objeto
sobre la Tierra mantiene a la Luna en su órbita.
A partir de las leyes de Kepler, Newton dedujo la ley de la gravitación universal.
21. Explica la diferencia fundamental entre el modelo del universo de Ptolomeo y el de Copérnico. ¿Qué
modelo se acepta actualmente?
Actividades
20. ¿Qué tipo de movimiento realizaban los cuerpos celestes según la escuela aristotélica?
Prohibida su reproducción
El astrónomo alemán J. Kepler (1571-1630) colaboró con el famoso astrónomo Tycho Brahe durante los últimos años de la vida de este último. Brahe le legó un completísimo catálogo estelar con anotaciones de
los movimientos de los planetas, sobre todo de Marte. A partir del estudio de estos datos y de sus propias
observaciones, Kepler se dio cuenta de que las teorías de Brahe
no encajaban con una supuesta órbita circular, aunque sí con un
modelo heliocéntrico. Sus estudios le llevaron a la conclusión de
que todos los planetas describen órbitas elípticas y, siguiendo el
modelo heliocéntrico de Copérnico, enunció sus tres leyes sobre el
movimiento de los planetas:
Planeta
1. Todos los planetas describen órbitas elípticas con el Sol situado
en uno de sus focos.
Sol
2. La recta que une un planeta con el Sol barre áreas iguales en
tiempos iguales.
3. El cuadrado del período del movimiento de un planeta es directamente proporcional al cubo de la distancia media del planeta
al Sol.
T 2 = CR 3
Las leyes de Kepler son válidas para el movimiento de los planetas alrededor del Sol y para el movimiento
de los satélites alrededor de un planeta.
35
Visión actual del universo
La astronomía que podemos llamar clásica se ha ocupado desde los tiempos de la
cultura griega de conocer como funciona
el universo. Así, las teorías de Aristóteles, Ptolomeo, Copérnico, Galileo, Kepler y Newton,
con todas las mejoras matemáticas del cálculo ininitesimal del siglo XIX, proporcionan
datos de una precisión satisfactoria sobre
el funcionamiento del universo dentro de lo
que podríamos llamar corto plazo.
El llamado corto plazo en lo referente al universo
se puede considerar 50 000 años hacia el pasado o hacia el futuro. Así, podemos disponer de
calendarios de eclipses, de pasos de cometas famosos..., dentro de este margen citado.
que inluyenen un sistema es posible determinar completamente el futuro de este sistema.
Esto se llamó «física determinista». El problema
es poder conocer todas las causas que pueden inluir en un sistema cuando es complejo.
Pero teóricamente el futuro físico de un sistema
está determinado.
Sorprendentemente la teoría de la relatividad
destruyó el principio determinista de la física
newtoniana. El postulado «ningún fenómeno
físico puede superar la velocidad de la luz»
introducido por la teoría de la relatividad imposibilita la predicción completa del futuro del
universo.
Por ejemplo, las estrellas más lejanas de la Tierra
que se han detectado son supernovas, algunas
de las cuales están a 10 000 millones de años luz.
Solamente podemos conocer su existencia cuando percibimos la luz procedente de la explosión
estelar. Por tanto, todas las predicciones que hayamos hecho sobre el movimiento de las galaxias
quedan invalidadas porque no hemos podido
tener en cuenta la influencia de la citada estrella.
Prohibida su reproducción
Sin embargo, las revolucionarias teorías de la
mecánica cuántica y la relatividad han sugerido perspectivas mucho más ambiciosas en lo
que podríamos llamar la adivinación del pasado y del futuro.
36
La astronomía que podríamos llamar moderna
se ha planteado la siguiente pregunta: ¿Es posible saber qué pasó en el universo si nos vamos
a un pasado tan remoto como queramos? ¿Es
posible saber que ocurrirá en el universo en un
futuro tan lejano como queramos?
Newton ya se planteó de una manera ilosóica
esta cuestión. La respuesta clásica a la cuestión fue que si conocemos todas las causas
http://goo.gl/0BuxzB
El astrónomo inglés Edmund Halley pronosticó
en 1705 que en el año 1758 el cometa Halley
pasaría cerca de la Tierra.
Una supernova es una explosión estelar que
tiene lugar al inal de la vida de algunas estrellas muy masivas.
A pesar de esta limitación sobre el acceso
al pasado y al futuro, la extraordinaria imaginación de los cientíicos ha permitido establecer algunas airmaciones difícilmente
discutibles, como la teoría del big bang para
explicar el origen del universo o la existencia
de agujeros negros.
UE
2.1. Fuerzas gravitatorias
NT
T
Ten en cuenta que:
Expresa el valor de la fuerza de atracción entre dos masas y
puede enunciarse de este modo:
Dos partículas materiales se atraen mutuamente con
una fuerza directamente proporcional al producto de
sus masas e inversamente proporcional al cuadrado
de la distancia que las separa.
u2
m1
F21
F12
r
m1 m 2
F 21= −G
u2
r2
→
F12 = fuerza ejercida por la partícula de masa m1 sobre la partícula de masa m2
→
F21 = fuerza ejercida por la partí
cula de masa m2 sobre la partícula de masa m1
G = constante de gravitación universal, de valor
6,67 ∙ 10−11 N ∙ m2 ∙ kg−2
m1 y m2 = masas de las
partículas
m2
u1
m1 m 2
F 12 = −G
u1
r2
r = distancia entre las partículas
u1 = vector unitario en la dirección
de la recta que une las dos
partículas, y con sentido de la
partícula 1 a la 2
→
u2 = vector unitario en la dirección
de la recta que une las dos
partículas, y con sentido de la
partícula 2 a la 1
→
Las fuerzas gravitatorias tienen las características siguientes:
— La dirección del vector fuerza es la de la recta que une las
dos masas. El signo menos que aparece en la expresión de
→
la fuerza indica que los vectores F12 y u1, al igual que los vec→
tores F21 y u2, tienen sentidos contrarios. Es decir, las fuerzas
gravitatorias siempre son atractivas.
— Son fuerzas a distancia. No es preciso que exista ningún medio material entre las masas para que dichas fuerzas actúen.
— Siempre se presentan a pares. Si la partícula 1 atrae a
→
la partícula 2 con una fuerza F12, la partícula 2, a su vez,
→
atrae a la partícula 1 con una fuerza F21. Ambas fuerzas tienen el mismo módulo y la misma dirección, pero
sentidos contrarios. Son fuerzas de acción y reacción:
→
→
F12 = −F21
m m
F 12 = F 21 =G 1 2 2
r
IÉN
y también:
Aunque la ley de la gravitación universal ha sido enunciada para masas puntuales, Newton demostró que la
fuerza gravitatoria ejercida
por un objeto esférico sobre
otro del mismo tipo situado
cerca de él es la misma que
actuaría si los objetos tuvieran toda su masa concentrada en el centro de la esfera.
Las mayores masas que encontramos son las del Sol, los
planetas, los satélites como
la Luna… Todos ellos tienen
forma aproximadamente esférica y gran radio. No son
puntuales, pero la ley de gravitación universal continúa
siendo válida.
Prohibida su reproducción
2.2. Ley de la gravitación universal
¿Por qué órbitas elípticas?
Kepler mostró cómo se movían los planetas alrededor
del Sol, pero no pudo explicar
qué clase de fuerzas
causan estos movimientos.
En 1684, C. Wren (1632-1723),
noble y arquitecto inglés, interesado por el tema, ofreció
un premio para quien lograra desentrañar el misterio. El
problema llegó a oídos del
astrónomo inglés E. Halley
(1656 - 1742), amigo íntimo de
Newton, quien planteó a éste
la pregunta:
¿Cómo debe ser la fuerza
que el Sol ejerce sobre los planetas para que éstos se muevan de acuerdo con las leyes
de Kepler?
Newton abordó el problema
inmediatamente y dedujo
que una fuerza que disminuye con el cuadrado de la
distancia da lugar a órbitas
elípticas. Como respuesta a la
pregunta de su amigo Halley,
enunció la ley de la gravitación universal.
B
Isaac Newton expuso la ley de la gravitación universal en su
célebre libro Philosophiae naturalis principia mathematica
(1687). Esta ley dio paso a un nuevo modelo del universo.
37
2.3. Estudio de campo gravitatorio de la Tierra
Sabemos que dos cuerpos cualesquiera se atraen con una
cierta fuerza gravitatoria por el hecho de tener masa, si bien,
al menos uno de estos cuerpos debe tener una gran masa
para que dichas fuerzas sean apreciables.
Existen en la naturaleza enormes masas, como el Sol, la Tierra, la Luna, los planetas… Todas ellas pueden considerarse
masas esféricas y, por tanto, se comportan como masas
puntuales para objetos situados en su exterior.
A continuación, estudiaremos el campo gravitatorio terrestre
porque sus efectos nos atañen muy directamente, aunque
los resultados que obtengamos son aplicables también a
otros cuerpos celestes.
B
La Luna.
El campo gravitatorio de la Tierra es la perturbación que ésta produce en el espacio que la rodea por el hecho de tener masa, modiicando las propiedades físicas y geométricas de este espacio.
IÉN
y también:
La intensidad del campo gravitatorio terrestre, o simplemente
campo gravitatorio, es inversamente proporcional al cuadrado de la distancia al centro
de la Tierra.
u
h
P
g
Intensidad del campo gravitatorio terrestre
Para describir el campo gravitatorio de la Tierra se utiliza el
vector intensidad del campo gravitatorio.
→
La intensidad del campo gravitatorio terrestre, g,
en un
punto del espacio es la fuerza con que la Tierra atrae
a la unidad de masa situada en ese punto.
La expresión de la intensidad del campo gravitatorio terrestre es la correspondiente al caso de una masa esférica en
un punto exterior.
g= −G
M
g = −G 2T u ;
r
G=constante de gravitación universal, de valor 6,67 ⋅ 1011
N⋅m2⋅kg-2
M T=masa de la Tierra, de valor
5,98 ⋅ 10 24 kg
Ejemplo 23
Prohibida su reproducción
r = distancia del centro de la Tierra
al punto P donde calculamos el
campo.
38
Calcula el valor de la intensidad del campo gravitatorio sobre la supericie de la Tierra.
— Datos: M = 5,98 ⋅ 10 kg
T
r = RT + h
2
(R T +h )
u
R T = radio de la Tierra, de valor
6,37 ⋅ 10 6 m
h
= distancia de la supericie
terrestre al punto P
u
= vector unitario en la dirección
de la recta que une el centro
de la Tierra con el punto P y con
sentido del centro de la Tierra
a P.
Hallamos el módulo del campo gravitatorio:
g =G
24
RT = 6,37 ⋅ 106 m
MT
g = 6, 67 ⋅10 −11
N ⋅ m2
kg 2
⋅
MT
RT 2
5, 98 ⋅ 10 24 kg
(6 , 3 7 ⋅ 10 6 m)2
= 9, 8
N
kg
Peso de un cuerpo
Nos encontramos en el campo gravitatorio de la Tierra. Por
eso, sobre nosotros, y sobre todos los cuerpos de nuestro alrededor, actúa una fuerza que nos mantiene sobre su supericie. Esta fuerza es el peso.
g
h
p
RT
→
El peso, p, de un cuerpo es la fuerza con que la Tierra
lo atrae.
El peso de un cuerpo situado a cierta distancia de la
Tierra puede:
— Hacer caer el objeto sobre la supericie terrestre.
— Mantener el objeto o satélite en órbita alrededor de
la Tierra.
En el primer caso, la caída tiene lugar con una aceleración
a la que llamamos aceleración de la gravedad y represen→
tamos mediante el vector g.
Así, aplicando la segunda ley
de
Newton,
el peso de los cuerpos puede expresarse como
B
La fuerza peso, al igual que el vector campo gravitatorio,
tiene en cualquier punto dirección radial y sentido dirigido
hacia el centro de la Tierra.
IÉN
y también:
La unidad de la intensidad del
campo gravitatorio, N/kg, coincide con la de la aceleración
de la gravedad, m/s2.
N
=
kg
m
s2
kg
kg ⋅
=
m
s2
p = m g.
Es decir, la aceleración de la gravedad coincide con la intensidad del campo gravitatorio
terrestre. Por tanto, la gravedad no es constante, sino que disminuye al aumentar la distancia
sobre la supericie de la Tierra.
Un satélite artiicial tiene 500 kg de masa. Calcula su peso:
a. En la supericie de la Tierra.
b. A una altura de 20 000 km sobre la supericie.
— Datos: m = 500 kg
;
h = 20 000 km = 2 ⋅ 107 m
a. Calculamos la intensidad del campo gravitatorio en la supericie terrestre:
g =G
g = 6, 67 ⋅10
−11
N⋅m
kg 2
2
MT
RT
MT = 5,98 ⋅ 1024 kg
5, 98 ⋅ 10 24 kg
N
⋅
= 9, 8
2
6
kg
(6 , 3 7 ⋅ 10 m)
Hallamos el peso del satélite en este lugar:
N
= 4 900 N
kg
;
RT = 6,37 ⋅ 106 m
b. Calculamos la intensidad del campo gravitatorio a una altura de 20 000 km:
g =G
2
P = m g ; p =500 kg ⋅ 9, 8
;
MT
(R T +h )2
2
4
2
kg
5
81
⋅ 0
,9
1N ⋅ m
−1
71
=6
⋅ 0
⋅
,6
6
2
[(6
,3
7+ 2
0
) ⋅1
0
m)]2
kg
g =0
,5
7N/kg
Hallamos el peso del satélite en este lugar:
p =m g
p = 500 kg ⋅0, 57
N
= 285 N
kg
Prohibida su reproducción
Ejemplo 24
En el segundo caso, el peso o fuerza de atracción gravitatoria actúa como fuerza centrípeta, imprescindible para describir una órbita cerrada. Esto ocurre con la Luna o los satélites
artiiciales.
39
B
2.4. Leyes de Kepler
IÉN
y también:
Las leyes de Kepler son válidas
para el movimiento de los planetas alrededor del Sol y para
el movimiento de los satélites
alrededor de un planeta.
El astrónomo alemán J. Kepler (1571-1630) dedujo entre los
años 1600 y 1620 las leyes del movimiento planetario, a partir
de las observaciones astronómicas del danés Tycho Brahe
(1546-1601).
Las leyes de Kepler fueron enunciadas en la unidad anterior.
Ahora estamos en condiciones de demostrarlas a partir de
los conocimientos adquiridos en esta unidad.
Primera ley de Kepler
Todos los planetas se mueven en órbitas elípticas con el Sol situado en uno de sus focos.
Podemos deducir que las órbitas son planas a partir de la
conservación de la dirección del momento angular de los
planetas.
v
Fc
Las fuerzas gravitatorias son fuerzas centrales, su dirección
es la del radio, por tanto el momento de estas fuerzas respecto al centro (el Sol) es nulo y el momento angular de un
planeta es constante:
M =0
L =M
c =0
;
L =c te.
L
m
Planeta
r
Sol
El momento angular se deine como L = r ×mv ; es decir,
es perpendicular a los vectores →
ry→
v . La dirección de L→ es
→ →
constante, por lo que r y v estarán siempre en el mismo plano (la órbita es plana).
Sabemos que una fuerza de atracción central da lugar a un movimiento circular uniforme o elíptico. Ahora
bien, las órbitas de los planetas tienen muy poca excentricidad (para la Tierra es 0,017 y para Plutón (planeta
enano), la más elíptica, 0,25).
Segunda ley de Kepler
La recta que une un planeta con el Sol barre áreas iguales en tiempos iguales.
Esta ley se deduce de la conservación del módulo del
momento angular de los planetas.
El módulo del momento angular puede expresarse:
ds
L = r × mv =r mv se n φ = rmv =r m
dt
r dφ
2 dφ
=mr
L =rm
dt
dt
Prohibida su reproducción
El área barrida es la de un sector circular:
40
2
dA =
r ds
rr dφ
r dφ
=
=
2
2
2
Comparando ambas expresiones, obtenemos:
dA
L =2 m
dt
v
m
r
dϕ
dA
ds = r dϕ
Y puesto que L es constante, también lo será el cociente dA/dt. Este cociente se denomina velocidad areolar, y
mide la velocidad a la que se barren las áreas.
Primera ley de Kepler
El cuadrado del período del movimiento de un planeta es directamente proporcional al
cubo de la distancia media del planeta al Sol.
T2 = Cr3
Hemos obtenido las expresiones de la velocidad orGracias a esta ley, podemos determinar las masas
bital, v, y del período de revolución, T, de un satélite:
de los planetas que tienen al menos un satélite cuyo
período de revolución y su radio orbital se conocen.
2π r
M
Por ejemplo, actualmente se envían satélites artiiciav = G
; T =
r
v
les alrededor de Venus para medir su masa, ya que
no tiene satélites naturales.
Para deducir la relación entre el período de revolución y el radio de la órbita, sustituimos la expresión de
La masa del planeta se deduce directamente de la
v en la expresión de T y elevamos al cuadrado:
tercera ley de Kepler:
4π 2 3
r
GM
M =
4 π 2r 3
GT 2
y también:
Determina la masa de Marte sabiendo que uno de sus dos satélites,
Fobos, describe una órbita circular de 9,27 × 106 m de radio alrededor del planeta en 7,5 h.
Elipse: lugar geométrico de
los puntos del plano cuya
suma de distancias a otros
dos ijos es constante.
— Datos: r = 9,27 ⋅ 106 m ; T = 7,5 h = 2,7 ⋅ 104 s
Hallamos la masa de Marte a partir de la tercera ley de Kepler:
M =
4π 2r 3
GT
2
=
4π2(9, 27 ⋅ 106m)3
667
, ⋅ 10−11
N ⋅m2
⋅ (2 , 7 ⋅ 10 4 s )2
kg 2
IÉN
B
= 6 , 4 7 ⋅10 23 kg
A
23. Di en qué zona es mayor la velocidad de un planeta: cerca del Sol o
lejos de éste. Justiica tu respuesta.
Actividades
22. ¿Qué forma tiene la órbita de los planetas? ¿Y la de los satélites?
26. Investiga acerca de los planetas del Sistema Solar y construye una
tabla que recoja la distancia media al Sol, el período de revolución,
la velocidad orbital y la masa de cada uno de ellos.
27. Newton relacionó las mareas oceánicas con las fuerzas gravitatorias
del Sol y de la Luna sobre la Tierra. Busca información sobre la forma
en que se producen las mareas y sus clases. Redacta un informe.
28. Formen grupos de trabajo, busquen información sobre los temas siguientes y redacten un informe:
a. ¿Por qué un año tiene cuatro estaciones?
b. ¿Por qué se producen los eclipses de Sol y de Luna?
c. ¿Por qué la Luna tiene cuatro fases?
F
O
c
F´
A´
B´
La excentricidad de la elipse,
e, se deine como:
24. Los planetas, en general, no son visibles, pues no llega hasta nosotros
la luz que relejan. Razona cómo podemos predecir su existencia sin
necesidad de enviar una sonda al espacio.
—Explica cómo determinan los cientíicos la masa de los planetas.
25. Determina la masa de Júpiter si uno de sus satélites, Calisto, tiene un
período de revolución de 16,7 días y un radio orbital de 1,88 × 109 m.
a
b
c
a
Representa el achatamiento
de la elipse y su valor es siempre menor que 1, pues c < a.
e =
Sol
Venus
Marte
Júpiter
Mercurio
Tierra
Saturno
Urano
Neptuno
Prohibida su reproducción
Ejemplo 25
B
T 2=
41
Problemas resueltos
A
Una polea en forma de disco de 15 cm de radio y
2 kg de masa tiene un surco en su periferia en el
que se encuentra enrollada una cuerda de masa
despreciable.
Si del inal de la cuerda cuelga un cuerpo de 0,5 kg
de masa, calcula: a. el momento de la fuerza sobre
la polea; b. la aceleración angular de la polea; c. la
aceleración del cuerpo; d. la tensión de la cuerda;
e. la velocidad del cuerpo a los 10 s, si parte del
reposo, y su energía cinética en ese momento; f. la
velocidad angular de la polea cuando el cuerpo
ha caído 15 m.
— Datos: mp = 2 kg
Rp = 15 cm = 0,15 m
mc = 0,5 kg
t = 10 s
x = 15 m
T
T
T
P
Planteamos las ecuaciones fundamentales de la dinámica de rotación y de traslación, así como la relación
entre las aceleraciones tangencial y angular.
a. Como la cuerda está tirante, la tensión T vale
lo mismo sobre la polea y sobre el cuerpo
que cuelga. Esta fuerza es la que produce el
momento y, como es perpendicular al radio:
M = RT sen 90o.
b. Hallamos el momento de inercia de la polea,
1
2
que será el de un disco Ι disco = M R , y
2
y aplicamos la ecuación fundamental de la
dinámica: M = Ια
a = αR
Ια
=mc α R
p −T =m c a ; p −
R
pR
α=
mc R 2 + Ι
1
1
MR 2 = ⋅ 2 kg (0 ,15 m)2 = 0 ,0 2 25 kg ⋅ m 2
2
2
p = m c g =0, 5 kg ⋅ 9, 8 m ⋅ s −2 = 4, 9 N
Ι disco =
α =
4, 9 N ⋅ 0, 15 m
pR
=
mc R 2 + Ι
0, 5 kg (0, 15 m)2 + 0, 0225 kg ⋅m 2
c. La aceleración lineal del cuerpo será igual
a la aceleración tangencial de los puntos
de la periferia de la polea. La calculamos a
partir de la relación entre las aceleraciones
angular y tangencial: a = at = αR.
d. Aplicamos la ecuación fundamental de la
dinámica de traslación: F = p - T = mca
a = α R =21,78 rad ⋅ s −2 ⋅ 0,15 m = 3, 27 m ⋅s
2
T =
−2
−2
0 ,0225 kg ⋅ m ⋅ 21,78 rad ⋅ s
Ια
=
= 3, 27 N
R
0, 15 m
M = RT =0, 15 m ⋅ 3, 27 N = 0, 49 N ⋅ m
e. Hallamos la velocidad del cuerpo al cabo de
10 s aplicando las ecuaciones del MRUA y la
energía cinética a partir de la deinición de
energía cinética de traslación:
1 2
mv
2
v = v 0 +at
Ec t =
,2
,7
m ⋅s −1
v = 0+3
7m ⋅ s −2⋅ 1
0s = 3
2
1 2
E c t = mv
2
1
, 5kg ⋅ (3
, 7m ⋅ s −12
) =2
, 3J
Ec t = ⋅0
2
6
7
2
f. Obtenemos el tiempo transcurrido a partir de
las ecuaciones del MRUA; la velocidad angular de la polea, a partir de las ecuaciones
del MCUA.
1
1 2
at = 0 + 0 + at 2
2
2
2 ⋅ 15 m
=
= 3, 03 s
3,27 m ⋅ s −2
x = x 0 +v 0 +
t =
2x
a
ω = ω0 +α t = 0 +21,7 8 rad ⋅ s −2 ⋅ 3, 03 s =
= 66, 0 rad ⋅ s −1
1. Un cilindro de 5 kg de masa y 0,75 m de radio lleva 2. Una polea de 1 kg de masa y 25 cm de radio
enrollada en su periferia una cuerda mediante la
con forma de disco lleva enrollada en su perifecual se le ejerce una fuerza de 20 N. Calcula:
ria una cuerda de la que cuelga un cuerpo de
2 kg. Calcula:
a. El momento de la fuerza.
a. La aceleración angular de la polea y la
b. Su aceleración angular.
aceleración lineal del cuerpo.
c. Su velocidad angular al cabo de 3 min.
b. La tensión de la cuerda.
Actividades
Prohibida su reproducción
M =R T
Ια
RT = Ι α ; T =
M =Ια
R
α = 21, 7 8 rad ⋅ s− 2
— El enunciado nos plantea la
combinación del movimiento de traslación del cuerpo
con el movimiento de rotación de la polea.
42
Las cuatro ecuaciones anteriores forman un sistema
con cuatro incógnitas, que resolvemos:
Problemas resueltos
B
Tres masas de 2 ⋅ 10 5 kg, 4 ⋅ 10 5 kg y 2 ⋅10 5 kg están
situadas en los vértices de un triángulo equilátero
de 5 ⋅ 10 3 m de lado. Calcula:
a. El campo gravitatorio en el ortocentro del triángulo.
b. La fuerza que actuaría sobre una masa de
3 ⋅ 103 kg al situarse en este punto.
c. El potencial gravitatorio en dicho punto.
d. La energía potencial gravitatoria que adquiriría
una masa de 3 ⋅103 kg al situarse en dicho punto.
— Datos:
α
α = 30°
M1 = 2 ⋅ 105 kg
α
α = 30°
L
2
b. Calculamos la fuerza que actuaría sobre la
masa m:
r
X
N
F =m g =3 ⋅ 10 3 kg ⋅1, 6 ⋅ 10−12 j
= 4, 8 ⋅ 10− 9 j N
kg
M3 = 2 ⋅ 105 kg
El ortocentro es el punto P donde se cortan las alturas del triángulo. Calculamos la distancia de este
punto a cada una de las masas:
cos α W
L
2 ; r
r
L
2
W
cos α
g = g 1 +g 2 +g 3
g = −g 1 cos α i − g 1s en α j +g 2 j +g 3 cos α i −g 3 s en α j
g = 0i + (−2 ⋅1,6 ⋅ 10 −12 se n 30 o + 3, 2 ⋅ 10 −12) j N/kg
g = 1, 6 ⋅10 −12 j N/kg
Y
g3
El campo gravitatorio resultante es la suma vec→ → →
torial de g1, g2 y g3.
g = (−g 1 cos α + g 3 c os α ) i +
+ (−g 1 se n α + g 2 − g 3 se n α) j
g2
P
g 3 = g 1 =1,6 ⋅ 10 −12 N/kg
c. Calculamos el potencial gravitatorio debido a
cada una de las tres masas:
V 1 =G
2, 5 ⋅ 10 3 m
cos 30o
W
W
V 1= − 4, 6 ⋅ 10−9 J/kg
2, 9 ⋅ 10 3 m
V 2 =G
a. Calculamos el módulo del campo gravitatorio
debido a cada una de las tres masas:
g 1 =G
M1
r
2
=6, 67 ⋅ 1 0
−11
g 1 = 1, 6 ⋅10
g 2 =G
M2
r2
=6, 67 ⋅ 10 −11
2 ⋅ 10 5 kg
N ⋅ m2
kg
−12
2
(2 , 9 ⋅ 10
3
2
m)
N ⋅ m2
4 ⋅ 10 5 kg
kg 2
(2 , 9 ⋅ 10 3 m)2
g 3 = g 1 =1,6 ⋅ 10 −12 N/kg
M2
r
=−6, 67 ⋅10 −11
5
N ⋅ m 2 4 ⋅ 10 kg
2, 9 ⋅ 10 3 m
kg 2
V 2 = −9, 2 ⋅ 10 −9 J/kg
V 3 =V 1 =− 4, 6 ⋅10 −9 J/kg
El potencial gravitatorio resultante es la suma de V1,
V2 y V3.
V = V1 + V2 + V3 = −1,8 ∙ 10−8 J/kg
N/kg
g 2 = 3, 2 ⋅10 −12 N/kg
5
M1
N ⋅ m 2 2 ⋅ 10 kg
=−6, 67 ⋅10 −11
r
kg 2 2, 9 ⋅ 10 3 m
d. Calculamos la energía potencial gravitatoria
que adquiriría la masa m:
3. Calcula, para el sistema de masas de la igura: a. la
intensidad del campo gravitatorio en el punto P; b. el
módulo de la fuerza que actuaría sobre una masa de
100 kg al situarse en este punto; c. el potencial gravitatorio en el punto P; d. la energía potencial gravitatoria que
adquiriría una masa de 100 kg al situarse en este punto.
M2 = 1000 kg
M1 = 1000 kg
P
M3 = 2 000 kg
70 m
Actividades
Ep = mV = 3 ∙ 103 kg ∙ (−1,8 ∙ 10−8 J/kg) = −5,4 ∙ 10−5 J
Prohibida su reproducción
L=
g1
g 2 = 3, 2 ⋅10 −12 N/kg
Teniendo en cuenta que g3 = g1, resulta:
5⋅
10 3
m
M2 = 4 ⋅ 105 kg
El ortocentro es el punto P donde se cortan las alturas del triángulo. Calculamos la distancia de este
punto a cada una de las masas:
M4 = 2 000 kg
43
Ejercicios y problemas
1
Piensa y resuelve
1. Explica la diferencia entre vector desplazamiento
y distancia recorrida.
—¿En qué caso coincide el módulo del vector
desplazamiento con la distancia recorrida?
2. La aceleración de un móvil es constante en
módulo y perpendicular a su trayectoria en todo
momento. ¿Qué clase de movimiento sigue
el móvil?
3. Describe y representa las siguientes fuerzas e indica
dónde están aplicadas las fuerzas de reacción:
a. la normal; b. el rozamiento que se opone al
desplazamiento de una mesa sobre el suelo; c. la
tensión que ejerce una cuerda sobre un bloque.
4. Un ciclista circula sobre una pista circular peraltada.
Dibuja el esquema de las fuerzas que actúan
sobre el ciclista y explica por qué no se cae.
5. Una masa puntual describe una trayectoria circular.
a. Si su cantidad de movimiento se reduce a la
mitad, ¿cómo variará su momento angular? b. Si
el radio del círculo se triplica mientras se mantiene
constante la velocidad lineal, ¿cómo variará su
momento angular? Justiica tus respuestas.
2
Practica lo aprendido
10. Se lanza una pelota desde una terraza situada
a 20 m de altura con una velocidad de 10 m/s
que forma un ángulo de 45° con la horizontal.
Determina:
a. El tiempo que tarda en llegar al suelo;
b. La ecuación de su trayectoria;
c. Si chocará con una pared de 10 m de altura
situada a 20 m de la vertical de la terraza.
11. Una rueda de 20 cm de radio gira a 20 rpm.
Calcula: a. la velocidad angular en rad/s; b. la
velocidad lineal de los puntos de la periferia y
de los que están a 5 cm del centro; c. el ángulo
descrito en 10 s, expresado en radianes, y el
número de vueltas efectuadas en este tiempo.
12. Una escopeta de feria de 2 kg dispara una bala
de 10 g a una velocidad de 150 m/s. Calcula la
velocidad de retroceso de la escopeta.
13. Dibuja el esquema de las fuerzas que actúan
sobre los cuerpos de la igura y calcula la
aceleración del sistema y la tensión de la cuerda.
m 1 = 2 kg
µ c = 0,2
6. La ecuación del movimiento de un móvil es:
r (t ) = (t 2 −3 t )i + (2 t 2 +4 )j , en unidades SI
Calcula: a. la velocidad media entre los instantes
t = 1 s y t = 2 s; b. la velocidad instantánea; c. la
aceleración media entre los instantes t = 1 s y
t = 2 s; d. la aceleración instantánea.
Prohibida su reproducción
7. La aceleración
de un movimiento rectilíneo es
a = 6t i . Calcula el vector velocidad y el vector de
posición en función del tiempo, sabiendo que en el
instante inicial v 0 = −8 i m/s y r0 = 9 i m.
44
8. Desde el suelo se lanza una piedra verticalmente
hacia arriba con una velocidad de 30 m/s. En el
mismo momento, se deja caer otra piedra desde
una altura de 20 m. Determina a qué altura y en
qué momento se encuentran.
9. Un avión vuela en dirección Sur-Norte a 810 km/h
cuando comienza a soplar viento de 144 km/h
en dirección Oeste-Este. Calcula: a. el tiempo que
tarda el avión en avanzar 1 km en dirección Norte;
b. la distancia que recorre en este tiempo respecto
a la Tierra; c. la ecuación de la trayectoria.
m 2 = 4 kg
14. Calcula el momento de inercia de una pelota de
tenis respecto a un eje que pase por su centro, si
su masa es de 60 g, su radio de 8 cm y es hueca
por dentro.
15. Un objeto puntual de 150 g de masa está atado a
una cuerda que pasa por un agujero practicado
en una mesa. El objeto gira sobre la mesa a
razón de tres vueltas por segundo cuando
r = 20 cm.
r = 20 cm
r = 5 cm
m
ω0
F
Si mediante la fuerza F, aplicada sobre la cuerda,
acortamos r hasta que mide 5 cm, calcula la
velocidad angular del objeto en ese momento.
1
Piensa y resuelve
16. Describe los modelos del universo propuestos
por Ptolomeo (geocéntrico) y Copérnico
(heliocéntrico).
29. Calcula el campo y el potencial gravitatorios
que crea una masa puntual de 2 kg a 50 cm
de distancia.
30. Determina el campo gravitatorio creado por el
sistema de la igura en los puntos P y Q.
17. Enuncia las leyes de Kepler.
18. Enuncia la ley de la gravitación universal y
explica las características principales de las
fuerzas gravitatorias.
19. Explica qué es un campo de fuerzas y pon
ejemplos.
20. Explica qué relación existe entre las energías
potencial y cinética de una partícula que se
mueve bajo la acción de un campo de fuerzas
conservativo. Demuestra matemáticamente esta
relación.
21. Explica qué diferencia existe entre las magnitudes
intensidad del campo gravitatorio y potencial
gravitatorio.
22. ¿Qué relación existe entre el trabajo del
campo gravitatorio y la diferencia de potencial
gravitatorio?
23. Al separar dos masas, ¿aumenta o disminuye su
energía potencial gravitatoria? ¿Cuál es el signo del
trabajo realizado por el campo gravitatorio?
24. Explica qué elementos se utilizan para representar
gráicamente un campo de fuerzas como
el gravitatorio.
1,06 m
P
m1 = 1 kg
0,7
5m
90°
Q
5m
0,7
m2 = 2 kg
31. Calcula la energía potencial de un sistema
de dos masas puntuales de 0,5 kg y 0,75 kg
separadas una distancia de 2 m.
32. Halla el potencial gravitatorio que crea una masa
puntual de 450 g a una distancia de 50 cm.
— ¿Qué energía potencial gravitatoria adquiere
una masa de 3 g al situarse en este punto?
33. Determina el valor de la masa que crea un
potencial gravitatorio de −5 × 10−9 J/kg a una
distancia de 2 m.
25. ¿Cuál es el signiicado físico de la magnitud
lujo gravitatorio?
Practica lo aprendido
26. Calcula la fuerza con que se atraen una libreta
de 150 g y un libro de 200 g, supuestos puntuales, si
están separados una distancia de 10 cm.
27. Determina la distancia a la que se encuentran
dos masas puntuales de 10 kg cada una si se
atraen con una fuerza de 10−5 N.
28. Calcula la masa de dos partículas iguales que
se atraen con una fuerza de 10−4 N cuando
están separadas una distancia de 3 mm.
—¿Qué energía potencial gravitatoria adquiere
una masa de 500 kg al situarse en este punto?
M2 = 4 ⋅ 106 kg
4 ⋅ 103 m
M1 = 2 ⋅ 106 kg
3
P
3
0
⋅1
m
Prohibida su reproducción
2
34. Calcula el potencial gravitatorio creado por el
sistema de la igura en el punto P.
45
Práctica de laboratorio N•1
Poleas de masa DESPRECIABLE y poleas inerciales
investigamos:
α
En una máquina de Atwood como la de la igura 1,
inicialmente en equilibrio con dos masas iguales M, al
añadir un exceso de masa pequeñísimo ∆m en uno de
los cuerpos que cuelgan, éstos inician un movimiento
con aceleración constante a y en un tiempo t recorren
2x
un espacio s = 2 a t2.
t
Si llamamos a las dos masas mA = M + ∆m y mB = M, y a
las tensiones de la cuerda TA y TB, tenemos:
mAg - TA = mA a (1)
TB - mBg = mB a (2)⎬
TA
m
R
TB
TA
TB
a
a
mA g
Polea de masa despreciable
Si la masa de la polea es despreciable, entonces tenemos TA = TB, que sustituido en el sistema de ecuaciones
(1) y (2), da:
a=
Polea inercial
(mA- mB )
(mA + mB)
g
mB g
(3)
Prohibida su reproducción
Si la polea tiene una masa m, es preciso considerar su rotación. Teniendo en cuenta el
momento de las tensiones TA y TB respecto del centro de rotación de la polea, y aplicando la ecuación de la dinámica de rotación, obtenemos (TA − TB)R = I α. Tomando como
2x
momento de inercia de la polea I= 2 m R2 donde R es su radio, y haciendo uso de
t
1
m a, que, sustituido en el sistema de ecuaciones (1) y (2),
α = a/R, llegamos a TA - TB=
2
da:
46
a=
objetivo:
2(mA- mB )
2 (mA + mB) + m
g
(4)
En esta experiencia obtendremos experimentalmente los valores de la aceleración, a,
en una polea de masa negligible y en una polea inercial y los compararemos con los
valores teóricos predichos.
• Polea de masa despreciable (de plástico o
material ligero) y polea inercial (de hierro o
material pesado)
• Dos masas iguales M = 100 g y una masa
• Hilo
• Balanza y regla o cinta métrica
• Cronómetro
∆m = 1 g
Procesos:
1. Pesa las masas que utilizarás M, m y ∆m, y mide el radio de la polea R.
2. Prepara el montaje de la igura 1 utilizando la polea ligera. Coloca el cero de la regla a la
altura inicial de la masa A.
3. Deja ir el sistema a la vez que pones en marcha el cronómetro. Mide el tiempo que la masa
A tarda en recorrer diversas distancias. Haz tantas mediciones como sea necesario y anota
en la tabla 1 la media aritmética de los valores obtenidos.
4. Calcula los cuadrados de los tiempos medidos y anótalos en la tabla 1.
s(cm)
0
t2(s2)
0
t(s)
0
10
20
30
50
100
Tabla 1. Polea de masa negligible
5. Representa gráicamente los valores obtenidos de s respecto de t 2 y calcula la pendiente.
A partir de la ecuación del MRUA, s =
1
a t2 deduce el valor experimental de la
2
aceleración a. Compáralo con el valor teórico predicho.
Práctica de laboratorio N•1
materiales:
6. Repite la experiencia utilizando la polea inercial. Completa la tabla 2 con los valores
obtenidos y, a partir del pendiente de la gráfica, calcula el valor de la aceleración a.
Compáralo con el valor teórico predicho.
0
t2(s2)
0
t(s)
Cuestiones:
0
10
20
30
50
100
Tabla 2. Polea inercial
• Demuestra las expresiones (3) y (4), que permiten calcular la aceleración en el caso de una
polea de masa despreciable y en el caso de una polea inercial.
• En la gráica de s respecto de t2, ¿para qué valores del tiempo hay más separación respecto
de la recta ajustada? ¿A qué crees que es debido?
• ¿En qué caso (polea de masa despreciable o polea inercial) el valor experimental de la
aceleración es más próximo al valor teórico? ¿Por qué?
• Explica cómo se puede utilizar la máquina de Atwood para determinar el valor de g.
Prohibida su reproducción
s(cm)
47
ZONA
SOCIEDAD
Velocidad máxima
La velocidad de un automóvil debe permitir a su conductor detener el vehículo dentro de
la distancia de seguridad ante cualquier incidente. Si aumenta la velocidad, también lo
hacen la distancia de reacción y la de frenado, por lo que el conductor deberá guardar
una distancia de seguridad mayor.
Circular a una velocidad excesiva es extremadamente peligroso,
pues si el conductor no logra detener el vehículo dentro de la distancia de seguridad, se producirá una colisión cuyas consecuencias
pueden ser funestas.
Turismos y
motocicletas
Autobuses y
mixtos
Vías rápidas
100
Otras
carreteras
Autopistas y
autovías
120
100
Camiones y Automóviles
articulados con remolque
Bicicletas y
ciclomotores
40 sólo
autovías
90
80
90
80
80
40
90
80
70
70
40
Vías
urbanas
50
50
50
50
40
Zonas
residenciales
20
20
20
20
20
50
La conocida señal de tráico que indica la velocidad
máxima permitida ayuda
al conductor a mantener su
velocidad dentro de unos
márgenes de seguridad. Este
límite depende de la vía por
la que se circula y del tipo
de vehículo.
193 m
Límites máximos de velocidad, expresados en km/h.
El golpe recibido por un automóvil en una
colisión a las velocidades indicadas es
equivalente al que recibiría en una
caída libre desde las alturas
que muestra la igura.
Prohibida su reproducción
75,6 m
11 m
53 70
18,2 m
85
28,5 m
100
40 m
120
160 m
100 m
93 m
134,7 m
110 m
54 m
140
150
160
170
185
200
220
km/h
Normalmente, el choque se produce a menos velocidad, ya que los conductores frenan
ante la inminencia del choque.
48
1
Resumen
Movimiento rectilíneo uniformemente acelerado
(MRUA)
Movimiento rectilíneo uniforme (MRU)
t
v = v 0 +⌠ ad t = v 0 +0
t
v = v 0 +⌠ ad t
⌡t 0
Ecuación de la
velocidad
⌡
t
v = v 0 = c ons tante
0
v = v 0 +X (Y −t 0 )
⌡t 0
Ecuación de la posición
Eje X: MRU
Eje Y: MRUA
Eje X: MRU
x = x 0 + vx (t - t 0)
Eje Y: MRU
y = y 0 + vy (t - t 0)
x = x0 + v0x (t - t0) ; vx = v0x = constante
1
g (t − t0 )2
2
−g (t −t 0 )
y = y 0 +v 0 y (t − t 0 ) −
v y = v 0y
Donde v0x = v0 cos α ; v0y = v0 sen α
Movimiento circular uniformemente acelerado
(MCUA)
ω = constante
ω = ω0 + α (t - t 0)
2
t − t0 )
+ α(
t − t0 )
ϕ =ϕ 0 + ω 0 (
1
2
ϕ = ϕ0 + ω (t - t 0)
Posición angular
1
a (t − t0 )2
2
Movimiento parabólico
Movimiento circular uniforme (MCU)
Velocidad angular
t
⌡t 0
x = x 0 +v 0 (t −
−t 0) +
x = x 0 +v (t −t 0 )
Composición de dos MRU
perpendiculares
Ecuaciones de la
posición y la velocidad
t
⌡t 0
x = x 0 +⌠ v dt = x 0 +⌠ [v 0 + a (t −t0 )]dt
t
x = x 0 +⌠ v dt
Dinámica de traslación
Segunda ley de Newton o ley fundamental de la dinámica
dp
F = m a O b ien F =
dt
Teorema de conservación de la cantidad de movimiento
Momento de una fuerza
M= r ×F
p =c onstante
Dinámica de traslación
Momento de inercia
Momento cinético o angular
Ι =⌠ r 2 d m
Ι = ∑m i ri2
⌡M
sólido rígido
discreto
sólido rígido
continuo
Ecuación fundamental de la dinámica de rotación
M =Ι α
Teorema de conservación del momento angular
Si M = 0
L = r ×p
L =Ι ω
Prohibida su reproducción
Si F = 0
L =c ons tante
49
Para finalizar
1
La aceleración de un movimiento rectilíneo
vie
ne dada por la ecuación a = (12t 2 − 6t ) i . Calcula las ecuaciones de la velocidad y de la posición en función del tiempo, sabiendo que en el
instante inicial v 0 = 5 i m/s y r 0 = − 5 i m.
10 Un objeto de 150 g unido al extremo de una
2
Se lanza un proyectil desde 10 m de altura con
una velocidad inicial de 360 km/h que forma un
ángulo de 40° con la horizontal. Calcula:
a. Dibuja un esquema de las fuerzas que actúan
sobre cada cuerpo.
b. Calcula la velocidad lineal con que gira el
cuerpo que está sobre la mesa y las componentes tangencial y normal de la aceleración.
cuerda gira sobre una mesa horizontal con MCU
de radio 20 cm. La cuerda pasa por un agujero
practicado en la mesa y está unida por el otro
extremo a un cuerpo de 1,5 kg que está en
reposo.
a. La altura máxima
b. La posición 3 s después del lanzamiento.
c. El alcance.
3
4
6
¿Por qué el potencial gravitatorio y la energía potencial gravitatoria son siempre negativos? ¿Qué
signiicado físico tiene este signo?
Prohibida
Prohibida su
su reproducción
reproducción
9
¿Qué relación existe entre el campo y el potencial
gravitatorios?
¿Es posible que dos observadores den para el
mismo cuerpo energías potenciales diferentes y
ambos tengan razón?
12
13
14
15
Una masa puntual de 50 kg está situada en el origen de coordenadas. Calcula:
c. El potencial gravitatorio en dicho punto.
d. La energía potencial gravitatoria que adquiere
una masa de 20 kg al situarse en dicho punto.
Un disco circular en reposo de 0,5 m de radio y
1 kg ∙ m2 de momento de inercia lleva una cuerda sin masa enrollada en su periferia. Si tiramos
de la cuerda con una fuerza constante de 2 N
y el rozamiento es despreciable, calcula: a. la
aceleración angular del disco; b. la longitud de
cuerda desenrollada al cabo de 10 s.
Determina el módulo del campo gravitatorio de
la Luna en su supericie. (ML = 7,47 × 1022 kg;
RL = 1 740 km)
Halla el valor del potencial gravitatorio en el punto medio del segmento que une dos partículas de
masas 12 g y 18 g separadas 1 cm.
En tres vértices de un cuadrado de 5 m de lado se
disponen otras tantas masas de 12 kg. Calcula:
a. el campo gravitatorio en el cuarto vértice; b. el
trabajo realizado por el campo para llevar un
cuerpo de 12 kg desde dicho vértice hasta el
centro del cuadrado.
a. El campo gravitatorio en el punto (3, 4) m.
b. La fuerza que actuaría sobre una masa de
20 kg al situarse en este punto.
Pon algún ejemplo de movimiento en el que se
cumpla el teorema de conservación del momento angular y descríbelo.
Calcula el momento de inercia de la Tierra en
su giro alrededor del Sol. Para ello, considera la
Tierra un cuerpo puntual de 6 ⋅ 1024 kg de masa
que gira en una órbita circular de 1,5 ⋅ 108 km de
radio alrededor del Sol.
Explica las características principales de las fuerzas de acción y reacción.
Un patinador de 75 kg de masa, que está parado en el centro de una pista de hielo, lanza un
disco de 300 g con una velocidad de 12 m/s.
¿Qué velocidad tendrá el patinador inmediatamente después del lanzamiento?
8
50
¿Cuánto tardará en pararse un disco que gira a
60 rpm si empieza a frenar con una aceleración
angular constante de 2 rad/s2?
5
7
11
16
Una masa se desplaza en un campo gravitatorio
desde un lugar en el que su energía potencial
vale −80 J hasta otro donde vale −160 J. ¿Cuál
de estos resultados es el trabajo realizado por
el campo?
. Explica qué es el peso de un cuerpo y de qué
17
factores depende.
24
Cuando en la supericie terrestre se coloca un
objeto en el platillo de una balanza, se consigue el equilibrio al colocar en el otro platillo
pesas de un valor total de 5 kg. Determina qué
pesas se necesitan para equilibrar la balanza
con el mismo objeto en la supericie de la Luna.
25
Un satélite de 1 000 kg de masa describe un
movimiento circular alrededor de la Tierra. Sabiendo que tarda dos días en dar una vuelta
a la Tierra, calcula: a. el radio de la órbita del
satélite; b. su aceleración normal; c. su energía
potencial gravitatoria.
26
Determina la masa del planeta Marte sabiendo que tiene un satélite situado en una órbita
circular de 9,4 ∙ 106 m de radio alrededor del
planeta y que el período de revolución de dicho satélite es de 460 min.
Halla la expresión de la velocidad de escape para
un cuerpo situado en la supericie de la Tierra.
Enuncia las leyes de Kepler del movimiento planetario.
—Demuestra la tercera ley de Kepler para una
órbita circular a partir de la ley de la gravitación universal.
Calcula la intensidad del campo gravitatorio terrestre a una altura de 275 km sobre la supericie
de la Tierra.
—Determina hasta qué altura debemos ascender
para que g se reduzca en un 15 %.
18 Calcula la distancia que recorre una partícula en
3 s de caída libre cuando se abandona en un
punto próximo a la supericie de la Luna.
19
Contesta razonadamente a las preguntas:
a. ¿Varía la aceleración de la gravedad con la
altura sobre la supericie de la Tierra?
27
Explica por qué un satélite geoestacionario
tiene una posición ija respecto a la Tierra.
28
Explica qué tipos de órbitas puede tener un
satélite en función del signo de su energía
mecánica.
b. ¿Tiene el mismo valor el peso de un cuerpo en
la Tierra que en la Luna?
20
Explica por qué el valor de la aceleración de la
gravedad y el de la intensidad del campo gravitatorio terrestre coinciden en cada punto.
21
Explica la diferencia entre peso y masa.
22
Repasa en la página 65 cómo representar un
campo gravitatorio. Luego, representa el campo
gravitatorio terrestre.
23
Un cuerpo se eleva cierta altura sobre la supericie de la Tierra. Di si en este proceso el cuerpo
gana o pierde energía potencial gravitatoria.
—¿Qué signiica la ganancia o pérdida de energía potencial gravitatoria?
—¿Qué condición debe cumplir un cuerpo
para abandonar el campo gravitatorio
terrestre?
29
Razona por qué la trayectoria de los planetas
alrededor del Sol debe ser plana.
30
Determina el valor de la gravedad a una altura
de 450 km sobre la supericie terrestre. (Masa y
radio de la Tierra:MT = 5,98 ∙ 1024 kg, RT = 6 370
km; gravedad al nivel del mar: g0 = 9,8 m/s2)
31
Calcula el peso de un objeto de 25 kg de
masa situado: a. sobre la supericie de la
Tierra; b. a una altura de 3 000 km sobre la
supericie.
Relexiona y autoevalúate en tu cuaderno:
• Trabajo personal
¿Cómo ha sido mi actitud
frente al trabajo?
• Trabajo en equipo
¿He cumplido
mis tareas?
¿Qué aprendí en esta
unidad?
• Escribe la opinión de tu familia.
¿He compartido con mis
compañeros y compañeras?
¿He respetado las opiniones
de los demás?
• Pide a tu profesor o profesora
sugerencias para mejorar y escríbelas.
Prohibida su reproducción
EVALUACIÓN
51
2
Mecánica II
contenidOS:
Prohibida su reproducción
1. Movimiento armónico simple
1.1. Ecuaciones del movimiento armónico simple
3.1. Ondas mecánicas
1.2. Ecuación de la velocidad
3.2. Características de las ondas armónicas
1.3. Ecuación de la aceleración
3.3. Ondas sonoras
2. Oscilador armónico simple
2.1. Dinámica del oscilador armónico simple
2.2. Péndulo simple
http://goo.gl/8g0ynC
52
3. Ondas
3.4. Fenómenos básicos
Noticia:
Según la Organización Mundial de la Salud, en
la Unión Europea alrededor de 40% de la población está expuesta al ruido del tráico con un
nivel equivalente de presión sonora que excede
55 dB(A) en el día y 20% están expuestos a más
de 65 dB(A). Si se considera la exposición total
al ruido del tráico se puede calcular que aproximadamente la mitad de los europeos vive en
zonas de gran contaminación sonora.
http://goo.gl/qLZjJ2
1. Menciona los efectos negativos que puede
ocasionar el ruido en los seres humanos.
2. Además de los efectos que provoca el ruido
en los seres humanos, ¿qué daños ocasiona
a la naturaleza?
Prohibida su reproducción
En contexto:
53
1. Movimiento armónico simple
Las agujas de un reloj se mueven constantemente. Sin embargo, su trayectoria es siempre
→
→
la misma y, a intervalos regulares de tiempo, su posición r, su velocidad v y su aceleración
→
normal an se repiten. Decimos que se trata de un movimiento periódico.
Un cuerpo, o una partícula de este, describe un movimiento periódico cuando las variables posición →r , velocidad v→ y aceleración →a de su movimiento toman los mismos valores
después de cada intervalo de tiempo constante denominado período.
ω = cte.
Y
r
O
Y
ω = cte.
P
X
O
an
P
v
X
Un ejemplo de movimiento periódico es el
movimiento circular uniforme, MCU. En él, el
móvil se desplaza siguiendo una trayectoria
circular con velocidad angular ω constante.
Supongamos que en un momento dado se
encuentra en el punto P y presenta unos valores determinados para su vector de posi→
→
ción r, su velocidad lineal v y su aceleración
→
→
a = a n.
Transcurrido un tiempo constante, denominado período, habrá recorrido una circunferencia
completa, volverá a estar en la misma posición P y se repetirán los valores de dichas varia→ → →
bles r, v y an.
El movimiento de la Luna alrededor de la Tierra, el de ésta alrededor del Sol o el movimiento
de las agujas de un reloj son ejemplos de movimientos periódicos.
Pero no todos los movimientos periódicos son circulares.
Observa los cuerpos de la igura. Se mueven alternativamente a uno y otro lado de una posición central o de equilibrio siguiendo siempre la misma trayectoria. Decimos que efectúan
un movimiento oscilatorio o vibratorio.
Una partícula describe un movimiento vibratorio u oscilatorio cuando se desplaza
sucesivamente a un lado y a otro de su
posición de equilibrio repitiendo a intervalos regulares de tiempo sus variables
cinemáticas.
Prohibida su reproducción
Cada vez que el cuerpo vuelve a la posición de partida moviéndose en el mismo sentido,
decimos que ha efectuado una oscilación y en ello ha invertido un tiempo constante, el
período.
54
Las oscilaciones de un péndulo, las de un cuerpo que vibra libremente al colgarlo de un
muelle o las de una cuerda en un instrumento musical son ejemplos de oscilaciones mecánicas. En ellas el sistema oscilante es una masa inicialmente separada de su posición de
equilibrio.
Cuando estas oscilaciones son muy rápidas, se denominan vibraciones y el movimiento correspondiente, movimiento vibratorio.
Para observar un caso concreto de movimiento vibratorio
podemos efectuar un montaje como el de la igura. Colocamos un cuerpo de masa m sujeto a un muelle elástico
de longitud l, ijo por un extremo, que puede deslizarse sin
rozamiento por una supericie horizontal.
l
m
→
Al aplicar una fuerza Fext al muelle, desplazamos el cuerpo
una longitud x de su posición inicial de reposo O hasta el
punto D. Al cesar la fuerza, el cuerpo:
B
Es decir, describe un movimiento rectilíneo oscilatorio en torno al punto O, que se convierte en centro de oscilación o
de equilibrio.
Cuando la fuerza resultante que actúa sobre un cuerpo varía periódicamente de manera proporcional al desplazamiento, el cuerpo describe un movimiento vibratorio que se
denomina movimiento armónico simple, MAS.
x
X
O
D
Y
i
B
Observa que este movimiento se produce porque el muelle
→
ejerce sobre el cuerpo una fuerza recuperadora F que lo
devuelve a la posición de equilibrio
F = −K r = −Kx i
X
D
r
• Vuelve a la posición D, de nuevo vuelve a la posición B, y
así sucesivamente.
→
x
O
F
• Se detiene momentáneamente en B.
K: constante recuperadora del muelle
→
r: vector de posición
→
i: vector unitario según el sentido positivo del eje X
Fext
¢
r
• Sobrepasa la posición O hasta alcanzar la posición B.
X
O
D
Y
i
B
IC
Si tomamos como origen de referencia la posición de equilibrio, es decir, aquella posición donde el muelle no ejerce
→
ninguna fuerza sobre el cuerpo, la fuerza recuperadora F
→
tiene la dirección del vector de posición r, pero sentido contrario a éste y podemos expresarla vectorialmente a partir
de la ley de Hooke:
X
F
O
X
D
O
x
A
S
TIC
Comprueba el funcionamiento de un movimiento armónico simple en la página:
Visita:
http://goo.gl/x1EHYl
2. ¿Puede un movimiento periódico no ser oscilatorio? Cita un ejemplo.
3. Di por qué no todos los movimientos oscilatorios son armónicos.
4. El diapasón es una varilla metálica doblada en forma de «U» y sujeta por su centro. Al ser golpeado, vibra
emitiendo un sonido. Las oscilaciones de sus extremos se denominan vibraciones. ¿Por qué?
Actividades
1. Describe brevemente lo fundamental de cada uno de estos movimientos: periódico, oscilatorio y armónico
simple.
Prohibida su reproducción
El movimiento oscilatorio de un cuerpo sobre una trayectoria recta es armónico simple
cuando está sometido a la acción de una fuerza de restitución proporcional al vector posición, con origen en su punto de equilibrio o centro de oscilación, y de sentido contrario.
55
B
IÉN
y también:
1.1. Ecuaciones del movimiento armónico simple
En este libro se utiliza f como
símbolo de la frecuencia,
pero también es posible representarla mediante la letra
griega ν.
Para describir completamente el MAS debemos obtener las
ecuaciones que nos permitan conocer la posición, la velocidad y la aceleración de una partícula en un instante dado.
Pero antes hemos de recordar y deinir algunas características de este movimiento.
Características de un MAS
— Vibración u oscilación: distancia recorrida por la
partícula en un movimiento completo de vaivén.
— Centro de oscilación, O: punto medio de la distancia
que separa las dos posiciones extremas alcanzadas
por la partícula móvil.
— Elongación, x: distancia que en cada instante separa la partícula móvil del centro de oscilación O,
tomado como origen de las elongaciones. Viene
dada por la coordenada de posición de la partícula en un momento dado. Consideramos positivos los valores de esta coordenada a la derecha
del punto O y negativos a su izquierda.
— Amplitud, A: valor máximo de la elongación, o sea,
la distancia entre el origen O y el punto D.
— Período, T: tiempo empleado por la partícula en
efectuar una oscilación completa.
Prohibida su reproducción
Observa:
— A y ϕ 0 determinan el valor
de la elongación x en t = 0,
ya que entonces x = A sen
ϕ0.
— Si ϕ0 = 0, entonces para t
= 0, x = 0; es decir, al iniciarse el movimiento, la
partícula está en el centro
de oscilación.
— El valor de x se repite cada
vez que el ángulo ω t + ϕ0
aumenta en 2 π rad:
sen (ωt + ϕ0) =
= sen (ωt + ϕ0 + 2 π)
56
1
. Su unidad en el SI es el hercio, Hz, siendo
T
−1
1 Hz = 1 s .
— Pulsación, ω: número de períodos comprendidos en
2π unidades de tiempo (ω = 2 πf). Su unidad en el
SI es rad ∙ s−1.
O
X
x
A
A
D
B
x = A sen (ω t + ϕ0)
ωt + ϕ0: ángulo de fase o fase (rad)
ϕ0: fase inicial o constante de fase (rad)
Una partícula posee un movimiento armónico simple a
lo largo de un eje X cuando su elongación x, o coordenada de posición sobre este eje, se expresa mediante
una función sinusoidal del tiempo dado.
ωt (rad)
T
4
π
rad,, la partícula se
2
T
2
halla en la posición x =
+A al comenzar a contar
el tiempo.
3T
4
π
3π
2
T
2π
— Si ϕ0=
f =
La ecuación fundamental del movimiento armónico simple
describe cómo varía el valor de la elongación x a lo largo
de una trayectoria recta con el transcurso del tiempo. Esta
variación x = f (t) viene expresada en la ecuación siguiente
mediante una función seno de un ángulo que, como es sabido, varía periódicamente.
t (s)
— Cuando sen (ωt + ϕ0) vale
+1 ó -1, la elongación x
vale +A o -A. La partícula
se halla en las posiciones
extremas de su trayectoria.
— Frecuencia, f: número de oscilaciones efectuadas
en la unidad de tiempo. Es la inversa del período
0
0
2
sen (ωt)
0
x (m)
+1
+A
0
−1
0
0
X
A
0
−A
0
x = A sen ω t
O
–A
+A
ϕ0=0
T
4
T
3T
2
4
2
3
2
T
2π (ωt)
t
Período y frecuencia en el MAS
B
Veamos cómo, a partir de la ecuación general del MAS, podemos obtener el valor del período y de la frecuencia en
función de la pulsación ω.
y también:
Ecuación general del MAS
en función del coseno
Esta ecuación se expresa también de la siguiente forma:
x = A cos (ωt + ϕ′0)
Sabemos que en t = 0, x = A sen ϕ0; pero, al transcurrir el tiempo, el ángulo de fase ωt + ϕ0 aumenta y cuando el tiempo
vale un período T, es decir, cuando la partícula vuelve a
tener la misma posición y velocidad, el ángulo ωT + ϕ0 es
igual al ángulo de partida ϕ0 más 2π radianes. Y como dos
ángulos que diieren en 2π radianes tienen el mismo seno,
tenemos que:
En la práctica podemos utilizar
una u otra forma para expresar un movimiento armónico
determinado siempre que tengamos en cuenta que entre
una y otra hay una diferencia
x = A sen ϕ 0 = A sen (ω T + ϕ 0) = A sen (2 π + ϕ 0)
de fase de
Es decir:
de donde resulta:
2π
2π
;ω =
ω
T
ωt + ϕ 0 = 0
x = A sen 0 = A ⋅ 0 = 0
El período T del MAS es independiente de la amplitud.
recordamos
que
la
frecuencia
ω
1
f =
; ω =2 π
≠f
, tenemos:
2π
T
f
es
radianes.
x = A sen (ω t + ϕ 0):
Obtenemos de aquí una importante conclusión:
Si
≠
2
Así, la posición inicial (t = 0), por
ejemplo con ϕ 0 = 0, es diferente.
— Si utilizamos la función
ωT + ϕ0 = 2 π + ϕ0
T =
IÉN
igual
la partícula en movimiento
se halla en el centro de oscilación.
a
— Si utilizamos la función
x = A cos (ωt + ϕ′0):
x = A cos 0 = A ⋅ 1 = A
Así, al sustituir los valores del período y de la frecuencia en la
ecuación general del MAS, vemos que esta ecuación también se expresa:
2π
x = A s en (ωt +ϕ0 ) = A se n (
t + ϕ0 ) = A s en (2π f t + ϕ0 )
la partícula se halla en el punto de máxima elongación.
Cierta partícula se mueve con MAS según la siguiente
ecuación x = 0,05 sen 20 π t, en unidades SI. Calcula: a. la fase inicial; b. la amplitud; c. la pulsación; d. el
período; e. la frecuencia; f) el valor de la elongación
en t = 0 s y en t = 0,025 s.
— Datos: x = 0,05 sen 20 π t
a. Fase inicial: ϕ 0 = 0
Por tanto, la partícula comienza el movimiento en
x = 0.
b. Amplitud: A = 0,05 m
c. Pulsación: ω = 20π rad/s
d. Calculamos el período:
2π
2π
T =
=
= 0, 1 s
ω
20π s −1
e. Hallamos la frecuencia:
f =
20 π s −1
ω
=
= 10 Hz
2π
2π
f. Calculamos la elongación, x, cuando t = 0 s:
x = 0,05 sen (20 π ⋅ 0) = 0,05 sen 0 ; x = 0
La partícula se encuentra en el centro de oscilación.
A continuación
t = 0,025 s:
la
calculamos
cuando
x = 0,05 sen (20 π ⋅ 0,025) ; x = 0,05 sen (0,5 π)
x = 0, 05 s en (20π ⋅0 ,025) ; x = 0, 05 s en (0 , 5 π)
x=
= 0, 05 s en
π =0, 05 m
2
Prohibida su reproducción
Ejemplo 1
T
La partícula se halla en el punto de máxima
elongación.
57
B
IÉN
1.2. Ecuación de la velocidad
y también:
d(x i ) d x
dr
i
; vi =
=
v =
dt
dt
dt
dx
v =
dt
Para obtener la ecuación de la velocidad del MAS, sólo hemos de derivar x = A sen (ω t + ϕ0), respecto al tiempo.
v =
t (s)
ωt (rad)
T
4
π
0
T
2
cos (ωt)
+1
0
2
π
3T
4
3π
2
T
2π
+Aω
v
vmáx = +A ω
0
−1
Observa:
v = A ω co s ( ωt + ϕ0 )
v (m∙s-1)
0
d [A sen (ωt + ϕ 0 )]
dx
=
dt
dt
-Aω
0
0
+1
+Aω
v = A ω cos ωt
OT
4
T
3T
4
π
2
π
2
-vmáx = -A ω
— La gráfica de la velocidad está desfasada
π
2
3π
2
ϕ0 = 0
t
T
2π
(ωt)
respecto a la gráfica de la elongación x.
— Si ϕ0 = 0, entonces para t = 0, v > 0; es decir, al iniciarse el movimiento, la partícula se desplaza en
sentido positivo.
π 3π
IÉN
y también:
La velocidad puede expresarse fácilmente en función
de la posición ocupada por
la partícula.
Como sen 2 α + cos 2 α = 1,
también se cumple:
se n 2 (ωt + ϕ0 ) +cos 2 (ωt + ϕ 0 ) =1
co s (ωt +
0)
=
= ± 1 − se n (ωt + ϕ0 )
2
Prohibida su reproducción
Por lo tanto:
ϕ
ϕ
ϕ
Ejemplo 2
B
— Cuando x = ±A, la velocidad es nula; lo que ocurre para ω t = , ... si 0 = 0, es decir, cuando la
2 2
partícula se halla en los extremos de la trayectoria.
— Cuando x = 0, la velocidad toma su valor máximo absoluto, v = ±Aω, lo que ocurre para ω t = 0, π,
2π… si ϕ0 = 0, es decir, cuando la partícula se halla en el centro de oscilación.
Un cuerpo vibra con MAS según la ecuación x = 0,05 se n 3t +
,
2
unidades SI. Calcula: a. el valor de la elongación cuando t = π s; b. la
velocidad del cuerpo cuando t =
— Datos: x = 0, 05 s en 3t +
58
π
2
π s ; c. el período y la frecuencia.
2
; A = 0, 05 m ; ω =3 rad/ss ;
a. Calculamos el valor de x para t = π s:
x=0
5sen 3
Z +
,0
Z
=0
5sen
,0
0
=
πrad
2
7
Z
2
2
3
3
Z
Z
=0
=0
5⋅−
5m
Z +
5sen
x =0
en 2
,0
,0
( 1
) =−0
,0
,0
5se
2
2
b. Sustituimos t = π s ; en la ecuación de la velocidad v = Aω cos(ωt + ϕ0):
2
v = 0, 05 ⋅3 c os 3 t +
ϕ
π
2
=0, 15 c os 3
π
2
+
π
2
4π
v = 0, 15 c os
=0, 15 c os 2π = 0, 15 ⋅1 = 0, 15 m /s
2
c. Calculamos el período y la frecuencia:
T =
v = ±ω A 2 − x 2
π
≠
ω
3 s −1
2π
2π
= −1 = 2, 09 s ; f =
=
=0, 48 Hz
ω
2π
2π
3s
B
1.3. Ecuación de la aceleración
y también:
A partir de la ecuación de la velocidad, v = Aω cos (ωt + ϕ0 ),
podemos obtener la ecuación de la aceleración derivando
la primera respecto al tiempo.
d [A ω cos (ωt + ϕ0 )]
dv
=
dt
dt
a = -A ω sen (ω t + ϕ0)
2
Y como x = A sen (ωt + ϕ0) la expresión anterior se transforma en:
a = -ω 2 x
La aceleración es proporcional a la elongación y de sentido contrario a ésta. Esta condición es necesaria para que un movimiento
periódico sea un MAS.
t (s)
ωt (rad)
T
4
π
T
2
π
0
a (m∙s-2)
+1
-Aω
2
3T
4
3π
2
T
2π
0
2
0
−1
+Aω2
0
ωt =
π
O T
4
0
,
2
... si
0
= 0,
a = -Aω 2 sen ωt
2
-amáx = -A ω 2
2
es decir, cuando la partícula se halla en los
extremos de la trayectoria.
— Cuando x = 0, la aceleración es nula, lo que
ocurre para ωt = 0, π, 2 π…
si ϕ0 = 0, es decir, cuando la partícula se halla
en el centro de oscilación.
a
amáx = +A ω2
0
0
Observa:
— La gráica de la aceleración está desfasada p
respecto a la gráica de la elongación x.
— Cuando x = ±A, la aceleración toma sus
valores máximos absolutos a = A ω2, lo que
ocurre para
π 3π
3π
2
π
T
2
3T
4
2π
ϕ0 = 0
(ωt)
T
t
La aceleración es función armónica del tiempo.
En cierto movimiento armónico simple en el que ϕ0 = 0, T = 0,2 s y A = 0,3 m, calcula la elongación, la velocidad y
1
1
3
1
la aceleración cuando t vale sucesivamente
s,
s,
s y
s.
20
10
20
5
— Datos:
0
= 0 ; T =0, 2 s ; A = 0, 3 m ; ω =
t (s)
x = A sen (ωt + ϕ0 ) (m)
1
10
0,3 ⋅sen 10[ ⋅
1
20
3
20
1
5
0, 3 ⋅ s en 10π ⋅
0, 3 ⋅ s en 10\ ⋅
1
= 0, 3
20
1
=0
10
3
= −0, 3
20
0, 3 ⋅ s en 10π ⋅
1
=0
5
2π
2π
=
=10 π rad ⋅ s −1
T
0, 2
v = A ω cos (ωt + ϕ0 ) (m ⋅ s -1)
0, 3 ⋅ 10π c os 10π ⋅
0, 3 ⋅ 10π c os 10 π ⋅
1
=0
20
1
= −3π
10
0, 3 ⋅ 10π c os 10 π ⋅
3
=0
20
0, 3 ⋅ 10π c os 10 π ⋅
1
= 3π
5
a = - ω 2 x (m ⋅ s -2)
-(10 π)2 ⋅ 0,3 = -30 π2
-(10 π)2 ⋅ 0 = 0
-(10 π)2 ⋅ (-0,3) = 30 π2
-(10 π)2 ⋅ 0 = 0
Prohibida su reproducción
Ejemplo 3
0
sen (ωt)
d (vi ) dv
dv
a =
i
=
;ai=
dt
dt
dt
dv
a =
dt
±
a =
IÉN
59
2. Oscilador armónico simple
D
e5
d7
o.
go
://
p
htt
p
gl/
Hasta ahora, nuestro estudio del MAS se ha limitado a sus
características cinemáticas. En este apartado estudiaremos
la dinámica y la energía del MAS, aplicadas a un ejemplo
concreto de oscilador armónico (sistema animado de MAS
debido a la acción de una fuerza recuperadora).
2.1. Dinámica del oscilador armónico simple
A partir de la ecuación de la aceleración del MAS podemos
calcular la fuerza que debe actuar sobre un cuerpo o partícula de masa m a fin de que oscile con dicho movimiento.
Movimiento de un resorte
O
F =m a
Fext
x=0
F=0
→
F
→
a
X
x
(x positiva)
Al cesar la Fext, el resorte comienza a comprimirse, ya que
ejerce una fuerza recuperado→
ra F opuesta al desplazamiento.
Ésta tiende siempre a llevar al
cuerpo a la posición de equilibrio y produce en él una aceleración →
a.
a
F O
2
a = −ω x
X
Al aplicar una fuerza Fext en
la dirección del eje X, el cuerpo se desplaza de la posición
de equilibrio.
O
Aplicando la ecuación fundamental de la dinámica y sustituyendo en ella el valor de la aceleración del MAS, tenemos:
X
x
Como m y ω no varían, aparece una constante K (K = mω2),
denominada constante elástica o recuperadora:
F = -K x
Esta expresión indica que en el MAS la fuerza es proporcional al desplazamiento y opuesta a él. Es decir, se dirige siempre hacia el punto de equilibrio O, punto en el que se anula.
Conocemos esta fuerza porque aparece cuando deformamos un cuerpo elástico, por ejemplo, un resorte. La constante K es siempre positiva y, cuanto mayor sea, mayor será la
fuerza que atrae al móvil hacia la posición O de equilibrio.
La fuerza que produce un MAS es una fuerza central,
dirigida hacia el punto de equilibrio y proporcional a la
distancia a éste.
A partir de las expresiones anteriores podemos obtener las
relaciones que ligan la pulsación y el período de este movimiento con la masa m y la constante K.
m ω2 = K ; ω =
Prohibida su reproducción
(x negativa)
60
Una vez sobrepasada la posición de equilibrio, la fuerza
recuperadora cambia de sentido, aunque el cuerpo continúa desplazándose hacia
la izquierda.
F =m a
ma = −Kx i
F = −K x i
K
xi
a= −
m
F = −m ω 2x
Y puesto que
T =
2π
ω
K
m
, podemos calcular el período de un
movimiento producido por una fuerza recuperadora:
T = 2π
m
K
El período de un oscilador sometido a una fuerza elástica depende de su constante recuperadora y de su
masa, pero no depende de la amplitud del movimiento.
m = 200 g = 0,200 kg
x0 = 5,0 cm = 0,05 m
K = 5,0 N/m
X
O
X
O
x = 5,0 cm
X
O
a. Determinamos la pulsación para hallar el período:
ω
]
K
;ω
m
T =
]
5 N/m
0, 200 kg
]
2π
2π
=
s = 0, 4π s
ω
5
5, 0 rad/s
b. A t0 = 0, el cuerpo se halla en el máximo valor de
la elongación, en el sentido positivo del desplazamiento. Por tanto, A = x0 = 0,05 m y ϕ0 = π/2.
x = A se n (^t +
v = A ^ co s (ωt +
0) =
0)
0 ,05 se n 5 t +
=0 ,05 ⋅ 5 co s 5 t +
v = 0_ 25 ` ab 5t +
a = −A ^ d se n (^t +
0)
π
2
π
π
2
c
=− 0 ,05 ⋅ 5 d se n 5t +
a = −e_ c 5 b en 5t +
π
π
c
c
c. Como el módulo de la velocidad es máximo si
cos (ωt + ϕ0) = ± 1:
vmáx = ± A ω = ± 0,25 m/s
El módulo de la aceleración es máximo cuando
sen (ωt + ϕ0) = ±1:
amáx = ± A ω2 = ± 1,25 m/s2
d. Aplicamos la expresión de la fuerza recuperadora para calcularla:
Fx = -K x ; Fx = -5 N⋅m-1 ⋅ 0,05 m = -0,25 N
Actividades
5. Un cuerpo de masa m está unido a un resorte horizontal de constante recuperadora K, que oscila con
MAS sobre una supericie horizontal sin rozamiento. a. Determina el valor de su aceleración si: x = 0, x = +A,
x = −A. b. Di para qué valores de x la aceleración es máxima.
6. Un cuerpo unido a un resorte horizontal oscila con movimiento armónico simple sobre una supericie
horizontal sin rozamiento. Si se duplica la masa del cuerpo, ¿cómo variarán la frecuencia, la frecuencia
angular, el período, la velocidad máxima y la aceleración máxima?
7. Un cuerpo de 200 g se sujeta al extremo libre de un resorte de constante recuperadora K = 25 N/m y se le
hace oscilar verticalmente. Calcula: a. la amplitud del movimiento; b. el período.
8. Cierto resorte tiene sujeto un cuerpo de 2,0 kg en su extremo libre y se requiere una fuerza de 8,0 N para
mantenerlo a 20 cm del punto de equilibrio. Si el cuerpo realiza un MAS al soltarlo, halla: a. la constante
recuperadora del resorte; b. el período de su oscilación.
9. Calcula la constante recuperadora de un resorte sabiendo que, si se cuelga un cuerpo de 50 g del extremo libre del resorte y se le hace oscilar verticalmente, el período vale 1,5 s.
Prohibida su reproducción
Ejemplo 4
Se conecta a un resorte de constante elástica
K = 5,0 N/m un cuerpo de 200 g de masa que puede
oscilar libremente sobre una supericie horizontal sin
rozamiento. Estirando el resorte se desplaza el cuerpo
5,0 cm desde la posición de equilibrio y se suelta desde el reposo.
Calcula: a. el período del movimiento;
b. las expresiones de la elongación, la velocidad y la
aceleración en función del tiempo;
c. los valores máximos de la velocidad y de la aceleración; d. la fuerza recuperadora cuando x = 0,05 m.
61
2.2. Péndulo simple
Péndulo físico o compuesto
Es un cuerpo rígido de masa no
puntual m que gira en un plano
vertical alrededor de un eje ijo
que pasa por un punto O. Éste
no coincide con el centro de
masas G del cuerpo.
Eje fijo
O
ϕ
L′
m
G
p
El plano de rotación coincide
con el del dibujo.
Se puede demostrar que en el
péndulo físico:
— Su movimiento es armónico
simple, siempre que se consideren desplazamientos
muy pequeños.
— Su período vale:
Ι
mg L
T = 2π
I = momento de inercia
L′=distancia desde el eje de oscilación al centro de masas
Por comparación con el período del péndulo simple:
L
g
T = 2π
Ι
Prohibida su reproducción
La expresión
se denomimL
na longitud equivalente del
péndulo compuesto, Le. De
este modo se obtiene el período para el péndulo físico:
62
T = 2π
Le
g
Le = longitud de un péndulo simple que oscilara con el mismo período que el péndulo
físico y en el mismo lugar.
Si suspendemos una pequeña partícula material de masa
m de un hilo de longitud L, inextensible y de masa despreciable, y la separamos un pequeño ángulo α de su posición
vertical de reposo, la partícula se comporta como un oscilador armónico. Este sistema recibe el nombre de péndulo
simple o matemático.
El movimiento del péndulo es
periódico y oscilatorio. Pero, ¿es
también armónico simple?
Para que la partícula se mueva
con MAS debe desplazarse sobre una trayectoria recta y estar
sometida a una fuerza recupe→
→
radora F = -Kxi, es decir, proporcional al desplazamiento y
de sentido opuesto.
α
h
L
T
B
C
A
x
p
En realidad, la trayectoria del péndulo es un arco de circunferencia, pero puede suponerse recta para valores muy
pequeños del ángulo α.
Durante las oscilaciones, las energías cinética Ec y potencial
Ep varían de la siguiente manera:
— En el punto B el péndulo sólo posee Ep, de valor mgh, e
igual al trabajo realizado para llevar el péndulo desde la
posición de equilibrio A hasta B.
— Al dejarlo en libertad, desciende hacia A, disminuye su Ep
y aumenta su Ec en la misma cantidad, debido a que la
energía mecánica es constante.
— En A su velocidad es máxima y su Ep nula. Continúa su
movimiento hasta C donde de nuevo su Ec es nula y su
Ep es máxima. En ausencia de rozamiento, el proceso se
repite indeinidamente.
En la posición B actúan sobre el péndulo dos fuerzas: su
→
→
peso, →
p = mg,
y la tensión del hilo, T. Si descomponemos el
→
→
peso en dos componentes, F1 y F2:
— En
la dirección del hilo, la componente
→
F1, de módulo mg cos α, contrarresta la
tensión del hilo, ya que en este momento
la velocidad del péndulo es nula.
→
→
L
α
T
h
— La componente F2, perpendicular a F1 y de
F2 B
módulo mg sen α, actúa siempre hacia la
A x α F1
posición de equilibrio, es decir, en sentido
p
opuesto al desplazamiento, por lo que es
una fuerza restauradora responsable del movimiento:
F2 = -m g sen α
Para valores pequeños del ángulo α, podemos considerar aproximadamente iguales el
valor de sen α y el de α, medido en radianes.
Así, el valor de la fuerza resulta: F2 = -m g sen α ≈ -m g α
Como:
α =
Y si K =
mg
, tenemos : F 2 = −Kx ,
L
arco
x
=
radio
L
F2 = −
mg
x
L
lo que corresponde al valor de la fuerza recuperadora del
movimiento armónico.
El movimiento del péndulo simple es un movimiento armónico simple siempre que se
consideren desplazamientos muy pequeños.
Así, el período T de la oscilación pendular valdrá:
m
=2π
K
T = 2π
Como sabemos también que
f g
2π
ω
ω=
2π
=
T
m
;
mg
L
T = 2π
L
g
se deduce que en el péndulo simple la frecuencia
angular será:
2π
2π
L
g
=
g
;
L
ω =
g
L
De aquí concluimos que el período y la frecuencia angular del péndulo simple:
— Son independientes de su masa y de la amplitud de la oscilación.
Desplazamos 20° un péndulo simple de 1 m de longitud y 20 g de masa y después lo soltamos. Calcula:
a). su período; b. su energía potencial en su posición
más elevada respecto de la posición de equilibrio.
T = 2j
L
=2j
g
1h
=2 s
9, 8 h ⋅ i −2
b. La posición más elevada será h:
Y
L
α = 20°
O
a. Calculamos el período del péndulo:
L cos α
m = 20 g = 0,02 kg
L=1m
h = L - L cos α
Por tanto, si Ep = m g h:
Ep =mg (L −L cos α )
h = L– L cos α
11. Calcula el período de un péndulo simple:
a. De L = 0,556 m si g = 9,75 m/s2.
b. En la Luna (g = 1,96 m/s2) si su período es de 2 s
en un lugar de la Tierra en que g = 9,8 m/s2.
Actividades
10.Tenemos un reloj de péndulo que adelanta. Justifica si hemos de aumentar o disminuir la longitud del
péndulo para corregir la desviación.
— Si un péndulo simple tiene, en cierto lugar, T = 2 s
y L = 1 m, di si otro péndulo simple con T = 5 s tendrá una longitud mayor o menor.
Ep =mg L (1 −cos α )
m
Ep = 0, 020 k g ⋅ 9, 8 2 ⋅1 m (1−0, 940)
s
Prohibida su reproducción
Ejemplo 5
— Sólo dependen de la longitud del hilo y del valor de la aceleración de la gravedad.
63
B
3. Ondas
IÉN
y también:
Las ondas sonoras proporcionan un ejemplo en el que es
fácil advertir: la perturbación
inicial, la transmisión de energía y el retraso.
— En un foco sonoro, como
puede ser un instrumento
musical, se produce una
perturbación: la vibración
de
algunas
partículas
de aire.
— La vibración se transmite
a las partículas próximas:
la energía que reciben les
permite reproducir el movimiento vibratorio inicial, sin
realizar más desplazamiento que una pequeña oscilación en torno a la posición
de equilibrio.
— La perturbación va alcanzando los puntos más alejados del foco sonoro inicial y,
al cabo de cierto tiempo, las
vibraciones llegan a nuestro
oído, donde son percibidas
como sonido.
Más de una vez hemos visto las ondas producidas en la supericie del agua de un estanque al dejar caer en ella una piedra,
o las formadas en una cuerda cuando la sacudimos. ¿Qué tienen en común todas estas ondas? ¿Qué las caracteriza?
Las ondas producidas en el agua solamente desplazan arriba
y abajo cualquier objeto que lote en ella, como un trozo de
corcho, pero no lo desplazan en la dirección en que avanzan
las ondas. Cuando el agua se queda en reposo, el objeto se
encuentra en su posición inicial.
Este hecho se interpreta admitiendo que la onda, al propagarse por la supericie del agua, no realiza un transporte neto de
las partículas materiales, sino de la energía capaz de hacerlas
oscilar.la interpretó del siguiente modo:
Un movimiento ondulatorio es una forma de transmisión de energía, sin transporte neto de materia, mediante la propagación de alguna forma de perturbación.
Esta perturbación se denomina onda.
En general, en todo fenómeno de propagación de ondas, y a
pesar de su diversidad, podemos apreciar algunos elementos
comunes:
— Una perturbación inicial que se transmite de unos puntos a
otros, sin desplazamiento neto de la materia, desde un foco
emisor.
— Una transmisión de energía a través de un medio.
— Cierto retraso entre el instante en que se produce la perturbación inicial y el instante en que ésta va alcanzando sucesivamente los puntos más alejados.
Podemos establecer una clasiicación de las ondas según necesiten o no un medio material
para propagarse.
Prohibida su reproducción
— Ondas mecánicas: Propagación de una perturbación de tipo mecánico a través de algún
medio material elástico por el que se transmite la energía mecánica de la onda. El medio material puede ser el aire, el agua, una cuerda... y es indispensable para la existencia de la onda.
Ejemplos de ellas son las ondas sonoras, las producidas en una cuerda de una guitarra...
— Ondas electromagnéticas: Transmisión de energía electromagnética mediante la propagación de dos campos oscilatorios, el eléctrico y el magnético, que no requiere medio físico ya
que son variaciones periódicas del estado eléctrico y magnético del espacio, y por eso se
propagan también en el vacío.
Ejemplos de ellas son la luz visible, las ondas de radio, los rayos X...
64
IC
3.1. Ondas mecánicas
las siguientes páginas dedicaremos nuestra atención a las ondas mecánicas, aunque muchos de los conceptos y propiedades de éstas son aplicables a las ondas electromagnéticas.
Podemos clasiicar las ondas mecánicas teniendo en cuenta la
dirección de propagación de la onda en relación con el movimiento de las partículas del medio.
Explica las características de
las ondas longitudinales y las
transversales con la ayuda de
la simulación que encontrarás
en la página web:
Visita:
Si mantenemos un movimiento vibratorio haciendo oscilar la cuerda arriba y abajo repetidas veces, y de forma periódica, se produce una perturbación continua, denominada tren de ondas, que se propaga por la
cuerda. Las partículas de ésta se desplazan verticalmente en torno a su
posición de equilibrio.
Movimiento de la onda
Posición inicial
de la cuerda
Una onda es transversal si su dirección de propagación es perpendicular a la dirección de la oscilación que provoca en las
partículas del medio perturbado.
Ondas longitudinales
A un resorte, ijo por un extremo y en posición horizontal, le aplicamos
un movimiento repentino de compresión y expansión a derecha e
izquierda. El pulso de onda producido da lugar a que la región comprimida de las espiras se propague a lo largo del resorte. Hemos provocado la formación de una onda viajera longitudinal.
La repetición de estos impulsos provoca la aparición de un tren de
ondas similares; cada región comprimida va seguida de una zona
distendida.
Movimiento de la onda
Zona
Zona
comprimida distendida
Una onda es longitudinal si su dirección de propagación es paralela a la dirección de la oscilación que provoca en las partículas del medio perturbado.
Las ondas sonoras son un ejemplo típico de esta clase de ondas.
Ondas supericiales
Al dejar caer un cuerpo en la
supericie del agua, se forman
ondas que no son propiamente longitudinales ni transversales; son una combinación de
ambas.
Cada partícula supericial,
elevada a una cresta al ser
alcanzada por la onda, se
desplaza en dirección horizontal y, seguidamente, en
dirección vertical, para volver
rápidamente a su posición
de equilibrio.
Las partículas situadas en un
valle se desplazan en dirección vertical y, luego, horizontalmente para volver también
a la posición de equilibrio.
Cada partícula realiza un movimiento cuya trayectoria es
prácticamente circular.
Movimiento de la onda
Cresta
Movimiento
de las partículas
Valle
Las ondas supericiales
producidas en un líquido
se caracterizan por hacer
oscilar las partículas de
éste tanto paralela como
perpendicularmente
a
la dirección de propagación de la onda.
Prohibida su reproducción
Si en el extremo libre de una cuerda tensa horizontal damos una sacudida
vertical repentina, se forma una cresta o protuberancia llamada pulso de
onda o simplemente pulso. Éste es una perturbación instantánea que se
transmite mediante una onda viajera y recorre la cuerda desplazando los
distintos puntos de ésta hacia arriba y hacia abajo para volver a la posición inicial apenas pasa la onda.
Zona
Zona
comprimida distendida
TIC
http://goo.gl/QqOAaq
Ondas transversales
Movimiento
de la partícula
S
65
B
Velocidad de las ondas mecánicas
IÉN
y también:
La velocidad de las ondas
transversales en una cuerda
se expresa matemáticamente como:
v =
T
µ
T = tensión de la cuerda
µ = masa por unidad de
longitud
Ejemplo 1
Calcula la velocidad de
propagación de un pulso
de onda en una cuerda de
2,00 m de longitud y 100 g
de masa si de ella cuelga un
cuerpo de 3,00 kg.
L = 2,00 m
T
m = 3,00 kg
T
Masa de la cuerda =
= 100 g = 0,100 kg
p
El peso de la masa suspendida será la tensión de la cuerda: T = mg
T = 3,00 kg × 9,8 m/s2 = 29,4 N
El valor de µ es:
0,100 kg : 2,00 m = 0,05 kg/m
— La velocidad valdrá:
66
m
29, 4 N
= 24, 2
s
0, 05 kg ⋅ m −1
La velocidad de propagación de una onda es la distancia a la que se transmite la onda dividida por el
tiempo que emplea en ello.
La velocidad de propagación de una onda mecánica depende de las propiedades del medio en el que se transmite.
— La velocidad de propagación de las ondas transversales
en una cuerda depende de la tensión de ésta y de su
masa por unidad de longitud.
Las ondas mecánicas transversales sólo pueden
propagarse a través de los sólidos, donde la rigidez de
éstos permite el desarrollo de las fuerzas recuperadoras.
— La velocidad de propagación de las ondas longitudinales en sólidos depende de la constante elástica del cuerpo y de su densidad, puesto que estas ondas provocan
contracciones y dilataciones en las partículas del sólido.
En un medio sólido, la velocidad de las ondas longitudinales es mayor que la de las transversales.
La velocidad de propagación de las ondas longitudinales en los luidos depende del módulo de compresibilidad
(cociente entre la tensión y la deformación del medio) y
de la densidad del medio.
— La velocidad de propagación de las ondas supericiales
en un líquido depende de la naturaleza de éste y de la
profundidad.
12. Cita algún fenómeno que pueda ser considerado como movimiento ondulatorio. ¿Se propaga mediante
ondas mecánicas?
13. Deine onda transversal y onda longitudinal.
14. Di por qué las ondas transmitidas por una cuerda son transversales.
15. ¿Por qué las ondas de compresión y expansión transmitidas por un resorte son longitudinales?
— Explica cómo establecer una onda transversal en un resorte.
16. Di de qué factores depende la velocidad de propagación de una onda.
17. Di en cuál o cuáles de los siguientes medios se pueden propagar las ondas mecánicas transversales y longitudinales: a. luidos; b. sólidos.
18. En el extremo de una piscina olímpica de 50 m de longitud se genera una onda que tarda 90 s en atravesarla. ¿Cuál es la velocidad de la onda?
Actividades
Prohibida su reproducción
v =
Cuando observamos unos fuegos artiiciales, primero vemos
el fogonazo producido por la explosión de un cohete y
luego oímos su sonido. Esto es debido a que la luz tiene una
velocidad de propagación mayor que la del sonido.
Ondas armónicas
De entre todos los movimientos ondulatorios, nos interesan en especial los movimientos ondulatorios armónicos. Su nombre alude a que pueden expresarse matemáticamente mediante una función seno o coseno. Aunque pueden ser de distintas clases, todos ellos tienen
un origen semejante: en algún punto del medio se produce una perturbación mediante el
movimiento armónico simple generado por un oscilador armónico.
Llamamos ondas armónicas a las que tienen su origen en las perturbaciones periódicas
producidas en un medio elástico por un movimiento armónico simple.
Las ondas reales, no son en realidad armónicas, a lo sumo son aproximadamente
armónicas.
3.2. Características de las ondas armónicas
Para estudiar estas magnitudes
tomaremos como ejemplo la
producción de un tren de ondas armónicas transversales en
una cuerda tensa.
Varilla vibratoria
P
Movimiento
de la partícula
Propagación de la onda transversal
P
b Movimiento
de la partícula Y
+A
P
c
Acoplamos una varilla vibra- Varilla
λ
vibratoria
O
X
toria en el extremo libre de la
P
cuerda; el movimiento armónid
-A
e
co de la varilla se comunica a
cada partícula de la cuerda de modo que todos sus puntos oscilarán armónicamente en
dirección vertical.
B
Tomamos un sistema de referencia XY, de modo que el eje X coincida con la dirección de
propagación y tenga su origen en el foco emisor, extremo de la varilla. Cada punto de la
cuerda queda determinado por su abscisa x y por la ordenada y, que indica su desviación de
la posición de equilibrio.
— Longitud de onda, ⋌: es la distancia mínima entre dos puntos consecutivos que se hallan en el mismo estado de vibración. Su unidad en el SI es el metro, m.
— Período, T: es el tiempo que emplea el movimiento ondulatorio en avanzar una longitud de onda, o bien el tiempo
que emplea un punto cualquiera afectado por la perturbación en efectuar una oscilación completa. Su unidad
en el SI es el segundo, s.
— Frecuencia, f: es el número de ondas que pasan por un
punto del medio por unidad de tiempo. También puede
deinirse como el número de oscilaciones que efectúa un
punto del medio por unidad de tiempo. Su unidad en el SI
es el hercio, Hz, igual a 1s −1.
y también:
Si consideramos la propagación de la onda como un
MRU, podemos expresar la
velocidad de propagación
como: v = s
t
Relación entre longitud de
onda, velocidad y período:
puesto que en el tiempo T la
onda avanza una distancia
igual a la longitud de onda:
v =
y como
f =
1
;
T
λ
T
v =λ f
Esta expresión se aplica a
todos los tipos de ondas
armónicas.
Prohibida su reproducción
— Amplitud de la onda, A: es el valor máximo de la elongación, y, de las partículas del medio en su oscilación. Su
unidad en el SI es el metro, m.
IÉN
67
Función de onda
Supongamos una onda armónica unidimensional
que se propaga a lo largo del eje X en su sentido
positivo, como consecuencia de cierta perturbación periódica producida en el punto O.
Propagación de la onda
Velocidad,v
Y
+A
O
x
-A
y
P
X
La expresión matemática que describe el estado
de vibración de cada partícula en función del tiempo es la ecuación fundamental del MAS
en la dirección del eje Y a que está sometida la partícula situada en el foco emisor:
B
y = A se n (ωt +ϕ0 ) = A s en
IÉN
y también:
La función de onda, de igual
modo que el MAS, también
puede expresarse con la función coseno:
⎡
x ⎞⎤
⎛t
⎢2π ⎝⎜ T − λ ⎟⎠ ⎥
⎣
⎦
y t x =A
Elegir una forma u otra expresión depende de las condiciones iniciales.
Hay que recordar que:
α =
π⎞
⎛
⎜⎝α − 2 ⎟⎠
Por lo que la equivalencia
entre las dos formas es:
y =A
=A
⎡
x ⎞⎤
⎛t
⎢2 π ⎜⎝ T − λ ⎟⎠ ⎥ =
⎣
⎦
⎡
x ⎞ π⎤
⎛t
⎢2 π ⎜⎝ T − λ ⎟⎠ − 2 ⎥
⎣
⎦
2π
t +ϕ0
T
A = amplitud de la onda
ω = pulsación del MAS =
ϕ0 = fase inicial del MAS
Si consideramos ahora otro punto P de abscisa x, la partícula situada en P vibrará con MAS con cierto retraso t′, ya que
x
la onda tardará un tiempo t = en llegar a él, siendo v la
v
velocidad de la onda. Es decir, el valor de la elongación en
el punto P para el instante t será el mismo que el valor de la
elongación del punto O en el instante t - t′, o bien,
t−
x
x ⎞
⎛
Así: y t x = y ⎜t − 0⎟
⎝
v
v ⎠
⎤
⎡2 π ⎛
x⎞
⎡2π
⎤
⎢ t ⎜⎝t − v ⎟⎠ + ϕ0 ⎥
⎢ t t − t ′ +ϕ0 ⎥ = A
⎣
⎦
⎦
⎣
⎡
⎤
⎛t
ϕ ⎞
x
−
y t x =A
+ 0 ⎟⎥
⎢2 π ⎜
2
π ⎠ ⎥⎦
T
vT
⎝
⎢⎣
ϕ0
Puesto que λ = vT, y si llamamos , ϕ0 =
tenemos:
2π
y t x =A
y t x = A
x
⎡
⎞⎤
⎛t
⎢2 π ⎜⎝ T − λ +φ0⎟⎠ ⎥
⎣
⎦
Si elegimos como tiempo inicial, t0 = 0, el momento en que
la partícula situada en el foco emisor tiene un estado de
vibración descrito por y = 0 y por vy = A ω, la fase inicial
será cero, ϕ0 = 0. De este modo, la ecuación anterior se expresa como:
IC
y t x =A
S
Prohibida su reproducción
TIC
68
Experimenta con las ondas
que se pueden obtener modiicando las constantes que las
determinan. Accede para ello
a la página:
Visita:
http://goo.gl/LD0Fc5
2π
T
x ⎞⎤
⎡ ⎛t
⎢2 π ⎜⎝ T − λ ⎟⎠ ⎥
⎣
⎦
Esta ecuación del movimiento ondulatorio armónico o función de onda permite calcular para un tiempo dado, t, el
valor de la elongación, y, correspondiente a una partícula
dada de abscisa, x; es decir, permite conocer el estado de
vibración de cada una de las partículas.
La función de onda, y, representa el valor de la elongación para cada punto del medio en función del tiempo.
B
Número de ondas
Podemos simpliicar la expresión de la función de onda introduciendo una nueva magnitud, el número de ondas, k,
cuya unidad en el SI es el m-1:
t
x
−
+ ϕ0
λ
T
=A se n
y (t, x ) = A sen ( ω t - k x + ϕ 0)
Ejemplo 6
y (t, x ) = A sen ( ωt - k x )
La función de onda de una onda armónica en
una cuerda es, en unidades SI: y = 0,001 sen (314 t
+ 62,8 x). Determina: a. en qué sentido se mueve la
onda y con qué velocidad; b. la longitud de onda,
el período y la frecuencia; c. las ecuaciones de la
velocidad y de la aceleración en función del tiempo para una partícula de la cuerda que se encuentra en el punto x = -3 cm.
— Datos: y = 0,001 sen (314 t + 62,8 x)
x = −3 cm = −0,03 m
Comparando la función de onda dada con la
ecuación general y = A sen ( ωt + kx + ϕ 0),
podemos determinar:
o l
2
q
l 314
l62, 8 p
−1
a. El signo positivo del término kx indica que la
onda se mueve en el sentido negativo del eje X.
Para determinar la velocidad, sustituimos en la
siguiente expresión los datos del problema:
v = λf =
2
k2
ω
=
m
3 1 4 rad ⋅ s −1
=5
s
6 2 , 8 m −1
t
x
−
λ
T
y (t , x ) = A s e n (ωt + k x )
La función de onda que describe la propagación de una
onda en el sentido positivo
del eje X también puede expresarse como:
y (t, x ) = A sen (k x - ωt )
b. La longitud de onda vale:
El período vale: T = 2 =
ω
La frecuencia vale:
=
λ=
2
2
=
=0, 1 m
k
62, 8 m −1
2
314 rad ⋅ s −1
= 0, 02 s
1
1
=
= 50 Hz
T
0, 02 s
c. La ecuación de la velocidad se obtiene derivando
la función de onda respecto al tiempo:
v =
dy
=0, 001 ⋅ 314 c os (314 t + 62 , 8 x )
dt
v = 0,314 cos (314 t + 62,8 x )
rad ns −1
; ϕ0 = 0
son válidas cuando la onda
se propaga en el sentido positivo del eje X.
y (t , x ) = A sen 2
Si, además, elegimos las condiciones iniciales de forma que
ϕ 0 = 0:
2
T
t
x
−
λ
T
Si la onda se propaga en el
sentido negativo del eje X, la
función de onda será:
2t
2 x
−
+ 0
T
λ
ϕ
(ωt - k x + ϕ 0): ángulo de fase o fase de la onda (rad)
ϕ 0: fase inicial (rad)
= 0, 001 m; ω =
y (t , x ) = A sen 2
y (t , x ) = A se n (ωt − k x )
k
Las expresiones dadas para
la función de onda:
2
λ
Y como ω = 2 ,la función de onda puede expresarse de
la forma:
y (t , x ) = A sen 2
y también:
Para x = - 0,03 m: v = 0,314 cos (314t - 1,88) (SI)
La aceleración de la partícula se obtiene
derivando la velocidad respecto al tiempo:
a =
dv
= − 0, 001 ⋅ 314 2 sen (314 t + 62, 8 x )
dt
Para x = -0,03 m: a = -98,6 sen (314 t - 1,88) (SI)
Prohibida su reproducción
k=
IÉN
69
Doble periodicidad de la función de onda
La expresión matemática obtenida para la función de onda y revela una importante propiedad: el movimiento ondulatorio armónico sigue una ley doblemente periódica. Es decir,
se trata de una función de dos variables, el valor y de la perturbación depende tanto del
tiempo t como de la posición x del medio que consideremos.
Para demostrar esta periodicidad, analizaremos cómo depende y de una de las variables
al mantener ija la otra.
Periodicidad respecto a la posición (x)
La gráica nos muestra cómo varía y en función de x
para un tiempo t constante. Observamos que el valor
de y se repite periódicamente para intervalos de x iguales a la longitud de onda λ.
Y
O
y
x1
λ
x2
x3 = x1 +λ
T
x4
y
x5 = x1 +2 λ X
y
t1
t2
y
t3 = t1 +T
t4
y
t5 = t1 +2 T t
En efecto, la elongación y (t, x) de la partícula situada
en la posición x para un tiempo t es:
La elongación y (t, x + n λ) de la partícula cuando
está en la posición x + n λ, donde n ∈ ℤ para el mismo
tiempo t, es:
La elongación y (t + nT, x) de la misma partícula para
un tiempo t + nT, donde n ∈ ℤ, es:
y (t , x + n λ ) =A sen
t
x
−
λ
T
2π
2π
t−
(x +n λ )
λ
T
y (t , x + n λ ) =A sen 2π
≠
t
x
−
λ
T
y (t , x )= A sen 2π
y (t + uv , x ) =A sen
t
x
−
λ
T
2π
2π
(t + nT ) −
x
T
λ
y (t + n T , x ) = A se n 2π
−2π n
Y, puesto que sen α = sen (α - 2 π n), se cumple:
y (t, x ) = y (t, x + n λ)
Prohibida su reproducción
O
T
En efecto, la elongación y (t, x) de la partícula cuando
está en la posición x al tomar un tiempo constante t es:
y (t , x ) = A sen 2π
t
x
−
+ 2π n
λ
T
Y, puesto que sen α = sen (α + 2 π n), se cumple:
y (t, x ) = y (t + n T, x )
En consecuencia, para un tiempo ijo t, la elongación y
se repite de forma periódica para las posiciones x, x + λ,
x + 2λ, x + 3λ…
En consecuencia, para una posición x determinada, la
elongación y se repite periódicamente para los tiempos t, t + T, t + 2 T, t + 3T…
Así, las partículas separadas por un número entero de
longitudes de onda (x, x + λ, x + 2 λ, x + 3 λ…) están
en fase. Si se encuentran separadas por un número im-
Así, los estados de vibración de una partícula para tiempos que difieren un número entero de períodos (t, t + T,
t + 2T, t + 3T...) están en fase. Si los tiempos difieren un
T
número impar de semiperíodos t , t + ... , están en
2
oposición de fase.
Para un tiempo ijo, la elongación y es una función sinusoidal de la posición x, cuyo período es
la longitud de onda λ.
par de medias longitudes de onda x , x +
tán en oposición de fase.
70
En la gráica observamos cómo varía y en función
de t para un valor constante de x. Observamos que
la elongación y se repite para intervalos de t iguales
al período T.
Y
λ
y
Periodicidad respecto al tiempo (t)
λ
... , es2
Para una posición ija, la elongación y es una función sinusoidal del tiempo t, cuyo período es T.
3.3. Ondas sonoras
La vibración de las cuerdas de una guitarra, la de una campana, un timbre eléctrico, una
copa de cristal o la de nuestras cuerdas vocales mueve las capas de aire del entorno. Estas
vibraciones de los cuerpos se transmiten mediante un movimiento ondulatorio.
Si la vibración llega a través del aire a nuestro oído, provoca en el tímpano vibraciones que
son transmitidas al oído interno y, de allí, al cerebro, produciendo una sensación que llamamos sonido.
El sonido es una vibración o perturbación mecánica de algún cuerpo que se propaga
en forma de ondas a través de cualquier medio material elástico.
La onda mediante la cual se propaga el sonido a través de un medio material elástico se
denomina onda sonora.
Ésta se caracteriza por tener una frecuencia dentro del intervalo de percepción del oído
humano normal de 20 Hz a 20 000 Hz.
Ejemplos de onda sonora son las generadas por las cuerdas vocales, por los instrumentos
de música...
Sin embargo, no todas las ondas son audibles para el oído humano:
— Las ondas infrasónicas, cuyas frecuencias están por debajo del intervalo audible (frecuencias inferiores a 20 Hz). Son las generadas, por ejemplo, por los temblores de tierra.
— Las ondas ultrasónicas, cuyas frecuencias están por encima del intervalo audible (frecuencias superiores a 20 000 Hz). Son las generadas, por ejemplo, al inducir vibraciones
en un cristal de cuarzo con un campo eléctrico alterno.
Mecanismo de formación de las ondas sonoras
Las ondas sonoras son un caso particular de ondas longitudinales. Consisten en sucesivas
compresiones y dilataciones del medio de propagación, producidas por un foco en movimiento vibratorio. Al paso de la onda, el medio experimenta variaciones periódicas de
presión.
Al empujar el émbolo hacia la
derecha, el gas se comprime
en la región más próxima a éste
aumentando la presión y la densidad del gas. Se forma un pulso
de compresión que viaja hacia
la derecha.
Émbolo vibrante
Compresión
Al empujar el émbolo hacia la
izquierda, el gas próximo a éste
se expansiona disminuyendo su
presión y su densidad; se produce un pulso de enrarecimiento
que se propaga por el cilindro.
Enrarecimiento
Al hacer oscilar el émbolo rápida y periódicamente, viaja por
el cilindro un tren de compresiones y enrarecimientos; la onda
longitudinal se propaga por el
tubo, siendo λ la distancia entre
dos compresiones o dos enrarecimientos sucesivos.
Compresión
Enrarecimiento
λ
Prohibida su reproducción
La igura muestra el mecanismo de formación y propagación de las ondas sonoras unidimensionales, mediante un émbolo vibratorio situado en un extremo de un cilindro estrecho
de longitud indeinida que contiene un gas.
71
s
smáx
La gráica muestra el desplazamiento, respecto a la posición de equilibrio, de cada pequeño elemento de volumen
del gas del cilindro al paso de una onda.
Onda de desplazamiento
O
Cualquier elemento de volumen oscila con movimiento armónico, desplazándose paralelamente a la dirección de
propagación de la onda, el eje OX. Este desplazamiento, s,
varía sinusoidalmente a lo largo del eje OX.
X
-smáx
∆P
Llamamos amplitud de desplazamiento, smáx, al máximo desplazamiento de un pequeño elemento de volumen del medio respecto a su posición de equilibrio.
Onda de presión
∆Pmáx
O
X
-∆Pmáx
Los desplazamientos de las partículas del gas dan lugar a
una variación de la presión a lo largo del eje OX. Esta variación se produce también sinusoidalmente aunque con un
≠
desfase de rad respecto a la gráica anterior.
2
Llamamos amplitud de presión, ∆Pmáx, al cambio máximo de la presión a partir de su valor en el equilibrio.
B
Como se ve al comparar ambas gráicas:
IÉN
y también:
Prohibida su reproducción
72
— ∆P es nula cuando el desplazamiento es máximo.
La onda sonora puede considerarse como una onda
de desplazamiento o como una onda de presión.
19. Deine el sonido desde el punto de vista físico y pon ejemplos cotidianos de ondas sonoras.
20. ¿Por qué decimos que las ondas sonoras son longitudinales?
21. ¿Cuáles son los límites de frecuencia de las ondas sonoras para
que sean audibles por el oído humano?
22. Justiica la siguiente airmación: Hay sonidos para los cuales todos somos sordos.
23. Di qué ondas tienen mayor frecuencia, las ultrasónicas o las infrasónicas.
24. Recuerda la relación entre la frecuencia de un movimiento ondulatorio y su energía. A continuación, deduce si tiene mayor energía una onda ultrasónica o una onda infrasónica.
25. Describe el mecanismo de formación y propagación de una
onda sonora. Haz un dibujo que lo ilustre.
26. Una onda sonora puede considerarse como una onda de desplazamiento o una onda de presión. ¿Qué diferencia de fase existe entre el desplazamiento y la presión de una onda sonora?
Actividades
Las ondas sonoras, como
cualquier onda mecánica,
necesitan un medio material
elástico para su propagación; en el vacío el sonido no
se propaga.
La naturaleza longitudinal de
las ondas sonoras se pone
de maniiesto por el hecho
de que los luidos, tanto los
líquidos como los gases, son
capaces de transmitirlas; lo
que es debido a que éstos
pueden experimentar compresiones y enrarecimientos,
es decir, variaciones de presión sucesivas.
— ∆P es máxima cuando el desplazamiento es cero.
Velocidad de las ondas sonoras
La velocidad de las ondas sonoras es independiente de la fuente sonora, pero depende
de la naturaleza del medio de propagación.
vs =
E
d
vI
E = módulo de Young o elasticidad de volumen
wz{|}| ~z ~
Velocidad en los líquidos
SI :
N
m
Pa
d = densidad del sólido
Q
d
vg =
Q = módulo de compresibilidad
del líquido
SI :
Velocidad en los gases
N
d = densidad del líquido
γ RT
γP
; vg =
d
M
γ = coeiciente adiabático (γ(aire) = 1,4)
P = presión del gas (Unidad SI: Pa)
R = constante universal de los gases
(8,314 J ⋅K -1 ⋅mol -1)
T = temperatura absoluta
M = masa molar del gas
B
Las ondas sonoras se propagan más rápidamente en los sólidos que en los líquidos y en éstos más que en los gases:
y también:
— La mayor velocidad se da en los sólidos, ya que el módulo de Young de los sólidos es mayor que el módulo de
compresibilidad de los líquidos y los gases.
Al igual que en todas las ondas mecánicas, se cumple la
relación entre la velocidad
de estas, su longitud de onda
y su frecuencia:
Ejemplo 7
— En los gases, dada su pequeña densidad, la velocidad
debiera ser mayor que en los líquidos. Sin embargo, es
mayor en éstos, ya que el módulo de compresibilidad de
los gases, γP, es menor.
v = λf
La velocidad del sonido en el aire a 20 °C es aproximadamente de 340 m/s.
Calcula el valor de la velocidad de las ondas sonoras en el agua sabiendo que su densidad es
1,0 ∙ 103 kg/m3 y su módulo de compresibilidad
vale 2,16 ∙ 109 N/m2. ¿Cuál es la longitud de onda
de las ondas sonoras en el agua si su frecuencia es
1000 Hz?
— Velocidad de propagación del sonido en el agua:
v =
2, 16 ⋅ 10 9 N m 2
Q
m
;v =
= 1470
3
3
d
s
1, 0 ⋅ 10 kg m
— Longitud de onda:
v = λf ; λ =
1470 m /
v
;λ =
=1, 47 m
f
1000 Hz
27. Di qué fundamento físico tiene el hecho de que
los indios pusieran el oído en tierra para determinar la presencia de soldados en su territorio.
desde que se vio el relámpago hasta que se
oye el trueno y dividirlos por 3. Razona por qué
es efectivo este método.
28. En un extremo de una viga de hierro de 100 m
se ha colocado un despertador. a. ¿Se oirá el
tictac al poner el oído sobre el otro extremo de
la viga? b. ¿Se oirá a través del aire a la misma
distancia?
30. Halla la velocidad de las ondas sonoras en el
aire:
29. Para conocer la distancia en kilómetros a la
que cayó un rayo suele emplearse este procedimiento: contar los segundos transcurridos
a. a 0 °C y b) a 30 °C. (Maire = 28,8 ⋅ 10 -3 kg ⋅mol -1)
31. En una tempestad se ha oído el trueno 10 s después de verse el relámpago. ¿A qué distancia
se produjo el relámpago?
Actividades
— Datos: d = 1,0 ⋅ 103 kg/m3
Q = 2,16 ⋅ 109 N/m2
f = 1 000 Hz
IÉN
Prohibida su reproducción
Velocidad en los sólidos
73
3.4. Fenómenos básicos
Una vez estudiado el movimiento ondulatorio en general, es importante considerar algunos
fenómenos básicos, como la difracción, la relexión, la refracción y la polarización, que experimentan las ondas.
Muchos fenómenos ondulatorios pueden ser interpretados haciendo uso del principio propuesto en 1678 por el físico y astrónomo holandés Ch. Huygens (1629-1695), para corroborar
su modelo ondulatorio de la luz. Este principio es aplicable a todo tipo de ondas y proporciona una interpretación general y sencilla de dichos fenómenos ondulatorios.
Para la comprensión de este principio hemos de considerar previamente algunos conceptos:
Superficies
de onda
esféricas
Rayos
Foco puntual
emisor
Superficies de onda plana
Rayos
— Frente de onda o supericie de onda. Dado un foco productor de ondas en un medio homogéneo e isótropo, la
supericie de onda es la supericie constituida por todos
los puntos que en un momento dado vibran en concordancia de fase. Las distintas supericies de onda, alejadas entre sí una distancia igual a la longitud de onda,
reúnen todos los puntos del medio que se hallan en el
mismo estado de vibración.
— Rayos. Son las rectas que indican la dirección de propagación del movimiento ondulatorio. Estas rectas son normales a los frentes de onda en cada uno de sus puntos.
— Supericie de onda plana. Si consideramos frentes de
onda esféricos suicientemente alejados del foco emisor,
los rayos serán prácticamente paralelos entre sí y cada
supericie de onda puede considerarse plana.
El principio de Huygens enuncia una propiedad fundamental de cada uno de los puntos de un
frente de onda que permite predecir cómo será el nuevo frente algún tiempo más tarde. Así, conociendo los sucesivos frentes de onda, es posible saber cómo tendrá lugar la propagación de
un movimiento ondulatorio determinado.
Todo punto de un frente de onda se convierte en un centro puntual productor de ondas elementales secundarias, de igual velocidad y frecuencia que la onda inicial, cuya supericie
envolvente constituye un nuevo frente de onda.
Foco puntual emisor
Rayos
B
Prohibida su reproducción
A
74
C
P1
P2
Ondas
elementales
Frente de
onda inicial
D
P3
∆r = v∆t
Nuevo frente
de onda
Cada punto del frente de onda AB,
como P1, P2 y P3, se convierte, según
el principio de Huygens, en centro
productor de ondas esféricas secundarias que se propagan con
la misma velocidad v que la onda
inicial. La supericie envolvente de
estas ondas secundarias esféricas,
indicada por la línea CD, constituye
un nuevo frente de onda. La formación sucesiva de nuevos frentes de
onda mediante este mecanismo
justiica la propagación del movimiento ondulatorio.
Frente de
onda inicial
Rayos
A
P1
P2
C
P3
B
D
Ondas
elementales
Nuevo frente
de onda
∆r = v∆t
Difracción
Foco
puntual
Foco
puntual
Pantalla
Pantalla
Si la abertura es de tamaño superior a la longitud de onda, las
ondas se propagan siguiendo la
dirección rectilínea de los rayos
que parten de la fuente.
Si la abertura es de tamaño comparable a la longitud de onda, los
rayos cambian su dirección al llegar a ella. Este fenómeno recibe
el nombre de difracción.
Este comportamiento no puede explicarse basándonos en
la propagación rectilínea de las ondas. La explicación es
proporcionada por el principio de Huygens: el oriicio se ha
convertido en un centro emisor de ondas, lo que permite a
la onda propagarse detrás del obstáculo.
La difracción es la desviación en la propagación rectilínea de las ondas, cuando éstas atraviesan una abertura
o pasan próximas a un obstáculo.
La difracción también se produce si las ondas son interceptadas por algún obstáculo, siempre que su tamaño sea
igual o inferior a la longitud de onda, o llegan a la esquina
de un objeto. En este último caso, las ondas parecen rodear
el objeto y alcanzan puntos ocultos al foco.
Por ello, percibimos las ondas sonoras aunque se interponga algún obstáculo en su propagación, produciéndose la
impresión de que el sonido lo ha rodeado.
Comprobación
del principio de Huygens
Las ondas secundarias del
principio de Huygens no deben considerarse como un
simple recurso geométrico.
Puede comprobarse experimentalmente la existencia de
las ondas secundarias mediante el siguiente dispositivo
experimental.
Material: una cubeta de cristal (dimensiones 40 × 60 ×
5 cm), agua, gomaespuma,
un cilindro de 2 o 3 cm de diámetro y 35 cm de longitud, un
listón de madera de 40 cm de
largo con dos aberturas efectuadas a 10 y a 30 cm.
Procedimiento:
— Recubre las paredes de la
cubeta con gomaespuma
para evitar la relexión de
las ondas.
— Vierte agua en la cubeta
hasta una altura de 0,5 cm.
— Coloca en mitad de la cubeta el obstáculo con las
aberturas.
— Desplaza el cilindro adelante y atrás por el fondo
de la cubeta para producir
ondas planas.
Resultados:
— Observa las ondas
producidas al otro lado del
obstáculo.
— Interpreta este fenómeno.
33. Razona si son verdaderas o falsas las airmaciones: a. la difracción se produce siempre que se intercepta
la propagación de las ondas; b. según el principio de Huygens, todos los puntos de un frente de onda
pueden considerarse como un foco emisor.
34. Completa la igura, en la que AB, CD y EF representan frentes de onda y O es el foco emisor:
a. Dibuja cuatro puntos sobre AB y otros cuatro sobre CD, que se convertirán en nuevos
focos emisores.
b. Dibuja las ondas circulares emitidas por dichos puntos de modo que resulten las
envolventes CD y EF.
c. Dibuja los rayos procedentes de O.
E
C
A
O
B
D
Actividades
32. En el experimento de la cubeta de ondas con una pantalla provista de dos oriicios, representa: a. los rayos
correspondientes al tren de ondas paralelas; b. las ondas circulares procedentes de los dos oriicios.
Prohibida su reproducción
Observemos qué sucede si intercalamos un obstáculo en el
camino de las ondas circulares producidas en una cubeta
de ondas.
F
75
Relexión y refracción
IC
Por tanto, para oír nuestro propio eco la supericie en que
se relejan las ondas debe
estar situada al menos a 17 m
de nosotros.
S
TIC
Prohibida su reproducción
Comprueba las leyes de la
relexión y de la refracción a
partir del principio de Huygens
accediendo a la página web:
76
Visita:
http://goo.gl/F5DfyO
Reflexión
Rayo
refle
jado
Supongamos que una onda, onda incidente, llega a la supericie de separación de dos medios materiales. Esta onda puede considerarse plana
si suponemos que el foco emisor está suicientemente alejado.
— El ángulo que el frente de
Normal
onda incidente AB forma con
la supericie de separación
Onda
al chocar con ésta recibe el
incidente
nombre de ángulo de inciOnda
i r
dencia i. Este ángulo es igual
reflejada
D
B
al que forma el rayo incidente
r
con la normal a la supericie
i
en el punto de incidencia A.
A
A′
A″
C
— Conforme la onda va chocanSuperficie de separación
do con la supericie de separación, cada punto de ésta se convierte en centro emisor de ondas.
Así, mientras la onda recorre la distancia BC, los puntos A, A′ y A′′ han
empezado a producir sucesivamente ondas secundariasde igual velocidad v que la onda incidente. Concretamente, las ondas secundarias
originadas en A recorren una distancia AD en el mismo tiempo en que
la onda incidente recorre BC, y estas dos distancias son iguales.
ente
incid
∆s = 340 m ⋅ s-1 ⋅ 0,1 s = 34 m
Los dos fenómenos, relexión y refracción, y las leyes que los
rigen pueden interpretarse mediante aplicación del principio de Huygens.
Rayo
Relexión del sonido
El eco es consecuencia de la
relexión de las ondas sonoras.
Se produce cuando oímos un
sonido determinado y, poco
después, las ondas relejadas
de éste.
Esto se debe a que nuestro
oído sólo diferencia dos sonidos si el intervalo de tiempo
que transcurre entre la percepción de uno y otro es, al
menos, de una décima de segundo. En este tiempo la distancia recorrida por las ondas
sonoras en el aire vale
∆s = v ∆t
Cuando un movimiento ondulatorio que se propaga por un
medio alcanza la supericie que le separa de otro medio de
distinta naturaleza, parte de la energía es devuelta al medio de procedencia: decimos entonces que ha tenido lugar
la relexión de la onda. Al mismo tiempo, otra parte de la
energía de la onda incidente se transmite al segundo medio
produciéndose la refracción de la onda.
— La envolvente DC de estas ondas secundarias es el frente de onda
de la onda relejada; su dirección de propagación es perpendicular a DC.
— El ángulo de relexión r es el ángulo formado por el frente de onda
relejada DC y la supericie de separación, y es igual al formado por el
rayo relejado y la normal en el punto de incidencia A.
Llamamos relexión al fenómeno por el cual, al llegar una onda a
la supericie de separación de dos medios, es devuelta al primero
de ellos junto con una parte de la energía del movimiento ondulatorio, cambiando su dirección de propagación.
De acuerdo con la construcción gráica, se deduce la igualdad de los
triángulos ABC y ADC, y de los ángulos i y r, lo que permite deducir las
llamadas leyes de la relexión:
1.a El rayo incidente, la normal a la supericie en el punto de incidencia y
el rayo relejado están situados en el mismo plano.
a
2. El ángulo de incidencia i y el ángulo de relexión r son iguales.
Refracción
i
D
r
A′′
A′
A
Superficie
B de
separación
Onda
incidente
Normal
Rayo
incidente i
Rayo
refractado
r
C
Onda
refractada
Ejemplo 8
— Conforme los puntos de la supericie son alcanzados por el movimiento ondulatorio, se convierten en
centros emisores. El radio de las ondas secundarias
formadas en el segundo medio es menor que en el
primero, debido a que en su interior disminuye la velocidad de propagación. Concretamente, las ondas
secundarias originadas en A recorren una distancia
AD en el mismo tiempo en que la onda incidente
recorre BC, donde AD es menor que BC.
— La envolvente de las ondas secundarias da el nuevo
frente de la onda refractada, DC.
— El ángulo de refracción r es el formado por la supericie de separación con el frente de la onda refractada DC, y es igual al ángulo formado por el rayo
refractado y la normal en el punto de incidencia A.
Una onda de naturaleza eléctrica está deinida por
E = 10-3 cos (200 ∙ - 5 ∙ 1010 t) (SI). Calcula: a. la longitud
de onda y la frecuencia; b. el índice de refracción del
medio en el que se propaga la onda respecto al vacío, donde viaja a una velocidad de c = 3 ∙ 108 m∙s-1.
— Datos: A = 10-3 N⋅C-1; k = 200 m-1; ω = 5 ⋅ 1010 s-1
a. La onda responde a la expresión y = A cos(kx
- ωt). Comparando esta ecuación con la dada,
obtenemos:
λ =
2π
k
λ =
2π
200 m −1
= 0 03 m
Llamamos refracción al fenómeno por el cual,
al llegar una onda a la supericie de separación
de dos medios, penetra y se transmite en el segundo de ellos junto con una parte de la energía del movimiento ondulatorio, cambiando su
dirección de propagación.
De acuerdo con la construcción gráica, resultan las
relaciones BC = AC sen i; BC = v1t, y AD = AC sen r;
AD = v2t; de donde se obtiene:
v t
v
BC
AC sen i
sen i
= 1 = 1
=
=
AD
v2
sen r
AC sen r
v2 t
Todas estas consideraciones permiten enunciar las leyes de la refracción:
1.a El rayo refractado, la normal y el rayo incidente están
en el mismo plano.
a
2. La razón entre el seno del ángulo de incidencia y el
del ángulo de refracción es una constante igual a
la razón entre las respectivas velocidades de propagación del movimiento ondulatorio. Esta cantidad
constante n21 se denomina índice de refracción relativo del segundo medio respecto al primero.
v
sen i
= 1 = n 21
sen r
v2
Esta expresión recibe el nombre de ley de Snell de
la refracción, en honor del matemático holandés W.
Snell (1591-1626), quien la dedujo experimentalmente en 1621.
f =
ω
5 ⋅ 10 10 s −1
;f =
= 7, 96 ⋅10 9 Hz
2
2
b. Calculamos la velocidad de propagación en el
medio a partir de la expresión:
v =λ f =
2
k
⋅
5 ⋅1010s−1
ω ω
8
= ;v =
=2
,5⋅1
m⋅ s−1
0
2 k
200 m−1
Y con ella hallamos el valor del índice de refracción:
n 21 =
sen i
=
sen r
=
3 ⋅ 10 8
⋅ 1
v1
c
== =
=
= 8 = 1, 2 1
v2
v
2, 5 ⋅ 10
⋅
Actividades
35. Cierta onda pasa de un medio a otro de índice de 36. La velocidad de una onda es 0,1 m×s−1 y su longitud de onda, 0,02 m. Penetra en otro medio con
refracción relativo respecto al primero mayor que
un ángulo de incidencia de 30o y la longitud de
la unidad. Razona cómo varían la velocidad, la freonda en este segundo medio es 0,01 m. Calcula:
cuencia, el período y la longitud de onda. El ángulo
a. la frecuencia de la onda;
de r fracción, ¿será mayor o menor que el ángulo
b. su velocidad en el segundo medio; c. el valor
de incidencia? Justiica la respuesta.
del seno del ángulo de refracción.
Prohibida su reproducción
Consideremos una onda plana que incide sobre la supericie de separación de dos medios materiales, y que
la velocidad de propagación en el segundo medio v2
es menor que en el primero v1.
77
B
Polarización
Otro fenómeno ondulatorio de gran importancia es la polarización. Éste adquiere especial interés en las ondas luminosas
y es característico únicamente de las ondas transversales.
IÉN
y también:
En las ondas transversales, las
vibraciones que realizan las
partículas afectadas por la
onda pueden producirse a lo
largo de cualquier dirección
perpendicular a la dirección
de propagación.
Decimos que una onda no está polarizada cuando son
igualmente posibles todas las direcciones de oscilación de
las partículas del medio a lo largo del tiempo; o bien, cuando la onda está formada por la superposición de muchas
ondas cuyas vibraciones tienen lugar en distintas direcciones, como en el caso de la luz.
De lo contrario, hablamos de ondas polarizadas. Veamos los
tipos básicos de polarización.
Polarización rectilínea o lineal
Una onda está polarizada rectilíneamente si la vibración tiene lugar siempre siguiendo rectas con la misma
dirección perpendicular a la dirección de propagación.
En ese caso, llamamos plano de polarización al formado por la dirección de vibración y la dirección de
propagación. En la igura, el plano de polarización es
el plano YZ.
Z
Dirección
de
vibración
Polarización circular y polarización elíptica
Una onda está polarizada circularmente o elípticamente si la vibración de un punto a lo largo del tiempo
tiene lugar siguiendo, respectivamente, círculos o elipses situados en planos perpendiculares a la dirección
de propagación de la onda.
Y
Dirección
de propagación
Plano
de vibración
Dirección
de
propagación
O
Y
O
X
Z
X
Podemos conseguir una onda de este tipo sacudiendo
constantemente arriba y abajo el extremo libre de una
cuerda ija en el otro extremo, de modo que todos sus
puntos vibren siempre en el mismo plano.
Y
α
90o
O
X
78
Dirección
de propagación
Cómo polarizar ondas en una cuerda
Se puede polarizar linealmente una onda en una cuerda al
hacerla atravesar una ranura situada en determinada dirección. La ranura sólo permite la transmisión de la componente (análogamente a los vectores) de la onda que vibra a lo
largo de ella.
En la igura una primera ranura polariza linealmente la onda.
La segunda ranura, que forma un ángulo α con la primera,
permite pasar la onda en parte. Finalmente, una tercera, perpendicular a la segunda, anula el movimiento ondulatorio,
ya que la onda no posee componente horizontal.
37. Razona si es verdadera o falsa esta airmación: Po- 38. La polarización es una propiedad característica
larizar una onda signiica restringir de algún modo
de las ondas transversales. ¿Por qué?
la forma de vibración de las partículas del medio
39. ¿Es posible polarizar las ondas sonoras?
obligando a todas ellas a vibrar en un solo plano.
Actividades
Prohibida su reproducción
Z
Este tipo de polarización puede obtenerse haciendo
vibrar el extremo libre de una cuerda tensa, de modo
que formemos círculos o elipses, manteniendo paralelos los planos de vibración.
Fenómenos por superposición de ondas
Hasta ahora hemos considerado el comportamiento de una sola onda procedente de un
foco emisor. Pero es frecuente que varias ondas, procedentes de focos diferentes, se propaguen en el mismo medio y coincidan en algún punto de éste superponiéndose.
La superposición de dos o más movimientos ondulatorios en un punto del medio se denomina interferencia.
Principio de superposición
Los fenómenos de interferencia se rigen por el principio de superposición.
y2
y1
y2
y1
y1 + y2
y2
y2
Un punto de un medio que es alcanzado simultáneamente por dos ondas
que se propagan por él experimenta una vibración que es suma de las que
experimentaría si fuera alcanzado por cada una de las ondas por separado.
Cuando las dos ondas se separan después de la interferencia, continúan su propagación sin sufrir modiicación alguna.
Un ejemplo cotidiano de este principio es el hecho de poder escuchar varias conversaciones a la vez, sin perturbación del sonido original y pese a haber tenido
lugar diversas interferencias.
y1
y1
Las ondas se atraviesan unas a otras y prosiguen su propagación independientemente después de haber interferido.
9.1. Interferencia de dos ondas armónicas coherentes
= A se n (ωt − k r ) +se n (ωt − k r ) =
= 2 A se n
( ωt −k r ) +( ωt −k r )
(ωt − k r ) + (ωt −k r )
co s
=
2
2
= 2 A co s k
r′
O′
NT
Ten en cuenta que:
Repasa las ecuaciones para
la transformación de sumas
de razones trigonométricas
en productos que encontrarás en Herramientas matemáticas (pág. 6).
r −r
r +r
s en ωt − k
2
2
Esta última expresión es la de un movimiento ondulatorio de la misma frecuencia y longitud
de onda que los movimientos que interieren, y su amplitud Ar y su fase dependen de las distancias r y r′ a los focos emisores. Por tanto, la ecuación del movimiento a que está sometido
el punto de interferencia P es:
y r = A r se n ωt − k
r +r
2
r 2
co k
r −r
2
Prohibida su reproducción
y r = y + y = A se n (ωt −k r) + A sen (ωt −k r ) =
O
UE
Según el principio de superposición, la elongación resultante
yr es:
P
r
T
Trataremos la interferencia de dos ondas armónicas coherentes (las que están en fase o cuya diferencia de fase es
constante), y e y′, que coinciden en el punto P después de
recorrer las distancias r y r′. Para mayor simplicidad, supondremos que tienen la misma frecuencia, amplitud, longitud
de onda y velocidad, y que la vibración de ambas se produce en la misma dirección perpendicular al plano de la igura.
79
Interferencia constructiva y destructiva
B
′ − ′ −′ −
∆ ϕ ∆ ϕ∆ ϕ
A consecuencia de la superposición de ondas, en el punto
donde tiene lugar πésta
puede producirse una intensiicaπ π
ción de las ondas componentes
o una debilitación de éstas,
λ λ λ
incluso su anulación.
′ − ′ −′ −
IÉN
Vamos a considerar los dos casos extremos que pueden
ocurrir respecto a la amplitud de la onda resultante Ar, y las
condiciones que cumplen en ellos la diferencia de fase, ∆ϕ,
y la diferencia de recorridos, ∆r = r′ - r.
y también:
La diferencia de fase entre
las ondas y e y′ es:
= ( ωt − k r ) − ( ωt − k r )
= k (r − r )
′− ′ − ′ −
π λπ πλ
λ
′ − ′ −′ λ−
λ λ
∆ ϕ ∆ϕ∆ϕ
∆ϕ ∆ϕ∆ϕ
π
π π
′ − ′ −′ −
π π
π
Para ello, en primer lugar sustituimos en la expresión de la
la onda resultante el valor de la diferencia
de fase:
r′ − r
∆ϕ
′ − ′ −′ −
π amplitud
π π π π πde
λ
λ λ
2−A ′ −
A r =′ ′−
k
∆∆=ϕϕ2 ∆
Aϕ
2
2
2π
ππ deπ k =
y, por otro lado, el valor
:
λ
λλ λ
∆ ϕ ∆ ϕ∆ ϕ
π π π
r′ − r
Ar =′ 2
′−−A ′ − k 2 π =′2′−−A ′ −
π π
π
Interferencia constructiva
r′ − r
λ
Decimos que se produce interferencia constructiva
cuando Ar es máxima en valor absoluto.
Para ello, la diferencia de recorridos ha de veriicar:
La amplitud del movimiento resultante es máxima,
e igual al doble de la amplitud de los movimientos
componentes, en los puntos en que la diferencia
′−
r′ − r
r ′− ′ −
r ′ −r ′ − 1′ − ′ −
rr′ −
r ′π− r π πr π
= n πde recorrido de las ondas es cero o un número enπr r=′−
π λπ =π±π
π±r1π
ππ ′ −π r=′ −
n ππ= n πλ
−
ππ λ′
π
=
±
1
tero de longitudes de onda. Las ondas llegan en
=
±
1
;
y
debe
cumplirse
λ λ
λ λ λ λ
λλ
λ
λ λ
concordancia de fase a estos puntos.
λ
λ λ′ −
λ
r ′ − r ′=
− ′2r−′n−+
1 ′ nλ
0 1 2
n = 0,=1,
Por tanto:
λ ; siendo
n = 0, 1,
r′ −rr==
nλ ; ; siendo
2−
∆ ϕ
ϕ
∆ϕ∆ϕ
π π∆ π
ϕ
∆ϕ∆ ϕ
= ±1∆ ϕ ∆∆ϕ∆
cumplirse
debe
===
2
=0
n1 +1 2 = n π
=∆;=ϕ
ϕ0
∆nnϕ
∆ =
∆ϕϕ
101
±
π2π+
2
=
±
1
2
2
2
2
=
±
=
n
π
2
2
2
2 2
2
2
2
O′
πn =n0,=1,0, 1,
∆ϕ =(2n
∆ϕ∆ϕ+=(2n
1)
n+
π 1)
;π siendo
+π
1)∆ϕ
; siendo
Por tanto:
∆ϕ
π
∆ϕ ∆ϕ π
π
Interferencia destructiva
Decimos que se produce interferencia destructiva
′−
π
′−
cuando Ar es
mínima.
π ′−
π ππ =π2 n +1
r′ −
′ −2 n +
r′ −
′λ−recorridos
′−
=
1
π
2
λ
Para ello,πla
diferencia
de
ha
de
veriicar:
π
π
=
2
n
+
1
π λ = 0 π λ
2
λ
2
λ λ
λ
r −r
r −r λ
π
co s π
0; π
= (2 n +1)
λ−
′=
λ λ =0 1 2
λ
λ
2 =0 1 2
′−
=0 1 2
′ − r ′=−2 n +1
2
λ
r − r = (2 n + 1)
; siendo n = 0, 1, 2 ...
2
∆ϕ
π
∆ ϕ
∆∆ϕϕ ∆ ϕ
π = 2 n +1
=0
∆∆ϕϕ ∆ ϕ
= 2 n =+12 n π+1 π
==00 de
diferencia
debe veriicar:
fase
2
2
=
0
2
2
2
2
22
∆ϕ
∆ϕ
π ∆ϕ = (2 n +1) π
cos ∆ϕ
= 0;; debe
cumplir
ππ
π
2
2
∆ϕ
2 ∆ϕ
Prohibida su reproducción
80
Y la
r
O
∆ϕ = (2 n + 1) π ; siendo n = 0, 1, 2...
P
r′
r′ -
r=
λ
La amplitud del movimiento resultante es nula para
todos los puntos en los que la diferencia de recorrido de las ondas es un número impar de semilongitudes de onda. Las ondas llegan en oposición de
fase a estos puntos.
r
O
O′
r′
λ
= 2
r
r′
P
En el supuesto, más general, de interferencia de ondas con la misma frecuencia pero diferente amplitud, las condiciones para que se produzca interferencia constructiva o destructiva son las que hemos hallado anteriormente. Sin embargo, en la interferencia destructiva la
amplitud de la onda no llega a anularse en ningún punto.
Los puntos en los que se produce la interferencia constructiva y destructiva reciben los nombres de vientres y nodos.
Líneas ventrales
Llamamos vientres a los puntos que las ondas
alcanzan en concordancia de fase para los
que la amplitud es máxima.
∆r = λ
∆r = 0
∆r = 2 λ
∆r = 3 λ
λ
Llamamos nodos a los puntos que las ondas alcanzan en oposición de fase para los que la
amplitud es nula.
O
d
O′
Se produce la interferencia de las ondas de ecuaciones y1 = 0,2 sen (200 t − 0,5 r) e y2 = 0,2 sen (200 t −
0,5 r′) (SI). Determina: a) la función de onda resultante;
b) el valor de la amplitud resultante en un punto que
dista 8 m y 10 m de los dos focos emisores; c) la ecuación de las líneas nodales producidas.
y1 = 0,2 sen (200 t − 0,5 r )
y2 = 0,2 sen (200 t − 0,5 r′)
— Datos:
a. Función de onda resultante:
y = y 1 +y 2 =2 A
y r = 0, 4
k
′ −
2
ωt − k
′ −
2
r′ − r
r′ + r
0,5
200 t −0 ,5
=
2
2
= 0, 4
0 25 r ′ −r
200 t − 0, 25 r ′ − r SI
41. Cuando dos ondas interieren constructiva o
destructivamente, ¿se produce alguna ganancia o alguna pérdida de energía en el sistema?
A r = 0,4 cos [0,25 (10 - 8)] = 0,4 cos 0,5 = 0,35 m
c. La condición que cumplen los nodos es:
r − r = (2 n + 1)
λ
2
que, en función del número de ondas, se escribe:
r − r = (2 n + 1)
2π
π
= (2 n + 1)
k
2k
El valor de k es de 0,5 m-1, por lo tanto:
r′ - r = (2n + 1) 2π siendo n = 0, 1, 2...
que es la ecuación de las líneas nodales, determinada cada una de ellas por un valor de n. Dichas
expresiones corresponden a hipérbolas.
42.Dos ondas que se propagan por el mismo medio interieren en un punto a 1,5 m del foco
emisor de una onda y a 1,75 m del de la otra.
Si la ecuación de ambas es y = 0,25 cos 4 π
(10 t − x) (SI), determina: a. la longitud de onda;
b. si en el punto considerado, la interferencia es
constructiva o destructiva.
Actividades
40. Di si la interferencia es una propiedad de algún
tipo de ondas o de todas ellas.
b. La amplitud resultante es Ar = 0,4 cos [0,25 (r′ − r )].
Por lo tanto, para r = 8 m y r′ = 10 m, se tiene:
Prohibida su reproducción
Ejemplo 9
Las líneas que los unen se denominan, respectivamente, líneas ventrales y líneas nodales.
Cada línea ventral o nodal está formada por los puntos cuya diferencia de distancias a dos
puntos ijos, los focos de ambas ondas, es una constante (r′ − r = constante). Por lo tanto, se
trata de hipérbolas en el plano de la igura.
81
UE
NT
Ondas estacionarias
T
Ten en cuenta que:
Otras formas de expresar
una onda estacionaria
Es frecuente utilizar la forma:
y = 2 A sen (kx ) cos (ωt )
Ésta se deduce a partir de
las ecuaciones de las ondas
que interieren expresadas
del modo:
y 1= A se n (kx −ωt )
y 2 = A se n (kx −ωt )
Consideremos el caso de una onda que se propaga por cierto medio e incide perpendicularmente sobre una pared relejándose en ella. La onda resultante de la interferencia de
la onda incidente y de la onda relejada tiene unas características especiales y recibe el nombre de onda estacionaria.
Llamamos onda estacionaria a la onda producida por
interferencia de dos ondas armónicas de igual amplitud y frecuencia que se propagan en la misma dirección y sentido contrario.
y 1 +y 2 =
= A [se n (kx −ωt ) +sen (kx − ωt )] =
= 2 A se n
(kx − ωt ) +(kx + ωt )
2
( kx −ωt ) −( kx + ωt )
⋅co s
=
2
= 2 A se n kx c os (−ωt )
⋅
y 1 +y 2 =2 A se n (kx ) cos (ωt )
También se utiliza la expresión:
y = 2 A cos (kx ) cos (ωt )
Ésta se deduce siguiendo
los mismos pasos que en la
ecuación anterior a partir de
las ecuaciones:
y 1 = A cos (ωt - kx )
B
y 2 = A cos (ωt + kx )
IÉN
Prohibida su reproducción
y también:
82
• En una onda armónica de
ecuación y = A sen(ωt-kx ),
la amplitud es una constante que no depende del
tiempo ni de la posición.
• En una onda que presenta
pulsaciones, la amplitud en
un punto determinado varía
con el tiempo.
• En la onda estacionaria,
la amplitud en un instante
determinado de tiempo
depende del punto considerado.
Estas ondas se producen, por ejemplo, cuando un medio limitado, como un tubo o una cuerda, se ve afectado por un
movimiento ondulatorio; las ondas estacionarias son provocadas por las relexiones que este movimiento experimenta
en los extremos del medio.
Ecuación de la onda estacionaria
Para obtener la ecuación de la onda estacionaria producto
de la interferencia, aplicamos el principio de superposición.
Supongamos dos ondas armónicas, de igual amplitud y frecuencia, que se propagan en sentido contrario siguiendo el
eje OX. Tomando como origen la pared donde tiene lugar la
relexión, las elongaciones producidas en un punto de abscisa x en el instante t valen:
y 1 = A sen (ωt - kx ) ; y 2 = A sen (ωt + kx )
La elongación resultante se obtendrá a partir de la suma:
yr = y1 + y2 = A [sen (ωt - kx) + sen (ωt + kx)]
= 2A cos (-kx) sen (ωt) = 2A cos (kx) sen (ωt)
La amplitud resultante Ar viene dada por el término 2A cos
(kx). Por tanto, la ecuación de la onda estacionaria toma la
forma siguiente:
y r = 2 A cos (kx ) sen (ωt ) = A r sen (ωt )
La onda estacionaria es armónica de igual frecuencia que las componentes y su amplitud, Ar, es independiente del tiempo, pero varía sinusoidalmente con la abscisa x.
Por lo tanto, excepto los puntos en que la amplitud es
nula (los nodos), que no oscilan, todos los puntos de la
onda oscilan armónica y verticalmente respecto de OX
y alcanzan a la vez la posición de equilibrio.
Puesto que los nodos se encuentran siempre en reposo,
la onda estacionaria parece permanecer ija sobre la
dirección de propagación (de ahí su nombre), no viaja
y, por lo tanto, no transporta energía.
Al no existir transporte de energía, no podemos considerar las ondas estacionarias como ondas en sentido
estricto.
Y
O
X
Y
O
X
Y
X
O
Y
λ
—
4
0
2λ
—
4
3λ
—
4
4λ
—
4
5λ
—
4
6λ
—
4
O
7λ
—
4
8λ
—
4t
1
t2
t3
t4
t5
t6
t7
X
Vientres y nodos de la onda estacionaria
Posición de los vientres
Ar es máxima en valor absoluto, e igual al doble de la amplitud de las ondas que interieren, en todos los puntos cuya abscisa x cumple
cos (kx) = ±1.
Es decir:
kx =nπ ; x =
x =2 n
λ
4
Posición de los vientres
La amplitud resultante Ar es nula en todos los puntos cuya
abscisa x es tal que cos (kx) = 0.
Es decir:
nπ
λ
=2 n
k
4
kx =
=
λ
2π
π
1 π
+n π ; x =
+n π =
k 2
2
λ
π
λ
π (2 n +1) = (2 n +1)
+n π =
4
2
4π
n = 0 , 1, 2, 3 ...
Son puntos de amplitud máxima en valor absoluto, es decir, vientres o antinodos de la onda
estacionaria, aquéllos cuya abscisa x respecto
de un foco vale 0 o un número par de cuartos
de longitud de onda.
λ
x = (2
n +1
)
n = 01
, , 234
, , ...
4
Son puntos de amplitud nula, es decir, nodos de la onda
estacionaria, aquéllos cuya abscisa x respecto de un foco
vale un número impar de cuartos de longitud de onda.
Distancia entre dos vientres o dos nodos consecutivos
Se obtiene mediante el cálculo de la diferencia de posición de dos vientres (o dos nodos) consecutivos. En ambos casos es la misma.
λ
λ
λ
λ
λ
λ
λ
λ
λ
λ
— Distancia entre nodos: x n − x n −1 =(2 n + 1) 4 −[2 (n − 1) +1] 4 = ( 2 n +1 − 2 n +2 − 1) 4 = 2 4 = 2
La distancia entre dos vientres o dos nodos consecutivos es igual a media longitud de onda. Por tanto, la distancia entre un vientre y un nodo es de un cuarto de longitud de onda.
Prohibida su reproducción
λ
— Distancia entre vientres: xn − xn−1 =2n 4 − [2 (n −1)] 4 = n 2 − n 2 + 2 = 2
83
Problemas resueltos
A
Una partícula de masa m se mueve a lo largo del
eje X bajo la acción de una fuerza elástica, F = -kx.
Cuando t = 2 s, la partícula pasa por el punto de
equilibrio con velocidad positiva y cuando t = 4 s,
su velocidad es de +4 m/s. Si el período de la oscilación es de 16 s, calcula: a. la amplitud del movimiento; b. su aceleración en t = 2 s; c. su velocidad
máxima. d. Escribe las expresiones de la elongación, la velocidad y la aceleración en función del
tiempo. e. Dibuja la gráica de la elongación en función del tiempo, entre t = 0 s y t = 18 s.
— Datos: x (2 s) = 0 ; v (4 s) = 4 m/s ; T = 16 s
b. En el punto de equilibrio la aceleración es cero.
Lo comprobamos:
a (t) = −A ω 2 se n (ωt + ϕ0 )
a (2 s ) = −14, 4
16 s
8
2
se n
se n π + ϕ 0 =0
4
8
π +ϕ =0 rad o π rad
0
4
El ángulo ha de ser de 0 rad para que la velocidad en este punto, que viene dada por el coseno, sea positiva. Por tanto:
ϕ0 = − π rad
4
Utilizamos la expresión de la velocidad en t = 4 s
para hallar la amplitud, A:
x (t ) = 1
4
,4⋅sen π t − π
8 4
5⋅c os
v (t ) = 5
,6
πt − π
2⋅ s en
a(t) = −2
,2
π t −π
8
Prohibida su reproducción
84
t (s)
x
0
-0,71 A
2
0
6
A
10
0
v (4 s ) = A π co s π ⋅4 − π = 4 m/s
14
-A
A π co s π = 4 m/s ; A =14, 4 m
8
4
18
0
8
4
1. Un oscilador armónico simple se encuentra en
x = 3,36 m con una velocidad de 0,216 m/s
cuando t = 5 s. Si su pulsación es ω = 0,1 rad/s, determina: a. su frecuencia; b. su amplitud;
c. la fase inicial; d. la aceleración en t = 5 s;
e. la posición, la velocidad y la aceleración en
t = 0s. f. Escribe las expresiones de la elongación, la velocidad y la aceleración en función
del tiempo. g. Dibuja la gráfica de la elongación en función del tiempo, entre t = 0 s y
t = 60 s.
8
4
4
e. Para representar la función hallamos la elongación en varios puntos y los representamos. Para
facilitar la representación escogemos los puntos
de elongaciones máximas, mínimas y cero.
v ( t) = A ω co s (ωt +ϕ0 )
8
4
d. Las expresiones de la elongación, la velocidad y
la aceleración son:
8
π ⋅ 2 +ϕ
0
8
v m á x = ± A ω = ±1 4 , 4 m ⋅ π rad/s = ± 5 , 6 5 m /s
8
x (t ) = A sen (ωt + ϕ0 )
x (2 s ) = 0 =A sen
π ⋅ 2 − π = 0 m/s 2
c. La velocidad máxima se produce cuando el coseno del ángulo de fase es ±1. Por ello:
a. Determinamos la pulsación a partir del período
y escribimos la ecuación de la elongación para
t = 2 s.
2π
2π
π
ω=
=
= rad/s
T
π
x (m)
A = 14,4 m
10
5
-5
5
10
15
t (s)
-10
-A = -14,4 m
2. Una partícula de 1 g de masa oscila con un MAS
de
10 3
π
Hz de frecuencia y una aceleración en
el extremo de su recorrido de 8,0 × 103 m/s2.
Calcula: a. la pulsación; b. la amplitud del movimiento; c. la velocidad de la partícula cuando
la elongación es de 1,2 mm. d. Si la velocidad es
de 4 m/s cuando t = 2 s, determina la fase inicial y escribe las ecuaciones de la elongación,
la velocidad y la aceleración.
Problemas resueltos
B
Un cuerpo de 1,4 kg de masa se conecta a un muelle de constante elástica 15 N/m. El sistema se hace
oscilar sobre un plano horizontal sin rozamiento. Si
la amplitud del movimiento es de 20 cm, calcula: a.
la energía total del sistema; b. la energía cinética y
la potencial cuando el desplazamiento del cuerpo
es de 13 cm; c. la velocidad máxima del cuerpo. d.
Escribe la ecuación del MAS correspondiente.
— Datos: m = 1,4 kg ; A = 20 cm = 0,20 m ;
K = 15 N/m ; x = 13 cm = 0,13 m
Hemos de tener en cuenta que el sistema tendrá un MAS y que su energía total será constante
dado que no existen pérdidas por rozamiento.
a. Calculamos la energía total del sistema:
E =
1
1
N
K A 2 = ⋅ 15 ⋅ 0, 20 2 m 2 = 0, 3 J
2
2
m
3. Conectamos un cuerpo de 0,6 kg de masa a un
resorte de constante recuperadora K = 10 N/m.
El sistema oscila sobre una supericie horizontal
sin rozamiento. Si la amplitud del movimiento es
de 5 cm, calcula: a. la energía mecánica total
del sistema; b. la velocidad máxima del cuerpo;
c. la energía cinética y la potencial del cuerpo si
x = 2 cm.
b. Hallamos la Ep en la posición x = 0,13 m:
Ep =
1
1
N
Kx 2 = ⋅ 15 ⋅ 0, 13 2 m 2 = 0, 13 J
2
2
m
Como E = Ec + Ep, calculamos así el valor de
Ec: Ec = E - Ep = 0,3 J - 0,13 J = 0,17 J
c. El cuerpo tiene vmáx cuando Ec es máxima:
Ec máx = E =0, 3 J
1
1
Ec = mv 2 ; Ec máx = m (v máx )2
2
2
2 Ec máx
2 ⋅ 0, 3 J
V má x = ±
= ±
= ± 0, 65 m/s
1,4 kg
m
d. Calculamos la pulsación y suponemos ϕ0 = 0 para
escribir la ecuación del MAS correspondiente:
ω=
K
15 N/m
=
= 3, 3 rad/s
m
1,4 kg
x = A se n (ωt +ϕ0 ) = 0, 2 s en (3 , 3 t ) m
4. A un muelle, ijo por uno de sus extremos y situado en una supericie horizontal sin rozamiento,
se le sujeta por el otro extremo un cuerpo de
m = 0,5 kg. Al tirar del cuerpo, alargar el muelle 10 cm y soltarlo, el sistema empieza a oscilar
con un período de 2 s. Determina: a. la energía
cinética y la potencial máximas; b. la velocidad
máxima del cuerpo. c. Explica cómo cambiarían las energías si m = 2 kg.
C
a. Hallamos ω y A para después calcular Epmáx:
ω=
A = α ⋅L =0, 175 rad ⋅1 m =0, 175 m
Ep máx =
— Datos:
α = 10°
L=1m
α = 10° = 0,175 rad
g = 9,8 m/s2
m = 0,1 kg
5. Un péndulo simple está constituido por una
masa puntual de 0,5 kg que cuelga de un hilo
de 1 m de longitud. Si oscila con una amplitud
de 8° en un lugar con g = 9,8 m/s2, determina:
a. su energía potencial máxima; b. su velocidad máxima.
9, 8 m/s 2
g
=
= 3, 1 rad/s
1m
L
Ep máx =
1
1
K A 2 = m ω2A 2
2
2
1
⋅ 0, 1 kg ⋅ (3 ,1 rad/s) 2 ⋅ (0 ,175 m)2 =0 ,015 J
2
b. La velocidad máxima será:
vmáx = ±Aω = ±0,175 m ⋅ 3,1 rad/s = ±0,54 m/s
6. La longitud de un péndulo simple es de 0,248 m
y tarda 1 s en efectuar una oscilación completa de α = 18°. Determina: a. g en ese punto; b.la
velocidad máxima; c. la fuerza máxima que
tiende a llevarlo a la posición de equilibrio si
m = 5 g.
Prohibida su reproducción
Un péndulo simple consta de una esfera puntual de
0,1 kg de masa suspendida de un hilo de 1 m de longitud. Si oscila con una amplitud de 10° en un lugar
con g = 9,8 m/s2, determina: a. su energía potencial
máxima; b. su velocidad máxima.
85
Ejercicios y problemas
1
Piensa y resuelve
1. Responde:
a. ¿Qué valor tiene la aceleración de un oscilador armónico si su velocidad es máxima?
b. Cuando la elongación es máxima, ¿cuánto
vale la aceleración?
2. La ecuación de un MAS cualquiera cumple la expresión x = A sen (ω t + ϕ 0). Determina el valor de
la fase inicial ϕ0 si el movimiento comienza: a. en el
centro de oscilación; b. en el punto extremo de las
elongaciones positivas; c. en el punto extremo de
las elongaciones negativas.
3. Determina la distancia que recorre una partícula
con MAS de amplitud A durante un período.
— Di si podemos determinar la posición de una
partícula que se desplaza con MAS, en el instante en que su velocidad es nula. ¿Podemos
conocer con estos datos el sentido de su desplazamiento?
4. Relaciona las magnitudes del MAS con las del MCU
y explica mediante un dibujo la relación entre ambos tipos de movimiento.
5. Estiramos el extremo de un muelle que está sujeto
por el otro extremo y lo soltamos para que comience a oscilar. Di si la fuerza aplicada es la fuerza
elástica del sistema. En caso contrario, señala sus
semejanzas y diferencias.
6. Tenemos un sistema formado por un resorte del
que cuelga una masa m. Si estiramos de la masa
y, a continuación, la soltamos, el sistema comienza a oscilar. Explica si, al cambiar la masa que
cuelga del resorte, cambia el período. Justiica
tu respuesta.
Prohibida su reproducción
— Un oscilador armónico de constante K al que se
une una masa m oscila con un período T. Determina el período si duplicamos m.
86
7. Determina los puntos de la trayectoria de un oscilador con MAS en el que son iguales la energía cinética y la energía potencial.
8. Di dónde oscilará más despacio un péndulo, en la
Tierra o en la Luna. ¿Y al compararlo con Júpiter?
Razona tus respuestas.
9. Un sistema real, en el que existen fuerzas de
rozamiento, ¿puede tener un MAS? Justiica
tu respuesta.
2
Practica lo aprendido
10. Una partícula se desplaza con MAS de 150 Hz
de frecuencia y 5 cm de amplitud. Calcula: a. el
período; b. la pulsación. c. Escribe la ecuación
de la elongación si en el instante t = 0 pasa por
el centro de oscilación con velocidad positiva.
11. Calcula el valor de la velocidad máxima de un
MAS de expresión: x = 0,20 sen (10t + π/2), en
unidades del SI.
— ¿Podemos predecir exactamente la posición
de la partícula cuando su velocidad es máxima? ¿Y el sentido de su movimiento?
12.Lee las características de los siguientes MAS y determina lo que se pide:
a. La pulsación y el período si a = -90 m/s2 cuando
x = 0,10 m.
b. La aceleración cuando x = -0,01 m si su frecuencia es de 5 Hz.
c. El período y la ecuación de la elongación si la
expresión de la aceleración es a = -2 x y la amplitud vale 0,01 m.
13. La aceleración de un MAS vale a = -16 π 2 x. Si
la máxima elongación es de 0,04 m y se ha comenzado a contar el tiempo cuando la aceleración tiene su máximo valor absoluto en el sentido de los desplazamientos positivos, calcula los
valores absolutos máximos de la velocidad y de
la aceleración.
14. Un resorte cuya constante recuperadora vale K
= 20 N/m está ijo por su extremo superior. Si le
colgamos un cuerpo de 300 g de su extremo libre y lo dejamos oscilar: a. ¿Cuál es la posición
más baja que alcanza?; b. ¿Cuánto vale el período del movimiento?
15. Se ija un cuerpo de 1,8 kg al extremo libre de
un muelle de constante K = 20 N/m, se alarga
el muelle hasta una distancia de 30 cm de su
posición de equilibrio y se deja libre. Determina
la Ec y la velocidad en la posición de equilibrio.
cada uno de ellos o depende de la frecuencia de
las ondas sonoras?
Piensa y resuelve
16. Indica las características fundamentales que
distinguen a cada una de las siguientes clases
de ondas: mecánicas, transversales, longitudinales, supericiales, armónicas.
17. En las ondas armónicas, ¿qué expresión matemática relaciona velocidad, longitud de onda
y frecuencia?
18. Un movimiento ondulatorio longitudinal de frecuencia 500 Hz se propaga en una varilla de hierro a la
velocidad de 4 500 m/s y en el aire a 340 m/s.
a. ¿En qué caso es mayor la longitud de onda?
b. ¿Cuántas veces es mayor?
19. ¿Qué le ocurre a la longitud de onda si se duplica
el período?
20. ¿Qué le sucede a la velocidad de una onda en
una cuerda tensa si duplicamos la frecuencia? (No
se ha modiicado la tensión de la cuerda.)
21. Deine función de onda. De ella se dice que es
doblemente periódica: respecto de la posición de
las partículas y respecto del tiempo. ¿Qué quiere
decir esto?
22. Di qué signiica que dos partículas de un medio por
el que se propaga una onda están en fase.
23. Expresa matemáticamente la energía mecánica
total de una onda armónica. a. ¿Cómo se deduce? b. ¿Con qué unidad se mide?
24. Una fuente de vibraciones armónicas produce una
onda en una cuerda sometida a tensión constante. Si se duplica la potencia del movimiento ondulatorio, ¿en qué factor cambiará la amplitud? ¿Y
la frecuencia?
25. Elige la opción correcta y razónala. La amplitud
de una onda está relacionada con: a. la longitud de onda; b. el período; c. la frecuencia;
d. la intensidad.
26. Explica a qué fenómenos se debe que disminuya
la energía de una onda al alejarse del foco emisor.
27. Calcula las longitudes de onda de los ultrasonidos
emitidos por los siguientes animales: a. murciélago,
f = 120 000 Hz (velocidad de las ondas sonoras en
el aire: 340 m ∙ s-1); b. delfín, f = 200 000 Hz (velocidad de las ondas sonoras en el agua: 1435 m ∙ s-1).
28. Di qué es y cómo se mide la potencia de un foco sonoro.
29. Describe qué es el umbral de audición y el umbral
de dolor para las ondas sonoras. ¿Es constante
30. Si el nivel de intensidad sonora de un violín es de
40 dB, ¿cuántos violines serán necesarios para
aumentar este nivel hasta 60 dB?
31. Si la intensidad de un sonido se multiplica por 100,
¿cuánto aumenta el nivel de intensidad sonora?
2
Practica lo aprendido
32. Una cuerda de 1,0 m de longitud y 10,0 g está
sometida a una tensión de 30 N. ¿Cuál será la
velocidad de propagación de una onda transversal por la cuerda?
33. Calcula la pulsación, la frecuencia, la longitud
de onda y la velocidad de propagación de una
onda descrita por y = sen (0,5 x − 200 t + 2,5), en
unidades SI.
34. La ecuación de una onda armónica viene dada
por y = 0,05 sen (1992 t − 6x), en unidades SI.
a. Calcula la amplitud, la frecuencia y la longitud
de onda. b. Calcula la distancia recorrida por la
onda en 3 s. c. Escribe la ecuación de una onda
idéntica a la anterior que se propague en sentido contrario.
35. Dada la siguiente ecuación de la onda armónica y = 3 sen (8 t − 0,5x), deduce: a. la amplitud,
el período, la frecuencia y la longitud de onda;
b. la velocidad de la onda y la elongación de
una partícula situada en la posición x = +15 m
cuando t = 4 s.
36. Una onda transversal se propaga por una cuerda según la ecuación y = 0,4 cos (50 t − 2x), en
unidades SI. Calcula: a. la velocidad de propagación de la onda; b. la elongación y la velocidad de vibración de una partícula situada a
20 cm del foco en t = 0,5 s; c. la elongación y la
velocidad máximas.
37. Una onda armónica de f = 100 Hz y A = 0,5 m
se propaga con una velocidad de 10 m/s en el
sentido positivo del eje OX. Si en t0 = 0 la elongación en el origen de coordenadas es 0,5 m, halla:
a. la ecuación de la onda; b. la diferencia de
fase entre dos puntos separados 0,2 m.
Prohibida su reproducción
1
87
Práctica de laboratorio N•2
Conservación de la energía mecánica en el movimiento
armónico simple
x = x1 = 0
Cuando en un muelle de constante recuperadora K que cuelga verticalmente de uno de sus
extremos se añade una masa adicional m, el
muelle se alarga debido al peso añadido y, si
se deja libre, el sistema muelle/masa describe
un movimiento armónico simple (MAS) de período T y amplitud A dados por:
O
x
x = x0
mg
x = x2
T = 2π
m
k
y A = mg
K
(donde g es la aceleración de la gravedad)
Variación de la energía mecánica en el MAS
En este MAS el sistema se mueve entre las posiciones extremas x1 = 0 y x2 = 2 medidas
respecto del origen O (extremo del muelle antes de colgar la masa). Cuando el sistema
pasa de la posición x1 a la posición x2, la energía potencial gravitatoria disminuye y la
energía potencial elástica aumenta según:
2
2
|∆Epg| = 1 K (x2 - x1)
2
En x1 y x2 la energía cinética del sistema es nula; por lo tanto, por la conservación de la
energía mecánica tenemos:
|∆Epg| = m g (x2 - x1)
Prohibida su reproducción
Efecto del frotamiento con el aire
88
Este MAS no se mantiene indeinidamente, porque la energía se va disipando a causa
del frotamiento con el aire. Así, la amplitud de oscilación va disminuyendo hasta que el
sistema se detiene. La posición inal de equilibrio x0 (medida respecto de O) es aquélla
en la que la fuerza elástica y el peso se equilibran: m g = K x0. De esta expresión se deduce el valor de K:
mg
K=
(2)
x0
Objetivo de la experiencia
En esta experiencia comprobaremos que, en las posiciones extremas del MAS de un
sistema muelle/masa que oscila verticalmente, la disminución de energía potencial gravitatoria coincide con el aumento de la energía potencial elástica. Obtendremos el valor
de la constante elástica a partir de la posición de equilibrio (determinación estática)
y lo compararemos con el deducido a partir de la medición del período (determinación dinámica).
• Muelle ligero y soporte
• Diversas pesas entre 100 g y 1 kg
• Regla, cronómetro y balanza
Procesos:
1. En esta experiencia deberán trabajar en
parejas. En primer lugar, pesen la masa m.
A continuación, cuelguen el muelle solo en
el soporte. Alineen el cero de la regla con el
extremo inferior del muelle.
(aunque no coincida exactamente con x2).
Este tiempo medido es el período T. Anoten
los valores de x2 y T en la tabla 1.
3. Dejen oscilar el sistema hasta que se vaya
amortiguando y se pare (o bien detenedlo
vosotros). Midan la posición final x0. A partir de x0, calculen el valor de K mediante la
ecuación (2). Apunten estos valores en la
tabla 1.
2. Cuelguen con mucho cuidado la masa m
en el muelle y dejen libre el sistema. (En el
supuesto de que la amplitud de las oscilaciones sea demasiado grande, sustituyan la
masa por una más ligera). Inmediatamente
después de iniciarse el movimiento oscilatorio, uno de ustedes tendrá que tomar buena nota de la posición más baja en la regla
(x2) a la que llega el muelle durante el MAS.
El otro compañero o compañera habrá de
poner en marcha el cronómetro cuando la
masa pase por primera vez por la posición
x2 y lo detendrá al cabo de una oscilación,
cuando vuelva a estar en el punto más bajo
m=.................
x2 (mm)
a=
x2 - x 1
(mm)
2
4. Comprueben si se verifica el principio de
conservación de la energía mecánica mediante la ecuación (1). Tengan en cuenta
que hemos escogido como origen x1 = 0.
5. Desenganchen la masa m y repitan todo el
proceso con una masa más grande. Anoten los resultados en la tabla 1.
T (ms)
x0 (mm)
Práctica de laboratorio N•2
Material:
K (N·m–1)
m=.................
m=.................
Tabla 1
6. A partir del valor del período T, deduzcan el valor de la constante elástica K (determinación dinámica).
Cuestiones:
• ¿Se cumple el principio de conservación de la energía mecánica para la masa m? Señala las posibles
fuentes de error en la realización de la experiencia.
• ¿Coinciden los valores de K calculados mediante las determinaciones estática y dinámica? ¿Cuál de
estos valores crees que es más iable?
• A partir de los valores que has medido, ¿cómo deducirías el valor de la velocidad de la masa m en un
punto cualquiera x situado entre x1 y x2?
Prohibida su reproducción
Comparen este valor con el obtenido mediante la determinación estática.
89
ZONA
SOCIEDAD
http://goo.gl/oKJ4uK
Fenómenos de resonancia
¿Sabías que el puente de Tacoma Narrows fue destruido por un viento que no era demasiado fuerte? Sucedió en 1940, en Washington, y la causa fueron las
vibraciones resonantes inducidas por el viento.
Puente destruido Tacoma Narrows 1940
¿Sabías que existen pavimentos capaces de destrozar los amortiguadores de un
coche sin ser excesivamente accidentados?
Los amortiguadores de los coches constan de un émbolo que se mueve
verticalmente por el interior de un cilindro lleno de aceite, un líquido prácticamente incompresible. Se sitúan dentro de un muelle elástico de acero
que ija la rueda a la estructura del automóvil.
Por ello, un pavimento capaz de hacer entrar en resonancia a los
amortiguadores es especialmente perjudicial.
¿Sabías algunos insectos mueven sus alas 120 veces por segundo y, sin embargo, sólo envían tres impulsos nerviosos
cada segundo?
90
https://goo.gl/nRf6p9
Prohibida su reproducción
Para conseguirlo, envían los impulsos nerviosos con la frecuencia adecuada al movimiento natural de las alas, es decir, ambas frecuencias están en resonancia.
¿Sabías que una cantante puede romper una copa de cristal con su voz?
Para lograrlo, le basta escoger una nota que haga entrar
en resonancia a la copa y mantenerla el tiempo suiciente.
La copa oscilará cada vez más ampliamente hasta romperse.
http://goo.gl/KJ4N9J
iOw
n8H
.gl/
oo
://g
http
Cuando la rueda encuentra un obstáculo, el muelle se comprime. El
amortiguador absorbe su sacudida y frena su movimiento de vibración impidiendo que se comprima y se distienda más de una vez.
2
Ecuaciones del MAS
x = A se n (ωt + ϕ0 )
Movimiento
vibratorio armónico
simple
v = A ω co s (ωt + ϕ0 ) ; v =±ω
Resumen
A 2 −x 2
2
a = −A ω se n (ωt + ϕ 0 ) ; a = −ω 2x
Relaciones entre las magnitudes del MAS
2π
1
T =
;f =
ω
T
→
→
Fuerza recuperadora en la dirección del eje X: F = -Kxi
1
1
KA 2 co s 2 (ωt +ϕ0 ) ; Ep = KA 2 se n 2 (ωt + ϕ0 )
2
2
1
Ec máx = Ep máx =E = K A 2
2
Ec =
m ω 2 = K ; T =2π≠
Relaciones:
Péndulo simple:
Relación entre longitud de onda, velocidad y período
T = 2π
≠
m
K
L
g
; ω=
g
L
λ
= λf
v =
T
— Propagación en el sentido positivo
del eje OX:
t
x
y = A se n 2π
−
= A s en (ωt −k x )
Ondas armónicas
Función de onda
(onda que vibra en
la dirección del
eje OY)
T
λ
— Propagación en el sentido negativo
del eje OX:
y = A sen 2π
t
x
+
T
= A sen (ω t +k x )
— Número de ondas:
k =
Velocidad en sólidos,
líquidos y gases
Q
v s = d ;v l = d ;v g =
Nivel de intensidad
sonora
2π
λ
γP
d
Ondas sonoras
β = 10 log
I
; I 0 = 1 ⋅10 −12 W ⋅ m −2
I0
=
γRT
M
Prohibida su reproducción
Oscilador armónico
simple
91
Para finalizar
1
Enuncia el principio de Huygens y di si es aplicable a las ondas electromagnéticas.
2
Di en qué consiste la difracción de las ondas y
pon algún ejemplo. ¿Es cierto que la difracción
sólo se produce en ondas transversales?
3
Podemos oír la conversación que mantienen
unas personas aunque estemos separados de
ellas por la esquina de un ediicio. Pero no podemos oírla si nos situamos detrás de una casa y
ellas están en la fachada. Explica la razón.
4
Enuncia el concepto de índice de refracción y
las leyes de la refracción.
5
Una onda sonora plana penetra desde el aire
al agua formando cierto ángulo con la normal.
Razona si la onda refractada se acercará a la
normal o se alejará de ésta.
6
Cierta onda que se propaga por una cuerda
tensa se releja en la pared a la que está ijada.
La onda relejada, ¿está en fase con la incidente o en oposición de fase? Si la ecuación de la
onda incidente es y = 0,02 sen (50 t − 3 x), escribe la ecuación de la onda relejada.
7
Deine: polarización; polarización rectilínea, circular y elíptica. ¿Cómo podrían lograrse con una
cuerda tensa y ija por un extremo estos tres tipos
de polarización?
8
Indica razonadamente si son verdaderas o falsas
estas airmaciones: a. la interferencia entre ondas
procedentes de dos fuentes en fase es constructiva
en cualquier punto del espacio; b. dos fuentes desfasadas 180o son incoherentes.
9
Prohibida
Prohibida su
su reproducción
reproducción
10
92
Representa una gráica que muestre las pulsaciones en un punto en función del tiempo y sobre ella
indica: a) el período de la onda resultante; b) el período de las pulsaciones.
13
Relexiona sobre si el efecto Doppler en la luz tiene algún efecto visible.
14
Nos hallamos en una barca en el mar entre un
barco y los acantilados de la costa. Si tardamos
8 segundos en oír el sonido procedente de una
explosión en el barco y 12 segundos en oír el eco
procedente de los acantilados, ¿a qué distancia
nos encontramos del barco y de la costa?
15
Una onda de frecuencia 225 Hz pasa de un medio donde se propaga a 120 m∙s-1 a otro donde
viaja a la velocidad de 210 m∙s-1. Calcula: a. el
índice de refracción del segundo medio respecto del primero; b. las longitudes de onda en
cada uno de ellos.
16
Dos ondas armónicas de la misma frecuencia,
f = 50 Hz, y la misma amplitud, A = 2 cm, que se
propagan a 100 cm∙s-1, llegan a un mismo punto
P que dista 5 cm y 9 cm de dos focos coherentes.
Calcula la ecuación del movimiento vibratorio
producido en el punto P.
17
Dos focos emisores envían ondas sonoras coherentes de 100 Hz con la misma amplitud. En un
punto P que dista de cada foco 83,4 m y 80 m,
se ha situado un aparato registrador de sonido.
Sabiendo que la velocidad de las ondas es de
340 m/s, determina si el aparato registrará sonido cuando interieren en él las ondas procedentes de los dos focos.
18
Las frecuencias de dos diapasones son 380 Hz
y 374 Hz. Si vibran al mismo tiempo, calcula la
frecuencia de la pulsación y la frecuencia de la
onda resultante de la interferencia.
Dos violinistas separados dos metros tocan la misma nota. ¿Existirán puntos en la habitación donde,
a causa de la interferencia, no se oiga?
11 Si una cuerda está vibrando con seis vientres, algu-
nos puntos de ella pueden tocarse sin perturbar su
movimiento. ¿Cuántos son?
12 Razona si es correcto o no: Cuando una cuerda de
violín se pulsa con el arco, vibra con una única frecuencia, que es la fundamental.
Un tubo abierto por los dos extremos da el mismo
sonido fundamental que un tubo cerrado por un
extremo de longitud la mitad. ¿Por qué?
19
La interferencia de las ondas de ecuaciones
y1 = 2 sen (1500 t − 250 x) e y2 = 2 sen (1500t
+ 250 x), en el SI, da lugar a una onda estacionaria. Calcula: a. la ecuación de esta onda;
b. la distancia entre dos antinodos consecutivos.
20 Justiica si en un MAS la aceleración y el vector
de posición pueden tener el mismo sentido. ¿Y la
aceleración y la velocidad? ¿Y la velocidad y el
desplazamiento?
28
Una partícula inicia un MAS en el extremo de su
trayectoria, en el sentido de los desplazamientos positivos, y tarda 0,1 s en llegar al centro de
ésta. Si la distancia entre los dos extremos de la
trayectoria es 0,2 m, calcula: a. el período del
movimiento; b. la pulsación; c. la posición de la
partícula 1 s después de iniciado el movimiento.
29
Colgamos una masa puntual de 5 kg de un resorte elástico cuya constante elástica tiene un
valor K = 500 N/m. Una vez el conjunto está en
equilibrio, desplazamos la masa 10 cm y la dejamos oscilar libremente. Determina: a. la ecuación del MAS que describe el movimiento de la
masa puntual; b. las posiciones de la masa en
las que su aceleración es nula. c. Haz un análisis
cuantitativo de los cambios que experimenta la
energía del oscilador.
30
Se hace vibrar una cuerda de 4,2 m con oscilaciones armónicas transversales perpendiculares
a la cuerda. Si f = 300 Hz, A = 10 cm y las ondas
generadas tardan 0,02 s en llegar al otro extremo de la cuerda, determina: a. la ecuación de
onda; b. la longitud de onda, el período y la velocidad de transmisión de la onda; c. el desplazamiento, la velocidad y la aceleración máximos
transversales.
31
Desde un punto situado en un medio homogéneo
e isótropo se transmiten ondas esféricas. Si la potencia del foco emisor es de 5 W, calcula la intensidad de la onda a 3 m del foco.
32
En una competición deportiva, 1000 espectadores gritan al mismo tiempo con un nivel de intensidad sonora de 90 dB cada uno. Calcula el nivel
de intensidad sonora del conjunto.
21 Determina el valor de la elongación de un MAS
en el instante en que su velocidad tiene la mitad
de su valor máximo. Expresa el resultado en función de la amplitud, A.
22 Explica cómo varía la energía de un oscilador lineal en los siguientes casos y justiica tu repuesta:
a. Se duplica la amplitud.
b. Se duplica la frecuencia.
c. Se duplica la amplitud y se reduce la frecuencia a la mitad.
23 Determina la relación entre los períodos de dos
péndulos con la misma masa y que oscilan en
el mismo sitio, si uno de ellos tiene el doble de
longitud que el segundo.
24
Deine onda longitudinal y onda transversal.
Pon un ejemplo de cada una de ellas e indica
en cada caso la magnitud que se propaga y
sus características.
25 Di cuál es el signiicado físico de la fase inicial,
ϕ0, de la función de onda.
Elige la opción que creas correcta y justifícala.
26 Un vibrador produce ondas en la supericie de
un estanque a intervalos regulares de tiempo.
Si se ajusta el vibrador de modo que produzca
un número triple de ondas por segundo, en este
caso las ondas: a. se propagan con triple velocidad; b. se propagan con un tercio de la velocidad; c. tienen longitud de onda triple; d. tienen
un tercio de la longitud de onda.
27
La ecuación de una onda transversal en una
cuerdaes y (x, t ) = 0,02 sen π (20 t + 2 x ), en unidades SI. Determina la aceleración en función
del tiempo para un punto situado en x = -0,3 m.
Relexiona y autoevalúate en tu cuaderno:
• Trabajo personal
¿Cómo ha sido mi actitud
frente al trabajo?
• Trabajo en equipo
¿He cumplido
mis tareas?
¿Qué aprendí en esta
unidad?
• Escribe la opinión de tu familia.
¿He compartido con mis
compañeros y compañeras?
¿He respetado las opiniones
de los demás?
• Pide a tu profesor o profesora
sugerencias para mejorar y escríbelas.
Prohibida su reproducción
EVALUACIÓN
93
3
Campos eléctricos
y magnéticos
contenidOS:
Prohibida su reproducción
1. Fuerzas eléctricas
1.1. Carga eléctrica
3.1. Fuentes del magnetismo
1.2. Ley de Colulomb
3.2. Explicación del magnetismo natural
2. Estudio del campo eléctrico
4. Estudio del campo magnético
2.1. Descripción del campo eléctrico
4.1. Descripción del campo magnético
2.2. Determinación del campo eléctrico
4.2. Representación del campo magnético
4.3. Fuentes del campo magnético
https://goo.gl/tKF0go
94
3. Magnetismo
Película:
En el presente video tendrás la oportunidad de
conocer las disímiles aplicaciones de los imanes y electroimanes en la ciencia, la técnica y
la vida cotidiana.
https://goo.gl/tpambF
Luego de observar el video responde:
1. ¿Cómo se construye un electroimán?
2. Menciona algunas de las aplicaciones del
magnetismo en la ciencia y en la técnica.
Prohibida su reproducción
En contexto:
95
1. Fuerzas eléctricas
Las fuerzas eléctricas están presentes, de forma directa o
indirecta, en la mayoría de nuestras actividades diarias:
cuando usamos la luz eléctrica para iluminarnos o el
frigoríico para conservar los alimentos, o cuando viajamos
en transportes accionados por motores eléctricos.
B
Bombilla de bajo consumo.
IÉN
y también:
Los cuerpos cargados eléctricamente por frotamiento
pierden su carga después de
un cierto tiempo. Además, la
descarga es más rápida en
ambientes húmedos.
Esto es debido a que los electrones en exceso de un objeto
con carga negativa son atraídos por las cargas positivas de
las moléculas de agua presentes en el aire. Por el contrario,
los objetos con carga positiva
toman los electrones ligados
débilmente de las moléculas
de agua.
El agua es una molécula polar
O 2–
Prohibida su reproducción
H+
H+
A
A
T
T
T
G
G T
G
C
A
C
C
G
A
1.1. Carga eléctrica
La carga eléctrica de un cuerpo tiene su origen en la estructura atómica de la materia. La corteza del átomo está
formada por electrones, partículas con carga negativa,
mientras que el núcleo del átomo está formado por protones, partículas con carga positiva del mismo valor absoluto
que la carga del electrón, y neutrones, sin carga eléctrica.
En condiciones normales, los cuerpos son neutros porque
tienen el mismo número de protones y electrones. Sin embargo, algunos átomos se desprenden fácilmente de sus
electrones más externos adquiriendo carga eléctrica.
La electrización es el proceso por el que un cuerpo adquiere carga eléctrica.
El ADN
Las moléculas de ADN, que
constituyen el material genético de un individuo y son esenciales en la síntesis de proteínas, están formadas por dos
cadenas (doble hélice) que
se mantienen unidas por las
fuerzas eléctricas de los puentes de hidrógeno.
C
Es más, las fuerzas eléctricas son responsables de una gran
diversidad de fenómenos naturales. La elasticidad de una
goma de borrar o la viscosidad del aceite son el resultado
de fuertes interacciones eléctricas entre sus átomos y moléculas. También los procesos químicos, como la formación
de enlaces o el metabolismo de nuestro propio cuerpo, son
gobernados por fuerzas eléctricas.
A
T
Por ejemplo, cuando frotamos una varilla de vidrio con un
pañuelo de seda, una pequeña fracción de electrones del
vidrio pasa al pañuelo, que queda con carga negativa,
mientras que el vidrio queda con carga positiva. También el
ámbar y otras resinas se cargan negativamente al ser frotadas con lana.
Varilla de vidrio
+
+ +
+ +
+ +
+
+
–
–
–
+
–
–
–
–
–
–
–
–
–
–
–
–
– – –
–
–
Pañuelo de seda
96
––
–
–
Varilla de plástico
––
––
––
–
–
––
+
+
––
+
+
+
–
+
+
+
+ +
+ + +
+
Paño de lana
Propiedades de la carga eléctrica
Conservación de la carga eléctrica
Cuantización de la carga eléctrica
Al frotar un bolígrafo de plástico con un paño de
lana no se crea una carga eléctrica neta. Algunos
electrones pasan del paño al bolígrafo, de modo
que el número de electrones en exceso en el bolígrafo es justamente el número de electrones que faltan
en el paño. El bolígrafo adquiere una cierta carga
negativa y el paño, la misma carga pero positiva.
En 1909, Robert Millikan (1868-1953) conirmó que la
carga eléctrica siempre se presenta en paquetes
discretos, como un múltiplo entero de cierta carga
e. Decimos que la carga eléctrica está cuantizada.
q1 = 0
q1′
q2 = 0
Situación inicial:
q1 + q 2 = 0
e
q 2′
Situación final:
q1′ + q 2′ = 0
En todo proceso la carga eléctrica total
permanece constante.
Cualquier carga eléctrica es un múltiplo
entero de una unidad elemental de carga.
Esta unidad elemental es justamente la carga del
electrón, cuyo valor absoluto denotamos por e. Experimentalmente no se ha encontrado todavía ninguna carga libre de valor
2
1
eó− e
3
3
Sería natural, por tanto, utilizar el valor de e como unidad para medir la carga eléctrica de un cuerpo. Sin
embargo, su uso sería bastante incómodo debido a
su valor tan pequeño.
En el Sistema Internacional, la unidad de carga eléctrica es el culombio, C, que se relaciona con la unidad elemental de carga de esta manera:
e = 1,602 ⋅10 −19 C
En cambio, las cargas en movimiento pueden ser de
mayor magnitud. Por ejemplo, por el ilamento de una
bombilla típica de 220 V y 60 W circulan 0,27 C cada
segundo.
B
La conservación de la carga es, pues, un principio tan
importante como el principio de conservación del momento lineal o el de conservación de la energía.
El culombio es una unidad muy grande para medir cargas eléctricas en reposo. Las experiencias de electrización por frotamiento dan lugar a cargas del orden de
nanoculombios (1 nC = 10-9 C). Esto puede darnos una
idea de la magnitud de un culombio.
3. Describe varios ejemplos de procesos físicos que pongan de maniiesto el principio de conservación de la carga eléctrica.
4. Responde:
a. ¿Cuántos electrones equivalen a una carga de −39 C?
b. ¿Cuántos culombios equivalen a una carga de 4 ∙ 1020 electrones?
5. Además del frotamiento, existe otro tipo de electrización denominado inducción electrostática. Investiga en qué consiste y redacta
un informe.
6. Investiga por qué algunos camiones que transportan productos inlamables arrastran una cadena metálica.
y también:
https://goo.gl/jpo57i
2. Probablemente habrás observado que al peinarte tu peine atrae
algunos cabellos. Interpreta este hecho.
Actividades
1. Explica de dónde procede la carga eléctrica de los cuerpos. ¿Por
qué unos cuerpos se cargan positivamente y otros negativamente?
IÉN
El físico inglés J. J. Thomson
(1856 - 1940) descubrió el electrón en 1897. En 1906 recibió el
premio Nobel por su trabajo.
Su hijo, G. P. Thomson (18921975), recibió también el premio Nobel en 1937 por la demostración experimental de
que el electrón, en ciertas circunstancias, presenta un comportamiento ondulatorio.
Prohibida su reproducción
La carga eléctrica se conserva en todos los procesos
físicos observados, incluidos aquellos que implican
creación o desintegración de partículas. Así, en ciertos
procesos radiactivos, el neutrón se desintegra dando lugar a un protón, un electrón y otra partícula neutra, el
neutrino, conservándose la carga eléctrica.
97
B
1.2. Ley de Coulomb
En 1785, Charles Augustin de Coulomb enunció la ley que
expresa el valor de la fuerza que se ejercen mutuamente
dos cargas eléctricas:
IÉN
y también:
Para simpliicar fórmulas posteriores, la constante K suele
escribirse en la forma:
K =
La fuerza de atracción o repulsión entre dos cargas
eléctricas puntuales es directamente proporcional al
producto de las cargas e inversamente proporcional
al cuadrado de la distancia que las separa.
1 ε = constante dieléctrica
o permitividad
4 πε
La constante dieléctrica del
vacío se denota por ε0 y su
valor es:
ε0 = 8,854 ⋅ 10 -12 C 2 ⋅ N-1 ⋅ m -2
Para otros medios materiales
se acostumbra a expresar:
ε = ε 0ε r
ε = constante dieléctrica
relativa
La constante εr es una magnitud sin dimensiones característica de cada medio.
Cuanto mayor es εr (y por
tanto menor es K), más débiles son las interacciones electrostáticas. En el vacío εr = 1.
Sustancia
εr
Agua
80
Aire
1
Azufre
4
Madera
2–8
Porcelana
6–8
Vidrio
4 – 10
Constantes dieléctricas relativas
de algunas sustancias a 20 °C.
Q
F21 u 2 1
+
Q Q
F 21 = K 1 2
r
http://goo.gl/nfC5LZ
Prohibida su reproducción
98
u1
Q Q
F 12 = K 1 2
r
2
u1
Q 1 y Q 2 = cargas eléctricas.
r = distancia entre las cargas.
→
u1 = vector unitario en la dirección de la
recta de unión de las cargas y sentido
de Q 1 a Q 2.
→
u2 = vector unitario en la dirección de la
recta de unión de las cargas y sentido
de Q 2 a Q 1.
→
F21 = fuerza ejercida por Q 2 sobre Q 1.
K
+
u2
→
F12 = fuerza ejercida por Q 1 sobre Q 2.
= constante de proporcionalidad cuyo
valor depende del medio. En el vacío
y en el aire es igual a 9⋅109 N⋅m2 ⋅ C-2.
Esta constante también depende del sistema de unidades usado.
Las fuerzas eléctricas tienen las características siguientes:
— La fuerza está dirigida →
a lo largo
de la recta de unión de
→
las cargas. La fuerza es→repulsiva
si las cargas son del mis→
mo signo (los vectores F12 y u1 tienen el mismo sentido, al
igual que los vectores F21 y u2). En cambio, si las dos cargas son de signo contrario, estos vectores tendrán sentidos contrarios. Así, dos cargas de distinto signo se atraen.
— Son fuerzas a distancia, no es preciso que exista ningún medio material entre las cargas para que dichas
fuerzas actúen.
— Siempre se presentan a pares, como airma el principio
→
→
de acción y reacción. Esto es, las fuerzas F12 y F21 tienen
igual módulo y dirección pero sentidos opuestos.
F12 = −F 21
Ch. A. de Coulomb.
2
F12
Q2
r
→
→
F 12 = F 21 =K
— Experimentalmente comprobamos que las fuerzas eléctricas
veriican el principio de superposición. En el caso de tener tres o
más cargas eléctricas puntuales,
la fuerza resultante sobre una
de ellas es la suma vectorial de
todas las fuerzas que las demás
cargas ejercen sobre ésta.
Q1 Q
Q1
+
F21
Q2
–
2
r2
F1
F1 = F21 + F31
F31
Q3
–
UE
2. Estudio del campo eléctrico
NT
Ten en cuenta que:
T
Una carga eléctrica, simplemente con su presencia, perturba el espacio que la rodea creando a su alrededor un campo de fuerzas que recibe el nombre de campo eléctrico.
Interacción entre cargas
eléctricas en movimiento
Considera dos cargas, Q y q, separadas una gran distancia. Si
ahora movemos Q rápidamente, la carga q se verá afectada
por dicho movimiento. Pero esta
interacción necesita cierto tiempo para propagarse. Por tanto,
la carga q se verá afectada
con un cierto retraso.
Este retraso diiculta la interpretación de que las cargas interaccionan instantáneamente
a distancia, como nos sugiere
la ley de Coulomb. De hecho,
esta ley no es válida para cargas en movimiento rápido. En
este caso el campo eléctrico
nos ofrece una interpretación
más adecuada de la interacción entre cargas eléctricas.
Llamamos campo eléctrico a la perturbación que un
cuerpo produce en el espacio que lo rodea por el hecho de tener carga eléctrica.
Cuando otra carga eléctrica se sitúa en esta región del espacio, interacciona con el campo y experimenta una fuerza eléctrica.
2.1. Descripción del campo eléctrico
Los campos eléctricos se describen mediante dos magnitudes fundamentales: una vectorial, la intensidad del campo
eléctrico, y otra escalar, el potencial eléctrico.
Intensidad del campo eléctrico
Para describir un campo eléctrico asignamos a cada punto del espacio un vector que denominamos intensidad del
campo eléctrico.
→
La intensidad del campo eléctrico, E, en un punto del espacio es la fuerza que actuaría
sobre la unidad de carga positiva situada en ese punto.
La unidad de la intensidad del campo eléctrico en el SI es el newton por culombio (N/C).
La deinición anterior nos permite calcular el campo eléctrico creado por una carga puntual
Q. Para ello colocamos una carga de prueba q en un punto P del espacio situado a una distancia r de la carga Q. El campo eléctrico en ese punto será la fuerza por unidad de carga.
→
Donde u es un vector unitario en la dirección de la recta de unión de la carga Q con el punto
P y con sentido de la carga Q al punto P.
—Es radial y disminuye con el cuadrado de la distancia, por lo tanto se trata de un campo central.
—Su sentido depende del signo de Q. Si la carga es negativa, el campo eléctrico se dirige hacia la carga;
si es positiva, se aleja de ésta.
La fuerza eléctrica sobre una carga q situada en un
punto en que la intensidad del campo eléctrico es→E
se expresa:
Q
E =K
r2
Q
Q
+
–
r
P
u
E
E
r
u
P
Prohibida su reproducción
Como podemos observar, el campo eléctrico creado por una carga puntual Q tiene las
siguientes propiedades:
u
99
Ejemplo 1
Calcula el campo eléctrico creado por una carga Q = +2 µC en un punto P situado a 30 cm de distancia en el vacío.
Calcula también la fuerza que actúa sobre una carga q = -4 µC situada en el punto P.
Q = + 2 ⋅ 10-6 C
P
+
u
E
r = 0,3 m
— Calculamos el campo eléctrico en el punto P:
N
Q
N ⋅ m 2 2 ⋅ 10 −6 C
E = K 2 u ; E =9 ⋅ 10 9
⋅
u = 2 ⋅10 5 u
C
r
(0 , 3 m )2
C2
— Calculamos la fuerza eléctrica que actúa sobre q:
N
F = q E =−4 ⋅10−6 C ⋅ 2 ⋅ 10 5 u
= −0, 8u N
C
Ejemplo 2
La fuerza es atractiva, como corresponde a dos cargas de signo contrario.
Su módulo es F = 0,8 N.
Dos cargas puntuales, Q1= +1 µC y Q2= +3 µC, están
situadas en el vacío a 50 cm una de otra. Calcula
el campo eléctrico en un punto P situado sobre el
segmento que une las dos cargas y a 10 cm de Q1.
Q1 = +1 ⋅ 10-6 C
u2
u1
E2 P
E1
r1 = 0,1 mr2 = 0,4 m
+
Q2 = +3 ⋅ 10-6 C
+
— Calculamos el campo eléctrico creado por Q1 en P:
N ⋅ m 2 1 ⋅ 10−6 C
Q
⋅
E 1 = K 21 u 1 =9 ⋅ 10 9
u1
(0 ,1 m )2
r1
C2
5
E 1 = 9 ⋅10 u 1 N/C
Prohibida su reproducción
100
8. Calcula el campo eléctrico creado por una carga de +4 µC a una distancia de 50 cm si: a. el
medio exterior a la carga es el vacío; b. el medio
exterior es el agua.
9. Determina a qué distancia de una carga puntual
de 120 nC situada en el vacío la intensidad del
campo eléctrico es de 6 750 N/C.
N ⋅ m 2 3 ⋅ 10−6 C
Q
E 2 = K 22 u 2 =9 ⋅ 10 9
⋅
u2
(0 , 4 m )2
r2
C2
E 2 = 1, 7 ⋅10 5 u 2 N/C
El campo eléctrico resultante en el punto P es la
→
→
suma vectorial de E1 y E2. Para hallarlo tendre→
mos en cuenta que →
u2 = −u
.
1
E = E 1 +E 2 = 9 ⋅10 5 u1 N/C + 1,7 ⋅10 5 u 2 N /C
E = 9 ⋅ 10 5 u1 N/C −1,7 ⋅ 10 5 u1 N /C
E = 7, 3 ⋅10 5 u 1 N/C
Su módulo es E = 7,3 ⋅ 105 N/C.
10. Dos cargas eléctricas puntuales de +3 µC y -2 µC
están separadas 40 cm en el vacío. Calcula el
campo eléctrico en el punto medio del segmento
que las une.
11. Dos cargas puntuales, Q1 = +4 µC y Q2 = +1 µC,
están separadas 30 cm en el vacío. Calcula el
campo eléctrico en un punto del segmento que
une las cargas situado a 12 cm de Q1.
—Determina la fuerza que actúa sobre una
carga Q3 = −0,5 μC situada en dicho punto.
Actividades
7. Di cómo varía la intensidad del campo eléctrico creado por una carga puntual con la
distancia. Dibuja una gráica que represente
dicha variación.
Calculamos el campo eléctrico creado por Q2 en P:
UE
Potencial eléctrico
Una vez acercadas las cargas, podríamos recuperar fácilmente el trabajo realizado. Bastaría dejarlas libres y aprovechar su movimiento. Decimos que el trabajo realizado sobre
las cargas al acercarlas ha aumentado su energía potencial eléctrica.
Ten en cuenta que:
T
Si queremos acercar dos cargas positivas, debemos realizar
un trabajo contra las fuerzas eléctricas de repulsión entre
las cargas. Este trabajo no depende del camino seguido
para acercar las cargas, sino que sólo depende de sus posiciones iniciales y inales. Decimos que el campo eléctrico
es conservativo.
NT
Energía potencial de un
sistema de cargas
Deinimos la energía potencial
de un sistema de cargas ijas
como el trabajo que debemos
realizar contra el campo para
formar el sistema, trasladando
cada carga desde una distancia ininita hasta la posición inal que ocupa.
De este modo, la energía potencial eléctrica del sistema de
tres cargas de la igura es:
La diferencia de energía potencial eléctrica de una carga entre
un punto A y otro punto B es igual al trabajo realizado por el campo eléctrico para trasladar dicha carga de A a B.
Ep A − Ep B
Q2
B
= ⌠ F ⋅d r
⌡
A
+
Usando esta expresión general podemos calcular la energía potencial eléctrica de una carga puntual q en el campo eléctrico creado por otra carga puntual Q situada a una
distancia r.
B
r12
B
Qq
Ep A − Ep B =⌠ F ⋅ d r = ⌠ K 2 u ⋅ d r
r
⌡
⌡
A
A
r23
+
r13
+
Q1
Q3
Como el trabajo no depende del camino seguido, escogemos una trayectoria radial para
simpliicar los cálculos:
u ⋅ d = u ⋅ d r co s 0 ϒ = d r =d r
Ep B
De donde:
Ep = K
B
A
Q
u
q
+
+
A
dr
B
r
Qq
+C
r
La constante C es arbitraria y depende de la elección del origen de energía potencial. Generalmente, asignamos el valor cero de energía potencial a los puntos situados a distancia
ininita de la carga que crea el campo (r → ∞). Con esta elección obtenemos C = 0 y la
energía potencial eléctrica resulta:
Ep = K
Qq
r
Observa que esta expresión coincide con la del trabajo si colocamos el punto B en el ininito.
Esto nos permite dar una interpretación física de la energía potencial eléctrica:
La energía potencial eléctrica de una carga q en un punto del espacio es el trabajo que realiza el campo eléctrico para trasladar la carga q desde dicho punto hasta el ininito.
Prohibida su reproducción
Ep A
B
1
⌠ dr = K Q q −
2
r
⌡
A r
Qq
Qq
K
−K
rB
rA
101
B
IÉN
y también:
Relación entre el campo y el
potencial eléctricos:
B
V A −V B =⌠ E ⋅ d r
⌡
A
En el caso de que existan
varias cargas puntuales, se
cumple el principio de superposición:
El potencial eléctrico resultante es igual a la suma de
los potenciales debidos a
cada una de las cargas.
n
V = Σ V i =V 1 +V 2 +...
Otra magnitud fundamental en la descripción del campo
eléctrico es el potencial eléctrico. Éste representa la energía
potencial de la unidad de carga positiva situada en un punto del campo eléctrico.
La diferencia de potencial eléctrico entre un punto A
y otro punto B es igual al trabajo realizado por el campo eléctrico al trasladar la unidad de carga positiva de
A a B:
B
V A −V B =⌠ E ⋅ d r
⌡
A
Calculemos esta diferencia en el caso del campo eléctrico
creado por una carga puntual Q.
B
i =1
UE
r
Q
NT
Ten en cuenta que:
T
Una unidad que se utiliza
con frecuencia en electrónica y física atómica es el electrón-voltio. No es una unidad
de potencial eléctrico sino
de energía.
Un electrón-voltio, eV, se deine como la energía que
adquiere un electrón que es
acelerado por una diferencia de potencial de 1 voltio.
1 eV = 1,602 ⋅ 10
dr
u
B
B
Q
V A −V B =⌠ E ⋅ d r = ⌠ K 2 u ⋅ d r
r
⌡
⌡
A
A
El electrón-voltio
-19
+
A
J
Elegimos una trayectoria radial: ⋅ d r
B
dr
1
V A −V B =KQ ⌠ 2 = KQ −
r
r
⌡
A
B
A
= ⋅ d r co s 0 ϒ= d r = d r
=K
Q
Q
−K
rA
rB
Si asignamos un valor cero de potencial a los puntos situados a distancia ininita de la carga Q (r → ∞), obtenemos:
V =K
Q
r
Observa que esta expresión coincide con la del trabajo por unidad de carga si colocamos el punto B en el ininito. De aquí
deducimos la interpretación física del potencial eléctrico:
El potencial eléctrico en un punto del espacio es el trabajo que realiza el campo eléctrico
para trasladar la unidad de carga positiva desde dicho punto hasta el ininito.
Prohibida su reproducción
La unidad de potencial eléctrico y de diferencia de potencial eléctrico en el SI es el J/C y recibe
el nombre de voltio (V).
102
Si en lugar de la unidad de carga positiva se traslada una carga eléctrica q de A a B, el trabajo
realizado por el campo eléctrico será:
W = q (VA - VB )
La energía potencial eléctrica de una carga en un punto del espacio se relaciona con el potencial eléctrico en dicho punto de esta manera: Ep = qV
B
IÉN
y también:
Distribuciones discretas de
carga: formadas por cargas
eléctricas puntuales aisladas.
2.2. Determinación del campo eléctrico
Hemos visto cómo hallar el campo eléctrico creado por una
carga puntual y que para calcular el creado por una distribución discreta de cargas aplicamos el principio de superposición. Ahora bien, ¿cómo calculamos el campo eléctrico
creado por una distribución continua de carga eléctrica?
Distribuciones continuas de
carga: la carga eléctrica se
distribuye por todo el espacio
sin dejar huecos.
A escala microscópica, la
carga está cuantizada, pero
a veces muchas cargas están tan próximas que pueden considerarse distribuidas
de forma continua.
De la misma manera que utilizamos el teorema de Gauss
para determinar el campo gravitatorio de cuerpos con cierto volumen, como una esfera maciza, este teorema nos permite determinar el campo eléctrico creado por distribuciones continuas de carga con algunas simetrías sencillas.
Las distribuciones homogéneas se caracterizan por su
densidad de carga:
Antes de enunciar el teorema de Gauss, es necesario introducir una magnitud llamada lujo eléctrico.
Densidad de carga volúmica,
ρ=
Q
Densidad de carga supericial,
El lujo del campo eléctrico o lujo eléctrico, Φ, a través
de una supericie es una medida del número de líneas
de campo que atraviesan dicha supericie.
σ=
Q
S
Densidad de carga lineal,
λ=
Q
L
Cálculo del lujo eléctrico
Campo uniforme y superficie plana
Campo variable y superficie cualquiera
Φ = E ⋅ S = E S co s α
Ejemplo 3
El lujo eléctrico representa el número de líneas de
campo que atraviesan la
supericie S′, que es la proyección de S en la dirección perpendicular a las
líneas de campo.
S′
α
α
E
S
El lujo total a
través de la supericie S se obtiene
sumando todas
las contribuciones:
→
dS
R
S
dS
E
S
Sustituimos el valor de E en la expresión del flujo eléctrico y tenemos en cuenta que sobre la esfera el valor
de r es constante, r = R.
→
E
dS
Φ =⌠d Φ
⌡
S
⌠
Φ=
E ⋅d S
⌡
S
S
Determina la expresión del lujo eléctrico de una carga eléctrica puntual Q a través de una supericie esférica de radio R centrada en la carga.
+Q
Dividimos la supericie S en pequeños elementos ininitesimales dS, y para cada uno de ellos deinimos su
→
correspondiente vector supericie dS, perpendicular a
la supericie ininitesimal y de módulo dS.
⌠ E ¡ d S
⌡S
⌠ K Q u ¡ d S
⌡S
r2
K
Q ⌠
u ¡dS
2
R ⌡S
El producto escalar es ⋅ d = ⋅ d cos ;
cos 0° ≈ dS y la integral se reduce al área de la esfera,
S = 4 π R 2.
Φ =K
Q
Q
Q ⌠
4 R2 =
d S = K 2 S =K
R
R2⌡
S
R2
Q
=4 KQ =
ε0
Prohibida su reproducción
→
Deinimos el vector S como un vector perpendicular
a la supericie S y de módulo igual al valor de esta
supericie.
El lujo eléctrico es igual al producto escalar:
103
B
Teorema de Gauss
y también:
Como acabamos de ver en el ejemplo 3, el lujo eléctrico
que atraviesa una supericie cerrada depende únicamente
de la carga eléctrica total que hay en su interior y del medio
en que se encuentra. Este resultado se recoge en el teorema de Gauss:
Observa en la siguiente gráica el continuo intercambio
de energías: la Ep almacenada en el resorte se transforma
continuamente en Ec y viceversa. La energía total E se
mantiene constante.
El lujo eléctrico a través de una supericie cerrada S
es proporcional a la carga eléctrica neta Q que encierra la supericie.
¢ £
⌠ E d S
⌡
¤
£
IÉN
E
Q
ε0
Aplicaciones del teorema de Gauss
El teorema de Gauss nos permite determinar el campo eléctrico creado por distribuciones continuas de carga con una
geometría sencilla. Para ello aplicamos el teorema de Gauss
→
sobre una supericie escogida de manera que el vector E
pueda extraerse de la integral.
1 2
Kx
2
Ep =
1
mv 2
2
Campo creado por una distribución esférica de carga en el exterior
— El plano cargado se caracteriza por su densidad
— La esfera, de radio R, tiene una carga Q distribuida
uniformemente.
— Por simetría, el campo es radial y sólo depende
de la distancia r al centro de la esfera.
— Elegimos como supericie de Gauss, SG, una esfera concéntrica con la distribución de carga, de
radio r > R.
— Calculamos el lujo eléctrico a través de SG. Sobre la supericie de Gauss el campo eléctrico
→
E tiene módulo constante y dirección paralela
→
a dS.
— Por simetría, las líneas de campo son paralelas
entre sí y perpendiculares al plano.
— Elegimos como supericie de Gauss, SG, un paralelepípedo perpendicular al plano.
— Calculamos el lujo eléctrico a través de SG. Sólo
contribuyen al lujo eléctrico las caras paralelas
al plano, S1 y S2. El lujo a través de las otras caras
→
→
es nulo porque E y dS son perpendiculares.
Φ = ⌠ E d S =⌠ E d S + ⌠ E d S
⌡
⌡
⌡
S
S
S
Φ = ES 1 + ES 2 = 2 ES
G
1
Φ = ⌠ E ⋅ dS = ⌠ E ⋅ dS = ES
⌡
⌡
S
S
2
G
⃖
Φ = 2 ES
Q
Φ=
ε0
Q
2 ES = ε
0
¥ ¦
E
S2
G
= E 4 r 2
G
Aplicamos el teorema de Gauss:
— Aplicamos el teorema de Gauss:
SG
E
Q
; E 4 r 2
ε0
¦
Q
ε0
E =
1
⋅
4
0
Q
r2
El campo eléctrico creado por un plano ininito de
carga es uniforme.
El campo eléctrico creado
por una distribución esférica
de carga en un punto exterior es el mismo que crearía
una carga puntual Q situada
en el centro de la esfera.
12. Determina el flujo eléctrico a través de una superficie esférica situada en el interior de un campo eléctrico uniforme.
13. Determina el campo eléctrico creado por una corteza esférica cargada uniformemente en el interior
y en el exterior.
Q
E=
2Sε 0
S2
S
S1
S1
dS
SG
+
+
+
+
+
r
R
+
+
+
Q+
E
+
+
+
Actividades
Prohibida su reproducción
Ep =
t
Campo creado por un plano infinito cargado uniformemente
Q
supericial de carga constante σ = .
S
104
0
UE
3. Magnetismo
En la actualidad, las aplicaciones del magnetismo continúan siendo muy importantes: almacenamos información
en los discos magnéticos de los ordenadores y grabamos
música en cintas magnéticas, generamos campos magnéticos para acelerar partículas y, a partir de éstas, creamos
isótopos radiactivos con aplicaciones médicas… El magnetismo es también fundamental en el funcionamiento de televisores, altavoces y aparatos de medida eléctricos.
3.1. Fuentes del magnetismo
Un imán es un cuerpo capaz de atraer fuertemente los objetos de hierro. Las propiedades magnéticas de los imanes son
conocidas desde la Antigüedad. También sabemos, desde el
siglo XIX, que las corrientes eléctricas presentan propiedades
magnéticas como los imanes. Como veremos, las propiedades
magnéticas de los imanes y de las corrientes eléctricas tienen
un origen común: el movimiento de cargas eléctricas.
Ten en cuenta que:
T
Entre los siglos XI y XII se extendió el uso de la brújula en
la navegación. A diferencia del uso de cuadrantes y de la
observación del Sol y otras estrellas, la brújula permitía una
orientación precisa incluso con muy mal tiempo. En consecuencia, este instrumento magnético facilitó los viajes por
mar durante los meses nubosos de invierno y ayudó a incrementar el comercio marítimo.
NT
El fundamento de la brújula
La brújula es esencialmente
una aguja imantada.
El hecho de que una brújula
indicase siempre la misma dirección fue, durante bastante
tiempo, objeto de muchas supersticiones. Hasta que su uso
se hizo sistemático, muchos
capitanes de navío solían usar
las brújulas en secreto para
no despertar en su tripulación
temores infundados.
La explicación cientíica del
funcionamiento de la brújula
se consiguió en 1600, cuando William Gilbert (1544-1603)
sugirió la hipótesis de que la
Tierra es un gran imán con sus
polos magnéticos cerca de
sus polos geográicos.
htt
p:/
/g
oo
.gl
/lB
D2
QU
Propiedades generales de los imanes
El primer imán natural conocido fue la magnetita (tetraóxido doble de hierro(II) y dihierro(III):
Fe3O4), un mineral bastante común en la región de Magnesia (Asia Menor). Según la tradición, fue descubierto por un pastor al acercar la punta de hierro de su bastón a una piedra
de magnetita y comprobar cómo éste era atraído.
También el hierro, el cobalto, el níquel o las aleaciones de dichos metales pueden convertirse en imanes artiiciales. Éstos son los imanes que usamos habitualmente.
N
N
N
S
— El polo norte del imán se orienta hacia el Norte geográico de la Tierra y el polo sur del imán, hacia el Sur
geográico. Si acercamos dos imanes distintos, observamos que polos de igual tipo se repelen y que polos
de diferente tipo se atraen.
S
S
N S
N
N S
S
N S
— Todo imán presenta dos polos magnéticos. Así, si rompemos un imán por la mitad, no obtenemos un polo
norte y un polo sur aislados, sino que obtenemos dos
imanes más pequeños, cada uno de ellos con su pareja de polos norte y sur.
Prohibida su reproducción
En un imán, la capacidad de atraer al hierro es mayor en sus extremos o polos. Los dos polos de
un imán reciben el nombre de polo norte y polo sur, debido a que un imán tiende a orientarse
según los polos geográicos de la Tierra, que es un gran imán natural.
105
B
IÉN
y también:
El sentido de la desviación de
una aguja imantada en las
proximidades de una corriente
eléctrica depende del sentido de la corriente. Se determina mediante la regla de la
mano derecha:
Se sitúa la mano derecha con
la palma dirigida hacia abajo
sobre el hilo conductor, de forma que el dedo pulgar señale
el sentido de la corriente eléctrica, los otros dedos señalan
hacia donde se desvía el polo
norte de la aguja.
N
S
Experiencia de Oersted
En 1820 se comunicó el descubrimiento de H. C. Oersted
(1777-1851): una corriente eléctrica desviaba la aguja imantada
de una brújula.
corriente
voltaje
corriente
voltaje
c.c.
c.v.
c.c.
c.v.
Si por el alambre no circula corriente, la aguja indica su habitual
dirección norte.
Al hacer pasar una corriente, la aguja tiende a orientarse en la dirección
perpendicular a ésta. La desviación
es mayor cuando aumenta la intensidad de la corriente.
Hasta la experiencia de Oersted los fenómenos eléctricos y
magnéticos se estudiaban por separado. Esta experiencia puso
de maniiesto que electricidad y magnetismo están estrechamente relacionados.
Posteriormente, y gracias a los trabajos de A. M. Ampère
(1775-1836) y J. C. Maxwell (1831-1879), se uniicaron la electricidad y el magnetismo en una teoría electromagnética.
3.2. Explicación del magnetismo natural
Experiencias posteriores a la de Oersted conirmaron que
las corrientes eléctricas producen los mismos efectos que los
imanes.
Prohibida su reproducción
a Disposición de los dipolos
magnéticos en un material
no imantado
106
b Disposición de los dipolos
magnéticos en un material imantado
Ampère observó que las corrientes eléctricas se atraían o
repelían entre sí y que podían atraer limaduras de hierro. En
1823, sugirió que el magnetismo natural era debido a pequeñas corrientes cerradas en el interior de la materia.
En la actualidad, identiicamos esas pequeñas corrientes
con el movimiento de los electrones en el interior de los átomos. Un electrón que gira alrededor del núcleo equivale a
una corriente que produce los mismos efectos magnéticos
que un pequeño imán. Por otro lado, los electrones giran sobre sí mismos produciendo efectos magnéticos adicionales.
Podemos imaginar que en cualquier material existen muchos imanes de tamaño atómico. En la mayoría de los casos, estos pequeños imanes o dipolos magnéticos están
orientados al azar y sus efectos se cancelan. Sin embargo,
en ciertas sustancias, estos dipolos magnéticos están orientados en el mismo sentido. En tal caso, los efectos de cada
dipolo magnético se suman formando un imán natural.
4. Estudio del campo magnético
Las fuerzas magnéticas pueden ser debidas a corrientes eléctricas y a imanes. Como hemos
visto, en ambos casos las fuerzas son originadas por cargas eléctricas en movimiento. Una carga
eléctrica en movimiento, además de crear un campo eléctrico, crea una nueva perturbación del
espacio que llamamos campo magnético.
El campo magnético es la perturbación que un imán o una corriente eléctrica producen en el espacio que los rodea.
Esta perturbación del espacio se maniiesta en la fuerza magnética que experimenta cualquier otra carga en movimiento dentro del campo magnético. También los imanes experimentan fuerzas magnéticas en los campos magnéticos. En cambio, una carga en reposo
no experimenta fuerza magnética alguna.
4.1. Descripción del campo magnético
Para determinar la intensidad del campo magnético se deine el vector campo magnético
→
o inducción magnética, B.
Supongamos que en una región del espacio existe un campo magnético y que en ella situamos una carga de prueba q. Experimentalmente comprobamos que:
— Si la carga está en reposo, no actúa ninguna fuerza sobre ella.
— Si la carga se mueve con una velocidad →
v, experimenta una fuerza magnética con las
siguientes características:
• Es proporcional al valor de la carga, |q|
• Es perpendicular a la velocidad →
v.
• Su módulo depende de la dirección de la velocidad: si
el vector →
v tiene una cierta dirección, la fuerza magnetica es nula; si el vector →
v es perpendicular a la dirección anterior, la fuerza magnética es máxima.
A partir de lo anterior se deine el vector inducción
magnética, B, en un punto del espacio:
— Su dirección es la del movimiento de las cargas sobre las
que la fuerza magnética es nula.
F
+
q
v
B
α
Regla de la mano derecha
— Su módulo es:
B =
F
q
v
| | sen α
F = fuerza magnética
v = velocidad de la carga
→
α = ángulo que forman los vectores →
v y B.
La unidad de inducción magnética en el SI es el tesla (T). La inducción magnética es de
1 T cuando la fuerza que actúa sobre una carga de 1 C, que se desplaza con una veloci→
dad de 1 m/s perpendicularmente a B, es de 1 N.
Prohibida su reproducción
— Su sentido se determina mediante la regla de la mano
derecha. Esta regla es aplicable a cargas positivas. Si la
carga es negativa, la fuerza actúa en la misma dirección
pero en sentido contrario.
107
B
IÉN
4.2. Representación del campo magnético
y también:
La relación del tesla con
otras unidades del SI es:
1T =
N
C ⋅ m ⋅ s −1
=1
N
A ⋅m
El tesla es una unidad bastante grande: el campo magnético terrestre es algo menor
de 10-4 T y el de un potente
imán es de unos 0,1 T. Por
eso en muchos casos se utiliza como unidad el gauss (G).
1 G = 10−4 T
Las líneas de inducción magnética nos permiten visualizar
un campo magnético. Al igual que las líneas de campo eléctrico, estas líneas se trazan de modo que cumplen las condiciones siguientes:
— En cada punto del espacio el vector inducción magnética,
B, es tangente a las líneas de inducción y tiene el mismo
sentido→que éstas.
— La densidad de las líneas de inducción magnética en una
región es proporcional al módulo de B en dicha región.
Esto es, el campo magnético es más intenso en las regiones donde las líneas de inducción están más juntas.
Sin embargo, las líneas de inducción magnética presentan importantes diferencias respecto a las líneas de campo
eléctrico:
— Las líneas de inducción no tienen principio ni
in, pues son líneas cerradas. Así, en un imán,
las líneas de inducción salen del polo norte del
imán, recorren el espacio exterior, entran por el
polo sur y continúan por el interior del imán hasta su polo norte.
UE
— Las líneas de inducción no nos indican la direc→
ción de las fuerzas magnéticas. Recuerda que
estas fuerzas son siempre perpendiculares a B.
N
S
Imán recto
N
S
Imán de herradura
NT
Prohibida su reproducción
T
Ten en cuenta que:
108
Material: hilo conductor de cobre, de unos 60 cm de longitud, una cartulina, limaduras de hierro, una fuente
de alimentación de 12 V.
Procedimiento:
— Haz un pequeño agujero en la cartulina y pasa por él el hilo
conductor. Procura que, a ambos lados de la cartulina y a lo
largo de una distancia de unos 25 cm, el hilo forme una línea
recta perpendicular a la cartulina.
— Con la cartulina en posición horizontal, esparce las limaduras
Ι
de hierro de forma uniforme alrededor del hilo.
— Cierra el circuito conectando los extremos del hilo a la fuente.
Resultados:
Observa cómo las limaduras se ordenan alrededor del hilo formando circunferencias centradas en éste. Puedes obtener unas
buenas iguras dando pequeños golpecitos a la cartulina.
— Interpreta los hechos observados.
— ¿Dónde son más claras las circunferencias, cerca o lejos del
hilo? ¿Por qué?
corriente
voltaje
c.c.
c.v.
4.3. Fuentes del campo magnético
La mayor parte de los campos magnéticos utilizados en la industria y en los laboratorios son
creados por corrientes eléctricas que circulan a través de una bobina. En este apartado veremos cómo determinar el campo magnético creado por diferentes corrientes eléctricas.
Campo magnético creado por un elemento de corriente: ley de Biot y Savart
Consideremos un pequeño elemento de conductor de longitud dl, recorrido por una intensidad de corriente I, y calculemos su contribución al campo magnético en un punto cualquiera
→
del espacio.
→
B
Para poder describir circuitos de distinta forma, asignamos a dl un carácter vectorial: es un
vector con la dirección y el sentido de la intensidad de corriente en el elemento de conductor.
→
Llamamos elemento de corriente al producto Idl.
→
El campo magnético dB creado por un elemento de corriente Idl en un punto P del espacio viene dado por la ley
de Biot y Savart:
dl
Ι
α
u
B
r
dB =
4
P
µ 0 =constante de proporcionalidad que recibe el nombre
de permeabilidad y cuyo
valor en el vacío es:
⋅
Ι d l ×u
r2
y también:
Para representar un campo
magnético perpendicular al
papel y con sentido hacia
fuera, utilizaremos un punto.
Si el sentido es hacia dentro del papel, utilizaremos
un aspa.
→
u =vector unitario en la dirección de la recta que une el
elemento de conductor dl y
el punto P, y con sentido de
dl a P
µ 0 = 4 π ⋅ 10−7 T⋅m⋅A−1
Ι = intensidad de la corriente
→
0
IÉN
a
→
B hacia fuera
b
→
B hacia dentro
r =distancia del elemento de
conductor dl al punto P
d l =elemento de conductor
→
El campo magnético dB creado por un elemento de corriente I dl en un punto P del espacio
veriica las siguientes propiedades:
→
→
→
— La dirección de dB viene determinada por el producto vectorial I dl × u. Por tanto, el vector
→
→
→
dB es perpendicular a dl y también a u,
y su sentido viene determinado por la regla de la
mano derecha.
dB =
4
⋅
r2
α = ángulo entre los vectores dl y u
→
Para determinar el campo magnético B creado por un conductor C en un punto del espacio, lo
descomponemos en elementos de corriente y sumamos todos los campos elementales.
Ι d l ×u
B = ⌠ dB =⌠ 0 ⋅
r2
⌡
⌡
C
C 4
Prohibida su reproducción
→
— El módulo de dB es directamente proporcional a la intensidad de la corriente I e inversamente proporcional al cuadrado de la distancia r del elemento de conductor dl al punto P.
0 Ι d l se n α
→
→
109
B
IÉN
Teorema de Ampère
y también:
Las líneas de campo eléctrico comienzan en las cargas
positivas y terminan en las negativas. Esta propiedad del
campo eléctrico se releja
en el teorema de Gauss, que
dice que el número neto de
líneas de campo que atraviesan una supericie cerrada es proporcional a la carga neta en su interior.
+
Q
Φe =
Q
ε0
En cambio, las líneas de inducción magnética no empiezan ni terminan en ningún punto, sino que forman
curvas cerradas. Por tanto, el
número neto de líneas de inducción o lujo magnético a
través de una supericie cerrada es siempre cero.
IC
S
S
TIC
N
Φm = 0
Comprueba el campo magnético generado por una corriente en la página:
El teorema de Gauss relaciona el campo eléctrico con sus
fuentes, las cargas eléctricas, y nos permite determinar el
campo eléctrico para distribuciones de carga con simetría
sencilla. Ahora queremos obtener un teorema que relacione el campo magnético con sus fuentes, las corrientes eléctricas. El teorema de Ampère nos permitirá determinar el
campo magnético creado por algunas corrientes eléctricas
de simetría sencilla.
Antes de enunciar este teorema, es preciso introducir el concepto de circulación del campo magnético.
Se llama circulación del campo magnético a la integral, a lo largo de una trayectoria cerrada, del
producto
→
escalar del vector inducción
magnética B, por el ele→
mento de trayectoria dl.
⌠ B ⋅d l
⌡
C
Como ejemplo, calcularemos la circulación del campo
magnético creado por una corriente rectilínea de intensidad I a lo largo de una circunferencia de radio R centrada
en el hilo conductor.
Ι
En este caso las líneas de inducción forman circunferencias concéntricas centradas
en el hilo. Por tanto, los vecto→
→
res B y dl son paralelos. Ade→
más, el módulo de B es constante sobre la circunferencia
C y su valor es:
B =
Visita:
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Prohibida su reproducción
B
B
dl
C
dl
B
µ0Ι
2πr
Calculamos la circulación del campo magnético:
⌠
⌡
B ⋅d l =⌠
⌡
C
C
B d l =B ⌠
⌡
C
d l =B 2 r =
0 Ι
2 r
⋅ 2 r = 0 Ι
Observa que, en este caso, la circulación del campo magnético sobre la circunferencia C es
igual al producto de µ0 por la intensidad de corriente IC que atraviesa la supericie limitada
por C.
El teorema de Ampère es la generalización de este resultado:
La circulación del campo magnético sobre cualquier curva cerrada C es igual al producto de la permeabilidad µ0 por la intensidad de corriente eléctrica IC que atraviesa
la supericie limitada por la curva cerrada C.
⌠
⌡
110
dl
C
B ⋅ d l = 0 Ι C
l
— A partir de la expresión obtenida en el apartado anterior, calcula la inducción magnética en el interior de un solenoide de
400 espiras y 25 cm de longitud por el que circula una corriente
de 2 A.
— Por simetría, las líneas de inducción magnética en el interior del
solenoide y lejos de sus extremos son rectas paralelas. En el interior del solenoide, el campo magnético es constante; en el
exterior, es prácticamente nulo.
Para aplicar el teorema de Ampère escogemos como trayectoria un rectángulo de lados a y b como se muestra en la igura.
l
En los lados del rectángulo perpendiculares al eje del solenoide, los vectores dl y B son perpendiculares, y por ello B ∙ dl = 0.
Por tanto, la única contribución no nula a la circulación es la
del segmento interior al solenoide y paralelo a su eje.
I a
⌠
⌡
C
C
b
B
B ⋅ d l =B b
La intensidad de corriente IC que pasa a través de la supericie limitada por el rectángulo es igual al número
de espiras que atraviesan el rectángulo multiplicado por la intensidad de corriente I que recorre cada espira.
N
El número de espiras que atraviesan el rectángulo es igual a la densidad de espiras, , multiplicada por la
l
longitud b:
Aplicamos el teorema de Ampère: ⌠ B ⋅ d l =
⌡
0
Ι C ; B b = φ0 Ι C =φ0
UE
— Sustituyendo los valores numéricos, obtenemos:
B = 4π ⋅10 − 7T
N
bΙ
l
B =φ0
N
Ι
l
m
400
2 A = 4 ⋅ 10 −3T
⋅
A 0, 25 m
NT
Ten en cuenta que:
T
Validez del teorema de Ampère
El teorema de Ampère sólo es válido para corrientes eléctricas continuas
en el espacio.
Un ejemplo de corriente no continua en el espacio es la descarga de un
condensador conectando sus placas con un conductor.
+Q −Q
Interruptor
Ι
Resistencia
La corriente eléctrica no es continua porque las cargas eléctricas no atraviesan el dieléctrico entre las
placas del condensador.
Para poder incluir estos casos, J. C. Maxwell modiicó el teorema de Ampère como veremos en la unidad 9.
16. Deine circulación del campo magnético y escribe su expresión matemática.
17. Utiliza el teorema de Ampère para hallar el
campo magnético creado por una corriente
rectilínea indeinida. Comprueba que el resultado coincide con el obtenido a partir de la ley
de Biot y Savart en el ejemplo 4.
Actividades
14.Enuncia el teorema de Ampère y explica cuál
es su utilidad principal.
15. Un solenoide formado por 350 espiras tiene
una longitud de 24 cm. Calcula la inducción
magnética en su interior si la intensidad de la
corriente que circula por él es de 2 A.
Prohibida su reproducción
Ejemplo 4
Utiliza el teorema de Ampère para determinar la inducción magnética en el interior de un solenoide de N espiras y longitud l por el
que circula una corriente de intensidad I.
111
Acción del campo magnético sobre cargas eléctricas en movimiento
Si acercas un pequeño imán a la pantalla de un televisor en funcionamiento, podrás ver que
los contornos y los colores de la imagen se deforman ligeramente cerca del imán. Esto es debido a que el campo magnético del imán ejerce fuerzas magnéticas sobre los electrones que
chocan con la pantalla luorescente del televisor.
Fuerza magnética sobre una carga en movimiento:
ley de Lorentz
Al estudiar el concepto de inducción magnética habíamos indicado que la fuerza ejercida
por un campo magnético sobre una carga eléctrica veriica las siguientes propiedades:
— Si la carga está en reposo, no actúa ninguna fuerza sobre ella.
→
— Si la carga se mueve con una velocidad v, experimenta una fuerza magnética con las siguientes características:
Q2 = -2 µC
• Es proporcional al valor de la carga, ⏐q⏐.
Q1 = +5 µC
r2 = 8 cm
–
+
r1 = 5 cm
P
• Es perpendicular a la velocidad →
v.
+
r3 = 5 cm
Q3
• Su módulo depende de la dirección de la velocidad: si
el vector →
v tiene una cierta dirección, la fuerza magnéti= +5 µC
ca es nula; si el vector →
v es perpendicular a la dirección
anterior, la fuerza magnética es máxima.
B
Estas propiedades pueden ser resumidas en una ecuación vectorial que recibe el nombre de
ley de Lorentz:
F = q (v ×B)
IÉN
y también:
Si en la región donde se
mueve la crarga q existe un
→
campo eléctrico E, además
→
del campo magnético B, la
fuerza de Lorentz que experimenta la carga será:
Prohibida su reproducción
F = q ( E +v × B )
112
— El módulo de la fuerza de
Lorentz es:
F = ⏐q⏐ v B sen α
donde α es el ángulo que
→ →
forman los vectores v
y B.
F
B
α
— La dirección de la fuerza de
q +
Lorentz es la determinada por
v
→
→
el producto vectorial v × B.
Es decir, la fuerza magnética
es perpendicular a la velocidad de la carga y al campo
magnético. Su sentido viene dado por la regla de la mano
izquierda.
• La fuerza magnética que actúa sobre una carga es siempre perpendicular a la velocidad de la carga, es decir, a su trayectoria. Por tanto, una fuerza magnética sobre una
carga eléctrica no realiza trabajo.
• La fuerza magnética, por ser siempre perpendicular al vector v, no puede modiicar el
→
módulo de la velocidad de la carga. En cambio,
sí puede modiicar su trayectoria.
F = m ac = m
1
qv B = m
v
B
2
v
R
X
v2
R
X
X
X
X
X
F
R =
IÉN
y también:
La relación del tesla con otras unidades del SI es:
1 T =1
q
X
+
X
X
XR
X
X
X
X
X
X
X
X
X
X
mv
qB
N
C ⋅m ⋅ s −1
=1
N
A ⋅m
Ejemplo 5
Ejemplo 6
Calcula la fuerza que un campo magnético de
2 ∙10-4 T ejerce sobre una carga eléctrica de +1
µC que se mueve perpendicularmente al campo
con una velocidad de 104 m/s.
Un electrón penetra en un campo magnético uniforme de 10-3 T con una velocidad de 3 ∙ 107 m/s
perpendicular al campo. Calcula: a. la fuerza que
actúa sobre el electrón; b. el radio de la órbita circular que describe. (Carga y masa del electrón:
-e = -1,6 ∙ 10-19 C, me = 9,1 ∙ 10-31 kg)
Z
Q = +1 ⋅ 10−6 C
90°
X
+
α=
v = 104 m/s
F
B = 2 ⋅ 10−4 T
Y
— Aplicamos la ley de Lorentz para hallar la fuerza magnética:
a. La fuerza es perpendicular a v y B. Su sentido es el contrario al
que determina la regla
de la mano izquierda,
pues la carga es negativa. Su módulo vale:
B = 10−3 T
X
X
X
X
X
X
X
X
X
X
X
X
R
−19
, ⋅ 10
F = e v B =16
C ⋅ 3 ⋅ 10
X
F
e−
_
X
X
X
X
X
v = 3 ⋅ 107 m/s
X
X
X
X
X
X
X
X
X
X
X
X
7m
s
⋅ 10
N
A ⋅m
−3
F = q (v ×B) = qv B sen α k
F = 4, 8 ⋅10
m
N
F =10−6 C ⋅10 4
⋅ 2 ⋅ 1 0−4
sen 90ϒ k
s
A ⋅m
F = 2 ⋅10−6 k N
b. El electrón seguirá un movimiento circular uniforme
cuyo radio será:
Su módulo es F = 2 ∙ 10-6 N.
19. Una carga eléctrica positiva se mueve
paralelamente a un hilo conductor rectilíneo.
a. Describe la fuerza magnética que actúa sobre
la carga.
R =
N
9, 1 ⋅ 10−31 kg ⋅ 3 ⋅ 10 7 m ⋅s −1
mv
= 0, 17 m
=
eB
1, 6 ⋅ 10−19 C ⋅ 10 −3 T
b. ¿Cómo afecta el sentido de la corriente a la
fuerza?
20. Un protón penetra en un campo magnético uniforme de 0,2 T con una velocidad de 3 ∙ 107 m/s perpendicular al campo. Calcula: a. la fuerza magnética que actúa sobre el protón; b. el radio de la órbita
circular que describe. (Carga y masa del protón:
+e = +1,6 ∙ 10-19 C, mp = 1,67 × 10-27 kg)
Actividades
18. ¿En qué dirección debe entrar un electrón en
un campo magnético uniforme para que no se
ejerza ninguna fuerza magnética sobre él?
−15
Prohibida su reproducción
La fuerza centrípeta que actúa sobre la carga es justamente la fuerza de Lorentz, F = qvB.
De la ecuación 1 , obtenemos el radio de
la circunferencia descrita por q:
B
Así, si una carga positiva q entra en un campo magnético uniforme con una velocidad perpendicular al campo, la fuerza de
Lorentz le obligará a seguir un movimiento circular uniforme. Podemos relacionar
el radio R de la circunferencia con la inducción magnética B y la velocidad v de
la carga.
113
IC
S
TIC
Aplicaciones de la fuerza de Lorentz
Veriica los efectos de un campo magnético sobre cargas
en movimiento siguiendo el
enlace web:
El funcionamiento de muchos instrumentos de laboratorio y
aparatos industriales se basa en las acciones que un campo magnético produce sobre las cargas eléctricas en movimiento. Ahora describiremos dos de las aplicaciones más
destacables: el espectrómetro de masas y el ciclotrón.
Visita:
http://goo.gl/Lg9pMg
Espectrómetro de masas
Inventor
El espectrómetro de masas fue diseñado en 1919 por F.W. Aston y, más tarde, K. Bainbridge lo perfeccionó.
Aplicaciones
El espectrómetro de masas constituye un medio excelente para determinar la existencia de isótopos de un
determinado elemento químico y su abundancia en la naturaleza. De esta manera se comprobó que el
magnesio natural está compuesto por un 78,7 % de 24Mg , un 10,1 % de 25Mg y un 11,2 % de 26Mg (donde
24,25,26, son las masas atómicas respectivas de los isótopos de Mg).
B
Descripción
El espectrómetro de masas consta de: una cámara de ionización
donde se producen iones de cierta sustancia, una región donde se
aceleran estos iones mediante un campo eléctrico y otra región en
donde se desvían los iones mediante un campo magnético.
Funcionamiento
— En la cámara de ionización se ionizan diferentes isótopos de un mismo elemento químico. Los iones obtenidos tienen diferentes masas,
pero igual carga eléctrica.
— Estos iones, inicialmente en reposo, son acelerados mediante una
diferencia de potencial ΔV. El incremento de energía cinética de los
iones es igual a su pérdida de energía potencial eléctrica:
1
mv 2 = q ΔVV
2
Por tanto, adquieren una velocidad: v =
2 q ΔV
m
R
v
Pantalla
receptora
+ q
ΔV
−
+
Cámara
de ionización
→
— Los iones penetran perpendicularmente en un campo magnético uniforme B. En esta región describen órbitas
circulares de radio:
mv
R =
qB
El valor del radio puede medirse directamente en el espectrómetro de masas haciendo incidir los iones sobre
una pantalla o una película fotográica después de que hayan recorrido una semicircunferencia. Observa
que, como los diferentes isótopos tienen igual carga eléctrica q pero diferente masa m, sus radios de desviación son distintos y podemos separarlos y determinar su relación masa-carga.
114
R 2B 2
m
=
q
2 ΔV
21. Explica cuáles son las principales aplicaciones
del espectrómetro de masas.
23. Dibuja el esquema de un espectrómetro de masas e indica en él sus principales elementos.
22. Explica cómo determinarías la masa de los diferentes isótopos de un elemento químico que
inciden sobre la pantalla de un espectrómetro
de masas.
24. La precisión de un espectrómetro de masas aumenta al introducir un elemento llamado selector de velocidades. Investiga y describe en qué
consiste dicho elemento.
Actividades
Prohibida su reproducción
BR
m
=
q
v
Fuerza magnética sobre un elemento de corriente
Un conductor por el que circula una corriente eléctrica experimenta una fuerza cuando
está situado en un campo magnético. Esta fuerza es la resultante de todas las fuerzas de
Lorentz que el campo magnético ejerce sobre las cargas que forman la corriente.
→
q
+
v
Ι
+
+
+
+
+
+
v dt = d l
UE
Consideremos un elemento de corriente Ι dl. La carga
eléctrica que transporta este elemento en un tiempo dt es
dq = Ι dt. Si suponemos que todas las cargas tie→
nen la misma velocidad v, la fuerza de Lorentz sobre el elemento de corriente puede escribirse como:
NT
Ten en cuenta que:
T
d F = d q (v ×B) = Ι dt (v ×B) = Ι (v dt ×B)
→
Pero →
v dt es justamente→el vector dl. Por tanto, sobre
un ele→
mento de corriente I dl, un campo magnético B ejerce la
fuerza:
d F = Ι (d l ×B )
Para determinar la fuerza magnética que actúa sobre un
conductor C, lo descomponemos en elementos de corriente
y sumamos todas las fuerzas elementales:
Acción del campo magnético
sobre una espira
Una espira rectangular por
la que circula una corriente
eléctrica experimenta un par
de fuerzas al situarse en un
campo magnético.
La espira tiende a girar por
efecto de las fuerzas magnéticas, de modo que su plano se
coloque perpendicularmente
a las líneas de inducción.
F
Ι
B
F = ⌠ dF =Ι ⌠ (d l × B)
⌡
⌡
C
C
X
X
F
X
X
X
X
X
X
X
X
X
B
En este efecto se basan los
motores eléctricos y los aparatos de medida, como el galvanómetro.
B
F = Ι (l × B )
X
F
X
X
Ι
X
X
→
l
l = vector de módulo l con la dirección y el sentido de la intensidad de
corriente
Su módulo es:
F = Ι l B sen α
IÉN
y también:
Para estudiar circuitos de diferentes formas se asigna al→
elemento de conductor dl
un carácter vectorial: tiene
la dirección y el sentido de
la intensidad de corriente en
cada punto.
Llamamos elemento de co→
rriente al producto I dl.
Prohibida su reproducción
En el caso de un hilo conductor rectilíneo de longitud l
situado en un campo magnético uniforme B, el valor de
la fuerza total sobre el hilo es:
115
Problemas resueltos
A
Las cargas eléctricas Q1 = +140 μC y Q2 = +230 μC
están situadas en los extremos de la diagonal mayor de un rombo y las cargas Q3 = −80 μC y Q4 = −60
μC están situadas en los extremos de la diagonal
menor. Si la diagonal mayor del rombo mide 80 cm
y la diagonal menor 50 cm, calcula:
a. El campo eléctrico en el centro del rombo.
b. La fuerza que actúa sobre una carga de +25 μC
al situarse en este punto.
c. El potencial eléctrico en dicho punto.
d. La energía potencial eléctrica que adquiere una
carga de +25 μC al situarse en dicho punto.
Y
Q1 = +1,4 ⋅ 10-4 C
N
N ⋅ m 2 −6 ⋅10−5 C
Q
E 4 =K 24 u 4 =9 ⋅109
⋅
(− i )=8, 6 ⋅106 i
2
2
C
(0,
r4
2
5
m
)
C
E =
u2
u3 E4
u1
E1
u4
–
D = 0,8 m
E2
(−29 ⋅ 10 6 N/C) 2 + (5, 0 ⋅ 10 6 N/C) 2 =
= 5, 8 ⋅10 6 N/C
X
+
Q2 = +2,3 ⋅ 10-4 C
a. Calculamos el campo eléctrico creado por cada
una de las cargas en el centro del rombo:
N
N ⋅ m 2 14
, ⋅10−4 C
Q
E 1 =K 21u1 =9 ⋅109
− j ) =7 ,9 ⋅106 j
⋅
(−
2
2
C
(0 ,4 m )
r1
C
Prohibida su reproducción
N
Q
N ⋅ m 2 −8 ⋅10−5 C
i = −115
⋅
, ⋅107 i
E 3 =K 23 u 3 =9 ⋅109
2
2
C
(0 ,25 m )
r3
C
Su módulo es:
d = 0,5 m
116
N
j
C
E =E 1+ E2 + E 3 + E 4 = (−2 ,9 ⋅10 6 i +5, 0 ⋅10 6 j ) N/C
C
Q4 = -6 ⋅ 10-5 C
Q3 = -8 ⋅ 10-5 C
+
–
N ⋅ m 2 2, 3 ⋅10−4 C
Q
E 2 =K 22 u 2 =9 ⋅109
⋅
j =129
, ⋅107
r2
(0 ,4 m )2
C2
El campo eléctrico resultante es la suma vectorial de
los campos debidos a cada una de las cargas:
— Datos:
E3
N
N ⋅ m 2 14
, ⋅10−4 C
Q
− j ) =7 ,9 ⋅106 j
⋅
(−
E 1 =K 21u1 =9 ⋅109
2
2
C
(0 ,4 m )
r1
C
N
N ⋅ m 2 2, 3 ⋅10−4 C
Q
E 2 =K 22 u 2 =9 ⋅109
⋅
j =129
, ⋅107 j
2
2
C
r2
(0 ,4 m )
C
N
Q
N ⋅ m 2 −8 ⋅10−5 C
⋅
i = −115
, ⋅107 i
E 3 =K 23 u 3 =9 ⋅109
2
C
r3
C 2 (0 ,25 m )
N
N ⋅ m 2 −6 ⋅10−5 C
Q
⋅
(− i )=8, 6 ⋅106 i
E 4 =K 24 u 4 =9 ⋅109
2
2
C
r4
(0,25 m )
C
b. Hallamos la fuerza que actúa sobre la carga de
25 µC:
F = q E = 2, 5 ⋅ 10 −5 C ⋅ 5, 8 ⋅ 10 6
N
= 145 N
C
c. Calculamos el potencial eléctrico creado por
cada una de las cargas en el centro del rombo:
V1 =K
Q1
N ⋅m 2 1,4 ⋅10−4 C
=9 ⋅10 9
⋅
= 3, 15 ⋅10 6 V
r1
0,4 m
C2
V 2 =K
Q2
N ⋅m 2 2, 3 ⋅10−4 C
=9 ⋅10 9
⋅
= 5, 17 ⋅10 6 V
r2
0,4 m
C2
V 3 =K
Q3
N ⋅m 2 −8 ⋅10−5 C
=9 ⋅10 9
⋅
= −2, 88 ⋅10 6 V
r3
0,25 m
C2
V 4 =K
Q4
N ⋅m 2 −6 ⋅10−5 C
=9 ⋅10 9
⋅
= −2, 16 ⋅10 6 V
r4
0,25 m
C2
El potencial eléctrico resultante es la suma algebraica de los potenciales de cada una de las cargas:
V = V1 + V2 + V3 + V4 = 3,28 ⋅ 106 V
d. Hallamos la energía potencial que adquiere la carga de 25 µC:
Ep = qV = 2,5 ⋅ 10-5 C ⋅ 3,28 ⋅ 106 V = 82 J
Problemas resueltos
B
Aplica el teorema de Gauss para determinar el
campo y el potencial eléctricos creados por un hilo
de longitud ininita cargado uniformemente con
una densidad lineal de carga λ.
Por tanto, el lujo eléctrico es:
§ ¨
⌠ E ⋅ d S = ⌠E dS = E S =E 2π r h
⌡
⌡
S
S
— Utiliza el resultado para hallar el campo y el potencial eléctricos creados por un hilo muy largo
con una carga de -150 µC por metro de longitud
a una distancia de 25 cm. Escoge como origen
de potencial los puntos situados a 20 cm del hilo.
Aplicamos el teorema de Gauss teniendo en cuenta que la carga eléctrica en el interior del cilindro
es Q = λh.
— Datos:
El campo eléctrico creado por un hilo de longitud
infinita cargado uniformemente es inversamente
proporcional a la distancia al hilo.
Calculamos la diferencia de potencial a partir
del campo:
-1
r = 0,25 m
r 0 = 0,20 m
Escogemos como supericie gaussiana un cilindro de radio r y altura h cuyo eje coincide con
el hilo.
dS
h
E
=
E
u
dS
u
E
dS
dS
©
2π ª
«
=
λ«
;
ε0
©
=
λ
2π ε 0 ª
B
B
λ
V A −V B =⌠ E ⋅ d r = ⌠
u ⋅ dr =
⌡
⌡
A 2πε 0 r
A
E
r
Q
;
ε0
El potencial disminuye de forma ilimitada al aumentar r. Por tanto, no podemos escoger el origen de
potencial para r = ∞. En este caso elegimos como
origen de potencial el correspondiente a una distancia arbitraria r = r0, con lo que obtenemos:
r
¬
V =−
In
r0
π ε
0
E
E
— Sustituimos los datos del enunciado para hallar el
campo y el potencial eléctricos:
E =
Por simetría, el campo eléctrico es perpendicular
al hilo y depende sólo de la distancia a éste.
En las dos bases del cilindro, el campo eléctrico
es perpendicular al vector supericie, E ⊥ dS , y,
por tanto, el lujo eléctrico es cero.
Sobre la supericie lateral del cilindro, el campo
eléctrico es paralelo al vector supericie y tiene
módulo constante.
λ
λ ⌠B dr
=
(In rB −In rA )
2
ε0
r
2πε 0 ⌡
π
A
r
λ
In A
V A −V B =−
2π ε 0
rB
−15
, ⋅10 −4 C ⋅ m −1
λ
=
2π ε 0 r 2π ⋅ 8, 854 ⋅10 −12 C 2 ⋅N −1 ⋅ m −2 ⋅ 0, 25 m
E = −108
, ⋅10 7 N/C
El signo negativo indica que el campo eléctrico está
dirigido hacia el hilo:
V =−
λ
r
In
2π ε 0 r r0
−1, 5 ⋅10−4 C ⋅m −1
0,25 m
V=−
=
In
−12 2
−1
−2
0,20 m
2π ⋅ 8, 854 ⋅10 C ⋅N ⋅m
=6, 0 ⋅10 5 V
Prohibida su reproducción
λ = -1,5 ⋅ 10 C⋅m
-4
Φ=
117
Ejercicios y problemas
1
Piensa y resuelve
1. Explica las propiedades principales de la carga eléctrica.
2. Una carga positiva penetra en un campo eléctrico
uniforme. Describe su movimiento si:
a. La velocidad inicial tiene la dirección y el sentido del campo.
b. La velocidad inicial tiene sentido opuesto
al campo.
c. La velocidad inicial forma un cierto ángulo con
el campo.
3. El potencial eléctrico es constante en cierta región del espacio. ¿Cómo es el campo eléctrico en
esa región?
4. Dibuja las líneas de campo y las supericies equipotenciales para una carga puntual positiva.
5. Explica cómo se distribuye la carga eléctrica en un
conductor. ¿Cómo podemos proteger un aparato
sensible de un campo eléctrico?
6. Explica qué es la capacidad de un condensador.
— ¿Cómo afecta el dieléctrico interpuesto entre las armaduras a un condensador plano?
2
Practica lo aprendido
Prohibida su reproducción
7. Dos cargas eléctricas puntuales de +4,0 ∙ 10-9
C y +2,0 ∙ 10-9 C están separadas 6 cm en el
vacío. Calcula la fuerza eléctrica que se ejercen mutuamente.
118
8. Dos cargas eléctricas, Q1 = +5 µC y Q2 = -4 µC, están separadas 30 cm. Colocamos una tercera carga Q3 = +2 µC sobre el segmento que une Q1 y Q2
y a 10 cm de Q1. Calcula la fuerza eléctrica que
actúa sobre Q3.
9. Dos cargas eléctricas puntuales de +1 × 10-5 C y
-1 ∙ 10-5 C están separadas 10 cm en el vacío. Calcula el campo y el potencial eléctricos:
a. En el punto medio del segmento que une ambas cargas.
b. En un punto equidistante 10 cm de ambas
cargas.
10. Dos cargas eléctricas puntuales de +4 ∙ 10-8 C
y −3 ∙ 10-8 C están separadas 10 cm en el aire.
Calcula: a. el potencial eléctrico en el punto
medio del segmento que las une; b. el potencial
eléctrico en un punto situado a 8 cm de la primera carga y a 6 cm de la segunda; c. la energía
potencial eléctrica que adquiere una carga de
+5 ∙ 10-9 C al situarse en estos puntos.
11. Calcula el trabajo necesario para trasladar una
carga de +1 C: a. de un punto de potencial
-25 V a un punto de potencial +25 V; b. entre dos
puntos de una supericie equipotencial.
12. Calcula el campo y el potencial eléctricos a
una distancia de 50 cm del centro de una esfera de 30 cm de radio que tiene una carga de
+4,3 ∙ 10-6 C distribuida uniformemente por todo
su volumen.
13. Se ha comprobado que el campo eléctrico
terrestre es perpendicular a la supericie de la
Tierra, se dirige hacia ésta y tiene módulo 110
N/C. Calcula la densidad supericial de carga
de la Tierra y su carga eléctrica total. (Radio de
la Tierra: RT = 6 370 km)
14. Entre las placas de un condensador plano existe una separación de 1 mm y una diferencia de
potencial de 1 000 V. Si el dieléctrico es polietileno (εr = 2,3), calcula la carga inducida por metro cuadrado en la supericie del dieléctrico.
15. Cuatro cargas iguales de +3 ∙ 10-4 C están situadas en el vacío en los vértices de un cuadrado
de 1 m de lado. Calcula: a. el campo eléctrico
en el centro del cuadrado; b. el módulo de la
fuerza eléctrica que experimenta una de las cargas debido a la presencia de las otras tres.
16. Una esfera metálica hueca y sin carga eléctrica, de radio R, tiene una carga puntual Q en su
centro. Utiliza la ley de Gauss para determinar el
campo eléctrico en el interior y en el exterior de
la esfera.
— Determina la intensidad del campo eléctrico en
un punto situado a 10 cm de una carga puntual
Q = 3 ∙ 10-6 C si el radio de la esfera es R = 5 cm.
Fuerzas entre corrientes paralelas
Ampère estudió las fuerzas magnéticas que ejercen mutuamente dos corrientes paralelas.
Observó que si las corrientes eléctricas tenían el mismo sentido, los hilos se atraían; mientras
que si las corrientes eran de sentidos contrarios, los hilos se repelían.
Supondremos que la longitud
Ι
Ι
Ι
Ι
l de los conductores es mucho
B2
B1
mayor que su separación d,
F12
F21
B1
de modo que podamos apliB2
F21
F12
car los resultados obtenidos
d
d
para corrientes indeinidas.
Dos corrientes paralelas de senDos corrientes paralelas del
Entonces, el campo magnétitidos contrarios se repelen.
mismo sentido se atraen.
co que el conductor 1 crea a
→
una distancia d es:
El vector B1 es perpendicular al conductor 2. Por tanto, la
fuerza que ejerce el conductor 1 sobre el conductor 2 es:
1
2
La fuerza que experimentan los conductores por unidad de
longitud es:
Dos hilos conductores rectilíneos y paralelos, de gran longitud, están separados 10 cm. Si por ellos circulan corrientes de 2 A y 5 A en el mismo
sentido, calcula la fuerza que se ejercen mutuamente por unidad de
longitud y di si es atractiva o repulsiva.
I2=5A
— Datos:
d = 10 cm = 0,1 m
I1=2A
— Esta fuerza es atractiva, porque las corrientes tienen el mismo sentido. Su módulo es:
26. Calcula la fuerza magnética que actúa sobre
un hilo rectilineo de 4m de longitud por el que
circula una corriente de 2,5 A cuando se le aplica un campo magnético uniforme de 2 ∙ 10-2
perpendicular al hilo.
27. Explica como podemos determinar si las corrientes eléctricas que circulan por dos hilos rectilineos
y paralelos tienen el mismo sentido o sentidos contrarios.
28. Dos hilos conductores, muy largos, rectilineos y paralelos, por los que circulan corrientes de 2 A y 3
A en sentidos contrarios, están separados 12 cm.
Calcula la fuerza que se ejercen mutuamente
por unidad de longitud y di si atractiva o repulsiva.
Actividades
25. ¿Que orientación debe tener una corriente eléctrica en un campo magnético uniforme para no
experimentar ninguna fuerza magnética?
Prohibida su reproducción
¿Por qué se deine el amperio
para un valor de la fuerza entre corrientes igual a 2 ∙ 10-7 N?
¿Cuál sería el valor de la fuerza
para corrientes de 2 A?
1
La fuerza ejercida por el conductor 2 sobre el conductor 1,
→
F21, tiene el mismo módulo y dirección, pero sentido contrario, pues estas fuerzas cumplen el principio de acción y re→
→
acción: F12 = -F21
Ejemplo 7
Deinición de amperio
A partir de la interacción entre dos corrientes paralelas se
deine la unidad de intensidad de corriente eléctrica en
el SI, a la que se da el nombre de amperio (A), en honor
de Ampère.
Un amperio es la intensidad
de corriente eléctrica que circula por dos conductores rectilíneos paralelos e indeinidos,
separados una distancia de
un metro en el vacío, cuando
ambos se atraen o se repelen
con una fuerza de 2 ∙ 10-7 N
por metro de longitud.
2
119
Práctica de laboratorio N•3
Campo magnético de una bobina
Consideramos una bobina cuyo eje se coloca perpendicularmente a la dirección de la
inducción magnética terrestre (Bt). Cuando por la bobina no circula corriente eléctrica,
una brújula situada en un punto cualquiera del eje de la bobina señala la dirección Norte-Sur. Ahora bien, cuando se hace circular corriente eléctrica por la bobina, ésta crea
un campo magnético (o inducción magnética) en la dirección del eje, Bb, que se superpone con el terrestre y hace que la aguja de la brújula se desvíe un ángulo a respecto
de su posición inicial. En esta disposición, tenemos: tg α = Bb/Bt.
La expresión de Bb, que se obtiene de la integración de la ley de Biot y Savart aplicada
a cada elemento diferencial de la bobina, es:
N
B b = B t tg α
Bt
I
S
α
α
Bb
N
S
X
Figura 1
N = número de espiras
Bb =
N µ0 I R2
(1)
2(x2 + R2) 3/2
I = intensidad de corriente
µ0 = permeabilidad del vacío,
R = radio de la bobina
igual a 4p·10–7 T·m·A–1
x = distancia del punto considerado al centro de la bobina
Objetivo de la experiencia
En esta experiencia comprobaremos que una bobina por la que circula una corriente
eléctrica crea un campo magnético que se superpone al terrestre. Con los valores del
ángulo de desviación de la brújula a diferentes distancias del centro de la bobina veriicaremos la expresión teórica de la inducción magnética.
Prohibida su reproducción
Material:
• Bobina de hilo de cobre de 100 vueltas y de unos 15 cm de radio
• Fuente regulable de corriente continua
• Brújula
• Regla o cinta métrica
• Interruptor
• Cables de conexión
120
1. Mide el radio R de la bobina y prepara el circuito eléctrico de la figura 1 dejando
abierto el interruptor.
2. Sitúa la brújula a una distancia x = 20 cm medida desde el centro de la bobina y asegúrate de que las direcciones de la aguja de la brújula y del eje de la bobina son perpendiculares. Cierra el interruptor del circuito y regula la fuente de alimentación de manera
que circule una intensidad de corriente constante de unos 0,25 A (la fuente regulable
puede sustituirse por una pila y una resistencia óhmica de valores adecuados).
3. Observa la desviación de la aguja de la brújula y anota el valor del ángulo a. A continuación, abre el interruptor para que la aguja recupere su posición. A partir del ángulo
a, calcula la inducción magnética de la bobina Bb (toma el valor Bt = 0,5 G). Calcula
también los valores de x2 + R2 y 1/(x2 + R2)3/2. Anota los resultados en la tabla 1.
4. Repite todo el proceso para diversos valores de x hasta completar la tabla 1. Cada
vez, antes de cerrar el circuito, es preciso que te asegures de que la bobina sea perpendicular a la dirección de la brújula.
Posición x (cm)
Ángulo α
20
25
30
35
40
45
50
Bb = Bt tg α (G)
x2 + R2 (cm2)
a=
1
(cm-3)
(x2 + R2)3/2
Tabla 1
Práctica de laboratorio N•3
Procesos:
• Representa gráicamente la inducción magnética de la bobina Bb respecto de 1/(x2
+ R2)3/2 y calcula la pendiente de la recta. Compárala con el valor teórico dado por
la ecuación (1).
Cuestiones:
• ¿Qué valores experimentales de x se acercan más a la recta ajustada? ¿A qué crees
que es debido?
• Razona qué resultados se obtendrían para valores negativos de x.
— ¿Qué sucede si se invierte el sentido de circulación de la intensidad? Compruébalo
experimentalmente.
• Diseña, haciendo uso de este montaje experimental, un procedimiento para medir la
inducción magnética terrestre Bt.
Prohibida su reproducción
• Justiica e interpreta la expresión de Bb en función de x.
121
ZONA
SOCIEDAD
El magnetismo terrestre
En 1600 W. Gilbert explicó el funcionamiento de la brújula suponiendo que la Tierra era un
gigantesco imán con sus polos magnéticos cerca de sus polos geográicos. Sin embargo,
aún no se conocen de forma satisfactoria las causas de su campo magnético.
Polo Norte geográfico
Sur magnético
S
N
Ángulo
de declinación
S
N
Polo Sur geográfico
Norte magnético
En cualquier lugar de la Tierra, la aguja imantada de una brújula se orienta hacia el Norte geográico. Esto demuestra que las
líneas de inducción del campo magnético terrestre van de Sur
a Norte geográico.
El polo Norte geográico de la Tierra coincide aproximadamente con el sur magnético, y el polo Sur geográico con el
norte magnético.
Sin embargo, las direcciones Norte-Sur geográica y magnética
no coinciden exactamente. El ángulo que forman ambas líneas
se denomina ángulo de declinación magnética y varía de
unos lugares a otros de la Tierra. Además, se ha demostrado
que el eje magnético de la Tierra se traslada lentamente hacia
el Oeste a razón de un grado de longitud cada cinco años.
Las rocas de la corteza terrestre son un registro de cómo ha evolucionado el campo magnético
terrestre durante, por lo menos, los últimos 2 500 millones de años. Estos estudios paleomagnéticos
concluyen que el campo magnético ha ido variando en intensidad y que ha invertido su sentido
Sur - Norte aproximadamente cada millón de años.
La intensidad del campo magnético terrestre es extremadamente pequeña. Cerca de los polos
se da el valor máximo, de unos 5 ∙ 10-5 T, cien veces más débil que el campo magnético creado
por el imán de un juguete.
Prohibida su reproducción
Sabemos, a través del estudio de las ondas originadas en los terremotos, que una parte del núcleo terrestre es líquido. Esta parte, la más externa
del núcleo, constituye una sexta parte del volumen de la Tierra y un tercio de su masa.
122
Actualmente, se acepta que la causa del magnetismo terrestre es el lento movimiento del núcleo, pues las cargas eléctricas que contiene su
capa externa dan lugar a corrientes eléctricas.
Con todo, no existe todavía un modelo satisfactorio que explique totalmente el magnetismo terrestre. Los cientíicos continúan investigando.
Corteza
Manto superior
Manto inferior
R2
R1
Núcleo externo líquido
R1 = 1220 km
R2 = 3485 km
Núcleo interno sólido
3
Resumen
Analogías entre el campo gravitatorio y el campo eléctrico
— El campo gravitatorio creado por una masa puntual y el campo eléctrico creado por una carga puntual son
campos centrales. Sus líneas de campo son abiertas y tienen simetría radial.
— Son campos conservativos, por lo que tienen una energía potencial y un potencial asociados. El trabajo realizado contra el campo se almacena en forma de energía potencial, de modo que puede recuperarse íntegramente.
— La intensidad del campo es directamente proporcional a la masa o a la carga que lo crea, e inversamente
proporcional al cuadrado de la distancia entre esta masa o carga y el punto donde calculamos el campo.
Diferencias entre el campo eléctrico y el campo gravitatorio
Campo eléctrico
— Las fuerzas gravitatorias siempre son atractivas. Las
líneas de campo siempre señalan a la masa que lo
crea.
— La constante G es universal. Es decir, el campo gravitatorio no depende del medio en el que actúa.
En el vacío: K = 9 ⋅ 109 N ⋅ m2 ⋅ C-2
Fuerza
G = 6,67 ⋅ 10-11 N ⋅ m2 ⋅ kg-2
Campo eléctrico
Campo gravitatorio
Qq
F =K 2 u
r
Mm
F = −G 2 u
r
Intensidad de campo
Relación entre fuerza e intensidad de campo
Energía potencial
Potencial
Relación entre energía potencial y potencial
Relación entre fuerza y energía potencial
Relación entre intensidad de campo y potencial
=¯
®
Q
u
r2
F =q E
°
p
=±
V =K
Qq
r
Q
r
Ep = qV
M
E = −G 2 u
r
F =m g
E p = −G
V = −G
Mm
r
M
r
E p = mV
B
Ep A − Ep B =⌠ F ⋅ d r
⌡
A
B
V A −V B =⌠ E ⋅ d r
⌡
A
B
V A −V B =⌠ g ⋅ d r
⌡
A
Prohibida su reproducción
— Las fuerzas eléctricas pueden ser atractivas (entre
cargas de signos opuestos) o repulsivas (entre cargas del mismo signo).
Las líneas de campo siempre se originan en las cargas positivas y terminan en las cargas negativas.
— La constante K varía de un medio a otro. Es decir, el campo eléctrico depende del medio en el
que actúa.
Campo gravitatorio
123
Para finalizar
1
Explica el signiicado de la frase: la carga eléctrica está cuantizada.
2
Dos cargas eléctricas idénticas de -3,5 µC están
situadas en los puntos (1, 0) m y (1, -4) m. Determina en qué punto (o puntos) del plano se anula
el campo eléctrico.
10
a. La separación entre las placas.
b. La aceleración que experimenta una partícula de 5 g de masa y carga eléctrica igual a
+2,5 × 10-9 C situada entre las placas.
— ¿Es también nulo el potencial eléctrico en ese
punto (o puntos)? En caso contrario, determina
su valor.
3
Al trasladar una carga q de un punto A al ininito
se realiza un trabajo de 1,25 J. Si se traslada del
punto B al ininito, se realiza un trabajo de 4,5 J.
c. La variación de la energía potencial de la partícula al pasar de la placa negativa a la positiva.
11
Se hace vibrar una cuerda de 4,2 m con oscilaciones armónicas transversales perpendiculares
a la cuerda. Si f = 300 Hz, A = 10 cm y las ondas
generadas tardan 0,02 s en llegar al otro extremo de la cuerda, determina: a. la ecuación de
onda; b. la longitud de onda, el período y la velocidad de transmisión de la onda; c. el desplazamiento, la velocidad y la aceleración máximos
transversales.
12
Desde un punto situado en un medio homogéneo e isótropo se transmiten ondas esféricas. Si
la potencia del foco emisor es de 5 W, calcula la
intensidad de la onda a 3 m del foco.
13.
En una competición deportiva, 1000 espectadores gritan al mismo tiempo con un nivel de intensidad sonora de 90 dB cada uno. Calcula el nivel
de intensidad sonora del conjunto.
14
Calcula la pulsación, la frecuencia, la longitud
de onda y la velocidad de propagación de una
onda descrita por y = sen (0,5 x − 200 t + 2,5), en
unidades SI.
15
La ecuación de una onda armónica viene dada
por y = 0,05 sen (1992 t − 6x), en unidades SI.
a. Calcula la amplitud, la frecuencia y la longitud de onda. b. Calcula la distancia recorrida
por la onda en 3 s. c. Escribe la ecuación de una
onda idéntica a la anterior que se propague en
sentido contrario.
16
Una onda transversal se propaga por una cuerda según la ecuación y = 0,4 cos (50 t − 2x), en
unidades SI. Calcula: a. la velocidad de propagación de la onda; b. la elongación y la velocidad de vibración de una partícula situada a
20 cm del foco en t = 0,5 s; c. la elongación y la
velocidad máximas.
a. Calcula el trabajo realizado al desplazar la carga del punto A al B. ¿Qué propiedad del campo eléctrico has utilizado?
b. Si q = -5 µC, calcula el potencial eléctrico en los
puntos A y B.
4
Deine onda longitudinal y onda transversal.
Pon un ejemplo de cada una de ellas e indica
en cada caso la magnitud que se propaga y
sus características.
5
Di cuál es el signiicado físico de la fase inicial,
ϕ0, de la función de onda.
6
7
Prohibida
Prohibida su
su reproducción
reproducción
8
124
9
Elige la opción que creas correcta y justifícala.
Un vibrador produce ondas en la supericie de
un estanque a intervalos regulares de tiempo.
Si se ajusta el vibrador de modo que produzca
un número triple de ondas por segundo, en este
caso las ondas: a. se propagan con triple velocidad; b. se propagan con un tercio de la velocidad; c. tienen longitud de onda triple; d. tienen
un tercio de la longitud de onda.
La ecuación de una onda transversal en una
cuerdaes y (x, t ) = 0,02 sen π (20 t + 2 x ), en unidades SI. Determina la aceleración en función
del tiempo para un punto situado en x = -0,3 m.
¿Pueden cortarse dos supericies equipotenciales de un campo eléctrico? Justiica tu respuesta.
Dada la siguiente ecuación de la onda armónica y = 3 sen (8 t − 0,5x), deduce: a. la amplitud,
el período, la frecuencia y la longitud de onda;
b. la velocidad de la onda y la elongación de
una partícula situada en la posición x = +15 m
cuando t = 4 s.
Entre dos placas planas existe una diferencia de
potencial de 15 V. Si la intensidad del campo
eléctrico entre las placas es de 30 N/C, calcula:
17
Utiliza el resultado del ejemplo anterior para determinar el campo y el potencial eléctricos creados por un hilo muy largo cargado con +30 µC
por metro de longitud a una distancia de 3 m.
Escoge el origen de potencial a 1 m del hilo.
20
Dos ondas de 0,6 de amplitud en el SI, 40 cm de
longitud de onda y 800 Hz de frecuencia se propagan por una cuerda en sentidos contrarios.
21
— Representa esquemáticamente el vector
intensidad del campo eléctrico sobre una
circunferencia de 3 m de radio centrada en
el hilo.
18
a. Escribe la ecuación de cada onda y de la
onda resultante de su interferencia.
— Utiliza el resultado para hallar el campo
eléctrico creado por una corteza cilíndrica
muy larga de 20 cm de radio cargada con
+5 ∙ 10-6 C por metro cuadrado a una distancia de 30 cm del eje.
Una oscilación de 0,18 m de amplitud y 240 Hz de
frecuencia se propaga de manera que tarda 32
s en llegar a un punto situado a 360 m del foco
emisor.
a. Escribe la función de onda.
b. Calcula el módulo de la velocidad con la que
se mueve el punto de x = 35,5 m en t = 8,56 s.
b.¿Cuánto tarda un punto alcanzado por la
onda en efectuar 150 oscilaciones? ¿Cuántas
oscilaciones hace en 2 min?
19
Aplica el teorema de Gauss para determinar el
campo eléctrico en el interior y en el exterior de
un cilindro hueco de longitud ininita y radio R
cargado uniformemente con una densidad supericial de carga σ.
c.Indica las coordenadas de los vientres de la
onda resultante de la interferencia.
c. Calcula la diferencia de fase en un instante
dado de dos puntos situados a 68,45 m de
distancia.
d.Indica las coordenadas de los nodos de la
onda resultante de la interferencia.
d. Calcula el módulo de la aceleración del
punto x = 89,419 m en t = 6,89 s.
b. Calcula la frecuencia de los armónicos 3, 7 y 20.
Una onda plana con una amplitud inicial de 30
mb y 500 Hz que representa propagación de la
luctuación de la presión en un gas a lo largo del
eje de abscisas pierde intensidad como consecuencia de la absorción del medio de manera
que tras recorrer 54 m en 0,15 s su amplitud ha
disminuido un 70 %.
c. Si colocamos el origen de coordenadas en
uno de los extremos de la cuerda, indica las
coordenadas de los nodos correspondientes
al 5.° armónico.
a. Escribe la ecuación de onda y calcula la
amplitud de onda y el valor de la luctuación
de presión en t = 6,0003 s en un punto situado
a 15 m del foco emisor.
d. Si reducimos la longitud de la cuerda a 2/3
de su longitud, ¿cuáles serían las frecuencias
de los tres primeros armónicos?
b. Calcula la distancia del foco en la cual
la onda ha reducido su amplitud a 1 % del
valor inicial.
La cuerda de un instrumento musical tiene una
longitud de 80 cm y una frecuencia de vibración
fundamental de 540 Hz.
22
a. Calcula la velocidad de propagación de la
onda vibratoria en la cuerda.
Relexiona y autoevalúate en tu cuaderno:
• Trabajo personal
¿Cómo ha sido mi actitud
frente al trabajo?
• Trabajo en equipo
¿He cumplido
mis tareas?
¿Qué aprendí en esta
unidad?
• Escribe la opinión de tu familia.
¿He compartido con mis
compañeros y compañeras?
¿He respetado las opiniones
de los demás?
• Pide a tu profesor o profesora
sugerencias para mejorar y escríbelas.
Prohibida su reproducción
EVALUACIÓN
125
Proyecto
ESTUDIO DEL LANZAMIENTO HORIZONTAL
elegiMOS
Alguna vez te has preguntado cómo poder determinar experimentalmente la ecuación que rige el movimiento de un cuerpo lanzado horizontalmente.
Uno de los movimientos analizados en el presente libro es el movimiento parabólico y
un caso particular de éste movimiento es el lanzamiento horizontal.
En este proyecto investigarás cómo determinar la ecuación que describe el movimiento de un cuerpo lanzado horizontalmente, así como las gráicas de éste movimiento.
PlanifiCAMOS
Materiales:
• Rampa de madera o tubo
de plástico cortado a la mitad en forma de canal
• Cinta métrica
• Cronómetro
• Papel carbón
• Esfera metálica
http
://g
oo.
gl/l
wo
1M
126
http://goo.gl/jAnrzd
Prohibida su reproducción
U
desarrollAMOS
1. Organiza las actividades que debes desarrollar para medir las magnitudes que aparecen en la tabla.
Distancias, X(m)
H1
H1
H1
H1
H1
H1
Tiempo, t (s)
Valor más probable (t ̅)
2. Comprueba la posible relación entre las variables seleccionadas
3. Realiza los gráicos necesarios
4. Analiza si puedes realizar un análisis por regresión lineal
5. Realiza un análisis de todo el trabajo y preséntalo en un informe escrito
Prohibida su reproducción
Altura, H (m)
127
Un alto en el camino
1. En la supericie de un planeta de radio
R = 1,25 RT la aceleración de la gravedad es
14,7 m/s2. Calcula:
a. La relación entre las masas del planeta y de
la Tierra.
a. 2,34
b. La altura desde la que debe caer un objeto
en dicho planeta para que llegue a su super
icie con la misma velocidad con que llegaría a la supericie terrestre cuando cae desde
275 m.
b. 183,3 m
2. Un satélite de telecomunicaciones de 1500 kg de
masa describe una órbita circular alrededor de
la Tierra a una altura de 500 km sobre su supericie. Calcula:
a. La velocidad orbital.
b. El período de revolución.
d. La aceleración centrípeta.
Soluciones: a. 7,6 ∙ 103 m/s; b. 5,7 ∙ 103 s;
c. −4,35 ∙ 1010 J; d. 8,4 m/s2
3. Calcula:
a. el potencial gravitatorio creado por una
masa puntual M = 2 kg a una distancia de
1 m y a una distancia de 40 cm;
b. el trabajo que realiza el campo gravitatorio
para trasladar una segunda masa m = 500 g desde el primer punto hasta el segundo.
b. 1,0 ⋅ 10-10 J
Prohibida su reproducción
4. Calcula el campo y el potencial gravitatorios
que una esfera de 500 m de radio y 6 000 kg
de masa crea en un punto situado a 300 m de
su supericie.
128
6 Umbriel, satélite de Urano, describe una órbita circular de 2,67 ∙ 108 m de radio alrededor
del planeta con un período de revolución de
3,58 × 105 s. Calcula: a. la masa de Urano; b. el
período de revolución de otro de sus satélites,
Oberón, cuyo radio orbital es de 5,86 ∙ 108 m.
7. Con la ayuda de un programa para realizar gráicas construye las que representan la variación
de la gravedad con la altura partiendo de g0
(gravedad en la supericie de un planeta) en los
casos siguientes:
a. La Tierra
(g0 = 9,8; RT = 6 370 000 m)
b. Marte
c. La energía mecánica de traslación.
a. -1,3 ⋅ 10-10 J/kg, -3,3 ⋅ 10-10 J/kg;
c. La energía potencial gravitatoria de una partícula debida a la presencia de las otras tres.
c. -8,9 ⋅ 10-11 J
a. 0 N/kg;
b. 3,2 ⋅ 10-11 N;
6,3 ⋅ 10-13 N/kg; -5,0 ⋅ 10-10 J/kg
5. Cuatro partículas iguales de 1 kg de masa están
situadas en los vértices de un cuadrado de 2 m
de lado. Determina:
a. El campo gravitatorio en el centro del cuadrado.
b. El módulo de la fuerza gravitatoria que experimenta cada partícula debido a la presencia
de las otras tres.
(g0 = 3,8; RM = 3 380 000 m)
8. Con un programa de simulación de movimientos
(del tipo Interactive Physics 2000) genera el movimiento de un satélite en torno a la Tierra. (Toma los
datos de algún problema de esta unidad).
9. Demuestra que la fuerza elástica de un muelle es conservativa y deduce la expresión de la
energía potencial elástica.
10. Busca en Internet representaciones gráicas de
líneas de fuerza y supericies equipotenciales en
el caso de dos o tres masas diferentes. Con los
dibujos encontrados prepara una presentación
mediante un programa informático adecuado.
11. Mediante algún programa adecuado para realizar gráicas representa gráicamente la variación del potencial gravitatorio a lo largo del eje
de abscisas en los siguientes casos:
a. Una masa de 1011 kg situada en (0,0).
b. Una masa de 1011 kg situada en (0,0) y otra de
2 · 1011 kg en (10,0).
c. Una masa de 1011 kg situada en (0,0), una de
2 · 1011 kg en (10,0) y una tercera de 3 · 1011 kg
en (50,0).
Las coordenadas se expresan en metros.
≠
x cos (5 ≠ t ).
es y = 2 cos
6
Calcula:
a. la amplitud, la longitud de onda y la velocidad
de propagación de las ondas que interieren
para producir la onda estacionaria;
b. la posición de los nodos y la distancia entre un
nodo y un vientre consecutivos; c. la velocidad
instantánea de vibración de una partícula en
x = 6 m y la velocidad máxima.
a. 1 m; 12 m; 30 m⋅ s-1; b. 3(2 n + 1) m; 3 m;
c. 10 π sen (5 πt ); 10 π m⋅ s-1
13. Una cuerda de 1,2 m de longitud está sujeta por
un extremo. Al pulsarla, se produce una onda estacionaria en la que se advierten cuatro vientres,
siendo la frecuencia de la vibración de 120 Hz.
Calcula:
a. la longitud de onda;
b. la frecuencia fundamental.
14. La amplitud de una onda esférica disminuye en
un factor 3 al avanzar, desde un cierto punto A,
5 m en la dirección radial.
— ¿Cuál es la distancia entre dicho punto A y el
foco de la onda?
2,5 m
15. Calcula la velocidad del sonido en el aire a la
temperatura de 10 °C.
338,2 m × s -1
16. Vemos un relámpago y, transcurridos 5 s, oímos
el trueno.
— Si suponemos ininita la velocidad de la luz a
través del aire y que la velocidad del sonido
es 340 m ∙ s -1, calcula a qué distancia está
la tormenta.
Sol.: 1700 m
17. Si sabemos que la velocidad de propagación
del sonido por el aire es 340 m ∙ s-1 y a través del
agua es 1435 m ∙ s-1, calcula la longitud de onda
de un sonido de 5 Hz según se propague por el
aire o el agua.
λaire = 68 m; λagua = 287 m
18. Un tren se desplaza con una velocidad de 60 km/h
y su silbato suena con una frecuencia de 1000 Hz.
Calcula la frecuencia percibida por un observador
en reposo junto a la vía si: a. el tren se aproxima a él;
b. el tren se aleja de él.
a. 1051,7 Hz; b. 953,2 Hz
19. Calcula la tensión en una cuerda de piano de 2 m
de longitud y masa por unidad de longitud igual a
0,005 kg×m−1, sabiendo que la cuerda tiene una
frecuencia fundamental de 65 Hz.
338 N
20. Las longitudes de onda de la luz roja y la luz verde son, respectivamente, 6,2 ∙ 10-7 m y 5,4 ∙ 10-7m,
y la velocidad en el aire de ambas es 3 ∙ 108m∙s-1.
Calcula a qué velocidad debe circular un vehículo para que al conductor le parezca verde la
luz roja de un semáforo.
4,46 ⋅ 107 m ⋅ s-1
21. Con un dispositivo capaz de registrar sonidos (teléfono móvil, MP3-grabador, etc.). capta algunos sonidos de la vida cotidiana que permitan apreciar
el efecto Doppler (p. ej., la sirena de una ambulancia). Haz que los escuchen tus compañeros/as y
amigos/as y pídeles que te digan si la fuente sonora se está alejando o acercando al observador.
22. Si consideramos que la velocidad del sonido en
el aire es de 340 m/s, calcula las longitudes de
onda correspondientes a las frecuencias inferior
y superior del umbral de audición.
17 m; 0,017 m
23. La ecuación de una onda transversal viene
dada por la expresión
x
y = 0,1 sen 2 ≠ 2t −
,
1, 5
en unidades SI. Determina: a. la frecuencia, la
longitud de onda y la velocidad de fase; b. los
puntos que están en fase y en oposición de fase
en un instante determinado con el punto x = 2 m.
24. Representa, con la ayuda de un programa para
dibujar gráicas, la función de una onda armónica unidimensional de λ = 2π y T = π, en unidades SI, es decir la función:
y (x, t ) = A sen (x - 2t )
Procede a representar cinco gráicas de la función en los instantes: 0 s; 0,2 s; 0,4 s; 0,6 s y 0,8s.
Prohibida su reproducción
12. La ecuación de una onda estacionaria en el SI
129
4
Electromagnetismo
contenidOS:
1. Inducción de la corriente eléctrica
1.1. Experiencias de Faraday
Prohibida su reproducción
1.2. Flujo magnético
130
3. Síntesis electromagnética
3.1. Ecuaciones de Maxwell
4. Naturaleza de la luz
1.3. Ley de Lenz
4.1. Ondas electromagnéticas
1.4. Ley de Faraday
4.2. Propagación rectilínea de la luz
2. Aplicaciones de la ley de inducción
electromagnética
2.1. Generadores eléctricos
2.2. Autoinducción
4.3. Velocidad de propagación
5. Fenómenos luminosos
5.1. Relexión y refracción
5.2. Interferencia y difracción
5.3. Polarización
En física, el término luz se usa en un sentido más
amplio e incluye todo el campo de la radiación conocido como espectro electromagnético, mientras que la expresión luz visible señala
especíicamente la radiación en el espectro
visible. La luz, como todas las radiaciones electromagnéticas, está formada por partículas elementales desprovistas de masa denominadas
fotones, cuyas propiedades de acuerdo con la
dualidad onda partícula explican las características de su comportamiento físico.
https://goo.gl/trEZNH
Noticia:
https://goo.gl/yOAMjt
En contexto:
Luego de leer todo lo relacionado con la luz,
responde:
2. ¿En qué consiste el fenómeno de la refracción de la luz?
3. Menciona los hombres de ciencia aportaron
al conocimiento de la luz.
Prohibida su reproducción
1. Explica con tus palabras que es la luz.
131
B
IÉN
y también:
Michael Faraday
Nació en Surrey (Inglaterra) el
22 de septiembre de 1791. Murió en Hampton Court (Inglaterra) el 25 de agosto de 1867.
Faraday trató, como otros investigadores de su época, de
producir una corriente eléctrica a partir de campos magnéticos. Durante diez años no
obtuvo ningún éxito, ya que en
sus experimentos utilizaba imanes y bobinas en posiciones
estáticas. Sin embargo, su tenacidad le permitió demostrar
que la inducción de corriente
eléctrica requiere un campo
magnético variable.
Faraday, a causa de su poca
instrucción, prácticamente no
sabía matemáticas. De hecho,
es el único gran físico del que
se puede decir que desconocía por completo el cálculo
diferencial, carencia que compensó con una enorme habilidad para trazar gráicos.
Podemos airmar, sin temor a exagerar, que la inducción
electromagnética es un fenómeno de capital importancia
en la sociedad actual. Las centrales eléctricas producen
por inducción electromagnética la electricidad que llega
a nuestros hogares; los generadores y motores eléctricos,
los transformadores… funcionan gracias a la inducción de
corriente eléctrica. ¿Puedes imaginar un día cualquiera sin
estos inventos?
1.1. Experiencias de Faraday
La experiencia de Oersted demostró que una corriente
eléctrica crea a su alrededor un campo magnético. Desde
ese momento muchos cientíicos intentaron obtener el fenómeno inverso, esto es, producir (o inducir) una corriente
eléctrica a partir de un campo magnético.
El físico y químico inglés M. Faraday fue el primero en obtener experimentalmente, en 1831, una corriente eléctrica a
partir del magnetismo. Sus experiencias pusieron de relieve
la estrecha relación entre los campos eléctrico y magnético.
Primera experiencia: movimiento de un imán en el interior de una bobina
Material: una bobina de hilo conductor, un imán y un galvanómetro.
Procedimiento:
Conectamos los extremos de la bobina a un galvanómetro para poder medir la corriente inducida al introducir y extraer el imán.
20
15 10 0 10
20
15
15 10 0 10
20
15
15 10 0 10
mA
15
20
mA
20
20
Faraday llevó un diario, sin interrupción desde 1820 a 1862,
en el que describió sus experimentos. Este diario, de 3 236
páginas y varios miles de dibujos, es una de las obras clave
de la historia de la física.
1. Inducción de la corriente eléctrica
mA
Prohibida su reproducción
Resultados:
a. Si acercamos el imán a la bobina, aparece una corriente inducida
durante el movimiento del imán.
b. El sentido de la corriente inducida en la bobina se invierte si alejamos el imán.
c. Con la bobina y el imán ijos no observamos corriente inducida alguna.
132
Se obtienen los mismos resultados si mantenemos ijo el imán y movemos la bobina.
En esta experiencia, la intensidad de la corriente inducida depende
de la velocidad con la que movamos el imán (o la bobina), de la
intensidad del campo magnético del imán y del número de espiras
de la bobina.
https://goo.gl/CJsF2I
Faraday interpretó que para inducir una corriente eléctrica en un circuito es necesario variar el número de líneas de inducción magnética
que lo atraviesan.
Primera experiencia: movimiento de un imán en el interior de una bobina
Material: una barra de hierro, dos bobinas, una batería, un galvanómetro y un interruptor.
UE
en cuenta que:
yTen
también:
Inductor: Agente que crea el
campo magnético variable
(un imán en movimiento, un
circuito eléctrico de intensidad
variable…). Si se trata de un circuito, también recibe el nombre de circuito primario.
Circuito inducido: Circuito donde aparece la corriente inducida. También se le denomina
circuito secundario.
B
Procedimiento:
Se enrollan las dos bobinas alrededor de la barra de hierro. La primera
bobina se conecta a la batería con un interruptor K. La segunda bobina se conecta a un galvanómetro para medir la corriente inducida al
cerrar y abrir el interruptor K.
NT
T
Existen diferentes maneras de obtener una corriente inducida a partir de un campo magnético variable. Faraday realizó otra experiencia en la que se induce una corriente sin
tener que alterar las posiciones relativas del circuito y de la
fuente de campo magnético.
IÉN
y también:
20
15 10 0 10
20
15
15 10 0 10
15 10 0 10
mA
15
20
20
20
mA
20
15
mA
Resultados:
a. Al conectar el interruptor se induce una corriente eléctrica en la
segunda bobina. Las corrientes en las dos bobinas circulan en sentidos contrarios.
b. Al desconectar el interruptor se induce de nuevo una corriente
eléctrica en la segunda bobina. Ahora la corriente inducida tiene
sentido opuesto a la del caso anterior.
c. Se induce corriente en la segunda bobina mientras aumenta o disminuye la intensidad de corriente en la primera bobina, pero no
mientras se mantiene constante. Esto demuestra que la inducción
de corriente eléctrica en un circuito es debida a campos magnéticos variables.
En la primera experiencia de
Faraday, podemos, sin modiicar ningún resultado, sustituir el imán por una espira (o
solenoide) conectada a una
batería. Al mover la espira o
variar su intensidad de corriente, creamos una campo magnético variable e inducimos
una corriente eléctrica en el
circuito inducido.
I
Movimiento
I
G
+
Las dos experiencias descritas nos permiten comprender el
fenómeno de la inducción electromagnética.
inducida
I
-
I
2. ¿Qué es necesario para inducir una corriente
eléctrica en un circuito?
4. Al introducir un imán en una bobina se induce en ésta una corriente eléctrica. ¿Por qué la
intensidad de la corriente inducida es mayor
al aumentar la velocidad de desplazamiento
del imán?
3. ¿Es necesario mover una espira para inducir en
ella una corriente eléctrica?
5. Describe diferentes maneras de variar el campo
magnético en las cercanías de un circuito formado por una espira conectada a un galvanómetro.
Actividades
1. Explica en qué consiste el fenómeno de la inducción electromagnética.
Prohibida su reproducción
La inducción electromagnética consiste en la aparición de una corriente eléctrica
en un circuito cuando varía el número de líneas de inducción magnética que lo
atraviesan.
133
Líneas de Fuerza de campos.- Este concepto fue ideado por Michael Faraday (1791-1867),
como recurso para observar campos eléctricos o magnéticos. Estas líneas en general son
curvas imaginarias graicadas de tal manera que su dirección en cada punto (dirección de
su tangente) coincida con la dirección del campo en dicho punto. La deinición matemática-analítica la construyó Karl Friederich Gauss (1777-1855), por medio del teorema llamado
“Teorema de Gauss”, en donde expresa matemáticamente una propiedad importante de
los campos electrostáticos. Este teorema, forma parte de las Ecuaciones de Maxwell. Las
ecuaciones de Maxwell las reproducimos tan solo a modo ilustrativo, en el apartado 3.1,
pág. 147.
1.2. Flujo magnético
https://goo.gl/oZFxCx
Faraday explicó de forma cualitativa el fenómeno de la inducción electromagnética. La ley
matemática que explica este proceso físico, a
la que se da el nombre de ley de Faraday, se
expresa en función de una magnitud llamada
lujo magnético.
Lineas de fuerza de los campos de Faraday.
El lujo magnético, Φ, a través de una supericie es una medida del número de líneas
de inducción que atraviesan dicha supericie.
Cálculo del lujo magnético
Campo uniforme y superficie plana
Campo variable y superficie cualquiera
→
Deinimos el vector S como un vector perpendicular
a la supericie S y de módulo igual al valor de esta
supericie.
El lujo magnético es igual al producto escalar:
→ →
Φ = B ⋅ S = B S cos α
S′
α
→ →
α = ángulo entre B y S
α
S
B
S
Dividimos la supericie S en pequeños elementos
→
ininitesimales dS, de manera que en cada uno se
puedan considerar la supericie plana y el campo
magnético uniforme. Se deine el vector supericie
dS perpendicular a la supericie ininitesimal y de
→
módulo dS. El lujo a través de una supericie ininite→
→
simal es: dΦm = B ⋅ d S.
El lujo total a través
de la supericie S se
obtiene sumando
todas las contribuciones.
Φ = ⌠ dΦ
⌡
S
Ejemplo 1
134
Calculemos el flujo magnético a través de una bobina con 200 espiras
de 40 cm2 de superficie cuyo eje forma un ángulo de 60° con un campo
magnético uniforme de 2 ∙ 10-3 T.
α = 60°
B
dS
B
S
Φ = ⌠ B ⋅ dS
⌡
S
S
dS
La unidad de lujo magnético en
el SI es el weber (Wb) y su relación
con el tesla es: 1 T = 1 Wb/m2.
El flujo magnético total a través de
la bobina es la suma de los flujos a
través de cada una de las espiras:
Φ = N B ⋅ S = N B S cos α
Sustituimos los valores numéricos del
enunciado:
Φ = 200 ⋅ 2 ⋅ 10-3 T ⋅ 4 ⋅ 10-3 m2 ⋅ cos 60°
Φ = 8 ⋅ 10-4 Wb
B
IÉN
1.3. Ley de Lenz
y también:
De las experiencias de Faraday se deduce que la inducción
de corriente eléctrica en un circuito es debida a la variación
de lujo magnético a través del circuito.
La ley de Lenz airma que el
sentido de la corriente inducida en una espira al acercarle
el polo norte de un imán es tal
que se opone al incremento
de lujo magnético.
Observa que el mismo resultado se obtiene argumentando en términos de fuerzas magnéticas:
El sentido de la corriente inducida es tal que la espira equivale a un imán con su polo
norte enfrentado al polo norte del imán inductor. De este
modo la corriente inducida
diiculta el avance del imán,
es decir, se opone a la causa
que la origina.
Hemos visto que el lujo de un campo magnético uniforme
a través de un circuito plano viene dado por:
Φ = B S cos α
Podemos inducir una corriente en el circuito variando cada
uno de los tres factores que intervienen en la expresión matemática del lujo: el campo magnético, B; la orientación
del circuito respecto al campo, ángulo α; y el área de la
supericie que limita el circuito, S, que puede ser modiicada
deformando el circuito.
La regla para determinar el sentido de la corriente inducida fue establecida por Lenz en 1834 y se conoce como ley
de Lenz:
I inducida
El sentido de la corriente inducida es tal que se opone
a la causa que la produce.
S
G
Al acercar el polo norte de un imán a una espira incrementamos el lujo magnético a través de la espira. Según la ley
de Lenz, el sentido de la corriente inducida en la espira se
opone a este incremento. Como vemos en la igura, el sentido es tal que el campo magnético creado por la corriente
inducida tiende a compensar el incremento de lujo magnético. Con un razonamiento similar, podemos deducir que el
sentido de la corriente inducida se invierte al alejar el imán.
→
B inducido
N
S
G
→
N
S
I
La ley de Lenz es una consecuencia del principio de conservación de la energía. Si el
sentido de la corriente inducida
fuese favorecer la causa que la
produce, se generaría energía
ilimitada de la nada. En el ejemplo anterior, si el sentido de la
corriente inducida fuese el contrario, la espira equivaldría a un
imán con el polo sur enfrentado
al polo norte del imán inductor.
Eso aceleraría de forma continua al imán inductor, aumentando ilimitadamente su energía cinética. Esto, simplemente,
no es posible.
B permanente
S2
S1
G
K
+
-
Actividades
9. Determina el sentido de la corriente inducida en la bobina S2 al cerrar y al abrir el circuito S1 con el
interruptor K.
Prohibida su reproducción
I inducida
N
135
UE
NT
1.4. Ley de Faraday
T
Ten en cuenta que:
Fuerza electromotriz o fem de
un generador, ε: es el trabajo
que realiza el generador por
unidad de carga eléctrica o,
lo que es lo mismo, la energía
que proporciona a la unidad
de carga.
Su unidad en el SI es el voltio (V).
1 T =1
N
A ⋅m
B
En un circuito de corriente continua, la fuente de fem es generalmente una batería o pila,
que convierte energía química
en trabajo sobre las cargas.
Un campo magnético variable
induce una corriente eléctrica
en un circuito. Por tanto, a lo
largo del circuito inducido existe un campo eléctrico igual a
la fuerza eléctrica por unidad
de carga.
La fuerza electromotriz inducida
es el trabajo que realiza el generador por unidad de carga
eléctrica, por lo que se relaciona con el campo eléctrico de
esta manera:
ε = ⌠ E ⋅ dl
⌡
C
La integral se extiende a lo largo
de todo el circuito inducido.
Prohibida su reproducción
E
136
E
dl
E
dl
E
Para enunciar esta ley es preciso cuantiicar la corriente inducida mediante una magnitud física. Esta magnitud podría
ser la intensidad de corriente, pero depende de la resistencia del material que forma el circuito. Por ello, es preferible
utilizar la fuerza electromotriz inducida o fem inducida.
Experimentalmente observamos que la fuerza electromotriz
inducida es proporcional a la variación de lujo magnético, ∆Φ, e inversamente proporcional al tiempo invertido
en dicha variación, ∆t. La fuerza electromotriz inducida
media vale:
ε =−
IÉN
y también:
dl
Sabemos que un campo magnético variable induce una
corriente eléctrica en un circuito. Este fenómeno, conocido
como inducción electromagnética, puede ser formulado
mediante una ley matemática, la ley de Faraday.
dl
ΔΦ m
Δt
El signo negativo nos indica que la fuerza electromotriz inducida se opone a la variación del lujo magnético (ley
de Lenz).
Para un intervalo de tiempo ininitesimal la fuerza electromotriz instantánea viene dada por la ley de Faraday:
La fuerza electromotriz inducida en un circuito es igual
a la velocidad con que varía el lujo magnético a través
de dicho circuito, cambiada de signo.
ε =−
dΦ
dt
Podemos calcular la intensidad de la corriente inducida
en un circuito si conocemos su resistencia eléctrica, R, y la
fuerza electromotriz inducida, ε. Para ello aplicamos la ley
de Ohm:
Ι=
dl
E
Como vemos, el valor de la intensidad
inducida depende, no sólo de la variación de lujo magnético, sino también
de la resistencia eléctrica del circuito.
dΦ
ε
1
=− ⋅
R
R
dt
Ι
R
G
ε
N
S
B
b. La intensidad de la corriente inducida si la bobina tiene una resistencia de 30 Ω.
— Datos:
S
S
B
Ejemplo 2
B = 0,3 T N = 200 espiras
S = 2,5 ⋅ 10-3 m2
Posición inicial to = 0 s
90° B
I
Posición final t = 0,5 s
Un campo magnético uniforme varía en el tiempo
según la expresión B = 0,4 t - 0,3 (en unidades SI).
Calculemos la fem inducida en una espira de 50 cm2
si el plano de la espira es perpendicular a las líneas
de inducción.
— Datos:
I inducida
a. Calculamos el lujo magnético a través de la
bobina en el instante inicial:
Φ0 = NB S cos 0° = 200 ⋅ 0,3 T ⋅ 2,5 ⋅ 10-3 m2
Φ0 = 0,15 Wb
→
→
En la posición inal, B y S son perpendiculares; por
tanto, Φ = 0. La variación de lujo magnético es:
∆Φ = Φ - Φ0 = -0,15 Wb
La fem inducida viene dada por la ley de Faraday:
0,1
5Wb
ΔΦ
=−
=0
, 3V
0
, 5s
Δt
b. Calculamos la intensidad de corriente inducida:
−
² ³
Ι =
ε
0
, 3V
=
=0
,0
1A
R
3
0
A partir de la regla de la mano derecha podemos ver que el sentido de la corriente inducida
es tal que el campo magnético que crea tiene la
dirección del eje y se opone a la disminución de
lujo magnético.
El lujo magnético a través de la espira varía en el
tiempo según la expresión:
Φ (t ) = B S cos 0° = (0,4 t - 0,3) ⋅ 5 ⋅ 10-3
Φ (t ) = (2t - 1,5) ⋅ 10-3 Wb
La fem inducida en la espira es:
ε =−
B = 0,4 t - 0,3
S = 50 cm2
11. Una bobina situada en un campo magnético
uniforme, con su eje paralelo a las líneas de
inducción, gira hasta colocar su eje perpendicular a dichas líneas. Explica cómo varía la intensidad de la corriente inducida en la bobina
en los siguientes casos:
a. Doblamos la velocidad de giro de la bobina.
b. Reducimos la intensidad del campo magnético a la mitad.
c. Efectuamos los cambios anteriores simultáneamente.
El signo negativo indica que el sentido de la corriente inducida es tal que se opone al aumento de lujo
magnético a través de la espira.
12. Un campo magnético uniforme de 0,4 T
atraviesa perpendicularmente una espira circular de 5 cm de radio y 15 Ω de resistencia. Calcula la fem y la intensidad
de corriente inducidas si la espira gira un
cuarto de vuelta alrededor de su diámetro
en 0,1 s.
13. Calcula la fem inducida en una bobina con 200
espiras de 30 cm2 cuyo eje es paralelo a un campo magnético uniforme que varía en el tiempo
según la ley B = (2t + 0,8) ∙ 10-3 (en unidades
del SI).
Actividades
10. ¿Qué es una fem? ¿Por qué un campo magnético variable induce una fem?
dΦ
= −2 ⋅1 0−3 V = −2 mV
dt
Prohibida su reproducción
Ejemplo 1
Una bobina con 200 espiras de 25 cm2 está situada en un campo magnético uniforme de 0,3 T
con su eje paralelo a las líneas de inducción.
Calculemos:
a. La fem inducida en la bobina cuando se gira
hasta colocar su eje perpendicular a las líneas de inducción en un tiempo de 0,5 s.
137
Experiencia de Henry
El físico norteamericano Joseph Henry descubrió, de forma simultánea e independiente de
Faraday, que un campo magnético variable induce una fuerza electromotriz. En particular,
Henry observó que, si un conductor se mueve perpendicularmente a un campo magnético,
aparece una diferencia de potencial entre los extremos del conductor.
B
El interés de la experiencia de Henry reside en que la aparición de la fuerza electromotriz
inducida puede ser explicada de forma clara por la ley de Lorentz, es decir, por las fuerzas
que el campo magnético ejerce sobre las cargas del conductor.
IÉN
y también:
Según la ley de Lorentz, la fuerza que actúa sobre una carga
eléctrica q que se mueve con
una velocidad v→ en una región
donde existen un campo eléc→
trico E y un campo magnético
→
B viene dada por:
F = q (E + v × B)
En el caso que sólo exista
campo magnético, la fuerza
→
→
→
F viene dada por F = q(v→ × B)
y su sentido se determina por
la regla de la mano derecha
(en el caso de una carga positiva).
F
v
l r
E
B
-- N
Como consecuencia de la ley de Lorentz, los electrones del
interior del conductor, que son arrastrados a través de éste
con una velocidad →
v, experimentan una fuerza magnética
de valor Fm = evB que los desplaza hacia el extremo inferior.
La acumulación de carga negativa en el extremo inferior
N y de carga positiva en el extremo superior M genera un
→
campo eléctrico E a lo largo del conductor.
Fm = Fe ⇒ e v B = e E
E = vB
Este campo eléctrico E genera entre los dos extremos del
conductor una diferencia de potencial o fuerza electromotriz dada por:
B
ε = El
++
+
F
v
l
-
F = Ι (l × B)
ε = vBl
La fuerza electromotriz se mantiene sólo mientras el conductor se mueve dentro del campo magnético. Ahora, si acoplamos los extremos del conductor a un circuito, la fuerza
electromotriz crea una corriente de cierta intensidad con
sentido contrario al movimiento de los electrones, y aparece
una fuerza F que se opone al avance del conductor.
Ι
Prohibida su reproducción
++ M
+
La separación de carga cesará cuando la fuerza magnética Fm que actúa sobre los electrones quede compensada
por la fuerza eléctrica Fe que se opone a tal separación:
v
138
Consideremos un conductor
rectilíneo de longitud l que se
desplaza, como indica la igura, de izquierda a derecha con
una velocidad →
v constante en
→
un campo magnético B uniforme y dirigido hacia el interior
del papel.
B
Por tanto, para generar la corriente eléctrica necesitamos
un agente externo que ejerza una fuerza sobre el conductor
venciendo la fuerza de resistencia F. En otras palabras, necesitamos realizar un trabajo mecánico sobre el conductor
para obtener la energía eléctrica de la corriente inducida.
B
b. El campo eléctrico en el interior de la barra.
c. La fem inducida.
(Carga del electrón: -e = -1,6 ∙ 10-19 C)
a. La fuerza magnética que actúa sobre los electrones de la barra
viene dada por la ley de Lorentz. Está dirigida hacia el extremo
inferior N.
m
⏐Fm⏐= e v B = (1,6 ∙ 10=-19 C) ∙=0, 4 ⋅ 0, 5 T = 3.2 ∙ 10 -20 N
s
b. El campo eléctrico en el interior de la barra crece hasta que las fuerzas eléctrica y magnética que actúan sobre los electrones se igualan:
⏐Fe⏐ = ⏐Fm⏐. En este instante el valor del campo eléctrico es:
E =v B =0, 4
m
V
⋅ 0, 5 T = 0, 2
s
m
c. Calculamos la fem inducida:
ε = v B l = E l =0, 2
V
⋅ 0, 2 m = 4 ⋅ 10 −2 V
m
También podemos obtener esta fem inducida aplicando directamente
la ley de Faraday. En un cierto intervalo de tiempo ∆t, la barra MN barre
una superficie ∆S = l v∆t, con lo que el incremento de flujo magnético
a través del circuito es ∆Φ = B ∆S = B l v∆t. Por tanto, el valor absoluto
de ε es:
ε =
B l v Δt
ΔΦ
=
=B l v
Δt
Δt
15. ¿Qué fem se induce en un conductor cuando lo desplazamos paralelamente a las líneas de inducción de un campo magnético
uniforme y estacionario? Justiica tu respuesta.
16. Una barra metálica de 25 cm se mueve con una velocidad de
6 m/s perpendicularmente a un campo magnético uniforme de
0,3 T. Calcula: a. la fuerza magnética que actúa sobre un electrón
de la barra; b. el campo eléctrico en el interior de la barra; c. la
diferencia de potencial entre los extremos de la barra.
Actividades
14. En la experiencia de Henry, ¿por qué el conductor debe desplazarse perpendicularmente al campo magnético?
y también:
Joseph Henry
Nació en Nueva York el 17
de diciembre de 1797. Murió
en Washington D. C. el 13 de
mayo de 1878.
Las vidas de Michael Faraday
y Joseph Henry tienen muchos
elementos en común. Los dos
provenían de familias muy humildes y se vieron obligados a
trabajar desde muy jóvenes,
por lo que no pudieron seguir sus estudios. Faraday fue
aprendiz de encuadernador
y Henry, aprendiz de relojero,
ambos a los trece años.
Como Faraday, Henry se interesó por el experimento de
Oersted y, en 1830, descubrió
el principio de la inducción
electromagnética, pero dudó
tanto tiempo en publicar su trabajo que el descubrimiento se
concedió a Faraday.
En 1831, Henry inventó el telégrafo y, en 1835, perfeccionó
su invento para que pudiera
usarse a muy largas distancias.
Con todo, no patentó su invento. Fue Morse quien, ayudado personalmente por Henry,
puso en práctica el primer telégrafo, en 1839, entre Baltimore y Washington, después de
conseguir ayuda inanciera
del Congreso de los Estados
Unidos. Y Morse, aunque fue
sólo un aicionado a los experimentos eléctricos, se llevó la
fama —y los beneicios— como
inventor del telégrafo.
Henry destacó también como
un excelente administrador.
Ejerció cargos de máxima
responsabilidad en varias instituciones cientíicas estadounidenses. Fomentó el desarrollo
de nuevas ciencias y alentó
el intercambio y la comunicación de ideas cientíicas a escala mundial.
Prohibida su reproducción
Ejemplo 3
La barra metálica de la
M
B = 0,5 T
figura está dentro de un
campo magnético uniforme de 0,5 T dirigido hav = 0,4 m/s
cia el interior del papel.
l = 0,2 m
La barra mide 20 cm y se
→
desplaza sobre dos hilos
E
conductores con una velocidad de 40 cm/s. DeterN
minemos:
a. La fuerza magnética que actúa sobre un electrón de la barra.
IÉN
139
2. Aplicaciones de la inducción electromagnética
Antes del descubrimiento de la inducción electromagnética, la única fuente de energía
eléctrica era la batería, como la pila de Volta o la de Daniell, que producían electricidad
cara y en pequeñas cantidades. Gracias a la inducción electromagnética, una gran cantidad de trabajo mecánico puede transformarse de forma económica en energía eléctrica.
2.1. Generadores eléctricos
La energía eléctrica es fundamental en nuestras vidas por su capacidad de transformación
en otras formas de energía: mecánica, térmica, radiante… Para producir esta forma de energía usamos los generadores eléctricos.
Un generador eléctrico es cualquier dispositivo que transforma una determinada forma
de energía en energía eléctrica.
Si el generador produce una corriente eléctrica continua, suele recibir el nombre de dinamo
y, si la corriente es alterna, se le llama alternador.
El alternador
H7e
A0
l/S
g
.
oo
S
htt
p:/
/
g
Consiste en una espira plana que se hace girar mecánicamente a una velocidad angular
→
ω constante en un campo magnético uniforme B creado por imanes permanentes.
A
B
S
E
Prohibida su reproducción
Alternador
140
A
E
N
Los extremos de la espira están conectados a dos anillos (A) que giran solidariamente con
la espira. Un circuito externo puede acoplarse a los anillos mediante dos escobillas (E). A
medida que la espira gira en el campo magnético, el lujo magnético que la atraviesa varía
y, por tanto, se induce una fem en la espira que hace circular una corriente eléctrica en el
circuito exterior.
Si la espira tiene un área S, el lujo magnético que la atraviesa en cada
instante de tiempo
→
es: Φ = B S cos θ , donde θ es el ángulo que forma el vector supericie S con el campo mag→
nético B.
S
B
θ
Según la ley de Faraday, la fuerza electromotriz inducida es:
dΦ
ε= =BS ω se n (ω t) =ε 0 s en (ω t )
dt
ε0 = BS ω es la fuerza electromotriz inducida máxima.
La fuerza electromotriz inducida (fem) varía en el tiempo de
forma sinusoidal. Es decir, es periódica y cambia alternativamente de polaridad. La frecuencia de la fuerza electromotriz coincide con la del movimiento de la espira y viene
Ejemplo 4
dada por f =
ω
.
2´
Un alternador está formado por una bobina plana que gira con una
frecuencia de 50 Hz en un campo magnético uniforme de 0,3 T. Si
la bobina consta de 30 espiras de 40 cm2, calculemos:
a. La fem inducida en función del tiempo.
b. La fem inducida máxima.
— Datos: f = 50 Hz
B = 0,3 T
N = 30 S = 4 ⋅ 10-3 m2
a. Calculamos en primer lugar la velocidad angular de la bobina:
ω = 2 π f = 2 π ⋅ 50 Hz = 100 π rad⋅s-1
El flujo magnético que atraviesa la bobina es:
Φ = NB S cos ω t
Φ = 30 ⋅ 0,3 T ⋅ 4 ⋅ 10-3 m2 ⋅ cos (100 π t ) = 3,6 ⋅ 10-2 cos (100 π t ) Wb
La fem inducida en función del tiempo es:
dΦ
µ ¶·
¶ N B S ω sen (ω t )
dt
ε = 3,6 π sen (100 π t ) V
IÉN
y también:
En los alternadores de uso común, en vez de una espira se
usa una bobina de N espiras
para aumentar en un factor
N el lujo magnético y la fuerza electromotriz inducida.
El electroimán
Consiste en un solenoide en
cuyo interior se ha introducido
una barra de hierro dulce.
El campo magnético generado por el electroimán es más
intenso que el de la bobina,
debido a que el hierro dulce
se imanta y crea su propio
campo magnético, que se
suma al del solenoide.
Si desconectamos la corriente, desaparece el campo
magnético, ya que el hierro es
un imán temporal.
Esto hace que el electroimán
sea muy útil en diversas aplicaciones, como timbres, frenos electromagnéticos, grúas
magnéticas, alternadores, dinamos, motores eléctricos…
b. La fem inducida máxima viene dada por la amplitud de la función senoidal:
ε0 = 3,6 π V = 11,3 V
Ι
+
-
Prohibida su reproducción
Φ = BS cos ωt
B
La espira gira con una velocidad angular constante ω.
Por tanto, el ángulo θ puede escribirse como θ = ωt.
Entonces, el lujo magnético
que atraviesa la espira en
cada instante de tiempo es:
141
2.2. Autoinducción
Si la intensidad de corriente que recorre un circuito eléctrico varía, el campo magnético
creado por la corriente y el lujo magnético a través del propio circuito experimentarán también variaciones. Así, existirá una fuerza electromotriz inducida por la variación de la intensidad del propio circuito. Este fenómeno se denomina autoinducción.
Consideremos el circuito de la igura, formado por una batería, una bobina y un interruptor.
Al cerrar el circuito, la intensidad de corriente tarda un cierto tiempo en alcanzar su valor estacionario I y el lujo magnético a través de la bobina
varía en este tiempo desde cero hasta su valor
máximo. En consecuencia, se induce una fuerza
t
electromotriz (llamada fuerza contraelectromoApertura del
triz) que se opone al aumento instantáneo de la
circuito
intensidad en el circuito. Se dice que existe una
contracorriente durante el inicio del paso de corriente por
el circuito.
Variaciones de intensidad en el cierre y apertura de un circuito
Régimen estacionario
B
Cierre del
circuito
IÉN
y también:
Según la ley de Biot y Savart,
el campo magnético B creado por una corriente eléctrica es proporcional a la intensidad de corriente Ι: B ∝ I.
Así, el lujo magnético Φ debido a una corriente eléctrica a través del propio circuito también será proporcional
a la intensidad de corriente
Ι: Φ ∝ I
De igual modo, al abrir el circuito, la intensidad tarda un
cierto tiempo en anularse. En este caso, la fuerza electromotriz autoinducida se opone a que la intensidad caiga a cero
de forma instantánea. Se dice que existe una extracorriente.
Esta fuerza electromotriz puede ser de varios miles de voltios
y, en ocasiones, produce una chispa en el interruptor.
Inductancia
La fuerza electromotriz autoinducida en un circuito depende de la variación del lujo magnético. Este lujo magnético
es proporcional a la intensidad I que recorre el circuito:
Φ = LI
La constante de proporcionalidad, L, recibe el nombre de coeiciente de autoinducción o
inductancia y depende de las características físicas del circuito eléctrico: del tipo de material que lo constituye y de su forma geométrica.
Una variación de intensidad en el circuito, ∆I, causa una variación del lujo magnético,
∆Φ = L∆I. Si esta variación tiene lugar en un tiempo ∆t, la fem inducida es, según la ley
de Faraday:
Prohibida su reproducción
ε= −
142
dΦ
dΙ
; ε = −L
dt
dt
Esta expresión indica que el coeiciente de autoinducción representa la fem autoinducida
en un circuito cuando la intensidad de corriente varía un amperio en un segundo.
La unidad de inductancia en el SI es el henrio, H. Un henrio es la autoinducción de un circuito en el cual una variación de intensidad de un amperio por segundo induce una fuerza
electromotriz de un voltio.
1H =1
V⋅ s
A
A partir de la deinición del coeiciente de autoinducción, L, podemos calcularlo en el caso
de una bobina de longitud l formada por N espiras de supericie S.
El campo magnético en el interior de la bobina es uniforme
y paralelo a su eje. Su módulo es:
B
N
∙I
l
B = µ0
I
El lujo magnético a través de la bobina es:
N2
∙ SI
l
B
Φ= NBS = µ0
y también:
Comparando este resultado con la deinición de L, Φ = LI
vemos que el coeiciente de autoinducción de la bobina es:
¸
µ0
La permeabilidad magnética del vacío en unidades del
SI es:
¹
N
S
l
µ0
= 4 » ⋅10 −7
T ⋅m
A
Una bobina de 20 cm de longitud está formada por 100 espiras de 60 cm2 de superficie. Determinemos
la fem inducida en la bobina cuando la intensidad varía de 10 A a 4 A en 1 ms.
— Datos: l = 20 cm = 0,2 m
Ι0 = 10 A
N = 100S = 6 ⋅ 10-3 m2
Ι=4A
Calculamos el coeficiente de autoinducción de la bobina:
º
∆t = 1 ⋅ 10-3 s
)2
N2
0
0
−4
−7T ⋅m (1
, 81
⋅ 0
H
π ⋅1
⋅
⋅ 0−3 m2= 3
= µ 0 S =4
0
61
, 2m
A
l
0
La variación de intensidad es ∆Ι = Ι - Ι0 = 4 A - 10 A = -6 A, y tiene lugar en un intervalo de 10-3s. Por tanto,
la fem inducida en la bobina es:
ε = −L
Ι
− 6A
= −3 ,8 ⋅10 −4 H ⋅
= +2, 3 V
t
10 −3 s
El signo positivo indica que la fem se opone a la disminución de la intensidad.
18. Explica qué se entiende por fuerza contraelectromotriz de un motor.
19. Razona por qué el coeiciente de autoinducción de una bobina de 50 espiras es mucho mayor que el
de una sola espira
20. Calcula la fem inducida en una bobina de 20 cm de longitud formada por 200 espiras de 40 cm2 de
supericie cuando la intensidad que circula por ella decrece de 4 A a 0 A en 2 ms.
Actividades
17. ¿Es la autoinducción un proceso físico distinto de la inducción electromagnética?
Prohibida su reproducción
Ejemplo 5
L
IÉN
143
Inducción mutua
La segunda experiencia de Faraday,
que describimos al inicio de la unidad,
consta de dos bobinas muy próximas
con sus ejes alineados.
Ι1
Φ2
Si por la primera bobina circula una
intensidad de corriente I1, el campo
magnético creado por esta corriente
origina un lujo magnético F2 a través
de la segunda bobina.
15 10 0 1
01
20
5
20
mA
El lujo magnético F2 a través de la segunda bobina es proporcional a la intensidad de corriente de la primera bobina:
Φ2 = M 12 Ι 1
De igual manera, una intensidad de corriente I 2 en la segunda bobina genera un lujo magnético F 1 a través de la primera bobina: Φ1 = M 21 Ι 2
Puede demostrarse que las constantes de proporcionalidad en ambos casos son iguales:
M12 = M21. Esta constante recibe el nombre de coeiciente de inducción mutua o inductancia mutua, y depende de las características físicas de los circuitos y de su posición y orientación relativas.
En consecuencia, una variación de la intensidad de corriente Ι 1 en el primer circuito provoca una
variación del lujo Φ2 en el segundo circuito y la aparición de una fem inducida en éste. La variación de intensidad Ι 2 que se produce en el segundo circuito origina a su vez una fem inducida en
el primero.
La aplicación más importante del fenómeno de inducción mutua consiste en la variación
de la tensión y de la intensidad de una corriente alterna sin pérdidas apreciables de energía, mediante el uso de transformadores.
Transformadores
144
La corriente alterna que circula por el circuito primario produce un lujo magnético variable que origina,
por inducción mutua, una fem inducida alterna en el
circuito secundario.
V1
Primario
Ι1
Ι2
Secundario
Prohibida su reproducción
Un transformador consta de dos bobinas de hilo conductor enrolladas alrededor de un núcleo común de
hierro dulce y aisladas entre sí. La bobina por la que
se hace circular la corriente alterna de entrada recibe el nombre de circuito primario y la otra bobina, por
la que circula la corriente transformada de salida, se
llama circuito secundario.
V2
La fuerza electromotriz inducida en la bobina secundaria tiene la misma frecuencia que la
corriente alterna de entrada.
Supongamos que el lujo a través de cada espira es Φ. Si la
bobina primaria tiene N1 espiras y la bobina secundaria tiene
N2, la tensión V1 de entrada y la tensión V2 de salida vienen
dadas, según la ley de Faraday, por:
dΦ
dt
De estas ecuaciones
entre tensiones:
V 2 = −N 2
resulta
la
dΦ
dt
siguiente
relación
V2
N2
=
V1
N1
Por otro lado, las pérdidas de energía en el proceso de transformación son tan pequeñas que pueden despreciarse. En
tal caso, la potencia de la corriente de entrada es igual a la
potencia de la corriente de salida: P 1 = P 2; V 1 I 1 = V 2 I 2. De
esta ecuación obtenemos la relación de transformación:
V2
V1
=
I1
I2
=
N2
N1
Ejemplo 6
Observa que la tensión y la intensidad de la corriente de salida son inversamente proporcionales. Un transformador con
mayor número de espiras en el circuito primario que en el
secundario disminuye la tensión de la corriente alterna, pero
aumenta su intensidad. En cambio, un transformador con mayor número de espiras en el circuito secundario aumenta la
tensión, pero disminuye la intensidad.
21. ¿Qué unidades tiene el coeficiente de inducción
mutua? Razona tu respuesta.
22.¿Podemos utilizar un transformador para variar la
tensión o la intensidad de una corriente continua?
Justifica tu respuesta.
23.Un transformador tiene 100 vueltas en su circuito
primario y 500 vueltas en el secundario. Razona
cómo modifica la tensión y la intensidad de la corriente de entrada.
UE
Corrientes de Foucault
Cuando un trozo de metal es
atravesado por un lujo magnético variable se inducen en
él pequeñas corrientes eléctricas que reciben el nombre de
corrientes de Foucault. Estas
corrientes se ponen de maniiesto por el calentamiento
del metal (efecto Joule).
En el núcleo de hierro de un
transformador aparecen corrientes de Foucault. En este
caso estas corrientes son perjudiciales: suponen una pérdida de energía y, además,
obligan a disipar el calor que
generan. Para reducir estas
corrientes se construye el núcleo del transformador mediante delgadas láminas de
hierro unidas.
En otras circunstancias, las corrientes de Foucault son muy
útiles. El funcionamiento de
los hornos de inducción se
basa en la existencia de estas
corrientes y también los frenos
de emergencia de algunos
camiones pesados utilizan estas corrientes inducidas.
De la relación de transformación obtenemos la tensión y la intensidad máximas de salida:
V 2 =V 1
Ι2 =Ι1
N2
30
=310 V
= 15, 5 V
N1
600
N1
600
=0, 14 A
= 2, 8 A
30
N2
24.Las bobinas de un transformador tienen 400 y 50
vueltas. ¿Qué transformaciones de tensión e intensidad se pueden producir?
25.Por el circuito primario de un transformador circula una corriente alterna de tensión máxima
igual a 3000 V e intensidad máxima igual a
2 mA. Calcula la tensión y la intensidad máximas de salida si el circuito primario tiene 900
espiras y el secundario 30 espiras.
Actividades
El circuito primario de un transformador tiene 600
vueltas y el circuito secundario tiene 30 vueltas. Si
por el circuito primario circula una corriente alterna
con una tensión máxima de 310 V y una intensidad
máxima de 0,14 A, calculemos los valores máximos
de la tensión y la intensidad de la corriente de salida.
— Datos: N 1 = 600; V 1 = 310 V; Ι 1 = 0,14 A; N 2 = 30
Ten en cuenta que:
Prohibida su reproducción
V 1= −N 1
NT
T
Sin embargo, en función de las características de las bobinas
empleadas, la tensión y la intensidad máximas de la corriente
en los dos circuitos pueden ser distintas.
145
3. Síntesis electromagnética
Hacia 1860, el desarrollo matemático de estas ideas condujo al físico escocés J. C. Maxwell a una descripción uniicada de los fenómenos eléctricos, magnéticos y ópticos: la
teoría electromagnética.
http://goo.gl/UlWDOw
Las investigaciones de Oersted, Ampère y Faraday pusieron
de maniiesto la estrecha relación existente entre campos
eléctricos y magnéticos. Oersted y Ampère demostraron
que una corriente eléctrica crea un campo magnético, y
Faraday demostró que un campo magnético variable induce una corriente eléctrica en un circuito.
J. C. Maxwell.
El trabajo de Maxwell supuso un paso muy importante en la comprensión de los fenómenos
electromagnéticos. Maxwell predijo que un campo eléctrico variable genera un campo
magnético y, a su vez, un campo magnético variable genera un campo eléctrico. Postuló
que las variaciones de los campos eléctricos y magnéticos se propagan por el espacio en
forma de radiaciones electromagnéticas, a una velocidad dada por:
C=
1
B
µ0 ε 0
IÉN
y también:
Las ondas electromagnéticas son transversales y consisten en la propagación,
sin necesidad de soporte
material alguno, de un campo eléctrico y de un campo
magnético
perpendiculares entre sí y a la dirección
de propagación.
Prohibida su reproducción
E
146
Campo
eléctrico
B
Campo
magnético
Dirección
de propagación
Esta velocidad es justamente la velocidad de la luz. Maxwell
no creyó que esto fuera una coincidencia y, en 1865, sugirió
que la luz es una onda electromagnética. Además, airmó
que la luz visible era sólo una pequeña parte de todo un
espectro de radiaciones electromagnéticas.
Las predicciones teóricas de Maxwell fueron conirmadas
en 1887 por el físico alemán H. Hertz, quien demostró experimentalmente que circuitos oscilantes emiten ondas electromagnéticas.
Como vimos en la unidad dedicada a la luz, las ondas electromagnéticas se caracterizan por la frecuencia de oscilación de sus campos eléctrico y magnético. Cuanto más alta
es esta frecuencia, más energética es la radiación electromagnética.
El espectro electromagnético está formado por la secuencia de todas las ondas electromagnéticas conocidas, ordenadas según su longitud de onda o su frecuencia.
3.1. Ecuaciones de Maxwell
Maxwell resumió todas las leyes de la electricidad y el magnetismo en sólo cuatro ecuaciones
que, en su honor, son conocidas como ecuaciones de Maxwell. Estas ecuaciones relacionan los
campos eléctrico y magnético con sus fuentes: las cargas eléctricas, las corrientes eléctricas y las
variaciones de los propios campos.
La forma matemática de las ecuaciones de Maxwell es compleja y su deducción no forma parte
de los objetivos de este curso. Por ello las reproducimos tan sólo a modo ilustrativo.
Primera ecuación de Maxwell
Es el teorema de Gauss para el campo eléctrico: el flujo del campo eléctrico a través de cualquier superficie cerrada es proporcional a la carga eléctrica interior.
⌠ E ⋅ d S = Q
ε0
⌡
S
+Q
Su evidencia experimental es la ley de Coulomb.
S
Segunda ecuación de Maxwell
El flujo magnético a través de cualquier superficie cerrada es cero
(el número de líneas de inducción que entran es igual al número
de líneas que salen).
⌠ B ⋅ d S =0
⌡
S
N
S
La evidencia experimental de esta ley está en el hecho de que
las líneas de inducción magnética no convergen en ningún punto
ni divergen de punto alguno. Esto es, no existen monopolos magnéticos, los polos magnéticos (norte y sur) siempre se presentan
en parejas.
S
Tercera ecuación de Maxwell
Es la ley de Faraday de la inducción electromagnética: un campo
magnético variable genera un campo eléctrico a su alrededor.
⌠ E ⋅ d l =− d ⌠ B
⋅ dS
d
t
⌡
⌡
C
S
E
B
E
La evidencia experimental de esta ecuación es el fenómeno de
la inducción electromagnética.
E
E
E
S
E
E
Cuarta ecuación de Maxwell
La evidencia experimental de esta ley está en las experiencias
realizadas por Oersted, Ampère y otros científicos.
d ⌠
E ⋅dS
B ⋅ d l = µ 0 Ι + µ 0 ε0
dt⌡
S
I
B
B
B
B
28.Di cuáles son las fuentes o causas de los campos
eléctricos y magnéticos.
29.¿Puede ser diferente de cero el flujo magnético
que atraviesa una superficie cerrada? ¿Puede
serlo el flujo eléctrico? Justifica tus respuestas.
B
B
Actividades
26.Explica brevemente en qué consistió la unificación electromagnética de Maxwell. Di en qué
hechos experimentales se basan las ecuaciones
de Maxwell.
27. Describe qué perturbaciones produce en el espacio una carga eléctrica en movimiento.
C
Prohibida su reproducción
Es el teorema de Ampère generalizado por Maxwell: un campo
magnético puede ser producido por una corriente eléctrica o por
un campo eléctrico variable.
147
4. Naturaleza de la luz
La determinación de la naturaleza de la luz ha originado una
de las controversias más apasionantes de la historia de la ciencia. Las diversas hipótesis, formuladas en diferentes momentos
históricos para justiicar los fenómenos conocidos entonces, se
iban desechando o modiicando a medida que se alcanzaban nuevos conocimientos.
Las primeras hipótesis cientíicas merecedoras de atención
surgieron casi simultáneamente durante el siglo XVII y fueron
propuestas por dos grandes cientíicos: el inglés I. Newton (16421727) y el holandés C. Huygens (1629-1695). Las dos hipótesis,
aparentemente contradictorias entre sí, se han denominado,
respectivamente, la teoría corpuscular de Newton y la teoría
ondulatoria de Huygens, y han servido de base a todas las opiniones posteriores.
http://goo.gl/6uunPY
Teoría corpuscular de Newton
En su obra Óptica, publicada en 1704, Newton afirmó que la
luz tiene naturaleza corpuscular: los focos luminosos emiten
minúsculas partículas que se propagan en línea recta en todas las direcciones y, al chocar con nuestros ojos, producen la
sensación luminosa.
Los corpúsculos, distintos para cada color, son capaces de
atravesar los medios transparentes y son reflejados por los
cuerpos opacos.
y
r
r′
Esta hipótesis justificaba fenómenos como la propagación rectilínea de la luz y la reflexión, pero no aclaraba otros como la
refracción: ¿por qué unos corpúsculos luminosos son reflejados
por la superficie de un cuerpo al mismo tiempo que otros penetran en ella refractándose?
Para poder justificarlo, supuso que la luz viajaba a mayor velocidad en los líquidos y en los vidrios que en el
aire, lo que posteriormente se comprobó que era falso.
Teoría ondulatoria de Huygens
Con anterioridad a Newton, Huygens, en su obra Tratado de la luz, publicada en 1690, propuso que: la luz
consiste en la propagación de una perturbación ondulatoria del medio. Huygens creía que se trataba de
ondas longitudinales similares a las ondas sonoras.
Esta hipótesis explicaba fácilmente determinados fenómenos como la reflexión, la refracción de la luz y la
doble refracción, descubierta por entonces.
Pese a ello, no fue comúnmente aceptada. La mayoría de los científicos se adhirió a la teoría corpuscular
de Newton, dado su gran prestigio.
La mayor dificultad de la teoría ondulatoria residía
en que no se habían observado en la luz fenómenos
típicamente ondulatorios como la difracción. Hoy
sabemos que su longitud de onda es tan pequeña
que estos fenómenos, aunque se producen, no es
fácil observarlos.
Prohibida su reproducción
Teoría ondulatoria de Fresnel
A principios del siglo XIX diversos avances revalorizaron la hipótesis ondulatoria de la luz. Algunos de ellos
fueron: las experiencias, en 1801, del médico y físico
inglés T. Young (1773-1829) sobre interferencias luminosas; el descubrimiento, en 1808, de la polarización de
la luz, o las experiencias, en 1815, del físico francés A.
J. Fresnel (1788-1827) sobre la difracción.
Fresnel mostró la insuficiencia de la teoría corpuscular
para justificar estos descubrimientos e hizo una nueva
148
propuesta: la luz está constituida por ondas transversales.
Más tarde, en 1850, el físico francés J. Foucault (18191868) midió la velocidad de la luz en el agua y comprobó que es menor que en el aire, lo que invalidaba
la justificación de Newton para la refracción.
La hipótesis corpuscular, después de 150 años de
aceptación, fue prácticamente abandonada.
Teoría electromagnética de Maxwell
En 1864, el físico y matemático escocés J. C. Maxwell
(1831-1879) estableció la teoría electromagnética de la
luz. Adelantándose a la comprobación experimental de
la existencia de las ondas electromagnéticas efectuada,
en 1887, por el físico alemán H. Hertz (1857-1894), propuso
que: la luz no es una onda mecánica sino una forma de
onda electromagnética de alta frecuencia. Las ondas
luminosas consisten en la propagación, sin necesidad de
soporte material alguno, de un campo eléctrico y de un
campo magnético perpendiculares entre sí y a la dirección de propagación.
Estos dos campos son funciones periódicas tanto de la
coordenada en la dirección de propagación como del
tiempo.
E
E
Dirección de
propagación
Campo
eléctrico
P1
B
P2
P3
Campo
magnético
B
P4
Un campo eléctrico variable genera un campo
magnético también variable que, a su vez, genera
un campo eléctrico variable y de este modo se propagan por el espacio.
La teoría electromagnética de Maxwell tuvo aceptación general y, al parecer, podía considerarse como la
teoría definitiva acerca de la naturaleza de la luz.
Efecto fotoeléctrico de Einstein
Luz
Amperímetro
El efecto fotoeléctrico, descubierto en 1887 por H. Hertz, consiste en la
emisión de electrones de una cierta energía, al incidir la luz de una
determinada frecuencia sobre una superficie metálica. Este efecto no
podía ser explicado mediante la teoría ondulatoria.
A partir de la hipótesis cuántica del físico alemán M. Planck (18581947), A. Einstein (1879-1955) propuso en 1905 que: la luz está formada
por un haz de pequeños corpúsculos o cuantos de energía, también
llamados fotones. Es decir, en los fotones está concentrada la energía
de la onda en lugar de estar distribuida de modo continuo por toda
ella.
La energía de cada uno de los fotones es proporcional a la frecuencia de la luz.
E = hf
h = constante de Planck = 6,625 ⋅ 10-34 J⋅s
Teoría dual de la luz
A partir de la teoría cuántica de Einstein, se acepta que la luz tiene una doble naturaleza, corpuscular y
ondulatoria.
La luz se propaga mediante ondas electromagnéticas y presenta los fenómenos típicamente ondulatorios,
pero en su interacción con la materia, en ciertos fenómenos de intercambio de energía, manifiesta un carácter corpuscular. Sin embargo, la luz no manifiesta simultáneamente ambas características, puesto que en un
fenómeno concreto se comporta como onda o bien como partícula.
31. La energía de un determinado fotón vale 5,2 ⋅ 10-18 J. Calcula la frecuencia de la radiación luminosa
correspondiente.
32.La aplicación tecnológica más importante del efecto fotoeléctrico es un dispositivo llamado célula
fotoeléctrica. Infórmate sobre su funcionamiento y sobre sus aplicaciones en la vida cotidiana.
Actividades
30.A partir de las diferentes teorías sobre la naturaleza de la luz, haz un esquema en el que se muestre qué
características de la luz describe cada una de las teorías y cuáles no.
Prohibida su reproducción
Se ha comprobado posteriomente que la doble naturaleza de la luz es aplicable también al comportamiento de ciertas partículas, como los electrones. Esta naturaleza dual de la materia, a semejanza de la luz, fue
propuesta en 1924 por el físico francés L. de Broglie (1892-1987) y constituye uno de los fundamentos básicos
de la física moderna.
149
B
IÉN
y también:
James Clerk Maxwell
Nació en Edimburgo (Escocia) en 1831. Desde joven se
sintió atraído por las matemáticas, pues estaba dotado de
una sorprendente habilidad
e intuición. Fue el mayor físico
teórico del siglo XIX. Murió en
Cambridge en 1879.
Fue catedrático de física en
Aberdeen, y después profesor del King’s College de Londres y de la Universidad de
Cambridge. Organizó el célebre laboratorio Cavendish.
Sus mayores contribuciones
cientíicas fueron la teoría del
campo electromagnético y
la teoría electromagnética
de la luz.
4.1. Ondas electromagnéticas
J. C. Maxwell desarrolló su teoría del campo electromagnético
entre 1861 y 1864, y predijo la existencia y las características de
las ondas electromagnéticas. Maxwell halló que estas ondas se
tenían que propagar a la velocidad de la luz y que la luz no era
nada más que una forma de radiación electromagnética.
Las ondas electromagnéticas son transversales y consisten en la propagación, sin necesidad de ningún soporte material, de un campo eléctrico y de un campo
magnético perpendiculares entre sí y a la dirección
de propagación.
La predicción de Maxwell sobre la existencia de las ondas
electromagnéticas fue conirmada en 1887 por el alemán H.
Hertz, que produjo y detectó este tipo de ondas.
Características de las ondas electromagnéticas
— Son originadas por cargas eléctricas aceleradas.
— Consisten en la variación periódica del estado
electromagnético del espacio. Un campo eléctrico variable produce un campo magnético variable, éste a su vez origina un campo eléctrico y así,
sucesivamente, ambos se propagan en el espacio.
— No necesitan soporte material para propagarse.
— En estas ondas, los vectores de los campos eléctrico y magnético, E y B, varían periódicamente con
el tiempo y la posición.
→
Campo eléctrico
E
Ejemplo 7
Prohibida su reproducción
B
Campo
magnético
Dirección
de
propagación
¼
B
=c
c = velocidad de la onda
— La velocidad de las ondas electromagnéticas depende del medio de propagación. Su valor en el
vacío viene dado por la expresión:
c =
1
ε0 µ0
ε0 (constante dieléctrica del vacío) =
8,854 ⋅ 10-12 C2⋅N-1⋅m-2
µ0 (permeabilidad magnética del vacío) =
4 π ⋅ 10-7 T⋅m⋅A-1
Si se sustituyen estos valores en la expresión dada,
se comprueba que c = 3 ⋅ 108 m⋅s-1.
— Las ondas electromagnéticas también cumplen
las relaciones entre velocidad, longitud de onda
y frecuencia:
λ=c ∙T
λ=
c
f
Una onda electromagnética se propaga en el vacío, siendo la frecuencia 2 ∙ 108 Hz y el valor máximo del campo eléctrico E0 = 500 N ∙ C-1. Calculemos: a. la longitud de onda y el período;
b. el valor máximo del campo magnético.
— Datos:
f = 2 ⋅ 108 Hz; E 0 = 500 N⋅C-1; c = 3 ⋅ 108 m⋅s-1;
a. Longitud de onda:
λ=
3 ⋅ 10 8 m ⋅ s −1
c
=1,5 m
;λ =
f
2 ⋅ 10 8 Hz
1
1
= 5 ⋅10 −9 s
Periodo T = ; T =
f
2 ⋅ 10 8 Hz
b. Amplitud del campo magnético, B0:
B0 =
150
— Los módulos de los vectores E y B, en una posición
y un tiempo determinados, cumplen:
E0
500 N ∙ C-1
; B0 =
= 1,7 ∙ 10 -6 T
C
3 ∙ 108 m ∙ s-1
Llamamos espectro electromagnético a la secuencia
de todas las ondas electromagnéticas conocidas, ordenadas según su longitud de onda o su frecuencia.
Todas las ondas electromagnéticas tienen en común su naturaleza. No obstante, cada grupo de ondas, caracterizado
por un intervalo determinado de longitudes de onda y de
frecuencias, tiene su propia forma de producción, y también
unas aplicaciones prácticas especíicas.
Los diferentes grupos de ondas del espectro...
Se generan en...
λ(m)
10
10-13
Emisiones nucleares
radiactivas
Choques de electrones
de alta energía con
átomos metálicos
10
Rayos γ
1021
1020
10-11
1019
10
1016
Ultravioletas
-7
Visible
10-6
10-5
Infrarrojos
1013
1012
10-3
Investigación biológica,
médica, química e
industrial, fotografía...
1011
Microondas
10-2
1010
10-1
Ondas de radio
cortas
1
109
10
107
Ondas de radio
de AM
102
Telefonía, radar, radioastronomía, hornos...
108
Ondas de TV
y radio de FM
1
106
103
Radio, televisión,
telecomunicaciones...
105
104
Generadores con
circuitos oscilantes
Iluminación, láser...
1014
10-4
Generadores
electrónicos
Medicina, biología...
1015
10
Radiación térmica
de los cuerpos
Medicina, metalurgia,
cristalografía...
1017
10-8
Transiciones
electrónicas en los
átomos
Medicina, metalurgia...
1018
Rayos X
10-9
Descargas eléctricas
en gases y el Sol
22
10-12
-10
Tienen su aplicación en...
f (Hz)
-14
104
105
Ondas de radio
largas
106
NT
Ten en cuenta que:
T
En la actualidad conocemos muchas clases de ondas electromagnéticas que cubren de forma continua un amplio margen de longitudes de onda, desde decenas de kilómetros
hasta 10-14 m.
UE
Espectro electromagnético
Contaminación
electromagnética
La radiación electromagnética que nos rodea puede
tener efectos nocivos sobre
nuestra salud.
La exposición a las radiaciones ultravioletas, UV, emitidas
por el Sol produce el bronceado de la piel, pero su abuso es
peligroso para la salud humana, ya que están relacionadas
con algunas formas de cáncer. Afortunadamente, la ina
capa de ozono que rodea la
Tierra en la atmósfera superior, o estratosfera, absorbe la
mayor parte de las radiaciones ultravioletas procedentes
del Sol.
Las ondas electromagnéticas
producidas por un teléfono
móvil pueden dar lugar a interferencias en personas que
llevan marcapasos.
Asimismo, algunos estudios
recientes efectuados con ratones parecen indicar que
los individuos expuestos a
radiaciones similares a las
producidas por un teléfono
móvil son más proclives a desarrollar ciertos tipos de cáncer. No obstante, los estudios
realizados hasta ahora no
son concluyentes.
103
UE
102
107
NT
Ten en cuenta que:
Espectro visible por el hombre (Luz)
Ultravioleta
Infrarrojo
400 nm
450 nm
500 nm
550 nm
600 nm
650 nm
700 nm
750 nm
El espectro visible
La banda del espectro electromagnético que
el ojo del ser humano es capaz de percibir se
conoce como espectro visible. Abarca, aproximadamente, las longitudes de onda comprendidas entre 400 y 700 nm.
Sin embargo, hay personas que son capaces
de captar la luz visible entre 380 y 780 nm. El esquema inferior recoge las longitudes de onda
y los colores a los que corresponden.
Prohibida su reproducción
T
10
151
MB
y también:
4.2. Propagación rectilínea de la luz
IÉN
Frentes de onda.- Se deine
como el lugar geométrico
formado por todos los puntos que se encuentran en
la misma fase de vibración.
Cuando las ondas de sonido
se propagan en todas las direcciones, desde una fuente
puntual, cualquiera de las
supericies esféricas generadas, con centro en la fuente, es aproximadamente un
frente de onda.
E
Si la luz solar penetra por una pequeña abertura en un local
oscuro, las partículas de polvo iluminadas al paso de la luz
ponen de maniiesto que ésta se propaga en línea recta.
La luz, de naturaleza ondulatoria, se propaga siguiendo trayectorias rectilíneas que llamamos rayos.
Las ondas electromagnéticas son transversales y consisten en la
propagación, sin necesidad de ningún soporte material, de un
campo eléctrico y de un campo magnético perpendiculares entre sí y a la dirección de propagación.
Así, el diagrama de los campos eléctrico y magnético de
la onda puede representarse mediante la aproximación de
rayos, tal como se hace para el movimiento ondulatorio en
general.
Frente
de onda
B
B
Rayos
divergentes
Rayos
paralelos
E
Rayo
luminoso
El rayo luminoso es perpendi→
→
cular a los vectores E y B, que
deinen los campos eléctrico y
magnético, respectivamente.
Frentes
de onda
Frentes de onda
Un haz de rayos de luz paralelos es un conjunto de rayos
paralelos entre sí cuyas supericies de onda son planas.
Un haz de rayos de luz divergentes es un conjunto de
rayos, procedentes de una
fuente luminosa puntual,
cuyas supericies de onda
son esféricas.
Un hecho comúnmente conocido nos muestra la utilidad y la validez de la aproximación de
rayos en el caso de la luz: la producción de sombras proyectadas.
Prohibida su reproducción
Eclipses de Sol
La producción de sombras explica el porqué de los eclipses
de Sol total y parcial. El eclipse
es total para las zonas de sombra y parcial para las zonas
de penumbra.
152
Luna
Tierra
Sol
Eclipse
Eclipse
total
parcial
(sombra) (penumbra)
Penumbra
F
Foco
puntual
F
Foco no
puntual
Cuerpo
opaco
Sombra
Si un foco luminoso puntual ilumina un cuerpo extenso opaco,
aparece tras él una región no iluminada o sombra que reproduce el contorno del objeto, deinido por los rayos tangentes a él.
Cuerpo
opaco
Sombra
Si un foco de luz de dimensiones
initas ilumina el cuerpo opaco,
aparece, además de la sombra,
una zona llamada penumbra
parcialmente iluminada por los
rayos de luz.
Durante muchos siglos se ha creído que la velocidad de la
luz es ininita y que su propagación es instantánea. No obstante, hoy sabemos que es inita, aunque mucho mayor
que cualquier otra velocidad conocida (aproximadamente,
c = 3,0 ⋅ 108 m⋅s-1), y que su valor es una de las constantes más
importantes de la naturaleza.
A partir de inales del siglo XVII se han seguido dos tipos de
métodos para medirla: métodos astronómicos, que utilizan
distancias muy grandes para medir el tiempo empleado por
la luz en recorrerlas, y métodos terrestres o directos, que utilizan distancias relativamente pequeñas y dispositivos muy precisos de medida del tiempo.
B
4.3. Velocidad de propagación
IÉN
y también:
La luz se propaga en cada
medio material con una velocidad que le es propia y
que depende de las características electromagnéticas
de éste. Así, por ejemplo, la
luz avanza a 225 408 km/s
en el agua, a 176 349 km/s
en el vidrio y se desplaza a
123 881 km/s en el diamante.
Características de las ondas electromagnéticas
En 1675, el astrónomo danés O. Roemer
(1644 - 1710) midió la velocidad de la luz.
Aunque el valor que obtuvo difiere notablemente del admitido en la actualidad,
la medición tuvo el mérito de demostrar
que la velocidad de la luz es finita.
Roemer trató de medir el período orbital
de Io (satélite de Júpiter) a partir del intervalo de tiempo transcurrido entre dos
eclipses consecutivos. Sin embargo, encontró que este tiempo era variable: se
hacía mayor cuando la Tierra se alejaba
de Júpiter y menor cuando la Tierra se
acercaba a él.
Órbita
Midió el período del
de la Tierra
satélite cuando la
Órbita
Tierra se halla en T1
de Júpiter
y calculó con el valor T
T1
2
obtenido el momenIo
Sol
to en que debía proIo
ducirse un eclipse al
cabo de medio año,
cuando la Tierra se
halla en T2. El retraso en la observación del eclipse es el tiempo
que emplea la luz en recorrer la distancia desde T1 a T2, es
decir, el diámetro de la órbita terrestre, 3 ∙ 1011 m. El retraso observado fue de 22 min (en realidad es menor, 16,5 min). Y el valor
de c obtenido por Roemer fue:
Interpretó el hecho admitiendo que, al
aumentar la distancia entre la Tierra y Júpiter, la luz que procede del satélite debe
recorrer una distancia mayor.
c=
∆s
3 ∙ 1011 m
; c=
= 2,3 ∙ 108 m∙ s-1
∆t
22 ∙ 60 s
El físico francés A. Fizeau (1819-1896), en
1849, hizo pasar un
haz de luz entre dos
dientes consecutivos
de los 720 de una rueda dentada giratoria.
Rueda
Este haz se reflejaba
Espejo
posteriormente en un
dentada giratoria
espejo situado a una
distancia de 8,63 km
de la rueda, y volvía siguiendo la misma trayectoria.
Para determinar la velocidad de la luz es preciso conocer cuál debe ser la velocidad angular de la rueda dentada para que la luz reflejada pase precisamente a través de la abertura siguiente de la rueda.
Conociendo dicha velocidad angular (25,2 rev∙s-1),
se calcula el tiempo que transcurre desde que la luz
atraviesa la rueda hasta que regresa a ella:
2π
∆s
720 rad
∆t=
; ∆t=
= 2,3 ∙ 108 m∙ s-1
ω
2π ∙ 25,2 rad ∙ s-1
c=
∆s
; c=
∆t
2 ∙ 8,63 ∙ 103 m
= 3,1 ∙ 108 m∙ s-1
5,5 ∙ 10-5 s
A bajas velocidades de rotación de la rueda, la luz
reflejada era detenida por el siguiente diente.
El valor obtenido es ligeramente superior al valor real.
Prohibida su reproducción
Método de Fizeau para la medida de la velocidad de la luz (un método terrestre)
153
B
5. Fenómenos luminosos
IÉN
y también:
Leyes de la relexión
1. El rayo incidente, la normal
a la supericie en el punto
de incidencia y el rayo relejado están situados en
el mismo plano.
2. El ángulo de incidencia y
el de relexión son iguales.
Leyes de la refracción
1. El rayo incidente, la normal
a la supericie en el punto
de incidencia y el rayo refractado están situados en
el mismo plano.
2. La razón entre el seno del
ángulo de incidencia i y
el del ángulo de refracción r es una constante
igual a la razón entre las
respectivas velocidades
de propagación del movimiento ondulatorio.
v
sen i
= 1
sen r
v2
Índice de refracción
y ley de Snell
Llamamos índice de refracción relativo del medio 2 respecto del medio
1 al cociente de dividir los
correspondientes índices
de refracción absolutos.
Prohibida su reproducción
n21=
154
n2
n1
Recordando la segunda ley
de la refracción, obtenemos:
n
v
sen i
n21= 2 = 1 =
v2
sen r
n1
De donde se deduce una
nueva expresión para la ley
de Snell de la refracción:
n1 sen i = n2 sen r
Debido a la naturaleza ondulatoria de la luz, ésta presenta
unos fenómenos característicos que veremos a continuación.
5.1. Relexión y refracción
Rayo
Cuando una onda luminosa alcanincidente
za la supericie de separación de
dos medios transparentes de distinta
naturaleza, una parte es absorbida, Medio 1
otra parte se releja, mientras que
Medio 2
otra parte se refracta. Es útil abordar
los fenómenos de relexión y refracción de la luz considerando los rayos luminosos, ya que muestran los
cambios de dirección que experimenta la luz.
Normal
Rayo
reflejado
Superficie
de separación
Rayo
refractado
Además, en el estudio de los fenómenos de refracción de la
luz es importante considerar que:
— La velocidad de la luz es mayor en el vacío que en los
medios materiales.
— En el vacío, la velocidad de las radiaciones luminosas no
depende de su longitud de onda, sino que es constante. En cambio, en los medios materiales sí que depende
de ella.
— La frecuencia de las radiaciones luminosas es igual en
el vacío que en los medios materiales, no así la longitud
de onda.
Índice de refracción
En cuanto a la velocidad de la luz, cada medio material
está caracterizado por un número que llamamos índice de
refracción.
El índice de refracción absoluto n de un medio es la
razón entre la velocidad de la luz en el vacío c y la velocidad v de propagación en este medio.
En el vacío, el índice de refracción es n = 1 y, aproximadamente, también en el aire. En los otros medios materiales, n
es mayor que la unidad, ya que c es siempre mayor que v.
Consideremos dos medios transparentes e isótropos distintos
a los que llamaremos 1 y 2. Si dividimos sus índices de
refracción, obtenemos:
c
n1=
v1
y
c
n2=
v2
c
n2
n2
v
=
= 1
c
n1
v2
v1
n2
v
= 1
n1
v2
UE
n1 sen i
n2
sen r=
1,333 ∙ 30∘
= 0 6665 ; r= 41° 48′
1
; sen r=
r
Aire n2 = 1
Agua n1 = 1,333
O
Longitud de onda e índice de refracción
Si sustituimos en la fórmula del índice de refracción los valores de las velocidades por sus expresiones en función de
la longitud de onda, vemos que, al ser la frecuencia independiente del medio material, cuando varía la velocidad
también tiene que variar la longitud de onda.
c
λf
λ
n=
= 0 = 0
v
λf
λ
λ0 = longitud de onda de una radiación
luminosa en el vacío
λ
n= 0
λ
λ = longitud de onda en el medio
Como n > 1, la longitud de onda de una radiación en el
medio es menor que su longitud de onda en el vacío.
Ángulo límite y relexión total
Veamos un interesante fenómeno que se produce cuando la
luz pasa de un medio a otro de índice de refracción menor.
N
r1
Aire
n2
Vidrio
n1
1
i1
2
i2
N
r2
3
i3
N
r3 = 90o
4 i
4
N
n2 < n1
r4
T
N
i = 30o
Índices de refracción
medidos con luz
de λ0 = 589 nm
Sólidos y líquidos a 20 °C
Diamante
2,419
de 1,460
Vidrio
a 1,960
Cuarzo
1,458
Benceno
1,501
Glicerina
1,473
Agua
1,333
Gases a 0 °C y 1 atm
Aire
1,000293
Dióxido de carbono
1,00045
1. Cuando un rayo de luz pasa de un medio a otro con
menor índice de refracción, se refracta alejándose de
la normal.
2. Al incidir con un ángulo mayor, el ángulo de refracción
también se hace más grande.
3. Para un cierto ángulo de incidencia, llamado ángulo
límite, el ángulo de refracción r vale 90°.
4. Para ángulos de incidencia mayores, la luz se releja totalmente. Es el fenómeno de la relexión total.
El ángulo límite L es el ángulo de incidencia al que corresponde un ángulo
de refracción de 90°.
sen L =
n2
= n21
n1
34.Un rayo de luz incide desde el vidrio (n = 1,52)
sobre una supericie de separación con el aire.
Determina: a. el ángulo de refracción si el de incidencia es de 30°; b. el ángulo límite; c. si se producirá relexión total para un ángulo de incidencia
de 45°.
Actividades
33.Di si son verdaderas o falsas estas airmaciones:
a. la luz cambia su longitud de onda y su velocidad
al pasar del aire al agua; b. la frecuencia de una
onda luminosa no es la misma en todos los medios
materiales; c. el índice de refracción de un medio
nos permite calcular la velocidad de la luz en él.
n1 sen L = n2 sen 90°;
Prohibida su reproducción
Ejemplo 8
Ten en cuenta que:
Un pequeño objeto iluminado está situado en el fondo de un recipiente con agua. Si un rayo luminoso procedente del objeto incide sobre
la supericie de separación con el aire ( i = 30°), calcula el ángulo
de refracción.
— Aplicamos la ley de la refracción de Snell: n1 sen i = n2 sen r.
NT
155
5.2. Interferencia y difracción
La óptica física se ocupa del estudio de los fenómenos característicos de las ondas luminosas como, por ejemplo, las interferencias y la difracción. Estos fenómenos no pueden interpretarse correctamente mediante una simple aplicación de la aproximación de rayos.
Antes de trabajar estos fenómenos tenemos que conocer el principio de Huygens. Este principio establece una propiedad fundamental de cada uno de los puntos de un frente de
onda que permite predecir cómo será el nuevo frente un tiempo más tarde. Así, conociendo
los sucesivos frentes de onda, es posible saber cómo se va a producir la propagación de un
movimiento ondulatorio determinado.
Cualquier punto de un frente de onda se convierte en un centro puntual productor de
ondas elementales secundarias, de la misma velocidad y frecuencia que la onda inicial, cuya supericie envolvente constituye un nuevo frente de onda.
Foco puntual emisor
Rayos
C
B
A
P1
P2
D
Frente
de onda inicial
Rayos
Frente
de onda inicial
A
P1
P2
P3
D
C
Ondas
elementales
http://goo.gl/z8idoa
Interferencia
P3 B
∆r = v∆t
Nuevo frente
de onda
Ondas
elementales
Nuevo frente
de onda
∆r = v∆t
Cuando dos ondas coinciden en un mismo punto del espacio se aplica el principio de superposición.
Interferencia de la luz producida en las pompas de jabón.
Un punto de un medio que es alcanzado simultáneamente por dos ondas que se propagan por este medio
experimenta una vibración que es la suma de las que
experimentaría si fuese alcanzado separadamente por
cada una de las ondas.
El efecto que producirá la superposición dependerá de la
diferencia de fase que haya entre las ondas.
Prohibida su reproducción
Ondas en fase
156
Diferencia de fase
Oposición de fase
Interferencia destructiva, si las
ondas están en oposición de
fase. En este caso, la amplitud resultante es la diferencia
de las amplitudes de las ondas y la intensidad es mínima.
Se observa una debilitación
o, incluso, una anulación de
las ondas.
r
O
O′
r
r′ -
O′
r
r −
λ
= 2
Interferencias en
láminas delgadas
En las láminas delgadas como,
por ejemplo, una ina capa
de aceite, se ponen de maniiesto los fenómenos de interferencia en la forma de una
serie de franjas. La interferencia se produce entre la luz relejada en la cara superior de
la lámina y la que la atraviesa
después de ser relejada en la
cara interior.
• Si la lámina tiene un grosor constante (como en el
gráico de abajo) lo que
determina la diferencia de
fase es la inclinación, por lo
que se obtiene un patrón
de interferencia de franjas
de igual inclinación, que
usualmente tienen forma
circular.
r′
r
O
y también:
P
=λ
P
r′
• En el caso de que el grosor
no sea constante, lo que
determina la diferencia de
fase es el grosor, por lo que
se obtiene un patrón de
interferencia de franjas de
igual grosor, que tienen formas irregulares.
Un procedimiento para obtener interferencias luminosas es
el que llevó a cabo en 1801 el físico inglés T.Young (17731829). Este experimento, llamado experimento de Young
de la doble rendija, conirmó el modelo ondulatorio de la
luz y permitió a Young realizar una medición de su longitud
de onda.
a
c
f
El experimento consiste en disponer de una fuente de luz
monocromática F que ilumina una pantalla A que contiene
dos rendijas R1 y R2. Las rendijas actúan como focos emisores y las ondas producidas que emergen de éstas son coherentes, ya que proceden de la misma fuente luminosa.
Las ondas interieren y producen un patrón de interferencia
en la pantalla B. Se aprecian una franja central brillante y
otras franjas brillantes y oscuras paralelas.
IÉN
b
Aire
e
Aire
Lámina
d
B (pantalla)
A
R1
F
R2
— Las franjas brillantes se deben a la interferencia constructiva
de las ondas por haber alcanzado la pantalla B en fase.
— Las franjas oscuras se deben a la interferencia destructiva de
las ondas que alcanzan la pantalla B en oposición de fase.
Prohibida su reproducción
Interferencia constructiva, si las
ondas están en fase. En este
caso, la amplitud resultante
es la suma de las amplitudes
de las ondas y su intensidad,
proporcional al cuadrado de
la amplitud, es máxima. Se observa una intensificación de las
ondas.
B
Supongamos que disponemos de dos focos que originan
ondas armónicas de la misma frecuencia y longitud de
onda. Si estas ondas se superponen en algún punto, como
casos extremos puede producirse:
Interferencia constructiva
Interferencia destructiva
157
Difracción
Si las ondas luminosas son interceptadas por un obstáculo de unas dimensiones iguales o inferiores
a la longitud de onda, o por una supericie con un oriicio de un tamaño parecido, se observa que
el contorno de la sombra no es perfectamente nítido. Se aprecian franjas claras y oscuras que contradicen el principio de propagación rectilínea de la luz.
Se trata del fenómeno de la difracción. En efecto, las ondas luminosas rodean los obstáculos y llegan
a puntos situados detrás de ellos y ocultos al foco.
Patrón de difracción
Pantalla
A
Rendija
d
α
C
L
Gráfica de intensidad sobre
la pantalla con los máximos
y mínimos
α
α
d
Ejemplo 9
α
Interferencia
Consideramos, a continuación, el caso de la difracción producida por una rendija.
Supongamos un haz de rayos paralelos de luz monocromática que atraviesa una estrecha rendija paralela al frente de
onda de la luz incidente. En la pantalla debería aparecer
una zona iluminada semejante a la rendija. No obstante, se
forma una igura de difracción constituida por una ancha
franja central brillante y, a los lados, otras franjas más estrechas y no tan brillantes alternadas con franjas oscuras.
Las franjas pueden interpretarse a partir del principio de Huygens: cada punto de la rendija se convierte en emisor de
ondas elementales en fase que interieren entre sí. De ahí la
semejanza entre los fenómenos de interferencia y de difracción.
El ángulo α bajo el que se observan las franjas oscuras (mínimos
de interferencia) del patrón de difracción, tanto por encima como
por debajo del centro de la pantalla, cumple:
sen α = n
Sobre una rendija de 0,25 mm de anchura incide luz
de 560 nm de longitud de onda. Determinemos: a. las
posiciones de las primeras franjas oscuras que aparecen en la pantalla situada a 2,0 m del resquicio;
b. la anchura de la franja brillante central.
— Datos: d = 0,25 mm = 2,5 × 10-4 m
λ = 560 nm = 5,60 × 10-7 m; L = 2,0 m
158
sen α = 1 ∙
5,60 ∙ 10-7 m
= 2,24 ∙ 10-3
2,5 ∙ 10-4 m
n = 1 , 2 ...
Como el ángulo α es muy pequeño, tomaremos:
y1
y1
L ; sen α ≃ L
Luego la posición de los primeros mínimos será:
y1 = L sen α
y1 = 2,0 m ∙ 2,24 ∙ 10-3 = 4,48 ∙ 10-3 m = 4,48 mm
sen α ≃ tg α =
Los primeros mínimos están situados a 4,48 mm a
ambos lados de la franja brillante central.
b. La anchura de la franja central es igual a la distancia entre los dos primeros mínimos:
2y1 = 2 ∙ 4,48mm = 8,96 mm
35. Explica cuál es la diferencia entre los fenómenos de interferencia y de difracción.
36. Una luz naranja de 600 nm de longitud de onda incide sobre una rendija de 0,090 mm de anchura situada a 1,25 m de una pantalla. Calcula a qué distancia del centro de la banda central brillante aparece
la primera franja oscura.
Actividades
Prohibida su reproducción
a. Las primeras franjas oscuras corresponden a
n = 1.
λ
Así, a partir de sen α = n
d
λ
d
B
5.3. Polarización
IÉN
y también:
Los fenómenos de interferencia y de difracción demuestran la
naturaleza ondulatoria de la luz pero no su carácter transversal.
Los fenómenos de polarización, característicos de esta clase de
ondas, ponen de maniiesto que las ondas luminosas son transversales.detrás de ellos y ocultos al foco.
Las ondas electromagnéticas son ondas transversales;
los campos eléctrico y magnético oscilan en planos perpendiculares entre sí y, a su
vez, perpendiculares a la dirección de propagación.
Un haz luminoso está polarizado linealmente si las oscilaciones del campo eléctrico tienen lugar siempre en la misma
dirección.
El plano de polarización de una onda electromagnética polarizada linealmente es el determinado por la dirección de propagación y la dirección de vibración del vector E. En la igura es el
plano XY.
La luz natural no está polarizada, ya que está formada
por un gran número de trenes de ondas procedentes de
átomos distintos; en cada uno de ellos, el campo eléctrico oscila en un plano diferente. El resultado es que las direcciones de vibración posibles para el campo eléctrico
son ininitas y cambian aleatoriamente según el instante
de tiempo considerado.
Y
→
E
c
O
X
→
Z
B
Para obtener luz polarizada linealmente se han de eliminar todas las vibraciones del campo eléctrico excepto
las que tienen lugar en una dirección determinada.
→
→
E
E
Polarización por reflexión
En 1808, el físico francés E. L. Malus (1775 - 1812) descubrió
que si la luz natural incide sobre una supericie pulimentada de vidrio, la luz relejada está total o parcialmente
polarizada, dependiendo del ángulo de incidencia.
En 1812, el físico escocés D. Brewster (1781 - 1868) descubrió que la polarización es total para un ángulo de incidencia tal que el rayo relejado y el rayo refractado
forman un ángulo de 90°. Este ángulo de incidencia se
llama ángulo de polarización o ángulo de Brewster.
i
se n i
se n i
se n i sen i
=
=
=
ο
se n r
s en (9 0 − r) co s r cos i
t g i =n
r
Aire
90∘
Para un rayo que incide desde el aire sobre un medio
con índice de refracción n:
n=
Rayo reflejado
N
Rayo incidente
Vidrio
Esta última expresión, denominada ley de Brewster, expresa que:
La polarización es total cuando la tangente del ángulo de
incidencia es igual al índice de refracción del medio en que
tiene lugar la refracción.
Prohibida su reproducción
Rayo refractado
159
Problemas resueltos
A
Una bobina con 350 espiras de 4 cm de radio tiene
una resistencia de 150 Ω y su eje es paralelo a un
campo magnético uniforme de 0,4 T. Si en un tiempo de 10 ms el campo magnético invierte el sentido, calcula: a. la fem inducida; b. la intensidad de
la corriente inducida; c. la carga total que pasa a
través de la bobina.
— Datos: N = 350 ; r = 4 cm = 0,04 m ; R = 150 Ω
B = 0,4 T ; ∆ t = 10 ms = 10-2 s
a Calculamos la supericie de las espiras y el
lujo magnético a través de la bobina en el
instante inicial:
S = π r 2 = π (0,04 m)2 = 5 ⋅ 10-3 m2
Φ0 = N B S = 350 ⋅ 0,4 T ⋅ 5 ⋅ 10-3 m2 = 0,7 Wb
1. Una bobina con 240 espiras de 24 cm2 de superficie tiene una resistencia de 50 Ω y su eje es
paralelo a un campo magnético uniforme de
0,5 T. Si en 4 ms se gira la bobina 180°, calcula:
a. la fem inducida; b. la intensidad de la corriente inducida; c. la carga total que pasa por
la bobina.
En el instante inal, el lujo magnético es igual pero
con signo negativo (lujo entrante): Φ = -0,7 Wb.
La variación de lujo magnético en el proceso
es, pues:
∆Φ = Φ - Φ0 = -1,4 Wb
Según la ley de Faraday, la fem inducida es:
− 1,4 W b
∆Φ
=−
= 140 V
10 −2 s
∆t
ε =−
b. La intensidad de la corriente inducida vale:
Ι =
ε
140 V
=
= 0, 9 A
R
150
c. La carga total que circula por la bobina es:
Q = Ι ∆ t = 0,9 A ⋅ 10-2 s = 9 ⋅ 10-3 C
2 La bobina del ejercicio anterior se orienta con
su eje paralelo al campo magnético terrestre. Si
se gira la bobina 180° en 4 ms, calcula: a. la fem
inducida; b. la intensidad de la corriente inducida; c. la carga total que pasa por la bobina.
(Intensidad del campo magnético terrestre: 7 ∙
10-5 T)
B
Sobre el circuito de la igura actúa un campo magnético uniforme de 0,4 T, perpendicular al plano
del circuito y hacia el interior del papel. La barra
M N tiene una longitud de 1 m, una resistencia de
15 Ω y se desplaza con una velocidad de 2 m/s perpendicular a su eje. Determina: a. la fem inducida;
b. el sentido y la intensidad de la corriente inducida;
c. la fuerza que actúa sobre la barra.
M
v
Prohibida su reproducción
l
160
B
N
— Datos: B = 0,4 T ; l = 1 m ; R = 15 Ω ; v = 2 m⋅s-1
3. Un alambre de 1 m de longitud y 20 Ω de resistencia se desplaza a 1,5 m/s sobre dos hilos
conductores, perpendicularmente a un campo
magnético uniforme de 0,6 T. Halla: a. la fem
inducida; b. la intensidad de la corriente inducida; c. la fuerza sobre el alambre; d. el trabajo
realizado en 15 s.
a. Según la ley de Faraday, la fem inducida vale, en
valor absoluto:
ε =
⏐ε⏐
ΔΦ
Δt
=
B ΔS
B l vΔt
=
=B l v
t
Δt
Δ
ε = 0, 4 T ⋅1 m ⋅ 2 m ⋅ s −1 = 0, 8 V
b. El sentido de la corriente inducida es de N a M, de
manera que se opone al aumento del lujo magnético durante el movimiento de la barra. Su intensidad es:
Ι =
ε
0, 8 V
=
= 5, 3 ⋅10 −2 A
R
15
c. La fuerza F que actúa sobre la barra se opone a su
→ →
movimiento y viene dada por F = I l B, ya que l y B
son perpendiculares.
F = 5,3 ⋅ 10-2 A ⋅ 1 m ⋅ 0,4 T = 2,1 ⋅ 10-2 N
4. Un alambre de 1 m de longitud y 15 Ω de resistencia se desplaza a 2 m/s sobre dos hilos
conductores formando un ángulo de 60° con
un campo magnético uniforme de 0,5 T. Halla:
a. la fem inducida; b. la intensidad de la corriente inducida; c. la fuerza sobre el alambre; d. el
trabajo realizado en 15 s.
C
Un toroide de radio medio 8 cm y 10 cm2 de sección
tiene 400 vueltas. Su núcleo posee una permeabilidad relativa de 1 500. Calcula: a. el coeiciente de
autoinducción de la bobina; b. la fem inducida si la
intensidad de la corriente que circula pasa de 2 A
a 6 A en 1 ms.
Φ =N S B =
µ r µ0 Ι Ν S
2π r
Si comparamos esta expresión con la deinición de coeiciente de autoinducción, Φ = L I,
obtenemos:
µ µ NS
L = r 0
2½ r
— Datos:
r = 8 ⋅ 10-2 m ; S = 10-3 m2 ; N = 400
µ r = 1 500 ; ∆ Ι = 6 A - 2 A = 4 A
1500 ⋅ 4 ½ ⋅10 T ⋅m ⋅ A −1 ⋅ 400 ⋅10 −3 m 2
2 π⋅ 8 ⋅ 10 −2 m
−7
L =
a. En la actividad 57 de la unidad anterior vimos
que la expresión del campo magnético en el inµr µ 0 Ι
terior de un toroide es: B =
2π r
Para calcular el lujo magnético a través de la
bobina, consideramos que el campo magnético
es uniforme y perpendicular a toda la sección de
la bobina:
5. Calcula la fem inducida en el toroide del ejercicio
resuelto C si la intensidad aumenta de 0 A a 10 A
en 0,5 ms.
L = 1, 5 ⋅10 −3 H
b. Hallamos el valor de la fem inducida:
¾ ¿À
L
I
t
¿
−1,5 ⋅ 10 −3 H
4A
= − 6V
10−3 s
El signo negativo indica que la fem se opone al
aumento de la intensidad.
6. Un toroide de radio medio 10 cm y sección
10 cm2 tiene un núcleo con µr = 1 500. ¿Cuántas
vueltas tiene el toroide si cuando variamos la
intensidad a un ritmo de 20 A/s se induce una
fem de 0,03 V?
D
Por el conductor rectilíneo indeinido de la igura circula una corriente de intensidad I. El lujo magnético
que atraviesa una espira rectangular de lados a y b,
situada a una distancia d del hilo, viene dado por:
µ0 Ι b
d +a
a. La fem inducida en la
espira cuando la intensidad I varía de 0 A a
10 A en 1 ms.
b. La expresión del coeiciente de inducción
mutua entre el conductor rectilíneo y la espira
rectangular.
d
a. Inicialmente, la intensidad es nula (I = 0); entonces, el lujo inicial es cero. El lujo inal es:
µ0 Ι b
d +a
Φ=
Φ=
Ι
4π ⋅ 10 −7
In
2π
d
T ⋅ A −1 ⋅ 10 A ⋅ 0, 1 m
0, 1 m
In
0,05 m
2π
Φ = 1, 4 ⋅ 10 −7 Wb
La fem inducida es:
d = 5 cm a = 5 cm
7. Calcula la fem inducida en la espira rectangular
del ejercicio resuelto D si por el conductor rectilíneo indeinido circula la corriente alterna I = 10
sen (100 t ) (en unidades del SI).
ε =−
Δ Φ 1, 4 ⋅10 −7 W b −0 Wb
=
=1, 4 ⋅10−4 V
Δt
10 −3 s
b. De la expresión del lujo magnético obtenemos
el coeiciente de inducción mutua entre los dos
circuitos, ya que de Φ = M I se deriva:
M =
d +a
µ0 b
In
d
2π
8. En el conductor rectilíneo del ejercicio resuelto
D, la intensidad de la corriente pasa de 1 A a
0 A en 1 ms. Calcula:
a. el valor del coeiciente de inducción mutua;
b. la fem inducida en la espira.a
Prohibida su reproducción
Calcula:
In
2π
b = 10 cm
Φ=
— Datos: Ι = 10 A ; Ι 0 = 0 A ; ∆ t = 1 ms = 1 ⋅ 10-3
µ0 = 4π ⋅ 10-7 T A-1 m
161
Ejercicios y problemas
1
Piensa y resuelve
1. Describe tres casos distintos de inducción electromagnética. Haz diagramas indicando las
líneas de inducción magnética, la variación
del lujo magnético y el sentido de la corriente inducida.
2. Razona si las siguientes airmaciones son verdaderas o falsas: a. una consecuencia de la ley de Lenz
es que la corriente inducida en un circuito tiende
siempre a disminuir el lujo magnético que lo atraviesa; b. la fem inducida en un circuito es proporcional al lujo magnético que lo atraviesa.
3. Explica el signiicado del signo menos de la ley
de Faraday.
4. ¿Cómo debe moverse una barra metálica en un
campo magnético para que aparezca una diferencia de potencial entre sus extremos?
5. Di en qué se basa el funcionamiento de: a. un generador eléctrico; b. un motor eléctrico.
6. Un campo magnético uniforme actúa sobre una
espira. ¿En qué condiciones se puede generar una
corriente alterna en la espira?
7. Una espira conductora circular gira en un campo
magnético uniforme, alrededor de un diámetro
perpendicular a la dirección del campo, con una
velocidad angular de 300 rpm. Determina la frecuencia de la corriente alterna inducida y enuncia
las leyes en que te basas para su justiicación.
8. Un circuito eléctrico consta de una pila, una bobina
y un interruptor. ¿Qué le sucede a la intensidad de
corriente al abrir y al cerrar el circuito?
9. Describe cómo funciona un transformador.
Prohibida su reproducción
10. Si la tensión de salida de un transformador es cien
veces menor que la de entrada, ¿qué relación existe entre las intensidades de entrada y salida?
11. Di cuál es la diferencia entre las distintas centrales
de producción de energía eléctrica: térmicas, hidroeléctricas, nucleares...
12. Explica por qué se producen pérdidas de energía
cuando se varía la tensión de una corriente alterna
con un transformador.
— ¿Cómo pueden reducirse estas pérdidas energéticas?
162
2
Practica lo aprendido
13. Determina el lujo magnético que atraviesa una
bobina plana de 320 espiras y 4 cm de radio,
cuyo eje es paralelo a un campo magnético uniforme de 0,2 T.
14. Una bobina de 220 espiras y 30 cm2 se sitúa en
un campo magnético uniforme de 0,4 T con su
eje alineado con las líneas de inducción. Calcula la fem inducida al girar la bobina 180o en
15 ms.
15. Determina el lujo magnético que atraviesa una
bobina de 0,4 H cuando por ella circula una corriente de 2 A. Calcula la fem inducida cuando
la intensidad varía de 2 A a 0 A en 3 ms.
16. Una espira cuadrada de 5 cm de lado se encuentra en un campo magnético uniforme, normal a la espira y variable con el tiempo B = 2 t2
(SI). Determina:
a. la expresión del lujo magnético a su través;
b. el valor de la fem para t = 4 s.
17. Calcula la diferencia de potencial entre los extremos de una barra metálica de 40 cm de longitud, perpendicular a un campo magnético
uniforme de 0,2 T, si la barra se mueve con una
velocidad de 14 m/s perpendicular al campo y
a ella misma.
18. La bobina de un generador tiene 200 espiras circulares de 10 cm de diámetro y gira en un campo
magnético uniforme de 0,3 T a una velocidad de
3 000 rpm. Calcula:
a. la fem inducida en función del tiempo;
b. la fem inducida máxima.
19. Al abrir un circuito por el que circulaba una
corriente de 24 A se induce en él una fem de
60 V. Calcula el coeiciente de autoinducción del
circuito si la intensidad tarda 1 ms en anularse.
20. El circuito primario de un transformador es de 2 400
vueltas y por él circula una corriente de tensión eicaz 220 V e intensidad eicaz 4 A. Calcula:
a. las vueltas que debe tener el secundario para
obtener una corriente de salida de tensión eicaz
10 V;
b. la intensidad de salida en ese caso.
Piensa y resuelve
21. Enumera las semejanzas y las diferencias existentes entre las ondas de radio y los rayos X.
22. Enuncia las leyes de la relexión y de la refracción, y el principio de Huygens para la luz.
23. ¿Qué magnitudes se conservan y cuáles no en la
refracción respecto de la onda incidente?
24. Explica en qué caso y por qué motivo el rayo refractado se acerca a la normal y en qué caso se aleja.
25. Describe en qué circunstancias en una lente delgada el tamaño de la imagen puede ser igual que
el del objeto. En estas circunstancias, deduce si la
imagen puede aparecer invertida.
26. Di si es posible distinguir con el tacto una lente convergente de otra divergente.
27. Deduce si es posible que el objetivo de una cámara fotográica sea una lente divergente.
28. Explica: a. ¿por qué vemos los objetos de diferentes
colores? b. ¿Cómo inluye en el color de los objetos
la luz utilizada para iluminarlos?
29. A partir de lo que has estudiado en la difracción,
razona por qué suele emplearse luz azul para la iluminación del microscopio.
30. Cita dos métodos que conozcas para obtener luz
polarizada linealmente y explica el fundamento.
31. Busca información sobre el defecto de la visión
llamado presbicia o vista cansada, y explica en
qué consiste.
a. ¿Por qué un miope usa lentes divergentes y en
cambio el hipermétrope y el présbita utilizan
lentes convergentes?
b. Explica la semejanza existente entre el ojo hipermétrope y el ojo présbita.
4
Practica lo aprendido
32. La amplitud del campo magnético de una
onda electromagnética vale 6,5 ∙ 10-6 T. Calcula
la amplitud del campo eléctrico correspondiente si la onda se propaga en el vacío.
33. La distancia del Sol a la Tierra es, aproximadamente, de 1,5 ∙ 1011 m. Calcula el tiempo que
emplea la luz solar en recorrerla.
34. Galileo realizó el primer intento (fallido) de medir la velocidad de la luz. Situó dos personas en
lo alto de dos colinas durante la noche; uno de
ellos destapaba una lámpara y el otro hacía lo
mismo en el instante en que observaba la luz del
primero. Éste medía el tiempo transcurrido desde
que destapaba su lámpara hasta que veía la luz
del segundo observador.
A partir del valor aceptado actualmente de la
velocidad de la luz, calcula el tiempo necesario
para que la luz hiciera el recorrido de ida y vuelta si la distancia entre los dos observadores era
de 2 km. ¿Por qué fracasó la experiencia?
35. Un rayo de luz incide sobre la supericie que separa dos medios de manera que el rayo relejado y el refractado forman un ángulo de 90°.
Halla la relación entre el ángulo de incidencia y
el índice de refracción relativo de los medios.
36. Determina la frecuencia de las radiaciones cuyas
longitudes de onda son 650 y 480 nm. ¿A qué zona
del espectro electromagnético pertenecen?
37. El espectro visible comprende las radiaciones de
longitud de onda entre 380 y 760 nm. Determina:
a. El intervalo de frecuencias correspondiente.
b. El intervalo de longitudes de onda del espectro
visible en un medio en el que la velocidad sea
3/4 de la velocidad de la luz en el vacío.
38. Una onda electromagnética se propaga en el vacío con una amplitud de su campo eléctrico de
10-3 N ∙ C-1 y su frecuencia de 7,96 ∙ 109 Hz. Determina la amplitud del campo magnético y la longitud
de onda.
39. Calcula la velocidad de la luz con el método de
Fizeau suponiendo que la rueda utilizada tenía 460
dientes, que los destellos se anulaban cuando la
velocidad de giro era de 20,2 rev · s-1 y que la distancia hasta el espejo plano era de 7 700 m.
40. Un haz de luz de 500 nm de longitud de onda incide desde el aire sobre un material transparente
con un ángulo de 42° con la normal y se refracta
con un ángulo de 25°. Calcula:
a. El índice de refracción del material.
b. La velocidad de la luz y la longitud de onda en
el medio.
Prohibida su reproducción
3
163
Práctica de laboratorio N•4
Inducción electromagnética. Primera experiencia
de Faraday
investigamos:
A
N
S
La inducción electromagnética consiste en la aparición de una fuerza electromotriz inducida e en un circuito debido a la variación del lujo magnético Φm a través del circuito y que se puede manifestar en forma de intensidad de corriente eléctrica. La fem inducida es proporcional al ritmo de variación del lujo magnético: e = − dFm/dt, donde el
signo negativo indica que la fem inducida siempre se opone a la causa que la provoca.
Este fenómeno se observa cuando aproximamos y alejamos un imán respecto de una
bobina conectada a un circuito como el de la igura, provisto de un microamperímetro.
Prohibida su reproducción
Las variaciones de lujo magnético a través de las N espiras de la bobina causadas por
el movimiento del imán originan la aparición de una intensidad de corriente inducida.
164
objetivo:
En esta experiencia comprobaremos que la variación del lujo magnético que atraviesa
una bobina induce una intensidad de corriente eléctrica en el circuito y que esta intensidad de corriente depende del número de espiras de la bobina, de la velocidad de
movimiento del imán y de la intensidad del campo magnético del imán.
• 2 imanes iguales de forma cilíndrica
• microamperímetro
• 2 bobinas de 400 y 2000 espiras
• cables de conexión
Procesos:
1. En esta práctica tendrán que trabajar por parejas. Empiecen preparando el montaje
de la igura 1. Utilicen la bobina de 400 espiras y comprueben que la lectura del
microamperímetro es 0.
2. Uno de ustedes se encargará de mover el imán y el otro anotará la lectura del
amperímetro. Tomen uno de los imanes y anoten las intensidades de corriente
resultantes del movimiento de acercamiento y alejamiento del imán respecto
de la bobina a diferentes velocidades. El movimiento del imán se va a producir
manualmente, primero a una velocidad lenta y después a una más rápida.
3. A continuación, repitan el paso anterior utilizando dos imanes solidarios en lugar de
uno. Intenten que las velocidades de acercamiento y alejamiento del imán sean
aproximadamente iguales a las utilizadas antes. Anoten las nuevas lecturas del
amperímetro.
4. Repitan todos los pasos anteriores pero sustituyendo la bobina de 400 espiras por la de 2000
espiras. Midan los nuevos valores de la intensidad de corriente intentando que las velocidades de acercamiento y alejamiento del imán sean aproximadamente iguales a las
utilizadas antes.
5. ¿Se induce corriente en la bobina si el circuito está abierto?
Práctica de laboratorio N•4
materiales
6. Enuncien la ley de Lenz.
7. Un campesino airma que las líneas de transmisión de alto voltaje que se extienden
paralelas a su cerca inducen voltajes peligrosos en la cerca. ¿Es posible que ocurra
algo así? Expliquen su respuesta.
8. Pongan ejemplos de aplicaciones de la inducción electromagnética en la ciencia y
la tecnología.
Cuestiones:
b. ¿Cómo depende la intensidad de la corriente inducida del número de espiras de
la bobina, de la velocidad del imán y de la intensidad del campo magnético?
Interprétenlo teóricamente.
c. Razonen si el sentido de la corriente inducida depende del sentido del movimiento del
imán.
d. Indiquen cómo variaría la intensidad si se utilizasen bobinas de diferentes radios con
el mismo número de espiras.
Prohibida su reproducción
a. Indiquen las principales diicultades que han encontrado en la ejecución de esta
práctica. ¿Por qué las lecturas no son tan iables para velocidades muy elevadas?
165
ZONA
TECNOLOGÍA
Rayos X
Los rayos X son un tipo de radiación electromagnética, invisible para el ojo humano, que
puede atravesar cuerpos opacos y de imprimir las películas fotográicas.
El físico alemán Wilhelm Conrad Röntgen descubrió los rayos X en 1895, mientras experimentaba con los tubos de Crookes, para investigar la luorescencia que producían los
rayos catódicos.
Röntgen utilizó placas fotográicas para demostrar
que los objetos eran más o menos transparentes
a los rayos X dependiendo de su espesor y realizó la primera radiografía humana, usando
la mano de su mujer. Los llamó "rayos incógnita", o "rayos X" porque no sabía qué eran.
Prohibida su reproducción
://g
oo.g
http
http://goo.gl/nSZ3Vw
La aplicación de este
descubrimiento, abarca desde aplicaciones
a la medicina, al usarse
en la visualización de
los huesos en el diagnóstico de traumatismos; hasta en técnicas
de investigación de
moléculas orgánicas.
1. Relexiona.
a. Investiga qué longitud de onda le corresponde a los rayos X.
b. Calcula qué frecuencia en Hz tienen los rayos X.
c. Consulta en qué otros dispositivos se utilizan los rayos X
166
l/GmKpuF
Por este descubrimiento Röntgen ganó el
premio Nobel de Física en 1901.
4
Inducción de la corriente eléctrica
Resumen
Flujo magnético
Es una medida del número de líneas de
inducción que atraviesan una supericie
S : Φ m =⌠ B ⋅ dS
⌡
S
Experiencias de Faraday
y Henry
Ley de Lenz
Cuando varía el número de
líneas de inducción magnética que atraviesan la supericie de un circuito eléctrico, se origina una corriente
eléctrica inducida.
El sentido de la corriente inducida es tal que se opone a la causa que la produce.
Ley de Faraday
La fuerza electromotriz inducida se relaciona con la variación de lujo magnético
de esta manera:
ε =−
dΦ
dt
Inducción de la corriente eléctrica
Generadores eléctricos
Autoinducción
Inducción mutua
El alternador y la dinamo
transforman energía mecánica en energía eléctrica
gracias a la inducción electromagnética.
En todos los circuitos
aparece una fem inducida por la variación de la
intensidad de corriente
del propio circuito:
La variación de la intensidad de corriente en un
circuito, I1, provoca la aparición de una fem inducida
en otro circuito cercano.
La variación de intensidad
que se produce en el segundo circuito, I2, origina a
su vez una fem inducida en
el primero.
Receptores eléctricos
Un motor eléctrico transforma energía eléctrica en
energía mecánica gracias
a la fuerza de un campo magnético sobre una
corriente.
−L
dΙ
dt
L es el coeiciente de
autoinducción o inductancia.
Síntesis electromagnética
Los transformadores modiican la tensión y la intensidad de la corriente alterna.
Se cumple la relación de
transformación:
Producción y transporte de la corriente
eléctrica
La electricidad se produce a gran escala en
las centrales eléctricas.
El transporte de electricidad se lleva a cabo
a alta tensión y baja
intensidad, con la inalidad de minimizar las
pérdidas energéticas.
V2
N
Ι
= 1 = 2
V1
N1
Ι2
La energía eléctrica no
contamina ni produce residuos tóxicos. Sin
embargo, las centrales
eléctricas sí pueden
afectar al entorno.transformación:
Ley de Faraday de la inducción electromagnética: un
campo magnético variable
genera un campo eléctrico
a su alrededor.
Teorema de Ampère
generalizado
por
Maxwell: un campo
magnético puede ser
producido por una corriente eléctrica o por
un campo eléctrico
variable.
Maxwell resumió todas las leyes de la electricidad y el
magnetismo en cuatro únicas ecuaciones.
Teorema de Gauss para el campo eléctrico: el lujo del campo
eléctrico a través de cualquier supericie cerrada es proporcional
a la carga eléctrica interior.
El lujo magnético a través de
cualquier supericie cerrada es
cero.
Prohibida su reproducción
Ecuaciones de Maxwell
167
Para finalizar
1 Explica qué es el coeficiente de autoinduc- 7 Un carrete de hilo conductor de 500 espiras
ción de una bobina y di en qué unidades
se mide.
2 Dos espiras muy próximas tienen en común
su eje perpendicular. La intensidad que circula por la primera espira se puede variar
a voluntad con un reostato R. Haz un esquema cualitativo del lujo magnético que
atraviesa la segunda espira y determina
el sentido de la corriente inducida en ella
cuando la corriente en la primera espira:
a. aumenta; b. disminuye; c. se mantiene
constante.
S2
I
S1
G
+
-
3 Resume las ideas fundamentales de cada
una de las teorías que conoces sobre la naturaleza de la luz.
4 Contesta si es verdadero o falso que:
a. Una lente divergente no puede formar
una imagen real de un objeto real.
b. Una distancia imagen negativa indica
que la imagen es virtual.
5 Explica cuál es la causa de la dispersión de
Prohibida su reproducción
la luz.
168
8 En el circuito de la igura actúa un campo
magnético uniforme de 0,4 T. La barra tiene
una longitud de 1 m, una resistencia de 15 Ω
y una velocidad de 2 m/s. Determina: a. la
fem inducida; b. el sentido y la intensidad
de la corriente inducida; c. la fuerza magnética sobre la barra.
I
I
R
de 0,005 m de radio está en un campo magnético uniforme de 0,1 T de modo que el lujo que lo atraviesa es máximo. Halla la fem
media inducida si: a. en 0,02 s el campo dobla su valor; b. el carrete gira 180o en 0,02 s
respecto a un eje que pasa por su centro y
es perpendicular al campo.
6 Una onda electromagnética de 50 MHz
de frecuencia se propaga en el vacío.
Si la amplitud del campo eléctrico es de
800 N⋅C-1, determina:
a. la longitud de onda;
b. el período;
c. la amplitud del campo magnético.
M
v
N
9 Calcula el ángulo límite para la luz que
pasa de una determinada sustancia (n =
2) al aire (n = 1).
10 Una persona no ve claramente los objetos
situados más allá de 2,5 m, su punto remoto. Determina:
a. el defecto que padece su vista;
b. la distancia focal de las lentes que debe
usar;
c. el tipo de lentes;
d. su potencia.
11 En el fondo de una piscina de 2 m de profundidad hay un foco luminoso puntual.
Emite luz en todas direcciones de modo
que en la supericie se observa un círculo
de luz debido a los rayos refractados (fuera del círculo los rayos no emergen pues se
relejan totalmente). Calcula el radio del
círculo si el índice de refracción del agua
es n = 1,33.
12 El lujo magnético que atraviesa una
espira varía, entre t = 0 s y t = 2 s ,
según la expresión Φ = t 2 - 2 t (SI).
14 La bobina de un alternador de 40 Ω de
resistencia total consta de 150 espiras de
3 cm de radio. Calcula la frecuencia con
que debe girar en un campo magnético
uniforme de 0,6 T para producir una corriente de intensidad máxima 2 A.
a. Representa el lujo magnético y la fem inducida en la espira en función del tiempo;
b. determina en qué instante Φ es máximo
en valor absoluto; c. determina el instante en que la fem inducida en la espira es
15 Calcula el coeiciente de autoinducción de
máxima; d. comprueba si coinciden los dos
una bobina de 30 cm de longitud y 1 000
máximos anteriores en el mismo tiempo y
espiras de 60 cm2 de sección.
razona por qué.
— ¿Cuál sería su autoinducción si introdujéramos un núcleo de hierro, μr =
1 500, en su interior?
13 Describe qué ocurre cuando una barra
metálica perpendicular a un campo magnético uniforme gira sobre un extremo ijo
como se muestra en la igura. Determina
16 Con una hoja de cálculo y el editor de grála dirección y el sentido de las fuerzas que
icas, diseña la gráica que mostraría la
actúan sobre los electrones de la barra y la
pantalla de un osciloscopio aplicado a un
distribución inal de cargas.
alternador cuyos parámetros de diseño se
introducen en celdas de entrada de información.
ω
17 Prepara una exposición sobre los distintos tipos de centrales que generan electricidad
(busca y compara, sobre todo, los datos de
carácter técnico). Utiliza para ello un programa de presentación.
Relexiona y autoevalúate en tu cuaderno:
• Trabajo personal
¿Cómo ha sido mi actitud
frente al trabajo?
• Trabajo en equipo
¿He cumplido
mis tareas?
¿Qué aprendí en esta
unidad?
• Escribe la opinión de tu familia.
¿He compartido con mis
compañeros y compañeras?
¿He respetado las opiniones
de los demás?
• Pide a tu profesor o profesora
sugerencias para mejorar y escríbelas.
Prohibida su reproducción
EVALUACIÓN
169
5
Física moderna I
contenidOS:
1. Sistemas de referencia
2. La relatividad en la mecánica clásica
2.1. Transformaciones de Galileo
Prohibida su reproducción
3. Limitaciones de la física clásica
3.1. Mecánica relativista: relatividad especial
5.1. Teoría cuántica de Einstein
6. Espectros atómicos
6.1. Modelo atómico de Bohr
7. Mecánica cuántica
3.2. Postulados de Einstein
7.1. Dualidad onda-partícula
3.3. Transformaciones de Lorentz
7.2. Aplicaciones de la mecánica cuántica
4. Radiación térmica del cuerpo negro
4.1. Hipótesis de Planck
4.2. Ondas electromagnéticas
http://goo.gl/OGEKuk
170
5. Efecto fotoeléctrico
Noticia:
Física atómica. Ciencia que estudia las propiedades y el comportamiento de los átomos. John Dalton(1766-1844), generalmente reconocido como el
fundador de la teoría atómica de la materia, pese
a que el atomismo tuvo continuados exponentes
desde el tiempo de Demócrito. Dalton dio a la teoría contenido cientíico sólido y la transformó así en
la base de la física y de la química. Los átomos de
un elemento, dijo, son iguales pero el átomo de un
elemento diiere del átomo de otro.
http://goo.gl/jkRFHA
En contexto:
a. ¿Qué estudias la física atómica?
b. Menciona los logros alcanzados por esta ciencia
en la tecnología.
c. Investiga los Premios Nobel en esta rama y cuál fue
el descubrimiento, por el cual fueron otorgados.
Prohibida su reproducción
1. Luego de leer el artículo, responde:
171
1. Sistemas de referencia
El pasajero de un tren que sale de una estación observa los bancos de dicha estación y
tiene la sensación de que éstos se mueven. Sin embargo, para otro pasajero situado en el
andén, los bancos están en reposo.
Esto es así porque el movimiento de un cuerpo depende del sistema de referencia escogido.
Pero, ¿son iguales todos los sistemas de referencia?
Sistema de referencia inercial
Sistema de referencia no inercial
Un observador O sentado en el andén de una estación observa una pelota en reposo sobre el suelo de
un vagón de mercancías. Sentado en el vagón, un observador O′ ve la misma pelota. Cuando el tren se
pone en movimiento…
Observador O′
u
S′
S′
Observador O
S
El observador O ve que la pelota permanece en reposo hasta que el tren ejerce una fuerza sobre ella
y la arrastra.
La estación es un sistema inercial y el observador O
recibe el nombre de observador inercial.
— En los sistemas inerciales se cumple la primera
ley de Newton o principio de inercia.
— Las únicas fuerzas que causan variaciones en los
movimientos son fuerzas reales, es decir, fuerzas
que cumplen la tercera ley de Newton (tienen
reacción).
— Todos los sistemas inerciales están en reposo o
en MRU respecto a otros sistemas inerciales.
S
El observador O′ ve que la pelota se pone en movimiento y retrocede sin que actúe ninguna fuerza
sobre ella.
El tren es un sistema no inercial y el observador O′ es
un observador no inercial.
— En los sistemas no inerciales no se cumple la primera ley de Newton o principio de inercia.
— Aparecen fuerzas icticias, caracterizadas por no
tener reacción, es decir, por no cumplir la tercera ley de Newton o ley de acción y reacción.
— Todos los sistemas no inerciales están acelerados respecto a cualquier sistema inercial.
Prohibida su reproducción
172
a Resuelve las siguientes cuestiones como si fueses el observador O:
— ¿Quién ejerce la fuerza sobre los pasajeros?
— Di si aparece una fuerza de reacción.
— Dibuja de forma esquemática el autobús, sitúa a uno de los pasajeros y dibuja las fuerzas de acción y
de reacción.
b. A continuación, resuelve las siguientes cuestiones como si fueses uno de los pasajeros del autobús:
— ¿Quién ejerce la fuerza sobre ti? ¿Aparece una fuerza de reacción?
— Dibuja de forma esquemática tu situación y todas las fuerzas que eres capaz de observar.
Actividades
1. Una persona (observador inercial O) se ija en los pasajeros de un autobús que arranca y observa que
estos son impulsados hacia su asiento.
2. La relatividad en la mecánica clásica
El pasajero de una nave espacial se despierta en su cabina y mira a su alrededor. Si la cabina no tiene ventanas al exterior, ¿cómo averiguará si la nave se mueve a velocidad constante o si está en reposo?
La solución a esta pregunta la encontramos en el principio de relatividad, enunciado por
Galileo Galilei (1564-1642) en el siglo XVII.
Cualquier experimento mecánico realizado en un sistema en reposo se desarrollará
exactamente igual en un sistema que se mueva a velocidad constante con relación
al primero.
De este principio se deduce que no podemos distinguir si un sistema de referencia está en
reposo o si se mueve con velocidad constante. Sólo podremos conocer si se mueve o permanece en reposo en relación con otro sistema de referencia. Además, permite asegurar
que todos los sistemas inerciales son equivalentes.
2.1. Transformaciones
de Galileo
Las ecuaciones de transformación de Galileo permiten a un observador O′ (sistema de referencia inercial
S′) interpretar la información
que le llega procedente de
un observador O (sistema
de referencia inercial S), y
viceversa. Consideraremos
que S′ se aleja con veloci→
dad u de S.
Y′
Y
S′ y′
S
y
OO = u t
z
r→
O
__
OO′
x′
z′
Z′
Z
O′
(x, y, z)
(x′, y′, z′)
→
r′
• El observador O′ se aleja con velocidad
→
u
respecto del observador O.
• El transcurso del tiempo es igual para
todos los sistemas. Si escogemos t 0 = =
t 0′ = 0: t′ = t
• Cuando t = t′ = 0, ambos sistemas de
referencia coinciden.
x′
x
→
→
→
X
u = (u, 0, 0)
• Para simplificar, el movimiento relativo tiene lugar a lo largo de los ejes XX′.
Por tanto: y′ = y z′ = z
• En el momento t, la relación
entre las
posiciones es: x = x′ + OO
Por tanto: x = x′ + u t
x′ = x - u t
Así, las transformaciones de Galileo son:
x′ = x - u t ; y′ = y ; z′ = z ; t′ = t
X′
Y se resumen en la ecuación vectorial: r′ (t′) = r (t ) - u t, donde t′ = t.
Prohibida su reproducción
Una nave espacial se acerca a la Luna con MRU. Su
capitán conoce la trayectoria de la Luna respecto a un
sistema de referencia ijo en
la Tierra, pero quiere calcular la trayectoria de la Luna
con su nave como sistema
de referencia. ¿Cómo efectuará las transformaciones?
173
Transformaciones de velocidad y aceleración de Galileo
Hemos hallado la relación entre las posiciones de un
móvil en dos sistemas de referencia inerciales.Veamos ahora la relación entre las velocidades.
Para ello, derivaremos la ecuación vectorial de las
transformaciones de Galileo respecto al tiempo.Tendremos en cuenta que el tiempo es el mismo para
ambos observadores (t = t′ ) y que u es constante:
v = v −u
S′
S
Esta ecuación vectorial recibe el nombre de fórmula clásica de adición de velocidades.
http://goo.gl/EzF7ac
Derivamos la fórmula clásica de adición de velocidades con respecto al tiempo para hallar la relación
entre las aceleraciones:
v = v−u
v
dv
dv
du
dv
=
=
−
=
−0
dt
dt
dt
dt
dt
a′ = a
La aceleración de un cuerpo tendrá el mismo valor
en todos los sistemas inerciales.
Por último, como la aceleración y la masa no varían al pasar de un sistema de referencia inercial a otro, es
fácil deducir que la fuerza medida en los dos sistemas de referencia tampoco varía.
→
⃗ = F⃗
Como →a′ = →a y m′ = m, entonces m′ →a′ = m a.
Por lo tanto: F
Todos los observadores inerciales miden la misma fuerza y aceleración para un cuerpo, aunque registren
trayectorias diferentes. Es decir, en todos los sistemas inerciales se cumple la segunda ley de Newton.
Y, dado que todas las fuerzas son iguales, también lo son los pares de fuerzas acción-reacción, por lo que
también se cumple la tercera ley de Newton.
Observa que el tiempo, la masa, la aceleración y la fuerza son magnitudes que no cambian
cuando pasamos de un sistema inercial a otro. Por eso reciben el nombre de invariantes de
Galileo.
174
2. Dos niñas juegan a lanzarse una pelota en el andén de una estación. En cada lanzamiento, ven
que la pelota sigue una trayectoria parabólica.
Ambas niñas suben a un tren y siguen jugando.
Si dicho tren avanza en línea recta a 180 km/h,
¿cómo ven ahora la trayectoria de la pelota?
Justiica tu respuesta.
3. Una pelota cae desde la ventana de un ediicio. La ven caer un observador sentado en un
banco de la calle y un observador situado en
un coche con MRU. a. Identiica los sistemas S y
S′. b. Dibuja la trayectoria de la pelota según el
sistema S y según el sistema S′.
4. Al decir que un auto circula por una carretera
a 72 km/h, ¿qué sistema de referencia utilizamos?
— Un segundo auto circula por la misma carretera a 38 km/h respecto al primer auto. ¿Signiica esto que circula a menor velocidad
que el primero? Justiica tu respuesta.
Actividades
Prohibida su reproducción
Como consecuencia, también son invariantes de Galileo los intervalos de tiempo y la distancia entre dos puntos ijos.
a. La señora sentada en el vagón está en reposo
en el sistema S′. Por tanto, observa que el pasajero tiene una velocidad:
v = (2 , 0) km/h
Para hallar la velocidad observada por el
jefe de estación, aplicamos la adición clásica
de velocidades:
Y
O
S
X
b. La velocidad observada por la señora, en el
sistema S′, es:
v = (−2, 0) km/h
Para hallar la velocidad observada por el
jefe de estación, aplicamos la adición clásica
de velocidades:
v = v −u ; v = v +u
v = (−2, 0 ) km/h + (8, 0) km/h ; v = (6 , 0) km/h
Un bote navega por un río con una velocidad de 5,7 m/s, respecto al sistema de referencia S de la orilla, y de 7,5 m/s, respecto al
sistema de referencia S′ del río. Si la orilla y las trayectorias del bote
y del río son paralelas: a. Determina la velocidad relativa del río
respecto a la orilla. b. Si el bote recorre 100 m respecto a la orilla,
¿qué distancia ha recorrido respecto al río?
— Datos:
v = 5,7 m/s v′ = 7,5 m/s
x = 100 m
a. Consideramos sólo la dirección del movimiento y aplicamos la
fórmula clásica de adición de velocidades:
v′ = v - u ; u = v - v′ ; u = 5,7 m/s - 7,5 m/s ; u = -1,8 m/s
El signo negativo indica que el sentido de avance del río respecto a la orilla es contrario al sentido de avance del bote respecto a ella.
b. Primero hemos de calcular el tiempo transcurrido. Para ello, suponemos x 0 = x 0′= 0 y aplicamos la ecuación del MRU en el
sistema S:
x =v t ; t =
X′
O′
100 m
x
=
=17, 54 s
v
5,7 m /s
A continuación, aplicamos la ecuación del MRU en el sistema S′:
NT
Ten en cuenta que:
Transformaciones inversas
Permiten al observador O interpretar las mediciones efectuadas por O′.
Se deducen de las transformaciones conocidas si se tiene en cuenta que es el observador O quien se mueve
con
→
→
velocidad opuesta, -u, respecto a O′ :
x = x + ut ; y = y ; z = z ; t = t
v = v +v
Deduce la transformación inversa de la posición r.
x = v t ; x =7, 5 m ⋅ s −1 ⋅ 17, 54 s = 131, 6 m
a. La velocidad relativa entre los dos coches si
el primero circula a 90 km/h y el segundo, a
80 km/h.
b. ¿Y si circulan en sentidos contrarios?
c. Explica en qué circunstancias dos observadores miden la misma velocidad para un móvil.
6. Un avión se mueve a 349 m/s respecto al sistema
de referencia de la Tierra y a 340 m/s respecto al
sistema de referencia del viento.
a Si la trayectoria del avión, la dirección del
viento y la supericie de la Tierra son paralelas, determina la velocidad del viento respecto a la Tierra.
b. Si el avión recorre 20 km respecto a la Tierra, ¿qué distancia ha recorrido respecto
al viento?
Actividades
5. Dos coches circulan en el mismo sentido por una
carretera recta. Determina:
Prohibida su reproducción
Ejemplo 2
v = v −u ; v = v +u
v = (2 , 0) km/h +(8, 0) k m/h ; v = (10 , 0) km/h
v = (2, 0) km/h
UE
b. Las velocidades anteriores en el caso de que
el pasajero camine en sentido contrario al
movimiento del tren.
u = (8, 0) km/h
S′
Y′
T
Ejemplo 1
Un tren entra en una estación con una velocidad de 8 km/h. En el interior de uno de sus vagones un pasajero camina con una velocidad
de 2 km/h respecto al tren y en la dirección y el
sentido de éste. Calcula:
a. La velocidad del pasajero observada por una
señora, que está sentada en ese vagón, y por
el jefe de estación, situado en el andén.
175
3. Limitaciones de la física clásica
Las transformaciones de Galileo y las ecuaciones de Newton constituyen la base de la mecánica clásica. Las ecuaciones de Maxwell, publicadas en 1869, pusieron el último cimiento
a la física del siglo XIX.
Sin embargo, fueron también, sin saberlo, el punto de inicio de una de las grandes revoluciones de la física del siglo XX. Veamos cómo sucedió.
Las ecuaciones de Maxwell conirmaron de manera deinitiva el carácter ondulatorio de la
luz y permitieron calcular de forma teórica su velocidad, c, en el vacío.
La visión fundamentalmente mecanicista de los físicos del siglo XIX les hizo formular hipótesis
sobre la naturaleza de la luz basadas en una comparación de la luz con las ondas mecánicas conocidas en ese momento (por ejemplo, las del sonido). De este modo, se atribuyeron
a la luz características similares a las del sonido.
Características atribuidas a la luz
— Las ondas sonoras necesitan un medio mecánico para propagarse, el aire.
— Las ondas sonoras se propagan con una velocidad ija respecto a su medio de propagación, el aire.
— La velocidad del sonido en un sistema que
se mueve con respecto al aire puede hallarse a partir de la fórmula clásica de adición
de velocidades.
— Las ondas de luz debían de necesitar un
medio mecánico para propagarse que recibió el nombre de éter.
— Las ondas de luz debían de propagarse con
una velocidad ija, de módulo c, con respecto a su medio de propagación, el éter.
— La velocidad de la luz en un sistema que
se mueve respecto al éter podría hallarse a
partir de la fórmula clásica de adición de
velocidades.
B
Características del sonido
IÉN
Prohibida su reproducción
y también:
176
Según el principio de relatividad de Galileo, no puede determinarse el movimiento absoluto de un cuerpo a partir de
experimentos mecánicos. Sin
embargo, a inales del siglo XIX
parecía que sería posible determinar este movimiento absoluto
a partir de experimentos con
la luz.
Para llegar a esta conclusión,
los cientíicos habían supuesto
que la luz se propagaba a velocidad c sólo en el éter y que
las ecuaciones de Maxwell únicamente eran válidas en el sistema del éter.
Como consecuencia de estas hipótesis se hizo necesario suponer la existencia de una misteriosa sustancia, el éter, cuyas características eran casi contradictorias:
— No debía de tener masa, puesto que la luz viaja por el vacío.
— Debía de tener propiedades elásticas, propias de un sólido,
puesto que transmitía las vibraciones transversales inherentes
al movimiento ondulatorio de la luz.
Otra de las consecuencias de esta visión mecanicista de la física fue la necesidad de considerar un sistema de referencia
privilegiado para el electromagnetismo, el sistema del éter. Este
sistema, ijo en el éter, se consideraba el único en el que la velocidad de la luz era c y el único en el que se cumplían las
ecuaciones de Maxwell tal como estaban escritas. Era un sistema en reposo absoluto, por lo que cualquier velocidad medida
respecto a él sería una velocidad absoluta.
Este experimento fue uno de los más importantes y famosos de la historia de la
física. Se realizó en 1887 por Albert Abraham Michelson (Premio Nobel de Física,
19071 ) y Edward Morley. Es considerado como la primera prueba contra la
teoría del éter. El resultado de este experimento constituiría a la postre, la base
experimental de la teoría de la relatividad especial del Físico Albert Einstein.
Durante un tiempo, se buscaron soluciones
cada vez más soisticadas con el objeto de
salvar la hipótesis del éter, a pesar de no
haber sido detectado. Sin embargo, sólo se
consiguió que crecieran las diicultades y
las incoherencias.
Fue el físico alemán A. Einstein (1879-1955)
quien valientemente impulsó a los físicos de
su época a abandonar el concepto erróneo del éter y quien modiicó las transformaciones de Galileo, lo que ocasionó una
auténtica revolución en la física.
Al desestimar el concepto de éter, tampoco puede existir el sistema del éter y, en
consecuencia, el único sistema de referencia con sentido para un observador debe
ser el sistema ijo a él mismo. Por tanto, no
es extraño que cualquier observador obtenga, siempre, el mismo resultado para la
velocidad de la luz.
Postulado 1. Las leyes de la física son las
mismas en todos los sistemas de referencia inerciales.
Este postulado es una generalización del
principio de relatividad de Galileo, aplicable sólo a la mecánica. De él se desprende
que no existe ningún sistema de referencia
especial (sistema del éter) para los fenómenos electromagnéticos y que todos los
sistemas de referencia inerciales son equivalentes en la descripción de cualquier fenómeno físico.
Además, las leyes de la física deben ser
invariantes al pasar de un sistema inercial
a otro, es decir, deben tener la misma
expresión matemática en todos los sistemas
inerciales.
Postulado 2. La velocidad de la luz es la
misma en todos los sistemas de referencia inerciales, cualquiera que sea la velocidad de la fuente.
S
TIC
Para saber más del experimento Michelson-Morley, visita el siguiente link:
https://goo.gl/66krwW
IÉN
y también:
La relatividad engloba dos ramas fundamentales:
La teoría especial de la relatividad, desarrollada por Einstein en 1905, se ocupa del estudio de
los sistemas inerciales.
La teoría general de la relatividad, desarrollada por Einstein en 1916, se ocupa del estudio
de los sistemas no inerciales y de la teoría de
la gravitación.
Prohibida su reproducción
El experimento de Michelson-Morley
Einstein elaboró esta nueva concepción de
la física en su teoría especial de la relatividad, publicada en 1905. Esta teoría, aplicable a todos los fenómenos físicos, tanto mecánicos como electromagnéticos, estaba
basada en dos postulados:
B
Las transformaciones de Galileo, uno de los
pilares de la mecánica clásica, no podían
explicar la constancia de la velocidad de
la luz. Por ello, el resultado del experimento de Michelson-Morley provocó un grave
conlicto entre dos teorías centrales de la
física, el electromagnetismo y la mecánica
clásica.
3.2. Postulados de Einstein
IC
3.1. Mecánica relativista: relatividad
especial
177
3.3. Transformaciones de Lorentz
Las transformaciones de Galileo debían ser reemplazadas teniendo en cuenta que la velocidad de la luz era la misma para todos los observadores inerciales. Einstein observó que
las transformaciones válidas eran las transformaciones de Lorentz, propuestas en 1892 por el
físico holandés H. A. Lorentz (1853-1928).
Estas ecuaciones permiten a un observador inercial O′ (sistema S′ ) interpretar la información
procedente de un observador inercial O (sistema S), y viceversa. Para simpliicarlas se deinen las siguientes constantes auxiliares:
β=
u
1
;γ =
c
1 − β2
Y
Así, las transformaciones de Lorentz para un sistema S′ que se aleja a velocidad u de un sistema S
son:
x = γ (x − ut ) ; y = y ; z =z ; t = γ t −
Y′
y
→
r
O
t
Z
— El tiempo que mide cada observador es diferente (t′ ≠ t ), por lo que el tiempo pierde el carácter absoluto que tenía en la mecánica clásica (t′ = t ).
O′
→
r′
x′
x X
X′
→
u = (u, 0, 0)
z
De ellas se interpreta que:
(x, y, z)
(x′, y′, z′)
S′
S
β
x
c
y′
Z′
z′
t′
En el instante inicial las coordenadas XYZ de O coinciden con las X′Y′Z ′ de O′ y sus relojes están sincronizados (t0 = t0′ = 0).
— No es posible superar la velocidad de la luz, c. Si la velocidad u fuera igual o superior a
la velocidad de la luz c, la constante γ sería ininita o imaginaria, algo sin ningún sentido
físico.
Ejemplo 3
Prohibida su reproducción
— Las transformaciones de Lorentz se reducen a las de Galileo en el límite de velocidades
pequeñas respecto a la de la luz. Si u es mucho menor que c, la constante β se hace cero,
de modo que γ = 1 y recuperamos las transformaciones de Galileo.
178
Compara las transformaciones de Galileo con las de
Lorentz para dos observadores O y O′ que se separan
a una velocidad igual al 10 % de la velocidad de la
luz.
— Datos: u = 0,1 c
β
— Calculamos las constantes β, y γ :
c
β=
β
u
s
1
≈ 1,005
= 0, 1; = 3 ,3 ⋅10 −10
;γ=
c
c
m
1 −β 2
Transformaciones de Galileo
x′ = x - 0,1ct
y′ = y
z′ = z
t′ = t′
Transformaciones de Lorentz
x′ ≈ 1,005 (x - 0,1c t )
y′ = y
z′ = z
t′ ≈ 1,005 (t - 3,33 ⋅ 10-10 x)
Podemos considerar que las dos transformaciones
son prácticamente equivalentes.
IC
S
TIC
Consecuencias de las transformaciones de Lorentz
Simultaneidad
Las transformaciones de Lorentz permiten dar respuesta a
cuestiones como las siguientes:
No se puede decir con sentido absoluto que dos acontecimientos hayan ocurrido al
mismo tiempo en diferentes
lugares. Si dos sucesos ocurren
simultáneamente en lugares
separados
espacialmente
desde el punto de vista de
un observador, cualquier otro
observador inercial que se
mueva respecto al primero los
presencia en instantes distintos.
— Si dos sucesos son simultáneos en un determinado sistema
de referencia inercial S, ¿lo serán también en otro sistema
de referencia inercial S′ que se mueva respecto al primero?
— Si un suceso tiene una duración determinada en el sistema de referencia S, ¿tendrá la misma duración en el sistema de referencia S′?
— Si un cuerpo tiene una determinada longitud ∆x en el sistema de referencia S, ¿tendrá la misma longitud en el sistema de referencia S′?
Visita:
http://goo.gl/05CvFG
Estas cuestiones se reieren a conceptos tan cotidianos como el espacio y el tiempo. Las
respuestas que obtendremos podrán parecernos extrañas, pero debemos tener en cuenta
que sólo pueden apreciarse a velocidades comparables a la de la luz, algo muy alejado
de nuestra experiencia cotidiana.
Simultaneidad en la relatividad
Y′
Rayo
X′
S′
t′
A′
t
O′
O
A
u
Vagón
B′
B
c
A
X
S
O
c
A′
B
O′
B′
t
Andén
Y
t′
Y′
c
Rayo
X′
X
t0 = t0′ = 0
Y
Cuando O observa los relámpagos, O′
ya ha visto el relámpago procedente de
B′ pero todavía no ha observado el procedente de A′.
Un tren se desplaza con MRU y velocidad u respecto a una estación. Un pasajero, observador O′, se encuentra
exactamente en el centro de uno de los vagones. El jefe de estación, observador O, se encuentra en la estación.
En un momento dado (t 0 = t 0′ = 0), ocurre que:
a. Del jefe de estación, observador O, en un sistema
inercial S ijo al andén.
El observador O percibe los dos relámpagos al mismo tiempo.
Como sabe que las distancias recorridas son iguales (AO = BO) y que la velocidad de la luz es constante, calcula que el tiempo tardado por los dos
relámpagos en llegar hasta él es el mismo.
Y como los ha percibido al mismo tiempo, deduce
que ambos rayos cayeron simultáneamente.
b. Del pasajero, observador O′, en un sistema inercial
S¢ solidario con el vagón.
El observador O′ se mueve hacia B mientras se aleja
de A. Por ello, percibe antes el relámpago procedente de B que el de A.
Como sabe que las distancias recorridas son iguales (A′O′ = B′O′) y que la velocidad de la luz es constante, calcula que el tiempo tardado por los dos relámpagos en llegar hasta él es el mismo.
Y como los ve en momentos diferentes, deduce que
los dos rayos no cayeron simultáneamente.
Prohibida su reproducción
• El jefe de estación, observador O, se encuentra frente al pasajero, observador O′.
• Caen dos rayos sobre los puntos A y B que chamuscan los extremos, A′ y B′, del vagón.
Analizaremos esta situación desde el punto de vista:
179
S t
x X
c = 3 ⋅ 108 m/s
x = 1 000 m
u = 3 m/s
X′
UE
t′
NT
Ten en cuenta que:
T
Ejemplo 4
Una mujer camina por un parque
Y
a una velocidad de 3 m/s. Cuando
S
pasa por delante de un anciano sentado en un banco, caen dos rayos:
uno a 1 km por delante del banco y
O
otro a 1 km por detrás. a. Analiza, desO
de el punto de vista de ambos obserZ
vadores, si los dos relámpagos se ven
x = 1 000 m
simultáneamente. b. Calcula con qué
diferencia de tiempo le llegan los dos
Y′
relámpagos a la mujer.
S′
a. El anciano, situado en el sistema S,
ve los relámpagos simultáneamenO′
te, pues la velocidad de la luz es
Z′
constante y ambos rayos recorren
la misma distancia.
— La mujer, situada en el sistema S′, camina hacia el relámpago
anterior y se aleja del posterior. Por ello, verá antes el relámpago
anterior. Los rayos no serán simultáneos para ella.
b. El primer relámpago le llega a la mujer cuando ha pasado un
tiempo t1. En este tiempo, ella ha recorrido un espacio x1 = ut1. Por
tanto, el relámpago sólo ha recorrido un espacio:
x - u t1
Para hallar el tiempo que tarda el relámpago en recorrer este espacio, aplicamos la ecuación del MRU, teniendo en cuenta que su
velocidad es c:
Cualquier móvil con MRU cumple la siguiente ecuación:
x = vt
Es decir, el espacio recorrido
es igual al producto de la velocidad por el tiempo.
x −uÁ 1 =Â t1 ; x = Â Á 1 +ut 1 ; x = (c + u ) t 1
El segundo relámpago le llega a la mujer cuando ha pasado un
tiempo t2. En este tiempo, ella ha recorrido un espacio x2 = ut2. Por
tanto, el relámpago ha recorrido un espacio:
x + u t2
Para hallar el tiempo que tarda el relámpago en recorrer este espacio, aplicamos la ecuación del MRU, teniendo en cuenta que su
velocidad es c:
x − ut 2 = ct 2 ; x = ct 2 + ut 2 ; x = (c + u )t 2
t2 =
3
3
x
m
1
0
1
0
; t2 =
=
s
8
8
c −u
3 ⋅1
m/s − 3
m/s 31
⋅ 0
−3
0
Prohibida su reproducción
180
7. Desde el punto de vista de la mecánica clásica si
dos sucesos son simultáneos para un observador:
a. ¿Lo serán también para cualquier otro observador que se mueva respecto al primero? b. ¿Y
desde el punto de vista relativista?
8. Mientras un globo asciende a gran velocidad, su
ocupante observa dos relámpagos simultáneamente. Uno de los rayos cayó 100 m por debajo
del globo y el otro, 100 m por encima.
— Un observador en tierra, ¿verá simultáneamente los dos relámpagos? Razona tu respuesta.
IÉN
y también:
Longitud propia: la medida en
un sistema inercial en reposo
con el objeto estudiado.
Tiempo propio: el medido en
un sistema inercial en reposo
con el fenómeno estudiado.
9. Un vagón de 60 m de longitud propia se mueve
con una velocidad de 0,8c respecto a un sistema ijo en la Tierra. Al pasar por una estación, se
encienden simultáneamente dos focos en ésta,
cuya posición coincide en ese instante con los extremos del vagón.
a. Razona si un observador ijo en la Tierra vería
ambos rayos como simultáneos.
b. Razona si un pasajero situado en el centro del
vagón percibiría ambos destellos simultáneamente. En caso contrario, indica la diferencia
de tiempo que mediría.
Actividades
Así, la diferencia de tiempo que percibe es:
t2 - t1 ≈ 10-13 s
B
x
10 3 m
10 3
; t1 =
=
s
8
c +u
3 ⋅ 10 m/s + 3m/s
3 ⋅ 10 8 + 3
t1 =
Momento de inercia de un sólido rígido discreto
→
IC
Un autobús se desplaza a velocidad constante u respecto a una estación de servicio. Un pasajero del autobús
observa que su corazón late una vez por segundo.
S
TIC
Comprueba los efectos de la
teoría de la relatividad en lo referente al tiempo mediante el
simulador de la página:
Y′
S
t
Y
Z′
Visita:
http://goo.gl/1eI9VJ
O
Z
x′1
S′
O′
t′
X′
u
X
Analizaremos el intervalo de tiempo ventre dos latidos consecutivos del corazón del pasajero desde el punto
de vista:
a. Del pasajero, O′, en un sistema
inercial S′ solidario con el autobús.
El observador O′ percibe los latidos
en el mismo sitio, su propio corazón, x′1 = x′2 = x′.
Si un latido ocurre en el instante t′1
y el siguiente en t′2, el intervalo de
tiempo entre dos latidos consecutivos será: ∆t′ = t′2 - t′1 = 1 s
Éste es un tiempo propio para el
pasajero.
b. De un empleado de la estación, O, en un sistema inercial S fijo a la
estación de servicio.
El observador O ve que los dos latidos ocurren en sitios diferentes
debido al movimiento de O′ (x1 ≠ x2). Las transformaciones inversas de Lorentz permiten obtener el tiempo medido por O a partir
de las coordenadas y el tiempo medido por O′:
t = t 2 − t 1= γ t 2 +
β
β
x − t1 +
x = γ ( t 2 − t1 ) ; ∆t = γ ∆ t
c
c
Como γ > 1, ∆t > ∆t′. Por tanto, el empleado observa que el corazón del pasajero aparentemente late más despacio, pues tarda
más de un segundo en efectuar dos latidos consecutivos.
Un avión se mueve al 90 % de la velocidad de la luz.
u
1
El corazón del piloto late una vez por segundo (interβ=
=0, 9 ; γ =
= 2, 2
c
1 −β 2
valo medido en el avión). a. Calcula el intervalo entre
latidos observado por un controlador aéreo en repo∆t = γ ∆ t =2, 29 ⋅ 1 s = 2, 29 s
so en el aeropuerto. b. Si el corazón del controlador
aéreo late una vez cada 1,2 s (intervalo medido en b. Los efectos relativistas son simétricos. Para el piloel aeropuerto), calcula el intervalo observado por el
to, el controlador aéreo se mueve con velocidad u
piloto del avión.
hacia la cola del avión. Por ello, el piloto observa
— Datos: a. ∆t′ = 1 s; u = 0,9c; b. u = 0,9c; ∆t = 1,2 s
un intervalo de tiempo dilatado respecto al intervalo de tiempo propio del controlador:
a. Calculamos las constantes β y γ para obtener el
intervalo de tiempo observado por el controlador
∆t = γ ∆t′ = 2,29 ⋅ 1,2 s = 2,75 s
aéreo:
11. El período de un péndulo es de 8,4 s si se mide
en un tren que viaja con una velocidad igual al
80% de la velocidad de la luz. a. ¿Qué período
observaríamos desde un sistema ijo en la Tierra?
b. ¿Cuánto vale el período propio en este caso?
Actividades
10. Un muchacho tarda 5 min en desayunar en la
cafetería de la estación. ¿Cuánto tiempo tardaría
respecto a un viajero que pasa por la estación en
un tren a una velocidad igual a 0,7c?
Prohibida su reproducción
Ejemplo 5
El tiempo de un sistema en movimiento parece dilatarse respecto al tiempo medido
en un sistema en reposo solidario con el observador.
181
Contracción relativista del espacio
IC
Un yate se desplaza a velocidad constante u respecto a un puerto. El patrón del yate mide una longitud de 60 m
de eslora.
S
TIC
S
x′
∆x1
′=
x
2
Y′
′-
x
1
′
x2′
Z′
Comprueba los efectos de la
teoría de la relatividad en lo referente al tiempo mediante el
simulador de la página:
Y
S′
t′
Z
O
O′
X′
u = (u, 0, 0)
t
Visita:
X
http://goo.gl/zx9OwS
Analizaremos esta longitud desde el punto de vista:
a. Del patrón del yate, O′, en un sistema S′ solidario con el yate.
El patrón, observador O′, mide
la coordenada x′1 del extremo
posterior del yate y, luego, la del
anterior, x′2, de donde obtiene la
longitud del yate:
∆x′ = x′2 - x′1 = 60 m
Ésta es una longitud propia en el
sistema S′.
b. De un estibador, O, ijo en el puerto.
El estibador, observador O, debe medir la longitud marcando los
extremos del yate simultáneamente porque de lo contrario el movimiento falsearía la observación. Las transformaciones de Lorentz
permiten obtener las coordenadas en S de los extremos del yate,
x1 y x2, en el mismo instante, t 1 = t 2 = t, a partir de las coordenadas
en S′:
∆x′ = x′2 - x′1 = γ (x 2 - ut ) - γ (x 1 - ut ) = γ (x 2 - x 1) ; ∆x′ = γ ∆ x
Puesto que γ > 1, ∆x < ∆x′. El estibador observa que el yate aparentemente es más corto, pues para él mide menos de 60 m.
La relatividad no afecta a las longitudes perpendiculares al movimiento, pues en las transformaciones de Lorentz:
y′= y ; z′ = z.
182
Un pasajero del AVE (tren de alta velocidad que viaja
a 225 km/h) mide la longitud y la altura del vagón, y
obtiene 87 m de largo y 2,3 m de alto. a. Determina
los valores que mediría un observador en reposo en
la estación. b. Determina los valores que mediría este
mismo observador si se tratara de un tren que viajara
a una velocidad igual a 0,75 c.
— Datos: a.
u = 225 km/h = 62,5 m/s
∆x′ = 87 m; ∆ y′ = 2,3 m
b.
u = 0,75 c
a. Calculamos las constantes β y γ para una velocidad relativa u = 225 km/h = 62,5 m/s:
β=
62, 5 m/s
u
=
= 2, 08 ⋅ 10 −7 ; γ =
c 3 ⋅ 10 8 m/s
1
1− β
2
≈1
Calculamos las longitudes que mediría un observador en la estación:
∆y
Ã
∆ y´
2, 3
Ã
Ä
; ∆x
1
∆ x à ∆ x´ ; ∆ x
γ ´
= 87 Ä
Los efectos relativistas son inapreciables a velocidades
pequeñas comparadas con la velocidad de la luz.
b. Calculamos las constantes β y γ para u = 0,75 c:
β
Å
u
c
0, 75 ; γ
Å
Å
1
1 Æβ2
= 1, 51
Calculamos las longitudes que mediría un observador
situado en la estación:
∆y Ç ∆y´ Ç 2, 3 m ; ∆ x
1
87 m
∆ x´ =
; ∆ x = 57, 6 m
γ
1, 51
12. Un avión cuyas dimensiones propias son 340 m de largo y 21 m de alto viaja a una velocidad
u = 0,6c respecto a la Tierra. Determina las dimensiones que mediría un observador ijo en la Tierra.
Actividades
Prohibida su reproducción
Ejemplo 6
En un sistema en movimiento las longitudes paralelas al desplazamiento parecen contraídas respecto a las longitudes propias de los cuerpos. Este fenómeno también se
conoce como contracción de Fitzgerald-Lorentz.
4. Radiación térmica del cuerpo negro
A inales del siglo XIX aparecieron algunos fenómenos físicos experimentales que pusieron
en duda las leyes clásicas aplicadas a la interacción entre la radiación electromagnética y
la materia.
Tres de estos fenómenos fueron claves para el desarrollo de la denominada revolución cuántica:
la radiación térmica del cuerpo negro, el efecto fotoeléctrico y los espectros atómicos.
Ultravioleta
VISIBLE
Infrarrojo
Microondas
Ondas de
radio cortas
Ondas de TV
y radio de FM
Ondas de radio
de AM
UE
Ondas de radio
largas
NT
T
Ten en cuenta que:
Radiación térmica
en una cavidad
Si un cuerpo absorbe toda
la radiación que le llega, tiene las características de un
cuerpo negro. Por ello, una
cavidad con un pequeño oriicio en una de sus paredes y
con las paredes interiores pintadas de negro actúa como
un cuerpo negro: cualquier
radiación que entra rebota
hasta ser absorbida.
4 ⋅ 10-7 m
Esta radiación térmica varía tanto con
la temperatura como con la composición del cuerpo.
4,5 ⋅ 10 m
-7
5 ⋅ 10-7 m
Existe, sin embargo, un conjunto de cuerpos cuya radiación térmica sólo depende de su temperatura. Se denominan
cuerpos negros, y su radiación presenta
las siguientes características:
5,5 ⋅ 10-7 m
6 ⋅ 10-7 m
6,5 ⋅ 10-7 m
7 ⋅ 10-7 m
— La potencia total P emitida a la temperatura T por una
supericie S cumple la ley de Stefan-Boltzmann:
P = σT 4 S
σ: constante de Stefan-Boltzmann; σ = 5,6703 ⋅ 10-8 W⋅m-2⋅K-4
— La longitud de onda λmáx para la que se produce mayor
emisión de energía es inversamente proporcional a la
temperatura T, según la ley del desplazamiento de Wien:
λmáx T = 2,897755 ⋅ 10-3 m⋅K
λmáx
λmáx
1 450 K
λmáx
1
2
1 200 K
1 000 K
3
4
5
λ (µm)
Prohibida su reproducción
Rayos X
La energía electromagnética que emite un cuerpo debido a su temperatura se denomina radiación térmica.
Energía emitida por metro cuadrado
y por segundo
f (Hz)102210211020 10191018 1017 10161015 1014 10131012 10111010 109 108 107 106 105 104 103 102 10
Aumento de energía
λ (m) 10-1410-1310-1210-1110-1010-910-810-7 10-6 10-5 10-4 10-3 10-2 10-1 1 101 102 103 104 105 106 107
Rayos γ
¿Has observado cómo cambia de color una barra de hierro al
ser calentada? Al principio sólo emite radiación infrarroja, que
no vemos; después empieza a emitir luz roja y, a temperaturas
superiores, presenta color blanco, e incluso blanco-azulado.
La potencia emitida por el cuerpo negro es proporcional al área
bajo la curva.
183
Energía emitida por metro cuadrado y
por segundo
Puntos experimentales
4.1. Hipótesis de Planck
A principios del año 1900 dos físicos ingleses, lord
John W. Rayleigh (1842-1919) y sir James H. Jeans
(1877-1946), utilizaron los principios del electromagnetismo y la termodinámica clásicos para
describir la radiación del cuerpo negro. Obtuvieron una expresión matemática (ley de Rayleigh-Jeans) en la que la energía de la radiación
disminuye al aumentar la longitud de onda, pero
aumenta indeinidamente al disminuir ésta.
Predicción
de Rayleigh-Jeans
Predicción de
Planck
1
2
3
4
5
6
7
8
λ(µm)
En cambio, según los resultados experimentales, la energía tiende a cero para longitudes de
onda muy pequeñas, como las correspondientes al ultravioleta, que era la zona de mayor
energía del espectro electromagnético conocida en ese momento. Este fracaso de la teoría
clásica fue tan importante que se denominó catástrofe ultravioleta.
A inales de ese mismo año, el físico alemán Max Planck (1858-1947) formuló las siguientes hipótesis como punto de partida para intentar explicar la radiación del cuerpo negro:
— Los átomos que emiten la radiación se comportan como osciladores armónicos.
— Cada oscilador absorbe o emite energía de la radiación en una cantidad proporcional a su
frecuencia de oscilación f:
E 0 = hf
h: constante de Planck = 6,625 ⋅ 10-34 J⋅s
Así, la energía total emitida o absorbida por cada oscilador atómico sólo puede tener un
número entero n de porciones de energía E0:
E = n E 0 ; E = n hf
n = 1, 2, 3...
Los paquetes de energía h f se llamaron cuantos, de manera que la energía de los osciladores está cuantizada y n es un número cuántico.
Ejemplo 7
Prohibida su reproducción
Al desarrollar esta hipótesis cuántica, Planck obtuvo una expresión que le permitió reproducir
la distribución de energías observada experimentalmente.
184
Un átomo de masa 1,99 ⋅ 10-26 kg oscila linealmente con una frecuencia propia de 4,84 ⋅ 1014 Hz.
a. ¿Cuál es el valor de un cuanto de energía del
oscilador? b. ¿Cuál es la amplitud máxima que adquiere con 20 cuantos de energía?
b. Calculamos la energía de 20 cuantos y la frecuencia angular para hallar la amplitud máxima:
E = 20 hf =20 ⋅ 6, 62 ⋅ 10 −34 J ⋅s ⋅ 4, 84 ⋅ 10 14 H z
E = 6, 4 1 ⋅ 10 −18 J
— Datos: m = 1,99 ⋅ 10-26 kg; f = 4,84 ⋅ 1014 Hz
ω = 2 f =3, 04 ⋅ 10 15 rad ⋅s −1
a. La energía de un cuanto del oscilador es E0 = hf:
E0 = 6,62 ⋅ 10-34 J⋅s ⋅ 4,84 ⋅ 1014 Hz
E0 = 3,21 ⋅ 10-19 J
1
E = m ω 2A 2 ; A =
2
A=
2E
m ω2
2 ⋅ 6, 41 ⋅ 10 −18 J
= 8, 35 pm
1, 99 ⋅ 10 −26 kg ⋅ (3, 04 ⋅ 10 15 rad ⋅s −1) 2
A inales del siglo XIX, el físico alemán Heinrich Hertz (18571894) efectuó unos experimentos que conirmaron la existencia del espectro electromagnético. En el transcurso de estos
experimentos observó un efecto que sería utilizado posteriormente por Einstein para contradecir otros aspectos de la teoría electromagnética clásica.
En 1887, Hertz descubrió que al someter a la acción de la luz
(visible o ultravioleta) determinadas supericies metálicas, éstas desprendían electrones (llamados fotoelectrones). Este fenómeno se denomina efecto fotoeléctrico.
y también:
MB
5. Efecto fotoeléctrico
IÉN
Electrón-voltio (eV): unidad
de energía equivalente a la
energía potencial que adquiere una carga de un electrón al colocarla en un punto
cuyo potencial es 1 V.
1 eV = 1,6022 ⋅ 10-19 J
Es una unidad adecuada
para los procesos atómicos.
Características de las ondas electromagnéticas
Los electrones emitidos al iluminar el cátodo originan una corriente eléctrica de intensidad I al chocar con
el ánodo. La intensidad medida es, por tanto, proporcional al número de electrones arrancados. El número
de electrones que alcanzan el ánodo se mide por la corriente que circula por el amperímetro. El trabajo W
necesario para arrancar el electrón del metal depende de su energía de enlace con éste. La energía más
pequeña, correspondiente a los electrones más débilmente unidos, recibe el nombre de función trabajo del
metal o trabajo de extracción, W0.
W0 = h ⋅ fu
Luz incidente
Si el ánodo es positivo, atraerá a los electrones. Para un cierto ∆V, todos
los electrones emitidos llegarán al ánodo y conoceremos la intensidad
I proporcional al número total de electrones.
Si el ánodo es negativo, los electrones serán repelidos, y sólo llegarán a él
aquellos que tengan una energía cinética inicial suficiente para vencer
el potencial de repulsión. Para cierto valor de este potencial de repulsión, denominado potencial de detención o potencial de frenado, VD,
ningún electrón llegará al ánodo.
Este potencial VD multiplicado por la carga del electrón nos da el valor
de la Ecmáx del fotoelectrón más rápido: Ecmáx = eVD
e-
Ánodo
A
V
+
-
porcional a la intensidad de la radiación
incidente. Sin embargo, su energía cinética máxima es independiente de la intensidad de la luz, lo cual no tiene explicación
en la teoría clásica.
— La emisión tiene lugar sólo si la frecuencia
f de la radiación supera una frecuencia
mínima, propia de cada metal, llamada — Nunca se ha podido medir un tiempo de
retraso entre la iluminación del metal y la
frecuencia umbral, fu.
emisión de los fotoelectrones. Sin embarSegún la teoría clásica, el efecto fotoelécgo, según la teoría clásica, si la intensidad
trico debería ocurrir para cualquier frede luz es muy débil, debe existir un tiemcuencia de la luz siempre que ésta fuese
po de retraso entre el instante en que la
lo suicientemente intensa.
luz incide sobre la supericie metálica y la
— Si la frecuencia f de la luz incidente es
emisión de fotoelectrones.
mayor que la frecuencia umbral fu (f > fu),
el número de electrones emitidos es pro-
Prohibida su reproducción
Existen tres hechos en este experimento que
no pueden explicarse mediante la teoría
electromagnética clásica:
Cátodo
185
5.1 Teoría cuántica de Einstein
Así, para explicar el efecto fotoeléctrico, Einstein supuso que:
— La cantidad de energía de cada fotón se
relaciona con su frecuencia f mediante
la expresión:
E = hf
— Un fotón es absorbido completamente por
un fotoelectrón. La energía cinética del fotoelectrón es:
Ec = hf - W
hf: energía del fotón incidente absorbido
W: trabajo necesario para que el electrón escape del metal.
El electrón que está más débilmente enlazado escapará con energía cinética máxima,
que viene determinada por la expresión de
la ecuación fotoeléctrica:
Ec máx = hf - W0
Prohibida su reproducción
W0: función de trabajo, o trabajo de extracción,
característica del metal
186
Cada fotón extrae un electrón del metal, por lo
cuál la corriente es inmediata (no existe retraso).
Si actuara la luz bajo la naturaleza ondulatoria
debería existir un retraso en la corriente, hasta
que se reuna la energía necesaria para que el
electrón se desprenda, pero en realidad no existe un retraso, por lo tanto se usa el concepto de
fotón (paquete de energía) para explicar este
fenómeno.
— Un fotón es absorbido completamente por
un fotoelectrón. La energía cinética del
fotoelectrón es: Ec máx = 0, el fotón deberá
aportar como mínimo una energía hf = W 0
(donde f = f u ).
Si la frecuencia de la radiación es inferior a
fu, ningún fotoelectrón podrá ser extraído.
— Al duplicar la intensidad de la luz, se duplica
el número de fotones y, por tanto, la intensidad de corriente. Esto no varía la energía hf
de los fotones individuales y, en consecuencia, tampoco la energía cinética de cada
fotoelectrón.
Cuando Einstein publicó su teoría en 1905, no
existían datos experimentales suicientes para
conirmarla. Hubo que esperar a los trabajos
del físico norteamericano Robert A. Millikan
(1868 - 1953), efectuados entre 1914 y 1916, para
disponer de datos suicientes. En este momento
quedó demostrado que la ecuación fotoeléctrica de Einstein (Ecmáx = hf − W0) era correcta y
que las medidas de h en el efecto fotoeléctrico
coincidían con el valor encontrado por Planck.
Puntos experimentales
3
2
Ecuación
de Einstein
1
0
30
40
fu
50
60
70
80
90
100 110 120
Frecuencia f (1013 Hz)
Experimento de Millikan.
IC
Según la hipótesis de Planck, únicamente está
cuantizada la energía al ser emitida o absorbida por los osciladores. En cambio, según Einstein, toda la energía emitida por una fuente
radiante está cuantizada en paquetes que se
denominan fotones.
Así, la teoría cuántica de Einstein da respuesta
a los aspectos del efecto fotoeléctrico que no
tienen explicación bajo el punto de vista clásico:
Potencial de detención VD (V)
En 1905, el físico alemán Albert Einstein (18791955) puso en duda la teoría clásica de la luz.
Propuso una nueva teoría y utilizó el efecto fotoeléctrico para probar cuál de las dos teorías
era la correcta.
S
TIC
Einsten ganó un premio Nobel de física por el
efecto fotoeléctrico.
Visita:
https://goo.gl/XWJmJn
Características de los fotones. Efecto Compton
Aunque los experimentos de Millikan corroboraron las hipótesis de Einstein, la conirmación deinitiva de la
existencia de los fotones la dio el físico norteamericano Arthur H. Compton (1892-1962) al analizar teóricamente el efecto que lleva su nombre. En 1932, Compton hizo incidir un haz de rayos X de longitud de onda l
sobre una lámina de graito y observó que la radiación dispersada tenía dos longitudes de onda, una igual
a la incidente, λ, y otra mayor, λ′. Según la teoría clásica, la onda dispersada debería tener la misma longitud de onda que la onda incidente.
Para explicar estos hechos, Compton consideró la radiación electromagnética como un conjunto de partículas relativistas, los fotones, cada una de ellas con masa en reposo nula (m0 = 0), con energía E = hf, y con
un momento lineal p:
hf
E
h
p =
=
=
c
c
λ
El efecto Compton conirma tanto la validez de la mecánica relativista como la existencia de los fotones.
Y
Fotón (E,p)
Y
Electrón
X
λ0
ϕ
Antes
Después
El fotón incidente, de longitud de onda λ0 y energía E
=
hc
,
λ0
λ′
Θ
Fotón (E′,p′)
X
Electrón
v
choca con un electrón en reposo. El fotón
emergente tiene una longitud de onda mayor λ′, lo que equivale a una energía menor E
=
hc
, pues
λ
ha
La función de trabajo del potasio vale 2,22 eV. Calcula: a) la frecuencia umbral del potasio y di a qué
color de luz corresponde; b) la energía de un fotón
de λ rojo = 700 nm y la de uno de λ azul = 465 nm. c) Di
si ambos fotones serán capaces de arrancar electrones del potasio. d) ¿Qué energía cinética máxima podrá tener un electrón arrancado por esta
luz azul?
λ rojo = 700 nm = 7 ⋅ 10-7 m
λazul = 465 nm = 4,65 ⋅ 10-7 m
a. La frecuencia umbral del potasio es: fu =
fu =
3,55 ⋅ 10 −19 J
6, 62 ⋅ 10 −34 J ⋅s
W0
h
= 5, 36 ⋅10 14 Hz
Esta frecuencia corresponde a una longitud de
c
onda umbral λ u = .
fu
λu =
3 ⋅ 10 8 m ⋅ s −1
5, 36 ⋅ 10 14 Hz
E rojo =
hc
λ rojo
6,62 ⋅10 −34 J ⋅ s ⋅ 3 ⋅10 8 m ⋅ s −1
7 ⋅10 −7 m
E rojo =1, 77 eV
E azul =h f =
E azul =
W0 = 2,22 eV = 3,55 ⋅ 10-19 J
— Datos:
E rojo= hf =
= 2, 84 ⋅10 −19 J
hc
λ azul
6,62 ⋅10 −34 J ⋅ s ⋅ 3 ⋅10 8 m ⋅ s
−1
−7
4, 65 ⋅10 m
E azul = 2, 67 eV
= 4, 27 ⋅10 −19 J
c. Como λu < λrojo ⇒ W 0 > E rojo, por tanto la luz roja
no arrancará electrones del potasio.
Y como λu > λazul ⇒ W 0 < E azul, por tanto la luz azul
sí arrancará electrones del potasio.
d. Calculamos la energía cinética máxima de un
electrón arrancado por la luz azul: Ec máx = hf - W0
ÈÉ
má x =6, 62
⋅10 −34 J ⋅ s ⋅
3 ⋅10 8 m ⋅ s −1
4, 65 ⋅10 −7 m
−3,55 ⋅10 −19 J
Ec m á x =4, 27 ⋅10 −19 J −3, 55 ⋅10 −19 J
= 560 nm (luz verde)
Ec m á x =0, 72 ⋅10 −19 J =0, 45e V
Prohibida su reproducción
Ejemplo 9
entregado parte de su energía original al electrón que ahora se mueve con velocidad v.r
187
6. Espectros atómicos
A inales del siglo XIX se disponía de muchos datos sobre la luz emitida por los átomos de
un gas excitados por una descarga eléctrica. El análisis espectroscópico de esta radiación
mostraba el aspecto de un conjunto discreto de líneas de diferentes longitudes de onda.
Características de los fotones. Efecto Compton
Espectro de emisión. Los elementos emiten energía
en forma de radiación electromagnética pero únicamente de algunas frecuencias determinadas.
Hδ Hγ
400
Hβ
450
500
Hα
550
600
650
Espectro de absorción. Los elementos absorben algunas frecuencias especíicas al ser iluminadoscon
radiación electromagnética.
λ (nm)
Un elemento absorbe y emite el mismo conjunto discreto de frecuencias de radiación electromagnética.
Este espectro, de absorción o de emisión, es característico para cada elemento.
El espectro completo del átomo de hidrógeno está formado por cinco series de líneas espectrales que reciben el nombre de sus descubridores.
5 000
2 000
Balmer
1 000
500
250
200
150
125
100
Lyman
Paschen Pfund
Brackett
Prohibida su reproducción
El físico sueco Johannes R. Rydberg (1854-1919) estudió el espectro del hidrógeno y desarrolló
la siguiente expresión, conocida como fórmula de Rydberg:
188
1
1
1
= RH
− 2
2
λ
m
n
RH: constante de Rydberg = 1,096776 ⋅ 107 m-1
m: número natural que indica la serie.
n: número natural mayor que m. Indica la línea
dentro de la serie.
Así, por ejemplo, para m = 2 y n = 3, 4, 5…, se obtienen las líneas del espectro visible, serie
de Balmer.
6.1. Modelo atómico de Bohr
Una de las aplicaciones más destacables de la cuantización de la energía fue llevada a
cabo por el físico danés Niels Bohr (1885-1962). Estudió detenidamente el modelo atómico del
hidrógeno propuesto por Rutherford y lo comparó con el espectro atómico de este elemento.
Se dio cuenta de que desde el punto de vista de la teoría clásica no podía interpretarlo. Optó
por aplicar la teoría cuántica para interpretar el espectro del hidrógeno y, en 1913, propuso un
nuevo modelo atómico que tenía en cuenta los espectros atómicos.
De este modo, la fórmula de Rydberg se deduce a partir del modelo atómico de Bohr, que
postula lo siguiente:
— El electrón se mueve, sin emitir ni absorber radiación, en órbitas circulares estacionarias
que sólo pueden tener ciertas energías y ciertos radios. Las órbitas se caracterizan por tener
el momento angular cuantizado Ln, según la expresión:
L n = n h– (n ∈ ℕ)
—
donde h
=
h
2π
— El electrón sólo puede cambiar de órbita emitiendo o absorbiendo un fotón con energía
y longitud de onda determinadas. La energía de estos fotones es igual a la diferencia de
energías entre las órbitas de la transición (niveles de energía): hf = ∆E. Esta cuantiicación
de la energía justiica que las líneas espectrales estén separadas, es decir, que el espectro
sea discreto.
En el átomo de Bohr, el número natural n, o número cuántico principal, identiica a los estados
estacionarios del electrón:
— El estado con energía más baja (n = 1) se conoce como estado fundamental.
— Los demás (n > 1) son estados excitados.
El electrón puede emitir un fotón, pasando de un nivel de energía En a otro nivel más bajo Em
(decaimiento), o bien puede absorber el mismo fotón para pasar del nivel Em al En (excitación).
Éste es el motivo por el que los espectros de absorción y emisión contienen las mismas frecuencias discretas.
La serie de Lyman aparece cuando el electrón
pasa al nivel 1 desde niveles de energía más externos. Las series de Balmer, Paschen... resultan
de procesos análogos en los que el electrón salta a los niveles 2, 3...
El modelo atómico de Bohr sólo resultó válido
para el átomo de hidrógeno y los átomos hidrogenoides (He+, Li2+...). No podía explicar espectros más complejos como, por ejemplo, el del
mercurio.
E ( eV)
0
-0,85
-1,51
-3,39
n
∞
4
3
2
1
-13,6
Pfund
Balmer
PaschenBrackett
Lyman
100
130
3 000 2 400
200
300
1 700
1 000
Ultravioleta
500
500
1 000 2 000
5 000 λ (nm)
200 f (1012 Hz)
Visible Infrarrojo
Asimismo, tampoco explicaba el desdoblamiento de las líneas espectrales que aparecían
al someter los átomos a un campo magnético externo.
Prohibida su reproducción
Las series espectrales del hidrógeno aparecen
cuando el electrón salta de una órbita a otra de
distinto nivel de energía.
189
7. Mecánica cuántica
Hasta principios del siglo XX, la comunidad cientíica consideraba el electrón como una partícula y la radiación electromagnética como una onda.
Sin embargo, ya hemos visto que la radiación electromagnética se comporta en ocasiones
como un conjunto de fotones. Este hecho, junto con otros resultados experimentales obtenidos
alrededor de 1900, no estaba de acuerdo con lo establecido hasta entonces por la comunidad cientíica. Ello llevó a los físicos de la época a desarrollar una nueva teoría, la mecánica
cuántica.
A continuación describiremos dos aspectos característicos de esta teoría: la dualidad onda-partícula y el principio de indeterminación. Luego, expondremos las distintas formulaciones de la
mecánica cuántica para, inalmente, ver cómo los resultados de la mecánica cuántica permiten interpretar la estructura del átomo y el comportamiento de las partículas subatómicas.
7.1. Dualidad onda-partícula
UE
En 1924, el físico francés Luis V. de Broglie (1892-1987) sugirió, en su tesis doctoral, que los
electrones podían tener características ondulatorias. Su hipótesis, conocida como hipótesis
de De Broglie consistió en ampliar el comportamiento dual de la radiación a la materia, es
decir, consideró que la materia, especialmente los electrones, también presentarían un aspecto corpuscular y un aspecto ondulatorio.
NT
T
Ten en cuenta que:
Experimento
de Davisson y Germer
Al dirigir un haz de electrones
con energía E y momento
lineal p bien definidos contra un cristal de níquel, los
científicos Davisson y Germer
observaron la difracción de
electrones (λ = 0,50 Å), un
comportamiento ondulatorio
similar al de los rayos X (λ =
0,71 Å).
Prohibida su reproducción
La longitud de onda medida
fue justamente la predicha
por De Broglie para las ondas
de materia.
190
a
b
c
Según esta hipótesis, la energía, tanto de la materia como de
la radiación, se relaciona con la frecuencia f de la onda asociada a su movimiento mediante la expresión:
E = hf
Y el momento lineal p, con la longitud de onda:
p =
hf
E
h
=
;p =
c
c
λ
Así pues, la longitud de onda λ asociada a una partícula material o a un fotón de momento lineal p será:
λ=
h
p
;
λ=
h
ÊË
Esta propuesta fue considerada inicialmente como carente
de realidad física por su falta de evidencias experimentales.
Sin embargo, en 1927, los físicos norteamericanos C. Davisson
(1881-1958) y L. A. Germer (1896-1971) la comprobaron experimentalmente después de haber observado la difracción de
electrones de forma casual. Ese mismo año, el físico inglés
G. P. Thomson (1892-1975) conirmó la relación obtenida teóricamente por De Broglie, λ =
h
,
p
mediante la difracción de
haces de electrones a través de hojas metálicas delgadas.
Espectro de difracción producido por: a. rayos X; b. electrones;
c. neutrones.
El diagrama obtenido al hacer incidir un haz de electrones
sobre dos rendijas estrechas coincidía con el obtenido con
fotones de la misma longitud de onda.
IC
S
TIC
Comprueba como se genera
un rayo láser con la simulación
de la página:
Visita:
http://goo.gl/4jj0Cx
7.2. Aplicaciones de la mecánica cuántica
Los postulados y los resultados de la mecánica cuántica
pueden parecernos extraños y alejados de la realidad cotidiana. Sin embargo, hoy en día sus aplicaciones llegan a
todos los ámbitos de la vida moderna.
Arco iris primario
Dispositivo basado en el efecto fotoeléctrico. Cuando la radiación incidente alcanza la célula fotoeléctrica, provoca una emisión de electrones que dan lugar a una corriente eléctrica. Esta
corriente se utiliza para poner en funcionamiento otro circuito
más potente, que, a su vez, abre puertas automáticamente, vela
por la seguridad en los ascensores, dispara alarmas, contabiliza
unidades en cadenas de montaje...
Luz incidente
Fotoelectrones
- +
Electrodo
colector
+
Amperímetro
Batería
Microscopio electrónico
Fuente
de luz
Fuente
de
electrones
Lente del
condensador
Lente
del objetivo
Objeto
Imagen intermedia
Ocular
Magneto del
condensador
Magneto
del objetivo
Magneto
del proyector
Placa fotográfica
Microscopio óptico
Microscopio electrónico
Este tipo de microscopio utiliza las características ondulatorias de
los electrones. Así, se consiguen longitudes de onda de hasta 3 Å,
muy inferiores a los 400 nm mínimos de los microscopios ópticos
que usan luz visible.
La longitud de onda de los electrones se controla ijando su velocidad; para ello se les impulsa mediante una diferencia de potencial determinada. El haz de electrones es enfocado mediante
lentes magnéticas (electroimanes). El haz atraviesa la muestra,
que debe ser muy delgada, y la imagen se recoge en una pantalla luorescente o en una emulsión fotográica.
Muchos avances en biología y medicina se deben al microscopio electrónico. Con él se han observado los virus de la gripe, de
sólo 30 nm. Asimismo, la microscopía electrónica es fundamental
para la industria.
Láser
El láser (ampliicación de luz por emisión estimulada de radiación) es luz monocromática, es decir, de una frecuencia determinada, coherente, muy intensa y concentrada.
Proceso de generación de un láser contínuo
Espejo
Emisión incoherente
Semiespejo
Energía de
bombeo
Emisión incoherente
Estado fundamental
Un haz muy intenso de
luz verde proporciona
energía a muchos iones de cromo y los lleva
a estados excitados de
vida corta (10 ns).
Los iones pierden energía y pasan a un estado metaestable, donde
pueden permanecer
más tiempo (103 ns).
Emisión coherente (láser)
La emisión de un fotón
por un ion provoca una
reacción en cadena,
la cual genera el pulso
láser.
Haz
coherente
(láser)
Para concentrar los
fotones en un único
sentido, se dirigen mediante un espejo y un
semiespejo.
El láser emite radiación visible. Actualmente, el láser se aplica en campos tan dispares como en las telecomunicaciones (ibras ópticas), en los lectores de discos compactos, en cirugía (bisturís), en la industria (soldadores y
cortadores de precisión)... Existe otro dispositivo, el máser, que emite radiación de microondas.
Prohibida su reproducción
Estado metaestable
191
Problemas resueltos
A
Un átomo emite dos electrones en la misma dirección y sentidos opuestos, con velocidades iguales a
0,75c.
a. Desde el punto de vista clásico, ¿a qué velocidad relativa se separarían? ¿Es esto posible?
b. Desde el punto de vista relativista, ¿a qué velocidad relativa se separan?
— Datos:
Y′
S′
Y
O′ X′
v 2 = u = (− 0, 75 c, 0)
v 1 = v 1 − u = (0 ,75 c , 0) − (−0 ,75 c , 0) =(1,5 c , 0)
Desde el punto de vista clásico, los electrones se
separarían a una velocidad superior a la de la luz,
pues, en módulo, v′1 = 1,5c.
Según la teoría especial de la relatividad, esto no
puede ser correcto.
b. Aplicamos la adición relativista de velocidades
para hallar la velocidad del primer electrón en S′:
S
O
a. Aplicamos la adición clásica de velocidades para
hallar la velocidad del primer electrón en S′, que es
igual a la velocidad con que se separarían los electrones:
v 1Ï
X
Ð
Ì 1Ï
1−
v1 = (0,75c, 0)
−Í
Ì 1Ï Í
Î
0, 75 Î − (−0,75 Î )
= 0, 96 c
0, 75 c − (−0 , 75 c )
1−
c2
= 0 p o Ñ Ò e r v 1y =0
=
2
v 1x
La velocidad relativa entre los electrones es de
0,96c.
1. Un muón, que se mueve a 0,7c respecto al laboratorio, se desintegra dando lugar a un electrón y dos
neutrinos. El electrón es emitido a una velocidad de 0,8c respecto al muón. Si se mueve en la misma dirección y sentido que el muón original, halla la velocidad del electrón respecto al laboratorio desde el
punto de vista clásico y desde el punto de vista relativista.
B
El neutrón libre es una partícula inestable que al
cabo de 15 min de vida media se descompone en
un protón, un electrón y un antineutrino. Si un neutrón generado en el Sol viaja hacia la Tierra a una
velocidad de 0,6 c, determina:
a. El tiempo medio que tarda en desintegrarse desde el punto de vista terrestre.
b. La distancia recorrida por el neutrón desde su
propio punto de vista.
(Distancia media Tierra-Sol: x = 1,5 ⋅ 1011 m)
Prohibida su reproducción
— Datos:
192
∆t′ = 15 min = 900 s v n = 0,6c
u = v n = 0,6c β = 0,6 x = 1,5 ⋅ 1011 m
a. Aplicamos la dilatación temporal para calcular la
vida media del neutrón desde el punto de vista terrestre:
t =
t
900 s
=
=
1 −β 2
1 − 0, 6 2
900 s
=
=1125 s
0, 8
b. Desde el punto de vista del neutrón, la Tierra se le
acerca con una velocidad de 0,6c. Aplicamos la
contracción de longitudes para determinar la distancia recorrida por el neutrón en S′:
x = x 1 −β 2 = 1, 5 ⋅10 11 m
1 − 0, 6 2 =1, 2 ⋅ 10 11 m
2. Los piones son partículas inestables con una vida media muy corta, de 2,6 ⋅ 10-8 s. Si aceleramos un pión
hasta una velocidad de 0,9c, calcula:
a. la vida media y la distancia media recorrida en ese tiempo, observadas en el laboratorio;
b. la distancia media que recorre un pión antes de desintegrarse, desde su propio punto de vista.
C
Sobre un cuerpo de 1 g, inicialmente en reposo, actúa una fuerza constante de 1000 N. Calcula:
a. El tiempo que tarda en alcanzar la velocidad de
la luz, según la mecánica clásica.
b. La velocidad real que adquiere en ese tiempo,
según la mecánica relativista.
b. Aplicamos de nuevo el teorema del impulso para
hallar la velocidad real, teniendo en cuenta que
en la mecánica relativista la masa varía con
la velocidad:
Ft = mv
donde v =c β y m = γ m 0
Ft =
— Datos:
F = 1000 N m0 = 1 ⋅ 10-3 kg v 0 = 0 m/s
a. Aplicamos el teorema del impulso en la dirección
del movimiento para hallar el tiempo que tarda
este cuerpo en alcanzar la velocidad c, según la
física clásica:
F t = Ó =Ô 0 Õ −Ô 0 v 0 ; F t =m0 c
m c
1 ⋅ 10
t = 0 =
F
−3
m0 c β
1 −β
2
;
F 2t 2
m 02
c
2
=
β2
1 −β 2
Despejamos β y sustituimos los datos del enunciado:
1
β=
1+
m 02 c 2
=
F 2t 2
1
=
8
kg ⋅ 3 ⋅ 1 0 m/s
= 300
1000 N
1+
(1 ⋅ 10
−3
kg ⋅ 3 ⋅ 10 8 m/s) 2
= 0, 71
(1 000 N ⋅ 300 s )2
Es decir, el cuerpo sólo alcanza una velocidad de
0,71c, el 71 % de la velocidad de la luz.
3. Un campo eléctrico constante de 500 N/C actúa sobre un electrón inicialmente en reposo. Calcula:
a. el valor de la fuerza eléctrica;
b. el tiempo que tarda en alcanzar la velocidad de la luz, según la mecánica clásica; c. la velocidad
real que adquiere en ese tiempo (carga del electrón: -e = -1,6 ⋅ 10-19 C; masa en reposo del electrón:
m e = 9,1 ⋅ 10-31 kg).
D
a. La energía relativista mínima de cada protón para
que en el choque se genere un par protónantiprotón
(p+ + p-) según la ecuación:
(p+ + p+) → (p+ + p+) + (p+ + p-)
b. La masa relativista del protón.
c. La energía cinética del protón.
d. La velocidad del protón.
(Masa del protón y del antiprotón: mp = 1,67 ⋅ 10-27 kg)
— Datos: m p = 1,67 ⋅ 10
-27
kg
a. La energía relativista mínima se obtiene cuando los
protones originales crean un par protón-antiprotón
y los cuatro quedan en reposo. Aplicamos el principio de conservación de la energía relativista:
E inicial = E final ; E inicial = 4 m p c 2
E inicial = 4 ⋅ 1,67 ⋅ 10-27 kg ⋅ (3 ⋅ 108 m/s)2 = 6 ⋅ 10-10 J
Luego la energía relativista de cada protón Ep es:
Ep =
mp c 2
4
E inicial
0
−1
J
=
=2
m p c 2 =31
⋅ 0
2
2
b. Calculamos la masa relativista de un protón a
partir de su energía relativista: E = mc2
Ö
=
Ep
c
2
=
2Öp × 2
c2
= 2 Ö p =3,34 ⋅ 10 −27 kg
c. Hallamos la energía cinética de cada protón incidente a partir del incremento de masa:
Ec = ∆mc 2 = (2 m p - m p )c 2 = m p c 2 = 1,5 ⋅ 10-10 J
d. Igualamos la masa obtenida con la deinición de
masa relativista para hallar la velocidad del protón:
Ø
= 2Ø p ;
Ø
p
1 −β 2
= 2 Øp
1 − β 2 =0, 5 ; β = 0, 866
Es decir, la velocidad de cada protón es 0,866c, el
86,6 % de la velocidad de la luz.
4. Dos haces de electrones colisionan con velocidades iguales. Determina:
a. la energía relativista mínima de cada electrón para que en el choque se genere un par electrón-positrón,
(e- + e-) → (e- + e-) + (e- + e+)
b. su masa relativista;
c. su velocidad. (Masa del electrón y del positrón: m e = 9,1 ⋅ 10-31 kg)
Prohibida su reproducción
Un experimento consiste en hacer chocar dos haces
de protones con velocidades iguales. Determina:
193
Ejercicios y problemas
1
Piensa y resuelve
1. Supón que estás en un auto detenido en un semáforo y ves que el auto de al lado parte y se
aleja de ti. ¿Por qué en este caso no habrá duda
sobre cuál de los dos vehículos se ha puesto
en marcha?
— ¿Se vulnera el principio de relatividad?
2. La velocidad de la luz, ¿depende de la velocidad relativa entre la fuente y el observador? ¿Depende de la dirección de propagación? Razona
tus respuestas.
3. ¿Qué fuerza deberíamos aplicar a un cuerpo, según la mecánica relativista, para que éste alcance
la velocidad de la luz?
4. ¿Qué airma el principio de equivalencia entre la
masa y la energía?
2
Practica lo aprendido
5. Supón que viajas en automóvil por autopista a
100 km/h y una motocicleta te adelanta a una
velocidad de 10 km/h (respecto a tu coche). Diez
segundos después la motocicleta ha aumentado
su velocidad a 12 km/h. Determina:
a. La velocidad de la motocicleta respecto a la
autopista cuando te adelanta y 10 s después.
b. La aceleración de la motocicleta respecto a la
autopista y respecto a tu coche.
c. El tiempo que tarda la motocicleta en superar el
límite de velocidad de la autopista, 120 km/h.
Prohibida su reproducción
6. La posición de un cuerpo de 10 kg de masa respecto a un observador O en la Tierra viene dada
por el vector →
r (t ) = (10 t + t 2, 8 t - t 2) m, donde
t se mide en segundos. Determina los vectores de
posición, velocidad, aceleración y fuerza para otro
observador O′ que se mueve respecto al primero
con velocidad →
u = (10, 0) m/s.
194
7. Un hombre navega en un bote por un río corriente
arriba. Al pasar bajo un puente se le cae al agua
un paquete. El hombre continúa navegando durante 15 min hasta que nota su ausencia y vuelve
aguas abajo a buscarlo.
— Si recoge el paquete a un kilómetro del puente,
¿a qué velocidad luye el agua del río? (Supón
que el hombre no consume tiempo en girar.)
8. Un río de 2 km de ancho luye hacia el Sur a 3
km/h. Un bote sale de la orilla Oeste y se dirige
hacia el Este. El bote desarrolla un velocidad de
4 km/h en aguas quietas. Determina:
a. La velocidad del bote visto desde la orilla.
b. El tiempo que tarda en atravesar el río.
9. Un astronauta se dirige a la estrella Sirio, que se
encuentra a 9 años luz de distancia de la Tierra.
Su nave desarrolla una velocidad de 0,8c. Halla:
a. El tiempo que dura el viaje para un observador en la Tierra y para el astronauta.
b. La distancia recorrida desde el punto de vista
del astronauta.
10. Un genio A vuela en una alfombra voladora de
115 cm de largo y 89 cm de ancho a una velocidad de 0,8c. Otro genio B, cuyo corazón late a
85 pulsaciones por minuto, está posado en tierra.
Halla:
a. Las dimensiones de la alfombra que observa
el genio B.
b. Las pulsaciones por minuto del corazón del
genio B que observaría el genio A.
11. Una nave espacial A vuela con una velocidad
de 0,8c respecto a la Tierra. Otra nave espacial
B parte de la Tierra con una velocidad de 0,9 c.
Calcula la velocidad de B medida por A si:
a. La nave B persigue a la nave A moviéndose
en su misma dirección y sentido.
b. La nave B huye en sentido contrario a la nave A.
c. La nave B se mueve perpendicularmente a la
nave A.
12. Una nave espacial lanza una sonda sobre Titán,
satélite de Saturno. La sonda, vista desde Titán,
se mueve con una velocidad de 0,6c en la misma dirección y sentido que la nave. Determina
la velocidad de la sonda respecto a la nave si
ésta se mueve a una velocidad de 0,4c respecto
a Titán.
13. Calcula la velocidad que debe adquirir un cuerpo para que su masa se multiplique por nueve.
— ¿Depende esta velocidad de la masa
en reposo?
a. La diferencia de potencial necesaria, según
la mecánica clásica.
b. La velocidad que adquiere realmente el electrón al aplicar esta diferencia de potencial.
c. La masa relativista del electrón.
16. Un electrón que parte del reposo es acelerado
por una diferencia de potencial de 400 000 V.
Calcula:
a. La energía cinética que adquiere.
a. La fuerza eléctrica aplicada al ion.
b. La velocidad adquirida por el ion.
c. La masa y la energía cinética relativistas al
cabo de este tiempo.
(Carga del ion 12C = +1,6 ⋅ 10-19 C; masa en reposo del ion 12C = 2 ⋅ 10-26 kg)
22. Se hacen chocar dos haces de electrones con
velocidades iguales. Determina:
a. La energía relativista mínima de cada electrón para generar tres pares electrón-positrón.
b. Su masa relativista.
c. Su energía cinética y su velocidad.
(Masa del electrón y del positrón: me = 9,1 ⋅ 10-31 kg)
S
b. La velocidad que adquiere, desde los puntos
de vista clásico y relativista.
TIC
c. Su masa y su energía relativistas.
23. Mediante un programa de representación
de gráicas dibuja la curva de la energía cinética clásica y de la energía cinética relativista para una masa de 1 kg en función de la
velocidad en el intervalo (0,c).
17. El momento lineal de una partícula con velocidad constante v se deine como p = mv = γm 0 v,
y su energía relativista es E = mc 2 = γm 0 c 2. Demuestra que entre estas dos magnitudes se cumple la siguiente relación: E 2 = p 2 c 2 + m 02 c 4
18. Para estudiar el lanzamiento de un cohete al espacio tomamos los sistemas de referencia S, ijo
en la Tierra, y S′, ijo en el cohete. Di si:
a. alguno de estos sistemas puede considerarse
inercial;
b. se cumplen las leyes de Newton en el sistema S′.
19. Un pescador vive en la orilla de un río, 6 km
aguas abajo de la ciudad. En su bote, tarda 1
hora en ir de su casa a la ciudad y 36 min en
volver. Determina:
a. la velocidad a la que luye el río;
b. la velocidad que desarrollaría el bote en
aguas tranquilas.
20. Explica la diferencia entre el principio de relatividad de Galileo y el principio de relatividad
de Einstein.
24. Usando un programa de presentaciones recoge opiniones sobre la teoría de la relatividad. Elabora una exposición y preséntala en
clase.
25. Calcula a qué velocidad la masa de un cuerpo
será el triple de la que tiene en reposo.
26. ¿Cómo cambiaría nuestro mundo cotidiano si la
velocidad de la luz fuera tan sólo de 10 m/s?
—Describe algunos de los fenómenos que
ocurrirían.
27. Calcula a qué velocidad deben colisionar dos
partículas de masa en reposo m0 para que resulte
una partícula en reposo de 7m0.
a. ¿Cambia el resultado si las partículas son electrones o protones?
b. ¿Cambia la energía cinética por partícula si
se trata de electrones o protones?
Prohibida su reproducción
15. Se desea acelerar un electrón hasta la velocidad de la luz. Calcula:
21. Un ion de carbono 12 es acelerado desde el
reposo por un campo eléctrico uniforme de
80 V/m durante 5 s. Determina:
TIC
14. Deduce las componentes v x′ y v y′ de la fórmula relativista de adición de velocidades a partir
de las transformaciones de Lorentz, para el caso
particular en que tanto v como v′ sean constantes. Recuerda que en este caso las componentes de la velocidad se deinen sencillamente
como: vx = x/t, v y = y/t, v x′ = x′/t′, v y′ = y′/t′
195
Práctica de laboratorio N•5
Radiación del cuerpo negro
A principios del año 1900 dos físicos ingleses, lord John W. Rayleigh y sir James H. Jeans,
utilizaron los principios del electromagnetismo y la ter-modinámica clásicos para describir la radiación del cuerpo negro. Obtuvieron una expresión matemática (ley de Rayleigh-Jeans) en la que la energía de la radiación disminuye al aumentar la longitud de
onda, pero aumenta indeinidamente al disminuir ésta, cosa que no estaba de acuerdo
con los hechos experimentales.
Fue el físico alemán Max Planck quien formuló una hipótesis que constituyó el punto de
partida para explicar la radiación del cuerpo negro.
Haz de luz
Prohibida su reproducción
Cuerpo aislado que
absorbe la radiación
196
investigamos:
¿Cómo depende la radiación térmica de un cuerpo negro de su temperatura?
• Comprobar la ley de la radiación del cuerpo negro, realizando una aproximación a
las leyes de Stefan-Boltzmann y a la ley de Wien.
materiales
• Laboratorio virtual para realizarlo en la web.
Práctica de laboratorio N•5
objetivo:
Procesos:
IC
• El link para la realización de la práctica de laboratorio es:
S
TIC
Cuestiones:
• Pon ejemplos de cuerpos negros en la naturaleza.
• ¿En qué consiste la predicción de Rayleigh-Jeans?
• ¿En qué consiste la hipótesis de Planck sobre la radiación del cuerpo negro?
Prohibida su reproducción
http://labovirtual.blogspot.com/p/fisica.html
197
ZONA
SOCIEDAD
Semiconductores
Superconductores
http://goo.gl/qxEoGL
La conductividad eléctrica de los materiales semiconductores aumenta con la temperatura. Esta característica los diferencia
claramente de los metales, cuya conductividad disminuye al aumentar la temperatura,
y de los aislantes, que prácticamente no son
conductores. Para explicar este hecho fue
necesaria la mecánica cuántica.
Transistores
Una aplicación de los semiconductores la encontramos en la fabricación de transistores.
Estos elementos electrónicos se construyen
sobre un sustrato de material semiconductor (generalmente silicio), dopado con impurezas, y de dimensiones muy reducidas.
Así, por ejemplo, el primer transistor plano
construido en 1959 medía 764 mm de diámetro y podía ser observado a simple vista,
mientras que actualmente se fabrican transistores tan pequeños que pueden caber
millones en la cabeza de un aliler y sólo
pueden ser observados mediante el microscopio electrónico.
Transistor moderno
198
La mecánica cuántica muestra que, a pesar de su carga negativa, existe una débil
atracción indirecta entre electrones debida
a los iones positivos del metal. Si la agitación
térmica es suicientemente baja (T < Tc ), algunos electrones quedan ligados formando pares, llamados pares de Cooper (dos
electrones con igual celeridad pero sentido
y espín opuestos). Estos pares tienen espín 0
y se comportan como bosones. Además, no
experimentan ninguna resistencia y circulan
libremente por el material.
Inicialmente, se utilizaron materiales como
la aleación Nb3Sn de Tc = 19,2 K. Las aplicaciones desarrolladas fueron pocas y muy especíicas, básicamente porque este tipo de
materiales debe enfriarse con helio líquido,
de difícil obtención.
Sin embargo, desde 1986 se conoce una
nueva familia de superconductores cerámicos, las peroskitas, cuyas temperaturas
críticas permiten refrigerarlos con nitrógen
líquido, más rentable económicamente. Un
ejemplo es el YBa2Cu3O7 de Tc = 92 K.
https://goo.gl/sPtWXa
Prohibida su reproducción
La revolución electrónica introducida por el
transistor se maniiesta principalmente en la
miniaturización de los dispositivos. Sin embargo, también se avanza en la obtención
de transistores capaces de manejar mayores potencias eléctricas. Así, existen transistores en un teléfono móvil, en un tren de alta
velocidad…
Existe un conjunto de materiales que, al ser
enfriados por debajo de una cierta temperatura, denominada temperatura crítica Tc,
presentan una resistencia nula al paso de
corriente eléctrica. Son los superconductores.
Resumen
Fórmulas
Aplicación
Desde el punto de vista clásico, permiten a un observador O′ interpretar la información que le llega
procedente de un observador O que se mueve a
velocidad constante respecto a O′.
Transformaciones de Galileo
;
;
ÜÞ Ü
;Û
Ý Þ Ý
ÞÛ
Desde el punto de vista clásico, permite relacionar
las velocidades medidas por dos observadores en
movimiento relativo.
Fórmula clásica de adición de velocidades
v
à
v áu
Transformaciones de Lorentz
Desde el punto de vista relativista, permiten a un observador O′ interpretar la información que le llega
procedente de un observador O que se mueve a
velocidad constante respecto a O′.
β
x = γ (x − u t ) ; y = y ; z = z ; t = γ t − x
c
u
1
donde β = ; γ =
c
1 −β 2
Adición relativista de velocidades
vx
Desde el punto de vista relativista, permite relacionar las velocidades medidas por dos observadores
en movimiento relativo.
v y 1 −β 2
v 1 −β 2
v −u
;vy =
;vz = z
= x
v u
v u
v u
1 − x2
1 − x2
1 − x2
c
c
c
Masa relativista
mr =
m0
Energía cinética relativista E
Energía relativista total
Permite determinar la masa relativista de un cuerpo
en movimiento.
2
1 - v2
c
c
=m0 c2
1
2
1 - v2
c
-1
E = mr c2
Permite determinar la energía cinética de un
cuerpo en movimiento.
Permite relacionar la energía y la masa relativistas
de un cuerpo.
Limitaciones de la física clásica
Principio de indeterminación
Radiación térmica del cuerpo negro
— Expresiones del principio de indeterminación para la relación entre posición y momento lineal, y energía y tiempo:
— Ley de Stefan-Boltzmann: P = σ T 4 S
— Ley del desplazamiento de Wien:
λmáx T = 2,897755 ⋅ 10 m⋅K
-3
ä
⋅
å
≥
h
;
4π
æ
⋅
ç
≥
h
4π
— Energía de un cuanto: E0 = h f
Formulaciones de la mecánica cuántica
Efecto fotoeléctrico
— Relaciones que determinan la cuantización
de los tres números cuánticos:
— Ecuación fotoeléctrica de Einstein:
Ec máx = h f - W 0
Espectros atómicos
1
1
1
— Fórmula de Rydberg: λ = R H m 2 − n 2
Energía del electrón en el nivel
nè E
né
E
ê
0
Z 2
n2
Módulo del momento angular del electrón
en el subnivel l: L2 = l (l + 1) –h 2
Mecánica cuántica
Componente z del momento angular del
electrón en función de ml : Lz = ml –h
Dualidad onda-partícula
Resultados de la mecánica cuántica: el espín
— Longitud de onda asociada a una partícula
material o a un fotón de momento lineal
â
: λ=
ã
â
— Reglas de selección para la transición de un
electrón entre dos orbitales:
∆l = ±1 ; ∆m = 0 ó ±1
Prohibida su reproducción
Ù Þ Ù ß ÚÛ
199
Para finalizar
1 Explica por qué al extraer una barra de hie- 11 ¿Qué signiica el concepto dualidad onrro al rojo vivo de un horno deja lentamente
de brillar.
2 Cita tres maneras de comunicar energía a
dapartícula? a. Enuncia la hipótesis de De
Broglie y coméntala. b. ¿Qué hecho experimental conirmó esta hipótesis?
un metal para que pueda emitir electrones. 12 La longitud de onda asociada a una pelota de
140 g es 1,9 ⋅ 10-24 Å. ¿Con qué velocidad se
3 Si se triplica la frecuencia de la radiación
mueve esta pelota? ¿Sería posible medir esta
incidente sobre un metal, ¿puede airmarlongitud de onda?
se que se triplicará la energía cinética de
los fotoelectrones?
13 Describe brevemente las aportaciones del
4 Describe las características más importantes de la hipótesis de Planck, que explica la
radiación del cuerpo negro.
5 ¿Qué aspecto de la naturaleza de la luz
conirma la teoría cuántica de Einstein?
efecto Compton a las características corpusculares de la radiación electromagnética.
14 Explica las diferencias fundamentales que
se dan entre el concepto de órbita y el de
orbital.
6 Plantea y explica brevemente la ecuación 15 Describe el funcionamiento de una célula
que rige el efecto fotoeléctrico. Indica el
signiicado de cada término.
fotoeléctrica. a. Haz un esquema de ella. b.
Cita tres aplicaciones.
7 Un metal emite electrones al ser iluminado 16 Describe el funcionamiento del microscocon luz verde pero no emite electrones si se
ilumina con luz amarilla. ¿Emitirá electrones
si la luz es naranja? ¿Y si es azul? Justiica tu
respuesta.
pio electrónico. a. Compáralo con el del
microscopio óptico. b. Investiga cómo ha
inluido este instrumento en el avance de
la medicina, elabora un informe y exponlo
en clase.
8 Supón que en un metal se produce efecto 17 Haz un esquema que represente la formafotoeléctrico al incidir luz de frecuencia f.
¿Se producirá si duplicamos la frecuencia
de la radiación?
Prohibida
Prohibida su
su reproducción
reproducción
9 Describe las semejanzas y las diferencias
200
ción de un pulso láser. a. Investiga y explica
las diferencias fundamentales entre la luz
emitida por una bombilla y la emitida por
un láser. b. Cita cinco aplicaciones del láser.
entre un espectro de absorción y uno de 18 El intervalo de longitudes de onda del esemisión.
pectro visible está entre 4 ⋅ 10-7 m y 7 ⋅ 10-7
m. Calcula: a. el intervalo de frecuencias del
10 Razona: a. ¿Qué representan las órbitas en
espectro visible y de energías fotónicas; b. la
el modelo atómico de Bohr? b. ¿Qué signilongitud de onda de un fotón cuya energía es
ica, en el modelo de Bohr para el átomo
5,6 eV. c. ¿En qué parte del espectro se sitúa?
de hidrógeno, que la energía de las órbitas
está cuantizada?
19 La onda asociada a un electrón acelera- 23 Un rayo gamma tiene una energía de
1020 eV. ¿Cuál es su longitud de onda en
do por una cierta diferencia de potencial
el vacío?
tiene una longitud de onda de 1 Å. ¿Cuánto vale la diferencia de potencial que lo
24 El cátodo metálico de una célula foaceleró?
toeléctrica se ilumina simultáneamente con dos radiaciones monocromáticas
20 Las longitudes de onda λmáx de la radiación
λ1=300nm y λ2=450nm. El trabajo de extérmica emitida para diferentes temperatracción de un electrón de este cátodo es
turas por una cavidad son: 75 pm (rayos
W = 3,70 eV.
X); 750 nm (rojo) y 7,5 mm (microondas).
a. Di cuál de las radiaciones produce efecto
Calcula en cada caso: a. la temperatura
fotoeléctrico. Razona la respuesta.
de la cavidad; b. la potencia emitida por
b. Calcula la velocidad máxima de los elecunidad de supericie.
trones emitidos. ¿Cómo variaría dicha velocidad al triplicar la intensidad de la radiación
21 Se dispone de luz monocromática capaz
incidente?
de extraer electrones de un metal. ¿Qué sucede a medida que aumenta la longitud 25 Un electrón (m = 9,1 ⋅ 10-31 kg) y una persoe
de onda de la radiación incidente?
na de 65 kg de masa se mueven libremente a
a. Los fotoelectrones son más energéticos.
una velocidad de (1,5 ± 5 ⋅ 10-3) m⋅s-1.
b. Los fotoelectrones son menos energétia. ¿Cuál es su energía y su momento lineal?
cos.
b. ¿Qué indeterminación tiene su momento
c. La luz no es capaz de extraer electrones.
lineal?
Justiica tu elección.
c. Calcula la indeterminación mínima en su
posición.
El
ojo
humano
presenta
su
mayor
sensibili22
dad para luz con λ = 560 nm.
26 La energía umbral de cierto metal es 1 eV.
a. Calcula la energía del fotón corresponAl iluminar una supericie de dicho metal,
diente.
se observa que los electrones emitidos
b. Si la mínima intensidad que el ojo detecposeen una energía cinética máxima de
ta es de unos 10-10 W⋅m-2 y el diámetro de la
1,5eV. ¿Cuál es la frecuencia de la radiapupila es de unos 8 mm, calcula a cuántos
ción incidente?
fotones por segundo equivale.
Relexiona y autoevalúate en tu cuaderno:
• Trabajo personal
¿Cómo ha sido mi actitud
frente al trabajo?
• Trabajo en equipo
¿He cumplido
mis tareas?
¿Qué aprendí en esta
unidad?
• Escribe la opinión de tu familia.
¿He compartido con mis
compañeros y compañeras?
¿He respetado las opiniones
de los demás?
• Pide a tu profesor o profesora
sugerencias para mejorar y escríbelas.
Prohibida su reproducción
EVALUACIÓN
201
6
Física moderna II
contenidOS:
1. Radioactividad
1.1. Radiaciones alfa, beta y gamma
1.2. Desintegración radiactiva
1.3. Efectos biológicos y aplicaciones de la radiactividad
Prohibida su reproducción
2. El núcleo atómico
202
2.1. Fuerzas nucleares
2.2. Energía de enlace
3. Reacciones nucleares
3.1. Reacciones nucleares y radiactividad
3.2. Fisión nuclear
3.3. Fusión nuclear
Película:
Observarás un video del XXXI Congreso Nacional de Ingeniería Hospitalaria. José Luis Fernández Barbón. Investigador Cientíico del Instituto
de física teórica CSIC/UAM. Teóilo Calvo Barquillo. Farmacéutico, bioquímico e investigador.
Fundador y director técnico de Laboratorios Taxón. Manuel Lozano Leyva. Físico nuclear, escritor y divulgador cientíico.
En contexto:
1. Luego de ver el video contesta:
a. ¿Cómo se aplica la física atómica y nuclear
en la medicina?
b. ¿Cuál es el futuro en estas aplicaciones?
Prohibida su reproducción
https://www.youtube.com/watch?v=6B-CnfYihhQ
203
1. Radioactividad
En 1895, el físico alemán W. Roentgen (1845-1923), en el transcurso de su estudio sobre descargas eléctricas en gases, descubrió la existencia de una radiación invisible muy penetrante que era capaz de ionizar el gas y provocar luorescencia en él. Puesto que desconocía el
origen de esta radiación, le dio el nombre de rayos X.
B
En 1896, el físico francés A. H. Becquerel (1852-1908) observó que unas placas fotográicas
que había guardado en un cajón envueltas en papel oscuro estaban veladas. En el mismo
cajón había guardado un trozo de mineral de uranio. Becquerel comprobó que lo sucedido
se debía a que el uranio emitía una radiación mucho más penetrante que los rayos X. Acababa de descubrir la radiactividad.
IÉN
y también:
Pierre y Marie Curie
Marie Curie, cuyo nombre de
soltera era Marie Sklodowska,
nació en Varsovia (Polonia) en
1867. Pese a vivir en condiciones muy humildes, consiguió
reunir algunos ahorros para estudiar física en la Universidad
de la Sorbona (París).
En 1894 Marie conoció a Pierre Curie (1859-1906), químico
francés conocido por sus investigaciones sobre magnetismo y por haber descubierto la piezoelectricidad. Pierre
y Marie se casaron en 1895.
Prohibida su reproducción
Poco después, Marie inició
su tesis doctoral, dedicada
al estudio de la radiación
descubierta por Becquerel,
y propuso el nombre de radiactividad para dicho fenómeno. Pierre se incorporó
más tarde a la investigación
de su esposa. En su trabajo,
el matrimonio Curie descubrió la radiactividad del torio, del polonio y del radio.
En 1903 el matrimonio Curie
y Becquerel compartieron el
premio Nobel de física.
En 1906 Pierre Curie murió
atropellado por un coche
de caballos. Marie prosiguió
sus investigaciones y, en 1911,
le fue otorgado el Nobel de
química. Murió en Alta Saboya (Francia), en 1934, víctima
de la leucemia causada por
la radiación.
La radiactividad es la propiedad que presentan determinadas sustancias, llamadas sustancias radiactivas,
de emitir radiaciones capaces de penetrar en cuerpos
opacos, ionizar el aire, impresionar placas fotográicas
y excitar la luorescencia de ciertas sustancias.
Al poco tiempo de descubrirse la radiactividad del uranio,
se descubrieron nuevos elementos radiactivos: torio, polonio,
radio y actinio. En la actualidad se conocen más de cuarenta elementos radiactivos.
1.1. Radiaciones alfa, beta y gamma
Las distintas radiaciones emitidas por las sustancias radiactivas se clasiicaron inicialmente, según el poder de penetración, con los nombres de radiación α, β y γ (de menos a
más penetrante).
Hoy en día conocemos las características de las distintas radiaciones y sabemos que se originan en el núcleo atómico.
Radiación α
Son núcleos de helio
(partículas alfa) formados por dos protones y
dos neutrones.
Carga eléctrica:
Q = + 2e = + 3,2 ⋅ 10-19 C
Masa: m = 6,7 ⋅ 10-27 k
Radiación β
Son electrones rápidos
(partículas β) procedentes de neutrones que se
desintegran en el núcleo dando lugar a un
protón y un electrón.
Son radiaciones
electromagnéticas
(fotones) de mayor
frecuencia que los
rayos X.
Carga eléctrica:
Masa: m = 0
Q = - e = -1,6 ⋅ 10-19 C
Carga eléctrica: Q=0
Tienen energías
Son emitidos con una
Masa: m = 9,1 ⋅ 10-31 kg cinéticas comprenenergía cinética del ordidas entre el keV y
Su energía cinética del
den del MeV.
el MeV.
orden del MeV.
Radiación α
Piel del cuerpo
humano
Radiación β
Radiación γ
Poder de penetración de las distintas radiaciones
204
Radiación γ
Aluminio
Hormigón
1.2. Desintegración radiactiva
Cuando un núcleo atómico emite radiación α, β o γ, el núcleo cambia de estado o bien se
transforma en otro distinto. En este último caso se dice que ha tenido lugar una desintegración.
La desintegración radiactiva es un proceso aleatorio gobernado por leyes estadísticas. Si llamamos N al número de núcleos que aún no se han desintegrado en un tiempo t, el número
de emisiones por unidad de tiempo será proporcional al número de núcleos existentes:
dN
= −λ N
dt
λ = constante radiactiva, característica
de cada isótopo radiactivo
El signo menos indica que el número de núcleos disminuye con el tiempo. De la integración
de la expresión anterior, se obtiene la ley de emisión radiactiva. Esta ley nos da el número
de núcleos N que aún no se han desintegrado en un instante de tiempo t:
dN
= −λ dt
N
In
N
= −λt
N0
N = N 0 e-λ t
N 0 = número de núcleos sin desintegrar en el instante inicial
El número de emisiones de una sustancia por unidad de tiempo recibe el nombre de actividad, A, o velocidad de desintegración. Su unidad en el SI es el becquerel (Bq), que es una
desintegración por segundo. De las ecuaciones anteriores se deduce:
A =
dN
dt
=λ N ; A = A 0 e −λ t
A 0 = λ N 0 = actividad en el instante inicial
El tiempo necesario para que se desintegre la mitad de los núcleos iniciales N0 recibe el
nombre de período de semidesintegración, T, o también, semivida. Su expresión se deduce
de la ley de emisión radiactiva:
El número de núcleos radiactivos de una muestra se reduce a tres cuartas partes de su valor
inicial en 38 h. Halla: a. la constante radiactiva;
b. el período de semidesintegración.
3
— Datos: N = N 0 ; t = 38 h = 136 800 s
4
a. Para hallar la constante radiactiva, sustituimos
los datos del enunciado en la ley de emisión
radiactiva:
2. Describe las diferencias existentes entre las radiaciones α, β y γ.
In 2
λ
N =N0 e −ë t
3
In = −ì ⋅ 136 800 s
4
3
N =N 0 e −ë ⋅136800s
4 0
4
In
3
=2, 10 ⋅ 10−6 Bq
ì =
136 800 s
b. Calculamos el período de semidesintegración:
T =
In 2
In 2
=
= 330 070 s =3, 82 día s
λ
2, 10 ⋅ 10 − 6 s −1
3. El número de núcleos de una muestra radiactiva
se reduce a siete octavas partes de su valor inicial
en 1,54 días. Halla:
a. la constante radiactiva;
b. el período de semidesintegración.
Actividades
1. Di cuáles son las principales propiedades de las
sustancias radiactivas.
T =
Prohibida su reproducción
Ejemplo1
N0
= N 0 e −λT
2
205
B
IÉN
y también:
Los rayos X también son radiaciones ionizantes. Se originan cuando electrones muy
energéticos arrancan otros
electrones de las capas internas del átomo.
Las radiografías de huesos y
dientes se realizan a partir de
rayos X. Se basan en el hecho de que estos rayos son
absorbidos por los huesos,
de alto contenido en calcio,
y en cambio no son absorbidos por otros tejidos.
1.3. Efectos biológicos y aplicaciones de la
radiactividad
Durante millones de años, los seres vivos han soportado la
radiactividad natural de la corteza terrestre y de los rayos
cósmicos. Además, a partir del siglo XX la producción de
rayos X y la radiactividad artiicial han aumentado las radiaciones ionizantes.
La exposición a altas dosis de radiación aumenta la tasa
de cáncer y puede producir otros trastornos de carácter genético. El grado de peligrosidad de un isótopo radiactivo o
radioisótopo depende del tipo de radiación ionizante que
emita, de su energía y de su período de semidesintegración.
Grado de peligrosidad de las distinta radiaciones para el ser humano
Fuentes externas al organismo
Fuentes internas al organismo
Si la fuente de la radiación se sitúa fuera del organismo, los rayos γ son la radiación más peligrosa, por ser
la más penetrante. En cambio, las partículas α no penetran más allá de la piel.
Si la fuente de la radiación está localizada dentro
del organismo, las partículas α son la radiación más
peligrosa. Por su corto alcance y su mayor masa, producen ionizaciones locales y alteraciones químicas
muy importantes.
α
β
Aumento de peligrosidad
γ
γ
β
Aumento de peligrosidad
α
Medida de los efectos biológicos de la radiación
Dosis absorbida: cantidad de energía absorbida por
unidad de masa de la sustancia irradiada. Su unidad
en el SI es el gray (Gy). Un gray equivale a 1 J/kg.
Dosis equivalente: producto de la dosis absorbida por
el coeiciente de eicacia biológica relativa, una constante característica de cada tipo de radiación. Su unidad en el SI es el sievert (Sv). Un sievert es la cantidad
de radiación que produce el mismo efecto biológico
que la absorción de un julio de rayos g en un kilogramo de materia orgánica.
Otra unidad para la dosis equivalente es el rem: 1 Sv
= 100 rem
Para trabajadores de laboratorios nucleares se recomienda no superar los 20 mrem diarios. Para el resto
de la población se aconseja no superar los 0,5 rem
anuales.
Para minimizar los efectos de una radiación conviene
aumentar la separación entre la fuente radiactiva y el
individuo, reducir al máximo el tiempo de exposición a
la radiación y utilizar pantallas o escudos.
Prohibida su reproducción
Aplicaciones de la radiactividad
Los efectos de la radiactividad no siempre son perjudiciales. Si se emplea en la dosis y la forma adecuadas,
la radiactividad tiene muchas utilidades en distintos campos:
206
— En medicina, se utiliza para el tratamiento y diagnóstico del cáncer, el estudio de órganos y la esterilización de material quirúrgico.
— En la industria, se emplean radiografías para examinar planchas de acero, soldaduras y construcciones.
— En química, se emplea para investigar mecanismos de reacción y para fabricar productos químicos.
— En otros campos se usa para esterilizar especies
nocivas en la agricultura, datar muestras orgánicas, fabricar relojes de precisión y generadores
auxiliares para satélites…
UE
NT
Ten en cuenta que:
Todos los experimentos que se realizaron tras el descubrimiento de la radiactividad indicaron que las emisiones radiactivas no dependían del estado físico o químico de la
sustancia (por ejemplo, de si estaba pulverizada o si era atacada por ácidos). Es decir, la radiactividad se producía en
el núcleo atómico.
El descubrimiento del núcleo
condujo a E. Rutherford a establecer un nuevo modelo
atómico. Propuso que:
T
2. El núcleo atómico
Los átomos están constituidos por electrones que giran alrededor de un núcleo atómico. En el núcleo se concentra
prácticamente toda la masa atómica (más del 99 %). En
cambio, el volumen del núcleo es una parte muy pequeña
del volumen atómico (105 veces más pequeño).
El núcleo está formado por protones y neutrones, partículas
que denominamos nucleones. Un núcleo atómico se caracteriza por su número atómico, Z (número de protones del
núcleo), y su número másico, A (número de nucleones del
núcleo).
— La mayor parte de la masa
y toda la carga positiva del
átomo se concentran en
una minúscula zona central de gran densidad, el
núcleo.
— El átomo, mucho mayor
que el núcleo, incluye la
corteza electrónica, que es
la región donde los electrones describen órbitas circulares alrededor del núcleo.
— El átomo es neutro porque
el número de electrones es
igual al de protones.
Protón
Neutrón
Electrón
He
Núcleos
atómicos
Es decir, el núcleo atómico está formado por Z protones y
(A − Z) neutrones. Así pues, el núcleo posee una carga eléctrica positiva +Z e.
Cuando un núcleo pasa de un estado excitado a
otro menos energético, emite energía en forma de
rayos g y rayos X. Es un proceso análogo a la emisión de radiación en las transiciones electrónicas.
Los valores de los niveles energéticos nucleares son
del orden del megaelectronvoltio (MeV), mientras
que los valores de los niveles electrónicos son del
orden del electronvoltio (eV).
Partícula
Electrón
Protón
Neutrón
2.1. Fuerzas nucleares
A distancias muy pequeñas (del orden de 10-15 m), se perciben los efectos de un nuevo tipo de fuerzas, además de las
fuerzas gravitatoria y electromagnética ya conocidas. Son
las llamadas fuerzas nucleares, de muy corto alcance pero
muy intensas.
Carga eléctrica
(C)
Masa (kg)
-1,602 ⋅ 10-19
9,1 ⋅ 10-31
+1,602 ⋅ 10-19
0
y también:
B
Como los electrones de los átomos, los núcleos presentan
distintos niveles cuánticos de energía.
Órbitas
electrónicas
H
IÉN
1,673 ⋅ 10-27
1,675 ⋅ 10-27
Un isótopo de un elemento
químico se representa por AZ X:
X = símbolo del elemento
A = número másico
Z = número atómico
Los isótopos de un mismo elemento difieren sólo en el valor de A.
Prohibida su reproducción
Con los experimentos de Rutherford y el descubrimiento, en
1932, del neutrón (partícula de masa similar a la del protón
y sin carga eléctrica), se determinó de forma deinitiva la
estructura del átomo.
Modelo atómico
de Rutherford (1911)
207
B
IÉN
y también:
2.2. Energía de enlace
En los núcleos pequeños se
observa que el número de
protones es aproximadamente
igual al número de neutrones:
Z ≈ A − Z; pero en núcleos mayores, el número de neutrones
es mayor: A − Z > Z para compensar la mayor repulsión electrostática.
120
110
100
90
80
70
60
50
40
30
20
10
0
A-Z
A-Z=Z
Según la mecánica relativista, un cambio de energía ∆E
está asociado a un cambio de masa ∆m. Así, los nucleones pierden parte de su masa al formarse el núcleo. Experimentalmente se comprueba que la masa de un núcleo
cualquiera formado por Z protones y A − Z neutrones (masa
nuclear) es siempre inferior a la suma de las masas de los
protones y los neutrones libres. La diferencia, denominada
defecto de masa (∆m), viene dada por:
Z
40
80
El equivalente energético de
la unidad de masa atómica,
1 u, vale:
E = 1 u ⋅ c 2 = 931 MeV
∆m = (Z mp + (A - Z ) mn ) - MN
E
A
(Me V )
7
Mg
O
Ca Fe Zn Kr
20
Mo Te Sm Lu
Ne
Hg
12
4
He C
24
16
6
mp = masa del protón mn = masa del neutrón MN = masa del núcleo
La energía asociada al defecto de masa es la energía de
enlace, ∆E:
Ra
Li
Li
7
5
∆E = ∆m c 2
6
4
La energía de enlace por nucleón es el cociente entre la
3
He
3
2
1
H
0
Prohibida su reproducción
208
energía de enlace y el número másico,
Energía de enlace por nucleón
en función del número másico
2
Ejemplo 2
0
La energía de enlace de un núcleo es la energía liberada cuando sus nucleones aislados se unen para formar
el núcleo.
El núcleo es más estable (menos energético) que el conjunto de sus nucleones aislados, ya que al formarse se libera
energía.
Número de neutrones
frente a número de
protones para núcleos
estables a
0
Si se quiere romper un núcleo para aislar sus nucleones,
hay que aportar una cierta energía. Esta energía coincide
con la energía liberada al formarse el núcleo a partir de sus
componentes y recibe el nombre de energía de enlace.
50
100
150
20
A
E
.
A
Cuanto mayor
es este cociente, más estable es el núcleo. Su valor medio es
aproximadamente de 8,3 MeV.
La masa atómica del isótopo hierro 56 es Ar(Fe) = 55,9394 u y su número atómico es Z = 26. Halla:
a) el defecto de masa;
b) la energía de enlace. (Masa del protón: mp = 1,0073 u; masa del neutrón: mn= 1,0087 u)
Z = 26; mp = 1,0073 u;
mn = 1,0087 u
— Datos:
A = 56; Ar (Fe) = 55,9394 u
a. Debido a que la masa de los electrones es muy pequeña, generalmente se toma como masa nuclear la
masa atómica:
Calculamos el defecto de masa:
∆ m = (Z mp + (A - Z ) mn ) - MN = (26 ⋅ 1,0073 u + (56 - 26) ⋅ 1,0087 u) - 55,9394 u = 0,5114 u
b. Calculamos la energía de enlace teniendo en cuenta que una masa de 1 u tiene asociada una energía de
931 MeV:
Me V
E = Δ m c 2 = 0, 5114 u ⋅931 ⋅
= 476, 1 MeV
1u
3. Reacciones nucleares
14
7
N + 42He →
17
8
UE
En 1919 Rutherford bombardeó núcleos de nitrógeno con
partículas α y observó cómo estas partículas eran absorbidas por el núcleo, que se transformaba en otro distinto y emitía un protón. Fue la primera reacción nuclear provocada
por el ser humano:
NT
T
Ten en cuenta que:
Familias radiactivas
Actualmente se conocen tres
familias radiactivas constituidas por isótopos naturales:
O + 11H
— La del uranio-radio: va desde el uranio 238 hasta el
plomo 206.
— La del uranio-actinio: va
desde el uranio 235 hasta
el plomo 207.
— La del torio: va desde el torio 232 hasta el plomo 208.
Las reacciones nucleares son procesos en los que intervienen directamente los núcleos atómicos transformándose en otros distintos.
En toda reacción nuclear, la suma de los números atómicos
y la suma de los números másicos se mantienen constantes.
3.1. Reacciones nucleares y radiactividad
Cuando un núcleo es inestable, tiende a transformarse de
forma que los productos resultantes sean más estables (menos energéticos). El proceso es una reacción nuclear en la
que se libera energía.
Los núcleos radiactivos son muy inestables. De forma espontánea producen emisiones radiactivas según distintas reacciones nucleares:
Reacciones nucleares que producen emisiones radiactivas
Emisiones de partículas α
Un núcleo de helio (partícula α), formado por dos
protones y dos neutrones, abandona el núcleo padre. Así, el número másico disminuye en cuatro unidades y el número atómico en dos unidades.
A
N →
Z
A -4
Z -2
Y + 42He
(ley de Soddy)
Emisiones de partículas β
Un neutrón del núcleo padre se transforma en un
electrón (partícula β), un protón y un antineutrino
(partícula
sin masa ni carga eléctrica): n → β- + p+
__
+νe. El número másico no se altera y el número atómico
aumenta en una unidad.
A
N →
Z
A
Z +1
Y+
0
e
(ley de Fajans)
-1
En la desintegración del torio 232 se emite una partícula α seguida de una partícula β. Escribamos las
reacciones nucleares sucesivas que tienen lugar.
(Número atómico del torio: Z = 90)
— Datos:
A = 232
Z = 90
En la emisión de la partícula α , el número másico se
reduce en cuatro unidades y el número atómico se
reduce en dos unidades:
232
Th → 22888Ra + 42He
90
En la emisión de la partícula β, el número másico no
varía y el número atómico aumenta en una unidad:
228
Ra →
88
228
Ac + -10e
89
Prohibida su reproducción
Ejemplo 3
Tras una desintegración, el núcleo hijo suele ser también inestable y sufrir una nueva desintegración dando lugar a
otro núcleo distinto. En general, tienen lugar varias desintegraciones sucesivas hasta que el núcleo final es estable.
El conjunto de todos los isótopos que forman parte del proceso constituye una serie o familia radiactiva.
209
3.2. Fisión nuclear
Algunos núcleos atómicos pueden liberar gran cantidad de energía si se dividen para formar dos núcleos más ligeros. El proceso se denomina isión nuclear.
La isión nuclear es una reacción nuclear en la que un núcleo pesado se divide en
otros dos más ligeros al ser bombardeado con neutrones. En el proceso se liberan más
neutrones y gran cantidad de energía.
UE
En 1938, los físicos alemanes Hahn y Strassmann consiguieron dividir un núcleo de uranio 235
según la reacción:
235
1
141
92
1
92 U
NT
56 Ba
+ 36Kr +3 0 n
T
Ten en cuenta que:
+ 0n →
Prohibida su reproducción
Centrales nucleares
En las centrales nucleares, el
calor provocado en la isión
se utiliza para producir vapor
que mueve las turbinas donde
se genera energía eléctrica.
Una central nuclear consta de:
1. Reactor: donde se produce
la isión del combustible
nuclear.
Moderador: está dentro del
reactor. Frena los neutrones
liberados en la isión para
que así puedan isionar a
más átomos.
2. Controlador: consiste en barras de cadmio que capturan los neutrones en exceso.
Se introduce si la isión es
muy rápida y hay riesgo de
explosión.
3. Blindaje: sirve para que la
radiación no se escape y
contamine el exterior.
4. Sistema de refrigeración: evita el calentamiento excesivo del reactor.
Otros elementos:
Regulador de presión (5),
intercambiador de calor (6),
turbina (7), alternador (8),
bombas (9).
2
6
7
1
3
210
5
9
4
8
El neutrón se representa por 10n. Los productos de esta reacción nuclear presentan un defecto de masa de 0,2154 u,
que corresponde a una energía liberada de unos 200 MeV
por núcleo de uranio 235.
Neutrón 10n
Captura
del neutrón
Núcleo
de 23592U
Núcleo de 14156 Ba
Neutrones
Núcleo de 9236Kr
Escisión del núcleo
A pesar de que el uranio 235 es energéticamente menos
estable que sus productos de isión, no se isiona de forma
espontánea. Es necesaria una energía de activación que
se obtiene de la captura de un neutrón por el núcleo.
Los núcleos más adecuados para la isión son los de elevado peso atómico. Los isótopos más utilizados son: uranio 235
y plutonio 239.
Los neutrones liberados por la isión de un núcleo pueden
isionar otros núcleos dando lugar a una reacción nuclear
en cadena. En 1942 Fermi produjo la primera isión nuclear
en cadena controlada.
Fisión nuclear en cadena
Controlada
No controlada
Si el número de neutrones liberados
en la fisión es muy alto, se introduce
un material que absorbe el exceso
de neutrones y evita que la reacción
prosiga de forma explosiva.
En este caso, no existe ningún elemento controlador
que absorba los neutrones
en exceso, y la reacción tiene lugar de forma explosiva.
Se produce en las centrales nucleares y en los generadores auxiliares de
submarinos y cohetes.
Se produce en las bombas
atómicas.
UE
3.3. Fusión nuclear
NT
T
Ten en cuenta que:
2
1H
+ 13H →
4
2H
e + 10 n
En esta reacción los productos presentan un defecto de
masa de 0,0189 u, que corresponde a una energía liberada
de 17,6 MeV por átomo de helio 4.
Núcleo de 21H (deuterio)
Núcleo de 42He (helio)
1
Núcleo de 31H (tritio) Fusión de los núcleos
n (neutrón)
0
Tal como sucede en la isión, para iniciar un proceso de fusión nuclear es necesaria una energía de activación. En el
caso de la fusión, la energía necesaria para que los núcleos
se unan venciendo las repulsiones electrostáticas es proporcionada por una energía térmica muy elevada (correspondiente a temperaturas superiores a 106 K).
Los núcleos de pequeño peso atómico 2H y 3H son los más
adecuados para producir la fusión nuclear.
Las reacciones de fusión (también llamadas termonucleares)
tienen lugar de forma natural en el Sol y las estrellas, gracias
a las altas temperaturas de su interior. De forma artiicial, en
cambio, el ser humano sólo ha conseguido la fusión en cadena de forma explosiva.
IÉN
y también:
A temperaturas muy altas, los
átomos se ionizan y se crea
un nuevo estado de la materia, el plasma, formado por
cationes y electrones.
IÉN
y también:
La fusión controlada presenta múltiples ventajas frente
a la isión: existen grandes
reservas de combustible (el
hidrógeno del agua de los
océanos), se obtiene una
energía más de tres veces
mayor que en la isión y no
se producen residuos contaminantes.
Fusión nuclear en cadena
Controlada
No controlada
Aún no se ha conseguido de forma rentable, debido a la
dificultad técnica que supone confinar los reactivos, que,
a temperaturas tan elevadas, están en estado de plasma.
Se produce en la bomba atómica de hidrógeno (bomba H). Mediante una bomba atómica
de fisión se alcanza la alta temperatura necesaria para llevar a cabo la reacción de fusión.
Actualmente se investiga el confinamiento magnético
de plasma.
Prohibida su reproducción
Un ejemplo de reacción de fusión lo constituye la unión del
deuterio y el tritio (isótopos del hidrógeno) para formar helio 4:
En el interior de las estrellas, la
enorme presión (más de 1 012
veces la atmosférica) y la elevada temperatura (107 K) existentes hacen que el hidrógeno
se fusione para producir helio
mediante un ciclo de reacciones nucleares. La radiación
liberada llega hasta la Tierra
dando lugar al espectro electromagnético de la estrella.
B
La fusión nuclear es una reacción nuclear en la que
dos núcleos ligeros se unen para formar otro más pesado. En el proceso se libera gran cantidad de energía.
¿Por qué brillan
las estrellas?
En 1938, los físicos alemanes
H. Bethe y C. F. von Weizsäcker
dieron respuesta a esta antigua cuestión.
B
Algunos núcleos atómicos pueden liberar gran cantidad de
energía si se unen para formar un núcleo más pesado. El
proceso se denomina fusión nuclear.
211
6
Resumen
Radiactividad
Las sustancias radiactivas se caracterizan por emitir radiaciones capaces de penetrar en cuerpos opacos,
ionizar el aire, impresionar placas fotográicas y excitar la luorescencia de ciertas sustancias.
Radiaciones alfa, beta y gamma
Efectos biológicos y aplicaciones de
la radiactividad
Desintegración radiactiva
La exposición a altas dosis de
radiación aumenta la tasa de
cáncer y puede producir otros
trastornos de carácter genético.
La radiación más peligrosa para
N
=
número
de
núcleos
iniciales
N = N0 e -λ t λ 0 = constante radiactiva
el ser humano cuando la fuente
Estas radiaciones se ordenan
es externa al organismo es la raEl
período
de
semidesintegración,
T,
es
según su poder de penetración
diación γ, y cuando la fuente es
el
tiempo
necesario
para
que
se
desintede esta manera: α, β y γ (de meinterna al organismo, es la radiagre la mitad de los núcleos iniciales.
nos a más penetrante).
ción α.
ln 2
La radiactividad también tiene
T =
λ
muchas utilidades en distintos
campos: medicina, industria, química, agricultura, ingeniería…
Los núcleos radiactivos emiten
radiación α (núcleos de helio),
β (electrones rápidos) o γ (ondas electromagnéticas más
energéticas que los rayos X).
La desintegración radiactiva es un proceso aleatorio. El número de núcleos, N,
que aún no se han desintegrado en un
instante de tiempo t viene dado por:
El núcleo atómico
Las sustancias radiactivas se caracterizan por emitir radiaciones capaces de penetrar en cuerpos opacos,
ionizar el aire, impresionar placas fotográicas y excitar la luorescencia de ciertas sustancias.
Desintegración radiactiva
Fuerzas nucleares
La fuerza nuclear fuerte mantie- La desintegración radiactiva es un proceso aleatorio. El número de núne cohesionado el núcleo. La cleos, N, que aún no se han desintegrado en un instante de tiempo t viene
fuerza nuclear débil es respon- dado por:
mp = masa del protón
sable de la desintegración β.
∆m = (Zm p + (A - Z ) mn ) - M N
mn = masa del neutrón
Ambas fuerzas son de muy corMN = masa del núcleo
to alcance, pero muy intensas.
La energía de enlace se relaciona con el defecto de masa:
Radiactividad
∆E = ∆mc 2
Prohibida su reproducción
Son procesos en los que los núcleos atómicos se transforman en otros distintos.
212
Reacciones nucleares y radiactividad
Los núcleos radiactivos se desintegran espontáneamente emitiendo radiación α y β. El conjunto de todos los isótopos que
se suceden hasta llegar a un
núcleo estable constituye una
serie o familia radiactiva.
Fisión nuclear
Fusión nuclear
Es una reacción nuclear en la que un núcleo pesado se divide en otros dos más
ligeros al ser bombardeado con neutrones. En el proceso se liberan más neutrones y gran cantidad de energía.
Es una reacción nuclear en la
que dos núcleos ligeros se unen
para formar otro más pesado. En
el proceso se libera gran cantidad de energía.
Problemas resueltos
A
Disponemos de una muestra de 3 mg de radio 226.
Sabiendo que el radio 226 tiene un período de semidesintegración de 1 600 años y una masa atómica
de 226,025 u, calcula: a. el tiempo necesario para
que la muestra se reduzca a 1 mg; b. los valores de
la actividad inicial y de la actividad inal.
— Datos: M = 226,025 u; m0 = 3 ⋅ 10 g; m = 1 ⋅ 10 g
-3
=
días
horas
min
s
⋅ 24
⋅ 60
⋅ 60
año
día
hora
min
T = 5, 046 ⋅10 10 s
a. Las masas m y m0 se relacionan con el número de
núcleos en el instante t (N) y en el instante inicial
(N0):
N M
NM
; m0 = 0
NA
NA
N
N e − λt =m 0 e
NA 0
−λ t
;t =
1 m0
ln
λ
m
Hallamos la constante radiactiva del radio 226, λ, y
sustituimos los datos en la expresión de t:
λ =
-3
T =1600 años ⋅365
m =
N = N 0 e −λ t
=
ln 2
0, 693
=
T
5, 046 í 10 10 s
1
1, 37 ⋅ 10 −11 s
−1
⋅ ln
î
1, 37 í10 −11 s
−1
3 ⋅ 10 −3 g
= 8, 0 ⋅10 10 s
1 ⋅ 10 −3 g
b. Calculamos el número de núcleos iniciales, N0, y inales, N:
N0 =
m0 N A
M
N =
=
3 ⋅ 10 −3 g ⋅ 6, 022 ⋅ 10 23
= 7, 99 ⋅1 0 18
226, 025 g
mN A
1 ⋅ 10 −3 g ⋅ 6, 022 ⋅ 10 23
=
= 2, 6 6 ⋅ 10 18
226, 025 g
M
donde M es la masa molar y NA la constante de
Calculamos las actividades inicial, A0, y inal A:
Avogadro.
A 0 = λN 0 = 1,37 ⋅ 10-11 s-1 ⋅ 7,99 ⋅ 1018 = 1,10 ⋅ 108 Bq
De la ley de emisión radiactiva deducimos:
A =213 λN = 1,37 ⋅ 10-11 s-1 ⋅ 2,66 ⋅ 1018 = 3,65 ⋅ 107 Bq 213
1. Sabiendo que el radón 222 tiene un período de semidesintegración de 3,82 días y una masa atómica de
222,0175 u, calcula: a. el tiempo necesario para que una muestra de 2 mg de radón se reduzca a 0,25
mg; b. los valores de la actividad inicial y la final.
B
— Datos: M (6Li) = 6,0151 u
M (3 H) = 3,0160 u
M n = 1,0087 u
E = 4,84 MeV
a. En toda reacción nuclear, la suma de los números atómicos y la suma de los números másicos se
mantienen constantes. Es decir:
3 + 0 = 1 + Z → Z = 2 ; 6 + 1 = 3 + A → 213 A = 4
2. Determina el isótopo que falta en las siguientes
reacciones nucleares y di de qué tipo de reacción se trata:
a)
27
13 Al
+ 42He → AZ X + 10n b ) 147 N +11H → 42He + ZA X
So l. : a )
30
15 P;
b)
11
6C
Así pues, el isótopo resultante es:
A
ZX
= 42H e
b. Hallamos el valor del defecto de masa de la reacción a partir del valor de la energía liberada:
1u
m = 4, 84 Me V ⋅
= 0, 0052
931 Me V
Este defecto de masa es la diferencia entre la masa
total de los reactivos y la de los productos:
∆m = (M (6Li) + Mn ) - (M (3H) + M (4He))
Despejamos la masa atómica del helio:
M (4He) = (M (6Li) + M n ) - M (3H) - ∆m
M (4He) = 6,0151 u + 1,0087 u - 3,0160 u - 0,0052 u
M (4He) = 4,0026 u
3. Dada la reacción nuclear: 11H + 31H → 42He, determina:
a. de qué tipo de reacción se trata;
b. la energía liberada por átomo de 11H. (M (11H) =
1,0078 u, M (31H) = 3,0160 u, M (42He) = 4,0026 u)
Prohibida su reproducción
Dada la reacción nuclear 63Li + 10n → 31H + AZX, determina: a. el isótopo X a partir de sus números atómico
y másico (Z y A); b. la masa atómica del isótopo X
sabiendo que en esta reacción se libera una energía de 4,84 MeV por átomo de litio 6. (Masas atómicas: litio-6: 6,0151 u, tritio: 3,0160�u; masa del
neutrón: 1,0087 u)
213
Ejercicios y problemas
1
Piensa y resuelve
1. ¿En qué consiste el fenómeno de la radiactividad? ¿Qué tipo de radiaciones pueden emitir
las sustancias radiactivas?
2. Un individuo A come una manzana contaminada
con un radioisótopo emisor de radiación γ y otro
individuo B come una pera contaminada con un
radioisótopo emisor de radiación α. ¿Cuál de los
dos individuos corre mayor peligro? Justiica tu respuesta.
3. Compara el valor de la masa, del volumen y de los
niveles energéticos del núcleo con los del átomo.
4. Describe los distintos tipos de fuerzas nucleares.
Explica cómo actúan y compáralas con la fuerza
electromagnética.
5. La masa de un núcleo, ¿es superior o inferior a la
suma de las masas de los protones y neutrones que
lo forman? Di qué relación existe entre este defecto
de masa y la energía de enlace del núcleo.
6. Explica qué es una reacción nuclear. ¿Cómo se
explica la radiactividad mediante reacciones
nucleares?
7. Explica en qué consiste la isión nuclear y pon un
ejemplo. ¿Cómo se obtiene energía mediante isión nuclear en las centrales nucleares?
8. Explica en qué consiste la fusión nuclear y pon
un ejemplo. ¿Por qué aún no se utiliza la fusión
nuclear en cadena controlada como fuente de
energía?
9. Di qué se entiende por partículas elementales y
por antipartículas. ¿Cómo se clasiican?
Prohibida su reproducción
10. Cita las fuerzas fundamentales de la naturaleza.
Compara su intensidad y su alcance.
214
2
Practica lo aprendido
11. En una muestra radiactiva se observa que el número de núcleos emisores decrece con el tiempo
según la ley:
N = N 0 ⋅ e-2,1 ⋅ 10 t
en unidades SI
-6
Determina el período de semidesintegración.
12. Disponemos de una muestra de 3 mg de yodo
131. Sabiendo que el yodo 131 tiene un período
de semidesintegración de ocho días, calcula
el tiempo que debe transcurrir para que: a. la
muestra se reduzca a 0,5 mg; b. la actividad se
reduzca a la cuarta parte de su valor inicial.
13. La masa de una muestra radiactiva se reduce
a nueve décimas partes de su valor inicial en
20 s. Halla:
a. el período de semidesintegración;
b. el tiempo necesario para que la actividad se
reduzca a una tercera parte de su valor inicial.
14. La actividad de un radioisótopo disminuye a una
octava parte de su valor inicial en 7,5 min. Calcula:
a. el período de semidesintegración;
b. la vida media del radioisótopo.
15. Sabiendo que el oxígeno 16 tiene una masa atómica de 15,9949 u, halla:
a. su defecto de masa;
b. la energía de enlace;
c. la energía de enlace por nucleón. (Masa del
protón: 1,0073 u, masa del neutrón: 1,0087 u)
16. El torio 234 se desintegra emitiendo dos partículas β seguidas de dos partículas α.
a. Escribe las reacciones nucleares que tienen
lugar.
b. Determina el isótopo resultante. (Número atómico del torio: Z = 90)
17. Sabiendo que en la siguiente reacción nuclear:
12
6C
+ 21H →
1
1H
+
13
6C
se liberan 2,71 MeV por átomo de carbono 12,
determina la masa atómica del carbono 13.
(Masas atómicas del carbono 12: 12 u, hidrógeno: 1,0078 u, deuterio: 2,0141 u)
18. Un electrón y un positrón chocan con una energía cinética despreciable y se aniquilan generando dos fotones de igual energía. Calcula:
a. la energía total de los dos fotones;
b. su frecuencia.
(Masa del electrón: me = 9,1 ⋅ 10-31 kg, constante
de Planck: h = 6,62 ⋅ 10-34 J⋅s)
ZONA
SOCIEDAD
Radiactividad a la carta
Son muchos los beneicios que se obtienen de la radiactividad. Hoy en día, está presente
en múltiples ámbitos de nuestra vida. Por ejemplo, cuando recibimos noticias sobre la
prueba del carbono 14, debemos saber que se trata de una técnica para la datación de
fósiles basada en la radiactividad. También se utiliza la radiactividad en los departamentos de medicina nuclear de los hospitales.un teléfono móvil, en un tren de alta velocidad…
Datación de fósiles
oo.
gl
/
XuIs
EA
El carbono 14 es un isótopo radiactivo con un período de semidesintegración de 5 730 años. Se origina en la atmósfera a partir
del nitrógeno cuando inciden sobre él los neutrones procedentes
de los rayos cósmicos. En cada especie, la proporción de átomos
de carbono 14 frente a la de carbono 12 es un valor constante (aproximadamente una parte entre un billón). Sin embargo,
cuando un ser vivo muere, deja de incorporar carbono del exterior. Entonces, la cantidad de carbono 14 de sus restos va disminuyendo a medida que se va desintegrando. De esta manera se
puede conocer la edad de un fósil midiendo la proporción de
carbono 14 que contiene.
https://g
El potasio 40, que tiene un
período de semidesintegración de 1 310 millones
de años, proporciona un
método preciso para datar
fósiles muy antiguos.
Medicina nuclear
— El cobalto 60, que emite radiación γ y se usa como fuente externa.
— El yodo 131, que emite radiación β y γ, y se usa como
fuente interna.
Los radioisótopos también se utilizan para efectuar diagnósticos médicos. Para ello se inyecta en el cuerpo humano una
dosis controlada del isótopo radiactivo y se deja transcurrir
un tiempo para que se distribuya en el organismo. Después,
con una cámara de detección de rayos γ, se mide la radiación procedente del interior del
cuerpo. Así se obtiene una gammografía o imagen de los tejidos y los órganos internos.
Prohibida su reproducción
http://goo.gl/LPvgpX
En el tratamiento del cáncer se utilizan radioisótopos para
destruir las células malignas. Los radioisótopos más empleados son:
215
Práctica de laboratorio N•6
Ley de la desintegración radiactiva
La ley de la desintegración radiactiva predice el decrecimiento con el tiempo del número de núcleos de una sustancia radiactiva dada que van quedando sin desintegrar.
β
-
Electrón
neutrón
Antineutrino
β-
protón
investigamos:
Prohibida su reproducción
La ley de la desintegración radiactiva.
216
objetivo:
Estudiar experimentalmente la ley de desintegración radiactiva, calculando el período se semidesintegración de diferentes radioisótopos, así como la determinación de la
constante de desintegración de los mismos.
Práctica de laboratorio N•6
materiales
• Computadora
IC
Procesos:
TIC
Cuestiones:
• ¿Cómo se clasiican los diferentes tipos de desintegraciones radiactivas teniendo en
cuenta las partículas emitidas?
Prohibida su reproducción
http://goo.gl/ADiIzM
• Cita algunos ejemplos de aplicaciones de la física nuclear en la medicina.
217
Para finalizar
1
Enuncia la ley de emisión radiactiva y deine período de semidesintegración, constante radiactiva y vida media de un radioisótopo.
2
Di qué efectos puede tener en los seres vivos la
exposición a altas dosis de radiación.
a. ¿Cuáles son los radioisótopos más peligrosos
para el ser humano?
b. ¿Es siempre perjudicial la radiactividad?
3
9
(Masa del electrón: me = 9,1 · 10−31 kg, constante
de Planck: h = 6,62 · 10−34 J·s)
10. El carbono 14 tiene un período de semidesinte-
gración de 5 730 años y una masa atómica de
14,0032 u. Si disponemos de una muestra de
carbono 14 con una actividad de 4,93 ⋅ 109 desintegraciones por minuto, calcula:
La constante radiactiva de un radioisótopo es
igual a 1,7 ⋅ 105 s-1. Calcula:
a. La vida media del radioisótopo.
a. La masa inicial de la muestra;
b. El tiempo que debe transcurrir para que una
muestra de este radioisótopo se reduzca a
una cuarta parte de su masa inicial.
4
5
Describe la estructura de un núcleo atómico.
¿Cómo se transforman los núcleos al emitir radiación α, β o γ?
La masa atómica del bario 138 es 137,9050u,
y su numero atómico es Z = 56. Calcula: a.
el defecto de masa; b. la energía de enlace;
c. la energía de enlace por nucleón. (Masa
del neutrón: mn = 1,0087 u, masa del protón:
mp = 1,0073 u)
Sabiendo que en la siguiente reacción nuclear:
Un fotón cuya longitud de onda es de 1,6 · 10−13 m
se materializa en un par electrón-positrón. Calcula
la energía cinética del par en julios y en MeV.
b. Su actividad al cabo de 1010 s;
c. La masa de carbono 14 al cabo de 1010 s.
11
Disponemos de una muestra del radioisótopo A
y otra del radioisótopo B. En el instante inicial hay
el mismo número de núcleos de A y B. Transcurridos 1 350 s, el número de núcleos de A es el
doble que el de B. Halla el período de semidesintegración del radioisótopo B, TB, sabiendo que
el de A es TA = 150 s.
12
Determina el número total de partículas α y β necesarias para completar la siguiente reacción:
X + 11H → 3 42H e
6
se liberan 11,47 MeV de energía, determina: a. el
isótopo, AZX, que falta en la reacción; b. su masa
atómica. (Masas atómicas: hidró geno: 1,0078 u,
helio 4 = 4,0026 u)
Compara las reacciones de fisión y fusión nuclear. ¿Qué ventajas e inconvenientes presenta
su uso como fuentes de energía a gran escala?
Cita las cuatro fuerzas fundamentales y explica
en qué consiste la unificación de éstas.
Prohibida
Prohibida su
su reproducción
reproducción
7
218
8
Mediante un programa de presentación que permita incorporar pequeñas animaciones prepara
una explicación acerca de las reacciones de isión
y fusión nuclear.
Mediante un programa para realizar gráicas dibuja algunas gráicas de la curva de desintegración
radiactiva para N0 = 100.
238
92 U
→
206
82P
b
13 Una muestra de material arqueológico tiene una
actividad radiactiva de 8,55 · 10−3 Cu. Se sabe
que la actividad que corresponde a esta muestra en el momento en que dejó de ser materia
viva era de 0,01 Cu. Sabiendo que el período de
semidesintegración del carbono 14 (responsable de la actividad radiactiva) es de 5 730 años
calcula:
a.
La masa de materia radiactiva que hay en
la muestra en la actualidad.
b.
La masa radiactiva que había cuando dejó
de ser materia viva.
c
La antigüedad de la muestra.
d.
La actividad radiactiva de la muestra dentro
de 1 000 años.
14 Un núcleo de número másico 84 y masa atómi-
17 En la isión de un núcleo de uranio 235 se liberan
a.
Expresa la energía de enlace en J a partir
de la carga del electrón.
a. la energía liberada en la isión de 100 g de
uranio 235;
b.
Calcula el defecto de masa del núcleo res
pecto a sus componentes.
c.
Calcula el número atómico del núcleo a
partir de los parámetros calculados
anteriormente.
ca 83,8 u tiene una energía de enlace, DE, de
819,65 Mev.
200 MeV. Calcula:
b. la cantidad de uranio 235 que consume en un
día una central nuclear de 700 MW de potencia.
(Masa atómica del uranio 235: 235,0439 u)
18
Un núcleo de uranio 235 puede experimentar una
isión cuando se bombardea con un neutrón y
formar estaño 132 y molibdeno 101. Escribe la reacción nuclear que tiene lugar y determina el número de neutrones liberados en el proceso.
19
Suponiendo que la energía liberada en la isión
del uranio 235 es de 210 MeV/núcleo, calcula la
masa de uranio consumida en un día por un reactor atómico de 6 700 kW de potencia y rendimiento igual al 58 %.
20
Para la siguiente reacción nuclear:
15 En las capas más altas de la atmósfera los neutrones provenientes de la radiación cósmica generan protones al colisionar con los núcleos del
nitrógeno presente en el aire.
a. Escribe la reacción completa de este pr ceso
en el que se producen protones e indica cuál
es el otro núcleo que se produce como resultado de la reacción.
b. Calcula el defecto de masa del proceso.
(Consulta las masa atómicas con exactitud.)
c. Calcula la energía que se absorbe o libera
en esta reacción e indica si se trata de un
proceso exotérmico o endotérmico.
d. Calcula la energía absorbida o liberada por
el consumo de 500 g de nitrógeno.
16 Un núcleo de litio 7 emite una partícula a con
una energía cinética de 9,5 MeV cuando se
bombardea con un protón.
a. Escribe la reacción nuclear que tiene lugar.
b. Determina la masa atómica del litio 7. (Masa
atómica del helio 4: 4,0026 u, masa del protón:
1,0078 u. Ten en cuenta que la energía liberada
en la reacción se convierte en energía cinética.)
2
1H
+ 12H → AZ X + 11H E =4, 03 Me V
a. Determina el isótopo que falta y di de qué tipo
de reacción nuclear se trata.
b. Calcula la energía liberada en la formación
de 1,5 kg del isótopo desconocido.
21
En la siguiente reacción nuclear desconocemos
uno de los isótopos iniciales.
2
1H
+ AZ X +42 He + 10 n E =17, 59 Me V
a. Determina el isótopo que falta y di de qué tipo
de reacción nuclear se trata.
b. Calcula la energía liberada en la formación
de 3 kg del producto inal.
Relexiona y autoevalúate en tu cuaderno:
• Trabajo personal
¿Cómo ha sido mi actitud
frente al trabajo?
• Trabajo en equipo
¿He cumplido
mis tareas?
¿Qué aprendí en esta
unidad?
• Escribe la opinión de tu familia.
¿He compartido con mis
compañeros y compañeras?
¿He respetado las opiniones
de los demás?
• Pide a tu profesor o profesora
sugerencias para mejorar y escríbelas.
Prohibida su reproducción
EVALUACIÓN
219
Proyecto
CONSTRUCCIÓN DE UN ELECTROIMÁN
elegiMOS
Alguna vez te has preguntado cómo se construye un electroimán o por qué un electroimán tiene la capacidad de atraer objetos metálicos, así como qué tipo de material
debemos utilizar para fabricarlo.
En este proyecto, responderás tú mismo estas inquietudes investigando y construyendo
un electroimán.
PlanifiCAMOS
Materiales:
- Alambre de cobre con aislante de calibre 50 aproximadamente. Debes investigar
por qué tiene que ser un alambre con aislante
- Alambre grueso, puede ser un clavo, tornillo, etc. Debes investigar por qué debe ser
de una sustancia ferromagnética
- Una batería C o D de 1,5 V
Prohibida su reproducción
http://goo.gl/aZ13iz
- Cinta de papel
220
desarrollAMOS
Una vez que hayas hecho las mediciones:
1. Organiza los pasos que debes seguir para la construcción del electroimán
2. Comprueba si es capaz de atraer a otras sustancias ferromagnéticas
3. Analiza si puede atraer a sustancias como la madera, el plástico, el papel, el vidrio.
http://goo.gl/zkT2iD
4. Realiza un análisis de todas las actividades desarrolladas y elabora un informe por
escrito donde expliques los fenómenos observados
lk
.gl/M
/goo
http:/
0TEIa
.g
oo
htt
/g
p:/
Prohibida su reproducción
nx
p
l/W
221
Un alto en el camino
1. El lujo magnético que atraviesa una espira varía, entre t = 0 s y t = 2 s , según la expresión
Φ = t 2 - 2 t (SI).
a. Representa el lujo magnético y la fem inducida en la espira en función del tiempo;
b. determina en qué instante Φ es máximo en
valor absoluto;
c. determina el instante en que la fem inducida
en la espira es máxima; d. comprueba si coinciden los dos máximos anteriores en el mismo
tiempo y razona por qué.
2. Un buceador observa desde el agua (n = 1,33)
un avión que pasa a 250 m sobre la supericie
del agua. ¿A qué altura el buceador ve el avión?
3. Si nos miramos en un espejo cóncavo de 40 cm
de radio y estamos situados a 15 cm del espejo,
¿dónde se forma la imagen? Construye el diagrama de rayos.
4. Un espejo cóncavo forma una imagen real, invertida, tres veces más grande que el objeto y
está situada sobre el eje a 10 cm del polo del espejo. Calcula el radio de curvatura y la posición
del objeto. Construye el diagrama de rayos.
5. Calcula el coeiciente de autoinducción de una
bobina de 30 cm de longitud y 1 000 espiras de
60 cm2 de sección.
— ¿Cuál sería su autoinducción si introdujéramos
un núcleo de hierro, μr = 1 500, en su interior?
Prohibida su reproducción
6. Prepara una exposición sobre los distintos tipos de
centrales que generan electricidad (busca y compara, sobre todo, los datos de carácter técnico). Utiliza para ello un programa de presentación.
222
7. Infórmate sobre las características del espectro de
la luz del Sol y de las rayas de Fraunhofer. Descubre
la causa por la que aparecen y explica tus conclusiones en un trabajo. Expón el trabajo en clase utilizando un programa de presentaciones.
8. Un objeto está a la izquierda de una lente convergente de 8 cm de distancia focal sobre su eje.
Calcula la distancia imagen y describe cómo es
ésta si la distancia objeto vale: a. 32 cm; b. 6 cm.
9. Un objeto está situado ante un sistema óptico
formado por dos lentes convergentes iguales alineadas y colocadas cada una en el foco de la
otra. Determina la dirección de los rayos si se sitúa el objeto a una distancia de la primera lente
superior a su distancia focal e indica las características de la imagen final resultante.
10. Dos lentes convergentes, de distancias focales
10 cm y 20 cm, están alineadas a 20 cm una de
otra. Si se sitúa un objeto 15 cm a la izquierda de
la primera lente, determina:
a. la posición de la imagen final;
b. el aumento total del sistema; c.las características de la imagen final obtenida.
11. Describe el funcionamiento del microscopio
electrónico.
a. Compara con el del microscopio óptico.
b. Investiga cómo ha inluido este instrumento en
el avance de la medicina, elabora un informe y
exponlo en clase.
12. Explica la diferencia de comportamiento entre
bosones y fermiones. Da ejemplos de representantes de las dos familias.
13. Cita tres maneras de comunicar energía a un
metal para que pueda emitir electrones.
14. Describe las características más importantes de
la hipótesis de Planck, que explica la radiación
del cuerpo negro.
15. Plantea y explica brevemente la ecuación que
rige el efecto fotoeléctrico. Indica el signiicado
de cada término.
16. Supón que en un metal se produce efecto fotoeléctrico al incidir luz de frecuencia f. ¿Se
producirá si duplicamos la frecuencia de la
radiación?
17. Razona: a. ¿Qué representan las órbitas en el
modelo atómico de Bohr? b. ¿Qué signiica, en
el modelo de Bohr para el átomo de hidrógeno,
que la energía de las órbitas está cuantizada?